तटस्थ कण दोलन: Difference between revisions

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[[कण भौतिकी]] में, तटस्थ कण दोलन एक गैर-शून्य आंतरिक क्वांटम संख्या के परिवर्तन के कारण शून्य विद्युत आवेश वाले कण का एक अन्य तटस्थ कण में रूपांतरण होता है, जो उस क्वांटम संख्या को संरक्षित नहीं करता है। तटस्थ कण दोलनों की पहली बार 1954 में [[मरे गेल-मान]] और [[अब्राहम पेस]] द्वारा जांच की गई थी।<ref>{{cite journal |last1=Gell-mann |first1=M. |last2=Pais |first2=A. |title=चार्ज संयुग्मन के तहत तटस्थ कणों का व्यवहार|journal=Physical Review |date=1 March 1955 |volume=97 |issue=5 |page=1385 |doi=10.1103/PhysRev.97.1387|bibcode=1955PhRv...97.1387G |url=https://authors.library.caltech.edu/60468/ }}</ref>
[[कण भौतिकी]] में '''तटस्थ कण दोलन''' गैर-शून्य आंतरिक क्वांटम संख्या के परिवर्तन के कारण शून्य विद्युत आवेश वाले कण का अन्य तटस्थ कण में रूपांतरण होता है। जो उस क्वांटम संख्या को संरक्षित नहीं करता है। तटस्थ कण दोलनों की प्रथम बार 1954 में [[मरे गेल-मान]] और [[अब्राहम पेस]] द्वारा जांच की गई थी।<ref>{{cite journal |last1=Gell-mann |first1=M. |last2=Pais |first2=A. |title=चार्ज संयुग्मन के तहत तटस्थ कणों का व्यवहार|journal=Physical Review |date=1 March 1955 |volume=97 |issue=5 |page=1385 |doi=10.1103/PhysRev.97.1387|bibcode=1955PhRv...97.1387G |url=https://authors.library.caltech.edu/60468/ }}</ref>
उदाहरण के लिए, एक [[न्यूट्रॉन]] एक [[ प्रतिन्यूट्रॉन ]] में परिवर्तित नहीं हो सकता क्योंकि यह बैरियन संख्या के [[संरक्षण कानून]] का उल्लंघन करेगा। लेकिन [[मानक मॉडल]] के उन काल्पनिक विस्तारों में, जिनमें अंतःक्रियाएं शामिल हैं जो बेरिऑन संख्या को सख्ती से संरक्षित नहीं करती हैं, न्यूट्रॉन-एंटीन्यूट्रॉन दोलनों के होने की भविष्यवाणी की जाती है।<ref>{{cite journal |author=Mohapatra, R.N. |year=2009 |title=Neutron-anti-neutron oscillation: Theory and phenomenology |journal=[[Journal of Physics G]] |volume=36 |issue=10 |pages=104006 |doi=10.1088/0954-3899/36/10/104006 |arxiv=0902.0834 |bibcode=2009JPhG...36j4006M |s2cid=15126201 }}</ref><ref>{{cite web |author1=Giunti, C. |author2=Laveder, M. |date=19 August 2010 |title=न्यूट्रॉन दोलन|url=http://www.nu.to.infn.it/Neutron_Oscillations/ |series=Neutrino Unbound |publisher=[[Istituto Nazionale di Fisica Nucleare]] |access-date=19 August 2010 |url-status=dead |archive-url=https://web.archive.org/web/20110927180013/http://www.nu.to.infn.it/Neutron_Oscillations/ |archive-date=27 September 2011 }}</ref><ref>{{cite conference |author=Kamyshkov, Y.A. |date=16 January 2002 |title=Neutron → antineutron oscillations |url=http://muonstoragerings.web.cern.ch/muonstoragerings/NuWorkshop02/presentations/kamyshkov1.pdf |series=NNN 2002 Workshop |conference=Large Detectors for Proton Decay, Supernovae, and Atmospheric Neutrinos and Low Energy Neutrinos from High Intensity Beams |place=CERN, Switzerland |access-date=19 August 2010}}</ref>
 
उदाहरण के लिए [[न्यूट्रॉन]] [[ प्रतिन्यूट्रॉन |प्रतिन्यूट्रॉन]] में परिवर्तित नहीं हो सकता है। जिससे कि यह बैरियन संख्या के [[संरक्षण कानून|संरक्षण]] का उल्लंघन करता है। किन्तु [[मानक मॉडल]] के उन काल्पनिक विस्तारों में जिनमें अंतःक्रियाएं सम्मिलित हैं। जो बेरिऑन संख्या को दृढ़ता से संरक्षित नहीं करती हैं। अतः न्यूट्रॉन-एंटीन्यूट्रॉन दोलनों के होने की भविष्यवाणी की जाती है।<ref>{{cite journal |author=Mohapatra, R.N. |year=2009 |title=Neutron-anti-neutron oscillation: Theory and phenomenology |journal=[[Journal of Physics G]] |volume=36 |issue=10 |pages=104006 |doi=10.1088/0954-3899/36/10/104006 |arxiv=0902.0834 |bibcode=2009JPhG...36j4006M |s2cid=15126201 }}</ref><ref>{{cite web |author1=Giunti, C. |author2=Laveder, M. |date=19 August 2010 |title=न्यूट्रॉन दोलन|url=http://www.nu.to.infn.it/Neutron_Oscillations/ |series=Neutrino Unbound |publisher=[[Istituto Nazionale di Fisica Nucleare]] |access-date=19 August 2010 |url-status=dead |archive-url=https://web.archive.org/web/20110927180013/http://www.nu.to.infn.it/Neutron_Oscillations/ |archive-date=27 September 2011 }}</ref><ref>{{cite conference |author=Kamyshkov, Y.A. |date=16 January 2002 |title=Neutron → antineutron oscillations |url=http://muonstoragerings.web.cern.ch/muonstoragerings/NuWorkshop02/presentations/kamyshkov1.pdf |series=NNN 2002 Workshop |conference=Large Detectors for Proton Decay, Supernovae, and Atmospheric Neutrinos and Low Energy Neutrinos from High Intensity Beams |place=CERN, Switzerland |access-date=19 August 2010}}</ref>
 
ऐसे दोलनों को दो प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है:
ऐसे दोलनों को दो प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है:
* [[कण]]–प्रतिकण दोलन (उदाहरण के लिए, {{nowrap|[[Kaon#Oscillation|{{math| {{SubatomicParticle|Kaon0}} ⇄ {{SubatomicParticle|AntiKaon0}} }} oscillation]],}} {{nowrap| [[B–Bbar oscillation|{{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} oscillation]], }} {{nowrap|{{math| {{SubatomicParticle|D0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiD0}} }} }} दोलन<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=149 |edition=2nd, Revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>).
* [[कण|कण–प्रतिकण दोलन]] (उदाहरण के लिए, {{nowrap|[[Kaon#Oscillation|{{math| {{SubatomicParticle|Kaon0}} ⇄ {{SubatomicParticle|AntiKaon0}} }} oscillation]],}} {{nowrap| [[B–Bbar oscillation|{{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} oscillation]], }} {{nowrap|{{math| {{SubatomicParticle|D0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiD0}} }} }} दोलन<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=149 |edition=2nd, Revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>).
* [[स्वाद (कण भौतिकी)]] दोलन (उदाहरण के लिए, न्यूट्रिनो दोलन|{{math| {{SubatomicParticle|Electron Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}} }} दोलन)।
* [[स्वाद (कण भौतिकी)|विशिष्ट गंध (कण भौतिकी)]] दोलन (उदाहरण के लिए न्यूट्रिनो दोलन|{{math| {{SubatomicParticle|Electron Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}} }} दोलन)।


उन मामलों में जहां कण किसी अंतिम उत्पाद के लिए क्षय हो जाते हैं, तब सिस्टम विशुद्ध रूप से दोलनशील नहीं होता है, और दोलन और क्षय के बीच एक हस्तक्षेप देखा जाता है।
उन स्थितियों में जहां कण किसी अंतिम उत्पाद के लिए क्षय हो जाते हैं। तब प्रणाली विशुद्ध रूप से दोलनशील नहीं होता है और दोलन और क्षय के मध्य हस्तक्षेप देखा जाता है।


== इतिहास और प्रेरणा ==
== इतिहास और प्रेरणा ==


=== सीपी उल्लंघन ===
=== सीपी उल्लंघन ===
वू एट अल द्वारा प्रदान किए गए समता उल्लंघन के हड़ताली सबूत के बाद। 1957 में, यह मान लिया गया था कि CP (चार्ज संयुग्मन-समता) वह मात्रा है जो संरक्षित है।<ref>{{Cite journal |last1=Wu |first1=C.S. |last2=Ambler |first2=E. |last3=Hayward |first3=R.W. |last4=Hoppes |first4=D.D. |last5=Hudson |first5=R.P. |year=1957 |title=बीटा क्षय में समता संरक्षण का प्रायोगिक परीक्षण|journal=[[Physical Review]] |volume=105 |issue=4 |pages=1413–1415 |bibcode=1957PhRv..105.1413W |doi=10.1103/PhysRev.105.1413 |doi-access=free}}</ref> हालांकि, 1964 में क्रोनिन और फिच ने तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन की सूचना दी।<ref name=":6"/>उन्होंने दीर्घजीवी के. का अवलोकन किया<sub>L</sub> (साथ {{nowrap| CP {{=}} −1 }}) दो पियोनों में क्षय हो रहा है (के साथ {{nowrap| CP {{=}} [−1]·[−1] {{=}} +1 }}) जिससे सीपी संरक्षण का उल्लंघन होता है।
वू एट अल द्वारा प्रदान किए गए समता उल्लंघन के हड़ताली सबूत के पश्चात् सन्न 1957 में यह मान लिया गया था कि सीपी (चार्ज संयुग्मन-समता) वह मात्रा है जो संरक्षित है।<ref>{{Cite journal |last1=Wu |first1=C.S. |last2=Ambler |first2=E. |last3=Hayward |first3=R.W. |last4=Hoppes |first4=D.D. |last5=Hudson |first5=R.P. |year=1957 |title=बीटा क्षय में समता संरक्षण का प्रायोगिक परीक्षण|journal=[[Physical Review]] |volume=105 |issue=4 |pages=1413–1415 |bibcode=1957PhRv..105.1413W |doi=10.1103/PhysRev.105.1413 |doi-access=free}}</ref> चूंकि सन्न 1964 में क्रोनिन और फिच ने तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन की सूचना दी थी।<ref name=":6"/> उन्होंने लंबे समय तक रहने वाले केएल ({{nowrap| सीपी {{=}} −1 }} के साथ) को दो प्याज़ों (सीपी = [−1]·[−1] = +1 के साथ) में देखा, जिससे सीपी संरक्षण का उल्लंघन होता है।


2001 में, बी-बार दोलन में सीपी उल्लंघन |{{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} [[बाबर प्रयोग]] और [[बेले प्रयोग]] प्रयोगों द्वारा प्रणाली की पुष्टि की गई।<ref>{{Cite journal |last=Abashian |first=A. |display-authors=etal |year=2001 |title=Measurement of the CP violation parameter sin(2φ{{sub|1}}) in B{{su|p=0|b=d}} meson decays |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=86 |issue=12 |pages=2509–2514 |arxiv=hep-ex/0102018 |bibcode=2001PhRvL..86.2509A |doi=10.1103/PhysRevLett.86.2509|pmid=11289969 |s2cid=12669357 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Aubert |first1=B. |display-authors=etal |collaboration=[[BABAR Collaboration]] |year=2001 |title=Measurement of CP-violating asymmetries in B<sup>0</sup> decays to CP eigenstates |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=86 |issue=12 |pages=2515–2522 |arxiv=hep-ex/0102030 |bibcode=2001PhRvL..86.2515A |doi=10.1103/PhysRevLett.86.2515 |pmid=11289970|s2cid=24606837 }}</ref> प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन में {{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} सिस्टम को 2005 तक दोनों प्रयोगशालाओं द्वारा रिपोर्ट किया गया था।<ref>{{cite journal |last=Aubert |first=B. |display-authors=etal |collaboration=[[BABAR Collaboration]] |year=2004 |title=Direct CP violating asymmetry in {{nowrap| B{{sup|0}} → K{{sup|+}}π{{sup|−}} }} decays |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=93 |issue=13 |pages=131801 |arxiv=hep-ex/0407057 |bibcode=2004PhRvL..93m1801A |doi=10.1103/PhysRevLett.93.131801|pmid=15524703 |s2cid=31279756 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Chao |first1=Y. |display-authors=etal |collaboration=[[Belle Collaboration]] |year=2005 |title=Improved measurements of the partial rate asymmetry in B → hh decays |journal=[[Physical Review D]] |volume=71 |issue=3 |pages=031502 |arxiv=hep-ex/0407025 |bibcode=2005PhRvD..71c1502C |doi=10.1103/PhysRevD.71.031502|s2cid=119441257 |url=http://cds.cern.ch/record/777066/files/0407025.pdf }}</ref>
सन्न 2001 में सीपी उल्लंघन में {{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} प्रणाली की पुष्टि [[बाबर प्रयोग|बाबर]] और [[बेले प्रयोग|बेले]] प्रयोगों द्वारा की गई थी।<ref>{{Cite journal |last=Abashian |first=A. |display-authors=etal |year=2001 |title=Measurement of the CP violation parameter sin(2φ{{sub|1}}) in B{{su|p=0|b=d}} meson decays |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=86 |issue=12 |pages=2509–2514 |arxiv=hep-ex/0102018 |bibcode=2001PhRvL..86.2509A |doi=10.1103/PhysRevLett.86.2509|pmid=11289969 |s2cid=12669357 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Aubert |first1=B. |display-authors=etal |collaboration=[[BABAR Collaboration]] |year=2001 |title=Measurement of CP-violating asymmetries in B<sup>0</sup> decays to CP eigenstates |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=86 |issue=12 |pages=2515–2522 |arxiv=hep-ex/0102030 |bibcode=2001PhRvL..86.2515A |doi=10.1103/PhysRevLett.86.2515 |pmid=11289970|s2cid=24606837 }}</ref> प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन में {{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} प्रणाली को सन्न 2005 तक दोनों प्रयोगशालाओं द्वारा प्रणाली की सूचना दी गई थी।<ref>{{cite journal |last=Aubert |first=B. |display-authors=etal |collaboration=[[BABAR Collaboration]] |year=2004 |title=Direct CP violating asymmetry in {{nowrap| B{{sup|0}} → K{{sup|+}}π{{sup|−}} }} decays |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=93 |issue=13 |pages=131801 |arxiv=hep-ex/0407057 |bibcode=2004PhRvL..93m1801A |doi=10.1103/PhysRevLett.93.131801|pmid=15524703 |s2cid=31279756 }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Chao |first1=Y. |display-authors=etal |collaboration=[[Belle Collaboration]] |year=2005 |title=Improved measurements of the partial rate asymmetry in B → hh decays |journal=[[Physical Review D]] |volume=71 |issue=3 |pages=031502 |arxiv=hep-ex/0407025 |bibcode=2005PhRvD..71c1502C |doi=10.1103/PhysRevD.71.031502|s2cid=119441257 |url=http://cds.cern.ch/record/777066/files/0407025.pdf }}</ref>
काओन#दोलन|{{math| {{SubatomicParticle|Kaon0}} ⇄ {{SubatomicParticle|AntiKaon0}} }} और यह {{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} सिस्टम को दो राज्य प्रणालियों के रूप में अध्ययन किया जा सकता है, कण और उसके एंटीपार्टिकल को दो राज्यों के रूप में देखते हुए।
 
