हाइपरन्यूक्लियस: Difference between revisions

From Vigyanwiki
(Created page with "{{Short description|Nucleus which contains at least one hyperon}} एक हाइपरन्यूक्लियस एक पारंपरिक परमाणु न...")
 
No edit summary
 
(4 intermediate revisions by 3 users not shown)
Line 1: Line 1:
{{Short description|Nucleus which contains at least one hyperon}}
{{Short description|Nucleus which contains at least one hyperon}}
एक हाइपरन्यूक्लियस एक पारंपरिक [[परमाणु नाभिक]] के समान होता है, लेकिन इसमें सामान्य [[प्रोटॉन]] और [[न्यूट्रॉन]] के अलावा कम से कम एक हाइपरॉन होता है। हाइपरॉन्स बैरियन कणों की एक श्रेणी है जो गैर-शून्य [[विचित्रता]] क्वांटम संख्या को ले जाती है, जो कि [[मजबूत बातचीत]] और [[विद्युत चुम्बकीय बातचीत]] द्वारा संरक्षित है।
'''''हाइपरन्यूक्लियस''''' पारंपरिक [[परमाणु नाभिक]] के समान होता है, लेकिन इसमें सामान्य [[प्रोटॉन]] और [[न्यूट्रॉन]] के अतिरिक्त कम से कम हाइपरॉन होता है। हाइपरॉन्स बैरियन कणों की श्रेणी है जो गैर-शून्य [[विचित्रता|विलक्षणता]] क्वांटम संख्या को ले जाती है, जो कि प्रबल और [[विद्युत चुम्बकीय बातचीत|विद्युत चुम्बकीय परस्पर क्रिया]] द्वारा संरक्षित है।


विभिन्न प्रकार की प्रतिक्रियाएं एक नाभिक में एक या एक से अधिक इकाइयों की विचित्रता को जमा करने की सुविधा देती हैं। सबसे हल्का हाइपरॉन, लैम्ब्डा बेरोन (Λ) युक्त हाइपरन्यूक्लि, सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक मजबूती से बंधे होते हैं, हालांकि वे लगभग औसत जीवनकाल के साथ कमजोर बल के माध्यम से क्षय कर सकते हैं। {{val|200|ul=ps}}. [[सिग्मा बेरियन]] (Σ) हाइपरन्यूक्लि की मांग की गई है, क्योंकि इसमें xi बेरियन (Ξ) या दो Λ's वाले दोहरे-अजीब नाभिक हैं।
विभिन्न प्रकार की प्रतिक्रियाएं नाभिक में या एक से अधिक इकाइयों की विलक्षणता को संचय करने की सुविधा देती हैं। सबसे हल्का हाइपरॉन, लैम्ब्डा बेरोन (Λ) युक्त हाइपेरानी नाभिक, सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक दृढ बद्ध होते हैं, हालांकि वे लगभग 200 पीएस के औसत जीवनकाल के साथ प्रभावहीन बल के माध्यम से क्षय कर सकते हैं। सिग्मा (Σ) हाइपेरानी नाभिक की मांग की गई है, क्योंकि इसमें xi बेरियन (Ξ) या दो Λ's वाले दोहरे-असामान्य नाभिक हैं।


== नामकरण ==
== नामकरण ==
{{multiple image|width=200px
{{multiple image|width=200px
|image1=Baryon-octet-small.svg
|image1=Baryon-octet-small.svg
|alt1=Diagram of the eight possible baryons with spin 1/2
|alt1=कुल प्रचक्रण 1/2 (बाएं) और कुल प्रचक्रण 3/2 (दाएं) के साथ तीन ऊपर-नीचे और स्ट्रेंज क्वार्क (असामान्य क्वार्क) का  संयोजन।
|image2=Baryon-decuplet-small.svg
|image2=Baryon-decuplet-small.svg
|alt2=Diagram of the ten possible baryons with spin 1/2
|footer=कुल प्रचक्रण {{frac|1|2}} (बाएं) और कुल प्रचक्रण {{frac|3|2}} (दाएं) के साथ तीन ऊपर-नीचे और स्ट्रेंज क्वार्क (असामान्य क्वार्क) का  संयोजन।
|footer=The combinations of three [[up quark|up]], [[down quark|down]], and [[strange quark]]s with total [[spin (physics)|spin]] {{frac|1|2}} (left) and with total spin {{frac|3|2}} (right).
}}
}}


हाइपरन्यूक्लिओ को उनके [[परमाणु संख्या]] और बेरोन संख्या के संदर्भ में नामित किया जाता है, जैसा कि सामान्य नाभिक में होता है, साथ ही हाइपरॉन (एस) जो प्रतीक के बाएं सबस्क्रिप्ट में सूचीबद्ध होते हैं, इस चेतावनी के साथ कि परमाणु संख्या को हाइपरन्यूक्लियस के कुल चार्ज के रूप में व्याख्या किया जाता है। , चार्ज किए गए हाइपरॉन्स जैसे कि xi माइनस (Ξ<sup>−</sup>) और साथ ही प्रोटॉन। उदाहरण के लिए, हाइपरन्यूक्लियस {{PhysicsParticle|[[Oxygen|O]]|TL=16|BL=Λ}} में 8 प्रोटॉन, 7 न्यूट्रॉन और एक Λ (जिस पर कोई आवेश नहीं है) होता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=2}}
हाइपरन्यूक्लिओ को उनके परमाणु संख्या और बेरोन संख्या के संदर्भ में नामित किया जाता है, जैसा कि सामान्य नाभिक में होता है, साथ ही हाइपरॉन (एस) जो प्रतीक के बाएं सबस्क्रिप्ट में सूचीबद्ध होते हैं, इस संकेत के साथ कि परमाणु संख्या को हाइपरन्यूक्लियस के कुल आवेश के रूप में व्याख्या किया जाता है। आवेशित किए गए हाइपरॉन जैसे xi ऋणात्मक (Ξ−) के साथ-साथ प्रोटॉन भी सम्मिलित हैं। उदाहरण के लिए, हाइपरन्यूक्लियस {{PhysicsParticle|[[Oxygen|O]]|TL=16|BL=Λ}} में 8 प्रोटॉन, 7 न्यूट्रॉन और एक Λ (जिसमें कोई आवेश नहीं होता) होता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=2}}


== इतिहास ==
== इतिहास ==
पहली बार 1952 में [[मैरियन डेनिज़]] और जेरज़ी प्निव्स्की द्वारा खोजा गया था, जो उनके ऊर्जावान लेकिन विलंबित क्षय के आधार पर ब्रह्मांडीय किरणों के संपर्क में आने वाली [[परमाणु पायस]] प्लेट का उपयोग करते थे। यह घटना Λ बेरोन युक्त परमाणु खंड के कारण होने का अनुमान लगाया गया था।<ref>{{cite journal |last1=Danysz |first1=M. |last2=Pniewski |first2=J. |title=Delayed disintegration of a heavy nuclear fragment: I |journal=The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science |date=March 1953 |volume=44 |issue=350 |pages=348–350 |doi=10.1080/14786440308520318}}</ref> 1970 के दशक तक प्रयोग ब्रह्मांडीय किरणों का उपयोग करके इमल्शन में उत्पादित हाइपरन्यूक्लि का अध्ययन करना जारी रखेंगे, और बाद में [[कण त्वरक]] से पिओन (π) और [[खाना]] (के) बीम का उपयोग करेंगे।{{sfn|Gal et al.|2016|p=2}}
पहली बार 1952 में [[मैरियन डेनिज़]] और जेरज़ी प्निव्स्की द्वारा खोजा गया था, जो उनके ऊर्जावान लेकिन विलंबित क्षय के आधार पर ब्रह्मांडीय किरणों के संपर्क में आने वाली [[परमाणु पायस]] प्लेट का उपयोग करते थे। यह घटना Λ बेरोन युक्त परमाणु खंड के कारण होने का अनुमान लगाया गया था।<ref>{{cite journal |last1=Danysz |first1=M. |last2=Pniewski |first2=J. |title=Delayed disintegration of a heavy nuclear fragment: I |journal=The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science |date=March 1953 |volume=44 |issue=350 |pages=348–350 |doi=10.1080/14786440308520318}}</ref> 1970 के दशक तक प्रयोग ब्रह्मांडीय किरणों का उपयोग करके पायस में उत्पादित हाइपेरानी नाभिक का अध्ययन करना जारी रखेंगे, और बाद में [[कण त्वरक]] से पिओन (π) और [[खाना|काओन]] (K) किरणपुंज का उपयोग करेंगे।{{sfn|Gal et al.|2016|p=2}}


1980 के दशक से, पिओन और काओन बीम का उपयोग करने वाली अधिक कुशल उत्पादन विधियों ने [[CERN]], [[ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला]], [[KEK]], DAφNE, और [[JPARC]] सहित विभिन्न त्वरक सुविधाओं पर आगे की जांच की अनुमति दी है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=4}}{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=29}} 2010 के दशक में, एलिस प्रयोग और [[स्टार प्रयोग]] जैसे [[भारी आयन]] प्रयोगों ने सबसे पहले क्वार्क-ग्लूऑन प्लाज्मा से [[haronization]] के माध्यम से बनने वाले प्रकाश हाइपरन्यूक्लि के उत्पादन और माप की अनुमति दी।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=53–54}}
1980 के दशक से, पिओन और काओन किरणपुंज का उपयोग करने वाली अधिक कुशल उत्पादन विधियों ने परमाणु अनुसंधान के लिए यूरोपीय परिषद, ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला, कोसोवो की ऊर्जा निगम, DAφNE, और जेपीएआरसी सहित विभिन्न त्वरक सुविधाओं पर आगे की जांच की स्वीकृति दी है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=29}} 2010 के दशक में, एक विशाल आयन कोलाइडर प्रयोग और [[स्टार प्रयोग|एसटीएआर प्रयोग]] जैसे [[भारी आयन]] प्रयोगों ने सबसे पहले क्वार्क-ग्लूऑन प्लाज्मा से [[haronization|हैड्रोनीकरण]] के माध्यम से बनने वाले प्रकाश हाइपेरानी नाभिक के उत्पादन और माप की स्वीकृति दी।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=53–54}}


== गुण ==
== गुण ==
हाइपरन्यूक्लियर भौतिकी सामान्य नाभिक से भिन्न होती है क्योंकि एक हाइपरॉन चार न्यूक्लियॉन [[स्पिन (भौतिकी)]] और [[ समभारिक प्रचक्रण ]] से भिन्न होता है। अर्थात्, एक एकल हाइपरॉन पाउली बहिष्करण सिद्धांत द्वारा प्रतिबंधित नहीं है, और निम्नतम ऊर्जा स्तर तक डूब सकता है।<ref name="Feliciello"/>जैसे, हाइपरन्यूक्लि अक्सर सामान्य नाभिक की तुलना में छोटे और अधिक मजबूती से बंधे होते हैं;<ref name=jpg08>
हाइपरन्यूक्लियर भौतिकी सामान्य नाभिक से भिन्न होती है क्योंकि हाइपरॉन चार न्यूक्लियॉन [[स्पिन (भौतिकी)|प्रचक्रण (भौतिकी)]] और [[ समभारिक प्रचक्रण |समभारिक प्रचक्रण]] से भिन्न होता है। अर्थात्, एकल हाइपरॉन पाउली अपवर्जन सिद्धांत द्वारा प्रतिबंधित नहीं है, और निम्नतम ऊर्जा स्तर तक मंद हो सकता है।<ref name="Feliciello"/> जैसे, हाइपेरानी नाभिक प्रायः सामान्य नाभिक की तुलना में छोटे और अधिक दृढ बद्ध होते हैं;<ref name=jpg08>
{{cite journal
{{cite journal
  |author=C. Samanta, P. Roy Chowdhury and D.N.Basu
  |author=C. Samanta, P. Roy Chowdhury and D.N.Basu
Line 31: Line 30:
  |bibcode = 2008JPhG...35f5101S
  |bibcode = 2008JPhG...35f5101S
  |issue=6 |arxiv = 0802.3172 |s2cid=118482655
  |issue=6 |arxiv = 0802.3172 |s2cid=118482655
  }}</ref> उदाहरण के लिए, [[लिथियम]] हाइपरन्यूक्लियस {{PhysicsParticle|Li|TL=7|BL=Λ}} सामान्य नाभिक से 19% छोटा है <sup>6</sup> ली.<ref>{{cite magazine |last=Brumfiel |first=Geoff |title=अतुल्य सिकुड़ता नाभिक|magazine=[[Physical Review Focus]] |volume=7 |issue=11 |date=1 March 2001 |url=http://physics.aps.org/story/v7/st11}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Tanida |first1=K. |last2=Tamura |first2=H. |last3=Abe |first3=D. |last4=Akikawa |first4=H. |last5=Araki |first5=K. |last6=Bhang |first6=H. |last7=Endo |first7=T. |last8=Fujii |first8=Y. |last9=Fukuda |first9=T. |last10=Hashimoto |first10=O. |last11=Imai |first11=K. |last12=Hotchi |first12=H. |last13=Kakiguchi |first13=Y. |last14=Kim |first14=J. H. |last15=Kim |first15=Y. D. |last16=Miyoshi |first16=T. |last17=Murakami |first17=T. |last18=Nagae |first18=T. |last19=Noumi |first19=H. |last20=Outa |first20=H. |last21=Ozawa |first21=K. |last22=Saito |first22=T. |last23=Sasao |first23=J. |last24=Sato |first24=Y. |last25=Satoh |first25=S. |last26=Sawafta |first26=R. I. |last27=Sekimoto |first27=M. |last28=Takahashi |first28=T. |last29=Tang |first29=L. |last30=Xia |first30=H. H. |last31=Zhou |first31=S. H. |last32=Zhu |first32=L. H. |title=Measurement of the B(E2) of <math>^{7}_\Lambda\mathrm{Li}</math> and Shrinkage of the Hypernuclear Size |journal=Physical Review Letters |date=5 March 2001 |volume=86 |issue=10 |pages=1982–1985 |doi=10.1103/PhysRevLett.86.1982|pmid=11289835 }}</ref> हालाँकि, हाइपरॉन्स [[कमजोर बल]] के माध्यम से क्षय कर सकते हैं; एक मुक्त Λ का औसत जीवनकाल है {{val|263|2|ul=ps}}, और Λ हाइपरन्यूक्लियस का आकार आमतौर पर थोड़ा छोटा होता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=18}}
  }}</ref> उदाहरण के लिए, [[लिथियम]] हाइपरन्यूक्लियस {{PhysicsParticle|Li|TL=7|BL=Λ}} सामान्य नाभिक से 19% <sup>6</sup> Li छोटा है।<ref>{{cite magazine |last=Brumfiel |first=Geoff |title=अतुल्य सिकुड़ता नाभिक|magazine=[[Physical Review Focus]] |volume=7 |issue=11 |date=1 March 2001 |url=http://physics.aps.org/story/v7/st11}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Tanida |first1=K. |last2=Tamura |first2=H. |last3=Abe |first3=D. |last4=Akikawa |first4=H. |last5=Araki |first5=K. |last6=Bhang |first6=H. |last7=Endo |first7=T. |last8=Fujii |first8=Y. |last9=Fukuda |first9=T. |last10=Hashimoto |first10=O. |last11=Imai |first11=K. |last12=Hotchi |first12=H. |last13=Kakiguchi |first13=Y. |last14=Kim |first14=J. H. |last15=Kim |first15=Y. D. |last16=Miyoshi |first16=T. |last17=Murakami |first17=T. |last18=Nagae |first18=T. |last19=Noumi |first19=H. |last20=Outa |first20=H. |last21=Ozawa |first21=K. |last22=Saito |first22=T. |last23=Sasao |first23=J. |last24=Sato |first24=Y. |last25=Satoh |first25=S. |last26=Sawafta |first26=R. I. |last27=Sekimoto |first27=M. |last28=Takahashi |first28=T. |last29=Tang |first29=L. |last30=Xia |first30=H. H. |last31=Zhou |first31=S. H. |last32=Zhu |first32=L. H. |title=Measurement of the B(E2) of <math>^{7}_\Lambda\mathrm{Li}</math> and Shrinkage of the Hypernuclear Size |journal=Physical Review Letters |date=5 March 2001 |volume=86 |issue=10 |pages=1982–1985 |doi=10.1103/PhysRevLett.86.1982|pmid=11289835 }}</ref> हालाँकि, हाइपरॉन्स [[कमजोर बल|प्रभावहीन बल]] के माध्यम से क्षय कर सकते हैं; मुक्त Λ का औसत जीवनकाल है {{val|263|2|ul=पीएस}}, और Λ हाइपरन्यूक्लियस का आकार सामान्य रूप से आंशिक छोटा होता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=18}}


