क्वांटम मोंटे कार्लो: Difference between revisions
From Vigyanwiki
No edit summary |
No edit summary |
||
| (5 intermediate revisions by 3 users not shown) | |||
| Line 1: | Line 1: | ||
{{Electronic structure methods}} | {{Electronic structure methods}} | ||
क्वांटम मोंटे कार्लो में कम्प्यूटेशनल विधियों का एक बड़ा वर्ग सम्मिलित है जिसका सामान्य उद्देश्य जटिल [[ क्वांटम प्रणाली ]] का अध्ययन है। इन दृष्टिकोणों में से एक प्रमुख लक्ष्य क्वांटम बहु-निकाय समस्या का एक विश्वसनीय समाधान (या एक स्पष्ट सन्निकटन) प्रदान करना है। क्वांटम मॉन्टे कार्लो के विविध स्वाद बहु-निकाय | क्वांटम मोंटे कार्लो में कम्प्यूटेशनल विधियों का एक बड़ा वर्ग सम्मिलित है जिसका सामान्य उद्देश्य जटिल [[ क्वांटम प्रणाली |क्वांटम प्रणाली]] का अध्ययन है। इन दृष्टिकोणों में से एक प्रमुख लक्ष्य क्वांटम बहु-निकाय समस्या का एक विश्वसनीय समाधान (या एक स्पष्ट सन्निकटन) प्रदान करना है। क्वांटम मॉन्टे कार्लो के विविध स्वाद बहु-निकाय की समस्या के विभिन्न योगों में उत्पन्न होने वाले बहु-आयामी इंटीग्रल को संभालने के लिए मोंटे कार्लो पद्धति के सामान्य उपयोग को साझा करते हैं। | ||
क्वांटम [[मोंटे कार्लो विधि]]याँ [[माध्य-क्षेत्र सिद्धांत]] से परे जा रहे [[ तरंग क्रिया ]] में एन्कोडेड जटिल कई-निकाय | क्वांटम [[मोंटे कार्लो विधि]]याँ [[माध्य-क्षेत्र सिद्धांत]] से परे जा रहे [[ तरंग क्रिया |तरंग क्रिया]] में एन्कोडेड जटिल कई-निकाय प्रभावों के प्रत्यक्ष उपचार और विवरण की अनुमति देती हैं। विशेष रूप से ज्यामितीय निराशा के बिना [[बोसॉन]] प्रणाली के स्थिर गुणों का अध्ययन करने के लिए संख्यात्मक रूप से स्पष्ट और [[बहुपद]]-स्केलिंग [[कलन विधि]] उपस्थित हैं। [[फर्मियन]] के लिए उनके स्थैतिक गुणों और संख्यात्मक रूप से स्पष्ट घातीय स्केलिंग क्वांटम मोंटे कार्लो एल्गोरिदम के लिए बहुत अच्छा सन्निकटन उपस्थित है किन्तु दोनों में से कोई भी नहीं है। | ||
== पृष्ठभूमि == | == पृष्ठभूमि == | ||
सिद्धांत रूप में किसी भी भौतिक प्रणाली को कई-निकाय श्रोडिंगर समीकरण द्वारा वर्णित किया जा सकता है जब तक कि घटक कण बहुत तेजी से आगे नहीं बढ़ रहे हों; अर्थात् वे प्रकाश की तुलना में गति से नहीं चल रहे हैं और सापेक्षता के प्रभाव के सिद्धांत को उपेक्षित किया जा सकता है। बोस-आइंस्टीन कंडेनसेट्स और [[तरल हीलियम]] जैसे [[superfluid|सुपरफ्लुइड]] में [[संघनित पदार्थ भौतिकी]] में इलेक्ट्रॉनिक समस्याओं की एक विस्तृत श्रृंखला के लिए यह सच है। किसी दिए गए प्रणाली के लिए श्रोडिंगर समीकरण को हल करने की क्षमता पदार्थ विज्ञान से लेकर जटिल जैविक प्रणालियों तक के महत्वपूर्ण अनुप्रयोगों के साथ इसके व्यवहार की पूर्वानुमान की अनुमति देती है। | सिद्धांत रूप में किसी भी भौतिक प्रणाली को कई-निकाय श्रोडिंगर समीकरण द्वारा वर्णित किया जा सकता है जब तक कि घटक कण