{{math| {{SubatomicParticle|Kaon0}} ⇄ {{SubatomicParticle|AntiKaon0}} }}और यह {{math| {{SubatomicParticle|B0}} ⇄ {{SubatomicParticle|antiB0}} }} प्रणाली का दो राज्य प्रणालियों के रूप में अध्ययन किया जा सकता है। कण और उसके विरोधी कण को दो राज्यों के रूप में देखा जाता है।


=== सौर न्यूट्रिनो समस्या ===
=== सौर न्यूट्रिनो समस्या ===
सूर्य में प्रोटॉन-प्रोटॉन श्रृंखला अभिक्रिया प्रचुरता उत्पन्न करती है {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}}. 1968 में, रेमंड डेविस, जूनियर|आर. डेविस एट अल। ने सबसे पहले [[होमस्टेक प्रयोग]] के परिणामों की सूचना दी।<ref>{{cite web |last=Bahcall |first=J.N. |date=28 April 2004 |title=लापता न्यूट्रिनो के रहस्य को सुलझाना|publisher=[[The Nobel Foundation]] |url=https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/themes/physics/bahcall/ |access-date=2016-12-08}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Davis |first1=R., Jr. |last2=Harmer |first2=D.S. |last3=Hoffman |first3=K.C. |year=1968 |title=सूर्य से न्यूट्रिनो की खोज करें|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=20 |issue=21 |pages=1205–1209 |bibcode=1968PhRvL..20.1205D |doi=10.1103/PhysRevLett.20.1205}}</ref> डेविस प्रयोग के रूप में भी जाना जाता है, इसने होमस्टेक खदान में पर्क्लोरेथिलीन के एक विशाल टैंक का उपयोग किया (यह ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को खत्म करने के लिए गहरा भूमिगत था), [[ दक्षिणी डकोटा ]]पर्क्लोरेथिलीन में क्लोरीन नाभिक अवशोषित करते हैं {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} प्रतिक्रिया के माध्यम से आर्गन का उत्पादन करने के लिए
सूर्य में प्रोटॉन-प्रोटॉन श्रृंखला प्रचुर मात्रा में उत्पादन करती है {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} 1968 में रेमंड डेविस, जूनियर एट अल ने सबसे पहले [[होमस्टेक प्रयोग]] के परिणामों की सूचना दी थी।<ref>{{cite web |last=Bahcall |first=J.N. |date=28 April 2004 |title=लापता न्यूट्रिनो के रहस्य को सुलझाना|publisher=[[The Nobel Foundation]] |url=https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/themes/physics/bahcall/ |access-date=2016-12-08}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Davis |first1=R., Jr. |last2=Harmer |first2=D.S. |last3=Hoffman |first3=K.C. |year=1968 |title=सूर्य से न्यूट्रिनो की खोज करें|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=20 |issue=21 |pages=1205–1209 |bibcode=1968PhRvL..20.1205D |doi=10.1103/PhysRevLett.20.1205}}</ref> डेविस प्रयोग के रूप में भी जाना जाता है।इसने होमस्टेक खदान में पर्क्लोरेथिलीन के विशाल टैंक का उपयोग किया था। (यह ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को खत्म करने के लिए गहरा भूमिगत था।) [[ दक्षिणी डकोटा |दक्षिणी डकोटा]] पर्क्लोरेथिलीन में क्लोरीन नाभिक अवशोषित करते हैं। {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} प्रतिक्रिया के माध्यम से आर्गन का उत्पादन करने के लिए,


: <math>\mathrm{\nu_e + {{}^{37}_{17}Cl} \rightarrow {{}^{37}_{18}}Ar + e^-}</math>,
: <math>\mathrm{\nu_e + {{}^{37}_{17}Cl} \rightarrow {{}^{37}_{18}}Ar + e^-}</math>,


जो अनिवार्य रूप से है
जो अनिवार्य रूप से है।


:<math>\mathrm{\nu_e + n \to p + e^-}</math>.<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=390 |edition=Second, revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>
:<math>\mathrm{\nu_e + n \to p + e^-}</math>.<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=390 |edition=Second, revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>
प्रयोग ने कई महीनों तक आर्गन एकत्र किया। क्योंकि न्यूट्रिनो बहुत कमजोर रूप से परस्पर क्रिया करता है, प्रत्येक दो दिनों में केवल एक आर्गन परमाणु एकत्र किया गया था। कुल संचय जॉन एन. बाहकाल | बाहकाल की सैद्धांतिक भविष्यवाणी का लगभग एक तिहाई था।
प्रयोग ने अनेक महीनों तक आर्गन एकत्र किया था। जिससे कि न्यूट्रिनो बहुत कमजोर रूप से परस्पर क्रिया करता है। प्रत्येक दो दिनों में केवल आर्गन परमाणु एकत्र किया गया था। कुल संचय जॉन एन. बाहकाल की सैद्धांतिक भविष्यवाणी का लगभग तिहाई था।


1968 में, [[ब्रूनो पोंटेकोर्वो]] ने दिखाया कि यदि न्यूट्रिनो को द्रव्यमान रहित नहीं माना जाता है, तो {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} (सूरज में उत्पादित) कुछ अन्य न्यूट्रिनो प्रजातियों में परिवर्तित हो सकता है ({{math|{{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}}} या {{math|{{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}), जिसके प्रति होमस्टेक डिटेक्टर असंवेदनशील था। इसने होमस्टेक प्रयोग के परिणामों में कमी की व्याख्या की। सौर न्यूट्रिनो समस्या के इस समाधान की अंतिम पुष्टि अप्रैल 2002 में SNO ([[सडबरी न्यूट्रिनो वेधशाला]]) सहयोग द्वारा प्रदान की गई, जिसने दोनों को मापा {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} प्रवाह और कुल न्यूट्रिनो प्रवाह।<ref>{{cite journal |last=Ahmad |first=Q.R. |display-authors=etal |collaboration=[[SNO Collaboration]] |year=2002 |title=सडबरी न्यूट्रिनो वेधशाला में तटस्थ-वर्तमान बातचीत से न्यूट्रिनो स्वाद परिवर्तन के प्रत्यक्ष प्रमाण|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=89 |issue=1 |page=011301 |arxiv=nucl-ex/0204008 |bibcode=2002PhRvL..89a1301A |doi=10.1103/PhysRevLett.89.011301 |doi-access=free |pmid=12097025}}</ref>
सन्न 1968 में [[ब्रूनो पोंटेकोर्वो]] ने दिखाया कि यदि न्यूट्रिनो को द्रव्यमान रहित नहीं माना जाता है, तब {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} (सूरज में उत्पादित) कुछ अन्य न्यूट्रिनो प्रजातियों में परिवर्तित हो सकता है। ({{math|{{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}}} या {{math|{{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}), जिसके प्रति होमस्टेक डिटेक्टर असंवेदनशील था। इसने होमस्टेक प्रयोग के परिणामों में कमी की व्याख्या की थी। सौर न्यूट्रिनो समस्या के इस समाधान की अंतिम पुष्टि अप्रैल सन्न 2002 में एसएनओ ([[सडबरी न्यूट्रिनो वेधशाला]]) सहयोग द्वारा प्रदान की गई थी। जिसने {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}}} प्रवाह और कुल न्यूट्रिनो प्रवाह दोनों को मापा था।<ref>{{cite journal |last=Ahmad |first=Q.R. |display-authors=etal |collaboration=[[SNO Collaboration]] |year=2002 |title=सडबरी न्यूट्रिनो वेधशाला में तटस्थ-वर्तमान बातचीत से न्यूट्रिनो स्वाद परिवर्तन के प्रत्यक्ष प्रमाण|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=89 |issue=1 |page=011301 |arxiv=nucl-ex/0204008 |bibcode=2002PhRvL..89a1301A |doi=10.1103/PhysRevLett.89.011301 |doi-access=free |pmid=12097025}}</ref>
न्यूट्रिनो प्रजातियों के बीच इस 'दोलन' का पहले किन्हीं दो पर विचार करके अध्ययन किया जा सकता है, और फिर तीन ज्ञात स्वादों के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है।
 
न्यूट्रिनो प्रजातियों के मध्य इस 'दोलन' का पहले किन्हीं दो पर विचार करके अध्ययन किया जा सकता है और फिर तीन ज्ञात विशिष्ट गंधों के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है।


== दो-राज्य प्रणाली के रूप में विवरण ==
== दो-राज्य प्रणाली के रूप में विवरण ==


=== एक विशेष मामला: केवल === को मिलाने पर विचार करना
=== '''केवल विशेष स्थिति को मिलाने पर विचार करना।''' ===
{{Main|Two-state quantum system}}
{{Main|दो-राज्य क्वांटम प्रणाली}}


:''चेतावनी'': ''इस लेख में चर्चा की गई मिश्रण [[मिश्रित अवस्था (भौतिकी)]] से प्राप्त प्रकार नहीं है। इसके बजाय, यहाँ मिश्रण शुद्ध राज्य ऊर्जा (द्रव्यमान) ईजेनस्टेट्स के सुपरपोज़िशन को संदर्भित करता है, जो एक मिश्रण मैट्रिक्स (जैसे कैबिबो-कोबायाशी-मास्कावा मैट्रिक्स या पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकाटा मैट्रिक्स मैट्रिक्स) द्वारा वर्णित है।''
:'''चेतावनी :''' इस लेख में चर्चा की गई "मिश्रण" [[मिश्रित अवस्था (भौतिकी)]] से प्राप्त प्रकार नहीं है। इसके अतिरिक्त, "मिक्सिंग" यहां "मिक्सिंग मैट्रिक्स" (जैसे सीकेएम या पीएमएनएस मैट्रिक्स) द्वारा वर्णित "शुद्ध राज्य" ऊर्जा (द्रव्यमान) यहाँ मिश्रण शुद्ध राज्य ऊर्जा (द्रव्यमान) ईजेनस्टेट्स के सुपरपोज़िशन को संदर्भित करता है।


होने देना <math>\,H_0\,</math> दो-राज्य प्रणाली के [[हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी)]] बनें, और <math>\;\left| 1 \right\rangle\;</math> और <math>\;\left| 2 \right\rangle\;</math> eigenvalues ​​​​और eigenvectors के साथ इसके orthonormal eigenvalues ​​​​और eigenvectors बनें <math>\,E_1\,</math> और <math>\,E_2\,</math> क्रमश।
होने देना <math>\,H_0\,</math> दो-राज्य प्रणाली के [[हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी)]] होते है और <math>\;\left| 1 \right\rangle\;</math>और <math>\;\left| 2 \right\rangle\;</math> ईजेनवैल्यू ​​​​और eigenvectors के साथ इसके orthonormal ईजेनवैल्यू ​​​​और eigenvectors बनें <math>\,E_1\,</math> और <math>\,E_2\,</math> क्रमश उपस्थित होते है।


होने देना <math>\,\left| \Psi\left( t \right) \right\rangle\,</math> समय पर सिस्टम की स्थिति हो <math>\,t~.</math> यदि सिस्टम एक ऊर्जा eigenstate के रूप में शुरू होता है <math>\,H_0\;,</math> यानी कहना
होने देना <math>\,\left| \Psi\left( t \right) \right\rangle\,</math> समय पर प्रणाली की स्थिति <math>\,t~.</math> होती है। यदि प्रणाली ऊर्जा eigenstate के रूप में <math>\,H_0\;,</math> प्रारंभ होता है। अर्थात कह सकते है।


: <math>\left| \Psi\left( 0 \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>
: <math>\left| \Psi\left( 0 \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>
फिर, समय विकसित अवस्था, जो श्रोडिंगर समीकरण का समाधान है
फिर समय विकसित अवस्था, जो श्रोडिंगर समीकरण का समाधान है।


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 47: Line 51:
}}
}}


होगा,<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2005 |title=क्वांटम यांत्रिकी का परिचय|publisher=[[Pearson Education International]] |isbn=978-0-13-191175-8 }}</ref>
हो सकता है।<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2005 |title=क्वांटम यांत्रिकी का परिचय|publisher=[[Pearson Education International]] |isbn=978-0-13-191175-8 }}</ref>
: <math>\left| \Psi \left( t \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle e^{-i\frac{E_1 t}{\hbar}}</math>
: <math>\left| \Psi \left( t \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle e^{-i\frac{E_1 t}{\hbar}}</math>
लेकिन यह शारीरिक रूप से समान है <math>\left| 1 \right\rangle</math> क्योंकि घातीय शब्द केवल एक चरण कारक है और एक नया राज्य उत्पन्न नहीं करता है। दूसरे शब्दों में, ऊर्जा eigenstates स्थिर eigenstates हैं, अर्थात वे समय के विकास के तहत भौतिक रूप से नए राज्यों का उत्पादन नहीं करते हैं।
किन्तु यह शारीरिक रूप से समान है। <math>\left| 1 \right\rangle</math> जिससे कि घातीय शब्द केवल चरण कारक है और नया राज्य उत्पन्न नहीं करता है। अतः दूसरे शब्दों में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स स्थिर ईजेनस्टेट्स हैं, अर्थात वह समय के विकास के अनुसार भौतिक रूप से नए राज्यों का उत्पादन नहीं करते हैं।


आधार में <math>\,\left\{ \left| 1 \right\rangle, \left| 2 \right\rangle \right\}\;,</math> <math>\,H_0\,</math> विकर्ण है। वह है,
आधार में <math>\,\left\{ \left| 1 \right\rangle, \left| 2 \right\rangle \right\}\;,</math> <math>\,H_0\,</math> विकर्ण है। वह है,
Line 57: Line 61:
     0 & E_2 \\
     0 & E_2 \\
\end{pmatrix}</math>
\end{pmatrix}</math>
यह दिखाया जा सकता है, कि राज्यों के बीच दोलन तभी होगा जब हैमिल्टनियन के ऑफ-डायगोनल शब्द गैर-शून्य हों।
यह दिखाया जा सकता है। कि राज्यों के मध्य दोलन तभी होता है। जब हैमिल्टनियन के ऑफ-डायगोनल शब्द गैर-शून्य होता है।


इसलिए आइए हम एक सामान्य गड़बड़ी का परिचय दें <math>W</math> में <math>H_0</math> ऐसा है कि परिणामी हैमिल्टनियन <math>H</math> अभी भी [[हर्मिटियन मैट्रिक्स]] है। तब,
अतः आइए हम सामान्य गड़बड़ी का परिचय देते है। <math>W</math> में <math>H_0</math> ऐसा है कि परिणामी हैमिल्टनियन <math>H</math> अभी भी [[हर्मिटियन मैट्रिक्स]] है। तब,


: <math>W = \begin{pmatrix}
: <math>W = \begin{pmatrix}
   W_{11}  & W_{12} \\
   W_{11}  & W_{12} \\
   W_{12}^* & W_{22} \\
   W_{12}^* & W_{22} \\
\end{pmatrix}</math> कहाँ <math>W_{11}, W_{22} \in \mathbb{R}</math> और <math>W_{12} \in \mathbb{C}</math>
\end{pmatrix}</math> जहाँ <math>W_{11}, W_{22} \in \mathbb{R}</math> और <math>W_{12} \in \mathbb{C}</math>
और,
और,
{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 74: Line 78:
}}
}}


