क्रासिंग से परहेज किया: Difference between revisions

Latest revision as of 09:36, 30 June 2023

रिवर्स HBX

क्वांटम भौतिकी और क्वांटम रसायन विज्ञान में, एक टाली गई क्रॉसिंग (जिसे कभी-कभी इच्छित क्रॉसिंग भी कहा जाता है,^[1] गैर-क्रॉसिंग या एंटीक्रॉसिंग) वह घटना है, जहां हर्मिटियन मैट्रिक्स के दो आइगेनवैल्यू क्वांटम अवलोकन का प्रतिनिधित्व करते हैं और N निरंतर वास्तविक मापदंडों के आधार पर समान नहीं हो सकते हैं मान ("क्रॉस") N-3 आयामों के कई गुना को छोड़कर,^[2] इस घटना को वॉन न्यूमैन-विग्नर प्रमेय के रूप में भी जाना जाता है। एक द्विपरमाणुक अणु की स्थिति में, इगनवेल्यूज़ पार नहीं कर सकते हैं। एक त्रिपरमाणुक अणु की स्थिति में, इसका अर्थ यह है कि इगनवेल्यूज़ केवल एक बिंदु पर मेल खा सकते हैं।

यह क्वांटम रसायन विज्ञान में विशेष रूप से महत्वपूर्ण है। बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन में, इलेक्ट्रॉनिक आणविक हैमिल्टनियन अलग-अलग आणविक ज्यामिति के एक सेट पर विकर्ण किया जाता है। वे ज्यामिति जिनके लिए संभावित ऊर्जा सतह पार करने से बच रही हैं, वह स्थान जहां बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन विफल हो जाता है।

अविभाजित यांत्रिक प्रणालियों की अनुनाद आवृत्तियों में अवॉइड क्रॉसिंग भी होती है, जहां कठोरता और द्रव्यमान मैट्रिक्स वास्तविक सममित होते हैं। वहाँ अनुनाद आवृत्तियाँ सामान्यीकृत इगनवेल्यूज़ का वर्गमूल हैं।

दो-राज्य प्रणाली

उद्गमन

क्वांटम यांत्रिकी में दो-स्तरीय प्रणाली का अध्ययन अत्यंत महत्वपूर्ण है चूकि यह कई भौतिक रूप से पुनः प्राप्ति योग्य प्रणालियों के सरलीकरण का प्रतीक है। दो-राज्य प्रणाली हैमिल्टनियन पर विक्षोभ सिद्धांत का प्रभाव अलग-अलग ऊर्जा बनाम ईजेनस्टेट्स के व्यक्तिगत ऊर्जा बनाम ऊर्जा अंतर वक्र के भूखंड में परिहार किये गये क्रॉसिंग के माध्यम से प्रकट होता है। ^[3] दो-राज्य हैमिल्टनियन को इस प्रकार लिखा जा सकता है

H={\begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix}}\,\!

जिसके आइगेनवैल्यू हैं $\textstyle E_{1}$ और $\textstyle E_{2}$ और आइजन्वेक्टर, $\textstyle {\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}}$ और $\textstyle {\begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix}}$ . ये दो इगनवेक्टर सिस्टम के दो स्थितियों को निर्दिष्ट करते हैं। यदि सिस्टम जिस भी राज्य में तैयार होगा, वह उसी राज्य में रहेगा। यदि $\textstyle E_{1}$ के बराबर होता है $E_{2}$ हैमिल्टनियन में एक दोहरी पतनशीलता होगी। उस स्थिति में पतित ईजेनस्टेट्स का कोई भी सुपरपोजिशन स्पष्ट रूप से हैमिल्टनियन का एक और ईजेनस्टेट है। अतः किसी भी राज्य में तैयार किया गया सिस्टम हमेशा वहीं बना रहेगा।

दो-राज्य प्रणाली में क्रॉसिंग से बचा गया है। पैरामीटर बढ़ाने से ऊर्जा स्तर क्रॉसिंग से बचा जाता है।

\textstyle w(=|W|)

बाह्य विक्षोभ के अभाव में यदि मूल ऊर्जा अवस्थाएँ ख़राब होतीं, तो स्तर में सर्वत्र हो जाता हैं। अर्थात

\textstyle \Delta E=0

चूकि, जब बाहरी अस्तव्यस्तता के अधीन होता है, तो हैमिल्टनियन के मैट्रिक्स तत्व बदल जाते हैं। सरलता के लिए हम केवल विकर्ण तत्वों के साथ अस्तव्यस्तता पर विचार करते हैं। चूँकि समग्र हैमिल्टनियन हर्मिटियन होना चाहिए इसलिए हम बस नया हैमिल्ट नियन लिख सकते हैं

H'=H+P={\begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}0&W\\W^{*}&0\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}E_{1}&W\\W^{*}&E_{2}\end{pmatrix}}\,\!

जहाँ P शून्य विकर्ण पदों वाला विक्षोभ है। तथ्य यह है कि P हर्मिटियन है, इसके ऑफ-विकर्ण घटकों को ठीक करता है। संशोधित आइजेनस्टेट्स को संशोधित हैमिल्टनियन को विकर्ण करके पाया जा सकता है। यह पता चला है कि नए इगनवेल्यूज़ हैं,

E_{+}={\frac {1}{2}}(E_{1}+E_{2})+{\frac {1}{2}}{\sqrt {(E_{1}-E_{2})^{2}+4|W|^{2}}}

E_{-}={\frac {1}{2}}(E_{1}+E_{2})-{\frac {1}{2}}{\sqrt {(E_{1}-E_{2})^{2}+4|W|^{2}}}

यदि एक ग्राफ अलग-अलग आलेख किया जाता है $\textstyle (E_{1}-E_{2})$ क्षैतिज अक्ष के साथ और $\textstyle E_{+}$ या $\textstyle E_{-}$ ऊर्ध्वाधर के साथ, हमें हाइपरबोला की दो शाखाएँ मिलती हैं। वक्र स्पर्शोन्मुख रूप से मूल अप्रभावित ऊर्जा स्तरों तक पहुंचता है। वक्रों का विश्लेषण करने पर यह स्पष्ट हो जाता है कि भले ही मूल अवस्थाएँ पतित थीं (अर्थात् $\textstyle E_{1}=E_{2}$ ) नई ऊर्जा अवस्थाएँ अब समान नहीं हैं। चूकि, यदि $\textstyle W$ शून्य पर सेट है, $\textstyle (E_{1}-E_{2})=0$ , $\textstyle E_{+}=E_{-}$ और स्तर सर्वत्र हो जाते हैं। इस प्रकार विक्षोभ के प्रभाव से इन लेवल क्रॉसिंग से बचा जा सकता है।

क्वांटम प्रतिध्वनि

एक पतित दो राज्य प्रणाली में परिहार किये गये स्तर के क्रॉसिंग का तत्काल प्रभाव एक निम्न ऊर्जा ईजेनस्टेट का उद्भव है। ऊर्जा का प्रभावी रूप से कम होना हमेशा बढ़ती हुई स्थिरता के अनुरूप होता है। इन स्थिति का वर्णन करने के लिए हम ध्यान दे सकते हैं, कि पूर्ववर्ती विकर्ण हैमिल्टनियन में गैर-विकर्ण तत्व न केवल ऊर्जा ईजेनवैल्यू को संशोधित करते हैं, बल्कि पुराने ईजेनस्टेट्स को नए में सुपरपोज भी करते हैं।^[4] यदि मूल हैमिल्टनियन में अध:पतन था तो ये प्रभाव अधिक प्रमुख हैं। अधिक स्थिरता प्राप्त करने के लिए ईजेनस्टेट्स का यह सुपरपोजिशन वास्तव में रासायनिक बंधन अनुनाद की घटना है।

पहले ईजेनवेक्टरों को निरूपित करके आरंभ किया गया था $\textstyle {\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}}$ और $\textstyle {\begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix}}$ ईजेनस्टेट्स के मैट्रिक्स प्रतिनिधित्व के रूप में $\textstyle |\psi _{1}\rangle$ और $\textstyle |\psi _{2}\rangle$ दो-राज्य प्रणाली होती है। ब्रा-केट नोटेशन का उपयोग मैट्रिक्स तत्वों का $H'$ वास्तव में एक शब्द हैं।

