अरहेनियस समीकरण: Difference between revisions

Revision as of 12:09, 3 June 2023

भौतिक रसायन विज्ञान में, अरहेनियस समीकरण प्रतिक्रिया दरों की तापमान निर्भरता के लिए एक सूत्र है। 1889 में डच रसायनशास्त्री जेकोबस हेनरिकस वैन 'टी हॉफ के काम के आधार पर स्वांते अरहेनियस द्वारा समीकरण प्रस्तावित किया गया था, जिन्होंने 1884 में नोट किया था कि संतुलन स्थिरांक की तापमान निर्भरता के लिए वैन' टी हॉफ समीकरण के अग्र तथा पश्च प्रतिक्रिया दोनों की दरों के लिए इस प्रकार के एक सूत्र का सुझाव देता है। रासायनिक प्रतिक्रियाओं की दर निर्धारित करने और सक्रियण ऊर्जा की गणना के लिए इस समीकरण का एक विशाल और महत्वपूर्ण अनुप्रयोग है। अरहेनियस ने सूत्र के लिए एक भौतिक औचित्य और व्याख्या प्रदान की।^[1]^[2]^[3]^[4] वर्तमान में, इसे अनुभवजन्य संबंध के रूप में सबसे ठीक देखा जाता है।^[5]^: 188 इसका उपयोग प्रसार गुणांकों के तापमान भिन्नता, क्रिस्टल रिक्तियों की जनसंख्या, मंद विरूपण दर, और कई अन्य तापीय-प्रेरित प्रक्रियाओं/प्रतिक्रियाओं को मॉडल करने के लिए किया जा सकता है। 1935 में विकसित आयरिंग समीकरण भी दर और ऊर्जा के बीच संबंध को व्यक्त करता है।

समीकरण

लगभग सभी व्यावहारिक मामलों में,

E_{a}\gg RT

और k, T के साथ तेजी से बढ़ता है।

गणितीय रूप से, बहुत उच्च तापमान पर ताकि

E_{a}\ll RT

, k स्तर बंद हो जाता है और एक सीमा के रूप में A तक पहुँच जाता है, परन्तु यह मामला व्यावहारिक परिस्थितियों में नहीं होता है।

अरहेनियस समीकरण किसी रासायनिक अभिक्रिया के वेग स्थिरांक की परम तापमान पर निर्भरता को

k=Ae^{\frac {-E_{\rm {a}}}{RT}}

के रूप में बताता है, जहां

$k$ दर स्थिर है ( संघट्ट की आवृत्ति जिसके परिणामस्वरूप प्रतिक्रिया होती है),
$T$ पूर्ण तापमान है (केल्विन या परिमाण रैंकिन पैमाने में),
$A$ पूर्व-घातीय कारक है। अरहेनियस मूल रूप से A को प्रत्येक रासायनिक प्रतिक्रिया के लिए एक तापमान-स्वतंत्र स्थिरांक माना जाता है।^[6] यद्यपि वर्तमान उपचारों में कुछ तापमान पर निर्भरता सम्मिलित है - नीचे संशोधित अरहेनियस समीकरण देखें।
$E a$ प्रतिक्रिया के लिए सक्रियण ऊर्जा है (आरटी के समान इकाइयों में),
$R$ सार्वभौमिक गैस नियतांक है।^[1]^[2]^[4]

वैकल्पिक रूप से, समीकरण को

k=Ae^{\frac {-E_{\rm {a}}}{k_{\rm {B}}T}}

के रूप में व्यक्त किया जा सकता है,

जहां

$E a$ प्रतिक्रिया के लिए सक्रियण ऊर्जा है (k_BT के समान इकाइयों में),
$k B$ बोल्ट्जमैन स्थिरांक है।

एकमात्र अंतर $E a$ : की ऊर्जा इकाइयों का है: पूर्व रूप प्रति मोल ऊर्जा का उपयोग करता है, जो रसायन विज्ञान में सामान्य है, जबकि बाद वाला रूप सीधे प्रति अणु ऊर्जा का उपयोग करता है, जो भौतिकी में सामान्य है। तापमान $T$ के गुणक के रूप में या तो गैस स्थिरांक, $R$ , या बोल्ट्जमान स्थिरांक, $k B$ का उपयोग करने में विभिन्न इकाइयों की गणना की जाती है।

पूर्व-घातीय कारक $A$ की इकाइयाँ दर स्थिर के समान हैं और प्रतिक्रिया के क्रम के आधार पर अलग-अलग होंगी। यदि प्रतिक्रिया पहले क्रम की है तो इसकी इकाइयाँ हैं: सेकंड^-1, और इस कारण से इसे प्रायः प्रतिक्रिया का आवृत्ति कारक या प्रयत्न आवृत्ति कहा जाता है। सरल शब्दों में, $k$ की वह संख्या है जिसके परिणामस्वरूप प्रति सेकंड एक प्रतिक्रिया होती है, $A$ प्रतिक्रिया करने के लिए उचित अभिविन्यास के साथ होने वाली संघट्टों की संख्या है (प्रतिक्रिया की ओर अग्रसर है या नहीं)^[7] और $e^{-E_{\rm {a}}/(RT)}$ संभावना है कि किसी भी संघट्ट के परिणामस्वरूप प्रतिक्रिया होगी। यह देखा जा सकता है कि या तो तापमान में वृद्धि या सक्रियण ऊर्जा में कमी (उदाहरण के लिए उत्प्रेरक के उपयोग के माध्यम से) के परिणामस्वरूप प्रतिक्रिया की दर में वृद्धि होगी।

गतिज अध्ययन की छोटी तापमान सीमा को देखते हुए, सक्रियण ऊर्जा को तापमान से स्वतंत्र होने के रूप में अनुमानित करना उचित है। इसी प्रकार, व्यावहारिक परिस्थितियों की एक विस्तृत श्रृंखला के अंतर्गत, $\exp(-E_{\rm {a}}/(RT))$ कारक की तापमान निर्भरता की तुलना में पूर्व-घातीय कारक की मन्द तापमान निर्भरता नगण्य है; "बाधा रहित" प्रसार-सीमित प्रतिक्रियाओं की स्थिति को छोड़कर, जिसमें पूर्व-घातीय कारक प्रमुख है और प्रत्यक्ष रूप से देखा जा सकता है।

इस समीकरण से साधारणतया अनुमान लगाया जा सकता है कि तापमान में प्रत्येक 10 डिग्री सेल्सियस की वृद्धि के लिए प्रतिक्रिया की दर लगभग 2 या 3 गुना बढ़ जाती है।

$e^{\frac {-E_{a}}{RT}}$ पद $E_{a}$ से अधिक या उसके बराबर ऊर्जा वाले अणुओं के अंश को दर्शाता है ।^[8]

अरहेनियस आलेख

अरहेनियस रैखिक आलेख: ln k विरुद्ध 1/T।

अरहेनियस समीकरण का प्राकृतिक लघुगणक लेने से प्राप्त होता है:

\ln k=\ln A-{\frac {E_{\rm {a}}}{R}}{\frac {1}{T}}.

