समय प्रसार का प्रायोगिक परीक्षण: Difference between revisions

From Vigyanwiki
No edit summary
No edit summary
Line 18: Line 18:


=== सिद्धांत ===
=== सिद्धांत ===
म्यूऑन का उद्भव ऊपरी वायुमंडल के साथ [[ब्रह्मांड किरण]] के टकराव के कारण होता है, जिसके बाद म्यूऑन पृथ्वी पर पहुंचते हैं। संभावना है कि म्यूऑन पृथ्वी तक पहुंच सकते हैं, यह उनके आधे जीवन पर निर्भर करता है, जो स्वयं दो मात्राओं के सापेक्ष सुधारों द्वारा संशोधित होता है: ए) म्यूऑन का औसत जीवनकाल और बी) ऊपरी और निचले वायुमंडल (पृथ्वी की सतह पर) के मध्य की लंबाई। यह जड़त्वीय फ्रेम एस में विश्राम के समय वायुमंडल पर [[लंबाई संकुचन]] के प्रत्यक्ष अनुप्रयोग और एस' में विश्राम के समय म्यूऑन पर समय के फैलाव की अनुमति देता है।<ref>Leo Sartori (1996), Understanding Relativity: a simplified approach to Einstein's theories, University of California Press, {{ISBN|0-520-20029-2}}, p 9</ref><ref>{{Cite book|author1=Sexl, Roman  |author2=Schmidt, Herbert K. |name-list-style=amp |title=Raum-Zeit-Relativität|year=1979|publisher=Vieweg|location=Braunschweig|isbn=3528172363}}</ref>
म्यूऑन का उद्भव ऊपरी वायुमंडल के साथ [[ब्रह्मांड किरण]] के संघट्‍टन के कारण होता है, जिसके पश्चात म्यूऑन पृथ्वी पर पहुंचते हैं। संभावना है कि म्यूऑन पृथ्वी तक पहुंच सकते हैं, यह उनके अर्ध जीवन पर निर्भर करता है, जो स्वयं दो मात्राओं के सापेक्ष सुधारों द्वारा संशोधित होता है: ए) म्यूऑन का औसत जीवनकाल और बी) ऊपरी और निचले वायुमंडल (पृथ्वी की सतह पर) के मध्य की लंबाई द्वारा यह संशोधित होता है। यह जड़त्वीय फ्रेम S में विश्राम के समय वायुमंडल पर [[लंबाई संकुचन]] के प्रत्यक्ष अनुप्रयोग और S' में विश्राम के समय म्यूऑन पर समय के फैलाव की अनुमति देता है।<ref>Leo Sartori (1996), Understanding Relativity: a simplified approach to Einstein's theories, University of California Press, {{ISBN|0-520-20029-2}}, p 9</ref><ref>{{Cite book|author1=Sexl, Roman  |author2=Schmidt, Herbert K. |name-list-style=amp |title=Raum-Zeit-Relativität|year=1979|publisher=Vieweg|location=Braunschweig|isbn=3528172363}}</ref>
;समय फैलाव और लंबाई संकुचन
;समय फैलाव और लंबाई संकुचन
वायुमंडल की लंबाई: संकुचन सूत्र द्वारा दिया गया है <math>L=L_{0}/\gamma</math>, जहां एल<sub>0</sub> वायुमंडल की [[उचित लंबाई]] है और L इसकी अनुबंधित लंबाई है। यद्यपि S में वातावरण विश्राम अवस्था में है, हमारे पास γ=1 और इसकी उचित लंबाई L है<sub>0</sub> मापा जाता है। चूंकि यह S' में गति में है, हमारे पास γ>1 है और इसकी अनुबंधित लंबाई L' मापी गई है।
वायुमंडल की लंबाई: संकुचन सूत्र द्वारा दिया गया है <math>L=L_{0}/\gamma</math>, जहां एल<sub>0</sub> वायुमंडल की [[उचित लंबाई]] है और L इसकी अनुबंधित लंबाई है। यद्यपि S में वातावरण विश्राम अवस्था में है, हमारे पास γ=1 और इसकी उचित लंबाई L है<sub>0</sub> मापा जाता है। चूंकि यह S' में गति में है, हमारे पास γ>1 है और इसकी अनुबंधित लंबाई L' मापी गई है।

