बृहत् दोलित्र सामर्थ्य: Difference between revisions

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'''विशाल थरथरानवाला शक्ति''' [[exciton|एक्ससिटों]] में अंतर्निहित होती है जो क्रिस्टल में अशुद्धियों या दोषों से कमजोर रूप से बंधी होती है।
'''विशाल थरथरानवाला शक्ति''' [[exciton|एक्ससिटों]] में अंतर्निहित होती है जो क्रिस्टल में अशुद्धियों या दोषों से अशक्त रूप से बंधी होती है।


[[गैलियम आर्सेनाइड]] (GaAs) और [[कैडमियम सल्फाइड]] (CdS) जैसे प्रत्यक्ष-अंतराल [[अर्धचालक]] के मौलिक अवशोषण का वर्णक्रम निरंतर है और बैंड-टू-बैंड संक्रमण से मेल खाता है। इसकी प्रारंभ ब्रिलोइन क्षेत्र के केंद्र में संक्रमण से होती है, <math>\boldsymbol{k}=0</math> (जहाँ केंद्रीय उपकरण के रूप में 'क' ज़र्नो वैयक्तिक क्षेत्र का प्रतीक है, जो किसी भी विन्यास में स्थिर होता है)। आदर्श क्रिस्टल में, यह वर्णक्रम वानियर-मॉट एक्सिटॉन के ''s''-स्थिति में संक्रमण की हाइड्रोजन जैसी श्रृंखला से पहले होता है।<ref>{{cite journal | last1 = Elliott | first1 = R. J. | year = 1957 | title = एक्साइटॉन द्वारा ऑप्टिकल अवशोषण की तीव्रता| journal = Phys. Rev. | volume = 108 | issue = 6| pages = 1384–1389 | doi=10.1103/physrev.108.1384| bibcode = 1957PhRv..108.1384E }}</ref> एक्साइटन रेखाओं के अतिरिक्त, उसी वर्णक्रमीय क्षेत्र में आश्चर्यजनक रूप से शक्तिशाली अतिरिक्त अवशोषण रेखाएँ भी होती हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Broude | first1 = V. L. | last2 = Eremenko | first2 = V. V. | last3 = Rashba | first3 = É. I. | year = 1957 | title = सीडीएस क्रिस्टल द्वारा प्रकाश का अवशोषण| journal = Soviet Physics Doklady | volume = 2 | page = 239 | bibcode = 1957SPhD....2..239B }}</ref> वे अशक्त रूप से अशुद्धियों और दोषों से बंधे एक्साइटन्स से संबंधित हैं और उन्हें 'अशुद्धता एक्साइटन्स' कहा जाता है। अशुद्धता-उत्तेजक रेखाओं की असामान्य रूप से उच्च तीव्रता उनकी विशाल थरथरानवाला शक्ति का संकेत देती है, जैसे कि <math>f_i\sim10</math> (जहाँ 'एफ' अशुद्धता केंद्रों की संख्या का प्रतीक है, और <math>f_{\rm ex}\sim10^{-4}</math> (जहाँ 'एफ़' मुक्त एक्साइटॉन की थरथरानवाला शक्ति का प्रतीक है, इसके बारे में है। अशुद्धता एक्साइटॉन की विशाल थरथरानवाला शक्तियां उन्हें अल्ट्रा-शॉर्ट विकिरण जीवन-समय प्रदान करती हैं, जैसा कि <math>\tau_i\sim1</math> ns (जहाँ 'टी' विकिरण जीवन-समय का प्रतीक है)।<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | last2 = Gurgenishvili | first2 = G. E. | year = 1962 | title = अर्धचालकों में धार अवशोषण के सिद्धांत के लिए| journal = Sov. Phys. - Solid State | volume = 4 | pages = 759–760 }}</ref> यह अवशोषण विशेष रूप से उथली अशुद्धता-उत्तेजक अवस्थाओं में दिखता है, जो तरह की एंटेना के रूप में काम कर रही हैं, जो अपने चारों ओर क्रिस्टल के विशाल क्षेत्रों से अपनी विशाल थरथरानवाला शक्ति को व्यक्त करती हैं। इनकी भविष्यवाणी इमैनुएल राशबा ने पहले आणविक एक्साइटॉन<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | year = 1957 | title = आणविक क्रिस्टल में प्रकाश की अशुद्धता अवशोषण का सिद्धांत| journal = Opt. Spektrosk | volume = 2 | pages = 568–577 }}</ref>के लिए की थी और उसके बाद अर्धचालकों में एक्साइटॉन के लिए की थी।
[[गैलियम आर्सेनाइड]] (GaAs) और [[कैडमियम सल्फाइड]] (CdS) जैसे प्रत्यक्ष-अंतराल [[अर्धचालक]] के मौलिक अवशोषण का वर्णक्रम निरंतर है और बैंड-टू-बैंड संक्रमण से मेल खाता है। इसकी प्रारंभ ब्रिलोइन क्षेत्र के केंद्र में संक्रमण से होती है, <math>\boldsymbol{k}=0</math> (जहाँ केंद्रीय उपकरण के रूप में 'क' ज़र्नो वैयक्तिक क्षेत्र का प्रतीक है, जो किसी भी विन्यास में स्थिर होता है)। आदर्श क्रिस्टल में, यह वर्णक्रम वानियर-मॉट एक्सिटॉन के ''s''-स्थिति में संक्रमण की हाइड्रोजन जैसी श्रृंखला से पहले होता है।<ref>{{cite journal | last1 = Elliott | first1 = R. J. | year = 1957 | title = एक्साइटॉन द्वारा ऑप्टिकल अवशोषण की तीव्रता| journal = Phys. Rev. | volume = 108 | issue = 6| pages = 1384–1389 | doi=10.1103/physrev.108.1384| bibcode = 1957PhRv..108.1384E }}</ref> एक्साइटन रेखाओं के अतिरिक्त, उसी वर्णक्रमीय क्षेत्र में आश्चर्यजनक रूप से शक्तिशाली अतिरिक्त अवशोषण रेखाएँ भी होती हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Broude | first1 = V. L. | last2 = Eremenko | first2 = V. V. | last3 = Rashba | first3 = É. I. | year = 1957 | title = सीडीएस क्रिस्टल द्वारा प्रकाश का अवशोषण| journal = Soviet Physics Doklady | volume = 2 | page = 239 | bibcode = 1957SPhD....2..239B }}</ref> वे अशक्त रूप से अशुद्धियों और दोषों से बंधे एक्साइटन्स से संबंधित हैं और उन्हें 'अशुद्धता एक्साइटन्स' कहा जाता है। अशुद्धता-उत्तेजक रेखाओं की असामान्य रूप से उच्च तीव्रता उनकी विशाल थरथरानवाला शक्ति का संकेत देती है, जैसे कि <math>f_i\sim10</math> (जहाँ 'एफ' अशुद्धता केंद्रों की संख्या का प्रतीक है, और <math>f_{\rm ex}\sim10^{-4}</math> (जहाँ 'एफ़' मुक्त एक्साइटॉन की थरथरानवाला शक्ति का प्रतीक है, इसके बारे में है। अशुद्धता एक्साइटॉन की विशाल थरथरानवाला शक्तियां उन्हें अल्ट्रा-शॉर्ट विकिरण जीवन-समय प्रदान करती हैं, जैसा कि <math>\tau_i\sim1</math> एन.एस. (जहाँ 'टी' विकिरण जीवन-समय का प्रतीक है)।<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | last2 = Gurgenishvili | first2 = G. E. | year = 1962 | title = अर्धचालकों में धार अवशोषण के सिद्धांत के लिए| journal = Sov. Phys. - Solid State | volume = 4 | pages = 759–760 }}</ref> यह अवशोषण विशेष रूप से उथली अशुद्धता-उत्तेजक अवस्थाओं में दिखता है, जो तरह की एंटेना के रूप में काम कर रही हैं, जो अपने चारों ओर क्रिस्टल के विशाल क्षेत्रों से अपनी विशाल थरथरानवाला शक्ति को व्यक्त करती हैं। इनकी भविष्यवाणी इमैनुएल राशबा ने पहले आणविक एक्साइटॉन<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | year = 1957 | title = आणविक क्रिस्टल में प्रकाश की अशुद्धता अवशोषण का सिद्धांत| journal = Opt. Spektrosk | volume = 2 | pages = 568–577 }}</ref>के लिए की थी और उसके बाद अर्धचालकों में एक्साइटॉन के लिए की थी।