गैर-अजीब सामान्य नाभिक और अजीब हाइपरन्यूक्लि दोनों के लिए एक सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र विकसित किया गया है, जो Λ, ΛΛ, Σ, और Ξ हाइपरॉन (एस) वाले हाइपरन्यूक्लि के द्रव्यमान का अनुमान लगा सकता है।<ref name=WS06>{{cite book
गैर-अद्वितीय सामान्य नाभिक और असामान्य हाइपेरानी नाभिक दोनों के लिए सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र विकसित किया गया है, जो Λ, ΛΛ, Σ, और Ξ हाइपरॉन (एस) वाले हाइपेरानी नाभिक के द्रव्यमान का अनुमान लगा सकता है।<ref name=WS06>{{cite book
  |author=C. Samanta
  |author=C. Samanta
  |date=2006
  |date=2006
Line 52: Line 51:
|arxiv = nucl-th/0504085 |bibcode = 2006JPhG...32..363S
|arxiv = nucl-th/0504085 |bibcode = 2006JPhG...32..363S
  |issue=3 |s2cid=118870657
  |issue=3 |s2cid=118870657
  }}</ref> हाइपरन्यूक्लियर के लिए न्यूट्रॉन और प्रोटॉन [[ परमाणु ड्रिप लाइन ]] की भविष्यवाणी की जाती है और सामान्य न्यूट्रॉन और प्रोटॉन ड्रिपलाइन से परे कुछ विदेशी हाइपरन्यूक्लि के अस्तित्व का सुझाव दिया जाता है।<ref name=jpg08/>इस सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र को बोटविना और पोचोडज़ल्ला द्वारा सामंता सूत्र का नाम दिया गया था और भारी-आयन टकरावों में हाइपरन्यूक्लि की सापेक्ष पैदावार की भविष्यवाणी करने के लिए इस्तेमाल किया गया था।<ref name=bop07>
  }}</ref> हाइपरन्यूक्लियर के लिए न्यूट्रॉन और प्रोटॉन[[ परमाणु ड्रिप लाइन | ड्रिप लाइन]] की भविष्यवाणी की जाती है और सामान्य न्यूट्रॉन और प्रोटॉन ड्रिपलाइन से अधिक कुछ असामान्य हाइपेरानी नाभिक के अस्तित्व का सुझाव दिया जाता है।<ref name=jpg08/> इस सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र को बोटविना और पोचोडज़ल्ला द्वारा सामंता सूत्र का नाम दिया गया था और भारी-आयन संघट्‍टन में हाइपेरानी नाभिक की सापेक्ष उत्पादन की भविष्यवाणी करने के लिए उपयोग किया गया था।<ref name=bop07>
{{cite journal
{{cite journal
  |author1=A.S. Botvina |author2=J. Pochodzalla |date=2007
  |author1=A.S. Botvina |author2=J. Pochodzalla |date=2007
Line 65: Line 64:
== प्रकार ==
== प्रकार ==


=== Λ हाइपरन्यूक्लि ===
=== Λ हाइपेरानी नाभिक ===
सबसे सरल, और सबसे अच्छी तरह से समझे जाने वाले, हाइपरन्यूक्लियस के प्रकार में केवल सबसे हल्का हाइपरॉन, Λ शामिल है।<ref name="Feliciello">{{cite journal |last1=Feliciello |first1=A |last2=Nagae |first2=T |title=Experimental review of hypernuclear physics: recent achievements and future perspectives |journal=Reports on Progress in Physics |date=1 September 2015 |volume=78 |issue=9 |pages=096301 |doi=10.1088/0034-4885/78/9/096301|pmid=26317857 |bibcode=2015RPPh...78i6301F |s2cid=25818699 |url=https://www.openaccessrepository.it/record/75858 }}</ref>
सबसे सरल, और सबसे अच्छी तरह से समझे जाने वाले, हाइपरन्यूक्लियस के प्रकार में केवल सबसे हल्का हाइपरॉन, Λ सम्मिलित है।<ref name="Feliciello">{{cite journal |last1=Feliciello |first1=A |last2=Nagae |first2=T |title=Experimental review of hypernuclear physics: recent achievements and future perspectives |journal=Reports on Progress in Physics |date=1 September 2015 |volume=78 |issue=9 |pages=096301 |doi=10.1088/0034-4885/78/9/096301|pmid=26317857 |bibcode=2015RPPh...78i6301F |s2cid=25818699 |url=https://www.openaccessrepository.it/record/75858 }}</ref>


<!-- Wanted: Feynman diagrams (at the hadronic level) illustrating the dominant terms of the Λ–nucleon interaction -->
जबकि दो न्यूक्लियॉन [[आभासी कण]] पियोन द्वारा मध्यस्थता वाले [[परमाणु बल]] के माध्यम से परस्पर क्रिया कर सकते हैं, Λ एक पिओन उत्सर्जित करने पर Σ बैरियन बन जाता है{{efn|name=isospin|[[Isospin]] ({{math|''I''}}), a number describing the up and down quark content of the system, is preserved in the strong interaction. Since the isospin of a pion is 1, the Λ baryon ({{math|1=''I'' = 0}}) must become a Σ ({{math|1=''I'' = 1}}) upon emitting a pion.{{sfn|Gal et al.|2016|p=20}}}} इसलिए Λ-नाभिकीय अन्योन्यक्रिया केवल अधिक विशाल मेसॉनों जैसे कि η और ω मेसॉन, या दो या दो से अधिक मेसॉनों के साथ आदान-प्रदान के माध्यम से मध्यस्थ है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=2,20–21}} इसका तात्पर्य है कि Λ-न्यूक्लियॉन परस्पर क्रिया दुर्बल है और मानक परमाणु बल की तुलना में छोटी सीमा है, और न्यूक्लियस में Λ की विभव कूप न्यूक्लियॉन की तुलना में सामान्य है;{{sfn|Gal et al.|2016|p=6}} हाइपेरानी नाभिक में, Λ विभव की गहनता लगभग 30 [[MeV|मेगावाट]] है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=50}} हालांकि, Λ-न्यूक्लियॉन अन्तः क्रिया में एक-पियन विनिमय हाइपेरानी नाभिक में Λ और Σ बेरिऑन के क्वांटम-यांत्रिक मिश्रण का कारण बनता है (जो मुक्त आकाश में नहीं होता है), विशेष रूप से न्यूट्रॉन-समृद्ध हाइपेरानी नाभिक में होता है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=20–21}}{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=52}}<ref>{{cite journal |last1=Umeya |first1=A. |last2=Harada |first2=T. |title=Λ–Σ coupling effect in the neutron-rich Λ hypernucleus <math>^{10}_{\Lambda}\mathrm{Li}</math> in a microscopic shell-model calculation |journal=Physical Review C |date=20 February 2009 |volume=79 |issue=2 |pages=024315 |doi=10.1103/PhysRevC.79.024315|arxiv=0810.4591|s2cid=117921775 }}</ref> इसके अतिरिक्त, Λ और दो न्यूक्लियंस के बीच तीन-निकाय बल नाभिक में तीन-निकाय अंतःक्रिया से अधिक महत्वपूर्ण होने की अपेक्षा है, क्योंकि Λ आभासी Σ मध्यवर्ती के साथ दो पियोनों का विनिमय कर सकता है, जबकि न्यूक्लियंस में समतुल्य प्रक्रिया के लिए अपेक्षाकृत भारी डेल्टा बेरियन (Δ) मध्यवर्ती की आवश्यकता होती है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=2,20–21}}
जबकि दो न्यूक्लियॉन एक [[आभासी कण]] पियोन द्वारा मध्यस्थता वाले [[परमाणु बल]] के माध्यम से बातचीत कर सकते हैं, Λ एक Σ बैरियन बन जाता है, जो एक पियोन उत्सर्जित करता है,{{efn|name=isospin|[[Isospin]] ({{math|''I''}}), a number describing the up and down quark content of the system, is preserved in the strong interaction. Since the isospin of a pion is 1, the Λ baryon ({{math|1=''I'' = 0}}) must become a Σ ({{math|1=''I'' = 1}}) upon emitting a pion.{{sfn|Gal et al.|2016|p=20}}}} इसलिए Λ-नाभिकीय अन्योन्यक्रिया केवल अधिक विशाल मेसॉनों जैसे कि एटा मेसन|η और ओमेगा मेसन|ω मेसॉन, या दो या दो से अधिक मेसॉनों के एक साथ आदान-प्रदान के माध्यम से मध्यस्थ है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=2,20–21}} इसका मतलब है कि Λ-न्यूक्लियॉन इंटरैक्शन कमजोर है और मानक परमाणु बल की तुलना में कम रेंज है, और न्यूक्लियस में Λ का संभावित कुआं न्यूक्लियॉन की तुलना में उथला है;{{sfn|Gal et al.|2016|p=6}} हाइपरन्यूक्लि में, Λ विभव की गहराई लगभग 30 [[MeV]] है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=50}} हालांकि, Λ-न्यूक्लियॉन इंटरेक्शन में वन-पियन एक्सचेंज हाइपरन्यूक्लि में Λ और Σ बेरिऑन के क्वांटम-मैकेनिकल मिश्रण का कारण बनता है (जो मुक्त स्थान में नहीं होता है), विशेष रूप से न्यूट्रॉन-समृद्ध हाइपरन्यूक्लि में।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=20–21}}{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=52}}<ref>{{cite journal |last1=Umeya |first1=A. |last2=Harada |first2=T. |title=Λ–Σ coupling effect in the neutron-rich Λ hypernucleus <math>^{10}_{\Lambda}\mathrm{Li}</math> in a microscopic shell-model calculation |journal=Physical Review C |date=20 February 2009 |volume=79 |issue=2 |pages=024315 |doi=10.1103/PhysRevC.79.024315|arxiv=0810.4591|s2cid=117921775 }}</ref> इसके अतिरिक्त, एक Λ और दो न्यूक्लियंस के बीच तीन-निकाय बल नाभिक में तीन-निकाय अंतःक्रिया से अधिक महत्वपूर्ण होने की उम्मीद है, क्योंकि Λ एक आभासी Σ मध्यवर्ती के साथ दो पियोनों का आदान-प्रदान कर सकता है, जबकि न्यूक्लियंस में समतुल्य प्रक्रिया के लिए अपेक्षाकृत आवश्यकता होती है। भारी [[डी एल अन्य फील्ड रियान]] (Δ) मध्यवर्ती।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=2,20–21}}


सभी हाइपरॉन्स की तरह, Λ हाइपरन्यूक्लिआई [[कमजोर अंतःक्रिया]] के माध्यम से क्षय कर सकता है, जो इसे लाइटर बेरोन में बदल देता है और एक मेसन या लेप्टान-एंटी[[ लेपटोन ]] जोड़ी का उत्सर्जन करता है। मुक्त स्थान में, Λ आमतौर पर कमजोर बल के माध्यम से एक प्रोटॉन और एक π में क्षय होता है<sup>-</sup> मेसन, या एक न्यूट्रॉन और एक π<sup>0</sup>, के कुल आधे जीवन के साथ {{val|263|2|ul=ps}}.<ref name="PDG">{{cite web|first1=C.|last1=Amsler|collaboration=Particle Data Group|display-authors=etal|year=2008|series=Particle listings|title={{Subatomic particle|Lambda}}|publisher=Lawrence Berkeley Laboratory|url=http://pdg.lbl.gov/2008/listings/s018.pdf}}</ref> हाइपरन्यूक्लियस में एक न्यूक्लियॉन Λ को कमजोर बल के माध्यम से एक पिओन उत्सर्जित किए बिना क्षय का कारण बन सकता है; पिओन उत्सर्जक क्षय मोड के दमन के कारण यह प्रक्रिया भारी हाइपरन्यूक्लि में प्रभावी हो जाती है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=50–51}} हाइपरन्यूक्लियस में Λ का आधा जीवन काफी छोटा होता है, जो लगभग स्थिर होता है {{val|215|14|u=ps}} पास में {{physics particle|[[Iron|Fe]]|TL=56|BL=Λ}},<ref>{{cite journal |last1=Sato |first1=Y. |last2=Ajimura |first2=S. |last3=Aoki |first3=K. |last4=Bhang |first4=H. |last5=Hasegawa |first5=T. |last6=Hashimoto |first6=O. |last7=Hotchi |first7=H. |last8=Kim |first8=Y. D. |last9=Kishimoto |first9=T. |last10=Maeda |first10=K. |last11=Noumi |first11=H. |last12=Ohta |first12=Y. |last13=Omata |first13=K. |last14=Outa |first14=H. |last15=Park |first15=H. |last16=Sekimoto |first16=M. |last17=Shibata |first17=T. |last18=Takahashi |first18=T. |last19=Youn |first19=M. |title=Mesonic and nonmesonic weak decay widths of medium-heavy Λ hypernuclei |journal=Physical Review C |date=9 February 2005 |volume=71 |issue=2 |pages=025203 |doi=10.1103/PhysRevC.71.025203|arxiv=nucl-ex/0409007v2|bibcode=2005PhRvC..71b5203S |s2cid=119428665 }}</ref> लेकिन कुछ अनुभवजन्य माप एक दूसरे से या सैद्धांतिक भविष्यवाणियों से काफी हद तक असहमत हैं।{{sfn|Gal et al.|2016|17–18}}
सभी हाइपरॉन्स की तरह, Λ हाइपेरानी नाभिक [[कमजोर अंतःक्रिया|दुर्बल अंतःक्रिया]] के माध्यम से क्षय कर सकता है, जो इसे हल्का बैरिऑन में बदल देता है और मेसन या लेप्टान-प्रति[[ लेपटोन | लेपटोन]] युग्म का उत्सर्जन करता है। मुक्त आकाश में, Λ सामान्य रूप से 263±2 पीएस के कुल आधे जीवन के साथ एक प्रोटॉन और एक π-मेसन, या एक न्यूट्रॉन और एक π<sup>0</sup> में प्रभावहीन बल के माध्यम से क्षय होता है।<ref name="PDG">{{cite web|first1=C.|last1=Amsler|collaboration=Particle Data Group|display-authors=etal|year=2008|series=Particle listings|title={{Subatomic particle|Lambda}}|publisher=Lawrence Berkeley Laboratory|url=http://pdg.lbl.gov/2008/listings/s018.pdf}}</ref> हाइपरन्यूक्लियस में न्यूक्लियॉन Λ को प्रभावहीन बल के माध्यम से पिओन उत्सर्जित किए बिना क्षय का कारण बन सकता है; पिओन उत्सर्जक क्षय मोड के दमन के कारण यह प्रक्रिया भारी हाइपेरानी नाभिक में प्रभावी हो जाती है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=50–51}} हाइपरन्यूक्लियस में Λ का आधा जीवन अधिकतम कम होता है, जो {{physics particle|[[Iron|Fe]]|TL=56|BL=Λ}},के पास लगभग 215±14 पीएस तक स्थिर होता है,<ref>{{cite journal |last1=Sato |first1=Y. |last2=Ajimura |first2=S. |last3=Aoki |first3=K. |last4=Bhang |first4=H. |last5=Hasegawa |first5=T. |last6=Hashimoto |first6=O. |last7=Hotchi |first7=H. |last8=Kim |first8=Y. D. |last9=Kishimoto |first9=T. |last10=Maeda |first10=K. |last11=Noumi |first11=H. |last12=Ohta |first12=Y. |last13=Omata |first13=K. |last14=Outa |first14=H. |last15=Park |first15=H. |last16=Sekimoto |first16=M. |last17=Shibata |first17=T. |last18=Takahashi |first18=T. |last19=Youn |first19=M. |title=Mesonic and nonmesonic weak decay widths of medium-heavy Λ hypernuclei |journal=Physical Review C |date=9 February 2005 |volume=71 |issue=2 |pages=025203 |doi=10.1103/PhysRevC.71.025203|arxiv=nucl-ex/0409007v2|bibcode=2005PhRvC..71b5203S |s2cid=119428665 }}</ref> लेकिन कुछ अनुभवजन्य माप एक दूसरे से या सैद्धांतिक भविष्यवाणियों से अपेक्षाकृत अधिक सीमा तक असहमत होते हैं।{{sfn|Gal et al.|2016|17–18}}


