वेव शोलिंग: Difference between revisions

Latest revision as of 16:10, 30 May 2023

शोलिंग और ब्रेकिंग वेवस पर सर्फिंग।

हवादार तरंग सिद्धांत के अनुसार, निरंतर आवृत्ति की सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के लिए पानी की गहराई h के कार्य के रूप में चरण वेग c_p (नीला) और समूह वेग c_g (लाल) है।
पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण g और आवृत्ति T का उपयोग करके मात्राओं को आयाम रहित बनाया गया है, L₀ = gT²/(2π) और गहरे पानी की चरण गति c₀ = L₀/T। द्वारा दी गई गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य के साथ। ग्रे लाइन कम-पानी की सीमा c_p =c_g = √(gh) से मेल खाती है।
चरण की गति - और इस प्रकार तरंग दैर्ध्य L = c_pT घटती गहराई के साथ नीरस रूप से घट जाती है। हालाँकि, समूह का वेग पहले इसके गहरे पानी के मूल्य (c_g = 12सी₀= gT/(4π)) कम गहराई में घटने से पहले है।^[1]

द्रव गतिविज्ञान में, वेव शोलिंग का प्रभाव है जिसके द्वारा बाहरी तरंगें, उथले पानी में प्रवेश करती हैं, और लहर की ऊँचाई में परिवर्तन करती हैं। यह इस तथ्य के कारण होता है कि समूह वेग, जो तरंग-ऊर्जा परिवहन वेग भी है, जो पानी की गहराई के साथ बदलता है। स्थिर परिस्थितियों में, निरंतर ऊर्जा प्रवाह बनाए रखने के लिए परिवहन गति में कमी को ऊर्जा घनत्व में वृद्धि द्वारा प्रतिकरात्मक होना चाहिए। [2] वेव शोलिंग और तरंग दैर्ध्य के अभाव में कमी होती है जबकि आवृत्ति स्थिर रहती है।

दूसरे शब्दों में, जैसे-जैसे लहरें तट के पास पहुँचती हैं और पानी कम होता जाता है, लहरें ऊँची होती जाती हैं, और धीमी होती जाती हैं, और एक-दूसरे के समीप आती जाती हैं।

उथले पानी और समानांतर गहराई की रूपरेखाओं में, तरंग उथले पानी में प्रवेश करते ही लहर की ऊंचाई में गैर-लुप्त तरंगें बढ़ जाती है। [3] यह सूनामी के लिए विशेष रूप से स्पष्ट है चूंकि विनाशकारी परिणामों के साथ समुद्र तट के पास पहुंचने पर वे ऊंचाई में बढ़ जाती हैं।

अवलोकन

तट के पास आने वाली लहरें विभिन्न प्रभावों के माध्यम से लहर की ऊँचाई को बदल देती हैं। कुछ महत्वपूर्ण तरंग प्रक्रियाएं अपवर्तन, विवर्तन, परावर्तन, तरंग विभंजन, वेव-जल धारा पारस्परिक प्रभाव, घर्षण, हवा के कारण तरंग वृद्धि और वेव शोलिंग हैं। अन्य प्रभावों की अनुपस्थिति में, वेव शोलिंग लहर की ऊंचाई में परिवर्तन है जो पूरी तरह से औसत पानी की गहराई में परिवर्तन के कारण होता है - लहर प्रसार दिशा और अपव्यय में परिवर्तन के बिना शुद्ध लहर शोलिंग लंबी-शिखर वाली लहरों के लिए होती है। जो हल्के से समतल वाले समुद्र-तल की समानांतर गहराई समोच्च रेखाओं के लंबवत फैलती हैं। फिर लहर की ऊंचाई $H$ एक निश्चित स्थान पर व्यक्त किया जा सकता है:^[2]^[3]: $H=K_{S}\;H_{0},$ साथ $K_{S}$ शोलिंग गुणांक और $H_{0}$ गहरे पानी में लहर की ऊंचाई शोलिंग गुणांक $K_{S}$ स्थानीय जल गहराई पर निर्भर करती है। $h$ और तरंग आवृत्ति $f$ (या समकक्ष पर $h$ और लहर अवधि $T=1/f$ ). गहरे पानी का अर्थ है कि लहरें समुद्र तल से प्रभावित होती हैं, जो गहराई होने पर होता है $h$ जो लगभग आधे गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य से बड़ा होता है $L_{0}=gT^{2}/(2\pi ).$

भौतिकी

जब लहरें कम पानी में प्रवेश करती हैं तो वे धीमी हो जाती हैं। स्थिर परिस्थितियों में, तरंग लंबाई कम हो जाती है। ऊर्जा प्रवाह स्थिर रहना चाहिए और समूह (परिवहन) की गति में कमी की आवरण लहर की ऊंचाई में वृद्धि से होती है।

तरंग किरणों का अभिसरण (चौड़ाई में कमी

b

) मावेरिक्स, कैलिफोर्निया में, उच्च सर्फिंग तरंगों का उत्पादन। लाल रेखाएँ तरंग किरणें हैं; नीली रेखाएँ वेवफ्रंट हैं। बेथीमेट्री (गहराई भिन्नता) द्वारा अपवर्तन के कारण पड़ोसी तरंग किरणों के बीच की दूरी तट की ओर बदलती है। वेवफ्रंट्स (यानी तरंग दैर्ध्य) के बीच की दूरी घटती चरण गति के कारण तट की ओर कम हो जाती है।

शोलिंग गुणांक

K_{S}

सापेक्ष जल गहराई के कार्य के रूप में

h/L_{0},

तरंग ऊंचाई पर लहर शोलिंग के प्रभाव का वर्णन - ऊर्जा के संरक्षण और हवादार तरंग सिद्धांत के परिणामों के आधार पर आधारित। स्थानीय लहर ऊंचाई

H

एक निश्चित औसत पानी की गहराई पर

h

के बराबर है

H=K_{S}\;H_{0},

साथ में

H_{0}

गहरे पानी में लहर की ऊंचाई । शोलिंग गुणांक

K_{S}

पर निर्भर करता है

h/L_{0},

जहाँ

L_{0}

गहरे पानी में तरंग दैर्ध्य है:

L_{0}=gT^{2}/(2\pi ),

साथ

T

आवृत्ति और

g

पृथ्वी का गुरुत्वाकर्षण। नीली रेखा कम पानी में तरंगों के लिए ग्रीन के नियम के अनुसार शोलिंग गुणांक है, अर्थात् जब पानी की गहराई स्थानीय तरंग दैर्ध्य के 1/20 गुना से कम हो तो वैध शोलिंग गुणांक पर निर्भर करती है

L=T\,{\sqrt {gh}}.

