थर्मोडायनामिक ऑपरेशन: Difference between revisions

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थर्मोडायनामिक ऑपरेशन एक बाहरी रूप से लगाया गया हेरफेर है जो [[थर्मोडायनामिक प्रणाली]] को प्रभावित करता है। परिवर्तन या तो थर्मोडायनामिक सिस्टम और उसके परिवेश के बीच संबंध या दीवार में हो सकता है, या परिवेश में कुछ चर के मूल्य में हो सकता है जो सिस्टम की एक दीवार के संपर्क में है जो उस चर से संबंधित व्यापक मात्रा के हस्तांतरण की अनुमति देता है।<ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), pp. 41, 109, 121, originally published as 'The thermodynamics of phase equilibrium', ''Annals of Physics'', '''13''': 1–92.</ref><ref name="Giles 22">Giles, R. (1964), p. 22.</ref><ref name="L&Y 14">Lieb, E.H., Yngvason, J. (1999).</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]](1960/1985), p. 15.</ref> ऊष्मप्रवैगिकी में यह माना जाता है कि ऑपरेशन किसी भी प्रासंगिक सूक्ष्म सूचना की अज्ञानता में किया जाता है।
ऊष्मागतिक संचालन एक बाहरी रूप से लगाया गया परिचालन है जो [[थर्मोडायनामिक प्रणाली|ऊष्मागतिक प्रणाली]] को प्रभावित करता है। परिवर्तन या तो ऊष्मागतिक प्रणाली और उसके परिवेश के बीच संबंध या दीवार में हो सकता है, अथवा परिवेश में कुछ चर के मूल्य में हो सकता है जो प्रणाली की एक दीवार के संपर्क में है जो उस चर से संबंधित व्यापक मात्रा के हस्तांतरण की अनुमति देता है।<ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), pp. 41, 109, 121, originally published as 'The thermodynamics of phase equilibrium', ''Annals of Physics'', '''13''': 1–92.</ref><ref name="Giles 22">Giles, R. (1964), p. 22.</ref><ref name="L&Y 14">Lieb, E.H., Yngvason, J. (1999).</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]](1960/1985), p. 15.</ref> ऊष्मप्रवैगिकी में यह माना जाता है कि संचालन किसी भी प्रासंगिक सूक्ष्म सूचना की अज्ञानता में किया जाता है।


थर्मोडायनामिक ऑपरेशन के लिए एक स्वतंत्र बाहरी एजेंसी से योगदान की आवश्यकता होती है, जो सिस्टम के निष्क्रिय गुणों से नहीं आती है। शायद थर्मोडायनामिक ऑपरेशन और थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बीच अंतर की पहली अभिव्यक्ति केल्विन के थर्मोडायनामिक्स के दूसरे कानून के बयान में है: यह असंभव है, निर्जीव सामग्री एजेंसी के माध्यम से, पदार्थ के किसी भी हिस्से से यांत्रिक प्रभाव प्राप्त करने के लिए इसे नीचे ठंडा करके आसपास की वस्तुओं का तापमान। निर्जीव सामग्री एजेंसी के माध्यम से घटित होने वाली घटनाओं का एक क्रम एक चेतन एजेंसी, या कम से कम एक स्वतंत्र बाहरी एजेंसी द्वारा कार्रवाई की आवश्यकता होगी। ऐसी एजेंसी कुछ थर्मोडायनामिक ऑपरेशन लगा सकती है। उदाहरण के लिए, वे ऑपरेशन एक ऊष्मा पम्प बना सकते हैं, जो निश्चित रूप से दूसरे नियम का पालन करेगा। मैक्सवेल का दानव एक अत्यंत आदर्श और स्वाभाविक रूप से अवास्तविक प्रकार का थर्मोडायनामिक ऑपरेशन करता है।<ref>Bailyn, M. (1994), pp. 88, 100.</ref>
ऊष्मागतिक संचालन के लिए एक स्वतंत्र बाहरी अभिकरण से योगदान की आवश्यकता होती है, जो प्रणाली के निष्क्रिय गुणों से नहीं आती है। संभवतः ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच अंतर की पहली अभिव्यक्ति केल्विन के ऊष्मागति के दूसरे नियम के वर्णन में है: निर्जीव सामग्री अभिकरण के माध्यम से, आसपास के वस्तुओं के तापमान के नीचे ठंडा करके पदार्थ के किसी भी हिस्से से यांत्रिक प्रभाव प्राप्त करना असंभव है। निर्जीव सामग्री अभिकरण के माध्यम से घटित होने वाली घटनाओं का एक क्रम एक चेतन अभिकरण, या कम से कम एक स्वतंत्र बाहरी अभिकरण द्वारा कार्रवाई की आवश्यकता होगी। ऐसी अभिकरण कुछ ऊष्मागतिक संचालन लगा सकती है। उदाहरण के लिए, वे संचालन एक ऊष्मा स्पंदन बना सकते हैं, जो निश्चित रूप से दूसरे नियम का पालन करेगा। मैक्सवेल का दानव एक अत्यंत आदर्श और स्वाभाविक रूप से अवास्तविक प्रकार का ऊष्मागतिक संचालन करता है।<ref>Bailyn, M. (1994), pp. 88, 100.</ref>
एक अन्य आमतौर पर इस्तेमाल किया जाने वाला शब्द जो थर्मोडायनामिक ऑपरेशन को इंगित करता है, 'बाधाओं का परिवर्तन' है, उदाहरण के लिए दो अलग-अलग डिब्बों के बीच की दीवार को हटाने का जिक्र है।


थर्मोडायनामिक ऑपरेशन के लिए एक सामान्य भाषा अभिव्यक्ति एडवर्ड ए गुगेनहाइम द्वारा उपयोग की जाती है: निकायों के साथ छेड़छाड़।<ref>[[Edward A. Guggenheim|Guggenheim, E.A.]] (1949).</ref>
एक अन्य सामान्यतः प्रयोग किया जाने वाला शब्द जो ऊष्मागतिक संचालन को इंगित करता है, 'बाधाओं का परिवर्तन' है, उदाहरण के लिए दो अलग-अलग डिब्बों के बीच की दीवार को हटाने से संबंधित है।


ऊष्मागतिक संचालन के लिए एक सामान्य भाषा अभिव्यक्ति एडवर्ड ए गुगेनहाइम द्वारा उपयोग की जाती है: निकायों के साथ छेड़छाड़।<ref>[[Edward A. Guggenheim|Guggenheim, E.A.]] (1949).</ref>


== थर्मोडायनामिक ऑपरेशन और थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बीच का अंतर ==


एक विशिष्ट थर्मोडायनामिक ऑपरेशन एक पिस्टन की स्थिति में बाह्य रूप से लगाया गया परिवर्तन है, ताकि ब्याज की प्रणाली की मात्रा में परिवर्तन किया जा सके। एक अन्य थर्मोडायनामिक ऑपरेशन प्रारंभिक रूप से अलग करने वाली दीवार को हटाना है, एक हेरफेर जो दो प्रणालियों को एक अविभाजित प्रणाली में जोड़ता है। एक विशिष्ट थर्मोडायनामिक प्रक्रिया में एक पुनर्वितरण होता है जो एक प्रणाली और उसके आसपास के बीच एक पूर्व अभेद्य लेकिन नई अर्ध-पारगम्य दीवार के बीच एक संरक्षित मात्रा को फैलाता है।<ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), p. 47.</ref>
अधिक आम तौर पर, एक प्रक्रिया को कुछ मात्रा के हस्तांतरण के रूप में माना जा सकता है जो कि एक संरक्षित मात्रा के अनुरूप प्रणाली के एक व्यापक राज्य चर के परिवर्तन से परिभाषित होता है, ताकि एक हस्तांतरण संतुलन समीकरण लिखा जा सके।<ref>Gyarmati, I. (1970), p. 18.</ref> उफिंक के अनुसार, ... थर्मोडायनामिक प्रक्रियाएं सिस्टम पर बाहरी हस्तक्षेप के बाद ही होती हैं (जैसे: विभाजन को हटाना, हीट बाथ के साथ थर्मल संपर्क स्थापित करना, पिस्टन को धक्का देना आदि)। वे एक मुक्त प्रणाली के स्वायत्त व्यवहार के अनुरूप नहीं हैं।<ref>Uffink, J. (2001).</ref> उदाहरण के लिए, ब्याज की एक बंद प्रणाली के लिए, आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन (प्रणाली का एक व्यापक राज्य चर) गर्मी के रूप में ऊर्जा के हस्तांतरण के कारण हो सकता है। ऊष्मप्रवैगिकी में, गर्मी प्रणाली का एक व्यापक राज्य चर नहीं है। हालाँकि, हस्तांतरित ऊष्मा की मात्रा को एडियाबेटिक कार्य की मात्रा द्वारा परिभाषित किया जाता है जो आंतरिक ऊर्जा के समान परिवर्तन को ऊष्मा हस्तांतरण के रूप में उत्पन्न करेगा; ऊष्मा के रूप में स्थानांतरित ऊर्जा संरक्षित मात्रा है।


