स्पिन ग्लास: Difference between revisions

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एक चक्रण काँच (शीर्ष) की यादृच्छिक चक्रण संरचना का योजनाबद्ध प्रतिनिधित्व और एक लौह-चुंबकीय (नीचे) का आदेश दिया

कांच (आकृतिहीन SiO₂)

स्फटिक (क्रिस्टल रेखा SiO₂)

लोह चुंबकीय की अपेक्षा में चक्रण कांच का चुंबकीय विकार स्फटिक (दाएं) की तुलना में कांच (बाएं) की स्थितीय विकार के अनुरूप है।

संघनित पदार्थ भौतिकी में, एक चक्रण काँच एक चुंबकीय स्थिति है जो यादृच्छिकता की विशेषता है, इसके अलावा 'हिमीकरण तापमान' टीएफ नामक तापमान पर चक्रण की हिमीकरण में सहकारी व्यवहार होता है।^[1] लौह चुम्बकीय ठोस में, घटक परमाणुओं का चुंबकीय चक्रण (भौतिकी) सभी एक ही दिशा में संरेखित होते हैं। लौह-चुंबकीय के साथ विपरीत होने पर चक्रण काँच को अव्यवस्थित चुंबकीय स्थिति के रूप में परिभाषित किया जाता है जिसमें चक्रण यादृच्छिक रूप से या नियमित स्वरूप के बिना संरेखित होते हैं और युग्मन भी यादृच्छिक होते हैं।^[1]

"काँच" शब्द एक चक्रण काँच में चुंबकीय विकार और एक पारंपरिक रासायनिक काँच के स्थितीय विकार के बीच समानता से आता है। उदाहरण के रूप खिड़की के शीशे। खिड़की के शीशे या किसी आकृतिहीन ठोस में परमाणु बंधन संरचना अत्यधिक अनियमित होती है। इसके विपरीत, एक क्रिस्टल में परमाणु बंधों का एक समान स्वरूप होता है। लौह-चुंबकीय ठोस में, चुंबकीय चक्रण सभी एक ही दिशा में संरेखित होते हैं, यह एक क्रिस्टल की जाली-आधारित संरचना के अनुरूप है।

एक चक्रण काँच में अलग-अलग परमाणु बंधन लगभग समान संख्या में लौह-चुंबकीयिक अनुबंध (जहां पड़ोसियों का एक ही अभिविन्यास है) और प्रतिलोह-चुंबकीय अनुबंध (जहां पड़ोसियों का वास्तव में विपरीत अभिविन्यास होता है: उत्तर और दक्षिण ध्रुव 180 डिग्री अनियंत्रित होते हैं) का मिश्रण होते हैं। संरेखित और असंरेखित परमाणु चुम्बकों के ये स्वरूप एक नियमित रूप से पूरी तरह से संरेखित ठोस में दिखाई देने वाली चीज़ों की तुलना में परमाणु अनुबंधों की ज्यामिति में कुंठित अंतःक्रियात्मक विकृतियों के रूप में जाने जाते हैं। वे ऐसी परिस्थितियाँ भी बना सकते हैं जहाँ परमाणुओं की एक से अधिक ज्यामितीय व्यवस्था स्थिर हो।

चक्रण ग्लास और उनके अन्दर उत्पन्न होने वाली जटिल आंतरिक संरचनाओं को "मितस्थायित्व" कहा जाता है क्योंकि वे सबसे कम ऊर्जा विन्यास (जो संरेखित और फेरोमैग्नेटिक होंगे) के अलावा स्थिर विन्यास में "फंस" जाते हैं। इन संरचनाओं की गणितीय जटिलता कठिन है लेकिन कंप्यूटर विज्ञान में भौतिकी, रसायन विज्ञान सामग्री विज्ञान और कृत्रिम तंत्रिका समूह के अनुप्रयोगों के साथ प्रयोगात्मक रूप से या अनुकरण में अध्ययन करने के लिए उपयोगी है।

चुंबकीय व्यवहार

यह समय की निर्भरता है जो चक्रण काँच को अन्य चुंबकीय प्रणालियों से प्रथक करती है।

चक्रण ग्लास परिवर्तनकाल तापमान T_c के ऊपर चक्रण काँच विशिष्ट चुंबकीय व्यवहार (जैसे अनुचुंबकत्व) प्रदर्शित करता है।

यदि एक अनुप्रयुक्त चुंबकीय क्षेत्र लागू किया जाता है क्योंकि नमूने को संक्रमण तापमान तक ठंडा किया जाता है, तो क्यूरी के नियम द्वारा वर्णित नमूने का चुंबकीयकरण बढ़ जाता है। T_c तक पहुँचने पर, नमूना एक चक्रण काँच बन जाता है और आगे के ठंडा करने के परिणामस्वरूप चुंबकत्व में थोड़ा परिवर्तन होता है। इसे क्षेत्र-शीतलक चुंबकीकरण कहा जाता है।

जब बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिया जाता है, तो चक्रण काँच का चुंबकीयकरण शीघ्रता से एक कम महत्व पर गिर जाता है जिसे अवशेष चुंबकीयकरण के रूप में जाना जाता है।

चुंबकत्व तब धीरे-धीरे कम हो जाता है क्योंकि यह शून्य (या मूल महत्व के कुछ छोटे अंश-भौतिक विज्ञान में अवशेष रहता है) तक पहुंचता है। यह घातीय क्षय अ-घातीय है और कोई साधारण कार्य चुंबकत्व के विरूद्ध समय के वक्र को पर्याप्त रूप से उपयुक्त नहीं कर सकता है।^[2] यह धीमा क्षय विशेष रूप से कांच घुमाने के लिए है। दिनों के क्रम पर प्रायोगिक मापों ने उपकरण के ध्वनि स्तर के ऊपर नित्य परिवर्तन दिखाया है।^[2]

चक्रण काँच लौह-चुंबकीयिक सामग्री से इस तथ्य से भिन्न होते हैं कि बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को लौह-चुंबकीयिक पदार्थ से हटा दिए जाने के बाद, चुंबकीकरण अवशेष महत्व पर अनिश्चित काल तक बना रहता है। समचुंबक सामग्री चक्रण काँच से इस तथ्य से भिन्न होती है कि, बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिए जाने के बाद, चुंबकीयकरण शीघ्रता से शून्य हो जाता है, जिसमें कोई अवशेष चुंबकीयकरण नहीं होता है। क्षय तीव्र और घातीय है।

यदि बाहरी चुंबकीय क्षेत्र की अनुपस्थिति में नमूने को T_c से नीचे ठंडा किया जाता है और चक्रण काँच चरण में संक्रमण के बाद एक चुंबकीय क्षेत्र लगाया जाता है, तो शून्य-क्षेत्र-ठंडा चुंबकत्व नामक महत्व में शीघ्रता से प्रारंभिक वृद्धि होती है। एक धीमी गति से ऊपर की ओर बहाव तब क्षेत्र-शीतलक चुंबकीकरण की ओर होता है।

आश्चर्यजनक रूप से, समय के दो जटिल कार्यों का योग (शून्य-क्षेत्र-ठंडा और अवशेष चुंबकीकरण) एक स्थिर है, जिसका नाम क्षेत्र-ठंडा मान है और इस प्रकार दोनों समय के साथ समान कार्यात्मक रूपों को साझा करते हैं [3] अर्थार्त कम से कम बहुत छोटे बाहरी क्षेत्रों की सीमा में है।

एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श

इस आदर्श में, हमारे पास आइसिंग आदर्श के समान केवल निकटतम पारस्परिक प्रभाव के साथ $d$ विमितीय जाली पर व्यवस्थित चक्रण हैं। इस आदर्श को सटीक रूप से महत्वपूर्ण तापमान के लिए हल किया जा सकता है और कम तापमान पर एक शीशे का चरण देखा जाता है।^[3] इस चक्रण प्रणाली के लिए हैमिल्टनियन यांत्रिकी द्वारा निम्म रूप दिया गया है:

H=-\sum _{\langle ij\rangle }J_{ij}S_{i}S_{j},

जहां $S_{i}$ जाली बिंदु $i$ पर अर्ध चक्रण कण के लिए पाउली चक्रण मैट्रिक्स को संदर्भित करता है, और योग से अधिक $\langle ij\rangle$ पड़ोसी जाली बिंदुओं $i$ और $j$ पर योग को संदर्भित करता है। $J_{ij}$ का एक ऋणात्मक मान बिंदु $i$ और $j$ पर चक्रण के बीच एक प्रतिलोह चुंबकीय प्रकार की परस्पर क्रिया को दिखाता है। योग किसी भी आयाम के जाली पर सभी निकटतम पड़ोसी स्थितियों पर चलता है। चर $J_{ij}$ चक्रण-चक्रण पारस्परिक प्रभाव की चुंबकीय प्रकृति का प्रतिनिधित्व करने वाले अनुबंध या लिंक चर कहलाते हैं।

इस प्रणाली के लिए विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी) निर्धारित करने के लिए, हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा को औसत करने की आवश्यकता है $f\left[J_{ij}\right]=-{\frac {1}{\beta }}\ln {\mathcal {Z}}\left[J_{ij}\right]$ कहाँ ${\mathcal {Z}}\left[J_{ij}\right]=\operatorname {Tr} _{S}\left(e^{-\beta H}\right)$ ,

$J_{ij}$ . के सभी संभावित मानों पर $J_{ij}$ . के मानों के वितरण को माध्य $J_{0}$ और प्रसरण $J^{2}$ के साथ गॉसियन माना जाता है:

P(J_{ij})={\sqrt {\frac {N}{2\pi J^{2}}}}\exp \left\{-{\frac {N}{2J^{2}}}\left(J_{ij}-{\frac {J_{0}}{N}}\right)^{2}\right\}.

