बैरोक्लिनिटी: Difference between revisions

Revision as of 22:56, 23 May 2023

घनत्व रेखाएँ और समदाब रेखाएँ एक बैरोक्लिनिक द्रव में लंबवत रूप से पार करती हैं।

बैरोक्लिनिक वायुमंडलीय समस्तरण के समय समतापी वक्र और समदाब रेखा के एक गठन का दृश्य है।

द्रव गतिकी में, एक स्तरीकृत तरल पदार्थ की बैरोक्लिनिक एक उपाय है कि एक द्रव में घनत्व में दबाव की प्रवणता कितनी गलत है।^[1]^[2] मौसम विज्ञान में एक बैरोक्लिनिक प्रवाह वह होता है जिसमें घनत्व तापमान और दबाव दोनों पर निर्भर करता है। एक सरल स्थिति, दाबघनत्वीय प्रवाह, सिर्फ़ दबाव पर घनत्व निर्भरता की अनुमति देता है, इसलिये दबाव-ढाल बल का कर्ल अनुपस्थित हो जाएगा।

बैरोक्लिनिटी इसके समानुपाती है:

\nabla p\times \nabla \rho

जो निरंतर दबाव की सतहों और निरंतर घनत्व की सतहों के बीच के कोण की ज्या के समानुपाती होता है। इस प्रकार, एक बैरोट्रोपिक तरल पदार्थ में, ये सतह समानांतर हैं।^[3]^[4]^[5]

पृथ्वी के वायुमंडल में, बैरोट्रोपिक प्रवाह उष्णकटिबंधीय क्षेत्रों में एक बेहतर सन्निकटन है, जहां घनत्व सतह और दबाव सतह दोनों लगभग समतल हैं, जबकि उच्च अक्षांश में प्रवाह अधिक बैरोक्लिनिक है।^[6] उच्च वायुमंडलीय बैरोक्लिनिटी के इन मध्य अक्षांश क्षेत्रों को संक्षिप्त-अनुपात चक्रवातों के लगातार गठन की विशेषता है,^[7] चूंकि ये वास्तव में बैरोक्लिनिटी शब्द पर निर्भर नहीं हैं: उदाहरण के लिए, सामान्यतः दबाव समन्वय iso-सतहों पर उनका अध्ययन किया जाता है जहां अवधि का आवर्त समीकरण उत्पादन में कोई योगदान नहीं है।

बैरोक्लिनिक अस्थिरता

बैरोक्लिनिक अस्थिरता वायुमंडल और महासागरों में मौलिक महत्व की द्रव गतिशील अस्थिरता है। वायुमंडल में यह मध्य अक्षांशों में मौसम पर हावी होने वाले चक्रवातों और प्रतिचक्रवात को आकार देने वाला प्रमुख तंत्र है। समुद्र में यह मध्य मापक्रम एडीज का एक क्षेत्र उत्पन्न करता है जो समुद्री गतिशीलता और अन्वेषक के परिवहन में विभिन्न भूमिकाएँ निभाते हैं।

क्या तरल पदार्थ तेजी से घूर्णन के रूप में गिना जाता है, इस संदर्भ में रॉस्बी संख्या द्वारा निर्धारित किया जाता है, जो कि ठोस शरीर के परिक्रमण के लिए प्रवाह कितने पास है इसका एक उपाय है। अधिक सटीक रूप से, ठोस शरीर के घूर्णन में प्रवाह में आवर्त होती है जो इसके कोणीय वेग के समानुपाती होती है। रॉस्बी संख्या ठोस पिंड के घूर्णन से आवर्त के प्रस्थान का एक उपाय है। प्रासंगिक होने के लिए बैरोक्लिनिक अस्थिरता की अवधारणा के लिए रॉस्बी संख्या छोटी होनी चाहिए। जब रॉस्बी संख्या बड़ी होती है, तो अन्य प्रकार की अस्थिरताएं, जिन्हें अधिकांशतः जड़त्वीय कहा जाता है, जो अधिक प्रासंगिक हो जाती हैं।^{[citation needed]}