फिर, के eigenvalues <math>H</math> हैं,<ref name=":4">{{cite book |last1=Cohen-Tannoudji |first1=C. |last2=Diu |first2=B. |last3=Laloe |first3=F. |year=2006 |title=क्वांटम यांत्रिकी|publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-0-471-56952-7}}</ref>
फिर, <math>H</math> के ईजेनवैल्यू हैं।<ref name=":4">{{cite book |last1=Cohen-Tannoudji |first1=C. |last2=Diu |first2=B. |last3=Laloe |first3=F. |year=2006 |title=क्वांटम यांत्रिकी|publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-0-471-56952-7}}</ref>


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 86: Line 90:
}}
}}


तब से <math>\,H\,</math> एक सामान्य हैमिल्टनियन मैट्रिक्स है, इसे इस प्रकार लिखा जा सकता है,<ref name=":1">{{cite web |last=Gupta |first=S. |date=13 August 2013 |title=The mathematics of 2-state systems |type=handout |series=Quantum Mechanics&nbsp;I |website=Courses |publisher=[[Tata Institute of Fundamental Research]] |url=http://theory.tifr.res.in/~sgupta/courses/qm2013/hand4.pdf |access-date=2016-12-08}}</ref>
तब से <math>\,H\,</math> सामान्य हैमिल्टनियन मैट्रिक्स है, इसे इस प्रकार लिखा जा सकता है।<ref name=":1">{{cite web |last=Gupta |first=S. |date=13 August 2013 |title=The mathematics of 2-state systems |type=handout |series=Quantum Mechanics&nbsp;I |website=Courses |publisher=[[Tata Institute of Fundamental Research]] |url=http://theory.tifr.res.in/~sgupta/courses/qm2013/hand4.pdf |access-date=2016-12-08}}</ref>
: <math>H = \sum\limits_{j=0}^3 a_j \sigma_j = a_0 \sigma_0 + H'</math>
: <math>H = \sum\limits_{j=0}^3 a_j \sigma_j = a_0 \sigma_0 + H'</math>


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
|
|
Line 121: Line 125:
are the [[Pauli matrices]].
are the [[Pauli matrices]].
|}
|}
निम्नलिखित दो परिणाम स्पष्ट हैं:
निम्नलिखित दो परिणाम स्पष्ट हैं।
* <math>\,\left[H, H'\right] = 0\,</math>
* <math>\,\left[H, H'\right] = 0\,</math>
:{| class="wikitable collapsible collapsed"
:{| class="wikitable collapsible collapsed"
! Proof
! प्रमाण
|-
|-
| <math>\begin{align}
| <math>\begin{align}
Line 135: Line 139:
* <math>\,{H'}^2 = I\,</math>
* <math>\,{H'}^2 = I\,</math>
:{| class="wikitable collapsible collapsed"
:{| class="wikitable collapsible collapsed"
! Proof
! प्रमाण
|-
|-
| <math>\begin{align}
| <math>\begin{align}
Line 146: Line 150:
\end{align}</math>
\end{align}</math>


where the following results have been used:
जहां the following results have been used:
* <math>\sigma_j \sigma_k = \delta_{jk}I + i\sum\limits_{\ell=1}^3 {\varepsilon_{jk\ell} \sigma_\ell}</math>
* <math>\sigma_j \sigma_k = \delta_{jk}I + i\sum\limits_{\ell=1}^3 {\varepsilon_{jk\ell} \sigma_\ell}</math>
* <math>\hat{n}</math> is a unit vector and hence <math>\sum\limits_{j=1}^3{{n_j}^2} = \left| \hat{n} \right|^2 = 1</math>
* <math>\hat{n}</math> is a unit vector and hence <math>\sum\limits_{j=1}^3{{n_j}^2} = \left| \hat{n} \right|^2 = 1</math>
* The [[Levi-Civita symbol]] <math>\varepsilon_{jk\ell}</math> is antisymmetric in any two of its indices (<math>j</math> and <math>k</math> in this case) and hence <math>\sum\limits_{j,k=1}^3 \varepsilon_{jk\ell} = 0</math>
* The [[Levi-Civita symbol]] <math>\varepsilon_{jk\ell}</math> is antisymmetric in any two of its indices (<math>j</math> and <math>k</math> in this case) and hence <math>\sum\limits_{j,k=1}^3 \varepsilon_{jk\ell} = 0</math>
|}
|}
निम्नलिखित पैरामीट्रिजेशन के साथ<ref name=":1" />(यह पैरामीट्रिजेशन मदद करता है क्योंकि यह ईजेनवेक्टरों को सामान्य करता है और एक मनमाना चरण भी पेश करता है <math>\phi</math> ईजेनवेक्टर को सबसे सामान्य बनाना)
निम्नलिखित पैरामीट्रिजेशन के साथ<ref name=":1" />(यह पैरामीट्रिजेशन सहायता करता है। जिससे कि यह ईजेनवेक्टरों को सामान्य करता है और मनमाना चरण भी प्रस्तुत करता है। <math>\phi</math> ईजेनवेक्टर को सबसे सामान्य बनाते है।)


: <math>\hat{n} = \left( \sin\theta \cos\phi, \sin\theta \sin\phi, \cos\theta \right)</math>,
: <math>\hat{n} = \left( \sin\theta \cos\phi, \sin\theta \sin\phi, \cos\theta \right)</math>,


और परिणामों की उपरोक्त जोड़ी का उपयोग करके के ऑर्थोनॉर्मल ईजेनवेक्टर <math>H'</math> और इसलिए <math>H</math> के रूप में प्राप्त होते हैं,
और परिणामों की उपरोक्त जोड़ी का उपयोग करके के ऑर्थोनॉर्मल ईजेनवेक्टर <math>H'</math> और अतः <math>H</math> के रूप में प्राप्त होते हैं।


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 179: Line 183:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\tan\theta = \frac{2\left| W_{12} \right|}{E_1 + W_{11} - E_2 - W_{22}}</math> और,  गणित>W_{12} = \बाएं| W_{12} \दाएं| ई^{i\phi}</math>
| <math>\tan\theta = \frac{2\left| W_{12} \right|}{E_1 + W_{11} - E_2 - W_{22}}</math> और,  गणित>W_{12} = \बाएं| W_{12} \दाएं| ई^{i\phi}</math>
|}
|}


के eigenvectors लिख रहे हैं
इसके eigenvectors लिख रहे हैं।
गणित>\,H_0\,</math> के संदर्भ में गणित>\,एच\,</math> हमें मिलता है,
 
<math>H_0</math> के संदर्भ में <math>H</math> हमें मिलता है।


{{Equation box 1 |equation = <math>\begin{align}
{{Equation box 1 |equation = <math>\begin{align}
Line 196: Line 201:
}}
}}


अब अगर कण एक आइजनस्टेट के रूप में बाहर निकलता है <math>\,H_0\,</math> (कहना, <math>\,\left| 1 \right\rangle\,</math>), वह है,
अब यदि कण आइजनस्टेट के रूप में बाहर निकलता है। <math>\,H_0\,</math> (जैसे, <math>\,\left| 1 \right\rangle\,</math>), वह है।


: <math>\left| \Psi \left( 0 \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>
: <math>\left| \Psi \left( 0 \right) \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>
फिर समय विकास के तहत हम प्राप्त करते हैं,<ref name=":4"/>
फिर समय विकास के अनुसार हम प्राप्त करते हैं।<ref name=":4"/>


: <math>
: <math>
Line 207: Line 212:
   \right)
   \right)
</math>
</math>
जो पिछले मामले के विपरीत, से स्पष्ट रूप से भिन्न है <math>\;\left| 1 \right\rangle ~.</math> तब हम स्थिति में सिस्टम को खोजने की संभावना प्राप्त कर सकते हैं <math>\;\left| 2 \right\rangle\;</math> समय पर <math>\,t\,</math> जैसा,<ref name=":4"/>
जो पिछली स्थिति के विपरीत से स्पष्ट रूप से भिन्न है। <math>\;\left| 1 \right\rangle ~.</math> तब हम स्थिति में प्रणाली को खोजने की संभावना प्राप्त कर सकते हैं। <math>\;\left| 2 \right\rangle\;</math> समय पर <math>\,t\,</math> के रूप में प्राप्त कर सकते है।<ref name=":4"/>


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 224: Line 229:
}}
}}


जिसे रबी चक्र कहा जाता है|रबी का सूत्र। इसलिए, अविचलित हैमिल्टनियन के एक स्वदेशी से शुरू करना <math>\,H_0\;,</math> प्रणाली की स्थिति के eigenstates के बीच दोलन करती है <math>\,H_0\,</math> एक आवृत्ति के साथ ([[रबी चक्र]] के रूप में जाना जाता है),
जिसे रबी का सूत्र कहा जाता है। अतः अविचलित हैमिल्टनियन के स्वदेशी से प्रारंभ करना <math>\,H_0\;,</math> प्रणाली की स्थिति के ईजेनस्टेट्स के मध्य दोलन करती है। <math>\,H_0\,</math> आवृत्ति के साथ ([[रबी चक्र]] के रूप में जाना जाता है।)


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 234: Line 239:
}}
}}


की अभिव्यक्ति से <math>P_{21}(t)</math> हम अनुमान लगा सकते हैं कि दोलन तभी मौजूद होगा जब <math>\;\left| W_{12} \right|^2 \ne 0 ~.</math> <math>\,W_{12}\,</math> इस प्रकार युग्मन शब्द के रूप में जाना जाता है क्योंकि यह बेफिक्र हैमिल्टनियन के दो eigenstates को जोड़ता है <math>H_0</math> और इस तरह दोनों के बीच दोलन की सुविधा देता है।
की अभिव्यक्ति से <math>P_{21}(t)</math> हम अनुमान लगा सकते हैं। कि दोलन तभी उपस्तिथ होता है। जब <math>\;\left| W_{12} \right|^2 \ne 0 ~.</math> <math>\,W_{12}\,</math> इस प्रकार युग्मन शब्द के रूप में जाना जाता है। जिससे कि यह निश्चिंत हैमिल्टनियन के दो ईजेनस्टेट्स को जोड़ता है। अतः <math>H_0</math> और इस प्रकार दोनों के मध्य दोलन की सुविधा देता है।


परेशान हैमिल्टनियन के eigenvalues ​​अगर दोलन भी बंद हो जाएगा <math>H</math> पतित हैं, अर्थात् <math>\;E_+ = E_- ~.</math> लेकिन यह एक तुच्छ मामला है क्योंकि ऐसी स्थिति में गड़बड़ी अपने आप गायब हो जाती है और <math>H</math> (विकर्ण) का रूप ले लेता है <math>H_0</math> और हम पहले वर्ग में वापस आ गए हैं।
परेशान हैमिल्टनियन के ईजेनवैल्यू ​​यदि दोलन भी बंद हो जाता है। तब <math>H</math> पतित होता हैं। अर्थात् <math>\;E_+ = E_- ~.</math> किन्तु यह तुच्छ स्थिति है। जिससे कि ऐसी स्थिति में अव्यवस्था अपने आप विलुप्त हो जाती है और <math>H</math> (विकर्ण) का रूप ले लेता है। अतः <math>H_0</math> और हम पहले वर्ग में वापस आ गए हैं।


इसलिए, दोलन के लिए आवश्यक शर्तें हैं:
अतः दोलन के लिए आवश्यक शर्तें हैं।
* गैर-शून्य युग्मन, अर्थात। <math>\;\left| W_{12} \right|^2 \ne 0 ~.</math>
* गैर-शून्य युग्मन, अर्थात <math>\;\left| W_{12} \right|^2 \ne 0 ~.</math>
* परेशान हेमिल्टनियन के गैर-पतित ईगेनवेल्यूज़ <math>\,H\,</math>, अर्थात। <math>\;E_+ \ne E_- ~.</math>
* परेशान हेमिल्टनियन के गैर-पतित ईगेनवेल्यूज़ <math>\,H\,</math>, अर्थात <math>\;E_+ \ne E_- ~.</math>


 
=== सामान्य स्थिति: मिश्रण और क्षय पर विचार करना ===
=== सामान्य मामला: मिश्रण और क्षय === पर विचार करना
यदि विचाराधीन कण (ओं) का क्षय हो जाता है। तब प्रणाली का वर्णन करने वाला हैमिल्टनियन अब विरोधी हर्मिटियन होता है।<ref name=":2">{{cite web |last=Dighe |first=A. |date=26 July 2011 |title=B physics and CP violation: An introduction |type=lecture notes |publisher=[[Tata Institute of Fundamental Research]] |url=http://theory.tifr.res.in/~amol/talks/B-notes.pdf |access-date=2016-08-12}}</ref> चूँकि किसी भी मैट्रिक्स को उसके हर्मिटियन और विरोधी हर्मिटियन भागों के योग के रूप में लिखा जा सकता है। अतः इसे <math>H</math> के रूप में लिखा जा सकता है।
यदि विचाराधीन कण (ओं) का क्षय हो जाता है, तो सिस्टम का वर्णन करने वाला हैमिल्टनियन अब हर्मिटियन नहीं है।<ref name=":2">{{cite web |last=Dighe |first=A. |date=26 July 2011 |title=B physics and CP violation: An introduction |type=lecture notes |publisher=[[Tata Institute of Fundamental Research]] |url=http://theory.tifr.res.in/~amol/talks/B-notes.pdf |access-date=2016-08-12}}</ref> चूँकि किसी भी मैट्रिक्स को उसके हर्मिटियन और एंटी-हर्मिटियन भागों के योग के रूप में लिखा जा सकता है, <math>H</math> के रूप में लिखा जा सकता है,


: <math>H = M - \frac{i}{2}\Gamma = \begin{pmatrix}
: <math>H = M - \frac{i}{2}\Gamma = \begin{pmatrix}
Line 256: Line 260:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>M = \begin{pmatrix}
| <math>M = \begin{pmatrix}
Line 269: Line 273:
: <math>M_{21} = M_{12}^*</math> and <math>\Gamma_{21} = \Gamma_{12}^*</math>
: <math>M_{21} = M_{12}^*</math> and <math>\Gamma_{21} = \Gamma_{12}^*</math>


[[CPT symmetry|CPT conservation (symmetry)]] implies,
[[CPT symmetry|सीपीT conservation (symmetry)]] implies,


: <math>M_{22} = M_{11}</math> and <math>\Gamma_{22} = \Gamma_{11}</math>
: <math>M_{22} = M_{11}</math> and <math>\Gamma_{22} = \Gamma_{11}</math>
Line 280: Line 284:
: <math>\Theta \left| 1 \right\rangle = \left| 2 \right\rangle</math> and <math>\Theta \left| 2 \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>
: <math>\Theta \left| 1 \right\rangle = \left| 2 \right\rangle</math> and <math>\Theta \left| 2 \right\rangle = \left| 1 \right\rangle</math>


CPT conservation implies that the Hamiltonian <math>H</math> and hence <math>M</math> and <math>\Gamma</math> are invariant under the following transformation:
सीपीT conservation implies that the Hamiltonian <math>H</math> and hence <math>M</math> and <math>\Gamma</math> are invariant under the following transformation:


: <math>\Theta^{-1} M \Theta = M</math> and <math>\Theta^{-1}\Gamma\Theta = \Gamma</math>
: <math>\Theta^{-1} M \Theta = M</math> and <math>\Theta^{-1}\Gamma\Theta = \Gamma</math>
Line 303: Line 307:
|}
|}


