न्यूट्रॉन प्रकीर्णन: Difference between revisions
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'''[[न्यूट्रॉन]] प्रकीर्णन''', पदार्थ द्वारा मुक्त न्यूट्रॉन का अनियमित फैलाव, या तो स्वाभाविक रूप से होने वाली भौतिक प्रक्रिया या मानव निर्मित प्रायोगिक विधियोंं को संदर्भित कर सकता है जो पदार्थ की जांच के लिए प्राकृतिक प्रक्रिया का उपयोग करती हैं। परमाणु इंजीनियरिंग और परमाणु विज्ञान में प्राकृतिक/भौतिक घटना का मौलिक महत्व है। प्रयोगात्मक विधि के संबंध में, न्यूट्रॉन प्रकीर्णन को समझना और सुधार करना [[क्रिस्टलोग्राफी]], भौतिकी, [[भौतिक विज्ञान|भौतिक रसायन]],[[ जीव पदाथ-विद्य | जैवभौतिकी]] और [[सामग्री अनुसंधान]] में उपयोग किए जाने वाले अनुप्रयोगों के लिए मौलिक है। | |||
न्यूट्रॉन प्रकीर्णन [[अनुसंधान रिएक्टर]] और [[स्पेलेशन]] न्यूट्रॉन स्रोतों पर अभ्यास किया जाता है जो [[ न्यूट्रॉन प्रवाह |न्यूट्रॉन प्रवाह]] के विभिन्न [[न्यूट्रॉन विकिरण]] प्रदान करते हैं। संरचनाओं के विश्लेषण के लिए [[न्यूट्रॉन विवर्तन]] (लोचदार प्रकीर्णन) विधियोंं का उपयोग किया जाता है; जहां परमाणु [[फोनन|कंपन]] और अन्य उत्तीव्रित अवस्था का अध्ययन करने के लिए लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन का उपयोग किया जाता है। | |||
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{{See also| | {{See also|न्यूट्रॉन तापमान|न्यूट्रॉन मंदक}}तीव्र न्यूट्रॉन ([[न्यूट्रॉन तापमान]] देखें) की गतिज ऊर्जा 1 [[इलेक्ट्रॉनवोल्ट]] से ऊपर होती है। वे संघनित पदार्थ द्वारा प्रकिर्णित हो सकते हैं—नाभिक जिनकी गतिज ऊर्जा 1 eV से बहुत नीचे है—एक स्थिर कण के साथ लोचदार टक्कर के एक वैध प्रयोगात्मक सन्निकटन के रूप में होता है। प्रत्येक टक्कर के साथ, तीव्र न्यूट्रॉन अपनी गतिज ऊर्जा का महत्वपूर्ण भाग प्रकीर्णन वाले नाभिक (संघनित पदार्थ) में स्थानांतरित करता है, जितना अधिक हल्का नाभिक होगा। और प्रत्येक टक्कर के साथ, तीव्र न्यूट्रॉन तब तक धीमा हो जाता है जब तक कि वह उस सामग्री के साथ तापीय संतुलन तक नहीं पहुँच जाता जिसमें वह बिखरा हुआ है। | ||
[[न्यूट्रॉन मॉडरेटर]] का उपयोग तापीय न्यूट्रॉन उत्पन्न करने के लिए किया जाता है, जिनकी गतिज ऊर्जा 1 eV (T <500K) से कम होती है।<ref name=ibach> | [[न्यूट्रॉन मॉडरेटर]] का उपयोग तापीय न्यूट्रॉन उत्पन्न करने के लिए किया जाता है, जिनकी गतिज ऊर्जा 1 eV (T <500K) से कम होती है। <ref name=ibach> | ||
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== न्यूट्रॉन-पदार्थ परस्पर क्रिया == | == न्यूट्रॉन-पदार्थ की परस्पर क्रिया == | ||
क्योंकि न्यूट्रॉन विद्युत रूप से तटस्थ होते हैं, वे तुलनीय गतिज ऊर्जा के विद्युत आवेशित कणों की तुलना में पदार्थ में अधिक गहराई से प्रवेश करते हैं, और इस प्रकार थोक गुणों की जांच के रूप में मूल्यवान होते हैं। | क्योंकि न्यूट्रॉन विद्युत रूप से तटस्थ होते हैं, वे तुलनीय गतिज ऊर्जा के विद्युत आवेशित कणों की तुलना में पदार्थ में अधिक गहराई से प्रवेश करते हैं, और इस प्रकार थोक गुणों की जांच के रूप में मूल्यवान होते हैं। | ||
