View source for डबल बीटा क्षय

{{Short description|Type of radioactive decay}}
{{Nuclear physics|cTopic=Radioactive decay}}
[[परमाणु भौतिकी]] में, डबल [[बीटा क्षय]] एक प्रकार का [[रेडियोधर्मी क्षय]] है जिसमें दो [[न्यूट्रॉन]] एक [[परमाणु नाभिक]] के अंदर एक साथ दो [[प्रोटॉन]] में परिवर्तित हो जाते हैं,  जो इसके विपरीत भी संभव है। एकल बीटा क्षय के रूप में, यह प्रक्रिया परमाणु को प्रोटॉन और न्यूट्रॉन के उच्चतम अनुपात के करीब ले जाने की अनुमति देती है। इस परिवर्तन के परिणामस्वरूप, नाभिक दो पहचाने जाने योग्य [[बीटा कण|बीटा कणों]] का उत्सर्जन करता है, जो [[इलेक्ट्रॉन]] या [[पोजीट्रान]] होते हैं।

भौतिक रसायन विज्ञान दो प्रकार के डबल बीटा क्षय के बीच अंतर करता है: ''साधारण'' डबल बीटा क्षय और ''[[ न्युट्रीनो |न्यूट्रिनोलेस]]'' डबल बीटा क्षय। साधारण डबल बीटा क्षय में, जिसे कई समस्थानिकों में देखा गया है, क्षयकारी नाभिक से दो इलेक्ट्रॉन और दो इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय में, एक परिकल्पित प्रक्रिया जिसे कभी नहीं देखा गया है, में केवल इलेक्ट्रॉनों का उत्सर्जन होते हैं।

== इतिहास ==

डबल बीटा क्षय का विचार पहली बार 1935 में [[मारिया गोएपर्ट मेयर]] द्वारा प्रस्तावित किया गया था।<ref name="Giuliani2012">
{{cite journal
 |first1=A.  |last1=Giuliani
 |first2=A.  |last2=Poves
 |year=2012
 |title=Neutrinoless double-beta decay
 |journal=[[Advances in High Energy Physics]]
 |volume=2012 |pages=1–38
 |doi=10.1155/2012/857016 |doi-access=free
 |url=http://downloads.hindawi.com/journals/ahep/2012/857016.pdf
}}
</ref><ref>
{{cite journal
 |last=Goeppert-Mayer |first=M. |author-link=Maria Goeppert-Mayer
 |year=1935
 |title=Double beta-disintegration
 |journal=[[Physical Review]]
 |volume=48 |issue=6 |pages=512–516
 |doi=10.1103/PhysRev.48.512
 |bibcode=1935PhRv...48..512G
}}
</ref>

1937 में, [[एटोर मेजराना]] ने प्रदर्शित किया कि बीटा क्षय सिद्धांत के सभी परिणाम अपरिवर्तित रहते हैं यदि न्यूट्रिनो उसका अपना एंटीपार्टिकल होता, जिसे अब [[मेजराना कण]] के रूप में जाना जाता है।<ref>
{{cite journal
 |last=Majorana |first=E.  |author-link=Ettore Majorana
 |s2cid=18973190
 |year=1937
 |title=Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone
 |journal=[[Il Nuovo Cimento]]
 |volume=14 |issue=4 |pages=171–184
 |doi=10.1007/BF02961314  |lang=it
 |bibcode=1937NCim...14..171M
}}
</ref>

1939 में, वेंडेल एच. फेरी ने प्रस्तावित किया कि यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं, तो डबल बीटा क्षय किसी भी न्यूट्रिनो के उत्सर्जन के बिना आगे बढ़ सकता है, इस प्रक्रिया के माध्यम से जिसे अब [[न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय]] कहा जाता है।<ref>
{{cite journal
 |last=Furry |first=W.H. |author-link=Wendell H. Furry
 |year=1939
 |title=On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration
 |journal=[[Physical Review]]
 |volume=56 |issue=12 |pages=1184–1193
 |bibcode=1939PhRv...56.1184F
 |doi=10.1103/PhysRev.56.1184
}}
</ref>

यह अभी तक ज्ञात नहीं है कि क्या न्यूट्रिनो एक मेजराना कण है, और, संबंधित रूप से, क्या न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय प्रकृति में उपस्थित है।<ref name="Barabash2011">
{{cite journal
 |last1=Barabash |first1=A.S.
 |s2cid=118716672
 |year=2011
 |title=Experiment double beta decay: Historical review of 75&nbsp;years of research
 |journal=Physics of Atomic Nuclei
 |volume=74 |issue=4 |pages=603–613
 |arxiv=1104.2714 |bibcode=2011PAN....74..603B
 |doi=10.1134/S1063778811030070
}}
</ref>

1930-1940 के दशक में, [[कमजोर अंतःक्रिया|कमजोर अंतःक्रियाओं]] में [[समानता का उल्लंघन]] ज्ञात नहीं था, और परिणामस्वरूप गणनाओं से पता चला कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय सामान्य डबल बीटा क्षय की तुलना में होने की अधिक संभावना होनी चाहिए, यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण थे। अनुमानित आधा जीवन {{10^|15}}~{{10^|16}} वर्षों के क्रम में था।<ref name="Barabash2011" />प्रयोगशाला में प्रक्रिया का निरीक्षण करने का प्रयास कम से कम 1948 से शुरू होता है जब ई.एल. फायरमैन ने 124 के आधे जीवन को सीधे मापने का पहला प्रयास किया {{SimpleNuclide|link=yes|tin|124}} समस्थानिक एक [[गीगर काउंटर]] के साथ।<ref>
{{Cite journal
 |last=Fireman |first=E. |author-link=Edward L. Fireman
 |year=1948
 |title=Double beta decay
 |journal=[[Physical Review]]
 |volume=74 |issue=9 |pages=1201–1253
 |bibcode=1948PhRv...74.1201.
 |doi=10.1103/PhysRev.74.1201
}}
</ref>