H'_{ij}=\langle \psi _{i}|H'|\psi _{j}\rangle

साथ

i,j\in \left\{{1,2}\right\}

जहाँ $H'_{11}=H'_{22}=E$ अप्रभावित हैमिल्टनियन की विकृति और ऑफ-विकर्ण विक्षोभ के कारण हैं। $H'_{12}=W$ और $H'_{21}=W^{*}$

नए ईजेनस्टेट्स $\textstyle |\psi _{+}\rangle$ और $\textstyle |\psi _{-}\rangle$ एइगेन्वलुए समीकरणों को हल करके पाया जा सकता है। $H'|\psi _{+}\rangle =E_{+}|\psi _{+}\rangle$ और $H'|\psi _{-}\rangle =E_{-}|\psi _{-}\rangle$ सरल गणनाओं से यह दर्शाया जा सकता है

|\psi _{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}e^{i\phi }\\1\end{pmatrix}}={\frac {1}{\sqrt {2}}}(e^{i\phi }|\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle )

और

|\psi _{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}-e^{i\phi }\\1\end{pmatrix}}={\frac {1}{\sqrt {2}}}(-e^{i\phi }|\psi _{1}\rangle +|\psi _{2}\rangle )

जहाँ

e^{i\phi }=W/|W|

यह स्पष्ट है कि दोनों नए ईजेनस्टेट्स मूल पराजित ईजेनस्टेट्स और ईजेनवैल्यू में से एक का सुपरपोजिशन हैं (जहाँ $E_{-}$ ) मूल अप्रभावित आइजेनएनर्जी से कम है। तो संबंधित स्थिर प्रणाली अपनी ऊर्जा को कम करने के लिए स्वाभाविक रूप से पूर्व अप्रभावित ईजेनस्टेट्स को मिश्रित कर देगी। बेंजीन के उदाहरण में संभावित बंधन संरचनाओं के प्रायोगिक साक्ष्य दो अलग-अलग ईजेनस्टेट्स को जन्म देते हैं, $\textstyle |\psi _{1}\rangle$ और $\textstyle |\psi _{2}\rangle$ . इन दो संरचनाओं की समरूपता अनिवार्य करती है। $\langle \psi _{1}|H|\psi _{1}\rangle =\langle \psi _{2}|H|\psi _{2}\rangle =E$

चूकि यह पता चला है कि दो-राज्य प्रणाली है मिल्टनियन $H$ बेंजीन का विकर्ण नहीं है। ऑफ-डायगोनल तत्वों के परिणामस्वरूप ऊर्जा कम हो जाती है और बेंजीन अणु एक संरचना में स्थिर हो जाता है जो ऊर्जा के साथ इन सममित तत्वों का एक सुपरपोजिशन है। $E_{-}<E$ .^[5] किसी भी सामान्य दो-राज्य प्रणाली के लिए टाले गए लेवल क्रॉसिंग से ईजेनस्टेट्स को प्रतिकर्षित किया जाता है $|\psi _{+}\rangle$ और $|\psi _{-}\rangle$ जैसे कि सिस्टम को उच्च ऊर्जा विन्यास प्राप्त करने के लिए अधिक ऊर्जा की आवश्यकता होती है।

रेज़नन्स अवॉइड क्रॉसिंग

अणुओं में, दो रुद्धोष्म विभवों के बीच गैर रुद्धोष्म युग्मन अवॉइड क्रॉसिंग क्षेत्र का निर्माण करते हैं। दो-युग्मित क्षमता के AC क्षेत्र में घूर्णकंपट्रानीय अनुनाद बहुत विशेष हैं, चूकि वे रुद्धोष्म क्षमता के बाध्य राज्य क्षेत्र में नहीं हैं, और वे सामान्यता: प्रकीर्णन पर महत्वपूर्ण भूमिका नहीं निभाते हैं और कम चर्चा की जाती है। यू कुन यांग और अन्य ने न्यू जे. फिजिक्स में इस समस्या का अध्ययन किया है।^[6] कण प्रकीर्णन में उदाहरण के अतिरिक्त पर, AC क्षेत्र में अनुनादों की व्यापक जांच की जाती है। प्रकीर्णन क्रॉस सेक्शन पर AC क्षेत्र में अनुनादों का प्रभाव दृढ़ता से सिस्टम के नॉनएडियाबेटिक कपलिंग पर निर्भर करता है, यह तेज अग्र-भागों के रूप में बहुत महत्वपूर्ण हो सकता है, या पृष्ठभूमि में अस्पष्ट रूप से छिपा हुआ हो सकता है। इससे भी महत्वपूर्ण बात यह है कि यह नॉनडायबेटिक इंटरैक्शन की युग्मन शक्ति को वर्गीकृत करने के लिए प्रस्तावित एक सरल मात्रा को दर्शाता है, जिसे AC क्षेत्र में प्रतिध्वनि के महत्व का मात्रात्मक अनुमान लगाने के लिए अच्छी तरह से लागू किया जा सकता है।

सामान्य परिहार प्रमेय

चूकि, अवॉइड क्रॉसिंग का उपरोक्त उदाहरण एक बहुत ही विशिष्ट स्थिति है। सामान्यीकृत दृष्टिकोण से, अवॉइड क्रॉसिंग की घटना वास्तव में विक्षोभ के पीछे के मापदंडों द्वारा नियंत्रित होती है। सबसे सामान्य विक्षोभ के लिए $\textstyle P={\begin{pmatrix}W_{1}&W\\W&W_{2}\end{pmatrix}}$ हैमिल्टनियन के द्वि-आयामी उप-स्थान को प्रभावित कर रहा है $H$ , को उस उपस्थान में प्रभावी हैमिल्टनियन मैट्रिक्स को इस प्रकार लिख सकते हैं।

{\begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}W_{1}&W\\W&W_{2}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}E_{1}+W_{1}&W\\W&E_{2}+W_{2}.\end{pmatrix}}.

यहां राज्य वैक्टर के तत्वों को वास्तविक चुना गया ताकि सभी मैट्रिक्स तत्व वास्तविक हो जाएं।^[7] अब इस उप-स्थान के लिए सिस्टम के एइगेन्वलुएस द्वारा दिए गए हैं।

E_{\pm }={\frac {1}{2}}(E_{1}+E_{2}+W_{1}+W_{2})\pm {\frac {1}{2}}{\sqrt {(E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})^{2}+4W^{2}}}

वर्गमूल के अंतर्गत पद वर्ग वास्तविक संख्याएँ हैं। तो इन दोनों स्तरों को सर्वत्र करने के लिए हमें एक साथ की आवश्यकता है।

(E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})=0

W=0.

अब अगर विक्षोभ

P

है

k

पैरामीटर

{\alpha _{1},\alpha _{2},\alpha _{3}.....\alpha _{k}}

हम सामान्यता: इन दो समीकरणों को संतुष्ट करने के लिए इन संख्याओं को बदल सकते हैं।

(E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})=F_{1}(\alpha _{1},\alpha _{2},\alpha _{3}.....\alpha _{k})=0

W=F_{2}(\alpha _{1},\alpha _{2},\alpha _{3}.....\alpha _{k})=0.

यदि असंतुलित मान चुनते हैं

\alpha _{1}

को

\alpha _{k-1}

तो उपरोक्त दोनों समीकरणों में एक एकल मुक्त पैरामीटर होता है। सामान्य तौर पर एक को खोजना संभव नहीं है

\alpha _{k}

जैसे कि दोनों समीकरण संतुष्ट हैं। चूकि, यदि हम एक और पैरामीटर मुक्त होने की अनुमति देते हैं, तो ये दोनों समीकरण अब उन्हीं दो मापदंडों द्वारा नियंत्रित किये है।

F_{1}(\alpha _{k-1},\alpha _{k})|_{\alpha _{1},\alpha _{2},...,\alpha _{k-2}\,fixed}=0

F_{2}(\alpha _{k-1},\alpha _{k})|_{\alpha _{1},\alpha _{2},...,\alpha _{k-2}\,fixed}=0.

