तरंग सदिश: Difference between revisions

Latest revision as of 10:20, 12 August 2023

भौतिकी में, तरंग सदिश (या तरंग सदिश) एक ऐसा सदिश (ज्यामितीय) है जिसका उपयोग तरंग का वर्णन करने में किया जाता है, जिसकी विशिष्ट इकाई एक चक्र प्रति मीटर होती है। अतः इसमें यूक्लिडियन सदिश है। इसका परिमाण तरंग की तरंग संख्या (तरंगदैर्घ्य के व्युत्क्रमानुपाती) है, और इसकी दिशा तरंगाग्र के लंबवत है। समदैशिक मीडिया में, तरंग प्रसार की दिशा भी यही है।

इस प्रकार से एक निकट से संबंधित सदिश कोणीय तरंग सदिश (या कोणीय तरंग सदिश) है, जिसकी विशिष्ट इकाई रेडियन प्रति मीटर है। तरंग सदिश और कोणीय तरंग सदिश आनुपातिकता के एक निश्चित स्थिरांक, प्रति चक्र 2 $π$ रेडियन से पूर्ण रूप से संबंधित हैं।^{[lower-alpha 1]}

अतः भौतिकी के कई क्षेत्रों में कोणीय तरंग सदिश को मात्र तरंग सदिश के रूप में संदर्भित करना सामान्य बात है, इस प्रकार से उदाहरण के लिए, क्रिस्टलोग्राफी के विपरीत।^[1]^[2] जो भी उपयोग में है उसके लिए प्रतीक $k$ का उपयोग करना भी सामान्य है।

इस प्रकार से विशेष सापेक्षता के संदर्भ में, तरंग सदिश चार-सदिश को संदर्भित कर सकता है, जिसमें (कोणीय) तरंग सदिश और (कोणीय) आवृत्ति संयुक्त होती है।

परिभाषा

ज्या तरंग की तरंग दैर्ध्य,

λ

, को एक ही चरण के साथ किन्हीं दो निरंतर बिंदुओं के बीच मापा जा सकता है, जैसे आसन्न शिखर, या गर्त, या पारगमन की समान दिशा के साथ आसन्न शून्य अनुप्रस्थ के बीच, जैसा कि दिखाया गया है।

अतः तरंग सदिश और कोणीय तरंग सदिश शब्दों के अलग-अलग अर्थ हैं। यहाँ, तरंग सदिश को ${\tilde {\boldsymbol {\nu }}}$ द्वारा और तरंग संख्या को ${\tilde {\nu }}=\left|{\tilde {\boldsymbol {\nu }}}\right|$ द्वारा दर्शाया गया है। कोणीय तरंग सदिश को $k$ द्वारा और कोणीय तरंग संख्या को $k = | k |$ द्वारा दर्शाया जाता है। ये $\mathbf {k} =2\pi {\tilde {\boldsymbol {\nu }}}$ द्वारा पूर्ण रूप से संबंधित हैं।

इस प्रकार से एक ज्यावक्रीय यात्रा तरंग समीकरण

\psi (\mathbf {r} ,t)=A\cos(\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} -\omega t+\varphi )

का अनुसरण करती है, जहाँ:

$r$ स्थिति है,
$t$ समय है,
$ψ$ , $r$ और $t$ का एक फलन है जो तरंग का वर्णन करने वाले विक्षोभ का वर्णन करता है (इस प्रकार से उदाहरण के लिए, एक समुद्र की लहर के लिए, $ψ$ पानी की अतिरिक्त ऊंचाई होगी, या एक ध्वनि तरंग के लिए, ψ अतिरिक्त वायु दाब होगा)।
$A$ तरंग का आयाम है (दोलन का चरम परिमाण),
$φ$ चरण प्रतिसंतुलन है,
$ω$ तरंग की (अस्थायी) कोणीय आवृत्ति है, जो यह बताती है कि यह समय की प्रति इकाई कितने रेडियन को पार करती है, और समीकरण $\omega ={\tfrac {2\pi }{T}}$ द्वारा, अवधि (भौतिकी) $t$ से संबंधित है।
$k$ तरंग का कोणीय तरंग सदिश है, जो बताता है कि यह प्रति इकाई दूरी तक कितने रेडियन को पार करती है, और समीकरण $|\mathbf {k} |={\tfrac {2\pi }{\lambda }}$ द्वारा तरंग दैर्ध्य से संबंधित है।

