डबल बीटा क्षय: Difference between revisions
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{{Nuclear physics|cTopic=Radioactive decay}} | {{Nuclear physics|cTopic=Radioactive decay}} | ||
[[परमाणु भौतिकी]] में, | [[परमाणु भौतिकी]] में, डबल [[बीटा क्षय]] एक प्रकार का [[रेडियोधर्मी क्षय]] है जिसमें दो [[न्यूट्रॉन]] एक [[परमाणु नाभिक]] के अंदर एक साथ दो [[प्रोटॉन]] में परिवर्तित हो जाते हैं, जो इसके विपरीत भी संभव है। एकल बीटा क्षय के रूप में, यह प्रक्रिया परमाणु को प्रोटॉन और न्यूट्रॉन के इष्टतम अनुपात के निकट ले जाने की अनुमति देती है। इस परिवर्तन के परिणामस्वरूप, नाभिक दो पहचाने जाने योग्य [[बीटा कण|बीटा कणों]] का उत्सर्जन करता है, जो [[इलेक्ट्रॉन]] या [[पोजीट्रान]] होते हैं। | ||
भौतिक रसायन विज्ञान दो प्रकार के डबल बीटा क्षय के बीच अंतर करता है: ''साधारण'' डबल बीटा क्षय और ''[[ न्युट्रीनो |न्यूट्रिनोलेस]]'' डबल बीटा क्षय। साधारण डबल बीटा क्षय में, जिसे कई समस्थानिकों में देखा गया है, क्षयकारी नाभिक से दो इलेक्ट्रॉन और दो इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय में, एक परिकल्पित प्रक्रिया जिसे कभी नहीं देखा गया है, में केवल इलेक्ट्रॉनों का उत्सर्जन होता हैं। | |||
== इतिहास == | == इतिहास == | ||
डबल बीटा क्षय का विचार पहली बार 1935 में [[मारिया गोएपर्ट मेयर]] द्वारा प्रस्तावित किया गया था।<ref name="Giuliani2012"> | |||
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1939 में, वेंडेल एच. फेरी ने प्रस्तावित किया कि यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं, तो | 1939 में, वेंडेल एच. फेरी ने प्रस्तावित किया कि यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं, तो डबल बीटा क्षय किसी भी न्यूट्रिनो के उत्सर्जन के बिना आगे बढ़ सकता है, इस प्रक्रिया के माध्यम से जिसे अब [[न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय]] कहा जाता है।<ref> | ||
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|last=Furry |first=W.H. |author-link=Wendell H. Furry | |last=Furry |first=W.H. |author-link=Wendell H. Furry | ||
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यह अभी तक ज्ञात नहीं है कि क्या न्यूट्रिनो एक मेजराना कण है, और, संबंधित रूप से, क्या न्यूट्रिनोलेस | यह अभी तक ज्ञात नहीं है कि क्या न्यूट्रिनो एक मेजराना कण है, और, संबंधित रूप से, क्या न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय प्रकृति में उपस्थित है।<ref name="Barabash2011"> | ||
{{cite journal | {{cite journal | ||
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1930-1940 के दशक में, [[कमजोर अंतःक्रिया|कमजोर अंतःक्रियाओं]] में [[समानता का उल्लंघन]] ज्ञात नहीं था, और परिणामस्वरूप गणनाओं से पता चला कि न्यूट्रिनोलेस | 1930-1940 के दशक में, [[कमजोर अंतःक्रिया|कमजोर अंतःक्रियाओं]] में [[समानता का उल्लंघन]] ज्ञात नहीं था, और परिणामस्वरूप गणनाओं से पता चला कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय सामान्य डबल बीटा क्षय की तुलना में होने की अधिक संभावना होनी चाहिए, यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण थे। अनुमानित आधा जीवन {{10^|15}}~{{10^|16}} वर्षों के क्रम में था।<ref name="Barabash2011" />प्रयोगशाला में प्रक्रिया का निरीक्षण करने का प्रयास कम से कम 1948 से शुरू होता है जब ई.एल. फायरमैन ने 124 के आधे जीवन को सीधे मापने का पहला प्रयास किया {{SimpleNuclide|link=yes|tin|124}} समस्थानिक में एक [[गीगर काउंटर]] के साथ।<ref> | ||
{{Cite journal | {{Cite journal | ||
|last=Fireman |first=E. |author-link=Edward L. Fireman | |last=Fireman |first=E. |author-link=Edward L. Fireman | ||
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प्राय 1960 के माध्यम से रेडियोमेट्रिक प्रयोगों ने नकारात्मक परिणाम या झूठे सकारात्मक परिणाम दिए, पश्चात के प्रयोगों से इसकी पुष्टि नहीं हुई। 1950 में, पहली बार डबल बीटा {{SimpleNuclide|link=yes|Tellurium|130}} के आधे जीवन का क्षय करता है भू-रासायनिक विधियों द्वारा 1.4 × 1021 वर्ष मापा गया था,<ref> | |||
{{Cite journal | {{Cite journal | ||
|last1=Inghram |first1=M.G. | |last1=Inghram |first1=M.G. | ||
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|doi=10.1103/PhysRev.78.822.2 | |doi=10.1103/PhysRev.78.822.2 | ||
}} | }} | ||
</ref> | </ref> यथोचित रूप से आधुनिक मूल्य के बहुत पास। इसमें क्षय द्वारा उत्पादित [[क्सीनन]] के खनिजों में सान्द्रता का पता लगाना सम्मलित था। | ||
यथोचित रूप से आधुनिक मूल्य के | |||
1956 में, कमजोर | 1956 में, कमजोर अंतःक्रियाओं की V-A प्रकृति स्थापित होने के पश्चात, यह स्पष्ट हो गया कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का आधा जीवन सामान्य डबल बीटा क्षय से काफी अधिक होगा। 1960-1970 के दशक में प्रयोगात्मक तकनीकों में महत्वपूर्ण प्रगति के अतिरिक्त, 1980 के दशक तक प्रयोगशाला में डबल बीटा क्षय नहीं देखा गया था। प्रयोग केवल आधे जीवन के लिए निचली सीमा स्थापित करने में सक्षम थे - प्राय {{10^|21}} वर्ष। उसी समय, भू-रासायनिक प्रयोगों ने {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}} से {{SimpleNuclide|link=yes|Tellurium|128}} के डबल बीटा क्षय का पता लगाया।<ref name="Barabash2011" /> | ||
डबल बीटा क्षय पहली बार 1987 में {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}} में कैलिफोर्निया विश्वविद्यालय, इरविन में [[माइकल मो]] के समूह द्वारा एक प्रयोगशाला में देखा गया था। <ref> | |||
{{cite journal | {{cite journal | ||
|last1=Elliott |first1=S. R. | |last1=Elliott |first1=S. R. | ||
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== साधारण | तब से, कई प्रयोगों ने अन्य समस्थानिकों में सामान्य डबल बीटा क्षय देखा है। उन प्रयोगों में से किसी ने भी न्यूट्रिनोलेस प्रक्रिया के लिए सकारात्मक परिणाम नहीं दिए हैं, जिससे आधे जीवन की निचली सीमा प्राय {{10^|25}} वर्ष हो गई है। 1990 के दशक के समय भू-रासायनिक प्रयोग जारी रहे, जिससे कई समस्थानिकों के लिए सकारात्मक परिणाम प्राप्त हुए।<ref name="Barabash2011" />डबल बीटा क्षय दुर्लभ ज्ञात प्रकार का रेडियोधर्मी क्षय है; 2019 तक यह केवल 14 समस्थानिकों में देखा गया है ({{SimpleNuclide|link=yes|Barium|130}} में [[डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर]] सहित {{SimpleNuclide|link=yes|Barium|130}} 2001,{{SimpleNuclide|link=yes|Krypton|78}} में देखा गया, 2013 और {{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|124}} में मना गया, 2019 में देखा गया), और सभी का जीवनकाल औसत {{10^|18}} वर्ष अधिक है।<ref name="Barabash2011" /> | ||
एक विशिष्ट | == साधारण डबल बीटा क्षय == | ||