पुनर्व्यवस्थित उपज:

\ln k={\frac {-E_{\rm {a}}}{R}}\left({\frac {1}{T}}\right)+\ln A.

इसका एक सीधी रेखा के समीकरण के समान रूप है:

y=mx+c,

जहाँ x, T का गुणक प्रतिलोम है।

इसलिए, जब किसी अभिक्रिया में दर स्थिरांक होता है जो अरहेनियस समीकरण का पालन करता है, ln k बनाम T^-1 का आलेख एक सीधी रेखा देता है, जिसकी प्रवणता और अवरोधन का उपयोग E_a और A को निर्धारित करने के लिए किया जा सकता है। प्रायोगिक रासायनिक गतिकी में यह प्रक्रिया इतनी सामान्य हो गई है कि चिकित्सकों ने प्रतिक्रिया के लिए सक्रियण ऊर्जा को परिभाषित करने के लिए इसका उपयोग करना प्रारंभ कर दिया है। अर्थात सक्रियण ऊर्जा को ln k बनाम (1/T) के आलेख की प्रवणता (−R) गुणा के रूप में परिभाषित किया गया है:

E_{\rm {a}}\equiv -R\left[{\frac {\partial \ln k}{\partial (1/T)}}\right]_{P}.

संशोधित अरहेनियस समीकरण

संशोधित अरहेनियस समीकरण^[9] पूर्व-घातीय कारक की तापमान निर्भरता को स्पष्ट करता है। संशोधित समीकरण सामान्यतः

k=AT^{n}e^{-E_{\rm {a}}/(RT)}

के रूप में होता है।

उपरोक्त मूल अरहेनियस अभिव्यक्ति n = 0 से मेल खाती है। उपयुक्त दर स्थिरांक सामान्यतः −1 < n < 1 की सीमा में होते हैं। सैद्धांतिक विश्लेषण n के लिए विभिन्न भविष्यवाणियां करते हैं। यह इंगित किया गया है कि "दर स्थिर के तापमान अध्ययन के आधार पर, यह स्थापित करना संभव नहीं है कि क्या पूर्व-घातीय कारक की अनुमानित T^1/2 निर्भरता प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है"।^[5]^: 190 यद्यपि, यदि सिद्धांत और/या प्रयोग (जैसे घनत्व निर्भरता) से अतिरिक्त प्रमाण उपलब्ध हैं, तो अरहेनियस नियम के निर्णायक परीक्षणों में कोई बाधा नहीं है।

एक अन्य सामान्य संशोधन फैला हुआ घातीय रूप^{[citation needed]}

k=A\exp \left[-\left({\frac {E_{a}}{RT}}\right)^{\beta }\right]

है, जहां β क्रम 1 की एक आयाम रहित संख्या है। इसे सामान्यतः मॉडल को डेटा के अनुकूल बनाने के लिए विशुद्ध रूप से अनुभवजन्य संशोधन या फ़ज कारक के रूप में माना जाता है, परन्तु इसका सैद्धांतिक अर्थ हो सकता है, उदाहरण के लिए सक्रियण ऊर्जा की एक श्रृंखला की उपस्थिति या विशेष में मॉट चर श्रेणी हॉपिंग की उपस्थिति दिखा रहा है।

समीकरण की सैद्धांतिक व्याख्या

अरहेनियस की सक्रियण ऊर्जा की अवधारणा

अरहेनियस ने तर्क दिया कि अभिकारकों को उत्पादों में बदलने के लिए, उन्हें पहले ऊर्जा की एक न्यूनतम मात्रा प्राप्त करनी होगी, जिसे सक्रियण ऊर्जा E_a कहा जाता है। एक पूर्ण तापमान T पर, E_a से अधिक गतिज ऊर्जावाले अणुओं के अंश की गणना सांख्यिकीय यांत्रिकी से की जा सकती है। सक्रियण ऊर्जा की अवधारणा संबंध की घातीय प्रकृति की व्याख्या करती है, और एक या दूसरी विधि से यह सभी गतिज सिद्धांतों में स्थित है।

प्रतिक्रिया दर स्थिरांक की गणना में मैक्सवेल-बोल्ट्ज़मैन वितरण पर एक ऊर्जा औसत सम्मिलित होती है, जिसमें $E_{\rm {a}}$ निचली सीमा के रूप में होता है और इसलिए प्रायः अपूर्ण गामा फलनों के प्रकार होते हैं, जो $e^{\frac {-E_{\rm {a}}}{RT}}$ के समानुपाती होते हैं।

संघट्ट सिद्धांत

एक दृष्टिकोण रासायनिक प्रतिक्रियाओं का संघट्ट सिद्धांत है, जिसे 1916-18 के वर्षों में मैक्स ट्रॉट्ज़ और विलियम लुईस (भौतिक रसायनज्ञ) द्वारा विकसित किया गया था। इस सिद्धांत में, अणुओं को प्रतिक्रिया करनी चाहिए यदि वे E_a से अधिक होने वाले केंद्रों की अपनी रेखा के साथ सापेक्ष गतिज ऊर्जा से टकराते हैं। प्रति सेकंड प्रति इकाई आयतन में दो विपरीत अणुओं के बीच बाइनरी संघट्ट की संख्या^[10]

z_{AB}=N_{\rm {A}}d_{AB}^{2}{\sqrt {\frac {8\pi k_{\rm {B}}T}{\mu _{AB}}}}

पाई जाती है, जहाँ N_Aअवोगाद्रो स्थिरांक है, d_AB A और B का औसत व्यास है, T वह तापमान है जिसे बोल्ट्जमैन स्थिरांक k_B से गुणा किया जाता है ऊर्जा इकाइयों में परिवर्तित करें, और μ_AB कम द्रव्यमान है।

दर स्थिरांक की गणना तब $k=z_{AB}e^{\frac {-E_{\rm {a}}}{RT}}$ के रूप में की जाती है, ताकि संघट्ट सिद्धांत भविष्यवाणी करे कि पूर्व-घातीय कारक संघट्ट संख्या z_AB के बराबर है। यद्यपि कई प्रतिक्रियाओं के लिए यह प्रयोग के साथ निष्कृष्ट रूप से सहमत है, इसलिए दर स्थिरांक को $k=\rho z_{AB}e^{\frac {-E_{\rm {a}}}{RT}}$ के रूप में लिखा जाता है। यहाँ $\rho$ एक अनुभवजन्य स्टेरिक कारक है, जो प्रायः 1.00 से बहुत कम होता है, जिसे पर्याप्त ऊर्जावान संघट्टों के अंश के रूप में व्याख्या किया जाता है जिसमें दो अणुओं का प्रतिक्रिया करने के लिए उचित पारस्परिक अभिविन्यास होता है।^[10]