स्थिर रूप से स्तरीकृत प्रवाह का सबसे सरल उदाहरण ऊंचाई के साथ घटते घनत्व के साथ एक असम्पीडित प्रवाह है।^{[citation needed]}

वायुमंडल जैसे संपीड़ित गैस में, प्रासंगिक माप एन्ट्रापी का लंबवत ढाल है, जो प्रवाह के लिए स्थिर रूप से स्तरीकृत होने के लिए ऊंचाई के साथ बढ़ना चाहिए।^{[citation needed]}

स्तरीकरण की क्षमता को यह पूछकर मापा जाता है कि प्रवाह को अस्थिर करने और प्रतिष्ठित केल्विन-हेल्महोल्ट्ज अस्थिरता पैदा करने के लिए क्षैतिज हवाओं के ऊर्ध्वाधर अपरूपण को कितना बड़ा होना चाहिए। इस माप को रिचर्डसन संख्या कहा जाता है। जब रिचर्डसन संख्या बड़ी होती है, तो इस शेर अस्थिरता को रोकने के लिए स्तरीकरण काफी ठोस होती है।^{[citation needed]}

1940 के दशक के अंत में बैरोक्लिनिक अस्थिरता पर जूल चार्नी और एरिक ईडी के उत्कृष्ट कार्य से पहले,^[8]^[9] मध्य-अक्षांश एडीज की संरचना की व्याख्या करने की कोशिश करने वाले अधिकांश सिद्धांतों ने अपने प्रारंभिक बिंदुओं के रूप में उच्च रॉस्बी संख्या या छोटे रिचर्डसन संख्या अस्थिरताओं को लिया है। उस समय द्रव गतिकीवादियों से परिचित थे। बैरोक्लिनिक अस्थिरता की सबसे महत्वपूर्ण विशेषता यह है कि यह तीव्र आवर्तन और ठोस स्थिर स्तरीकरण की स्थिति में भी उपस्थित है, जो सामान्यतः वातावरण में देखी जाती है।^{[citation needed]}

बैरोक्लिनिक अस्थिरता के लिए ऊर्जा स्रोत पर्यावरणीय प्रवाह में संभावित ऊर्जा है। जैसे-जैसे अस्थिरता बढ़ती है, द्रव के द्रव्यमान का केंद्र कम होता जाता है। वायुमंडल में बढ़ती तरंगों में, ठंडी हवा नीचे की ओर और भूमध्य रेखा की ओर चलती है, जो गर्म हवा को ध्रुव की ओर और ऊपर की ओर विस्थापित करती है।^{[citation needed]}

बैरोक्लिनिक अस्थिरता की प्रयोगशाला में घूर्णन, द्रव से भरे वृत्त का उपयोग करके जांच की जा सकती है। वलय को बाहरी दीवार पर गर्म किया जाता है और भीतरी दीवार पर ठंडा किया जाता है, और परिणामी द्रव प्रवाह बैरोक्लिनिक रूप से अस्थिर तरंगों को जन्म देता है।^[10]^[11]

शब्द "बारोक्लिनिक" उस तंत्र को संदर्भित करता है जिसके द्वारा आवर्त उत्पन्न होती है। आवर्त वेग आधार पर मुड़ा हुआ है। सामान्य तौर पर, आवर्त के विकास को संवहन से योगदान में विभाजित किया जा सकता है, लचक और घुमा हुआ है और बैरोक्लिनिक आवर्त युग, जो तब होता है जब कोई निरंतर दबाव की सतहों के साथ घनत्व ढाल होता है। बैरोक्लिनिक प्रवाह को दाबघनत्वीय प्रवाह से अलग किया जा सकता है जिसमें घनत्व और दबाव की सतहें मेल खाती हैं और कोई बैरोक्लिनिक ऊर्ध्वता नहीं है।^{[citation needed]}