न्यूट्रॉन [[परमाणु नाभिक]] के साथ और अयुग्मित इलेक्ट्रॉनों से चुंबकीय क्षेत्र के साथ | न्यूट्रॉन [[परमाणु नाभिक]] के साथ और अयुग्मित इलेक्ट्रॉनों से चुंबकीय क्षेत्र के साथ प्रकीर्णन करते हैं, जिससे स्पष्ट हस्तक्षेप (तरंग प्रसार) और न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोगों में ऊर्जा हस्तांतरण प्रभाव होता है। समान तरंग दैर्ध्य वाले [[एक्स-रे]] फोटॉन के विपरीत, जो परमाणु नाभिक के आसपास के [[इलेक्ट्रॉन बादल]] के साथ संपर्क करता है, न्यूट्रॉन मुख्य रूप से स्वयं नाभिक के साथ प्रकीर्णन करते हैं, जैसा कि फर्मी के स्यूडोपोटेन्शियल द्वारा वर्णित है। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन और अवशोषण [[न्यूट्रॉन क्रॉस-सेक्शन]] [[आइसोटोप|समस्थानिक]] से समस्थानिक तक व्यापक रूप से भिन्न होते हैं। | ||
समस्थानिक के आधार पर न्यूट्रॉन प्रकीर्णन असंगत या सुसंगत हो सकता है। सभी समस्थानिकों में हाइड्रोजन का प्रकीर्णन सबसे अधिक होता है। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन में कार्बन और ऑक्सीजन जैसे महत्वपूर्ण तत्व अधिक दिखाई देते हैं - यह एक्स-रे प्रकीर्णन के विपरीत है जहां क्रॉस सेक्शन व्यवस्थित रूप से परमाणु संख्या के साथ बढ़ते हैं। इस प्रकार न्यूट्रॉन का उपयोग प्रोटीन और पृष्ठसक्रियकारक सहित कम परमाणु संख्या वाली सामग्री का विश्लेषण करने के लिए किया जा सकता है। यह सिंक्रोट्रॉन स्रोतों पर किया जा सकता है किन्तु बहुत अधिक तीव्रता की आवश्यकता होती है, जिससे संरचनाएं बदल सकती हैं। न्यूक्लियस एक बहुत ही कम रेंज प्रदान करता है, क्योंकि समस्थानिकिक क्षमता समस्थानिक से यादृच्छिक रूप से भिन्न होती है, जो प्रयोग के अनुरूप (प्रकीर्णन) कंट्रास्ट को सम्मिलित करना संभव बनाती है। | |||
प्रकीर्णन लगभग सदैव लोचदार और अयोग्य दोनों घटकों को प्रस्तुत करता है। लोचदार प्रकीर्णन का अंश डेबी-वॉलर कारक या मोसबाउर-लैम्ब कारक द्वारा निर्धारित किया जाता है। अनुसंधान प्रश्न के आधार पर, अधिकांश माप या तो लोचदार या अयोग्य प्रकीर्णन पर ध्यान केंद्रित करते हैं। | |||
न्यूट्रॉन का | एक न्यूट्रॉन बीम का स्पष्ट वेग, अर्थात एक स्पष्ट ऊर्जा और डी ब्रोगली वेवलेंथ प्राप्त करना महत्वपूर्ण है। इस तरह की एकल-ऊर्जा बीम को 'मोनोक्रोमैटिक' कहा जाता है, और मोनोक्रोमैटिकिटी या तो क्रिस्टल मोनोक्रोमेटर के साथ या टाइम-ऑफ-फ्लाइट के साथ प्राप्त की जाती है। [[उड़ान का समय]] (टीओएफ) [[स्पेक्ट्रोमीटर]] है। टाइम-ऑफ-फ्लाइट की विधि में, न्यूट्रॉन को दो घूर्णन स्लिट्स के अनुक्रम के माध्यम से भेजा जाता है जैसे कि केवल एक विशेष वेग के न्यूट्रॉन का चयन किया जाता है। स्पैलेशन स्रोत विकसित किए गए हैं जो न्यूट्रॉन की तीव्र स्पंदन उत्पन्न कर सकते हैं। स्पंद में कई अलग-अलग वेगों या [[डी ब्रोगली तरंग दैर्ध्य]] के न्यूट्रॉन होते हैं, किन्तु नमूने और न्यूट्रॉन संसूचक के बीच न्यूट्रॉन की टाइम-ऑफ-फ्लाइट को मापकर प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन के अलग-अलग वेगों को बाद में निर्धारित किया जा सकता है। | ||
