फर्मी तरल सिद्धांत: Difference between revisions

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फर्मी तरल सिद्धांत (जिसे लैंडौ के फर्मी-तरल सिद्धांत के रूप में भी जाना जाता है) परस्पर क्रिया करने वाले फ़र्मियन का सैद्धांतिक मॉडल है जो पर्याप्त रूप से कम तापमान पर अधिकांश धातुओं की सामान्य स्थिति का वर्णन करता है। ^[1] बहु-शरीर प्रणाली के कणों के बीच बातचीत को छोटा होने की आवश्यकता नहीं है। फर्मी तरल पदार्थ का घटनात्मक सिद्धांत 1956 में सोवियत भौतिक विज्ञानी लेव डेविडोविच लैंडौ द्वारा पेश किया गया था, और बाद में अलेक्सी एब्रिकोसोव और इसाक खलातनिकोव द्वारा आरेखीय गड़बड़ी सिद्धांत का उपयोग करके विकसित किया गया था। ^[2] सिद्धांत बताता है कि अंतःक्रियात्मक फर्मियन प्रणाली के कुछ गुण आदर्श फर्मी गैस (यानी गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन) के समान क्यों हैं, और अन्य गुण भिन्न क्यों हैं।

फर्मी तरल सिद्धांत को सफलतापूर्वक लागू करने के महत्वपूर्ण उदाहरण अधिकांश धातुओं और तरल हीलियम -3 में विशेष रूप से हैं।^[3] तरल हीलियम -3 कम तापमान पर एक फर्मी तरल है (लेकिन इतना कम नहीं है कि इसके अतिप्रवाहित चरण में हो)। हीलियम -3 हीलियम का समस्थानिक है, जिसमें प्रति परमाणु 2 प्रोटॉन, 1 न्यूट्रॉन और 2 इलेक्ट्रॉन होते हैं। चूँकि नाभिक के अंदर विषम संख्या में फ़र्मियन होते हैं, परमाणु स्वयं भी फ़र्मियन होता है। एक सामान्य(गैर-अतिचालक) धातु में इलेक्ट्रॉन भी फर्मी तरल बनाते हैं, जैसा कि परमाणु नाभिक में न्यूक्लियॉन (प्रोटॉन और न्यूट्रॉन) करते हैं। स्ट्रोंटियम रूथेनेट दृढ़ता से सहसंबद्ध सामग्री होने के बावजूद, फर्मी तरल पदार्थों के कुछ प्रमुख गुणों को प्रदर्शित करता है, और इसकी तुलना उच्च तापमान वाले अतिचालक जैसे कप्रेट से की जाती है। ^[4]

विवरण

लांडौ के सिद्धांत के पीछे मुख्य विचार रूद्धोष्मता की धारणा और पाउली अपवर्जन सिद्धांत हैं।^[5] गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन सिस्टम (फर्मी गैस) पर विचार करें, और मान लें कि हम धीरे-धीरे बातचीत को "चालू" करते हैं। लैंडौ ने तर्क दिया कि इस स्थिति में, फर्मी गैस की जमीनी स्थिति रूद्धोष्म रूप से अंतःक्रियात्मक प्रणाली की जमीनी स्थिति में बदल जाएगी।

पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, जमीनी स्थिति $\Psi _{0}$ फर्मी गैस में संवेग के अनुरूप सभी संवेग अवस्थाओं पर कब्जा करने वाले फ़र्म होते हैं $p<p_{\rm {F}}$ (सभी उच्च गति के साथ निर्वासित राज्य)। जैसे-जैसे अंतःक्रिया चालू होती है, कब्जे वाली अवस्थाओं के अनुरूप फ़र्मों के चक्रण, आवेश और संवेग अपरिवर्तित रहते हैं, जबकि उनके गतिशील गुण, जैसे कि उनका द्रव्यमान, चुंबकीय क्षण आदि नए मूल्यों के लिए पुन : सामान्य हो जाते हैं। ^[6] इस प्रकार, फर्मी गैस प्रणाली के प्राथमिक उत्तेजनाओं और फर्मी तरल प्रणाली के बीच एक-से-एक पत्राचार होता है। फर्मी द्रवों के संदर्भ में, इन उत्तेजनाओं को "अर्ध-कण" कहा जाता है। ^[7]

लैंडौ कणाभ जीवन भर के साथ लंबे समय तक चलने वाले उत्तेजना हैं जो संतुष्ट करता है जहां पे $\epsilon _{\rm {p}}$ अर्ध-कण ऊर्जा है (फर्मि ऊर्जा से मापी जाती है)। परिमित तापमान पर, $\epsilon _{\rm {p}}$ तापीय ऊर्जा के क्रम पर है, और लैंडौ कणाभ की स्थिति में सुधार किया जा सकता है: ${\frac {\hbar }{\tau }}\ll k_{\rm {B}}T$ .

इस प्रणाली के लिए, ग्रीन के कार्य को ^[8] (इसके ध्रुवों के पास) के रूप में लिखा जा सकता है

$G(\omega ,p)\approx {\frac {Z}{\omega +\mu -\epsilon (p)}}$

जहां पे रासायनिक क्षमता है $\epsilon (p)$ और दी गई संवेग अवस्था के अनुरूप ऊर्जा है।

मूल्य $Z$ कणाभ अवशेष कहा जाता है और यह फर्मी तरल सिद्धांत की विशेषता है। सिस्टम के लिए वर्णक्रमीय कार्य को सीधे कोण-समाधानित प्रकाश उत्सर्जन स्पेक्ट्रोस्कोपी (एआरपीईएस) के माध्यम से देखा जा सकता है, और फॉर्म में (निचले उत्तेजना की सीमा में) लिखा जा सकता है:

$A(\mathbf {k} ,\omega )=Z\delta (\omega -v_{\rm {F}}k_{\|})$

जहां पे $v_{\rm {F}}$ फर्मी वेग है। ^[9]

शारीरिक रूप से, हम कह सकते हैं कि फ़र्मियन अपने आसपास के साथ इस तरह से परस्पर प्रभाव करता है कि बातचीत का शुद्ध प्रभाव फ़र्मियन को "ड्रेस्ड" फ़र्मियन के रूप में व्यवहार करना है, इसके प्रभावी द्रव्यमान और अन्य गतिशील गुणों को बदलना है। ये "कपड़े पहने" फ़र्मियन हैं जिन्हें हम "कणाभ" कहते हैं। ^[10]

फर्मी द्रवों का अन्य महत्वपूर्ण गुण इलेक्ट्रॉनों के प्रकीर्णन अनुप्रस्थ काट से संबंधित है। मान लीजिए हमारे पास ऊर्जा वाला एक इलेक्ट्रॉन $\epsilon _{1}$ है फर्मी सतह के ऊपर ऊर्जा के साथ फर्मी समुद्र में एक कण $\epsilon _{2}$ के साथ बिखरता है। पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, प्रकीर्णन के बाद दोनों कणों को ऊर्जा के साथ फर्मी सतह के ऊपर झूठ बोलना पड़ता है $\epsilon _{3},\epsilon _{4}>\epsilon _{\rm {F}}$ । अब, मान लीजिए कि प्रारंभिक इलेक्ट्रॉन की ऊर्जा फर्मी सतह के बहुत करीब है फिर, हमारे पास वह है $\epsilon _{2},\epsilon _{3},\epsilon _{4}$ भी फर्मी सतह के बहुत करीब होना चाहिए। यह बिखरने के बाद संभावित स्थिति के चरण स्थान की मात्रा को कम कर देता है, और इसलिए, फर्मी के सुनहरे नियम से, बिखरने वाला क्रॉस सेक्शन शून्य हो जाता है। इस प्रकार हम कह सकते हैं कि फर्मी सतह पर कणों का जीवनकाल अनंत तक जाता है। ^[11]

फर्मी गैस से समानताएं

फर्मी तरल गुणात्मक रूप से गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मी गैस के अनुरूप है, निम्नलिखित अर्थों में: कम उत्तेजना ऊर्जा और तापमान पर सिस्टम की गतिशीलता और थर्मोडायनामिक्स को गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मों को कणाभ के साथ प्रतिस्थापित करके वर्णित किया जा सकता है, प्रत्येक जिनमें से स्पिन, चार्ज और गति मूल कणों के समान है। भौतिक रूप से इन्हें ऐसे कण के रूप में माना जा सकता है जिनकी गति आसपास के कणों से बाधित होती है और जो स्वयं अपने आसपास के कणों को परेशान करते हैं। इंटरैक्टिंग सिस्टम की प्रत्येक कई-कण उत्तेजित अवस्था को सभी कब्जे वाले गति स्थिति को सूचीबद्ध करके वर्णित किया जा सकता है, जैसे कि गैर-अंतःक्रियात्मक प्रणाली में। नतीजतन, फर्मी तरल की गर्मी क्षमता जैसी मात्राएं उसी तरह गुणात्मक रूप से व्यवहार करती हैं जैसे फर्मी गैस में(उदाहरण के लिए ताप क्षमता तापमान के साथ रैखिक रूप से बढ़ जाती है)।

फर्मी गैस से अंतर

गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मी गैस में निम्नलिखित अंतर उत्पन्न होते हैं:

ऊर्जा

बहु-कण अवस्था की ऊर्जा सभी कब्जे वाले स्थिति की एकल-कण ऊर्जाओं का योग नहीं है। इसके बजाय, किसी दिए गए परिवर्तन के लिए ऊर्जा में परिवर्तन $\delta n_{k}$ स्थिति के कब्जे में रैखिक और द्विघात दोनों पद शामिल हैं $\delta n_{k}$ (फर्मि गैस के लिए, यह केवल रैखिक होगा, $\delta n_{k}\epsilon _{k}$ , कहाँ पे $\epsilon _{k}$ एकल-कण ऊर्जाओं को दर्शाता है)। रैखिक योगदान पुनर्सामान्यीकृत एकल-कण ऊर्जा से मेल खाता है, जिसमें शामिल है, उदाहरण के लिए, कणों के प्रभावी द्रव्यमान में परिवर्तन। द्विघात शब्द कणाभके बीच एक प्रकार के "माध्य-क्षेत्र" अंतःक्रिया के अनुरूप हैं, जो तथाकथित लैंडौ फर्मी तरल मापदंडों द्वारा पैरामीट्रिज्ड है और फर्मी तरल में घनत्व दोलनों (और स्पिन-घनत्व दोलनों) के व्यवहार को निर्धारित करता है। फिर भी, इन माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं से विभिन्न गति स्थिति के बीच कणों के हस्तांतरण के साथ अर्ध-कणों का प्रकीर्णन नहीं होता है।