इतिहास के मामले में, उन्नीसवीं शताब्दी के खातों में थर्मोडायनामिक ऑपरेशन और थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बीच का अंतर इन शब्दों में नहीं पाया जाता है। उदाहरण के लिए, केल्विन ने थर्मोडायनामिक ऑपरेशन की बात की, जब उनका मतलब था कि वर्तमान शब्दावली थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बाद थर्मोडायनामिक ऑपरेशन कहती है।<ref>[[William Thomson, 1st Baron Kelvin|Kelvin, Lord]] (1857).</ref> फिर से, प्लैंक ने आमतौर पर एक प्रक्रिया के बारे में बात की जब हमारी वर्तमान शब्दावली थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बाद थर्मोडायनामिक ऑपरेशन की बात करेगी।<ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1887).</ref><ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1897/1903), p.&nbsp;104.</ref>
== ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच का अंतर ==


एक विशिष्ट ऊष्मागतिक संचालन एक पिस्टन (मुसली) की स्थिति में बाह्य रूप से लगाया गया परिवर्तन है, ताकि अभिरूचि की प्रणाली की मात्रा में परिवर्तन किया जा सके। एक अन्य ऊष्मागतिक संचालन प्रारंभिक रूप से अलग करने वाली दीवार को हटाना है, एक परिचालन जो दो प्रणालियों को एक अविभाजित प्रणाली में जोड़ता है। एक विशिष्ट ऊष्मागतिक प्रक्रिया में एक पुनर्वितरण होता है जो एक प्रणाली और उसके आसपास के बीच एक पूर्व अभेद्य लेकिन नई अर्ध-पारगम्य दीवार के बीच एक संरक्षित मात्रा को विस्तारित करता है।<ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), p. 47.</ref>


===प्लैंक की प्राकृतिक प्रक्रियाएं मैक्सवेल के दानव === के कार्यों के विपरीत थीं
अधिक सामान्यतः, एक प्रक्रिया को कुछ मात्रा के हस्तांतरण के रूप में माना जा सकता है जो कि एक संरक्षित मात्रा के अनुरूप प्रणाली के एक व्यापक अवस्था चर के परिवर्तन से परिभाषित होता है, ताकि एक हस्तांतरण संतुलन समीकरण लिखा जा सके।<ref>Gyarmati, I. (1970), p. 18.</ref> उफिंक के अनुसार, ... ऊष्मागतिक प्रक्रियाएं प्रणाली पर बाहरी हस्तक्षेप के बाद ही होती हैं (जैसे: विभाजन को हटाना, ताप कुण्ड के साथ ऊष्मीय संपर्क स्थापित करना, पिस्टन को धक्का देना आदि)। वे एक मुक्त प्रणाली के स्वायत्त व्यवहार के अनुरूप नहीं हैं।<ref>Uffink, J. (2001).</ref> उदाहरण के लिए, अभिरूचि की एक बंद प्रणाली के लिए, आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन (प्रणाली का एक व्यापक अवस्था चर) ऊष्मा के रूप में ऊर्जा के हस्तांतरण के कारण हो सकता है। ऊष्मप्रवैगिकी में, ऊष्मा प्रणाली का एक व्यापक अवस्था चर नहीं है। हालाँकि, हस्तांतरित ऊष्मा की मात्रा को स्थिरोष्म कार्य की मात्रा द्वारा परिभाषित किया जाता है जो आंतरिक ऊर्जा के समान परिवर्तन को ऊष्मा हस्तांतरण के रूप में उत्पन्न करेगा; ऊष्मा के रूप में स्थानांतरित ऊर्जा संरक्षित मात्रा है।


प्लैंक ने माना कि सभी प्राकृतिक प्रक्रियाएं (अर्थात्, वर्तमान शब्दावली में, थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बाद एक थर्मोडायनामिक ऑपरेशन) अपरिवर्तनीय हैं और एंट्रॉपी योग की वृद्धि के अर्थ में आगे बढ़ती हैं।<ref>Guggenheim, A.E. (1949/1967), p. 12.</ref> इन शब्दों में, यह उष्मागतिक संक्रियाओं द्वारा होगा कि, यदि वह मौजूद हो सकता है, तो मैक्सवेल का दानव अप्राकृतिक मामलों का संचालन करेगा, जिसमें उष्मागतिकीय संतुलन से दूर अर्थ में संक्रमण शामिल है। वे एक बिंदु तक भौतिक रूप से सैद्धांतिक रूप से बोधगम्य हैं, लेकिन प्लैंक के अर्थ में प्राकृतिक प्रक्रियाएं नहीं हैं। इसका कारण यह है कि मैक्सवेल के दानव के प्रयासों के लिए आवश्यक सूक्ष्म सूचनाओं के पूर्ण अज्ञान में सामान्य थर्मोडायनामिक संचालन किए जाते हैं।
इतिहास की स्तिथि में, उन्नीसवीं शताब्दी के लेख में ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच का अंतर इन शब्दों में नहीं पाया जाता है। उदाहरण के लिए, केल्विन ने ऊष्मागतिक संचालन की बात की, जब उनका अर्थ था कि वर्तमान शब्दावली ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद ऊष्मागतिक संचालन कहती है।<ref>[[William Thomson, 1st Baron Kelvin|Kelvin, Lord]] (1857).</ref> फिर से, प्लैंक ने सामान्यतः एक प्रक्रिया के बारे में बात की जब हमारी वर्तमान शब्दावली ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद ऊष्मागतिक संचालन की बात करेगी।<ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1887).</ref><ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1897/1903), p.&nbsp;104.</ref>


== थर्मोडायनामिक संचालन के उदाहरण ==
=== प्लैंक की प्राकृतिक प्रक्रियाएं मैक्सवेल के दानव के कार्यों के विपरीत थीं ===
प्लैंक ने माना कि सभी प्राकृतिक प्रक्रियाएं (अर्थात्, वर्तमान शब्दावली में, ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद एक ऊष्मागतिक संचालन) अपरिवर्तनीय हैं और परिक्षय योग की वृद्धि के अर्थ में आगे बढ़ती हैं।<ref>Guggenheim, A.E. (1949/1967), p. 12.</ref> इन शब्दों में, यह उष्मागतिक संक्रियाओं द्वारा होगा कि, यदि वह उपस्थित हो सकता है, तो मैक्सवेल का दानव अप्राकृतिक स्तिथियों का संचालन करेगा, जिसमें उष्मागतिकीय संतुलन से दूर अर्थ में संक्रमण सम्मिलित है। वे एक बिंदु तक भौतिक रूप से सैद्धांतिक रूप से बोधगम्य हैं, लेकिन प्लैंक के अर्थ में प्राकृतिक प्रक्रियाएं नहीं हैं। इसका कारण यह है कि मैक्सवेल के दानव के प्रयासों के लिए आवश्यक सूक्ष्म सूचनाओं के पूर्ण अज्ञान में सामान्य ऊष्मागतिक संचालन किए जाते हैं।


