निषिद्ध तंत्र: Difference between revisions

Latest revision as of 17:25, 29 August 2023

स्पेक्ट्रोस्कोपी में, निषिद्ध तंत्र (निषिद्ध पारगमन या निषिद्ध रेखा) वर्णक्रमीय रेखा है जो परमाणु नाभिकों, परमाणुओं या अणुओं द्वारा फोटॉन के अवशोषण या उत्सर्जन से जुड़ी होती है जो पारगमन से चलती है जिसे किसी विशेष चयनित नियम द्वारा अनुमति नहीं है परन्तु यदि उस नियम से जुड़ा अनुमान नहीं बनाया गया है तो इसकी अनुमति दी जाती हैं।^[1] उदाहरण के लिए, ऐसी स्थिति में, जहां सामान्य निकटता के अनुसार (जैसे कि प्रकाश के साथ परस्पर क्रिया के लिए विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण), प्रक्रिया नहीं हो सकती है, परन्तु समीपता के उच्च स्तर पर (जैसे चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण, या विद्युत चतुर्भुज) प्रक्रिया की अनुमति है जो निम्न स्तर पर कार्य करता है।

उदाहरण के लिए अँधेरे में चमकने वाले फास्फोरसयुक्त पदार्थ,^[2] जो प्रकाश को अवशोषित करते हैं और एक उत्तेजित अवस्था बनाते हैं जिसके क्षय में एक चक्रण (भौतिकी) घुमाव सम्मलित होता हैं, और इसलिए विद्युत द्विध्रुव परिवर्तन द्वारा निषिद्ध किया जाता है। परिणामतः प्रकाश का उत्सर्जन धीरे-धीरे मिनटों या घंटों में होता है।

क्या एक परमाणु नाभिक, परमाणु या अणु को उत्तेजित अवस्था में पहुँचाना चाहिए और क्या परिवर्तन को नाममात्र ही निषिद्ध करना चाहिए, तब भी उनके सहज घटित होने की संभावना कम होती है। अधिक उपयुक्त रूप से, एक निश्चित संभावना है कि इस प्रकार की उत्तेजित इकाई प्रति इकाई समय में कम ऊर्जा अवस्था में एक निषिद्ध परिवर्तन करेगी; परिभाषा के अनुसार, चयन नियमों द्वारा अनुमत किसी भी परिवर्तन के लिए यह संभावना बहुत कम है। इसलिए, यदि कोई अवस्था एक अनुमत परिवर्तन (या अन्यथा, उदाहरण के लिए टक्करों के माध्यम से) के माध्यम से उत्तेजित कर सकता है, तो किसी भी परिवर्तन के होने से पहने लगभग निश्चित रूप से यह निषिद्ध मार्ग से घटित होता हैं। फिर भी, अधिकांश निषिद्ध संक्रमण केवल अपेक्षाकृत संभावना नहीं हैं: ऐसी अवस्था जो केवल इस तरह से क्षय कर सकते हैं (तथाकथित मितस्थायी अवस्था) जिनका जीवनकाल साधारणतया क्रमसः मिलीसेकंड से सेकंड तक होता है, जो की अनुमत परिवर्तन के माध्यम से क्षय के लिए एक माइक्रोसेकंड से कम होता हैं। कुछ रेडियोधर्मी क्षय प्रणालियों में, निषेध के कई स्तर प्रत्येक अतिरिक्त इकाई के लिए परिमाण के कई क्रमो के द्वारा जीवन काल को बढ़ा सकते हैं, जिसके द्वारा चयन नियमों के अनुसार सबसे अधिक अनुमत प्रणाली से बाहर परिवर्तन होता है। इस तरह के उत्साहित अवस्थाये वर्षों तक या यहां तक कि कई अरब वर्षों तक (बहुत लंबे समय तक मापा जा सकता है) रह सकती हैं।

रेडियोधर्मी क्षय में

गामा क्षय

उत्तेजित परमाणु नाभिक के गामा क्षय की दर को कम करने की सबसे साधारण प्रकार, उत्तेजित अवस्था के लिए क्षय मार्ग की कमी हैं जो परमाणु गति को 1 क्वांटम इकाई की सबसे साधारण (अनुमत) h चक्रीय कोणीय गति में परिवर्तित कर देता है , और इस प्रकार नाभिक के लिए एक मितस्थायी आइसोमर के अस्तित्व को संभव बनाता है। गामा-किरण फोटॉन उत्सर्जित करने के लिए इस तरह का परिवर्तन आवश्यक है, जिसकी इस प्रणाली में 1 इकाई का चक्रण है। कोणीय संवेग में 2, 3, 4, और अधिक इकाइयों के अभिन्न परिवर्तन संभव हैं (उत्सर्जित फोटॉन अतिरिक्त कोणीय गति को ले जाते हैं), परन्तु 1 इकाई से अधिक के परिवर्तनों को वर्जित परिवर्तन के रूप में जाना जाता है। निषिद्धता की प्रत्येक कोण (चक्रण की अतिरिक्त इकाई 1 से बड़ी होती है, जो उत्सर्जित गामा किरण को ले जानी चाहिए) परिमाण के लगभग 5 क्रमो द्वारा क्षय दर को रोकती है।^[3] टा-180m के समस्थानिकों के क्षय में 8 इकाइयों का उच्चतम ज्ञात चक्रण परिवर्तन होता है, जो 10³⁵ के दर से करक के इसके क्षय को कम कर देता हैं, जो की 1 इकाई से जुड़ा होता हैं, जिससे की एक प्राकृतिक गामा के अतिरिक्त 10^-12 सेकेंड का जीवनकाल कम हो करके, इसका आधा जीवन 10²³ सेकंड से अधिक अथवा कम से कम 3 x 10¹⁵ वर्ष हो जाता हैं, और इस प्रकार क्षय को संरक्षित करना अभी शेष हैं।

यद्यपि 2, 3, 4, आदि के परमाणु कोणीय संवेग परिवर्तन के साथ गामा क्षय निषिद्ध है, वे केवल अपेक्षाकृत वर्जित हैं, परन्तु 1 इकाई के सामान्य अनुमत परिवर्तन की तुलना में धीमी दर के साथ कार्य करते हैं। चूकि, गामा उत्सर्जन पूर्ण रूप से प्रतिबंधित है, जब नाभिक प्रारम्भ होता है और शून्य-चक्रण स्थिति में समाप्त होता है, तब ऐसा उत्सर्जन कोणीय गति को संरक्षित नहीं करता हैं। ये परिवर्तन गामा क्षय द्वारा नहीं हो सकते हैं, लेकिन किसी अन्य मार्ग से आगे बढ़ना चाहिए, जैसे कि कुछ कार्यो में बीटा क्षय, या आंतरिक रूपांतरण में, जहां बीटा क्षय का स्वीकृत नहीं किया जाता है।