Revision as of 19:42, 1 August 2023

गति और लोरेंत्ज़ कारक γ के मध्य संबंध (और इसलिए चलती घड़ियों का समय विस्तार)।

विशेष सापेक्षता द्वारा अनुमानित समय फैलाव को अधिकांशतः कण जीवनकाल प्रयोगों के माध्यम से सत्यापित किया जाता है। विशेष सापेक्षता के अनुसार, प्रयोगशाला पर्यवेक्षक द्वारा देखी गई दो सिंक्रनाइज़ प्रयोगशाला घड़ियों A और B के मध्य यात्रा करने वाली घड़ी C की दर प्रयोगशाला घड़ी की दरों के सापेक्ष मंद हो जाती है। यद्यपि किसी भी आवधिक प्रक्रिया को घड़ी माना जा सकता है, इसलिए म्यूऑन जैसे अस्थिर कणों का जीवनकाल भी प्रभावित होना चाहिए, जिससे गतिशील म्यूऑन का जीवनकाल विश्राम करने वाले कणों की तुलना में अधिक हो। इस प्रभाव की पुष्टि करने वाले विभिन्न प्रयोग वायुमंडल और कण त्वरक दोनों में किए गए हैं। अन्य प्रकार का समय फैलाव प्रयोग सापेक्षतावादी डॉपलर प्रभाव को मापने वाले इवेस-स्टिलवेल प्रयोगों का समूह है।

वायुमंडलीय परीक्षण

Minkowski diagram
a) View in S
b) View in S′
c) Loedel diagram (In order to make the differences smaller, 0.7c was used instead of 0.995c)

सिद्धांत

म्यूऑन का उद्भव ऊपरी वायुमंडल के साथ ब्रह्मांड किरण के संघट्‍टन के कारण होता है, जिसके पश्चात म्यूऑन पृथ्वी पर पहुंचते हैं। संभावना है कि म्यूऑन पृथ्वी तक पहुंच सकते हैं, यह उनके अर्ध जीवन पर निर्भर करता है, जो स्वयं दो मात्राओं के सापेक्ष सुधारों द्वारा संशोधित होता है: ए) म्यूऑन का औसत जीवनकाल और बी) ऊपरी और निचले वायुमंडल (पृथ्वी की सतह पर) के मध्य की लंबाई द्वारा यह संशोधित होता है। यह जड़त्वीय फ्रेम S में विश्राम के समय वायुमंडल पर लंबाई संकुचन के प्रत्यक्ष अनुप्रयोग और S' में विश्राम के समय म्यूऑन पर समय के फैलाव की अनुमति देता है।[1][2]

समय फैलाव और लंबाई संकुचन

वायुमंडल की लंबाई: संकुचन सूत्र द्वारा दिया गया है , जहां एल0 वायुमंडल की उचित लंबाई है और L इसकी अनुबंधित लंबाई है। यद्यपि S में वातावरण विश्राम अवस्था में है, हमारे पास γ=1 और इसकी उचित लंबाई L है0 मापा जाता है। चूंकि यह S' में गति में है, हमारे पास γ>1 है और इसकी अनुबंधित लंबाई L' मापी गई है।