=== [[थर्मोडायनामिक चक्र]] ===
== ऊष्मागतिक संचालन के उदाहरण ==


एक थर्मोडायनामिक चक्र का निर्माण चरणों या चरणों के अनुक्रम के रूप में किया जाता है। प्रत्येक चरण में थर्मोडायनामिक प्रक्रिया के बाद एक थर्मोडायनामिक ऑपरेशन होता है। उदाहरण के लिए, एक कार्नाट ताप इंजन के एक चक्र के प्रारंभिक थर्मोडायनामिक ऑपरेशन को एक ज्ञात उच्च तापमान पर, एक ही तापमान (गर्म जलाशय) पर एक थर्मल जलाशय के संपर्क में, कार्य निकाय की सेटिंग के रूप में लिया जा सकता है। दीवार केवल गर्मी के लिए पारगम्य है, जबकि यह कार्य जलाशय के साथ यांत्रिक संपर्क में रहती है। इस थर्मोडायनामिक ऑपरेशन के बाद एक थर्मोडायनामिक प्रक्रिया होती है, जिसमें कार्य निकाय का विस्तार इतना धीमा होता है कि प्रभावी रूप से प्रतिवर्ती हो जाता है, जबकि आंतरिक ऊर्जा को गर्म जलाशय से कार्यशील निकाय तक और कार्य निकाय से कार्य के रूप में स्थानांतरित किया जाता है। कार्य जलाशय। सैद्धांतिक रूप से, प्रक्रिया अंततः समाप्त हो जाती है, और यह चरण समाप्त होता है। इंजन तब एक अन्य थर्मोडायनामिक ऑपरेशन के अधीन होता है, और चक्र दूसरे चरण में आगे बढ़ता है। चक्र तब पूरा होता है जब कार्य निकाय के थर्मोडायनामिक चर (थर्मोडायनामिक अवस्था) अपने प्रारंभिक मूल्यों पर लौट आते हैं।
=== [[थर्मोडायनामिक चक्र|ऊष्मागतिक चक्र]] ===


=== वर्चुअल थर्मोडायनामिक ऑपरेशन ===
एक ऊष्मागतिक चक्र का निर्माण चरणों या चरणों के अनुक्रम के रूप में किया जाता है। प्रत्येक चरण में ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद एक ऊष्मागतिक संचालन होता है। उदाहरण के लिए, एक कार्नाट ताप यन्त्र के एक चक्र के प्रारंभिक ऊष्मागतिक संचालन को एक ज्ञात उच्च तापमान पर, एक ही तापमान (गर्म जलाशय) पर एक ऊष्मीय जलाशय के संपर्क में, कार्य निकाय के समायोजन के रूप में लिया जा सकता है। दीवार केवल ऊष्मा के लिए पारगम्य है, जबकि यह कार्य जलाशय के साथ यांत्रिक संपर्क में रहती है। इस ऊष्मागतिक संचालन के बाद एक ऊष्मागतिक प्रक्रिया होती है, जिसमें कार्य निकाय का विस्तार इतना धीमा होता है कि प्रभावी रूप से प्रतिवर्ती हो जाता है, जबकि आंतरिक ऊर्जा को गर्म जलाशय से कार्यशील निकाय तक और कार्य निकाय से कार्य के रूप में कार्य जलाशय तक स्थानांतरित किया जाता है। सैद्धांतिक रूप से, प्रक्रिया अंततः समाप्त हो जाती है, और यह चरण समाप्त होता है। यन्त्र तब एक अन्य ऊष्मागतिक संचालन के अधीन होता है, और चक्र दूसरे चरण में आगे बढ़ता है। चक्र तब पूरा होता है जब कार्य निकाय के ऊष्मागतिक चर (ऊष्मागतिक अवस्था) अपने प्रारंभिक मूल्यों पर लौट आते हैं।


एक [[रेफ़्रिजरेटर]] काम करने वाले पदार्थ को उत्तरोत्तर चरणों से गुजारता है, कुल मिलाकर एक चक्र बनता है। यह काम करने वाले पदार्थ के एक स्थिर शरीर के चारों ओर अलग-अलग दीवारों को स्थानांतरित करने या बदलने के द्वारा नहीं लाया जा सकता है, बल्कि अपरिवर्तित अपरिवर्तनीय दीवारों के चक्रीय उत्तराधिकार के संपर्क में आने के लिए काम करने वाले पदार्थ के शरीर को स्थानांतरित करके किया जा सकता है। प्रभाव वस्तुतः थर्मोडायनामिक संचालन का एक चक्र है। काम करने वाले पदार्थ की बल्क गति की गतिज ऊर्जा डिवाइस की एक महत्वपूर्ण विशेषता नहीं है, और काम करने वाले पदार्थ को व्यावहारिक रूप से आराम के रूप में माना जा सकता है।
=== कल्पित ऊष्मागतिक संचालन ===


=== सिस्टम की संरचना ===
एक प्रशीतक काम करने वाले पदार्थ को उत्तरोत्तर चरणों से पारित करता है, यह कुल मिलाकर एक चक्र बनता है। यह काम करने वाले पदार्थ के एक स्थिर शरीर के चारों ओर अलग-अलग दीवारों को स्थानांतरित करने या बदलने के द्वारा नहीं लाया जा सकता है, बल्कि अपरिवर्तित अपरिवर्तनीय दीवारों के चक्रीय उत्तराधिकार के संपर्क में आने के लिए काम करने वाले पदार्थ के शरीर को स्थानांतरित करके किया जा सकता है। प्रभाव वस्तुतः ऊष्मागतिक संचालन का एक चक्र है। काम करने वाले पदार्थ की स्थूल गति की गतिज ऊर्जा उपकरण की एक महत्वपूर्ण विशेषता नहीं है, और काम करने वाले पदार्थ को व्यावहारिक रूप से आराम के रूप में माना जा सकता है।
 
=== प्रणाली की संरचना ===
 
ऊष्मप्रवैगिकी में तर्क की कई श्रृंखलाओं के लिए, दो प्रणालियों के एक में संयोजन के बारे में सोचना सुविधाजनक है। यह कल्पना की जाती है कि दो प्रणालियाँ, अपने परिवेश से अलग होकर, निकट-निकट हैं और (दृष्टिकोण में बदलाव के द्वारा) उन्हें एक नई, समग्र प्रणाली का गठन करने के रूप में माना जाता है। इसके नए समग्र परिवेश के बीच समग्र प्रणाली की कल्पना की गई है। यह दो उप-प्रणालियों के बीच और समग्र प्रणाली और इसके समग्र परिवेश के बीच पारस्परिक प्रभाव की संभावना को स्थापित करता है, उदाहरण के लिए एक विशेष प्रकार की पारगम्यता वाली दीवार के माध्यम से संपर्क की अनुमति देकर स्थापित करता है। इस वैचारिक उपकरण को मुख्य रूप से कैराथोडोरी के काम में ऊष्मप्रवैगिकी में प्रस्तुत किया गया था, और तब से इसका व्यापक रूप से उपयोग किया जाता रहा है।<ref name="Giles 22" /><ref name="L&Y 14" /><ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), pp. 41, 50, 121.</ref><ref name="Carathéodory 1909">कॉन्स्टेंटिन कैराथियोडोरी|कैराथियोडोरी, सी. (1909).</ref><ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1935).</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]] (1960/1985), p. 18.</ref>


ऊष्मप्रवैगिकी में तर्क की कई श्रृंखलाओं के लिए, दो प्रणालियों के एक में संयोजन के बारे में सोचना सुविधाजनक है। यह कल्पना की जाती है कि दो प्रणालियाँ, अपने परिवेश से अलग होकर, पास-पास हैं और (दृष्टिकोण में बदलाव के द्वारा) एक नई, समग्र प्रणाली का गठन करने के रूप में माना जाता है। इसके नए समग्र परिवेश के बीच समग्र प्रणाली की कल्पना की गई है। यह दो उप-प्रणालियों के बीच और समग्र प्रणाली और इसके समग्र परिवेश के बीच बातचीत की संभावना को स्थापित करता है, उदाहरण के लिए एक विशेष प्रकार की पारगम्यता वाली दीवार के माध्यम से संपर्क की अनुमति देकर। इस वैचारिक उपकरण को मुख्य रूप से कैराथोडोरी के काम में ऊष्मप्रवैगिकी में पेश किया गया था, और तब से इसका व्यापक रूप से उपयोग किया जाता रहा है।<ref name="Giles 22"/><ref name="L&Y 14"/><ref>[[László Tisza|Tisza, L.]] (1966), pp. 41, 50, 121.</ref><ref name="Carathéodory 1909">कॉन्स्टेंटिन कैराथियोडोरी|कैराथियोडोरी, सी. (1909).</ref><ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1935).</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]] (1960/1985), p. 18.</ref>




