क्षेत्र का द्वितीय क्षण: Difference between revisions

Latest revision as of 20:14, 9 April 2023

क्षेत्र का दूसरा क्षण, या दूसरा क्षेत्र क्षण, या क्षेत्र का द्विघात क्षण और जड़त्व के क्षेत्र क्षण के रूप में भी जाना जाता है, यह क्षेत्र की ज्यामितीय संपत्ति है जो यह दर्शाता है कि इच्छानुसार अक्ष के संबंध में इसके बिंदु कैसे वितरित किए जाते हैं। क्षेत्र के दूसरे क्षण को सामान्यतः या तो के साथ दर्शाया जाता है $I$ ( अक्ष के लिए जो क्षेत्र के तल में स्थित है) या के साथ $J$ (विमान के लंबवत अक्ष के लिए)। दोनों ही स्थितियों में, इसकी गणना प्रश्न में वस्तु पर अधिक अभिन्न के साथ की जाती है। इसका आयाम L (लंबाई) से चौथी शक्ति तक है। इकाइयों की अंतर्राष्ट्रीय प्रणाली के साथ काम करते समय आयाम की इसकी भौतिक इकाई, मीटर से चौथी शक्ति, मीटर है⁴, या इंच से चौथी शक्ति, इंच⁴, इंपीरियल इकाइयों में काम करते समय।

संरचनागत वास्तुविद्या में, बीम (संरचना) के क्षेत्र का दूसरा क्षण बीम के विक्षेपण (इंजीनियरिंग) की गणना और बीम पर प्रयुक्त क्षण (भौतिकी) के कारण तनाव (यांत्रिकी) की गणना में उपयोग की जाने वाली महत्वपूर्ण संपत्ति है। क्षेत्र के दूसरे क्षण को अधिकतम करने के लिए, क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति) का बड़ा अंश या मैं दमक का क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र आई-बीम के क्रॉस-सेक्शन के केन्द्रक से अधिकतम संभव दूरी पर स्थित है। क्षेत्र का तलीय दूसरा क्षण अनुप्रयुक्त क्षण, बल, या इसके आकार के कार्य के रूप में इसके तटस्थ अक्ष के लंबवत संरचनात्मक भार वितरित होने के कारण बीम की कठोरता में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है। क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण अपने आकार के फलन के रूप में, इसके क्रॉस-सेक्शन के समानांतर अनुप्रयुक्त क्षण के कारण मरोड़ (यांत्रिकी) विक्षेपण के लिए बीम के प्रतिरोध में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है।

जड़ता के क्षणों की सूची को संदर्भित करने के लिए विभिन्न विषयों शब्द 'जड़ता का क्षण' (एमओआई) का उपयोग करते हैं। यह क्षेत्र के समतलीय द्वितीय क्षणों में से किसी को संदर्भित कर सकता है ( अधिकांशतः ${\textstyle I_{x}=\iint _{R}y^{2}\,dA}$ या ${\textstyle I_{y}=\iint _{R}x^{2}\,dA,}$ कुछ संदर्भ तल के संबंध में), या क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण ( ${\textstyle I=\iint _{R}r^{2}\,dA}$ , जहां r कुछ संदर्भ अक्ष की दूरी है)। प्रत्येक स्थितियोंमें इंटीग्रल क्षेत्र के सभी अतिसूक्ष्म तत्वों, डीए, कुछ द्वि-आयामी क्रॉस-सेक्शन में है। भौतिकी में, जड़ता का क्षण सख्ती से अक्ष से दूरी के संबंध में 'द्रव्यमान' का दूसरा क्षण होता है: ${\textstyle I=\int _{Q}r^{2}dm}$ , जहां आर कुछ संभावित घूर्णन अक्ष की दूरी है, और अभिन्न वस्तु द्वारा कब्जा कर लिया गया त्रि-आयामी अंतरिक्ष में द्रव्यमान, डीएम के सभी अनंत तत्वों पर है $Q$ . मोई , इस अर्थ में, घूर्णी समस्याओं के लिए द्रव्यमान का अनुरूप है। इंजीनियरिंग में (विशेष रूप से मैकेनिकल और सिविल), जड़त्व का क्षण सामान्यतः क्षेत्र के दूसरे क्षण को संदर्भित करता है।^[1]

परिभाषा

इच्छानुसार आकार। ρ तत्व dA के लिए रेडियल दूरी है, अक्षों पर अनुमानों x और y के साथ।

इच्छानुसार आकार के लिए क्षेत्र का दूसरा क्षण $R$ इच्छानुसार अक्ष के संबंध में $BB'$ परिभाषित किया जाता है

J_{BB'}=\iint _{R}{\rho }^{2}\,dA

जहाँ

$dA$ अतिसूक्ष्म क्षेत्र तत्व है, और
$\rho$ अक्ष से लंबवत दूरी है $BB'$ .^[2]

उदाहरण के लिए, जब वांछित संदर्भ अक्ष एक्स-अक्ष है, तो क्षेत्र का दूसरा क्षण $I_{xx}$ ( अधिकांशतः के रूप में दर्शाया गया है $I_{x}$ ) कार्टेशियन निर्देशांक में गणना की जा सकती है

I_{x}=\iint _{R}y^{2}\,dx\,dy

यूलर-बर्नौली बीम समीकरण या पतला बीम के यूलर-बर्नौली सिद्धांत में क्षेत्र का दूसरा क्षण महत्वपूर्ण है।

क्षेत्र का उत्पाद क्षण

अधिक सामान्यतः, क्षेत्र के उत्पाद क्षण को इस रूप में परिभाषित किया जाता है^[3]

I_{xy}=\iint _{R}yx\,dx\,dy

समानांतर अक्ष प्रमेय

केन्द्रक अक्ष x के साथ आकृति। समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग x 'अक्ष के संबंध में क्षेत्र का दूसरा क्षण प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है।

कभी-कभी किसी आकार के क्षेत्र के दूसरे क्षण की गणना करना आवश्यक होता है $x'$ आकृति के केंद्रक अक्ष से भिन्न अक्ष। चूंकि , इसके केंद्रक अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण को प्राप्त करना अधिकांशतः आसान होता है, $x$ , और समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग क्षेत्र के दूसरे क्षण के संबंध में प्राप्त करने के लिए करें $x'$ । समानांतर अक्ष प्रमेय बताता है

I_{x'}=I_{x}+Ad^{2}

जहाँ

$A$ आकार का क्षेत्र है, और
$d$ के बीच लंबवत दूरी है $x$ और $x'$ कुल्हाड़ियों।^[4]^[5]

के बारे में इसी तरह का कथन दिया जा सकता है $y'$ अक्ष और समानांतर केन्द्रक $y$ । या, सामान्यतः , कोई केन्द्रक $B$ अक्ष और समानांतर $B'$ ।

लंबवत अक्ष प्रमेय

गणना की सरलता के लिए, अधिकांशतः जड़ता के दो क्षेत्र क्षणों (दोनों इन-प्लेन अक्षों के संबंध में) के संदर्भ में क्षेत्र के ध्रुवीय क्षण (लंबवत अक्ष के संबंध में) को परिभाषित करना वांछित होता है। सबसे साधारण मामला संबंधित है $J_{z}$ को $I_{x}$ और $I_{y}$ .