म्यूऑन का क्षय समय: समय फैलाव सूत्र है , जहां टी0म्यूऑन के साथ चलने वाली घड़ी का उचित समय है, जो इसके उचित फ्रेम में म्यूऑन के औसत क्षय समय के अनुरूप है। यद्यपि म्यूऑन S′ में विरामावस्था में है, हमारे पास γ=1 है और इसका उचित समय T′ है0मापा जाता है। यद्यपि यह S में गति कर रहा है, हमारे पास γ>1 है, इसलिए इसका उचित समय समय T के संबंध में कम है। (तुलना के लिए, पृथ्वी पर आराम कर रहे और म्यूऑन पर विचार किया जा सकता है, जिसे म्यूऑन-एस कहा जाता है। इसलिए, S में इसका क्षय समय म्यूऑन-S' की तुलना में कम है, जबकि S' में यह लंबा है।)

  • एस में, म्यूऑन-एस' का क्षय समय म्यूऑन-एस की तुलना में अधिक लंबा होता है। इसलिए, म्यूऑन-एस' के पास पृथ्वी तक पहुंचने के लिए वायुमंडल की उचित लंबाई पार करने के लिए पर्याप्त समय है।
  • एस' में, म्यूऑन-एस का क्षय समय म्यूऑन-एस' की तुलना में अधिक लंबा होता है। लेकिन यह कोई समस्या नहीं है, क्योंकि वातावरण अपनी उचित लंबाई के संबंध में सिकुड़ा हुआ है। इसलिए, मूविंग वायुमंडल से गुजरने और पृथ्वी तक पहुंचने के लिए म्यूऑन-एस' का तेज़ क्षय समय भी पर्याप्त है।
मिन्कोवस्की आरेख

ऊपरी वायुमंडल के साथ विकिरण की टक्कर से म्यूऑन मूल (ए) पर उभरता है। म्यूऑन S′ में विश्राम अवस्था में है, इसलिए इसकी विश्वरेखा ct′-अक्ष है। ऊपरी वायुमंडल S में विश्राम अवस्था में है, इसलिए इसकी विश्व रेखा ct-अक्ष है। x और x' की अक्षों पर, सभी घटनाएँ मौजूद हैं जो क्रमशः S और S' में A के साथ साथ होती हैं। म्यूऑन और पृथ्वी डी पर मिल रहे हैं। चूंकि पृथ्वी एस में आराम कर रही है, इसकी विश्व रेखा (निचले वायुमंडल के समान) सीटी-अक्ष के समानांतर खींची गई है, जब तक कि यह ्स' और ्स के अक्षों को नहीं काटती।

समय: ही घड़ी की विश्व रेखा पर मौजूद दो घटनाओं के मध्य के अंतराल को उचित समय कहा जाता है, जो विशेष सापेक्षता का महत्वपूर्ण अपरिवर्तनीय है। चूंकि ए पर म्यूऑन की उत्पत्ति और डी पर पृथ्वी के साथ मुठभेड़ म्यूऑन की विश्व रेखा पर है, केवल म्यूऑन के साथ चलने वाली और इस प्रकार एस' में आराम करने वाली घड़ी ही उचित समय टी' का संकेत दे सकती है।0=एडी. इसकी अपरिवर्तनशीलता के कारण, S में भी यह सहमति है कि यह घड़ी घटनाओं के मध्य ठीक उसी समय का संकेत दे रही है, और क्योंकि यह यहाँ गति में है, T'0=AD, S में स्थित घड़ियों द्वारा दर्शाए गए समय T से छोटा है। इसे ct-अक्ष के समानांतर लंबे अंतराल T=BD=AE पर देखा जा सकता है।

लंबाई: घटना बी, जहां पृथ्वी की विश्व रेखा ्स-अक्ष को काटती है, एस में म्यूऑन के उद्भव के साथ-साथ पृथ्वी की स्थिति से मेल खाती है। C, जहां पृथ्वी की विश्व रेखा x′-अक्ष को काटती है, S′ में म्यूऑन के उद्भव के साथ-साथ पृथ्वी की स्थिति से मेल खाती है। लंबाई एल0=S में AB लंबाई L' से अधिक लंबी है=S' में AC.

प्रयोग

फ्रिस्क-स्मिथ प्रयोग के परिणाम। वक्रों की गणना की गई और .

