दुर्बल हाइपर आवेश: Difference between revisions

Latest revision as of 17:52, 1 May 2023

कण भौतिकी के विद्युत् दुर्बल पारस्परिक क्रिया के मानक मॉडल (गणितीय सूत्रीकरण) में, दुर्बल उच्च आवेश एक क्वांटम संख्या है जो विद्युत आवेश और दुर्बल समभारिक के तीसरे घटक से संबंधित है। इसे प्रायः $Y_{\mathsf {W}}$ द्वारा निरूपित किया जाता है और यह गेज समरूपता U(1) के अनुरूप है।^[1]^[2]

यह संरक्षण नियम (भौतिकी) है (केवल वे शब्द जो समग्र रूप से दुर्बल -उच्च आवेश निष्प्रभावी हैं, लैग्रैंगियन में अनुमति है)। हालाँकि, इसमें एक अन्योन्यक्रिया हिग्स क्षेत्र के साथ है। चूँकि हिग्स क्षेत्र निर्वात प्रत्याशित मूल्य अशून्य है, कण इस क्षेत्र के साथ हर समय निर्वात में भी परस्पर क्रिया करते हैं। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में शेल्डन ग्लासो द्वारा प्रस्तुत किया गया था। यह उनके दुर्बल उच्च आवेश (और दुर्बल समभारिक $T 3$ ) को बदल देता है। उनमें से केवल एक विशिष्ट संयोजन, $~Q=T_{3}+{\tfrac {1}{2}}\,Y_{\mathsf {W}}$ (विद्युत आवेश), संरक्षित है।

गणितीय रूप से, दुर्बल उच्च आवेश, प्रबल अन्योन्य क्रिया के उच्च आवेश के लिए गेल-मान-निशिजिमा सूत्र के समान दिखाई देता है (जो दुर्बल पारस्परिक क्रिया में संरक्षित नहीं है और लेप्टान के लिए शून्य है)।

विद्युत् दुर्बल सिद्धांत में SU(2) परिवर्तन परिभाषा के अनुसार U(1) परिवर्तनों के साथ संचार करता है और इसलिए SU(2) द्वि-आवृत्ति (उदाहरण के लिए बाएं हाथ के ऊपर और नीचे क्वार्क) के तत्वों के लिए U(1) आवेश बराबर होना चाहिए। यही कारण है कि U(1) की पहचान U(1)_em से नहीं की जा सकती है और इसमें दुर्बल उच्च आवेश प्रस्तुत करना अनिवार्य होता है।^[3]^[4]

दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में शेल्डन ग्लासो द्वारा प्रस्तुत किया गया था।^[4]^[5]^[6]

परिभाषा

वेनबर्ग कोण

~\theta _{\mathsf {W}}~,

और युग्मन स्थिरांक g, g′, और e के बीच संबंध। ली (1981) से रूपांतरित।^[7]

दुर्बल उच्च आवेश विद्युत गेज समूह के U(1) घटक का आवेश (भौतिकी) है, SU(2)×U(1) और इससे जुड़े क्वांटम क्षेत्र $B$ W³ विद्युत् दुर्बल क्वांटम क्षेत्र के साथ मिश्रित होता है जिससे अवेक्षित किया हुआ उत्पादन किया जा सके।

गेज बोसोन और क्वांटम विद्युत् गतिकी का फोटॉन दुर्बल उच्च आवेश संबंध को संतुष्ट करता है

Q=T_{3}+{\tfrac {1}{2}}Y_{\text{W}}~,

जहां $Q$ विद्युत आवेश है (प्रारंभिक आवेश इकाइयों में) और $T$ ₃ दुर्बल समभारिक (SU(2) घटक) का तीसरा घटक है।

पुनर्व्यवस्थित, दुर्बल उच्च आवेश को स्पष्ट रूप से परिभाषित किया जा सकता है:

Y_{\rm {W}}=2(Q-T_{3})