प्राय 1960 के माध्यम से रेडियोमेट्रिक प्रयोगों ने नकारात्मक परिणाम या झूठे सकारात्मक परिणाम दिए, पश्चात के प्रयोगों से इसकी पुष्टि नहीं हुई। 1950 में, पहली बार डबल बीटा  {{SimpleNuclide|link=yes|Tellurium|130}} के आधे जीवन का क्षय करता है भू-रासायनिक विधियों द्वारा 1.4 × 1021 वर्ष मापा गया था,<ref>
{{Cite journal
 |last1=Inghram  |first1=M.G.
 |last2=Reynolds |first2=J.H.
 |year=1950
 |title=Double Beta-Decay of {{sup|130}}Te
 |journal=[[Physical Review]]
 |volume=78 |issue=6 |pages=822–823
 |bibcode=1950PhRv...78..822I
 |doi=10.1103/PhysRev.78.822.2
}}
</ref> यथोचित रूप से आधुनिक मूल्य के काफी करीब। इसमें क्षय द्वारा उत्पादित [[क्सीनन]] के खनिजों में एकाग्रता का पता लगाना सम्मलित था।

1956 में, कमजोर अंतःक्रियाओं की V-A प्रकृति स्थापित होने के पश्चात, यह स्पष्ट हो गया कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का आधा जीवन सामान्य डबल बीटा क्षय से काफी अधिक होगा। 1960-1970 के दशक में प्रयोगात्मक तकनीकों में महत्वपूर्ण प्रगति के अतिरिक्त, 1980 के दशक तक प्रयोगशाला में डबल बीटा क्षय नहीं देखा गया था। प्रयोग केवल आधे जीवन के लिए निचली सीमा स्थापित करने में सक्षम थे - प्राय {{10^|21}} वर्ष। उसी समय, भू-रासायनिक प्रयोगों ने {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}} से {{SimpleNuclide|link=yes|Tellurium|128}} के डबल बीटा क्षय का पता लगाया।<ref name="Barabash2011" />

डबल बीटा क्षय पहली बार 1987 में  {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}} में कैलिफोर्निया विश्वविद्यालय, इरविन में [[माइकल मो]] के समूह द्वारा एक प्रयोगशाला में देखा गया था। <ref>
{{cite journal
 |last1=Elliott |first1=S. R.
 |last2=Hahn |first2=A. A.
 |last3=Moe |last4=M. K.
 |year=1987
 |title=Direct evidence for two-neutrino double-beta decay in {{sup|82}}Se
 |journal=[[Physical Review Letters]]
 |volume=59 |issue=18 |pages=2020–2023
 |bibcode=1987PhRvL..59.2020E
 |doi=10.1103/PhysRevLett.59.2020
 |pmid=10035397
}}
</ref>

तब से, कई प्रयोगों ने अन्य समस्थानिकों में सामान्य डबल बीटा क्षय देखा है। उन प्रयोगों में से किसी ने भी न्यूट्रिनोलेस प्रक्रिया के लिए सकारात्मक परिणाम नहीं दिए हैं, जिससे आधे जीवन की निचली सीमा प्राय {{10^|25}} वर्ष हो गई है। 1990 के दशक के समय भू-रासायनिक प्रयोग जारी रहे, जिससे कई समस्थानिकों के लिए सकारात्मक परिणाम प्राप्त हुए।<ref name="Barabash2011" />डबल बीटा क्षय दुर्लभ ज्ञात प्रकार का रेडियोधर्मी क्षय है; 2019 तक यह केवल 14 समस्थानिकों में देखा गया है ({{SimpleNuclide|link=yes|Barium|130}} में [[डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर]] सहित {{SimpleNuclide|link=yes|Barium|130}} 2001,{{SimpleNuclide|link=yes|Krypton|78}} में देखा गया, 2013 और {{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|124}} में मनाया गया, 2019 में देखा गया), और सभी का जीवनकाल औसत {{10^|18}} वर्ष अधिक है।<ref name="Barabash2011" />
== साधारण डबल बीटा क्षय ==
एक विशिष्ट डबल बीटा क्षय में, नाभिक में दो न्यूट्रॉन प्रोटॉन में परिवर्तित हो जाते हैं, और दो इलेक्ट्रॉन और दो [[इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो]] उत्सर्जित होते हैं। प्रक्रिया को एक साथ दो [[बीटा माइनस क्षय]] के रूप में सोचा जा सकता है। (डबल) बीटा क्षय संभव होने के लिए, अंतिम नाभिक में मूल नाभिक की तुलना में अधिक बाध्यकारी ऊर्जा होनी चाहिए। कुछ नाभिकों के लिए, जैसे [[जर्मेनियम-76]], [[आइसोबार (न्यूक्लाइड)]] एक परमाणु संख्या अधिक ([[आर्सेनिक - 76]]) में एक छोटी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, जो एकल बीटा क्षय को रोकती है। चूंकि, परमाणु संख्या दो उच्च, [[सेलेनियम -76]] के साथ आइसोबार में एक बड़ी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, इसलिए डबल बीटा क्षय की अनुमति है।

फर्मी के सुनहरे नियम का उपयोग करके बीटा उत्सर्जन स्पेक्ट्रम के समान दो इलेक्ट्रॉनों के उत्सर्जन स्पेक्ट्रम की गणना की जा सकती है।

<math display="block">\frac{dN(T_1, T_2, \cos\theta)}{dT_1 dT_2 d\cos\theta} = F(Z,T_1) F(Z,T_2) w_1 p_1 w_2 p_2 (Q-T_1-T_2)^5 (1 - v_1 v_2 \cos \theta)</math>
जहां सबस्क्रिप्ट प्रत्येक इलेक्ट्रॉन को संदर्भित करता है, {{mvar|T}} गतिज ऊर्जा है, {{math|''w''}} कुल ऊर्जा है, {{math|''F''(''Z'', ''T'')}} फर्मी फ़ंक्शन है जिसमें Z अंतिम-अवस्था नाभिक का आवेश है, {{math|''p''}} गति है, {{math|1=''v''}} की इकाइयों में वेग है {{mvar|c}}, <math>\cos\theta</math> इलेक्ट्रॉनों के बीच का कोण है, और {{mvar|Q}} क्षय का [[क्यू मान (परमाणु विज्ञान)]] है।