=== चुंबकीय प्रकीर्णन === | |||
== | न्यूट्रॉन का शुद्ध विद्युत आवेश शून्य होता है, किन्तु इसमें एक महत्वपूर्ण [[न्यूक्लियॉन चुंबकीय क्षण]] होता है, चूंकि [[इलेक्ट्रॉन]] का लगभग 0.1% ही होता है। फिर भी, यह संघनित पदार्थ के अंदर स्थानीय चुंबकीय क्षेत्रों से प्रकीर्णन के लिए अधिक बड़ा है, जो अशक्त अंतःक्रिया प्रदान करता है और इसलिए आवेशित चुंबकीय संरचनाओं और इलेक्ट्रॉन स्पिन उतार-चढ़ाव की मर्मज्ञ जांच करता है। <ref name="Zaliznyak">{{Citation|last1=Zaliznyak|first1=Igor A.|title=Magnetic Neutron Scattering|date=2004|url=https://inis.iaea.org/search/search.aspx?orig_q=RN:36002750|last2=Lee|first2=Seung-Hun}}</ref> | ||
== लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन == | |||
[[Image:inelastic-neutron-scattering-basics.png|thumb|300px|एक अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोग का सामान्य लेआउट]] | [[Image:inelastic-neutron-scattering-basics.png|thumb|300px|एक अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोग का सामान्य लेआउट]] | ||
[[File:Inelastic Neutron Scattering.webm|thumb| | [[File:Inelastic Neutron Scattering.webm|thumb|लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन]]लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन एक प्रायोगिक विधि है जिसका उपयोग सामान्यतः परमाणु और आणविक गति के साथ-साथ चुंबकीय और क्रिस्टल क्षेत्र उत्तीव्रनाओं का अध्ययन करने के लिए [[संघनित पदार्थ भौतिकी]] में किया जाता है। <ref>G L Squires ''Introduction to the Theory of Thermal Neutron Scattering'' Dover 1997 (reprint?)</ref><ref name=PhD-474621>{{cite thesis|degree=DPhil|publisher=University of Oxford|url=http://solo.bodleian.ox.ac.uk/permalink/f/89vilt/oxfaleph019872832|authorlink=Andrew D. Taylor|title=रासायनिक दर प्रक्रियाओं द्वारा अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन|first= Andrew Dawson|last=Taylor|date=1976|id={{EThOS|uk.bl.ethos.474621}}|website=ox.ac.uk|oclc=500576530}}</ref> यह गतिज ऊर्जा में परिवर्तन को हल करके अन्य न्यूट्रॉन प्रकीर्णन विधियोंं से खुद को अलग करता है जो तब होता है जब न्यूट्रॉन और नमूने के बीच टकराव अयोग्य होता है। परिणाम सामान्यतः [[गतिशील संरचना कारक]] के रूप में संप्रेषित होते हैं (जिसे लोच रहित प्रकीर्णन लॉ भी कहा जाता है) <math>S(\mathbf{Q},\omega)</math>, कभी-कभी गतिशील संवेदनशीलता के रूप में भी <math> \chi^{\prime \prime}(\mathbf{Q},\omega)</math> जहां प्रकीर्णन वाला वेक्टर <math>\mathbf{Q}</math> इनकमिंग और आउटगोइंग [[ लहर वेक्टर |तरंग सदिश]] के बीच का