इन बैरोक्लिनिक अस्थिरताओं के विकास के अध्ययन के रूप में वे बढ़ते हैं और फिर क्षय मध्य अक्षांश मौसम की मौलिक विशेषताओं के सिद्धांतों को विकसित करने का एक महत्वपूर्ण हिस्सा है।^{[citation needed]}

बैरोक्लिनिक संवाहक

एक घर्षण रहित तरल पदार्थ (यूलर समीकरण) के लिए गति के समीकरण से शुरुआत करते हुए और कर्ल लेते हुए, तरल वेग के कर्ल के लिए गति के समीकरण पर पहुंचते हैं,^{[citation needed]}

एक तरल पदार्थ में जो सभी समान घनत्व का नहीं है, एक स्रोत शब्द वर्टिसिटी समीकरण में प्रकट होता है जब भी निरंतर घनत्व ( समघनत्वी सतहें) और निरंतर दबाव (समदाब सतहें) संरेखित नहीं होती हैं। स्थानीय आवर्त की द्रव्य व्युत्पन्न द्वारा दी गई है:^{[citation needed]}

{\frac {D{\vec {\omega }}}{Dt}}\equiv {\frac {\partial {\vec {\omega }}}{\partial t}}+\left({\vec {u}}\cdot {\vec {\nabla }}\right){\vec {\omega }}=\left({\vec {\omega }}\cdot {\vec {\nabla }}\right){\vec {u}}-{\vec {\omega }}\left({\vec {\nabla }}\cdot {\vec {u}}\right)+\underbrace {{\frac {1}{\rho ^{2}}}{\vec {\nabla }}\rho \times {\vec {\nabla }}p} _{\text{baroclinic contribution}}

(कहाँ ${\vec {u}}$ वेग है और ${\vec {\omega }}={\vec {\nabla }}\times {\vec {u}}$ वोर्टिसिटी है,^[12] $p$ दबाव है, और $\rho$ घनत्व है)। बैरोक्लिनिक योगदान वेक्टर है:^[13]

{\frac {1}{\rho ^{2}}}{\vec {\nabla }}\rho \times {\vec {\nabla }}p

यह वेक्टर, जिसे कभी-कभी सोलनॉइडल वेक्टर कहा जाता है,^[14] कंप्रेसिबल तरल पदार्थ और असम्पीडित (लेकिन अमानवीय) तरल पदार्थ दोनों में रुचि रखता है। आंतरिक गुरुत्व तरंगों के साथ-साथ अस्थिर रेले-टेलर मोड का विश्लेषण बैरोक्लिनिक वेक्टर के परिप्रेक्ष्य से किया जा सकता है। अमानवीय मीडिया के माध्यम से झटकों के पारित होने से वर्टिसिटी के निर्माण में भी रुचि है,^[15]^[16] जैसे कि रिचटमायर-मेशकोव अस्थिरता में।^[17]^{[citation needed]}

अनुभवी गोताखोर बहुत धीमी तरंगों से परिचित होते हैं जो थर्मोकलाइन या halocline पर उत्तेजित हो सकते हैं, जिन्हें आंतरिक तरंगों के रूप में जाना जाता है। समान तरंगें पानी की परत और तेल की परत के बीच उत्पन्न हो सकती हैं। जब इन दो सतहों के बीच का अंतराफलक क्षैतिज नहीं होता है और सिस्टम हाइड्रोस्टेटिक संतुलन के करीब होता है, तो दबाव का ढाल ऊर्ध्वाधर होता है लेकिन घनत्व का ढाल नहीं होता है। इसलिए बैरोक्लिनिक वेक्टर गैर-शून्य है, और बैरोक्लिनिक वेक्टर की भावना इंटरफ़ेस स्तर को बाहर करने के लिए वर्टिसिटी बनाना है। इस प्रक्रिया में, इंटरफ़ेस ओवरशूट हो जाता है, और परिणाम एक दोलन होता है जो एक आंतरिक गुरुत्व तरंग है। सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के विपरीत, आंतरिक गुरुत्व तरंगों को एक तेज इंटरफ़ेस की आवश्यकता नहीं होती है। उदाहरण के लिए, पानी के निकायों में, तापमान या लवणता में क्रमिक ढाल बैरोक्लिनिक वेक्टर द्वारा संचालित आंतरिक गुरुत्व तरंगों का समर्थन करने के लिए पर्याप्त है।^{[citation needed]}