फर्मियन परिवार	वाम-चिराल फर्मन				दायां-चिराल फर्मीअन
फर्मियन परिवार		बिजली शुल्क $Q$	कमज़ोर समभारिक प्रचक्रण $T$ ₃	कमज़ोर अति- शुल्क $Y$ _W		बिजली शुल्क $Q$	कमज़ोर समभारिक प्रचक्रण $T$ ₃	कमज़ोर अति- शुल्क $Y$ _W
लेप्टॉन	$ν e, ν μ, ν τ$	0	+1/2	−1	$ν$ _{R May not exist}	0	0	0
लेप्टॉन	e⁻ , μ⁻ , τ⁻	−1	−1/2	−1	e⁻ _R, μ⁻ _R, τ⁻ _R	−1	0	−2
क्वार्क	u , c , t	+2/3	+1/2	+1/3	u _R, c _R, t _R	+2/3	0	+4/3
क्वार्क	d, s, b	−1/3	−1/2	+1/3	d _R, s _R, b _R	−1/3	0	−2/3

जहाँ बाएँ और दाएँ हाथ वाले विरोधी-फर्मियन क्रमशः बाएँ और दाएँ चिरायता (भौतिकी) (हेलिसिटी (कण भौतिकी) से अलग) हैं।

विरोधी-फर्मियन के लिए दुर्बल उच्च आवेश संबंधित फर्मियन के विपरीत है क्योंकि विद्युत आवेश और दुर्बल समभारिक का तीसरा घटक आवेश संयुग्मन के तहत विपरीत साइन करता है। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में शेल्डन ग्लासो द्वारा प्रस्तुत किया गया था।

इंटरैक्शन मध्यस्थता	बोसॉन	बिजली चार्ज $Q$	कमज़ोर समभारिक प्रचक्रण $T$ ₃	कमज़ोर अति- शुल्क $Y$ _W
दुर्बल	$W \pm$	±1	±1	0
दुर्बल	$Z 0$	0	0	0
विद्युत् चुंबकीय	$γ 0$	0	0	0
प्रबल	$g$	0	0	0
हिग्स	$H 0$	0	−1/2	+1

दुर्बल समभारिक का पैटर्न,

T

₃, और कमज़ोर उच्च आवेश,

Y

_W, ज्ञात प्राथमिक कणों का, विद्युत आवेश दिखा रहा है,

Q

, वेनबर्ग कोण के साथ। निष्प्रभावी हिग्स क्षेत्र (परिक्रमा) विद्युत दुर्बल समरूपता को तोड़ता है और उन्हें द्रव्यमान देने के लिए अन्य कणों के साथ संपर्क करता है। हिग्स क्षेत्र के तीन घटक विशाल W और Z बोसोन का हिस्सा बन गए।

प्रत्येक गेज बोसॉन के लिए -समभारिक और + आवेश का योग शून्य है; परिणामस्वरूप, सभी विद्युत् दुर्बल बल गेज बोसोन हैं

\,Y_{\text{W}}=0~.

मानक मॉडल में उच्च आवेश समनुदेशन सभी विसंगतियों को निष्क्रिय करने की आवश्यकता के द्वारा दोहरी अस्पष्टता तक निर्धारित किए जाते हैं।

वैकल्पिक आधा स्केल

सुविधा के लिए, दुर्बल उच्च आवेश को प्रायः आधे पैमाने पर दर्शाया जाता है, जिससे

\,Y_{\rm {W}}=Q-T_{3}~,

जो समभारिक बहुक में कणों के औसत विद्युत आवेश के बराबर है।^[8]^[9]

बेरिऑन और लेप्टान संख्या

दुर्बल उच्च आवेश B - L के माध्यम से संबंधित है:

{\tfrac {1}{2}}X+Y_{\rm {W}}={\tfrac {5}{2}}(B-L)\,

जहां एक्स (आवेश )उच्च एकीकरण सिद्धांत में एक संरक्षित क्वांटम संख्या है। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में शेल्डन ग्लासो द्वारा प्रस्तुत किया गया था। चूंकि दुर्बल उच्च आवेश को सदैव मानक मॉडल और ज्यादातर विस्तारण के भीतर संरक्षित किया जाता है, इसका तात्पर्य यह है कि बेरिऑन संख्या - लिप्टन संख्या भी सदैव संरक्षित रहता है।