एक विशिष्ट डबल बीटा क्षय में, नाभिक में दो न्यूट्रॉन प्रोटॉन में परिवर्तित हो जाते हैं, और दो इलेक्ट्रॉन और दो [[इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो]] उत्सर्जित होते हैं। प्रक्रिया को एक साथ दो [[बीटा माइनस क्षय]] के रूप में सोचा जा सकता है। (डबल) बीटा क्षय संभव होने के लिए, अंतिम नाभिक में मूल नाभिक की तुलना में अधिक बाध्यकारी ऊर्जा होनी चाहिए। कुछ नाभिकों के लिए, जैसे [[जर्मेनियम-76]], [[आइसोबार (न्यूक्लाइड)]] एक परमाणु संख्या अधिक ([[आर्सेनिक - 76]]) में एक छोटी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, जो एकल बीटा क्षय को रोकती है। चूंकि, परमाणु संख्या दो उच्च, [[सेलेनियम -76]] के साथ आइसोबार में एक बड़ी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, इसलिए डबल बीटा क्षय की अनुमति है। | |||
फर्मी के सुनहरे नियम का उपयोग करके दो इलेक्ट्रॉनों के उत्सर्जन स्पेक्ट्रम की गणना | फर्मी के सुनहरे नियम का उपयोग करके बीटा उत्सर्जन स्पेक्ट्रम के समान दो इलेक्ट्रॉनों के उत्सर्जन स्पेक्ट्रम की गणना की जा सकती है। | ||
<math display="block">\frac{dN(T_1, T_2, \cos\theta)}{dT_1 dT_2 d\cos\theta} = F(Z,T_1) F(Z,T_2) w_1 p_1 w_2 p_2 (Q-T_1-T_2)^5 (1 - v_1 v_2 \cos \theta)</math> | <math display="block">\frac{dN(T_1, T_2, \cos\theta)}{dT_1 dT_2 d\cos\theta} = F(Z,T_1) F(Z,T_2) w_1 p_1 w_2 p_2 (Q-T_1-T_2)^5 (1 - v_1 v_2 \cos \theta)</math> | ||
जहां सबस्क्रिप्ट प्रत्येक इलेक्ट्रॉन को संदर्भित करता है, {{mvar|T}} गतिज ऊर्जा है, {{math|''w''}} कुल ऊर्जा है, {{math|''F''(''Z'', ''T'')}} | जहां सबस्क्रिप्ट प्रत्येक इलेक्ट्रॉन को संदर्भित करता है, {{mvar|T}} गतिज ऊर्जा है, {{math|''w''}} कुल ऊर्जा है, {{math|''F''(''Z'', ''T'')}} फर्मी फ़ंक्शन है जिसमें Z अंतिम-अवस्था नाभिक का आवेश है, {{math|''p''}} गति है, {{math|1=''v''}} की इकाइयों में वेग है {{mvar|c}}, <math>\cos\theta</math> इलेक्ट्रॉनों के बीच का कोण है, और {{mvar|Q}} क्षय का [[क्यू मान (परमाणु विज्ञान)]] है। | ||
कुछ नाभिकों के लिए, प्रक्रिया दो प्रोटॉन के न्यूट्रॉन में रूपांतरण के रूप में होती है, दो इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का उत्सर्जन करती है और दो कक्षीय इलेक्ट्रॉनों ( | कुछ नाभिकों के लिए, प्रक्रिया दो प्रोटॉन के न्यूट्रॉन में रूपांतरण के रूप में होती है, दो इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का उत्सर्जन करती है और दो कक्षीय इलेक्ट्रॉनों (डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर) को अवशोषित करती है। यदि मूल और डॉटर परमाणुओं के बीच द्रव्यमान का अंतर 1.022 MeV/''c''<sup>2</sup> (दो इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक है, तो एक और क्षय सुलभ है, एक कक्षीय इलेक्ट्रॉन का प्रभुत्व और एक पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन होगा। जब द्रव्यमान का अंतर 2.044 MeV/''c''<sup>2</sup> (चार इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक होता है, तो दो पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन संभव है। | ||
=== ज्ञात | === ज्ञात डबल बीटा क्षय समस्थानिक === | ||
डबल बीटा क्षय में सक्षम 35 प्राकृतिक रूप से पाए जाने वाले समस्थानिक हैं।<ref name="Tretyak2002"/> व्यवहार में, क्षय तब देखा जा सकता है जब ऊर्जा संरक्षण द्वारा एकल बीटा क्षय को प्रतिबंधित किया जाता है। यह एक [[सम और विषम परमाणु नाभिक]] वाले तत्वों के लिए होता है, जो [[स्पिन (भौतिकी)]] -युग्मन के कारण अधिक स्थिर होते हैं। जब एकल बीटा क्षय या अल्फा क्षय भी होता है, तो डबल बीटा क्षय दर सामान्यतः देखने के लिए बहुत कम होती है। चूंकि, {{SimpleNuclide|link=yes|Uranium|238}} का डबल बीटा क्षय (एक अल्फा उत्सर्जक भी) को रेडियोरासायनिक रूप से मापा गया है। दो अन्य न्यूक्लाइड जिनमें डबल बीटा क्षय देखा गया है, {{SimpleNuclide|link=yes|Calcium|48}} और {{SimpleNuclide|link=yes|Zirconium|96}}, , सैद्धांतिक रूप से एकल बीटा क्षय भी हो सकता है, लेकिन यह क्षय अत्यंत दबा हुआ है और कभी नहीं देखा गया है। | |||
प्रायोगिक तौर पर चौदह समस्थानिकों को दो-न्यूट्रिनो | प्रायोगिक तौर पर चौदह समस्थानिकों को दो-न्यूट्रिनो डबल बीटा क्षय (β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>) या डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर (εε) से गुजरते हुए देखा गया है।<ref name="Patrignani2016">{{Cite journal | ||
|last1=Patrignani |first1=C. | |last1=Patrignani |first1=C. | ||
|display-authors=etal | |display-authors=etal | ||
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}} See p. 768</ref> नीचे दी गई | }} See p. 768</ref> नीचे दी गई सारणी में <sup>124</sup>Xe (जिसके लिए डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर पहली बार 2019 में देखा गया था) को छोड़कर, दिसंबर 2016 तक नवीनतम प्रयोगात्मक रूप से मापे गए आधे जीवन वाले न्यूक्लाइड सम्मलित हैं। जहाँ दो अनिश्चितताएँ निर्दिष्ट हैं, पहली सांख्यिकीय अनिश्चितता है और दूसरी व्यवस्थित है। | ||
{| class="wikitable" style="text-align:center;" | {| class="wikitable" style="text-align:center;" | ||
! | !न्यूक्लाइड!!अर्ध जीवन काल, 10<sup>21</sup> वर्ष | ||
! | !मोड!!माध्यमिक का काल!!विधि!!प्रयोग | ||
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|{{SimpleNuclide|link=yes|Calcium|48}}||0.064{{±|0.007|0.006}} ± {{±|0.012|0.009}} | |{{SimpleNuclide|link=yes|Calcium|48}}||0.064{{±|0.007|0.006}} ± {{±|0.012|0.009}} | ||
|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''|| || | |''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>''|| || प्रत्यक्ष || [[Neutrino Ettore Majorana Observatory|निमो--3]]<ref>{{Cite journal | ||
|last1=Arnold |first1=R. | |last1=Arnold |first1=R. | ||
|s2cid=55485404 | |s2cid=55485404 | ||
| Line 161: | Line 159: | ||
|{{SimpleNuclide|link=yes|Germanium|76}}|| 1.926 {{±|0.094}} | |{{SimpleNuclide|link=yes|Germanium|76}}|| 1.926 {{±|0.094}} | ||
|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>'' | |''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>'' | ||
| || | | || प्रत्यक्ष || [[GERDA|जेर्डा]]<ref name=Patrignani2016/> | ||
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|{{SimpleNuclide|link=yes|Krypton|78}}|| 9.2 {{±|5.5|2.6}} {{±|1.3}} | |{{SimpleNuclide|link=yes|Krypton|78}}|| 9.2 {{±|5.5|2.6}} {{±|1.3}} | ||
|[[Double electron capture|εε]] | |[[Double electron capture|εε]] | ||
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|{{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|124}}|| 18 ± 5 ± 1 | |{{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|124}}|| 18 ± 5 ± 1 | ||
|[[Double electron capture|εε]] | |[[Double electron capture|εε]] | ||