बीटा क्षय

बीटा क्षय को उत्सर्जित विकिरण के L-मान के अनुसार वर्गीकृत किया जाता हैं। गामा क्षय के विपरीत, बीटा क्षय शून्य के चक्रण के साथ एक नाभिक से आगे जा सकता है और यहां तक कि नाभिक के लिए समानता भी शून्य चक्रण और समता (फर्मी परिवर्तन) के साथ हो सकता है। यह संभव है क्योंकि उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो चक्रण के विपरीत हो सकते हैं (शून्य का एक विकिरण कुल कोणीय गति देता हैं), इस प्रकार प्रारंभिक अवस्था के कोणीय वेग संरक्षित रहता हैं भले ही नाभिक उत्सर्जन से पहले और बाद में शून्य-चक्रण पर रहता है। इस प्रकार का उत्सर्जन पूर्ण-अनुमत है जिसका अर्थ है कि यह नाभिक में सबसे तीव्र प्रकार का बीटा क्षय है जो बीटा क्षय प्रक्रिया के साथ प्रोटॉन/न्यूट्रॉन अनुपात में परिवर्तन के लिए अतिसंवेदनशील होते हैं।

बीटा क्षय में उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो का अगला संभावित कुल कोणीय संवेग 1 (इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो एक ही दिशा में घूमना) का एक संयुक्त चक्रण हैं, और यह अनुमत हैं। इस प्रकार का उत्सर्जन (गैमो-टेलर परिवर्तन) क्षतिपूर्ति के लिए परमाणु चक्रण को 1 से परिवर्तित देता है। उत्सर्जित विकिरण (2, 3, 4, आदि) के उच्च कोणीय संवेग वाली अवस्थाये वर्जित हैं और उनके बढ़ते कोणीय संवेग द्वारा निषिद्धता की के कोण में दर्शाये गए हैं।

विशेष रूप से, $L > 0$ पर क्षय को वर्जित कहा जाता है। नाभिकीय चयन नियमो के लिए दो से अधिक L-मानों की आवश्यकता होती है, जिसके साथ दोनों नाभिकीय चक्रणों ( $J$ ) और समता (भौतिकी) (π) में परिवर्तित होते हैं।L-वे निषिद्ध परिवर्तन के लिए चयन नियम होता हैं - $\Delta J=L-1,L,L+1;\Delta \pi =(-1)^{L},$

जहा $Δπ = 1$ या $-1$ क्रमशः समता परिवर्तन या समता अपरिवर्तन के अनुरूप नहीं है। जैसा कि उल्लेख किया गया है, फर्मी का विशेष प्रकार 0⁺ → 0⁺ परिवर्तन (जो गामा क्षय में बिल्कुल वर्जित है) को बीटा क्षय के लिए विशेष-अनुमत के रूप में संदर्भित किया जाता है, और यदि बीटा क्षय संभव है तो यह बहुत तेज़ी से होता है। निम्न तालिका Δ $J$ और Δπ के पहले कुछ मानों के लिए मान $L$ को सूचीबद्ध करता हैं:

निसिद्धता	Δ $J$	Δπ
विशेषअनुमति	0⁺ → 0⁺	नहीं
अनुमति	0, 1	नहीं
प्रथम अनुमति	0, 1, 2	हाँ
द्वितीय अनुमति	1, 2, 3	नहीं
तृतीय अनुमति	2, 3, 4	हाँ

गामा क्षय की तरह, बढ़ती निषिद्धता की प्रत्येक डिग्री परिमाण के लगभग 4 से 5 आदेशों के कारक द्वारा सम्मिलित बीटा क्षय प्रक्रिया के अर्ध जीवन को बढ़ाती है।^[4]

प्रयोगशाला में दोहरा बीटा क्षय देखा गया है, उदा; में ⁸²
Se
है। ^[5] भू-रासायनिक प्रयोगों ने कई समस्थानिकों में इस दुर्लभ प्रकार के निषिद्ध क्षय को भी पाया है।^[6] औसत अर्ध जीवन के साथ 10¹⁸ साल से अत्यधिक है।

ठोस अवस्था भौतिकी में

एर्बियम और निओडीनियम जैसे दुर्लभ पृथ्वी परमाणुओं में निषिद्ध संक्रमण उन्हें ठोस-अवस्था आवरण मीडिया के लिए अपमिश्रक के रूप में उपयोगी बनाते हैं।^[7] ऐसे मीडिया में, परमाणुओं को आव्यूह में रखा जाता है जो उन्हें टकराव से अउत्तेजक होने से रोकता है, और उनके उत्तेजित अवस्था का लंबा अर्ध जीवन उत्तेजित परमाणुओं की बड़ी संख्या बनाने के लिए वैकल्पिक रूप से पंप करना सरल बनाता है। नियोडिमियम अपमिश्रण कांच नियोडिमियम परमाणु के भीतर निषिद्ध f-f परिवर्तन से अपने असामान्य रंग को प्राप्त करता है, और इसका उपयोग अत्यधिक उच्च शक्ति ठोस अवस्था लेसरों में किया जाता है। समरूपता द्वारा बल्क अर्धचालक परिवर्तन को भी प्रतिबंधित किया जा सकता है, जो अवशोषण स्पेक्ट्रम के कार्यात्मक रूप को बदलते हैं, जैसा कि तौक प्लॉट में दिखाया जा सकता है।

खगोल भौतिकी और परमाणु भौतिकी में

अत्यधिक कम घनत्व वाली गैसों और प्लाज्मा (भौतिकी) में निषिद्ध उत्सर्जन रेखाएँ देखी गई हैं, या तो बाहरी स्थान में या पृथ्वी के अत्यधिक ऊपरी वातावरण में देखीं जा सकती हैं।^[8]अंतरिक्ष के वातावरण में, घनत्व सिर्फ कुछ परमाणु प्रति घन सेंटीमीटर हो सकते हैं, जिससे परमाणु टकराव की संभावना कम हो जाती है। ऐसी परिस्थितियों में, एक बार एक परमाणु या अणु किसी भी कारण से स्थायी अवस्था में उत्तेजित हो जाता है, तो निषिद्ध-रेखा फोटॉन उत्सर्जित करके इसका क्षय होना लगभग निश्चित है। चूँकि स्थायी अवस्थाएं सामान्य हैं, निषिद्ध परिवर्तन अंतरिक्ष में अति निम्न घनत्व गैस द्वारा उत्सर्जित फोटॉनों का महत्वपूर्ण प्रतिशत है। अत्यधिक आवेशित आयनों में निषिद्ध परिवर्तन जिसके परिणामस्वरूप प्रत्यक्ष, वैक्यूम-पराबैंगनी, सामान्य एक्स-रे और एक्स-रे फोटॉन का उत्सर्जन होता है, कुछ प्रयोगशाला उपकरणों जैसे इलेक्ट्रॉन बीम आयन जाल में नियमित रूप से देखे जाते हैं। ^[9] और आयन भंडारण के छल्ले, जहां दोनों ही कथनों में अवशिष्ट गैस घनत्व पर्याप्त रूप से कम है, निषिद्ध रेखा उत्सर्जन के लिए परमाणुओं के टकराव रूप से अउत्तेजित होने से पहले होता है। लेजर स्पेक्ट्रोस्कोपी तकनीकों का उपयोग करते हुए, निषिद्ध परिवर्तन का उपयोग परमाणु घड़ियों और क्वांटम घड़ियों को स्थिर करने के लिए किया जाता है जिनकी वर्तमान में उच्चतम सटीकता उपलब्ध है।