बहुत तेजी से आगे नहीं बढ़ रहे हों; अर्थात् वे प्रकाश की तुलना में गति से नहीं चल रहे हैं और सापेक्षता के प्रभाव के सिद्धांत को उपेक्षित किया जा सकता है। बोस-आइंस्टीन कंडेनसेट्स और [[तरल हीलियम]] जैसे [[superfluid|सुपरफ्लुइड]] में [[संघनित पदार्थ भौतिकी]] में इलेक्ट्रॉनिक समस्याओं की एक विस्तृत श्रृंखला के लिए यह सच है। किसी दिए गए प्रणाली के लिए श्रोडिंगर समीकरण को हल करने की क्षमता पदार्थ विज्ञान से लेकर जटिल जैविक प्रणालियों तक के महत्वपूर्ण अनुप्रयोगों के साथ इसके व्यवहार की पूर्वानुमान की अनुमति देती है। | ||
चूंकि कठिनाई यह है कि श्रोडिंगर समीकरण को हल करने के लिए बहु-निकाय [[ हिल्बर्ट अंतरिक्ष ]] में कई-निकाय वेव | चूंकि कठिनाई यह है कि श्रोडिंगर समीकरण को हल करने के लिए बहु-निकाय [[ हिल्बर्ट अंतरिक्ष |हिल्बर्ट अंतरिक्ष]] में कई-निकाय वेव फलन के ज्ञान की आवश्यकता होती है जिसमें सामान्यतः कणों की संख्या में बड़े आकार का आकार होता है। उचित समय में आधुनिक समांतर कंप्यूटिंग प्रौद्योगिकी के लिए भी कणों की एक बड़ी संख्या के लिए इसका समाधान सामान्यतः असंभव है। परंपरागत रूप से एक-पिंड आणविक कक्षा के [[एंटीसिमेट्रिक टेंसर]] फलन के रूप में कई-निकाय वेव फलन के लिए सन्निकटन<ref>{{Cite web |url=http://www.attaccalite.altervista.org/PhDThesis/html/node9.html |title=तरंग समारोह का कार्यात्मक रूप|access-date=April 22, 2009 |archive-url=https://web.archive.org/web/20090718160714/http://www.attaccalite.altervista.org/PhDThesis/html/node9.html |archive-date=July 18, 2009 |url-status=dead }}</ref> श्रोडिंगर समीकरण का प्रबंधनीय उपचार करने के लिए उपयोग किया गया है। चूंकि इस तरह के सूत्रीकरण में कई कमियां हैं या तो क्वांटम कई-निकाय सहसंबंधों के प्रभाव को सीमित करते हैं जैसा कि हार्ट्री-फॉक (एचएफ) सन्निकटन के स्थितियों में या बहुत धीरे-धीरे अभिसरण करते हैं जैसा कि क्वांटम रसायन विज्ञान में [[कॉन्फ़िगरेशन इंटरैक्शन]] अनुप्रयोगों में होता है। | ||
क्वांटम मोंटे कार्लो इन अनुमानों से परे कई-निकाय | क्वांटम मोंटे कार्लो इन अनुमानों से परे कई-निकाय की समस्या और कई-निकाय तरंग कार्यों का सीधे अध्ययन करने का एक विधि है। सबसे उन्नत क्वांटम मोंटे कार्लो दृष्टिकोण गैर-निराश इंटरेक्टिंग बोसॉन प्रणाली के लिए कई-निकाय समस्या का स्पष्ट समाधान प्रदान करता है जबकि इंटरेक्टिंग फर्मियन प्रणाली का अनुमानित विवरण प्रदान करता है। [[पथ अभिन्न मोंटे कार्लो]] और परिमित-तापमान सहायक-क्षेत्र मोंटे कार्लो के अपवाद के साथ [[घनत्व मैट्रिक्स|घनत्व आव्यूह]] की गणना करने वाले अधिकांश विधि का उद्देश्य प्रणाली के जमीनी अवस्था तरंग कार्य की गणना करना है। स्थैतिक गुणों के अतिरिक्त समय-निर्भर श्रोडिंगर समीकरण को भी हल किया जा सकता है यद्यपि केवल लगभग समय-विकसित लहर फलन के कार्यात्मक रूप को प्रतिबंधित करते हुए जैसा कि [[समय-निर्भर परिवर्तनीय मोंटे कार्लो]] में किया जाता है। | ||