| || | | || प्रत्यक्ष || [[XENON|क्सीनन1टी]]<ref name=xenon1T>{{cite journal |date=2019 |title=Observation of two-neutrino double electron capture in <sup>124</sup>Xe with XENON1T |journal=Nature |volume=568 |issue=7753 |pages=532–535 |doi=10.1038/s41586-019-1124-4|arxiv=1904.11002 |last1=Aprile |first1=E. |last2=Aalbers |first2=J. |last3=Agostini |first3=F. |last4=Alfonsi |first4=M. |last5=Althueser |first5=L. |last6=Amaro |first6=F. D. |last7=Anthony |first7=M. |last8=Antochi |first8=V. C. |last9=Arneodo |first9=F. |last10=Baudis |first10=L. |last11=Bauermeister |first11=B. |last12=Benabderrahmane |first12=M. L. |last13=Berger |first13=T. |last14=Breur |first14=P. A. |last15=Brown |first15=A. |last16=Brown |first16=A. |last17=Brown |first17=E. |last18=Bruenner |first18=S. |last19=Bruno |first19=G. |last20=Budnik |first20=R. |last21=Capelli |first21=C. |last22=Cardoso |first22=J. M. R. |last23=Cichon |first23=D. |last24=Coderre |first24=D. |last25=Colijn |first25=A. P. |last26=Conrad |first26=J. |last27=Cussonneau |first27=J. P. |last28=Decowski |first28=M. P. |last29=de Perio |first29=P. |last30=Di Gangi |first30=P. |pmid=31019319 |bibcode=2019Natur.568..532X |s2cid=129948831 |display-authors=1 }}</ref> | ||
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|''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>'' | |''β<sup>–</sup>β<sup>–</sup>'' | ||
| || | | || प्रत्यक्ष || [[Enriched Xenon Observatory|एक्सो-200]]<ref name=Patrignani2016/> | ||
|- | |- | ||
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|[[Double electron capture|εε]] | |[[Double electron capture|εε]] | ||
| || | | || भू-रासायनिक || <ref>{{cite journal |author=A. P. Meshik |author2=C. M. Hohenberg |author3=O. V. Pravdivtseva |author4=Ya. S. Kapusta |year=2001 |title=Weak decay of <sup>130</sup>Ba and <sup>132</sup>Ba: Geochemical measurements |journal=[[Physical Review C]] |volume=64 |issue=3 |pages=035205 [6 pages] |doi=10.1103/PhysRevC.64.035205|bibcode = 2001PhRvC..64c5205M |url=https://zenodo.org/record/1063702 }}</ref><ref>{{cite journal |author=M. Pujol |author2=B. Marty |author3=P. Burnard |author4=P. Philippot |year=2009|title=Xenon in Archean barite: Weak decay of <sup>130</sup>Ba, mass-dependent isotopic fractionation and implication for barite formation |journal=[[Geochimica et Cosmochimica Acta]] |volume=73|issue=22 |pages=6834–6846 |doi=10.1016/j.gca.2009.08.002|bibcode = 2009GeCoA..73.6834P }}</ref> | ||
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|} | |} | ||
समस्थानिकों में | समस्थानिकों में डबल बीटा क्षय की अन्वेषण जो महत्वपूर्ण रूप से अधिक प्रायोगिक चुनौतियाँ प्रस्तुत करती हैं। ऐसा ही एक समस्थानिक {{SimpleNuclide|link=yes|Xenon|134}} है।<ref>{{cite journal|arxiv=1704.05042|title=Searches for Double Beta Decay of <sup>134</sup>Xe with EXO-200|collaboration=EXO-200 Collaboration|first1=J. B.|last1=Albert|s2cid=28537166|display-authors=etal|date=3 November 2017|journal=Physical Review D|volume=96|issue=9|pages=092001|doi=10.1103/PhysRevD.96.092001|bibcode=2017PhRvD..96i2001A}}</ref> | ||
''A'' ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल बीटा क्षय के लिए सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक हैं जिनकी दोहरी-बीटा दर को प्रयोगात्मक रूप से मापा जाता है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं गया है: जैसा, <sup>46</sup>Ca, <sup>48</sup>Ca, <sup>70</sup>Zn, <sup>76</sup>Ge, <sup>80</sup>Se, <sup>82</sup>Se, <sup>86</sup>Kr, <sup>94</sup>Zr, <sup>96</sup>Zr, <sup>98</sup>Mo, <sup>100</sup>Mo, <sup>104</sup>Ru, <sup>110</sup>Pd, <sup>114</sup>Cd, <sup>116</sup>Cd, <sup>122</sup>Sn, <sup>124</sup>Sn, <sup>128</sup>Te, <sup>130</sup>Te, <sup>134</sup>Xe, <sup>136</sup>Xe, <sup>142</sup>Ce, <sup>146</sup>Nd, <sup>148</sup>Nd, <sup>150</sup>Nd, <sup>154</sup>Sm, <sup>160</sup>Gd, <sup>170</sup>Er, <sup>176</sup>Yb, <sup>186</sup>W, <sup>192</sup>Os, <sup>198</sup>Pt, <sup>204</sup>Hg, <sup>216</sup>Po, <sup>220</sup>Rn, <sup>222</sup>Rn, <sup>226</sup>Ra, <sup>232</sup>Th, <sup>238</sup>U, <sup>244</sup>Pu, <sup>248</sup>Cm, <sup>254</sup>Cf, <sup>256</sup>Cf, और <sup>260</sup>Fm.<sup><sup>।<ref name="Tretyak2002">{{Cite journal | |||
|last1=Tretyak |first1=V.I. | |last1=Tretyak |first1=V.I. | ||
|last2=Zdesenko |first2=Yu.G. | |last2=Zdesenko |first2=Yu.G. | ||
| Line 241: | Line 240: | ||
|doi=10.1006/adnd.2001.0873 | |doi=10.1006/adnd.2001.0873 | ||
|bibcode=2002ADNDT..80...83T }}</ref> | |bibcode=2002ADNDT..80...83T }}</ref> | ||
== न्यूट्रिनोलेस | ''A'' ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक होते हैं जिनकी डबल-इलेक्ट्रॉन कैप्चर दर मापी जाती है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं जाता है: जैसा, Ar, <sup>40</sup>Ca, <sup>50</sup>Cr, <sup>54</sup>Fe, <sup>58</sup>Ni, <sup>64</sup>Zn, <sup>74</sup>Se, <sup>78</sup>Kr, <sup>84</sup>Sr, <sup>92</sup>Mo, <sup>96</sup>Ru, <sup>102</sup>Pd, <sup>106</sup>Cd, <sup>108</sup>Cd, <sup>112</sup>Sn, <sup>120</sup>Te, <sup>124</sup>Xe, <sup>126</sup>Xe, <sup>130</sup>Ba, <sup>132</sup>Ba, <sup>136</sup>Ce, <sup>138</sup>Ce, <sup>144</sup>Sm, <sup>148</sup>Gd, <sup>150</sup>Gd, <sup>152</sup>Gd, <sup>154</sup>Dy, <sup>156</sup>Dy, <sup>158</sup>Dy, <sup>162</sup>Er, <sup>164</sup>Er, <sup>168</sup>Yb, <sup>174</sup>Hf, <sup>180</sup>W, <sup>184</sup>Os, <sup>190</sup>Pt, <sup>196</sup>Hg, <sup>212</sup>Rn, <sup>214</sup>Rn, <sup>218</sup>Ra, <sup>224</sup>Th, <sup>230</sup>U, <sup>236</sup>Pu, <sup>242</sup>Cm, <sup>252</sup>Fm, और <sup>258</sup>No. | ||
{{Main| | == न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय == | ||
[[Image:Double beta decay feynman.svg|thumb|250px|right|न्यूट्रिनोलेस | {{Main|न्यूट्रिनोलेस दोहरा बीटा क्षय}} | ||
[[Image:Double beta decay feynman.svg|thumb|250px|right|न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का [[फेनमैन आरेख]], जिसमें दो न्यूट्रॉन दो प्रोटॉन का क्षय करते हैं। इस प्रक्रिया में केवल उत्सर्जित उत्पाद दो इलेक्ट्रॉन हैं, जो तब हो सकते हैं जब न्यूट्रिनो और एंटीन्यूट्रिनो एक ही कण (अर्थात मेजराना न्यूट्रिनो) हों, इसलिए एक ही न्यूट्रिनो को नाभिक के भीतर उत्सर्जित और अवशोषित किया जा सकता है। पारंपरिक डबल बीटा क्षय में, दो एंटीन्यूट्रिनो - प्रत्येक डब्ल्यू शीर्ष से उत्पन्न होने वाले - दो इलेक्ट्रॉनों के अतिरिक्त, नाभिक से उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का पता लगाना इस प्रकार एक संवेदनशील परीक्षण है कि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं या नहीं।]]यदि न्यूट्रिनो एक [[मेजराना फर्मियन]] है (अर्थात, एंटीन्यूट्रिनो और न्यूट्रिनो वास्तव में एक ही कण हैं), और कम से कम एक प्रकार के न्यूट्रिनो में गैर-शून्य द्रव्यमान होता है (जिसे [[न्यूट्रिनो दोलन]] प्रयोगों द्वारा स्थापित किया गया है), तो यह न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय होने के लिए संभव है। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय एक [[लिप्टन संख्या]] का उल्लंघन करने वाली प्रक्रिया है। सबसे सरल सैद्धांतिक उपचार में, प्रकाश न्यूट्रिनो आदान प्रदान के रूप में जाना जाता है, एक न्यूक्लियॉन दूसरे न्यूक्लियॉन द्वारा उत्सर्जित न्यूट्रिनो को अवशोषित करता है। बदले हुए न्यूट्रिनो [[आभासी कण]] होते हैं। | |||