न्यूट्रॉन क्षय

n \to p + e - + ν e

इसलिए न्यूट्रॉन क्षय बेरिऑन संख्या $B$ को और लेपटन संख्या $L$ को अलग से संरक्षित करता है, इसलिए $B$ − $L$ अंतर भी संरक्षित है।

प्रोटोन क्षय

प्रोटॉन क्षय कई उच्च एकीकरण सिद्धांत की पूर्व संकल्पना है।

p⁺	→	e⁺	+	$π 0$
				└→	$2 γ$

इसलिए यह काल्पनिक प्रोटॉन क्षय $B$ − $L$ संरक्षण करेगा, भले ही यह व्यक्तिगत रूप से लेप्टान संख्या और बेरिऑन संख्या दोनों के संरक्षण का उल्लंघन करेगा।

यह भी देखें

मानक मॉडल (गणितीय सूत्रीकरण)
दुर्बल आवेश

संदर्भ

↑ Donoghue, J.F.; Golowich, E.; Holstein, B.R. (1994). Dynamics of the Standard Model. Cambridge University Press. p. 52. ISBN 0-521-47652-6.
↑ Cheng, T.P.; Li, L.F. (2006). Gauge Theory of Elementary Particle Physics. Oxford University Press. ISBN 0-19-851961-3.
↑ Tully, Christopher G. (2012). Elementary Particle Physics in a Nutshell. Princeton University Press. p. 87. doi:10.1515/9781400839353. ISBN 978-1-4008-3935-3.
↑ ^4.0 ^4.1 Glashow, Sheldon L. (February 1961). "Partial-symmetries of weak interactions". Nuclear Physics (in English). 22 (4): 579–588. Bibcode:1961NucPh..22..579G. doi:10.1016/0029-5582(61)90469-2.
↑ Hoddeson, Lillian; Brown, Laurie; Riordan, Michael; Dresden, Max, eds. (1997-11-13). The rise of the Standard Model: A history of particle physics from 1964 to 1979 (1st ed.). Cambridge University Press. p. 14. doi:10.1017/cbo9780511471094. ISBN 978-0-521-57082-4.
↑ Quigg, Chris (2015-10-19). "Electroweak symmetry breaking in historical perspective". Annual Review of Nuclear and Particle Science (in English). 65 (1): 25–42. arXiv:1503.01756. Bibcode:2015ARNPS..65...25Q. doi:10.1146/annurev-nucl-102313-025537. ISSN 0163-8998.
↑ Lee, T.D. (1981). Particle Physics and Introduction to Field Theory. Boca Raton, FL / New York, NY: CRC Press / Harwood Academic Publishers. ISBN 978-3718600335 – via Archive.org.
↑ Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Addison-Wesley Publishing Company. ISBN 978-0-201-50397-5.
↑ Anderson, M.R. (2003). The Mathematical Theory of Cosmic Strings. CRC Press. p. 12. ISBN 0-7503-0160-0.

[Donoghue-Golowich-Holstein-1994-DynSM-1] Donoghue, J.F.; Golowich, E.; Holstein, B.R. (1994). Dynamics of the Standard Model. Cambridge University Press. p. 52. ISBN 0-521-47652-6.

[Cheng-Li-2006-GaThElPP-2] Cheng, T.P.; Li, L.F. (2006). Gauge Theory of Elementary Particle Physics. Oxford University Press. ISBN 0-19-851961-3.

[Tully-2012-Nutsh-3] Tully, Christopher G. (2012). Elementary Particle Physics in a Nutshell. Princeton University Press. p. 87. doi:10.1515/9781400839353. ISBN 978-1-4008-3935-3.

[Glashow-1961-02-NucPh-4] 4.0 ^4.1 Glashow, Sheldon L. (February 1961). "Partial-symmetries of weak interactions". Nuclear Physics (in English). 22 (4): 579–588. Bibcode:1961NucPh..22..579G. doi:10.1016/0029-5582(61)90469-2.

[Hoddeson-Brown-Riordan-etal-1997-5] Hoddeson, Lillian; Brown, Laurie; Riordan, Michael; Dresden, Max, eds. (1997-11-13). The rise of the Standard Model: A history of particle physics from 1964 to 1979 (1st ed.). Cambridge University Press. p. 14. doi:10.1017/cbo9780511471094. ISBN 978-0-521-57082-4.

