View source for मैक्सवेल संबंध

{{short description|Equations involving the partial derivatives of thermodynamic quantities}}
{{Thermodynamics|cTopic=[[थर्मोडायनामिक समीकरण|समीकरण]]}}

[[file:Thermodynamic map.svg|400px|right|thumb|मैक्सवेल संबंधों के मध्य  पथ दिखाने वाला फ्लो चार्ट। <math>P</math> दबाव है, <math>T</math> तापमान, <math>V</math> आयतन, <math>S</math> एन्ट्रापी, <math>\alpha</math> [[ताप विस्तार प्रसार गुणांक]], <math>\kappa</math> संपीड्यता, <math>C_V</math> निरंतर मात्रा में ताप क्षमता, <math>C_P</math> निरंतर दबाव पर ताप क्षमता।]]'''मैक्सवेल संबंध''' [[ऊष्मप्रवैगिकी]] में समीकरणों का समूह होता हैं, जो दूसरे व्युत्पन्न की समरूपता से एवं ऊष्मप्रवैगिकी क्षमता की परिभाषाओं से व्युत्पन्न होते हैं। इन संबंधों का नाम उन्नीसवीं दशक के भौतिक विज्ञानी जेम्स क्लर्क मैक्सवेल के नाम पर रखा गया है।

== समीकरण ==
{{see also|दूसरे डेरिवेटिव की समरूपता}}

मैक्सवेल संबंधों की संरचना निरंतर फलन ों के लिए दूसरे व्युत्पन्न के मध्य समानता का वर्णन होता है। यह इस तथ्य से सीधे अनुसरण करता है कि दो चरों के विश्लेषणात्मक फलन  के अवकल का क्रम अप्रासंगिक है (श्वार्ज़ प्रमेय)। मैक्सवेल संबंधों के स्थिति में माना जाने वाला फलन  थर्मोडायनामिक क्षमता है एवं  <math>x_i</math> एवं निकटतम उस क्षमता के लिए <math>x_j</math> दो भिन्न-भिन्न प्राकृतिक चर हैंI

{{Equation box 1
|title = '''श्वार्ज प्रमेय (सामान्य)'''
|indent =:
|equation = <math>\frac{\partial }{\partial x_j}\left(\frac{\partial \Phi}{\partial x_i}\right)=
\frac{\partial }{\partial x_i}\left(\frac{\partial \Phi}{\partial x_j}\right)
</math>
|border colour = #50C878
|background colour = #ECFCF4}}

जहां आंशिक व्युत्पन्न को अन्य सभी प्राकृतिक चरों के साथ स्थिर रखा जाता है। प्रत्येक थर्मोडायनामिक क्षमता के लिए हैं <math display="inline">\frac{1}{2} n(n-1)</math> संभावित मैक्सवेल संबंध जहां <math>n</math> उस क्षमता के लिए प्राकृतिक चरों की संख्या है।

== चार सबसे सरल मैक्सवेल संबंध ==

चार सबसे सरल मैक्सवेल संबंध, उनके तापीय प्राकृतिक चर ([[तापमान]] <math>T</math>, या एन्ट्रॉपी {{nowrap|<math>S</math>)}} एवं  उनके यांत्रिक प्राकृतिक चर ([[दबाव]] <math>P</math>, या मात्रा {{nowrap|<math>V</math>):}} है।

{{Equation box 1
|title = '''मैक्सवेल के संबंध''' ''(सामान्य)''
|indent =:
|equation =
<math> \begin{align}
+\left(\frac{\partial T}{\partial V}\right)_S &=& -\left(\frac{\partial P}{\partial S}\right)_V &=& \frac{\partial^2 U }{\partial S \partial V}\\

+\left(\frac{\partial T}{\partial P}\right)_S &=& +\left(\frac{\partial V}{\partial S}\right)_P &=& \frac{\partial^2 H }{\partial S \partial P}\\
+\left(\frac{\partial S}{\partial V}\right)_T &=& +\left(\frac{\partial P}{\partial T}\right)_V &=& -\frac{\partial^2 F }{\partial T \partial V}\\