और सामान्यता: उनके दो ऐसे मूल्य होंगे जिनके लिए समीकरण एक साथ संतुष्ट होते है। $k$ विशिष्ट पैरामीटर $k-2$ मापदंडों को हमेशा मनमाने ढंग से चुना जा सकता हैं परन्तु हम दो को अन्वेषण सकते हैं $\alpha _{k}$ s ऐसा है कि ऊर्जा एइगेन्वलुएस का अवॉइड क्रॉसिंग होगा। दूसरे शब्दों में, के मान $E_{+}$ और $E_{-}$ के लिए समान होगा $k-2$ स्वतंत्र रूप से अलग-अलग निर्देशांक ज्यामितीय रूप से एइगेन्वलुए समीकरण एक सतह $k$ आयामी स्थान का वर्णन करते हैं।

E_{\pm }=E_{\pm }(\alpha _{1},\alpha _{2},\alpha _{3}.....\alpha _{k}).

चूँकि उनका प्रतिच्छेदन पैरामीट्रिज्ड है $k-2$ निर्देशांक, औपचारिक रूप से इसके लिए बता सकते हैं $k$ निरंतर वास्तविक पैरामीटर हैमिल्टनियन को नियंत्रित करते हैं, स्तर केवल कई गुना आयाम पर सर्वत्र कर सकते हैं $k-2$ .^[8] चूकि हैमिल्टनियन की समरूपता की आयामीता में भूमिका होती है। यदि मूल हैमिल्टनियन में असममित अवस्थाएँ हैं, $\langle \psi _{1}|P|\psi _{2}\rangle \neq \langle \psi _{2}|P|\psi _{1}\rangle$ , धर्मोपदेश सुनिश्चित करने के लिए ऑफ-विकर्ण शब्द स्वचालित रूप से अनुपस्थित हो जाते हैं। यह हमें समीकरण उपार्जन की अनुमति देते है। $W=0$ एक असममित हैमिल्टन के लिए, ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन कई आयामों में होता है। $k-1$ ^[9]

बहुपरमाणुक अणुओं में

एक N-परमाणु बहुपरमाणुक अणु में 3N-6 कंपन निर्देशांक होते हैं जो इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में पैरामीटर के रूप में प्रवेश करते हैं। एक द्विपरमाणुक अणु के लिए केवल एक ही ऐसा निर्देशांक होता है, परिहारित क्रॉसिंग प्रमेय के कारण, एक द्विपरमाणुक अणु में हम समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक स्थितियो के बीच लेवल क्रॉसिंग नहीं रख सकते हैं।^[10] चूकि, एक बहुपरमाणुक अणु के लिए इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में एक से अधिक ज्यामिति पैरामीटर होते हैं और समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक स्थितियो के बीच लेवल क्रॉसिंग से संचित नहीं होता है।^[11]

यह भी देखें

संदर्भ

↑ for a less mathematical explanation see Nič, Miloslav; Jirát, Jiří; Košata, Bedřich; Jenkins, Aubrey; McNaught, Alan (2009). avoided crossing of potential-energy surfaces. doi:10.1351/goldbook.A00544. ISBN 978-0-9678550-9-7. {{cite book}}: |journal= ignored (help)
↑ Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305
↑ Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.409
↑ Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.410
↑ Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.411
↑ Yu Kun Yang et al 2020 New J. Phys. 22 123022. Particle scattering and resonances involving avoided crossing. DOI https://doi.org/10.1088/1367-2630/abcfed
↑ Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.304
↑ Landau,Lifshitz (1981), Quantum Mechanics, p.305
↑ Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305
↑ von Neumann, J.; Wigner, E.P. (1929). Über merkwürdige diskrete Eigenwerte. pp. 465–467. doi:10.1007/978-3-662-02781-3_19. ISBN 978-3-642-08154-5. {{cite book}}: |journal= ignored (help)
↑ Longuet-Higgins, H. C. (24 June 1975). "बहुपरमाणुक अणुओं में संभावित ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन". Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences. The Royal Society. 344 (1637): 147–156. Bibcode:1975RSPSA.344..147L. doi:10.1098/rspa.1975.0095. ISSN 1364-5021. S2CID 98014536.

[1] r a less mathematical explanation see Nič, Miloslav; Jirát, Jiří; Košata, Bedřich; Jenkins, Aubrey; McNaught, Alan (2009). avoided crossing of potential-energy surfaces. doi:10.1351/goldbook.A00544. ISBN 978-0-9678550-9-7. {{cite book}}: |journal= ignored (help)

[2] Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305

[3] Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.409

[4] Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.410

[5] Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.411

[6] Yu Kun Yang et al 2020 New J. Phys. 22 123022. Particle scattering and resonances involving avoided crossing. DOI https://doi.org/10.1088/1367-2630/abcfed

[7] Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.304

[8] Landau,Lifshitz (1981), Quantum Mechanics, p.305

[9] Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305

[10] von Neumann, J.; Wigner, E.P. (1929). Über merkwürdige diskrete Eigenwerte. pp. 465–467. doi:10.1007/978-3-662-02781-3_19. ISBN 978-3-642-08154-5. {{cite book}}: |journal= ignored (help)

[11] Longuet-Higgins, H. C. (24 June 1975). "बहुपरमाणुक अणुओं में संभावित ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन". Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences. The Royal Society. 344 (1637): 147–156. Bibcode:1975RSPSA.344..147L. doi:10.1098/rspa.1975.0095. ISSN 1364-5021. S2CID 98014536.