[Quigg-2015-10-19-ARevNuPaSc-6] Quigg, Chris (2015-10-19). "Electroweak symmetry breaking in historical perspective". Annual Review of Nuclear and Particle Science (in English). 65 (1): 25–42. arXiv:1503.01756. Bibcode:2015ARNPS..65...25Q. doi:10.1146/annurev-nucl-102313-025537. ISSN 0163-8998.

[Lee-1981-PPhIntFTh-7] Lee, T.D. (1981). Particle Physics and Introduction to Field Theory. Boca Raton, FL / New York, NY: CRC Press / Harwood Academic Publishers. ISBN 978-3718600335 – via Archive.org.

[Peskin-Schroeder-1995-IntQFT-8] Peskin, Michael E.; Schroeder, Daniel V. (1995). An Introduction to Quantum Field Theory. Addison-Wesley Publishing Company. ISBN 978-0-201-50397-5.

[Anderson-2003-MThCoStr-9] Anderson, M.R. (2003). The Mathematical Theory of Cosmic Strings. CRC Press. p. 12. ISBN 0-7503-0160-0.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

@@ Line 2: / Line 2: @@
 {{distinguish|उच्च आवेश|क्षीण आवेश }}
 {{Flavour quantum numbers}}
-[[कण भौतिकी]] के विद्युत् दुर्बल पारस्परिक क्रिया के [[मानक मॉडल (गणितीय सूत्रीकरण)]] में, दुर्बल उच्च आवेश एक क्वांटम संख्या है जो विद्युत आवेश और [[कमजोर आइसोस्पिन|दुर्बल समभारिक]] के तीसरे घटक से संबंधित है। इसे प्रायः <math>Y_\mathsf{W}</math> द्वारा निरूपित किया जाता है और यह [[गेज समरूपता]] U(1) के अनुरूप है।<ref name="Tully-2012-Nutsh" /><ref name="Glashow-1961-02-NucPh" />
+[[कण भौतिकी]] के विद्युत् दुर्बल पारस्परिक क्रिया के [[मानक मॉडल (गणितीय सूत्रीकरण)]] में, दुर्बल उच्च आवेश एक क्वांटम संख्या है जो विद्युत आवेश और [[कमजोर आइसोस्पिन|दुर्बल समभारिक]] के तीसरे घटक से संबंधित है। इसे प्रायः <math>Y_\mathsf{W}</math> द्वारा निरूपित किया जाता है और यह [[गेज समरूपता]] U(1) के अनुरूप है।<ref name=Donoghue-Golowich-Holstein-1994-DynSM/><ref name=Cheng-Li-2006-GaThElPP/>
 यह [[संरक्षण कानून (भौतिकी)|संरक्षण नियम (भौतिकी)]] है (केवल वे शब्द जो समग्र रूप से दुर्बल -उच्च आवेश निष्प्रभावी हैं, लैग्रैंगियन में अनुमति है)। हालाँकि, इसमें एक अन्योन्यक्रिया हिग्स क्षेत्र के साथ है। चूँकि [[हिग्स फील्ड|हिग्स क्षेत्र]] [[ वैक्यूम उम्मीद मूल्य |निर्वात प्रत्याशित मूल्य]] अशून्य है, कण इस क्षेत्र  के साथ हर समय निर्वात में भी परस्पर क्रिया करते हैं। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में [[शेल्डन ग्लासो]] द्वारा प्रस्तुत किया गया था। यह उनके दुर्बल उच्च आवेश (और दुर्बल समभारिक {{math|''T''<sub>3</sub>}}) को बदल देता है। उनमें से केवल एक विशिष्ट संयोजन, <math>~Q = T_3 + \tfrac{1}{2}\, Y_\mathsf{W}</math> (विद्युत आवेश), संरक्षित है।
@@ Line 25: / Line 25: @@
 {| class = "wikitable" style = "text-align center;"
   |-
-  ! rowspan=2 style="border-right:medium #aaa solid;" | [[Fermion|Fermion <br/> family]]
+  ! rowspan=2 style="border-right:medium #aaa solid;" | [[फर्मियन|फर्मियन <br/> परिवार]]
-  ! colspan=4 style="border-right:medium #aaa solid;" | [[Chirality (physics)|Left-chiral]] [[fermion]]s
+  ! colspan=4 style="border-right:medium #aaa solid;" | [[वाम-चिराल फर्मन]]
-  ! colspan=4 | [[Chirality (physics)|Right-chiral]] [[fermion]]s
+  ! colspan=4 | [[दायां-चिराल फर्मीअन]]
   |-
   !
-  ! Electric <br/> [[charge (physics)|charge]] <br/> {{mvar|Q}}
+  ! [[बिजलीशुल्क|बिजली]]
-  ! [[Weak isospin|Weak <br/> isospin]] <br/> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+[[बिजलीशुल्क|शुल्क]] <br /> {{mvar|Q}}
-  ! style="border-right:medium #aaa solid;" | Weak <br/> hyper-<br/>charge <br/> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
+  ! [[Weak isospin|कमज़ोर]]
+[[Weak isospin|समभारिक प्रचक्रण]] <br /> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+  ! style="border-right:medium #aaa solid;" | [[कमज़ोरअति-शुल्क|कमज़ोर]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|अति-]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|शुल्क]] <br /> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
   !
-  ! Electric <br/> [[charge (physics)|charge]] <br/> {{mvar|Q}}
+  ! [[बिजलीशुल्क|बिजली]]
-  ! [[Weak isospin|Weak <br/> isospin]] <br/> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+[[बिजलीशुल्क|शुल्क]] <br /> {{mvar|Q}}