नाइट्रोजन की निषिद्ध रेखाएँ ([N II] 654.8 और 658.4 nm पर), सल्फर ([S II] 671.6 और 673.1 nm पर), और ऑक्सीजन ([O II] 372.7 nm पर, और दोगुनी आयनीकृत ऑक्सीजन|[O III] पर 495.9 और 500.7nm) सामान्यतौर पर खगोल भौतिकी प्लाज्मा में देखे जाते हैं। ये रेखाएँ ग्रहीय नीहारिकाओं और H ll ऊर्जा संतुलन के लिए महत्वपूर्ण हैं। निषिद्ध21-सेमी हाइड्रोजन लाइन विशेष रूप से रेडियो खगोल विज्ञान के लिए महत्वपूर्ण है क्योंकि यह बहुत ठंडी प्राकृतिक हाइड्रोजन गैस को देखने की अनुमति देती है। इसके अतिरिक्त, [O I] और [S II] की उपस्थिति टी-टौरी सितारों के स्पेक्ट्रा में निषिद्ध रेखाओं का अर्थ कम गैस घनत्व है।

अंकन

प्रश्न में परमाणु या आणविक प्रजातियों के चारों ओर वर्गाकार कोष्ठक लगाकर निषिद्ध रेखा परिवर्तन को अंकित किया जाता है, उदा; [O III] या [S II]है।^[8]

संदर्भ

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Gillaspy, John, editor, Trapping Highly Charged Ions: Fundamentals and Applications, Edited by John Gillaspy. Published by Nova Science Publishers, Inc., Huntington, NY, 1999, ISBN 1-56072-725-X.
Wolfgang Quint, Manuel Vogel, editors, Fundamental Physics in Particle Traps, Springer Tracts in Modern Physics, Volume 256 2014, ISBN 978-3-642-45200-0.