==अर्धचालकों में बंधे एक्साइटॉन: सिद्धांत==
==अर्धचालकों में बंधे एक्साइटॉन: सिद्धांत==


आंतरबंध आद्यान्त आवर्तन गतिविधियाँ उकसती हैं जो ग्रिड स्थिति के पैमाने पर होती हैं, जो एक्साइटन त्रिज्या की समानता में छोटा होता है। इसलिए, प्रत्यक्ष-गैप क्रिस्टलों में बड़े एक्साइटन के लिए आवृत्ति शक्ति <math>f_{\rm ex}</math> एक्साइटन अवशोषण का आनुपातिक की होती है <math>|\Phi_{\rm ex}(0)|^2</math> जो एक्साइटन के अंदर आंतरिक गति के तरंग फलन <math>\Phi_{\rm ex}(\boldsymbol{r}_e-\boldsymbol{r}_h)</math> के वर्ग का मान है इलेक्ट्रॉन के संपाती मानों पर <math>\boldsymbol{r}_e</math> और छेद <math>\boldsymbol{r}_h</math> निर्देशांक बड़े उत्साह के लिए <math>|\Phi_{\rm ex}(0)|^2\approx 1/a^3_{\rm ex}</math> कहाँ <math>a_{\rm ex}</math> एक्साइटन त्रिज्या है, इसलिए, <math>f_{\rm ex}\approx v/a^3_{\rm ex}\ll1</math>, यहाँ <math>v</math> इकाई कोशिका आयतन है। थरथरानवाला ताकत <math>f_i</math> बाध्य एक्साइटॉन के उत्पादन के लिए इसके तरंग फ़ंक्शन के माध्यम से व्यक्त किया जा सकता है <math>\Psi_i(\boldsymbol{r}_e,\boldsymbol{r}_h)</math> और <math>f_{\rm ex}</math> जैसा
आंतरबंध आद्यान्त आवर्तन गतिविधियाँ उकसती हैं जो ग्रिड स्थिति के पैमाने पर होती हैं, जो एक्साइटन त्रिज्या की समानता में छोटा होता है। इसलिए, प्रत्यक्ष-गैप क्रिस्टलों में बड़े एक्साइटन के लिए आवृत्ति शक्ति <math>f_{\rm ex}</math> एक्साइटन अवशोषण का आनुपातिक की होती है <math>|\Phi_{\rm ex}(0)|^2</math> जो एक्साइटन के अंदर आंतरिक गति के तरंग फलन <math>\Phi_{\rm ex}(\boldsymbol{r}_e-\boldsymbol{r}_h)</math> के वर्ग का मान है इलेक्ट्रॉन के संपाती मानों पर <math>\boldsymbol{r}_e</math> और छेद <math>\boldsymbol{r}_h</math> निर्देशांक बड़े उत्साह के लिए <math>|\Phi_{\rm ex}(0)|^2\approx 1/a^3_{\rm ex}</math> यहाँ <math>a_{\rm ex}</math> एक्साइटन त्रिज्या है, इसलिए, <math>f_{\rm ex}\approx v/a^3_{\rm ex}\ll1</math>, यहाँ <math>v</math> इकाई कोशिका आयतन है। थरथरानवाला ताकत <math>f_i</math> बाध्य एक्साइटॉन के उत्पादन के लिए इसके तरंग फलन के माध्यम से व्यक्त किया जा सकता है <math>\Psi_i(\boldsymbol{r}_e,\boldsymbol{r}_h)</math> और <math>f_{\rm ex}</math> जैसा


<math>f_i=\frac{1}{v}\frac{(\int d\boldsymbol{r}_e\Psi_i(\boldsymbol{r}_e,\boldsymbol{r}_e))^2}{|\Phi_{\rm ex}(0)|^2}f_{\rm ex}</math> ।
<math>f_i=\frac{1}{v}\frac{(\int d\boldsymbol{r}_e\Psi_i(\boldsymbol{r}_e,\boldsymbol{r}_e))^2}{|\Phi_{\rm ex}(0)|^2}f_{\rm ex}</math> ।