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-[[File:Avoided crossing in linear field.svg|thumb|रिवर्स एचबीएक्स]][[क्वांटम भौतिकी]] और [[क्वांटम रसायन]] विज्ञान में, में, एक टाली गई क्रॉसिंग (जिसे कभी-कभी इच्छित क्रॉसिंग भी कहा जाता है,<ref>for a less mathematical explanation see {{cite book|journal=IUPAC Compendium of Chemical Terminology|last1=Nič|first1=Miloslav|last2=Jirát|first2=Jiří|last3=Košata|first3=Bedřich|last4=Jenkins|first4=Aubrey|last5=McNaught|first5=Alan|year=2009|title=avoided crossing of potential-energy surfaces|doi=10.1351/goldbook.A00544|isbn=978-0-9678550-9-7}}</ref> गैर-क्रॉसिंग या एंटीक्रॉसिंग) वह घटना है जहां [[हर्मिटियन मैट्रिक्स]] के दो [[Index.php?title=आइगेनवैल्यू|आइगेनवैल्यू]] देखे जाने योग्य क्वांटम का प्रतिनिधित्व करते हैं और N-2 आयामों के [[कई गुना]] को छोड़कर N निरंतर वास्तविक मापदंडों के आधार पर मूल्य (क्रॉस) में बराबर नहीं हो सकते हैं।<ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305</ref> घटना को वॉन न्यूमैन-विग्नर प्रमेय के रूप में भी जाना जाता है। एक द्विपरमाणुक अणु के मामले में (एक पैरामीटर के साथ, अर्थात् बांड की लंबाई), इसका मतलब यह है कि आइगेनवेल्यू बिल्कुल भी पार नहीं कर सकते हैं। एक [[त्रिपरमाणुक अणु]] के मामले में, इसका मतलब यह है कि ईगेनवेल्यू केवल एक बिंदु पर मेल खा सकते हैं।
+[[File:Avoided crossing in linear field.svg|thumb|रिवर्स HBX]] [[Index.php?title=Index.php?title= क्वांटम भौतिकी|क्वांटम भौतिकी]] और [[Index.php?title=Index.php?title=क्वांटम रसायन|क्वांटम रसायन]] विज्ञान में, एक टाली गई क्रॉसिंग (जिसे कभी-कभी इच्छित क्रॉसिंग भी कहा जाता है,<ref>for a less mathematical explanation see {{cite book|journal=IUPAC Compendium of Chemical Terminology|last1=Nič|first1=Miloslav|last2=Jirát|first2=Jiří|last3=Košata|first3=Bedřich|last4=Jenkins|first4=Aubrey|last5=McNaught|first5=Alan|year=2009|title=avoided crossing of potential-energy surfaces|doi=10.1351/goldbook.A00544|isbn=978-0-9678550-9-7}}</ref> गैर-क्रॉसिंग या एंटीक्रॉसिंग) वह घटना है, जहां [[हर्मिटियन मैट्रिक्स]] के दो [[Index.php?title=Index.php?title=Index.php?title=आइगेनवैल्यू क्वांटम|आइगेनवैल्यू क्वांटम]] अवलोकन का प्रतिनिधित्व करते हैं और N निरंतर वास्तविक मापदंडों के आधार पर समान नहीं हो सकते हैं मान ("क्रॉस") N-3 आयामों के [[कई गुना]] को छोड़कर,<ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305</ref> इस घटना को वॉन न्यूमैन-विग्नर प्रमेय के रूप में भी जाना जाता है। एक द्विपरमाणुक अणु की स्थिति में, इगनवेल्यूज़ पार नहीं कर सकते हैं। एक [[त्रिपरमाणुक अणु]] की स्थिति में, इसका अर्थ यह है कि इगनवेल्यूज़ केवल एक बिंदु पर मेल खा सकते हैं।
-यह क्वांटम रसायन विज्ञान में विशेष रूप से महत्वपूर्ण है। बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन में, [[Index.php?title=इलेक्ट्रॉनिक आणविक हैमिल्टनियन|इलेक्ट्रॉनिक आणविक हैमिल्टनियन]] अलग-अलग आणविक ज्यामिति के एक सेट पर [[Index.php?title=विकर्ण|विकर्ण]] किया जाता है। वे ज्यामिति जिनके लिए संभावित ऊर्जा सतहें पार करने से बच रही हैं, वे स्थान हैं जहां बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन विफल हो जाता है।
+यह क्वांटम रसायन विज्ञान में विशेष रूप से महत्वपूर्ण है। बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन में, [[Index.php?title=इलेक्ट्रॉनिक आणविक हैमिल्टनियन|इलेक्ट्रॉनिक आणविक हैमिल्टनियन]] अलग-अलग आणविक ज्यामिति के एक सेट पर [[Index.php?title=विकर्ण|विकर्ण]] किया जाता है। वे ज्यामिति जिनके लिए संभावित ऊर्जा सतह पार करने से बच रही हैं, वह स्थान जहां बोर्न-ओपेनहाइमर सन्निकटन विफल हो जाता है।
-अविभाजित यांत्रिक प्रणालियों की अनुनाद आवृत्तियों में अवॉइड क्रॉसिंग भी होती है, जहां कठोरता और द्रव्यमान मैट्रिक्स वास्तविक सममित होते हैं। वहाँ अनुनाद आवृत्तियाँ सामान्यीकृत eigenvalues का वर्गमूल हैं।
+अविभाजित यांत्रिक प्रणालियों की अनुनाद आवृत्तियों में अवॉइड क्रॉसिंग भी होती है, जहां कठोरता और द्रव्यमान मैट्रिक्स वास्तविक सममित होते हैं। वहाँ अनुनाद आवृत्तियाँ सामान्यीकृत इगनवेल्यूज़ का वर्गमूल हैं।
-== दो-राज्य प्रणालियों में ==
+== दो-राज्य प्रणाली ==
-=== उद्भव ===
+=== उद्गमन ===
-क्वांटम यांत्रिकी में दो-स्तरीय प्रणाली का अध्ययन अत्यंत महत्वपूर्ण है क्योंकि यह कई भौतिक रूप से वसूली योग्य प्रणालियों के सरलीकरण का प्रतीक है। दो-राज्य प्रणाली [[Index.php?title=हैमिल्टनियन|हैमिल्टनियन]] पर [[Index.php?title=गड़बड़ी सिद्धांत|गड़बड़ी सिद्धांत]] का प्रभाव अलग-अलग ऊर्जा बनाम ईजेनस्टेट्स के व्यक्तिगत ऊर्जा बनाम ऊर्जा अंतर वक्र के प्लॉट में टाले गए क्रॉसिंग के माध्यम से प्रकट होता है। <ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.409</ref> दो-राज्य हैमिल्टनियन को इस रूप में लिखा जा सकता है
+क्वांटम यांत्रिकी में दो-स्तरीय प्रणाली का अध्ययन अत्यंत महत्वपूर्ण है चूकि यह कई भौतिक रूप से पुनः प्राप्ति योग्य प्रणालियों के सरलीकरण का प्रतीक है। दो-राज्य प्रणाली [[Index.php?title=हैमिल्टनियन|हैमिल्टनियन]] पर [[Index.php?title=Index.php?title=विक्षोभ सिद्धांत|विक्षोभ सिद्धांत]] का प्रभाव अलग-अलग ऊर्जा बनाम ईजेनस्टेट्स के व्यक्तिगत ऊर्जा बनाम ऊर्जा अंतर वक्र के भूखंड में परिहार किये गये क्रॉसिंग के माध्यम से प्रकट होता है। <ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.409</ref> दो-राज्य हैमिल्टनियन को इस प्रकार लिखा जा सकता है
 :<math>H= \begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix} \,\!</math>
-जिसके आइगेनवैल्यू हैं <math>\textstyle E_{1}</math> और <math>\textstyle E_{2}</math> और [[आइजन्वेक्टर]], <math>\textstyle \begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix} </math> और <math>\textstyle \begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix} </math>. ये दो eigenvectors सिस्टम के दो स्थितियों को निर्दिष्ट करते हैं। यदि किसी भी राज्य में सिस्टम तैयार किया जाता है तो वह उसी राज्य में बना रहेगा। अगर <math>\textstyle E_{1} </math> के बराबर होता है <math>E_{2} </math> हैमिल्टनियन में एक दोहरी पतनशीलता होगी। उस स्थिति में पतित ईजेनस्टेट्स का कोई भी सुपरपोजिशन स्पष्ट रूप से हैमिल्टनियन का एक और ईजेनस्टेट है। इसलिए किसी भी राज्य में जो सिस्टम तैयार किया गया है, वह उसमें सदा बनी रहेगी।