^[3]

गैर-विच्छेद तरंगों के लिए, तरंग गति से जुड़ा ऊर्जा प्रवाह, जो दो तरंग किरणों के बीच समूह वेग के साथ तरंग ऊर्जा घनत्व का उत्पाद है, और एक संरक्षित मात्रा है। जो स्थिर स्थितियों के तहत कुल ऊर्जा परिवहन तरंग किरण के साथ स्थिर होती है - जैसा कि पहली बार 1915 में विलियम बर्नसाइड द्वारा दिखाया गया था।^[4]

अपवर्तन और वेव शोलिंग से प्रभावित तरंगों के लिए, तरंग ऊर्जा परिवहन के परिवर्तन की दर है।^[3]

${\frac {d}{ds}}(bc_{g}E)=0,$

जहाँ $s$ तरंग किरण के साथ समन्वय है और $bc_{g}E$ प्रति इकाई शिखर लंबाई ऊर्जा प्रवाह है। समूह गति में कमी $c_{g}$ और तरंग किरणों के बीच की दूरी $b$ ऊर्जा घनत्व में वृद्धि द्वारा प्रतिकरात्मक होना जाना चाहिए $E$ . इसे गहरे पानी में लहर की ऊंचाई के सापेक्ष वेल शोलिंग गुणांक के रूप में उपस्थित किया जाता है।^[3]^[2]

उथले पानी के लिए, जब तरंग दैर्ध्य पानी की गहराई से बहुत बड़ा होता है - तो एक निरंतर किरण दूरी के स्थिति में $b$ तरंग वेव शोलिंग ग्रीन के नियम को सरल बनाती है:

H\,{\sqrt[{4}]{h}}={\text{constant}},

साथ ही $h$ औसत पानी की गहराई, $H$ लहर की ऊंचाई और ${\sqrt[{4}]{h}}$ का चौथा मूल $h.$ होता है।

जल तरंग अपवर्तन

फिलिप्स (1977) और मेई (1989) के बाद,^[5]^[6] तरंग किरण के चरण को निरूपित करते हैं

S=S(\mathbf {x} ,t),\qquad 0\leq S<2\pi

.

स्थानीय तरंग संख्या वेक्टर चरण फलन का प्रवणता है,

\mathbf {k} =\nabla S

,

और कोणीय आवृत्ति इसके परिवर्तन की स्थानीय दर के समानुपाती होती है,

\omega =-\partial S/\partial t

.

एक आयाम को सरल बनाना और इसे अनुप्रस्थ- अंतरात्मक देखा जा सकता है कि उपरोक्त परिभाषाएँ केवल यह दर्शाती हैं कि तरंग संख्या के परिवर्तन की दर एक किरण के साथ आवृत्ति के अभिसरण द्वारा संतुलित होती है;

{\frac {\partial k}{\partial t}}+{\frac {\partial \omega }{\partial x}}=0

.

स्थिर स्थिति मानकर ( $\partial /\partial t=0$ ), इसका तात्पर्य है कि तरंग शिखर संरक्षित हैं और तरंग किरण के साथ आवृत्ति स्थिर रहनी चाहिए चूंकि $\partial \omega /\partial x=0$ . जैसे ही लहरें उथले पानी में प्रवेश करती हैं, पानी की गहराई में कमी के कारण समूह वेग में कमी से लहर की लंबाई में कमी आती है $\lambda =2\pi /k$ चूंकि लहर चरण की गति के लिए विस्तार संबंध की अविच्छिन्न उथली जल सीमा निर्देश देती है।

\omega /k\equiv c={\sqrt {gh}}

k=\omega /{\sqrt {gh}}

,

अर्थात् , एक स्थिर वृद्धि (में कमी $\lambda$ ) के रूप में चरण की गति स्थिर के तहत घट जाती है। $\omega$ .

यह भी देखें

↑ Wiegel, R.L. (2013). समुद्र विज्ञान इंजीनियरिंग. Dover Publications. p. 17, Figure 2.4. ISBN 978-0-486-16019-1.
↑ ^2.0 ^2.1 Goda, Y. (2010). यादृच्छिक समुद्र और समुद्री संरचनाओं का डिजाइन. Advanced Series on Ocean Engineering. Vol. 33 (3 ed.). Singapore: World Scientific. pp. 10–13 & 99–102. ISBN 978-981-4282-39-0.
↑ ^3.0 ^3.1 ^3.2 ^3.3 Dean, R.G.; Dalrymple, R.A. (1991). इंजीनियरों और वैज्ञानिकों के लिए जल तरंग यांत्रिकी. Advanced Series on Ocean Engineering. Vol. 2. Singapore: World Scientific. ISBN 978-981-02-0420-4.
↑ Burnside, W. (1915). "लहरों की एक ट्रेन के संशोधन पर क्योंकि यह उथले पानी में आगे बढ़ती है". Proceedings of the London Mathematical Society. Series 2. 14: 131–133. doi:10.1112/plms/s2_14.1.131.
↑ Phillips, Owen M. (1977). The dynamics of the upper ocean (2nd ed.). Cambridge University Press. ISBN 0-521-29801-6.
↑ Mei, Chiang C. (1989). महासागर की सतह की लहरों की एप्लाइड डायनेमिक्स. Singapore: World Scientific. ISBN 9971-5-0773-0.

बाहरी संबंध

Wave transformation at Coastal Wiki

[1] Wiegel, R.L. (2013). समुद्र विज्ञान इंजीनियरिंग. Dover Publications. p. 17, Figure 2.4. ISBN 978-0-486-16019-1.

[god00-2] 2.0 ^2.1 Goda, Y. (2010). यादृच्छिक समुद्र और समुद्री संरचनाओं का डिजाइन. Advanced Series on Ocean Engineering. Vol. 33 (3 ed.). Singapore: World Scientific. pp. 10–13 & 99–102. ISBN 978-981-4282-39-0.