अंश में संपाती निर्देशांक, <math>\boldsymbol{r}_e=\boldsymbol{r}_h</math>, इस तथ्य को दर्शाता है कि एक्सिटॉन अपने त्रिज्या की समानता में छोटे स्थानिक पैमाने पर बनाया गया है। अंश में अभिन्न अंग केवल अशुद्धता एक्सिटॉन के विशिष्ट मॉडल के लिए ही किया जा सकता है। हालाँकि, यदि एक्साइटॉन कमजोर रूप से अशुद्धता से बंधा हुआ है, तो, बाध्य एक्साइटन की त्रिज्या <math>a_i</math> शर्त को पूरा करता है <math>a_i</math> ≥ <math>a_{\rm ex}</math> और इसकी आंतरिक गति का तरंग कार्य <math>\Phi_{\rm ex}(\boldsymbol{r}_e-\boldsymbol{r}_h)</math> केवल थोड़ा विकृत है, तो अंश में अभिन्न का मूल्यांकन इस प्रकार किया जा सकता है <math>(a_i/a_{\rm ex})^{3/2}</math>। इसका परिणाम तुरंत अनुमान के रूप में सामने आता है <math>f_i</math>
अंश में संपाती निर्देशांक, <math>\boldsymbol{r}_e=\boldsymbol{r}_h</math>, इस तथ्य को दर्शाता है कि एक्सिटॉन अपने त्रिज्या की समानता में छोटे स्थानिक पैमाने पर बनाया गया है। अंश में अभिन्न अंग केवल अशुद्धता एक्सिटॉन के विशिष्ट मॉडल के लिए ही किया जा सकता है। हालाँकि, यदि एक्साइटॉन अशक्त रूप से अशुद्धता से बंधा हुआ है, तो, बाध्य एक्साइटन की त्रिज्या <math>a_i</math> शर्त को पूरा करता है <math>a_i</math> ≥ <math>a_{\rm ex}</math> और इसकी आंतरिक गति का तरंग कार्य <math>\Phi_{\rm ex}(\boldsymbol{r}_e-\boldsymbol{r}_h)</math> केवल थोड़ा विकृत है, तो अंश में अभिन्न का मूल्यांकन इस प्रकार किया जा सकता है <math>(a_i/a_{\rm ex})^{3/2}</math>। इसका परिणाम तुरंत अनुमान के रूप में सामने आता है <math>f_i</math>


<math>f_i\approx\frac{a_i^3}{v}f_{\rm ex}</math> ।
<math>f_i\approx\frac{a_i^3}{v}f_{\rm ex}</math> ।
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यह सरल परिणाम विशाल थरथरानवाला शक्ति की घटना की भौतिकी को दर्शाता है: लगभग की मात्रा में इलेक्ट्रॉन ध्रुवीकरण का सुसंगत दोलन <math>a_i^3 >> v</math>।
यह सरल परिणाम विशाल थरथरानवाला शक्ति की घटना की भौतिकी को दर्शाता है: लगभग की मात्रा में इलेक्ट्रॉन ध्रुवीकरण का सुसंगत दोलन <math>a_i^3 >> v</math>।


यदि एक्सिटॉन कमजोर छोटी दूरी की क्षमता से दोष से बंधा है, तो अधिक सटीक अनुमान लगाया जाता है
यदि एक्सिटॉन अशक्त छोटी दूरी की क्षमता से दोष से बंधा है, तो अधिक सटीक अनुमान लगाया जाता है


<math>f_i=8\left(\frac{\mu}{m}\frac{E_{\rm ex}}{E_i}\right)^{3/2}\frac{\pi a^3_{\rm ex}}{v}f_{\rm ex}</math>।
<math>f_i=8\left(\frac{\mu}{m}\frac{E_{\rm ex}}{E_i}\right)^{3/2}\frac{\pi a^3_{\rm ex}}{v}f_{\rm ex}</math>।


यहाँ <math>m=m_e+m_h</math> एक्साइटॉन प्रभावी द्रव्यमान है, <math>\mu=(m_e^{-1}+m_h^{-1})^{-1}</math> क्या इसका द्रव्यमान कम हो गया है, <math>E_{\rm ex}</math> एक्साइटन आयनीकरण ऊर्जा है, <math>E_i</math> एक्सिटॉन की अशुद्धता से बंधने वाली ऊर्जा है, और <math>m_e</math> और <math>m_h</math> इलेक्ट्रॉन और छिद्र प्रभावी द्रव्यमान हैं।
यहाँ <math>m=m_e+m_h</math> एक्साइटॉन प्रभावी द्रव्यमान है, <math>\mu=(m_e^{-1}+m_h^{-1})^{-1}</math> उसकी संक्षिप्त मास है, <math>E_{\rm ex}</math> एक्साइटन आयनीकरण ऊर्जा है, <math>E_i</math> एक्सिटॉन की अशुद्धता से बंधने वाली ऊर्जा है, और <math>m_e</math> और <math>m_h</math> इलेक्ट्रॉन और छिद्र प्रभावी द्रव्यमान हैं।


उथले फंसे एक्साइटन के लिए विशाल थरथरानवाला शक्ति के परिणामस्वरूप उनका विकिरण जीवनकाल छोटा हो जाता है।
गहरे बंधित एक्साइटन के लिए विशाल थरथरानवाला शक्ति के परिणामस्वरूप उनका विकिरण जीवनकाल छोटा हो जाता है।


<math>\tau_i\approx\frac{3m_0c^3}{2e^2n\omega_i^2f_i} .</math>
<math>\tau_i\approx\frac{3m_0c^3}{2e^2n\omega_i^2f_i} .</math>


यहाँ <math>m_0</math> निर्वात में इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान है, <math>c</math> प्रकाश की गति है, <math>n</math> अपवर्तन सूचकांक है, और <math>\omega_i</math> उत्सर्जित प्रकाश की आवृत्ति है। के विशिष्ट मूल्य <math>\tau_i</math> लगभग नैनोसेकंड के होते हैं, और ये छोटे विकिरण जीवनकाल गैर-विकिरण वाले पर एक्साइटन के विकिरण पुनर्संयोजन का पक्ष लेते हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | year = 1975 | title = एक्सिटॉन कॉम्प्लेक्स से जुड़ी विशाल ऑसिलेटर ताकतें| journal = Sov. Phys. Semicond | volume = 8 | pages = 807–816 }}</ref> जब विकिरण उत्सर्जन की क्वांटम उपज अधिक होती है, तो प्रक्रिया को [[अनुनाद प्रतिदीप्ति]] के रूप में माना जा सकता है।
यहाँ <math>m_0</math> निर्वात में इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान है, <math>c</math> प्रकाश की गति है, <math>n</math> अपवर्तन सूचकांक है, और <math>\omega_i</math> उत्सर्जित प्रकाश की आवृत्ति है। <math>\tau_i</math> के विशिष्ट मूल्य लगभग नैनोसेकंड होते हैं, और ये छोटे विकिरण जीवनकाल गैर-विकिरण वाले पर एक्साइटन के विकिरण पुनर्संयोजन का पक्ष लेते हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Rashba | first1 = E. I. | year = 1975 | title = एक्सिटॉन कॉम्प्लेक्स से जुड़ी विशाल ऑसिलेटर ताकतें| journal = Sov. Phys. Semicond | volume = 8 | pages = 807–816 }}</ref> जब विकिरण उत्सर्जन की क्वांटम उपज अधिक होती है, तो प्रक्रिया को [[अनुनाद प्रतिदीप्ति]] के रूप में माना जा सकता है।