संक्रमण अवस्था सिद्धांत

1930 के दशक में यूजीन विग्नर, हेनरी आइरिंग (रसायनज्ञ), माइकल पोलानी और मेरेडिथ ग्वेने इवांस द्वारा तैयार किए गए रासायनिक प्रतिक्रियाओं के संक्रमण अवस्था सिद्धांत में आयरिंग समीकरण, एक अन्य अरहेनियस जैसी अभिव्यक्ति दिखाई देती है। आयरिंग समीकरण लिखा जा सकता है:

k={\frac {k_{\rm {B}}T}{h}}e^{-{\frac {\Delta G^{\ddagger }}{RT}}}={\frac {k_{\rm {B}}T}{h}}e^{\frac {\Delta S^{\ddagger }}{R}}e^{-{\frac {\Delta H^{\ddagger }}{RT}}},

जहां

\Delta G^{\ddagger }

सक्रियण की गिब्स मुक्त ऊर्जा है,

\Delta S^{\ddagger }

सक्रियण की एन्ट्रापी है,

\Delta H^{\ddagger }

सक्रियण की तापीय धारिता है,

k_{\rm {B}}

बोल्ट्जमैन स्थिरांक है, और

h

प्लैंक नियतांक है।^[11]

पहली दृष्टि में यह तापमान में रैखिक होने वाले कारक से गुणा किए गए घातांक जैसा दिखता है। यद्यपि, मुक्त ऊर्जा अपने आप में एक तापमान पर निर्भर मात्रा है। सक्रियण $\Delta G^{\ddagger }=\Delta H^{\ddagger }-T\Delta S^{\ddagger }$ की मुक्त ऊर्जा एन्थैल्पी अवधि और पूर्ण तापमान से गुणा एक एंट्रॉपी अवधि का अंतर है। पूर्व-घातीय कारक मुख्य रूप से सक्रियण की एन्ट्रापी पर निर्भर करता है। समग्र अभिव्यक्ति फिर से T के धीरे-धीरे बदलते क्रिया से गुणा एक अरहेनियस घातांकी (ऊर्जा के अतिरिक्त तापीय धारिता) का रूप लेती है। तापमान निर्भरता का यथार्थ रूप प्रतिक्रिया पर निर्भर करता है, और अभिकारकों और सक्रिय परिसर का विभाजन क्रिया (सांख्यिकीय यांत्रिकी) को सम्मिलित करने वाले सांख्यिकीय यांत्रिकी के सूत्रों का उपयोग करके गणना की जा सकती है।

अरहेनियस सक्रियण ऊर्जा के विचार की सीमाएं

अरहेनियस सक्रियण ऊर्जा और दर स्थिर k दोनों प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित किए गए हैं, और स्थूलदर्शित प्रतिक्रिया-विशिष्ट पैरामीटर का प्रतिनिधित्व करते हैं जो मात्र थ्रेशोल्ड ऊर्जा और आणविक स्तर पर व्यक्तिगत संघट्टों की सफलता से संबंधित नहीं हैं। अणुओं ए और बी के बीच एक विशेष संघट्ट (एक प्राथमिक प्रतिक्रिया) पर विचार करें। संघट्ट कोण, सापेक्ष अनुवाद ऊर्जा, आंतरिक (विशेष रूप से कंपन) ऊर्जा सभी इस संभावना को निर्धारित करेंगे कि संघट्ट एक उत्पाद अणु एबी का उत्पादन करेगी। ई और के स्थूलदर्शित माप अलग-अलग संघट्ट मापदंडों के साथ कई अलग-अलग संघट्टों का परिणाम हैं। आणविक स्तर पर प्रतिक्रिया दर की जांच करने के लिए, निकट-संघट्ट की स्थिति में प्रयोग किए जाते हैं और इस विषय को प्रायः आणविक प्रतिक्रिया गतिकी कहा जाता है।^[12] एक अन्य स्थिति जहां अरहेनियस समीकरण मापदंडों की व्याख्या कम हो जाती है, विषम कटैलिसीस में होती है, विशेष रूप से उन प्रतिक्रियाओं के लिए जो लैंगमुइर-हिंशेलवुड गतिकी दिखाते हैं। स्पष्ट रूप से, सतहों पर अणु सीधे टकराते नहीं हैं, और एक साधारण आणविक क्रॉस-सेक्शन यहां लागू नहीं होता है। इसके अतिरिक्त , पूर्व-घातीय कारक सतह के पार सक्रिय साइट की ओर यात्रा को दर्शाता है।^[13] कांच बनाने वाले पदार्थ के सभी वर्गों में कांच के संक्रमण के दौरान अरहेनियस नियम से विचलन होते हैं।^[14] अरहेनियस नियम भविष्यवाणी करता है कि संरचनात्मक इकाइयों (परमाणुओं, अणुओं, आयनों, आदि) की गति कांच के संक्रमण के माध्यम से धीमी गति से धीमी होनी चाहिए, जो प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है। दूसरे शब्दों में, अरहेनियस नियम द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में संरचनात्मक इकाइयां तेज गति से धीमी हो जाती हैं। यह अवलोकन उचित माना जाता है कि इकाइयों को थर्मल सक्रियण ऊर्जा के माध्यम से ऊर्जा बाधा को दूर करना चाहिए। तापीय ऊर्जा इतनी अधिक होनी चाहिए कि इकाइयों के अनुवाद संबंधी गति की अनुमति दी जा सके जिससे सामग्री का चिपचिपा प्रवाह हो।

यह भी देखें

त्वरित बुढ़ापा
आयरिंग समीकरण
Q10 (तापमान गुणांक)
वांट हॉफ समीकरण
क्लॉसियस-क्लैपेरॉन संबंध
गिब्स-हेल्महोल्त्ज़ समीकरण
चेरी ब्लॉसम फ्रंट – अरहेनियस समीकरण का उपयोग करके भविष्यवाणी की

संदर्भ

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ग्रन्थसूची

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Laidler, K. J. (1987). Chemical Kinetics (3rd ed.). Harper & Row.
Laidler, K. J. (1993). The World of Physical Chemistry. Oxford University Press.

बाहरी संबंध

Carbon Dioxide solubility in Polyethylene – Using अरहेनियस equation for calculating species solubility in polymers

[Arrhenius96-1] 1.0 ^1.1 Arrhenius, S. A. (1889). "Über die Dissociationswärme und den Einfluß der Temperatur auf den Dissociationsgrad der Elektrolyte". Z. Phys. Chem. 4: 96–116. doi:10.1515/zpch-1889-0408. S2CID 202553486.

[Arrhenius226-2] 2.0 ^2.1 Arrhenius, S. A. (1889). "Über die Reaktionsgeschwindigkeit bei der Inversion von Rohrzucker durch Säuren". Z. Phys. Chem. 4: 226–48. doi:10.1515/zpch-1889-0416. S2CID 100032801.

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[Laidler42-4] 4.0 ^4.1 Laidler, K. J. (1987) Chemical Kinetics, Third Edition, Harper & Row, p. 42

[Connors-5] 5.0 ^5.1 Kenneth Connors, Chemical Kinetics, 1990, VCH Publishers Chemical Kinetics: The Study of Reaction Rates in Solution at Google Books

[6] IUPAC Goldbook definition of Arrhenius equation.

[7] Silberberg, Martin S. (2006). रसायन विज्ञान (fourth ed.). NY: McGraw-Hill. p. 696. ISBN 0-07-111658-3.