J_{z}=\iint _{R}\rho ^{2}\,dA=\iint _{R}\left(x^{2}+y^{2}\right)dA=\iint _{R}x^{2}\,dA+\iint _{R}y^{2}\,dA=I_{x}+I_{y}

यह रिश्ता पाइथागोरस प्रमेय पर निर्भर करता है जो संबंधित है

x

और

y

को

\rho

और एकीकरण की रैखिकता पर।

समग्र आकार

अधिक जटिल क्षेत्रों के लिए, क्षेत्र को सरल आकृतियों की श्रृंखला में विभाजित करना अधिकांशतः आसान होता है। संपूर्ण आकृति के लिए क्षेत्रफल का दूसरा क्षण सामान्य अक्ष के चारों ओर इसके सभी भागों के क्षेत्रफलों के दूसरे क्षण का योग होता है। इसमें ऐसी आकृतियाँ सम्मिलित हो सकती हैं जो गायब हैं (अर्थात छेद, खोखली आकृतियाँ, आदि), इस स्थिति में छूटे हुए क्षेत्रों के क्षेत्र का दूसरा क्षण जोड़ा जाने के अतिरिक्त घटाया जाता है। दूसरे शब्दों में, लापता भागों के क्षेत्र के दूसरे क्षण को समग्र आकृतियों की विधि के लिए नकारात्मक माना जाता है।

उदाहरण

अन्य आकृतियों के लिए क्षेत्र के दूसरे क्षणों की सूची देखें।

मूल पर केन्द्रक के साथ आयत

आधार b और ऊँचाई h वाला आयत

आधार के साथ आयत पर विचार करें $b$ और ऊंचाई $h$ जिसका केंद्रक मूल बिंदु पर स्थित है। $I_{x}$ एक्स-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; $I_{y}$ y-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; $J_{z}$ z-अक्ष के संबंध में जड़त्व के ध्रुवीय क्षण का प्रतिनिधित्व करता है।

{\begin{aligned}I_{x}&=\iint _{R}y^{2}\,dA=\int _{-{\frac {b}{2}}}^{\frac {b}{2}}\int _{-{\frac {h}{2}}}^{\frac {h}{2}}y^{2}\,dy\,dx=\int _{-{\frac {b}{2}}}^{\frac {b}{2}}{\frac {1}{3}}{\frac {h^{3}}{4}}\,dx={\frac {bh^{3}}{12}}\\I_{y}&=\iint _{R}x^{2}\,dA=\int _{-{\frac {b}{2}}}^{\frac {b}{2}}\int _{-{\frac {h}{2}}}^{\frac {h}{2}}x^{2}\,dy\,dx=\int _{-{\frac {b}{2}}}^{\frac {b}{2}}hx^{2}\,dx={\frac {b^{3}h}{12}}\end{aligned}}

क्षेत्र के दूसरे क्षण का उपयोग करना लम्बवत अक्ष प्रमेय हमें का मान मिलता है

J_{z}

.

J_{z}=I_{x}+I_{y}={\frac {bh^{3}}{12}}+{\frac {hb^{3}}{12}}={\frac {bh}{12}}\left(b^{2}+h^{2}\right)

उद्गम पर केन्द्रित वलय

आंतरिक त्रिज्या आर के साथ वलय₁ और बाहरी त्रिज्या आर₂

वलय (गणित) पर विचार करें जिसका केंद्र मूल पर है, बाहरी त्रिज्या है $r_{2}$ , और अंदर त्रिज्या है $r_{1}$ . वलय की समरूपता के कारण, केन्द्रक भी मूल में स्थित है। हम जड़त्व के ध्रुवीय क्षण को निर्धारित कर सकते हैं, $J_{z}$ , के बारे में $z$ समग्र आकृतियों की विधि द्वारा अक्ष। जड़ता का यह ध्रुवीय क्षण त्रिज्या वाले वृत्त की जड़ता के ध्रुवीय क्षण के बराबर है $r_{2}$ त्रिज्या के साथ वृत्त की जड़ता का ध्रुवीय क्षण घटाएं $r_{1}$ , दोनों मूल पर केंद्रित हैं। पहले, आइए हम त्रिज्या वाले वृत्त के जड़त्व के ध्रुवीय आघूर्ण की व्युत्पत्ति करें $r$ उत्पत्ति के संबंध में। इस स्थितियोंमें, सीधे गणना करना आसान है $J_{z}$ जैसा कि हमारे पास पहले से ही है $r^{2}$ , जिसमें दोनों हैं $x$ और $y$ अवयव। कार्तीय निर्देशांक प्रणाली से क्षेत्रफल का दूसरा आघूर्ण प्राप्त करने के अतिरिक्त , जैसा कि पिछले भाग में किया गया था, हम परिकलन करेंगे $I_{x}$ और $J_{z}$ सीधे ध्रुवीय निर्देशांक का उपयोग करना।

{\begin{aligned}I_{x,{\text{circle}}}&=\iint _{R}y^{2}\,dA=\iint _{R}\left(r\sin {\theta }\right)^{2}\,dA=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{r}\left(r\sin {\theta }\right)^{2}\left(r\,dr\,d\theta \right)\\&=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{r}r^{3}\sin ^{2}{\theta }\,dr\,d\theta =\int _{0}^{2\pi }{\frac {r^{4}\sin ^{2}{\theta }}{4}}\,d\theta ={\frac {\pi }{4}}r^{4}\\J_{z,{\text{circle}}}&=\iint _{R}r^{2}\,dA=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{r}r^{2}\left(r\,dr\,d\theta \right)=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{r}r^{3}\,dr\,d\theta \\&=\int _{0}^{2\pi }{\frac {r^{4}}{4}}\,d\theta ={\frac {\pi }{2}}r^{4}\end{aligned}}

अब, के बारे में जड़त्व का ध्रुवीय क्षण

z

वलय के लिए अक्ष बस, जैसा कि ऊपर किया गया है, त्रिज्या के साथ वृत्त के क्षेत्रफल के दूसरे क्षणों का अंतर है

r_{2}

और त्रिज्या के साथ वृत्त

r_{1}

.