संदर्भ

↑ Marshall, J., and R.A. Plumb. 2007. Atmosphere, Ocean, and Climate Dynamics. Academic Press,
↑ Holton (2004), p. 77.
↑ Gill (1982), p. 122: ″The strict meaning of the term ′barotropic′ is that the pressure is constant on surfaces of constant density...″
↑ Tritton (1988), p. 179: ″In general, a barotropic situation is one in which surfaces of constant pressure and surfaces of constant density coincide; a baroclinic situation is one in which they intersect.″
↑ Holton (2004), p. 74: ″A barotropic atmosphere is one in which density depends only on the pressure, $\rho =\rho (p)$ , so that isobaric surfaces are also surfaces of constant density.″
↑ Robinson, J. P. (1999). समकालीन जलवायु विज्ञान. Henderson-Sellers, A. (Second ed.). Oxfordshire, England: Routledge. p. 151. ISBN 9781315842660. OCLC 893676683.
↑ Houze, Robert A. (2014-01-01), Houze, Robert A. (ed.), "Chapter 11 - Clouds and Precipitation in Extratropical Cyclones", International Geophysics, Cloud Dynamics, Academic Press, vol. 104, pp. 329–367, doi:10.1016/b978-0-12-374266-7.00011-1, ISBN 9780123742667
↑ Charney, J. G. (1947). "बैरोक्लिनिक वेस्टरली करंट में लंबी तरंगों की गतिशीलता". Journal of Meteorology. 4 (5): 136–162. Bibcode:1947JAtS....4..136C. doi:10.1175/1520-0469(1947)004<0136:TDOLWI>2.0.CO;2.
↑ Eady, E. T. (August 1949). "लंबी लहरें और चक्रवाती लहरें". Tellus. 1 (3): 33–52. Bibcode:1949TellA...1...33E. doi:10.1111/j.2153-3490.1949.tb01265.x.
↑ Nadiga, B. T.; Aurnou, J. M. (2008). "A Tabletop Demonstration of Atmospheric Dynamics: Baroclinic Instability". Oceanography. 21 (4): 196–201. doi:10.5670/oceanog.2008.24.
↑ "Lab demos from MIT's Programmes in Atmosphere, Ocean and Climate Archived 2011-05-26 at the Wayback Machine
↑ Pedlosky (1987), p. 22.
↑ Gill (1982), p. 238.
↑ Vallis (2007), p. 166.
↑ Fujisawa, K.; Jackson, T. L.; Balachandar, S. (2019-02-22). "Influence of baroclinic vorticity production on unsteady drag coefficient in shock–particle interaction". Journal of Applied Physics. 125 (8): 084901. Bibcode:2019JAP...125h4901F. doi:10.1063/1.5055002. ISSN 0021-8979. OSTI 1614518. S2CID 127387592.
↑ Boris, J. P.; Picone, J. M. (April 1988). "एक गैस में बुलबुले के माध्यम से आघात प्रसार द्वारा वर्टिसिटी पीढ़ी". Journal of Fluid Mechanics. 189: 23–51. Bibcode:1988JFM...189...23P. doi:10.1017/S0022112088000904. ISSN 1469-7645. S2CID 121116029.
↑ Brouillette, Martin (2002-01-01). "Richttier-बैग अस्थिरता". Annual Review of Fluid Mechanics. 34 (1): 445–468. Bibcode:2002AnRFM..34..445B. doi:10.1146/annurev.fluid.34.090101.162238. ISSN 0066-4189.