कुछ नाभिकों के लिए, प्रक्रिया दो प्रोटॉन के न्यूट्रॉन में रूपांतरण के रूप में होती है, दो इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का उत्सर्जन करती है और दो कक्षीय इलेक्ट्रॉनों (डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर) को अवशोषित करती है। यदि मूल और डॉटर परमाणुओं के बीच द्रव्यमान का अंतर 1.022 MeV/''c''<sup>2</sup> (दो इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक है, तो एक और क्षय सुलभ है, एक कक्षीय इलेक्ट्रॉन का कब्जा और एक पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन। जब द्रव्यमान का अंतर 2.044 MeV/''c''<sup>2</sup> (चार इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक होता है, तो दो पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन संभव है।। इन सैद्धांतिक क्षय शाखाओं को नहीं देखा गया है।

=== ज्ञात डबल बीटा क्षय समस्थानिक ===
डबल बीटा क्षय में सक्षम 35 प्राकृतिक रूप से पाए जाने वाले समस्थानिक हैं।<ref name="Tretyak2002"/> व्यवहार में, क्षय तब देखा जा सकता है जब ऊर्जा संरक्षण द्वारा एकल बीटा क्षय को प्रतिबंधित किया जाता है। यह एक [[सम और विषम परमाणु नाभिक]] वाले तत्वों के लिए होता है, जो [[स्पिन (भौतिकी)]] -युग्मन के कारण अधिक स्थिर होते हैं। जब एकल बीटा क्षय या अल्फा क्षय भी होता है, तो डबल बीटा क्षय दर सामान्यतः देखने के लिए बहुत कम होती है। चूंकि, {{SimpleNuclide|link=yes|Uranium|238}} का डबल बीटा क्षय (एक अल्फा उत्सर्जक भी) को रेडियोरासायनिक रूप से मापा गया है। दो अन्य न्यूक्लाइड जिनमें डबल बीटा क्षय देखा गया है, {{SimpleNuclide|link=yes|Calcium|48}} और {{SimpleNuclide|link=yes|Zirconium|96}}, , सैद्धांतिक रूप से एकल बीटा क्षय भी हो सकता है, लेकिन यह क्षय अत्यंत दबा हुआ है और कभी नहीं देखा गया है।

प्रायोगिक तौर पर चौदह समस्थानिकों को दो-न्यूट्रिनो डबल बीटा क्षय (β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>) या डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर (εε) से गुजरते हुए देखा गया है।<ref name="Patrignani2016">{{Cite journal
 |last1=Patrignani |first1=C.
 |display-authors=etal
 |collaboration=[[Particle Data Group]]
 |year=2016
 |title=Review of Particle Physics
 |journal=[[Chinese Physics C]]
 |volume=40 |issue=10 |pages=100001
 |bibcode=2016ChPhC..40j0001P
 |doi=10.1088/1674-1137/40/10/100001
|s2cid=125766528
 |url=http://inspirehep.net/record/1489868/files/openaccess_cpc_40_10_100001.pdf
 }} See p. 768</ref> नीचे दी गई सारणी में <sup>124</sup>Xe (जिसके लिए डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर पहली बार 2019 में देखा गया था) को छोड़कर, दिसंबर 2016 तक नवीनतम प्रयोगात्मक रूप से मापे गए आधे जीवन वाले न्यूक्लाइड सम्मलित हैं। जहाँ दो अनिश्चितताएँ निर्दिष्ट हैं, पहली सांख्यिकीय अनिश्चितता है और दूसरी व्यवस्थित है।