=== हाइपरट्रिटोन ===
=== हाइपरट्रिटोन ===
सबसे सरल हाइपरन्यूक्लियस [[ hypertriton ]] है ({{PhysicsParticle|[[Hydrogen|H]]|TL=3|BL=Λ}}), जिसमें एक प्रोटॉन, एक न्यूट्रॉन और एक Λ हाइपरॉन होता है। इस प्रणाली में Λ बहुत शिथिल रूप से बंधा हुआ है, जिसमें 130 केवी की पृथक्करण ऊर्जा और 10.6 [[फेमटोमीटर]] का बड़ा दायरा है,{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=53}} की तुलना में {{val|2.13|u=fm}} [[दूसरे]] के लिए।<ref>{{cite journal |last1=Tiesinga |first1=Eite |last2=Mohr |first2=Peter J. |last3=Newell |first3=David B. |last4=Taylor |first4=Barry N. |title=CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants: 2018 |journal=Journal of Physical and Chemical Reference Data |date=1 September 2021 |volume=50 |issue=3 |pages=033105 |doi=10.1063/5.0064853 |pmid=36733295 |pmc=9890581 |bibcode=2021JPCRD..50c3105T |language=en |issn=0047-2689}}</ref>
सबसे सरल हाइपरन्यूक्लियस [[ hypertriton |हाइपरट्रिटोन]] ({{PhysicsParticle|[[Hydrogen|H]]|TL=3|BL=Λ}}) है, जिसमें प्रोटॉन, न्यूट्रॉन और Λ हाइपरॉन होता है। इस प्रणाली में Λ अधिक शिथिलत: बद्ध है, जिसमें 130 किलोवाट की पृथक्करण ऊर्जा और 10.6 [[फेमटोमीटर]] की एक बड़ी त्रिज्या है,{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=53}} जबकि ड्यूटेरॉन के लिए यह लगभग 2.13 [[फेमटोमीटर]] है।<ref>{{cite journal |last1=Tiesinga |first1=Eite |last2=Mohr |first2=Peter J. |last3=Newell |first3=David B. |last4=Taylor |first4=Barry N. |title=CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants: 2018 |journal=Journal of Physical and Chemical Reference Data |date=1 September 2021 |volume=50 |issue=3 |pages=033105 |doi=10.1063/5.0064853 |pmid=36733295 |pmc=9890581 |bibcode=2021JPCRD..50c3105T |language=en |issn=0047-2689}}</ref>
यह ढीला बंधन जीवन भर मुक्त Λ के समान होगा। हालाँकि, मापा गया हाइपरट्रिटन जीवनकाल सभी प्रयोगों में औसत रहा (लगभग {{val|206|15|13|u=ps}}) सिद्धांत द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में काफी कम है, क्योंकि गैर-मेसोनिक क्षय मोड अपेक्षाकृत मामूली होने की उम्मीद है; कुछ प्रायोगिक परिणाम इस औसत से काफी कम या अधिक लंबे हैं।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=52–53}}<ref>{{cite journal |author=ALICE Collaboration |title=<math>^{3}_{\Lambda}\mathrm{H}</math> and <math>\overline{^{3}_{\Lambda}\mathrm{H}}</math> lifetime measurement in Pb–Pb collisions at s NN = 5.02 TeV via two-body decay |journal=Physics Letters B |date=October 2019 |volume=797 |pages=134905 |doi=10.1016/j.physletb.2019.134905| s2cid=204776807 |doi-access=free }}</ref>


यह शिथिल बंधन जीवन-काल मुक्त Λ के समान होगा। हालाँकि, मापा गया हाइपरट्रिटन जीवनकाल सभी प्रयोगों में औसत रहा (लगभग {{val|206|15|13|u=पीएस}}) सिद्धांत द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में अपेक्षाकृत अधिक कम है, क्योंकि गैर-मेसोनिक क्षय मोड अपेक्षाकृत सामान्य होने की अपेक्षा है; कुछ प्रायोगिक परिणाम इस औसत से अपेक्षाकृत अधिक कम या अधिक लंबे हैं।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=52–53}}<ref>{{cite journal |author=ALICE Collaboration |title=<math>^{3}_{\Lambda}\mathrm{H}</math> and <math>\overline{^{3}_{\Lambda}\mathrm{H}}</math> lifetime measurement in Pb–Pb collisions at s NN = 5.02 TeV via two-body decay |journal=Physics Letters B |date=October 2019 |volume=797 |pages=134905 |doi=10.1016/j.physletb.2019.134905| s2cid=204776807 |doi-access=free }}</ref>


=== Σ हाइपरन्यूक्लि ===
Σ बेरोन युक्त हाइपरन्यूक्लि का अस्तित्व कम स्पष्ट है। 1980 के दशक की शुरुआत में कई प्रयोगों ने Λ पृथक्करण ऊर्जा के ऊपर बाध्य हाइपरन्यूक्लियर राज्यों की सूचना दी और माना कि उनमें से एक थोड़ा भारी Σ बेरोन है, लेकिन दशक के बाद के प्रयोगों ने ऐसे राज्यों के अस्तित्व को खारिज कर दिया।<ref name="Feliciello"/>एक Σ युक्त [[विदेशी परमाणु]]ओं से परिणाम<sup>−</sup> [[विद्युत चुम्बकीय बल]] द्वारा एक नाभिक से बंधे हुए ने मध्यम आकार और बड़े हाइपरन्यूक्लिओ में शुद्ध प्रतिकारक Σ–न्यूक्लियॉन इंटरैक्शन पाया है, जिसका अर्थ है कि इस तरह के द्रव्यमान रेंज में कोई Σ हाइपरन्यूक्लिओ मौजूद नहीं है।<ref name="Feliciello"/>हालांकि, 1998 में एक प्रयोग ने निश्चित रूप से प्रकाश Σ हाइपरन्यूक्लियस को देखा {{PhysicsParticle|[[Helium|He]]|TL=4|BL=Σ}}.<ref name="Feliciello"/>




=== ΛΛ और Ξ हाइपरन्यूक्लि ===
=== Σ हाइपेरानी नाभिक ===
दो Λ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लि बनाए गए हैं। हालांकि, दो अजीब क्वार्क होने के कारण इस तरह के हाइपरन्यूक्लिओ का उत्पादन करना बहुत कठिन होता है, और {{as of|2016}}, केवल सात उम्मीदवार ΛΛ हाइपरन्यूक्लि देखे गए हैं।{{sfn|Gal et al.|2016|p=41}Λ-नाभिकीय अन्योन्य क्रिया की तरह, अनुभवजन्य और सैद्धांतिक मॉडल भविष्यवाणी करते हैं कि Λ-Λ अन्योन्यक्रिया हल्का रूप से आकर्षक है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=43–45,59}}<ref>{{cite journal |author=ALICE Collaboration|title=Study of the Λ–Λ interaction with femtoscopy correlations in pp and p–Pb collisions at the LHC |journal=Physics Letters B |date=10 October 2019 |volume=797 |pages=134822 |doi=10.1016/j.physletb.2019.134822 |arxiv=1905.07209 |bibcode=2019PhLB..79734822A |s2cid=161048820 |url=https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0370269319305362 |language=en |issn=0370-2693}}</ref>
Σ बेरोन युक्त हाइपेरानी नाभिक का अस्तित्व कम स्पष्ट है। 1980 के दशक के प्रारंभ में कई प्रयोगों ने Λ पृथक्करण ऊर्जा के ऊपर बाध्य हाइपरन्यूक्लियर अवस्थाओ की सूचना दी और माना कि उनमें से अल्प भारी Σ बेरोन है, लेकिन दशक के बाद के प्रयोगों ने ऐसे अवस्थाओ के अस्तित्व को अस्वीकृत कर दिया।<ref name="Feliciello"/> विद्युतचुंबकीय बल द्वारा एक नाभिक से जुड़े Σ− वाले असामान्य परमाणुओं के परिणाम ने मध्यम आकार और बड़े हाइपरन्यूक्लिओ में शुद्ध प्रतिकारक Σ-न्यूक्लियॉन परस्पर क्रिया पायी है, जिसका अर्थ है कि इस तरह की द्रव्यमान सीमा में कोई Σ हाइपरन्यूक्लियर सम्मिलित नहीं है।<ref name="Feliciello"/> हालांकि 1998 में एक प्रयोग ने निश्चित रूप से प्रकाश Σ हाइपरन्यूक्लियस {{PhysicsParticle|[[Helium|He]]|TL=4|BL=Σ}} देखा।<ref name="Feliciello"/>
Ξ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लिओ ज्ञात हैं। अनुभवजन्य अध्ययन और सैद्धांतिक मॉडल इंगित करते हैं कि Ξ<sup>–</sup>–प्रोटोन अन्योन्य क्रिया आकर्षक है, लेकिन Λ–न्यूक्लियॉन अन्योन्य क्रिया से कमजोर है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=43–45,59}} Σ की तरह<sup>-</sup> और अन्य ऋणावेशित कण, Ξ<sup>-</sup> एक विदेशी परमाणु भी बना सकता है। जब एक ओ<sup>-</sup> एक विदेशी परमाणु या एक हाइपरन्यूक्लियस में बंधा हुआ है, यह एक प्रोटॉन के साथ एक अजीब क्वार्क का आदान-प्रदान करके जल्दी से एक ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिओ में क्षय हो जाता है, जो मुक्त स्थान में लगभग 29 MeV ऊर्जा जारी करता है:{{efn|name=qvalue|The initial proton and Ξ<sup>–</sup> have respective masses of approximately 938.3 and 1321.7&nbsp;MeV, while the outgoing Λ's are each about 1115.7&nbsp;MeV;<ref>{{cite journal |last1=Workman |first1=R L |last2=Burkert |first2=V D |last3=Crede |first3=V |last4=Klempt |first4=E |last5=Thoma |first5=U |last6=Tiator |first6=L |display-authors=1|collaboration=Particle Data Group|title=Review of Particle Physics |journal=Progress of Theoretical and Experimental Physics |date=8 August 2022 |volume=2022 |issue=8 |page=083C01 |doi=10.1093/ptep/ptac097|doi-access=free }}</ref> the energy that is released is equal to the amount of mass that is lost (times ''c''<sup>2</sup>).}}
:एक्स<sup>−</sup> + p → Λ + Λ<ref name="JPARC E07"/>{{sfn|Gal et al.|2016|pp=16,43}}{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=53}}


=== Ω हाइपरन्यूक्लि ===
2018 में [[जाली क्यूसीडी]] का उपयोग करके [[ओमेगा क्षेत्र]] (Ω) युक्त हाइपरन्यूक्लि की भविष्यवाणी की गई थी; विशेष रूप से, प्रोटॉन-Ω और Ω-Ω [[dibaryon]]s (दो बेरिऑन युक्त बाउंड सिस्टम) के स्थिर होने की उम्मीद है।<ref>{{cite journal |last1=Iritani |first1=Takumi |collaboration=HALQCD Collaboration |title=NΩ dibaryon from lattice QCD near the physical point |journal=Physics Letters B |date=May 2019 |volume=792 |pages=284–289 |doi=10.1016/j.physletb.2019.03.050|arxiv=1810.03416
|bibcode=2019PhLB..792..284I |s2cid=102481007 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Gongyo |first1=Shinya |collaboration=HALQCD Collaboration |title=लैटिस क्यूसीडी से मोस्ट स्ट्रेंज डिबेरियन|journal=Physical Review Letters |date=23 May 2018 |volume=120 |issue=21 |pages=212001 |doi=10.1103/PhysRevLett.120.212001|pmid=29883161 |arxiv=1709.00654 |bibcode=2018PhRvL.120u2001G |s2cid=43958833 }}</ref> {{As of|2022}}, किसी भी परिस्थिति में ऐसा कोई हाइपरन्यूक्लि नहीं देखा गया है, लेकिन भारी-आयन टकरावों में ऐसी सबसे हल्की प्रजाति का उत्पादन किया जा सकता है,<ref>{{cite journal |last1=Zhang |first1=Liang |last2=Zhang |first2=Song |last3=Ma |first3=Yu-Gang |title=Production of ΩNN and ΩΩN in ultra-relativistic heavy-ion collisions |journal=The European Physical Journal C |date=May 2022 |volume=82 |issue=5 |pages=416 |doi=10.1140/epjc/s10052-022-10336-7|arxiv=2112.02766 |bibcode=2022EPJC...82..416Z |s2cid=244908731 |doi-access=free }}</ref> और STAR प्रयोग द्वारा माप प्रोटॉन-Ω dibaryon के अस्तित्व के अनुरूप हैं।<ref>{{cite journal |author=STAR Collaboration |title=The proton–Ω correlation function in Au + Au collisions at s NN = 200 GeV |journal=Physics Letters B |date=March 2019 |volume=790 |pages=490–497 |doi=10.1016/j.physletb.2019.01.055| s2cid=127339678 |doi-access=free }}</ref>


=== ΛΛ और Ξ हाइपेरानी नाभिक ===
दो Λ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लि बनाए गए हैं। हालांकि, दो असामान्य क्वार्क होने के कारण इस तरह के हाइपरन्यूक्लिओ का उत्पादन करना बहुत कठिन होता है, और 2016 तक, केवल सात पदान्वेषी ΛΛ हाइपरन्यूक्लिओ देखे गए हैं।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=43–45,59}} Λ-न्यूक्लियॉन पारस्परिक क्रिया की तरह, अनुभवजन्य और सैद्धांतिक मॉडल भविष्यवाणी करते हैं कि Λ-Λ पारस्परिक क्रिया कम आकर्षक है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|pp=43–45,59}}<ref>{{cite journal |author=ALICE Collaboration|title=Study of the Λ–Λ interaction with femtoscopy correlations in pp and p–Pb collisions at the LHC |journal=Physics Letters B |date=10 October 2019 |volume=797 |pages=134822 |doi=10.1016/j.physletb.2019.134822 |arxiv=1905.07209 |bibcode=2019PhLB..79734822A |s2cid=161048820 |url=https://www.sciencedirect.com/science/article/pii/S0370269319305362 |language=en |issn=0370-2693}}</ref>