यदि कोई समय फैलाव मौजूद नहीं है, तो उन म्यूऑन को वायुमंडल के ऊपरी क्षेत्रों में क्षय होना चाहिए, हालांकि, समय फैलाव के परिणामस्वरूप वे काफी कम ऊंचाई पर भी काफी मात्रा में मौजूद हैं। उन राशियों की तुलना औसत जीवनकाल के साथ-साथ म्यूऑन के आधे जीवन के निर्धारण की अनुमति देती है। ऊपरी वायुमंडल में मापी गई म्यूऑन की संख्या है, समुद्र तल पर, पृथ्वी के बाकी फ्रेम में यात्रा का समय है जिसके द्वारा म्यूऑन उन क्षेत्रों के मध्य की दूरी तय करते हैं, और म्यूऑन का औसत जीवनकाल है:[3]

रॉसी-हॉल प्रयोग

1940 में [[ इको झील (कोलोराडो) ]] (3240 मीटर) और डेनवर, कोलोराडो में कोलोराडो (1616 मीटर), ब्रूनो रॉसी और डी.बी. हॉल|डी। बी. हॉल ने म्यूऑन (जिसे वे मेसन मानते थे) के सापेक्षिक क्षय को मापा। उन्होंने वायुमंडल में 0.99 c (c प्रकाश की गति) से ऊपर यात्रा करने वाले म्यूऑन को मापा। रॉसी और हॉल ने गुणात्मक तरीके से सापेक्ष गति और समय फैलाव के सूत्रों की पुष्टि की। गतिमान म्यूऑन की गति और जीवनकाल को जानने से उन्हें अपने औसत जीवनकाल की भी गणना करने में मदद मिली - उन्होंने ≈ 2.4 μs प्राप्त किया (आधुनिक प्रयोगों ने इस परिणाम को ≈ 2.2 μs तक सुधार दिया)।[4][5][6][7]

फ्रिस्क-स्मिथ प्रयोग

इस तरह का अधिक सटीक प्रयोग डेविड एच. फ्रिस्क और स्मिथ (1962) द्वारा किया गया था और फिल्म द्वारा प्रलेखित किया गया था।[8] उन्होंने समुद्र तल से 1917 मीटर ऊपर माउंट वाशिंगटन (न्यू हैम्पशायर) पर छह रनों में लगभग 563 म्यूऑन प्रति घंटे की गति मापी। उनकी गतिज ऊर्जा को मापकर, 0.995 c और 0.9954 c के मध्य माध्य म्यूऑन वेग निर्धारित किए गए। समुद्र तल पर कैम्ब्रिज, मैसाचुसेट्स में और माप लिया गया। म्यूऑन को 1917 मी से 0 मी तक का समय चाहिए 6.4 μs. 2.2 μs के औसत जीवनकाल को मानते हुए, यदि समय विस्तार नहीं होता तो केवल 27 म्यूऑन ही इस स्थान तक पहुंचते। हालाँकि, कैम्ब्रिज में प्रति घंटे लगभग 412 म्यूऑन का आगमन हुआ, जिसके परिणामस्वरूप समय का फैलाव कारक हुआ 8.8±0.8.

फ्रिस्क और स्मिथ ने दिखाया कि यह विशेष सापेक्षता की भविष्यवाणियों के अनुरूप है: माउंट वाशिंगटन पर 0.995 डिग्री सेल्सियस से 0.9954 डिग्री सेल्सियस पर यात्रा करने वाले म्यूऑन के लिए समय विस्तार कारक लगभग 10.2 है। कैंब्रिज पहुंचने तक उनकी गतिज ऊर्जा और इस प्रकार उनका वेग वायुमंडल के साथ संपर्क के कारण 0.9881 डिग्री सेल्सियस और 0.9897 डिग्री सेल्सियस तक कम हो गया, जिससे फैलाव कारक घटकर 6.8 हो गया। तो प्रारंभ (≈ 10.2) और लक्ष्य (≈ 6.8) के मध्य का औसत समय फैलाव कारक 8.4±2 त्रुटियों के मार्जिन के भीतर मापा परिणाम के साथ समझौते में, उनके द्वारा निर्धारित किया गया था (क्षय वक्र की गणना के लिए उपरोक्त सूत्र और छवि देखें)।[9]