-\left(\frac{\partial S}{\partial P}\right)_T &=& +\left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_P &=& \frac{\partial^2 G }{\partial T \partial P}
\end{align}\,\!</math>

|border colour = #0073CF
|background colour=#F5FFFA}}

जहां उनके प्राकृतिक तापीय एवं यांत्रिक चर के फलन ों के रूप में क्षमता [[आंतरिक ऊर्जा]] है <math>U(S, V)</math>, [[तापीय धारिता]] <math>H(S, P)</math>, [[हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा]] <math>F(T, V)</math>, एवं  [[गिब्स मुक्त ऊर्जा]] <math>G(T, P)</math>. इन संबंधों को स्मरण करने एवं प्राप्त करने के लिए उष्मा गतिकीय वर्ग को स्मरक के रूप में उपयोग किया जा सकता है। इन संबंधों की उपयोगिता उनके परिमाणात्मक एन्ट्रापी परिवर्तनों में निहित है, जो तापमान, आयतन एवं दबाव जैसी मापनीय मात्राओं के संदर्भ में प्रत्यक्ष रूप से मापने योग्य नहीं हैं।

संबंध का उपयोग करके प्रत्येक समीकरण को व्यक्त किया जा सकता हैI
<math display="block">\left(\frac{\partial y}{\partial x}\right)_z
=
1\left/\left(\frac{\partial x}{\partial y}\right)_z\right.</math>
जिसे कभी-कभी मैक्सवेल संबंध भी कहा जाता है।

=== व्युत्पत्ति ===
मैक्सवेल संबंध सरल आंशिक अवकल नियमों पर आधारित होते हैं, विशेष रूप से कुल अवकलन एवं दूसरे क्रम के आंशिक अवकलनो के मूल्यांकन की समरूपता होती है।
{{math proof|title=व्युत्पत्ति
|proof=
मैक्सवेल संबंध की व्युत्पत्ति के विभेदक रूपों से निकाली जा सकती है [[थर्मोडायनामिक क्षमता]]:<br />
आंतरिक ऊर्जा का विभेदक रूप {{mvar|U}} हैI
<math display="block">dU = T \, dS - P \, dV</math>
यह समीकरण परस्पर t प्रपत्र का कुल अंतर एवं कुल व्युत्पन्न होता हैI
<math display="block">dz = \left(\frac{\partial z}{\partial x}\right)_y\!dx + \left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)_x\! dy</math>
इसे किसी भी रूप के समीकरण के लिए दिखाया जा सकता है,
<math display="block">dz = M \, dx + N \, dy </math>
जिससे
<math display="block">M = \left(\frac{\partial z}{\partial x}\right)_y, \quad
 N = \left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)_x</math>
विचार करें, समीकरण <math>dU = T \, dS - P \, dV</math>. अब हम इसे तत्काल निरूपित सकते हैं
<math display="block">T = \left(\frac{\partial U}{\partial S}\right)_V, \quad
-P = \left(\frac{\partial U}{\partial V}\right)_S</math>
चूंकि हम यह भी जानते हैं कि निरन्तर दूसरे व्युत्पन्न वाले कार्यों के लिए, मिश्रित आंशिक व्युत्पन्न समान हैं ([[दूसरे व्युत्पन्न की समरूपता]]) जो, है
<math display="block">\frac{\partial}{\partial y}\left(\frac{\partial z}{\partial x}\right)_y =
\frac{\partial}{\partial x}\left(\frac{\partial z}{\partial y}\right)_x =
\frac{\partial^2 z}{\partial y \partial x} = \frac{\partial^2 z}{\partial x \partial y}</math>
इसलिए हम इसे देख सकते हैं
<math display="block"> \frac{\partial}{\partial V}\left(\frac{\partial U}{\partial S}\right)_V =
\frac{\partial}{\partial S}\left(\frac{\partial U}{\partial V}\right)_S </math>
एवं इसलिए वह
<math display="block">\left(\frac{\partial T}{\partial V}\right)_S = -\left(\frac{\partial P}{\partial S}\right)_V</math>

'''हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा से मैक्सवेल संबंध की व्युत्पत्ति'''

हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा का विभेदक रूप है
<math display="block">dF = -S \, dT - P \, dV</math>
<math display="block">-S = \left(\frac{\partial F}{\partial T}\right)_V, \quad
-P = \left(\frac{\partial F}{\partial V}\right)_T</math>
दूसरे व्युत्पन्न की समरूपता से
<math display="block"> \frac{\partial}{\partial V}\left(\frac{\partial F}{\partial T}\right)_V =
\frac{\partial}{\partial T}\left(\frac{\partial F}{\partial V}\right)_T </math>
एवं इसलिए वह
<math display="block">\left(\frac{\partial S}{\partial V}\right)_T = \left(\frac{\partial P}{\partial T}\right)_V</math>
अन्य दो मैक्सवेल संबंधों को एन्थैल्पी के विभेदक रूप से प्राप्त किया जा सकता है <math>dH = T \, dS + V \, dP</math> एवं गिब्स मुक्त ऊर्जा का विभेदक रूप <math>dG = V \, dP - S \, dT </math> समान प्रविधि से, अतः उपरोक्त सभी मैक्सवेल संबंध [[गिब्स समीकरण]] में से किसी अनुसरण करते हैं।
}}
{{math proof|title=Extended derivation
|proof=
ऊष्मप्रवैगिकी के प्रथम एवं दूसरे नियम का संयुक्त रूप,
{{NumBlk||<math display="block">T \, dS = dU + P \, dV</math>|{{EquationRef|Eq.1}}}}
{{mvar|U}}, {{mvar|S}}, एवं {{mvar|V}}  राज्य कार्य हैं।
LET,
*<math>U = U(x,y)</math>
*<math>S = S(x,y)</math>
*<math>V = V(x,y)</math>
*<math>dU = \left(\frac{\partial U}{\partial x}\right)_y\!dx + \left(\frac{\partial U}{\partial y}\right)_x\!dy</math>
*<math>dS = \left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y\!dx + \left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x\!dy</math>
*<math>dV = \left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y\!dx + \left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x\!dy</math>
उन्हें स्थानापन्न करें समीकरण नोट,समीकरण 1 में मिलता है,
<math display="block">T\left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y\!dx +
 T\left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x\!dy = \left(\frac{\partial U}{\partial x}\right)_y\!dx +
 \left(\frac{\partial U}{\partial y}\right)_x\!dy + P\left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y\!dx +
 P\left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x\!dy</math> के रूप में भी लिखा है,
<math display="block">\left(\frac{\partial U}{\partial x}\right)_y\!dx +
 \left(\frac{\partial U}{\partial y}\right)_x\!dy = T\left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y\!dx +
 T\left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x\!dy - P\left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y\!dx -
 P\left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x\!dy</math>
dx एवं dy के गुणांक की तुलना करने पर हमें यह प्राप्त होता है
<math display="block">\left(\frac{\partial U}{\partial x}\right)_y = T\left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y - P\left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y</math>
<math display="block">\left(\frac{\partial U}{\partial y}\right)_x = T\left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x - P\left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x</math>
द्वारा उपरोक्त समीकरणों को भिन्न करना {{mvar|y}}, {{mvar|x}} क्रमानुसार