एक निश्चित तापमान के नीचे, प्रतिकृति चाल का उपयोग करके मुक्त ऊर्जा के लिए समाधान, नया चुंबकीय चरण जिसे सिस्टम का चक्रण काँच चरण (या काँची चरण) कहा जाता है, मौजूद पाया जाता है, जो एक अन्य के साथ लुप्त होने वाले चुंबकीयकरण $m=0$ की विशेषता है। एक ही जाली बिंदु पर दो अलग-अलग प्रतिकृतियों पर चक्रण के बीच दो बिंदु सहसंबंध समारोह का लुप्त महत्व:

q=\sum _{i=1}^{N}S_{i}^{\alpha }S_{i}^{\beta }\neq 0,

कहाँ $\alpha ,\beta$ प्रतिकृति सूचकांक हैं। लौह-चुंबकीयिक टू चक्रण काँच अवस्था परिवर्तन के लिए आदेश पैरामीटर इसलिए $q$ है, और यह कि समचुंबक से चक्रण काँच फिर से आदेश पैरामीटर $q$ है। इसलिए तीन चुंबकीय चरणों का वर्णन करने वाले ऑर्डर पैरामीटर के नए सेट में $m$ और $q$ दोनों शामिल हैं।

प्रतिकृति समरूपता की धारणा के तहत, माध्य-क्षेत्र मुक्त ऊर्जा अभिव्यक्ति द्वारा दी गई है:^[3]

{\begin{aligned}\beta f={}-{\frac {\beta ^{2}J^{2}}{4}}(1-q)^{2}+{\frac {\beta J_{0}m^{2}}{2}}-\int \exp \left(-{\frac {z^{2}}{2}}\right)\log \left(2\cosh \left(\beta Jz+\beta J_{0}m\right)\right)\,\mathrm {d} z.\end{aligned}}

शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श

असामान्य प्रयोगात्मक गुणों के अतिरिक्त, चक्रण काँच व्यापक सैद्धांतिक और संगणनात्मक अन्वेषण का विषय हैं। चक्रण काँच पर शुरुआती सैद्धांतिक काम का एक बड़ा हिस्सा सिस्टम के विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी) की प्रतिकृतियों चाल के एक सेट के आधार पर माध्य-क्षेत्र सिद्धांत के एक रूप से निपटा है।

1975 में डेविड शेरिंगटन (भौतिक विज्ञानी) और स्कॉट किर्कपैट्रिक द्वारा चक्रण काँच का एक महत्वपूर्ण, सटीक रूप से हल करने योग्य आदर्श प्रस्तुत किया गया था। यह लंबी दूरी के कुंठित फेरो के साथ-साथ प्रतिलोह चुंबकीय युग्मन वाला एक ईज़िंग आदर्श है। यह चुंबकीयकरण की धीमी गतिशीलता और जटिल अ-ऊर्जापंथी संतुलन स्थिति का वर्णन करने वाले चक्रण काँच के औसत-क्षेत्र सन्निकटन से मेल खाती है।

एडवर्ड्स-एंडरसन (ईए) आदर्श के विपरीत, सिस्टम में हालांकि केवल दो-चक्रण पारस्परिक प्रभाव पर विचार किया जाता है, प्रत्येक पारस्परिक प्रभाव की सीमा (जाली के आकार के क्रम में) संभावित रूप से अनंत हो सकती है। इसलिए, हम देखते हैं कि किसी भी दो चक्रण को लौह-चुंबकीयिक या प्रतिलोह चुंबकीय अनुबंध से जोड़ा जा सकता है और इनका वितरण ठीक उसी तरह दिया जाता है जैसा एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श के मामले में होता है। एसके आदर्श के लिए हैमिल्टनियन ईए आदर्श के समान है:

H=-\sum _{i<j}J_{ij}S_{i}S_{j}

कहाँ $J_{ij},S_{i},S_{j}$ का वही अर्थ है जो ईए आदर्श में हैं। आदर्श का संतुलन समाधान शेरिंगटन किर्कपैट्रिक और अन्य के कुछ शुरुआती प्रयासों के बाद, 1979 में जियोर्जियो पैरिसी द्वारा प्रतिकृति विधि के साथ पाया गया है। एम. मेजार्ड, जी. पारसी, एमए विरासोरो और कई अन्य लोगों द्वारा पैरिसी समाधान की व्याख्या के बाद के कार्य ने कांच के समान कम तापमान वाले चरण की जटिल प्रकृति को प्रकट किया, जो कि अभ्यतिप्रायता विघात, अल्ट्रामैट्रिकिटी और अ-स्व-औसतता की विशेषता है। आगे की घटनाओं ने कोष्ठ पद्धति का निर्माण किया, जिसने प्रतिकृतियों के बिना निम्न तापमान चरण के अध्ययन की अनुमति दी। फ्रांसेस्को गुएरा और मिशेल तालग्रैंड के काम में पैरिसी समाधान का एक कठोर प्रमाण प्रदान किया गया है।^[4] प्रतिकृति माध्य-क्षेत्र सिद्धांत की औपचारिकता को तंत्रिका नेटवर्क के अध्ययन में भी लागू किया गया है, जहां इसने गुणों की गणना को सक्षम किया है जैसे कि सरल तंत्रिका नेटवर्क स्थापत्य की भंडारण क्षमता बिना प्रशिक्षण एल्गोरिदम (जैसे पश्च प्रसारण) को रचना या कार्यान्वित करने की आवश्यकता के बिना ही।^[5] गॉसियन आदर्श की तरह कम सीमा असंतुष्ट पारस्परिक प्रभाव और अव्यवस्था के साथ अधिक यथार्थवादी चक्रण काँच आदर्श , जहां पड़ोसी चक्रण के बीच युग्मन गॉसियन वितरण का अनुसरण करते हैं, विशेष रूप से मोंटे कार्लो अनुकरण का उपयोग करते हुए बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है। ये आदर्श तेज चरण परिवर्तन से घिरे चक्रण काँच चरणों को प्रदर्शित करते हैं।

संघनित पदार्थ भौतिकी में इसकी प्रासंगिकता के अलावा, चक्रण काँच सिद्धांत ने तंत्रिका नेटवर्क सिद्धांत, कंप्यूटर विज्ञान, सैद्धांतिक जीव विज्ञान, अर्थभौतिकी आदि के अनुप्रयोगों के साथ एक दृढ़ता से अंतःविषय चरित्र प्राप्त कर लिया है।

अनंत-श्रेणी आदर्श

अनंत-श्रेणी आदर्श शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श का एक सामान्यीकरण है, जहां हम न केवल दो चक्रण पारस्परिक प्रभाव पर विचार करते हैं बल्कि $r$ -चक्रण पारस्परिक प्रभाव, जहां $r\leq N$ और $N$ घुमावों की कुल संख्या है। एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श के विपरीत और एसके आदर्श के समान जहां पारस्परिक प्रभाव सीमा अभी भी अनंत है। इस आदर्श के लिए हैमिल्टनियन द्वारा वर्णित है:

H=-\sum _{i_{1}<i_{2}<\cdots <i_{r}}J_{i_{1}\dots i_{r}}S_{i_{1}}\cdots S_{i_{r}}

कहाँ $J_{i_{1}\dots i_{r}},S_{i_{1}},\dots ,S_{i_{r}}$ ईए आदर्श के समान अर्थ हैं। इस $r\to \infty$ h> आदर्श की सीमा को यादृच्छिक ऊर्जा आदर्श के रूप में जाना जाता है। इस सीमा में, यह देखा जा सकता है कि किसी विशेष अवस्था में मौजूद चक्रण काँच की संभावना केवल उस क्षेत्र की ऊर्जा पर निर्भर करती है, न कि उसमें अलग-अलग चक्रण विन्यास पर निर्भर करती है। इस आदर्श को हल करने के लिए आमतौर पर जाली के पार चुंबकीय बंधनों का गॉसियन वितरण माना जाता है। केंद्रीय सीमा प्रमेय के परिणाम के रूप में किसी अन्य वितरण से समान परिणाम देने की अपेक्षित है। माध्य के ${\frac {J_{0}}{N}}$ और प्रसरण ${\frac {J^{2}}{N}}$ , के साथ गॉसियन वितरण फलन इस प्रकार दिया गया है:

P\left(J_{i_{1}\cdots i_{r}}\right)={\sqrt {\frac {N^{r-1}}{J^{2}\pi r!}}}\exp \left\{-{\frac {N^{r-1}}{J^{2}r!}}\left(J_{i_{1}\cdots i_{r}}-{\frac {J_{0}r!}{2N^{r-1}}}\right)\right\}

इस प्रणाली के लिए आदेश पैरामीटर चुंबकीयकरण द्वारा दिए गए हैं $m$ और दो अलग-अलग प्रतिकृतियों में एक ही स्थान $q$ पर चक्रण के बीच दो बिंदु चक्रण सहसंबंध, जो एसके प्रतिरूप के समान हैं। प्रतिकृति समरूपता के साथ-साथ-साथ प्रतिकृति समरूपता तोड़ना की धारणा के तहत, यह अनंत सीमा प्रतिरूप $m$ और $q$ के संदर्भ में मुक्त ऊर्जा के लिए स्पष्ट रूप से हल किया जा सकता है।^[3]