{| class="wikitable" style="text-align:center;"
!न्यूक्लाइड!!अर्ध जीवन काल, 10<sup>21</sup> वर्ष
!मोड!!माध्यमिक का काल!!विधि!!प्रयोग
|-
|{{SimpleNuclide|link=yes|Calcium|48}}||0.064{{±|0.007|0.006}} ± {{±|0.012|0.009}}
|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''|| || प्रत्यक्ष || [[Neutrino Ettore Majorana Observatory|निमो--3]]<ref>{{Cite journal
 |last1=Arnold |first1=R.
 |s2cid=55485404
 |display-authors=etal
 |year=2016
 |collaboration=[[NEMO-3 Collaboration]]
 |title= Measurement of the double-beta decay half-life and search for the neutrinoless double-beta decay of <sup>48</sup>Ca with the NEMO-3 detector
 |journal=[[Physical Review D]]
 |volume=93 |issue=11
 |pages=112008
 |doi= 10.1103/PhysRevD.93.112008
|arxiv=1604.01710|bibcode=2016PhRvD..93k2008A}}</ref>
|-
|-
|{{SimpleNuclide|link=yes|Germanium|76}}|| 1.926 {{±|0.094}}
|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || प्रत्यक्ष || [[GERDA|जेर्डा]]<ref name=Patrignani2016/>
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|[[Double electron capture|εε]]
| || प्रत्यक्ष || [[Baksan Neutrino Observatory|बक्सन]]<ref name=Patrignani2016/>
|-
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || प्रत्यक्ष || निमो-3<ref name=Patrignani2016/>
|-
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || प्रत्यक्ष || निमो-3<ref name=Patrignani2016/>
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
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|-
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| 0<sup>+</sup>→ 0<sup>+</sup><sub>1</sub> || जी कोइन्सिडन्स<ref name=Patrignani2016/>
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || भू-रासायनिक || <ref name=Patrignani2016/>
|-
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || प्रत्यक्ष || [[CUORE|क्यूओआर-0]]<ref>{{Cite journal
 |last1= Alduino |first1=C.
 |s2cid=73575079
 |display-authors=etal
 |year=2016
 |collaboration=[[CUORE-0 Collaboration]]
 |title=  Measurement of the Two-Neutrino Double Beta Decay Half-life of <sup>130</sup>Te with the CUORE-0 Experiment
 |journal=The European Physical Journal C
 |volume= 77|issue=1
 |pages=13
 |doi=10.1140/epjc/s10052-016-4498-6 
 |arxiv=1609.01666
|bibcode=2017EPJC...77...13A}}</ref>
|-
|{{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|124}}|| 18 ± 5 ± 1
|[[Double electron capture|εε]]
| || प्रत्यक्ष || [[XENON|क्सीनन1टी]]<ref name=xenon1T>{{cite journal  |date=2019 |title=Observation of two-neutrino double electron capture in <sup>124</sup>Xe with XENON1T |journal=Nature |volume=568 |issue=7753 |pages=532–535 |doi=10.1038/s41586-019-1124-4|arxiv=1904.11002 |last1=Aprile |first1=E. |last2=Aalbers |first2=J. |last3=Agostini |first3=F. |last4=Alfonsi |first4=M. |last5=Althueser |first5=L. |last6=Amaro |first6=F. D. |last7=Anthony |first7=M. |last8=Antochi |first8=V. C. |last9=Arneodo |first9=F. |last10=Baudis |first10=L. |last11=Bauermeister |first11=B. |last12=Benabderrahmane |first12=M. L. |last13=Berger |first13=T. |last14=Breur |first14=P. A. |last15=Brown |first15=A. |last16=Brown |first16=A. |last17=Brown |first17=E. |last18=Bruenner |first18=S. |last19=Bruno |first19=G. |last20=Budnik |first20=R. |last21=Capelli |first21=C. |last22=Cardoso |first22=J. M. R. |last23=Cichon |first23=D. |last24=Coderre |first24=D. |last25=Colijn |first25=A. P. |last26=Conrad |first26=J. |last27=Cussonneau |first27=J. P. |last28=Decowski |first28=M. P. |last29=de Perio |first29=P. |last30=Di Gangi |first30=P. |pmid=31019319 |bibcode=2019Natur.568..532X |s2cid=129948831 |display-authors=1 }}</ref>
|-
|{{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|136}}||2.165 ± 0.016 ± 0.059 
|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''
| || प्रत्यक्ष || [[Enriched Xenon Observatory|एक्सो-200]]<ref name=Patrignani2016/>
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|{{SimpleNuclide|link=yes|Barium|130}}||(0.5 – 2.7) 
|[[Double electron capture|εε]]
| || भू-रासायनिक || <ref>{{cite journal |author=A. P. Meshik |author2=C. M. Hohenberg |author3=O. V. Pravdivtseva |author4=Ya. S. Kapusta |year=2001 |title=Weak decay of <sup>130</sup>Ba and <sup>132</sup>Ba: Geochemical measurements |journal=[[Physical Review C]] |volume=64 |issue=3 |pages=035205 [6 pages]  |doi=10.1103/PhysRevC.64.035205|bibcode = 2001PhRvC..64c5205M |url=https://zenodo.org/record/1063702 }}</ref><ref>{{cite journal |author=M. Pujol |author2=B. Marty |author3=P. Burnard |author4=P. Philippot |year=2009|title=Xenon in Archean barite: Weak decay of <sup>130</sup>Ba, mass-dependent isotopic fractionation and implication for barite formation |journal=[[Geochimica et Cosmochimica Acta]] |volume=73|issue=22 |pages=6834–6846 |doi=10.1016/j.gca.2009.08.002|bibcode = 2009GeCoA..73.6834P }}</ref>
|-
| rowspan=2|{{SimpleNuclide|link=yes|Neodymium|150}}|| 0.00911{{±|0.00025|0.00022}} ± 0.00063 
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|}
समस्थानिकों में डबल बीटा क्षय की खोज जो महत्वपूर्ण रूप से अधिक प्रायोगिक चुनौतियाँ प्रस्तुत करती हैं। ऐसा ही एक समस्थानिक  {{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|134}} है।<ref>{{cite journal|arxiv=1704.05042|title=Searches for Double Beta Decay of <sup>134</sup>Xe with EXO-200|collaboration=EXO-200 Collaboration|first1=J. B.|last1=Albert|s2cid=28537166|display-authors=etal|date=3 November 2017|journal=Physical Review D|volume=96|issue=9|pages=092001|doi=10.1103/PhysRevD.96.092001|bibcode=2017PhRvD..96i2001A}}</ref>

''A'' ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल बीटा क्षय के लिए सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक हैं जिनकी दोहरी-बीटा दर को प्रयोगात्मक रूप से मापा जाता है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं गया है: जैसा, <sup>46</sup>Ca, <sup>48</sup>Ca, <sup>70</sup>Zn, <sup>76</sup>Ge, <sup>80</sup>Se, <sup>82</sup>Se, <sup>86</sup>Kr, <sup>94</sup>Zr, <sup>96</sup>Zr, <sup>98</sup>Mo, <sup>100</sup>Mo, <sup>104</sup>Ru, <sup>110</sup>Pd, <sup>114</sup>Cd, <sup>116</sup>Cd, <sup>122</sup>Sn, <sup>124</sup>Sn, <sup>128</sup>Te, <sup>130</sup>Te, <sup>134</sup>Xe, <sup>136</sup>Xe, <sup>142</sup>Ce, <sup>146</sup>Nd, <sup>148</sup>Nd, <sup>150</sup>Nd, <sup>154</sup>Sm, <sup>160</sup>Gd, <sup>170</sup>Er, <sup>176</sup>Yb, <sup>186</sup>W, <sup>192</sup>Os, <sup>198</sup>Pt, <sup>204</sup>Hg, <sup>216</sup>Po, <sup>220</sup>Rn, <sup>222</sup>Rn, <sup>226</sup>Ra, <sup>232</sup>Th, <sup>238</sup>U, <sup>244</sup>Pu, <sup>248</sup>Cm, <sup>254</sup>Cf, <sup>256</sup>Cf, और <sup>260</sup>Fm.<sup><sup>।<ref name="Tretyak2002">{{Cite journal
 |last1=Tretyak |first1=V.I. 
 |last2=Zdesenko |first2=Yu.G. 
 |year=2002
 |title=Tables of Double Beta Decay Data — An Update
 |journal=[[At. Data Nucl. Data Tables]] |volume=80 |issue=1 |pages=83–116
 |doi=10.1006/adnd.2001.0873
|bibcode=2002ADNDT..80...83T }}</ref>