अंतिम स्थिति में केवल दो इलेक्ट्रॉनों के साथ, इलेक्ट्रॉनों की कुल | अंतिम स्थिति में केवल दो इलेक्ट्रॉनों के साथ, इलेक्ट्रॉनों की कुल [[गति|गतिज ऊर्जा]] प्राय प्रारंभिक और अंतिम [[नाभिक|नाभिकों]] की बाध्यकारी ऊर्जा अंतर होगी, अवशिष्ट के लिए परमाणु पुनरावृत्ति लेखांकन के साथ। संवेग संरक्षण के कारण, इलेक्ट्रॉन सामान्यतः एक के पश्चात एक उत्सर्जित होते हैं। इस प्रक्रिया के लिए क्षय दर द्वारा दिया गया है | ||
<math display="block">\Gamma = G |M|^2 |m_{\beta \beta}|^2,</math> | <math display="block">\Gamma = G |M|^2 |m_{\beta \beta}|^2,</math> | ||
जहां | जहां ''G'' टू-बॉडी फेज-स्पेस फैक्टर है, M न्यूक्लियर मैट्रिक्स एलिमेंट है, और ''m''<sub>ββ</sub> इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का प्रभावी मेजराना मास है। प्रकाश मेजराना न्यूट्रिनो एक्सचेंज के संदर्भ में, ''m''<sub>ββ</sub> द्वारा दिया गया है | ||
<math display="block">m_{\beta \beta} = \sum_{i=1}^3 m_i U^2_{ei},</math> | <math display="block">m_{\beta \beta} = \sum_{i=1}^3 m_i U^2_{ei},</math> | ||
जहां | जहां ''m<sub>i</sub>'' [[न्यूट्रिनो द्रव्यमान]] हैं और ''U<sub>ei</sub>'' पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकता (पीएमएनएस) मैट्रिक्स के तत्व हैं। इसलिए, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का अवलोकन, मेजराना न्यूट्रिनो प्रकृति की पुष्टि के अतिरिक्त, पीएमएनएस मैट्रिक्स में पूर्ण न्यूट्रिनो द्रव्यमान स्केल और मेजराना चरणों के बारे में जानकारी दे सकता है, नाभिक के सैद्धांतिक मॉडल के माध्यम से व्याख्या के अधीन, जो परमाणु मैट्रिक्स तत्वों और क्षय के मॉडल का निर्धारण करते हैं।<ref> | ||
{{cite book | {{cite book | ||
|last1=Grotz | |last1=Grotz | ||
| Line 276: | Line 274: | ||
|isbn=978-0-7503-0305-7 | |isbn=978-0-7503-0305-7 | ||
}}</ref> | }}</ref> | ||
न्यूट्रिनोलेस | |||
न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के अवलोकन के लिए आवश्यक होगा कि कम से कम एक न्यूट्रिनो एक मेजराना कण हो, भले ही यह प्रक्रिया न्यूट्रिनो कि अदला-बदली द्वारा उत्पन्न हो।<ref> | |||
{{cite journal | {{cite journal | ||
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| Line 289: | Line 288: | ||
|hdl-access=free | |hdl-access=free | ||
}}</ref> | }}</ref> | ||
=== प्रयोग === | === प्रयोग === | ||
कई प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस | कई प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज की है। कण भेदभाव और इलेक्ट्रॉन ट्रैकिंग करने में सक्षम कुछ प्रयोगों के साथ सबसे अच्छा प्रदर्शन करने वाले प्रयोगों में क्षयकारी समस्थानिक और निम्न पृष्ठभूमि का उच्च द्रव्यमान होता है। ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को हटाने के लिए, अधिकांश प्रयोग दुनिया भर की भूमिगत प्रयोगशालाओं में स्थित हैं। | ||
हाल के और प्रस्तावित प्रयोगों में | हाल के और प्रस्तावित प्रयोगों में सम्मलित हैं: | ||
* पूर्ण किए गए प्रयोग: | * पूर्ण किए गए प्रयोग: | ||
** गोथर्ड टीपीसी | ** गोथर्ड टीपीसी | ||
** हीडलबर्ग- | ** हीडलबर्ग-मॉस्को, <sup>76</sup>Ge डिटेक्टर (1997-2001) | ||
** आईजीईएक्स, <sup>76</sup> | ** आईजीईएक्स, <sup>76</sup>Ge डिटेक्टर (1999-2002)<ref>{{cite journal | ||
|last1=Aalseth |first1=C. E. | |last1=Aalseth |first1=C. E. | ||
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}}</ref> | }}</ref> | ||
** [[न्यूट्रिनो एटोर मेजराना वेधशाला]], ट्रैकिंग कैलोरीमीटर का उपयोग करने वाले विभिन्न | ** [[न्यूट्रिनो एटोर मेजराना वेधशाला]], ट्रैकिंग कैलोरीमीटर का उपयोग करने वाले विभिन्न समस्थानिक (2003-2011) | ||
** [[नन्हा दिल]], <sup>130</sup>अल्ट्राकोल्ड TeO | ** [[नन्हा दिल|कुओरिसिनो]], <sup>130</sup>Te अल्ट्राकोल्ड TeO<sub>2</sub> क्रिस्टल में (2003-2008)<ref name="Schwingenheuer2013">{{Cite journal|last1=Schwingenheuer|first1=B.|s2cid=117129820|year=2013|title=न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज की स्थिति और संभावनाएं|journal=[[Annalen der Physik]]|volume=525|issue=4|pages=269–280|arxiv=1210.7432|bibcode=2013AnP...525..269S|doi=10.1002/andp.201200222|citeseerx=10.1.1.760.5635}}</ref> | ||
* नवंबर 2017 तक डेटा | * प्रयोग नवंबर 2017 तक डेटा ले रहे हैं: | ||
** [[कोबरा प्रयोग]], <sup>116</sup>कमरे के तापमान में | ** [[कोबरा प्रयोग]], <sup>116</sup>Cd कमरे के तापमान में CdZnTe क्रिस्टल में | ||
** [[दिल]], <sup>130</sup>अल्ट्राकोल्ड TeO | ** [[दिल|कोरा]], <sup>130</sup>Te अल्ट्राकोल्ड TeO<sub>2</sub> क्रिस्टल में | ||
** | ** एक्सो, एक <sup>136</sup>Xe और <sup>134</sup>Xe खोज | ||
** [[जर्मेनियम डिटेक्टर ऐरे]], | ** [[जर्मेनियम डिटेक्टर ऐरे]], एक <sup>76</sup>Ge संसूचक | ||
** [[कामिओका लिक्विड सिंटिलेटर एंटीन्यूट्रिनो डिटेक्टर]] | ** [[कामिओका लिक्विड सिंटिलेटर एंटीन्यूट्रिनो डिटेक्टर]] खोज। एक 136Xe खोज। 2011 से डेटा संग्रह।<ref name="Schwingenheuer2013" /> | ||
**{{smallcaps|[[मजोराना|मजोराना]]}}, उच्च शुद्धता <sup>76</sup>Ge पी-प्रकार पॉइंट-संपर्क संसूचको का उपयोग कर रहा है।<ref>{{Cite journal | |||
|last1=Xu |first1=W. | |last1=Xu |first1=W. | ||
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** तरल Xe का उपयोग कर | ** तरल Xe का उपयोग कर एक्समास | ||
* प्रस्तावित/भविष्य के प्रयोग: | * प्रस्तावित/भविष्य के प्रयोग: | ||
** क्यूपिड, | ** क्यूपिड, <sup>100</sup>Mo का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय | ||
** | ** [[कामिओका वेधशाला]] में कैंडल्स, CaF<sub>2</sub> में <sup>48</sup>Ca<sub>,</sub> | ||
** | ** मून, <sup>100</sup>Mo डिटेक्टर विकसित कर रहा है | ||
** | ** यांगयांग भूमिगत प्रयोगशाला में अमोर, <sup>100</sup>Mo समृद्ध CaMoO<sub>4</sub> क्रिस्टल <ref>{{Cite journal | ||
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** नेक्सो, तरल | ** नेक्सो, एक समय प्रक्षेपण कक्ष में तरल <sup>136</sup>Xe का उपयोग कर रहा है <ref>{{Cite journal|last1=Albert |first1=J. B. | ||
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}}</ref> ** लीजेंड, | }}</ref> | ||