+जिसके आइगेनवैल्यू हैं <math>\textstyle E_{1}</math> और <math>\textstyle E_{2}</math> और [[आइजन्वेक्टर]], <math>\textstyle \begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix} </math> और <math>\textstyle \begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix} </math>. ये दो इगनवेक्टर सिस्टम के दो स्थितियों को निर्दिष्ट करते हैं। यदि सिस्टम जिस भी राज्य में तैयार होगा, वह उसी राज्य में रहेगा। यदि <math>\textstyle E_{1} </math> के बराबर होता है <math>E_{2} </math> हैमिल्टनियन में एक दोहरी पतनशीलता होगी। उस स्थिति में पतित ईजेनस्टेट्स का कोई भी सुपरपोजिशन स्पष्ट रूप से हैमिल्टनियन का एक और ईजेनस्टेट है। अतः किसी भी राज्य में तैयार किया गया सिस्टम हमेशा वहीं बना रहेगा।
-[[File:Avoided crossing in two-state system.gif|thumb|320x240px|दो-राज्य प्रणाली में क्रॉसिंग से बचा गया। पैरामीटर बढ़ाने से एनर्जी लेवल क्रॉसिंग से बचा जाता है <math>\textstyle w (= |W| )</math>. बाहरी गड़बड़ी की अनुपस्थिति में, यदि मूल ऊर्जा अवस्थाएँ पतित होती हैं, तो स्तर पार हो जाते हैं, अर्थात <math> \textstyle \Delta E = 0 </math>]]हालाँकि, जब बाहरी गड़बड़ी के अधीन होता है, तो हैमिल्टनियन के मैट्रिक्स तत्व बदल जाते हैं। सरलता के लिए हम केवल विकर्ण तत्वों के साथ गड़बड़ी पर विचार करते हैं। चूँकि समग्र हैमिल्टनियन हर्मिटियन होना चाहिए इसलिए हम बस नया हैमिल्टनियन लिख सकते हैं
+[[File:Avoided crossing in two-state system.gif|thumb|320x240px|दो-राज्य प्रणाली में क्रॉसिंग से बचा गया है। पैरामीटर बढ़ाने से ऊर्जा स्तर क्रॉसिंग से बचा जाता है। <math>\textstyle w (= |W| )</math> बाह्य विक्षोभ के अभाव में यदि मूल ऊर्जा अवस्थाएँ ख़राब होतीं, तो स्तर में सर्वत्र हो जाता हैं। अर्थात <math> \textstyle \Delta E = 0 </math>]]चूकि, जब बाहरी अस्तव्यस्तता के अधीन होता है, तो हैमिल्टनियन के मैट्रिक्स तत्व बदल जाते हैं। सरलता के लिए हम केवल विकर्ण तत्वों के साथ अस्तव्यस्तता पर विचार करते हैं। चूँकि समग्र हैमिल्टनियन हर्मिटियन होना चाहिए इसलिए हम बस नया हैमिल्ट नियन लिख सकते हैं
 :<math> H' = H + P= \begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix} + \begin{pmatrix}0&W\\W^{*}&0\end{pmatrix} = \begin{pmatrix}E_{1}&W\\W^{*}&E_{2}\end{pmatrix} \,\!</math>
-जहाँ P शून्य विकर्ण पदों वाला विक्षोभ है। तथ्य यह है कि पी हर्मिटियन है, इसके ऑफ-विकर्ण घटकों को ठीक करता है। संशोधित आइजेनस्टेट्स को संशोधित हैमिल्टनियन को विकर्ण करके पाया जा सकता है। यह पता चला है कि नए eigenvalues हैं,
+जहाँ P शून्य विकर्ण पदों वाला विक्षोभ है। तथ्य यह है कि P हर्मिटियन है, इसके ऑफ-विकर्ण घटकों को ठीक करता है। संशोधित आइजेनस्टेट्स को संशोधित हैमिल्टनियन को विकर्ण करके पाया जा सकता है। यह पता चला है कि नए इगनवेल्यूज़ हैं,
 :<math> E_{+}=\frac{1}{2}(E_{1}+E_{2})+\frac{1}{2}\sqrt{(E_{1}-E_{2})^{2}+4|W|^{2}} </math>
 :<math> E_{-}=\frac{1}{2}(E_{1}+E_{2})-\frac{1}{2}\sqrt{(E_{1}-E_{2})^{2}+4|W|^{2}} </math>
-यदि एक ग्राफ अलग-अलग प्लॉट किया जाता है <math>\textstyle (E_{1}-E_{2})</math> क्षैतिज अक्ष के साथ और <math>\textstyle E_{+}</math> या <math>\textstyle E_{-}</math> ऊर्ध्वाधर के साथ, हमें हाइपरबोला की दो शाखाएँ मिलती हैं। वक्र स्पर्शोन्मुख रूप से मूल अप्रभावित ऊर्जा स्तरों तक पहुंचता है। वक्रों का विश्लेषण करने पर यह स्पष्ट हो जाता है कि भले ही मूल अवस्थाएँ पतित थीं (अर्थात् <math>\textstyle E_{1}=E_{2} </math> ) नई ऊर्जा अवस्थाएँ अब समान नहीं हैं। हालांकि, यदि <math>\textstyle W </math> शून्य पर सेट है हम पर पा सकते हैं <math>\textstyle (E_{1}-E_{2})=0 </math>, <math>\textstyle E_{+}=E_{-} </math> और स्तर पार हो जाते हैं। इस प्रकार गड़बड़ी के प्रभाव से इन लेवल क्रॉसिंग से बचा जा सकता है।
+यदि एक ग्राफ अलग-अलग आलेख किया जाता है <math>\textstyle (E_{1}-E_{2})</math> क्षैतिज अक्ष के साथ और <math>\textstyle E_{+}</math> या <math>\textstyle E_{-}</math> ऊर्ध्वाधर के साथ, हमें हाइपरबोला की दो शाखाएँ मिलती हैं। वक्र स्पर्शोन्मुख रूप से मूल अप्रभावित ऊर्जा स्तरों तक पहुंचता है। वक्रों का विश्लेषण करने पर यह स्पष्ट हो जाता है कि भले ही मूल अवस्थाएँ पतित थीं (अर्थात् <math>\textstyle E_{1}=E_{2} </math> ) नई ऊर्जा अवस्थाएँ अब समान नहीं हैं। चूकि, यदि <math>\textstyle W </math> शून्य पर सेट है, <math>\textstyle (E_{1}-E_{2})=0 </math>, <math>\textstyle E_{+}=E_{-} </math> और स्तर सर्वत्र हो जाते हैं। इस प्रकार विक्षोभ के प्रभाव से इन लेवल क्रॉसिंग से बचा जा सकता है।
 === क्वांटम प्रतिध्वनि ===
-एक पतित दो राज्य प्रणाली में टाले गए स्तर के क्रॉसिंग का तत्काल प्रभाव एक निम्न ऊर्जा ईजेनस्टेट का उद्भव है। ऊर्जा का प्रभावी रूप से कम होना हमेशा बढ़ती हुई स्थिरता के अनुरूप होता है। इन मामलों का वर्णन करने के लिए हम ध्यान दे सकते हैं कि पूर्ववर्ती विकर्ण हैमिल्टनियन में गैर-विकर्ण तत्व न केवल ऊर्जा ईजेनवैल्यू को संशोधित करते हैं बल्कि पुराने ईजेनस्टेट्स को नए में सुपरपोज भी करते हैं।<ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.410</ref> यदि मूल हैमिल्टनियन में अध:पतन था तो ये प्रभाव अधिक प्रमुख हैं। अधिक स्थिरता प्राप्त करने के लिए ईजेनस्टेट्स का यह सुपरपोजिशन वास्तव में रासायनिक बंधन अनुनाद की घटना है।
+एक पतित दो राज्य प्रणाली में परिहार किये गये स्तर के क्रॉसिंग का तत्काल प्रभाव एक निम्न ऊर्जा ईजेनस्टेट का उद्भव है। ऊर्जा का प्रभावी रूप से कम होना हमेशा बढ़ती हुई स्थिरता के अनुरूप होता है। इन स्थिति का वर्णन करने के लिए हम ध्यान दे सकते हैं, कि पूर्ववर्ती विकर्ण हैमिल्टनियन में गैर-विकर्ण तत्व न केवल ऊर्जा ईजेनवैल्यू को संशोधित करते हैं, बल्कि पुराने ईजेनस्टेट्स को नए में सुपरपोज भी करते हैं।<ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.410</ref> यदि मूल हैमिल्टनियन में अध:पतन था तो ये प्रभाव अधिक प्रमुख हैं। अधिक स्थिरता प्राप्त करने के लिए ईजेनस्टेट्स का यह सुपरपोजिशन वास्तव में रासायनिक बंधन अनुनाद की घटना है।