=== व्यापक चरों की योगात्मकता ===
=== व्यापक चरों की योगात्मकता ===


यदि थर्मोडायनामिक ऑपरेशन पूरी तरह से दीवारों को हटाने वाला है, तो रचना प्रणाली के व्यापक राज्य चर घटक प्रणालियों के संबंधित योग हैं। इसे व्यापक चरों की योगात्मकता कहा जाता है।
यदि ऊष्मागतिक संचालन पूरी तरह से दीवारों को हटाने वाला है, तो रचना प्रणाली के व्यापक अवस्था चर घटक प्रणालियों के संबंधित योग हैं। इसे व्यापक चरों की योगात्मकता कहा जाता है।


=== सिस्टम का स्केलिंग ===
=== प्रणाली का प्रवर्धन ===


बाहरी बलों की अनुपस्थिति में, आंतरिक थर्मोडायनामिक संतुलन की अपनी स्थिति में, एकल चरण वाली थर्मोडायनामिक प्रणाली सजातीय है।<ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1897/1903), p. 3.</ref> इसका मतलब यह है कि सिस्टम के किसी भी क्षेत्र की सामग्री को सिस्टम के किसी भी सर्वांगसम और समानांतर क्षेत्र की सामग्री के साथ इंटरचेंज किया जा सकता है, और इसका प्रभाव सिस्टम को थर्मोडायनामिक रूप से अपरिवर्तित छोड़ना है। स्केलिंग का थर्मोडायनामिक ऑपरेशन एक नई सजातीय प्रणाली का निर्माण है जिसका आकार पुराने आकार का गुणक है, और जिसके [[गहन और व्यापक गुण]]ों में समान मूल्य हैं। परंपरागत रूप से आकार को सिस्टम के द्रव्यमान द्वारा बताया जाता है, लेकिन कभी-कभी इसे एंट्रोपी या आयतन द्वारा बताया जाता है।<ref>Landsberg, P.T. (1961), pp. 129–130.</ref><ref>[[László Tisza|Tisza, L.]], (1966), p. 45.</ref><ref>Haase, R. (1971), p. 3.</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]] (1960/1985), pp. 28–29.</ref> किसी दिए गए सिस्टम के लिए {{math|Φ}}, वास्तविक संख्या द्वारा स्केल किया गया {{math|''λ''}} एक नया प्राप्त करने के लिए {{math|''λ''Φ}}, एक [[राज्य समारोह]], {{math|''X''(.)}}, ऐसा है कि {{math|''X''(''λ''Φ) {{=}} ''λ X''(Φ)}}, गहन और व्यापक गुण कहा जाता है। इस तरह के एक समारोह {{math|''X''}} को डिग्री 1 का एक सजातीय कार्य कहा जाता है। यहां दो अलग-अलग अवधारणाओं का उल्लेख किया गया है, समान नाम साझा करना: (ए) स्केलिंग फ़ंक्शन में डिग्री -1 समरूपता की गणितीय अवधारणा; और (बी) प्रणाली की स्थानिक एकरूपता की भौतिक अवधारणा। ऐसा होता है कि दोनों यहां सहमत हैं, लेकिन ऐसा इसलिए नहीं है क्योंकि वे तात्विक हैं। यह ऊष्मप्रवैगिकी का एक आकस्मिक तथ्य है।
बाहरी बलों की अनुपस्थिति में, आंतरिक ऊष्मागतिक संतुलन की अपनी स्थिति में, एकल चरण वाली ऊष्मागतिक प्रणाली सजातीय है।<ref>[[Max Planck|Planck, M.]] (1897/1903), p. 3.</ref> इसका अर्थ यह है कि प्रणाली के किसी भी क्षेत्र की सामग्री को प्रणाली के किसी भी सर्वांगसम और समानांतर क्षेत्र की सामग्री के साथ अंतर्विनिमय किया जा सकता है, और इसका प्रभाव प्रणाली को ऊष्मागतिक रूप से अपरिवर्तित छोड़ना है। प्रवर्धन का ऊष्मागतिक संचालन एक नई सजातीय प्रणाली का निर्माण है जिसका आकार पुराने आकार का गुणक है, और जिसके [[गहन और व्यापक गुण]]ों में समान मूल्य हैं। परंपरागत रूप से आकार को प्रणाली के द्रव्यमान द्वारा बताया जाता है, लेकिन कभी-कभी इसे परिक्षय या आयतन द्वारा बताया जाता है।<ref>Landsberg, P.T. (1961), pp. 129–130.</ref><ref>[[László Tisza|Tisza, L.]], (1966), p. 45.</ref><ref>Haase, R. (1971), p. 3.</ref><ref>[[Herbert Callen|Callen, H.B.]] (1960/1985), pp. 28–29.</ref> किसी दिए गए प्रणाली Φ के लिए, एक नया λΦ प्राप्त करने के लिए वास्तविक संख्या λ द्वारा अनुमाप किया गया, एक फलन प्रणाली, X(.), ऐसा कि X(λΦ) = λ X(Φ), व्यापक कहा जाता है। इस तरह के एक फलन {{math|''X''}} को घात 1 का एक सजातीय कार्य कहा जाता है। यहां दो अलग-अलग अवधारणाओं का उल्लेख किया गया है, जो समान नाम साझा कर रहे हैं: (ए) प्रवर्धन फलन में घात-1 समरूपता की गणितीय अवधारणा है; और (बी) प्रणाली की स्थानिक एकरूपता की भौतिक अवधारणा है। ऐसा होता है कि दोनों यहां सहमत हैं, लेकिन ऐसा इसलिए नहीं है क्योंकि वे तात्विक हैं। यह ऊष्मप्रवैगिकी का एक आकस्मिक तथ्य है।


=== सिस्टम का विभाजन और पुनर्रचना ===
=== प्रणाली का विभाजन और पुनर्रचना ===


यदि दो प्रणालियाँ, {{math|''S<sub>a</sub>''}} और {{math|''S<sub>b</sub>''}} , समान गहन चर हैं, दीवार हटाने का एक थर्मोडायनामिक ऑपरेशन उन्हें एक सिस्टम में बना सकता है, {{math|''S''}}, समान गहन चर के साथ। यदि, उदाहरण के लिए, उनकी आंतरिक ऊर्जा अनुपात में है {{math|''λ'':(1−''λ'')}}, फिर रचित प्रणाली, {{math|''S''}}, के अनुपात में आंतरिक ऊर्जा है {{math|1:''λ''}} सिस्टम के लिए {{math|''S<sub>a</sub>''}}. व्युत्क्रम थर्मोडायनामिक ऑपरेशन द्वारा, सिस्टम {{math|''S''}} को स्पष्ट तरीके से दो सबसिस्टम में विभाजित किया जा सकता है। हमेशा की तरह, ये थर्मोडायनामिक ऑपरेशन सिस्टम के सूक्ष्म राज्यों की पूरी अज्ञानता में आयोजित किए जाते हैं। अधिक विशेष रूप से, यह मैक्रोस्कोपिक ऊष्मप्रवैगिकी की विशेषता है कि संभाव्यता गायब हो जाती है, कि विभाजन ऑपरेशन एक पल में होता है जब सिस्टम {{math|''S''}} पोंकारे पुनरावृत्ति प्रमेय | पोंकारे पुनरावृत्ति तर्क द्वारा परिकल्पित चरम क्षणिक सूक्ष्म अवस्था के प्रकार में है। इस तरह के विभाजन और पुनर्रचना व्यापक चर के ऊपर परिभाषित योगात्मकता के अनुरूप है।
यदि दो प्रणालियाँ, {{math|''S<sub>a</sub>''}} और {{math|''S<sub>b</sub>''}} , समान गहन चर हैं, दीवार हटाने का एक ऊष्मागतिक संचालन उन्हें {{math|''S''}}, समान गहन चर के साथ एक प्रणाली में बना सकता है। यदि, उदाहरण के लिए, उनकी आंतरिक ऊर्जा अनुपात में {{math|''λ'':(1−''λ'')}} है, फिर रचित प्रणाली, {{math|''S''}}, के अनुपात में {{math|''S<sub>a</sub>''}} प्रणाली के लिए आंतरिक ऊर्जा {{math|1:''λ''}} है। व्युत्क्रम ऊष्मागतिक संचालन द्वारा, प्रणाली {{math|''S''}} को स्पष्ट तरीके से दो उपतंत्र में विभाजित किया जा सकता है। हमेशा की तरह, ये ऊष्मागतिक संचालन प्रणाली के सूक्ष्म अवस्थाों की पूरी अज्ञानता में आयोजित किए जाते हैं। अधिक विशेष रूप से, यह स्थूलदर्शित ऊष्मप्रवैगिकी की विशेषता है कि संभावना विलुप्त हो जाती है, कि विभाजन का संचालन एक पल में होता है जब प्रणाली S चरम क्षणिक सूक्ष्म अवस्था में होता है जिसे पॉइनकेयर पुनरावृत्ति तर्क द्वारा परिकल्पित किया जाता है। इस तरह के विभाजन और पुनर्रचना व्यापक चर के ऊपर परिभाषित योगात्मकता के अनुरूप है।