के eigenvalues <math>H</math> हैं,
इसका ईजेनवैल्यू <math>H</math> हैं।


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 313: Line 317:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\Delta m</math> and <math>\Delta\Gamma</math> satisfy,
| <math>\Delta m</math> and <math>\Delta\Gamma</math> satisfy,
Line 323: Line 327:
\end{align}</math>
\end{align}</math>
|}
|}
प्रत्यय क्रमशः भारी और प्रकाश के लिए खड़े होते हैं (सम्मेलन द्वारा) और इसका तात्पर्य है <math>\Delta m</math> सकारात्मक है।
प्रत्यय क्रमशः भारी और प्रकाश के लिए खड़े होते हैं। (सम्मेलन द्वारा) और इसका तात्पर्य है <math>\Delta m</math> सकारात्मक है।


सामान्यीकृत eigenstates के अनुरूप <math>\mu_L</math> और <math>\mu_H</math> क्रमशः, [[मानक आधार]] पर <math>\left\{ \left| P \right\rangle, \left| \bar{P} \right\rangle \right\} \equiv \left\{\left(1, 0\right), \left(0, 1\right) \right\}</math> हैं,
सामान्यीकृत ईजेनस्टेट्स के अनुरूप <math>\mu_L</math> और <math>\mu_H</math> क्रमशः [[मानक आधार]] पर <math>\left\{ \left| P \right\rangle, \left| \bar{P} \right\rangle \right\} \equiv \left\{\left(1, 0\right), \left(0, 1\right) \right\}</math> हैं।


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 336: Line 340:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\left| p \right|^2 + \left| q \right|^2 = 1</math> and, <math>\left( \frac{p}{q} \right)^2 = \frac{M_{12}^* - \frac{i}{2}\Gamma_{12}^*}{M_{12} - \frac{i}{2}\Gamma_{12}}</math>
| <math>\left| p \right|^2 + \left| q \right|^2 = 1</math> and, <math>\left( \frac{p}{q} \right)^2 = \frac{M_{12}^* - \frac{i}{2}\Gamma_{12}^*}{M_{12} - \frac{i}{2}\Gamma_{12}}</math>
|}
|}


<math>p</math> और <math>q</math> मिश्रण पद हैं। ध्यान दें कि ये eigenstates अब ओर्थोगोनल नहीं हैं।
<math>p</math> और <math>q</math> मिश्रण पद हैं। ध्यान दीजिए कि ये ईजेनस्टेट्स अब ओर्थोगोनल नहीं हैं।


राज्य में सिस्टम शुरू होने दीजिए <math>\left| P \right\rangle</math>. वह है,
राज्य में प्रणाली प्रारंभ होने दीजिए <math>\left| P \right\rangle</math>. वह है।


: <math>
: <math>
Line 350: Line 354:
   \frac{1}{2p}\left( \left| P_L \right\rangle + \left| P_H \right\rangle \right)
   \frac{1}{2p}\left( \left| P_L \right\rangle + \left| P_H \right\rangle \right)
</math>
</math>
समय विकास के तहत हम तब प्राप्त करते हैं,
समय विकास के अनुसार हम तब प्राप्त करते हैं।


: <math>
: <math>
Line 362: Line 366:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>
| <math>
Line 372: Line 376:
</math>
</math>
|}
|}
इसी तरह अगर प्रदेश में व्यवस्था शुरू हो जाती है <math>\left| \bar{P} \right\rangle</math>, समय विकास के तहत हम प्राप्त करते हैं,
इसी प्रकार यदि प्रदेश में व्यवस्था प्रारंभ हो जाती है। तब <math>\left| \bar{P} \right\rangle</math> समय विकास के अनुसार हम प्राप्त करते हैं।


: <math>
: <math>
Line 382: Line 386:
   -\frac{p}{q} g_- \left( t \right)\left| P \right\rangle + g_+ \left( t \right) \left| \bar{P} \right\rangle
   -\frac{p}{q} g_- \left( t \right)\left| P \right\rangle + g_+ \left( t \right) \left| \bar{P} \right\rangle
</math>
</math>
== परिणाम के रूप में सीपी उल्लंघन ==
== परिणाम के रूप में सीपी उल्लंघन ==
अगर एक सिस्टम में <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>
यदि प्रणाली में <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>
\left| {\bar{P}} \right\rangle</math> एक दूसरे की सीपी संयुग्मी अवस्थाओं (अर्थात कण-प्रतिकण) का प्रतिनिधित्व करते हैं (अर्थात <math>CP\left| P \right\rangle = e^{i\delta} \left| \bar{P} \right\rangle</math> और <math>CP\left| \bar{P} \right\rangle = e^{-i\delta} \left| P \right\rangle</math>), और कुछ अन्य शर्तें पूरी होती हैं, तो इस घटना के परिणामस्वरूप [[सीपी उल्लंघन]] देखा जा सकता है। स्थिति के आधार पर, CP उल्लंघन को तीन प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है:<ref name=":2"/><ref name=":3">{{cite web |last1=Kooijman |first1=P. |last2=Tuning |first2=N. |year=2012 |title=सीपी उल्लंघन|url=http://www.nikhef.nl/~h71/Lectures/2012/cp-080212.pdf}}</ref>
\left| {\bar{P}} \right\rangle</math> दूसरे की सीपी संयुग्मी अवस्थाओं (अर्थात कण-प्रतिकण) का प्रतिनिधित्व करते हैं। (अर्थात <math>CP\left| P \right\rangle = e^{i\delta} \left| \bar{P} \right\rangle</math> और <math>CP\left| \bar{P} \right\rangle = e^{-i\delta} \left| P \right\rangle</math>) और कुछ अन्य शर्तें पूर्ण होती हैं। तब इस घटना के परिणामस्वरूप [[सीपी उल्लंघन]] देखा जा सकता है। स्थिति के आधार पर सीपी उल्लंघन को तीन प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है।<ref name=":2"/><ref name=":3">{{cite web |last1=Kooijman |first1=P. |last2=Tuning |first2=N. |year=2012 |title=सीपी उल्लंघन|url=http://www.nikhef.nl/~h71/Lectures/2012/cp-080212.pdf}}</ref>
 
=== सीपी उल्लंघन केवल क्षय के माध्यम से ===
प्रक्रियाओं पर विचार करें जहां <math>\left\{ \left| P \right\rangle, \left| \bar{P} \right\rangle \right\}</math> अंतिम अवस्था में क्षय <math>\left\{ \left| f \right\rangle, \left| \bar{f} \right\rangle \right\}</math> जहां प्रत्येक समूह के वर्जित और बिना पट्टी वाले केट दूसरे के सीपी उल्लंघन हैं।


=== क्षय के माध्यम से सीपी उल्लंघन केवल ===
की संभावना <math>\left| P \right\rangle</math> क्षय करने के लिए <math>\left| f \right\rangle</math> द्वारा दिया गया है।
प्रक्रियाओं पर विचार करें जहां <math>\left\{ \left| P \right\rangle, \left| \bar{P} \right\rangle \right\}</math> अंतिम अवस्था में क्षय <math>\left\{ \left| f \right\rangle, \left| \bar{f} \right\rangle \right\}</math>, जहां प्रत्येक सेट के वर्जित और अनबारेड केट एक दूसरे के सीपी उल्लंघन हैं।
 
की संभावना <math>\left| P \right\rangle</math> क्षय करने के लिए <math>\left| f \right\rangle</math> द्वारा दिया गया है,


: <math>
: <math>
Line 409: Line 409:


{| class="wikitable collapsible collapsed"
{| class="wikitable collapsible collapsed"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\begin{align}
| <math>\begin{align}
Line 418: Line 418:
\end{align}</math>
\end{align}</math>
|}
|}
अगर मिलावट के कारण सीपी का उल्लंघन नहीं होता है, तो <math>\left| \frac{q}{p} \right| = 1</math>.
यदि मिलावट के कारण सीपी का उल्लंघन नहीं होता है। तब <math>\left| \frac{q}{p} \right| = 1</math>.


अब, उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं यदि,
अब, उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं। यदि,


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 427: Line 427:
}}.
}}.


इसलिए, क्षय एक सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है क्योंकि क्षय की संभावना और इसकी सीपी संयुग्म प्रक्रिया बराबर नहीं होती है।
अतः क्षय सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है। जिससे कि क्षय की संभावना और इसकी सीपी संयुग्म प्रक्रिया समान्तर नहीं होती है।


=== केवल मिश्रण के माध्यम से सीपी उल्लंघन ===
=== सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से ===
प्रेक्षण की संभावना (समय के फलन के रूप में)<math>\left| \bar{P} \right\rangle</math> से शुरू <math>\left| P \right\rangle</math> द्वारा दिया गया है,
प्रेक्षण की संभावना (समय के फलन के रूप में) <math>\left| \bar{P} \right\rangle</math> से प्रारंभ <math>\left| P \right\rangle</math> द्वारा दिया गया है।


: <math>
: <math>
Line 446: Line 446:
</math>.
</math>.


उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं यदि,
उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं। यदि,


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 453: Line 453:
}}
}}


इसलिए, कण-प्रतिकण दोलन कण और उसके प्रतिकण के रूप में एक सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है (कहते हैं, <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>\left| {\bar{P}} \right\rangle</math> क्रमशः) अब CP के समतुल्य देश नहीं हैं।
अतः कण-प्रतिकण दोलन कण और उसके प्रतिकण के रूप में सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है। (कहते हैं, <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>\left| {\bar{P}} \right\rangle</math> क्रमशः) अब सीपी के समतुल्य नहीं हैं।


=== मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन ===
=== मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन ===
होने देना <math>\left| f \right\rangle</math> एक अंतिम अवस्था (एक CP eigenstate) हो कि दोनों <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{P} \right\rangle</math> क्षय कर सकता है। फिर, क्षय संभावनाएँ इसके द्वारा दी जाती हैं,
होने देना <math>\left| f \right\rangle</math> अंतिम अवस्था (सीपी ईजेनस्टेट) हो कि दोनों <math>\left| P \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{P} \right\rangle</math> क्षय कर सकता है। फिर क्षय संभावनाएँ इसके द्वारा दी जाती हैं।


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
Line 482: Line 482:


{| class="wikitable collapsible autocollapse"
{| class="wikitable collapsible autocollapse"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\begin{align}
| <math>\begin{align}
Line 492: Line 492:
\end{align}</math>
\end{align}</math>
|}
|}
उपरोक्त दो मात्राओं से, यह देखा जा सकता है कि अकेले मिश्रण के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन नहीं होने पर भी (यानी। <math>\left| q/p \right| = 1</math>) और न ही केवल क्षय के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन होता है (अर्थात <math>\left| \bar{A}_f/A_f \right| = 1</math>) और इस तरह <math>\left| \lambda_f \right| = 1</math>, संभावनाएं अभी भी असमान होंगी बशर्ते,
उपरोक्त दो मात्राओं से, यह देखा जा सकता है। कि केवल मिश्रण के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन नहीं होने पर भी (अर्थात <math>\left| q/p \right| = 1</math>) और न ही केवल क्षय के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन होता है। (अर्थात <math>\left| \bar{A}_f/A_f \right| = 1</math>) और इस प्रकार <math>\left| \lambda_f \right| = 1</math>, संभावनाएं अभी भी असमान होंती है। परंतु,


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 499: Line 499:
}}
}}


संभाव्यता के लिए उपरोक्त भावों में अंतिम शब्द इस प्रकार मिश्रण और क्षय के बीच के हस्तक्षेप से जुड़े हैं।
संभाव्यता के लिए उपरोक्त भावों में अंतिम शब्द इस प्रकार मिश्रण और क्षय के मध्य के हस्तक्षेप से जुड़े हैं।


=== एक वैकल्पिक वर्गीकरण ===
=== वैकल्पिक वर्गीकरण ===
आमतौर पर, CP उल्लंघन का एक वैकल्पिक वर्गीकरण किया जाता है:<ref name=":3" />
सामान्यतः सीपी उल्लंघन का वैकल्पिक वर्गीकरण किया जाता है।<ref name=":3" />


{|
{|
|-
|-
! Direct CP violation
! प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन
| Direct CP violation is defined as, <math>\left| \bar{A}_f / A_f \right| \ne 1
| प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन के रूप में परिभाषित किया गया है।<math>\left| \bar{A}_f / A_f \right| \ne 1
</math>
</math>
| In terms of the above categories, direct CP violation occurs in CP violation through decay only.
| उपरोक्त श्रेणियों के संदर्भ में सीधे सीपी उल्लंघन सीपी उल्लंघन में केवल क्षय के माध्यम से होता है।
|-
|-
! Indirect CP violation
! अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन
| Indirect CP violation is the type of CP violation that involves mixing.
| अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन सीपी उल्लंघन का प्रकार है। जिसमें मिश्रण सम्मिलित है।
| In terms of the above classification, indirect CP violation occurs through mixing only, or through mixing-decay interference, or both.
| उपरोक्त वर्गीकरण के संदर्भ में अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से या मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप या दोनों के माध्यम से होता है।
|}
|}


== विशिष्ट स्थिति ==


== विशिष्ट मामले ==
=== न्यूट्रिनो दोलन ===
{{Main|न्यूट्रिनो दोलन}}


=== न्यूट्रिनो दोलन ===
न्यूट्रिनो के दो विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट के मध्य मजबूत युग्मन को ध्यान में रखते हुए (उदाहरण के लिए, {{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}–{{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}, {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}–{{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}, आदि) और तीसरे के मध्य बहुत कमजोर युग्मन (अर्थात, तीसरा अन्य दो के मध्य की वार्तालाप को प्रभावित नहीं करता है।) समीकरण ({{EquationNote|6}}) प्रकार के न्यूट्रिनो की संभावना देता है अतः <math>\alpha</math> प्रकार में <math>\beta</math> के रूप में परिवर्तित हो रहा है।
{{Main|Neutrino oscillation}}
न्यूट्रिनो के दो स्वाद आइजेनस्टेट्स के बीच एक मजबूत युग्मन को ध्यान में रखते हुए (उदाहरण के लिए, {{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}–{{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}, {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}–{{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}, आदि) और तीसरे के बीच बहुत कमजोर युग्मन (अर्थात, तीसरा अन्य दो के बीच की बातचीत को प्रभावित नहीं करता है), समीकरण ({{EquationNote|6}}) प्रकार के न्यूट्रिनो की संभावना देता है <math>\alpha</math> प्रकार में परिवर्तित करना <math>\beta</math> जैसा,


: <math>P_{\beta\alpha} \left( t \right) = \sin^2\theta \sin^2\left( \frac{E_+ - E_-}{2\hbar}t \right)</math>
: <math>P_{\beta\alpha} \left( t \right) = \sin^2\theta \sin^2\left( \frac{E_+ - E_-}{2\hbar}t \right)</math>
कहाँ, <math>E_+</math> और <math>E_-</math> ऊर्जा स्वदेशी हैं।
जहाँ, <math>E_+</math> और <math>E_-</math> ऊर्जा स्वदेशी हैं।


उपरोक्त के रूप में लिखा जा सकता है,
उपरोक्त के रूप में लिखा जा सकता है।


{{Equation box 1
{{Equation box 1
Line 537: Line 537:


{| class="wikitable collapsible autocollapse"
{| class="wikitable collapsible autocollapse"
! where,
! जहां,
|-
|-
| <math>\Delta m^2 = {m_+}^2 - {m_-}^2</math>, i.e. the difference between the squares of the masses of the energy eigenstates,
| <math>\Delta m^2 = {m_+}^2 - {m_-}^2</math>,अर्थात् ईजेन स्टेट्स की ऊर्जा के द्रव्यमान के वर्गों के बीच का अंतर,
: <math>c</math> is the speed of light in vacuum,
: <math>c</math> निर्वात में प्रकाश की गति है,
: <math>x</math> is the distance traveled by the neutrino after creation,
: <math>x</math> निर्माण के पश्चात् न्यूट्रिनो द्वारा तय की गई दूरी है,
: <math>E</math> is the energy with which the neutrino was created, and
: <math>E</math> वह ऊर्जा है जिससे न्यूट्रिनो बनाया गया था, और
: <math>\lambda_\text{osc}</math> is the oscillation wavelength.
: <math>\lambda_\text{osc}</math> दोलन तरंग दैर्ध्य है।
|}
|}


{| class="wikitable collapsible autocollapse"
{| class="wikitable collapsible autocollapse"
! Proof
! प्रमाण
|-
|-
| <math>E_\pm = \sqrt{p^2 c^2 + {m_\pm}^2 c^4} \simeq pc\left( 1 + \frac{{m_\pm}^2 c^2}{2p^2} \right)\left[ \because \frac{m_\pm c}{p} \ll 1 \right]</math>
| <math>E_\pm = \sqrt{p^2 c^2 + {m_\pm}^2 c^4} \simeq pc\left( 1 + \frac{{m_\pm}^2 c^2}{2p^2} \right)\left[ \because \frac{m_\pm c}{p} \ll 1 \right]</math>


where, <math>p</math> is the momentum with which the neutrino was created.
जहां, <math>p</math> वह गति है जिससे न्यूट्रिनो का निर्माण हुआ है।


Now, <math>E \simeq pc</math> and <math>t \simeq x/c</math>.
अब, <math>E \simeq pc</math> और <math>t \simeq x/c</math>.