एक्सिटॉन और बाइएक्सिटॉन स्थिति के बीच ऑप्टिकल संक्रमण के लिए समान प्रभाव उपस्थित हैं।
एक्सिटॉन और बाइएक्सिटॉन स्थिति के बीच ऑप्टिकल संक्रमण के लिए समान प्रभाव उपस्थित हैं।
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==अर्धचालकों में बंधे हुए एक्साइटन: प्रयोग==
==अर्धचालकों में बंधे हुए एक्साइटन: प्रयोग==


जबकि विशिष्ट मान <math>f_i</math> और <math>\tau_i</math> सार्वभौमिक नहीं हैं और नमूनों के संग्रह के भीतर परिवर्तन होते हैं, विशिष्ट मूल्य उपरोक्त नियमितताओं की पुष्टि करते हैं। सीडीएस में, साथ <math>E_i\approx6</math> meV, अशुद्धता-उत्तेजक थरथरानवाला ताकत देखी गई <math>f_i\approx 10</math>.<ref>{{cite journal | last1 = Timofeev | first1 = V. B. | last2 = Yalovets | first2 = T. N. | year = 1972 | title = सीडीएस क्रिस्टल में एक्साइटन-अशुद्धता अवशोषण की असामान्य तीव्रता| journal = Fiz. Tverd. Tela | volume = 14 | page = 481 }}</ref> मूल्य <math>f_i>1</math> प्रति एकल अशुद्धता केंद्र पर आश्चर्य नहीं होना चाहिए क्योंकि संक्रमण सामूहिक प्रक्रिया है जिसमें लगभग आयतन के क्षेत्र में कई इलेक्ट्रॉन सम्मिलित होते हैं <math>a_i^3>>v</math> । उच्च थरथरानवाला ताकत के परिणामस्वरूप कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति और विकिरण जीवन काल होता है <math>\tau_i\approx 500</math> ps।<ref>{{cite journal | last1 = Dagenais | first1 = M. | year = 1983 | title = विशाल थरथरानवाला शक्ति के साथ बाध्य एक्सिटॉन की कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति| doi = 10.1063/1.94481 | journal = Appl. Phys. Lett. | volume = 43 | issue = 8| page = 742 | bibcode = 1983ApPhL..43..742D }}</ref><ref>{{cite journal | last1=Henry | first1=C. H. | last2=Nassau | first2=K. | title=सीडीएस में बाउंड एक्साइटन्स का जीवनकाल| journal=Physical Review B | publisher=American Physical Society (APS) | volume=1 | issue=4 | date=1970-02-15 | issn=0556-2805 | doi=10.1103/physrevb.1.1628 | pages=1628–1634| bibcode=1970PhRvB...1.1628H }}</ref> इसी प्रकार, GaAs में अशुद्धता एक्साइटन के लिए लगभग 1 ns का विकिरण जीवन काल रिपोर्ट किया गया था।<ref>{{cite journal | last1 = Finkman | first1 = E. | last2 = Sturge | first2 = M.D. | last3 = Bhat | first3 = R. | year = 1986 | title = GaAs में प्रतिध्वनिपूर्वक उत्तेजित बाध्य एक्साइटन्स की थरथरानवाला शक्ति, जीवनकाल और अध: पतन| journal = Journal of Luminescence | volume = 35 | issue = 4| pages = 235–238 | doi=10.1016/0022-2313(86)90015-3| bibcode = 1986JLum...35..235F }}</ref> यही तंत्र CuCl माइक्रोक्रिस्टलाइट्स में सीमित एक्साइटॉन के लिए 100 पीएस तक कम विकिरण समय के लिए जिम्मेदार है।<ref>{{cite journal | last1 = Nakamura | first1 = A. | last2 = Yamada | first2 = H. | last3 = Tokizaki | first3 = T. | year = 1989 | title = चश्मे में एम्बेडेड CuCl सेमीकंडक्टिंग क्वांटम क्षेत्रों में एक्सिटॉन का आकार-निर्भर विकिरण संबंधी क्षय| journal = Phys. Rev. B | volume = 40 | issue = 12| pages = 8585–8588 | doi=10.1103/physrevb.40.8585| pmid = 9991336 | bibcode = 1989PhRvB..40.8585N }}</ref>
जबकि विशिष्ट मान <math>f_i</math> और <math>\tau_i</math> सार्वभौमिक नहीं हैं और संग्रह के संग्रहों में बदलते हैं, विशिष्ट मूल्य उपरोक्त नियमितताओं की पुष्टि करते हैं। सीडीएस में, <math>E_i\approx6</math> मिलीवॉल्ट, अशुद्धता-उत्तेजक थरथरानवाला ताकत देखी गई <math>f_i\approx 10</math> तक पाई गई।<ref>{{cite journal | last1 = Timofeev | first1 = V. B. | last2 = Yalovets | first2 = T. N. | year = 1972 | title = सीडीएस क्रिस्टल में एक्साइटन-अशुद्धता अवशोषण की असामान्य तीव्रता| journal = Fiz. Tverd. Tela | volume = 14 | page = 481 }}</ref> एकल आगत केंद्र के लिए <math>f_i>1</math> होना आश्चर्यजनक नहीं होना चाहिए क्योंकि प्रक्रिया एक संघटित प्रक्रिया है जिसमें लगभग के कई इलेक्ट्रॉन्स सम्मिलित होते हैं <math>a_i^3>>v</math> । उच्च थरथरानवाला ताकत के परिणामस्वरूप कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति और विकिरण जीवन काल <math>\tau_i\approx 500</math> पिकोसेकंड में परिणत होते हैं।<ref>{{cite journal | last1 = Dagenais | first1 = M. | year = 1983 | title = विशाल थरथरानवाला शक्ति के साथ बाध्य एक्सिटॉन की कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति| doi = 10.1063/1.94481 | journal = Appl. Phys. Lett. | volume = 43 | issue = 8| page = 742 | bibcode = 1983ApPhL..43..742D }}</ref><ref>{{cite journal | last1=Henry | first1=C. H. | last2=Nassau | first2=K. | title=सीडीएस में बाउंड एक्साइटन्स का जीवनकाल| journal=Physical Review B | publisher=American Physical Society (APS) | volume=1 | issue=4 | date=1970-02-15 | issn=0556-2805 | doi=10.1103/physrevb.1.1628 | pages=1628–1634| bibcode=1970PhRvB...1.1628H }}</ref> इसी प्रकार, GaAs में अशुद्धता एक्साइटन के लिए लगभग 1 एन.एस. का विकिरण जीवन काल रिपोर्ट किया गया था।<ref>{{cite journal | last1 = Finkman | first1 = E. | last2 = Sturge | first2 = M.D. | last3 = Bhat | first3 = R. | year = 1986 | title = GaAs में प्रतिध्वनिपूर्वक उत्तेजित बाध्य एक्साइटन्स की थरथरानवाला शक्ति, जीवनकाल और अध: पतन| journal = Journal of Luminescence | volume = 35 | issue = 4| pages = 235–238 | doi=10.1016/0022-2313(86)90015-3| bibcode = 1986JLum...35..235F }}</ref> यही तंत्र CuCl माइक्रोक्रिस्टलाइट्स में सीमित एक्साइटॉन के लिए 100 पिकोसेकंड तक कम विकिरण समय के लिए जिम्मेदार है।<ref>{{cite journal | last1 = Nakamura | first1 = A. | last2 = Yamada | first2 = H. | last3 = Tokizaki | first3 = T. | year = 1989 | title = चश्मे में एम्बेडेड CuCl सेमीकंडक्टिंग क्वांटम क्षेत्रों में एक्सिटॉन का आकार-निर्भर विकिरण संबंधी क्षय| journal = Phys. Rev. B | volume = 40 | issue = 12| pages = 8585–8588 | doi=10.1103/physrevb.40.8585| pmid = 9991336 | bibcode = 1989PhRvB..40.8585N }}</ref>
==बाउंड आणविक एक्ससीटोन्स ==
==बाउंड आणविक एक्ससीटोन्स ==