अंतर है, और <math>\hbar \omega</math> द्वारा अनुभव किया गया ऊर्जा परिवर्तन है (प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन का ऋणात्मक)। जब परिणाम के कार्य के रूप में प्लॉट किए जाते हैं <math>\omega</math>, उन्हें अधिकांशतः पारंपरिक [[स्पेक्ट्रोस्कोपी]] विधियोंं द्वारा प्राप्त स्पेक्ट्रा के समान ही व्याख्या की जा सकती है; जहाँ तक अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन को एक विशेष स्पेक्ट्रोस्कोपी के रूप में देखा जा सकता है। | ||
लोच रहित प्रकीर्णन प्रयोगों में सामान्यतः घटना या आउटगोइंग बीम के [[एकवर्णीकरण]] और प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन के ऊर्जा विश्लेषण की आवश्यकता होती है। यह समय-की-उड़ान विधि ([[उड़ान के समय न्यूट्रॉन का प्रकीर्णन|न्यूट्रॉन टाइम-ऑफ-फ्लाइट प्रकीर्णन]]) या एकल क्रिस्टल ([[न्यूट्रॉन ट्रिपल-एक्सिस स्पेक्ट्रोस्कोपी]], [[न्यूट्रॉन बैकस्कैटरिंग|न्यूट्रॉन बैकप्रकीर्णन]]) से [[ब्रैग प्रतिबिंब]] के माध्यम से किया जा सकता है। इको विधि ([[न्यूट्रॉन स्पिन गूंज]], [[न्यूट्रॉन अनुनाद स्पिन गूंज]]) में मोनोक्रोमैटाइजेशन की आवश्यकता नहीं होती है, जो न्यूट्रॉन के क्वांटम यांत्रिक चरण (तरंगों) का उपयोग उनके आयामों के अतिरिक्त करते हैं। | |||
== इतिहास == | == इतिहास == | ||
1930 के दशक में पहला न्यूट्रॉन विवर्तन प्रयोग किया गया था।<ref name = "ibach"/> | 1930 के दशक में पहला न्यूट्रॉन विवर्तन प्रयोग किया गया था। <ref name = "ibach"/> चूंकि 1945 के आस-पास, परमाणु रिएक्टरों के आगमन के साथ, उच्च न्यूट्रॉन प्रवाह संभव हो गया, जिससे गहराई से संरचना की जांच की संभावना बढ़ गई। बहुउद्देश्यीय अनुसंधान रिएक्टरों में बीम ट्यूबों में पहले न्यूट्रॉन-प्रकीर्णन उपकरण स्थापित किए गए थे। 1960 के दशक में, उच्च-प्रवाह रिएक्टरों का निर्माण किया गया था जिन्हें बीम-ट्यूब प्रयोगों के लिए अनुकूलित किया गया था। विकास संस्थान लाउ-लैंगविन (1972 से संचालन में) के उच्च-प्रवाह रिएक्टर में समाप्त हुआ जिसने इस तिथि तक उच्चतम न्यूट्रॉन प्रवाह प्राप्त किया। कुछ उच्च-प्रवाह स्रोतों के अतिरिक्त, विश्वविद्यालयों और अन्य शोध संस्थानों में लगभग बीस मध्यम-प्रवाह रिएक्टर स्रोत थे। 1980 के दशक की प्रारंभ में, इनमें से कई मध्यम-प्रवाह स्रोत बंद कर दिए गए थे, और अनुसंधान कुछ विश्व-अग्रणी उच्च-प्रवाह स्रोतों पर केंद्रित था। | ||
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== | आज, अधिकांश न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोग अनुसंधान वैज्ञानिकों द्वारा किए जाते हैं जो एक औपचारिक प्रस्ताव प्रक्रिया के माध्यम से न्यूट्रॉन स्रोतों पर बीमटाइम के लिए आवेदन करते हैं। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोगों में अधिकांशतः कम गणना दरों के कारण, अपेक्षाकृत लंबी अवधि के बीम समय (दिनों के क्रम में) सामान्यतः प्रयोग करने योग्य डेटा समुच्चय के लिए आवश्यक होते हैं। व्यवहार्यता और वैज्ञानिक हित के लिए प्रस्तावों का मूल्यांकन किया जाता है। <ref>{{cite web |title=प्रस्ताव कैसे प्रस्तुत करें|url=https://neutrons.ornl.gov/users/how-submit-proposal |website=Neutron Sciences at ORNL |publisher=Oak Ridge National Laboratory |access-date=12 May 2022}}</ref> | ||