Hence,
इस तरह,


: <math>\frac{E_+ - E_-}{2\hbar}t \simeq
: <math>\frac{E_+ - E_-}{2\hbar}t \simeq
Line 562: Line 562:
</math>
</math>


where, <math>\lambda_\text{osc} = \frac{8\pi E\hbar}{\Delta m^2 c^3}</math>
जहां, <math>\lambda_\text{osc} = \frac{8\pi E\hbar}{\Delta m^2 c^3}</math>
|}
|}
इस प्रकार, ऊर्जा (द्रव्यमान) eigenstates के बीच एक युग्मन स्वाद eigenstates के बीच दोलन की घटना पैदा करता है। एक महत्वपूर्ण निष्कर्ष यह है कि न्यूट्रिनो का परिमित द्रव्यमान होता है, हालांकि बहुत छोटा होता है। अतः इनकी गति प्रकाश की गति के समान नहीं बल्कि थोड़ी कम होती है।
इस प्रकार, ऊर्जा (द्रव्यमान) ईजेनस्टेट्स के मध्य युग्मन विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट्स के मध्य दोलन की घटना उत्पन्न करता है। जिससे कि महत्वपूर्ण निष्कर्ष यह है। कि न्यूट्रिनो का परिमित द्रव्यमान होता है। चूंकि बहुत छोटा होता है। अतः इनकी गति प्रकाश की गति के समान नहीं बल्कि थोड़ी कम होती है।


==== न्यूट्रिनो द्रव्यमान विभाजन ====
==== न्यूट्रिनो द्रव्यमान विभाजन ====
न्यूट्रिनो के तीन स्वादों के साथ, तीन बड़े पैमाने पर विभाजन होते हैं:
न्यूट्रिनो के तीन विशिष्ट गंधों के साथ तीन बड़े पैमाने पर विभाजन होते हैं।


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
Line 574: Line 574:
   \left( \Delta m^2 \right)_{31} &= {m_3}^2 - {m_1}^2
   \left( \Delta m^2 \right)_{31} &= {m_3}^2 - {m_1}^2
\end{align}</math>
\end{align}</math>
लेकिन उनमें से केवल दो स्वतंत्र हैं, क्योंकि <math>\left( \Delta m^2 \right)_{12} + \left( \Delta m^2 \right)_{23} + \left( \Delta m^2 \right)_{31} = 0~</math>.
किन्तु उनमें से केवल दो स्वतंत्र हैं। जिससे कि <math>\left( \Delta m^2 \right)_{12} + \left( \Delta m^2 \right)_{23} + \left( \Delta m^2 \right)_{31} = 0~</math>.
{|
{|
|-
|-
| For solar neutrinos
| सौर न्यूट्रिनो के लिए
| <math>\left( \Delta m^2 \right)_\text{sol } \simeq 8 \times 10^{-5} \left( eV/c^2 \right)^2</math>
| <math>\left( \Delta m^2 \right)_\text{sol } \simeq 8 \times 10^{-5} \left( eV/c^2 \right)^2</math>
|-
|-
| For atmospheric neutrinos &nbsp;  
| वायुमंडलीय न्यूट्रिनो के लिए &nbsp;  
| <math>\left( \Delta m^2 \right)_\text{atm} \simeq 3 \times 10^{-3} \left( eV/c^2 \right)^2</math>
| <math>\left( \Delta m^2 \right)_\text{atm} \simeq 3 \times 10^{-3} \left( eV/c^2 \right)^2</math>
|}
|}
इसका तात्पर्य यह है कि तीन में से दो न्यूट्रिनो में द्रव्यमान बहुत निकट स्थित है। तीन में से केवल दो के बाद से <math>\Delta m^2</math> स्वतंत्र हैं, और समीकरण में संभाव्यता के लिए अभिव्यक्ति ({{EquationNote|13}}) के चिह्न के प्रति संवेदनशील नहीं है <math>\Delta m^2</math> (चूंकि ज्या वर्ग अपने तर्क के संकेत से स्वतंत्र है), स्वाद दोलन की घटना से विशिष्ट रूप से न्यूट्रिनो द्रव्यमान स्पेक्ट्रम का निर्धारण करना संभव नहीं है। अर्थात्, तीन में से किन्हीं दो में निकटस्थ पिंड हो सकते हैं।
इसका तात्पर्य यह है। कि तीन में से दो न्यूट्रिनो में द्रव्यमान अधिक निकट स्थित है। अतः तीन में से केवल दो के पश्चात् से <math>\Delta m^2</math> स्वतंत्र होता हैं और समीकरण में संभाव्यता के लिए अभिव्यक्ति ({{EquationNote|13}}) के चिह्न के प्रति संवेदनशील नहीं है। <math>\Delta m^2</math> (चूंकि ज्या वर्ग अपने तर्क के संकेत से स्वतंत्र है।) विशिष्ट गंध दोलन की घटना से विशिष्ट रूप से न्यूट्रिनो द्रव्यमान वर्णक्रम का निर्धारण करना संभव नहीं है। अर्थात् तीन में से किन्हीं दो में निकटस्थ पिंड हो सकते हैं।


इसके अलावा, चूंकि दोलन केवल जनता के (वर्गों के) अंतर के प्रति संवेदनशील है, दोलन प्रयोगों से न्यूट्रिनो द्रव्यमान का प्रत्यक्ष निर्धारण संभव नहीं है।
इसके अतिरिक्त चूंकि दोलन केवल जनता के (वर्गों के) अंतर के प्रति संवेदनशील है। दोलन प्रयोगों से न्यूट्रिनो द्रव्यमान का प्रत्यक्ष निर्धारण संभव नहीं है।


==== सिस्टम की लंबाई का पैमाना ====
==== प्रणाली की लंबाई का पैमाना ====
समीकरण ({{EquationNote|13}}) इंगित करता है कि सिस्टम की उपयुक्त लंबाई का पैमाना दोलन तरंग दैर्ध्य है <math>\lambda_\text{osc}</math>. हम निम्नलिखित निष्कर्ष निकाल सकते हैं:
समीकरण ({{EquationNote|13}}) इंगित करता है। कि प्रणाली की उपयुक्त लंबाई का पैमाना दोलन तरंग दैर्ध्य है। अतः <math>\lambda_\text{osc}</math>. हम निम्नलिखित निष्कर्ष निकाल सकते हैं।
* अगर <math>x/\lambda_\text{osc} \ll 1</math>, तब <math>P_{\beta\alpha} \simeq 0
* यदि <math>x/\lambda_\text{osc} \ll 1</math>, तब <math>P_{\beta\alpha} \simeq 0
</math> और दोलन नहीं देखा जाएगा। उदाहरण के लिए, उत्पादन (रेडियोधर्मी क्षय द्वारा) और एक प्रयोगशाला में न्यूट्रिनो का पता लगाना।
</math> और दोलन नहीं देखा जाएगा। उदाहरण के लिए उत्पादन (रेडियोधर्मी क्षय द्वारा) और प्रयोगशाला में न्यूट्रिनो का पता लगाया जाता है।
* अगर <math>x/\lambda_\text{osc} \simeq n</math>, कहाँ <math>n</math> एक पूर्ण संख्या है, तो <math>P_{\beta\alpha} \simeq 0</math> और दोलन नहीं देखा जाएगा।
* यदि <math>x/\lambda_\text{osc} \simeq n</math>, जहाँ <math>n</math> पूर्ण संख्या है। तब <math>P_{\beta\alpha} \simeq 0</math> और दोलन नहीं देखा जाता है।
* अन्य सभी मामलों में दोलन देखा जाएगा। उदाहरण के लिए, <math>x/\lambda_\text{osc} \gg 1</math> सौर न्यूट्रिनो के लिए; <math>x \sim \lambda_\text{osc}</math> कुछ किलोमीटर दूर एक प्रयोगशाला में पाए गए परमाणु ऊर्जा संयंत्र से न्यूट्रिनो के लिए।
* अन्य सभी स्थितियों में दोलन देखा जाता है। उदाहरण के लिए, <math>x/\lambda_\text{osc} \gg 1</math> सौर न्यूट्रिनो के लिए; <math>x \sim \lambda_\text{osc}</math> कुछ किलोमीटर दूर प्रयोगशाला में पाए गए परमाणु ऊर्जा संयंत्र से न्यूट्रिनो के लिए प्रयोग किया जाता है।


=== तटस्थ आयन दोलन और क्षय ===
=== तटस्थ आयन दोलन और क्षय ===
{{Main|Kaon}}
{{Main|काओन}}


==== सिर्फ मिलाने से सीपी का उल्लंघन ====
==== सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से ====
क्रिस्टेंसन एट अल द्वारा 1964 का पेपर।<ref name=":6">{{cite journal |last1=Christenson |first1=J.H. |last2=Cronin |first2=J.W. |last3=Fitch |first3=V.L. |last4=Turlay |first4=R. |date=1964 |title=Evidence for the 2π decay of the K{{su|b=2|p=0}} meson |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=13 |issue=4 |pages=138–140 |bibcode=1964PhRvL..13..138C |doi=10.1103/PhysRevLett.13.138 |doi-access=free}}</ref> तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन के प्रायोगिक साक्ष्य प्रदान किए। तथाकथित दीर्घजीवी काओन (CP = -1) दो प्याज़ों (CP = (−1)(−1) = 1) में क्षय हो गया, जिससे CP संरक्षण का उल्लंघन हुआ।
क्रिस्टेंसन एट अल द्वारा सन्न 1964 का पेपर।<ref name=":6">{{cite journal |last1=Christenson |first1=J.H. |last2=Cronin |first2=J.W. |last3=Fitch |first3=V.L. |last4=Turlay |first4=R. |date=1964 |title=Evidence for the 2π decay of the K{{su|b=2|p=0}} meson |journal=[[Physical Review Letters]] |volume=13 |issue=4 |pages=138–140 |bibcode=1964PhRvL..13..138C |doi=10.1103/PhysRevLett.13.138 |doi-access=free}}</ref> तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन के प्रायोगिक साक्ष्य प्रदान किए गये थे। तथाकथित दीर्घजीवी काओन (सीपी = -1) दो प्याज़ों (सीपी = (−1)(−1) = 1) में क्षय हो गया था। जिससे सीपी संरक्षण का उल्लंघन हुआ था।


<math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math> विचित्रता eigenstates होने के नाते (क्रमशः eigenvalues ​​+1 और -1 के साथ), ऊर्जा eigenstates हैं,
<math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math> विचित्रता ईजेनस्टेट्स होने के कारण (क्रमशः ईजेनवैल्यू ​​+1 और -1 के साथ) ऊर्जा ईजेनस्टेट्स हैं।


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
Line 606: Line 606:
   \left| K_2^0 \right\rangle &= \frac{1}{\sqrt{2}}\left( \left| K^0 \right\rangle - \left| \bar{K}^0 \right\rangle \right)
   \left| K_2^0 \right\rangle &= \frac{1}{\sqrt{2}}\left( \left| K^0 \right\rangle - \left| \bar{K}^0 \right\rangle \right)
\end{align}</math>
\end{align}</math>
ये दोनों क्रमशः eigenvalues ​​+1 और -1 के साथ CP eigenstates हैं। सीपी संरक्षण (समरूपता) की पिछली धारणा से, निम्नलिखित अपेक्षित थे:
सामान्यतः ये दोनों क्रमशः ईजेनवैल्यू ​​+1 और -1 के साथ सीपी ईजेनस्टेट्स हैं। सीपी संरक्षण (समरूपता) की पिछली धारणा से, निम्नलिखित अपेक्षित थे।
* क्योंकि <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> +1 का एक सीपी ईगेनवैल्यू है, यह दो पियोन तक या कोणीय गति के उचित विकल्प के साथ तीन पियोन तक क्षय हो सकता है। हालाँकि, दो पियोन क्षय बहुत अधिक बार होता है।
* जिससे कि <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> +1 का सीपी ईगेनवैल्यू है। यह दो पियोन तक या कोणीय गति के उचित विकल्प के साथ तीन पियोन तक क्षय हो सकता है। चूँकि दो पियोन क्षय अधिक बार होता है।
* <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> CP eigenvalue -1 होने से, केवल तीन पियोन तक क्षय हो सकता है और कभी भी दो नहीं।
* <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> सीपी ईगेनवैल्यू -1 होने से केवल तीन पियोन तक क्षय हो सकता है और कभी भी दो नहीं।


चूँकि दो पियोन का क्षय तीन पियोन के क्षय से बहुत तेज होता है, <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> अल्पकालिक काओं के रूप में संदर्भित किया गया था <math>\left| K_S^0 \right\rangle</math>, और <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> दीर्घजीवी काओन के रूप में <math>\left| K_L^0 \right\rangle</math>. 1964 के प्रयोग ने दिखाया कि अपेक्षा के विपरीत, <math>\left| K_L^0 \right\rangle</math> दो प्याज़ तक सड़ सकता है। इसका तात्पर्य यह है कि लंबे समय तक रहने वाले काओन विशुद्ध रूप से सीपी स्वदेशी नहीं हो सकते <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math>, लेकिन का एक छोटा सा मिश्रण होना चाहिए <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math>, जिससे अब सीपी स्वदेशी नहीं है।<ref name=":5" />इसी तरह, अल्पकालिक काओन का एक छोटा सा मिश्रण होने की भविष्यवाणी की गई थी <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math>. वह है,
चूँकि दो पियोन का क्षय तीन पियोन के क्षय से बहुत तेज होता है। <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> अल्पकालिक काओं के रूप में संदर्भित किया गया था। कि <math>\left| K_S^0 \right\rangle</math>, और <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> दीर्घजीवी काओन के रूप में <math>\left| K_L^0 \right\rangle</math>. सन्न 1964 के प्रयोग ने दिखाया कि अपेक्षा के विपरीत, <math>\left| K_L^0 \right\rangle</math> दो प्याज़ तक सड़ सकता है। इसका तात्पर्य यह है कि लंबे समय तक रहने वाले काओन विशुद्ध रूप से सीपी स्वदेशी नहीं हो सकते है। <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math>, किन्तु का छोटा सा मिश्रण होना चाहिए। <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> जिससे अब सीपी स्वदेशी नहीं है।<ref name=":5" /> इसी प्रकार अल्पकालिक काओन का छोटा सा मिश्रण होने की भविष्यवाणी की गई थी <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math>. वह है।