== कानूनों के विवरण ==
== नियमों के विवरण ==


ऊष्मप्रवैगिकी के नियमों के बयानों में थर्मोडायनामिक संचालन दिखाई देते हैं। ज़ीरोथ कानून के लिए, थर्मल कनेक्टिंग और डिस्कनेक्टिंग सिस्टम के संचालन पर विचार किया जाता है। दूसरे नियम के लिए, कुछ कथन प्रारंभिक रूप से दो असंबद्ध प्रणालियों को जोड़ने के एक संक्रिया पर विचार करते हैं। तीसरे नियम के लिए, एक कथन यह है कि उष्मागतिक संक्रियाओं का कोई परिमित क्रम किसी प्रणाली को पूर्ण शून्य तापमान तक नहीं ला सकता है।
ऊष्मप्रवैगिकी के नियमों के वर्णनों में ऊष्मागतिक संचालन दिखाई देते हैं। ज़ीरोथ नियम के लिए, ऊष्मीय संयोजक और वियोजित प्रणाली के संचालन पर विचार किया जाता है। दूसरे नियम के लिए, कुछ कथन प्रारंभिक रूप से दो असंबद्ध प्रणालियों को जोड़ने के एक संक्रिया पर विचार करते हैं। तीसरे नियम के लिए, एक कथन यह है कि उष्मागतिक संक्रियाओं का कोई परिमित क्रम किसी प्रणाली को पूर्ण शून्य तापमान तक नहीं ला सकता है।


==संदर्भ==
==संदर्भ==
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== उद्धरणों के लिए ग्रंथ सूची ==
== उद्धरणों के लिए ग्रंथ सूची ==
* बेलीन, एम। (1994)। ऊष्मप्रवैगिकी का एक सर्वेक्षण, अमेरिकन इंस्टीट्यूट ऑफ फिजिक्स प्रेस, न्यूयॉर्क, {{ISBN|0-88318-797-3}}.
* बेलीन, एम। (1994)। ऊष्मप्रवैगिकी का एक सर्वेक्षण, अमेरिकन इंस्टीट्यूट ऑफ फिजिक्स प्रेस, न्यूयॉर्क, {{ISBN|0-88318-797-3}}.
*हर्बर्ट कैलन|कैलन, एच.बी. (1960/1985)। थर्मोडायनामिक्स एंड एन इंट्रोडक्शन टू थर्मोस्टैटिस्टिक्स, (पहला संस्करण 1960) दूसरा संस्करण 1985, विली, न्यूयॉर्क, {{ISBN|0-471-86256-8}}.
*हर्बर्ट कैलन|कैलन, एच.बी. (1960/1985)। ऊष्मागतिक्स एंड एन इंट्रोडक्शन टू थर्मोस्टैटिस्टिक्स, (पहला संस्करण 1960) दूसरा संस्करण 1985, विली, न्यूयॉर्क, {{ISBN|0-471-86256-8}}.
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}} एक अनुवाद पाया जा सकता है [http://neo-classical-physics.info/uploads/3/0/6/5/3065888/caratheodory_-_thermodynamics.pdf यहां]। इसके अलावा केस्टिन, जे. (1976) में एक अधिकतर विश्वसनीय [https://books.google.com/books?id=xwBRAAAAMAAJ&q=Investigation+into+the+foundations translation is to be found] है। ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम, डाउडेन, हचिंसन और रॉस, स्ट्राउड्सबर्ग पीए..
}} एक अनुवाद पाया जा सकता है [http://neo-classical-physics.info/uploads/3/0/6/5/3065888/caratheodory_-_thermodynamics.pdf यहां]। इसके अलावा केस्टिन, जे. (1976) में एक अधिकतर विश्वसनीय [https://books.google.com/books?id=xwBRAAAAMAAJ&q=Investigation+into+the+foundations अनुवाद खोजा जाना है] है। ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम, डाउडेन, हचिंसन और रॉस, स्ट्राउड्सबर्ग पीए..
*जाइल्स, आर. (1964). ऊष्मप्रवैगिकी की गणितीय नींव, मैकमिलन, न्यूयॉर्क।
*जाइल्स, आर. (1964). ऊष्मप्रवैगिकी की गणितीय नींव, मैकमिलन, न्यूयॉर्क।
*एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949/1967)। ऊष्मप्रवैगिकी। रसायनज्ञों और भौतिकविदों के लिए एक उन्नत उपचार, पांचवां संशोधित संस्करण, नॉर्थ-हॉलैंड, एम्स्टर्डम।
*एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949/1967)। ऊष्मप्रवैगिकी। रसायनज्ञों और भौतिकविदों के लिए एक उन्नत उपचार, पांचवां संशोधित संस्करण, नॉर्थ-हॉलैंड, एम्स्टर्डम।
*एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949)। 'स्टैटिस्टिकल बेसिस ऑफ थर्मोडायनामिक्स', रिसर्च, '2': 450-454।
*एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949)। 'स्टैटिस्टिकल बेसिस ऑफ ऊष्मागतिक्स', रिसर्च, '2': 450-454।
*ग्यारमती, आई. (1967/1970). गैर-संतुलन थर्मोडायनामिक्स। फील्ड थ्योरी एंड वेरिएशनल प्रिंसिपल्स, 1967 हंगेरियन से ई. ग्यारमती और डब्ल्यू.एफ. हेंज, स्प्रिंगर-वर्लाग, न्यूयॉर्क।
*ग्यारमती, आई. (1967/1970). गैर-संतुलन ऊष्मागतिक्स। फील्ड थ्योरी एंड वेरिएशनल प्रिंसिपल्स, 1967 हंगेरियन से ई. ग्यारमती और डब्ल्यू.एफ. हेंज, स्प्रिंगर-वर्लाग, न्यूयॉर्क।
* हासे, आर. (1971). मौलिक कानूनों का सर्वेक्षण, ऊष्मप्रवैगिकी का अध्याय 1, खंड 1 का पृष्ठ 1-97, संस्करण। डब्ल्यू। जोस्ट, भौतिक रसायन विज्ञान। एक उन्नत ग्रंथ, एड। एच. आयरिंग, डी. हेंडरसन, डब्ल्यू. जोस्ट, अकादमिक प्रेस, न्यूयॉर्क, एलसीएन 73-117081।
* हासे, आर. (1971). मौलिक नियमों का सर्वेक्षण, ऊष्मप्रवैगिकी का अध्याय 1, खंड 1 का पृष्ठ 1-97, संस्करण। डब्ल्यू। जोस्ट, भौतिक रसायन विज्ञान। एक उन्नत ग्रंथ, एड। एच. आयरिंग, डी. हेंडरसन, डब्ल्यू. जोस्ट, अकादमिक प्रेस, न्यूयॉर्क, एलसीएन 73-117081।
*विलियम थॉमसन, प्रथम बैरन केल्विन|केल्विन, लॉर्ड (1857)। तरल पदार्थ में दबाव के परिवर्तन के साथ तापमान में परिवर्तन पर, [https://archive.org/stream/mathematicaland03kelvgoog#page/n258/mode/2up Proc. रॉय। समाज।, जून]।
*विलियम थॉमसन, प्रथम बैरन केल्विन|केल्विन, लॉर्ड (1857)। तरल पदार्थ में दबाव के परिवर्तन के साथ तापमान में परिवर्तन पर, [https://archive.org/stream/mathematicaland03kelvgoog#page/n258/mode/2up Proc. रॉय। समाज।, जून]।
*लैंड्सबर्ग, पी.टी. (1961)। थर्मोडायनामिक्स विथ क्वांटम स्टैटिस्टिकल इलस्ट्रेशन्स, इंटरसाइंस, न्यूयॉर्क।
*लैंड्सबर्ग, पी.टी. (1961)। ऊष्मागतिक्स विथ क्वांटम स्टैटिस्टिकल इलस्ट्रेशन्स, इंटरसाइंस, न्यूयॉर्क।
*लीब, ई.एच., यंगवासन, जे. (1999)। ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का भौतिकी और गणित, भौतिकी रिपोर्ट, '314': 1-96, पी। 14.
*लीब, ई.एच., यंगवासन, जे. (1999)। ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का भौतिकी और गणित, भौतिकी रिपोर्ट, '314': 1-96, पी। 14.
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1887). 'यूबर दास प्रिंसिप डेर वर्मेहरंग डेर एन्ट्रोपी', एनालेन डेर फिजिक एंड केमी, नई श्रृंखला '30': 562-582।
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1887). 'यूबर दास प्रिंसिप डेर वर्मेहरंग डेर एन्ट्रोपी', एनालेन डेर फिजिक एंड केमी, नई श्रृंखला '30': 562-582।
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम., (1897/1903). [https://archive.org/details/treatiseonthermo00planrich Treaty on Thermodynamics], ए. ऑग, लॉन्गमैन्स, ग्रीन एंड कंपनी, लंदन द्वारा अनुवादित।
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम., (1897/1903). [https://archive.org/details/treatiseonthermo00planrich थर्मोडायनामिक्स पर संधि], ए. ऑग, लॉन्गमैन्स, ग्रीन एंड कंपनी, लंदन द्वारा अनुवादित।
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1935). अत्यधिक मात्रा पैरामीटर, तीव्रता पैरामीटर और स्थिर Gleichgewicht, Physica, '2': 1029-1032।
*मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1935). अत्यधिक मात्रा पैरामीटर, तीव्रता पैरामीटर और स्थिर ग्लीचगेविच, फिजिका, '2': 1029-1032।
*लेस्ज़्लो तिस्ज़ा | तिस्ज़ा, एल. (1966). सामान्यीकृत थर्मोडायनामिक्स, एमआईटी प्रेस, कैम्ब्रिज एमए।
*लेस्ज़्लो तिस्ज़ा | तिस्ज़ा, एल. (1966). सामान्यीकृत ऊष्मागतिक्स, एमआईटी प्रेस, कैम्ब्रिज एमए।
*उफिंक, जे. (2001). ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम में ब्लफ करें, स्टड। इतिहास। फिल। मॉड। भौतिक।, '32'(3): 305–394, प्रकाशक एल्सेवियर साइंस।
*उफिंक, जे. (2001). ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम में ब्लफ करें, स्टड। इतिहास। फिल। मॉड। भौतिक।, '32'(3): 305–394, प्रकाशक एल्सेवियर साइंस।