{\begin{aligned}\beta f={}&{\frac {1}{4}}\beta ^{2}J^{2}q^{r}-{\frac {1}{2}}r\beta ^{2}J^{2}q^{r}-{\frac {1}{4}}\beta ^{2}J^{2}+{\frac {1}{2}}\beta J_{0}rm^{r}+{\frac {1}{4{\sqrt {2\pi }}}}r\beta ^{2}J^{2}q^{r-1}+{}\\&\int \exp \left(-{\frac {1}{2}}z^{2}\right)\log \left(2\cosh \left(\beta Jz{\sqrt {{\frac {1}{2}}rq^{r-1}}}+{\frac {1}{2}}\beta J_{0}rm^{r-1}\right)\right)\,\mathrm {d} z\end{aligned}}

गैर-कार्यात्मक व्यवहार और अनुप्रयोग

एक थर्मोडायनामिक सिस्टम अ-ऊर्जापंथी है, जब सिस्टम के किसी भी (संतुलन) उदाहरण को देखते हुए, यह अंततः हर दूसरे संभव (संतुलन) क्षेत्र (समान ऊर्जा का) पर जाता है। चक्रण काँच सिस्टम की एक विशेषता यह है कि ठंड तापमान के नीचे $T_{\text{f}}$ , उदाहरण क्षेत्रों के एक गैर- अ-ऊर्जापंथी सेट में फंस गए हैं: सिस्टम कई क्षेत्रों के बीच उतार-चढ़ाव कर सकता है, लेकिन समतुल्य ऊर्जा के अन्य क्षेत्रों में संक्रमण नहीं कर सकता। सहज रूप से, कोई कह सकता है कि सिस्टम पदानुक्रमित अव्यवस्थित ऊर्जा_लैंडस्केप की गहरी मिनिमा से बच नहीं सकता है; मिनीमा के बीच की दूरी एक अल्ट्रामेट्रिक द्वारा दी जाती है, जिसमें मिनिमा के बीच लंबे ऊर्जा अवरोध होते हैं।^{[note 1]} भागीदारी अनुपात उन क्षेत्रों की संख्या की गणना करता है जो किसी दिए गए उदाहरण से पहुंच योग्य हैं, यानी जमीनी क्षेत्र में भाग लेने वाले क्षेत्रों की संख्या। चक्रण काँच के अ-ऊर्जापंथी पहलू ने जियोर्जियो पैरिसी को भौतिकी में नोबेल पुरस्कार विजेताओं की आधी सूची प्रदान करने में महत्वपूर्ण भूमिका निभाई थी।^[6]^[7]^[8] भौतिक प्रणालियों के लिए, जैसे तांबे में तनु मैंगनीज, ठंड का तापमान आमतौर पर 30 केल्विन (-240 डिग्री सेल्सियस) जितना कम होता है, और इसलिए चक्रण-काँच चुंबकत्व व्यावहारिक रूप से दैनिक जीवन में अनुप्रयोगों के बिना प्रतीत होता है। हालांकि, गैर- अ-ऊर्जापंथी क्षेत्र और ऊबड़-खाबड़ ऊर्जा परिदृश्य, हॉपक्षेत्र नेटवर्क सहित कुछ तंत्रिका नेटवर्क के व्यवहार को समझने में काफी उपयोगी हैं, साथ ही साथ कंप्यूटर विज्ञान अनुकूलन (गणित) और आनुवंशिकी में कई समस्याएं हैं।

स्व-प्रेरित चक्रण काँच

2020 में, रेडबौड विश्वविद्यालय निज्मेजेन और उप्साला विश्वविद्यालय के भौतिकी शोधकर्ताओं ने घोषणा की कि उन्होंने नियोडिमियम की परमाणु संरचना में स्व-प्रेरित चक्रण काँच के रूप में जाना जाने वाला एक व्यवहार देखा है। शोधकर्ताओं में से एक ने समझाया, ... स्कैनिंग टनलिंग माइक्रोस्कोप को स्कैन करने के विशेषज्ञ हैं। यह हमें अलग-अलग परमाणुओं की संरचना को देखने की अनुमति देता है, और हम परमाणुओं के उत्तरी और दक्षिणी ध्रुवों को हल कर सकते हैं। उच्च-परिशुद्धता इमेजिंग में इस प्रगति के साथ, हम नियोडिमियम में व्यवहार की खोज करने में सक्षम थे, क्योंकि हम चुंबकीय संरचना में अविश्वसनीय रूप से छोटे परिवर्तनों को हल कर सकते थे। नियोडिमियम एक जटिल चुंबकीय तरीके से व्यवहार करता है जिसे आवर्त सारणी तत्व में पहले नहीं देखा गया था।^[9]^[10]

क्षेत्र का इतिहास

1960 के दशक के प्रारंभ से 1980 के दशक के अंत तक चक्रण काँच के इतिहास का विस्तृत विवरण फ़िलिप वॉरेन एंडरसन द्वारा लोकप्रिय लेखों की एक श्रृंखला में पाया जा सकता है। फ़िलिप डब्ल्यू एंडरसन इन फ़िज़िक्स टुडे।^[11]^[12]^[13]^[14]^[15]^[16]^[17]

यह भी देखें

एंटीफेरोमैग्नेटिक इंटरैक्शन
कैविटी विधि
क्रिस्टल की संरचना
ज्यामितीय हताशा
ओरिएंटेशनल ग्लास
चरण संक्रमण
बुझा हुआ विकार
यादृच्छिक ऊर्जा मॉडल
प्रतिकृति युक्ति
स्पिन बर्फ

संदर्भ

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बाहरी संबंध

[6] The hierarchical disorder of the energy landscape may be verbally characterized by a single sentence: in this landscape there are "(random) valleys within still deeper (random) valleys within still deeper (random) valleys, ..., etc."

[:0-1] 1.0 ^1.1 Mydosh, J A (1993). Spin Glasses: An Experimental Introduction. London, Washington DC: Taylor & Francis. p. 3. ISBN 0748400389. 9780748400386.

[JPhys-2] 2.0 ^2.1 Joy, P A; Kumar, P S Anil; Date, S K (7 October 1998). "कुछ आदेशित चुंबकीय प्रणालियों की फ़ील्ड-कूल्ड और शून्य-फ़ील्ड-कूल्ड संवेदनशीलता के बीच संबंध". J. Phys.: Condens. Matter. 10 (48): 11049–11054. Bibcode:1998JPCM...1011049J. doi:10.1088/0953-8984/10/48/024. S2CID 250734239.

[nishimori-3] 3.0 ^3.1 ^3.2 Nishimori, Hidetoshi (2001). Statistical Physics of Spin Glasses and Information Processing: An Introduction. Oxford: Oxford University Press. p. 243. ISBN 9780198509400.

[4] Michel Talagrand, Mean Field Models for Spin Glasses Volume I: Basic Examples (2010)

[Gardner-5] Gardner, E; Deridda, B (7 January 1988). "तंत्रिका नेटवर्क मॉडल के इष्टतम भंडारण गुण" (PDF). J. Phys. A. 21 (1): 271. Bibcode:1988JPhA...21..271G. doi:10.1088/0305-4470/21/1/031.

[7] (cf unknown, unnamed)-sykuro-manabe-klaus-hasselmann-giorgio-parisi-win-climate "वैज्ञानिकों की तिकड़ी (cf अज्ञात, अनाम) ने जलवायु कार्य के लिए भौतिकी का नोबेल पुरस्कार जीता". the Guardian. October 5, 2021. {{cite web}}: Check |url= value (help)

[8] "संग्रहीत प्रति" (PDF). Archived from the original (PDF) on 2021-10-05. Retrieved 2021-10-05.

[9] ttps://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/sciback_fy_en_21.pdf^{[bare URL PDF]}

[sciencemag-10] Umut Kamber; Anders Bergman; Andreas Eich; Diana Iuşan; Manuel Steinbrecher; Nadine Hauptmann; Lars Nordström; Mikhail I. Katsnelson; Daniel Wegner; Olle Eriksson; Alexander A. Khajetoorians (May 29, 2020). "तात्विक और क्रिस्टलीय नियोडिमियम में स्व-प्रेरित स्पिन ग्लास अवस्था". Science. Vol. 368, no. 6494. doi:10.1126/science.aay6757. Retrieved 29 May 2020.

[scitechdaily-11] Radboud University Nijmegen (May 28, 2020). "New 'Whirling' State of Matter Discovered: Self-Induced Spin Glass". Retrieved 29 May 2020.

[12] Philip W. Anderson (1988). "Spin Glass I: A Scaling Law Rescued" (PDF). Physics Today. 41 (1): 9–11. Bibcode:1988PhT....41a...9A. doi:10.1063/1.2811268.

[13] Philip W. Anderson (1988). "Spin Glass II: Is There a Phase Transition?" (PDF). Physics Today. 41 (3): 9. Bibcode:1988PhT....41c...9A. doi:10.1063/1.2811336.

[14] Philip W. Anderson (1988). "Spin Glass III: Theory Raises its Head" (PDF). Physics Today. 41 (6): 9–11. Bibcode:1988PhT....41f...9A. doi:10.1063/1.2811440.

[15] Philip W. Anderson (1988). "Spin Glass IV: Glimmerings of Trouble" (PDF). Physics Today. 41 (9): 9–11. Bibcode:1988PhT....41i...9A. doi:10.1063/1.881135.

[16] Philip W. Anderson (1989). "Spin Glass V: Real Power Brought to Bear" (PDF). Physics Today. 42 (7): 9–11. Bibcode:1989PhT....42g...9A. doi:10.1063/1.2811073.

[17] Philip W. Anderson (1989). "Spin Glass VI: Spin Glass As Cornucopia" (PDF). Physics Today. 42 (9): 9–11. Bibcode:1989PhT....42i...9A. doi:10.1063/1.2811137.