J_{z}=J_{z,r_{2}}-J_{z,r_{1}}={\frac {\pi }{2}}r_{2}^{4}-{\frac {\pi }{2}}r_{1}^{4}={\frac {\pi }{2}}\left(r_{2}^{4}-r_{1}^{4}\right)

वैकल्पिक रूप से, हम पर सीमाएं बदल सकते हैं

dr

इस तथ्य को दर्शाने के लिए पहली बार इंटीग्रल करें कि छेद है। यह इस प्रकार किया जाएगा।

{\begin{aligned}J_{z}&=\iint _{R}r^{2}\,dA=\int _{0}^{2\pi }\int _{r_{1}}^{r_{2}}r^{2}\left(r\,dr\,d\theta \right)=\int _{0}^{2\pi }\int _{r_{1}}^{r_{2}}r^{3}\,dr\,d\theta \\&=\int _{0}^{2\pi }\left[{\frac {r_{2}^{4}}{4}}-{\frac {r_{1}^{4}}{4}}\right]\,d\theta ={\frac {\pi }{2}}\left(r_{2}^{4}-r_{1}^{4}\right)\end{aligned}}

कोई बहुभुज

साधारण बहुभुज। यहाँ,

n=6

, नोटिस बिंदु 7 बिंदु 1 के समान है।

सवाई-प्लेन पर किसी भी साधारण बहुभुज के लिए उत्पत्ति के बारे में क्षेत्र का दूसरा क्षण सामान्य रूप से बहुभुज के प्रत्येक खंड से त्रिभुजों के समुच्चय में क्षेत्र को विभाजित करने के योग द्वारा गणना किया जा सकता है। यह सूत्र शूलेस सूत्र से संबंधित है और इसे ग्रीन के प्रमेय का विशेष मामला माना जा सकता है।

बहुभुज माना जाता है $n$ वर्टिकल्स, काउंटर-क्लॉकवाइज फैशन में गिने जाते हैं। यदि बहुभुज के शीर्षों को दक्षिणावर्त क्रमांकित किया जाता है, तो लौटाए गए मान ऋणात्मक होंगे, किन्तुनिरपेक्ष मान सही होंगे।

{\begin{aligned}I_{y}&={\frac {1}{12}}\sum _{i=1}^{n}\left(x_{i}y_{i+1}-x_{i+1}y_{i}\right)\left(x_{i}^{2}+x_{i}x_{i+1}+x_{i+1}^{2}\right)\\I_{x}&={\frac {1}{12}}\sum _{i=1}^{n}\left(x_{i}y_{i+1}-x_{i+1}y_{i}\right)\left(y_{i}^{2}+y_{i}y_{i+1}+y_{i+1}^{2}\right)\\I_{xy}&={\frac {1}{24}}\sum _{i=1}^{n}\left(x_{i}y_{i+1}-x_{i+1}y_{i}\right)\left(x_{i}y_{i+1}+2x_{i}y_{i}+2x_{i+1}y_{i+1}+x_{i+1}y_{i}\right)\end{aligned}}

जहाँ

x_{i},y_{i}

के निर्देशांक हैं

i

-वें बहुभुज शीर्ष, के लिए

1\leq i\leq n

. भी,

x_{n+1},y_{n+1}

पहले शीर्ष के निर्देशांक के बराबर माना जाता है, अर्थात,

x_{n+1}=x_{1}

और

y_{n+1}=y_{1}

.^[6] ^[7] ^[8] ^[9]

यह भी देखें

क्षेत्र के दूसरे क्षणों की सूची
जड़ता के क्षणों की सूची
निष्क्रियता के पल
समानांतर अक्ष प्रमेय
लंब अक्ष प्रमेय
आवर्तन का अर्ध व्यास

संदर्भ

↑ Beer, Ferdinand P. (2013). इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 471. ISBN 978-0-07-339813-6. The term second moment is more proper than the term moment of inertia, since, logically, the latter should be used only to denote integrals of mass (see Sec. 9.11). In engineering practice, however, moment of inertia is used in connection with areas as well as masses.
↑ Pilkey, Walter D. (2002). इलास्टिक बीम का विश्लेषण और डिजाइन. John Wiley & Sons, Inc. p. 15. ISBN 978-0-471-38152-5.
↑ Beer, Ferdinand P. (2013). "Chapter 9.8: Product of inertia". इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 495. ISBN 978-0-07-339813-6.
↑ Hibbeler, R. C. (2004). Statics and Mechanics of Materials (Second ed.). Pearson Prentice Hall. ISBN 0-13-028127-1.
↑ Beer, Ferdinand P. (2013). "Chapter 9.6: Parallel-axis theorem". इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 481. ISBN 978-0-07-339813-6.
↑ Hally, David (1987). बहुभुज के क्षणों की गणना (PDF) (Technical report). Canadian National Defense. Technical Memorandum 87/209. Archived (PDF) from the original on March 23, 2020.
↑ Obregon, Joaquin (2012). यांत्रिक समरूपता. Author House. ISBN 978-1-4772-3372-6.
↑ Steger, Carsten (1996). "बहुभुजों के मनमाना क्षणों की गणना पर" (PDF). S2CID 17506973. Archived from the original (PDF) on 2018-10-03. {{cite journal}}: Cite journal requires |journal= (help)
↑ Soerjadi, Ir. R. "On the Computation of the Moments of a Polygon, with some Applications".

[1] Beer, Ferdinand P. (2013). इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 471. ISBN 978-0-07-339813-6. The term second moment is more proper than the term moment of inertia, since, logically, the latter should be used only to denote integrals of mass (see Sec. 9.11). In engineering practice, however, moment of inertia is used in connection with areas as well as masses.

[2] Pilkey, Walter D. (2002). इलास्टिक बीम का विश्लेषण और डिजाइन. John Wiley & Sons, Inc. p. 15. ISBN 978-0-471-38152-5.

[3] Beer, Ferdinand P. (2013). "Chapter 9.8: Product of inertia". इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 495. ISBN 978-0-07-339813-6.

[4] Hibbeler, R. C. (2004). Statics and Mechanics of Materials (Second ed.). Pearson Prentice Hall. ISBN 0-13-028127-1.

[5] Beer, Ferdinand P. (2013). "Chapter 9.6: Parallel-axis theorem". इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी (10th ed.). New York: McGraw-Hill. p. 481. ISBN 978-0-07-339813-6.

[6] Hally, David (1987). बहुभुज के क्षणों की गणना (PDF) (Technical report). Canadian National Defense. Technical Memorandum 87/209. Archived (PDF) from the original on March 23, 2020.

[7] Obregon, Joaquin (2012). यांत्रिक समरूपता. Author House. ISBN 978-1-4772-3372-6.

[8] Steger, Carsten (1996). "बहुभुजों के मनमाना क्षणों की गणना पर" (PDF). S2CID 17506973. Archived from the original (PDF) on 2018-10-03. {{cite journal}}: Cite journal requires |journal= (help)

[9] Soerjadi, Ir. R. "On the Computation of the Moments of a Polygon, with some Applications".