-हमारा पहले का उपचार ईजेनवेक्टरों को निरूपित करके शुरू किया गया था <math>\textstyle \begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix} </math> और <math>\textstyle \begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix} </math> eigenstates के मैट्रिक्स प्रतिनिधित्व के रूप में <math>\textstyle |\psi_{1} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{2} \rangle </math> दो-राज्य प्रणाली का होता है। ब्रा-केट नोटेशन का उपयोग मैट्रिक्स तत्वों का <math> H' </math> वास्तव में शब्द हैं।
+पहले ईजेनवेक्टरों को निरूपित करके आरंभ किया गया था <math>\textstyle \begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix} </math> और <math>\textstyle \begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix} </math> ईजेनस्टेट्स के मैट्रिक्स प्रतिनिधित्व के रूप में <math>\textstyle |\psi_{1} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{2} \rangle </math> दो-राज्य प्रणाली होती है। ब्रा-केट नोटेशन का उपयोग मैट्रिक्स तत्वों का <math> H' </math> वास्तव में एक शब्द हैं।
 :<math> H'_{ij}=\langle \psi_{i}|H'|\psi_{j} \rangle </math> साथ <math> i,j \in \left\{ {1,2}\right\} </math>
-जहाँ <math> H'_{11}=H'_{22}=E </math> अप्रभावित हैमिल्टनियन की विकृति और ऑफ-विकर्ण गड़बड़ी के कारण हैं <math> H'_{12}=W</math> और <math> H'_{21}=W^{*}</math>.
+जहाँ <math> H'_{11}=H'_{22}=E </math> अप्रभावित हैमिल्टनियन की विकृति और ऑफ-विकर्ण विक्षोभ के कारण हैं। <math> H'_{12}=W</math> और <math> H'_{21}=W^{*}</math>
-नए ईजेनस्टेट्स <math>\textstyle |\psi_{+} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{-} \rangle </math> eigenvalue समीकरणों को हल करके पाया जा सकता है <math> H'|\psi_{+}\rangle=E_{+}|\psi_{+}\rangle </math> और <math> H'|\psi_{-}\rangle=E_{-}|\psi_{-}\rangle </math>. सरल गणनाओं से यह दर्शाया जा सकता है
+नए ईजेनस्टेट्स <math>\textstyle |\psi_{+} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{-} \rangle </math> एइगेन्वलुए समीकरणों को हल करके पाया जा सकता है। <math> H'|\psi_{+}\rangle=E_{+}|\psi_{+}\rangle </math> और <math> H'|\psi_{-}\rangle=E_{-}|\psi_{-}\rangle </math> सरल गणनाओं से यह दर्शाया जा सकता है
 :<math> |\psi_{+}\rangle = \frac{1}{\sqrt{2}}\begin{pmatrix}e^{i\phi}\\1\end{pmatrix}= \frac{1}{\sqrt{2}} (e^{i\phi}| \psi_{1}\rangle +|\psi_{2}\rangle) </math> और
 :<math> |\psi_{-}\rangle = \frac{1}{\sqrt{2}}\begin{pmatrix}-e^{i\phi}\\1\end{pmatrix}= \frac{1}{\sqrt{2}} (-e^{i\phi}| \psi_{1}\rangle +|\psi_{2}\rangle) </math> जहाँ <math> e^{i\phi}=W/|W| </math>
-यह स्पष्ट है कि दोनों नए ईजेनस्टेट्स मूल पतित ईजेनस्टेट्स और ईजेनवैल्यू में से एक का सुपरपोजिशन हैं (जहाँ <math> E_{-}
+यह स्पष्ट है कि दोनों नए ईजेनस्टेट्स मूल पराजित ईजेनस्टेट्स और ईजेनवैल्यू में से एक का सुपरपोजिशन हैं (जहाँ <math> E_{-}
-</math>) मूल अप्रभावित आइजेनएनर्जी से कम है। तो संबंधित स्थिर प्रणाली अपनी ऊर्जा को कम करने के लिए स्वाभाविक रूप से पूर्व अप्रभावित ईजेनस्टेट्स को मिश्रित कर देगी। [[बेंजीन]] के उदाहरण में संभावित बंधन संरचनाओं के प्रायोगिक साक्ष्य दो अलग-अलग ईजेनस्टेट्स को जन्म देते हैं, <math>\textstyle |\psi_{1} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{2} \rangle </math>. इन दो संरचनाओं की समरूपता अनिवार्य करती है <math> \langle \psi_{1}|H|\psi_{1}\rangle=\langle \psi_{2}|H|\psi_{2}\rangle=E </math>.
+</math>) मूल अप्रभावित आइजेनएनर्जी से कम है। तो संबंधित स्थिर प्रणाली अपनी ऊर्जा को कम करने के लिए स्वाभाविक रूप से पूर्व अप्रभावित ईजेनस्टेट्स को मिश्रित कर देगी। [[बेंजीन]] के उदाहरण में संभावित बंधन संरचनाओं के प्रायोगिक साक्ष्य दो अलग-अलग ईजेनस्टेट्स को जन्म देते हैं, <math>\textstyle |\psi_{1} \rangle </math> और <math>\textstyle |\psi_{2} \rangle </math>. इन दो संरचनाओं की समरूपता अनिवार्य करती है। <math> \langle \psi_{1}|H|\psi_{1}\rangle=\langle \psi_{2}|H|\psi_{2}\rangle=E </math>
-[[File:Benzene delocalization.svg|500px]]हालाँकि यह पता चला है कि दो-राज्य हैमिल्टनियन <math> H </math> बेंजीन का विकर्ण नहीं है। ऑफ-डायगोनल तत्वों के परिणामस्वरूप ऊर्जा कम हो जाती है और बेंजीन अणु एक संरचना में स्थिर हो जाता है जो ऊर्जा के साथ इन सममित तत्वों का एक सुपरपोजिशन है। <math> E_{-}<E </math>.<ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.411</ref> किसी भी सामान्य दो-राज्य प्रणाली के लिए टाले गए लेवल क्रॉसिंग से ईजेनस्टेट्स को प्रतिकर्षित किया जाता है <math>|\psi_{+}\rangle</math> और <math>|\psi_{-}\rangle</math> जैसे कि सिस्टम को उच्च ऊर्जा विन्यास प्राप्त करने के लिए अधिक ऊर्जा की आवश्यकता होती है।
+[[File:Benzene delocalization.svg|500px]]चूकि यह पता चला है कि दो-राज्य प्रणाली है मिल्टनियन <math> H </math> बेंजीन का विकर्ण नहीं है। ऑफ-डायगोनल तत्वों के परिणामस्वरूप ऊर्जा कम हो जाती है और बेंजीन अणु एक संरचना में स्थिर हो जाता है जो ऊर्जा के साथ इन सममित तत्वों का एक सुपरपोजिशन है। <math> E_{-}<E </math>.<ref>Cohen-Tannaoudji,Claude et al.(1992),Quantum Mechanics( Vol. 1), p.411</ref> किसी भी सामान्य दो-राज्य प्रणाली के लिए टाले गए लेवल क्रॉसिंग से ईजेनस्टेट्स को प्रतिकर्षित किया जाता है <math>|\psi_{+}\rangle</math> और <math>|\psi_{-}\rangle</math> जैसे कि सिस्टम को उच्च ऊर्जा विन्यास प्राप्त करने के लिए अधिक ऊर्जा की आवश्यकता होती है।
-=== टाले गए क्रॉसिंग में प्रतिध्वनि ===
+=== रेज़नन्स अवॉइड क्रॉसिंग ===
-अणुओं में, दो रुद्धोष्म विभवों के बीच गैर रुद्धोष्म युग्मन अवॉइड क्रॉसिंग (एसी) क्षेत्र का निर्माण करते हैं। दो-युग्मित क्षमता के एसी क्षेत्र में रोविब्रोनिक अनुनाद बहुत विशेष हैं, क्योंकि वे रुद्धोष्म क्षमता के बाध्य राज्य क्षेत्र में नहीं हैं, और वे आमतौर पर बिखरने पर महत्वपूर्ण भूमिका नहीं निभाते हैं और कम चर्चा की जाती है। यू कुन यांग और अन्य ने न्यू जे. फिजिक्स में इस समस्या का अध्ययन किया। 22 (2020).<ref>Yu Kun Yang et al 2020 New J. Phys. 22 123022. Particle scattering and resonances involving avoided crossing.  DOI
+अणुओं में, दो रुद्धोष्म विभवों के बीच गैर रुद्धोष्म युग्मन अवॉइड क्रॉसिंग क्षेत्र का निर्माण करते हैं। दो-युग्मित क्षमता के AC क्षेत्र में घूर्णकंपट्रानीय अनुनाद बहुत विशेष हैं, चूकि वे रुद्धोष्म क्षमता के बाध्य राज्य क्षेत्र में नहीं हैं, और वे सामान्यता: प्रकीर्णन पर महत्वपूर्ण भूमिका नहीं निभाते हैं और कम चर्चा की जाती है। यू कुन यांग और अन्य ने न्यू जे. फिजिक्स में इस समस्या का अध्ययन किया है।<ref>Yu Kun Yang et al 2020 New J. Phys. 22 123022. Particle scattering and resonances involving avoided crossing.  DOI