अन्य प्रयोग

तब से, स्नातक शिक्षा प्रयोगों में वायुमंडल में म्यूऑन के औसत जीवनकाल और समय के फैलाव के कई माप किए गए हैं।[3][10]

त्वरक और परमाणु घड़ी परीक्षण

समय फैलाव और सीपीटी समरूपता

म्यूऑन और विभिन्न प्रकार के कणों का उपयोग करके कण त्वरक में कण क्षय का अधिक सटीक माप किया गया है। समय फैलाव की पुष्टि के अलावा, सकारात्मक और नकारात्मक कणों के जीवनकाल की तुलना करके सीपीटी समरूपता की भी पुष्टि की गई। इस समरूपता के लिए आवश्यक है कि कणों और उनके प्रतिकणों की क्षय दर समान हो। सीपीटी इनवेरिएंस के उल्लंघन से लोरेंट्ज़ इनवेरिएंस और इस प्रकार विशेष सापेक्षता का उल्लंघन भी होगा।

Pion Kaon Muon
Durbin et al. (1952)[11]

Eckhause et al. (1965)[12]

Nordberg et al. (1967)[13]

Greenburg et al. (1969)[14]

Ayres et al. (1971)[15]

Burrowes et al. (1959)[16]

Nordin (1961)[17]

Boyarski et al. (1962)[18]

Lobkowicz et al. (1969)[19]

Ott et al. (1971)[20]

Skjeggestad et al. (1971)[21]

Geweniger et al. (1974)[22]

Carithers et al. (1975)[23]

Lundy (1962)[24]

Meyer et al. (1963)[25]

Eckhause et al. (1963)[26]

Balandin et al. (1974)[27]

आज, सापेक्ष ऊर्जा और संवेग के परीक्षणों के साथ-साथ कण त्वरक में कणों के समय विस्तार की नियमित रूप से पुष्टि की जाती है, और सापेक्ष वेग पर कण प्रयोगों के विश्लेषण में इस पर विचार करना अनिवार्य है।

जुड़वां विरोधाभास और चलती घड़ियाँ

बेली एट अल. (1977) ने सर्न म्यूऑन भंडारण की अंगूठी में लूप के चारों ओर भेजे गए सकारात्मक और नकारात्मक म्यूऑन के जीवनकाल को मापा। इस प्रयोग ने समय के फैलाव और जुड़वां विरोधाभास दोनों की पुष्टि की, अर्थात यह परिकल्पना कि दूर भेजी गई और अपनी प्रारंभिक स्थिति में वापस आने वाली घड़ियाँ आराम करने वाली घड़ी के संबंध में धीमी हो जाती हैं।[28][29]

जुड़वां विरोधाभास के अन्य मापों में गुरुत्वाकर्षण समय का फैलाव भी शामिल है।

हाफेल-कीटिंग प्रयोग में, वास्तविक सीज़ियम-बीम परमाणु घड़ियों को दुनिया भर में उड़ाया गया और स्थिर घड़ी की तुलना में अपेक्षित अंतर पाया गया।