** | **लीजेंड, <sup>76</sup>Ge का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय। | ||
** अगला, एक | ** ल्यूमिनेउ, एलएसएम, फ्रांस में <sup>100</sup>Mo समृद्ध ZnMoO<sub>4</sub> क्रिस्टल की खोज कर रहा है। | ||
** [[एसएनओ+]], एक तरल सिंटिलेटर, | ** अगला, एक क्सीनन टीपीसी। अगला-डेमो चला और अगला-100 2016 में चलेगा। | ||
** | ** [[एसएनओ+]], एक तरल सिंटिलेटर, <sup>130</sup>Te का अध्ययन करेगा | ||
** टिन.टिन, | ** सुपरनेमो, एक नेमो अपग्रेड, <sup>82</sup>Se का अध्ययन करेगा | ||
** [[पांडाएक्स]]-III, 200 किग्रा से 1000 किग्रा 90% | ** टिन.टिन, [[भारत स्थित न्यूट्रिनो वेधशाला]] में एक <sup>124</sup>Sn संसूचक | ||
** [[गहरे भूमिगत न्यूट्रिनो प्रयोग]], | ** [[पांडाएक्स]]-III, 200 किग्रा से 1000 किग्रा 90% के साथ एक प्रयोग <sup>136</sup>Xe को समृद्ध करता है | ||
** [[गहरे भूमिगत न्यूट्रिनो प्रयोग]], तरल आर्गन से भरा एक टीपीसी <sup>136</sup>Xe के साथ डोप किया गया। | |||
=== स्थिति === | === स्थिति === | ||
जबकि कुछ प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस | जबकि कुछ प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज का अधिकार किया है, आधुनिक खोजों को क्षय के लिए कोई प्रमाण नहीं मिला है। | ||
==== हीडलबर्ग-मास्को विवाद ==== | ==== हीडलबर्ग-मास्को विवाद ==== | ||
हीडलबर्ग- | हीडलबर्ग-मॉस्को सहयोग के कुछ सदस्यों ने 2001 में <sup>76</sup>Ge में न्यूट्रिनोलेस बीटा क्षय का पता लगाने का दावा किया।<ref> | ||
{{Cite journal | {{Cite journal | ||
|last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V. | |last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V. | ||
| Line 382: | Line 381: | ||
|bibcode=2001MPLA...16.2409K | |bibcode=2001MPLA...16.2409K | ||
|doi=10.1142/S0217732301005825 | |doi=10.1142/S0217732301005825 | ||
}}</ref> इस दावे की बाहरी भौतिकविदों | }}</ref> इस दावे की बाहरी भौतिकविदों<ref name="Giuliani2012" /><ref> | ||
{{Cite journal | {{Cite journal | ||
|last3=Vissani |first3=F. | |last3=Vissani |first3=F. | ||
| Line 419: | Line 418: | ||
|doi=10.1016/S0370-2693(02)02705-3 | |doi=10.1016/S0370-2693(02)02705-3 | ||
|doi-access=free | |doi-access=free | ||
}}</ref> साथ | }}</ref> के साथ-साथ सहयोग के अन्य सदस्यों द्वारा आलोचना की गई थी।<ref> | ||
{{cite journal | {{cite journal | ||
|last1=Bakalyarov |first1=A. M. | |last1=Bakalyarov |first1=A. M. | ||
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|arxiv=hep-ex/0309016 | |arxiv=hep-ex/0309016 | ||
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}}</ref> 2006 में, उन्हीं लेखकों द्वारा एक परिष्कृत अनुमान में कहा गया था कि आधा जीवन 2. | }}</ref> 2006 में, उन्हीं लेखकों द्वारा एक परिष्कृत अनुमान में कहा गया था कि आधा जीवन 2.3×10<sup>25</sup> वर्ष था।<ref> | ||
{{Cite journal | {{Cite journal | ||
|last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V. | |last1=Klapdor-Kleingrothaus |first1=H. V. | ||
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|bibcode=2006MPLA...21.1547K | |bibcode=2006MPLA...21.1547K | ||
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}}</ref> इस आधे जीवन को | }}</ref> जेर्डा द्वारा <sup>76</sup>Ge सहित अन्य प्रयोगों द्वारा इस आधे जीवन को उच्च आत्मविश्वास से बाहर रखा गया है।<ref name="gerdanature">{{Cite journal|last1=Agostini|first1=M.|s2cid=4456764|display-authors=etal|year=2017|title=Background-free search for neutrinoless double-β decay of <sup>76</sup>Ge with GERDA|journal=[[Nature (journal)|Nature]]|volume=544|issue=7648|pages=47–52|arxiv=1703.00570|bibcode=2017Natur.544...47A|doi=10.1038/nature21717|pmid=28382980|collaboration=[[GERDA Collaboration]]}}</ref> | ||
==== वर्तमान परिणाम ==== | ==== वर्तमान परिणाम ==== | ||
2017 तक, | 2017 तक, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय पर सबसे मजबूत सीमाएं <sup>76</sup>Ge में जेर्डा, <sup>130</sup>Te में कुओरे और <sup>136</sup>Xe में एक्सो-200 और कैमलैंड्स-जेन से आई हैं। | ||
== उच्च क्रम एक साथ बीटा क्षय == | == उच्च क्रम एक साथ बीटा क्षय == | ||
दो से अधिक बीटा-स्थिर | दो से अधिक बीटा-स्थिर समदाब रेखाओं के साथ द्रव्यमान संख्या के लिए, चौगुनी बीटा क्षय और इसके व्युत्क्रम, चौगुनी इलेक्ट्रॉन कैप्चर, सबसे बड़ी ऊर्जा आधिक्य वाले समभारिकों में डबल बीटा क्षय के विकल्प के रूप में प्रस्तावित किए गए हैं। ये क्षय आठ नाभिकों में ऊर्जावान रूप से संभव हैं, चूंकि एकल या डबल बीटा क्षय की तुलना में आंशिक आधा जीवन बहुत लंबा होने की भविष्यवाणी की जाती है; इसलिए, चौगुना बीटा क्षय देखे जाने की संभावना नहीं है। चौगुनी बीटा क्षय के लिए आठ तत्व नाभिकों में <sup>96</sup>Zr, <sup>136</sup>Xe, और <sup>150</sup>Nd सम्मलित हैं जो चौगुनी बीटा-माइनस क्षय में सक्षम हैं, और <sup>124</sup>Xe, <sup>130</sup>Ba, <sup>148</sup>Gd, और <sup>1154</sup>Dy चौगुनी बीटा-प्लस क्षय या इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं। सिद्धांत रूप में, इनमें से तीन नाभिकों में चौगुनी बीटा क्षय प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जिसमें सबसे भरोसा वाला तत्व <sup>150</sup>Nd है। ट्रिपल बीटा क्षय <sup>48</sup>Ca,, <sup>96</sup>Zr, और <sup>150</sup>Nd के लिए भी संभव है।<ref name=triplebeta/> | ||
इसके अतिरिक्त, इस तरह के क्षय मोड मानक मॉडल से परे भौतिकी में न्यूट्रिनोलेस भी हो सकते हैं।<ref name=betaquad>{{cite journal|last1=Heeck|first1=J.|last2=Rodejohann|first2=W.|s2cid=118632700|title=न्यूट्रिनोलेस चौगुनी बीटा क्षय|journal=Europhysics Letters|volume=103|issue=3|pages=32001|date=2013|doi=10.1209/0295-5075/103/32001|arxiv=1306.0580|bibcode=2013EL....10332001H}}</ref> न्यूट्रीनोलेस चौगुनी बीटा क्षय 4 इकाइयों में लेप्टान संख्या का उल्लंघन करेगा, जैसा कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के स्थितियों में दो इकाइयों के एक लिप्टन संख्या को तोड़ने के विपरीत है। इसलिए, कोई 'ब्लैक-बॉक्स प्रमेय' नहीं है और इस प्रकार की प्रक्रियाओं की अनुमति देते समय न्यूट्रिनो डायराक कण हो सकते हैं। विशेष रूप से, यदि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय से पहले न्यूट्रिनोलेस चौगुनी बीटा क्षय पाया जाता है, तो भरोसा किया जाता है कि न्यूट्रिनोस डायराक कण होंगे।<ref name=diracneutrinos>{{cite journal|last1=Hirsch|first1=M.|last2=Srivastava|first2=R.|last3=Valle|first3=JWF.|title=Can one ever prove that neutrinos are Dirac particles?|journal=Physics Letters B|volume=781|pages=302–305|date=2018|doi =10.1016/j.physletb.2018.03.073|arxiv=1711.06181|bibcode=2018PhLB..781..302H|doi-access=free}}</ref> | |||