[dal91-3] 3.0 ^3.1 ^3.2 ^3.3 Dean, R.G.; Dalrymple, R.A. (1991). इंजीनियरों और वैज्ञानिकों के लिए जल तरंग यांत्रिकी. Advanced Series on Ocean Engineering. Vol. 2. Singapore: World Scientific. ISBN 978-981-02-0420-4.

[4] Burnside, W. (1915). "लहरों की एक ट्रेन के संशोधन पर क्योंकि यह उथले पानी में आगे बढ़ती है". Proceedings of the London Mathematical Society. Series 2. 14: 131–133. doi:10.1112/plms/s2_14.1.131.

[phi77-5] Phillips, Owen M. (1977). The dynamics of the upper ocean (2nd ed.). Cambridge University Press. ISBN 0-521-29801-6.

[mei89-6] Mei, Chiang C. (1989). महासागर की सतह की लहरों की एप्लाइड डायनेमिक्स. Singapore: World Scientific. ISBN 9971-5-0773-0.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

@@ Line 1: / Line 1: @@
 {{Short description|Effect by which surface waves entering shallower water change in wave height}}
-[[File:Surfer 2.jpg|upright=1.3|thumb|शोलिंग और [[ब्रेकिंग वेव]]्स पर सर्फिंग।]]
+[[File:Surfer 2.jpg|upright=1.3|thumb|शोलिंग और [[Index.php?title=ब्रेकिंग वेवस|ब्रेकिंग वेवस]] पर सर्फिंग।]]
-[[File:Phase and group velocity as a function of depth.svg|upright=1.3|thumb|चरण वेग सी<sub>p</sub> (नीला) और समूह वेग सी<sub>g</sub> (लाल) [[हवादार तरंग सिद्धांत]] के अनुसार, निरंतर आवृत्ति की सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के लिए पानी की गहराई एच के कार्य के रूप में। <br>पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण g और आवृत्ति T का उपयोग करके मात्राओं को आयाम रहित बनाया गया है, L द्वारा दी गई गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य के साथ<sub>0</sub>= जीटी<sup>2</sup>/(2π) और गहरे पानी की चरण गति c<sub>0</sub>= एल<sub>0</sub>/टी। ग्रे लाइन उथले-पानी की सीमा c से मेल खाती है<sub>p</sub>= सी<sub>g</sub>= √(घ). <br>चरण की गति - और इस प्रकार तरंग दैर्ध्य एल = सी भी<sub>p</sub>टी - घटती गहराई के साथ मोनोटोनिक फ़ंक्शन घटता है। हालाँकि, समूह का वेग पहले इसके गहरे पानी के मूल्य (c<sub>g</sub> = {{sfrac|1|2}}सी<sub>0</sub>= gT/(4π)) उथली गहराई में घटने से पहले।<ref>{{cite book |title=समुद्र विज्ञान इंजीनियरिंग|last=Wiegel |first=R.L. |publisher=Dover Publications |year=2013 |isbn=978-0-486-16019-1 |page=17, Figure 2.4 }}</ref>]]द्रव गतिकी में, लहर शोलिंग वह प्रभाव है जिसके द्वारा समुद्र की सतह की लहरें, उथले पानी में प्रवेश करती हैं, लहर की ऊँचाई में परिवर्तन करती हैं। यह इस तथ्य के कारण होता है कि समूह वेग, जो तरंग-ऊर्जा परिवहन वेग भी है, पानी की गहराई के साथ बदलता है। स्थिर परिस्थितियों में, निरंतर ऊर्जा प्रवाह बनाए रखने के लिए परिवहन गति में कमी को ऊर्जा घनत्व में वृद्धि से मुआवजा दिया जाना चाहिए।<ref name=lon64>{{cite journal | last1=Longuet-Higgins |first1=M.S. |last2=Stewart |first2=R.W.  | title = Radiation stresses in water waves; a physical discussion, with applications | journal = Deep-Sea Research and Oceanographic Abstracts | volume = 11 | number = 4 | pages = 529–562 | year = 1964 | url = http://chinacat.coastal.udel.edu/cieg682/protect/longuet-higgins-stewart-dsr64.pdf |doi=10.1016/0011-7471(64)90001-4 |bibcode=1964DSRA...11..529L }}</ref> शोलिंग तरंगें भी तरंग दैर्ध्य में कमी प्रदर्शित करेंगी जबकि आवृत्ति स्थिर रहती है।
+[[File:Phase and group velocity as a function of depth.svg|upright=1.3|thumb|[[हवादार तरंग सिद्धांत|हवादार तरंग]] सिद्धांत के अनुसार, निरंतर आवृत्ति की सतह गुरुत्वाकर्षण तरंगों के लिए पानी की गहराई h के कार्य के रूप में चरण वेग c<sub>p</sub> (नीला) और समूह वेग c<sub>g</sub> (लाल) है।  <br>पृथ्वी के गुरुत्वाकर्षण g और आवृत्ति T का उपयोग करके मात्राओं को आयाम रहित बनाया गया है, ''L''<sub>0</sub> = ''gT''<sup>2</sup>/(2π) और गहरे पानी की चरण गति ''c''<sub>0</sub> = ''L''<sub>0</sub>/''T''। द्वारा दी गई गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य के साथ। ग्रे लाइन कम-पानी की सीमा ''c''<sub>p</sub> =''c''<sub>g</sub> = √(''gh'') से मेल खाती है। <br>चरण की गति - और इस प्रकार तरंग दैर्ध्य ''L'' = ''c''<sub>p</sub>''T''  घटती गहराई के साथ नीरस रूप से घट जाती है। हालाँकि, समूह का वेग पहले इसके गहरे पानी के मूल्य (c<sub>g</sub> = {{sfrac|1|2}}सी<sub>0</sub>= gT/(4π))  कम गहराई में घटने से पहले है।<ref>{{cite book |title=समुद्र विज्ञान इंजीनियरिंग|last=Wiegel |first=R.L. |publisher=Dover Publications |year=2013 |isbn=978-0-486-16019-1 |page=17, Figure 2.4 }}</ref>]]द्रव गतिविज्ञान में, वेव शोलिंग का प्रभाव है जिसके द्वारा बाहरी तरंगें, उथले पानी में प्रवेश करती हैं, और लहर की ऊँचाई में परिवर्तन करती हैं। यह इस तथ्य के कारण होता है कि समूह वेग, जो तरंग-ऊर्जा परिवहन वेग भी है, जो पानी की गहराई के साथ बदलता है। स्थिर परिस्थितियों में, निरंतर ऊर्जा प्रवाह बनाए रखने के लिए परिवहन गति में कमी को ऊर्जा घनत्व में वृद्धि द्वारा प्रतिकरात्मक होना चाहिए। [2] वेव शोलिंग और तरंग दैर्ध्य के अभाव में कमी होती है जबकि आवृत्ति स्थिर रहती है।
-दूसरे शब्दों में, जैसे-जैसे लहरें तट के पास पहुँचती हैं और पानी उथला होता जाता है, लहरें ऊँची होती जाती हैं, धीमी होती जाती हैं, और एक-दूसरे के करीब आती जाती हैं।
+दूसरे शब्दों में, जैसे-जैसे लहरें तट के पास पहुँचती हैं और पानी कम होता जाता है, लहरें ऊँची होती जाती हैं, और धीमी होती जाती हैं, और एक-दूसरे के समीप आती जाती हैं।
-लहरों और उथले पानी और समानांतर गहराई की रूपरेखाओं में, तरंग पैकेट उथले पानी में प्रवेश करने पर लहर की ऊंचाई में गैर-भंग तरंगें बढ़ जाएंगी।<ref name=wmo98>{{cite book | last=WMO | year=1998 | title=वेव एनालिसिस और फोरकास्टिंग के लिए गाइड| volume=702 | publisher=World Meteorological Organization | edition=2 | isbn=92-63-12702-6 |