संभाव्यता के दृष्टिकोण से श्रोडिंगर समीकरण से जुड़े शीर्ष स्वदेशीमूल्य और संबंधित [[जमीनी राज्य|जमीनी अवस्था]] इजेनकार्य की गणना फेनमैन-केएसी पथ एकीकरण समस्याओं के संख्यात्मक समाधान पर निर्भर करती है।<ref>{{Cite journal|title = Development of a pure diffusion quantum Monte Carlo method using a full generalized Feynman–Kac formula. I. Formalism|journal = The Journal of Chemical Physics|date = 1988|issn = 0021-9606|pages = 1088–1099|volume = 88|issue = 2|doi = 10.1063/1.454227|first1 = Michel|last1 = Caffarel|first2 = Pierre|last2 = Claverie|bibcode = 1988JChPh..88.1088C }}</ref><ref>{{Cite journal|title = Feynman–Kac path-integral calculation of the ground-state energies of atoms|journal = Physical Review Letters|date = August 10, 1992|pages = 893–896|volume = 69|issue = 6|doi = 10.1103/PhysRevLett.69.893|pmid = 10047062|first1 = A.|last1 = Korzeniowski|first2 = J. L.|last2 = Fry|first3 = D. E.|last3 = Orr|first4 = N. G.|last4 = Fazleev|bibcode = 1992PhRvL..69..893K }}</ref> | संभाव्यता के दृष्टिकोण से श्रोडिंगर समीकरण से जुड़े शीर्ष स्वदेशीमूल्य और संबंधित [[जमीनी राज्य|जमीनी अवस्था]] इजेनकार्य की गणना फेनमैन-केएसी पथ एकीकरण समस्याओं के संख्यात्मक समाधान पर निर्भर करती है।<ref name=":0">{{Cite journal|title = Development of a pure diffusion quantum Monte Carlo method using a full generalized Feynman–Kac formula. I. Formalism|journal = The Journal of Chemical Physics|date = 1988|issn = 0021-9606|pages = 1088–1099|volume = 88|issue = 2|doi = 10.1063/1.454227|first1 = Michel|last1 = Caffarel|first2 = Pierre|last2 = Claverie|bibcode = 1988JChPh..88.1088C }}</ref><ref name=":1">{{Cite journal|title = Feynman–Kac path-integral calculation of the ground-state energies of atoms|journal = Physical Review Letters|date = August 10, 1992|pages = 893–896|volume = 69|issue = 6|doi = 10.1103/PhysRevLett.69.893|pmid = 10047062|first1 = A.|last1 = Korzeniowski|first2 = J. L.|last2 = Fry|first3 = D. E.|last3 = Orr|first4 = N. G.|last4 = Fazleev|bibcode = 1992PhRvL..69..893K }}</ref> | ||
== क्वांटम मोंटे कार्लो विधि == | |||
कई क्वांटम मोंटे कार्लो विधियां हैं जिनमें से प्रत्येक कई-निकाय की समस्या को हल करने के लिए अलग-अलग विधि से मोंटे कार्लो का उपयोग करती है। | |||
== क्वांटम मोंटे कार्लो विधि == | |||
कई क्वांटम मोंटे कार्लो विधियां हैं जिनमें से प्रत्येक कई-निकाय | |||
=== शून्य-तापमान (केवल जमीनी अवस्था) === | === शून्य-तापमान (केवल जमीनी अवस्था) === | ||