-  ! Weak <br/> hyper-<br/>charge <br/> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
+  ! [[Weak isospin|कमज़ोर]]
+[[Weak isospin|समभारिक प्रचक्रण]] <br /> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+  ! [[कमज़ोरअति-शुल्क|कमज़ोर]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|अति-]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|शुल्क]] <br /> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
   |- style="border-top:medium #aaa solid;"
-  | rowspan = "2"; style="border-right:medium #aaa solid;" | Leptons
+  | rowspan = "2"; style="border-right:medium #aaa solid;" | लेप्टॉन
   | {{math|{{subatomic particle|electron neutrino|link=yes}}, {{subatomic particle|muon neutrino|link=yes}}, {{subatomic particle|tau neutrino|link=yes}}}}
   | align="center"; | 0
@@ Line 57: / Line 67: @@
   | align="center"; | &minus;2
   |-
-  | rowspan = "2"; style="border-right:medium #aaa solid;" | Quarks
+  | rowspan = "2"; style="border-right:medium #aaa solid;" | क्वार्क
   | {{subatomic particle|up quark|link=yes}}, {{subatomic particle|charm quark|link=yes}}, {{subatomic particle|top quark|link=yes}}
   | align="center"; | +{{sfrac|2|3}}
@@ Line 78: / Line 88: @@
 जहाँ बाएँ और दाएँ हाथ वाले विरोधी-फर्मियन क्रमशः बाएँ और दाएँ [[चिरायता (भौतिकी)]] ([[हेलिसिटी (कण भौतिकी)]] से अलग) हैं।
-विरोधी-फर्मियन के लिए दुर्बल उच्च आवेश संबंधित फर्मियन के विपरीत है क्योंकि विद्युत आवेश और दुर्बल समभारिक का तीसरा घटक [[चार्ज संयुग्मन|आवेश  संयुग्मन]] के तहत विपरीत साइन करता है। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में [[शेल्डन ग्लासो]] द्वारा प्रस्तुत किया गया था।
+विरोधी-फर्मियन के लिए दुर्बल उच्च आवेश संबंधित फर्मियन के विपरीत है क्योंकि विद्युत आवेश और दुर्बल समभारिक का तीसरा घटक [[चार्ज संयुग्मन|आवेश संयुग्मन]] के तहत विपरीत साइन करता है। दुर्बल उच्च आवेश को पहली बार 1961 में [[शेल्डन ग्लासो]] द्वारा प्रस्तुत किया गया था।
 {| class = "wikitable" style = "text-align:center"
-  ! Interaction<br/> mediated
+  ! [[इंटरैक्शनमध्यस्थता|इंटरैक्शन]]
-  ! [[Boson]]
+[[इंटरैक्शनमध्यस्थता|मध्यस्थता]]
-  ! Electric <br/> charge <br/> {{mvar|Q}}
+  ! [[Boson|बोसॉन]]
-  ! Weak <br/> isospin <br/> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+  ! बिजली
-  ! Weak <br/> hypercharge <br/> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
+चार्ज <br /> {{mvar|Q}}
+  ! कमज़ोर
+समभारिक प्रचक्रण <br /> {{mvar|T}}{{sub|3}}
+  ! [[कमज़ोरअति-शुल्क|कमज़ोर]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|अति-]]
+[[कमज़ोरअति-शुल्क|शुल्क]] <br /> {{mvar|Y}}{{sub|W}}
   |- style="border-top: 2pt #aaa solid;"
-  | rowspan = "2" | Weak
+  | rowspan = "2" | दुर्बल
   | {{math| {{subatomic particle|W boson+-|link=yes}} }}
   | ±1
@@ Line 98: / Line 114: @@
   | 0
   |- style="border-bottom: 2pt #aaa solid;"
-  | Electromagnetic
+  | विद्युत् चुंबकीय
   | {{math| {{subatomic particle|Photon0|link=yes}} }}
   | 0
@@ Line 104: / Line 120: @@
   | 0
   |-
-  | Strong
+  | प्रबल
   | {{math| {{subatomic particle|Gluon|link=yes}} }}
   | 0
@@ Line 110: / Line 126: @@
   | 0
   |-
-  | Higgs
+  | हिग्स
   | {{math| {{subatomic particle|Higgs boson|link=yes}} }}
   | 0
@@ Line 123: / Line 139: @@
 ::<math>\, Y_{\rm W} = Q - T_3 ~,</math>
 जो समभारिक बहुक में कणों के औसत विद्युत आवेश के बराबर है।<ref name=Peskin-Schroeder-1995-IntQFT/><ref name=Anderson-2003-MThCoStr/>
@@ Line 279: / Line 305: @@
 [[Category:Articles with hatnote templates targeting a nonexistent page]]
+[[Category:CS1 English-language sources (en)]]
 [[Category:Collapse templates]]
 [[Category:Created On 29/03/2023]]
+[[Category:Lua-based templates]]
 [[Category:Machine Translated Page]]
 [[Category:Navigational boxes| ]]
@@ Line 288: / Line 316: @@
 [[Category:Short description with empty Wikidata description]]
 [[Category:Sidebars with styles needing conversion]]
+[[Category:Templates Vigyan Ready]]
+[[Category:Templates that add a tracking category]]
+[[Category:Templates that generate short descriptions]]
+[[Category:Templates using TemplateData]]