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
Line 618: Line 618:
     \left( \left| K_1^0 \right\rangle + \varepsilon \left| K_2^0 \right\rangle \right)
     \left( \left| K_1^0 \right\rangle + \varepsilon \left| K_2^0 \right\rangle \right)
\end{align}</math>
\end{align}</math>
कहाँ, <math>\varepsilon</math> एक जटिल मात्रा है और सीपी इनवेरियन से प्रस्थान का एक उपाय है। प्रयोगात्मक रूप से, <math>\left| \varepsilon \right| = \left( 2.228 \pm 0.011 \right)\times 10^{-3}</math>.<ref name=":0">{{cite journal |last1=Olive |first1=K.A. |display-authors=etal |collaboration=[[Particle Data Group]] |year=2014 |title=Review of Particle Physics – Strange mesons |url=http://pdg.lbl.gov/2014/tables/rpp2014-tab-mesons-strange.pdf |journal=[[Chinese Physics C]] |volume=38 |issue=9 |pages=090001 |bibcode=2014ChPhC..38i0001O |doi=10.1088/1674-1137/38/9/090001}}</ref>
जहाँ, <math>\varepsilon</math> जटिल मात्रा है और सीपी इनवेरियन से प्रस्थान का उपाय है। प्रयोगात्मक रूप से, <math>\left| \varepsilon \right| = \left( 2.228 \pm 0.011 \right)\times 10^{-3}</math>.<ref name=":0">{{cite journal |last1=Olive |first1=K.A. |display-authors=etal |collaboration=[[Particle Data Group]] |year=2014 |title=Review of Particle Physics – Strange mesons |url=http://pdg.lbl.gov/2014/tables/rpp2014-tab-mesons-strange.pdf |journal=[[Chinese Physics C]] |volume=38 |issue=9 |pages=090001 |bibcode=2014ChPhC..38i0001O |doi=10.1088/1674-1137/38/9/090001}}</ref>
लिखना <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> और <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> के अनुसार <math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math>, हम प्राप्त करते हैं (यह ध्यान में रखते हुए <math>m_{K_L^0} > m_{K_S^0}</math><ref name=":0"/> समीकरण का रूप ({{EquationNote|9}}):
 
लिखना <math>\left| K_{^1}^0 \right\rangle</math> और <math>\left| K_2^0 \right\rangle</math> के अनुसार <math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math>, हम प्राप्त करते हैं। (यह ध्यान में रखते हुए <math>m_{K_L^0} > m_{K_S^0}</math><ref name=":0" /> समीकरण का रूप ({{EquationNote|9}}) होता है।


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
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   \left| K_S^0 \right\rangle &= \left( p\left| K^0 \right\rangle + q\left| \bar{K}^0 \right\rangle \right)
   \left| K_S^0 \right\rangle &= \left( p\left| K^0 \right\rangle + q\left| \bar{K}^0 \right\rangle \right)
\end{align}</math>
\end{align}</math>
कहाँ, <math>\frac{q}{p} = \frac{1 - \varepsilon}{1 + \varepsilon}</math>.
जहाँ, <math>\frac{q}{p} = \frac{1 - \varepsilon}{1 + \varepsilon}</math>.


तब से <math>\left| \varepsilon \right|\ne 0</math>, स्थिति ({{EquationNote|11}}) संतुष्ट है और अजीबता के बीच एक मिश्रण है eigenstates <math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math> एक दीर्घजीवी और एक अल्पकालिक अवस्था को जन्म देना।
तब से <math>\left| \varepsilon \right|\ne 0</math>, स्थिति ({{EquationNote|11}}) संतुष्ट है और अजीबता के मध्य मिश्रण है। ईजेनस्टेट्स <math>\left| K^0 \right\rangle</math> और <math>\left| \bar{K}^0 \right\rangle</math> दीर्घजीवी और अल्पकालिक अवस्था को जन्म दिया जाता है।


==== सीपी उल्लंघन केवल क्षय के माध्यम से ==== {{SubatomicParticle|K-long0}जी0}} और {{SubatomicParticle|K-short0}} दो पियोन क्षय के दो तरीके हैं: {{SubatomicParticle|pion0}}{{SubatomicParticle|pion0}} या {{SubatomicParticle|pion+}}{{SubatomicParticle|pion-}}. ये दोनों अंतिम राज्य स्वयं के सीपी स्वदेशी हैं। हम शाखाओं के अनुपात को परिभाषित कर सकते हैं,<ref name=":3"/>
सीपी उल्लंघन केवल क्षय के माध्यम से और {{SubatomicParticle|K-short0}} दो पियोन क्षय के दो विधि हैं। जैसे {{SubatomicParticle|pion0}}{{SubatomicParticle|pion0}} या {{SubatomicParticle|pion+}}{{SubatomicParticle|pion-}}इत्यादि। यह दोनों अंतिम राज्य स्वयं के सीपी स्वदेशी हैं। हम शाखाओं के अनुपात को परिभाषित कर सकते हैं।<ref name=":3" />


: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
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\end{align}</math>.
\end{align}</math>.


प्रयोगात्मक रूप से, <math>\eta_{+-} = \left( 2.232 \pm 0.011 \right) \times 10^{-3}</math><ref name=":0"/>और <math>\eta_{00} = \left( 2.220 \pm 0.011 \right) \times 10^{-3}</math>. वह है <math>\eta_{+-} \ne \eta_{00}</math>, मतलब <math>\left| A_{\pi^+\pi^-}/\bar{A}_{\pi^+\pi^-} \right| \ne 1</math> और <math>\left| A_{\pi^0\pi^0}/\bar{A}_{\pi^0\pi^0} \right| \ne 1</math>, और इस प्रकार संतोषजनक स्थिति ({{EquationNote|10}}).
प्रयोगात्मक रूप से, <math>\eta_{+-} = \left( 2.232 \pm 0.011 \right) \times 10^{-3}</math><ref name=":0" /> और <math>\eta_{00} = \left( 2.220 \pm 0.011 \right) \times 10^{-3}</math>. वह है। <math>\eta_{+-} \ne \eta_{00}</math>, तात्पर्य <math>\left| A_{\pi^+\pi^-}/\bar{A}_{\pi^+\pi^-} \right| \ne 1</math> और <math>\left| A_{\pi^0\pi^0}/\bar{A}_{\pi^0\pi^0} \right| \ne 1</math>, और इस प्रकार संतोषजनक स्थिति ({{EquationNote|10}}) होती है।


दूसरे शब्दों में, क्षय के दो तरीकों के बीच विषमता में प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन देखा जाता है।
दूसरे शब्दों में, क्षय के दो विधियों के मध्य विषमता में प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन देखा जाता है।


==== मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन ====
==== मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन ====
यदि अंतिम स्थिति (कहते हैं <math>f_{CP}</math>) एक सीपी ईजेनस्टेट है (उदाहरण के लिए {{SubatomicParticle|pion+}}{{SubatomicParticle|pion-}}), तो दो अलग-अलग क्षय पथों के अनुरूप दो अलग-अलग क्षय आयाम हैं:<ref>{{cite arXiv |last=Pich |first=A. |year=1993 |title=सीपी उल्लंघन|eprint=hep-ph/9312297}}</ref>
यदि अंतिम स्थिति (कहते हैं <math>f_{CP}</math>) सीपी ईजेनस्टेट है। (उदाहरण के लिए {{SubatomicParticle|pion+}}{{SubatomicParticle|pion-}}), तब दो भिन्न-भिन्न क्षय पथों के अनुरूप दो भिन्न-भिन्न क्षय आयाम हैं।<ref>{{cite arXiv |last=Pich |first=A. |year=1993 |title=सीपी उल्लंघन|eprint=hep-ph/9312297}}</ref>
: <math>\begin{align}
: <math>\begin{align}
   K^0 &\to f_{CP} \\
   K^0 &\to f_{CP} \\
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\end{align}</math>.
\end{align}</math>.


सीपी उल्लंघन तब क्षय में इन दो योगदानों के हस्तक्षेप के परिणामस्वरूप हो सकता है क्योंकि एक मोड में केवल क्षय होता है और दूसरा दोलन और क्षय होता है।
सीपी उल्लंघन तब क्षय में इन दो योगदानों के हस्तक्षेप के परिणामस्वरूप हो सकता है। जिससे कि मोड में केवल क्षय होता है और दूसरा दोलन और क्षय होता है।


== फिर वास्तविक कण कौन सा है? ==
== फिर वास्तविक कण कौन सा है? ==
उपरोक्त विवरण स्वाद (या विचित्रता) ईजेनस्टेट्स और ऊर्जा (या सीपी) ईजेनस्टेट्स को संदर्भित करता है। लेकिन उनमें से कौन वास्तविक कण का प्रतिनिधित्व करता है? हम वास्तव में एक प्रयोगशाला में क्या पता लगाते हैं? डेविड जे ग्रिफिथ्स का उद्धरण:<ref name=":5">{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|page=147 |edition=2nd, Revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>
उपरोक्त विवरण विशिष्ट गंध (या विचित्रता) ईजेनस्टेट्स और ऊर्जा (या सीपी) ईजेनस्टेट्स को संदर्भित करता है। किन्तु उनमें से कौन वास्तविक कण का प्रतिनिधित्व करता है? हम वास्तव में प्रयोगशाला में क्या पता लगाते हैं? डेविड जे ग्रिफिथ्स का उदाहरण।<ref name=":5">{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|page=147 |edition=2nd, Revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>


{{Quotation|
{{Quotation|
The neutral Kaon system adds a subtle twist to the old question, 'What is a particle?' Kaons are typically produced by the strong interactions, in eigenstates of strangeness ({{SubatomicParticle|Kaon0}} and {{SubatomicParticle|AntiKaon0}}), but they decay by the weak interactions, as eigenstates of CP (K<sub>1</sub> and K<sub>2</sub>). Which, then, is the 'real' particle? If we hold that a 'particle' must have a unique lifetime, then the 'true' particles are K<sub>1</sub> and K<sub>2</sub>. But we need not be so dogmatic. In practice, it is sometimes more convenient to use one set, and sometimes, the other. The situation is in many ways analogous to polarized light. Linear polarization can be regarded as a superposition of left-circular polarization and right-circular polarization. If you imagine a medium that preferentially absorbs right-circularly polarized light, and shine on it a linearly polarized beam, it will become progressively more left-circularly polarized as it passes through the material, just as a {{SubatomicParticle|Kaon0}} beam turns into a K<sub>2</sub> beam. But whether you choose to analyze the process in terms of states of linear or circular polarization is largely a matter of taste.
तटस्थ काओन प्रणाली पुराने प्रश्न, 'कण क्या है?' में एक सूक्ष्म मोड़ जोड़ती है। काओन सामान्यतः पर विचित्रता के आइजनस्टेट्स ({{SubatomicParticle|काओन0}} और {{SubatomicParticle|गैर काओन0}}) में मजबूत अंतःक्रियाओं द्वारा निर्मित होते हैं। लेकिन वह सीपी (के<sub>1<) के आइजेनस्टेट्स के रूप में कमजोर अंतःक्रियाओं द्वारा क्षय हो जाते हैं। / उप> और के <उप> 2 </उप>)।फिर, 'वास्तविक' कण कौन सा है? यदि हम मानते हैं। कि एक 'कण' का जीवनकाल अद्वितीय होना चाहिए। तब 'वास्तविक' कण के<sub>1</sub> और के<sub>2</sub> हैं। लेकिन हमें इतना सिद्धांतवादी होने की जरूरत नहीं है। व्यवहार में, कभी-कभी समूह का उपयोग करना और कभी-कभी दूसरे का उपयोग करना अधिक सुविधाजनक होता है। स्थिति विभिन्न प्रकार से ध्रुवीकृत प्रकाश के अनुरूप है। रैखिक ध्रुवीकरण को बाएं-परिपत्र ध्रुवीकरण और दाएं-परिपत्र ध्रुवीकरण के सुपरपोजिशन के रूप में माना जा सकता है। यदि आप ऐसे माध्यम की कल्पना करते हैं। जो तरजीही रूप से दाएं-गोलाकार ध्रुवीकृत प्रकाश को अवशोषित करता है और उस पर एक रैखिक रूप से ध्रुवीकृत किरण चमकता है, जैसे ही यह सामग्री से होकर गुजरता है, यह उत्तरोत्तर अधिक बाएं-वृत्ताकार रूप से ध्रुवीकृत हो जाएगा, ठीक वैसे ही जैसे {{SubatomicParticle|Kaon0}} बीम के<sub>2</sub> बीम में परिवर्तित हो जाता है। जिससे कि क्या आप रैखिक या परिपत्र ध्रुवीकरण के राज्यों के संदर्भ में प्रक्रिया का विश्लेषण करना चुनते हैं। यह काफी हद तक स्वाद का विषय है।}}
}}


== मिश्रण मैट्रिक्स-एक संक्षिप्त परिचय ==
== मिश्रण मैट्रिक्स-संक्षिप्त परिचय ==
{{Main|Cabibbo–Kobayashi–Maskawa matrix|Pontecorvo–Maki–Nakagawa–Sakata matrix}}
{{Main|कैबिबो-कोबायाशी-मस्कावा मैट्रिक्स|पोंटेकोरवो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स}}


यदि प्रणाली एक तीन राज्य प्रणाली है (उदाहरण के लिए, न्यूट्रिनो की तीन प्रजातियां {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}, क्वार्क की तीन प्रजातियाँ {{math|{{SubatomicParticle|down quark}} ⇄ {{SubatomicParticle|strange quark}} ⇄ {{SubatomicParticle|bottom quark}} }}), फिर, दो राज्य प्रणाली की तरह, स्वाद eigenstates (कहते हैं <math>
यदि प्रणाली तीन राज्य प्रणाली है। (उदाहरण के लिए, न्यूट्रिनो की तीन प्रजातियां {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}} ⇄ {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}, क्वार्क की तीन प्रजातियाँ {{math|{{SubatomicParticle|down quark}} ⇄ {{SubatomicParticle|strange quark}} ⇄ {{SubatomicParticle|bottom quark}} }}), फिर दो राज्य प्रणाली के प्रकार विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट्स (कहते हैं <math>
   \left| {\varphi_\alpha} \right\rangle</math>, <math>
   \left| {\varphi_\alpha} \right\rangle</math>, <math>
   \left| {\varphi_\beta} \right\rangle</math>, <math>
   \left| {\varphi_\beta} \right\rangle</math>, <math>
   \left| {\varphi_\gamma} \right\rangle
   \left| {\varphi_\gamma} \right\rangle
</math>) ऊर्जा (द्रव्यमान) के एक रैखिक संयोजन के रूप में लिखे गए हैं (कहते हैं <math>
</math>) ऊर्जा (द्रव्यमान) के रैखिक संयोजन के रूप में लिखे गए हैं। (कहते हैं <math>
   \left| \psi_1 \right\rangle</math>, <math>
   \left| \psi_1 \right\rangle</math>, <math>
   \left| \psi_2 \right\rangle</math>, <math>
   \left| \psi_2 \right\rangle</math>, <math>
   \left| \psi_3 \right\rangle
   \left| \psi_3 \right\rangle
</math>). वह है,
</math>). वह है।