* [[परिवर्तनशील मोंटे कार्लो|वैरिएशनल मोंटे कार्लो]]: प्रारंभिक करने के लिए एक अच्छी जगह; इसका उपयोग सामान्यतः | * [[परिवर्तनशील मोंटे कार्लो|वैरिएशनल मोंटे कार्लो]]: प्रारंभिक करने के लिए एक अच्छी जगह; इसका उपयोग सामान्यतः कई प्रकार की क्वांटम समस्याओं में प्रयोग किया जाता है। | ||
** [[प्रसार मोंटे कार्लो|डिफ्यूजन मोंटे कार्लो]]: इलेक्ट्रॉनों (अर्थात, रासायनिक समस्याओं) के लिए सबसे समान उच्च-स्पष्ट विधि, क्योंकि यह अधिक कुशलता से स्पष्ट जमीन-अवस्था ऊर्जा के अधिक निकट आती है। परमाणुओं आदि के क्वांटम व्यवहार का अनुकरण करने के लिए भी उपयोग किया जाता है। | ** [[प्रसार मोंटे कार्लो|डिफ्यूजन मोंटे कार्लो]]: इलेक्ट्रॉनों (अर्थात, रासायनिक समस्याओं) के लिए सबसे समान उच्च-स्पष्ट विधि, क्योंकि यह अधिक कुशलता से स्पष्ट जमीन-अवस्था ऊर्जा के अधिक निकट आती है। परमाणुओं आदि के क्वांटम व्यवहार का अनुकरण करने के लिए भी उपयोग किया जाता है। | ||
** [[ पुनरावृत्ति मोंटे कार्लो | रिप्टेशन मोंटे कार्लो]] : पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो से संबंधित वर्तमान शून्य-तापमान विधि, प्रसार मोंटे कार्लो के समान अनुप्रयोगों के साथ किन्तु कुछ अलग ट्रेडऑफ़ के साथ। | ** [[ पुनरावृत्ति मोंटे कार्लो | रिप्टेशन मोंटे कार्लो]] : पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो से संबंधित वर्तमान शून्य-तापमान विधि, प्रसार मोंटे कार्लो के समान अनुप्रयोगों के साथ किन्तु कुछ अलग ट्रेडऑफ़ के साथ। | ||
* [[गॉसियन क्वांटम मोंटे कार्लो]] | * [[गॉसियन क्वांटम मोंटे कार्लो]] | ||
* [[पाथ इंटीग्रल ग्राउंड स्टेट|पाथ इंटीग्रल जमीनी अवस्था]] : | * [[पाथ इंटीग्रल ग्राउंड स्टेट|पाथ इंटीग्रल जमीनी अवस्था]] : मुख्य रूप से बोसॉन सिस्टम के लिए उपयोग किया जाता है; उन लोगों के लिए यह भौतिक अवलोकनों की स्पष्ट अर्थात इच्छानुसार स्पष्टता के साथ गणना की अनुमति देता है | ||
=== परिमित-तापमान (थर्मोडायनामिक) === | === परिमित-तापमान (थर्मोडायनामिक) === | ||
* सहायक-क्षेत्र मोंटे कार्लो: सामान्यतः | * सहायक-क्षेत्र मोंटे कार्लो: सामान्यतः [[जाली मॉडल (भौतिकी)]] की समस्याओं पर प्रयुक्त होता है, चूंकि रासायनिक प्रणालियों में इलेक्ट्रॉनों पर इसे प्रयुक्त करने पर वर्त्तमान में काम किया गया है। | ||
* निरंतर-समय क्वांटम मोंटे कार्लो | * निरंतर-समय क्वांटम मोंटे कार्लो | ||
* निर्धारक क्वांटम मोंटे कार्लो या [[वे निर्धारित करते हैं कि मोंटे कार्लो कितना है]] | * निर्धारक क्वांटम मोंटे कार्लो या [[वे निर्धारित करते हैं कि मोंटे कार्लो कितना है]] | ||
* [[हाइब्रिड क्वांटम मोंटे कार्लो]] | * [[हाइब्रिड क्वांटम मोंटे कार्लो]] | ||
* पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो: परिमित-तापमान तकनीक अधिकत्तर बोसोन पर प्रयुक्त होती है जहाँ तापमान बहुत महत्वपूर्ण होता है, विशेष रूप से सुपरफ्लुइड हीलियम। | * पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो: परिमित-तापमान तकनीक अधिकत्तर बोसोन पर प्रयुक्त होती है जहाँ तापमान बहुत महत्वपूर्ण होता है, विशेष रूप से सुपरफ्लुइड हीलियम। | ||