इंटरैक्टिंग फर्मियन के तरल पदार्थ के द्रव्यमान के पुनर्मूल्यांकन की गणना कई-शरीर कम्प्यूटेशनल तकनीकों का उपयोग करके पहले सिद्धांतों से की जा सकती है। द्वि-आयामी सजातीय इलेक्ट्रॉन गैस के लिए, GW गणना ^[12] और क्वांटम मोंटे कार्लो विधियों ^[13] ^[14] ^[15] का उपयोग पुनर्सामान्यीकृत कणाभ प्रभावी द्रव्यमान की गणना के लिए किया गया है।

विशिष्ट ताप और संपीड्यता

विशिष्ट ऊष्मा, संपीड्यता, स्पिन-संवेदनशीलता और अन्य मात्राएँ फर्मी गैस के समान गुणात्मक व्यवहार(जैसे तापमान पर निर्भरता) दिखाती हैं, लेकिन परिमाण(कभी-कभी दृढ़ता से) बदल जाता है।

बातचीत

माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं के अलावा, अर्ध-कणों के बीच कुछ कमजोर अंतःक्रियाएं बनी रहती हैं, जो एक-दूसरे से कणाभ के बिखरने की ओर ले जाती हैं। इसलिए, कणाभ एक सीमित जीवनकाल प्राप्त करते हैं। हालांकि, फर्मी सतह के ऊपर पर्याप्त कम ऊर्जा पर, यह जीवनकाल बहुत लंबा हो जाता है, जैसे कि उत्तेजना ऊर्जा (आवृत्ति में व्यक्त) और जीवनकाल का उत्पाद एक से बहुत बड़ा होता है। इस अर्थ में, अर्ध-कण ऊर्जा अभी भी अच्छी तरह से परिभाषित है (विपरीत सीमा में, हाइजेनबर्ग का अनिश्चितता संबंध ऊर्जा की सटीक परिभाषा को रोक देगा)।

संरचना

"नंगे" कण की संरचना (कणाभ के विपरीत) ग्रीन का कार्य फर्मी गैस के समान है (जहां, किसी दिए गए गति के लिए, आवृत्ति स्थान में ग्रीन का कार्य संबंधित एकल-कण ऊर्जा पर एक डेल्टा शिखर है) . स्थिति के घनत्व में डेल्टा शिखर को चौड़ा किया जाता है (कणाभ जीवनकाल द्वारा दी गई चौड़ाई के साथ)। इसके अलावा(और कणाभ ग्रीन के कार्य के विपरीत), इसका वजन (आवृत्ति पर अभिन्न) एक कणाभ वजन कारक द्वारा दबा दिया जाता है $0<Z<1$ , कुल वजन का शेष एक व्यापक "असंगत पृष्ठभूमि" में है, जो कम समय-पैमाने पर फ़र्मियन पर बातचीत के मजबूत प्रभावों के अनुरूप है।

वितरण

शून्य तापमान पर गति अवस्थाओं पर कणों का वितरण (कणाभ के विपरीत) अभी भी फर्मी सतह पर असंतत छलांग दिखाता है (जैसा कि फर्मी गैस में है), लेकिन यह 1 से 0 तक नहीं गिरता है।

विद्युत प्रतिरोधकता

एक धातु में कम तापमान पर प्रतिरोधकता ऊपर से बिखरने के साथ संयोजन में इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन बिखरने पर हावी होती है। एक फर्मी तरल के लिए, इस तंत्र से प्रतिरोधकता $T^{2}$ भिन्न होती है, जिसे अक्सर फर्मी तरल व्यवहार (विशिष्ट गर्मी की रैखिक तापमान-निर्भरता के अलावा) के लिए प्रयोगात्मक जांच के रूप में लिया जाता है, हालांकि यह केवल जाली के संयोजन में उत्पन्न होता है। कुछ मामलों में, ऊपर से बिखरने की आवश्यकता नहीं होती है। उदाहरण के लिए, क्षतिपूर्ति किए गए अर्धधातुओं की प्रतिरोधकता इस प्रकार है $T^{2}$ । इसे बाबर तंत्र के रूप में जाना जाता है। ^[16]

ऑप्टिकल प्रतिक्रिया

फर्मी तरल सिद्धांत पूर्वकथन करता है कि बिखरने की दर, जो धातुओं की ऑप्टिकल प्रतिक्रिया को नियंत्रित करती है, न केवल तापमान पर द्विघात रूप से निर्भर करती है(इस प्रकार $T^{2}$ डीसी प्रतिरोध की निर्भरता), लेकिन यह आवृत्ति पर भी द्विघात रूप से निर्भर करता है। ^[17] ^[18] ^[19] यह गैर-अंतःक्रियात्मक धातु इलेक्ट्रॉनों के लिए ड्रूड पूर्व कथन के विपरीत है, जहां आवृत्ति के कार्य के रूप में बिखरने की दर स्थिर है। एक सामग्री जिसमें ऑप्टिकल फर्मी तरल व्यवहार प्रयोगात्मक रूप से देखा गया था, वह है सीनियर ₂ RuO ₄ का निम्न-तापमान धात्विक चरण। ^[20]

अस्थिरता

अत्यधिक सहसंबद्ध प्रणालियों में विदेशी चरणों के प्रायोगिक अवलोकन ने सैद्धांतिक समुदाय से उनके सूक्ष्म मूल को समझने की कोशिश करने के लिए एक बहुत बड़ा प्रयास शुरू किया है। एक फर्मी तरल की अस्थिरता का पता लगाने का एक संभावित मार्ग ठीक इसाक पोमेरेनचुक द्वारा किया गया विश्लेषण है। ^[21] उसके कारण, पिछले कुछ वर्षों में कई लेखकों ^[22] द्वारा विभिन्न तकनीकों के साथ पोमेरेनचुक अस्थिरता का अध्ययन किया गया है और विशेष रूप से, कई मॉडलों के लिए नेमैटिक चरण की ओर फर्मी तरल की अस्थिरता की जांच की गई थी।

गैर-फर्मी तरल पदार्थ

शब्द गैर-फर्मी तरल, जिसे अजीब धातु के रूप में भी जाना जाता है^[23] एक प्रणाली का वर्णन करने के लिए प्रयोग किया जाता है जो फर्मी-तरल व्यवहार के टूटने को प्रदर्शित करता है। इस तरह की प्रणाली का सबसे सरल उदाहरण एक आयाम में परस्पर क्रिया करने की प्रणाली है, जिसे लुटिंगर तरल कहा जाता है।^[24] हालांकि लुटिंगर तरल पदार्थ भौतिक रूप से फर्मी तरल पदार्थ के समान हैं, एक आयाम के लिए प्रतिबंध कई गुणात्मक अंतरों को जन्म देता है जैसे गति पर निर्भर वर्णक्रमीय कार्य, स्पिन-चार्ज पृथक्करण, और स्पिन घनत्व तरंगें। एक आयाम में अंतःक्रियाओं के अस्तित्व को नजरअंदाज नहीं किया जा सकता है और समस्या का वर्णन गैर-फर्मी सिद्धांत के साथ करना होगा, जहां लुटिंगर तरल उनमें से एक है। एक आयाम में छोटे परिमित स्पिन-तापमान पर सिस्टम की जमीनी-स्थिति को स्पिन-असंगत लुटिंगर तरल (SILL) द्वारा वर्णित किया जाता है।^[25]

इस तरह के व्यवहार का एक और उदाहरण कुछ दूसरे क्रम के चरण संक्रमणों के क्वांटम महत्वपूर्ण बिंदुओं पर देखा जाता है, जैसे कि भारी फ़र्मियन क्रिटिकलिटी, मॉट क्रिटिकलिटी और हाई- $T_{\rm {c}}$ कप्रेट चरण संक्रमण। ^[26] इस तरह के संक्रमणों की जमीनी स्थिति को एक तेज फर्मी सतह की उपस्थिति की विशेषता है, हालांकि अच्छी तरह से परिभाषित कणाभ नहीं हो सकते हैं। अर्थात्, महत्वपूर्ण बिंदु पर पहुंचने पर, यह देखा जाता है कि अर्ध-कण अवशेष $Z\to 0$

संघनित पदार्थ भौतिकी में गैर-फर्मी तरल पदार्थों के व्यवहार को समझना एक महत्वपूर्ण समस्या है। इन परिघटनाओं की व्याख्या करने के दृष्टिकोण में सीमांत फर्मी तरल पदार्थों का उपचार शामिल है; महत्वपूर्ण बिंदुओं को समझने और स्केलिंग संबंधों को प्राप्त करने का प्रयास; और होलोग्राफिक गेज/गुरुत्वाकर्षण द्वैत की तकनीकों के साथ आकस्मिक गेज सिद्धांतों का उपयोग करते है। ^[27]

यह सभी देखें

ल्यूटिंगर तरल

लुटिंगर प्रमेय

मजबूत सहसंबद्ध क्वांटम स्पिन तरल

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[22] Actually, this is a subject of investigation, see for example: https://arxiv.org/abs/0804.4422.