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[9] IUPAC Goldbook definition of modified Arrhenius equation.

[LM-10] 10.0 ^10.1 Laidler, Keith J.; Meiser, John H. (1982). भौतिक रसायन (1st ed.). Benjamin/Cummings. pp. 376–78. ISBN 0-8053-5682-7.

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[12] Levine, R.D. (2005) Molecular Reaction Dynamics, Cambridge University Press

[13] Slot, Thierry K.; Riley, Nathan; Shiju, N. Raveendran; Medlin, J. Will; Rothenberg, Gadi (2020). "उत्प्रेरक इंटरफेस पर कारावास प्रभाव को नियंत्रित करने के लिए एक प्रायोगिक दृष्टिकोण". Chemical Science (in English). 11 (40): 11024–11029. doi:10.1039/D0SC04118A. ISSN 2041-6520. PMC 8162257. PMID 34123192.

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 == समीकरण ==
 [[File:NO2 Arrhenius k against T.svg|thumb|लगभग सभी व्यावहारिक मामलों में, <math>E_a \gg RT</math> और k, T के साथ तेजी से बढ़ता है।]]
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+[[File:KineticConstant.png|thumb|गणितीय रूप से, बहुत उच्च तापमान पर ताकि <math>E_a \ll RT</math>, k स्तर बंद हो जाता है और एक सीमा के रूप में A तक पहुँच जाता है, परन्तु यह मामला व्यावहारिक परिस्थितियों में नहीं होता है।]]अरहेनियस समीकरण किसी रासायनिक अभिक्रिया के वेग स्थिरांक की परम तापमान पर निर्भरता को
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 एकमात्र अंतर {{math|''E''<sub>a</sub>}}: की ऊर्जा इकाइयों का है: पूर्व रूप प्रति मोल ऊर्जा का उपयोग करता है, जो रसायन विज्ञान में सामान्य है, जबकि बाद वाला रूप सीधे प्रति [[अणु]] ऊर्जा का उपयोग करता है, जो भौतिकी में सामान्य है। तापमान {{mvar|T}} के गुणक के रूप में या तो [[गैस स्थिरांक]], {{mvar|R}}, या बोल्ट्जमान स्थिरांक, {{math|''k''<sub>B</sub>}} का उपयोग करने में विभिन्न इकाइयों की गणना की जाती है।
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+पूर्व-घातीय कारक {{mvar|A}} की इकाइयाँ दर स्थिर के समान हैं और प्रतिक्रिया के क्रम के आधार पर अलग-अलग होंगी। यदि प्रतिक्रिया पहले क्रम की है तो इसकी इकाइयाँ हैं: [[दूसरा|सेकंड]]<sup>-1</sup>, और इस कारण से इसे प्रायः प्रतिक्रिया का [[आवृत्ति]] कारक या प्रयत्न आवृत्ति कहा जाता है। सरल शब्दों में, {{mvar|k}} की वह संख्या है जिसके परिणामस्वरूप प्रति सेकंड एक प्रतिक्रिया होती है, {{mvar|A}} प्रतिक्रिया करने के लिए उचित अभिविन्यास के साथ होने वाली संघट्टों की संख्या है (प्रतिक्रिया की ओर अग्रसर है या नहीं)<ref>{{cite book |last1=Silberberg |first1=Martin S. |title=रसायन विज्ञान|url=https://archive.org/details/chemistrymolecul00silb_803 |url-access=limited |date=2006 |publisher=McGraw-Hill |location=NY |isbn=0-07-111658-3 |page=[https://archive.org/details/chemistrymolecul00silb_803/page/n728 696] |edition=fourth}}</ref> और <math>e^{-E_{\rm a}/(RT)}</math> संभावना है कि किसी भी संघट्ट के परिणामस्वरूप प्रतिक्रिया होगी। यह देखा जा सकता है कि या तो तापमान में वृद्धि या सक्रियण ऊर्जा में कमी (उदाहरण के लिए [[उत्प्रेरक]] के उपयोग के माध्यम से) के परिणामस्वरूप प्रतिक्रिया की दर में वृद्धि होगी।
 गतिज अध्ययन की छोटी तापमान सीमा को देखते हुए, सक्रियण ऊर्जा को तापमान से स्वतंत्र होने के रूप में अनुमानित करना उचित है। इसी प्रकार, व्यावहारिक परिस्थितियों की एक विस्तृत श्रृंखला के अंतर्गत, <math>\exp(-E_{\rm a}/(RT))</math> कारक की तापमान निर्भरता की तुलना में पूर्व-घातीय कारक की मन्द तापमान निर्भरता नगण्य है; "बाधा रहित" [[प्रसार]]-सीमित प्रतिक्रियाओं की स्थिति को छोड़कर, जिसमें पूर्व-घातीय कारक प्रमुख है और प्रत्यक्ष रूप से देखा जा सकता है।
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-{{main|अरहेनियस कथानक}}
+{{main|अरहेनियस आलेख}}
-[[Image:Arrhenius_plot_with_break_in_y-axis_to_show_intercept.svg|thumb|अरहेनियस रैखिक कथानक: ln k विरुद्ध 1/T।]]अरहेनियस समीकरण का [[प्राकृतिक]] लघुगणक लेने से प्राप्त होता है:
+[[Image:Arrhenius_plot_with_break_in_y-axis_to_show_intercept.svg|thumb|अरहेनियस रैखिक आलेख: ln k विरुद्ध 1/T।]]अरहेनियस समीकरण का [[प्राकृतिक]] लघुगणक लेने से प्राप्त होता है:
 <math display="block">\ln k= \ln A - \frac{E_{\rm a}}{R} \frac{1}{T}.</math>
 पुनर्व्यवस्थित उपज:
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 जहाँ x, T का गुणक प्रतिलोम है।
-इसलिए, जब किसी अभिक्रिया में दर स्थिरांक होता है जो अरहेनियस समीकरण का पालन करता है, तो ln k बनाम T का कथानक<sup>-1</sup> एक सीधी रेखा देता है, जिसकी ग्रेडिएंट और इंटरसेप्ट का उपयोग E को निर्धारित करने के लिए किया जा सकता है<sub>a</sub> और ए। प्रायोगिक रासायनिक कैनेटीक्स में यह प्रक्रिया इतनी सामान्य हो गई है कि चिकित्सकों ने प्रतिक्रिया के लिए सक्रियण ऊर्जा को परिभाषित करने के लिए इसका उपयोग करना शुरू कर दिया है। यानी सक्रियण ऊर्जा को ln k बनाम (1/T) के कथानक के ढलान (−R) गुणा के रूप में परिभाषित किया गया है:
+इसलिए, जब किसी अभिक्रिया में दर स्थिरांक होता है जो अरहेनियस समीकरण का पालन करता है, ln k बनाम T<sup>-1</sup> का आलेख एक सीधी रेखा देता है, जिसकी प्रवणता और अवरोधन का उपयोग E<sub>a</sub> और A को निर्धारित करने के लिए किया जा सकता है। प्रायोगिक रासायनिक गतिकी में यह प्रक्रिया इतनी सामान्य हो गई है कि चिकित्सकों ने प्रतिक्रिया के लिए सक्रियण ऊर्जा को परिभाषित करने के लिए इसका उपयोग करना प्रारंभ कर दिया है। अर्थात सक्रियण ऊर्जा को ln k बनाम (1/T) के आलेख की प्रवणता (−R) गुणा के रूप में परिभाषित किया गया है:
 <math display="block">E_{\rm a} \equiv -R \left[ \frac{\partial \ln k}{\partial (1/T)} \right]_P.</math>
 == संशोधित अरहेनियस समीकरण ==
-संशोधित अरहेनियस समीकरण<ref>[http://goldbook.iupac.org/M03963.html IUPAC Goldbook definition of modified Arrhenius equation].</ref> पूर्व-घातीय कारक की तापमान निर्भरता को स्पष्ट करता है। संशोधित समीकरण सामान्यतः रूप का होता है