इस प्रकार से तरंग सदिश और आवृत्ति का उपयोग करते हुए समतुल्य समीकरण^[3]

\psi \left(\mathbf {r} ,t\right)=A\cos \left(2\pi \left({\tilde {\boldsymbol {\nu }}}\cdot {\mathbf {r} }-ft\right)+\varphi \right),

है, जहाँ:

$f$ आवृत्ति है
${\tilde {\boldsymbol {\nu }}}$ तरंग सदिश है

तरंग सदिश की दिशा

अतः जिस दिशा में तरंग सदिश बिंदु होते हैं उसे तरंग प्रसार की दिशा से अलग किया जाना चाहिए। इस प्रकार से तरंग प्रसार की दिशा तरंग के ऊर्जा प्रवाह की दिशा है, और वह दिशा जिस पर छोटा तरंग पैकेट चलेगा, अर्थात समूह वेग की दिशा। निर्वात में प्रकाश तरंगों के लिए, यह पोयंटिंग सदिश की दिशा भी है। दूसरी ओर, तरंग सदिश चरण वेग की दिशा में इंगित करता है। दूसरे शब्दों में, तरंग सदिश, तरंगाग्र के सामान्य सतह पर पूर्ण रूप से इंगित करता है, जिसे तरंगाग्र भी कहा जाता है।

इस प्रकार से वायु, किसी गैस, किसी तरल, अनाकार ठोस (जैसे कांच), और घन क्रिस्टल जैसे क्षीणन समदैशिक में, तरंगसदिश की दिशा तरंग प्रसार की दिशा के समान होती है। यदि माध्यम विषमदैशिक है, तो तरंग सदिश सामान्य रूप से तरंग प्रसार के अतिरिक्त अन्य दिशाओं को पूर्ण रूप से इंगित करता है। अतः तरंग सदिश सदैव स्थिर चरण की सतहों के लंबवत होता है।

इस प्रकार से उदाहरण के लिए, जब तरंग असमदिग्वर्ती होने की दशा से होकर गुजरती है, जैसे कि क्रिस्टल प्रकाशिकी या तलछटी चट्टान के माध्यम से ध्वनि तरंगें, तो तरंग सदिश तरंग प्रसार की दिशा में यथार्थ रूप से इंगित नहीं कर सकता है।^[4]^[5]

ठोस अवस्था भौतिकी में

इस प्रकार से ठोस-अवस्था भौतिकी में, क्रिस्टल में इलेक्ट्रॉन या इलेक्ट्रॉन छिद्र का तरंगसदिश (जिसे के-सदिश भी कहा जाता है) इसके क्वांटम यांत्रिकी तरंग क्रिया का तरंगसदिश होता है। अतः ये इलेक्ट्रॉन तरंगें सामान्य ज्यावक्रीय तरंगें नहीं हैं, परन्तु उनमें प्रकार का आवरण (तरंगें) होता है जो ज्यावक्रीय होता है, और तरंगसदिश को उस आवरण तरंग के माध्यम से परिभाषित किया जाता है, सामान्यतः भौतिकी परिभाषा का उपयोग करके। अधिक सूचना के लिए बलोच की प्रमेय देखें।^[6]

विशेष सापेक्षता में

विशेष सापेक्षता में गतिशील तरंग सतह को समष्टि काल में ऊनविम पृष्ठ (एक 3डी उपसमष्टि) के रूप में माना जा सकता है, जो तरंग सतह से गुजरने वाली सभी घटनाओं से बनता है। तरंगावली (कुछ चर $X$ द्वारा चिह्नित) को समष्टि काल में ऐसे ऊनविम पृष्ठ के एक-पैरामीटर वर्ग के रूप में माना जा सकता है। यह चर $X$ समष्टि काल में स्थिति का अदिश फलन है। इस अदिश का व्युत्पन्न सदिश है जो तरंग, चार-तरंगसदिश की विशेषता बताता है।^[7]

इस प्रकार से चार-तरंगसदिश तरंग चार-सदिश है जिसे मिन्कोवस्की समष्टि में इस प्रकार इसे पूर्ण रूप से परिभाषित किया गया है:

K^{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}},{\vec {k}}\right)=\left({\frac {\omega }{c}},{\frac {\omega }{v_{p}}}{\hat {n}}\right)=\left({\frac {2\pi }{cT}},{\frac {2\pi {\hat {n}}}{\lambda }}\right)\,

जहां कोणीय आवृत्ति ${\tfrac {\omega }{c}}$ अस्थायी घटक और तरंगसंख्या सदिश ${\vec {k}}$ स्थानिक घटक है।

वैकल्पिक रूप से, तरंग संख्या k को चरण-वेग $v p$ द्वारा विभाजित कोणीय आवृत्ति ω के रूप में या व्युत्क्रम अवधि T और व्युत्क्रम तरंग दैर्ध्य λ के संदर्भ में लिखा जा सकता है।

इस प्रकार से जब स्पष्ट रूप से लिखा जाता है तो इसके सहप्रसरण और सदिशों के प्रतिप्रसरण और सदिशों के सहप्रसरण और प्रतिप्रसरण रूप इस प्रकार हैं:

{\begin{aligned}K^{\mu }&=\left({\frac {\omega }{c}},k_{x},k_{y},k_{z}\right)\,\\[4pt]K_{\mu }&=\left({\frac {\omega }{c}},-k_{x},-k_{y},-k_{z}\right)\end{aligned}}

सामान्यतः, इस प्रकार से तरंग चार-सदिश का लोरेंत्ज़ अदिश परिमाण है:

K^{\mu }K_{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}}\right)^{2}-k_{x}^{2}-k_{y}^{2}-k_{z}^{2}=\left({\frac {\omega _{o}}{c}}\right)^{2}=\left({\frac {m_{o}c}{\hbar }}\right)^{2}

अतः चार-तरंगसदिश द्रव्यमान रहित कण (फोटोनिक) कणों के लिए कारण संरचना स्पर्शरेखा सदिश है, जहां शेष द्रव्यमान $m_{o}=0$ है।

इस प्रकार से शून्य चार-तरंगसदिश का उदाहरण सुसंगत, एकरंगा प्रकाश की किरण होगी, जिसमें चरण-वेग $v_{p}=c$ है।

K^{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}},{\vec {k}}\right)=\left({\frac {\omega }{c}},{\frac {\omega }{c}}{\hat {n}}\right)={\frac {\omega }{c}}\left(1,{\hat {n}}\right)\,

{प्रकाश-जैसा/शून्य के लिए}

जिसमें चार-तरंग सदिश के स्थानिक भाग की आवृत्ति और परिमाण के बीच निम्नलिखित संबंध होगा:

K^{\mu }K_{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}}\right)^{2}-k_{x}^{2}-k_{y}^{2}-k_{z}^{2}=0

{प्रकाश-जैसा/शून्य के लिए}

इस प्रकार से चार-तरंगसदिश चार-संवेग से इस प्रकार संबंधित है:

P^{\mu }=\left({\frac {E}{c}},{\vec {p}}\right)=\hbar K^{\mu }=\hbar \left({\frac {\omega }{c}},{\vec {k}}\right)

चार-तरंगसदिश चार-आवृत्ति से इस प्रकार पूर्ण रूप से संबंधित है:

K^{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}},{\vec {k}}\right)=\left({\frac {2\pi }{c}}\right)N^{\mu }=\left({\frac {2\pi }{c}}\right)\left(\nu ,\nu {\vec {n}}\right)

चार-तरंगसदिश चार-वेग से इस प्रकार संबंधित है:

K^{\mu }=\left({\frac {\omega }{c}},{\vec {k}}\right)=\left({\frac {\omega _{o}}{c^{2}}}\right)U^{\mu }=\left({\frac {\omega _{o}}{c^{2}}}\right)\gamma \left(c,{\vec {u}}\right)

लोरेंत्ज़ परिवर्तन

इस प्रकार से चार-तरंगसदिश का लोरेंत्ज़ परिवर्तन लेना सापेक्षवादी डॉपलर प्रभाव प्राप्त करने की एक विधि है। अतः लोरेंत्ज़ आव्यूह को

\Lambda ={\begin{pmatrix}\gamma &-\beta \gamma &\ 0\ &\ 0\ \\-\beta \gamma &\gamma &0&0\\0&0&1&0\\0&0&0&1\end{pmatrix}}