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</math>... ...
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लेप्टान (उदाहरण के लिए न्यूट्रिनो) के मामले में रूपांतरण मैट्रिक्स पोंटेकोरवो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स है, और क्वार्क के लिए यह कैबिबो-कोबायाशी-मास्कावा मैट्रिक्स है।<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=397 |edition=2nd, revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>{{efn|''N.B.'': The three familiar neutrino species {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}, {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}, and {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}, are ''[[Flavour (particle physics)|flavor]]'' eigenstates, whereas the three familiar quarks species {{math|{{SubatomicParticle|down quark}}, {{SubatomicParticle|strange quark}}, and {{SubatomicParticle|bottom quark}}}}, are ''energy'' eigenstates.}}
लेप्टान (उदाहरण के लिए न्यूट्रिनो) के स्थिति में रूपांतरण मैट्रिक्स पोंटेकोरवो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स है और क्वार्क के लिए यह कैबिबो-कोबायाशी-मास्कावा मैट्रिक्स है।<ref>{{cite book |last=Griffiths |first=D.J. |year=2008 |title=प्राथमिक कण|pages=397 |edition=2nd, revised |publisher=[[Wiley-VCH]] |isbn=978-3-527-40601-2}}</ref>{{efn|''N.B.'': The three familiar neutrino species {{math|{{SubatomicParticle|Electron Neutrino}}, {{SubatomicParticle|Muon Neutrino}}, and {{SubatomicParticle|Tau Neutrino}}}}, are ''[[Flavour (particle physics)|flavor]]'' eigenstates, whereas the three familiar quarks species {{math|{{SubatomicParticle|down quark}}, {{SubatomicParticle|strange quark}}, and {{SubatomicParticle|bottom quark}}}}, are ''energy'' eigenstates.}}


परिवर्तन मैट्रिक्स के ऑफ विकर्ण शब्द युग्मन का प्रतिनिधित्व करते हैं, और असमान विकर्ण शब्द तीन राज्यों के बीच मिश्रण करते हैं।
परिवर्तन मैट्रिक्स के ऑफ विकर्ण शब्द युग्मन का प्रतिनिधित्व करते हैं और असमान विकर्ण शब्द तीन राज्यों के मध्य मिश्रण करते हैं।


रूपांतरण मैट्रिक्स एकात्मक है और उपयुक्त पैरामीटरकरण (इस पर निर्भर करता है कि यह CKM या PMNS मैट्रिक्स है) किया जाता है और प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित मापदंडों के मान।
रूपांतरण मैट्रिक्स एकात्मक है और उपयुक्त पैरामीटरकरण (इस पर निर्भर करता है। कि यह सीकेएम या पीएमएनएस मैट्रिक्स है।) किया जाता है और प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित मापदंडों के मान होते है।


== यह भी देखें ==
== यह भी देखें ==
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* सीपी उल्लंघन
* सीपी उल्लंघन
* [[सीपीटी समरूपता]]
* [[सीपीटी समरूपता]]
* कोन
* काओन
* पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स
* पोंटेकोर्वो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स
* [[न्यूट्रिनो दोलन]]
* [[न्यूट्रिनो दोलन]]
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{{reflist|25em}}
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Latest revision as of 13:54, 17 April 2023

कण भौतिकी में तटस्थ कण दोलन गैर-शून्य आंतरिक क्वांटम संख्या के परिवर्तन के कारण शून्य विद्युत आवेश वाले कण का अन्य तटस्थ कण में रूपांतरण होता है। जो उस क्वांटम संख्या को संरक्षित नहीं करता है। तटस्थ कण दोलनों की प्रथम बार 1954 में मरे गेल-मान और अब्राहम पेस द्वारा जांच की गई थी।[1]

उदाहरण के लिए न्यूट्रॉन प्रतिन्यूट्रॉन में परिवर्तित नहीं हो सकता है। जिससे कि यह बैरियन संख्या के संरक्षण का उल्लंघन करता है। किन्तु मानक मॉडल के उन काल्पनिक विस्तारों में जिनमें अंतःक्रियाएं सम्मिलित हैं। जो बेरिऑन संख्या को दृढ़ता से संरक्षित नहीं करती हैं। अतः न्यूट्रॉन-एंटीन्यूट्रॉन दोलनों के होने की भविष्यवाणी की जाती है।[2][3][4]

ऐसे दोलनों को दो प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है:

उन स्थितियों में जहां कण किसी अंतिम उत्पाद के लिए क्षय हो जाते हैं। तब प्रणाली विशुद्ध रूप से दोलनशील नहीं होता है और दोलन और क्षय के मध्य हस्तक्षेप देखा जाता है।

इतिहास और प्रेरणा

सीपी उल्लंघन

वू एट अल द्वारा प्रदान किए गए समता उल्लंघन के हड़ताली सबूत के पश्चात् सन्न 1957 में यह मान लिया गया था कि सीपी (चार्ज संयुग्मन-समता) वह मात्रा है जो संरक्षित है।[6] चूंकि सन्न 1964 में क्रोनिन और फिच ने तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन की सूचना दी थी।[7] उन्होंने लंबे समय तक रहने वाले केएल ( सीपी = −1 के साथ) को दो प्याज़ों (सीपी = [−1]·[−1] = +1 के साथ) में देखा, जिससे सीपी संरक्षण का उल्लंघन होता है।

सन्न 2001 में सीपी उल्लंघन में
B0

B0
प्रणाली की पुष्टि बाबर और बेले प्रयोगों द्वारा की गई थी।[8][9] प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन में
B0

B0
प्रणाली को सन्न 2005 तक दोनों प्रयोगशालाओं द्वारा प्रणाली की सूचना दी गई थी।[10][11]


K0

K0
और यह
B0

B0
प्रणाली का दो राज्य प्रणालियों के रूप में अध्ययन किया जा सकता है। कण और उसके विरोधी कण को दो राज्यों के रूप में देखा जाता है।

सौर न्यूट्रिनो समस्या

सूर्य में प्रोटॉन-प्रोटॉन श्रृंखला प्रचुर मात्रा में उत्पादन करती है
ν
e
1968 में रेमंड डेविस, जूनियर एट अल ने सबसे पहले होमस्टेक प्रयोग के परिणामों की सूचना दी थी।[12][13] डेविस प्रयोग के रूप में भी जाना जाता है।इसने होमस्टेक खदान में पर्क्लोरेथिलीन के विशाल टैंक का उपयोग किया था। (यह ब्रह्मांडीय किरणों से पृष्ठभूमि को खत्म करने के लिए गहरा भूमिगत था।) दक्षिणी डकोटा पर्क्लोरेथिलीन में क्लोरीन नाभिक अवशोषित करते हैं।
ν
e
प्रतिक्रिया के माध्यम से आर्गन का उत्पादन करने के लिए,

,

जो अनिवार्य रूप से है।

.[14]

प्रयोग ने अनेक महीनों तक आर्गन एकत्र किया था। जिससे कि न्यूट्रिनो बहुत कमजोर रूप से परस्पर क्रिया करता है। प्रत्येक दो दिनों में केवल आर्गन परमाणु एकत्र किया गया था। कुल संचय जॉन एन. बाहकाल की सैद्धांतिक भविष्यवाणी का लगभग तिहाई था।

सन्न 1968 में ब्रूनो पोंटेकोर्वो ने दिखाया कि यदि न्यूट्रिनो को द्रव्यमान रहित नहीं माना जाता है, तब
ν
e
(सूरज में उत्पादित) कुछ अन्य न्यूट्रिनो प्रजातियों में परिवर्तित हो सकता है। (
ν
μ
या
ν
τ
), जिसके प्रति होमस्टेक डिटेक्टर असंवेदनशील था। इसने होमस्टेक प्रयोग के परिणामों में कमी की व्याख्या की थी। सौर न्यूट्रिनो समस्या के इस समाधान की अंतिम पुष्टि अप्रैल सन्न 2002 में एसएनओ (सडबरी न्यूट्रिनो वेधशाला) सहयोग द्वारा प्रदान की गई थी। जिसने
ν
e
प्रवाह और कुल न्यूट्रिनो प्रवाह दोनों को मापा था।[15]

न्यूट्रिनो प्रजातियों के मध्य इस 'दोलन' का पहले किन्हीं दो पर विचार करके अध्ययन किया जा सकता है और फिर तीन ज्ञात विशिष्ट गंधों के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है।

दो-राज्य प्रणाली के रूप में विवरण

केवल विशेष स्थिति को मिलाने पर विचार करना।

चेतावनी : इस लेख में चर्चा की गई "मिश्रण" मिश्रित अवस्था (भौतिकी) से प्राप्त प्रकार नहीं है। इसके अतिरिक्त, "मिक्सिंग" यहां "मिक्सिंग मैट्रिक्स" (जैसे सीकेएम या पीएमएनएस मैट्रिक्स) द्वारा वर्णित "शुद्ध राज्य" ऊर्जा (द्रव्यमान) यहाँ मिश्रण शुद्ध राज्य ऊर्जा (द्रव्यमान) ईजेनस्टेट्स के सुपरपोज़िशन को संदर्भित करता है।

होने देना दो-राज्य प्रणाली के हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) होते है और और ईजेनवैल्यू ​​​​और eigenvectors के साथ इसके orthonormal ईजेनवैल्यू ​​​​और eigenvectors बनें और क्रमश उपस्थित होते है।

होने देना समय पर प्रणाली की स्थिति होती है। यदि प्रणाली ऊर्जा eigenstate के रूप में प्रारंभ होता है। अर्थात कह सकते है।

फिर समय विकसित अवस्था, जो श्रोडिंगर समीकरण का समाधान है।

   (1)

हो सकता है।[16]

किन्तु यह शारीरिक रूप से समान है। जिससे कि घातीय शब्द केवल चरण कारक है और नया राज्य उत्पन्न नहीं करता है। अतः दूसरे शब्दों में, ऊर्जा ईजेनस्टेट्स स्थिर ईजेनस्टेट्स हैं, अर्थात वह समय के विकास के अनुसार भौतिक रूप से नए राज्यों का उत्पादन नहीं करते हैं।

आधार में विकर्ण है। वह है,

यह दिखाया जा सकता है। कि राज्यों के मध्य दोलन तभी होता है। जब हैमिल्टनियन के ऑफ-डायगोनल शब्द गैर-शून्य होता है।

अतः आइए हम सामान्य गड़बड़ी का परिचय देते है। में ऐसा है कि परिणामी हैमिल्टनियन अभी भी हर्मिटियन मैट्रिक्स है। तब,

जहाँ और

और,

   (2)

फिर, के ईजेनवैल्यू हैं।[17]

   (3)

तब से सामान्य हैमिल्टनियन मैट्रिक्स है, इसे इस प्रकार लिखा जा सकता है।[18]

निम्नलिखित दो परिणाम स्पष्ट हैं।

निम्नलिखित पैरामीट्रिजेशन के साथ[18](यह पैरामीट्रिजेशन सहायता करता है। जिससे कि यह ईजेनवेक्टरों को सामान्य करता है और मनमाना चरण भी प्रस्तुत करता है। ईजेनवेक्टर को सबसे सामान्य बनाते है।)

,

और परिणामों की उपरोक्त जोड़ी का उपयोग करके के ऑर्थोनॉर्मल ईजेनवेक्टर और अतः के रूप में प्राप्त होते हैं।

   (4)

इसके eigenvectors लिख रहे हैं।

के संदर्भ में हमें मिलता है।

   (5)

अब यदि कण आइजनस्टेट के रूप में बाहर निकलता है। (जैसे, ), वह है।

फिर समय विकास के अनुसार हम प्राप्त करते हैं।[17]

जो पिछली स्थिति के विपरीत से स्पष्ट रूप से भिन्न है। तब हम स्थिति में प्रणाली को खोजने की संभावना प्राप्त कर सकते हैं। समय पर के रूप में प्राप्त कर सकते है।[17]

   (6)

जिसे रबी का सूत्र कहा जाता है। अतः अविचलित हैमिल्टनियन के स्वदेशी से प्रारंभ करना प्रणाली की स्थिति के ईजेनस्टेट्स के मध्य दोलन करती है। आवृत्ति के साथ (रबी चक्र के रूप में जाना जाता है।)

   (7)

की अभिव्यक्ति से हम अनुमान लगा सकते हैं। कि दोलन तभी उपस्तिथ होता है। जब इस प्रकार युग्मन शब्द के रूप में जाना जाता है। जिससे कि यह निश्चिंत हैमिल्टनियन के दो ईजेनस्टेट्स को जोड़ता है। अतः और इस प्रकार दोनों के मध्य दोलन की सुविधा देता है।

परेशान हैमिल्टनियन के ईजेनवैल्यू ​​यदि दोलन भी बंद हो जाता है। तब पतित होता हैं। अर्थात् किन्तु यह तुच्छ स्थिति है। जिससे कि ऐसी स्थिति में अव्यवस्था अपने आप विलुप्त हो जाती है और (विकर्ण) का रूप ले लेता है। अतः और हम पहले वर्ग में वापस आ गए हैं।

अतः दोलन के लिए आवश्यक शर्तें हैं।

  • गैर-शून्य युग्मन, अर्थात
  • परेशान हेमिल्टनियन के गैर-पतित ईगेनवेल्यूज़ , अर्थात

सामान्य स्थिति: मिश्रण और क्षय पर विचार करना

यदि विचाराधीन कण (ओं) का क्षय हो जाता है। तब प्रणाली का वर्णन करने वाला हैमिल्टनियन अब विरोधी हर्मिटियन होता है।[19] चूँकि किसी भी मैट्रिक्स को उसके हर्मिटियन और विरोधी हर्मिटियन भागों के योग के रूप में लिखा जा सकता है। अतः इसे के रूप में लिखा जा सकता है।

इसका ईजेनवैल्यू हैं।

   (8)

प्रत्यय क्रमशः भारी और प्रकाश के लिए खड़े होते हैं। (सम्मेलन द्वारा) और इसका तात्पर्य है सकारात्मक है।

सामान्यीकृत ईजेनस्टेट्स के अनुरूप और क्रमशः मानक आधार पर हैं।

   (9)

और मिश्रण पद हैं। ध्यान दीजिए कि ये ईजेनस्टेट्स अब ओर्थोगोनल नहीं हैं।

राज्य में प्रणाली प्रारंभ होने दीजिए . वह है।

समय विकास के अनुसार हम तब प्राप्त करते हैं।

इसी प्रकार यदि प्रदेश में व्यवस्था प्रारंभ हो जाती है। तब समय विकास के अनुसार हम प्राप्त करते हैं।

परिणाम के रूप में सीपी उल्लंघन

यदि प्रणाली में और दूसरे की सीपी संयुग्मी अवस्थाओं (अर्थात कण-प्रतिकण) का प्रतिनिधित्व करते हैं। (अर्थात और ) और कुछ अन्य शर्तें पूर्ण होती हैं। तब इस घटना के परिणामस्वरूप सीपी उल्लंघन देखा जा सकता है। स्थिति के आधार पर सीपी उल्लंघन को तीन प्रकारों में वर्गीकृत किया जा सकता है।[19][21]

सीपी उल्लंघन केवल क्षय के माध्यम से

प्रक्रियाओं पर विचार करें जहां अंतिम अवस्था में क्षय जहां प्रत्येक समूह के वर्जित और बिना पट्टी वाले केट दूसरे के सीपी उल्लंघन हैं।

की संभावना क्षय करने के लिए द्वारा दिया गया है।

,

और इसकी सीपी संयुग्म प्रक्रिया द्वारा,

यदि मिलावट के कारण सीपी का उल्लंघन नहीं होता है। तब .