Anonymous

Search

दुर्बल हाइपर आवेश: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Latest revision as of 17:52, 1 May 2023

Contents

परिभाषा

वैकल्पिक आधा स्केल

बेरिऑन और लेप्टान संख्या

न्यूट्रॉन क्षय

प्रोटोन क्षय

यह भी देखें

संदर्भ

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

Flavour in particle physics
Flavour quantum numbers
Isospin: I or I₃ Charm: C Strangeness: S Topness: T Bottomness: B′
Related quantum numbers
Baryon number: B Lepton number: L Weak isospin: T or T₃ Electric charge: Q X-charge: X
Combinations
Hypercharge: Y Y = (B + S + C + B′ + T) Y = 2 (Q − I₃) Weak hypercharge: Y_W Y_W = 2 (Q − T₃) X + 2Y_W = 5 (B − L)
Flavour mixing
CKM matrix PMNS matrix Flavour complementarity
v t e

Anonymous

Search

दुर्बल हाइपर आवेश: Difference between revisions

Latest revision as of 17:52, 1 May 2023

परिभाषा

वैकल्पिक आधा स्केल

बेरिऑन और लेप्टान संख्या

न्यूट्रॉन क्षय

प्रोटोन क्षय

यह भी देखें

संदर्भ

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Hidden categories