''A'' ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक होते हैं जिनकी डबल-इलेक्ट्रॉन कैप्चर दर मापी जाती है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं जाता है: जैसा, Ar, <sup>40</sup>Ca, <sup>50</sup>Cr, <sup>54</sup>Fe, <sup>58</sup>Ni, <sup>64</sup>Zn, <sup>74</sup>Se, <sup>78</sup>Kr, <sup>84</sup>Sr, <sup>92</sup>Mo, <sup>96</sup>Ru, <sup>102</sup>Pd, <sup>106</sup>Cd, <sup>108</sup>Cd, <sup>112</sup>Sn, <sup>120</sup>Te, <sup>124</sup>Xe, <sup>126</sup>Xe, <sup>130</sup>Ba, <sup>132</sup>Ba, <sup>136</sup>Ce, <sup>138</sup>Ce, <sup>144</sup>Sm, <sup>148</sup>Gd, <sup>150</sup>Gd, <sup>152</sup>Gd, <sup>154</sup>Dy, <sup>156</sup>Dy, <sup>158</sup>Dy, <sup>162</sup>Er, <sup>164</sup>Er, <sup>168</sup>Yb, <sup>174</sup>Hf, <sup>180</sup>W, <sup>184</sup>Os, <sup>190</sup>Pt, <sup>196</sup>Hg, <sup>212</sup>Rn, <sup>214</sup>Rn, <sup>218</sup>Ra, <sup>224</sup>Th, <sup>230</sup>U, <sup>236</sup>Pu, <sup>242</sup>Cm, <sup>252</sup>Fm, और <sup>258</sup>No.
== न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय ==
{{Main|न्यूट्रिनोलेस दोहरा बीटा क्षय}}
[[Image:Double beta decay feynman.svg|thumb|250px|right|न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का [[फेनमैन आरेख]], जिसमें दो न्यूट्रॉन दो प्रोटॉन का क्षय करते हैं। इस प्रक्रिया में केवल उत्सर्जित उत्पाद दो इलेक्ट्रॉन हैं, जो तब हो सकते हैं जब न्यूट्रिनो और एंटीन्यूट्रिनो एक ही कण (अर्थात मेजराना न्यूट्रिनो) हों, इसलिए एक ही न्यूट्रिनो को नाभिक के भीतर उत्सर्जित और अवशोषित किया जा सकता है। पारंपरिक डबल बीटा क्षय में, दो एंटीन्यूट्रिनो - प्रत्येक डब्ल्यू शीर्ष से उत्पन्न होने वाले - दो इलेक्ट्रॉनों के अतिरिक्त, नाभिक से उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का पता लगाना इस प्रकार एक संवेदनशील परीक्षण है कि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं या नहीं।]]यदि न्यूट्रिनो एक [[मेजराना फर्मियन]] है (अर्थात, एंटीन्यूट्रिनो और न्यूट्रिनो वास्तव में एक ही कण हैं), और कम से कम एक प्रकार के न्यूट्रिनो में गैर-शून्य द्रव्यमान होता है (जिसे [[न्यूट्रिनो दोलन]] प्रयोगों द्वारा स्थापित किया गया है), तो यह संभव है न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय होने के लिए। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय एक [[लिप्टन संख्या]] का उल्लंघन करने वाली प्रक्रिया है। सबसे सरल सैद्धांतिक उपचार में, प्रकाश न्यूट्रिनो एक्सचेंज के रूप में जाना जाता है, एक न्यूक्लियॉन दूसरे न्यूक्लियॉन द्वारा उत्सर्जित न्यूट्रिनो को अवशोषित करता है। बदले हुए न्यूट्रिनो [[आभासी कण]] होते हैं।

अंतिम स्थिति में केवल दो इलेक्ट्रॉनों के साथ, इलेक्ट्रॉनों की कुल [[गति|गतिज ऊर्जा]] प्राय प्रारंभिक और अंतिम [[नाभिक|नाभिकों]] की बाध्यकारी ऊर्जा अंतर होगी, बाकी के लिए परमाणु पुनरावृत्ति लेखांकन के साथ। संवेग संरक्षण के कारण, इलेक्ट्रॉन सामान्यतः एक के पश्चात एक उत्सर्जित होते हैं। इस प्रक्रिया के लिए क्षय दर द्वारा दिया गया है
<math display="block">\Gamma = G |M|^2 |m_{\beta \beta}|^2,</math>
जहां ''G'' टू-बॉडी फेज-स्पेस फैक्टर है, M न्यूक्लियर मैट्रिक्स एलिमेंट है, और ''m''<sub>ββ</sub>  इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का प्रभावी मेजराना मास है। प्रकाश मेजराना न्यूट्रिनो एक्सचेंज के संदर्भ में, ''m''<sub>ββ</sub>  द्वारा दिया गया है