+संशोधित अरहेनियस समीकरण<ref>[http://goldbook.iupac.org/M03963.html IUPAC Goldbook definition of modified Arrhenius equation].</ref> पूर्व-घातीय कारक की तापमान निर्भरता को स्पष्ट करता है। संशोधित समीकरण सामान्यतः
-<math display="block">k = A T^n e^{-E_{\rm a}/(RT)}.</math>
+<math display="block">k = A T^n e^{-E_{\rm a}/(RT)}</math> के रूप में होता है।
-उपरोक्त मूल अरहेनियस अभिव्यक्ति n = 0 से मेल खाती है। फिटेड दर स्थिरांक सामान्यतः सीमा में होते हैं {{nobr|−1 < ''n'' < 1}}। सैद्धांतिक विश्लेषण n के लिए विभिन्न भविष्यवाणियां करते हैं। यह इंगित किया गया है कि दर स्थिरांक के तापमान अध्ययन के आधार पर यह स्थापित करना संभव नहीं है कि क्या अनुमानित टी<sup>1/2</sup> पूर्व-घातीय कारक की निर्भरता प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है।<ref name="Connors"/>{{rp|190}} यद्यपि, यदि सिद्धांत और/या प्रयोग (जैसे घनत्व निर्भरता) से अतिरिक्त सबूत उपलब्ध हैं, तो अरहेनियस कानून के निर्णायक परीक्षणों में कोई बाधा नहीं है।
-एक अन्य सामान्य संशोधन फैला हुआ घातीय रूप है{{citation needed|date=January 2013}}
+उपरोक्त मूल अरहेनियस अभिव्यक्ति n = 0 से मेल खाती है। उपयुक्त दर स्थिरांक सामान्यतः {{nobr|−1 < ''n'' < 1}} की सीमा में होते हैं। सैद्धांतिक विश्लेषण n के लिए विभिन्न भविष्यवाणियां करते हैं। यह इंगित किया गया है कि "दर स्थिर के तापमान अध्ययन के आधार पर, यह स्थापित करना संभव नहीं है कि क्या पूर्व-घातीय कारक की अनुमानित T<sup>1/2</sup> निर्भरता प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है"।<ref name="Connors" />{{rp|190}} यद्यपि, यदि सिद्धांत और/या प्रयोग (जैसे घनत्व निर्भरता) से अतिरिक्त प्रमाण उपलब्ध हैं, तो अरहेनियस नियम के निर्णायक परीक्षणों में कोई बाधा नहीं है।
-<math display="block">k = A \exp \left[-\left(\frac{E_a}{RT}\right)^\beta\right],</math>
-जहां β ऑर्डर 1 की एक आयाम रहित संख्या है। इसे सामान्यतः डेटा को फिट करने के लिए मॉडल बनाने के लिए विशुद्ध रूप से अनुभवजन्य सुधार या फ़ज कारक के रूप में माना जाता है, लेकिन इसका सैद्धांतिक अर्थ हो सकता है, उदाहरण के लिए सक्रियण ऊर्जा की एक श्रृंखला की उपस्थिति या विशेष में Mott [[चर रेंज hopping]] जैसे मामले।
+एक अन्य सामान्य संशोधन फैला हुआ घातीय रूप {{citation needed|date=January 2013}}
+<math display="block">k = A \exp \left[-\left(\frac{E_a}{RT}\right)^\beta\right]</math>
+है, जहां β क्रम 1 की एक आयाम रहित संख्या है। इसे सामान्यतः मॉडल को डेटा के अनुकूल बनाने के लिए विशुद्ध रूप से अनुभवजन्य संशोधन या फ़ज कारक के रूप में माना जाता है, परन्तु इसका सैद्धांतिक अर्थ हो सकता है, उदाहरण के लिए सक्रियण ऊर्जा की एक श्रृंखला की उपस्थिति या विशेष में मॉट [[चर रेंज hopping|चर श्रेणी हॉपिंग]] की उपस्थिति दिखा रहा है।
 == समीकरण की सैद्धांतिक व्याख्या ==
 === अरहेनियस की सक्रियण ऊर्जा की अवधारणा ===
-अरहेनियस ने तर्क दिया कि अभिकारकों को उत्पादों में बदलने के लिए, उन्हें पहले ऊर्जा की एक न्यूनतम मात्रा प्राप्त करनी होगी, जिसे सक्रियण ऊर्जा E कहा जाता है।<sub>a</sub>। एक पूर्ण तापमान T पर, अणुओं का वह अंश जिसमें E से अधिक गतिज ऊर्जा होती है<sub>a</sub> [[सांख्यिकीय यांत्रिकी]] से गणना की जा सकती है। सक्रियण ऊर्जा की अवधारणा संबंध की घातीय प्रकृति की व्याख्या करती है, और एक या दूसरे तरीके से यह सभी गतिज सिद्धांतों में मौजूद है।
+अरहेनियस ने तर्क दिया कि अभिकारकों को उत्पादों में बदलने के लिए, उन्हें पहले ऊर्जा की एक न्यूनतम मात्रा प्राप्त करनी होगी, जिसे सक्रियण ऊर्जा E<sub>a</sub> कहा जाता है। एक पूर्ण तापमान T पर, E<sub>a</sub> से अधिक गतिज ऊर्जावाले अणुओं के अंश की गणना [[सांख्यिकीय यांत्रिकी]] से की जा सकती है। सक्रियण ऊर्जा की अवधारणा संबंध की घातीय प्रकृति की व्याख्या करती है, और एक या दूसरी विधि से यह सभी गतिज सिद्धांतों में स्थित है।
+प्रतिक्रिया दर स्थिरांक की गणना में मैक्सवेल-बोल्ट्ज़मैन वितरण पर एक ऊर्जा औसत सम्मिलित होती है, जिसमें <math>E_{\rm a}</math> निचली सीमा के रूप में होता है और इसलिए प्रायः अपूर्ण गामा फलनों के प्रकार होते हैं, जो <math>e^{\frac{-E_{\rm a}}{RT}}</math> के समानुपाती होते हैं।
+=== संघट्ट सिद्धांत ===
+{{main|संघट्ट सिद्धांत}}
-प्रतिक्रिया दर स्थिरांक की गणना में मैक्सवेल-बोल्ट्ज़मैन वितरण पर औसत ऊर्जा सम्मिलित है <math>E_{\rm a}</math> निचले बाउंड के रूप में और प्रायः अपूर्ण गामा फ़ंक्शन # विशेष मान के प्रकार होते हैं, जो आनुपातिक होते हैं <math>e^{\frac{-E_{\rm a}}{RT}}</math>।
+एक दृष्टिकोण रासायनिक प्रतिक्रियाओं का संघट्ट सिद्धांत है, जिसे 1916-18 के वर्षों में [[मैक्स ट्रॉट्ज़]] और [[विलियम लुईस (भौतिक रसायनज्ञ)]] द्वारा विकसित किया गया था। इस सिद्धांत में, अणुओं को प्रतिक्रिया करनी चाहिए यदि वे E<sub>a</sub> से अधिक होने वाले केंद्रों की अपनी रेखा के साथ सापेक्ष गतिज ऊर्जा से टकराते हैं। प्रति सेकंड प्रति इकाई आयतन में दो विपरीत अणुओं के बीच बाइनरी संघट्ट की संख्या<ref name=LM>{{cite book |last1=Laidler |first1=Keith J. |last2=Meiser |first2=John H. |title=भौतिक रसायन|date=1982 |publisher=Benjamin/Cummings |isbn=0-8053-5682-7 |pages=376–78 |edition=1st}}</ref>
+<math display="block"> z_{AB} = N_{\rm A} d_{AB}^2 \sqrt\frac{8 \pi k_{\rm B}T}{ \mu_{AB}} </math>
+पाई जाती है, जहाँ N<sub>A</sub>[[अवोगाद्रो स्थिरांक]] है, d<sub>AB</sub> A और B का औसत व्यास है, T वह तापमान है जिसे बोल्ट्जमैन स्थिरांक k<sub>B</sub> से गुणा किया जाता है ऊर्जा इकाइयों में परिवर्तित करें, और μ<sub>AB</sub> कम द्रव्यमान है।
-=== टक्कर सिद्धांत ===