+उथले पानी और समानांतर गहराई की रूपरेखाओं में, तरंग उथले पानी में प्रवेश करते ही लहर की ऊंचाई में गैर-लुप्त तरंगें बढ़ जाती है। [3] यह सूनामी के लिए विशेष रूप से स्पष्ट है चूंकि विनाशकारी परिणामों के साथ समुद्र तट के पास पहुंचने पर वे ऊंचाई में बढ़ जाती हैं।
-url=http://www.wmo.int/pages/prog/amp/mmop/documents/WMO%20No%20702/WMO702.pdf}}</ref> यह सूनामी के लिए विशेष रूप से स्पष्ट है क्योंकि विनाशकारी परिणामों के साथ समुद्र [[तट]] के पास पहुंचने पर वे ऊंचाई में बढ़ जाते हैं।
-== सिंहावलोकन ==
+== अवलोकन ==
-तट के पास आने वाली लहरें विभिन्न प्रभावों के माध्यम से लहर की ऊँचाई को बदल देती हैं। कुछ महत्वपूर्ण तरंग प्रक्रियाएं अपवर्तन, [[विवर्तन]], परावर्तन (भौतिकी), तरंग ब्रेकिंग, वेव-करंट इंटरेक्शन, घर्षण, हवा के कारण तरंग वृद्धि और वेव शोलिंग हैं। अन्य प्रभावों की अनुपस्थिति में, वेव शोलिंग लहर की ऊंचाई में परिवर्तन है जो पूरी तरह से औसत पानी की गहराई में परिवर्तन के कारण होता है - लहर प्रसार दिशा और [[अपव्यय]] में परिवर्तन के बिना। वेव क्रेस्ट के लिए शुद्ध वेव शोलिंग होता है। हल्की-फुल्की ढलान वाली समुद्र-तल की समानांतर गहराई वाली [[समोच्च रेखा]]ओं के लंबवत फैलने वाली लंबी-शिखा तरंगें। फिर लहर की ऊंचाई <math>H</math> एक निश्चित स्थान पर व्यक्त किया जा सकता है:<ref name=god00/><ref name=dal91/>:<math>H = K_S\; H_0,</math>
+तट के पास आने वाली लहरें विभिन्न प्रभावों के माध्यम से लहर की ऊँचाई को बदल देती हैं। कुछ महत्वपूर्ण तरंग प्रक्रियाएं अपवर्तन, [[विवर्तन]], परावर्तन, तरंग विभंजन, वेव-जल धारा पारस्परिक प्रभाव, घर्षण, हवा के कारण तरंग वृद्धि और वेव शोलिंग हैं। अन्य प्रभावों की अनुपस्थिति में, वेव शोलिंग लहर की ऊंचाई में परिवर्तन है जो पूरी तरह से औसत पानी की गहराई में परिवर्तन के कारण होता है - लहर प्रसार दिशा और [[अपव्यय]] में परिवर्तन के बिना शुद्ध लहर शोलिंग लंबी-शिखर वाली लहरों के लिए होती है। जो हल्के से समतल वाले समुद्र-तल की समानांतर गहराई समोच्च रेखाओं के लंबवत फैलती हैं। फिर लहर की ऊंचाई <math>H</math> एक निश्चित स्थान पर व्यक्त किया जा सकता है:<ref name=god00/><ref name=dal91/>:<math>H = K_S\; H_0,</math>
-साथ <math>K_S</math> शोलिंग गुणांक और <math>H_0</math> गहरे पानी में लहर की ऊंचाई। शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> स्थानीय जल गहराई पर निर्भर करता है <math>h</math> और तरंग आवृत्ति <math>f</math> (या समकक्ष पर <math>h</math> और लहर अवधि <math>T=1/f</math>). गहरे पानी का मतलब है कि लहरें समुद्र तल से प्रभावित (मुश्किल से) होती हैं, जो गहराई होने पर होता है <math>h</math> गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य के लगभग आधे से बड़ा है <math>L_0=gT^2/(2\pi).</math>
+साथ <math>K_S</math> शोलिंग गुणांक और <math>H_0</math> गहरे पानी में लहर की ऊंचाई शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> स्थानीय जल गहराई पर निर्भर करती है। <math>h</math> और तरंग आवृत्ति <math>f</math> (या समकक्ष पर <math>h</math> और लहर अवधि <math>T=1/f</math>). गहरे पानी का अर्थ  है कि लहरें समुद्र तल से प्रभावित होती हैं, जो गहराई होने पर होता है <math>h</math> जो लगभग आधे गहरे पानी की तरंग दैर्ध्य से बड़ा होता है <math>L_0=gT^2/(2\pi).</math>
 == भौतिकी ==
-[[File:Propagation du tsunami en profondeur variable.gif|right|thumb|जब लहरें उथले पानी में प्रवेश करती हैं तो वे धीमी हो जाती हैं। स्थिर परिस्थितियों में, तरंग लंबाई कम हो जाती है। ऊर्जा प्रवाह स्थिर रहना चाहिए और समूह (परिवहन) की गति में कमी की भरपाई लहर की ऊंचाई (और इस प्रकार तरंग ऊर्जा घनत्व) में वृद्धि से होती है।]]
+[[File:Propagation du tsunami en profondeur variable.gif|right|thumb|जब लहरें कम पानी में प्रवेश करती हैं तो वे धीमी हो जाती हैं। स्थिर परिस्थितियों में, तरंग लंबाई कम हो जाती है। ऊर्जा प्रवाह स्थिर रहना चाहिए और समूह (परिवहन) की गति में कमी की आवरण लहर की ऊंचाई में वृद्धि से होती है।]]
 [[File:Mavericks wave diagram.gif|thumb|right|तरंग किरणों का अभिसरण (चौड़ाई में कमी <math>b</math>) मावेरिक्स, कैलिफोर्निया में, उच्च सर्फिंग तरंगों का उत्पादन। लाल रेखाएँ तरंग किरणें हैं; नीली रेखाएँ वेवफ्रंट हैं। [[बेथीमेट्री]] (गहराई भिन्नता) द्वारा अपवर्तन के कारण पड़ोसी तरंग किरणों के बीच की दूरी तट की ओर बदलती है। वेवफ्रंट्स (यानी तरंग दैर्ध्य) के बीच की दूरी घटती चरण गति के कारण तट की ओर कम हो जाती है।]]
-[[File:Shoaling coefficient as a function of depth.svg|thumb|right|शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> सापेक्ष जल गहराई के कार्य के रूप में <math>h/L_0,</math> तरंग ऊंचाई पर लहर शोलिंग के प्रभाव का वर्णन - ऊर्जा के संरक्षण और हवादार तरंग सिद्धांत के परिणामों के आधार पर। स्थानीय लहर ऊंचाई <math>H</math> एक निश्चित औसत पानी की गहराई पर <math>h</math> के बराबर है <math>H=K_S\;H_0,</math> साथ <math>H_0</math> गहरे पानी में लहर की ऊंचाई (अर्थात जब पानी की गहराई लगभग आधी तरंग दैर्ध्य से अधिक हो)। शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> पर निर्भर करता है <math>h/L_0,</math> कहाँ <math>L_0</math> गहरे पानी में तरंग दैर्ध्य है: <math>L_0=gT^2/(2\pi),</math> साथ <math>T</math> आवृत्ति और <math>g</math> पृथ्वी का गुरुत्वाकर्षण। नीली रेखा उथले पानी में तरंगों के लिए ग्रीन के नियम के अनुसार शोलिंग गुणांक है, यानी जब पानी की गहराई स्थानीय तरंग दैर्ध्य के 1/20 गुना से कम हो तो वैध <math>L=T\,\sqrt{gh}.</math><ref name=dal91/>]]गैर-विच्छेद तरंगों के लिए, तरंग गति से जुड़ा ऊर्जा प्रवाह, जो समूह वेग के साथ तरंग ऊर्जा घनत्व का उत्पाद है, दो किरण अनुरेखण (भौतिकी) के बीच ऊर्जा का संरक्षण है (अर्थात ऊर्जा का पालन करते समय एक स्थिरांक) एक तरंग पैकेट एक स्थान से दूसरे स्थान पर)। स्थिर परिस्थितियों में कुल ऊर्जा परिवहन तरंग किरण के साथ स्थिर होना चाहिए - जैसा कि पहली बार 1915 में विलियम बर्नसाइड द्वारा दिखाया गया था।<ref>{{cite journal | title = लहरों की एक ट्रेन के संशोधन पर क्योंकि यह उथले पानी में आगे बढ़ती है| first = W. | last = Burnside |author-link = William Burnside | year = 1915 | journal =  Proceedings of the London Mathematical Society | series = Series 2 | volume =  14 | pages = 131–133 | doi = 10.1112/plms/s2_14.1.131 | url = https://zenodo.org/record/1447774 }}</ref>