अब तक, <sup>150</sup>Nd में ट्रिपल और चौगुनी बीटा क्षय की खोज असफल रही है।<ref name="triplebeta">{{Cite journal|arxiv=1906.07180|doi=10.1103/PhysRevC.100.045502|title=Search for triple and quadruple β decay of Nd150|year=2019|last1=Barabash|first1=A. S.|last2=Hubert|first2=Ph.|last3=Nachab|first3=A.|last4=Umatov|first4=V. I.|s2cid=189999159|journal=Physical Review C|volume=100|issue=4|page=045502}}</ref> | |||
== यह भी देखें == | == यह भी देखें == | ||
* | * डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर | ||
* बीटा क्षय | * बीटा क्षय | ||
* न्यूट्रिनो | * न्यूट्रिनो | ||
* [[कण विकिरण]] | * [[कण विकिरण]] | ||
* [[रेडियोधर्मी आइसोटोप]] | * [[रेडियोधर्मी आइसोटोप|रेडियोधर्मी समस्थानिक]] | ||
==संदर्भ== | ==संदर्भ== | ||
{{reflist|30em}} | {{reflist|30em}} | ||
==बाहरी संबंध== | ==बाहरी संबंध== | ||
* [http://xstructure.inr.ac.ru/x-bin/theme3.py?level=2&index1=-202525 | * [http://xstructure.inr.ac.ru/x-bin/theme3.py?level=2&index1=-202525 arxiv.org पर डबल बीटा क्षय] | ||
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{{neutrino detectors}} | {{neutrino detectors}} | ||
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Latest revision as of 09:57, 7 June 2023
| परमाणु भौतिकी |
|---|
 |
| नाभिक · न्यूक्लियन s ( p, n) · परमाणु मामला · परमाणु बल · परमाणु संरचना · परमाणु प्रतिक्रिया |
परमाणु भौतिकी में, डबल बीटा क्षय एक प्रकार का रेडियोधर्मी क्षय है जिसमें दो न्यूट्रॉन एक परमाणु नाभिक के अंदर एक साथ दो प्रोटॉन में परिवर्तित हो जाते हैं, जो इसके विपरीत भी संभव है। एकल बीटा क्षय के रूप में, यह प्रक्रिया परमाणु को प्रोटॉन और न्यूट्रॉन के इष्टतम अनुपात के निकट ले जाने की अनुमति देती है। इस परिवर्तन के परिणामस्वरूप, नाभिक दो पहचाने जाने योग्य बीटा कणों का उत्सर्जन करता है, जो इलेक्ट्रॉन या पोजीट्रान होते हैं।
भौतिक रसायन विज्ञान दो प्रकार के डबल बीटा क्षय के बीच अंतर करता है: साधारण डबल बीटा क्षय और न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय। साधारण डबल बीटा क्षय में, जिसे कई समस्थानिकों में देखा गया है, क्षयकारी नाभिक से दो इलेक्ट्रॉन और दो इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय में, एक परिकल्पित प्रक्रिया जिसे कभी नहीं देखा गया है, में केवल इलेक्ट्रॉनों का उत्सर्जन होता हैं।
इतिहास
डबल बीटा क्षय का विचार पहली बार 1935 में मारिया गोएपर्ट मेयर द्वारा प्रस्तावित किया गया था।[1][2]
1937 में, एटोर मेजराना ने प्रदर्शित किया कि बीटा क्षय सिद्धांत के सभी परिणाम अपरिवर्तित रहते हैं यदि न्यूट्रिनो उसका अपना एंटीपार्टिकल होता, जिसे अब मेजराना कण के रूप में जाना जाता है।[3]
1939 में, वेंडेल एच. फेरी ने प्रस्तावित किया कि यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं, तो डबल बीटा क्षय किसी भी न्यूट्रिनो के उत्सर्जन के बिना आगे बढ़ सकता है, इस प्रक्रिया के माध्यम से जिसे अब न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय कहा जाता है।[4]
यह अभी तक ज्ञात नहीं है कि क्या न्यूट्रिनो एक मेजराना कण है, और, संबंधित रूप से, क्या न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय प्रकृति में उपस्थित है।[5]
1930-1940 के दशक में, कमजोर अंतःक्रियाओं में समानता का उल्लंघन ज्ञात नहीं था, और परिणामस्वरूप गणनाओं से पता चला कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय सामान्य डबल बीटा क्षय की तुलना में होने की अधिक संभावना होनी चाहिए, यदि न्यूट्रिनो मेजराना कण थे। अनुमानित आधा जीवन 1015~1016 वर्षों के क्रम में था।[5]प्रयोगशाला में प्रक्रिया का निरीक्षण करने का प्रयास कम से कम 1948 से शुरू होता है जब ई.एल. फायरमैन ने 124 के आधे जीवन को सीधे मापने का पहला प्रयास किया 124
Sn
समस्थानिक में एक गीगर काउंटर के साथ।[6]
प्राय 1960 के माध्यम से रेडियोमेट्रिक प्रयोगों ने नकारात्मक परिणाम या झूठे सकारात्मक परिणाम दिए, पश्चात के प्रयोगों से इसकी पुष्टि नहीं हुई। 1950 में, पहली बार डबल बीटा 130
Te
के आधे जीवन का क्षय करता है भू-रासायनिक विधियों द्वारा 1.4 × 1021 वर्ष मापा गया था,[7] यथोचित रूप से आधुनिक मूल्य के बहुत पास। इसमें क्षय द्वारा उत्पादित क्सीनन के खनिजों में सान्द्रता का पता लगाना सम्मलित था।
1956 में, कमजोर अंतःक्रियाओं की V-A प्रकृति स्थापित होने के पश्चात, यह स्पष्ट हो गया कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का आधा जीवन सामान्य डबल बीटा क्षय से काफी अधिक होगा। 1960-1970 के दशक में प्रयोगात्मक तकनीकों में महत्वपूर्ण प्रगति के अतिरिक्त, 1980 के दशक तक प्रयोगशाला में डबल बीटा क्षय नहीं देखा गया था। प्रयोग केवल आधे जीवन के लिए निचली सीमा स्थापित करने में सक्षम थे - प्राय 1021 वर्ष। उसी समय, भू-रासायनिक प्रयोगों ने 82
Se
से 128
Te
के डबल बीटा क्षय का पता लगाया।[5]
डबल बीटा क्षय पहली बार 1987 में 82
Se
में कैलिफोर्निया विश्वविद्यालय, इरविन में माइकल मो के समूह द्वारा एक प्रयोगशाला में देखा गया था। [8]
तब से, कई प्रयोगों ने अन्य समस्थानिकों में सामान्य डबल बीटा क्षय देखा है। उन प्रयोगों में से किसी ने भी न्यूट्रिनोलेस प्रक्रिया के लिए सकारात्मक परिणाम नहीं दिए हैं, जिससे आधे जीवन की निचली सीमा प्राय 1025 वर्ष हो गई है। 1990 के दशक के समय भू-रासायनिक प्रयोग जारी रहे, जिससे कई समस्थानिकों के लिए सकारात्मक परिणाम प्राप्त हुए।[5]डबल बीटा क्षय दुर्लभ ज्ञात प्रकार का रेडियोधर्मी क्षय है; 2019 तक यह केवल 14 समस्थानिकों में देखा गया है (130
Ba
में डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर सहित 130
Ba
2001,78
Kr
में देखा गया, 2013 और 124
Xe
में मना गया, 2019 में देखा गया), और सभी का जीवनकाल औसत 1018 वर्ष अधिक है।[5]
साधारण डबल बीटा क्षय
एक विशिष्ट डबल बीटा क्षय में, नाभिक में दो न्यूट्रॉन प्रोटॉन में परिवर्तित हो जाते हैं, और दो इलेक्ट्रॉन और दो इलेक्ट्रॉन एंटीन्यूट्रिनो उत्सर्जित होते हैं। प्रक्रिया को एक साथ दो बीटा माइनस क्षय के रूप में सोचा जा सकता है। (डबल) बीटा क्षय संभव होने के लिए, अंतिम नाभिक में मूल नाभिक की तुलना में अधिक बाध्यकारी ऊर्जा होनी चाहिए। कुछ नाभिकों के लिए, जैसे जर्मेनियम-76, आइसोबार (न्यूक्लाइड) एक परमाणु संख्या अधिक (आर्सेनिक - 76) में एक छोटी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, जो एकल बीटा क्षय को रोकती है। चूंकि, परमाणु संख्या दो उच्च, सेलेनियम -76 के साथ आइसोबार में एक बड़ी बाध्यकारी ऊर्जा होती है, इसलिए डबल बीटा क्षय की अनुमति है।
फर्मी के सुनहरे नियम का उपयोग करके बीटा उत्सर्जन स्पेक्ट्रम के समान दो इलेक्ट्रॉनों के उत्सर्जन स्पेक्ट्रम की गणना की जा सकती है।
जहां सबस्क्रिप्ट प्रत्येक इलेक्ट्रॉन को संदर्भित करता है, T गतिज ऊर्जा है, w कुल ऊर्जा है, F(Z, T) फर्मी फ़ंक्शन है जिसमें Z अंतिम-अवस्था नाभिक का आवेश है, p गति है, v की इकाइयों में वेग है c, इलेक्ट्रॉनों के बीच का कोण है, और Q क्षय का क्यू मान (परमाणु विज्ञान) है।