+दर स्थिरांक की गणना तब <math>k = z_{AB}e^\frac{-E_{\rm a}}{RT}</math> के रूप में की जाती है, ताकि संघट्ट सिद्धांत भविष्यवाणी करे कि पूर्व-घातीय कारक संघट्ट संख्या z<sub>AB</sub> के बराबर है। यद्यपि कई प्रतिक्रियाओं के लिए यह प्रयोग के साथ निष्कृष्ट रूप से सहमत है, इसलिए दर स्थिरांक को <math>k = \rho z_{AB}e^\frac{-E_{\rm a}}{RT}</math> के रूप में लिखा जाता है। यहाँ <math>\rho</math> एक अनुभवजन्य [[स्टेरिक कारक]] है, जो प्रायः 1.00 से बहुत कम होता है, जिसे पर्याप्त ऊर्जावान संघट्टों के अंश के रूप में व्याख्या किया जाता है जिसमें दो अणुओं का प्रतिक्रिया करने के लिए उचित पारस्परिक अभिविन्यास होता है।<ref name="LM" />
-{{main|Collision theory}}
-एक दृष्टिकोण रासायनिक प्रतिक्रियाओं का टकराव सिद्धांत है, जिसे 1916-18 के वर्षों में [[मैक्स ट्रॉट्ज़]] और [[विलियम लुईस (भौतिक रसायनज्ञ)]] द्वारा विकसित किया गया था। इस सिद्धांत में, माना जाता है कि अणु प्रतिक्रिया करते हैं यदि वे ई से अधिक केंद्रों की अपनी रेखा के साथ सापेक्ष गतिज ऊर्जा से टकराते हैं।<sub>a</sub>। प्रति इकाई आयतन प्रति सेकंड दो विपरीत अणुओं के बीच बाइनरी टकराव की संख्या पाई जाती है<ref name=LM>{{cite book |last1=Laidler |first1=Keith J. |last2=Meiser |first2=John H. |title=भौतिक रसायन|date=1982 |publisher=Benjamin/Cummings |isbn=0-8053-5682-7 |pages=376–78 |edition=1st}}</ref>
-<math display="block"> z_{AB} = N_{\rm A} d_{AB}^2 \sqrt\frac{8 \pi k_{\rm B}T}{ \mu_{AB}} ,</math>
-जहां एन<sub>A</sub>[[अवोगाद्रो स्थिरांक]] है, डी<sub>AB</sub>A और B का औसत व्यास है, T वह तापमान है जिसे बोल्ट्जमैन स्थिरांक k से गुणा किया जाता है<sub>B</sub> ऊर्जा इकाइयों में परिवर्तित करने के लिए, और μ<sub>AB</sub>घटा हुआ द्रव्यमान है।
-दर स्थिरांक की गणना तब की जाती है <math>k = z_{AB}e^\frac{-E_{\rm a}}{RT},</math> ताकि टक्कर सिद्धांत भविष्यवाणी करता है कि पूर्व-घातीय कारक टक्कर संख्या z के बराबर है<sub>AB</sub>। यद्यपि कई प्रतिक्रियाओं के लिए यह प्रयोग के साथ खराब रूप से सहमत है, इसलिए दर स्थिरांक को इसके बजाय लिखा जाता है <math>k = \rho z_{AB}e^\frac{-E_{\rm a}}{RT},</math>। यहाँ<math>\rho</math>एक अनुभवजन्य [[स्टेरिक कारक]] है, जो प्रायः 1।00 से बहुत कम होता है, जिसे पर्याप्त ऊर्जावान टकरावों के अंश के रूप में व्याख्या किया जाता है जिसमें प्रतिक्रिया करने के लिए दो अणुओं का सही पारस्परिक अभिविन्यास होता है।<ref name=LM/>
 ===संक्रमण अवस्था सिद्धांत===
-के दशक में [[यूजीन विग्नर]], हेनरी आइरिंग (रसायनज्ञ), [[माइकल पोलानी]] और [[मेरेडिथ ग्वेने इवांस]] द्वारा तैयार किए गए रासायनिक प्रतिक्रियाओं के [[संक्रमण राज्य सिद्धांत]] में आयरिंग समीकरण, एक अन्य अरहेनियस जैसी अभिव्यक्ति दिखाई देती है। आयरिंग समीकरण लिखा जा सकता है:
+के दशक में [[यूजीन विग्नर]], हेनरी आइरिंग (रसायनज्ञ), [[माइकल पोलानी]] और [[मेरेडिथ ग्वेने इवांस]] द्वारा तैयार किए गए रासायनिक प्रतिक्रियाओं के [[संक्रमण राज्य सिद्धांत|संक्रमण अवस्था सिद्धांत]] में आयरिंग समीकरण, एक अन्य अरहेनियस जैसी अभिव्यक्ति दिखाई देती है। आयरिंग समीकरण लिखा जा सकता है:
 <math display="block">k = \frac{k_{\rm B}T}{h} e^{-\frac{\Delta G^\ddagger}{RT}} = \frac{k_{\rm B}T}{h} e^{\frac{\Delta S^\ddagger}{R}}e^{-\frac{\Delta H^\ddagger}{RT}},</math>
-जहां <math>\Delta G^\ddagger</math> सक्रियण की [[गिब्स मुक्त ऊर्जा]] है, <math>\Delta S^\ddagger</math> [[सक्रियता की एन्ट्रापी]] है, <math>\Delta H^\ddagger</math> सक्रियता की [[तापीय धारिता]] है, <math>k_{\rm B}</math> बोल्ट्जमैन स्थिरांक है, और <math>h</math> प्लैंक नियतांक है।<ref>{{cite book |last1=Laidler |first1=Keith J. |last2=Meiser |first2=John H. |title=भौतिक रसायन|date=1982 |publisher=Benjamin/Cummings |isbn=0-8053-5682-7 |pages=378–83 |edition=1st}}</ref>
+जहां <math>\Delta G^\ddagger</math> सक्रियण की [[गिब्स मुक्त ऊर्जा]] है, <math>\Delta S^\ddagger</math> [[सक्रियता की एन्ट्रापी|सक्रियण की एन्ट्रापी]] है, <math>\Delta H^\ddagger</math> सक्रियण की [[तापीय धारिता]] है, <math>k_{\rm B}</math> बोल्ट्जमैन स्थिरांक है, और <math>h</math> प्लैंक नियतांक है।<ref>{{cite book |last1=Laidler |first1=Keith J. |last2=Meiser |first2=John H. |title=भौतिक रसायन|date=1982 |publisher=Benjamin/Cummings |isbn=0-8053-5682-7 |pages=378–83 |edition=1st}}</ref>
-पहली नजर में यह तापमान में रैखिक होने वाले कारक से गुणा किए गए घातांक जैसा दिखता है। यद्यपि, मुक्त ऊर्जा अपने आप में एक तापमान पर निर्भर मात्रा है। सक्रियता की मुक्त ऊर्जा <math>\Delta G^\ddagger = \Delta H^\ddagger - T\Delta S^\ddagger</math> एन्थैल्पी टर्म और एन्ट्रापी टर्म का अंतर पूर्ण तापमान से गुणा किया जाता है। पूर्व-घातीय कारक मुख्य रूप से सक्रियण की एन्ट्रापी पर निर्भर करता है। समग्र अभिव्यक्ति फिर से टी के धीरे-धीरे बदलते कार्य से गुणा एक अरहेनियस एक्सपोनेंशियल (ऊर्जा के बजाय तापीय धारिता) का रूप लेती है। तापमान निर्भरता का सटीक रूप प्रतिक्रिया पर निर्भर करता है, और इसमें सम्मिलित सांख्यिकीय यांत्रिकी के सूत्रों का उपयोग करके गणना की जा सकती है अभिकारकों और सक्रिय परिसर का विभाजन कार्य (सांख्यिकीय यांत्रिकी)।
+पहली दृष्टि में यह तापमान में रैखिक होने वाले कारक से गुणा किए गए घातांक जैसा दिखता है। यद्यपि, मुक्त ऊर्जा अपने आप में एक तापमान पर निर्भर मात्रा है। सक्रियण <math>\Delta G^\ddagger = \Delta H^\ddagger - T\Delta S^\ddagger</math> की मुक्त ऊर्जा एन्थैल्पी अवधि और पूर्ण तापमान से गुणा एक एंट्रॉपी अवधि का अंतर है। पूर्व-घातीय कारक मुख्य रूप से सक्रियण की एन्ट्रापी पर निर्भर करता है। समग्र अभिव्यक्ति फिर से T के धीरे-धीरे बदलते क्रिया से गुणा एक अरहेनियस घातांकी (ऊर्जा के अतिरिक्त तापीय धारिता) का रूप लेती है। तापमान निर्भरता का यथार्थ रूप प्रतिक्रिया पर निर्भर करता है, और अभिकारकों और सक्रिय परिसर का विभाजन क्रिया (सांख्यिकीय यांत्रिकी) को सम्मिलित करने वाले सांख्यिकीय यांत्रिकी के सूत्रों का उपयोग करके गणना की जा सकती है।
 === अरहेनियस सक्रियण ऊर्जा के विचार की सीमाएं ===