घड़ी परिकल्पना - त्वरण के प्रभाव का अभाव

घड़ी की परिकल्पना बताती है कि त्वरण की सीमा समय के फैलाव के मूल्य को प्रभावित नहीं करती है। ऊपर उल्लिखित अधिकांश पूर्व प्रयोगों में, क्षयकारी कण जड़त्वीय ढाँचे में थे, अर्थात् अत्वरित। हालाँकि, बेली एट अल में। (1977) कण ~10 तक के अनुप्रस्थ त्वरण के अधीन थे18जी. यद्यपि परिणाम वही था, यह दिखाया गया कि त्वरण का समय फैलाव पर कोई प्रभाव नहीं पड़ता है।[28]इसके अलावा, रोस एट अल। (1980) ने सिग्मा बेरियनों के क्षय को मापा, जो 0.5 और 5.0 × 10 के मध्य अनुदैर्ध्य त्वरण के अधीन थे।15g. फिर, सामान्य समय फैलाव से कोई विचलन नहीं मापा गया।[30]

यह भी देखें

  • विशेष सापेक्षता का परीक्षण

संदर्भ

  1. ↑ Leo Sartori (1996), Understanding Relativity: a simplified approach to Einstein's theories, University of California Press, ISBN 0-520-20029-2, p 9
  2. ↑ Sexl, Roman & Schmidt, Herbert K. (1979). Raum-Zeit-Relativität. Braunschweig: Vieweg. ISBN 3528172363.
  3. ↑ 3.0 3.1 Easwar, Nalini; Macintire, Douglas A. (1991). "Study of the effect of relativistic time dilation on cosmic ray muon flux – An undergraduate modern physics experiment". American Journal of Physics. 59 (7): 589–592. Bibcode:1991AmJPh..59..589E. doi:10.1119/1.16841.
  4. ↑ Rossi, B.; Hall, D. B. (1941). "संवेग के साथ मेसोट्रॉन के क्षय की दर में परिवर्तन". Physical Review. 59 (3): 223–228. Bibcode:1941PhRv...59..223R. doi:10.1103/PhysRev.59.223.
  5. ↑ Rossi, B.; Greisen, K.; Stearns, J. C.; Froman, D. K.; Koontz, P. G. (1942). "मेसोट्रॉन जीवनकाल के आगे के माप". Physical Review. 61 (11–12): 675–679. Bibcode:1942PhRv...61..675R. doi:10.1103/PhysRev.61.675.
  6. ↑ Rossi, B.; Nereson, N. (1942). "मेसोट्रॉन के विघटन वक्र का प्रायोगिक निर्धारण". Physical Review. 62 (9–10): 417–422. Bibcode:1942PhRv...62..417R. doi:10.1103/PhysRev.62.417.
  7. ↑ Rossi, B.; Nereson, N. (1943). "मेसोट्रॉन के विघटन वक्र पर आगे के माप". Physical Review. 64 (7–8): 199–201. Bibcode:1943PhRv...64..199N. doi:10.1103/PhysRev.64.199.
  8. ↑ "Time Dilation, An Experiment With Mu - Mesons (1962)". The Science Teaching Center, MIT. Retrieved 20 February 2022.
  9. ↑ Frisch, D. H.; Smith, J. H. (1963). "Measurement of the Relativistic Time Dilation Using μ-Mesons". American Journal of Physics. 31 (5): 342–355. Bibcode:1963AmJPh..31..342F. doi:10.1119/1.1969508.
  10. ↑ Coan, Thomas; Liu, Tiankuan; Ye, Jingbo (2006). "स्नातक प्रयोगशाला में म्यूऑन लाइफटाइम मापन और समय फैलाव प्रदर्शन के लिए एक कॉम्पैक्ट उपकरण". American Journal of Physics. 74 (2): 161–164. arXiv:physics/0502103. Bibcode:2006AmJPh..74..161C. doi:10.1119/1.2135319. S2CID 30481535.
  11. ↑ Durbin, R. P.; Loar, H. H.; Havens, W. W. (1952). "The Lifetimes of the π+ and π−Mesons". Physical Review. 88 (2): 179–183. Bibcode:1952PhRv...88..179D. doi:10.1103/PhysRev.88.179.