ग्रन्थसूची

Holton, James R. (2004). Dmowska, Renata; Holton, James R.; Rossby, H. Thomas (eds.). An Introduction to Dynamic Meteorology. International Geophysics Series. Vol. 88 (4th ed.). Burlington, MA: Elsevier Academic Press. ISBN 978-0-12-354015-7.
Gill, Adrian E. (1982). Donn, William L. (ed.). Atmosphere-Ocean Dynamics. International Geophysical Series. Vol. 30. San Diego, CA: Academic Press. ISBN 978-0-12-283522-3.
Pedlosky, Joseph (1987) [1979]. Geophysical Fluid Dynamics (2nd ed.). New York: Springer-Verlag. ISBN 978-0-387-96387-7.
Tritton, D.J. (1988) [1977]. Physical Fluid Dynamics (2nd ed.). New York, NJ: Oxford University Press. ISBN 978-0-19-854493-7.
Vallis, Geoffrey K. (2007) [2006]. "Vorticity and Potential Vorticity". Atmospheric and Oceanic Fluid Dynamics: Fundamentals and Large-Scale Circulation. Cambridge: Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-84969-2.

बाहरी संबंध

[1] Marshall, J., and R.A. Plumb. 2007. Atmosphere, Ocean, and Climate Dynamics. Academic Press,

[FOOTNOTEHolton200477-2] Holton (2004), p. 77.

[FOOTNOTEGill1982122-3] Gill (1982), p. 122: ″The strict meaning of the term ′barotropic′ is that the pressure is constant on surfaces of constant density...″

[FOOTNOTETritton1988179-4] Tritton (1988), p. 179: ″In general, a barotropic situation is one in which surfaces of constant pressure and surfaces of constant density coincide; a baroclinic situation is one in which they intersect.″

[FOOTNOTEHolton200474-5] Holton (2004), p. 74: ″A barotropic atmosphere is one in which density depends only on the pressure, $\rho =\rho (p)$ , so that isobaric surfaces are also surfaces of constant density.″

[6] Robinson, J. P. (1999). समकालीन जलवायु विज्ञान. Henderson-Sellers, A. (Second ed.). Oxfordshire, England: Routledge. p. 151. ISBN 9781315842660. OCLC 893676683.

[7] Houze, Robert A. (2014-01-01), Houze, Robert A. (ed.), "Chapter 11 - Clouds and Precipitation in Extratropical Cyclones", International Geophysics, Cloud Dynamics, Academic Press, vol. 104, pp. 329–367, doi:10.1016/b978-0-12-374266-7.00011-1, ISBN 9780123742667

[8] Charney, J. G. (1947). "बैरोक्लिनिक वेस्टरली करंट में लंबी तरंगों की गतिशीलता". Journal of Meteorology. 4 (5): 136–162. Bibcode:1947JAtS....4..136C. doi:10.1175/1520-0469(1947)004<0136:TDOLWI>2.0.CO;2.

[9] Eady, E. T. (August 1949). "लंबी लहरें और चक्रवाती लहरें". Tellus. 1 (3): 33–52. Bibcode:1949TellA...1...33E. doi:10.1111/j.2153-3490.1949.tb01265.x.

[10] Nadiga, B. T.; Aurnou, J. M. (2008). "A Tabletop Demonstration of Atmospheric Dynamics: Baroclinic Instability". Oceanography. 21 (4): 196–201. doi:10.5670/oceanog.2008.24.

[11] "Lab demos from MIT's Programmes in Atmosphere, Ocean and Climate Archived 2011-05-26 at the Wayback Machine

[FOOTNOTEPedlosky198722-12] Pedlosky (1987), p. 22.

[FOOTNOTEGill1982238-13] Gill (1982), p. 238.

[FOOTNOTEVallis2007166-14] Vallis (2007), p. 166.

[15] Fujisawa, K.; Jackson, T. L.; Balachandar, S. (2019-02-22). "Influence of baroclinic vorticity production on unsteady drag coefficient in shock–particle interaction". Journal of Applied Physics. 125 (8): 084901. Bibcode:2019JAP...125h4901F. doi:10.1063/1.5055002. ISSN 0021-8979. OSTI 1614518. S2CID 127387592.