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 {{Short description|Quantum transitions that are not allowed in the most direct mechanism}}
-[[स्पेक्ट्रोस्कोपी]] में, निषिद्ध तंत्र (निषिद्ध पारगमन  या निषिद्ध रेखा) [[वर्णक्रमीय रेखा]] है जो [[परमाणु नाभिक|परमाणु नाभिकों]], परमाणुओं या [[अणु]]ओं द्वारा फोटॉन के अवशोषण या उत्सर्जन से जुड़ी होती है जो पारगमन से चलती है जिसे किसी विशेष [[चयन नियम|चयनित नियम]] द्वारा अनुमति नहीं है परन्तु यदि उस नियम से जुड़ा अनुमान नहीं बनाया गया है तो इसकी अनुमति दी जाती हैं।<ref name="BunkerJensen2006">{{cite book|author1=Philip R. Bunker|author2=Per Jensen|title=आणविक समरूपता और स्पेक्ट्रोस्कोपी|url=https://books.google.com/books?id=FZEI7VmjNyMC&pg=PA414|year=2006|publisher=NRC Research Press|isbn=978-0-660-19628-2|page=414}}</ref> उदाहरण के लिए, ऐसी स्थिति में, जहां सामान्य  निकटता  के अनुसार (जैसे कि प्रकाश के साथ परस्पर क्रिया के लिए विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण), प्रक्रिया नहीं हो सकती है, परन्तु समीपता के उच्च स्तर पर (जैसे चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण, या विद्युत चतुर्भुज) प्रक्रिया की अनुमति है जो निम्न स्तर पर कार्य करता है।
+[[स्पेक्ट्रोस्कोपी]] में, '''निषिद्ध तंत्र''' (निषिद्ध पारगमन या निषिद्ध रेखा) [[वर्णक्रमीय रेखा]] है जो [[परमाणु नाभिक|परमाणु नाभिकों]], परमाणुओं या [[अणु]]ओं द्वारा फोटॉन के अवशोषण या उत्सर्जन से जुड़ी होती है जो पारगमन से चलती है जिसे किसी विशेष [[चयन नियम|चयनित नियम]] द्वारा अनुमति नहीं है परन्तु यदि उस नियम से जुड़ा अनुमान नहीं बनाया गया है तो इसकी अनुमति दी जाती हैं।<ref name="BunkerJensen2006">{{cite book|author1=Philip R. Bunker|author2=Per Jensen|title=आणविक समरूपता और स्पेक्ट्रोस्कोपी|url=https://books.google.com/books?id=FZEI7VmjNyMC&pg=PA414|year=2006|publisher=NRC Research Press|isbn=978-0-660-19628-2|page=414}}</ref> उदाहरण के लिए, ऐसी स्थिति में, जहां सामान्य निकटता के अनुसार (जैसे कि प्रकाश के साथ परस्पर क्रिया के लिए विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण), प्रक्रिया नहीं हो सकती है, परन्तु समीपता के उच्च स्तर पर (जैसे चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण, या विद्युत चतुर्भुज) प्रक्रिया की अनुमति है जो निम्न स्तर पर कार्य करता है।
-उदाहरण  के  लिए अँधेरे में चमकने वाले [[Index.php?title=फास्फोरसयुक्त चमक|फास्फोरसयुक्त पदार्थ]],<ref name="LisenskyPatel1996">{{cite journal|last1=Lisensky|first1=George C.|last2=Patel|first2=Manish N.|last3=Reich|first3=Megan L.|title=Experiments with Glow-in-the-Dark Toys: Kinetics of Doped ZnS Phosphorescence|journal=Journal of Chemical Education|volume=73|issue=11|year=1996|pages=1048|issn=0021-9584|doi=10.1021/ed073p1048|bibcode=1996JChEd..73.1048L}}</ref> जो प्रकाश को अवशोषित करते हैं और एक उत्तेजित अवस्था बनाते हैं जिसके क्षय में एक [[स्पिन (भौतिकी)|चक्रण (भौतिकी)]] घुमाव सम्मलित होता हैं, और इसलिए विद्युत द्विध्रुव परिवर्तन द्वारा निषिद्ध किया जाता है। परिणामतः प्रकाश का उत्सर्जन धीरे-धीरे मिनटों या घंटों में होता है।
+उदाहरण के लिए अँधेरे में चमकने वाले [[Index.php?title=फास्फोरसयुक्त चमक|फास्फोरसयुक्त पदार्थ]],<ref name="LisenskyPatel1996">{{cite journal|last1=Lisensky|first1=George C.|last2=Patel|first2=Manish N.|last3=Reich|first3=Megan L.|title=Experiments with Glow-in-the-Dark Toys: Kinetics of Doped ZnS Phosphorescence|journal=Journal of Chemical Education|volume=73|issue=11|year=1996|pages=1048|issn=0021-9584|doi=10.1021/ed073p1048|bibcode=1996JChEd..73.1048L}}</ref> जो प्रकाश को अवशोषित करते हैं और एक उत्तेजित अवस्था बनाते हैं जिसके क्षय में एक [[स्पिन (भौतिकी)|चक्रण (भौतिकी)]] घुमाव सम्मलित होता हैं, और इसलिए विद्युत द्विध्रुव परिवर्तन द्वारा निषिद्ध किया जाता है। परिणामतः प्रकाश का उत्सर्जन धीरे-धीरे मिनटों या घंटों में होता है।
-क्या एक [[परमाणु नाभिक]], परमाणु या अणु को एक उत्तेजित अवस्था में पहुँचाना चाहिए और क्या परिवर्तन को नाममात्र ही निषिद्ध करना चाहिए, तब भी उनके सहज  घटित होने की संभावना कम होती है। अधिक उपयुक्त रूप से, एक निश्चित संभावना है कि इस प्रकार की उत्तेजित इकाई प्रति इकाई समय में कम ऊर्जा अवस्था में एक निषिद्ध परिवर्तन करेगी; परिभाषा के अनुसार, चयन नियमों द्वारा अनुमत किसी भी परिवर्तन के लिए यह संभावना बहुत कम है। इसलिए, यदि कोई अवस्था एक अनुमत परिवर्तन (या अन्यथा, उदाहरण के लिए टक्करों के माध्यम से) के माध्यम से उत्तेजित कर सकता है, तो किसी भी परिवर्तन के होने से पहने लगभग निश्चित रूप से यह निषिद्ध मार्ग से घटित होता हैं। फिर भी, अधिकांश निषिद्ध संक्रमण केवल अपेक्षाकृत संभावना नहीं हैं: ऐसी अवस्था जो केवल इस तरह से क्षय कर सकते हैं (तथाकथित [[Index.php?title=मितस्थायी अवस्था|मितस्थायी अवस्था]] ) जिनका जीवनकाल साधारणतया क्रमसः मिलीसेकंड से सेकंड तक होता है, जो की अनुमत परिवर्तन के माध्यम से क्षय के लिए एक माइक्रोसेकंड से कम होता हैं। कुछ रेडियोधर्मी क्षय प्रणालियों में, निषेध के कई स्तर प्रत्येक अतिरिक्त इकाई के लिए परिमाण के कई क्रमो के द्वारा जीवन काल को बढ़ा सकते हैं, जिसके द्वारा चयन नियमों के अनुसार सबसे अधिक अनुमत प्रणाली से बाहर परिवर्तन होता है।{{citation needed|date=April 2015}} इस तरह के उत्साहित अवस्थाये वर्षों तक या यहां तक कि कई अरब वर्षों तक (बहुत लंबे समय तक मापा जा सकता है) रह सकती हैं।