  12. ↑ Eckhause, M.; Harris, R. J., Jr.; Shuler, W. B.; Siegel, R. T.; Welsh, R. E. (1967). "Remeasurement of the π+ lifetime". Physics Letters. 19 (4): 348–350. Bibcode:1965PhL....19..348E. doi:10.1016/0031-9163(65)91016-4. hdl:2060/19660009017.{{cite journal}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
  13. ↑ Nordberg, M. E.; Lobkowicz, F.; Burman, R. L. (1967). "Remeasurement of the π+ lifetime". Physics Letters B. 24 (11): 594–596. Bibcode:1967PhLB...24..594N. doi:10.1016/0370-2693(67)90401-7.
  14. ↑ Greenberg, A. J.; Ayres, D. S.; Cormack, A. M.; Kenney, R. W.; Caldwell, D. O.; Elings, V. B.; Hesse, W. P.; Morrison, R. J. (1969). "Charged-Pion Lifetime and a Limit on a Fundamental Length". Physical Review Letters. 23 (21): 1267–1270. Bibcode:1969PhRvL..23.1267G. doi:10.1103/PhysRevLett.23.1267.
  15. ↑ Ayres, D. S.; Cormack, A. M.; Greenberg, A. J.; Kenney, R. W.; Caldwell, D. O.; Elings, V. B.; Hesse, W. P.; Morrison, R. J. (1971). "Measurements of the Lifetimes of Positive and Negative Pions". Physical Review D. 3 (5): 1051–1063. Bibcode:1971PhRvD...3.1051A. doi:10.1103/PhysRevD.3.1051.
  16. ↑ Burrowes, H. C.; Caldwell, D. O.; Frisch, D. H.; Hill, D. A.; Ritson, D. M.; Schluter, R. A. (1959). "K-Meson-Nucleon Total Cross Sections from 0.6 to 2.0 Bev". Physical Review Letters. 2 (3): 117–119. Bibcode:1959PhRvL...2..117B. doi:10.1103/PhysRevLett.2.117.
  17. ↑ Nordin, Paul (1961). "S- and P-Wave Interactions of K- Mesons in Hydrogen". Physical Review. 123 (6): 2168–2176. Bibcode:1961PhRv..123.2168N. doi:10.1103/PhysRev.123.2168. S2CID 122751158.
  18. ↑ Boyarski, A. M.; Loh, E. C.; Niemela, L. Q.; Ritson, D. M.; Weinstein, R.; Ozaki, S. (1962). "Study of the K+ Decay". Physical Review. 128 (5): 2398–2402. Bibcode:1962PhRv..128.2398B. doi:10.1103/PhysRev.128.2398.
  19. ↑ Lobkowicz, F.; Melissinos, A. C.; Nagashima, Y.; Tewksbury, S.; von Briesen, H.; Fox, J. D. (1969). "Precise Measurement of the K+K- Lifetime Ratio". Physical Review. 185 (5): 1676–1686. Bibcode:1969PhRv..185.1676L. doi:10.1103/PhysRev.185.1676.
  20. ↑ Ott, R. J.; Pritchard, T. W. (1971). "Precise Measurement of the K+ Lifetime". Physical Review D. 3 (1): 52–56. Bibcode:1971PhRvD...3...52O. doi:10.1103/PhysRevD.3.52.
  21. ↑ Skjeggestad, O.; James, F.; Montanet, L.; Paul, E.; Saetre, P.; Sendall, D. M.; Burgun, G.; Lesquoy, E.; Muller, A.; Pauli, E.; Zylberajch, S. (1972). "Measurement of the KSO mean life". Nuclear Physics B. 48 (2): 343–352. Bibcode:1972NuPhB..48..343S. doi:10.1016/0550-3213(72)90174-5.