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Latest revision as of 11:48, 24 April 2023

ऊष्मागतिक संचालन एक बाहरी रूप से लगाया गया परिचालन है जो ऊष्मागतिक प्रणाली को प्रभावित करता है। परिवर्तन या तो ऊष्मागतिक प्रणाली और उसके परिवेश के बीच संबंध या दीवार में हो सकता है, अथवा परिवेश में कुछ चर के मूल्य में हो सकता है जो प्रणाली की एक दीवार के संपर्क में है जो उस चर से संबंधित व्यापक मात्रा के हस्तांतरण की अनुमति देता है।[1][2][3][4] ऊष्मप्रवैगिकी में यह माना जाता है कि संचालन किसी भी प्रासंगिक सूक्ष्म सूचना की अज्ञानता में किया जाता है।

ऊष्मागतिक संचालन के लिए एक स्वतंत्र बाहरी अभिकरण से योगदान की आवश्यकता होती है, जो प्रणाली के निष्क्रिय गुणों से नहीं आती है। संभवतः ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच अंतर की पहली अभिव्यक्ति केल्विन के ऊष्मागति के दूसरे नियम के वर्णन में है: निर्जीव सामग्री अभिकरण के माध्यम से, आसपास के वस्तुओं के तापमान के नीचे ठंडा करके पदार्थ के किसी भी हिस्से से यांत्रिक प्रभाव प्राप्त करना असंभव है। निर्जीव सामग्री अभिकरण के माध्यम से घटित होने वाली घटनाओं का एक क्रम एक चेतन अभिकरण, या कम से कम एक स्वतंत्र बाहरी अभिकरण द्वारा कार्रवाई की आवश्यकता होगी। ऐसी अभिकरण कुछ ऊष्मागतिक संचालन लगा सकती है। उदाहरण के लिए, वे संचालन एक ऊष्मा स्पंदन बना सकते हैं, जो निश्चित रूप से दूसरे नियम का पालन करेगा। मैक्सवेल का दानव एक अत्यंत आदर्श और स्वाभाविक रूप से अवास्तविक प्रकार का ऊष्मागतिक संचालन करता है।[5]

एक अन्य सामान्यतः प्रयोग किया जाने वाला शब्द जो ऊष्मागतिक संचालन को इंगित करता है, 'बाधाओं का परिवर्तन' है, उदाहरण के लिए दो अलग-अलग डिब्बों के बीच की दीवार को हटाने से संबंधित है।

ऊष्मागतिक संचालन के लिए एक सामान्य भाषा अभिव्यक्ति एडवर्ड ए गुगेनहाइम द्वारा उपयोग की जाती है: निकायों के साथ छेड़छाड़।[6]


ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच का अंतर

एक विशिष्ट ऊष्मागतिक संचालन एक पिस्टन (मुसली) की स्थिति में बाह्य रूप से लगाया गया परिवर्तन है, ताकि अभिरूचि की प्रणाली की मात्रा में परिवर्तन किया जा सके। एक अन्य ऊष्मागतिक संचालन प्रारंभिक रूप से अलग करने वाली दीवार को हटाना है, एक परिचालन जो दो प्रणालियों को एक अविभाजित प्रणाली में जोड़ता है। एक विशिष्ट ऊष्मागतिक प्रक्रिया में एक पुनर्वितरण होता है जो एक प्रणाली और उसके आसपास के बीच एक पूर्व अभेद्य लेकिन नई अर्ध-पारगम्य दीवार के बीच एक संरक्षित मात्रा को विस्तारित करता है।[7]

अधिक सामान्यतः, एक प्रक्रिया को कुछ मात्रा के हस्तांतरण के रूप में माना जा सकता है जो कि एक संरक्षित मात्रा के अनुरूप प्रणाली के एक व्यापक अवस्था चर के परिवर्तन से परिभाषित होता है, ताकि एक हस्तांतरण संतुलन समीकरण लिखा जा सके।[8] उफिंक के अनुसार, ... ऊष्मागतिक प्रक्रियाएं प्रणाली पर बाहरी हस्तक्षेप के बाद ही होती हैं (जैसे: विभाजन को हटाना, ताप कुण्ड के साथ ऊष्मीय संपर्क स्थापित करना, पिस्टन को धक्का देना आदि)। वे एक मुक्त प्रणाली के स्वायत्त व्यवहार के अनुरूप नहीं हैं।[9] उदाहरण के लिए, अभिरूचि की एक बंद प्रणाली के लिए, आंतरिक ऊर्जा में परिवर्तन (प्रणाली का एक व्यापक अवस्था चर) ऊष्मा के रूप में ऊर्जा के हस्तांतरण के कारण हो सकता है। ऊष्मप्रवैगिकी में, ऊष्मा प्रणाली का एक व्यापक अवस्था चर नहीं है। हालाँकि, हस्तांतरित ऊष्मा की मात्रा को स्थिरोष्म कार्य की मात्रा द्वारा परिभाषित किया जाता है जो आंतरिक ऊर्जा के समान परिवर्तन को ऊष्मा हस्तांतरण के रूप में उत्पन्न करेगा; ऊष्मा के रूप में स्थानांतरित ऊर्जा संरक्षित मात्रा है।