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@@ Line 1: / Line 1: @@
 {{Short description|Mathematical construct in engineering}}
 {{About|एक क्षेत्र की ज्यामितीय संपत्ति, जिसे क्षेत्र का दूसरा क्षण कहा जाता है|द्रव्यमान के साथ किसी वस्तु के घूमने से संबंधित जड़ता का क्षण|निष्क्रियता के पल}}
 {{For|मानक आकृतियों के क्षेत्रफल के दूसरे क्षणों के लिए समीकरणों की सूची|क्षेत्र के दूसरे क्षणों की सूची}}
-[[क्षेत्र]] का दूसरा क्षण, या दूसरा क्षेत्र क्षण, या क्षेत्र का द्विघात क्षण और जड़त्व के क्षेत्र क्षण के रूप में भी जाना जाता है, यह    क्षेत्र की    ज्यामितीय संपत्ति है जो यह दर्शाता है कि    मनमाना अक्ष के संबंध में इसके बिंदु कैसे वितरित किए जाते हैं। क्षेत्र के दूसरे क्षण को आम तौर पर या तो    के साथ दर्शाया जाता है <math>I</math> (   अक्ष के लिए जो क्षेत्र के तल में स्थित है) या    के साथ <math>J</math> (विमान के लंबवत अक्ष के लिए)। दोनों ही मामलों में, इसकी गणना प्रश्न में वस्तु पर   [[एकाधिक अभिन्न|ाधिक अभिन्न]] के साथ की जाती है। इसका आयाम L (लंबाई) से चौथी शक्ति तक है। [[इकाइयों की अंतर्राष्ट्रीय प्रणाली]] के साथ काम करते समय आयाम की इसकी [[भौतिक इकाई]], [[मीटर]] से चौथी शक्ति, मीटर है<sup>4</sup>, या [[इंच]] से चौथी शक्ति, इंच<sup>4</sup>, इंपीरियल इकाइयों में काम करते समय।
+[[क्षेत्र]] का दूसरा क्षण, या दूसरा क्षेत्र क्षण, या क्षेत्र का द्विघात क्षण और जड़त्व के क्षेत्र क्षण के रूप में भी जाना जाता है, यह क्षेत्र की ज्यामितीय संपत्ति है जो यह दर्शाता है कि इच्छानुसार अक्ष के संबंध में इसके बिंदु कैसे वितरित किए जाते हैं। क्षेत्र के दूसरे क्षण को सामान्यतः या तो के साथ दर्शाया जाता है <math>I</math> ( अक्ष के लिए जो क्षेत्र के तल में स्थित है) या के साथ <math>J</math> (विमान के लंबवत अक्ष के लिए)। दोनों ही स्थितियों में, इसकी गणना प्रश्न में वस्तु पर [[एकाधिक अभिन्न|अधिक अभिन्न]] के साथ की जाती है। इसका आयाम L (लंबाई) से चौथी शक्ति तक है। [[इकाइयों की अंतर्राष्ट्रीय प्रणाली]] के साथ काम करते समय आयाम की इसकी [[भौतिक इकाई]], [[मीटर]] से चौथी शक्ति, मीटर है<sup>4</sup>, या [[इंच]] से चौथी शक्ति, इंच<sup>4</sup>, इंपीरियल इकाइयों में काम करते समय।
-[[संरचनागत वास्तुविद्या]] में, [[बीम (संरचना)]] के क्षेत्र का दूसरा क्षण बीम के [[विक्षेपण (इंजीनियरिंग)]] की गणना और बीम पर लागू    क्षण (भौतिकी) के कारण [[तनाव (यांत्रिकी)]] की गणना में उपयोग की जाने वाली    महत्वपूर्ण संपत्ति है। क्षेत्र के दूसरे क्षण को अधिकतम करने के लिए, [[क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति)]] का    बड़ा अंश | [[ मैं दमक ]] का क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र आई-बीम के क्रॉस-सेक्शन के [[केन्द्रक]] से अधिकतम संभव दूरी पर स्थित है। क्षेत्र का तलीय दूसरा क्षण    अनुप्रयुक्त क्षण, बल, या इसके आकार के    कार्य के रूप में इसके [[तटस्थ अक्ष]] के लंबवत [[संरचनात्मक भार]] वितरित होने के कारण बीम की [[कठोरता]] में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है। क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण अपने आकार के    समारोह के रूप में, इसके क्रॉस-सेक्शन के समानांतर    अनुप्रयुक्त क्षण के कारण [[मरोड़ (यांत्रिकी)]] विक्षेपण के लिए    बीम के प्रतिरोध में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है।
+[[संरचनागत वास्तुविद्या]] में, [[बीम (संरचना)]] के क्षेत्र का दूसरा क्षण बीम के [[विक्षेपण (इंजीनियरिंग)]] की गणना और बीम पर प्रयुक्त क्षण (भौतिकी) के कारण [[तनाव (यांत्रिकी)]] की गणना में उपयोग की जाने वाली महत्वपूर्ण संपत्ति है। क्षेत्र के दूसरे क्षण को अधिकतम करने के लिए, [[क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति)]] का बड़ा अंश  या  [[ मैं दमक |मैं दमक]] का क्रॉस-सेक्शनल क्षेत्र आई-बीम के क्रॉस-सेक्शन के [[केन्द्रक]] से अधिकतम संभव दूरी पर स्थित है। क्षेत्र का तलीय दूसरा क्षण अनुप्रयुक्त क्षण, बल, या इसके आकार के कार्य के रूप में इसके [[तटस्थ अक्ष]] के लंबवत [[संरचनात्मक भार]] वितरित होने के कारण बीम की [[कठोरता]] में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है। क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण अपने आकार के फलन के रूप में, इसके क्रॉस-सेक्शन के समानांतर अनुप्रयुक्त क्षण के कारण [[मरोड़ (यांत्रिकी)]] विक्षेपण के लिए बीम के प्रतिरोध में अंतर्दृष्टि प्रदान करता है।