* स्टोचैस्टिक ग्रीन | * स्टोचैस्टिक ग्रीन फलन एल्गोरिथम:<ref>{{cite journal|last1=Rousseau|first1=V. G.|title=स्टोचैस्टिक ग्रीन फ़ंक्शन एल्गोरिथम|journal=Physical Review E|date=20 May 2008|volume=77|issue=5|page=056705|doi=10.1103/physreve.77.056705|pmid=18643193|arxiv = 0711.3839 |bibcode = 2008PhRvE..77e6705R |s2cid=2188292}}</ref> बोसोन के लिए डिज़ाइन किया गया एक एल्गोरिथ्म जो किसी भी जटिल जाली [[हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी)]] का अनुकरण कर सकता है जिसमें कोई संकेत समस्या नहीं है। | ||
* विश्व-पंक्ति क्वांटम मोंटे कार्लो | * विश्व-पंक्ति क्वांटम मोंटे कार्लो | ||
| Line 43: | Line 40: | ||
* [[क्वांटम रसायन]] | * [[क्वांटम रसायन]] | ||
* [[क्वांटम मार्कोव श्रृंखला]] | * [[क्वांटम मार्कोव श्रृंखला]] | ||
* [[घनत्व मैट्रिक्स पुनर्सामान्यीकरण समूह|घनत्व आव्यूह | * [[घनत्व मैट्रिक्स पुनर्सामान्यीकरण समूह|घनत्व आव्यूह पुनर्सामान्यीकरण समूह]] | ||
* समय-विकासशील ब्लॉक क्षय | * समय-विकासशील ब्लॉक क्षय | ||
* मेट्रोपोलिस-हेस्टिंग्स एल्गोरिथम | * मेट्रोपोलिस-हेस्टिंग्स एल्गोरिथम | ||
| Line 113: | Line 110: | ||
{{Authority control}} | {{Authority control}} | ||
[[Category:Created On 19/06/2023]] | [[Category:Created On 19/06/2023]] | ||
[[Category:Electronic structure methods]] | |||
[[Category:Machine Translated Page]] | |||
[[Category:Pages with script errors]] | |||
[[Category:Physics sidebar templates]] | |||
[[Category:Sidebars with styles needing conversion]] | |||
[[Category:Templates Vigyan Ready]] | |||
[[Category:इलेक्ट्रॉनिक संरचना के तरीके]] | |||
[[Category:क्वांटम मोंटे कार्लो| क्वांटम मोंटे कार्लो ]] | |||
[[Category:क्वांटम रसायन]] | |||
Latest revision as of 20:21, 5 July 2023
क्वांटम मोंटे कार्लो में कम्प्यूटेशनल विधियों का एक बड़ा वर्ग सम्मिलित है जिसका सामान्य उद्देश्य जटिल क्वांटम प्रणाली का अध्ययन है। इन दृष्टिकोणों में से एक प्रमुख लक्ष्य क्वांटम बहु-निकाय समस्या का एक विश्वसनीय समाधान (या एक स्पष्ट सन्निकटन) प्रदान करना है। क्वांटम मॉन्टे कार्लो के विविध स्वाद बहु-निकाय की समस्या के विभिन्न योगों में उत्पन्न होने वाले बहु-आयामी इंटीग्रल को संभालने के लिए मोंटे कार्लो पद्धति के सामान्य उपयोग को साझा करते हैं।