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* [https://nucleus.iaea.org/sites/accelerators/Pages/Interactive-Map-of-NB-Instruments.aspx IAEA neutron beam instrument database] | * [https://nucleus.iaea.org/sites/accelerators/Pages/Interactive-Map-of-NB-Instruments.aspx IAEA neutron beam instrument database] | ||
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Latest revision as of 18:19, 20 April 2023
न्यूट्रॉन प्रकीर्णन, पदार्थ द्वारा मुक्त न्यूट्रॉन का अनियमित फैलाव, या तो स्वाभाविक रूप से होने वाली भौतिक प्रक्रिया या मानव निर्मित प्रायोगिक विधियोंं को संदर्भित कर सकता है जो पदार्थ की जांच के लिए प्राकृतिक प्रक्रिया का उपयोग करती हैं। परमाणु इंजीनियरिंग और परमाणु विज्ञान में प्राकृतिक/भौतिक घटना का मौलिक महत्व है। प्रयोगात्मक विधि के संबंध में, न्यूट्रॉन प्रकीर्णन को समझना और सुधार करना क्रिस्टलोग्राफी, भौतिकी, भौतिक रसायन, जैवभौतिकी और सामग्री अनुसंधान में उपयोग किए जाने वाले अनुप्रयोगों के लिए मौलिक है।
न्यूट्रॉन प्रकीर्णन अनुसंधान रिएक्टर और स्पेलेशन न्यूट्रॉन स्रोतों पर अभ्यास किया जाता है जो न्यूट्रॉन प्रवाह के विभिन्न न्यूट्रॉन विकिरण प्रदान करते हैं। संरचनाओं के विश्लेषण के लिए न्यूट्रॉन विवर्तन (लोचदार प्रकीर्णन) विधियोंं का उपयोग किया जाता है; जहां परमाणु कंपन और अन्य उत्तीव्रित अवस्था का अध्ययन करने के लिए लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन का उपयोग किया जाता है।
तीव्र न्यूट्रॉन का प्रकीर्णन
तीव्र न्यूट्रॉन (न्यूट्रॉन तापमान देखें) की गतिज ऊर्जा 1 इलेक्ट्रॉनवोल्ट से ऊपर होती है। वे संघनित पदार्थ द्वारा प्रकिर्णित हो सकते हैं—नाभिक जिनकी गतिज ऊर्जा 1 eV से बहुत नीचे है—एक स्थिर कण के साथ लोचदार टक्कर के एक वैध प्रयोगात्मक सन्निकटन के रूप में होता है। प्रत्येक टक्कर के साथ, तीव्र न्यूट्रॉन अपनी गतिज ऊर्जा का महत्वपूर्ण भाग प्रकीर्णन वाले नाभिक (संघनित पदार्थ) में स्थानांतरित करता है, जितना अधिक हल्का नाभिक होगा। और प्रत्येक टक्कर के साथ, तीव्र न्यूट्रॉन तब तक धीमा हो जाता है जब तक कि वह उस सामग्री के साथ तापीय संतुलन तक नहीं पहुँच जाता जिसमें वह बिखरा हुआ है।
न्यूट्रॉन मॉडरेटर का उपयोग तापीय न्यूट्रॉन उत्पन्न करने के लिए किया जाता है, जिनकी गतिज ऊर्जा 1 eV (T <500K) से कम होती है। [1] तापीय न्यूट्रॉन का उपयोग परमाणु रिएक्टर में परमाणु श्रृंखला प्रतिक्रिया को बनाए रखने के लिए किया जाता है, और न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोगों और न्यूट्रॉन विज्ञान के अन्य अनुप्रयोगों में शोध उपकरण के रूप में (नीचे देखें) होता है। इस लेख का शेष भाग तापीय न्यूट्रॉन के प्रकीर्णन पर केंद्रित है।