{{NumBlk||<math display="block">\left(\frac{\partial^2U}{\partial y\partial x}\right) = \left(\frac{\partial T}{\partial y}\right)_x \left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y + T\left(\frac{\partial^2 S}{\partial y\partial x}\right) - \left(\frac{\partial P}{\partial y}\right)_x \left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y - P\left(\frac{\partial^2 V}{\partial y\partial x}\right)</math>|{{EquationRef|Eq.2}}}}
एवं
{{NumBlk||<math display="block">\left(\frac{\partial^2U}{\partial x\partial y}\right) = \left(\frac{\partial T}{\partial x}\right)_y \left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x + T\left(\frac{\partial^2 S}{\partial x\partial y}\right) - \left(\frac{\partial P}{\partial x}\right)_y \left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x - P\left(\frac{\partial^2 V}{\partial x\partial y}\right)</math>|{{EquationRef|Eq.3}}}}
{{mvar|U}}, {{mvar|S}}, एवं {{mvar|V}} स्थिर अंतर हैं, इसलिए
<math display="block">\left(\frac{\partial^2U}{\partial y\partial x}\right) = \left(\frac{\partial^2U}{\partial x\partial y}\right)</math>
<math display="block">\left(\frac{\partial^2S}{\partial y\partial x}\right) = \left(\frac{\partial^2S}{\partial x\partial y}\right)</math>
<math display="block">\left(\frac{\partial^2V}{\partial y\partial x}\right) = \left(\frac{\partial^2V}{\partial x\partial y}\right)</math>
<nowiki>घटाना समीकरण नोट एवं समीकरण नोट समीकरण.3 में मिलता है</nowiki>
<math display="block">\left(\frac{\partial T}{\partial y}\right)_x \left(\frac{\partial S}{\partial x}\right)_y - \left(\frac{\partial P}{\partial y}\right)_x \left(\frac{\partial V}{\partial x}\right)_y = \left(\frac{\partial T}{\partial x}\right)_y \left(\frac{\partial S}{\partial y}\right)_x - \left(\frac{\partial P}{\partial x}\right)_y \left(\frac{\partial V}{\partial y}\right)_x</math>
''नोट: उपरोक्त को मैक्सवेल के थर्मोडायनामिकल संबंध के लिए सामान्य अभिव्यक्ति कहा जाता है.''
;मैक्सवेल का प्रथम सम्बन्ध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''S''}} एवं {{math|1=''y'' = ''V''}} मिलता है
:<math>\left(\frac{\partial T}{\partial V}\right)_S = -\left(\frac{\partial P}{\partial S}\right)_V</math>
;मैक्सवेल का दूसरा संबंध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''T''}} एवं {{math|1=''y'' = ''V''}}  मिलता है
:<math>\left(\frac{\partial S}{\partial V}\right)_T = \left(\frac{\partial P}{\partial T}\right)_V</math>
;मैक्सवेल का तीसरा संबंध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''S''}} एवं {{math|1=''y'' = ''P''}}  मिलता है
:<math>\left(\frac{\partial T}{\partial P}\right)_S = \left(\frac{\partial V}{\partial S}\right)_P</math>
;मैक्सवेल का चौथा संबंध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''T''}} एवं {{math|1=''y'' = ''P''}}  मिलता है
:<math>\left(\frac{\partial S}{\partial P}\right)_T = -\left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_P</math>
;मैक्सवेल का पांचवां संबंध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''P''}} एवं {{math|1=''y'' = ''V''}}
:<math>\left(\frac{\partial T}{\partial P}\right)_V \left(\frac{\partial S}{\partial V}\right)_P - \left(\frac{\partial T}{\partial V}\right)_P \left(\frac{\partial S}{\partial P}\right)_V = 1</math>
;मैक्सवेल का छठा संबंध
:अनुमति {{math|1=''x'' = ''T''}} एवं {{math|1=''y'' = ''S''}}  मिलता है
:<math>\left(\frac{\partial P}{\partial T}\right)_S \left(\frac{\partial V}{\partial S}\right)_T - \left(\frac{\partial P}{\partial S}\right)_T \left(\frac{\partial V}{\partial T}\right)_S = 1</math>
}}