-[[जड़ता के क्षणों की सूची]] को संदर्भित करने के लिए विभिन्न विषयों शब्द 'जड़ता का क्षण' (एमओआई) का उपयोग करते हैं। यह क्षेत्र के समतलीय द्वितीय क्षणों में से किसी    को संदर्भित कर सकता है (अक्सर <math display="inline">I_x = \iint_{R} y^2\, dA</math> या <math display="inline">I_y = \iint_{R} x^2\, dA,</math> कुछ संदर्भ तल के संबंध में), या क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण (<math display="inline"> I = \iint_{R} r^2\, dA </math>, जहां r कुछ संदर्भ अक्ष की दूरी है)। प्रत्येक मामले में इंटीग्रल क्षेत्र के सभी अतिसूक्ष्म तत्वों, डीए, कुछ द्वि-आयामी क्रॉस-सेक्शन में है। भौतिकी में, जड़ता का क्षण सख्ती से अक्ष से दूरी के संबंध में 'द्रव्यमान' का दूसरा क्षण होता है: <math display="inline"> I = \int_{Q} r^2 dm </math>, जहां आर कुछ संभावित घूर्णन अक्ष की दूरी है, और अभिन्न    वस्तु द्वारा कब्जा कर लिया गया त्रि-आयामी अंतरिक्ष में द्रव्यमान, डीएम के सभी अनंत तत्वों पर है{{mvar|Q}}. MOI, इस अर्थ में, घूर्णी समस्याओं के लिए द्रव्यमान का अनुरूप है। इंजीनियरिंग में (विशेष रूप से मैकेनिकल और सिविल), जड़त्व का क्षण आमतौर पर क्षेत्र के दूसरे क्षण को संदर्भित करता है।<ref>{{cite book|last1=Beer|first1=Ferdinand P.|title=इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी|date=2013|place=New York|publisher=McGraw-Hill|isbn=978-0-07-339813-6|edition=10th|page=471|quote=The term second moment is more proper than the term moment of inertia, since, logically, the latter should be used only to denote integrals of mass (see Sec. 9.11). In engineering practice, however, moment of inertia is used in connection with areas as well as masses.}}</ref>
+[[जड़ता के क्षणों की सूची]] को संदर्भित करने के लिए विभिन्न विषयों शब्द 'जड़ता का क्षण' (एमओआई) का उपयोग करते हैं। यह क्षेत्र के समतलीय द्वितीय क्षणों में से किसी को संदर्भित कर सकता है ( अधिकांशतः <math display="inline">I_x = \iint_{R} y^2\, dA</math> या <math display="inline">I_y = \iint_{R} x^2\, dA,</math> कुछ संदर्भ तल के संबंध में), या क्षेत्र का ध्रुवीय दूसरा क्षण (<math display="inline"> I = \iint_{R} r^2\, dA </math>, जहां r कुछ संदर्भ अक्ष की दूरी है)। प्रत्येक स्थितियोंमें इंटीग्रल क्षेत्र के सभी अतिसूक्ष्म तत्वों, डीए, कुछ द्वि-आयामी क्रॉस-सेक्शन में है। भौतिकी में, जड़ता का क्षण सख्ती से अक्ष से दूरी के संबंध में 'द्रव्यमान' का दूसरा क्षण होता है: <math display="inline"> I = \int_{Q} r^2 dm </math>, जहां आर कुछ संभावित घूर्णन अक्ष की दूरी है, और अभिन्न वस्तु द्वारा कब्जा कर लिया गया त्रि-आयामी अंतरिक्ष में द्रव्यमान, डीएम के सभी अनंत तत्वों पर है{{mvar|Q}}. मोई , इस अर्थ में, घूर्णी समस्याओं के लिए द्रव्यमान का अनुरूप है। इंजीनियरिंग में (विशेष रूप से मैकेनिकल और सिविल), जड़त्व का क्षण सामान्यतः क्षेत्र के दूसरे क्षण को संदर्भित करता है।<ref>{{cite book|last1=Beer|first1=Ferdinand P.|title=इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी|date=2013|place=New York|publisher=McGraw-Hill|isbn=978-0-07-339813-6|edition=10th|page=471|quote=The term second moment is more proper than the term moment of inertia, since, logically, the latter should be used only to denote integrals of mass (see Sec. 9.11). In engineering practice, however, moment of inertia is used in connection with areas as well as masses.}}</ref>
 == परिभाषा ==
-[[File:Moment of area of an arbitrary shape.svg|thumb|175px|मनमाना आकार। ρ तत्व dA के लिए रेडियल दूरी है, अक्षों पर अनुमानों x और y के साथ।]]मनमाना आकार के लिए क्षेत्र का दूसरा क्षण{{mvar|R}}    मनमाना अक्ष के संबंध में <math>BB'</math> परिभाषित किया जाता है
+[[File:Moment of area of an arbitrary shape.svg|thumb|175px|इच्छानुसार आकार। ρ तत्व dA के लिए रेडियल दूरी है, अक्षों पर अनुमानों x और y के साथ।]]इच्छानुसार आकार के लिए क्षेत्र का दूसरा क्षण{{mvar|R}} इच्छानुसार अक्ष के संबंध में <math>BB'</math> परिभाषित किया जाता है
 <math display="block">J_{BB'} = \iint_{R} {\rho}^2 \, dA</math>
-कहाँ
+जहाँ
 * <math>dA</math> अतिसूक्ष्म क्षेत्र तत्व है, और
 * <math>\rho</math> अक्ष से लंबवत दूरी है <math>BB'</math>.<ref>{{cite book|last1=Pilkey|first1=Walter D. |title=इलास्टिक बीम का विश्लेषण और डिजाइन|url=https://archive.org/details/analysisdesignel00pilk|url-access=limited|page=[https://archive.org/details/analysisdesignel00pilk/page/n32 15]|date=2002|publisher=John Wiley & Sons, Inc| isbn=978-0-471-38152-5}}</ref>
-उदाहरण के लिए, जब वांछित संदर्भ अक्ष   ्स-अक्ष है, तो क्षेत्र का दूसरा क्षण <math>I_{xx}</math> (अक्सर के रूप में दर्शाया गया है <math>I_x</math>) कार्टेशियन निर्देशांक में गणना की जा सकती है
+उदाहरण के लिए, जब वांछित संदर्भ अक्ष एक्स-अक्ष है, तो क्षेत्र का दूसरा क्षण <math>I_{xx}</math> ( अधिकांशतः के रूप में दर्शाया गया है <math>I_x</math>) कार्टेशियन निर्देशांक में गणना की जा सकती है
 <math display="block">I_{x} = \iint_{R} y^2\, dx\, dy</math>
-यूलर-बर्नौली बीम समीकरण | पतला बीम के यूलर-बर्नौली सिद्धांत में क्षेत्र का दूसरा क्षण महत्वपूर्ण है।
+यूलर-बर्नौली बीम समीकरण  या  पतला बीम के यूलर-बर्नौली सिद्धांत में क्षेत्र का दूसरा क्षण महत्वपूर्ण है।
 === क्षेत्र का उत्पाद क्षण ===
@@ Line 28: / Line 27: @@
 == समानांतर अक्ष प्रमेय ==
-[[File:Parallel axis theorem.svg|thumb|175px|केन्द्रक अक्ष x के साथ    आकृति। समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग x 'अक्ष के संबंध में क्षेत्र का दूसरा क्षण प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है।]]
+[[File:Parallel axis theorem.svg|thumb|175px|केन्द्रक अक्ष x के साथ आकृति। समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग x 'अक्ष के संबंध में क्षेत्र का दूसरा क्षण प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है।]]