न्यूट्रॉन-पदार्थ की परस्पर क्रिया
क्योंकि न्यूट्रॉन विद्युत रूप से तटस्थ होते हैं, वे तुलनीय गतिज ऊर्जा के विद्युत आवेशित कणों की तुलना में पदार्थ में अधिक गहराई से प्रवेश करते हैं, और इस प्रकार थोक गुणों की जांच के रूप में मूल्यवान होते हैं।
न्यूट्रॉन परमाणु नाभिक के साथ और अयुग्मित इलेक्ट्रॉनों से चुंबकीय क्षेत्र के साथ प्रकीर्णन करते हैं, जिससे स्पष्ट हस्तक्षेप (तरंग प्रसार) और न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोगों में ऊर्जा हस्तांतरण प्रभाव होता है। समान तरंग दैर्ध्य वाले एक्स-रे फोटॉन के विपरीत, जो परमाणु नाभिक के आसपास के इलेक्ट्रॉन बादल के साथ संपर्क करता है, न्यूट्रॉन मुख्य रूप से स्वयं नाभिक के साथ प्रकीर्णन करते हैं, जैसा कि फर्मी के स्यूडोपोटेन्शियल द्वारा वर्णित है। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन और अवशोषण न्यूट्रॉन क्रॉस-सेक्शन समस्थानिक से समस्थानिक तक व्यापक रूप से भिन्न होते हैं।
समस्थानिक के आधार पर न्यूट्रॉन प्रकीर्णन असंगत या सुसंगत हो सकता है। सभी समस्थानिकों में हाइड्रोजन का प्रकीर्णन सबसे अधिक होता है। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन में कार्बन और ऑक्सीजन जैसे महत्वपूर्ण तत्व अधिक दिखाई देते हैं - यह एक्स-रे प्रकीर्णन के विपरीत है जहां क्रॉस सेक्शन व्यवस्थित रूप से परमाणु संख्या के साथ बढ़ते हैं। इस प्रकार न्यूट्रॉन का उपयोग प्रोटीन और पृष्ठसक्रियकारक सहित कम परमाणु संख्या वाली सामग्री का विश्लेषण करने के लिए किया जा सकता है। यह सिंक्रोट्रॉन स्रोतों पर किया जा सकता है किन्तु बहुत अधिक तीव्रता की आवश्यकता होती है, जिससे संरचनाएं बदल सकती हैं। न्यूक्लियस एक बहुत ही कम रेंज प्रदान करता है, क्योंकि समस्थानिकिक क्षमता समस्थानिक से यादृच्छिक रूप से भिन्न होती है, जो प्रयोग के अनुरूप (प्रकीर्णन) कंट्रास्ट को सम्मिलित करना संभव बनाती है।
प्रकीर्णन लगभग सदैव लोचदार और अयोग्य दोनों घटकों को प्रस्तुत करता है। लोचदार प्रकीर्णन का अंश डेबी-वॉलर कारक या मोसबाउर-लैम्ब कारक द्वारा निर्धारित किया जाता है। अनुसंधान प्रश्न के आधार पर, अधिकांश माप या तो लोचदार या अयोग्य प्रकीर्णन पर ध्यान केंद्रित करते हैं।
एक न्यूट्रॉन बीम का स्पष्ट वेग, अर्थात एक स्पष्ट ऊर्जा और डी ब्रोगली वेवलेंथ प्राप्त करना महत्वपूर्ण है। इस तरह की एकल-ऊर्जा बीम को 'मोनोक्रोमैटिक' कहा जाता है, और मोनोक्रोमैटिकिटी या तो क्रिस्टल मोनोक्रोमेटर के साथ या टाइम-ऑफ-फ्लाइट के साथ प्राप्त की जाती है। उड़ान का समय (टीओएफ) स्पेक्ट्रोमीटर है। टाइम-ऑफ-फ्लाइट की विधि में, न्यूट्रॉन को दो घूर्णन स्लिट्स के अनुक्रम के माध्यम से भेजा जाता है जैसे कि केवल एक विशेष वेग के न्यूट्रॉन का चयन किया जाता है। स्पैलेशन स्रोत विकसित किए गए हैं जो न्यूट्रॉन की तीव्र स्पंदन उत्पन्न कर सकते हैं। स्पंद में कई अलग-अलग वेगों या डी ब्रोगली तरंग दैर्ध्य के न्यूट्रॉन होते हैं, किन्तु नमूने और न्यूट्रॉन संसूचक के बीच न्यूट्रॉन की टाइम-ऑफ-फ्लाइट को मापकर प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन के अलग-अलग वेगों को बाद में निर्धारित किया जा सकता है।