[18] Philip W. Anderson (1990). "Spin Glass VII: Spin Glass as Paradigm" (PDF). Physics Today. 43 (3): 9–11. Bibcode:1990PhT....43c...9A. doi:10.1063/1.2810479.

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 एक चक्रण काँच में अलग-अलग परमाणु बंधन लगभग समान संख्या में लौह-चुंबकीयिक अनुबंध (जहां पड़ोसियों का एक ही अभिविन्यास है) और [[एंटीफेरोमैग्नेट|प्रतिलोह-चुंबकीय]] अनुबंध (जहां पड़ोसियों का वास्तव में विपरीत अभिविन्यास होता है: उत्तर और दक्षिण ध्रुव 180 डिग्री अनियंत्रित होते हैं) का मिश्रण होते हैं। संरेखित और असंरेखित परमाणु चुम्बकों के ये स्वरूप एक नियमित रूप से पूरी तरह से संरेखित ठोस में दिखाई देने वाली चीज़ों की तुलना में परमाणु अनुबंधों की ज्यामिति में कुंठित अंतःक्रियात्मक विकृतियों के रूप में जाने जाते हैं। वे ऐसी परिस्थितियाँ भी बना सकते हैं जहाँ परमाणुओं की एक से अधिक ज्यामितीय व्यवस्था स्थिर हो।
-स्पिन ग्लास और उनके अन्दर उत्पन्न होने वाली जटिल आंतरिक संरचनाओं को "[[ metastability |मितस्थायित्व]]" कहा जाता है क्योंकि वे सबसे [[ जमीनी राज्य |कम ऊर्जा विन्यास]] (जो संरेखित और फेरोमैग्नेटिक होंगे) के अलावा स्थिर विन्यास में "फंस" जाते हैं। इन संरचनाओं की गणितीय जटिलता कठिन है लेकिन कंप्यूटर विज्ञान में भौतिकी, रसायन विज्ञान सामग्री विज्ञान और [[कृत्रिम तंत्रिका नेटवर्क|कृत्रिम तंत्रिका समूह]] के अनुप्रयोगों के साथ प्रयोगात्मक रूप से या [[सिमुलेशन|अनुकरण]]  में अध्ययन करने के लिए उपयोगी है।
+चक्रण ग्लास और उनके अन्दर उत्पन्न होने वाली जटिल आंतरिक संरचनाओं को "[[ metastability |मितस्थायित्व]]" कहा जाता है क्योंकि वे सबसे [[ जमीनी राज्य |कम ऊर्जा विन्यास]] (जो संरेखित और फेरोमैग्नेटिक होंगे) के अलावा स्थिर विन्यास में "फंस" जाते हैं। इन संरचनाओं की गणितीय जटिलता कठिन है लेकिन कंप्यूटर विज्ञान में भौतिकी, रसायन विज्ञान सामग्री विज्ञान और [[कृत्रिम तंत्रिका नेटवर्क|कृत्रिम तंत्रिका समूह]] के अनुप्रयोगों के साथ प्रयोगात्मक रूप से या [[सिमुलेशन|अनुकरण]]  में अध्ययन करने के लिए उपयोगी है।
 == चुंबकीय व्यवहार ==
 यह समय की निर्भरता है जो चक्रण काँच को अन्य चुंबकीय प्रणालियों से प्रथक करती है।
-स्पिन ग्लास [[ चरण संक्रमण |परिवर्तनकाल]] तापमान ''T<sub>c</sub>'' के ऊपर चक्रण काँच  विशिष्ट चुंबकीय व्यवहार (जैसे [[अनुचुंबकत्व]]) प्रदर्शित करता है।
+चक्रण ग्लास [[ चरण संक्रमण |परिवर्तनकाल]] तापमान ''T<sub>c</sub>'' के ऊपर चक्रण काँच  विशिष्ट चुंबकीय व्यवहार (जैसे [[अनुचुंबकत्व]]) प्रदर्शित करता है।
-यदि एक अनुप्रयुक्त चुंबकीय क्षेत्र लागू किया जाता है क्योंकि नमूने को संक्रमण तापमान तक ठंडा किया जाता है, तो क्यूरी के नियम द्वारा वर्णित नमूने का चुंबकीयकरण बढ़ जाता है। पहुँचने पर टी<sub>''c''</sub>, नमूना एक चक्रण काँच बन जाता है और आगे ठंडा करने से चुंबकीयकरण में थोड़ा परिवर्तन होता है। इसे फील्ड-कूल्ड मैग्नेटाइजेशन कहा जाता है।
+यदि एक अनुप्रयुक्त चुंबकीय क्षेत्र लागू किया जाता है क्योंकि नमूने को संक्रमण तापमान तक ठंडा किया जाता है, तो क्यूरी के नियम द्वारा वर्णित नमूने का चुंबकीयकरण बढ़ जाता है। ''T<sub>c</sub>'' तक पहुँचने पर, नमूना एक चक्रण काँच बन जाता है और आगे के ठंडा करने के परिणामस्वरूप चुंबकत्व में थोड़ा परिवर्तन होता है। इसे क्षेत्र-शीतलक  चुंबकीकरण कहा जाता है।
-जब बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिया जाता है, तो चक्रण काँच का चुंबकीयकरण तेजी से एक कम मूल्य पर गिर जाता है जिसे रेमनेंट चुंबकीयकरण के रूप में जाना जाता है।
+जब बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिया जाता है, तो चक्रण काँच का चुंबकीयकरण शीघ्रता से एक कम महत्व पर गिर जाता है जिसे अवशेष चुंबकीयकरण के रूप में जाना जाता है।
-चुंबकत्व तब धीरे-धीरे कम हो जाता है क्योंकि यह शून्य (या मूल मूल्य के कुछ छोटे अंश-भौतिक विज्ञान में अनसुलझी समस्याओं की सूची) तक पहुंचता है। यह [[घातीय क्षय]] | क्षय गैर-घातीय है और कोई सरल कार्य चुंबकीयकरण बनाम समय के वक्र को पर्याप्त रूप से फिट नहीं कर सकता है।<ref name="JPhys">{{cite journal|last1=Joy|first1=P A|last2=Kumar|first2=P S Anil|last3=Date|first3=S K|title=कुछ आदेशित चुंबकीय प्रणालियों की फ़ील्ड-कूल्ड और शून्य-फ़ील्ड-कूल्ड संवेदनशीलता के बीच संबंध|journal=J. Phys.: Condens. Matter|date=7 October 1998|volume=10|issue=48|pages=11049–11054|doi=10.1088/0953-8984/10/48/024|bibcode = 1998JPCM...1011049J |s2cid=250734239 }}</ref> यह धीमा क्षय विशेष रूप से चश्मा घुमाने के लिए है। दिनों के क्रम पर प्रायोगिक मापों ने इंस्ट्रूमेंटेशन के शोर स्तर के ऊपर लगातार परिवर्तन दिखाया है।{{r|JPhys}}
+चुंबकत्व तब धीरे-धीरे कम हो जाता है क्योंकि यह शून्य (या मूल महत्व के कुछ छोटे अंश-भौतिक विज्ञान में अवशेष रहता है) तक पहुंचता है।  यह [[घातीय क्षय|घातीय]] [[घातीय क्षय|क्षय]] अ-घातीय है और कोई साधारण कार्य चुंबकत्व के विरूद्ध समय के वक्र को पर्याप्त रूप से उपयुक्त नहीं कर सकता है।<ref name="JPhys">{{cite journal|last1=Joy|first1=P A|last2=Kumar|first2=P S Anil|last3=Date|first3=S K|title=कुछ आदेशित चुंबकीय प्रणालियों की फ़ील्ड-कूल्ड और शून्य-फ़ील्ड-कूल्ड संवेदनशीलता के बीच संबंध|journal=J. Phys.: Condens. Matter|date=7 October 1998|volume=10|issue=48|pages=11049–11054|doi=10.1088/0953-8984/10/48/024|bibcode = 1998JPCM...1011049J |s2cid=250734239 }}</ref> यह धीमा क्षय विशेष रूप से कांच घुमाने के लिए है। दिनों के क्रम पर प्रायोगिक मापों ने उपकरण के ध्वनि स्तर के ऊपर नित्य परिवर्तन दिखाया है।{{r|JPhys}}
-चक्रण काँच लौह-चुंबकीयिक मैटीरियल से इस तथ्य से भिन्न होते हैं कि बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को लौह-चुंबकीयिक पदार्थ से हटा दिए जाने के बाद, मैग्नेटाइजेशन अवशेष मूल्य पर अनिश्चित काल तक बना रहता है। पैरामैग्नेटिक सामग्री चक्रण काँच से इस तथ्य से भिन्न होती है कि, बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिए जाने के बाद, चुंबकीयकरण तेजी से शून्य हो जाता है, जिसमें कोई अवशेष चुंबकीयकरण नहीं होता है। क्षय तीव्र और घातीय है।{{Citation needed|date=September 2011}}
+चक्रण काँच लौह-चुंबकीयिक सामग्री से इस तथ्य से भिन्न होते हैं कि बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को लौह-चुंबकीयिक पदार्थ से हटा दिए जाने के बाद, चुंबकीकरण अवशेष महत्व पर अनिश्चित काल तक बना रहता है। समचुंबक सामग्री चक्रण काँच से इस तथ्य से भिन्न होती है कि, बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को हटा दिए जाने के बाद, चुंबकीयकरण शीघ्रता से शून्य हो जाता है, जिसमें कोई अवशेष चुंबकीयकरण नहीं होता है। क्षय तीव्र और घातीय है।
-यदि नमूना टी के नीचे ठंडा हो जाता है<sub>''c''</sub> बाहरी चुंबकीय क्षेत्र की अनुपस्थिति में और चक्रण काँच चरण में संक्रमण के बाद एक चुंबकीय क्षेत्र लागू किया जाता है, शून्य-क्षेत्र-ठंडा चुंबकत्व नामक मूल्य में तेजी से प्रारंभिक वृद्धि होती है। एक धीमी गति से ऊपर की ओर बहाव तब फील्ड-कूल्ड मैग्नेटाइजेशन की ओर होता है।