<math display="block">m_{\beta \beta} = \sum_{i=1}^3 m_i U^2_{ei},</math>
जहां ''m<sub>i</sub>'' [[न्यूट्रिनो द्रव्यमान]] हैं और ''U<sub>ei</sub>'' पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकता (पीएमएनएस) मैट्रिक्स के तत्व  हैं। इसलिए, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का अवलोकन, मेजराना न्यूट्रिनो प्रकृति की पुष्टि के अतिरिक्त, पीएमएनएस मैट्रिक्स में पूर्ण न्यूट्रिनो द्रव्यमान स्केल और मेजराना चरणों के बारे में जानकारी दे सकता है, नाभिक के सैद्धांतिक मॉडल के माध्यम से व्याख्या के अधीन, जो परमाणु मैट्रिक्स तत्वों और क्षय के मॉडल का निर्धारण करते हैं।<ref>
{{cite book
 |last1=Grotz
 |first1=K.
 |last2=Klapdor
 |first2=H. V.
 |year=1990
 |title=The Weak Interaction in Nuclear, Particle and Astrophysics
 |publisher=[[CRC Press]]
 |isbn=978-0-85274-313-3
 |url-access=registration
 |url=https://archive.org/details/weakinteractioni0000grot
 }}</ref><ref>
{{cite book
 |last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V.
 |last2=Staudt |first2=A.
 |year=1998
 |title=Non-accelerator Particle Physics
 |url=http://web-docs.gsi.de/~gkalicy/books/NonAccelerator%20particle%20physics.pdf
 |edition=Reprint
 |publisher=[[IOP Publishing]]
 |isbn=978-0-7503-0305-7
}}</ref>

न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के अवलोकन के लिए आवश्यक होगा कि कम से कम एक न्यूट्रिनो एक मेजराना कण हो, भले ही यह प्रक्रिया न्यूट्रिनो कि अदला-बदली द्वारा उत्पन्न हो।<ref>
{{cite journal
 |last1=Schechter |first1=J.
 |last2=Valle |first2=J. W. F.
 |year=1982
 |title=Neutrinoless double-β decay in SU(2)×U(1) theories
 |journal=[[Physical Review D]]
 |volume=25 |issue=11 |pages=2951–2954
 |bibcode=1982PhRvD..25.2951S
|doi=10.1103/PhysRevD.25.2951
|hdl=10550/47205
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 }}</ref>
=== प्रयोग ===
कई प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज की है। कण भेदभाव और इलेक्ट्रॉन ट्रैकिंग करने में सक्षम कुछ प्रयोगों के साथ सबसे अच्छा प्रदर्शन करने वाले प्रयोगों में क्षयकारी समस्थानिक और निम्न पृष्ठभूमि का उच्च द्रव्यमान होता है। ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को हटाने के लिए, अधिकांश प्रयोग दुनिया भर की भूमिगत प्रयोगशालाओं में स्थित हैं।

हाल के और प्रस्तावित प्रयोगों में सम्मलित हैं:
* पूर्ण किए गए प्रयोग:
** गोथर्ड टीपीसी
** हीडलबर्ग-मॉस्को, <sup>76</sup>Ge डिटेक्टर (1997-2001)
** आईजीईएक्स, <sup>76</sup>Ge डिटेक्टर (1999-2002)<ref>{{cite journal
 |last1=Aalseth |first1=C. E.
 |s2cid=123335600
 |display-authors=etal
 |date=2000
 |title=Recent Results of the IGEX <sup>76</sup>Ge Double-Beta Decay Experiment
 |journal=[[Physics of Atomic Nuclei]]
 |volume=63 |issue=7 |pages=1225–1228
 |bibcode=2000PAN....63.1225A
 |doi=10.1134/1.855774
}}</ref>
** [[न्यूट्रिनो एटोर मेजराना वेधशाला]], ट्रैकिंग कैलोरीमीटर का उपयोग करने वाले विभिन्न समस्थानिक (2003-2011)
** [[नन्हा दिल|कुओरिसिनो]], <sup>130</sup>Te अल्ट्राकोल्ड TeO<sub>2</sub> क्रिस्टल में (2003-2008)<ref name="Schwingenheuer2013">{{Cite journal|last1=Schwingenheuer|first1=B.|s2cid=117129820|year=2013|title=न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज की स्थिति और संभावनाएं|journal=[[Annalen der Physik]]|volume=525|issue=4|pages=269–280|arxiv=1210.7432|bibcode=2013AnP...525..269S|doi=10.1002/andp.201200222|citeseerx=10.1.1.760.5635}}</ref>
* प्रयोग नवंबर 2017 तक डेटा ले रहे हैं:
** [[कोबरा प्रयोग]], <sup>116</sup>Cd कमरे के तापमान में CdZnTe क्रिस्टल में
** [[दिल|कोरा]], <sup>130</sup>Te अल्ट्राकोल्ड TeO<sub>2</sub> क्रिस्टल में
** एक्सो, एक <sup>136</sup>Xe और <sup>134</sup>Xe खोज
** [[जर्मेनियम डिटेक्टर ऐरे]], एक <sup>76</sup>Ge संसूचक
** [[कामिओका लिक्विड सिंटिलेटर एंटीन्यूट्रिनो डिटेक्टर]] खोज। एक 136Xe खोज। 2011 से डेटा संग्रह।<ref name="Schwingenheuer2013" />
**{{smallcaps|[[मजोराना|मजोराना]]}}, उच्च शुद्धता <sup>76</sup>Ge पी-प्रकार पॉइंट-संपर्क संसूचको का उपयोग कर रहा है।<ref>{{Cite journal
 |last1=Xu |first1=W.
 |s2cid=119301804
 |display-authors=etal
 |year=2015
 |title=The Majorana Demonstrator: A Search for Neutrinoless Double-beta Decay of 76Ge
 |journal=[[Journal of Physics: Conference Series]]
 |volume=606 |issue=1 |pages=012004
 |arxiv=1501.03089
 |bibcode=2015JPhCS.606a2004X
 |doi=10.1088/1742-6596/606/1/012004
}}</ref>
** तरल Xe का उपयोग कर एक्समास
* प्रस्तावित/भविष्य के प्रयोग:
** क्यूपिड, <sup>100</sup>Mo का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय
** [[कामिओका वेधशाला]] में कैंडल्स, CaF<sub>2</sub> में <sup>48</sup>Ca<sub>,</sub>
** मून, <sup>100</sup>Mo डिटेक्टर विकसित कर रहा है
** यांगयांग भूमिगत प्रयोगशाला में अमोर, <sup>100</sup>Mo समृद्ध CaMoO<sub>4</sub> क्रिस्टल <ref>{{Cite journal
 |last=Khanbekov |first=N. D.
 |s2cid=123287005
 |year=2013
 |title=AMoRE: Collaboration for searches for the neutrinoless double-beta decay of the isotope of <sup>100</sup>Mo with the aid of <sup>40</sup>Ca<sup>100</sup>MoO<sub>4</sub> as a cryogenic scintillation detector
 |journal=[[Physics of Atomic Nuclei]]
 |volume=76 |issue=9 |pages=1086–1089
 |bibcode=2013PAN....76.1086K
 |doi=10.1134/S1063778813090093
}}</ref>
** नेक्सो, एक समय प्रक्षेपण कक्ष में तरल <sup>136</sup>Xe का उपयोग कर रहा है <ref>{{Cite journal|last1=Albert |first1=J. B.
|s2cid=67854591
|collaboration=nEXO Collaboration
|title=Sensitivity and Discovery Potential of nEXO to Neutrinoless Double Beta Decay
|journal=Physical Review C
|volume=97
|issue=6
|pages=065503
|arxiv=1710.05075
|doi=10.1103/PhysRevC.97.065503
|year=2018
|bibcode=2018PhRvC..97f5503A
}}</ref> 
**लीजेंड, <sup>76</sup>Ge का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय।
** ल्यूमिनेउ, एलएसएम, फ्रांस में <sup>100</sup>Mo समृद्ध ZnMoO<sub>4</sub> क्रिस्टल की खोज कर रहा है।
** अगला, एक क्सीनन टीपीसी। अगला-डेमो चला और अगला-100 2016 में चलेगा।
** [[एसएनओ+]], एक तरल सिंटिलेटर, <sup>130</sup>Te का अध्ययन करेगा
** सुपरनेमो, एक नेमो अपग्रेड, <sup>82</sup>Se का अध्ययन करेगा
** टिन.टिन, [[भारत स्थित न्यूट्रिनो वेधशाला]] में एक <sup>124</sup>Sn संसूचक
** [[पांडाएक्स]]-III, 200 किग्रा से 1000 किग्रा 90% के साथ एक प्रयोग <sup>136</sup>Xe को समृद्ध करता है
** [[गहरे भूमिगत न्यूट्रिनो प्रयोग]], तरल आर्गन से भरा एक टीपीसी <sup>136</sup>Xe के साथ डोप किया गया।