+[[File:Shoaling coefficient as a function of depth.svg|thumb|right|शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> सापेक्ष जल गहराई के कार्य के रूप में <math>h/L_0,</math> तरंग ऊंचाई पर लहर शोलिंग के प्रभाव का वर्णन - ऊर्जा के संरक्षण और हवादार तरंग सिद्धांत के परिणामों के आधार पर आधारित। स्थानीय लहर ऊंचाई <math>H</math> एक निश्चित औसत पानी की गहराई पर <math>h</math> के बराबर है <math>H=K_S\;H_0,</math> साथ में <math>H_0</math> गहरे पानी में लहर की ऊंचाई । शोलिंग गुणांक <math>K_S</math> पर निर्भर करता है <math>h/L_0,</math> जहाँ <math>L_0</math> गहरे पानी में तरंग दैर्ध्य है: <math>L_0=gT^2/(2\pi),</math> साथ <math>T</math> आवृत्ति और <math>g</math> पृथ्वी का गुरुत्वाकर्षण। नीली रेखा कम पानी में तरंगों के लिए ग्रीन के नियम के अनुसार शोलिंग गुणांक है, अर्थात् जब पानी की गहराई स्थानीय तरंग दैर्ध्य के 1/20 गुना से कम हो तो वैध शोलिंग गुणांक पर निर्भर करती है <math>L=T\,\sqrt{gh}.</math><ref name=dal91/>]]गैर-विच्छेद तरंगों के लिए, तरंग गति से जुड़ा ऊर्जा प्रवाह, जो दो तरंग किरणों के बीच समूह वेग के साथ तरंग ऊर्जा घनत्व का उत्पाद है, और एक संरक्षित मात्रा है। जो स्थिर स्थितियों के तहत कुल ऊर्जा परिवहन तरंग किरण के साथ स्थिर होती है - जैसा कि पहली बार 1915 में विलियम बर्नसाइड द्वारा दिखाया गया था।<ref>{{cite journal | title = लहरों की एक ट्रेन के संशोधन पर क्योंकि यह उथले पानी में आगे बढ़ती है| first = W. | last = Burnside |author-link = William Burnside | year = 1915 | journal =  Proceedings of the London Mathematical Society | series = Series 2 | volume =  14 | pages = 131–133 | doi = 10.1112/plms/s2_14.1.131 | url = https://zenodo.org/record/1447774 }}</ref>
-अपवर्तन और शोलिंग (यानी ज्यामितीय प्रकाशिकी सन्निकटन के भीतर) से प्रभावित तरंगों के लिए, तरंग ऊर्जा परिवहन के परिवर्तन (गणित) की दर है:<ref name=dal91/>:<math>\frac{d}{ds}(b c_g E) = 0,</math>
+अपवर्तन और वेव शोलिंग से प्रभावित तरंगों के लिए, तरंग ऊर्जा परिवहन के परिवर्तन की दर है।<ref name=dal91/>
-कहाँ <math>s</math> तरंग किरण के साथ समन्वय है और <math>b c_g E</math> प्रति इकाई शिखा लंबाई ऊर्जा प्रवाह है। समूह गति में कमी <math>c_g</math> और तरंग किरणों के बीच की दूरी <math>b</math> ऊर्जा घनत्व में वृद्धि द्वारा मुआवजा दिया जाना चाहिए <math>E</math>. इसे गहरे पानी में लहर की ऊंचाई के सापेक्ष शोलिंग गुणांक के रूप में तैयार किया जा सकता है।<ref name=dal91>{{cite book | title=इंजीनियरों और वैज्ञानिकों के लिए जल तरंग यांत्रिकी| author=Dean, R.G. |author2=Dalrymple, R.A.  | year=1991 | series=Advanced Series on Ocean Engineering | volume=2 | publisher=World Scientific | location=Singapore | url = https://books.google.com/books?id=9-M4U_sfin8C&q=Water%20wave%20mechanics%20for%20engineers%20and%20scientists&pg=PP1 | isbn=978-981-02-0420-4 }}</ref><ref name=god00>{{cite book | first=Y. | last=Goda | title=यादृच्छिक समुद्र और समुद्री संरचनाओं का डिजाइन| year=2010 | series=Advanced Series on Ocean Engineering | volume=33 | publisher=World Scientific | location=Singapore | edition=3 | url = https://books.google.com/books?id=kneahaZ-2UQC&q=Random%20Seas%20and%20Design%20of%20Maritime%20Structures.%20Advanced%20Series%20on%20Ocean%20Engineering&pg=PP1 | isbn=978-981-4282-39-0 |pages=10–13 & 99–102 }}</ref>
-उथले पानी के लिए, जब तरंग दैर्ध्य पानी की गहराई से बहुत बड़ा होता है - एक निरंतर किरण दूरी के मामले में <math>b</math> (अर्थात् समानान्तर गहराई वाले तट पर लम्बवत तरंग आपतन) - तरंग शोलिंग ग्रीन के नियम को संतुष्ट करती है:
+<math>\frac{d}{ds}(b c_g E) = 0,</math>
+जहाँ <math>s</math> तरंग किरण के साथ समन्वय है और <math>b c_g E</math> प्रति इकाई शिखर लंबाई ऊर्जा प्रवाह है। समूह गति में कमी <math>c_g</math> और तरंग किरणों के बीच की दूरी <math>b</math> ऊर्जा घनत्व में वृद्धि द्वारा प्रतिकरात्मक होना जाना चाहिए <math>E</math>. इसे गहरे पानी में लहर की ऊंचाई के सापेक्ष वेल शोलिंग गुणांक के रूप में उपस्थित किया जाता है।<ref name="dal91">{{cite book | title=इंजीनियरों और वैज्ञानिकों के लिए जल तरंग यांत्रिकी| author=Dean, R.G. |author2=Dalrymple, R.A.  | year=1991 | series=Advanced Series on Ocean Engineering | volume=2 | publisher=World Scientific | location=Singapore | url = https://books.google.com/books?id=9-M4U_sfin8C&q=Water%20wave%20mechanics%20for%20engineers%20and%20scientists&pg=PP1 | isbn=978-981-02-0420-4 }}</ref><ref name="god00">{{cite book | first=Y. | last=Goda | title=यादृच्छिक समुद्र और समुद्री संरचनाओं का डिजाइन| year=2010 | series=Advanced Series on Ocean Engineering | volume=33 | publisher=World Scientific | location=Singapore | edition=3 | url = https://books.google.com/books?id=kneahaZ-2UQC&q=Random%20Seas%20and%20Design%20of%20Maritime%20Structures.%20Advanced%20Series%20on%20Ocean%20Engineering&pg=PP1 | isbn=978-981-4282-39-0 |pages=10–13 & 99–102 }}</ref>
+उथले पानी के लिए, जब तरंग दैर्ध्य पानी की गहराई से बहुत बड़ा होता है - तो एक निरंतर किरण दूरी के स्थिति में <math>b</math>  तरंग वेव शोलिंग ग्रीन के नियम को सरल बनाती है:
 :<math>H\, \sqrt[4]{h} = \text{constant},</math>