-अरहेनियस सक्रियण ऊर्जा और दर स्थिर k दोनों प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित किए गए हैं, और मैक्रोस्कोपिक प्रतिक्रिया-विशिष्ट पैरामीटर का प्रतिनिधित्व करते हैं जो केवल थ्रेशोल्ड ऊर्जा और आणविक स्तर पर व्यक्तिगत टक्करों की सफलता से संबंधित नहीं हैं। अणुओं ए और बी के बीच एक विशेष टकराव (एक प्राथमिक प्रतिक्रिया) पर विचार करें। टक्कर कोण, सापेक्ष अनुवाद ऊर्जा, आंतरिक (विशेष रूप से कंपन) ऊर्जा सभी इस संभावना को निर्धारित करेंगे कि टक्कर एक उत्पाद अणु एबी का उत्पादन करेगी। ई और के मैक्रोस्कोपिक माप अलग-अलग टकराव मापदंडों के साथ कई अलग-अलग टकरावों का परिणाम हैं। आणविक स्तर पर प्रतिक्रिया दर की जांच करने के लिए, निकट-टकराव की स्थिति में प्रयोग किए जाते हैं और इस विषय को प्रायः आणविक प्रतिक्रिया गतिकी कहा जाता है।<ref>[[Raphael David Levine|Levine, R.D.]] (2005) ''Molecular Reaction Dynamics'', Cambridge University Press</ref>
+अरहेनियस सक्रियण ऊर्जा और दर स्थिर k दोनों प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित किए गए हैं, और स्थूलदर्शित प्रतिक्रिया-विशिष्ट पैरामीटर का प्रतिनिधित्व करते हैं जो मात्र थ्रेशोल्ड ऊर्जा और आणविक स्तर पर व्यक्तिगत संघट्टों की सफलता से संबंधित नहीं हैं। अणुओं ए और बी के बीच एक विशेष संघट्ट (एक प्राथमिक प्रतिक्रिया) पर विचार करें। संघट्ट कोण, सापेक्ष अनुवाद ऊर्जा, आंतरिक (विशेष रूप से कंपन) ऊर्जा सभी इस संभावना को निर्धारित करेंगे कि संघट्ट एक उत्पाद अणु एबी का उत्पादन करेगी। ई और के स्थूलदर्शित माप अलग-अलग संघट्ट मापदंडों के साथ कई अलग-अलग संघट्टों का परिणाम हैं। आणविक स्तर पर प्रतिक्रिया दर की जांच करने के लिए, निकट-संघट्ट की स्थिति में प्रयोग किए जाते हैं और इस विषय को प्रायः आणविक प्रतिक्रिया गतिकी कहा जाता है।<ref>[[Raphael David Levine|Levine, R.D.]] (2005) ''Molecular Reaction Dynamics'', Cambridge University Press</ref>
-एक अन्य स्थिति जहां अरहेनियस समीकरण मापदंडों की व्याख्या कम हो जाती है, [[विषम कटैलिसीस]] में होती है, विशेष रूप से उन प्रतिक्रियाओं के लिए जो [[लैंगमुइर-हिंशेलवुड कैनेटीक्स]] दिखाते हैं। स्पष्ट रूप से, सतहों पर अणु सीधे टकराते नहीं हैं, और एक साधारण आणविक क्रॉस-सेक्शन यहां लागू नहीं होता है। इसके बजाय, पूर्व-घातीय कारक सतह के पार सक्रिय साइट की ओर यात्रा को दर्शाता है।<ref>{{Cite journal|last1=Slot|first1=Thierry K.|last2=Riley|first2=Nathan|last3=Shiju|first3=N. Raveendran|last4=Medlin|first4=J. Will|last5=Rothenberg|first5=Gadi|date=2020|title=उत्प्रेरक इंटरफेस पर कारावास प्रभाव को नियंत्रित करने के लिए एक प्रायोगिक दृष्टिकोण|journal=Chemical Science|language=en|volume=11|issue=40|pages=11024–11029| doi=10.1039/D0SC04118A|pmid=34123192|pmc=8162257|issn=2041-6520|doi-access=free}}</ref>
+एक अन्य स्थिति जहां अरहेनियस समीकरण मापदंडों की व्याख्या कम हो जाती है, [[विषम कटैलिसीस]] में होती है, विशेष रूप से उन प्रतिक्रियाओं के लिए जो [[लैंगमुइर-हिंशेलवुड कैनेटीक्स|लैंगमुइर-हिंशेलवुड गतिकी]] दिखाते हैं। स्पष्ट रूप से, सतहों पर अणु सीधे टकराते नहीं हैं, और एक साधारण आणविक क्रॉस-सेक्शन यहां लागू नहीं होता है। इसके अतिरिक्त , पूर्व-घातीय कारक सतह के पार सक्रिय साइट की ओर यात्रा को दर्शाता है।<ref>{{Cite journal|last1=Slot|first1=Thierry K.|last2=Riley|first2=Nathan|last3=Shiju|first3=N. Raveendran|last4=Medlin|first4=J. Will|last5=Rothenberg|first5=Gadi|date=2020|title=उत्प्रेरक इंटरफेस पर कारावास प्रभाव को नियंत्रित करने के लिए एक प्रायोगिक दृष्टिकोण|journal=Chemical Science|language=en|volume=11|issue=40|pages=11024–11029| doi=10.1039/D0SC04118A|pmid=34123192|pmc=8162257|issn=2041-6520|doi-access=free}}</ref>
-कांच बनाने वाले पदार्थ के सभी वर्गों में कांच के संक्रमण के दौरान अरहेनियस कानून से विचलन होते हैं।<ref>{{cite journal| last1=Bauer|first1=Th.|last2=Lunkenheimer|first2=P.|last3=Loidl|first3=A.|title=सहकारिता और कांच के संक्रमण पर आणविक गति की ठंड|journal=Physical Review Letters|date=2013|volume=111|issue=22|page=225702| doi=10.1103/PhysRevLett.111.225702| pmid=24329455|arxiv=1306.4630|bibcode=2013PhRvL.111v5702B|s2cid=13720989}}</ref> अरहेनियस कानून भविष्यवाणी करता है कि संरचनात्मक इकाइयों (परमाणुओं, अणुओं, आयनों, आदि) की गति कांच के संक्रमण के माध्यम से धीमी गति से धीमी होनी चाहिए, जो प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है। दूसरे शब्दों में, अरहेनियस कानून द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में संरचनात्मक इकाइयां तेज गति से धीमी हो जाती हैं। यह अवलोकन उचित माना जाता है कि इकाइयों को थर्मल सक्रियण ऊर्जा के माध्यम से ऊर्जा बाधा को दूर करना चाहिए। तापीय ऊर्जा इतनी अधिक होनी चाहिए कि इकाइयों के अनुवाद संबंधी गति की अनुमति दी जा सके जिससे सामग्री का [[चिपचिपा प्रवाह]] हो।
+कांच बनाने वाले पदार्थ के सभी वर्गों में कांच के संक्रमण के दौरान अरहेनियस नियम से विचलन होते हैं।<ref>{{cite journal| last1=Bauer|first1=Th.|last2=Lunkenheimer|first2=P.|last3=Loidl|first3=A.|title=सहकारिता और कांच के संक्रमण पर आणविक गति की ठंड|journal=Physical Review Letters|date=2013|volume=111|issue=22|page=225702| doi=10.1103/PhysRevLett.111.225702| pmid=24329455|arxiv=1306.4630|bibcode=2013PhRvL.111v5702B|s2cid=13720989}}</ref> अरहेनियस नियम भविष्यवाणी करता है कि संरचनात्मक इकाइयों (परमाणुओं, अणुओं, आयनों, आदि) की गति कांच के संक्रमण के माध्यम से धीमी गति से धीमी होनी चाहिए, जो प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है। दूसरे शब्दों में, अरहेनियस नियम द्वारा भविष्यवाणी की तुलना में संरचनात्मक इकाइयां तेज गति से धीमी हो जाती हैं। यह अवलोकन उचित माना जाता है कि इकाइयों को थर्मल सक्रियण ऊर्जा के माध्यम से ऊर्जा बाधा को दूर करना चाहिए। तापीय ऊर्जा इतनी अधिक होनी चाहिए कि इकाइयों के अनुवाद संबंधी गति की अनुमति दी जा सके जिससे सामग्री का [[चिपचिपा प्रवाह]] हो।
 == यह भी देखें ==