=== स्थिति ===
जबकि कुछ प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज का दावा किया है, आधुनिक खोजों को क्षय के लिए कोई प्रमाण नहीं मिला है।

==== हीडलबर्ग-मास्को विवाद ====
हीडलबर्ग-मॉस्को सहयोग के कुछ सदस्यों ने 2001 में <sup>76</sup>Ge में न्यूट्रिनोलेस बीटा क्षय का पता लगाने का दावा किया।<ref>
{{Cite journal
 |last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V.
 |last2=Dietz |first2=A.
 |last3=Harney |first3=H. L.
 |last4=Krivosheina |first4=I. V.
 |s2cid=18771906
 |year=2001
 |title=Evidence for Neutrinoless Double Beta Decay
 |journal=[[Modern Physics Letters A]]
 |volume=16 |issue=37 |pages=2409–2420
 |arxiv=hep-ph/0201231
 |bibcode=2001MPLA...16.2409K
 |doi=10.1142/S0217732301005825
}}</ref> इस दावे की बाहरी भौतिकविदों<ref name="Giuliani2012" /><ref>
{{Cite journal
 |last3=Vissani |first3=F.
 |last2=Strumia |first2=A.
 |last1=Feruglio |first1=F.
 |s2cid=15814788
 |year=2002
 |title=Neutrino oscillations and signals in beta and 0nu2beta experiments 
 |journal=[[Nuclear Physics]]
 |volume=637 |issue=1
 |pages=345–377
 |arxiv=hep-ph/0201291
 |doi=10.1016/S0550-3213(02)00345-0 
|bibcode=2002NuPhB.637..345F}}</ref><ref>
{{Cite journal
 |last1=Aalseth |first1=C. E.
 |s2cid=27406915
 |display-authors=etal
 |year=2002
 |title=Comment on "evidence for Neutrinoless Double Beta Decay"
 |journal=[[Modern Physics Letters A]]
 |volume=17 |issue=22 |pages=1475–1478
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 |doi=10.1142/S0217732302007715
}}</ref><ref>
{{Cite journal
 |last1=Zdesenko |first1=Y. G.
 |last2=Danevich |first2=F. A.
 |last3=Tretyak |first3=V. I.
 |title=Has neutrinoless double β decay of <sup>76</sup>Ge been really observed?
 |journal=[[Physics Letters B]]
 |volume=546 |issue=3–4 |pages=206
 |year=2002
 |bibcode=2002PhLB..546..206Z
 |doi=10.1016/S0370-2693(02)02705-3
|doi-access=free
 }}</ref> के साथ-साथ सहयोग के अन्य सदस्यों द्वारा आलोचना की गई थी।<ref>
{{cite journal
 |last1=Bakalyarov |first1=A. M.
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 |last3=Belyaev |first3=S. T.
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 |year=2005
 |title=Results of the experiment on investigation of Germanium-76 double beta decay
 |journal=[[Physics of Particles and Nuclei Letters]]
 |volume=2 |issue=2005
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 |arxiv=hep-ex/0309016
 |bibcode=2003hep.ex....9016B
}}</ref> 2006 में, उन्हीं लेखकों द्वारा एक परिष्कृत अनुमान में कहा गया था कि आधा जीवन 2.3×10<sup>25</sup> वर्ष था।<ref>
{{Cite journal
 |last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V.
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 |year=2006
 |title=The Evidence for the Observation of 0νββ Decay: The Identification of 0νββ Events from the Full Spectra
 |journal=[[Modern Physics Letters A]]
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 |bibcode=2006MPLA...21.1547K
 |doi=10.1142/S0217732306020937
}}</ref> जेर्डा द्वारा <sup>76</sup>Ge सहित अन्य प्रयोगों द्वारा इस आधे जीवन को उच्च आत्मविश्वास से बाहर रखा गया है।<ref name="gerdanature">{{Cite journal|last1=Agostini|first1=M.|s2cid=4456764|display-authors=etal|year=2017|title=Background-free search for neutrinoless double-β decay of <sup>76</sup>Ge with GERDA|journal=[[Nature (journal)|Nature]]|volume=544|issue=7648|pages=47–52|arxiv=1703.00570|bibcode=2017Natur.544...47A|doi=10.1038/nature21717|pmid=28382980|collaboration=[[GERDA Collaboration]]}}</ref>
==== वर्तमान परिणाम ====
2017 तक, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय पर सबसे मजबूत सीमाएं <sup>76</sup>Ge में जेर्डा, <sup>130</sup>Te में कुओरे और <sup>136</sup>Xe में एक्सो-200 और कैमलैंड्स-जेन से आई हैं।