-साथ <math>h</math> औसत पानी की गहराई, <math>H</math> लहर की ऊंचाई और <math>\sqrt[4]{h}</math> की चौथी जड़ <math>h.</math>
+साथ ही <math>h</math> औसत पानी की गहराई, <math>H</math> लहर की ऊंचाई और <math>\sqrt[4]{h}</math> का चौथा मूल <math>h.</math> होता है।
 == जल तरंग अपवर्तन{{anchor|Refraction}}==
-ओवेन मार्टिन फिलिप्स (1977) और चियांग सी मेई (1989) के बाद,<ref name=phi77>{{cite book | first=Owen M. | last=Phillips | author-link=Owen Martin Phillips |year=1977 | title=The dynamics of the upper ocean (2nd ed.) | isbn=0-521-29801-6 | publisher=Cambridge University Press | url=https://books.google.com/books?id=fYk6AAAAIAAJ&dq=phillips+dynamics+of+the+upper+ocean&pg=PA23}}</ref><ref name=mei89>{{cite book | first=Chiang C. | last=Mei | author-link=Chiang C. Mei | year=1989 | title=महासागर की सतह की लहरों की एप्लाइड डायनेमिक्स| publisher=World Scientific | location = Singapore | url=https://books.google.com/books?id=LKCQorj3XZwC&q=mei+1989+page+63&pg=PA62 | isbn=9971-5-0773-0}}</ref> एक किरण (प्रकाशिकी) के चरण (तरंगों) को निरूपित करें
+फिलिप्स (1977) और मेई (1989) के बाद,<ref name=phi77>{{cite book | first=Owen M. | last=Phillips | author-link=Owen Martin Phillips |year=1977 | title=The dynamics of the upper ocean (2nd ed.) | isbn=0-521-29801-6 | publisher=Cambridge University Press | url=https://books.google.com/books?id=fYk6AAAAIAAJ&dq=phillips+dynamics+of+the+upper+ocean&pg=PA23}}</ref><ref name=mei89>{{cite book | first=Chiang C. | last=Mei | author-link=Chiang C. Mei | year=1989 | title=महासागर की सतह की लहरों की एप्लाइड डायनेमिक्स| publisher=World Scientific | location = Singapore | url=https://books.google.com/books?id=LKCQorj3XZwC&q=mei+1989+page+63&pg=PA62 | isbn=9971-5-0773-0}}</ref> तरंग किरण के चरण को निरूपित करते हैं
 :<math>S = S(\mathbf{x},t), \qquad 0\leq S<2\pi</math>.
-स्थानीय तरंग वेक्टर चरण फ़ंक्शन का ढाल है,
+स्थानीय तरंग संख्या वेक्टर चरण फलन का प्रवणता है,
 :<math>\mathbf{k} = \nabla S</math>,
-और [[कोणीय आवृत्ति]] इसके परिवर्तन की स्थानीय दर के समानुपाती होती है,
+और कोणीय आवृत्ति इसके परिवर्तन की स्थानीय दर के समानुपाती होती है,
 :<math>\omega = -\partial S/\partial t</math>.
-एक आयाम को सरल बनाना और इसे क्रॉस-डिफरेंशियल करना अब आसानी से देखा जा सकता है कि उपरोक्त परिभाषाएँ केवल यह दर्शाती हैं कि तरंग संख्या के परिवर्तन की दर एक किरण के साथ आवृत्ति के अभिसरण द्वारा संतुलित होती है;
+एक आयाम को सरल बनाना और इसे अनुप्रस्थ- अंतरात्मक देखा जा सकता है कि उपरोक्त परिभाषाएँ केवल यह दर्शाती हैं कि तरंग संख्या के परिवर्तन की दर एक किरण के साथ आवृत्ति के अभिसरण द्वारा संतुलित होती है;
 :<math>\frac{\partial k}{\partial t} + \frac{\partial \omega}{\partial x} = 0</math>.
-स्थिर स्थिति मानकर (<math>\partial/\partial t = 0</math>), इसका तात्पर्य है कि तरंग शिखर संरक्षित हैं और तरंग किरण के साथ आवृत्ति स्थिर रहनी चाहिए <math>\partial \omega / \partial x = 0</math>.
+स्थिर स्थिति मानकर (<math>\partial/\partial t = 0</math>), इसका तात्पर्य है कि तरंग शिखर संरक्षित हैं और तरंग किरण के साथ आवृत्ति स्थिर रहनी चाहिए चूंकि <math>\partial \omega / \partial x = 0</math>.
-जैसे ही लहरें उथले पानी में प्रवेश करती हैं, पानी की गहराई में कमी के कारण समूह वेग में कमी से लहर की लंबाई में कमी आती है <math>\lambda = 2\pi/k</math> क्योंकि लहर चरण की गति के लिए [[फैलाव (पानी की लहरें)]] के अविरल तरंगें और उथले पानी,
+जैसे ही लहरें उथले पानी में प्रवेश करती हैं, पानी की गहराई में कमी के कारण समूह वेग में कमी से लहर की लंबाई में कमी आती है <math>\lambda = 2\pi/k</math> चूंकि लहर चरण की गति के लिए [[Index.php?title= विस्तार|विस्तार]] संबंध की अविच्छिन्न उथली जल सीमा निर्देश देती है।
 :<math>\omega/k \equiv c = \sqrt{gh}</math>
-निर्देश देता है
 :<math>k = \omega/\sqrt{gh}</math>,
-यानी, कश्मीर में एक स्थिर वृद्धि (में कमी <math>\lambda</math>) के रूप में चरण की गति स्थिर के तहत घट जाती है <math>\omega</math>.
+अर्थात् , एक स्थिर वृद्धि (में कमी <math>\lambda</math>) के रूप में चरण की गति स्थिर के तहत घट जाती है। <math>\omega</math>.
 == यह भी देखें ==
@@ Line 66: / Line 70: @@
 {{Underwater diving|scidiv}}
 {{authority control}}
-[[Category: तटीय भूगोल]] [[Category: भौतिक समुद्र विज्ञान]] [[Category: पानी की लहरें]] [[Category: महासागरीय शब्दावली]]
-[[Category: Machine Translated Page]]
+[[Category:Collapse templates]]
+[[Category:Commons category link is locally defined]]
 [[Category:Created On 16/05/2023]]
+[[Category:Lua-based templates]]
+[[Category:Machine Translated Page]]
+[[Category:Navigational boxes| ]]
+[[Category:Navigational boxes without horizontal lists]]
+[[Category:Pages with broken file links]]
+[[Category:Pages with empty portal template]]
+[[Category:Pages with maths render errors]]
+[[Category:Pages with script errors]]
+[[Category:Portal-inline template with redlinked portals]]
+[[Category:Sidebars with styles needing conversion]]
+[[Category:Template documentation pages|Documentation/doc]]
+[[Category:Templates Vigyan Ready]]
+[[Category:Templates generating microformats]]
+[[Category:Templates that add a tracking category]]
+[[Category:Templates that are not mobile friendly]]
+[[Category:Templates that generate short descriptions]]
+[[Category:Templates using TemplateData]]
+[[Category:Wikipedia metatemplates]]
+[[Category:तटीय भूगोल]]
+[[Category:पानी की लहरें]]
+[[Category:भौतिक समुद्र विज्ञान]]
+[[Category:महासागरीय शब्दावली]]