इतिहास की स्तिथि में, उन्नीसवीं शताब्दी के लेख में ऊष्मागतिक संचालन और ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बीच का अंतर इन शब्दों में नहीं पाया जाता है। उदाहरण के लिए, केल्विन ने ऊष्मागतिक संचालन की बात की, जब उनका अर्थ था कि वर्तमान शब्दावली ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद ऊष्मागतिक संचालन कहती है।[10] फिर से, प्लैंक ने सामान्यतः एक प्रक्रिया के बारे में बात की जब हमारी वर्तमान शब्दावली ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद ऊष्मागतिक संचालन की बात करेगी।[11][12]

प्लैंक की प्राकृतिक प्रक्रियाएं मैक्सवेल के दानव के कार्यों के विपरीत थीं

प्लैंक ने माना कि सभी प्राकृतिक प्रक्रियाएं (अर्थात्, वर्तमान शब्दावली में, ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद एक ऊष्मागतिक संचालन) अपरिवर्तनीय हैं और परिक्षय योग की वृद्धि के अर्थ में आगे बढ़ती हैं।[13] इन शब्दों में, यह उष्मागतिक संक्रियाओं द्वारा होगा कि, यदि वह उपस्थित हो सकता है, तो मैक्सवेल का दानव अप्राकृतिक स्तिथियों का संचालन करेगा, जिसमें उष्मागतिकीय संतुलन से दूर अर्थ में संक्रमण सम्मिलित है। वे एक बिंदु तक भौतिक रूप से सैद्धांतिक रूप से बोधगम्य हैं, लेकिन प्लैंक के अर्थ में प्राकृतिक प्रक्रियाएं नहीं हैं। इसका कारण यह है कि मैक्सवेल के दानव के प्रयासों के लिए आवश्यक सूक्ष्म सूचनाओं के पूर्ण अज्ञान में सामान्य ऊष्मागतिक संचालन किए जाते हैं।

ऊष्मागतिक संचालन के उदाहरण

ऊष्मागतिक चक्र

एक ऊष्मागतिक चक्र का निर्माण चरणों या चरणों के अनुक्रम के रूप में किया जाता है। प्रत्येक चरण में ऊष्मागतिक प्रक्रिया के बाद एक ऊष्मागतिक संचालन होता है। उदाहरण के लिए, एक कार्नाट ताप यन्त्र के एक चक्र के प्रारंभिक ऊष्मागतिक संचालन को एक ज्ञात उच्च तापमान पर, एक ही तापमान (गर्म जलाशय) पर एक ऊष्मीय जलाशय के संपर्क में, कार्य निकाय के समायोजन के रूप में लिया जा सकता है। दीवार केवल ऊष्मा के लिए पारगम्य है, जबकि यह कार्य जलाशय के साथ यांत्रिक संपर्क में रहती है। इस ऊष्मागतिक संचालन के बाद एक ऊष्मागतिक प्रक्रिया होती है, जिसमें कार्य निकाय का विस्तार इतना धीमा होता है कि प्रभावी रूप से प्रतिवर्ती हो जाता है, जबकि आंतरिक ऊर्जा को गर्म जलाशय से कार्यशील निकाय तक और कार्य निकाय से कार्य के रूप में कार्य जलाशय तक स्थानांतरित किया जाता है। सैद्धांतिक रूप से, प्रक्रिया अंततः समाप्त हो जाती है, और यह चरण समाप्त होता है। यन्त्र तब एक अन्य ऊष्मागतिक संचालन के अधीन होता है, और चक्र दूसरे चरण में आगे बढ़ता है। चक्र तब पूरा होता है जब कार्य निकाय के ऊष्मागतिक चर (ऊष्मागतिक अवस्था) अपने प्रारंभिक मूल्यों पर लौट आते हैं।

कल्पित ऊष्मागतिक संचालन

एक प्रशीतक काम करने वाले पदार्थ को उत्तरोत्तर चरणों से पारित करता है, यह कुल मिलाकर एक चक्र बनता है। यह काम करने वाले पदार्थ के एक स्थिर शरीर के चारों ओर अलग-अलग दीवारों को स्थानांतरित करने या बदलने के द्वारा नहीं लाया जा सकता है, बल्कि अपरिवर्तित अपरिवर्तनीय दीवारों के चक्रीय उत्तराधिकार के संपर्क में आने के लिए काम करने वाले पदार्थ के शरीर को स्थानांतरित करके किया जा सकता है। प्रभाव वस्तुतः ऊष्मागतिक संचालन का एक चक्र है। काम करने वाले पदार्थ की स्थूल गति की गतिज ऊर्जा उपकरण की एक महत्वपूर्ण विशेषता नहीं है, और काम करने वाले पदार्थ को व्यावहारिक रूप से आराम के रूप में माना जा सकता है।

प्रणाली की संरचना

ऊष्मप्रवैगिकी में तर्क की कई श्रृंखलाओं के लिए, दो प्रणालियों के एक में संयोजन के बारे में सोचना सुविधाजनक है। यह कल्पना की जाती है कि दो प्रणालियाँ, अपने परिवेश से अलग होकर, निकट-निकट हैं और (दृष्टिकोण में बदलाव के द्वारा) उन्हें एक नई, समग्र प्रणाली का गठन करने के रूप में माना जाता है। इसके नए समग्र परिवेश के बीच समग्र प्रणाली की कल्पना की गई है। यह दो उप-प्रणालियों के बीच और समग्र प्रणाली और इसके समग्र परिवेश के बीच पारस्परिक प्रभाव की संभावना को स्थापित करता है, उदाहरण के लिए एक विशेष प्रकार की पारगम्यता वाली दीवार के माध्यम से संपर्क की अनुमति देकर स्थापित करता है। इस वैचारिक उपकरण को मुख्य रूप से कैराथोडोरी के काम में ऊष्मप्रवैगिकी में प्रस्तुत किया गया था, और तब से इसका व्यापक रूप से उपयोग किया जाता रहा है।[2][3][14][15][16][17]


व्यापक चरों की योगात्मकता

यदि ऊष्मागतिक संचालन पूरी तरह से दीवारों को हटाने वाला है, तो रचना प्रणाली के व्यापक अवस्था चर घटक प्रणालियों के संबंधित योग हैं। इसे व्यापक चरों की योगात्मकता कहा जाता है।

प्रणाली का प्रवर्धन

बाहरी बलों की अनुपस्थिति में, आंतरिक ऊष्मागतिक संतुलन की अपनी स्थिति में, एकल चरण वाली ऊष्मागतिक प्रणाली सजातीय है।[18] इसका अर्थ यह है कि प्रणाली के किसी भी क्षेत्र की सामग्री को प्रणाली के किसी भी सर्वांगसम और समानांतर क्षेत्र की सामग्री के साथ अंतर्विनिमय किया जा सकता है, और इसका प्रभाव प्रणाली को ऊष्मागतिक रूप से अपरिवर्तित छोड़ना है। प्रवर्धन का ऊष्मागतिक संचालन एक नई सजातीय प्रणाली का निर्माण है जिसका आकार पुराने आकार का गुणक है, और जिसके गहन और व्यापक गुणों में समान मूल्य हैं। परंपरागत रूप से आकार को प्रणाली के द्रव्यमान द्वारा बताया जाता है, लेकिन कभी-कभी इसे परिक्षय या आयतन द्वारा बताया जाता है।[19][20][21][22] किसी दिए गए प्रणाली Φ के लिए, एक नया λΦ प्राप्त करने के लिए वास्तविक संख्या λ द्वारा अनुमाप किया गया, एक फलन प्रणाली, X(.), ऐसा कि X(λΦ) = λ X(Φ), व्यापक कहा जाता है। इस तरह के एक फलन X को घात 1 का एक सजातीय कार्य कहा जाता है। यहां दो अलग-अलग अवधारणाओं का उल्लेख किया गया है, जो समान नाम साझा कर रहे हैं: (ए) प्रवर्धन फलन में घात-1 समरूपता की गणितीय अवधारणा है; और (बी) प्रणाली की स्थानिक एकरूपता की भौतिक अवधारणा है। ऐसा होता है कि दोनों यहां सहमत हैं, लेकिन ऐसा इसलिए नहीं है क्योंकि वे तात्विक हैं। यह ऊष्मप्रवैगिकी का एक आकस्मिक तथ्य है।