+यदि बाहरी चुंबकीय क्षेत्र की अनुपस्थिति में नमूने को ''T<sub>c</sub>''  से नीचे ठंडा किया जाता है और चक्रण काँच चरण में संक्रमण के बाद एक चुंबकीय क्षेत्र लगाया जाता है, तो शून्य-क्षेत्र-ठंडा चुंबकत्व नामक महत्व में शीघ्रता से प्रारंभिक वृद्धि होती है। एक धीमी गति से ऊपर की ओर बहाव तब क्षेत्र-शीतलक  चुंबकीकरण की ओर होता है।
-आश्चर्यजनक रूप से, समय के दो जटिल कार्यों का योग (शून्य-फ़ील्ड-कूल्ड और रिमेनेंट मैग्नेटाइजेशन) एक स्थिर है, अर्थात् फ़ील्ड-कूल्ड मान, और इस प्रकार दोनों समय के साथ समान कार्यात्मक रूपों को साझा करते हैं,<ref name="Nordblad">{{cite journal|last1=Nordblad|first1=P|last2=Lundgren|first2=L|last3=Sandlund|first3=L|title=शून्य क्षेत्र के ठंडा होने की छूट और स्पिन ग्लास में थर्मोरमैनेंट मैग्नेटाइजेशन के बीच एक लिंक|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials|date=February 1986|volume=54–57|issue=1|pages=185–186|doi=10.1016/0304-8853(86)90543-3|bibcode = 1986JMMM...54..185N }}</ref> कम से कम बहुत छोटे बाहरी क्षेत्रों की सीमा में।
+आश्चर्यजनक रूप से, समय के दो जटिल कार्यों का योग (शून्य-क्षेत्र-ठंडा और अवशेष चुंबकीकरण) एक स्थिर है, जिसका नाम क्षेत्र-ठंडा मान है और इस प्रकार दोनों समय के साथ समान कार्यात्मक रूपों को साझा करते हैं [3] अर्थार्त कम से कम बहुत छोटे बाहरी क्षेत्रों की सीमा में है।
-== एडवर्ड्स-एंडरसन मॉडल ==
+== एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श ==
-इस मॉडल में, हमने घुमावों को a पर व्यवस्थित किया है <math>d</math>[[आइसिंग मॉडल]] के समान केवल निकटतम पड़ोसी इंटरैक्शन के साथ -डायमेंशनल जाली। इस मॉडल को सटीक रूप से महत्वपूर्ण तापमान के लिए हल किया जा सकता है और कम तापमान पर एक शीशे का चरण देखा जाता है।<ref name=nishimori>{{cite book|last=Nishimori|first=Hidetoshi|title=Statistical Physics of Spin Glasses and Information Processing: An Introduction|year=2001|publisher=Oxford University Press|location=Oxford|isbn=9780198509400|pages=243}}</ref> इस चक्रण प्रणाली के लिए [[हैमिल्टनियन यांत्रिकी]] द्वारा दिया गया है:
+इस आदर्श में, हमारे पास [[आइसिंग मॉडल|आइसिंग आदर्श]] के समान केवल निकटतम  पारस्परिक प्रभाव के साथ  <math>d</math> विमितीय जाली पर व्यवस्थित चक्रण हैं। इस आदर्श  को सटीक रूप से महत्वपूर्ण तापमान के लिए हल किया जा सकता है और कम तापमान पर एक शीशे का चरण देखा जाता है।<ref name=nishimori>{{cite book|last=Nishimori|first=Hidetoshi|title=Statistical Physics of Spin Glasses and Information Processing: An Introduction|year=2001|publisher=Oxford University Press|location=Oxford|isbn=9780198509400|pages=243}}</ref> इस चक्रण प्रणाली के लिए [[हैमिल्टनियन यांत्रिकी]] द्वारा निम्म रूप दिया गया है:
 : <math>H = -\sum_{\langle ij\rangle} J_{ij} S_i S_j,</math>
-कहाँ <math>S_i</math> जाली बिंदु पर चक्रण-हाफ कण के लिए [[पाउली स्पिन मैट्रिक्स|पाउली चक्रण मैट्रिक्स]] को संदर्भित करता है <math>i</math>, और योग समाप्त <math>\langle ij\rangle</math> पड़ोसी जाली बिंदुओं पर योग करने के लिए संदर्भित करता है <math>i</math> और <math>j</math>. का ऋणात्मक मान <math>J_{ij}</math> बिंदुओं पर चक्रण के बीच एक  प्रतिलोह चुंबकीय प्रकार की बातचीत को दर्शाता है <math>i</math> और <math>j</math>. योग किसी भी आयाम के जाली पर सभी निकटतम पड़ोसी स्थितियों पर चलता है। चर <math>J_{ij}</math> चक्रण-चक्रण इंटरैक्शन की चुंबकीय प्रकृति का प्रतिनिधित्व करने वाले अनुबंध या लिंक चर कहलाते हैं।
+जहां  <math>S_i</math> जाली बिंदु  <math>i</math> पर अर्ध चक्रण कण के लिए [[पाउली स्पिन मैट्रिक्स|पाउली चक्रण मैट्रिक्स]] को संदर्भित करता है, और योग से अधिक  <math>\langle ij\rangle</math> पड़ोसी जाली बिंदुओं  <math>i</math> और <math>j</math> पर योग को संदर्भित करता है। <math>J_{ij}</math> का एक ऋणात्मक मान बिंदु  <math>i</math> और <math>j</math> पर चक्रण के बीच एक प्रतिलोह चुंबकीय प्रकार की परस्पर क्रिया को दिखाता है। योग किसी भी आयाम के जाली पर सभी निकटतम पड़ोसी स्थितियों पर चलता है। चर <math>J_{ij}</math> चक्रण-चक्रण पारस्परिक प्रभाव की चुंबकीय प्रकृति का प्रतिनिधित्व करने वाले अनुबंध या लिंक चर कहलाते हैं।
-इस प्रणाली के लिए [[विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी)]] निर्धारित करने के लिए, [[हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा]] को औसत करने की आवश्यकता है <math>f\left[J_{ij}\right] = -\frac{1}{\beta} \ln\mathcal{Z}\left[J_{ij}\right]</math> कहाँ <math>\mathcal{Z}\left[J_{ij}\right] = \operatorname{Tr}_S \left(e^{-\beta H}\right)</math>, के सभी संभावित मूल्यों पर <math>J_{ij}</math>. के मूल्यों का वितरण <math>J_{ij}</math> एक माध्य के साथ गॉसियन के रूप में लिया जाता है <math>J_0</math> और एक भिन्नता <math>J^2</math>:
+इस प्रणाली के लिए [[विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी)]] निर्धारित करने के लिए, [[हेल्महोल्ट्ज़ मुक्त ऊर्जा]] को औसत करने की आवश्यकता है <math>f\left[J_{ij}\right] = -\frac{1}{\beta} \ln\mathcal{Z}\left[J_{ij}\right]</math> कहाँ <math>\mathcal{Z}\left[J_{ij}\right] = \operatorname{Tr}_S \left(e^{-\beta H}\right)</math>,
+<math>J_{ij}</math>. के सभी संभावित मानों पर  <math>J_{ij}</math>. के मानों के वितरण को माध्य  <math>J_0</math> और प्रसरण  <math>J^2</math> के साथ गॉसियन माना जाता है:
 : <math>P(J_{ij}) = \sqrt{\frac{N}{2\pi J^2}} \exp\left\{-\frac N {2J^2} \left(J_{ij} - \frac{J_0}{N}\right)^2\right\}.</math>
-एक निश्चित तापमान के नीचे, [[प्रतिकृति चाल]] का उपयोग करके मुक्त ऊर्जा के लिए समाधान, एक नया चुंबकीय चरण जिसे सिस्टम का चक्रण काँच चरण (या काँची चरण) कहा जाता है, मौजूद पाया जाता है, जो लुप्त हो जाने वाले चुंबकीयकरण की विशेषता है। <math>m = 0</math> एक ही जाली बिंदु पर लेकिन दो अलग-अलग प्रतिकृतियों पर चक्रण के बीच दो बिंदु सहसंबंध समारोह के गैर-लुप्त होने वाले मूल्य के साथ:
+एक निश्चित तापमान के नीचे, [[प्रतिकृति चाल]] का उपयोग करके मुक्त ऊर्जा के लिए समाधान,  नया चुंबकीय चरण जिसे सिस्टम का चक्रण काँच चरण (या काँची चरण) कहा जाता है, मौजूद पाया जाता है, जो एक अन्य के साथ लुप्त होने वाले चुंबकीयकरण <math>m = 0</math>  की विशेषता है। एक ही जाली बिंदु पर दो अलग-अलग प्रतिकृतियों पर चक्रण के बीच दो बिंदु सहसंबंध समारोह का लुप्त महत्व:
 : <math>q = \sum_{i=1}^N S^\alpha_i S^\beta_i \neq 0,</math>
-कहाँ <math>\alpha, \beta</math> प्रतिकृति सूचकांक हैं। लौह-चुंबकीयिक टू चक्रण काँच फेज ट्रांजिशन के लिए [[ आदेश पैरामीटर ]] इसलिए है <math>q</math>, और यह कि पैरामैग्नेटिक टू चक्रण काँच फिर से है <math>q</math>. इसलिए तीन चुंबकीय चरणों का वर्णन करने वाले ऑर्डर पैरामीटर के नए सेट में दोनों शामिल हैं <math>m</math> और <math>q</math>.
+कहाँ <math>\alpha, \beta</math> प्रतिकृति सूचकांक हैं। लौह-चुंबकीयिक टू चक्रण काँच अवस्था परिवर्तन  के लिए [[ आदेश पैरामीटर | आदेश पैरामीटर]] इसलिए <math>q</math> है, और यह कि समचुंबक से चक्रण काँच फिर से आदेश पैरामीटर <math>q</math> है। इसलिए तीन चुंबकीय चरणों का वर्णन करने वाले ऑर्डर पैरामीटर के नए सेट में  <math>m</math> और  <math>q</math> दोनों शामिल हैं।