v t e Coastal geography
Landforms	Anchialine pool Archipelago Atoll Avulsion Ayre Barrier island Bay Bight Bodden Brackish marsh Cape Channel Cliff Coast Coastal plain Coastal waterfall Continental margin Continental shelf Coral reef Cove Dune cliff-top Estuary Firth Fjard Fjord Freshwater marsh Fundus Gat Geo Gulf Gut Hapua Headland Inlet Intertidal wetland Island Islet Isthmus Lagoon Machair Mudflat Natural arch Peninsula Reef Ria Salt marsh Shoal Shore Skerry Sound Spit Stack Strait Strand plain Submarine canyon Tidal island Tidal marsh Tide pool Tied island Tombolo Waituna Windwatt
Beaches	Beach cusps Beach evolution Coastal morphodynamics Beach ridge Beachrock Beaches in estuaries and bays Pocket beach Raised beach Recession Shell beach Shingle beach Storm beach Wash margin
River mouths	Debouch River delta mega regressive Mouth bar baymouth
Processes	Blowhole Cliffed coast Coastal biogeomorphology Coastal erosion Concordant coastline Current Cuspate foreland Discordant coastline Emergent coastline Feeder bluff Fetch Flat coast Graded shoreline Ingression coast Large-scale coastal behaviour Longshore drift Marine regression Marine transgression Raised shoreline Rip current Rocky shore Sea cave Sea foam Shoal Steep coast Submergent coastline Surf break Surf zone Surge channel Swash Undertow Volcanic arc Wave-cut platform Wave shoaling Wind wave Wrack zone
Management	Accretion Coastal management Integrated coastal zone management Submersion
Related	Bulkhead line Grain size boulder clay cobble granule pebble sand shingle silt Intertidal zone Littoral zone Physical oceanography River plume Region of freshwater influence
Category Commons