== उच्च क्रम एक साथ बीटा क्षय ==
दो से अधिक बीटा-स्थिर समदाब रेखाओं के साथ द्रव्यमान संख्या के लिए, चौगुनी बीटा क्षय और इसके व्युत्क्रम, चौगुनी इलेक्ट्रॉन कैप्चर, सबसे बड़ी ऊर्जा आधिक्य वाले समभारिकों में डबल बीटा क्षय के विकल्प के रूप में प्रस्तावित किए गए हैं। ये क्षय आठ नाभिकों में ऊर्जावान रूप से संभव हैं, चूंकि एकल या डबल बीटा क्षय की तुलना में आंशिक आधा जीवन बहुत लंबा होने की भविष्यवाणी की जाती है; इसलिए, चौगुना बीटा क्षय देखे जाने की संभावना नहीं है। चौगुनी बीटा क्षय के लिए आठ तत्व नाभिकों में  <sup>96</sup>Zr, <sup>136</sup>Xe, और <sup>150</sup>Nd  सम्मलित हैं जो चौगुनी बीटा-माइनस क्षय में सक्षम हैं, और <sup>124</sup>Xe, <sup>130</sup>Ba, <sup>148</sup>Gd, और <sup>1154</sup>Dy चौगुनी बीटा-प्लस क्षय या इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं। सिद्धांत रूप में, इनमें से तीन नाभिकों में चौगुनी बीटा क्षय प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जिसमें सबसे भरोसा वाला तत्व <sup>150</sup>Nd है। ट्रिपल बीटा क्षय <sup>48</sup>Ca,, <sup>96</sup>Zr, और <sup>150</sup>Nd के लिए भी संभव है।<ref name=triplebeta/>

इसके अतिरिक्त, इस तरह के क्षय मोड मानक मॉडल से परे भौतिकी में न्यूट्रिनोलेस भी हो सकते हैं।<ref name=betaquad>{{cite journal|last1=Heeck|first1=J.|last2=Rodejohann|first2=W.|s2cid=118632700|title=न्यूट्रिनोलेस चौगुनी बीटा क्षय|journal=Europhysics Letters|volume=103|issue=3|pages=32001|date=2013|doi=10.1209/0295-5075/103/32001|arxiv=1306.0580|bibcode=2013EL....10332001H}}</ref> न्यूट्रीनोलेस चौगुनी बीटा क्षय 4 इकाइयों में लेप्टान संख्या का उल्लंघन करेगा, जैसा कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के स्थितियों में दो इकाइयों के एक लिप्टन संख्या को तोड़ने के विपरीत है। इसलिए, कोई 'ब्लैक-बॉक्स प्रमेय' नहीं है और इस प्रकार की प्रक्रियाओं की अनुमति देते समय न्यूट्रिनो डायराक कण हो सकते हैं। विशेष रूप से, यदि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय से पहले न्यूट्रिनोलेस चौगुनी बीटा क्षय पाया जाता है, तो उम्मीद की जाती है कि न्यूट्रिनोस डायराक कण होंगे।<ref name=diracneutrinos>{{cite journal|last1=Hirsch|first1=M.|last2=Srivastava|first2=R.|last3=Valle|first3=JWF.|title=Can one ever prove that neutrinos are Dirac particles?|journal=Physics Letters B|volume=781|pages=302–305|date=2018|doi =10.1016/j.physletb.2018.03.073|arxiv=1711.06181|bibcode=2018PhLB..781..302H|doi-access=free}}</ref>

अब तक, <sup>150</sup>Nd में ट्रिपल और चौगुनी बीटा क्षय की खोज असफल रही है।<ref name="triplebeta">{{Cite journal|arxiv=1906.07180|doi=10.1103/PhysRevC.100.045502|title=Search for triple and quadruple β decay of Nd150|year=2019|last1=Barabash|first1=A. S.|last2=Hubert|first2=Ph.|last3=Nachab|first3=A.|last4=Umatov|first4=V. I.|s2cid=189999159|journal=Physical Review C|volume=100|issue=4|page=045502}}</ref>
== यह भी देखें ==
* डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर
* बीटा क्षय
* न्यूट्रिनो
* [[कण विकिरण]]
* [[रेडियोधर्मी आइसोटोप|रेडियोधर्मी समस्थानिक]]

==संदर्भ==
{{reflist|30em}}

==बाहरी संबंध==
* [http://xstructure.inr.ac.ru/x-bin/theme3.py?level=2&index1=-202525 arxiv.org पर डबल बीटा क्षय]

{{Nuclear_processes}}
{{neutrino detectors}}
[[Category: परमाणु भौतिकी]] [[Category: रेडियोधर्मिता]] [[Category: न्युट्रीनो]] 



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[[Category:Created On 19/05/2023]]