-https://doi.org/10.1088/1367-2630/abcfed </ref> कण प्रकीर्णन में उदाहरण के तौर पर, एसी क्षेत्र में अनुनादों की व्यापक जांच की जाती है। प्रकीर्णन क्रॉस सेक्शन पर एसी क्षेत्र में अनुनादों का प्रभाव दृढ़ता से सिस्टम के नॉनएडियाबेटिक कपलिंग पर निर्भर करता है, यह तेज चोटियों के रूप में बहुत महत्वपूर्ण हो सकता है, या पृष्ठभूमि में अस्पष्ट रूप से छिपा हुआ हो सकता है। इससे भी महत्वपूर्ण बात यह है कि यह नॉनडायबेटिक इंटरैक्शन की युग्मन शक्ति को वर्गीकृत करने के लिए झू और नाकामुरा द्वारा प्रस्तावित एक सरल मात्रा को दर्शाता है, जिसे एसी क्षेत्र में प्रतिध्वनि के महत्व का मात्रात्मक अनुमान लगाने के लिए अच्छी तरह से लागू किया जा सकता है।
+https://doi.org/10.1088/1367-2630/abcfed </ref> कण प्रकीर्णन में उदाहरण के अतिरिक्त पर, AC क्षेत्र में अनुनादों की व्यापक जांच की जाती है। प्रकीर्णन क्रॉस सेक्शन पर AC क्षेत्र में अनुनादों का प्रभाव दृढ़ता से सिस्टम के नॉनएडियाबेटिक कपलिंग पर निर्भर करता है, यह तेज अग्र-भागों के रूप में बहुत महत्वपूर्ण हो सकता है, या पृष्ठभूमि में अस्पष्ट रूप से छिपा हुआ हो सकता है। इससे भी महत्वपूर्ण बात यह है कि यह नॉनडायबेटिक इंटरैक्शन की युग्मन शक्ति को वर्गीकृत करने के लिए प्रस्तावित एक सरल मात्रा को दर्शाता है, जिसे AC क्षेत्र में प्रतिध्वनि के महत्व का मात्रात्मक अनुमान लगाने के लिए अच्छी तरह से लागू किया जा सकता है।
 == सामान्य परिहार प्रमेय ==
-हालाँकि, टाले गए क्रॉसिंग का उपरोक्त उदाहरण एक बहुत ही विशिष्ट मामला है। सामान्यीकृत दृष्टिकोण से, टाले गए क्रॉसिंग की घटना वास्तव में गड़बड़ी के पीछे के मापदंडों द्वारा नियंत्रित होती है। सबसे सामान्य गड़बड़ी के लिए <math>\textstyle P=\begin{pmatrix}W_{1}&W\\W&W_{2}\end{pmatrix} </math> हैमिल्टनियन के द्वि-आयामी उप-स्थान को प्रभावित कर रहा है <math> H </math>, हम उस उपस्थान में प्रभावी हैमिल्टनियन मैट्रिक्स को इस प्रकार लिख सकते हैं।
+चूकि, अवॉइड क्रॉसिंग का उपरोक्त उदाहरण एक बहुत ही विशिष्ट स्थिति है। सामान्यीकृत दृष्टिकोण से, अवॉइड क्रॉसिंग की घटना वास्तव में विक्षोभ के पीछे के मापदंडों द्वारा नियंत्रित होती है। सबसे सामान्य विक्षोभ के लिए <math>\textstyle P=\begin{pmatrix}W_{1}&W\\W&W_{2}\end{pmatrix} </math> हैमिल्टनियन के द्वि-आयामी उप-स्थान को प्रभावित कर रहा है <math> H </math>, को उस उपस्थान में प्रभावी हैमिल्टनियन मैट्रिक्स को इस प्रकार लिख सकते हैं।
 :<math> \begin{pmatrix}E_{1}&0\\0&E_{2}\end{pmatrix} + \begin{pmatrix}W_{1}&W\\W&W_{2}\end{pmatrix} =\begin{pmatrix}E_{1}+W_{1}&W\\W&E_{2}+W_{2}.\end{pmatrix}. </math>
-यहां राज्य वैक्टर के तत्वों को वास्तविक चुना गया ताकि सभी मैट्रिक्स तत्व वास्तविक हो जाएं।<ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.304</ref> अब इस उप-स्थान के लिए सिस्टम के eigenvalues द्वारा दिए गए हैं
+यहां राज्य वैक्टर के तत्वों को वास्तविक चुना गया ताकि सभी मैट्रिक्स तत्व वास्तविक हो जाएं।<ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.304</ref> अब इस उप-स्थान के लिए सिस्टम के एइगेन्वलुएस द्वारा दिए गए हैं।
 :<math> E_{\pm}=\frac{1}{2}(E_{1}+E_{2}+W_{1}+W_{2}) \pm \frac{1}{2}\sqrt{(E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})^{2}+4W^{2}} </math>
-वर्गमूल के अंतर्गत पद वर्ग वास्तविक संख्याएँ हैं। तो इन दोनों स्तरों को पार करने के लिए हमें एक साथ की आवश्यकता है
+वर्गमूल के अंतर्गत पद वर्ग वास्तविक संख्याएँ हैं। तो इन दोनों स्तरों को सर्वत्र करने के लिए हमें एक साथ की आवश्यकता है।
 :<math> (E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})=0 </math>
-:<math> W=0. </math> अब अगर गड़बड़ी <math> P </math> है <math> k </math> पैरामीटर <math> { \alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}.....\alpha_{k} } </math> हम आम तौर पर इन दो समीकरणों को संतुष्ट करने के लिए इन संख्याओं को बदल सकते हैं।
+:<math> W=0. </math> अब अगर विक्षोभ <math> P </math> है <math> k </math> पैरामीटर <math> { \alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}.....\alpha_{k} } </math> हम सामान्यता: इन दो समीकरणों को संतुष्ट करने के लिए इन संख्याओं को बदल सकते हैं।
 :<math> (E_{1}-E_{2}+W_{1}-W_{2})=F_{1}(\alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}.....\alpha_{k})=0 </math>
 :<math> W=F_{2}(\alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}.....\alpha_{k})=0. </math>
-:यदि हम के मान चुनते हैं <math> \alpha_{1} </math> को <math> \alpha_{k-1} </math> तो उपरोक्त दोनों समीकरणों में एक एकल मुक्त पैरामीटर है। सामान्य तौर पर एक को खोजना संभव नहीं है <math> \alpha_{k} </math> जैसे कि दोनों समीकरण संतुष्ट हैं। हालाँकि, यदि हम एक और पैरामीटर मुक्त होने की अनुमति देते हैं, तो ये दोनों समीकरण अब उन्हीं दो मापदंडों द्वारा नियंत्रित किया जाएगा
+:यदि असंतुलित मान चुनते हैं <math> \alpha_{1} </math> को <math> \alpha_{k-1} </math> तो उपरोक्त दोनों समीकरणों में एक एकल मुक्त पैरामीटर होता है। सामान्य तौर पर एक को खोजना संभव नहीं है <math> \alpha_{k} </math> जैसे कि दोनों समीकरण संतुष्ट हैं। चूकि, यदि हम एक और पैरामीटर मुक्त होने की अनुमति देते हैं, तो ये दोनों समीकरण अब उन्हीं दो मापदंडों द्वारा नियंत्रित किये है।
 :<math> F_{1}(\alpha_{k-1},\alpha_{k})|_{\alpha_{1},\alpha_{2},...,\alpha_{k-2} \, fixed}=0 </math>
 :<math> F_{2}(\alpha_{k-1},\alpha_{k})|_{\alpha_{1},\alpha_{2},...,\alpha_{k-2} \, fixed}=0. </math>
-और आम तौर पर उनके दो ऐसे मूल्य होंगे जिनके लिए समीकरण एक साथ संतुष्ट होंगे। के साथ <math> k </math> विशिष्ट पैरामीटर <math> k-2 </math> मापदंडों को हमेशा मनमाने ढंग से चुने जा सकते हैं और फिर भी हम दो ऐसे पा सकते हैं <math> \alpha_{k} </math>s ऐसा है कि ऊर्जा eigenvalues का क्रॉसिंग होगा। दूसरे शब्दों में, के मान <math> E_{+} </math> और <math> E_{-} </math> के लिए समान होगा <math> k-2 </math> स्वतंत्र रूप से अलग-अलग निर्देशांक (जबकि बाकी दो निर्देशांक स्थिति समीकरणों से तय होते हैं)। ज्यामितीय रूप से eigenvalue समीकरण एक [[Index.php?title=सतह|सतह]] <math> k </math> आयामी स्थान का वर्णन करते हैं।