 प्रतिकृति समरूपता की धारणा के तहत, माध्य-क्षेत्र मुक्त ऊर्जा अभिव्यक्ति द्वारा दी गई है:{{r|nishimori}}
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-== शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक मॉडल ==
+== शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श ==
-असामान्य प्रयोगात्मक गुणों के अतिरिक्त, चक्रण काँच व्यापक सैद्धांतिक और कम्प्यूटेशनल जांच का विषय हैं। चक्रण काँच पर शुरुआती सैद्धांतिक काम का एक बड़ा हिस्सा सिस्टम के विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी) की प्रतिकृति चाल के एक सेट के आधार पर [[माध्य-क्षेत्र सिद्धांत]] के एक रूप से निपटा।
+असामान्य प्रयोगात्मक गुणों के अतिरिक्त, चक्रण काँच व्यापक सैद्धांतिक और संगणनात्मक  अन्वेषण का विषय हैं। चक्रण काँच पर शुरुआती सैद्धांतिक काम का एक बड़ा हिस्सा सिस्टम के विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी) की प्रतिकृतियों चाल के एक सेट के आधार पर [[माध्य-क्षेत्र सिद्धांत]] के एक रूप से निपटा है।
-में [[डेविड Sherrington (भौतिक विज्ञानी)]]भौतिक विज्ञानी) और [[स्कॉट किर्कपैट्रिक]] द्वारा चक्रण काँच का एक महत्वपूर्ण, सटीक रूप से हल करने योग्य मॉडल पेश किया गया था। यह लंबी दूरी के कुंठित फेरो के साथ-साथ  प्रतिलोह चुंबकीय कपलिंग वाला एक ईज़िंग मॉडल है। यह एक मीन-फील्ड थ्योरी से मेल खाता है। चक्रण काँचेस का मीन-फील्ड सन्निकटन मैग्नेटाइजेशन की धीमी गतिकी और जटिल नॉन-एर्गोडिक इक्विलिब्रियम स्टेट का वर्णन करता है।
+में [[डेविड Sherrington (भौतिक विज्ञानी)|डेविड शेरिंगटन (भौतिक विज्ञानी)]]  और [[स्कॉट किर्कपैट्रिक]] द्वारा चक्रण काँच का एक महत्वपूर्ण, सटीक रूप से हल करने योग्य आदर्श  प्रस्तुत किया गया था। यह लंबी दूरी के कुंठित फेरो के साथ-साथ  प्रतिलोह चुंबकीय युग्मन वाला एक ईज़िंग आदर्श  है। यह चुंबकीयकरण की धीमी गतिशीलता और जटिल अ-ऊर्जापंथी संतुलन स्थिति का वर्णन करने वाले  चक्रण काँच  के औसत-क्षेत्र सन्निकटन से मेल खाती है।
-एडवर्ड्स-एंडरसन (ईए) मॉडल के विपरीत, सिस्टम में हालांकि केवल दो-चक्रण इंटरैक्शन पर विचार किया जाता है, प्रत्येक इंटरैक्शन की सीमा संभावित रूप से अनंत हो सकती है (जाली के आकार के क्रम में)। इसलिए, हम देखते हैं कि किसी भी दो चक्रण को लौह-चुंबकीयिक या  प्रतिलोह चुंबकीय अनुबंध से जोड़ा जा सकता है और इनका वितरण ठीक उसी तरह दिया जाता है जैसा एडवर्ड्स-एंडरसन मॉडल के मामले में होता है। एसके मॉडल के लिए हैमिल्टनियन ईए मॉडल के समान है:
+एडवर्ड्स-एंडरसन (ईए) आदर्श  के विपरीत, सिस्टम में हालांकि केवल दो-चक्रण पारस्परिक प्रभाव पर विचार किया जाता है, प्रत्येक पारस्परिक प्रभाव की सीमा (जाली के आकार के क्रम में) संभावित रूप से अनंत हो सकती है। इसलिए, हम देखते हैं कि किसी भी दो चक्रण को लौह-चुंबकीयिक या  प्रतिलोह चुंबकीय अनुबंध से जोड़ा जा सकता है और इनका वितरण ठीक उसी तरह दिया जाता है जैसा एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श  के मामले में होता है। एसके आदर्श  के लिए हैमिल्टनियन ईए आदर्श  के समान है:
 : <math>
 H = -\sum_{i<j} J_{ij} S_i S_j
 </math>
-कहाँ <math>J_{ij}, S_i, S_j</math> ईए मॉडल के समान अर्थ हैं। मॉडल का संतुलन समाधान, शेरिंगटन, किर्कपैट्रिक और अन्य के कुछ शुरुआती प्रयासों के बाद, 1979 में [[जॉर्ज पारसी]] द्वारा प्रतिकृति विधि के साथ पाया गया। पेरिस के समाधान की व्याख्या का बाद का काम- मार्क मेज़ार्ड द्वारा | एम। मेजार्ड, जी. पारसी, मिगुएल एंजेल विरासोरो (भौतिक विज्ञानी)|एम.ए. विरासोरो और कई अन्य लोगों ने एक कांच के कम तापमान के चरण की जटिल प्रकृति का खुलासा किया, जो कि एर्गोडिसिटी ब्रेकिंग, अल्ट्रामैट्रिकिटी और गैर-स्व-औसतता की विशेषता है। आगे की घटनाओं ने गुहा पद्धति का निर्माण किया, जिसने प्रतिकृतियों के बिना निम्न तापमान चरण के अध्ययन की अनुमति दी। [[फ्रांसेस्को गुएरा]] और [[मिशेल तालग्रैंड]] के काम में पेरिस समाधान का एक कठोर प्रमाण प्रदान किया गया है।<ref>Michel Talagrand, ''[http://michel.talagrand.net/challenge/volume1.pdf Mean Field Models for Spin Glasses Volume I: Basic Examples]'' (2010)</ref>
+कहाँ <math>J_{ij}, S_i, S_j</math> का वही अर्थ है जो ईए आदर्श में  हैं। आदर्श  का संतुलन समाधान शेरिंगटन किर्कपैट्रिक और अन्य के कुछ शुरुआती प्रयासों के बाद, 1979 में [[जॉर्ज पारसी|जियोर्जियो पैरिसी]] द्वारा प्रतिकृति विधि के साथ पाया गया है।  एम. मेजार्ड, जी. पारसी, एमए विरासोरो और कई अन्य लोगों द्वारा पैरिसी समाधान की व्याख्या के बाद के कार्य ने कांच के समान कम तापमान वाले चरण की जटिल प्रकृति को प्रकट किया, जो कि अभ्यतिप्रायता  विघात, अल्ट्रामैट्रिकिटी और अ-स्व-औसतता की विशेषता है। आगे की घटनाओं ने कोष्ठ पद्धति का निर्माण किया, जिसने प्रतिकृतियों के बिना निम्न तापमान चरण के अध्ययन की अनुमति दी। [[फ्रांसेस्को गुएरा]] और [[मिशेल तालग्रैंड]] के काम में पैरिसी समाधान का एक कठोर प्रमाण प्रदान किया गया है।<ref>Michel Talagrand, ''[http://michel.talagrand.net/challenge/volume1.pdf Mean Field Models for Spin Glasses Volume I: Basic Examples]'' (2010)</ref> प्रतिकृति माध्य-क्षेत्र सिद्धांत की औपचारिकता को तंत्रिका नेटवर्क के अध्ययन में भी लागू किया गया है, जहां इसने गुणों की गणना को सक्षम किया है जैसे कि सरल तंत्रिका नेटवर्क स्थापत्य की भंडारण क्षमता बिना प्रशिक्षण एल्गोरिदम (जैसे [[backpropagation|पश्च प्रसारण]]) को रचना या कार्यान्वित करने की आवश्यकता के बिना ही।<ref name="Gardner">{{cite journal|last1=Gardner|first1=E|last2=Deridda|first2=B|title=तंत्रिका नेटवर्क मॉडल के इष्टतम भंडारण गुण|journal=J. Phys. A|date=7 January 1988|volume=21|number=1|pages=271|doi=10.1088/0305-4470/21/1/031|bibcode=1988JPhA...21..271G|url=https://hal.archives-ouvertes.fr/hal-03285587/file/Optimal%20storage%20properties%20of%20neural%20network%20models.pdf}}</ref> गॉसियन आदर्श  की तरह कम सीमा असंतुष्ट  पारस्परिक प्रभाव और अव्यवस्था के साथ अधिक यथार्थवादी चक्रण काँच आदर्श , जहां पड़ोसी चक्रण के बीच युग्मन [[ गाऊसी वितरण | गॉसियन वितरण]] का अनुसरण करते हैं, विशेष रूप से [[मोंटे कार्लो सिमुलेशन|मोंटे कार्लो अनुकरण]]  का उपयोग करते हुए बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है। ये आदर्श  तेज चरण परिवर्तन  से घिरे चक्रण काँच चरणों को प्रदर्शित करते हैं।
-प्रतिकृति माध्य-क्षेत्र सिद्धांत की औपचारिकता को तंत्रिका नेटवर्क के अध्ययन में भी लागू किया गया है, जहां इसने गुणों की गणना को सक्षम किया है जैसे कि सरल तंत्रिका नेटवर्क आर्किटेक्चर की भंडारण क्षमता बिना प्रशिक्षण एल्गोरिदम (जैसे [[backpropagation]]) को डिजाइन किए जाने की आवश्यकता है या कार्यान्वित।<ref name="Gardner">{{cite journal|last1=Gardner|first1=E|last2=Deridda|first2=B|title=तंत्रिका नेटवर्क मॉडल के इष्टतम भंडारण गुण|journal=J. Phys. A|date=7 January 1988|volume=21|number=1|pages=271|doi=10.1088/0305-4470/21/1/031|bibcode=1988JPhA...21..271G|url=https://hal.archives-ouvertes.fr/hal-03285587/file/Optimal%20storage%20properties%20of%20neural%20network%20models.pdf}}</ref>