प्रणाली का विभाजन और पुनर्रचना

यदि दो प्रणालियाँ, Sa और Sb , समान गहन चर हैं, दीवार हटाने का एक ऊष्मागतिक संचालन उन्हें S, समान गहन चर के साथ एक प्रणाली में बना सकता है। यदि, उदाहरण के लिए, उनकी आंतरिक ऊर्जा अनुपात में λ:(1−λ) है, फिर रचित प्रणाली, S, के अनुपात में Sa प्रणाली के लिए आंतरिक ऊर्जा 1:λ है। व्युत्क्रम ऊष्मागतिक संचालन द्वारा, प्रणाली S को स्पष्ट तरीके से दो उपतंत्र में विभाजित किया जा सकता है। हमेशा की तरह, ये ऊष्मागतिक संचालन प्रणाली के सूक्ष्म अवस्थाों की पूरी अज्ञानता में आयोजित किए जाते हैं। अधिक विशेष रूप से, यह स्थूलदर्शित ऊष्मप्रवैगिकी की विशेषता है कि संभावना विलुप्त हो जाती है, कि विभाजन का संचालन एक पल में होता है जब प्रणाली S चरम क्षणिक सूक्ष्म अवस्था में होता है जिसे पॉइनकेयर पुनरावृत्ति तर्क द्वारा परिकल्पित किया जाता है। इस तरह के विभाजन और पुनर्रचना व्यापक चर के ऊपर परिभाषित योगात्मकता के अनुरूप है।

नियमों के विवरण

ऊष्मप्रवैगिकी के नियमों के वर्णनों में ऊष्मागतिक संचालन दिखाई देते हैं। ज़ीरोथ नियम के लिए, ऊष्मीय संयोजक और वियोजित प्रणाली के संचालन पर विचार किया जाता है। दूसरे नियम के लिए, कुछ कथन प्रारंभिक रूप से दो असंबद्ध प्रणालियों को जोड़ने के एक संक्रिया पर विचार करते हैं। तीसरे नियम के लिए, एक कथन यह है कि उष्मागतिक संक्रियाओं का कोई परिमित क्रम किसी प्रणाली को पूर्ण शून्य तापमान तक नहीं ला सकता है।

संदर्भ

  1. ↑ Tisza, L. (1966), pp. 41, 109, 121, originally published as 'The thermodynamics of phase equilibrium', Annals of Physics, 13: 1–92.
  2. ↑ 2.0 2.1 Giles, R. (1964), p. 22.
  3. ↑ 3.0 3.1 Lieb, E.H., Yngvason, J. (1999).
  4. ↑ Callen, H.B.(1960/1985), p. 15.
  5. ↑ Bailyn, M. (1994), pp. 88, 100.
  6. ↑ Guggenheim, E.A. (1949).
  7. ↑ Tisza, L. (1966), p. 47.
  8. ↑ Gyarmati, I. (1970), p. 18.
  9. ↑ Uffink, J. (2001).
  10. ↑ Kelvin, Lord (1857).
  11. ↑ Planck, M. (1887).
  12. ↑ Planck, M. (1897/1903), p. 104.
  13. ↑ Guggenheim, A.E. (1949/1967), p. 12.
  14. ↑ Tisza, L. (1966), pp. 41, 50, 121.
  15. ↑ कॉन्स्टेंटिन कैराथियोडोरी|कैराथियोडोरी, सी. (1909).
  16. ↑ Planck, M. (1935).
  17. ↑ Callen, H.B. (1960/1985), p. 18.
  18. ↑ Planck, M. (1897/1903), p. 3.
  19. ↑ Landsberg, P.T. (1961), pp. 129–130.
  20. ↑ Tisza, L., (1966), p. 45.
  21. ↑ Haase, R. (1971), p. 3.
  22. ↑ Callen, H.B. (1960/1985), pp. 28–29.


उद्धरणों के लिए ग्रंथ सूची

  • बेलीन, एम। (1994)। ऊष्मप्रवैगिकी का एक सर्वेक्षण, अमेरिकन इंस्टीट्यूट ऑफ फिजिक्स प्रेस, न्यूयॉर्क, ISBN 0-88318-797-3.
  • हर्बर्ट कैलन|कैलन, एच.बी. (1960/1985)। ऊष्मागतिक्स एंड एन इंट्रोडक्शन टू थर्मोस्टैटिस्टिक्स, (पहला संस्करण 1960) दूसरा संस्करण 1985, विली, न्यूयॉर्क, ISBN 0-471-86256-8.
  • कैराथोरीरी, C. (1909). "ऊष्मप्रवैगिकी के मूल सिद्धांतों पर अध्ययन". मैथमैटिक्स एनालेन. 67 (3): 355–386. doi:10.1007/BF01450409. S2CID 118230148. एक अनुवाद पाया जा सकता है यहां। इसके अलावा केस्टिन, जे. (1976) में एक अधिकतर विश्वसनीय अनुवाद खोजा जाना है है। ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम, डाउडेन, हचिंसन और रॉस, स्ट्राउड्सबर्ग पीए..
  • जाइल्स, आर. (1964). ऊष्मप्रवैगिकी की गणितीय नींव, मैकमिलन, न्यूयॉर्क।
  • एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949/1967)। ऊष्मप्रवैगिकी। रसायनज्ञों और भौतिकविदों के लिए एक उन्नत उपचार, पांचवां संशोधित संस्करण, नॉर्थ-हॉलैंड, एम्स्टर्डम।
  • एडवर्ड ए. गुगेनहेम|गुगेनहाइम, ई.ए. (1949)। 'स्टैटिस्टिकल बेसिस ऑफ ऊष्मागतिक्स', रिसर्च, '2': 450-454।
  • ग्यारमती, आई. (1967/1970). गैर-संतुलन ऊष्मागतिक्स। फील्ड थ्योरी एंड वेरिएशनल प्रिंसिपल्स, 1967 हंगेरियन से ई. ग्यारमती और डब्ल्यू.एफ. हेंज, स्प्रिंगर-वर्लाग, न्यूयॉर्क।
  • हासे, आर. (1971). मौलिक नियमों का सर्वेक्षण, ऊष्मप्रवैगिकी का अध्याय 1, खंड 1 का पृष्ठ 1-97, संस्करण। डब्ल्यू। जोस्ट, भौतिक रसायन विज्ञान। एक उन्नत ग्रंथ, एड। एच. आयरिंग, डी. हेंडरसन, डब्ल्यू. जोस्ट, अकादमिक प्रेस, न्यूयॉर्क, एलसीएन 73-117081।
  • विलियम थॉमसन, प्रथम बैरन केल्विन|केल्विन, लॉर्ड (1857)। तरल पदार्थ में दबाव के परिवर्तन के साथ तापमान में परिवर्तन पर, Proc. रॉय। समाज।, जून।
  • लैंड्सबर्ग, पी.टी. (1961)। ऊष्मागतिक्स विथ क्वांटम स्टैटिस्टिकल इलस्ट्रेशन्स, इंटरसाइंस, न्यूयॉर्क।
  • लीब, ई.एच., यंगवासन, जे. (1999)। ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का भौतिकी और गणित, भौतिकी रिपोर्ट, '314': 1-96, पी। 14.
  • मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1887). 'यूबर दास प्रिंसिप डेर वर्मेहरंग डेर एन्ट्रोपी', एनालेन डेर फिजिक एंड केमी, नई श्रृंखला '30': 562-582।
  • मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम., (1897/1903). थर्मोडायनामिक्स पर संधि, ए. ऑग, लॉन्गमैन्स, ग्रीन एंड कंपनी, लंदन द्वारा अनुवादित।
  • मैक्स प्लैंक|प्लैंक, एम. (1935). अत्यधिक मात्रा पैरामीटर, तीव्रता पैरामीटर और स्थिर ग्लीचगेविच, फिजिका, '2': 1029-1032।
  • लेस्ज़्लो तिस्ज़ा | तिस्ज़ा, एल. (1966). सामान्यीकृत ऊष्मागतिक्स, एमआईटी प्रेस, कैम्ब्रिज एमए।
  • उफिंक, जे. (2001). ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम में ब्लफ करें, स्टड। इतिहास। फिल। मॉड। भौतिक।, '32'(3): 305–394, प्रकाशक एल्सेवियर साइंस।

श्रेणी:ऊष्मागतिकी श्रेणी:गतिशील प्रणालियाँ

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