[23] Ong, edited by N. Phuan; Bhatt, Ravin N. (2001). More is different : fifty years of condensed matter physics. Princeton (N.J.): Princeton university press. p. 65. ISBN 978-0691088662. Retrieved 2 February 2015. {{cite book}}: |first1= has generic name (help)

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 {{Short description|Theoretical model of interacting fermions}}
-{{other uses|Fermi (disambiguation)}}
+'''फर्मी तरल सिद्धांत''' (जिसे '''लैंडौ के फर्मी-तरल सिद्धांत के''' रूप में भी जाना जाता है) परस्पर क्रिया करने [[:hi:फर्मिऑन|वाले फ़र्मियन]] का सैद्धांतिक मॉडल है जो पर्याप्त रूप से कम तापमान पर अधिकांश [[:hi:धातु|धातुओं]] की सामान्य स्थिति का वर्णन करता है। <ref name="phillips2">{{Cite book|last=Phillips|first=Philip|title=Advanced Solid State Physics|year=2008|publisher=Perseus Books|isbn=978-81-89938-16-1|pages=224}}</ref> बहु-शरीर प्रणाली के कणों के बीच बातचीत को छोटा होने की आवश्यकता नहीं है। फर्मी तरल पदार्थ का [[:hi:घटनात्मक मॉडल|घटनात्मक]] सिद्धांत 1956 में सोवियत भौतिक विज्ञानी [[:hi:लेव लाण्डौ|लेव डेविडोविच लैंडौ]] द्वारा पेश किया गया था, और बाद में [[:hi:अलेक्से ए अब्रिकोसोव|अलेक्सी]] एब्रिकोसोव और [[:hi:इसहाक मार्कोविच खलातनिकोव|इसाक खलातनिकोव]] द्वारा [[:hi:फेनमैन आरेख|आरेखीय]] [[:hi:क्षोभ सिद्धान्त|गड़बड़ी सिद्धांत]] का उपयोग करके विकसित किया गया था। <ref name="caltech2">{{Cite web|last=Cross|first=Michael|title=Fermi Liquid Theory: Principles|url=http://www.pmaweb.caltech.edu/~mcc/Ph127/c/Lecture9.pdf|publisher=California Institute of Technology|access-date=2 February 2015}}</ref> सिद्धांत बताता है कि अंतःक्रियात्मक फर्मियन प्रणाली के कुछ गुण आदर्श [[:hi:फर्मी गैस|फर्मी गैस]] (यानी गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन) के समान क्यों हैं, और अन्य गुण भिन्न क्यों हैं।
-{{Condensed matter physics|expanded=States of matter}}
-''' फर्मी लिक्विड थ्योरी ''' (जिसे ''' लैंडौ के फर्मी-लिक्विड थ्योरी के रूप में भी जाना जाता है)  [[ फ़र्मियन ]] एस के परस्पर क्रिया का एक सैद्धांतिक मॉडल है जो पर्याप्त रूप से कम तापमान पर अधिकांश  [[ धातु ]] एस की सामान्य स्थिति का वर्णन करता है।<ref name=phillips>{{cite book|last=Phillips|first=Philip|title=Advanced Solid State Physics|year=2008|publisher=Perseus Books|isbn=978-81-89938-16-1|pages=224}}</ref> कई-शरीर प्रणाली के कणों के बीच बातचीत को छोटा होने की आवश्यकता नहीं है।  [[ फेनोमेनोलॉजिकल मॉडल |  फेनोमेनोलॉजिकल ]] फर्मी लिक्विड्स का सिद्धांत सोवियत भौतिक विज्ञानी  [[ लेव डेविडोविच लैंडौ ]] द्वारा 1956 में पेश किया गया था, और बाद में  [[ एलेक्सी एलेक्सीविच एब्रिकोसोव |  एलेक्सी एब्रिकोसोव ]] और  [[ इसाक मार्कोविच खलातनिकोव |  इसाक खलातनिकोव ]] द्वारा  [[ फेनमैन आरेखों का उपयोग करके विकसित किया गया था। |  आरेखीय ]]  [[ गड़बड़ी सिद्धांत ]]<ref name=caltech>{{cite web|last=Cross|first=Michael|title=Fermi Liquid Theory: Principles|url=http://www.pmaweb.caltech.edu/'''mcc/Ph127/c/Lecture9.pdf|publisher=California Institute of Technology|access-date=2 February 2015}}</ref> सिद्धांत बताता है कि एक अंतःक्रियात्मक फर्मियन प्रणाली के कुछ गुण आदर्श  [[ फर्मी गैस ]] (यानी गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन) के समान क्यों हैं, और अन्य गुण भिन्न क्यों हैं।
-जहां फर्मी तरल सिद्धांत को सफलतापूर्वक लागू किया गया है, उसके महत्वपूर्ण उदाहरण अधिकांश धातुओं और  [[ तरल हीलियम ]] -3 में विशेष रूप से इलेक्ट्रॉन हैं।<ref name=schulz>{{Cite journal|last=Schulz|first=H. J.|title=Fermi liquids and non–Fermi liquids|journal=In "proceedings of les Houches Summer School Lxi", ed. E. Akkermans, G. Montambaux, J. Pichard, et J. Zinn-Justin (Elsevier, Amsterdam|volume=1995|issue=533|date=March 1995 | arxiv=cond-mat/9503150|bibcode=1995cond.mat..3150S}}</ref> तरल  [[ हीलियम -3 ]] कम तापमान पर एक फर्मी तरल है (लेकिन इतना कम नहीं है कि इसके  [[ सुपरफ्लुइड ]]  [[ चरण (पदार्थ) |  चरण ]] में हो)। हीलियम -3  [[ हीलियम ]] का  [[ आइसोटोप ]] है, जिसमें 2  [[ प्रोटॉन ]] एस, 1  [[ न्यूट्रॉन ]] और प्रति परमाणु 2 इलेक्ट्रॉन हैं। चूँकि नाभिक के अंदर विषम संख्या में फ़र्मियन होते हैं, परमाणु स्वयं भी एक फ़र्मियन होता है। एक सामान्य (गैर- [[ अतिचालकता |  अतिचालक ]]) धातु में  [[ इलेक्ट्रॉन ]] एस भी एक फर्मी तरल बनाता है, जैसा कि  [[ परमाणु नाभिक ]] में  [[ न्यूक्लियंस ]] (प्रोटॉन और न्यूट्रॉन) करते हैं।  [[ स्ट्रोंटियम रूथेनेट ]] फर्मी तरल पदार्थों के कुछ प्रमुख गुणों को प्रदर्शित करता है,  [[ दृढ़ता से सहसंबद्ध सामग्री ]] होने के बावजूद, और इसकी तुलना  [[ उच्च तापमान सुपरकंडक्टर ]] एस जैसे  [[ कप्रेट सुपरकंडक्टर |  कप्रेट ]] एस से की जाती है।<ref name=wysokinski>{{cite journal|last=Wysokiński|first=Carol|title=Spin triplet superconductivity in Sr2RuO4|journal=Physica Status Solidi|year=2003|volume=236|issue=2|doi=10.1002/pssb.200301672|url=http://www.phy.bris.ac.uk/people/annett_jf/papers/physicab.pdf|access-date=8 April 2012|arxiv = cond-mat/0211199 |bibcode = 2003PSSBR.236..325W |display-authors=etal|pages=325–331|s2cid=119378907}}</ref>
+फर्मी तरल सिद्धांत को सफलतापूर्वक लागू करने के महत्वपूर्ण उदाहरण अधिकांश धातुओं और [[:hi:द्रव हिलियम|तरल हीलियम]] -3 में विशेष रूप से हैं।<ref name="schulz2">{{Cite journal|last=Schulz|first=H. J.|title=Fermi liquids and non–Fermi liquids|journal=In "proceedings of les Houches Summer School Lxi", ed. E. Akkermans, G. Montambaux, J. Pichard, et J. Zinn-Justin (Elsevier, Amsterdam|volume=1995|issue=533|date=March 1995|arxiv=cond-mat/9503150|bibcode=1995cond.mat..3150S}}</ref> तरल [[:hi:हिलियम-३|हीलियम -3]] कम तापमान पर एक फर्मी तरल है (लेकिन इतना कम नहीं है कि इसके [[:hi:अति तरलता|अतिप्रवाहित]] [[:hi:प्रावस्था|चरण]] में हो)। हीलियम -3 [[:hi:हिलियम|हीलियम]] का [[:hi:समस्थानिक|समस्थानिक]] है, जिसमें प्रति परमाणु 2 [[:hi:प्रोटॉन|प्रोटॉन]], 1 [[:hi:न्यूट्रॉन|न्यूट्रॉन]] और 2 इलेक्ट्रॉन होते हैं। चूँकि नाभिक के अंदर विषम संख्या में फ़र्मियन होते हैं, परमाणु स्वयं भी फ़र्मियन होता है। एक सामान्य(गैर-[[:hi:अतिचालकता|अतिचालक]]) धातु में [[:hi:इलेक्ट्रॉन|इलेक्ट्रॉन]] भी फर्मी तरल बनाते हैं, जैसा कि [[:hi:परमाणु नाभिक|परमाणु नाभिक]] में [[:hi:न्यूक्लिऑन|न्यूक्लियॉन]] (प्रोटॉन और न्यूट्रॉन) करते हैं। [[:hi:स्ट्रोंटियम रूथेनेट|स्ट्रोंटियम रूथेनेट]] [[:hi:अत्यधिक सहसंबद्ध सामग्री|दृढ़ता से सहसंबद्ध सामग्री]] होने के बावजूद, फर्मी तरल पदार्थों के कुछ प्रमुख गुणों को प्रदर्शित करता है, और इसकी तुलना [[:hi:उच्चताप अतिचालकता|उच्च तापमान वाले]] [[:hi:अतिचालकता|अतिचालक]] जैसे [[:hi:कप्रेट सुपरकंडक्टर|कप्रेट]] से की जाती है। <ref name="wysokinski2">{{Cite journal|last=Wysokiński|first=Carol|title=Spin triplet superconductivity in Sr2RuO4|journal=Physica Status Solidi|year=2003|volume=236|issue=2|doi=10.1002/pssb.200301672|url=http://www.phy.bris.ac.uk/people/annett_jf/papers/physicab.pdf|access-date=8 April 2012|arxiv=cond-mat/0211199|bibcode=2003PSSBR.236..325W|displayauthors=etal|pages=325–331}}</ref>
 ==विवरण==