क्वांटम मोंटे कार्लो विधियाँ माध्य-क्षेत्र सिद्धांत से परे जा रहे तरंग क्रिया में एन्कोडेड जटिल कई-निकाय प्रभावों के प्रत्यक्ष उपचार और विवरण की अनुमति देती हैं। विशेष रूप से ज्यामितीय निराशा के बिना बोसॉन प्रणाली के स्थिर गुणों का अध्ययन करने के लिए संख्यात्मक रूप से स्पष्ट और बहुपद-स्केलिंग कलन विधि उपस्थित हैं। फर्मियन के लिए उनके स्थैतिक गुणों और संख्यात्मक रूप से स्पष्ट घातीय स्केलिंग क्वांटम मोंटे कार्लो एल्गोरिदम के लिए बहुत अच्छा सन्निकटन उपस्थित है किन्तु दोनों में से कोई भी नहीं है।
पृष्ठभूमि
सिद्धांत रूप में किसी भी भौतिक प्रणाली को कई-निकाय श्रोडिंगर समीकरण द्वारा वर्णित किया जा सकता है जब तक कि घटक कण बहुत तेजी से आगे नहीं बढ़ रहे हों; अर्थात् वे प्रकाश की तुलना में गति से नहीं चल रहे हैं और सापेक्षता के प्रभाव के सिद्धांत को उपेक्षित किया जा सकता है। बोस-आइंस्टीन कंडेनसेट्स और तरल हीलियम जैसे सुपरफ्लुइड में संघनित पदार्थ भौतिकी में इलेक्ट्रॉनिक समस्याओं की एक विस्तृत श्रृंखला के लिए यह सच है। किसी दिए गए प्रणाली के लिए श्रोडिंगर समीकरण को हल करने की क्षमता पदार्थ विज्ञान से लेकर जटिल जैविक प्रणालियों तक के महत्वपूर्ण अनुप्रयोगों के साथ इसके व्यवहार की पूर्वानुमान की अनुमति देती है।
चूंकि कठिनाई यह है कि श्रोडिंगर समीकरण को हल करने के लिए बहु-निकाय हिल्बर्ट अंतरिक्ष में कई-निकाय वेव फलन के ज्ञान की आवश्यकता होती है जिसमें सामान्यतः कणों की संख्या में बड़े आकार का आकार होता है। उचित समय में आधुनिक समांतर कंप्यूटिंग प्रौद्योगिकी के लिए भी कणों की एक बड़ी संख्या के लिए इसका समाधान सामान्यतः असंभव है। परंपरागत रूप से एक-पिंड आणविक कक्षा के एंटीसिमेट्रिक टेंसर फलन के रूप में कई-निकाय वेव फलन के लिए सन्निकटन[1] श्रोडिंगर समीकरण का प्रबंधनीय उपचार करने के लिए उपयोग किया गया है। चूंकि इस तरह के सूत्रीकरण में कई कमियां हैं या तो क्वांटम कई-निकाय सहसंबंधों के प्रभाव को सीमित करते हैं जैसा कि हार्ट्री-फॉक (एचएफ) सन्निकटन के स्थितियों में या बहुत धीरे-धीरे अभिसरण करते हैं जैसा कि क्वांटम रसायन विज्ञान में कॉन्फ़िगरेशन इंटरैक्शन अनुप्रयोगों में होता है।
क्वांटम मोंटे कार्लो इन अनुमानों से परे कई-निकाय की समस्या और कई-निकाय तरंग कार्यों का सीधे अध्ययन करने का एक विधि है। सबसे उन्नत क्वांटम मोंटे कार्लो दृष्टिकोण गैर-निराश इंटरेक्टिंग बोसॉन प्रणाली के लिए कई-निकाय समस्या का स्पष्ट समाधान प्रदान करता है जबकि इंटरेक्टिंग फर्मियन प्रणाली का अनुमानित विवरण प्रदान करता है। पथ अभिन्न मोंटे कार्लो और परिमित-तापमान सहायक-क्षेत्र मोंटे कार्लो के अपवाद के साथ घनत्व आव्यूह की गणना करने वाले अधिकांश विधि का उद्देश्य प्रणाली के जमीनी अवस्था तरंग कार्य की गणना करना है। स्थैतिक गुणों के अतिरिक्त समय-निर्भर श्रोडिंगर समीकरण को भी हल किया जा सकता है यद्यपि केवल लगभग समय-विकसित लहर फलन के कार्यात्मक रूप को प्रतिबंधित करते हुए जैसा कि समय-निर्भर परिवर्तनीय मोंटे कार्लो में किया जाता है।
संभाव्यता के दृष्टिकोण से श्रोडिंगर समीकरण से जुड़े शीर्ष स्वदेशीमूल्य और संबंधित जमीनी अवस्था इजेनकार्य की गणना फेनमैन-केएसी पथ एकीकरण समस्याओं के संख्यात्मक समाधान पर निर्भर करती है।[2][3]