-गॉसियन मॉडल की तरह शॉर्ट रेंज फ्रस्ट्रेटेड इंटरेक्शन और डिसऑर्डर के साथ अधिक यथार्थवादी चक्रण काँच मॉडल, जहां पड़ोसी चक्रण के बीच कपलिंग [[ गाऊसी वितरण ]] का अनुसरण करते हैं, विशेष रूप से [[मोंटे कार्लो सिमुलेशन|मोंटे कार्लो अनुकरण]]  का उपयोग करते हुए बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है। ये मॉडल तेज चरण संक्रमणों से घिरे चक्रण काँच चरणों को प्रदर्शित करते हैं।
 संघनित पदार्थ भौतिकी में इसकी प्रासंगिकता के अलावा, चक्रण काँच सिद्धांत ने [[तंत्रिका नेटवर्क]] सिद्धांत, कंप्यूटर विज्ञान, सैद्धांतिक जीव विज्ञान, [[अर्थभौतिकी]] आदि के अनुप्रयोगों के साथ एक दृढ़ता से अंतःविषय चरित्र प्राप्त कर लिया है।
-== अनंत-श्रेणी मॉडल ==
+== अनंत-श्रेणी आदर्श ==
-अनंत-श्रेणी मॉडल शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक मॉडल का एक सामान्यीकरण है| शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक मॉडल जहां हम न केवल दो चक्रण इंटरैक्शन पर विचार करते हैं बल्कि <math>r</math>-चक्रण इंटरैक्शन, जहां <math>r \leq N</math> और <math>N</math> घुमावों की कुल संख्या है। एडवर्ड्स-एंडरसन मॉडल के विपरीत, एसके मॉडल के समान, इंटरेक्शन रेंज अभी भी अनंत है। इस मॉडल के लिए हैमिल्टनियन द्वारा वर्णित है:
+अनंत-श्रेणी आदर्श  शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श  का एक सामान्यीकरण है, जहां हम न केवल दो चक्रण पारस्परिक प्रभाव पर विचार करते हैं बल्कि <math>r</math>-चक्रण पारस्परिक प्रभाव, जहां <math>r \leq N</math> और <math>N</math> घुमावों की कुल संख्या है। एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श  के विपरीत और एसके आदर्श  के समान जहां पारस्परिक प्रभाव सीमा  अभी भी अनंत है। इस आदर्श  के लिए हैमिल्टनियन द्वारा वर्णित है:
 : <math>
 H = -\sum_{i_1 < i_2 < \cdots < i_r} J_{i_1 \dots i_r} S_{i_1}\cdots S_{i_r}
 </math>
-कहाँ <math>J_{i_1\dots i_r}, S_{i_1},\dots, S_{i_r}</math> ईए मॉडल के समान अर्थ हैं। <math>r\to \infty</math> h> इस मॉडल की सीमा को [[यादृच्छिक ऊर्जा मॉडल]] के रूप में जाना जाता है। इस सीमा में, यह देखा जा सकता है कि किसी विशेष अवस्था में मौजूद चक्रण काँच की संभावना केवल उस राज्य की ऊर्जा पर निर्भर करती है, न कि उसमें अलग-अलग चक्रण विन्यास पर।
+कहाँ <math>J_{i_1\dots i_r}, S_{i_1},\dots, S_{i_r}</math> ईए आदर्श  के समान अर्थ हैं। इस <math>r\to \infty</math> h> आदर्श  की सीमा को [[यादृच्छिक ऊर्जा मॉडल|यादृच्छिक ऊर्जा आदर्श]]  के रूप में जाना जाता है। इस सीमा में, यह देखा जा सकता है कि किसी विशेष अवस्था में मौजूद चक्रण काँच की संभावना केवल उस क्षेत्र की ऊर्जा पर निर्भर करती है, न कि उसमें अलग-अलग चक्रण विन्यास पर निर्भर करती है। इस आदर्श  को हल करने के लिए आमतौर पर जाली के पार चुंबकीय बंधनों का गॉसियन वितरण माना जाता है। [[केंद्रीय सीमा प्रमेय]] के परिणाम के रूप में किसी अन्य वितरण से समान परिणाम देने की अपेक्षित है। माध्य के  <math>\frac{J_0}{N} </math> और प्रसरण <math>\frac{J^2}{N}</math>, के साथ गॉसियन वितरण फलन इस प्रकार   दिया गया है:
-इस मॉडल को हल करने के लिए आमतौर पर जाली के पार चुंबकीय बंधनों का गाऊसी वितरण माना जाता है। [[केंद्रीय सीमा प्रमेय]] के परिणाम के रूप में किसी अन्य वितरण से समान परिणाम देने की उम्मीद है। गाऊसी बंटन फलन, माध्य के साथ <math>\frac{J_0}{N} </math> और विचरण <math>\frac{J^2}{N}</math>, के रूप में दिया गया है:
 : <math>
 P\left(J_{i_1\cdots i_r}\right) = \sqrt{\frac{N^{r-1}}{J^2 \pi r!}} \exp\left\{-\frac{N^{r-1}}{J^2 r!} \left(J_{i_1 \cdots i_r} - \frac{J_0 r!}{2N^{r-1}}\right)\right\}
 </math>
-इस प्रणाली के लिए आदेश पैरामीटर चुंबकीयकरण द्वारा दिए गए हैं <math>m</math> और एक ही साइट पर चक्रण के बीच दो बिंदु चक्रण सहसंबंध <math>q</math>, दो अलग-अलग प्रतिकृतियों में, जो SK मॉडल के समान हैं। यह अनंत रेंज मॉडल मुक्त ऊर्जा के लिए स्पष्ट रूप से हल किया जा सकता है{{r|nishimori}} के अनुसार <math>m</math> और <math>q</math>, प्रतिकृति समरूपता के साथ-साथ 1-प्रतिकृति समरूपता ब्रेकिंग की धारणा के तहत।{{r|nishimori}}
+इस प्रणाली के लिए आदेश पैरामीटर चुंबकीयकरण द्वारा दिए गए हैं <math>m</math> और दो अलग-अलग प्रतिकृतियों में एक ही स्थान  <math>q</math> पर चक्रण के बीच दो बिंदु चक्रण सहसंबंध, जो एसके प्रतिरूप के समान हैं। प्रतिकृति समरूपता के साथ-साथ-साथ  प्रतिकृति समरूपता तोड़ना की धारणा के तहत, यह अनंत सीमा प्रतिरूप  <math>m</math>  और  <math>q</math> के संदर्भ में मुक्त ऊर्जा के लिए स्पष्ट रूप से हल किया जा सकता है।{{r|nishimori}}
 : <math>\begin{align}
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 == गैर-कार्यात्मक व्यवहार और अनुप्रयोग ==
-एक थर्मोडायनामिक सिस्टम [[एर्गोडिक]] है, जब सिस्टम के किसी भी (संतुलन) उदाहरण को देखते हुए, यह अंततः हर दूसरे संभव (संतुलन) राज्य (समान ऊर्जा का) पर जाता है। चक्रण काँच सिस्टम की एक विशेषता यह है कि ठंड तापमान के नीचे <math>T_\text{f}</math>, उदाहरण राज्यों के एक गैर-एर्गोडिक सेट में फंस गए हैं: सिस्टम कई राज्यों के बीच उतार-चढ़ाव कर सकता है, लेकिन समतुल्य ऊर्जा के अन्य राज्यों में संक्रमण नहीं कर सकता। सहज रूप से, कोई कह सकता है कि सिस्टम पदानुक्रमित अव्यवस्थित ऊर्जा_लैंडस्केप की गहरी मिनिमा से बच नहीं सकता है; मिनीमा के बीच की दूरी एक [[अल्ट्रामेट्रिक]] द्वारा दी जाती है, जिसमें मिनिमा के बीच लंबे ऊर्जा अवरोध होते हैं।<ref group="note">The hierarchical disorder of the energy landscape may be verbally characterized by a single sentence: in this landscape there are "(random) valleys within still deeper (random) valleys within still deeper (random) valleys, ..., etc."</ref> [[भागीदारी अनुपात]] उन राज्यों की संख्या की गणना करता है जो किसी दिए गए उदाहरण से पहुंच योग्य हैं, यानी जमीनी राज्य में भाग लेने वाले राज्यों की संख्या। चक्रण काँच के एर्गोडिक पहलू ने जियोर्जियो पेरिस को भौतिकी में नोबेल पुरस्कार विजेताओं की आधी सूची प्रदान करने में महत्वपूर्ण भूमिका निभाई थी।<ref>{{Cite web|url=https://www.theguardian.com/books/2021/oct/05/nobel-prize-physics-scientists (cf unknown, unnamed)-sykuro-manabe-klaus-hasselmann-giorgio-parisi-win-climate|title=वैज्ञानिकों की तिकड़ी (cf अज्ञात, अनाम) ने जलवायु कार्य के लिए भौतिकी का नोबेल पुरस्कार जीता|date=October 5, 2021|website=the Guardian}}</ref><ref>{{Cite web |url=https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/popular-physicsprize2021.pdf |title=संग्रहीत प्रति|access-date=2021-10-05 |archive-date=2021-10-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211005131844/https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/popular-physicsprize2021.pdf |url-status=dead }}</ref><ref>https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/sciback_fy_en_21.pdf {{Bare URL PDF|date=March 2022}}</ref>