+क्या एक [[परमाणु नाभिक]], परमाणु या अणु को उत्तेजित अवस्था में पहुँचाना चाहिए और क्या परिवर्तन को नाममात्र ही निषिद्ध करना चाहिए, तब भी उनके सहज  घटित होने की संभावना कम होती है। अधिक उपयुक्त रूप से, एक निश्चित संभावना है कि इस प्रकार की उत्तेजित इकाई प्रति इकाई समय में कम ऊर्जा अवस्था में एक निषिद्ध परिवर्तन करेगी; परिभाषा के अनुसार, चयन नियमों द्वारा अनुमत किसी भी परिवर्तन के लिए यह संभावना बहुत कम है। इसलिए, यदि कोई अवस्था एक अनुमत परिवर्तन (या अन्यथा, उदाहरण के लिए टक्करों के माध्यम से) के माध्यम से उत्तेजित कर सकता है, तो किसी भी परिवर्तन के होने से पहने लगभग निश्चित रूप से यह निषिद्ध मार्ग से घटित होता हैं। फिर भी, अधिकांश निषिद्ध संक्रमण केवल अपेक्षाकृत संभावना नहीं हैं: ऐसी अवस्था जो केवल इस तरह से क्षय कर सकते हैं (तथाकथित [[Index.php?title=मितस्थायी अवस्था|मितस्थायी अवस्था]]) जिनका जीवनकाल साधारणतया क्रमसः मिलीसेकंड से सेकंड तक होता है, जो की अनुमत परिवर्तन के माध्यम से क्षय के लिए एक माइक्रोसेकंड से कम होता हैं। कुछ रेडियोधर्मी क्षय प्रणालियों में, निषेध के कई स्तर प्रत्येक अतिरिक्त इकाई के लिए परिमाण के कई क्रमो के द्वारा जीवन काल को बढ़ा सकते हैं, जिसके द्वारा चयन नियमों के अनुसार सबसे अधिक अनुमत प्रणाली से बाहर परिवर्तन होता है। इस तरह के उत्साहित अवस्थाये वर्षों तक या यहां तक कि कई अरब वर्षों तक (बहुत लंबे समय तक मापा जा सकता है) रह सकती हैं।
 == रेडियोधर्मी क्षय में ==
 === गामा क्षय ===
-उत्तेजित परमाणु नाभिक के गामा क्षय की दर को कम करने की सबसे साधारण प्रकार, उत्तेजित अवस्था के लिए क्षय मार्ग की कमी हैं जो परमाणु गति को 1 क्वांटम इकाई की सबसे साधारण (अनुमत) '''''h''''' चक्रीय कोणीय गति में परिवर्तित कर देता है , और इस प्रकार नाभिक के लिए एक [[Index.php?title=मितस्थायी आइसोमर|मितस्थायी आइसोमर]] के अस्तित्व को संभव बनाता है। गामा-किरण फोटॉन उत्सर्जित करने के लिए इस तरह का परिवर्तन आवश्यक है, जिसकी इस प्रणाली में 1 इकाई का चक्रण है। कोणीय संवेग में 2, 3, 4, और अधिक इकाइयों के अभिन्न परिवर्तन संभव हैं (उत्सर्जित फोटॉन अतिरिक्त कोणीय गति को ले जाते हैं), परन्तु 1 इकाई से अधिक के परिवर्तनों को वर्जित परिवर्तन के रूप में जाना जाता है। निषिद्धता की प्रत्येक कोण (चक्रण की अतिरिक्त इकाई 1 से बड़ी होती है, जो उत्सर्जित गामा किरण को ले जानी चाहिए) परिमाण के लगभग 5 क्रमो द्वारा क्षय दर को रोकती है।<ref>{{cite web|url=https://web1.eng.famu.fsu.edu/~dommelen/quantum/style_a/ntgd.html|title=14.20 Gamma Decay}}</ref> टा-180m के समस्थानिकों के क्षय में 8 इकाइयों का उच्चतम ज्ञात चक्रण परिवर्तन होता है, जो 10 <sup>35</sup> के दर से करक के इसके क्षय को कम कर देता हैं, जो की 1 इकाई से जुड़ा होता हैं, जिससे की एक प्राकृतिक गामा के अतिरिक्त 10<sup>-12</sup> सेकेंड का जीवनकाल कम हो करके, इसका आधा जीवन 10<sup>23</sup> सेकंड से अधिक अथवा कम से कम 3 x 10<sup>15</sup> वर्ष हो जाता हैं, और इस प्रकार क्षय को संरक्षित करना अभी शेष हैं।
+उत्तेजित परमाणु नाभिक के गामा क्षय की दर को कम करने की सबसे साधारण प्रकार, उत्तेजित अवस्था के लिए क्षय मार्ग की कमी हैं जो परमाणु गति को 1 क्वांटम इकाई की सबसे साधारण (अनुमत) '''''h''''' चक्रीय कोणीय गति में परिवर्तित कर देता है , और इस प्रकार नाभिक के लिए एक [[Index.php?title=मितस्थायी आइसोमर|मितस्थायी आइसोमर]] के अस्तित्व को संभव बनाता है। गामा-किरण फोटॉन उत्सर्जित करने के लिए इस तरह का परिवर्तन आवश्यक है, जिसकी इस प्रणाली में 1 इकाई का चक्रण है। कोणीय संवेग में 2, 3, 4, और अधिक इकाइयों के अभिन्न परिवर्तन संभव हैं (उत्सर्जित फोटॉन अतिरिक्त कोणीय गति को ले जाते हैं), परन्तु 1 इकाई से अधिक के परिवर्तनों को वर्जित परिवर्तन के रूप में जाना जाता है। निषिद्धता की प्रत्येक कोण (चक्रण की अतिरिक्त इकाई 1 से बड़ी होती है, जो उत्सर्जित गामा किरण को ले जानी चाहिए) परिमाण के लगभग 5 क्रमो द्वारा क्षय दर को रोकती है।<ref>{{cite web|url=https://web1.eng.famu.fsu.edu/~dommelen/quantum/style_a/ntgd.html|title=14.20 Gamma Decay}}</ref> टा-180m के समस्थानिकों के क्षय में 8 इकाइयों का उच्चतम ज्ञात चक्रण परिवर्तन होता है, जो 10<sup>35</sup> के दर से करक के इसके क्षय को कम कर देता हैं, जो की 1 इकाई से जुड़ा होता हैं, जिससे की एक प्राकृतिक गामा के अतिरिक्त 10<sup>-12</sup> सेकेंड का जीवनकाल कम हो करके, इसका आधा जीवन 10<sup>23</sup> सेकंड से अधिक अथवा कम से कम 3 x 10<sup>15</sup> वर्ष हो जाता हैं, और इस प्रकार क्षय को संरक्षित करना अभी शेष हैं।
 यद्यपि 2, 3, 4, आदि के परमाणु कोणीय संवेग परिवर्तन के साथ गामा क्षय निषिद्ध है, वे केवल अपेक्षाकृत वर्जित हैं, परन्तु 1 इकाई के सामान्य अनुमत परिवर्तन की तुलना में धीमी दर के साथ कार्य करते हैं। चूकि, गामा उत्सर्जन पूर्ण रूप से प्रतिबंधित है, जब नाभिक प्रारम्भ होता है और शून्य-चक्रण स्थिति में समाप्त होता है, तब  ऐसा उत्सर्जन कोणीय गति को संरक्षित नहीं करता हैं। ये परिवर्तन गामा क्षय द्वारा नहीं हो सकते हैं, लेकिन किसी अन्य मार्ग से आगे बढ़ना चाहिए, जैसे कि कुछ कार्यो  में [[बीटा क्षय]], या [[आंतरिक रूपांतरण]] में, जहां बीटा क्षय का स्वीकृत नहीं किया जाता है।
 === बीटा क्षय ===
-बीटा क्षय को कोणीय संवेग ऑपरेटर | के अनुसार वर्गीकृत किया गया है{{mvar|L}}-उत्सर्जित विकिरण का मान। गामा क्षय के विपरीत, बीटा क्षय शून्य के स्पिन के साथ एक नाभिक से आगे बढ़ सकता है और यहां तक कि एक नाभिक के लिए समानता भी शून्य और समता (फर्मी संक्रमण) के स्पिन के साथ हो सकता है। यह संभव है क्योंकि उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो स्पिन के विपरीत हो सकते हैं (शून्य का एक विकिरण कुल कोणीय गति देते हुए), इस प्रकार प्रारंभिक अवस्था के कोणीय गति को संरक्षित करते हुए भले ही नाभिक उत्सर्जन से पहले और बाद में स्पिन-शून्य पर रहता है। इस प्रकार का उत्सर्जन अति-अनुमत है जिसका अर्थ है कि यह नाभिक में सबसे तीव्र प्रकार का बीटा क्षय है जो बीटा क्षय प्रक्रिया के साथ प्रोटॉन/न्यूट्रॉन अनुपात में परिवर्तन के लिए अतिसंवेदनशील होते हैं।