-लांडौ के सिद्धांत के पीछे प्रमुख विचार 'एडियाबेटिकिटी' की धारणा और  [[ पाउली अपवर्जन सिद्धांत ]] हैं।<ref name=coleman>{{cite book|last=Coleman|first=Piers|title=Introduction to Many Body Physics|publisher=Rutgers University|pages=143|url=http://www.physics.rutgers.edu/'''coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|access-date=2011-02-14|archive-url=https://web.archive.org/web/20120517093528/http://www.physics.rutgers.edu/'''coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|archive-date=2012-05-17|url-status=dead}} (प्रालेख</ref> एक गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन सिस्टम (एक  [[ फर्मी गैस ]]) पर विचार करें, और मान लें कि हम धीरे-धीरे बातचीत को चालू करते हैं। लैंडौ ने तर्क दिया कि इस स्थिति में, फर्मी गैस की जमीनी स्थिति एडियैबेटिक रूप से अंतःक्रियात्मक प्रणाली की जमीनी स्थिति में बदल जाएगी।
+लांडौ के सिद्धांत के पीछे मुख्य विचार ''रूद्धोष्मता'' की धारणा और [[:hi:पाउली अपवर्जन नियम|पाउली अपवर्जन सिद्धांत हैं]]।<ref name="coleman2">{{Cite book|last=Coleman|first=Piers|title=Introduction to Many Body Physics|publisher=Rutgers University|pages=143|url=http://www.physics.rutgers.edu/~coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|access-date=2011-02-14|archive-url=https://web.archive.org/web/20120517093528/http://www.physics.rutgers.edu/~coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|archive-date=2012-05-17}} (draft copy)</ref> गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मियन सिस्टम ([[:hi:फर्मी गैस|फर्मी गैस]]) पर विचार करें, और मान लें कि हम धीरे-धीरे बातचीत को "चालू" करते हैं। लैंडौ ने तर्क दिया कि इस स्थिति में, फर्मी गैस की जमीनी स्थिति रूद्धोष्म रूप से अंतःक्रियात्मक प्रणाली की जमीनी स्थिति में बदल जाएगी।
-पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, जमीनी स्थिति <math>\Psi_0</math> of a Fermi gas consists of fermions occupying all momentum states corresponding to momentum <math>p<p_{\rm F}</math> सभी उच्च गति के साथ निर्वासित राज्य। जैसे-जैसे इंटरेक्शन चालू होता है, कब्जे वाली अवस्थाओं के अनुरूप फ़र्मों का स्पिन, चार्ज और संवेग अपरिवर्तित रहता है, जबकि उनके गतिशील गुण, जैसे कि उनका द्रव्यमान, चुंबकीय क्षण आदि '' [[ रेनॉर्मलाइज़ेशन |  रेनॉर्मलाइज़्ड ]]'' से नए होते हैं। मूल्यों<ref name=coleman />  इस प्रकार, फर्मी गैस प्रणाली के प्राथमिक उत्तेजनाओं और फर्मी तरल प्रणाली के बीच एक-से-एक पत्राचार होता है। फर्मी द्रवों के संदर्भ में, इन उत्तेजनाओं को अर्ध-कण कहा जाता है<ref name=phillips />
+पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, जमीनी स्थिति <math>\Psi_0</math>फर्मी गैस में संवेग के अनुरूप सभी संवेग अवस्थाओं पर कब्जा करने वाले फ़र्म होते हैं <math>p<p_{\rm F}</math>(सभी उच्च गति के साथ निर्वासित राज्य)। जैसे-जैसे अंतःक्रिया चालू होती है, कब्जे वाली अवस्थाओं के अनुरूप फ़र्मों के चक्रण, आवेश और संवेग अपरिवर्तित रहते हैं, जबकि उनके गतिशील गुण, जैसे कि उनका द्रव्यमान, चुंबकीय क्षण आदि नए मूल्यों के लिए ''[[:hi:सामान्यीकरण|पुन]]'' : सामान्य हो जाते हैं। <ref name="coleman3">{{Cite book|last=Coleman|first=Piers|title=Introduction to Many Body Physics|publisher=Rutgers University|pages=143|url=http://www.physics.rutgers.edu/~coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|access-date=2011-02-14|archive-url=https://web.archive.org/web/20120517093528/http://www.physics.rutgers.edu/~coleman/620/mbody/pdf/bkx.pdf|archive-date=2012-05-17}} (draft copy)</ref> इस प्रकार, फर्मी गैस प्रणाली के प्राथमिक उत्तेजनाओं और फर्मी तरल प्रणाली के बीच एक-से-एक पत्राचार होता है। फर्मी द्रवों के संदर्भ में, इन उत्तेजनाओं को "अर्ध-कण" कहा जाता है। <ref name="phillips3">{{Cite book|last=Phillips|first=Philip|title=Advanced Solid State Physics|year=2008|publisher=Perseus Books|isbn=978-81-89938-16-1|pages=224}}</ref>
-लैंडौ क्वासिपार्टिकल्स जीवन भर के साथ लंबे समय तक चलने वाले उत्तेजना हैं <math>\tau</math> that satisfies <math>\frac{\hbar}{\tau}\ll\epsilon_{\rm p}</math> where <math>\epsilon_{\rm p}</math> is the quasiparticle energy (measured from the  [[Fermi energy]]). At finite temperature, <math>\epsilon_{\rm p}</math> is on the order of the thermal energy <math>k_{\rm B}T</math>, and the condition for Landau quasiparticles can be reformulated as <math>\frac{\hbar}{\tau}\ll k_{\rm B}T</math>.
+लैंडौ कणाभ जीवन भर के साथ लंबे समय तक चलने वाले उत्तेजना हैं जो संतुष्ट करता है जहां पे <math>\epsilon_{\rm p}</math> अर्ध-कण ऊर्जा है (फर्मि [[:hi:फ़र्मी ऊर्जा|ऊर्जा]] से मापी जाती है)। परिमित तापमान पर, <math>\epsilon_{\rm p}</math> तापीय ऊर्जा के क्रम पर है, और लैंडौ कणाभ की स्थिति में सुधार किया जा सकता है: <math>\frac{\hbar}{\tau}\ll k_{\rm B}T</math> .
-इस प्रणाली के लिए,  [[ ग्रीन का फलन ]] लिखा जा सकता है<ref name=landau>{{cite book|last1=Lifshitz|first1=E. M.|last2=Pitaevskii|first2=L.P.|title=Statistical Physics (Part 2)|series=Landau and Lifshitz|volume=9|year=1980|publisher=Elsevier|isbn=978-0-7506-2636-1}}</ref>  (इसके ध्रुवों के पास) रूप में<math>G(\omega,p)\approx\frac{Z}{\omega+\mu-\epsilon(p)}</math>
-कहाँ पे <math>\mu</math> is the [[chemical potential]] and <math>\epsilon(p)</math> दी गई संवेग अवस्था के अनुरूप ऊर्जा है।
+इस प्रणाली के लिए, [[:hi:ग्रीन का फलन|ग्रीन के कार्य]] को <ref name="landau2">{{Cite book|last=Lifshitz|first=E. M.|last2=Pitaevskii|first2=L.P.|title=Statistical Physics (Part 2)|series=Landau and Lifshitz|volume=9|year=1980|publisher=Elsevier|isbn=978-0-7506-2636-1}}</ref> (इसके ध्रुवों के पास) के रूप में लिखा जा सकता है
-मूल्य <math>Z</math> इसे 'क्वासिपार्टिकल अवशेष' कहा जाता है और यह फर्मी तरल सिद्धांत की बहुत विशेषता है। सिस्टम के लिए वर्णक्रमीय कार्य सीधे  [[ कोण-समाधानित फोटोमिशन स्पेक्ट्रोस्कोपी ]] (एआरपीईएस) के माध्यम से देखा जा सकता है, और फॉर्म में (निचले उत्तेजना की सीमा में) लिखा जा सकता है:<math>A(\mathbf{k},\omega)=Z\delta(\omega-v_{\rm F}k_{\|})</math>
+<math>G(\omega,p)\approx\frac{Z}{\omega+\mu-\epsilon(p)}</math>
-कहाँ पे <math>v_{\rm F}</math> फर्मी वेग है<ref name=senthil>{{cite journal|last=Senthil|first=Todadri|title=Critical Fermi surfaces and non-Fermi liquid metals|year=2008|journal=[[Physical Review B]]|volume=78|issue=3|page=035103|doi= 10.1103/PhysRevB.78.035103 | arxiv=0803.4009|bibcode = 2008PhRvB..78c5103S |s2cid=118656854}}</ref>
+जहां पे [[:hi:रासायनिक क्षमता|रासायनिक क्षमता है]] <math>\epsilon(p)</math> और दी गई संवेग अवस्था के अनुरूप ऊर्जा है।
-भौतिक रूप से, हम कह सकते हैं कि एक प्रोपेगेटिंग फ़र्मियन अपने आस-पास के साथ इस तरह से बातचीत करता है कि इंटरैक्शन का शुद्ध प्रभाव फ़र्मियन को एक कपड़े पहने हुए फ़र्मियन के रूप में व्यवहार करना है, इसके प्रभावी द्रव्यमान और अन्य गतिशील गुणों को बदलना है। ये कपड़े पहने हुए फ़र्मियन हैं जिन्हें हम क्वासिपार्टिकल्स के रूप में समझते हैं<ref name=caltech />
+मूल्य <math>Z</math> ''कणाभ अवशेष'' कहा जाता है और यह फर्मी तरल सिद्धांत की विशेषता है। सिस्टम के लिए वर्णक्रमीय कार्य को सीधे [[:hi:कोण-समाधानित प्रकाश उत्सर्जन स्पेक्ट्रोस्कोपी|कोण-समाधानित प्रकाश उत्सर्जन स्पेक्ट्रोस्कोपी]] (एआरपीईएस) के माध्यम से देखा जा सकता है, और फॉर्म में (निचले उत्तेजना की सीमा में) लिखा जा सकता है:
-फर्मी द्रवों का एक अन्य महत्वपूर्ण गुण इलेक्ट्रॉनों के प्रकीर्णन अनुप्रस्थ काट से संबंधित है। मान लीजिए हमारे पास ऊर्जा वाला एक इलेक्ट्रॉन है <math>\epsilon_1</math> Fermi सतह के ऊपर, और मान लें कि यह  [[ समग्र fermion#Fermi समुद्र |  Fermi समुद्र ]] में ऊर्जा के साथ एक कण के साथ बिखरता है <math>\epsilon_2</mएथ>. पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, प्रकीर्णन के बाद दोनों कणों को ऊर्जा के साथ फर्मी सतह के ऊपर स्थित होना चाहिए <math>\epsilon_3,\epsilon_4>\epsilon_{\rm F}</math>. Now, suppose the initial electron has energy very close to the Fermi surface <math>\epsilon\approx\epsilon_{\rm F}</math> Then, we have that <math>\epsilon_2,\epsilon_3,\epsilon_4</math> भी फर्मी सतह के बहुत करीब होना चाहिए। यह बिखरने के बाद संभावित राज्यों के  [[ चरण स्थान ]] मात्रा को कम कर देता है, और इसलिए,  [[ फर्मी के सुनहरे नियम ]] से,  [[ बिखरने वाला क्रॉस सेक्शन ]] शून्य हो जाता है। इस प्रकार हम कह सकते हैं कि फर्मी सतह पर कणों का जीवनकाल अनंत तक जाता है<ref name=phillips />