=== उच्च विचित्रता के साथ हाइपरन्यूक्लि ===
Ξ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लिओ ज्ञात हैं। अनुभवजन्य अध्ययन और सैद्धांतिक मॉडल संकेत देते हैं कि Ξ––प्रोटॉन अन्योन्य क्रिया आकर्षक है, लेकिन Λ–न्यूक्लियॉन अन्योन्य क्रिया से दुर्बल है,<ref><nowiki>{{cite book |last1=Krein |first1=Gastão |title=थर्मोफिजिक्स 2019 (सीईएसटी) पर मध्य यूरोपीय संगोष्ठी|chapter=Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia |date=2019 |volume=2133 |pages=020022 |doi=10.1063/1.5118390|s2cid=201510645 }</nowiki></ref> Σ– और अन्य ऋणावेशित कणों की तरह, Ξ– भी एक विजातीय परमाणु बना सकता है। जब एक Ξ– एक विदेशी परमाणु या एक हाइपरन्यूक्लियस में बंधा होता है, तो यह एक प्रोटॉन के साथ एक असामान्य क्वार्क (स्ट्रेंज क्वार्क) का आदान-प्रदान करके एक ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिओ में शीघ्रता से क्षय हो जाता है, जो मुक्त आकाश में लगभग 29 मेगावाट ऊर्जा जारी करता है:{{efn|name=qvalue|The initial proton and Ξ<sup>–</sup> have respective masses of approximately 938.3 and 1321.7&nbsp;MeV, while the outgoing Λ's are each about 1115.7&nbsp;MeV;<ref>{{cite journal |last1=Workman |first1=R L |last2=Burkert |first2=V D |last3=Crede |first3=V |last4=Klempt |first4=E |last5=Thoma |first5=U |last6=Tiator |first6=L |display-authors=1|collaboration=Particle Data Group|title=Review of Particle Physics |journal=Progress of Theoretical and Experimental Physics |date=8 August 2022 |volume=2022 |issue=8 |page=083C01 |doi=10.1093/ptep/ptac097|doi-access=free }}</ref> the energy that is released is equal to the amount of mass that is lost (times ''c''<sup>2</sup>).}}
चूंकि Λ विद्युत रूप से तटस्थ है और इसकी परमाणु बल की बातचीत आकर्षक है, इसलिए उच्च विचित्रता और छोटे शुद्ध आवेश के साथ मनमाने ढंग से बड़े हाइपरन्यूक्लि होने की भविष्यवाणी की जाती है, जिसमें बिना न्यूक्लियंस वाली प्रजातियां शामिल हैं। बहु-अजीब हाइपरन्यूक्लिओ में प्रति बैरियन [[परमाणु बाध्यकारी ऊर्जा]] कुछ शर्तों के तहत 21 MeV/A तक पहुंच सकती है,<ref name=jpg08/>सामान्य निकेल-62| के लिए 8.80 MeV/A की तुलना में<sup>62</sup>यह।<ref>{{cite web |url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/nucene/nucbin2.html |website=hyperphysics.phy-astr.gsu.edu |title=मोस्ट टाइटली बाउंड न्यूक्ली|accessdate=October 23, 2019 }}</ref> इसके अतिरिक्त, Ξ बेरिऑन का गठन तेजी से ऊर्जावान रूप से अनुकूल होना चाहिए, इसके विपरीत जब कोई Λ नहीं है, क्योंकि पाउली अपवर्जन सिद्धांत के कारण एक न्यूक्लिऑन के साथ विचित्रता का आदान-प्रदान असंभव होगा।{{sfn|Gal et al.|2016|p=43}}
:Ξ<sup>−</sup> + p → Λ + Λ<ref name="JPARC E07" />{{sfn|Gal et al.|2016|pp=16,43}}{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=53}}
 
=== Ω हाइपेरानी नाभिक ===
2018 में [[जाली क्यूसीडी|लैटिस क्यूसीडी]] का उपयोग करके [[ओमेगा क्षेत्र]] (Ω) युक्त हाइपेरानी नाभिक की प्रागुक्त की गई थी; विशेष रूप से, प्रोटॉन-Ω और Ω-Ω [[dibaryon|डि-बैरियन]] (दो बेरिऑन युक्त बंध प्रणाली) के स्थिर होने की अपेक्षा है।<ref>{{cite journal |last1=Iritani |first1=Takumi |collaboration=HALQCD Collaboration |title=NΩ dibaryon from lattice QCD near the physical point |journal=Physics Letters B |date=May 2019 |volume=792 |pages=284–289 |doi=10.1016/j.physletb.2019.03.050|arxiv=1810.03416
|bibcode=2019PhLB..792..284I |s2cid=102481007 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Gongyo |first1=Shinya |collaboration=HALQCD Collaboration |title=लैटिस क्यूसीडी से मोस्ट स्ट्रेंज डिबेरियन|journal=Physical Review Letters |date=23 May 2018 |volume=120 |issue=21 |pages=212001 |doi=10.1103/PhysRevLett.120.212001|pmid=29883161 |arxiv=1709.00654 |bibcode=2018PhRvL.120u2001G |s2cid=43958833 }}</ref> 2022 तक, किसी भी परिस्थिति में ऐसा कोई हाइपेरानी नाभिक नहीं देखा गया है, लेकिन भारी-आयन संघट्‍टन में ऐसी सबसे हल्की प्रजाति का उत्पादन किया जा सकता है,<ref>{{cite journal |last1=Zhang |first1=Liang |last2=Zhang |first2=Song |last3=Ma |first3=Yu-Gang |title=Production of ΩNN and ΩΩN in ultra-relativistic heavy-ion collisions |journal=The European Physical Journal C |date=May 2022 |volume=82 |issue=5 |pages=416 |doi=10.1140/epjc/s10052-022-10336-7|arxiv=2112.02766 |bibcode=2022EPJC...82..416Z |s2cid=244908731 |doi-access=free }}</ref> और एसटीएआर प्रयोग द्वारा माप प्रोटॉन-Ω [[dibaryon|डि-बैरियन]] के अस्तित्व के अनुरूप हैं।<ref>{{cite journal |author=STAR Collaboration |title=The proton–Ω correlation function in Au + Au collisions at s NN = 200 GeV |journal=Physics Letters B |date=March 2019 |volume=790 |pages=490–497 |doi=10.1016/j.physletb.2019.01.055| s2cid=127339678 |doi-access=free }}</ref>
 
 
=== उच्च विलक्षणता के साथ हाइपेरानी नाभिक ===
चूंकि Λ विद्युत रूप से उदासीन है और इसकी परमाणु बल की परस्पर क्रिया आकर्षक है, इसलिए उच्च विलक्षणता और छोटे शुद्ध आवेश के साथ अव्यवस्थित रूप से बड़े हाइपेरानी नाभिक होने की प्रागुक्त की जाती है, जिसमें बिना न्यूक्लियंस वाली प्रजातियां सम्मिलित हैं। सामान्य नाभिक <sup>62</sup>Ni के लिए 8.80 MeV/A की तुलना में बहु-असामान्य हाइपरन्यूक्लिओ में प्रति बैरियन [[परमाणु बाध्यकारी ऊर्जा]] कुछ शर्तों के अंतर्गत 21 MeV/A तक पहुंच सकती है,<ref name=jpg08/><ref>{{cite web |url=http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/nucene/nucbin2.html |website=hyperphysics.phy-astr.gsu.edu |title=मोस्ट टाइटली बाउंड न्यूक्ली|accessdate=October 23, 2019 }}</ref> इसके अतिरिक्त, Ξ बेरिऑन का निर्माण तेजी से ऊर्जावान रूप से अनुकूल होना चाहिए, इसके विपरीत जब कोई Λ नहीं है, क्योंकि पाउली अपवर्जन सिद्धांत के कारण न्यूक्लिऑन के साथ विलक्षणता का आदान-प्रदान असंभव होगा।{{sfn|Gal et al.|2016|p=43}}


== उत्पादन ==
== उत्पादन ==
सामान्य नाभिकों की बमबारी के माध्यम से हाइपरन्यूक्लियस बनाने के लिए उत्पादन के कई तरीके तैयार किए गए हैं।
सामान्य नाभिकों की बमबारी के माध्यम से हाइपरन्यूक्लियस बनाने के लिए उत्पादन के कई तरीके तैयार किए गए हैं।


=== विचित्रता विनिमय और उत्पादन ===
=== विलक्षणता विनिमय और उत्पादन ===
K बनाने की एक विधि<sup>−</sup> मेसन एक विचित्र क्वार्क का एक न्यूक्लियॉन से आदान-प्रदान करता है और इसे Λ में बदल देता है:{{sfn|Gal et al.|2016|pp=6–10}}
K<sup>−</sup> मेसन के उत्पादन की एक विधि एक असामान्य क्वार्क को एक न्यूक्लियॉन से बदल देती है और इसे एक Λ में बदल देती है:{{sfn|Gal et al.|2016|pp=6–10}}
: पी + के<sup>−</sup> → Λ + π<sup>0</उप>
:: p + K<sup>−</sup> → Λ + π<sup>0</sup>
:एन + के<sup>−</sup> → Λ + π<sup>-</सुप>
:: n + K<sup>−</sup> → Λ + π<sup>−</sup>
हाइपरन्यूक्लियस के गठन के लिए [[क्रॉस सेक्शन (भौतिकी)]] अधिकतम होता है जब काओन बीम की गति लगभग 500 MeV/c होती है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=49}} इस सेटअप के कई रूप मौजूद हैं, जिनमें वे भी शामिल हैं जहां घटना केऑन को या तो एक नाभिक से टकराने से पहले आराम में लाया जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=6–10}}
हाइपरन्यूक्लियस के गठन के लिए [[क्रॉस सेक्शन (भौतिकी)|अनुप्रस्थ परिच्छेद (भौतिकी)]] अधिकतम होता है जब काओन किरण-पुंज की गति लगभग 500 MeV/c होती है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=49}} इस व्यवस्थापन के कई रूप सम्मिलित हैं, जिनमें वे भी सम्मिलित हैं जहां आपतित केऑन को या तो नाभिक से संघट्टन से पहले स्थिर कर दिया जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=6–10}}
 
दुर्लभ मामलों में, आने वाले K<sup>−</sup> इसके बजाय प्रतिक्रिया के माध्यम से Ξ हाइपरन्यूक्लियस का उत्पादन कर सकता है:
: पी + के<sup>−</sup> → एक्स<sup>−</sup> + के<sup>+</sup>{{sfn|Gal et al.|2016|p=16}}


समतुल्य [[विचित्रता उत्पादन]] प्रतिक्रिया में एक π शामिल होता है<sup>+</sup> मेसन एक न्यूट्रॉन के साथ प्रतिक्रिया करके इसे Λ में बदल देता है:{{sfn|Gal et al.|2016|pp=10–12}}
दुर्लभ स्थितियों में, आने वाले K<sup>−</sup> प्रतिक्रिया के माध्यम से एक Ξ हाइपरन्यूक्लियस का उत्पादन कर सकते हैं:
: एन + पी<sup>+</sup> → Λ + के<sup>+</sup>
: p + K<sup>−</sup> → Ξ<sup>−</sup> + K<sup>+</sup>{{sfn|Gal et al.|2016|p=16}}
इस प्रतिक्रिया का 1.05 GeV/c के बीम संवेग पर अधिकतम अनुप्रस्थ काट है, और Λ हाइपरन्यूक्लिआई के लिए सबसे कुशल उत्पादन मार्ग है, लेकिन इसके लिए विचित्रता विनिमय विधियों की तुलना में बड़े लक्ष्यों की आवश्यकता होती है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=10–12}}


=== लोचदार बिखरने ===
समतुल्य [[विचित्रता उत्पादन|विलक्षणता उत्पादन]] प्रतिक्रिया में π<sup>+</sup> मेसन सम्मिलित होता है, जो न्यूट्रॉन के साथ प्रतिक्रिया करके इसे Λ में बदल देता है:{{sfn|Gal et al.|2016|pp=10–12}}
एक प्रोटॉन का [[इलेक्ट्रॉन प्रकीर्णन]] इसे Λ में बदल सकता है और एक K उत्पन्न कर सकता है<sup>+</sup>:{{sfn|Gal et al.|2016|p=12}}
: n + π<sup>+</sup> → Λ + K<sup>+</sup>
: पी + ई<sup>−</sup> → Λ + ई<sup>-</सुप>{{prime}} + के<sup>+</sup>
इस प्रतिक्रिया का 1.05 GeV/c के किरणपुंज संवेग पर अधिकतम अनुप्रस्थ परिच्छेद है, और Λ हाइपेरानी नाभिक के लिए सबसे दक्ष उत्पादन मार्ग है, लेकिन इसके लिए विलक्षणता विनिमय विधियों की तुलना में बड़े लक्ष्यों की आवश्यकता होती है।{{sfn|Gal et al.|2016|pp=10–12}}
जहां प्रधान प्रतीक एक बिखरे हुए इलेक्ट्रॉन को दर्शाता है। एक इलेक्ट्रॉन बीम की ऊर्जा को पियोन या काओन बीम की तुलना में अधिक आसानी से ट्यून किया जा सकता है, जिससे हाइपरन्यूक्लियर एनर्जी लेवल को मापना और कैलिब्रेट करना आसान हो जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=12}} शुरुआत में सैद्धांतिक रूप से 1980 के दशक में भविष्यवाणी की गई थी, इस पद्धति का पहली बार 2000 के दशक की शुरुआत में प्रयोगात्मक रूप से उपयोग किया गया था।<ref>{{cite journal |last1=Nakamura |first1=Satoshi N. |last2=Fujii |first2=Yuu |last3=Tsukada |first3=Kyo |title=इलेक्ट्रॉन बीम का उपयोग करते हुए लैम्ब्डा हाइपरन्यूक्लि की सटीक स्पेक्ट्रोस्कोपी|journal=Nippon Butsuri Gakkai-Shi |date=2013 |volume=68 |issue=9 |pages=584–592 |url=https://inis.iaea.org/search/searchsinglerecord.aspx?recordsFor=SingleRecord&RN=45008322 |issn=0029-0181}}</ref>


=== प्रत्यास्थ प्रकीर्णन ===
प्रोटॉन का [[इलेक्ट्रॉन प्रकीर्णन]] इसे Λ में बदल सकता है और K<sup>+</sup> उत्पन्न कर सकता है:{{sfn|Gal et al.|2016|p=12}}
: p + e<sup>−</sup> → Λ + e<sup>−</sup>′ + K<sup>+</sup>
जहां पहला प्रतीक प्रकीर्णन इलेक्ट्रॉन को दर्शाता है। इलेक्ट्रॉन किरणपुंज की ऊर्जा को पियोन या काओन किरणपुंज की तुलना में अधिक आसानी से समस्वरित किया जा सकता है, जिससे हाइपरन्यूक्लियर ऊर्जा स्तर को मापना और अंशशोधन करना आसान हो जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=12}} प्रारंभ में सैद्धांतिक रूप से 1980 के दशक में प्रागुक्त की गई थी, इस पद्धति का पहली बार 2000 के दशक के प्रारंभ में प्रयोगात्मक रूप से उपयोग किया गया था।<ref>{{cite journal |last1=Nakamura |first1=Satoshi N. |last2=Fujii |first2=Yuu |last3=Tsukada |first3=Kyo |title=इलेक्ट्रॉन बीम का उपयोग करते हुए लैम्ब्डा हाइपरन्यूक्लि की सटीक स्पेक्ट्रोस्कोपी|journal=Nippon Butsuri Gakkai-Shi |date=2013 |volume=68 |issue=9 |pages=584–592 |url=https://inis.iaea.org/search/searchsinglerecord.aspx?recordsFor=SingleRecord&RN=45008322 |issn=0029-0181}}</ref>


=== हाइपरॉन कैप्चर ===
एक ओ का कब्जा<sup>−</sup> एक नाभिक द्वारा बेरिऑन एक Ξ बना सकता है<sup>−</sup> विदेशी परमाणु या हाइपरन्यूक्लियस।<ref name="JPARC E07"/>कब्जा करने पर, यह एक ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिअस में बदल जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=16,43}} नुकसान यह है कि Ξ<sup>−</sup> अकेले अजीब हैड्रोन की तुलना में बेरिऑन को बीम में बनाना कठिन होता है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=43}} हालांकि, 2020 में शुरू हुआ [[J-PARC]] का प्रयोग Ξ और ΛΛ हाइपरन्यूक्लिओ पर एक समान, गैर-बीम सेटअप का उपयोग करके डेटा संकलित करेगा जहां बिखरे हुए Ξ<sup>−</sup> बेरियन्स पायस लक्ष्य पर बरसते हैं।<ref name="JPARC E07">{{cite journal |last1=Yoshida |first1=J. |collaboration=The J-PARC 07 Collaboration|title=J-PARC E07: Systematic Study of Double Strangeness System with Hybrid Emulsion Method |journal=Proceedings of the 3rd J-PARC Symposium (J-PARC2019) |date=25 March 2021 |volume=33 |page=011112 |doi=10.7566/jpscp.33.011112 |publisher=Journal of the Physical Society of Japan|bibcode=2021jprc.confa1112Y |isbn=978-4-89027-146-7 |s2cid=233692057 |doi-access=free }}</ref>