+बीटा क्षय को उत्सर्जित विकिरण के ''L''-मान के अनुसार वर्गीकृत किया जाता हैं। गामा क्षय के विपरीत, बीटा क्षय शून्य के चक्रण के साथ एक नाभिक से आगे जा सकता है और यहां तक कि नाभिक के लिए समानता भी शून्य चक्रण और समता (फर्मी परिवर्तन) के साथ हो सकता है। यह संभव है क्योंकि उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो चक्रण के विपरीत हो सकते हैं (शून्य का एक विकिरण कुल कोणीय गति देता हैं), इस प्रकार प्रारंभिक अवस्था के कोणीय वेग संरक्षित रहता हैं भले ही नाभिक उत्सर्जन से पहले और बाद में शून्य-चक्रण पर रहता है। इस प्रकार का उत्सर्जन पूर्ण-अनुमत है जिसका अर्थ है कि यह नाभिक में सबसे तीव्र प्रकार का बीटा क्षय है जो बीटा क्षय प्रक्रिया के साथ प्रोटॉन/न्यूट्रॉन अनुपात में परिवर्तन के लिए अतिसंवेदनशील होते हैं।
-बीटा क्षय में उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो का अगला संभावित कुल कोणीय संवेग 1 (इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो एक ही दिशा में घूमना) का एक संयुक्त स्पिन है, और इसकी अनुमति है। इस प्रकार का उत्सर्जन ([[गैमो-टेलर संक्रमण]]) क्षतिपूर्ति के लिए परमाणु स्पिन को 1 से बदल देता है। उत्सर्जित विकिरण (2, 3, 4, आदि) के उच्च कोणीय संवेग वाले राज्य वर्जित हैं और उनके बढ़ते कोणीय संवेग द्वारा निषिद्धता की डिग्री में रैंक किए गए हैं।
+बीटा क्षय में उत्सर्जित इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो का अगला संभावित कुल कोणीय संवेग 1 (इलेक्ट्रॉन और न्यूट्रिनो एक ही दिशा में घूमना) का एक संयुक्त चक्रण हैं, और यह अनुमत हैं। इस प्रकार का उत्सर्जन ([[Index.php?title=गैमो-टेलर परिवर्तन|गैमो-टेलर परिवर्तन]]) क्षतिपूर्ति के लिए परमाणु चक्रण को 1 से परिवर्तित देता है। उत्सर्जित विकिरण (2, 3, 4, आदि) के उच्च कोणीय संवेग वाली अवस्थाये वर्जित हैं और उनके बढ़ते कोणीय संवेग द्वारा निषिद्धता की के कोण में दर्शाये गए हैं।
-विशेष रूप से, कब {{math|''L'' > 0}} क्षय को वर्जित कहा जाता है। नाभिकीय [[चयन नियम]]ों के लिए दो से अधिक L-मानों की आवश्यकता होती है, जिसके साथ दोनों नाभिकीय घुमावों में परिवर्तन होते हैं ({{mvar|J}}) और [[समता (भौतिकी)]] (π)। के लिए चयन नियम {{mvar|L}}वर्जित संक्रमण हैं
+विशेष रूप से,  {{math|''L'' > 0}} पर क्षय को वर्जित कहा जाता है। नाभिकीय [[चयन नियम|चयन नियमो]] के लिए दो से अधिक L-मानों की आवश्यकता होती है, जिसके साथ दोनों नाभिकीय चक्रणों ({{mvar|J}}) और [[समता (भौतिकी)]] (π) में परिवर्तित होते हैं।L-वे निषिद्ध परिवर्तन के लिए चयन नियम होता हैं -          <math>\Delta J = L-1, L, L+1; \Delta \pi = (-1)^L, </math>
-:<math>\Delta J = L-1, L, L+1; \Delta \pi = (-1)^L, </math>
-कहाँ {{math|1=Δπ = 1}} या {{math|−1}} क्रमशः समता परिवर्तन या समता परिवर्तन के अनुरूप नहीं है। जैसा कि उल्लेख किया गया है, फर्मी 0 का विशेष मामला<sup>+</sup> → 0<sup>+</sup> संक्रमण (जो गामा क्षय में बिल्कुल वर्जित है) को बीटा क्षय के लिए सुपर-अनुमति के रूप में संदर्भित किया जाता है, और यदि बीटा क्षय संभव है तो यह बहुत तेज़ी से आगे बढ़ता है। निम्न तालिका Δ को सूचीबद्ध करती है{{mvar|J}} और Δπ के पहले कुछ मानों के लिए मान{{mvar|L}}:
+जहा {{math|1=Δπ = 1}} या {{math|−1}} क्रमशः समता परिवर्तन या समता अपरिवर्तन के अनुरूप नहीं है। जैसा कि उल्लेख किया गया है, फर्मी का विशेष प्रकार 0<sup>+</sup> → 0<sup>+</sup> परिवर्तन  (जो गामा क्षय में बिल्कुल वर्जित है) को बीटा क्षय के लिए विशेष-अनुमत के रूप में संदर्भित किया जाता है, और यदि बीटा क्षय संभव है तो यह बहुत तेज़ी से होता है। निम्न तालिका Δ  {{mvar|J}} और Δπ के पहले कुछ मानों के लिए मान {{mvar|L}} को सूचीबद्ध करता हैं:
 {| class="wikitable"
 |-
-! Forbiddenness !! Δ{{mvar|J}} !! Δπ
+! निसिद्धता   !! Δ{{mvar|J}} !! Δπ
 |-
-| Superallowed || 0<sup>+</sup> → 0<sup>+</sup> || no
+| विशेषअनुमति || 0<sup>+</sup> → 0<sup>+</sup> ||नहीं
 |-
-| Allowed || 0, 1 || no
+| अनुमति || 0, 1 ||नहीं
 |-
-| First forbidden || 0, 1, 2 || yes
+| प्रथम अनुमति || 0, 1, 2 ||हाँ
 |-
-| Second forbidden || 1, 2, 3 || no
+| द्वितीय अनुमति || 1, 2, 3 ||नहीं
 |-
-| Third forbidden || 2, 3, 4 || yes
+| तृतीय अनुमति || 2, 3, 4 ||हाँ
 |}
-गामा क्षय की तरह, बढ़ती वर्जितता की प्रत्येक डिग्री परिमाण के लगभग 4 से 5 आदेशों के कारक द्वारा शामिल बीटा क्षय प्रक्रिया के आधे जीवन को बढ़ाती है।<ref>{{Cite web|url=http://oregonstate.edu/instruct/ch374/ch418518/Chapter%208%20Beta%20Decay-rev.pdf|title=Beta decay types}}</ref>
+गामा क्षय की तरह, बढ़ती निषिद्धता की प्रत्येक डिग्री परिमाण के लगभग 4 से 5 आदेशों के कारक द्वारा सम्मिलित बीटा क्षय प्रक्रिया के अर्ध जीवन को बढ़ाती है।<ref>{{Cite web|url=http://oregonstate.edu/instruct/ch374/ch418518/Chapter%208%20Beta%20Decay-rev.pdf|title=Beta decay types}}</ref>