v t e Physical oceanography
Waves	Airy wave theory Ballantine scale Benjamin–Feir instability Boussinesq approximation Breaking wave Clapotis Cnoidal wave Cross sea Dispersion Edge wave Equatorial waves Fetch Gravity wave Green's law Infragravity wave Internal wave Iribarren number Kelvin wave Kinematic wave Longshore drift Luke's variational principle Mild-slope equation Radiation stress Rogue wave Rossby wave Rossby-gravity waves Sea state Seiche Significant wave height Soliton Stokes boundary layer Stokes drift Stokes wave Swell Trochoidal wave Tsunami megatsunami Undertow Ursell number Wave action Wave base Wave height Wave nonlinearity Wave power Wave radar Wave setup Wave shoaling Wave turbulence Wave–current interaction Waves and shallow water one-dimensional Saint-Venant equations shallow water equations Wind wave model
Circulation	Atmospheric circulation Baroclinity Boundary current Coriolis force Coriolis–Stokes force Craik–Leibovich vortex force Downwelling Eddy Ekman layer Ekman spiral Ekman transport El Niño–Southern Oscillation General circulation model Geochemical Ocean Sections Study Geostrophic current Global Ocean Data Analysis Project Gulf Stream Halothermal circulation Humboldt Current Hydrothermal circulation Langmuir circulation Longshore drift Loop Current Modular Ocean Model Ocean current Ocean dynamics Ocean dynamical thermostat Ocean gyre Princeton ocean model Rip current Subsurface currents Sverdrup balance Thermohaline circulation shutdown Upwelling Wind generated current Whirlpool World Ocean Circulation Experiment
Tides	Amphidromic point Earth tide Head of tide Internal tide Lunitidal interval Perigean spring tide Rip tide Rule of twelfths Slack water Tidal bore Tidal force Tidal power Tidal race Tidal range Tidal resonance Tide gauge Tideline Theory of tides
Landforms	Abyssal fan Abyssal plain Atoll Bathymetric chart Coastal geography Cold seep Continental margin Continental rise Continental shelf Contourite Guyot Hydrography Knoll Oceanic basin Oceanic plateau Oceanic trench Passive margin Seabed Seamount Submarine canyon Submarine volcano
Plate tectonics	Convergent boundary Divergent boundary Fracture zone Hydrothermal vent Marine geology Mid-ocean ridge Mohorovičić discontinuity Vine–Matthews–Morley hypothesis Oceanic crust Outer trench swell Ridge push Seafloor spreading Slab pull Slab suction Slab window Subduction Transform fault Volcanic arc
Ocean zones	Benthic Deep ocean water Deep sea Littoral Mesopelagic Oceanic Pelagic Photic Surf Swash
Sea level	Deep-ocean Assessment and Reporting of Tsunamis Future sea level Global Sea Level Observing System North West Shelf Operational Oceanographic System Sea-level curve Sea level rise World Geodetic System
Acoustics	Deep scattering layer Hydroacoustics Ocean acoustic tomography Sofar bomb SOFAR channel Underwater acoustics
Satellites	Jason-1 Jason-2 (Ocean Surface Topography Mission) Jason-3
Related	Argo Benthic lander Color of water DSV Alvin Marginal sea Marine energy Marine pollution Mooring National Oceanographic Data Center Ocean Ocean exploration Ocean observations Ocean reanalysis Ocean surface topography Ocean thermal energy conversion Oceanography Outline of oceanography Pelagic sediment Sea surface microlayer Sea surface temperature Seawater Science On a Sphere Thermocline Underwater glider Water column World Ocean Atlas
' Category Commons

Anonymous

Search

वेव शोलिंग: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Latest revision as of 16:10, 30 May 2023

Contents

अवलोकन

भौतिकी

जल तरंग अपवर्तन

यह भी देखें

टिप्पणियाँ

बाहरी संबंध

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

Anonymous

Search

वेव शोलिंग: Difference between revisions

Latest revision as of 16:10, 30 May 2023

अवलोकन

भौतिकी

जल तरंग अपवर्तन

यह भी देखें

टिप्पणियाँ

बाहरी संबंध

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Categories