अब, उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं। यदि,

and    (10)

.

अतः क्षय सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है। जिससे कि क्षय की संभावना और इसकी सीपी संयुग्म प्रक्रिया समान्तर नहीं होती है।

सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से

प्रेक्षण की संभावना (समय के फलन के रूप में) से प्रारंभ द्वारा दिया गया है।

,

और इसकी सीपी संयुग्म प्रक्रिया द्वारा,

.

उपरोक्त दो संभावनाएँ असमान हैं। यदि,

   (11)

अतः कण-प्रतिकण दोलन कण और उसके प्रतिकण के रूप में सीपी उल्लंघन प्रक्रिया बन जाता है। (कहते हैं, और क्रमशः) अब सीपी के समतुल्य नहीं हैं।

मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन

होने देना अंतिम अवस्था (सीपी ईजेनस्टेट) हो कि दोनों और क्षय कर सकता है। फिर क्षय संभावनाएँ इसके द्वारा दी जाती हैं।

और,

जहां,

उपरोक्त दो मात्राओं से, यह देखा जा सकता है। कि केवल मिश्रण के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन नहीं होने पर भी (अर्थात ) और न ही केवल क्षय के माध्यम से कोई सीपी उल्लंघन होता है। (अर्थात ) और इस प्रकार , संभावनाएं अभी भी असमान होंती है। परंतु,

   (12)

संभाव्यता के लिए उपरोक्त भावों में अंतिम शब्द इस प्रकार मिश्रण और क्षय के मध्य के हस्तक्षेप से जुड़े हैं।

वैकल्पिक वर्गीकरण

सामान्यतः सीपी उल्लंघन का वैकल्पिक वर्गीकरण किया जाता है।[21]

प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन के रूप में परिभाषित किया गया है। उपरोक्त श्रेणियों के संदर्भ में सीधे सीपी उल्लंघन सीपी उल्लंघन में केवल क्षय के माध्यम से होता है।
अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन सीपी उल्लंघन का प्रकार है। जिसमें मिश्रण सम्मिलित है। उपरोक्त वर्गीकरण के संदर्भ में अप्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से या मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप या दोनों के माध्यम से होता है।

विशिष्ट स्थिति

न्यूट्रिनो दोलन

न्यूट्रिनो के दो विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट के मध्य मजबूत युग्मन को ध्यान में रखते हुए (उदाहरण के लिए,
ν
e

ν
μ
,
ν
μ

ν
τ
, आदि) और तीसरे के मध्य बहुत कमजोर युग्मन (अर्थात, तीसरा अन्य दो के मध्य की वार्तालाप को प्रभावित नहीं करता है।) समीकरण (6) प्रकार के न्यूट्रिनो की संभावना देता है अतः प्रकार में के रूप में परिवर्तित हो रहा है।

जहाँ, और ऊर्जा स्वदेशी हैं।

उपरोक्त के रूप में लिखा जा सकता है।

   (13)

जहां,
,अर्थात् ईजेन स्टेट्स की ऊर्जा के द्रव्यमान के वर्गों के बीच का अंतर,
निर्वात में प्रकाश की गति है,
निर्माण के पश्चात् न्यूट्रिनो द्वारा तय की गई दूरी है,
वह ऊर्जा है जिससे न्यूट्रिनो बनाया गया था, और
दोलन तरंग दैर्ध्य है।
प्रमाण

जहां, वह गति है जिससे न्यूट्रिनो का निर्माण हुआ है।

अब, और .

इस तरह,

जहां,

इस प्रकार, ऊर्जा (द्रव्यमान) ईजेनस्टेट्स के मध्य युग्मन विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट्स के मध्य दोलन की घटना उत्पन्न करता है। जिससे कि महत्वपूर्ण निष्कर्ष यह है। कि न्यूट्रिनो का परिमित द्रव्यमान होता है। चूंकि बहुत छोटा होता है। अतः इनकी गति प्रकाश की गति के समान नहीं बल्कि थोड़ी कम होती है।

न्यूट्रिनो द्रव्यमान विभाजन

न्यूट्रिनो के तीन विशिष्ट गंधों के साथ तीन बड़े पैमाने पर विभाजन होते हैं।

किन्तु उनमें से केवल दो स्वतंत्र हैं। जिससे कि .

सौर न्यूट्रिनो के लिए
वायुमंडलीय न्यूट्रिनो के लिए  

इसका तात्पर्य यह है। कि तीन में से दो न्यूट्रिनो में द्रव्यमान अधिक निकट स्थित है। अतः तीन में से केवल दो के पश्चात् से स्वतंत्र होता हैं और समीकरण में संभाव्यता के लिए अभिव्यक्ति (13) के चिह्न के प्रति संवेदनशील नहीं है। (चूंकि ज्या वर्ग अपने तर्क के संकेत से स्वतंत्र है।) विशिष्ट गंध दोलन की घटना से विशिष्ट रूप से न्यूट्रिनो द्रव्यमान वर्णक्रम का निर्धारण करना संभव नहीं है। अर्थात् तीन में से किन्हीं दो में निकटस्थ पिंड हो सकते हैं।

इसके अतिरिक्त चूंकि दोलन केवल जनता के (वर्गों के) अंतर के प्रति संवेदनशील है। दोलन प्रयोगों से न्यूट्रिनो द्रव्यमान का प्रत्यक्ष निर्धारण संभव नहीं है।

प्रणाली की लंबाई का पैमाना

समीकरण (13) इंगित करता है। कि प्रणाली की उपयुक्त लंबाई का पैमाना दोलन तरंग दैर्ध्य है। अतः . हम निम्नलिखित निष्कर्ष निकाल सकते हैं।

  • यदि , तब और दोलन नहीं देखा जाएगा। उदाहरण के लिए उत्पादन (रेडियोधर्मी क्षय द्वारा) और प्रयोगशाला में न्यूट्रिनो का पता लगाया जाता है।
  • यदि , जहाँ पूर्ण संख्या है। तब और दोलन नहीं देखा जाता है।
  • अन्य सभी स्थितियों में दोलन देखा जाता है। उदाहरण के लिए, सौर न्यूट्रिनो के लिए; कुछ किलोमीटर दूर प्रयोगशाला में पाए गए परमाणु ऊर्जा संयंत्र से न्यूट्रिनो के लिए प्रयोग किया जाता है।

तटस्थ आयन दोलन और क्षय

सीपी उल्लंघन केवल मिश्रण के माध्यम से

क्रिस्टेंसन एट अल द्वारा सन्न 1964 का पेपर।[7] तटस्थ काओन प्रणाली में सीपी उल्लंघन के प्रायोगिक साक्ष्य प्रदान किए गये थे। तथाकथित दीर्घजीवी काओन (सीपी = -1) दो प्याज़ों (सीपी = (−1)(−1) = 1) में क्षय हो गया था। जिससे सीपी संरक्षण का उल्लंघन हुआ था।

और विचित्रता ईजेनस्टेट्स होने के कारण (क्रमशः ईजेनवैल्यू ​​+1 और -1 के साथ) ऊर्जा ईजेनस्टेट्स हैं।

सामान्यतः ये दोनों क्रमशः ईजेनवैल्यू ​​+1 और -1 के साथ सीपी ईजेनस्टेट्स हैं। सीपी संरक्षण (समरूपता) की पिछली धारणा से, निम्नलिखित अपेक्षित थे।

  • जिससे कि +1 का सीपी ईगेनवैल्यू है। यह दो पियोन तक या कोणीय गति के उचित विकल्प के साथ तीन पियोन तक क्षय हो सकता है। चूँकि दो पियोन क्षय अधिक बार होता है।
  • सीपी ईगेनवैल्यू -1 होने से केवल तीन पियोन तक क्षय हो सकता है और कभी भी दो नहीं।

चूँकि दो पियोन का क्षय तीन पियोन के क्षय से बहुत तेज होता है। अल्पकालिक काओं के रूप में संदर्भित किया गया था। कि , और दीर्घजीवी काओन के रूप में . सन्न 1964 के प्रयोग ने दिखाया कि अपेक्षा के विपरीत, दो प्याज़ तक सड़ सकता है। इसका तात्पर्य यह है कि लंबे समय तक रहने वाले काओन विशुद्ध रूप से सीपी स्वदेशी नहीं हो सकते है। , किन्तु का छोटा सा मिश्रण होना चाहिए। जिससे अब सीपी स्वदेशी नहीं है।[22] इसी प्रकार अल्पकालिक काओन का छोटा सा मिश्रण होने की भविष्यवाणी की गई थी . वह है।

जहाँ, जटिल मात्रा है और सीपी इनवेरियन से प्रस्थान का उपाय है। प्रयोगात्मक रूप से, .[23]

लिखना और के अनुसार और , हम प्राप्त करते हैं। (यह ध्यान में रखते हुए [23] समीकरण का रूप (9) होता है।

जहाँ, .

तब से , स्थिति (11) संतुष्ट है और अजीबता के मध्य मिश्रण है। ईजेनस्टेट्स और दीर्घजीवी और अल्पकालिक अवस्था को जन्म दिया जाता है।

सीपी उल्लंघन केवल क्षय के माध्यम से और
K0
S
दो पियोन क्षय के दो विधि हैं। जैसे
π0

π0
या
π+

π
इत्यादि। यह दोनों अंतिम राज्य स्वयं के सीपी स्वदेशी हैं। हम शाखाओं के अनुपात को परिभाषित कर सकते हैं।[21]

.

प्रयोगात्मक रूप से, [23] और . वह है। , तात्पर्य और , और इस प्रकार संतोषजनक स्थिति (10) होती है।

दूसरे शब्दों में, क्षय के दो विधियों के मध्य विषमता में प्रत्यक्ष सीपी उल्लंघन देखा जाता है।

मिश्रण-क्षय हस्तक्षेप के माध्यम से सीपी उल्लंघन

यदि अंतिम स्थिति (कहते हैं ) सीपी ईजेनस्टेट है। (उदाहरण के लिए
π+

π
), तब दो भिन्न-भिन्न क्षय पथों के अनुरूप दो भिन्न-भिन्न क्षय आयाम हैं।[24]

.

सीपी उल्लंघन तब क्षय में इन दो योगदानों के हस्तक्षेप के परिणामस्वरूप हो सकता है। जिससे कि मोड में केवल क्षय होता है और दूसरा दोलन और क्षय होता है।

फिर वास्तविक कण कौन सा है?

उपरोक्त विवरण विशिष्ट गंध (या विचित्रता) ईजेनस्टेट्स और ऊर्जा (या सीपी) ईजेनस्टेट्स को संदर्भित करता है। किन्तु उनमें से कौन वास्तविक कण का प्रतिनिधित्व करता है? हम वास्तव में प्रयोगशाला में क्या पता लगाते हैं? डेविड जे ग्रिफिथ्स का उदाहरण।[22]

तटस्थ काओन प्रणाली पुराने प्रश्न, 'कण क्या है?' में एक सूक्ष्म मोड़ जोड़ती है। काओन सामान्यतः पर विचित्रता के आइजनस्टेट्स ( और ) में मजबूत अंतःक्रियाओं द्वारा निर्मित होते हैं। लेकिन वह सीपी (के1<) के आइजेनस्टेट्स के रूप में कमजोर अंतःक्रियाओं द्वारा क्षय हो जाते हैं। / उप> और के <उप> 2 </उप>)।फिर, 'वास्तविक' कण कौन सा है? यदि हम मानते हैं। कि एक 'कण' का जीवनकाल अद्वितीय होना चाहिए। तब 'वास्तविक' कण के1 और के2 हैं। लेकिन हमें इतना सिद्धांतवादी होने की जरूरत नहीं है। व्यवहार में, कभी-कभी समूह का उपयोग करना और कभी-कभी दूसरे का उपयोग करना अधिक सुविधाजनक होता है। स्थिति विभिन्न प्रकार से ध्रुवीकृत प्रकाश के अनुरूप है। रैखिक ध्रुवीकरण को बाएं-परिपत्र ध्रुवीकरण और दाएं-परिपत्र ध्रुवीकरण के सुपरपोजिशन के रूप में माना जा सकता है। यदि आप ऐसे माध्यम की कल्पना करते हैं। जो तरजीही रूप से दाएं-गोलाकार ध्रुवीकृत प्रकाश को अवशोषित करता है और उस पर एक रैखिक रूप से ध्रुवीकृत किरण चमकता है, जैसे ही यह सामग्री से होकर गुजरता है, यह उत्तरोत्तर अधिक बाएं-वृत्ताकार रूप से ध्रुवीकृत हो जाएगा, ठीक वैसे ही जैसे
K0
बीम के2 बीम में परिवर्तित हो जाता है। जिससे कि क्या आप रैखिक या परिपत्र ध्रुवीकरण के राज्यों के संदर्भ में प्रक्रिया का विश्लेषण करना चुनते हैं। यह काफी हद तक स्वाद का विषय है।

मिश्रण मैट्रिक्स-संक्षिप्त परिचय

यदि प्रणाली तीन राज्य प्रणाली है। (उदाहरण के लिए, न्यूट्रिनो की तीन प्रजातियां
ν
e

ν
μ

ν
τ
, क्वार्क की तीन प्रजातियाँ
d

s

b
), फिर दो राज्य प्रणाली के प्रकार विशिष्ट गंध ईजेनस्टेट्स (कहते हैं , , ) ऊर्जा (द्रव्यमान) के रैखिक संयोजन के रूप में लिखे गए हैं। (कहते हैं , , ). वह है।

... ...

लेप्टान (उदाहरण के लिए न्यूट्रिनो) के स्थिति में रूपांतरण मैट्रिक्स पोंटेकोरवो-माकी-नाकागावा-सकता मैट्रिक्स है और क्वार्क के लिए यह कैबिबो-कोबायाशी-मास्कावा मैट्रिक्स है।[25][lower-alpha 1]

परिवर्तन मैट्रिक्स के ऑफ विकर्ण शब्द युग्मन का प्रतिनिधित्व करते हैं और असमान विकर्ण शब्द तीन राज्यों के मध्य मिश्रण करते हैं।

रूपांतरण मैट्रिक्स एकात्मक है और उपयुक्त पैरामीटरकरण (इस पर निर्भर करता है। कि यह सीकेएम या पीएमएनएस मैट्रिक्स है।) किया जाता है और प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित मापदंडों के मान होते है।

यह भी देखें

फुटनोट्स

  1. N.B.: The three familiar neutrino species
    ν
    e
    ,
    ν
    μ
    , and
    ν
    τ
    , are flavor eigenstates, whereas the three familiar quarks species
    d
    ,
    s
    , and
    b
    , are energy eigenstates.

संदर्भ

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