-प्रयोगशाला में दोहरा बीटा क्षय देखा गया है, उदा. में {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}}.<ref>{{Cite journal | last1 = Elliott | first1 = S. R. | last2 = Hahn | first2 = A. A. | last3 = Moe | last4 = M. K. | date = 1987 | title = Direct evidence for two-neutrino double-beta decay in <sup>82</sup>Se | journal = Physical Review Letters | volume = 59 | issue = 18 | pages = 2020–2023 | doi = 10.1103/PhysRevLett.59.2020 |bibcode = 1987PhRvL..59.2020E | pmid = 10035397 }}</ref> भू-रासायनिक प्रयोगों ने कई समस्थानिकों में इस दुर्लभ प्रकार के वर्जित क्षय को भी पाया है।<ref name="Barabash2011">{{Cite journal | year = 2011 | title = Experiment double beta decay: Historical review of 75 years of research | journal = Physics of Atomic Nuclei | volume = 74 | issue = 4 | pages = 603–613 | arxiv = 1104.2714 | bibcode = 2011PAN....74..603B | doi = 10.1134/S1063778811030070 | last1 = Barabash | first1 = A. S. | s2cid = 118716672 }}</ref> औसत आधे जीवन के साथ 10 से अधिक<sup>18</sup> .
+प्रयोगशाला में दोहरा बीटा क्षय देखा गया है, उदा; में {{SimpleNuclide|link=yes|Selenium|82}} है। <ref>{{Cite journal | last1 = Elliott | first1 = S. R. | last2 = Hahn | first2 = A. A. | last3 = Moe | last4 = M. K. | date = 1987 | title = Direct evidence for two-neutrino double-beta decay in <sup>82</sup>Se | journal = Physical Review Letters | volume = 59 | issue = 18 | pages = 2020–2023 | doi = 10.1103/PhysRevLett.59.2020 |bibcode = 1987PhRvL..59.2020E | pmid = 10035397 }}</ref> भू-रासायनिक प्रयोगों ने कई समस्थानिकों में इस दुर्लभ प्रकार के निषिद्ध क्षय को भी पाया है।<ref name="Barabash2011">{{Cite journal | year = 2011 | title = Experiment double beta decay: Historical review of 75 years of research | journal = Physics of Atomic Nuclei | volume = 74 | issue = 4 | pages = 603–613 | arxiv = 1104.2714 | bibcode = 2011PAN....74..603B | doi = 10.1134/S1063778811030070 | last1 = Barabash | first1 = A. S. | s2cid = 118716672 }}</ref> औसत अर्ध जीवन के साथ 10<sup>18</sup> साल से अत्यधिक है।
 == ठोस अवस्था भौतिकी में ==
-{{Unreferenced section|date=April 2016}}
+[[एर्बियम]] और [[Neodymium|निओडीनियम]] जैसे दुर्लभ पृथ्वी परमाणुओं में निषिद्ध संक्रमण उन्हें ठोस-अवस्था आवरण मीडिया के लिए [[डोपेंट|अपमिश्रक]] के रूप में उपयोगी बनाते हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Kolesov | first1 = R. | display-authors = etal | year = 2012 | title = एक क्रिस्टल में एकल दुर्लभ-पृथ्वी आयन का ऑप्टिकल पता लगाना| journal = Nature Communications | volume = 3 | page = 1029 | doi = 10.1038/ncomms2034 | pmid = 22929786 | pmc = 3432461 | bibcode = 2012NatCo...3.1029K | doi-access = free }}</ref> ऐसे मीडिया में, परमाणुओं को आव्यूह में रखा जाता है जो उन्हें टकराव से अउत्तेजक होने से रोकता है, और उनके उत्तेजित अवस्था का लंबा अर्ध जीवन उत्तेजित परमाणुओं की बड़ी संख्या बनाने के लिए वैकल्पिक रूप से पंप करना सरल बनाता है। नियोडिमियम अपमिश्रण कांच नियोडिमियम परमाणु के भीतर निषिद्ध ''f-f परिवर्तन''  से अपने असामान्य रंग को प्राप्त करता है, और इसका उपयोग अत्यधिक उच्च शक्ति ठोस अवस्था लेसरों में किया जाता है। समरूपता द्वारा बल्क [[ अर्धचालक | अर्धचालक परिवर्तन]] को भी प्रतिबंधित किया जा सकता है, जो अवशोषण स्पेक्ट्रम के कार्यात्मक रूप को बदलते हैं, जैसा कि [[तौक प्लॉट]] में दिखाया जा सकता है।
-[[एर्बियम]] और [[Neodymium]] जैसे दुर्लभ पृथ्वी परमाणुओं में निषिद्ध संक्रमण उन्हें ठोस-अवस्था लेज़िंग मीडिया के लिए [[डोपेंट]] के रूप में उपयोगी बनाते हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Kolesov | first1 = R. | display-authors = etal | year = 2012 | title = एक क्रिस्टल में एकल दुर्लभ-पृथ्वी आयन का ऑप्टिकल पता लगाना| journal = Nature Communications | volume = 3 | page = 1029 | doi = 10.1038/ncomms2034 | pmid = 22929786 | pmc = 3432461 | bibcode = 2012NatCo...3.1029K | doi-access = free }}</ref> ऐसे मीडिया में, परमाणुओं को एक मैट्रिक्स में रखा जाता है जो उन्हें टकराव से डी-उत्तेजक होने से रोकता है, और उनके उत्साहित राज्यों का लंबा आधा जीवन उत्तेजित परमाणुओं की एक बड़ी आबादी बनाने के लिए वैकल्पिक रूप से पंप करना आसान बनाता है। नियोडिमियम डोप्ड ग्लास नियोडिमियम परमाणु के भीतर वर्जित एफ-एफ संक्रमण से अपने असामान्य रंग को प्राप्त करता है, और इसका उपयोग अत्यधिक उच्च शक्ति ठोस अवस्था लेसरों में किया जाता है। समरूपता द्वारा बल्क [[ अर्धचालक ]] संक्रमणों को भी प्रतिबंधित किया जा सकता है, जो अवशोषण स्पेक्ट्रम के कार्यात्मक रूप को बदलते हैं, जैसा कि [[तौक प्लॉट]] में दिखाया जा सकता है।
 == खगोल भौतिकी और परमाणु भौतिकी में ==
-अत्यधिक कम [[घनत्व]] वाली गैसों और [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] में निषिद्ध उत्सर्जन रेखाएँ देखी गई हैं, या तो बाहरी अंतरिक्ष में या पृथ्वी के अत्यधिक [[ऊपरी वातावरण]] में।<ref name=EDoA_161/>अंतरिक्ष के वातावरण में, घनत्व केवल कुछ परमाणु प्रति [[घन सेंटीमीटर]] हो सकते हैं, जिससे परमाणु टकराव की संभावना कम हो जाती है। ऐसी परिस्थितियों में, एक बार एक परमाणु या अणु किसी भी कारण से मेटा-स्थिर अवस्था में उत्तेजित हो जाता है, तो एक वर्जित-रेखा फोटॉन उत्सर्जित करके इसका क्षय होना लगभग निश्चित है। चूँकि मेटा-स्थिर अवस्थाएँ आम हैं, वर्जित संक्रमण अंतरिक्ष में अल्ट्रा-लो डेंसिटी गैस द्वारा उत्सर्जित फोटॉनों का एक महत्वपूर्ण प्रतिशत है। [[अत्यधिक आवेशित आयन]]ों में निषिद्ध संक्रमण जिसके परिणामस्वरूप दृश्यमान, वैक्यूम-पराबैंगनी, सॉफ्ट एक्स-रे और एक्स-रे फोटॉन का उत्सर्जन होता है, कुछ प्रयोगशाला उपकरणों जैसे [[इलेक्ट्रॉन बीम आयन जाल]] में नियमित रूप से देखे जाते हैं। <ref name="Maeckel2011">{{Cite journal | title = Laser Spectroscopy on Forbidden Transitions in Trapped Highly Charged Ar<sup>13+</sup> Ions | journal = Physical Review Letters | volume = 107 | issue = 14 | pages = 143002 |  year = 2011 | publisher = American Physical Society |  doi = 10.1103/PhysRevLett.107.143002 | author1 = Mäckel, V. | author2 = Klawitter, R. | author3 = Brenner, G. | author4 = Crespo López-Urrutia, J. R. | author5 = Ullrich, J. | pmid = 22107188 | bibcode = 2011PhRvL.107n3002M }}</ref> और आयन भंडारण के छल्ले, जहां दोनों ही मामलों में अवशिष्ट गैस घनत्व पर्याप्त रूप से कम है, निषिद्ध लाइन उत्सर्जन के लिए परमाणुओं के संपार्श्विक रूप से डी-उत्तेजित होने से पहले होता है। [[लेजर स्पेक्ट्रोस्कोपी]] तकनीकों का उपयोग करते हुए, निषिद्ध संक्रमणों का उपयोग परमाणु घड़ियों और क्वांटम घड़ियों को स्थिर करने के लिए किया जाता है जिनकी वर्तमान में उच्चतम सटीकता उपलब्ध है।