+और सामान्यता: उनके दो ऐसे मूल्य होंगे जिनके लिए समीकरण एक साथ संतुष्ट होते है। <math> k </math> विशिष्ट पैरामीटर <math> k-2 </math> मापदंडों को हमेशा मनमाने ढंग से चुना जा सकता हैं परन्तु हम दो को अन्वेषण सकते हैं <math> \alpha_{k} </math>s ऐसा है कि ऊर्जा एइगेन्वलुएस का अवॉइड क्रॉसिंग होगा। दूसरे शब्दों में, के मान <math> E_{+} </math> और <math> E_{-} </math> के लिए समान होगा <math> k-2 </math> स्वतंत्र रूप से अलग-अलग निर्देशांक ज्यामितीय रूप से एइगेन्वलुए समीकरण एक [[Index.php?title=सतह|सतह]] <math> k </math> आयामी स्थान का वर्णन करते हैं।
 :<math> E_{\pm}=E_{\pm}(\alpha_{1},\alpha_{2},\alpha_{3}.....\alpha_{k}). </math>
-चूँकि उनका प्रतिच्छेदन पैरामीट्रिज्ड है <math> k-2 </math> निर्देशांक, हम औपचारिक रूप से इसके लिए बता सकते हैं <math> k </math> निरंतर वास्तविक पैरामीटर परेशान हैमिल्टनियन को नियंत्रित करते हैं, स्तर (या सतह) केवल कई गुना आयाम पर पार कर सकते हैं <math> k-2 </math>.<ref>Landau,Lifshitz (1981), Quantum Mechanics, p.305</ref> हालाँकि हैमिल्टनियन की समरूपता की आयामीता में भूमिका होती है। यदि मूल हैमिल्टनियन में असममित अवस्थाएँ हैं, <math> \langle \psi_{1}|P|\psi_{2}\rangle \neq \langle \psi_{2}|P|\psi_{1}\rangle </math>, धर्मोपदेश सुनिश्चित करने के लिए ऑफ-विकर्ण शब्द स्वचालित रूप से गायब हो जाते हैं। यह हमें समीकरण से छुटकारा पाने की अनुमति देता है <math> W=0 </math>. अब ऊपर दिए गए समान तर्कों से, यह सीधा है कि एक असममित हैमिल्टन के लिए, ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन कई आयामों में होता है <math> k-1 </math>.<ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305</ref>
+चूँकि उनका प्रतिच्छेदन पैरामीट्रिज्ड है <math> k-2 </math> निर्देशांक, औपचारिक रूप से इसके लिए बता सकते हैं <math> k </math> निरंतर वास्तविक पैरामीटर हैमिल्टनियन को नियंत्रित करते हैं, स्तर केवल कई गुना आयाम पर सर्वत्र कर सकते हैं <math> k-2 </math>.<ref>Landau,Lifshitz (1981), Quantum Mechanics, p.305</ref> चूकि हैमिल्टनियन की समरूपता की आयामीता में भूमिका होती है। यदि मूल हैमिल्टनियन में असममित अवस्थाएँ हैं, <math> \langle \psi_{1}|P|\psi_{2}\rangle \neq \langle \psi_{2}|P|\psi_{1}\rangle </math>, धर्मोपदेश सुनिश्चित करने के लिए ऑफ-विकर्ण शब्द स्वचालित रूप से अनुपस्थित हो जाते हैं। यह हमें समीकरण उपार्जन की अनुमति देते है। <math> W=0 </math> एक असममित हैमिल्टन के लिए, ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन कई आयामों में होता है। <math> k-1 </math><ref>Landau,Lifshitz(1981),Quantum Mechanics, p.305</ref>
 == बहुपरमाणुक अणुओं में ==
-एक N-परमाणु बहुपरमाणुक अणु में 3N-6 कंपन निर्देशांक (एक रैखिक अणु के लिए 3N-5) होते हैं जो इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में पैरामीटर के रूप में प्रवेश करते हैं। एक द्विपरमाणुक अणु के लिए केवल एक ही ऐसा निर्देशांक होता है, बंधन लंबाई r। इस प्रकार, परिहारित क्रॉसिंग प्रमेय के कारण, एक द्विपरमाणुक अणु में हम समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक राज्यों के बीच लेवल क्रॉसिंग नहीं कर सकते हैं।<ref>{{cite book|title=Über merkwürdige diskrete Eigenwerte
+एक N-परमाणु बहुपरमाणुक अणु में 3N-6 कंपन निर्देशांक होते हैं जो इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में पैरामीटर के रूप में प्रवेश करते हैं। एक द्विपरमाणुक अणु के लिए केवल एक ही ऐसा निर्देशांक होता है, परिहारित क्रॉसिंग प्रमेय के कारण, एक द्विपरमाणुक अणु में हम समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक स्थितियो के बीच लेवल क्रॉसिंग नहीं रख सकते हैं।<ref>{{cite book|title=Über merkwürdige diskrete Eigenwerte
 |author1=von Neumann, J.| authorlink1=John von Neumann|author2=Wigner, E.P.| authorlink2=Eugene Wigner
-|journal=[[Physikalische Zeitschrift]]|year=1929|volume=30|pages=465–467|doi=10.1007/978-3-662-02781-3_19|isbn=978-3-642-08154-5}}</ref> हालाँकि, एक बहुपरमाणुक अणु के लिए इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में एक से अधिक ज्यामिति पैरामीटर होते हैं और समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक राज्यों के बीच लेवल क्रॉसिंग से बचा नहीं जाता है।<ref>{{cite journal| last=Longuet-Higgins | first=H. C. |title=बहुपरमाणुक अणुओं में संभावित ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन| journal=Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences | publisher=The Royal Society
+|journal=[[Physikalische Zeitschrift]]|year=1929|volume=30|pages=465–467|doi=10.1007/978-3-662-02781-3_19|isbn=978-3-642-08154-5}}</ref> चूकि, एक बहुपरमाणुक अणु के लिए इलेक्ट्रॉनिक हैमिल्टनियन में एक से अधिक ज्यामिति पैरामीटर होते हैं और समान समरूपता के इलेक्ट्रॉनिक स्थितियो के बीच लेवल क्रॉसिंग से संचित नहीं होता है।<ref>{{cite journal| last=Longuet-Higgins | first=H. C. |title=बहुपरमाणुक अणुओं में संभावित ऊर्जा सतहों का प्रतिच्छेदन| journal=Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences | publisher=The Royal Society
 | volume=344 | issue=1637 | date=24 June 1975 | issn=1364-5021| doi=10.1098/rspa.1975.0095 | pages=147–156| bibcode=1975RSPSA.344..147L | s2cid=98014536 }}</ref>
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 * [[ज्यामितीय चरण]]
 * [[क्रिस्टोफर लॉन्गेट-हिगिंस]]
-* शंक्वाकार चौराहा
+* कोनिकल इन्टरसेक्शन
 * [[वाइब्रोनिक कपलिंग]]
 * [[एडियाबेटिक प्रमेय]]
-* [[बंधन सख्त]]
+* [[Index.php?title=बॉन्डेज दृढ़ीकरण|बॉन्डेज दृढ़ीकरण]]
-* [[बंधन नरमी]]
+* [[Index.php?title=बांड मृदुकरण|बांड मृदुकरण]]
 * लैंडौ-जेनर फॉर्मूला
 * [[स्तर प्रतिकर्षण]]
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 ==संदर्भ==
 {{reflist}}
-[[Category: क्वांटम यांत्रिकी]] [[Category: क्वांटम रसायन]]
-[[Category: Machine Translated Page]]
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दो-राज्य प्रणाली

उद्गमन

क्वांटम प्रतिध्वनि

रेज़नन्स अवॉइड क्रॉसिंग

सामान्य परिहार प्रमेय

बहुपरमाणुक अणुओं में

यह भी देखें

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