कुछ नाभिकों के लिए, प्रक्रिया दो प्रोटॉन के न्यूट्रॉन में रूपांतरण के रूप में होती है, दो इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का उत्सर्जन करती है और दो कक्षीय इलेक्ट्रॉनों (डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर) को अवशोषित करती है। यदि मूल और डॉटर परमाणुओं के बीच द्रव्यमान का अंतर 1.022 MeV/c2 (दो इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक है, तो एक और क्षय सुलभ है, एक कक्षीय इलेक्ट्रॉन का प्रभुत्व और एक पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन होगा। जब द्रव्यमान का अंतर 2.044 MeV/c2 (चार इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान) से अधिक होता है, तो दो पॉज़िट्रॉन का उत्सर्जन संभव है।
ज्ञात डबल बीटा क्षय समस्थानिक
डबल बीटा क्षय में सक्षम 35 प्राकृतिक रूप से पाए जाने वाले समस्थानिक हैं।[9] व्यवहार में, क्षय तब देखा जा सकता है जब ऊर्जा संरक्षण द्वारा एकल बीटा क्षय को प्रतिबंधित किया जाता है। यह एक सम और विषम परमाणु नाभिक वाले तत्वों के लिए होता है, जो स्पिन (भौतिकी) -युग्मन के कारण अधिक स्थिर होते हैं। जब एकल बीटा क्षय या अल्फा क्षय भी होता है, तो डबल बीटा क्षय दर सामान्यतः देखने के लिए बहुत कम होती है। चूंकि, 238
U
का डबल बीटा क्षय (एक अल्फा उत्सर्जक भी) को रेडियोरासायनिक रूप से मापा गया है। दो अन्य न्यूक्लाइड जिनमें डबल बीटा क्षय देखा गया है, 48
Ca
और 96
Zr
, , सैद्धांतिक रूप से एकल बीटा क्षय भी हो सकता है, लेकिन यह क्षय अत्यंत दबा हुआ है और कभी नहीं देखा गया है।
प्रायोगिक तौर पर चौदह समस्थानिकों को दो-न्यूट्रिनो डबल बीटा क्षय (β–β–) या डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर (εε) से गुजरते हुए देखा गया है।[10] नीचे दी गई सारणी में 124Xe (जिसके लिए डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर पहली बार 2019 में देखा गया था) को छोड़कर, दिसंबर 2016 तक नवीनतम प्रयोगात्मक रूप से मापे गए आधे जीवन वाले न्यूक्लाइड सम्मलित हैं। जहाँ दो अनिश्चितताएँ निर्दिष्ट हैं, पहली सांख्यिकीय अनिश्चितता है और दूसरी व्यवस्थित है।
| न्यूक्लाइड | अर्ध जीवन काल, 1021 वर्ष | मोड | माध्यमिक का काल | विधि | प्रयोग |
|---|---|---|---|---|---|
| 48 Ca |
0.064+0.007 −0.006 ± +0.012 −0.009 |
β–β– | प्रत्यक्ष | निमो--3[11] | |
| 76 Ge |
1.926 ±0.094 | β–β– | प्रत्यक्ष | जेर्डा[10] | |
| 78 Kr |
9.2 +5.5 −2.6 ±1.3 |
εε | प्रत्यक्ष | बक्सन[10] | |
| 82 Se |
0.096 ± 0.003 ± 0.010 | β–β– | प्रत्यक्ष | निमो-3[10] | |
| 96 Zr |
0.0235 ± 0.0014 ± 0.0016 | β–β– | प्रत्यक्ष | निमो-3[10] | |
| 100 Mo |
0.00693 ± 0.00004 | β–β– | प्रत्यक्ष | निमो-3[10] | |
| 0.69+0.10 −0.08 ± 0.07 |
β–β– | 0+→ 0+1 | जी कोइन्सिडन्स[10] | ||
| 116 Cd |
0.028 ± 0.001 ± 0.003 0.026+0.009 −0.005 |
β–β– | प्रत्यक्ष | निमो-3[10] सुरुचिपूर्ण IV[10] | |
| 128 Te |
7200 ± 400 1800 ± 700 |
β–β– | भू-रासायनिक | [10] | |
| 130 Te |
0.82 ± 0.02 ± 0.06 | β–β– | प्रत्यक्ष | क्यूओआर-0[12] | |
| 124 Xe |
18 ± 5 ± 1 | εε | प्रत्यक्ष | क्सीनन1टी[13] | |
| 136 Xe |
2.165 ± 0.016 ± 0.059 | β–β– | प्रत्यक्ष | एक्सो-200[10] | |
| 130 Ba |
(0.5 – 2.7) | εε | भू-रासायनिक | [14][15] | |
| 150 Nd |
0.00911+0.00025 −0.00022 ± 0.00063 |
β–β– | प्रत्यक्ष | निमो-3[10] | |
| 0.107+0.046 −0.026 |
β–β– | 0+→ 0+1 | जी कोइन्सिडन्स[10] | ||
| 238 U |
2.0 ± 0.6 | β–β– | रेडियोकेमिकल | [10] |
समस्थानिकों में डबल बीटा क्षय की अन्वेषण जो महत्वपूर्ण रूप से अधिक प्रायोगिक चुनौतियाँ प्रस्तुत करती हैं। ऐसा ही एक समस्थानिक 134
Xe
है।[16]
A ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल बीटा क्षय के लिए सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक हैं जिनकी दोहरी-बीटा दर को प्रयोगात्मक रूप से मापा जाता है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं गया है: जैसा, 46Ca, 48Ca, 70Zn, 76Ge, 80Se, 82Se, 86Kr, 94Zr, 96Zr, 98Mo, 100Mo, 104Ru, 110Pd, 114Cd, 116Cd, 122Sn, 124Sn, 128Te, 130Te, 134Xe, 136Xe, 142Ce, 146Nd, 148Nd, 150Nd, 154Sm, 160Gd, 170Er, 176Yb, 186W, 192Os, 198Pt, 204Hg, 216Po, 220Rn, 222Rn, 226Ra, 232Th, 238U, 244Pu, 248Cm, 254Cf, 256Cf, और 260Fm.।[9]
A ≤ 260 के साथ निम्नलिखित ज्ञात बीटा-स्थिर (या प्राय बीटा-स्थिर) न्यूक्लाइड्स सैद्धांतिक रूप से डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं, जहां लाल समस्थानिक होते हैं जिनकी डबल-इलेक्ट्रॉन कैप्चर दर मापी जाती है और काला अभी तक प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं जाता है: जैसा, Ar, 40Ca, 50Cr, 54Fe, 58Ni, 64Zn, 74Se, 78Kr, 84Sr, 92Mo, 96Ru, 102Pd, 106Cd, 108Cd, 112Sn, 120Te, 124Xe, 126Xe, 130Ba, 132Ba, 136Ce, 138Ce, 144Sm, 148Gd, 150Gd, 152Gd, 154Dy, 156Dy, 158Dy, 162Er, 164Er, 168Yb, 174Hf, 180W, 184Os, 190Pt, 196Hg, 212Rn, 214Rn, 218Ra, 224Th, 230U, 236Pu, 242Cm, 252Fm, और 258No.
न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय
न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का फेनमैन आरेख, जिसमें दो न्यूट्रॉन दो प्रोटॉन का क्षय करते हैं। इस प्रक्रिया में केवल उत्सर्जित उत्पाद दो इलेक्ट्रॉन हैं, जो तब हो सकते हैं जब न्यूट्रिनो और एंटीन्यूट्रिनो एक ही कण (अर्थात मेजराना न्यूट्रिनो) हों, इसलिए एक ही न्यूट्रिनो को नाभिक के भीतर उत्सर्जित और अवशोषित किया जा सकता है। पारंपरिक डबल बीटा क्षय में, दो एंटीन्यूट्रिनो - प्रत्येक डब्ल्यू शीर्ष से उत्पन्न होने वाले - दो इलेक्ट्रॉनों के अतिरिक्त, नाभिक से उत्सर्जित होते हैं। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का पता लगाना इस प्रकार एक संवेदनशील परीक्षण है कि न्यूट्रिनो मेजराना कण हैं या नहीं।
यदि न्यूट्रिनो एक मेजराना फर्मियन है (अर्थात, एंटीन्यूट्रिनो और न्यूट्रिनो वास्तव में एक ही कण हैं), और कम से कम एक प्रकार के न्यूट्रिनो में गैर-शून्य द्रव्यमान होता है (जिसे न्यूट्रिनो दोलन प्रयोगों द्वारा स्थापित किया गया है), तो यह न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय होने के लिए संभव है। न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय एक लिप्टन संख्या का उल्लंघन करने वाली प्रक्रिया है। सबसे सरल सैद्धांतिक उपचार में, प्रकाश न्यूट्रिनो आदान प्रदान के रूप में जाना जाता है, एक न्यूक्लियॉन दूसरे न्यूक्लियॉन द्वारा उत्सर्जित न्यूट्रिनो को अवशोषित करता है। बदले हुए न्यूट्रिनो आभासी कण होते हैं।
अंतिम स्थिति में केवल दो इलेक्ट्रॉनों के साथ, इलेक्ट्रॉनों की कुल गतिज ऊर्जा प्राय प्रारंभिक और अंतिम नाभिकों की बाध्यकारी ऊर्जा अंतर होगी, अवशिष्ट के लिए परमाणु पुनरावृत्ति लेखांकन के साथ। संवेग संरक्षण के कारण, इलेक्ट्रॉन सामान्यतः एक के पश्चात एक उत्सर्जित होते हैं। इस प्रक्रिया के लिए क्षय दर द्वारा दिया गया है
जहां G टू-बॉडी फेज-स्पेस फैक्टर है, M न्यूक्लियर मैट्रिक्स एलिमेंट है, और mββ इलेक्ट्रॉन न्यूट्रिनो का प्रभावी मेजराना मास है। प्रकाश मेजराना न्यूट्रिनो एक्सचेंज के संदर्भ में, mββ द्वारा दिया गया है