 {{Main article|समानांतर अक्ष प्रमेय}}
-कभी-कभी किसी आकार के क्षेत्र के दूसरे क्षण की गणना करना आवश्यक होता है <math>x'</math> आकृति के केंद्रक अक्ष से भिन्न अक्ष। हालांकि, इसके केंद्रक अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण को प्राप्त करना अक्सर आसान होता है, <math>x</math>, और समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग क्षेत्र के दूसरे क्षण के संबंध में प्राप्त करने के लिए करें <math>x'</math>   ्सिस। समानांतर अक्ष प्रमेय बताता है
+कभी-कभी किसी आकार के क्षेत्र के दूसरे क्षण की गणना करना आवश्यक होता है <math>x'</math> आकृति के केंद्रक अक्ष से भिन्न अक्ष। चूंकि , इसके केंद्रक अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण को प्राप्त करना अधिकांशतः आसान होता है, <math>x</math>, और समानांतर अक्ष प्रमेय का उपयोग क्षेत्र के दूसरे क्षण के संबंध में प्राप्त करने के लिए करें <math>x'</math> । समानांतर अक्ष प्रमेय बताता है
 <math display="block">I_{x'} = I_x + A d^2</math>
-कहाँ
+जहाँ
 * <math>A</math> आकार का क्षेत्र है, और
 * <math>d</math> के बीच लंबवत दूरी है <math>x</math> और <math>x'</math> कुल्हाड़ियों।<ref>Hibbeler, R. C. (2004). Statics and Mechanics of Materials (Second ed.). Pearson Prentice Hall. {{ISBN|0-13-028127-1}}.</ref><ref>{{cite book| last1=Beer|first1=Ferdinand P.|title=इंजीनियरों के लिए वेक्टर यांत्रिकी|date=2013|place=New York|publisher=McGraw-Hill| isbn=978-0-07-339813-6|edition=10th|page=481|chapter=Chapter 9.6: Parallel-axis theorem}}</ref>
-के बारे में इसी तरह का बयान दिया जा सकता है <math>y'</math> अक्ष और समानांतर केन्द्रक <math>y</math>   ्सिस। या, सामान्य तौर पर, कोई केन्द्रक <math>B</math> अक्ष और समानांतर <math>B'</math>   ्सिस।
+के बारे में इसी तरह का कथन दिया जा सकता है <math>y'</math> अक्ष और समानांतर केन्द्रक <math>y</math> । या, सामान्यतः , कोई केन्द्रक <math>B</math> अक्ष और समानांतर <math>B'</math> ।
 == लंबवत अक्ष प्रमेय ==
 {{Main article|लम्बवत अक्ष प्रमेय}}
-गणना की सरलता के लिए, अक्सर जड़ता के दो क्षेत्र क्षणों (दोनों इन-प्लेन अक्षों के संबंध में) के संदर्भ में क्षेत्र के ध्रुवीय क्षण (लंबवत अक्ष के संबंध में) को परिभाषित करना वांछित होता है। सबसे साधारण मामला संबंधित है <math>J_z</math> को <math>I_x</math> और <math>I_y</math>.
+गणना की सरलता के लिए, अधिकांशतः जड़ता के दो क्षेत्र क्षणों (दोनों इन-प्लेन अक्षों के संबंध में) के संदर्भ में क्षेत्र के ध्रुवीय क्षण (लंबवत अक्ष के संबंध में) को परिभाषित करना वांछित होता है। सबसे साधारण मामला संबंधित है <math>J_z</math> को <math>I_x</math> और <math>I_y</math>.
 <math display="block">J_z = \iint_{R} \rho^2\, dA
@@ Line 46: / Line 45: @@
 = \iint_{R} x^2 \, dA + \iint_{R} y^2 \, dA
 = I_x + I_y</math>
-यह रिश्ता [[पाइथागोरस प्रमेय]] पर निर्भर करता है जो संबंधित है <math>x</math> और <math>y</math> को <math>\rho</math> और   [[एकीकरण की रैखिकता|ीकरण की रैखिकता]] पर।
+यह रिश्ता [[पाइथागोरस प्रमेय]] पर निर्भर करता है जो संबंधित है <math>x</math> और <math>y</math> को <math>\rho</math> और [[एकीकरण की रैखिकता]] पर।
 == समग्र आकार ==
-अधिक जटिल क्षेत्रों के लिए, क्षेत्र को सरल आकृतियों की श्रृंखला में विभाजित करना अक्सर आसान होता है। संपूर्ण आकृति के लिए क्षेत्रफल का दूसरा क्षण    सामान्य अक्ष के चारों ओर इसके सभी भागों के क्षेत्रफलों के दूसरे क्षण का योग होता है। इसमें ऐसी आकृतियाँ शामिल हो सकती हैं जो गायब हैं (अर्थात छेद, खोखली आकृतियाँ, आदि), इस स्थिति में छूटे हुए क्षेत्रों के क्षेत्र का दूसरा क्षण जोड़ा जाने के बजाय घटाया जाता है। दूसरे शब्दों में, लापता भागों के क्षेत्र के दूसरे क्षण को समग्र आकृतियों की विधि के लिए नकारात्मक माना जाता है।
+अधिक जटिल क्षेत्रों के लिए, क्षेत्र को सरल आकृतियों की श्रृंखला में विभाजित करना अधिकांशतः आसान होता है। संपूर्ण आकृति के लिए क्षेत्रफल का दूसरा क्षण सामान्य अक्ष के चारों ओर इसके सभी भागों के क्षेत्रफलों के दूसरे क्षण का योग होता है। इसमें ऐसी आकृतियाँ सम्मिलित हो सकती हैं जो गायब हैं (अर्थात छेद, खोखली आकृतियाँ, आदि), इस स्थिति में छूटे हुए क्षेत्रों के क्षेत्र का दूसरा क्षण जोड़ा जाने के अतिरिक्त घटाया जाता है। दूसरे शब्दों में, लापता भागों के क्षेत्र के दूसरे क्षण को समग्र आकृतियों की विधि के लिए नकारात्मक माना जाता है।
 == उदाहरण ==
@@ Line 55: / Line 54: @@
 === मूल पर केन्द्रक के साथ आयत ===
-[[File:Moment of area of a rectangle through the centroid.svg|thumb|175px|आधार b और ऊँचाई h वाला आयत]]आधार के साथ    आयत पर विचार करें <math>b</math> और ऊंचाई <math>h</math> जिसका केंद्रक मूल बिंदु पर स्थित है। <math>I_x</math>   ्स-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; <math>I_y</math> y-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; <math>J_z</math> z-अक्ष के संबंध में जड़त्व के ध्रुवीय क्षण का प्रतिनिधित्व करता है।