+एक थर्मोडायनामिक सिस्टम  [[एर्गोडिक|अ-ऊर्जापंथी]] है, जब सिस्टम के किसी भी (संतुलन) उदाहरण को देखते हुए, यह अंततः हर दूसरे संभव (संतुलन) क्षेत्र (समान ऊर्जा का) पर जाता है। चक्रण काँच सिस्टम की एक विशेषता यह है कि ठंड तापमान के नीचे <math>T_\text{f}</math>, उदाहरण क्षेत्रों के एक गैर- अ-ऊर्जापंथी सेट में फंस गए हैं: सिस्टम कई क्षेत्रों के बीच उतार-चढ़ाव कर सकता है, लेकिन समतुल्य ऊर्जा के अन्य क्षेत्रों में संक्रमण नहीं कर सकता। सहज रूप से, कोई कह सकता है कि सिस्टम पदानुक्रमित अव्यवस्थित ऊर्जा_लैंडस्केप की गहरी मिनिमा से बच नहीं सकता है; मिनीमा के बीच की दूरी एक [[अल्ट्रामेट्रिक]] द्वारा दी जाती है, जिसमें मिनिमा के बीच लंबे ऊर्जा अवरोध होते हैं।<ref group="note">The hierarchical disorder of the energy landscape may be verbally characterized by a single sentence: in this landscape there are "(random) valleys within still deeper (random) valleys within still deeper (random) valleys, ..., etc."</ref> [[भागीदारी अनुपात]] उन क्षेत्रों की संख्या की गणना करता है जो किसी दिए गए उदाहरण से पहुंच योग्य हैं, यानी जमीनी क्षेत्र में भाग लेने वाले क्षेत्रों की संख्या। चक्रण काँच के  अ-ऊर्जापंथी पहलू ने जियोर्जियो पैरिसी को भौतिकी में नोबेल पुरस्कार विजेताओं की आधी सूची प्रदान करने में महत्वपूर्ण भूमिका निभाई थी।<ref>{{Cite web|url=https://www.theguardian.com/books/2021/oct/05/nobel-prize-physics-scientists (cf unknown, unnamed)-sykuro-manabe-klaus-hasselmann-giorgio-parisi-win-climate|title=वैज्ञानिकों की तिकड़ी (cf अज्ञात, अनाम) ने जलवायु कार्य के लिए भौतिकी का नोबेल पुरस्कार जीता|date=October 5, 2021|website=the Guardian}}</ref><ref>{{Cite web |url=https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/popular-physicsprize2021.pdf |title=संग्रहीत प्रति|access-date=2021-10-05 |archive-date=2021-10-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20211005131844/https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/popular-physicsprize2021.pdf |url-status=dead }}</ref><ref>https://www.nobelprize.org/uploads/2021/10/sciback_fy_en_21.pdf {{Bare URL PDF|date=March 2022}}</ref>
-भौतिक प्रणालियों के लिए, जैसे तांबे में तनु मैंगनीज, ठंड का तापमान आमतौर पर 30 [[केल्विन]] (-240 डिग्री सेल्सियस) जितना कम होता है, और इसलिए चक्रण-काँच चुंबकत्व व्यावहारिक रूप से दैनिक जीवन में अनुप्रयोगों के बिना प्रतीत होता है। हालांकि, गैर-एर्गोडिक राज्य और ऊबड़-खाबड़ ऊर्जा परिदृश्य, [[हॉपफील्ड नेटवर्क]] सहित कुछ तंत्रिका नेटवर्क के व्यवहार को समझने में काफी उपयोगी हैं, साथ ही साथ [[कंप्यूटर विज्ञान]] [[अनुकूलन (गणित)]] और [[आनुवंशिकी]] में कई समस्याएं हैं।
+भौतिक प्रणालियों के लिए, जैसे तांबे में तनु मैंगनीज, ठंड का तापमान आमतौर पर 30 [[केल्विन]] (-240 डिग्री सेल्सियस) जितना कम होता है, और इसलिए चक्रण-काँच चुंबकत्व व्यावहारिक रूप से दैनिक जीवन में अनुप्रयोगों के बिना प्रतीत होता है। हालांकि, गैर- अ-ऊर्जापंथी क्षेत्र और ऊबड़-खाबड़ ऊर्जा परिदृश्य, [[हॉपफील्ड नेटवर्क|हॉपक्षेत्र नेटवर्क]] सहित कुछ तंत्रिका नेटवर्क के व्यवहार को समझने में काफी उपयोगी हैं, साथ ही साथ [[कंप्यूटर विज्ञान]] [[अनुकूलन (गणित)]] और [[आनुवंशिकी]] में कई समस्याएं हैं।
 == स्व-प्रेरित चक्रण काँच ==
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 == साहित्य ==
 *{{citation|first1=S.F.|last1=Edwards|first2=P.W.|last2=Anderson|journal=Journal of Physics F: Metal Physics|title=Theory of spin glasses|volume=5|issue=5|pages=965–974|year=1975|doi=10.1088/0305-4608/5/5/017|bibcode=1975JPhF....5..965E}}. [http://iopscience.iop.org/article/10.1088/0305-4608/5/5/017/meta;jsessionid=4B8D9A38523A828CD28C8CE67DD973E8.c5.iopscience.cld.iop.org शील्डस्क्वायर कैप्चा]
-*{{citation|first1=David|last1=Sherrington|first2=Scott|last2=Kirkpatrick|journal=Physical Review Letters|title=Solvable model of a spin-glass|volume=35|pages=1792–1796|doi=10.1103/PhysRevLett.35.1792|issue=26|year=1975|bibcode=1975PhRvL..35.1792S}}. [https://archive.today/20130415143828/http://papercore.org/Sherrington1975 पेपरकोर सारांश http://papercore.org/Sherrington1975]
+*{{citation|first1=David|last1=Sherrington|first2=Scott|last2=Kirkpatrick|journal=Physical Review Letters|title=Solvable model of a spin-glass|volume=35|pages=1792–1796|doi=10.1103/PhysRevLett.35.1792|issue=26|year=1975|bibcode=1975PhRvL..35.1792S}}. [https://archive.today/20130415143828/http://papercore.org/Sherrington1975 पेपरकोर सारांश http://papercore.org/शेरिंगटन1975]
 *{{citation|first1=P.|last1=Nordblad|first2=L.|last2=Lundgren|first3=L.|last3=Sandlund|title=A link between the relaxation of the zero field cooled and the thermoremanent magnetizations in spin glasses|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials|volume=54|pages=185–186|year=1986|doi=10.1016/0304-8853(86)90543-3|bibcode = 1986JMMM...54..185N }}.
 *{{citation|author1-link=Kurt Binder|first1=K.|last1=Binder|first2=A. P.|last2=Young|title=Spin glasses: Experimental facts, theoretical concepts, and open questions|journal=Reviews of Modern Physics|volume=58|issue=4|pages=801–976|year=1986|doi=10.1103/RevModPhys.58.801|bibcode=1986RvMP...58..801B}}.
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 ==बाहरी संबंध==
-*[http://papercore.org/summaries/solvable-model-of-a-spin-glass Papercore summary of seminal Sherrington/Kirkpatrick paper] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20160822110251/http://papercore.org/summaries/solvable-model-of-a-spin-glass |date=2016-08-22 }}
+*[http://papercore.org/summaries/solvable-model-of-a-spin-glass Papercore summary of seminal शेरिंगटन/Kirkpatrick paper] {{Webarchive|url=https://web.archive.org/web/20160822110251/http://papercore.org/summaries/solvable-model-of-a-spin-glass |date=2016-08-22 }}
 *[http://xstructure.inr.ac.ru/x-bin/theme3.py?level=2&index1=125728 Statistics of frequency of the term "Spin glass" in arxiv.org]
 {{magnetic states}}

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चुंबकीय व्यवहार

एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श

शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श

अनंत-श्रेणी आदर्श

गैर-कार्यात्मक व्यवहार और अनुप्रयोग

स्व-प्रेरित चक्रण काँच

क्षेत्र का इतिहास

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चुंबकीय व्यवहार

एडवर्ड्स-एंडरसन आदर्श

शेरिंगटन-किर्कपैट्रिक आदर्श

अनंत-श्रेणी आदर्श

गैर-कार्यात्मक व्यवहार और अनुप्रयोग

स्व-प्रेरित चक्रण काँच

क्षेत्र का इतिहास

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