+<math>A(\mathbf{k},\omega)=Z\delta(\omega-v_{\rm F}k_{\|})</math>
+जहां पे <math>v_{\rm F}</math> फर्मी वेग है। <ref name="senthil2">{{Cite journal|last=Senthil|first=Todadri|title=Critical Fermi surfaces and non-Fermi liquid metals|year=2008|journal=[[Physical Review B]]|volume=78|issue=3|page=035103|doi=10.1103/PhysRevB.78.035103|arxiv=0803.4009|bibcode=2008PhRvB..78c5103S}}</ref>
+शारीरिक रूप से, हम कह सकते हैं कि फ़र्मियन अपने आसपास के साथ इस तरह से परस्पर प्रभाव करता है कि बातचीत का शुद्ध प्रभाव फ़र्मियन को "ड्रेस्ड" फ़र्मियन के रूप में व्यवहार करना है, इसके प्रभावी द्रव्यमान और अन्य गतिशील गुणों को बदलना है। ये "कपड़े पहने" फ़र्मियन हैं जिन्हें हम "कणाभ" कहते हैं। <ref name="caltech3">{{Cite web|last=Cross|first=Michael|title=Fermi Liquid Theory: Principles|url=http://www.pmaweb.caltech.edu/~mcc/Ph127/c/Lecture9.pdf|publisher=California Institute of Technology|access-date=2 February 2015}}</ref>
+फर्मी द्रवों का अन्य महत्वपूर्ण गुण इलेक्ट्रॉनों के प्रकीर्णन अनुप्रस्थ काट से संबंधित है। मान लीजिए हमारे पास ऊर्जा वाला एक इलेक्ट्रॉन <math>\epsilon_1</math>है फर्मी सतह के ऊपर ऊर्जा के साथ [[:hi:समग्र फ़र्मियन|फर्मी समुद्र]] में एक कण  <math>\epsilon_2</math>के साथ बिखरता है। पाउली के अपवर्जन सिद्धांत के अनुसार, प्रकीर्णन के बाद दोनों कणों को ऊर्जा के साथ फर्मी सतह के ऊपर झूठ बोलना पड़ता है <math>\epsilon_3,\epsilon_4>\epsilon_{\rm F}</math>। अब, मान लीजिए कि प्रारंभिक इलेक्ट्रॉन की ऊर्जा फर्मी सतह के बहुत करीब है  फिर, हमारे पास वह है <math>\epsilon_2,\epsilon_3,\epsilon_4</math> भी फर्मी सतह के बहुत करीब होना चाहिए। यह बिखरने के बाद संभावित स्थिति के [[:hi:प्रावस्था-समष्‍टि|चरण स्थान]] की मात्रा को कम कर देता है, और इसलिए, [[:hi:फर्मी का सुनहरा नियम|फर्मी के सुनहरे नियम]] से, [[:hi:अनुप्रस्थ परिच्छेद (भौतिकी)|बिखरने वाला क्रॉस सेक्शन]] शून्य हो जाता है। इस प्रकार हम कह सकते हैं कि फर्मी सतह पर कणों का जीवनकाल अनंत तक जाता है। <ref name="phillips4">{{Cite book|last=Phillips|first=Philip|title=Advanced Solid State Physics|year=2008|publisher=Perseus Books|isbn=978-81-89938-16-1|pages=224}}</ref>
 == फर्मी गैस से समानताएं ==
-फर्मी तरल गुणात्मक रूप से गैर-अंतःक्रियात्मक  [[ फर्मी गैस ]] के अनुरूप है, निम्नलिखित अर्थों में: कम उत्तेजना ऊर्जा और तापमान पर सिस्टम की गतिशीलता और थर्मोडायनामिक्स को गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मों को  [[ क्वासिपार्टिकल ]] एस के साथ प्रतिस्थापित करके वर्णित किया जा सकता है, प्रत्येक जिनमें से  [[ स्पिन (भौतिकी) |  स्पिन ]],  [[ इलेक्ट्रिक चार्ज |  चार्ज ]] और  [[ गति ]] मूल कणों के समान है। भौतिक रूप से इन्हें ऐसे कण के रूप में माना जा सकता है जिनकी गति आसपास के कणों से बाधित होती है और जो स्वयं अपने आसपास के कणों को परेशान करते हैं। इंटरैक्टिंग सिस्टम की प्रत्येक कई-कण उत्तेजित अवस्था को सभी कब्जे वाले गति राज्यों को सूचीबद्ध करके वर्णित किया जा सकता है, जैसे कि गैर-अंतःक्रियात्मक प्रणाली में। नतीजतन, फर्मी तरल की गर्मी क्षमता जैसी मात्राएं उसी तरह गुणात्मक रूप से व्यवहार करती हैं जैसे फर्मी गैस में (उदाहरण के लिए ताप क्षमता तापमान के साथ रैखिक रूप से बढ़ जाती है)।
+फर्मी तरल गुणात्मक रूप से गैर-अंतःक्रियात्मक [[ फर्मी गैस |फर्मी गैस]] के अनुरूप है, निम्नलिखित अर्थों में: कम उत्तेजना ऊर्जा और तापमान पर सिस्टम की गतिशीलता और थर्मोडायनामिक्स को गैर-अंतःक्रियात्मक फर्मों को [[ क्वासिपार्टिकल |कणाभ]] के साथ प्रतिस्थापित करके वर्णित किया जा सकता है, प्रत्येक जिनमें से  [[ स्पिन (भौतिकी) |स्पिन]], [[ इलेक्ट्रिक चार्ज |चार्ज]] और  [[ गति |गति]] मूल कणों के समान है। भौतिक रूप से इन्हें ऐसे कण के रूप में माना जा सकता है जिनकी गति आसपास के कणों से बाधित होती है और जो स्वयं अपने आसपास के कणों को परेशान करते हैं। इंटरैक्टिंग सिस्टम की प्रत्येक कई-कण उत्तेजित अवस्था को सभी कब्जे वाले गति स्थिति को सूचीबद्ध करके वर्णित किया जा सकता है, जैसे कि गैर-अंतःक्रियात्मक प्रणाली में। नतीजतन, फर्मी तरल की गर्मी क्षमता जैसी मात्राएं उसी तरह गुणात्मक रूप से व्यवहार करती हैं जैसे फर्मी गैस में(उदाहरण के लिए ताप क्षमता तापमान के साथ रैखिक रूप से बढ़ जाती है)।
 == फर्मी गैस से अंतर ==
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 === ऊर्जा ===
-एक बहु-कण अवस्था की  [[ ऊर्जा ]] केवल सभी अधिकृत राज्यों की एकल-कण ऊर्जाओं का योग नहीं है। इसके बजाय, किसी दिए गए परिवर्तन के लिए ऊर्जा में परिवर्तन <math>\delta n_k</math> in occupation of states <math>k</math> contains terms both linear and quadratic in <math>\delta n_k</math> (for the Fermi gas, it would only be linear, <math>\delta n_k \epsilon_k</math>, where <math>\epsilon_k</math> एकल-कण ऊर्जाओं को दर्शाता है)। रैखिक योगदान पुनर्सामान्यीकृत एकल-कण ऊर्जा से मेल खाता है, जिसमें शामिल है, उदाहरण के लिए, कणों के प्रभावी द्रव्यमान में परिवर्तन। द्विघात शब्द क्वासिपार्टिकल्स के बीच एक प्रकार के माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रिया के अनुरूप हैं, जो तथाकथित लैंडौ फर्मी तरल मापदंडों द्वारा पैरामीट्रिज्ड है और फर्मी तरल में घनत्व दोलनों (और स्पिन-घनत्व दोलनों) के व्यवहार को निर्धारित करता है। फिर भी, इन माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं से विभिन्न गति वाले राज्यों के बीच कणों के हस्तांतरण के साथ अर्ध-कणों का प्रकीर्णन नहीं होता है।
+बहु-कण अवस्था की [[:hi:ऊर्जा|ऊर्जा]] सभी कब्जे वाले स्थिति की एकल-कण ऊर्जाओं का योग नहीं है। इसके बजाय, किसी दिए गए परिवर्तन के लिए ऊर्जा में परिवर्तन <math>\delta n_k</math> स्थिति के कब्जे में रैखिक और द्विघात दोनों पद शामिल हैं <math>\delta n_k</math>(फर्मि गैस के लिए, यह केवल रैखिक होगा, <math>\delta n_k \epsilon_k</math>, कहाँ पे <math>\epsilon_k</math> एकल-कण ऊर्जाओं को दर्शाता है)। रैखिक योगदान पुनर्सामान्यीकृत एकल-कण ऊर्जा से मेल खाता है, जिसमें शामिल है, उदाहरण के लिए, कणों के प्रभावी द्रव्यमान में परिवर्तन। द्विघात शब्द कणाभके बीच एक प्रकार के "माध्य-क्षेत्र" अंतःक्रिया के अनुरूप हैं, जो तथाकथित लैंडौ फर्मी तरल मापदंडों द्वारा पैरामीट्रिज्ड है और फर्मी तरल में घनत्व दोलनों (और स्पिन-घनत्व दोलनों) के व्यवहार को निर्धारित करता है। फिर भी, इन माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं से विभिन्न गति स्थिति के बीच कणों के हस्तांतरण के साथ अर्ध-कणों का प्रकीर्णन नहीं होता है।
-इंटरैक्टिंग फर्मियन के तरल पदार्थ के द्रव्यमान के पुनर्मूल्यांकन की गणना कई-शरीर कम्प्यूटेशनल तकनीकों का उपयोग करके पहले सिद्धांतों से की जा सकती है। द्वि-आयामी  [[ सजातीय इलेक्ट्रॉन गैस ]],  [[ GW सन्निकटन |  GW गणना के लिए]<ref>{{cite journal|author1=R. Asgari |author2=B. Tanatar |title= Many-body effective mass and spin susceptibility in a quasi-two-dimensional electron liquid|journal= Physical Review B|volume=74|issue=7 |pages=075301|year=2006|doi= 10.1103/PhysRevB.74.075301|bibcode = 2006PhRvB..74g5301A |url=http://repository.bilkent.edu.tr/bitstream/11693/23741/1/bilkent-research-paper.pdf|hdl=11693/23741 |hdl-access=free}}</ref> और  [[ क्वांटम मोंटे कार्लो ]] विधि<ref>{{cite journal|author1=Y. Kwon |author2=D. M. Ceperley |author3=R. M. Martin |title= Quantum Monte Carlo calculation of the Fermi-liquid parameters in the two-dimensional electron gas|journal= Physical Review B|volume= 50