इसी प्रकार, कमजोर रूप से फंसे हुए आणविक एक्सिटॉन के स्पेक्ट्रा भी आसन्न एक्साइटन बैंड से अधिक प्रभावित होते हैं। यह प्राथमिक कोशिका में दो या दो से अधिक सममित रूप से समतुल्य अणुओं जैसे बेंजीन और नेफ़थलीन के साथ विशिष्ट आणविक क्रिस्टल की महत्वपूर्ण संपत्ति है, कि उनके एक्साइटन अवशोषण स्पेक्ट्रा में क्रिस्टल अक्षों के साथ दृढ़ता से ध्रुवीकृत बैंड के डबललेट्स (या मल्टीप्लेट्स) होते हैं। एंटोनिना प्रिखोट'को द्वारा प्रदर्शित होते है । दृढ़ता से ध्रुवीकृत अवशोषण बैंड का यह विभाजन जो समान आणविक स्तर से उत्पन्न हुआ है और जिसे 'डेविडॉव विभाजन' के रूप में जाना जाता है, आणविक उत्तेजनाओं की प्राथमिक अभिव्यक्ति है। यदि एक्साइटन मल्टीप्लेट का कम-आवृत्ति घटक एक्साइटन ऊर्जा वर्णक्रम के निचले भाग में स्थित है, तो नीचे से नीचे की ओर आने वाली अशुद्धता एक्साइटन का अवशोषण बैंड वर्णक्रम के इस घटक में बढ़ाया जाता है और दो अन्य घटकों में कम किया जाता है; आणविक एक्सिटॉन की स्पेक्ट्रोस्कोपी में इस घटना को कभी-कभी 'रशबा प्रभाव' के रूप में जाना जाता है।<ref>{{cite journal | last1 = Philpott | first1 = M. R. | year = 1970 | title = आणविक क्रिस्टलों में संस्थागत अशुद्धियों के वाइब्रोनिक संक्रमण का सिद्धांत| journal = The Journal of Chemical Physics | volume = 53 | issue = 1 | page = 136 | doi=10.1063/1.1673757| bibcode = 1970JChPh..53..136P }}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Hong | first1 = K. | last2 = Kopelman | first2 = R. | year = 1971 | title = Exciton Superexchange, Resonance Pairs, and Complete Exciton Band Structure of <math>{^1}B_{2u}</math> Naphthalene | doi = 10.1063/1.1676140 | journal = J. Chem. Phys. | volume = 55 | issue = 2| page = 724 }}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Meletov | first1 = K. P. | last2 = Shchanov | first2 = M. F. | year = 1985 | title = ड्यूटेरोनफैथलीन के हाइड्रोस्टेटिक रूप से संपीड़ित क्रिस्टल में रशबा प्रभाव| journal = Zh. Eksp. Teor. Fiz. | volume = 89 | issue = 6 | page = 2133 | bibcode = 1985JETP...62.1230M }}</ref> परिणामस्वरूप, अशुद्धता एक्साइटन बैंड का ध्रुवीकरण अनुपात इसकी वर्णक्रमीय स्थिति पर निर्भर करता है और मुक्त एक्साइटन के ऊर्जा वर्णक्रम का संकेतक बन जाता है।<ref>{{cite journal | last1 = Broude | first1 = V. L. | last2 = Rashba | first2 = E. I. | last3 = Sheka | first3 = E.F. | year = 1962 | title = एक्साइटन बैंड के पास आणविक क्रिस्टल में असामान्य अशुद्धता अवशोषण| journal = Sov. Phys. - Doklady | volume = 6 | page = 718 }}</ref> बड़े कार्बनिक अणुओं में अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर अशुद्धता एक्साइटन की ऊर्जा को धीरे-धीरे स्थानांतरित किया जा सकता है। इस विकल्प पर निर्माण करते हुए, [[व्लादिमीर ब्राउडे]] ने अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर मेजबान क्रिस्टल में एक्साइटॉन के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की विधि विकसित की।<ref>V. L. Broude, E. I. Rashba, and E. F. Sheka, Spectroscopy of molecular excitons (Springer, NY) 1985.</ref> मेज़बान और अतिथि को आपस में बदलने से ऊपर से एक्साइटन्स के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की अनुमति मिलती है। जैविक प्रणालियों में ऊर्जा परिवहन का अध्ययन करने के लिए आइसोटोपिक तकनीक को हाल ही में लागू किया गया है।<ref>{{cite journal | last1 = Paul | first1 = C. | last2 = Wang | first2 = J. | last3 = Wimley | first3 = W. C. | last4 = Hochstrasser | first4 = R. M. | last5 = Axelsen | first5 = P. H. | year = 2004 | title = Vibrational Coupling, Isotopic Editing, and β-Sheet Structure in a Membrane-Bound Polypeptide | journal = J. Am. Chem. Soc. | volume = 126 | issue = 18| pages = 5843–5850 | doi=10.1021/ja038869f| pmid = 15125676 | pmc = 2982945 }}</ref>
इसी प्रकार, मामूलरूप से बंधित आणविक एक्सिटॉन के स्पेक्ट्रा भी परिस्थित एक्साइटन बैंड से अधिक प्रभावित किया जाता हैं। यह प्राथमिक कोशिका में दो या दो से अधिक सममित रूप से समतुल्य अणुओं जैसे बेंजीन और नेफ़थलीन के साथ विशिष्ट आणविक क्रिस्टल की महत्वपूर्ण संपत्ति है, कि उनके एक्साइटन अवशोषण स्पेक्ट्रा में क्रिस्टल अक्षों के साथ दृढ़ता से ध्रुवीकृत बैंड के डबललेट्स (या मल्टीप्लेट्स) के रूप में होते हैं। एंटोनिना प्रिखोट'को द्वारा प्रदर्शित होते है। दृढ़ता से ध्रुवीकृत अवशोषण बैंड का यह विभाजन जो समान आणविक स्तर से उत्पन्न हुआ है और जिसे 'डेविडॉव विभाजन' के रूप में जाना जाता है, आणविक उत्तेजनाओं की प्राथमिक अभिव्यक्ति है। यदि एक्साइटन मल्टीप्लेट का कम-आवृत्ति घटक एक्साइटन ऊर्जा वर्णक्रम के निचले भाग में स्थित है, तो नीचे से नीचे की ओर आने वाली अशुद्धता एक्साइटन का अवशोषण बैंड वर्णक्रम के इस घटक में बढ़ाया जाता है और दो अन्य घटकों में कम किया जाता है; आणविक एक्सिटॉन की स्पेक्ट्रोस्कोपी में इस घटना को कभी-कभी 'रशबा प्रभाव' के रूप में जाना जाता है।<ref>{{cite journal | last1 = Philpott | first1 = M. R. | year = 1970 | title = आणविक क्रिस्टलों में संस्थागत अशुद्धियों के वाइब्रोनिक संक्रमण का सिद्धांत| journal = The Journal of Chemical Physics | volume = 53 | issue = 1 | page = 136 | doi=10.1063/1.1673757| bibcode = 1970JChPh..53..136P }}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Hong | first1 = K. | last2 = Kopelman | first2 = R. | year = 1971 | title = Exciton Superexchange, Resonance Pairs, and Complete Exciton Band Structure of <math>{^1}B_{2u}</math> Naphthalene | doi = 10.1063/1.1676140 | journal = J. Chem. Phys. | volume = 55 | issue = 2| page = 724 }}</ref><ref>{{cite journal | last1 = Meletov | first1 = K. P. | last2 = Shchanov | first2 = M. F. | year = 1985 | title = ड्यूटेरोनफैथलीन के हाइड्रोस्टेटिक रूप से संपीड़ित क्रिस्टल में रशबा प्रभाव| journal = Zh. Eksp. Teor. Fiz. | volume = 89 | issue = 6 | page = 2133 | bibcode = 1985JETP...62.1230M }}</ref> इस परिणामस्वरूप, अशुद्धता एक्साइटन बैंड का ध्रुवीकरण अनुपात इसकी वर्णक्रमीय स्थिति पर निर्भर करता है और मुक्त एक्साइटन के ऊर्जा वर्णक्रम का संकेतक बन जाता है।<ref>{{cite journal | last1 = Broude | first1 = V. L. | last2 = Rashba | first2 = E. I. | last3 = Sheka | first3 = E.F. | year = 1962 | title = एक्साइटन बैंड के पास आणविक क्रिस्टल में असामान्य अशुद्धता अवशोषण| journal = Sov. Phys. - Doklady | volume = 6 | page = 718 }}</ref> बड़े कार्बनिक अणुओं में अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर अशुद्धता एक्साइटन की ऊर्जा को धीरे-धीरे स्थानांतरित किया जा सकता है। इस विकल्प पर निर्माण करते हुए, [[व्लादिमीर ब्राउडे]] ने अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर मेजबान क्रिस्टल में एक्साइटॉन के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की विधि विकसित की।<ref>V. L. Broude, E. I. Rashba, and E. F. Sheka, Spectroscopy of molecular excitons (Springer, NY) 1985.</ref> मेज़बान और अतिथि को आपस में बदलने से ऊपर से एक्साइटन्स के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की अनुमति मिलती है। जैविक प्रणालियों में ऊर्जा परिवहन का अध्ययन करने के लिए आइसोटोपिक तकनीक को हाल ही में प्रयुक्त किया गया है।<ref>{{cite journal | last1 = Paul | first1 = C. | last2 = Wang | first2 = J. | last3 = Wimley | first3 = W. C. | last4 = Hochstrasser | first4 = R. M. | last5 = Axelsen | first5 = P. H. | year = 2004 | title = Vibrational Coupling, Isotopic Editing, and β-Sheet Structure in a Membrane-Bound Polypeptide | journal = J. Am. Chem. Soc. | volume = 126 | issue = 18| pages = 5843–5850 | doi=10.1021/ja038869f| pmid = 15125676 | pmc = 2982945 }}</ref>
==यह भी देखें==
==यह भी देखें==