+[[File:Moment of area of a rectangle through the centroid.svg|thumb|175px|आधार b और ऊँचाई h वाला आयत]]आधार के साथ आयत पर विचार करें <math>b</math> और ऊंचाई <math>h</math> जिसका केंद्रक मूल बिंदु पर स्थित है। <math>I_x</math> एक्स-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; <math>I_y</math> y-अक्ष के संबंध में क्षेत्र के दूसरे क्षण का प्रतिनिधित्व करता है; <math>J_z</math> z-अक्ष के संबंध में जड़त्व के ध्रुवीय क्षण का प्रतिनिधित्व करता है।
 <math display="block">\begin{align}
@@ Line 61: / Line 60: @@
    I_y &= \iint_{R} x^2\, dA = \int^\frac{b}{2}_{-\frac{b}{2}} \int^\frac{h}{2}_{-\frac{h}{2}} x^2 \,dy \,dx = \int^\frac{b}{2}_{-\frac{b}{2}} h x^2\, dx = \frac{b^3 h}{12}
 \end{align}</math>
-क्षेत्र के दूसरे क्षण का उपयोग करना#लम्बवत अक्ष प्रमेय हमें का मान मिलता है <math>J_z</math>.
+क्षेत्र के दूसरे क्षण का उपयोग करना लम्बवत अक्ष प्रमेय हमें का मान मिलता है <math>J_z</math>.
 <math display="block">J_z = I_x + I_y = \frac{b h^3}{12} + \frac{h b^3}{12} = \frac{b h}{12}\left(b^2 + h^2\right)</math>
@@ Line 67: / Line 66: @@
 === उद्गम पर केन्द्रित वलय===
-[[File:Moment of area of an annulus.svg|thumb|175px|आंतरिक त्रिज्या आर के साथ वलय<sub>1</sub> और बाहरी त्रिज्या आर<sub>2</sub>]][[वलय (गणित)]] पर विचार करें जिसका केंद्र मूल पर है, बाहरी त्रिज्या है <math>r_2</math>, और अंदर त्रिज्या है <math>r_1</math>. वलय की समरूपता के कारण, केन्द्रक भी मूल में स्थित है। हम जड़त्व के ध्रुवीय क्षण को निर्धारित कर सकते हैं, <math>J_z</math>, के बारे में <math>z</math> समग्र आकृतियों की विधि द्वारा अक्ष। जड़ता का यह ध्रुवीय क्षण त्रिज्या वाले    वृत्त की जड़ता के ध्रुवीय क्षण के बराबर है <math>r_2</math> त्रिज्या के साथ    वृत्त की जड़ता का ध्रुवीय क्षण घटाएं <math>r_1</math>, दोनों मूल पर केंद्रित हैं। पहले, आइए हम त्रिज्या वाले वृत्त के जड़त्व के ध्रुवीय आघूर्ण की व्युत्पत्ति करें <math>r</math> उत्पत्ति के संबंध में। इस मामले में, सीधे गणना करना आसान है <math>J_z</math> जैसा कि हमारे पास पहले से ही है <math>r^2</math>, जिसमें दोनों हैं <math>x</math> और <math>y</math> अवयव। कार्तीय निर्देशांक प्रणाली से क्षेत्रफल का दूसरा आघूर्ण प्राप्त करने के बजाय, जैसा कि पिछले भाग में किया गया था, हम परिकलन करेंगे <math>I_x</math> और <math>J_z</math> सीधे ध्रुवीय निर्देशांक का उपयोग करना।
+[[File:Moment of area of an annulus.svg|thumb|175px|आंतरिक त्रिज्या आर के साथ वलय<sub>1</sub> और बाहरी त्रिज्या आर<sub>2</sub>]][[वलय (गणित)]] पर विचार करें जिसका केंद्र मूल पर है, बाहरी त्रिज्या है <math>r_2</math>, और अंदर त्रिज्या है <math>r_1</math>. वलय की समरूपता के कारण, केन्द्रक भी मूल में स्थित है। हम जड़त्व के ध्रुवीय क्षण को निर्धारित कर सकते हैं, <math>J_z</math>, के बारे में <math>z</math> समग्र आकृतियों की विधि द्वारा अक्ष। जड़ता का यह ध्रुवीय क्षण त्रिज्या वाले वृत्त की जड़ता के ध्रुवीय क्षण के बराबर है <math>r_2</math> त्रिज्या के साथ वृत्त की जड़ता का ध्रुवीय क्षण घटाएं <math>r_1</math>, दोनों मूल पर केंद्रित हैं। पहले, आइए हम त्रिज्या वाले वृत्त के जड़त्व के ध्रुवीय आघूर्ण की व्युत्पत्ति करें <math>r</math> उत्पत्ति के संबंध में। इस स्थितियोंमें, सीधे गणना करना आसान है <math>J_z</math> जैसा कि हमारे पास पहले से ही है <math>r^2</math>, जिसमें दोनों हैं <math>x</math> और <math>y</math> अवयव। कार्तीय निर्देशांक प्रणाली से क्षेत्रफल का दूसरा आघूर्ण प्राप्त करने के अतिरिक्त , जैसा कि पिछले भाग में किया गया था, हम परिकलन करेंगे <math>I_x</math> और <math>J_z</math> सीधे ध्रुवीय निर्देशांक का उपयोग करना।
 <math display="block">\begin{align}
@@ Line 84: / Line 83: @@
   = \frac{\pi}{2}r^4
 \end{align}</math>
-अब, के बारे में जड़त्व का ध्रुवीय क्षण <math>z</math>    वलय के लिए अक्ष बस, जैसा कि ऊपर कहा गया है, त्रिज्या के साथ    वृत्त के क्षेत्रफल के दूसरे क्षणों का अंतर है <math>r_2</math> और त्रिज्या के साथ    वृत्त <math>r_1</math>.
+अब, के बारे में जड़त्व का ध्रुवीय क्षण <math>z</math> वलय के लिए अक्ष बस, जैसा कि ऊपर किया गया है, त्रिज्या के साथ वृत्त के क्षेत्रफल के दूसरे क्षणों का अंतर है <math>r_2</math> और त्रिज्या के साथ वृत्त <math>r_1</math>.
 <math display="block">J_z = J_{z, r_2} - J_{z, r_1} = \frac{\pi}{2}r_2^4 - \frac{\pi}{2}r_1^4 = \frac{\pi}{2}\left(r_2^4 - r_1^4\right)</math>
-वैकल्पिक रूप से, हम पर सीमाएं बदल सकते हैं <math>dr</math> इस तथ्य को दर्शाने के लिए पहली बार इंटीग्रल करें कि    छेद है। यह इस प्रकार किया जाएगा।
+वैकल्पिक रूप से, हम पर सीमाएं बदल सकते हैं <math>dr</math> इस तथ्य को दर्शाने के लिए पहली बार इंटीग्रल करें कि छेद है। यह इस प्रकार किया जाएगा।
 <math display="block">\begin{align}
@@ Line 101: / Line 100: @@
 === कोई बहुभुज ===
-[[File:Moment of area of a polygon.svg|thumb|175px|साधारण बहुभुज। यहाँ, <math>n=6</math>, नोटिस बिंदु 7 बिंदु 1 के समान है।]]्सवाई-प्लेन पर किसी भी [[साधारण बहुभुज]] के लिए उत्पत्ति के बारे में क्षेत्र का दूसरा क्षण सामान्य रूप से बहुभुज के प्रत्येक खंड से त्रिभुजों के    सेट में क्षेत्र को विभाजित करने के योग द्वारा गणना किया जा सकता है। यह सूत्र शूलेस सूत्र से संबंधित है और इसे ग्रीन के प्रमेय का    विशेष मामला माना जा सकता है।