+इंटरैक्टिंग फर्मियन के तरल पदार्थ के द्रव्यमान के पुनर्मूल्यांकन की गणना कई-शरीर कम्प्यूटेशनल तकनीकों का उपयोग करके पहले सिद्धांतों से की जा सकती है। द्वि-आयामी [[:hi:सजातीय इलेक्ट्रॉन गैस|सजातीय इलेक्ट्रॉन गैस]] के लिए, [[:hi:GW सन्निकटन|GW गणना]] <ref>{{Cite journal|last=R. Asgari|last2=B. Tanatar|title=Many-body effective mass and spin susceptibility in a quasi-two-dimensional electron liquid|journal=Physical Review B|volume=74|issue=7|pages=075301|year=2006|doi=10.1103/PhysRevB.74.075301|bibcode=2006PhRvB..74g5301A|url=http://repository.bilkent.edu.tr/bitstream/11693/23741/1/bilkent-research-paper.pdf|hdl-access=free}}</ref> और [[:hi:क्वांटम मोंटे कार्लो|क्वांटम मोंटे कार्लो]] विधियों <ref>{{Cite journal|last=Y. Kwon|last2=D. M. Ceperley|last3=R. M. Martin|title=Quantum Monte Carlo calculation of the Fermi-liquid parameters in the two-dimensional electron gas|journal=Physical Review B|volume=50|issue=3|pages=1684–1694|year=2013|doi=10.1103/PhysRevB.50.1684|pmid=9976356|bibcode=1994PhRvB..50.1684K|arxiv=1307.4009}}</ref> <ref>{{Cite journal|last=M. Holzmann|last2=B. Bernu|last3=V. Olevano|last4=R. M. Martin|last5=D. M. Ceperley|title=Renormalization factor and effective mass of the two-dimensional electron gas|journal=Physical Review B|volume=79|issue=4|pages=041308(R)|year=2009|doi=10.1103/PhysRevB.79.041308|arxiv=0810.2450|bibcode=2009PhRvB..79d1308H}}</ref> <ref>{{Cite journal|last=N. D. Drummond|last2=R. J. Needs|title=Diffusion quantum Monte Carlo calculation of the quasiparticle effective mass of the two-dimensional homogeneous electron gas|journal=Physical Review B|volume=87|issue=4|pages=045131|year=2013|doi=10.1103/PhysRevB.87.045131|arxiv=1208.6317|bibcode=2013PhRvB..87d5131D}}</ref> का उपयोग पुनर्सामान्यीकृत कणाभ प्रभावी द्रव्यमान की गणना के लिए किया गया है।
-|issue=3 |pages=1684–1694|year=2013|doi= 10.1103/PhysRevB.50.1684|pmid=9976356 |bibcode = 1994PhRvB..50.1684K |arxiv=1307.4009}}</ref><ref>{{cite journal|author1=M. Holzmann |author2=B. Bernu |author3=V. Olevano |author4=R. M. Martin |author5=D. M. Ceperley |title= Renormalization factor and effective mass of the two-dimensional electron gas|journal= Physical Review B|volume= 79 |issue=4 |pages= 041308(R)|year=2009|doi= 10.1103/PhysRevB.79.041308|arxiv = 0810.2450 |bibcode = 2009PhRvB..79d1308H |s2cid=12279058 }}</ref><ref>{{cite journal|author1=N. D. Drummond |author2=R. J. Needs |title= Diffusion quantum Monte Carlo calculation of the quasiparticle effective mass of the two-dimensional homogeneous electron gas|journal= Physical Review B|volume=87 |issue=4 |pages=045131|year=2013|doi= 10.1103/PhysRevB.87.045131|arxiv = 1208.6317 |bibcode = 2013PhRvB..87d5131D |s2cid=53548304 }}</ref> पुनर्सामान्यीकृत क्वासिपार्टिकल प्रभावी द्रव्यमान की गणना के लिए उपयोग किया गया है।
 === विशिष्ट ताप और संपीड्यता ===
-  [[ विशिष्ट ऊष्मा ]],  [[ संपीड्यता ]],  [[ स्पिन-संवेदनशीलता ]] और अन्य मात्राएँ फर्मी गैस के समान गुणात्मक व्यवहार (जैसे तापमान पर निर्भरता) दिखाती हैं, लेकिन परिमाण (कभी-कभी दृढ़ता से) बदल जाता है।
+  [[:hi:विशिष्ट ऊष्मा धारिता|विशिष्ट ऊष्मा]], [[:hi:दबाव|संपीड्यता]], [[:hi:स्पिन-संवेदनशीलता|स्पिन-संवेदनशीलता]] और अन्य मात्राएँ फर्मी गैस के समान गुणात्मक व्यवहार(जैसे तापमान पर निर्भरता) दिखाती हैं, लेकिन परिमाण(कभी-कभी दृढ़ता से) बदल जाता है।
 === बातचीत ===
-माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं के अलावा, अर्ध-कणों के बीच कुछ कमजोर अंतःक्रियाएं बनी रहती हैं, जो एक-दूसरे से क्वैसिपार्टिकल्स के बिखरने की ओर ले जाती हैं। इसलिए, क्वासिपार्टिकल्स एक सीमित जीवनकाल प्राप्त करते हैं। हालांकि, फर्मी सतह के ऊपर पर्याप्त कम ऊर्जा पर, यह जीवनकाल बहुत लंबा हो जाता है, जैसे कि उत्तेजना ऊर्जा (आवृत्ति में व्यक्त) और जीवनकाल का उत्पाद एक से बहुत बड़ा होता है। इस अर्थ में, अर्ध-कण ऊर्जा अभी भी अच्छी तरह से परिभाषित है (विपरीत सीमा में,  [[ वर्नर हाइजेनबर्ग |  हाइजेनबर्ग ]] का  [[ अनिश्चितता सिद्धांत |  अनिश्चितता संबंध ]] ऊर्जा की सटीक परिभाषा को रोक देगा)।
+माध्य-क्षेत्रीय अंतःक्रियाओं के अलावा, अर्ध-कणों के बीच कुछ कमजोर अंतःक्रियाएं बनी रहती हैं, जो एक-दूसरे से कणाभ के बिखरने की ओर ले जाती हैं। इसलिए, कणाभ एक सीमित जीवनकाल प्राप्त करते हैं। हालांकि, फर्मी सतह के ऊपर पर्याप्त कम ऊर्जा पर, यह जीवनकाल बहुत लंबा हो जाता है, जैसे कि उत्तेजना ऊर्जा (आवृत्ति में व्यक्त) और जीवनकाल का उत्पाद एक से बहुत बड़ा होता है। इस अर्थ में, अर्ध-कण ऊर्जा अभी भी अच्छी तरह से परिभाषित है (विपरीत सीमा में, [[:hi:वर्नर हाइजनबर्ग|हाइजेनबर्ग]] का [[:hi:अनिश्चितता सिद्धान्त|अनिश्चितता संबंध]] ऊर्जा की सटीक परिभाषा को रोक देगा)।
 === संरचना ===
-बेयर पार्टिकल्स की संरचना (कैसिपार्टिकल के विपरीत)  [[ ग्रीन का फंक्शन ]] फर्मी गैस के समान है (जहां, किसी दिए गए मोमेंटम के लिए, फ्रीक्वेंसी स्पेस में ग्रीन का फंक्शन संबंधित सिंगल-पार्टिकल एनर्जी पर डेल्टा पीक होता है) . राज्यों के घनत्व में डेल्टा शिखर को चौड़ा किया जाता है (क्वासिपार्टिकल जीवनकाल द्वारा दी गई चौड़ाई के साथ)। इसके अलावा (और क्वासिपार्टिकल ग्रीन के कार्य के विपरीत), इसका वजन (आवृत्ति पर अभिन्न) एक क्वासिपार्टिकल वजन कारक द्वारा दबा दिया जाता है <math>0<Z<1</math>. कुल वजन का शेष एक व्यापक असंगत पृष्ठभूमि में है, जो कम समय-पैमाने पर फ़र्मियन पर बातचीत के मजबूत प्रभावों के अनुरूप है।
+"नंगे" कण की संरचना (कणाभ के विपरीत) [[:hi:ग्रीन का फलन|ग्रीन का कार्य]] फर्मी गैस के समान है (जहां, किसी दिए गए गति के लिए, आवृत्ति स्थान में ग्रीन का कार्य संबंधित एकल-कण ऊर्जा पर एक डेल्टा शिखर है) . स्थिति के घनत्व में डेल्टा शिखर को चौड़ा किया जाता है (कणाभ जीवनकाल द्वारा दी गई चौड़ाई के साथ)। इसके अलावा(और कणाभ ग्रीन के कार्य के विपरीत), इसका वजन (आवृत्ति पर अभिन्न) एक कणाभ वजन कारक द्वारा दबा दिया जाता है <math>0<Z<1</math>, कुल वजन का शेष एक व्यापक "असंगत पृष्ठभूमि" में है, जो कम समय-पैमाने पर फ़र्मियन पर बातचीत के मजबूत प्रभावों के अनुरूप है।
 === वितरण ===
-शून्य तापमान पर गति अवस्थाओं पर कणों का वितरण (क्यूसिपार्टिकल्स के विपरीत) अभी भी फर्मी सतह पर एक असंतत छलांग दिखाता है (जैसा कि फर्मी गैस में है), लेकिन यह 1 से 0 तक नहीं गिरता है: कदम केवल आकार का है <math>Z</math>.
+शून्य तापमान पर गति अवस्थाओं पर कणों का वितरण (कणाभ के विपरीत) अभी भी फर्मी सतह पर असंतत छलांग दिखाता है (जैसा कि फर्मी गैस में है), लेकिन यह 1 से 0 तक नहीं गिरता है।
 === विद्युत प्रतिरोधकता ===
-एक धातु में  [[ umklapp बिखरने वाले ]] के संयोजन में इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन बिखरने पर कम तापमान पर प्रतिरोधकता हावी होती है। एक फर्मी तरल के लिए, इस तंत्र से प्रतिरोधकता भिन्न होती है <math>T^2</math>, which is often taken as an experimental check for Fermi liquid behaviour (in addition to the linear temperature-dependence of the specific heat), although it only arises in combination with the lattice. In certain cases, umklapp scattering is not required. For example, the resistivity of compensated [[semimetal]]s <nowiki/>scales as <math>T^2</math> इलेक्ट्रॉन और छिद्र के परस्पर प्रकीर्णन के कारण। इसे बाबर तंत्र के रूप में जाना जाता है<ref>{{Cite journal|last=Baber, W. G.|date=1937|title=The Contribution to the Electrical Resistance of Metals from Collisions between Electrons|journal=Proc. Royal Soc. Lond. A|volume=158|issue=894|pages=383–396|doi=10.1098/rspa.1937.0027|bibcode=1937RSPSA.158..383B|doi-access=free}}</ref>