=== हाइपरॉन प्रग्रहण ===
एक Ξ- बेरिऑन को एक नाभिक द्वारा प्रग्रहण कर लेने से एक Ξ- अद्वितीय परमाणु या हाइपरन्यूक्लियस बन सकता है।<ref name="JPARC E07"/> प्रग्रहण करने पर, यह ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिअस में बदल जाता है।{{sfn|Gal et al.|2016|p=16,43}} दोष यह है कि Ξ<sup>−</sup> बेरिऑन को किरणपुंज में बदलना एकल असामान्य हैड्रोन की तुलना में कठिन है।{{sfn|Tolos|Fabbietti|2020|p=43}} हालांकि, 2020 में प्रारंभ हुआ जे-पीएआरसी का एक प्रयोग एक समान, गैर-किरणपुंज प्रतिस्थापन का उपयोग करके Ξ और ΛΛ हाइपरन्यूक्लि पर डेटा संकलित करेगा, जहां प्रकीर्णन Ξ- बेरिऑन एक पायस लक्ष्य पर निरंतर होते हैं।<ref name="JPARC E07">{{cite journal |last1=Yoshida |first1=J. |collaboration=The J-PARC 07 Collaboration|title=J-PARC E07: Systematic Study of Double Strangeness System with Hybrid Emulsion Method |journal=Proceedings of the 3rd J-PARC Symposium (J-PARC2019) |date=25 March 2021 |volume=33 |page=011112 |doi=10.7566/jpscp.33.011112 |publisher=Journal of the Physical Society of Japan|bibcode=2021jprc.confa1112Y |isbn=978-4-89027-146-7 |s2cid=233692057 |doi-access=free }}</ref>


=== भारी-आयन टक्कर ===
{{empty section|date=December 2022}}


=== भारी-आयन संघट्टन ===
== समान प्रजातियाँ ==
== समान प्रजातियाँ ==


=== काओनिक नाभिक ===
=== काओनिक नाभिक ===
कश्मीर<sup>-</sup> मेसन एक विदेशी परमाणु में एक नाभिक की परिक्रमा कर सकता है, जैसे कि [[काओनिक हाइड्रोजन]] में।<ref>{{cite journal |last1=Iwasaki |first1=M. |last2=Hayano |first2=R. S. |last3=Ito |first3=T. M. |last4=Nakamura |first4=S. N. |last5=Terada |first5=T. P. |last6=Gill |first6=D. R. |last7=Lee |first7=L. |last8=Olin |first8=A. |last9=Salomon |first9=M. |last10=Yen |first10=S. |last11=Bartlett |first11=K. |last12=Beer |first12=G. A. |last13=Mason |first13=G. |last14=Trayling |first14=G. |last15=Outa |first15=H. |last16=Taniguchi |first16=T. |last17=Yamashita |first17=Y. |last18=Seki |first18=R. |title=Observation of Kaonic Hydrogen K α X Rays |journal=Physical Review Letters |date=21 April 1997 |volume=78 |issue=16 |pages=3067–3069 |doi=10.1103/PhysRevLett.78.3067|bibcode=1997PhRvL..78.3067I }}</ref> हालांकि के<sup>-</sup>-काओनिक हाइड्रोजन में प्रोटॉन प्रबल अन्योन्यक्रिया प्रतिकारक है,<ref>{{cite journal |last1=Bazzi |first1=M. |last2=Beer |first2=G. |last3=Bombelli |first3=L. |last4=Bragadireanu |first4=A.M. |last5=Cargnelli |first5=M. |last6=Corradi |first6=G. |last7=Curceanu (Petrascu) |first7=C. |last8=dʼUffizi |first8=A. |last9=Fiorini |first9=C. |last10=Frizzi |first10=T. |last11=Ghio |first11=F. |last12=Girolami |first12=B. |last13=Guaraldo |first13=C. |last14=Hayano |first14=R.S. |last15=Iliescu |first15=M. |last16=Ishiwatari |first16=T. |last17=Iwasaki |first17=M. |last18=Kienle |first18=P. |last19=Levi Sandri |first19=P. |last20=Longoni |first20=A. |last21=Lucherini |first21=V. |last22=Marton |first22=J. |last23=Okada |first23=S. |last24=Pietreanu |first24=D. |last25=Ponta |first25=T. |last26=Rizzo |first26=A. |last27=Romero Vidal |first27=A. |last28=Scordo |first28=A. |last29=Shi |first29=H. |last30=Sirghi |first30=D.L. |last31=Sirghi |first31=F. |last32=Tatsuno |first32=H. |last33=Tudorache |first33=A. |last34=Tudorache |first34=V. |last35=Vazquez Doce |first35=O. |last36=Widmann |first36=E. |last37=Zmeskal |first37=J. |title=काओनिक हाइड्रोजन एक्स-रे का एक नया माप|journal=Physics Letters B |date=October 2011 |volume=704 |issue=3 |pages=113–117 |doi=10.1016/j.physletb.2011.09.011|arxiv=1105.3090|bibcode=2011PhLB..704..113S |s2cid=118473154 }}</ref> कश्मीर<sup>-</sup>-न्यूक्लियस इंटरेक्शन बड़ी प्रणालियों के लिए आकर्षक है, इसलिए यह मेसन हाइपरन्यूक्लियस से निकटता से जुड़ी एक दृढ़ता से बंधी हुई स्थिति में प्रवेश कर सकता है;<ref name="Feliciello"/>विशेष रूप से, के<sup>-</sup>-प्रोटॉन-प्रोटॉन प्रणाली प्रयोगात्मक रूप से ज्ञात है और एक सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक मजबूती से बंधी हुई है।<ref>{{cite journal |last1=Sakuma |first1=F. |last2=Ajimura |first2=S. |last3=Akaishi |first3=T. |last4=Asano |first4=H. |last5=Bazzi |first5=M. |last6=Beer |first6=G. |last7=Bhang |first7=H. |last8=Bragadireanu |first8=M. |last9=Buehler |first9=P. |last10=Busso |first10=L. |last11=Cargnelli |first11=M. |last12=Choi |first12=S. |last13=Clozza |first13=A. |last14=Curceanu |first14=C. |last15=Enomoto |first15=S. |last16=Fujioka |first16=H. |last17=Fujiwara |first17=Y. |last18=Fukuda |first18=T. |last19=Guaraldo |first19=C. |last20=Hashimoto |first20=T. |last21=Hayano |first21=R. S. |last22=Hiraiwa |first22=T. |last23=Iio |first23=M. |last24=Iliescu |first24=M. |last25=Inoue |first25=K. |last26=Ishiguro |first26=Y. |last27=Ishikawa |first27=T. |last28=Ishimoto |first28=S. |last29=Itahashi |first29=K. |last30=Iwasaki |first30=M. |last31=Iwai |first31=M. |last32=Kanno |first32=K. |last33=Kato |first33=K. |last34=Kato |first34=Y. |last35=Kawasaki |first35=S. |last36=Kienle |first36=P. |last37=Kou |first37=H. |last38=Ma |first38=Y. |last39=Marton |first39=J. |last40=Matsuda |first40=Y. |last41=Miliucci |first41=M. |last42=Mizoi |first42=Y. |last43=Morra |first43=O. |last44=Murayama |first44=R. |last45=Nagae |first45=T. |last46=Noumi |first46=H. |last47=Ohnishi |first47=H. |last48=Okada |first48=S. |last49=Outa |first49=H. |last50=Ozawa |first50=K. |last51=Piscicchia |first51=K. |last52=Sada |first52=Y. |last53=Sakaguchi |first53=A. |last54=Sato |first54=M. |last55=Scordo |first55=A. |last56=Sekimoto |first56=M. |last57=Shi |first57=H. |last58=Shirotori |first58=K. |last59=Simon |first59=M. |last60=Sirghi |first60=D. |last61=Sirghi |first61=F. |last62=Suzuki |first62=S. |last63=Suzuki |first63=T. |last64=Tanida |first64=K. |last65=Tatsuno |first65=H. |last66=Tokuda |first66=M. |last67=Tomono |first67=D. |last68=Toyoda |first68=A. |last69=Tsukada |first69=K. |last70=Doce |first70=O. Vázquez |last71=Widmann |first71=E. |last72=Yamaga |first72=T. |last73=Yamazaki |first73=T. |last74=Yoshida |first74=C. |last75=Zhang |first75=Q. |last76=Zmeskal |first76=J.|display-authors= 1 |title=J-PARC में काओनिक नाभिक के हालिया परिणाम और भविष्य की संभावनाएं|journal=Few-Body Systems |date=December 2021 |volume=62 |issue=4 |pages=103 |doi=10.1007/s00601-021-01692-3|arxiv=2110.03150 |bibcode=2021FBS....62..103S |s2cid=238419423 }}</ref>
K<sup>–</sup> मेसन असामान्य परमाणु में नाभिक की परिक्रमा कर सकता है, जैसे कि [[काओनिक हाइड्रोजन]] में करता है।<ref>{{cite journal |last1=Iwasaki |first1=M. |last2=Hayano |first2=R. S. |last3=Ito |first3=T. M. |last4=Nakamura |first4=S. N. |last5=Terada |first5=T. P. |last6=Gill |first6=D. R. |last7=Lee |first7=L. |last8=Olin |first8=A. |last9=Salomon |first9=M. |last10=Yen |first10=S. |last11=Bartlett |first11=K. |last12=Beer |first12=G. A. |last13=Mason |first13=G. |last14=Trayling |first14=G. |last15=Outa |first15=H. |last16=Taniguchi |first16=T. |last17=Yamashita |first17=Y. |last18=Seki |first18=R. |title=Observation of Kaonic Hydrogen K α X Rays |journal=Physical Review Letters |date=21 April 1997 |volume=78 |issue=16 |pages=3067–3069 |doi=10.1103/PhysRevLett.78.3067|bibcode=1997PhRvL..78.3067I }}</ref> हालांकि K<sup>–</sup>-काओनिक हाइड्रोजन में प्रोटॉन प्रबल अन्योन्यक्रिया प्रतिकारक है,<ref>{{cite journal |last1=Bazzi |first1=M. |last2=Beer |first2=G. |last3=Bombelli |first3=L. |last4=Bragadireanu |first4=A.M. |last5=Cargnelli |first5=M. |last6=Corradi |first6=G. |last7=Curceanu (Petrascu) |first7=C. |last8=dʼUffizi |first8=A. |last9=Fiorini |first9=C. |last10=Frizzi |first10=T. |last11=Ghio |first11=F. |last12=Girolami |first12=B. |last13=Guaraldo |first13=C. |last14=Hayano |first14=R.S. |last15=Iliescu |first15=M. |last16=Ishiwatari |first16=T. |last17=Iwasaki |first17=M. |last18=Kienle |first18=P. |last19=Levi Sandri |first19=P. |last20=Longoni |first20=A. |last21=Lucherini |first21=V. |last22=Marton |first22=J. |last23=Okada |first23=S. |last24=Pietreanu |first24=D. |last25=Ponta |first25=T. |last26=Rizzo |first26=A. |last27=Romero Vidal |first27=A. |last28=Scordo |first28=A. |last29=Shi |first29=H. |last30=Sirghi |first30=D.L. |last31=Sirghi |first31=F. |last32=Tatsuno |first32=H. |last33=Tudorache |first33=A. |last34=Tudorache |first34=V. |last35=Vazquez Doce |first35=O. |last36=Widmann |first36=E. |last37=Zmeskal |first37=J. |title=काओनिक हाइड्रोजन एक्स-रे का एक नया माप|journal=Physics Letters B |date=October 2011 |volume=704 |issue=3 |pages=113–117 |doi=10.1016/j.physletb.2011.09.011|arxiv=1105.3090|bibcode=2011PhLB..704..113S |s2cid=118473154 }}</ref> K<sup>–</sup>-न्यूक्लियस अन्तः क्रिया बड़ी प्रणालियों के लिए आकर्षक है, इसलिए यह मेसन हाइपरन्यूक्लियस से निकटता से जुड़ी दृढ़ता से परिबद्ध स्थिति में प्रवेश कर सकता है;<ref name="Feliciello"/> विशेष रूप से, K<sup>–</sup>-प्रोटॉन-प्रोटॉन प्रणाली प्रयोगात्मक रूप से ज्ञात है और सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक दृढ बद्ध हुई है।<ref>{{cite journal |last1=Sakuma |first1=F. |last2=Ajimura |first2=S. |last3=Akaishi |first3=T. |last4=Asano |first4=H. |last5=Bazzi |first5=M. |last6=Beer |first6=G. |last7=Bhang |first7=H. |last8=Bragadireanu |first8=M. |last9=Buehler |first9=P. |last10=Busso |first10=L. |last11=Cargnelli |first11=M. |last12=Choi |first12=S. |last13=Clozza |first13=A. |last14=Curceanu |first14=C. |last15=Enomoto |first15=S. |last16=Fujioka |first16=H. |last17=Fujiwara |first17=Y. |last18=Fukuda |first18=T. |last19=Guaraldo |first19=C. |last20=Hashimoto |first20=T. |last21=Hayano |first21=R. S. |last22=Hiraiwa |first22=T. |last23=Iio |first23=M. |last24=Iliescu |first24=M. |last25=Inoue |first25=K. |last26=Ishiguro |first26=Y. |last27=Ishikawa |first27=T. |last28=Ishimoto |first28=S. |last29=Itahashi |first29=K. |last30=Iwasaki |first30=M. |last31=Iwai |first31=M. |last32=Kanno |first32=K. |last33=Kato |first33=K. |last34=Kato |first34=Y. |last35=Kawasaki |first35=S. |last36=Kienle |first36=P. |last37=Kou |first37=H. |last38=Ma |first38=Y. |last39=Marton |first39=J. |last40=Matsuda |first40=Y. |last41=Miliucci |first41=M. |last42=Mizoi |first42=Y. |last43=Morra |first43=O. |last44=Murayama |first44=R. |last45=Nagae |first45=T. |last46=Noumi |first46=H. |last47=Ohnishi |first47=H. |last48=Okada |first48=S. |last49=Outa |first49=H. |last50=Ozawa |first50=K. |last51=Piscicchia |first51=K. |last52=Sada |first52=Y. |last53=Sakaguchi |first53=A. |last54=Sato |first54=M. |last55=Scordo |first55=A. |last56=Sekimoto |first56=M. |last57=Shi |first57=H. |last58=Shirotori |first58=K. |last59=Simon |first59=M. |last60=Sirghi |first60=D. |last61=Sirghi |first61=F. |last62=Suzuki |first62=S. |last63=Suzuki |first63=T. |last64=Tanida |first64=K. |last65=Tatsuno |first65=H. |last66=Tokuda |first66=M. |last67=Tomono |first67=D. |last68=Toyoda |first68=A. |last69=Tsukada |first69=K. |last70=Doce |first70=O. Vázquez |last71=Widmann |first71=E. |last72=Yamaga |first72=T. |last73=Yamazaki |first73=T. |last74=Yoshida |first74=C. |last75=Zhang |first75=Q. |last76=Zmeskal |first76=J.|display-authors= 1 |title=J-PARC में काओनिक नाभिक के हालिया परिणाम और भविष्य की संभावनाएं|journal=Few-Body Systems |date=December 2021 |volume=62 |issue=4 |pages=103 |doi=10.1007/s00601-021-01692-3|arxiv=2110.03150 |bibcode=2021FBS....62..103S |s2cid=238419423 }}</ref>




=== मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लिआई ===
=== चार्मित हाइपेरानी नाभिक ===
1977 से एक [[आकर्षण क्वार्क]] वाले नाभिक की सैद्धांतिक रूप से भविष्यवाणी की गई है,<ref>{{cite journal |last1=Dover |first1=C. B. |last2=Kahana |first2=S. H. |title=मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की संभावना|journal=Physical Review Letters |date=12 December 1977 |volume=39 |issue=24 |pages=1506–1509 |doi=10.1103/PhysRevLett.39.1506|bibcode=1977PhRvL..39.1506D }}</ref> और अजीब क्वार्कों की संभावित अनुपस्थिति के बावजूद मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि के रूप में वर्णित हैं।<ref name="Gastão">{{cite book |last1=Krein |first1=Gastão |title=थर्मोफिजिक्स 2019 (सीईएसटी) पर मध्य यूरोपीय संगोष्ठी|chapter=Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia |date=2019 |volume=2133 |pages=020022 |doi=10.1063/1.5118390|s2cid=201510645 }</ref> विशेष रूप से, सबसे हल्का मंत्रमुग्ध बेरियन, Λ<sub>c</sub> और एस<sub>c</sub> बेरियन,{{efn|name=csub|The subscript ''c'' in the symbols for charmed baryons indicate that a strange quark in a hyperon is replaced with a charm quark; the superscript, if present, still represents the total charge of the baryon.}} मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि में बाध्य अवस्थाओं में मौजूद होने की भविष्यवाणी की जाती है, और उन प्रक्रियाओं के अनुरूप बनाई जा सकती है जो हाइपरन्यूक्लि बनाने के लिए उपयोग की जाती हैं।<ref name="Gastão"/>एल की गहराई<sub>c</sub> परमाणु पदार्थ में क्षमता 58 MeV होने का अनुमान लगाया गया है,<ref name="Gastão"/>लेकिन Λ हाइपरन्यूक्लि के विपरीत, बड़े हाइपरन्यूक्लि में धनावेशित Λ होता है<sub>c</sub> [[कूलम्ब प्रतिकर्षण]] के कारण संबंधित Λ हाइपरन्यूक्लि की तुलना में कम स्थिर होगा।<ref>{{cite journal |last1=Güven |first1=H. |last2=Bozkurt |first2=K. |last3=Khan |first3=E. |last4=Margueron |first4=J. |title=एक माध्य क्षेत्र दृष्टिकोण के भीतर मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की जमीनी अवस्था के गुण|journal=Physical Review C |date=10 December 2021 |volume=104 |issue=6 |pages=064306 |doi=10.1103/PhysRevC.104.064306|arxiv=2106.04491 |bibcode=2021PhRvC.104f4306G |s2cid=235368356 }}</ref> Λ के बीच द्रव्यमान अंतर<sub>c</sub> और यह {{physics particle|Σ|TR=+|BR=c}हाइपरन्यूक्लि में होने के लिए इन बेरोनों के प्रशंसनीय मिश्रण के लिए } बहुत बड़ा है।<ref>{{cite journal |last1=Vidaña |first1=I. |last2=Ramos |first2=A. |last3=Jiménez-Tejero |first3=C. E. |title=मंत्रमुग्ध नाभिक एक सूक्ष्म बहु-शरीर दृष्टिकोण के भीतर|journal=Physical Review C |date=23 April 2019 |volume=99 |issue=4 |pages=045208 |doi=10.1103/PhysRevC.99.045208|arxiv=1901.09644 |bibcode=2019PhRvC..99d5208V |s2cid=119100085 }}</ref> सम्मोहक हाइपरन्यूक्लिओ के कमजोर क्षय में साधारण हाइपरन्यूक्लिओ की तुलना में मजबूत [[विशेष सापेक्षता]] सुधार होते हैं, क्योंकि क्षय प्रक्रिया में जारी ऊर्जा Λ बेरोन के द्रव्यमान के बराबर होती है।<ref>{{cite journal |last1=Fontoura |first1=C E |last2=Krmpotić |first2=F |last3=Galeão |first3=A P |last4=Conti |first4=C De |last5=Krein |first5=G |title=मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लिआई का नॉनमेसोनिक कमजोर क्षय|journal=Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics |date=1 January 2018 |volume=45 |issue=1 |pages=015101 |doi=10.1088/1361-6471/aa982a|arxiv=1711.04579 |bibcode=2018JPhG...45a5101F |s2cid=119184293 }}</ref>
1977 से [[आकर्षण क्वार्क|चार्मित क्वार्क]] वाले नाभिक की सैद्धांतिक रूप से भविष्यवाणी की गई है,<ref>{{cite journal |last1=Dover |first1=C. B. |last2=Kahana |first2=S. H. |title=मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की संभावना|journal=Physical Review Letters |date=12 December 1977 |volume=39 |issue=24 |pages=1506–1509 |doi=10.1103/PhysRevLett.39.1506|bibcode=1977PhRvL..39.1506D }}</ref> और असामान्य क्वार्कों की संभावित अनुपस्थिति के होने के बाद भी चार्मित हाइपेरानी नाभिक के रूप में वर्णित हैं।<ref name="Gastão">{{cite book |last1=Krein |first1=Gastão |title=थर्मोफिजिक्स 2019 (सीईएसटी) पर मध्य यूरोपीय संगोष्ठी|chapter=Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia |date=2019 |volume=2133 |pages=020022 |doi=10.1063/1.5118390|s2cid=201510645 }</ref> विशेष रूप से, सबसे हल्का चार्मित बेरियन, Λ<sub>c</sub> और Σ<sub>c</sub> बेरियन,{{efn|name=csub|The subscript ''c'' in the symbols for charmed baryons indicate that a strange quark in a hyperon is replaced with a charm quark; the superscript, if present, still represents the total charge of the baryon.}} चार्मित हाइपेरानी नाभिक में बाध्य अवस्थाओं में सम्मिलित होने की भविष्यवाणी की जाती है, और उन प्रक्रियाओं के अनुरूप बनाई जा सकती है जो हाइपेरानी नाभिक बनाने के लिए उपयोग की जाती हैं।<ref name="Gastão"/> परमाणु पदार्थ में Λ<sub>c</sub> विभव की गहनता 58 मेगावाट होने की भविष्यवाणी की गई है,<ref name="Gastão"/> लेकिन Λ हाइपेरानी नाभिक के विपरीत, बड़े हाइपेरानी नाभिक में धनावेशित Λ<sub>c</sub> होता है [[कूलम्ब प्रतिकर्षण]] के कारण संबंधित Λ हाइपेरानी नाभिक की तुलना में कम स्थिर होगा।<ref>{{cite journal |last1=Güven |first1=H. |last2=Bozkurt |first2=K. |last3=Khan |first3=E. |last4=Margueron |first4=J. |title=एक माध्य क्षेत्र दृष्टिकोण के भीतर मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की जमीनी अवस्था के गुण|journal=Physical Review C |date=10 December 2021 |volume=104 |issue=6 |pages=064306 |doi=10.1103/PhysRevC.104.064306|arxiv=2106.04491 |bibcode=2021PhRvC.104f4306G |s2cid=235368356 }}</ref> Λ<sub>c</sub> और Σ<sup>+</sup><sub>c</sub> के बीच का द्रव्यमान अंतर हाइपरन्यूक्लियर में होने के लिए इन बेरोनों के पर्याप्त मिश्रण के लिए बहुत बड़ा है।<ref>{{cite journal |last1=Vidaña |first1=I. |last2=Ramos |first2=A. |last3=Jiménez-Tejero |first3=C. E. |title=मंत्रमुग्ध नाभिक एक सूक्ष्म बहु-शरीर दृष्टिकोण के भीतर|journal=Physical Review C |date=23 April 2019 |volume=99 |issue=4 |pages=045208 |doi=10.1103/PhysRevC.99.045208|arxiv=1901.09644 |bibcode=2019PhRvC..99d5208V |s2cid=119100085 }}</ref> चार्मित हाइपरन्यूक्लिओ के दुर्बल क्षय में साधारण हाइपरन्यूक्लिओ की तुलना में प्रबल [[विशेष सापेक्षता]] सुधार होते हैं, क्योंकि क्षय प्रक्रिया में जारी ऊर्जा Λ बेरोन के द्रव्यमान के बराबर होती है।<ref>{{cite journal |last1=Fontoura |first1=C E |last2=Krmpotić |first2=F |last3=Galeão |first3=A P |last4=Conti |first4=C De |last5=Krein |first5=G |title=मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लिआई का नॉनमेसोनिक कमजोर क्षय|journal=Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics |date=1 January 2018 |volume=45 |issue=1 |pages=015101 |doi=10.1088/1361-6471/aa982a|arxiv=1711.04579 |bibcode=2018JPhG...45a5101F |s2cid=119184293 }}</ref>




== यह भी देखें ==
== यह भी देखें ==
*[[स्ट्रेंजलेट]], पदार्थ का एक काल्पनिक रूप जिसमें विचित्र क्वार्क भी होते हैं
*[[स्ट्रेंजलेट]] (असामान्य), पदार्थ का काल्पनिक रूप जिसमें असामान्य क्वार्क भी होते हैं।


==टिप्पणियाँ==
==टिप्पणियाँ==
Line 147: Line 146:


{{Authority control}}
{{Authority control}}
[[Category: विदेशी पदार्थ]] [[Category: परमाणु भौतिकी]] [[Category: अजीब क्वार्क]]


[[Category: Machine Translated Page]]
[[Category:CS1 English-language sources (en)]]
[[Category:CS1 maint]]
[[Category:Citation Style 1 templates|M]]
[[Category:Collapse templates]]
[[Category:Created On 29/03/2023]]
[[Category:Created On 29/03/2023]]
[[Category:Lua-based templates]]
[[Category:Machine Translated Page]]
[[Category:Navigational boxes| ]]
[[Category:Navigational boxes without horizontal lists]]
[[Category:Pages with script errors]]
[[Category:Sidebars with styles needing conversion]]
[[Category:Template documentation pages|Documentation/doc]]
[[Category:Templates Vigyan Ready]]
[[Category:Templates based on the Citation/CS1 Lua module]]
[[Category:Templates generating COinS|Cite magazine]]
[[Category:Templates generating microformats]]
[[Category:Templates that add a tracking category]]
[[Category:Templates that are not mobile friendly]]
[[Category:Templates that generate short descriptions]]
[[Category:Templates using TemplateData]]
[[Category:Wikipedia fully protected templates|Cite magazine]]
[[Category:Wikipedia metatemplates]]
[[Category:अजीब क्वार्क]]
[[Category:परमाणु भौतिकी]]
[[Category:विदेशी पदार्थ]]

Latest revision as of 11:52, 24 April 2023

हाइपरन्यूक्लियस पारंपरिक परमाणु नाभिक के समान होता है, लेकिन इसमें सामान्य प्रोटॉन और न्यूट्रॉन के अतिरिक्त कम से कम हाइपरॉन होता है। हाइपरॉन्स बैरियन कणों की श्रेणी है जो गैर-शून्य विलक्षणता क्वांटम संख्या को ले जाती है, जो कि प्रबल और विद्युत चुम्बकीय परस्पर क्रिया द्वारा संरक्षित है।

विभिन्न प्रकार की प्रतिक्रियाएं नाभिक में या एक से अधिक इकाइयों की विलक्षणता को संचय करने की सुविधा देती हैं। सबसे हल्का हाइपरॉन, लैम्ब्डा बेरोन (Λ) युक्त हाइपेरानी नाभिक, सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक दृढ बद्ध होते हैं, हालांकि वे लगभग 200 पीएस के औसत जीवनकाल के साथ प्रभावहीन बल के माध्यम से क्षय कर सकते हैं। सिग्मा (Σ) हाइपेरानी नाभिक की मांग की गई है, क्योंकि इसमें xi बेरियन (Ξ) या दो Λ's वाले दोहरे-असामान्य नाभिक हैं।

नामकरण

कुल प्रचक्रण 1/2 (बाएं) और कुल प्रचक्रण 3/2 (दाएं) के साथ तीन ऊपर-नीचे और स्ट्रेंज क्वार्क (असामान्य क्वार्क) का संयोजन।
कुल प्रचक्रण 1⁄2 (बाएं) और कुल प्रचक्रण 3⁄2 (दाएं) के साथ तीन ऊपर-नीचे और स्ट्रेंज क्वार्क (असामान्य क्वार्क) का संयोजन।

हाइपरन्यूक्लिओ को उनके परमाणु संख्या और बेरोन संख्या के संदर्भ में नामित किया जाता है, जैसा कि सामान्य नाभिक में होता है, साथ ही हाइपरॉन (एस) जो प्रतीक के बाएं सबस्क्रिप्ट में सूचीबद्ध होते हैं, इस संकेत के साथ कि परमाणु संख्या को हाइपरन्यूक्लियस के कुल आवेश के रूप में व्याख्या किया जाता है। आवेशित किए गए हाइपरॉन जैसे xi ऋणात्मक (Ξ−) के साथ-साथ प्रोटॉन भी सम्मिलित हैं। उदाहरण के लिए, हाइपरन्यूक्लियस 16
ΛO
 में 8 प्रोटॉन, 7 न्यूट्रॉन और एक Λ (जिसमें कोई आवेश नहीं होता) होता है।[1]

इतिहास

पहली बार 1952 में मैरियन डेनिज़ और जेरज़ी प्निव्स्की द्वारा खोजा गया था, जो उनके ऊर्जावान लेकिन विलंबित क्षय के आधार पर ब्रह्मांडीय किरणों के संपर्क में आने वाली परमाणु पायस प्लेट का उपयोग करते थे। यह घटना Λ बेरोन युक्त परमाणु खंड के कारण होने का अनुमान लगाया गया था।[2] 1970 के दशक तक प्रयोग ब्रह्मांडीय किरणों का उपयोग करके पायस में उत्पादित हाइपेरानी नाभिक का अध्ययन करना जारी रखेंगे, और बाद में कण त्वरक से पिओन (π) और काओन (K) किरणपुंज का उपयोग करेंगे।[1]

1980 के दशक से, पिओन और काओन किरणपुंज का उपयोग करने वाली अधिक कुशल उत्पादन विधियों ने परमाणु अनुसंधान के लिए यूरोपीय परिषद, ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला, कोसोवो की ऊर्जा निगम, DAφNE, और जेपीएआरसी सहित विभिन्न त्वरक सुविधाओं पर आगे की जांच की स्वीकृति दी है।[3] 2010 के दशक में, एक विशाल आयन कोलाइडर प्रयोग और एसटीएआर प्रयोग जैसे भारी आयन प्रयोगों ने सबसे पहले क्वार्क-ग्लूऑन प्लाज्मा से हैड्रोनीकरण के माध्यम से बनने वाले प्रकाश हाइपेरानी नाभिक के उत्पादन और माप की स्वीकृति दी।[4]

गुण

हाइपरन्यूक्लियर भौतिकी सामान्य नाभिक से भिन्न होती है क्योंकि हाइपरॉन चार न्यूक्लियॉन प्रचक्रण (भौतिकी) और समभारिक प्रचक्रण से भिन्न होता है। अर्थात्, एकल हाइपरॉन पाउली अपवर्जन सिद्धांत द्वारा प्रतिबंधित नहीं है, और निम्नतम ऊर्जा स्तर तक मंद हो सकता है।[5] जैसे, हाइपेरानी नाभिक प्रायः सामान्य नाभिक की तुलना में छोटे और अधिक दृढ बद्ध होते हैं;[6] उदाहरण के लिए, लिथियम हाइपरन्यूक्लियस 7
ΛLi
 सामान्य नाभिक से 19% 6 Li छोटा है।[7][8] हालाँकि, हाइपरॉन्स प्रभावहीन बल के माध्यम से क्षय कर सकते हैं; मुक्त Λ का औसत जीवनकाल है 263±2 पीएस, और Λ हाइपरन्यूक्लियस का आकार सामान्य रूप से आंशिक छोटा होता है।[9]