+[[File:Moment of area of a polygon.svg|thumb|175px|साधारण बहुभुज। यहाँ, <math>n=6</math>, नोटिस बिंदु 7 बिंदु 1 के समान है।]]सवाई-प्लेन पर किसी भी [[साधारण बहुभुज]] के लिए उत्पत्ति के बारे में क्षेत्र का दूसरा क्षण सामान्य रूप से बहुभुज के प्रत्येक खंड से त्रिभुजों के समुच्चय में क्षेत्र को विभाजित करने के योग द्वारा गणना किया जा सकता है। यह सूत्र शूलेस सूत्र से संबंधित है और इसे ग्रीन के प्रमेय का विशेष मामला माना जा सकता है।
-बहुभुज माना जाता है <math>n</math> वर्टिकल्स, काउंटर-क्लॉकवाइज फैशन में गिने जाते हैं। यदि बहुभुज के शीर्षों को दक्षिणावर्त क्रमांकित किया जाता है, तो लौटाए गए मान ऋणात्मक होंगे, लेकिन निरपेक्ष मान सही होंगे।
+बहुभुज माना जाता है <math>n</math> वर्टिकल्स, काउंटर-क्लॉकवाइज फैशन में गिने जाते हैं। यदि बहुभुज के शीर्षों को दक्षिणावर्त क्रमांकित किया जाता है, तो लौटाए गए मान ऋणात्मक होंगे, किन्तुनिरपेक्ष मान सही होंगे।
 <math display="block">\begin{align}
@@ Line 111: / Line 110: @@
    I_{xy} &= \frac{1}{24}\sum_{i=1}^{n} \left( x_i y_{i+1} - x_{i+1} y_i\right) \left( x_i y_{i+1} + 2 x_i y_i + 2 x_{i+1} y_{i+1} + x_{i+1} y_i \right)
 \end{align}</math>
-कहाँ <math>x_i,y_i</math> के निर्देशांक हैं <math>i</math>-वें बहुभुज शीर्ष, के लिए <math>1 \le i \le n</math>. भी, <math>x_{n+1}, y_{n+1}</math> पहले शीर्ष के निर्देशांक के बराबर माना जाता है, अर्थात, <math>x_{n+1} = x_1</math> और <math>y_{n+1} = y_1</math>.<ref>{{cite techreport |first= David|last= Hally |title= बहुभुज के क्षणों की गणना|number= Technical Memorandum 87/209 |institution= Canadian National Defense |year= 1987 |url = https://apps.dtic.mil/dtic/tr/fulltext/u2/a183444.pdf|archive-url = https://web.archive.org/web/20200323095244/https://apps.dtic.mil/dtic/tr/fulltext/u2/a183444.pdf|url-status = live|archive-date = March 23, 2020}}</ref> <ref>{{cite book |first= Joaquin |last= Obregon |title= यांत्रिक समरूपता|isbn = 978-1-4772-3372-6 |institution= Author House |year= 2012 |url = https://www.researchgate.net/publication/273061569 }}</ref> <ref>{{cite document | author = Steger, Carsten | url = https://pdfs.semanticscholar.org/fd18/036ba9b78174a2a161b184148028a43881a8.pdf | archive-url = https://web.archive.org/web/20181003014106/https://pdfs.semanticscholar.org/fd18/036ba9b78174a2a161b184148028a43881a8.pdf | url-status = dead | archive-date = 2018-10-03 | title = बहुभुजों के मनमाना क्षणों की गणना पर| year = 1996 | s2cid = 17506973 }}</ref> <ref>{{cite web | author = Soerjadi, Ir. R. | url = https://repository.tudelft.nl/islandora/object/uuid:963296a1-8940-4439-9404-eca1bd2f8638/datastream/OBJ/download | title = On the Computation of the Moments of a Polygon, with some Applications}}</ref>
+जहाँ <math>x_i,y_i</math> के निर्देशांक हैं <math>i</math>-वें बहुभुज शीर्ष, के लिए <math>1 \le i \le n</math>. भी, <math>x_{n+1}, y_{n+1}</math> पहले शीर्ष के निर्देशांक के बराबर माना जाता है, अर्थात, <math>x_{n+1} = x_1</math> और <math>y_{n+1} = y_1</math>.<ref>{{cite techreport |first= David|last= Hally |title= बहुभुज के क्षणों की गणना|number= Technical Memorandum 87/209 |institution= Canadian National Defense |year= 1987 |url = https://apps.dtic.mil/dtic/tr/fulltext/u2/a183444.pdf|archive-url = https://web.archive.org/web/20200323095244/https://apps.dtic.mil/dtic/tr/fulltext/u2/a183444.pdf|url-status = live|archive-date = March 23, 2020}}</ref> <ref>{{cite book |first= Joaquin |last= Obregon |title= यांत्रिक समरूपता|isbn = 978-1-4772-3372-6 |institution= Author House |year= 2012 |url = https://www.researchgate.net/publication/273061569 }}</ref> <ref>{{cite document | author = Steger, Carsten | url = https://pdfs.semanticscholar.org/fd18/036ba9b78174a2a161b184148028a43881a8.pdf | archive-url = https://web.archive.org/web/20181003014106/https://pdfs.semanticscholar.org/fd18/036ba9b78174a2a161b184148028a43881a8.pdf | url-status = dead | archive-date = 2018-10-03 | title = बहुभुजों के मनमाना क्षणों की गणना पर| year = 1996 | s2cid = 17506973 }}</ref> <ref>{{cite web | author = Soerjadi, Ir. R. | url = https://repository.tudelft.nl/islandora/object/uuid:963296a1-8940-4439-9404-eca1bd2f8638/datastream/OBJ/download | title = On the Computation of the Moments of a Polygon, with some Applications}}</ref>
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 {{Commons category|Second moments of area}}
-[[Category: ज्यामिति]] [[Category: संरचनात्मक विश्लेषण]] [[Category: भौतिक मात्रा]] [[Category: पल (भौतिकी)]]
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