+एक धातु में कम तापमान पर प्रतिरोधकता [[:hi:Umklapp बिखरना|ऊपर से बिखरने]] के साथ संयोजन में इलेक्ट्रॉन-इलेक्ट्रॉन बिखरने पर हावी होती है। एक फर्मी तरल के लिए, इस तंत्र से प्रतिरोधकता <math>T^2</math>भिन्न होती है, जिसे अक्सर फर्मी तरल व्यवहार (विशिष्ट गर्मी की रैखिक तापमान-निर्भरता के अलावा) के लिए प्रयोगात्मक जांच के रूप में लिया जाता है, हालांकि यह केवल जाली के संयोजन में उत्पन्न होता है। कुछ मामलों में, ऊपर से [[:hi:Umklapp बिखरना|बिखरने]] की आवश्यकता नहीं होती है। उदाहरण के लिए, क्षतिपूर्ति किए गए [[:hi:अर्धधातु|अर्धधातुओं]] की प्रतिरोधकता इस प्रकार है <math>T^2</math>। इसे बाबर तंत्र के रूप में जाना जाता है। <ref>{{Cite journal|last=Baber, W. G.|date=1937|title=The Contribution to the Electrical Resistance of Metals from Collisions between Electrons|journal=Proc. Royal Soc. Lond. A|volume=158|issue=894|pages=383–396|doi=10.1098/rspa.1937.0027|bibcode=1937RSPSA.158..383B|doi-access=free}}</ref>
 === ऑप्टिकल प्रतिक्रिया ===
-फर्मी तरल सिद्धांत भविष्यवाणी करता है कि बिखरने की दर, जो धातुओं की ऑप्टिकल प्रतिक्रिया को नियंत्रित करती है, न केवल तापमान पर द्विघात रूप से निर्भर करती है (इस प्रकार <math>T^2</math> डीसी प्रतिरोध की निर्भरता), लेकिन यह आवृत्ति पर भी द्विघात रूप से निर्भर करता है<ref>{{cite journal|author=R. N. Gurzhi|year=1959|title=MUTUAL ELECTRON CORRELATIONS IN METAL OPTICS|journal=Sov. Phys. JETP|volume=8|pages=673–675}}</ref><ref>{{cite journal|author1=M. Scheffler |author2=K. Schlegel |author3=C. Clauss |author4=D. Hafner |author5=C. Fella |author6=M. Dressel |author7=M. Jourdan |author8=J. Sichelschmidt |author9=C. Krellner |author10=C. Geibel |author11=F. Steglich |year=2013|title=Microwave spectroscopy on heavy-fermion systems: Probing the dynamics of charges and magnetic moments|journal=Phys. Status Solidi B|volume=250|issue=3 |pages=439–449|doi=10.1002/pssb.201200925|arxiv = 1303.5011 |bibcode = 2013PSSBR.250..439S |s2cid=59067473 }}</ref><ref>{{cite journal|author1=C. C. Homes |author2=J. J. Tu |author3=J. Li |author4=G. D. Gu |author5=A. Akrap |year=2013|title=Optical conductivity of nodal metals|journal=Scientific Reports|volume=3|issue=3446 |pages=3446|doi=10.1038/srep03446|pmid=24336241 |pmc=3861800 |arxiv = 1312.4466 |bibcode = 2013NatSR...3E3446H }}</ref> यह गैर-अंतःक्रियात्मक धातु इलेक्ट्रॉनों के लिए  [[ ड्रूड मॉडल |  ड्रूड भविष्यवाणी ]] के विपरीत है, जहां आवृत्ति के एक समारोह के रूप में बिखरने की दर स्थिर है।
+फर्मी तरल सिद्धांत पूर्वकथन करता है कि बिखरने की दर, जो धातुओं की ऑप्टिकल प्रतिक्रिया को नियंत्रित करती है, न केवल तापमान पर द्विघात रूप से निर्भर करती है(इस प्रकार <math>T^2</math> डीसी प्रतिरोध की निर्भरता), लेकिन यह आवृत्ति पर भी द्विघात रूप से निर्भर करता है। <ref>{{Cite journal|last=R. N. Gurzhi|year=1959|title=MUTUAL ELECTRON CORRELATIONS IN METAL OPTICS|journal=Sov. Phys. JETP|volume=8|pages=673–675}}</ref> <ref>{{Cite journal|last=M. Scheffler|title=Microwave spectroscopy on heavy-fermion systems: Probing the dynamics of charges and magnetic moments|arxiv=1303.5011|doi=10.1002/pssb.201200925|pages=439–449|issue=3|volume=250|journal=Phys. Status Solidi B|year=2013|last2=K. Schlegel|last9=C. Krellner|last8=J. Sichelschmidt|last7=M. Jourdan|last6=M. Dressel|last5=C. Fella|last4=D. Hafner|last3=C. Clauss|bibcode=2013PSSBR.250..439S}}</ref> <ref>{{Cite journal|last=C. C. Homes|last2=J. J. Tu|last3=J. Li|last4=G. D. Gu|last5=A. Akrap|year=2013|title=Optical conductivity of nodal metals|journal=Scientific Reports|volume=3|issue=3446|pages=3446|doi=10.1038/srep03446|pmid=24336241|pmc=3861800|arxiv=1312.4466|bibcode=2013NatSR...3E3446H}}</ref> यह गैर-अंतःक्रियात्मक धातु इलेक्ट्रॉनों के लिए [[:hi:ड्रूड मॉडल|ड्रूड]] पूर्व कथन के विपरीत है, जहां आवृत्ति के कार्य के रूप में बिखरने की दर स्थिर है। एक सामग्री जिसमें ऑप्टिकल फर्मी तरल व्यवहार प्रयोगात्मक रूप से देखा गया था, वह है [[:hi:Sr2RuO4|सीनियर <sub>2</sub> RuO <sub>4</sub>]] का निम्न-तापमान धात्विक चरण। <ref>{{Cite journal|last=D. Stricker|journal=Physical Review Letters|bibcode=2014PhRvL.113h7404S|pmid=25192127|doi=10.1103/PhysRevLett.113.087404|pages=087404|issue=8|volume=113|title=Optical Response of Sr<sub>2</sub>RuO<sub>4</sub> Reveals Universal Fermi-Liquid Scaling and Quasiparticles Beyond Landau Theory|last2=J. Mravlje|year=2014|last7=D. van der Marel|last6=A. Georges|last5=A. Vecchione|last4=R. Fittipaldi|last3=C. Berthod|arxiv=1403.5445}}</ref>
-एक सामग्री जिसमें ऑप्टिकल फर्मी तरल व्यवहार प्रयोगात्मक रूप से देखा गया था, वह है  [[ Sr2RuO4 |  Sr<sub>2</sub>RuO<sub>4</sub> ]] का निम्न-तापमान धात्विक चरण<ref>{{cite journal |author1=D. Stricker |author2=J. Mravlje |author3=C. Berthod |author4=R. Fittipaldi |author5=A. Vecchione |author6=A. Georges |author7=D. van der Marel |year=2014|title=Optical Response of Sr<sub>2</sub>RuO<sub>4</sub> Reveals Universal Fermi-Liquid Scaling and Quasiparticles Beyond Landau Theory |journal= Physical Review Letters|volume=113|issue=8 |pages=087404 |doi=10.1103/PhysRevLett.113.087404 |pmid=25192127 |bibcode=2014PhRvL.113h7404S|arxiv=1403.5445 |s2cid=20176023 }}</ref>
 ==अस्थिरता==
-अत्यधिक सहसंबद्ध प्रणालियों में विदेशी चरणों के प्रायोगिक अवलोकन ने सैद्धांतिक समुदाय से उनके सूक्ष्म मूल को समझने की कोशिश करने के लिए एक बहुत बड़ा प्रयास शुरू किया है। एक फर्मी तरल की अस्थिरता का पता लगाने का एक संभावित मार्ग ठीक  [[ इसाक पोमेरेनचुक ]] द्वारा किया गया विश्लेषण है।<ref>{{cite journal|author=I. I. Pomeranchuk|year=1959|title=ON THE STABILITY OF A FERMI LIQUID|journal=Sov. Phys. JETP|volume=8|pages=361–362}}</ref> उसके कारण,  [[ पोमेरेनचुक अस्थिरता ]] का कई लेखकों द्वारा अध्ययन किया गया है <ref>दरअसल, यह जांच का विषय है, उदाहरण के लिए देखें: https://arxiv.org/abs/0804.4422</ref> पिछले कुछ वर्षों में विभिन्न तकनीकों के साथ और विशेष रूप से, नेमैटिक चरण के लिए फर्मी तरल की अस्थिरता की जांच कई मॉडलों के लिए की गई थी।
+अत्यधिक सहसंबद्ध प्रणालियों में विदेशी चरणों के प्रायोगिक अवलोकन ने सैद्धांतिक समुदाय से उनके सूक्ष्म मूल को समझने की कोशिश करने के लिए एक बहुत बड़ा प्रयास शुरू किया है। एक फर्मी तरल की अस्थिरता का पता लगाने का एक संभावित मार्ग ठीक [[:hi:इसाक पोमेरेनचुकी|इसाक पोमेरेनचुक]] द्वारा किया गया विश्लेषण है। <ref>{{Cite journal|last=I. I. Pomeranchuk|year=1959|title=ON THE STABILITY OF A FERMI LIQUID|journal=Sov. Phys. JETP|volume=8|pages=361–362}}</ref> उसके कारण, पिछले कुछ वर्षों में कई लेखकों <ref>Actually, this is a subject of investigation, see for example: https://arxiv.org/abs/0804.4422.</ref> द्वारा विभिन्न तकनीकों के साथ [[:hi:पोमेरेनचुक अस्थिरता|पोमेरेनचुक अस्थिरता]] का अध्ययन किया गया है और विशेष रूप से, कई मॉडलों के लिए नेमैटिक चरण की ओर फर्मी तरल की अस्थिरता की जांच की गई थी।
 ==गैर-फर्मी तरल पदार्थ==