चुंबकीय प्रकीर्णन
न्यूट्रॉन का शुद्ध विद्युत आवेश शून्य होता है, किन्तु इसमें एक महत्वपूर्ण न्यूक्लियॉन चुंबकीय क्षण होता है, चूंकि इलेक्ट्रॉन का लगभग 0.1% ही होता है। फिर भी, यह संघनित पदार्थ के अंदर स्थानीय चुंबकीय क्षेत्रों से प्रकीर्णन के लिए अधिक बड़ा है, जो अशक्त अंतःक्रिया प्रदान करता है और इसलिए आवेशित चुंबकीय संरचनाओं और इलेक्ट्रॉन स्पिन उतार-चढ़ाव की मर्मज्ञ जांच करता है। [2]
लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन
लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन एक प्रायोगिक विधि है जिसका उपयोग सामान्यतः परमाणु और आणविक गति के साथ-साथ चुंबकीय और क्रिस्टल क्षेत्र उत्तीव्रनाओं का अध्ययन करने के लिए संघनित पदार्थ भौतिकी में किया जाता है। [3][4] यह गतिज ऊर्जा में परिवर्तन को हल करके अन्य न्यूट्रॉन प्रकीर्णन विधियोंं से खुद को अलग करता है जो तब होता है जब न्यूट्रॉन और नमूने के बीच टकराव अयोग्य होता है। परिणाम सामान्यतः गतिशील संरचना कारक के रूप में संप्रेषित होते हैं (जिसे लोच रहित प्रकीर्णन लॉ भी कहा जाता है) , कभी-कभी गतिशील संवेदनशीलता के रूप में भी जहां प्रकीर्णन वाला वेक्टर इनकमिंग और आउटगोइंग तरंग सदिश के बीच का अंतर है, और द्वारा अनुभव किया गया ऊर्जा परिवर्तन है (प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन का ऋणात्मक)। जब परिणाम के कार्य के रूप में प्लॉट किए जाते हैं , उन्हें अधिकांशतः पारंपरिक स्पेक्ट्रोस्कोपी विधियोंं द्वारा प्राप्त स्पेक्ट्रा के समान ही व्याख्या की जा सकती है; जहाँ तक अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन को एक विशेष स्पेक्ट्रोस्कोपी के रूप में देखा जा सकता है।
लोच रहित प्रकीर्णन प्रयोगों में सामान्यतः घटना या आउटगोइंग बीम के एकवर्णीकरण और प्रकिर्णित हुए न्यूट्रॉन के ऊर्जा विश्लेषण की आवश्यकता होती है। यह समय-की-उड़ान विधि (न्यूट्रॉन टाइम-ऑफ-फ्लाइट प्रकीर्णन) या एकल क्रिस्टल (न्यूट्रॉन ट्रिपल-एक्सिस स्पेक्ट्रोस्कोपी, न्यूट्रॉन बैकप्रकीर्णन) से ब्रैग प्रतिबिंब के माध्यम से किया जा सकता है। इको विधि (न्यूट्रॉन स्पिन गूंज, न्यूट्रॉन अनुनाद स्पिन गूंज) में मोनोक्रोमैटाइजेशन की आवश्यकता नहीं होती है, जो न्यूट्रॉन के क्वांटम यांत्रिक चरण (तरंगों) का उपयोग उनके आयामों के अतिरिक्त करते हैं।
इतिहास