क्वांटम मोंटे कार्लो विधि
कई क्वांटम मोंटे कार्लो विधियां हैं जिनमें से प्रत्येक कई-निकाय की समस्या को हल करने के लिए अलग-अलग विधि से मोंटे कार्लो का उपयोग करती है।
शून्य-तापमान (केवल जमीनी अवस्था)
- वैरिएशनल मोंटे कार्लो: प्रारंभिक करने के लिए एक अच्छी जगह; इसका उपयोग सामान्यतः कई प्रकार की क्वांटम समस्याओं में प्रयोग किया जाता है।
- डिफ्यूजन मोंटे कार्लो: इलेक्ट्रॉनों (अर्थात, रासायनिक समस्याओं) के लिए सबसे समान उच्च-स्पष्ट विधि, क्योंकि यह अधिक कुशलता से स्पष्ट जमीन-अवस्था ऊर्जा के अधिक निकट आती है। परमाणुओं आदि के क्वांटम व्यवहार का अनुकरण करने के लिए भी उपयोग किया जाता है।
- रिप्टेशन मोंटे कार्लो : पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो से संबंधित वर्तमान शून्य-तापमान विधि, प्रसार मोंटे कार्लो के समान अनुप्रयोगों के साथ किन्तु कुछ अलग ट्रेडऑफ़ के साथ।
- गॉसियन क्वांटम मोंटे कार्लो
- पाथ इंटीग्रल जमीनी अवस्था : मुख्य रूप से बोसॉन सिस्टम के लिए उपयोग किया जाता है; उन लोगों के लिए यह भौतिक अवलोकनों की स्पष्ट अर्थात इच्छानुसार स्पष्टता के साथ गणना की अनुमति देता है
परिमित-तापमान (थर्मोडायनामिक)
- सहायक-क्षेत्र मोंटे कार्लो: सामान्यतः जाली मॉडल (भौतिकी) की समस्याओं पर प्रयुक्त होता है, चूंकि रासायनिक प्रणालियों में इलेक्ट्रॉनों पर इसे प्रयुक्त करने पर वर्त्तमान में काम किया गया है।
- निरंतर-समय क्वांटम मोंटे कार्लो
- निर्धारक क्वांटम मोंटे कार्लो या वे निर्धारित करते हैं कि मोंटे कार्लो कितना है
- हाइब्रिड क्वांटम मोंटे कार्लो
- पाथ इंटीग्रल मोंटे कार्लो: परिमित-तापमान तकनीक अधिकत्तर बोसोन पर प्रयुक्त होती है जहाँ तापमान बहुत महत्वपूर्ण होता है, विशेष रूप से सुपरफ्लुइड हीलियम।
- स्टोचैस्टिक ग्रीन फलन एल्गोरिथम:[4] बोसोन के लिए डिज़ाइन किया गया एक एल्गोरिथ्म जो किसी भी जटिल जाली हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) का अनुकरण कर सकता है जिसमें कोई संकेत समस्या नहीं है।
- विश्व-पंक्ति क्वांटम मोंटे कार्लो
वास्तविक समय की गतिशीलता (बंद क्वांटम प्रणाली )
- समय-निर्भर परिवर्तनशील मोंटे कार्लो: शुद्ध क्वांटम अवस्थाओ की गतिशीलता का अध्ययन करने के लिए परिवर्तनशील मोंटे कार्लो का विस्तार।
यह भी देखें
- मोंटे कार्लो विधि
- क्यूएमसी @ होम
- क्वांटम रसायन
- क्वांटम मार्कोव श्रृंखला
- घनत्व आव्यूह पुनर्सामान्यीकरण समूह
- समय-विकासशील ब्लॉक क्षय
- मेट्रोपोलिस-हेस्टिंग्स एल्गोरिथम
- वैरिएशनल मोंटे कार्लो या वीएमसी में वेव फलन ऑप्टिमाइजेशन
- मोंटे कार्लो आणविक मॉडलिंग
- क्वांटम रसायन विज्ञान कंप्यूटर प्रोग्राम
- संख्यात्मक विश्लेषणात्मक निरंतरता
टिप्पणियाँ
- ↑ "तरंग समारोह का कार्यात्मक रूप". Archived from the original on July 18, 2009. Retrieved April 22, 2009.