-शब्द '''गैर-फर्मी तरल''', जिसे अजीब धातु के रूप में भी जाना जाता है<ref>{{cite book|last1=Ong|first1=edited by N. Phuan|last2=Bhatt|first2=Ravin N.|title=More is different : fifty years of condensed matter physics|date=2001|publisher=Princeton university press|location=Princeton (N.J.)|isbn=978-0691088662|page=65|url=https://books.google.com/books?id=oledr2LiDxYC&pg=PA65|access-date=2 February 2015}}</ref> एक प्रणाली का वर्णन करने के लिए प्रयोग किया जाता है जो फर्मी-तरल व्यवहार के टूटने को प्रदर्शित करता है। इस तरह की प्रणाली का सबसे सरल उदाहरण एक आयाम में परस्पर क्रिया करने की प्रणाली है, जिसे  [[ लुटिंगर तरल ]] कहा जाता है।<ref name=schulz />  हालांकि लुटिंगर तरल पदार्थ भौतिक रूप से फर्मी तरल पदार्थ के समान हैं, एक आयाम के लिए प्रतिबंध कई गुणात्मक अंतरों को जन्म देता है जैसे गति पर निर्भर वर्णक्रमीय कार्य, स्पिन-चार्ज पृथक्करण, और  [[ की उपस्थिति में 'क्वासिपार्टिकल शिखर' की अनुपस्थिति। स्पिन तरंग |  स्पिन घनत्व तरंगें ]]। एक आयाम में अंतःक्रियाओं के अस्तित्व को नजरअंदाज नहीं किया जा सकता है और समस्या का वर्णन गैर-फर्मी सिद्धांत के साथ करना होगा, जहां लुटिंगर तरल उनमें से एक है। एक आयाम में छोटे परिमित स्पिन-तापमान पर सिस्टम की जमीनी-स्थिति को स्पिन-असंगत लुटिंगर तरल (SILL) द्वारा वर्णित किया जाता है।<ref name=soltanieh-ha>{{cite journal|last=M. Soltanieh-ha|first=A. E. Feiguin|title=Class of variational Ansätze for the spin-incoherent ground state of a Luttinger liquid coupled to a spin bath|year=2012|journal= Physical Review B|volume=86|issue=20|page= 205120 |doi= 10.1103/PhysRevB.86.205120 | arxiv=1211.0982|bibcode = 2012PhRvB..86t5120S |s2cid=118724491}}</ref>
+शब्द '''गैर-फर्मी तरल''', जिसे अजीब धातु के रूप में भी जाना जाता है<ref>{{cite book|last1=Ong|first1=edited by N. Phuan|last2=Bhatt|first2=Ravin N.|title=More is different : fifty years of condensed matter physics|date=2001|publisher=Princeton university press|location=Princeton (N.J.)|isbn=978-0691088662|page=65|url=https://books.google.com/books?id=oledr2LiDxYC&pg=PA65|access-date=2 February 2015}}</ref> एक प्रणाली का वर्णन करने के लिए प्रयोग किया जाता है जो फर्मी-तरल व्यवहार के टूटने को प्रदर्शित करता है। इस तरह की प्रणाली का सबसे सरल उदाहरण एक आयाम में परस्पर क्रिया करने की प्रणाली है, जिसे [[ लुटिंगर तरल |लुटिंगर तरल]] कहा जाता है।<ref name="schulz">{{Cite journal|last=Schulz|first=H. J.|title=Fermi liquids and non–Fermi liquids|journal=In "proceedings of les Houches Summer School Lxi", ed. E. Akkermans, G. Montambaux, J. Pichard, et J. Zinn-Justin (Elsevier, Amsterdam|volume=1995|issue=533|date=March 1995 | arxiv=cond-mat/9503150|bibcode=1995cond.mat..3150S}}</ref>  हालांकि लुटिंगर तरल पदार्थ भौतिक रूप से फर्मी तरल पदार्थ के समान हैं, एक आयाम के लिए प्रतिबंध कई गुणात्मक अंतरों को जन्म देता है जैसे गति पर निर्भर वर्णक्रमीय कार्य, स्पिन-चार्ज पृथक्करण, और [[ की उपस्थिति में 'क्वासिपार्टिकल शिखर' की अनुपस्थिति। स्पिन तरंग |स्पिन घनत्व तरंगें]]। एक आयाम में अंतःक्रियाओं के अस्तित्व को नजरअंदाज नहीं किया जा सकता है और समस्या का वर्णन गैर-फर्मी सिद्धांत के साथ करना होगा, जहां लुटिंगर तरल उनमें से एक है। एक आयाम में छोटे परिमित स्पिन-तापमान पर सिस्टम की जमीनी-स्थिति को स्पिन-असंगत लुटिंगर तरल (SILL) द्वारा वर्णित किया जाता है।<ref name=soltanieh-ha>{{cite journal|last=M. Soltanieh-ha|first=A. E. Feiguin|title=Class of variational Ansätze for the spin-incoherent ground state of a Luttinger liquid coupled to a spin bath|year=2012|journal= Physical Review B|volume=86|issue=20|page= 205120 |doi= 10.1103/PhysRevB.86.205120 | arxiv=1211.0982|bibcode = 2012PhRvB..86t5120S |s2cid=118724491}}</ref>
+इस तरह के व्यवहार का एक और उदाहरण कुछ दूसरे क्रम के [[:hi:प्रावस्था संक्रमण|चरण संक्रमणों]] के [[:hi:क्वांटम महत्वपूर्ण बिंदु|क्वांटम महत्वपूर्ण बिंदुओं]] पर देखा जाता है, जैसे कि [[:hi:भारी फर्मियन|भारी फ़र्मियन]] क्रिटिकलिटी, [[:hi:मॉट इंसुलेटर|मॉट क्रिटिकलिटी]] और हाई- <math>T_{\rm c}</math> [[:hi:उच्चताप अतिचालकता|कप्रेट]] चरण संक्रमण। <ref name="senthil3">{{Cite journal|last=Senthil|first=Todadri|title=Critical Fermi surfaces and non-Fermi liquid metals|year=2008|journal=[[Physical Review B]]|volume=78|issue=3|page=035103|doi=10.1103/PhysRevB.78.035103|arxiv=0803.4009|bibcode=2008PhRvB..78c5103S}}</ref> इस तरह के संक्रमणों की जमीनी स्थिति को एक तेज फर्मी सतह की उपस्थिति की विशेषता है, हालांकि अच्छी तरह से परिभाषित कणाभ नहीं हो सकते हैं। अर्थात्, महत्वपूर्ण बिंदु पर पहुंचने पर, यह देखा जाता है कि अर्ध-कण अवशेष <math>Z\to0</math>
+संघनित पदार्थ भौतिकी में गैर-फर्मी तरल पदार्थों के व्यवहार को समझना एक महत्वपूर्ण समस्या है। इन परिघटनाओं की व्याख्या करने के दृष्टिकोण में ''सीमांत फर्मी तरल पदार्थों'' का उपचार शामिल है; महत्वपूर्ण बिंदुओं को समझने और [[:hi:क्रिटिकल स्केलिंग|स्केलिंग संबंधों]] को प्राप्त करने का प्रयास; और [[:hi:होलोग्राफिक सिद्धांत|होलोग्राफिक]] गेज/गुरुत्वाकर्षण द्वैत की तकनीकों के साथ ''आकस्मिक'' [[:hi:गेज सिद्धांत|गेज सिद्धांतों]] का उपयोग करते है। <ref name="polchinsky2">{{Cite journal|last=Faulkner|first=Thomas|last2=Polchinski, Joseph|title=Semi-Holographic Fermi Liquids|year=2010|arxiv=1001.5049|doi=10.1007/JHEP06(2011)012|volume=2011|issue=6|pages=12|journal=Journal of High Energy Physics|bibcode=2011JHEP...06..012F|citeseerx=10.1.1.755.3304}}</ref>
+==यह सभी देखें==
+*[[Classical fluid|तरल पदार्थ]]
+*[[Index.php?title=फर्मीओनिक संघनन|फर्मीओनिक संघनन]]
+* [[Index.php?title=ल्यूटिंगर तरल|ल्यूटिंगर तरल]]
-इस तरह के व्यवहार का एक और उदाहरण  [[ क्वांटम क्रिटिकल पॉइंट ]] सेकंड के कुछ दूसरे क्रम के  [[ चरण संक्रमण ]] पर देखा गया है, जैसे कि  [[ हैवी फ़र्मियन ]] क्रिटिकलिटी,  [[ एमओटी इंसुलेटर |  एमओटी क्रिटिकलिटी ]] और उच्च<math>T_{\rm c}</math> [[High-temperature superconductivity#Cuprates|cuprate]] phase transitions.<ref name=senthil /> The ground state of such transitions is characterized by the presence of a sharp Fermi surface, although there may not be well-defined quasiparticles. That is, on approaching the critical point, it is observed that the quasiparticle residue <math>Z\to0</math>
+* [[Index.php?title=लुटिंगर की प्रमेय|लुटिंगर प्रमेय]]
-संघनित पदार्थ भौतिकी में गैर-फर्मी तरल पदार्थों के व्यवहार को समझना एक महत्वपूर्ण समस्या है। इन परिघटनाओं की व्याख्या करने के दृष्टिकोण में ''सीमांत फर्मी तरल पदार्थ'' का उपचार शामिल है; महत्वपूर्ण बिंदुओं को समझने और  [[ महत्वपूर्ण स्केलिंग |  स्केलिंग संबंध ]] प्राप्त करने का प्रयास; और  [[ गेज सिद्धांत |  गेज सिद्धांत ]] का उपयोग करते हुए  [[ होलोग्राफिक सिद्धांत |  होलोग्राफिक ]] गेज/गुरुत्वाकर्षण द्वैत की तकनीकों के साथ विवरण<ref name=polchinsky>{{cite journal|last=Faulkner|first=Thomas|author2=Polchinski, Joseph|title=Semi-Holographic Fermi Liquids|year=2010| arxiv=1001.5049|doi=10.1007/JHEP06(2011)012|volume=2011|issue=6|pages=12|journal=Journal of High Energy Physics|bibcode=2011JHEP...06..012F|citeseerx=10.1.1.755.3304|s2cid=119243857}}</ref>
+* मजबूत सहसंबद्ध क्वांटम स्पिन तरल
-==See also==
+[[Category:Articles with short description]]
-*[[Classical fluid]]
+[[Category:CS1 errors]]
-*[[Fermionic condensate]]
+[[Category:CS1 français-language sources (fr)]]
-*[[Luttinger liquid]]
+[[Category:CS1 maint]]
-*[[Luttinger's theorem]]
+[[Category:CS1 Ελληνικά-language sources (el)]]
-*[[Strongly correlated quantum spin liquid
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