[16] Boris, J. P.; Picone, J. M. (April 1988). "एक गैस में बुलबुले के माध्यम से आघात प्रसार द्वारा वर्टिसिटी पीढ़ी". Journal of Fluid Mechanics. 189: 23–51. Bibcode:1988JFM...189...23P. doi:10.1017/S0022112088000904. ISSN 1469-7645. S2CID 121116029.

[17] Brouillette, Martin (2002-01-01). "Richttier-बैग अस्थिरता". Annual Review of Fluid Mechanics. 34 (1): 445–468. Bibcode:2002AnRFM..34..445B. doi:10.1146/annurev.fluid.34.090101.162238. ISSN 0066-4189.

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 इन बैरोक्लिनिक अस्थिरताओं के विकास के अध्ययन के रूप में वे बढ़ते हैं और फिर क्षय मध्य अक्षांश मौसम की मौलिक विशेषताओं के सिद्धांतों को विकसित करने का एक महत्वपूर्ण हिस्सा है।{{citation needed|date=May 2018}}
-== बैरोक्लिनिक वेक्टर ==
+== बैरोक्लिनिक संवाहक ==
-एक घर्षण रहित तरल पदार्थ ([[यूलर समीकरण (द्रव गतिकी)]]) के लिए गति के समीकरण से शुरुआत करके और कर्ल लेने पर, व्यक्ति वर्टिसिटी समीकरण, यानी वर्टिसिटी पर पहुंचता है।{{citation needed|date=May 2018}}
+एक घर्षण रहित तरल पदार्थ [[Index.php?title=(यूलर समीकरण)|(यूलर समीकरण)]] के लिए गति के समीकरण से शुरुआत करते हुए और कर्ल लेते हुए, तरल वेग के कर्ल के लिए गति के समीकरण पर पहुंचते हैं,{{citation needed|date=May 2018}}
-एक तरल पदार्थ में जो सभी समान घनत्व का नहीं है, एक स्रोत शब्द वर्टिसिटी समीकरण में प्रकट होता है जब भी निरंतर घनत्व की सतहें ([[isopycnic]] सतहें) और सतहें
+एक तरल पदार्थ में जो सभी समान घनत्व का नहीं है, एक स्रोत शब्द वर्टिसिटी समीकरण में प्रकट होता है जब भी निरंतर घनत्व ( [[Index.php?title= समघनत्वी|समघनत्वी]] सतहें) और निरंतर दबाव (समदाब सतहें) संरेखित नहीं होती हैं। स्थानीय  आवर्त की [[Index.php?title= द्रव्य व्युत्पन्न|द्रव्य व्युत्पन्न]] द्वारा दी गई है:{{citation needed|date=May 2018}}
-निरंतर दबाव (विकी:आइसोबैरिक सतहें) संरेखित नहीं हैं। स्थानीय वर्टिसिटी की [[सामग्री व्युत्पन्न]] द्वारा दी गई है:{{citation needed|date=May 2018}}
 :<math>\frac{D\vec\omega}{Dt} \equiv

v t e Meteorological data and variables
General	Adiabatic processes Advection Buoyancy Lapse rate Lightning Surface solar radiation Surface weather analysis Visibility Vorticity Wind Wind shear
Condensation	Cloud Cloud condensation nuclei (CCN) Fog Convective condensation level (CCL) Lifted condensation level (LCL) Precipitation Water vapor
Convection	Convective available potential energy (CAPE) Convective inhibition (CIN) Convective instability Convective momentum transport Conditional symmetric instability Convective temperature (T_c) Equilibrium level (EL) Free convective layer (FCL) Helicity K Index Level of free convection (LFC) Lifted index (LI) Maximum parcel level (MPL) Bulk Richardson number (BRN)
Temperature	Dew point (T_d) Dew point depression Dry-bulb temperature Equivalent temperature (T_e) Forest fire weather index Haines Index Heat index Humidex Humidity Relative humidity (RH) Mixing ratio Potential temperature (θ) Equivalent potential temperature (θ_e) Sea surface temperature (SST) Temperature anomaly Thermodynamic temperature Vapor pressure Virtual temperature Wet-bulb temperature Wet-bulb globe temperature Wet-bulb potential temperature Wind chill
Pressure	Atmospheric pressure Baroclinity Barotropicity Pressure gradient Pressure-gradient force (PGF)
Velocity	Maximum potential intensity