- ↑ Caffarel, Michel; Claverie, Pierre (1988). "Development of a pure diffusion quantum Monte Carlo method using a full generalized Feynman–Kac formula. I. Formalism". The Journal of Chemical Physics. 88 (2): 1088–1099. Bibcode:1988JChPh..88.1088C. doi:10.1063/1.454227. ISSN 0021-9606.
- ↑ Korzeniowski, A.; Fry, J. L.; Orr, D. E.; Fazleev, N. G. (August 10, 1992). "Feynman–Kac path-integral calculation of the ground-state energies of atoms". Physical Review Letters. 69 (6): 893–896. Bibcode:1992PhRvL..69..893K. doi:10.1103/PhysRevLett.69.893. PMID 10047062.
- ↑ Rousseau, V. G. (20 May 2008). "स्टोचैस्टिक ग्रीन फ़ंक्शन एल्गोरिथम". Physical Review E. 77 (5): 056705. arXiv:0711.3839. Bibcode:2008PhRvE..77e6705R. doi:10.1103/physreve.77.056705. PMID 18643193. S2CID 2188292.
संदर्भ
- Hammond, B.J.; W.A. Lester; P.J. Reynolds (1994). Monte Carlo Methods in Ab Initio Quantum Chemistry. Singapore: World Scientific. ISBN 978-981-02-0321-4. OCLC 29594695.
- Nightingale, M.P.; Umrigar, Cyrus J., eds. (1999). Quantum Monte Carlo Methods in Physics and Chemistry. Springer. ISBN 978-0-7923-5552-6.
- W. M. C. Foulkes; L. Mitáš; R. J. Needs; G. Rajagopal (5 January 2001). "Quantum Monte Carlo simulations of solids". Rev. Mod. Phys. 73 (1): 33–83. Bibcode:2001RvMP...73...33F. CiteSeerX 10.1.1.33.8129. doi:10.1103/RevModPhys.73.33.
- Raimundo R. dos Santos (2003). "Introduction to Quantum Monte Carlo simulations for fermionic systems". Braz. J. Phys. 33: 36–54. arXiv:cond-mat/0303551. Bibcode:2003cond.mat..3551D. doi:10.1590/S0103-97332003000100003. S2CID 44055350.
- M. Dubecký; L. Mitas; P. Jurečka (2016). "Noncovalent Interactions by Quantum Monte Carlo". Chem. Rev. 116 (9): 5188–5215. doi:10.1021/acs.chemrev.5b00577. PMID 27081724.
- Becca, Federico; Sandro Sorella (2017). Quantum Monte Carlo Approaches for Correlated Systems. Cambridge University Press. ISBN 978-1107129931.
बाहरी संबंध
- QMC in Cambridge and around the world Large amount of general information about QMC with links.
- Quantum Monte Carlo simulator (Qwalk)