Revision as of 22:52, 13 August 2023

विशाल थरथरानवाला शक्ति एक्ससिटों में अंतर्निहित होती है जो क्रिस्टल में अशुद्धियों या दोषों से अशक्त रूप से बंधी होती है।

गैलियम आर्सेनाइड (GaAs) और कैडमियम सल्फाइड (CdS) जैसे प्रत्यक्ष-अंतराल अर्धचालक के मौलिक अवशोषण का वर्णक्रम निरंतर है और बैंड-टू-बैंड संक्रमण से मेल खाता है। इसकी प्रारंभ ब्रिलोइन क्षेत्र के केंद्र में संक्रमण से होती है, (जहाँ केंद्रीय उपकरण के रूप में 'क' ज़र्नो वैयक्तिक क्षेत्र का प्रतीक है, जो किसी भी विन्यास में स्थिर होता है)। आदर्श क्रिस्टल में, यह वर्णक्रम वानियर-मॉट एक्सिटॉन के s-स्थिति में संक्रमण की हाइड्रोजन जैसी श्रृंखला से पहले होता है।[1] एक्साइटन रेखाओं के अतिरिक्त, उसी वर्णक्रमीय क्षेत्र में आश्चर्यजनक रूप से शक्तिशाली अतिरिक्त अवशोषण रेखाएँ भी होती हैं।[2] वे अशक्त रूप से अशुद्धियों और दोषों से बंधे एक्साइटन्स से संबंधित हैं और उन्हें 'अशुद्धता एक्साइटन्स' कहा जाता है। अशुद्धता-उत्तेजक रेखाओं की असामान्य रूप से उच्च तीव्रता उनकी विशाल थरथरानवाला शक्ति का संकेत देती है, जैसे कि (जहाँ 'एफ' अशुद्धता केंद्रों की संख्या का प्रतीक है, और (जहाँ 'एफ़' मुक्त एक्साइटॉन की थरथरानवाला शक्ति का प्रतीक है, इसके बारे में है। अशुद्धता एक्साइटॉन की विशाल थरथरानवाला शक्तियां उन्हें अल्ट्रा-शॉर्ट विकिरण जीवन-समय प्रदान करती हैं, जैसा कि एन.एस. (जहाँ 'टी' विकिरण जीवन-समय का प्रतीक है)।[3] यह अवशोषण विशेष रूप से उथली अशुद्धता-उत्तेजक अवस्थाओं में दिखता है, जो तरह की एंटेना के रूप में काम कर रही हैं, जो अपने चारों ओर क्रिस्टल के विशाल क्षेत्रों से अपनी विशाल थरथरानवाला शक्ति को व्यक्त करती हैं। इनकी भविष्यवाणी इमैनुएल राशबा ने पहले आणविक एक्साइटॉन[4]के लिए की थी और उसके बाद अर्धचालकों में एक्साइटॉन के लिए की थी।