  22. ↑ Geweniger, C.; Gjesdal, S.; Presser, G.; Steffen, P.; Steinberger, J.; Vannucci, F.; Wahl, H.; Eisele, F.; Filthuth, H.; Kleinknecht, K.; Lüth, V.; Zech, G. (1974). "A new determination of the Ko --> π+π- decay parameters". Physics Letters B. 48 (5): 487–491. Bibcode:1974PhLB...48..487G. doi:10.1016/0370-2693(74)90385-2.
  23. ↑ Carithers, W. C.; Modis, T.; Nygren, D. R.; Pun, T. P.; Schwartz, E. L.; Sticker, H.; Christenson, J. H. (1975). "Measurement of the Phase of the CP-Nonconservation Parameter η+- and the KS Total Decay Rate". Physical Review Letters. 34 (19): 1244–1246. Bibcode:1975PhRvL..34.1244C. doi:10.1103/PhysRevLett.34.1244.
  24. ↑ Lundy, R. A. (1962). "Precision Measurement of the μ+ Lifetime". Physical Review. 125 (5): 1686–1696. Bibcode:1962PhRv..125.1686L. doi:10.1103/PhysRev.125.1686.
  25. ↑ Meyer, S. L.; Anderson, E. W.; Bleser, E.; Lederman, I. M.; Rosen, J. L.; Rothberg, J.; Wang, I.-T. (1963). "Precision Lifetime Measurements on Positive and Negative Muons". Physical Review. 132 (6): 2693–2698. Bibcode:1963PhRv..132.2693M. doi:10.1103/PhysRev.132.2693.
  26. ↑ Eckhause, M.; Filippas, T. A.; Sutton, R. B.; Welsh, R. E. (1963). "Measurements of Negative-Muon Lifetimes in Light Isotopes". Physical Review. 132 (1): 422–425. Bibcode:1963PhRv..132..422E. doi:10.1103/PhysRev.132.422.
  27. ↑ Balandin, M. P.; Grebenyuk, V. M.; Zinov, V. G.; Konin, A. D.; Ponomarev, A. N. (1974). "Measurement of the lifetime of the positive muon". Soviet Physics JETP. 40: 811. Bibcode:1975JETP...40..811B.
  28. ↑ 28.0 28.1 Bailey, H.; Borer, K.; Combley F.; Drumm H.; Krienen F.; Lange F.; Picasso E.; Ruden W. von; Farley F. J. M.; Field J. H.; Flegel W. & Hattersley P. M. (1977). "एक वृत्ताकार कक्षा में सकारात्मक और नकारात्मक म्यूऑन के लिए सापेक्ष समय फैलाव का मापन". Nature. 268 (5618): 301–305. Bibcode:1977Natur.268..301B. doi:10.1038/268301a0. S2CID 4173884.
  29. ↑ Bailey, J.; Borer, K.; Combley, F.; Drumm, H.; Eck, C.; Farley, F. J. M.; Field, J. H.; Flegel, W.; Hattersley, P. M.; Krienen, F.; Lange, F.; Lebée, G.; McMillan, E.; Petrucci, G.; Picasso, E.; Rúnolfsson, O.; von Rüden, W.; Williams, R. W.; Wojcicki, S. (1979). "CERN म्यूऑन स्टोरेज रिंग पर अंतिम रिपोर्ट जिसमें असामान्य चुंबकीय क्षण और म्यूऑन का विद्युत द्विध्रुवीय क्षण और सापेक्ष समय फैलाव का प्रत्यक्ष परीक्षण शामिल है". Nuclear Physics B. 150: 1–75. Bibcode:1979NuPhB.150....1B. doi:10.1016/0550-3213(79)90292-X.
  30. ↑ Roos, C. E.; Marraffino, J.; Reucroft, S.; Waters, J.; Webster, M. S.; Williams, E. G. H. (1980). "σ+/- lifetimes and longitudinal acceleration". Nature. 286 (5770): 244–245. Bibcode:1980Natur.286..244R. doi:10.1038/286244a0. S2CID 4280317.


बाहरी संबंध

Retrieved from ‘https://www.vigyanwiki.in/index.php?title=समय_प्रसार_का_प्रायोगिक_परीक्षण&oldid=243337’