गैर-अद्वितीय सामान्य नाभिक और असामान्य हाइपेरानी नाभिक दोनों के लिए सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र विकसित किया गया है, जो Λ, ΛΛ, Σ, और Ξ हाइपरॉन (एस) वाले हाइपेरानी नाभिक के द्रव्यमान का अनुमान लगा सकता है।[10][11] हाइपरन्यूक्लियर के लिए न्यूट्रॉन और प्रोटॉन ड्रिप लाइन की भविष्यवाणी की जाती है और सामान्य न्यूट्रॉन और प्रोटॉन ड्रिपलाइन से अधिक कुछ असामान्य हाइपेरानी नाभिक के अस्तित्व का सुझाव दिया जाता है।[6] इस सामान्यीकृत द्रव्यमान सूत्र को बोटविना और पोचोडज़ल्ला द्वारा सामंता सूत्र का नाम दिया गया था और भारी-आयन संघट्‍टन में हाइपेरानी नाभिक की सापेक्ष उत्पादन की भविष्यवाणी करने के लिए उपयोग किया गया था।[12]


प्रकार

Λ हाइपेरानी नाभिक

सबसे सरल, और सबसे अच्छी तरह से समझे जाने वाले, हाइपरन्यूक्लियस के प्रकार में केवल सबसे हल्का हाइपरॉन, Λ सम्मिलित है।[5]

जबकि दो न्यूक्लियॉन आभासी कण पियोन द्वारा मध्यस्थता वाले परमाणु बल के माध्यम से परस्पर क्रिया कर सकते हैं, Λ एक पिओन उत्सर्जित करने पर Σ बैरियन बन जाता है[lower-alpha 1] इसलिए Λ-नाभिकीय अन्योन्यक्रिया केवल अधिक विशाल मेसॉनों जैसे कि η और ω मेसॉन, या दो या दो से अधिक मेसॉनों के साथ आदान-प्रदान के माध्यम से मध्यस्थ है।[14] इसका तात्पर्य है कि Λ-न्यूक्लियॉन परस्पर क्रिया दुर्बल है और मानक परमाणु बल की तुलना में छोटी सीमा है, और न्यूक्लियस में Λ की विभव कूप न्यूक्लियॉन की तुलना में सामान्य है;[15] हाइपेरानी नाभिक में, Λ विभव की गहनता लगभग 30 मेगावाट है।[16] हालांकि, Λ-न्यूक्लियॉन अन्तः क्रिया में एक-पियन विनिमय हाइपेरानी नाभिक में Λ और Σ बेरिऑन के क्वांटम-यांत्रिक मिश्रण का कारण बनता है (जो मुक्त आकाश में नहीं होता है), विशेष रूप से न्यूट्रॉन-समृद्ध हाइपेरानी नाभिक में होता है।[17][18][19] इसके अतिरिक्त, Λ और दो न्यूक्लियंस के बीच तीन-निकाय बल नाभिक में तीन-निकाय अंतःक्रिया से अधिक महत्वपूर्ण होने की अपेक्षा है, क्योंकि Λ आभासी Σ मध्यवर्ती के साथ दो पियोनों का विनिमय कर सकता है, जबकि न्यूक्लियंस में समतुल्य प्रक्रिया के लिए अपेक्षाकृत भारी डेल्टा बेरियन (Δ) मध्यवर्ती की आवश्यकता होती है।[14]

सभी हाइपरॉन्स की तरह, Λ हाइपेरानी नाभिक दुर्बल अंतःक्रिया के माध्यम से क्षय कर सकता है, जो इसे हल्का बैरिऑन में बदल देता है और मेसन या लेप्टान-प्रति लेपटोन युग्म का उत्सर्जन करता है। मुक्त आकाश में, Λ सामान्य रूप से 263±2 पीएस के कुल आधे जीवन के साथ एक प्रोटॉन और एक π-मेसन, या एक न्यूट्रॉन और एक π0 में प्रभावहीन बल के माध्यम से क्षय होता है।[20] हाइपरन्यूक्लियस में न्यूक्लियॉन Λ को प्रभावहीन बल के माध्यम से पिओन उत्सर्जित किए बिना क्षय का कारण बन सकता है; पिओन उत्सर्जक क्षय मोड के दमन के कारण यह प्रक्रिया भारी हाइपेरानी नाभिक में प्रभावी हो जाती है।[21] हाइपरन्यूक्लियस में Λ का आधा जीवन अधिकतम कम होता है, जो 56
ΛFe
,के पास लगभग 215±14 पीएस तक स्थिर होता है,[22] लेकिन कुछ अनुभवजन्य माप एक दूसरे से या सैद्धांतिक भविष्यवाणियों से अपेक्षाकृत अधिक सीमा तक असहमत होते हैं।[23]

हाइपरट्रिटोन

सबसे सरल हाइपरन्यूक्लियस हाइपरट्रिटोन (3
ΛH
) है, जिसमें प्रोटॉन, न्यूट्रॉन और Λ हाइपरॉन होता है। इस प्रणाली में Λ अधिक शिथिलत: बद्ध है, जिसमें 130 किलोवाट की पृथक्करण ऊर्जा और 10.6 फेमटोमीटर की एक बड़ी त्रिज्या है,[24] जबकि ड्यूटेरॉन के लिए यह लगभग 2.13 फेमटोमीटर है।[25]

यह शिथिल बंधन जीवन-काल मुक्त Λ के समान होगा। हालाँकि, मापा गया हाइपरट्रिटन जीवनकाल सभी प्रयोगों में औसत रहा (लगभग 206+15
−13 पीएस) सिद्धांत द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में अपेक्षाकृत अधिक कम है, क्योंकि गैर-मेसोनिक क्षय मोड अपेक्षाकृत सामान्य होने की अपेक्षा है; कुछ प्रायोगिक परिणाम इस औसत से अपेक्षाकृत अधिक कम या अधिक लंबे हैं।[26][27]


Σ हाइपेरानी नाभिक

Σ बेरोन युक्त हाइपेरानी नाभिक का अस्तित्व कम स्पष्ट है। 1980 के दशक के प्रारंभ में कई प्रयोगों ने Λ पृथक्करण ऊर्जा के ऊपर बाध्य हाइपरन्यूक्लियर अवस्थाओ की सूचना दी और माना कि उनमें से अल्प भारी Σ बेरोन है, लेकिन दशक के बाद के प्रयोगों ने ऐसे अवस्थाओ के अस्तित्व को अस्वीकृत कर दिया।[5] विद्युतचुंबकीय बल द्वारा एक नाभिक से जुड़े Σ− वाले असामान्य परमाणुओं के परिणाम ने मध्यम आकार और बड़े हाइपरन्यूक्लिओ में शुद्ध प्रतिकारक Σ-न्यूक्लियॉन परस्पर क्रिया पायी है, जिसका अर्थ है कि इस तरह की द्रव्यमान सीमा में कोई Σ हाइपरन्यूक्लियर सम्मिलित नहीं है।[5] हालांकि 1998 में एक प्रयोग ने निश्चित रूप से प्रकाश Σ हाइपरन्यूक्लियस 4
ΣHe
 देखा।[5]


ΛΛ और Ξ हाइपेरानी नाभिक

दो Λ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लि बनाए गए हैं। हालांकि, दो असामान्य क्वार्क होने के कारण इस तरह के हाइपरन्यूक्लिओ का उत्पादन करना बहुत कठिन होता है, और 2016 तक, केवल सात पदान्वेषी ΛΛ हाइपरन्यूक्लिओ देखे गए हैं।[28] Λ-न्यूक्लियॉन पारस्परिक क्रिया की तरह, अनुभवजन्य और सैद्धांतिक मॉडल भविष्यवाणी करते हैं कि Λ-Λ पारस्परिक क्रिया कम आकर्षक है।[28][29]

Ξ बेरिऑन युक्त हाइपरन्यूक्लिओ ज्ञात हैं। अनुभवजन्य अध्ययन और सैद्धांतिक मॉडल संकेत देते हैं कि Ξ––प्रोटॉन अन्योन्य क्रिया आकर्षक है, लेकिन Λ–न्यूक्लियॉन अन्योन्य क्रिया से दुर्बल है,[30] Σ– और अन्य ऋणावेशित कणों की तरह, Ξ– भी एक विजातीय परमाणु बना सकता है। जब एक Ξ– एक विदेशी परमाणु या एक हाइपरन्यूक्लियस में बंधा होता है, तो यह एक प्रोटॉन के साथ एक असामान्य क्वार्क (स्ट्रेंज क्वार्क) का आदान-प्रदान करके एक ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिओ में शीघ्रता से क्षय हो जाता है, जो मुक्त आकाश में लगभग 29 मेगावाट ऊर्जा जारी करता है:[lower-alpha 2]

Ξ− + p → Λ + Λ[32][33][24]

Ω हाइपेरानी नाभिक

2018 में लैटिस क्यूसीडी का उपयोग करके ओमेगा क्षेत्र (Ω) युक्त हाइपेरानी नाभिक की प्रागुक्त की गई थी; विशेष रूप से, प्रोटॉन-Ω और Ω-Ω डि-बैरियन (दो बेरिऑन युक्त बंध प्रणाली) के स्थिर होने की अपेक्षा है।[34][35] 2022 तक, किसी भी परिस्थिति में ऐसा कोई हाइपेरानी नाभिक नहीं देखा गया है, लेकिन भारी-आयन संघट्‍टन में ऐसी सबसे हल्की प्रजाति का उत्पादन किया जा सकता है,[36] और एसटीएआर प्रयोग द्वारा माप प्रोटॉन-Ω डि-बैरियन के अस्तित्व के अनुरूप हैं।[37]


उच्च विलक्षणता के साथ हाइपेरानी नाभिक

चूंकि Λ विद्युत रूप से उदासीन है और इसकी परमाणु बल की परस्पर क्रिया आकर्षक है, इसलिए उच्च विलक्षणता और छोटे शुद्ध आवेश के साथ अव्यवस्थित रूप से बड़े हाइपेरानी नाभिक होने की प्रागुक्त की जाती है, जिसमें बिना न्यूक्लियंस वाली प्रजातियां सम्मिलित हैं। सामान्य नाभिक 62Ni के लिए 8.80 MeV/A की तुलना में बहु-असामान्य हाइपरन्यूक्लिओ में प्रति बैरियन परमाणु बाध्यकारी ऊर्जा कुछ शर्तों के अंतर्गत 21 MeV/A तक पहुंच सकती है,[6][38] इसके अतिरिक्त, Ξ बेरिऑन का निर्माण तेजी से ऊर्जावान रूप से अनुकूल होना चाहिए, इसके विपरीत जब कोई Λ नहीं है, क्योंकि पाउली अपवर्जन सिद्धांत के कारण न्यूक्लिऑन के साथ विलक्षणता का आदान-प्रदान असंभव होगा।[39]

उत्पादन

सामान्य नाभिकों की बमबारी के माध्यम से हाइपरन्यूक्लियस बनाने के लिए उत्पादन के कई तरीके तैयार किए गए हैं।

विलक्षणता विनिमय और उत्पादन

K− मेसन के उत्पादन की एक विधि एक असामान्य क्वार्क को एक न्यूक्लियॉन से बदल देती है और इसे एक Λ में बदल देती है:[40]

p + K− → Λ + π0
n + K− → Λ + π−

हाइपरन्यूक्लियस के गठन के लिए अनुप्रस्थ परिच्छेद (भौतिकी) अधिकतम होता है जब काओन किरण-पुंज की गति लगभग 500 MeV/c होती है।[41] इस व्यवस्थापन के कई रूप सम्मिलित हैं, जिनमें वे भी सम्मिलित हैं जहां आपतित केऑन को या तो नाभिक से संघट्टन से पहले स्थिर कर दिया जाता है।[40]

दुर्लभ स्थितियों में, आने वाले K− प्रतिक्रिया के माध्यम से एक Ξ हाइपरन्यूक्लियस का उत्पादन कर सकते हैं:

p + K− → Ξ− + K+[42]

समतुल्य विलक्षणता उत्पादन प्रतिक्रिया में π+ मेसन सम्मिलित होता है, जो न्यूट्रॉन के साथ प्रतिक्रिया करके इसे Λ में बदल देता है:[43]

n + π+ → Λ + K+

इस प्रतिक्रिया का 1.05 GeV/c के किरणपुंज संवेग पर अधिकतम अनुप्रस्थ परिच्छेद है, और Λ हाइपेरानी नाभिक के लिए सबसे दक्ष उत्पादन मार्ग है, लेकिन इसके लिए विलक्षणता विनिमय विधियों की तुलना में बड़े लक्ष्यों की आवश्यकता होती है।[43]

प्रत्यास्थ प्रकीर्णन

प्रोटॉन का इलेक्ट्रॉन प्रकीर्णन इसे Λ में बदल सकता है और K+ उत्पन्न कर सकता है:[44]

p + e− → Λ + e−′ + K+

जहां पहला प्रतीक प्रकीर्णन इलेक्ट्रॉन को दर्शाता है। इलेक्ट्रॉन किरणपुंज की ऊर्जा को पियोन या काओन किरणपुंज की तुलना में अधिक आसानी से समस्वरित किया जा सकता है, जिससे हाइपरन्यूक्लियर ऊर्जा स्तर को मापना और अंशशोधन करना आसान हो जाता है।[44] प्रारंभ में सैद्धांतिक रूप से 1980 के दशक में प्रागुक्त की गई थी, इस पद्धति का पहली बार 2000 के दशक के प्रारंभ में प्रयोगात्मक रूप से उपयोग किया गया था।[45]


हाइपरॉन प्रग्रहण

एक Ξ- बेरिऑन को एक नाभिक द्वारा प्रग्रहण कर लेने से एक Ξ- अद्वितीय परमाणु या हाइपरन्यूक्लियस बन सकता है।[32] प्रग्रहण करने पर, यह ΛΛ हाइपरन्यूक्लियस या दो Λ हाइपरन्यूक्लिअस में बदल जाता है।[46] दोष यह है कि Ξ− बेरिऑन को किरणपुंज में बदलना एकल असामान्य हैड्रोन की तुलना में कठिन है।[47] हालांकि, 2020 में प्रारंभ हुआ जे-पीएआरसी का एक प्रयोग एक समान, गैर-किरणपुंज प्रतिस्थापन का उपयोग करके Ξ और ΛΛ हाइपरन्यूक्लि पर डेटा संकलित करेगा, जहां प्रकीर्णन Ξ- बेरिऑन एक पायस लक्ष्य पर निरंतर होते हैं।[32]


भारी-आयन संघट्टन

समान प्रजातियाँ

काओनिक नाभिक

K– मेसन असामान्य परमाणु में नाभिक की परिक्रमा कर सकता है, जैसे कि काओनिक हाइड्रोजन में करता है।[48] हालांकि K–-काओनिक हाइड्रोजन में प्रोटॉन प्रबल अन्योन्यक्रिया प्रतिकारक है,[49] K–-न्यूक्लियस अन्तः क्रिया बड़ी प्रणालियों के लिए आकर्षक है, इसलिए यह मेसन हाइपरन्यूक्लियस से निकटता से जुड़ी दृढ़ता से परिबद्ध स्थिति में प्रवेश कर सकता है;[5] विशेष रूप से, K–-प्रोटॉन-प्रोटॉन प्रणाली प्रयोगात्मक रूप से ज्ञात है और सामान्य नाभिक की तुलना में अधिक दृढ बद्ध हुई है।[50]


चार्मित हाइपेरानी नाभिक

1977 से चार्मित क्वार्क वाले नाभिक की सैद्धांतिक रूप से भविष्यवाणी की गई है,[51] और असामान्य क्वार्कों की संभावित अनुपस्थिति के होने के बाद भी चार्मित हाइपेरानी नाभिक के रूप में वर्णित हैं।[52] विशेष रूप से, सबसे हल्का चार्मित बेरियन, Λc और Σc बेरियन,[lower-alpha 3] चार्मित हाइपेरानी नाभिक में बाध्य अवस्थाओं में सम्मिलित होने की भविष्यवाणी की जाती है, और उन प्रक्रियाओं के अनुरूप बनाई जा सकती है जो हाइपेरानी नाभिक बनाने के लिए उपयोग की जाती हैं।[52] परमाणु पदार्थ में Λc विभव की गहनता 58 मेगावाट होने की भविष्यवाणी की गई है,[52] लेकिन Λ हाइपेरानी नाभिक के विपरीत, बड़े हाइपेरानी नाभिक में धनावेशित Λc होता है कूलम्ब प्रतिकर्षण के कारण संबंधित Λ हाइपेरानी नाभिक की तुलना में कम स्थिर होगा।[53] Λc और Σ+c के बीच का द्रव्यमान अंतर हाइपरन्यूक्लियर में होने के लिए इन बेरोनों के पर्याप्त मिश्रण के लिए बहुत बड़ा है।[54] चार्मित हाइपरन्यूक्लिओ के दुर्बल क्षय में साधारण हाइपरन्यूक्लिओ की तुलना में प्रबल विशेष सापेक्षता सुधार होते हैं, क्योंकि क्षय प्रक्रिया में जारी ऊर्जा Λ बेरोन के द्रव्यमान के बराबर होती है।[55]


यह भी देखें

  • स्ट्रेंजलेट (असामान्य), पदार्थ का काल्पनिक रूप जिसमें असामान्य क्वार्क भी होते हैं।

टिप्पणियाँ

  1. ↑ Isospin (I), a number describing the up and down quark content of the system, is preserved in the strong interaction. Since the isospin of a pion is 1, the Λ baryon (I = 0) must become a Σ (I = 1) upon emitting a pion.[13]
  2. ↑ The initial proton and Ξ– have respective masses of approximately 938.3 and 1321.7 MeV, while the outgoing Λ's are each about 1115.7 MeV;[31] the energy that is released is equal to the amount of mass that is lost (times c2).
  3. ↑ The subscript c in the symbols for charmed baryons indicate that a strange quark in a hyperon is replaced with a charm quark; the superscript, if present, still represents the total charge of the baryon.