अर्धचालकों में बंधे एक्साइटॉन: सिद्धांत

आंतरबंध आद्यान्त आवर्तन गतिविधियाँ उकसती हैं जो ग्रिड स्थिति के पैमाने पर होती हैं, जो एक्साइटन त्रिज्या की समानता में छोटा होता है। इसलिए, प्रत्यक्ष-गैप क्रिस्टलों में बड़े एक्साइटन के लिए आवृत्ति शक्ति एक्साइटन अवशोषण का आनुपातिक की होती है जो एक्साइटन के अंदर आंतरिक गति के तरंग फलन के वर्ग का मान है इलेक्ट्रॉन के संपाती मानों पर और छेद निर्देशांक बड़े उत्साह के लिए यहाँ एक्साइटन त्रिज्या है, इसलिए, , यहाँ इकाई कोशिका आयतन है। थरथरानवाला ताकत बाध्य एक्साइटॉन के उत्पादन के लिए इसके तरंग फलन के माध्यम से व्यक्त किया जा सकता है और जैसा

।

अंश में संपाती निर्देशांक, , इस तथ्य को दर्शाता है कि एक्सिटॉन अपने त्रिज्या की समानता में छोटे स्थानिक पैमाने पर बनाया गया है। अंश में अभिन्न अंग केवल अशुद्धता एक्सिटॉन के विशिष्ट मॉडल के लिए ही किया जा सकता है। हालाँकि, यदि एक्साइटॉन अशक्त रूप से अशुद्धता से बंधा हुआ है, तो, बाध्य एक्साइटन की त्रिज्या शर्त को पूरा करता है ≥ और इसकी आंतरिक गति का तरंग कार्य केवल थोड़ा विकृत है, तो अंश में अभिन्न का मूल्यांकन इस प्रकार किया जा सकता है । इसका परिणाम तुरंत अनुमान के रूप में सामने आता है

।

यह सरल परिणाम विशाल थरथरानवाला शक्ति की घटना की भौतिकी को दर्शाता है: लगभग की मात्रा में इलेक्ट्रॉन ध्रुवीकरण का सुसंगत दोलन ।

यदि एक्सिटॉन अशक्त छोटी दूरी की क्षमता से दोष से बंधा है, तो अधिक सटीक अनुमान लगाया जाता है

।

यहाँ एक्साइटॉन प्रभावी द्रव्यमान है, उसकी संक्षिप्त मास है, एक्साइटन आयनीकरण ऊर्जा है, एक्सिटॉन की अशुद्धता से बंधने वाली ऊर्जा है, और और इलेक्ट्रॉन और छिद्र प्रभावी द्रव्यमान हैं।

गहरे बंधित एक्साइटन के लिए विशाल थरथरानवाला शक्ति के परिणामस्वरूप उनका विकिरण जीवनकाल छोटा हो जाता है।

यहाँ निर्वात में इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान है, प्रकाश की गति है, अपवर्तन सूचकांक है, और उत्सर्जित प्रकाश की आवृत्ति है। के विशिष्ट मूल्य लगभग नैनोसेकंड होते हैं, और ये छोटे विकिरण जीवनकाल गैर-विकिरण वाले पर एक्साइटन के विकिरण पुनर्संयोजन का पक्ष लेते हैं।[5] जब विकिरण उत्सर्जन की क्वांटम उपज अधिक होती है, तो प्रक्रिया को अनुनाद प्रतिदीप्ति के रूप में माना जा सकता है।

एक्सिटॉन और बाइएक्सिटॉन स्थिति के बीच ऑप्टिकल संक्रमण के लिए समान प्रभाव उपस्थित हैं।

उसी घटना का वैकल्पिक वर्णन पोलारिटोन के संदर्भ में है: अशुद्धियों और जाली दोषों पर इलेक्ट्रॉनिक पोलारिटोन के अनुनाद प्रकीर्णन के विशाल क्रॉस-सेक्शन होता है।

अर्धचालकों में बंधे हुए एक्साइटन: प्रयोग

जबकि विशिष्ट मान और सार्वभौमिक नहीं हैं और संग्रह के संग्रहों में बदलते हैं, विशिष्ट मूल्य उपरोक्त नियमितताओं की पुष्टि करते हैं। सीडीएस में, मिलीवॉल्ट, अशुद्धता-उत्तेजक थरथरानवाला ताकत देखी गई तक पाई गई।[6] एकल आगत केंद्र के लिए होना आश्चर्यजनक नहीं होना चाहिए क्योंकि प्रक्रिया एक संघटित प्रक्रिया है जिसमें लगभग के कई इलेक्ट्रॉन्स सम्मिलित होते हैं । उच्च थरथरानवाला ताकत के परिणामस्वरूप कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति और विकिरण जीवन काल पिकोसेकंड में परिणत होते हैं।[7][8] इसी प्रकार, GaAs में अशुद्धता एक्साइटन के लिए लगभग 1 एन.एस. का विकिरण जीवन काल रिपोर्ट किया गया था।[9] यही तंत्र CuCl माइक्रोक्रिस्टलाइट्स में सीमित एक्साइटॉन के लिए 100 पिकोसेकंड तक कम विकिरण समय के लिए जिम्मेदार है।[10]