जहां mi न्यूट्रिनो द्रव्यमान हैं और Uei पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकता (पीएमएनएस) मैट्रिक्स के तत्व हैं। इसलिए, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय का अवलोकन, मेजराना न्यूट्रिनो प्रकृति की पुष्टि के अतिरिक्त, पीएमएनएस मैट्रिक्स में पूर्ण न्यूट्रिनो द्रव्यमान स्केल और मेजराना चरणों के बारे में जानकारी दे सकता है, नाभिक के सैद्धांतिक मॉडल के माध्यम से व्याख्या के अधीन, जो परमाणु मैट्रिक्स तत्वों और क्षय के मॉडल का निर्धारण करते हैं।[17][18]
न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के अवलोकन के लिए आवश्यक होगा कि कम से कम एक न्यूट्रिनो एक मेजराना कण हो, भले ही यह प्रक्रिया न्यूट्रिनो कि अदला-बदली द्वारा उत्पन्न हो।[19]
प्रयोग
कई प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज की है। कण भेदभाव और इलेक्ट्रॉन ट्रैकिंग करने में सक्षम कुछ प्रयोगों के साथ सबसे अच्छा प्रदर्शन करने वाले प्रयोगों में क्षयकारी समस्थानिक और निम्न पृष्ठभूमि का उच्च द्रव्यमान होता है। ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को हटाने के लिए, अधिकांश प्रयोग दुनिया भर की भूमिगत प्रयोगशालाओं में स्थित हैं।
हाल के और प्रस्तावित प्रयोगों में सम्मलित हैं:
- पूर्ण किए गए प्रयोग:
- गोथर्ड टीपीसी
- हीडलबर्ग-मॉस्को, 76Ge डिटेक्टर (1997-2001)
- आईजीईएक्स, 76Ge डिटेक्टर (1999-2002)[20]
- न्यूट्रिनो एटोर मेजराना वेधशाला, ट्रैकिंग कैलोरीमीटर का उपयोग करने वाले विभिन्न समस्थानिक (2003-2011)
- कुओरिसिनो, 130Te अल्ट्राकोल्ड TeO2 क्रिस्टल में (2003-2008)[21]
- प्रयोग नवंबर 2017 तक डेटा ले रहे हैं:
- कोबरा प्रयोग, 116Cd कमरे के तापमान में CdZnTe क्रिस्टल में
- कोरा, 130Te अल्ट्राकोल्ड TeO2 क्रिस्टल में
- एक्सो, एक 136Xe और 134Xe खोज
- जर्मेनियम डिटेक्टर ऐरे, एक 76Ge संसूचक
- कामिओका लिक्विड सिंटिलेटर एंटीन्यूट्रिनो डिटेक्टर खोज। एक 136Xe खोज। 2011 से डेटा संग्रह।[21]
- मजोराना, उच्च शुद्धता 76Ge पी-प्रकार पॉइंट-संपर्क संसूचको का उपयोग कर रहा है।[22]
- तरल Xe का उपयोग कर एक्समास
- प्रस्तावित/भविष्य के प्रयोग:
- क्यूपिड, 100Mo का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय
- कामिओका वेधशाला में कैंडल्स, CaF2 में 48Ca,
- मून, 100Mo डिटेक्टर विकसित कर रहा है
- यांगयांग भूमिगत प्रयोगशाला में अमोर, 100Mo समृद्ध CaMoO4 क्रिस्टल [23]
- नेक्सो, एक समय प्रक्षेपण कक्ष में तरल 136Xe का उपयोग कर रहा है [24]
- लीजेंड, 76Ge का न्यूट्रिनोलेस डबल-बीटा क्षय।
- ल्यूमिनेउ, एलएसएम, फ्रांस में 100Mo समृद्ध ZnMoO4 क्रिस्टल की खोज कर रहा है।
- अगला, एक क्सीनन टीपीसी। अगला-डेमो चला और अगला-100 2016 में चलेगा।
- एसएनओ+, एक तरल सिंटिलेटर, 130Te का अध्ययन करेगा
- सुपरनेमो, एक नेमो अपग्रेड, 82Se का अध्ययन करेगा
- टिन.टिन, भारत स्थित न्यूट्रिनो वेधशाला में एक 124Sn संसूचक
- पांडाएक्स-III, 200 किग्रा से 1000 किग्रा 90% के साथ एक प्रयोग 136Xe को समृद्ध करता है
- गहरे भूमिगत न्यूट्रिनो प्रयोग, तरल आर्गन से भरा एक टीपीसी 136Xe के साथ डोप किया गया।
स्थिति
जबकि कुछ प्रयोगों ने न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय की खोज का अधिकार किया है, आधुनिक खोजों को क्षय के लिए कोई प्रमाण नहीं मिला है।
हीडलबर्ग-मास्को विवाद
हीडलबर्ग-मॉस्को सहयोग के कुछ सदस्यों ने 2001 में 76Ge में न्यूट्रिनोलेस बीटा क्षय का पता लगाने का दावा किया।[25] इस दावे की बाहरी भौतिकविदों[1][26][27][28] के साथ-साथ सहयोग के अन्य सदस्यों द्वारा आलोचना की गई थी।[29] 2006 में, उन्हीं लेखकों द्वारा एक परिष्कृत अनुमान में कहा गया था कि आधा जीवन 2.3×1025 वर्ष था।[30] जेर्डा द्वारा 76Ge सहित अन्य प्रयोगों द्वारा इस आधे जीवन को उच्च आत्मविश्वास से बाहर रखा गया है।[31]
वर्तमान परिणाम
2017 तक, न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय पर सबसे मजबूत सीमाएं 76Ge में जेर्डा, 130Te में कुओरे और 136Xe में एक्सो-200 और कैमलैंड्स-जेन से आई हैं।
उच्च क्रम एक साथ बीटा क्षय
दो से अधिक बीटा-स्थिर समदाब रेखाओं के साथ द्रव्यमान संख्या के लिए, चौगुनी बीटा क्षय और इसके व्युत्क्रम, चौगुनी इलेक्ट्रॉन कैप्चर, सबसे बड़ी ऊर्जा आधिक्य वाले समभारिकों में डबल बीटा क्षय के विकल्प के रूप में प्रस्तावित किए गए हैं। ये क्षय आठ नाभिकों में ऊर्जावान रूप से संभव हैं, चूंकि एकल या डबल बीटा क्षय की तुलना में आंशिक आधा जीवन बहुत लंबा होने की भविष्यवाणी की जाती है; इसलिए, चौगुना बीटा क्षय देखे जाने की संभावना नहीं है। चौगुनी बीटा क्षय के लिए आठ तत्व नाभिकों में 96Zr, 136Xe, और 150Nd सम्मलित हैं जो चौगुनी बीटा-माइनस क्षय में सक्षम हैं, और 124Xe, 130Ba, 148Gd, और 1154Dy चौगुनी बीटा-प्लस क्षय या इलेक्ट्रॉन कैप्चर करने में सक्षम हैं। सिद्धांत रूप में, इनमें से तीन नाभिकों में चौगुनी बीटा क्षय प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जिसमें सबसे भरोसा वाला तत्व 150Nd है। ट्रिपल बीटा क्षय 48Ca,, 96Zr, और 150Nd के लिए भी संभव है।[32]
इसके अतिरिक्त, इस तरह के क्षय मोड मानक मॉडल से परे भौतिकी में न्यूट्रिनोलेस भी हो सकते हैं।[33] न्यूट्रीनोलेस चौगुनी बीटा क्षय 4 इकाइयों में लेप्टान संख्या का उल्लंघन करेगा, जैसा कि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय के स्थितियों में दो इकाइयों के एक लिप्टन संख्या को तोड़ने के विपरीत है। इसलिए, कोई 'ब्लैक-बॉक्स प्रमेय' नहीं है और इस प्रकार की प्रक्रियाओं की अनुमति देते समय न्यूट्रिनो डायराक कण हो सकते हैं। विशेष रूप से, यदि न्यूट्रिनोलेस डबल बीटा क्षय से पहले न्यूट्रिनोलेस चौगुनी बीटा क्षय पाया जाता है, तो भरोसा किया जाता है कि न्यूट्रिनोस डायराक कण होंगे।[34]
अब तक, 150Nd में ट्रिपल और चौगुनी बीटा क्षय की खोज असफल रही है।[32]
यह भी देखें
- डबल इलेक्ट्रॉन कैप्चर
- बीटा क्षय
- न्यूट्रिनो
- कण विकिरण
- रेडियोधर्मी समस्थानिक
संदर्भ
- ↑ 1.0 1.1 Giuliani, A.; Poves, A. (2012). "Neutrinoless double-beta decay" (PDF). Advances in High Energy Physics. 2012: 1–38. doi:10.1155/2012/857016.
- ↑ Goeppert-Mayer, M. (1935). "Double beta-disintegration". Physical Review. 48 (6): 512–516. Bibcode:1935PhRv...48..512G. doi:10.1103/PhysRev.48.512.
- ↑ Majorana, E. (1937). "Teoria simmetrica dell'elettrone e del positrone". Il Nuovo Cimento (in italiano). 14 (4): 171–184. Bibcode:1937NCim...14..171M. doi:10.1007/BF02961314. S2CID 18973190.
- ↑ Furry, W.H. (1939). "On Transition Probabilities in Double Beta-Disintegration". Physical Review. 56 (12): 1184–1193. Bibcode:1939PhRv...56.1184F. doi:10.1103/PhysRev.56.1184.
- ↑ 5.0 5.1 5.2 5.3 5.4 Barabash, A.S. (2011). "Experiment double beta decay: Historical review of 75 years of research". Physics of Atomic Nuclei. 74 (4): 603–613. arXiv:1104.2714. Bibcode:2011PAN....74..603B. doi:10.1134/S1063778811030070. S2CID 118716672.
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