संदर्भ

  1. ↑ 1.0 1.1 Gal et al. 2016, p. 2.
  2. ↑ Danysz, M.; Pniewski, J. (March 1953). "Delayed disintegration of a heavy nuclear fragment: I". The London, Edinburgh, and Dublin Philosophical Magazine and Journal of Science. 44 (350): 348–350. doi:10.1080/14786440308520318.
  3. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 29.
  4. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, pp. 53–54.
  5. ↑ 5.0 5.1 5.2 5.3 5.4 5.5 Feliciello, A; Nagae, T (1 September 2015). "Experimental review of hypernuclear physics: recent achievements and future perspectives". Reports on Progress in Physics. 78 (9): 096301. Bibcode:2015RPPh...78i6301F. doi:10.1088/0034-4885/78/9/096301. PMID 26317857. S2CID 25818699.
  6. ↑ 6.0 6.1 6.2 C. Samanta, P. Roy Chowdhury and D.N.Basu (2008). "Lambda hyperonic effect on the normal driplines". Journal of Physics G. 35 (6): 065101–065110. arXiv:0802.3172. Bibcode:2008JPhG...35f5101S. doi:10.1088/0954-3899/35/6/065101. S2CID 118482655.
  7. ↑ Brumfiel, Geoff (1 March 2001). "अतुल्य सिकुड़ता नाभिक". Physical Review Focus. Vol. 7, no. 11.
  8. ↑ Tanida, K.; Tamura, H.; Abe, D.; Akikawa, H.; Araki, K.; Bhang, H.; Endo, T.; Fujii, Y.; Fukuda, T.; Hashimoto, O.; Imai, K.; Hotchi, H.; Kakiguchi, Y.; Kim, J. H.; Kim, Y. D.; Miyoshi, T.; Murakami, T.; Nagae, T.; Noumi, H.; Outa, H.; Ozawa, K.; Saito, T.; Sasao, J.; Sato, Y.; Satoh, S.; Sawafta, R. I.; Sekimoto, M.; Takahashi, T.; Tang, L.; Xia, H. H.; Zhou, S. H.; Zhu, L. H. (5 March 2001). "Measurement of the B(E2) of and Shrinkage of the Hypernuclear Size". Physical Review Letters. 86 (10): 1982–1985. doi:10.1103/PhysRevLett.86.1982. PMID 11289835.
  9. ↑ Gal et al. 2016, p. 18.
  10. ↑ C. Samanta (2006). "Mass formula from normal to hypernuclei". In S. Stoica; L. Trache; R.E. Tribble (eds.). Proceedings of the Carpathian Summer School of Physics 2005. World Scientific. p. 29. ISBN 978-981-270-007-0.
  11. ↑ C. Samanta, P. Roy Chowdhury, D.N.Basu (2006). "Generalized mass formula for non-strange and hyper nuclei with SU(6) symmetry breaking". Journal of Physics G. 32 (3): 363–373. arXiv:nucl-th/0504085. Bibcode:2006JPhG...32..363S. doi:10.1088/0954-3899/32/3/010. S2CID 118870657.{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
  12. ↑ A.S. Botvina; J. Pochodzalla (2007). "Production of hypernuclei in multifragmentation of nuclear spectator matter". Physical Review C. 76 (2): 024909–024912. arXiv:0705.2968. Bibcode:2007PhRvC..76b4909B. doi:10.1103/PhysRevC.76.024909. S2CID 119652113.
  13. ↑ Gal et al. 2016, p. 20.
  14. ↑ 14.0 14.1 Gal et al. 2016, pp. 2, 20–21.
  15. ↑ Gal et al. 2016, p. 6.
  16. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 50.
  17. ↑ Gal et al. 2016, pp. 20–21.
  18. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 52.
  19. ↑ Umeya, A.; Harada, T. (20 February 2009). "Λ–Σ coupling effect in the neutron-rich Λ hypernucleus in a microscopic shell-model calculation". Physical Review C. 79 (2): 024315. arXiv:0810.4591. doi:10.1103/PhysRevC.79.024315. S2CID 117921775.
  20. ↑ Amsler, C.; et al. (Particle Data Group) (2008). "
    Λ
    "     (PDF). Particle listings. Lawrence Berkeley Laboratory.
  21. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 50–51.
  22. ↑ Sato, Y.; Ajimura, S.; Aoki, K.; Bhang, H.; Hasegawa, T.; Hashimoto, O.; Hotchi, H.; Kim, Y. D.; Kishimoto, T.; Maeda, K.; Noumi, H.; Ohta, Y.; Omata, K.; Outa, H.; Park, H.; Sekimoto, M.; Shibata, T.; Takahashi, T.; Youn, M. (9 February 2005). "Mesonic and nonmesonic weak decay widths of medium-heavy Λ hypernuclei". Physical Review C. 71 (2): 025203. arXiv:nucl-ex/0409007v2. Bibcode:2005PhRvC..71b5203S. doi:10.1103/PhysRevC.71.025203. S2CID 119428665.
  23. ↑ Gal et al., 2016 & 17–18.
  24. ↑ 24.0 24.1 Tolos & Fabbietti 2020, p. 53.
  25. ↑ Tiesinga, Eite; Mohr, Peter J.; Newell, David B.; Taylor, Barry N. (1 September 2021). "CODATA Recommended Values of the Fundamental Physical Constants: 2018". Journal of Physical and Chemical Reference Data (in English). 50 (3): 033105. Bibcode:2021JPCRD..50c3105T. doi:10.1063/5.0064853. ISSN 0047-2689. PMC 9890581. PMID 36733295.
  26. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, pp. 52–53.
  27. ↑ ALICE Collaboration (October 2019). " and lifetime measurement in Pb–Pb collisions at s NN = 5.02 TeV via two-body decay". Physics Letters B. 797: 134905. doi:10.1016/j.physletb.2019.134905. S2CID 204776807.
  28. ↑ 28.0 28.1 Tolos & Fabbietti 2020, pp. 43–45, 59.
  29. ↑ ALICE Collaboration (10 October 2019). "Study of the Λ–Λ interaction with femtoscopy correlations in pp and p–Pb collisions at the LHC". Physics Letters B (in English). 797: 134822. arXiv:1905.07209. Bibcode:2019PhLB..79734822A. doi:10.1016/j.physletb.2019.134822. ISSN 0370-2693. S2CID 161048820.
  30. ↑ {{cite book |last1=Krein |first1=Gastão |title=थर्मोफिजिक्स 2019 (सीईएसटी) पर मध्य यूरोपीय संगोष्ठी|chapter=Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia |date=2019 |volume=2133 |pages=020022 |doi=10.1063/1.5118390|s2cid=201510645 }
  31. ↑ Workman, R L; et al. (Particle Data Group) (8 August 2022). "Review of Particle Physics". Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2022 (8): 083C01. doi:10.1093/ptep/ptac097.
  32. ↑ 32.0 32.1 32.2 Yoshida, J.; et al. (The J-PARC 07 Collaboration) (25 March 2021). "J-PARC E07: Systematic Study of Double Strangeness System with Hybrid Emulsion Method". Proceedings of the 3rd J-PARC Symposium (J-PARC2019). Journal of the Physical Society of Japan. 33: 011112. Bibcode:2021jprc.confa1112Y. doi:10.7566/jpscp.33.011112. ISBN 978-4-89027-146-7. S2CID 233692057.
  33. ↑ Gal et al. 2016, pp. 16, 43.
  34. ↑ Iritani, Takumi; et al. (HALQCD Collaboration) (May 2019). "NΩ dibaryon from lattice QCD near the physical point". Physics Letters B. 792: 284–289. arXiv:1810.03416. Bibcode:2019PhLB..792..284I. doi:10.1016/j.physletb.2019.03.050. S2CID 102481007.
  35. ↑ Gongyo, Shinya; et al. (HALQCD Collaboration) (23 May 2018). "लैटिस क्यूसीडी से मोस्ट स्ट्रेंज डिबेरियन". Physical Review Letters. 120 (21): 212001. arXiv:1709.00654. Bibcode:2018PhRvL.120u2001G. doi:10.1103/PhysRevLett.120.212001. PMID 29883161. S2CID 43958833.
  36. ↑ Zhang, Liang; Zhang, Song; Ma, Yu-Gang (May 2022). "Production of ΩNN and ΩΩN in ultra-relativistic heavy-ion collisions". The European Physical Journal C. 82 (5): 416. arXiv:2112.02766. Bibcode:2022EPJC...82..416Z. doi:10.1140/epjc/s10052-022-10336-7. S2CID 244908731.
  37. ↑ STAR Collaboration (March 2019). "The proton–Ω correlation function in Au + Au collisions at s NN = 200 GeV". Physics Letters B. 790: 490–497. doi:10.1016/j.physletb.2019.01.055. S2CID 127339678.
  38. ↑ "मोस्ट टाइटली बाउंड न्यूक्ली". hyperphysics.phy-astr.gsu.edu. Retrieved October 23, 2019.
  39. ↑ Gal et al. 2016, p. 43.
  40. ↑ 40.0 40.1 Gal et al. 2016, pp. 6–10.
  41. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 49.
  42. ↑ Gal et al. 2016, p. 16.
  43. ↑ 43.0 43.1 Gal et al. 2016, pp. 10–12.
  44. ↑ 44.0 44.1 Gal et al. 2016, p. 12.
  45. ↑ Nakamura, Satoshi N.; Fujii, Yuu; Tsukada, Kyo (2013). "इलेक्ट्रॉन बीम का उपयोग करते हुए लैम्ब्डा हाइपरन्यूक्लि की सटीक स्पेक्ट्रोस्कोपी". Nippon Butsuri Gakkai-Shi. 68 (9): 584–592. ISSN 0029-0181.
  46. ↑ Gal et al. 2016, p. 16,43.
  47. ↑ Tolos & Fabbietti 2020, p. 43.
  48. ↑ Iwasaki, M.; Hayano, R. S.; Ito, T. M.; Nakamura, S. N.; Terada, T. P.; Gill, D. R.; Lee, L.; Olin, A.; Salomon, M.; Yen, S.; Bartlett, K.; Beer, G. A.; Mason, G.; Trayling, G.; Outa, H.; Taniguchi, T.; Yamashita, Y.; Seki, R. (21 April 1997). "Observation of Kaonic Hydrogen K α X Rays". Physical Review Letters. 78 (16): 3067–3069. Bibcode:1997PhRvL..78.3067I. doi:10.1103/PhysRevLett.78.3067.
  49. ↑ Bazzi, M.; Beer, G.; Bombelli, L.; Bragadireanu, A.M.; Cargnelli, M.; Corradi, G.; Curceanu (Petrascu), C.; dʼUffizi, A.; Fiorini, C.; Frizzi, T.; Ghio, F.; Girolami, B.; Guaraldo, C.; Hayano, R.S.; Iliescu, M.; Ishiwatari, T.; Iwasaki, M.; Kienle, P.; Levi Sandri, P.; Longoni, A.; Lucherini, V.; Marton, J.; Okada, S.; Pietreanu, D.; Ponta, T.; Rizzo, A.; Romero Vidal, A.; Scordo, A.; Shi, H.; Sirghi, D.L.; Sirghi, F.; Tatsuno, H.; Tudorache, A.; Tudorache, V.; Vazquez Doce, O.; Widmann, E.; Zmeskal, J. (October 2011). "काओनिक हाइड्रोजन एक्स-रे का एक नया माप". Physics Letters B. 704 (3): 113–117. arXiv:1105.3090. Bibcode:2011PhLB..704..113S. doi:10.1016/j.physletb.2011.09.011. S2CID 118473154.
  50. ↑ Sakuma, F.; et al. (December 2021). "J-PARC में काओनिक नाभिक के हालिया परिणाम और भविष्य की संभावनाएं". Few-Body Systems. 62 (4): 103. arXiv:2110.03150. Bibcode:2021FBS....62..103S. doi:10.1007/s00601-021-01692-3. S2CID 238419423.
  51. ↑ Dover, C. B.; Kahana, S. H. (12 December 1977). "मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की संभावना". Physical Review Letters. 39 (24): 1506–1509. Bibcode:1977PhRvL..39.1506D. doi:10.1103/PhysRevLett.39.1506.
  52. ↑ 52.0 52.1 52.2 {{cite book |last1=Krein |first1=Gastão |title=थर्मोफिजिक्स 2019 (सीईएसटी) पर मध्य यूरोपीय संगोष्ठी|chapter=Charmed hypernuclei and nuclear-bound charmonia |date=2019 |volume=2133 |pages=020022 |doi=10.1063/1.5118390|s2cid=201510645 }
  53. ↑ Güven, H.; Bozkurt, K.; Khan, E.; Margueron, J. (10 December 2021). "एक माध्य क्षेत्र दृष्टिकोण के भीतर मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लि की जमीनी अवस्था के गुण". Physical Review C. 104 (6): 064306. arXiv:2106.04491. Bibcode:2021PhRvC.104f4306G. doi:10.1103/PhysRevC.104.064306. S2CID 235368356.
  54. ↑ Vidaña, I.; Ramos, A.; Jiménez-Tejero, C. E. (23 April 2019). "मंत्रमुग्ध नाभिक एक सूक्ष्म बहु-शरीर दृष्टिकोण के भीतर". Physical Review C. 99 (4): 045208. arXiv:1901.09644. Bibcode:2019PhRvC..99d5208V. doi:10.1103/PhysRevC.99.045208. S2CID 119100085.
  55. ↑ Fontoura, C E; Krmpotić, F; Galeão, A P; Conti, C De; Krein, G (1 January 2018). "मंत्रमुग्ध हाइपरन्यूक्लिआई का नॉनमेसोनिक कमजोर क्षय". Journal of Physics G: Nuclear and Particle Physics. 45 (1): 015101. arXiv:1711.04579. Bibcode:2018JPhG...45a5101F. doi:10.1088/1361-6471/aa982a. S2CID 119184293.
Retrieved from ‘https://www.vigyanwiki.in/index.php?title=हाइपरन्यूक्लियस&oldid=140044’