बाउंड आणविक एक्ससीटोन्स

इसी प्रकार, मामूलरूप से बंधित आणविक एक्सिटॉन के स्पेक्ट्रा भी परिस्थित एक्साइटन बैंड से अधिक प्रभावित किया जाता हैं। यह प्राथमिक कोशिका में दो या दो से अधिक सममित रूप से समतुल्य अणुओं जैसे बेंजीन और नेफ़थलीन के साथ विशिष्ट आणविक क्रिस्टल की महत्वपूर्ण संपत्ति है, कि उनके एक्साइटन अवशोषण स्पेक्ट्रा में क्रिस्टल अक्षों के साथ दृढ़ता से ध्रुवीकृत बैंड के डबललेट्स (या मल्टीप्लेट्स) के रूप में होते हैं। एंटोनिना प्रिखोट'को द्वारा प्रदर्शित होते है। दृढ़ता से ध्रुवीकृत अवशोषण बैंड का यह विभाजन जो समान आणविक स्तर से उत्पन्न हुआ है और जिसे 'डेविडॉव विभाजन' के रूप में जाना जाता है, आणविक उत्तेजनाओं की प्राथमिक अभिव्यक्ति है। यदि एक्साइटन मल्टीप्लेट का कम-आवृत्ति घटक एक्साइटन ऊर्जा वर्णक्रम के निचले भाग में स्थित है, तो नीचे से नीचे की ओर आने वाली अशुद्धता एक्साइटन का अवशोषण बैंड वर्णक्रम के इस घटक में बढ़ाया जाता है और दो अन्य घटकों में कम किया जाता है; आणविक एक्सिटॉन की स्पेक्ट्रोस्कोपी में इस घटना को कभी-कभी 'रशबा प्रभाव' के रूप में जाना जाता है।[11][12][13] इस परिणामस्वरूप, अशुद्धता एक्साइटन बैंड का ध्रुवीकरण अनुपात इसकी वर्णक्रमीय स्थिति पर निर्भर करता है और मुक्त एक्साइटन के ऊर्जा वर्णक्रम का संकेतक बन जाता है।[14] बड़े कार्बनिक अणुओं में अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर अशुद्धता एक्साइटन की ऊर्जा को धीरे-धीरे स्थानांतरित किया जा सकता है। इस विकल्प पर निर्माण करते हुए, व्लादिमीर ब्राउडे ने अतिथि अणुओं की समस्थानिक सामग्री को बदलकर मेजबान क्रिस्टल में एक्साइटॉन के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की विधि विकसित की।[15] मेज़बान और अतिथि को आपस में बदलने से ऊपर से एक्साइटन्स के ऊर्जा वर्णक्रम का अध्ययन करने की अनुमति मिलती है। जैविक प्रणालियों में ऊर्जा परिवहन का अध्ययन करने के लिए आइसोटोपिक तकनीक को हाल ही में प्रयुक्त किया गया है।[16]

यह भी देखें

  • एक्साइटन
  • पोलारिटोन
  • थरथरानवाला शक्ति
  • आंशिक प्राप्ति
  • अनुनाद प्रतिदीप्ति

संदर्भ

  1. ↑ Elliott, R. J. (1957). "एक्साइटॉन द्वारा ऑप्टिकल अवशोषण की तीव्रता". Phys. Rev. 108 (6): 1384–1389. Bibcode:1957PhRv..108.1384E. doi:10.1103/physrev.108.1384.
  2. ↑ Broude, V. L.; Eremenko, V. V.; Rashba, É. I. (1957). "सीडीएस क्रिस्टल द्वारा प्रकाश का अवशोषण". Soviet Physics Doklady. 2: 239. Bibcode:1957SPhD....2..239B.
  3. ↑ Rashba, E. I.; Gurgenishvili, G. E. (1962). "अर्धचालकों में धार अवशोषण के सिद्धांत के लिए". Sov. Phys. - Solid State. 4: 759–760.
  4. ↑ Rashba, E. I. (1957). "आणविक क्रिस्टल में प्रकाश की अशुद्धता अवशोषण का सिद्धांत". Opt. Spektrosk. 2: 568–577.
  5. ↑ Rashba, E. I. (1975). "एक्सिटॉन कॉम्प्लेक्स से जुड़ी विशाल ऑसिलेटर ताकतें". Sov. Phys. Semicond. 8: 807–816.
  6. ↑ Timofeev, V. B.; Yalovets, T. N. (1972). "सीडीएस क्रिस्टल में एक्साइटन-अशुद्धता अवशोषण की असामान्य तीव्रता". Fiz. Tverd. Tela. 14: 481.
  7. ↑ Dagenais, M. (1983). "विशाल थरथरानवाला शक्ति के साथ बाध्य एक्सिटॉन की कम-शक्ति ऑप्टिकल संतृप्ति". Appl. Phys. Lett. 43 (8): 742. Bibcode:1983ApPhL..43..742D. doi:10.1063/1.94481.
  8. ↑ Henry, C. H.; Nassau, K. (1970-02-15). "सीडीएस में बाउंड एक्साइटन्स का जीवनकाल". Physical Review B. American Physical Society (APS). 1 (4): 1628–1634. Bibcode:1970PhRvB...1.1628H. doi:10.1103/physrevb.1.1628. ISSN 0556-2805.
  9. ↑ Finkman, E.; Sturge, M.D.; Bhat, R. (1986). "GaAs में प्रतिध्वनिपूर्वक उत्तेजित बाध्य एक्साइटन्स की थरथरानवाला शक्ति, जीवनकाल और अध: पतन". Journal of Luminescence. 35 (4): 235–238. Bibcode:1986JLum...35..235F. doi:10.1016/0022-2313(86)90015-3.
  10. ↑ Nakamura, A.; Yamada, H.; Tokizaki, T. (1989). "चश्मे में एम्बेडेड CuCl सेमीकंडक्टिंग क्वांटम क्षेत्रों में एक्सिटॉन का आकार-निर्भर विकिरण संबंधी क्षय". Phys. Rev. B. 40 (12): 8585–8588. Bibcode:1989PhRvB..40.8585N. doi:10.1103/physrevb.40.8585. PMID 9991336.
  11. ↑ Philpott, M. R. (1970). "आणविक क्रिस्टलों में संस्थागत अशुद्धियों के वाइब्रोनिक संक्रमण का सिद्धांत". The Journal of Chemical Physics. 53 (1): 136. Bibcode:1970JChPh..53..136P. doi:10.1063/1.1673757.
  12. ↑ Hong, K.; Kopelman, R. (1971). "Exciton Superexchange, Resonance Pairs, and Complete Exciton Band Structure of Naphthalene". J. Chem. Phys. 55 (2): 724. doi:10.1063/1.1676140.
  13. ↑ Meletov, K. P.; Shchanov, M. F. (1985). "ड्यूटेरोनफैथलीन के हाइड्रोस्टेटिक रूप से संपीड़ित क्रिस्टल में रशबा प्रभाव". Zh. Eksp. Teor. Fiz. 89 (6): 2133. Bibcode:1985JETP...62.1230M.
  14. ↑ Broude, V. L.; Rashba, E. I.; Sheka, E.F. (1962). "एक्साइटन बैंड के पास आणविक क्रिस्टल में असामान्य अशुद्धता अवशोषण". Sov. Phys. - Doklady. 6: 718.
  15. ↑ V. L. Broude, E. I. Rashba, and E. F. Sheka, Spectroscopy of molecular excitons (Springer, NY) 1985.
  16. ↑ Paul, C.; Wang, J.; Wimley, W. C.; Hochstrasser, R. M.; Axelsen, P. H. (2004). "Vibrational Coupling, Isotopic Editing, and β-Sheet Structure in a Membrane-Bound Polypeptide". J. Am. Chem. Soc. 126 (18): 5843–5850. doi:10.1021/ja038869f. PMC 2982945. PMID 15125676.
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