v t e Basic reaction mechanisms
Nucleophilic substitutions	Unimolecular nucleophilic substitution (S_N1) Bimolecular nucleophilic substitution (S_N2) Nucleophilic aromatic substitution (S_NAr) Nucleophilic internal substitution (S_Ni) Nucleophilic acyl substitution (S_NAcyl)
Electrophilic substitutions	Electrophilic aromatic substitution (S_EAr)
Elimination reactions	Unimolecular elimination (E1) E1cB-elimination Bimolecular elimination (E2) E_i elimination
Addition reactions	Electrophilic addition Nucleophilic addition Free-radical addition Cycloaddition Oxidative addition
Unimolecular reactions	Intramolecular reaction Isomerization Photodissociation Lindemann–Hinshelwood mechanism RRKM theory
Electron/Proton transfer reactions	Redox Harpoon reaction Grotthuss mechanism Marcus theory Inner sphere electron transfer Outer sphere electron transfer
Medium effects	Solvent effects Cage effect Matrix isolation
Related topics	Elementary reaction Reaction dynamics Reactive intermediate Radical (chemistry) Molecularity Stereochemistry Catalysis Collision theory Arrow pushing Potential energy surface
Chemical kinetics	Rate equation Equilibrium constant Rate-determining step Reaction coordinate Energy profile (chemistry) Transition state theory Activation energy Activated complex Arrhenius equation Eyring equation Michaelis–Menten kinetics Diffusion-controlled reaction

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