1930 के दशक में पहला न्यूट्रॉन विवर्तन प्रयोग किया गया था। [1] चूंकि 1945 के आस-पास, परमाणु रिएक्टरों के आगमन के साथ, उच्च न्यूट्रॉन प्रवाह संभव हो गया, जिससे गहराई से संरचना की जांच की संभावना बढ़ गई। बहुउद्देश्यीय अनुसंधान रिएक्टरों में बीम ट्यूबों में पहले न्यूट्रॉन-प्रकीर्णन उपकरण स्थापित किए गए थे। 1960 के दशक में, उच्च-प्रवाह रिएक्टरों का निर्माण किया गया था जिन्हें बीम-ट्यूब प्रयोगों के लिए अनुकूलित किया गया था। विकास संस्थान लाउ-लैंगविन (1972 से संचालन में) के उच्च-प्रवाह रिएक्टर में समाप्त हुआ जिसने इस तिथि तक उच्चतम न्यूट्रॉन प्रवाह प्राप्त किया। कुछ उच्च-प्रवाह स्रोतों के अतिरिक्त, विश्वविद्यालयों और अन्य शोध संस्थानों में लगभग बीस मध्यम-प्रवाह रिएक्टर स्रोत थे। 1980 के दशक की प्रारंभ में, इनमें से कई मध्यम-प्रवाह स्रोत बंद कर दिए गए थे, और अनुसंधान कुछ विश्व-अग्रणी उच्च-प्रवाह स्रोतों पर केंद्रित था।
सुविधाएं
आज, अधिकांश न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोग अनुसंधान वैज्ञानिकों द्वारा किए जाते हैं जो एक औपचारिक प्रस्ताव प्रक्रिया के माध्यम से न्यूट्रॉन स्रोतों पर बीमटाइम के लिए आवेदन करते हैं। न्यूट्रॉन प्रकीर्णन प्रयोगों में अधिकांशतः कम गणना दरों के कारण, अपेक्षाकृत लंबी अवधि के बीम समय (दिनों के क्रम में) सामान्यतः प्रयोग करने योग्य डेटा समुच्चय के लिए आवश्यक होते हैं। व्यवहार्यता और वैज्ञानिक हित के लिए प्रस्तावों का मूल्यांकन किया जाता है। [5]
विधि
- न्यूट्रॉन विवर्तन
- लोच रहित न्यूट्रॉन प्रकीर्णन
- न्यूट्रॉन ट्रिपल-एक्सिस स्पेक्ट्रोमेट्री
- न्यूट्रॉन टाइम-ऑफ-फ्लाइट प्रकीर्णन
- न्यूट्रॉन बैकप्रकीर्णन
- न्यूट्रॉन स्पिन इको
यह भी देखें
- न्यूट्रॉन परिवहन
- लार्मर न्यूट्रॉन माइक्रोस्कोप
- जन्म सन्निकटन
संदर्भ
- ↑ 1.0 1.1
Lüth, Harald Ibach, Hans (2009). Solid-state physics : an introduction to principles of materials science (4th extensively updated and enlarged ed.). Berlin: Springer. ISBN 978-3-540-93803-3.
{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link) - ↑ Zaliznyak, Igor A.; Lee, Seung-Hun (2004), Magnetic Neutron Scattering
- ↑ G L Squires Introduction to the Theory of Thermal Neutron Scattering Dover 1997 (reprint?)
- ↑ Taylor, Andrew Dawson (1976). रासायनिक दर प्रक्रियाओं द्वारा अप्रत्यास्थ न्यूट्रॉन प्रकीर्णन. ox.ac.uk (DPhil thesis). University of Oxford. OCLC 500576530. EThOS uk.bl.ethos.474621.
- ↑ "प्रस्ताव कैसे प्रस्तुत करें". Neutron Sciences at ORNL. Oak Ridge National Laboratory. Retrieved 12 May 2022.
बाहरी संबंध
- Free, EU-sponsored e-learning resource for neutron scattering
- Neutron scattering - a case study
- Neutron Scattering - A primer (LANL-hosted black-and-white version) - An introductory article written by Roger Pynn (Los Alamos National Laboratory)
- Podcast Interview with two ILL scientists about neutron science/scattering at the ILL
- YouTube video explaining the activities of the Jülich Centre for Neutron Scattering
- Neutronsources.org
- Science and Innovation with Neutrons in Europe in 2020 (SINE2020)
- IAEA neutron beam instrument database