+अत्यधिक कम [[घनत्व]] वाली गैसों और [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] में निषिद्ध उत्सर्जन रेखाएँ देखी गई हैं, या तो बाहरी स्थान में या पृथ्वी के अत्यधिक [[ऊपरी वातावरण]] में देखीं जा सकती हैं।<ref name=EDoA_161/>अंतरिक्ष के वातावरण में, घनत्व सिर्फ कुछ परमाणु प्रति [[घन सेंटीमीटर]] हो सकते हैं, जिससे परमाणु टकराव की संभावना कम हो जाती है। ऐसी परिस्थितियों में, एक बार एक परमाणु या अणु किसी भी कारण से स्थायी अवस्था में उत्तेजित हो जाता है, तो निषिद्ध-रेखा फोटॉन उत्सर्जित करके इसका क्षय होना लगभग निश्चित है। चूँकि स्थायी अवस्थाएं सामान्य हैं, निषिद्ध परिवर्तन अंतरिक्ष में अति निम्न घनत्व गैस द्वारा उत्सर्जित फोटॉनों का महत्वपूर्ण प्रतिशत है। [[अत्यधिक आवेशित आयन|अत्यधिक आवेशित आयनों]] में निषिद्ध परिवर्तन जिसके परिणामस्वरूप प्रत्यक्ष, वैक्यूम-पराबैंगनी, सामान्य एक्स-रे और एक्स-रे फोटॉन का उत्सर्जन होता है, कुछ प्रयोगशाला उपकरणों जैसे [[इलेक्ट्रॉन बीम आयन जाल]] में नियमित रूप से देखे जाते हैं। <ref name="Maeckel2011">{{Cite journal | title = Laser Spectroscopy on Forbidden Transitions in Trapped Highly Charged Ar<sup>13+</sup> Ions | journal = Physical Review Letters | volume = 107 | issue = 14 | pages = 143002 |  year = 2011 | publisher = American Physical Society |  doi = 10.1103/PhysRevLett.107.143002 | author1 = Mäckel, V. | author2 = Klawitter, R. | author3 = Brenner, G. | author4 = Crespo López-Urrutia, J. R. | author5 = Ullrich, J. | pmid = 22107188 | bibcode = 2011PhRvL.107n3002M }}</ref> और आयन भंडारण के छल्ले, जहां दोनों ही कथनों में अवशिष्ट गैस घनत्व पर्याप्त रूप से कम है, निषिद्ध रेखा उत्सर्जन के लिए परमाणुओं के टकराव रूप से अउत्तेजित होने से पहले होता है। [[लेजर स्पेक्ट्रोस्कोपी]] तकनीकों का उपयोग करते हुए, निषिद्ध परिवर्तन का उपयोग परमाणु घड़ियों और क्वांटम घड़ियों को स्थिर करने के लिए किया जाता है जिनकी वर्तमान में उच्चतम सटीकता उपलब्ध है।
-[[नाइट्रोजन]] की निषिद्ध रेखाएँ ([N II] 654.8 और 658.4 [[नैनोमीटर]] पर), [[ गंधक ]] ([S II] 671.6 और 673.1 nm पर), और [[ऑक्सीजन]] ([O II] 372.7 nm पर, और दोगुनी आयनीकृत ऑक्सीजन|[O III] पर 495.9 और 500.7 एनएम) आमतौर पर [[खगोल भौतिकी प्लाज्मा]] में देखे जाते हैं। ये रेखाएँ ग्रहीय नीहारिकाओं और H II क्षेत्रों के [[ऊर्जा अर्थशास्त्र]] के लिए महत्वपूर्ण हैं। वर्जित [[ हाइड्रोजन रेखा ]]|21-सेमी हाइड्रोजन लाइन विशेष रूप से [[रेडियो खगोल विज्ञान]] के लिए महत्वपूर्ण है क्योंकि यह बहुत ठंडे तटस्थ हाइड्रोजन गैस को देखने की अनुमति देती है। इसके अलावा, [O I] और [S II] की उपस्थिति टी-टौरी सितारों के स्पेक्ट्रा में वर्जित रेखाओं का मतलब कम गैस घनत्व है।
+[[नाइट्रोजन]] की निषिद्ध रेखाएँ ([N II] 654.8 और 658.4 [[नैनोमीटर|nm]] पर), सल्फर ([S II] 671.6 और 673.1 nm पर), और [[ऑक्सीजन]] ([O II] 372.7 nm पर, और दोगुनी आयनीकृत ऑक्सीजन|[O III] पर 495.9 और 500.7nm) सामान्यतौर पर [[खगोल भौतिकी प्लाज्मा]] में देखे जाते हैं। ये रेखाएँ ग्रहीय नीहारिकाओं और H ll ऊर्जा संतुलन के लिए महत्वपूर्ण हैं। निषिद्ध21-सेमी हाइड्रोजन लाइन विशेष रूप से [[रेडियो खगोल विज्ञान]] के लिए महत्वपूर्ण है क्योंकि यह बहुत ठंडी प्राकृतिक हाइड्रोजन गैस को देखने की अनुमति देती है। इसके अतिरिक्त, [O I] और [S II] की उपस्थिति टी-टौरी सितारों के स्पेक्ट्रा में निषिद्ध रेखाओं का अर्थ कम गैस घनत्व है।
 === अंकन ===
-प्रश्न में परमाणु या आणविक प्रजातियों के चारों ओर वर्गाकार कोष्ठक लगाकर निषिद्ध रेखा संक्रमणों को नोट किया जाता है, उदा। [ओ III] या [एस II]।<ref name=EDoA_161/>
+प्रश्न में परमाणु या आणविक प्रजातियों के चारों ओर वर्गाकार कोष्ठक लगाकर निषिद्ध रेखा परिवर्तन को अंकित किया जाता है, उदा; [O III] या [S II]है।<ref name=EDoA_161/>
 ==संदर्भ==
 {{Reflist|refs=
 <ref name=EDoA_161>{{Encyclopedic Dictionary of Astronomy|Заборонені лінії|161|z1}}</ref>
 }}
 ==अग्रिम पठन==
 {{refbegin}}
@@ Line 65: / Line 61: @@
 *Wolfgang Quint, Manuel Vogel, editors, ''Fundamental Physics in Particle Traps'', Springer Tracts in Modern Physics, Volume 256 2014, {{ISBN|978-3-642-45200-0}}.
 {{refend}}
-[[Category: खगोलीय स्पेक्ट्रोस्कोपी]] [[Category: क्वांटम रसायन]] [[Category: स्पेक्ट्रोस्कोपी]] [[Category: परमाणु भौतिकी]]
-[[Category: Machine Translated Page]]
+[[Category:CS1 uses українська-language script (uk)]]
+[[Category:CS1 українська-language sources (uk)]]
 [[Category:Created On 03/04/2023]]
+[[Category:Lua-based templates]]
+[[Category:Machine Translated Page]]
+[[Category:Pages with script errors]]
+[[Category:Templates Vigyan Ready]]
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+[[Category:क्वांटम रसायन]]
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