v t e Physical oceanography
Waves	Airy wave theory Ballantine scale Benjamin–Feir instability Boussinesq approximation Breaking wave Clapotis Cnoidal wave Cross sea Dispersion Edge wave Equatorial waves Fetch Gravity wave Green's law Infragravity wave Internal wave Iribarren number Kelvin wave Kinematic wave Longshore drift Luke's variational principle Mild-slope equation Radiation stress Rogue wave Rossby wave Rossby-gravity waves Sea state Seiche Significant wave height Soliton Stokes boundary layer Stokes drift Stokes wave Swell Trochoidal wave Tsunami megatsunami Undertow Ursell number Wave action Wave base Wave height Wave nonlinearity Wave power Wave radar Wave setup Wave shoaling Wave turbulence Wave–current interaction Waves and shallow water one-dimensional Saint-Venant equations shallow water equations Wind wave model
Circulation	Atmospheric circulation Baroclinity Boundary current Coriolis force Coriolis–Stokes force Craik–Leibovich vortex force Downwelling Eddy Ekman layer Ekman spiral Ekman transport El Niño–Southern Oscillation General circulation model Geochemical Ocean Sections Study Geostrophic current Global Ocean Data Analysis Project Gulf Stream Halothermal circulation Humboldt Current Hydrothermal circulation Langmuir circulation Longshore drift Loop Current Modular Ocean Model Ocean current Ocean dynamics Ocean dynamical thermostat Ocean gyre Princeton ocean model Rip current Subsurface currents Sverdrup balance Thermohaline circulation shutdown Upwelling Wind generated current Whirlpool World Ocean Circulation Experiment
Tides	Amphidromic point Earth tide Head of tide Internal tide Lunitidal interval Perigean spring tide Rip tide Rule of twelfths Slack water Tidal bore Tidal force Tidal power Tidal race Tidal range Tidal resonance Tide gauge Tideline Theory of tides
Landforms	Abyssal fan Abyssal plain Atoll Bathymetric chart Coastal geography Cold seep Continental margin Continental rise Continental shelf Contourite Guyot Hydrography Knoll Oceanic basin Oceanic plateau Oceanic trench Passive margin Seabed Seamount Submarine canyon Submarine volcano
Plate tectonics	Convergent boundary Divergent boundary Fracture zone Hydrothermal vent Marine geology Mid-ocean ridge Mohorovičić discontinuity Vine–Matthews–Morley hypothesis Oceanic crust Outer trench swell Ridge push Seafloor spreading Slab pull Slab suction Slab window Subduction Transform fault Volcanic arc
Ocean zones	Benthic Deep ocean water Deep sea Littoral Mesopelagic Oceanic Pelagic Photic Surf Swash
Sea level	Deep-ocean Assessment and Reporting of Tsunamis Future sea level Global Sea Level Observing System North West Shelf Operational Oceanographic System Sea-level curve Sea level rise World Geodetic System
Acoustics	Deep scattering layer Hydroacoustics Ocean acoustic tomography Sofar bomb SOFAR channel Underwater acoustics
Satellites	Jason-1 Jason-2 (Ocean Surface Topography Mission) Jason-3
Related	Argo Benthic lander Color of water DSV Alvin Marginal sea Marine energy Marine pollution Mooring National Oceanographic Data Center Ocean Ocean exploration Ocean observations Ocean reanalysis Ocean surface topography Ocean thermal energy conversion Oceanography Outline of oceanography Pelagic sediment Sea surface microlayer Sea surface temperature Seawater Science On a Sphere Thermocline Underwater glider Water column World Ocean Atlas
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