== व्युत्पत्ति पर आधारित व्युत्पत्ति ==

यदि हम ऊष्मप्रवैगिकी के प्रथम नियम को देखें,
<math display="block">dU = T \, dS - P \, dV</math>
अंतर रूपों के विषय में वर्णन के रूप में, एवं इस समीकरण के [[बाहरी व्युत्पन्न]] को लें, हम प्राप्त करते हैं
<math display="block"> 0 = dT \, dS - dP \, dV</math>
तब से <math> d(dU) = 0</math>. यह अकृत्रिम परिचय की ओर ले जाता है
<math display="block"> dP \, dV = dT \, dS. </math>
इस परिचय का भौतिक अर्थ यह देखते हुए देखा जा सकता है कि दोनों पक्ष अतिसूक्ष्म कार्नोट चक्र में किए गए फलन  को लिखने की समान प्रविधि हैं। परिचय लिखने का की समान प्रविधि हैI
<math display="block"> \frac{\partial(T,S)}{\partial(P,V)} = 1. </math>
मैक्सवेल संबंध अब सीधे अनुसरण करते हैं। उदाहरण के लिए,
<math display="block"> \left(\frac{\partial S}{\partial V} \right)_T
         = \frac{\partial(T,S)}{\partial(T,V)}
         = \frac{\partial(P,V)}{\partial(T,V)}
         = \left(\frac{\partial P}{\partial T} \right)_V,
</math>
महत्वपूर्ण चरण अंतिम चरण है। मैक्सवेल के अन्य संबंध इसी प्रकार से चलते हैं। उदाहरण के लिए,
<math display="block"> \left(\frac{\partial T}{\partial V} \right)_S
         = \frac{\partial(T,S)}{\partial(V,S)}
         = \frac{\partial(P,V)}{\partial(V,S)}
         = - \left(\frac{\partial P}{\partial S} \right)_V.
</math>


== सामान्य मैक्सवेल संबंध ==

उपरोक्त केवल मैक्सवेल संबंध नहीं हैं। जब आयतन फलन  के अतिरिक्त अन्य प्राकृतिक चरों को सम्मिलित करने वाली अन्य फलन  प्रतिज्ञा पर विचार किया जाता है या जब [[कण संख्या]] को प्राकृतिक चर के रूप में सम्मिलित किया जाता है, तो मैक्सवेल के अन्य संबंध स्पष्ट हो जाते हैं। उदाहरण के लिए, यदि निकटतम एकल-घटक गैस है, तो कणों की संख्या N भी उपरोक्त चार थर्मोडायनामिक क्षमता का प्राकृतिक चर है। दबाव एवं कण संख्या के संबंध में तापीय धारिता के लिए मैक्सवेल संबंध तब होगा:

<math display="block">
\left(\frac{\partial \mu}{\partial P}\right)_{S, N} =
\left(\frac{\partial V}{\partial N}\right)_{S, P}\qquad=
\frac{\partial^2 H }{\partial P \partial N}
</math>
जहाँ {{mvar|μ}} [[रासायनिक क्षमता]] है। इसके अतिरिक्त, सामान्यतः उपयोग किए जाने वाले चार के अतिरिक्त अन्य थर्मोडायनामिक क्षमताएं भी हैं, एवं इनमें से प्रत्येक क्षमता से मैक्सवेल संबंधों का उपसमुच्चय निकलेगा। उदाहरण के लिए, भव्य क्षमता <math>\Omega(\mu, V, T)</math> उत्पत्ति होती हैI<ref>{{Cite web |title=थर्मोडायनामिक क्षमताएं|url=https://www.oulu.fi/tf/statfys/lectures_old/english/therpot.pdf |url-status=live |archive-url=https://web.archive.org/web/20221219112005/https://www.oulu.fi/tf/statfys/lectures_old/english/therpot.pdf |archive-date=19 December 2022 |website=University of Oulu}}</ref>
<math display="block"> \begin{align}
\left(\frac{\partial N}{\partial V}\right)_{\mu, T} &=& \left(\frac{\partial P}{\partial \mu}\right)_{V,T} &=& -\frac{\partial^2 \Omega }{\partial \mu \partial V}\\
\left(\frac{\partial N}{\partial T}\right)_{\mu, V} &=& \left(\frac{\partial S}{\partial \mu}\right)_{V,T} &=& -\frac{\partial^2 \Omega }{\partial \mu \partial T}\\
\left(\frac{\partial P}{\partial T}\right)_{\mu, V} &=& \left(\frac{\partial S}{\partial V}\right)_{\mu,T} &=& -\frac{\partial^2 \Omega }{\partial V \partial T}
\end{align}</math>


== यह भी देखें ==
* ऊष्मप्रवैगिकी समीकरणों की सारणी
* [[थर्मोडायनामिक समीकरण]]

== संदर्भ ==
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[[Category:Wikipedia metatemplates]]
[[Category:जेम्स क्लर्क मैक्सवेल]]
[[Category:थर्मोडायनामिक समीकरण]]