के रूप में परिभाषित किया गया है।

ऐसी स्थिति में जहां तीव्र गति से चलने वाले स्रोत द्वारा प्रकाश उत्सर्जित किया जा रहा है और कोई पृथ्वी (प्रयोगशाला) फ्रेम में पाए गए प्रकाश की आवृत्ति जानना चाहता है, हम लोरेंत्ज़ परिवर्तन को निम्नानुसार लागू करेंगे। ध्यान दें कि स्रोत एक फ्रेम $S s$ में है और पृथ्वी अवलोकन फ्रेम, $S obs$ में है। इस प्रकार से लोरेंत्ज़ परिवर्तन को तरंग सदिश

k_{s}^{\mu }=\Lambda _{\nu }^{\mu }k_{\mathrm {obs} }^{\nu }

पर लागू करने और मात्र $\mu =0$ घटक को देखने के लिए चयन करने से

{\begin{aligned}k_{s}^{0}&=\Lambda _{0}^{0}k_{\mathrm {obs} }^{0}+\Lambda _{1}^{0}k_{\mathrm {obs} }^{1}+\Lambda _{2}^{0}k_{\mathrm {obs} }^{2}+\Lambda _{3}^{0}k_{\mathrm {obs} }^{3}\\[3pt]{\frac {\omega _{s}}{c}}&=\gamma {\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{c}}-\beta \gamma k_{\mathrm {obs} }^{1}\\&=\gamma {\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{c}}-\beta \gamma {\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{c}}\cos \theta .\end{aligned}}

प्राप्त होता है, जहां $\cos \theta$ के संबंध में $k^{0},k^{1}=k^{0}\cos \theta$ $k^{1}$ की दिशा कोटिज्या है।

इसलिए,

{\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{\omega _{s}}}={\frac {1}{\gamma (1-\beta \cos \theta )}}

स्रोत दूर जा रहा है (रेडशिफ्ट)

इस प्रकार से उदाहरण के रूप में, इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक ( $\theta =\pi$ ) से दूर जा रहा है, यह बन जाता है:

{\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{\omega _{s}}}={\frac {1}{\gamma (1+\beta )}}={\frac {\sqrt {1-\beta ^{2}}}{1+\beta }}={\frac {\sqrt {(1+\beta )(1-\beta )}}{1+\beta }}={\frac {\sqrt {1-\beta }}{\sqrt {1+\beta }}}

स्रोत (ब्लूशिफ्ट) की ओर बढ़ रहा है

अतः इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक ( $θ = 0$ ) की ओर बढ़ रहा है, यह बन जाता है:

{\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{\omega _{s}}}={\frac {1}{\gamma (1-\beta )}}={\frac {\sqrt {1-\beta ^{2}}}{1-\beta }}={\frac {\sqrt {(1+\beta )(1-\beta )}}{1-\beta }}={\frac {\sqrt {1+\beta }}{\sqrt {1-\beta }}}

स्रोत स्पर्शरेखीय रूप से घूम रहा है (अनुप्रस्थ डॉपलर प्रभाव)

इस प्रकार से इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत पर्यवेक्षक ( $θ = π /2$ ) के संबंध में अनुप्रस्थ रूप से घूम रहा है, यह बन जाता है:

{\frac {\omega _{\mathrm {obs} }}{\omega _{s}}}={\frac {1}{\gamma (1-0)}}={\frac {1}{\gamma }}

यह भी देखें

समतल तरंग विस्तार
घटना का तल

संदर्भ

↑ In most contexts, both the radian and the cycle (or period) are treated as the dimensionless quantity 1, reducing this constant to 2π.

↑ Physics example: Harris, Benenson, Stöcker (2002). Handbook of Physics. p. 288. ISBN 978-0-387-95269-7.{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
↑ Crystallography example: Vaĭnshteĭn (1994). Modern Crystallography. p. 259. ISBN 978-3-540-56558-1.
↑ Vaĭnshteĭn, Boris Konstantinovich (1994). आधुनिक क्रिस्टलोग्राफी. p. 259. ISBN 978-3-540-56558-1.
↑ Fowles, Grant (1968). आधुनिक प्रकाशिकी का परिचय. Holt, Rinehart, and Winston. p. 177.
↑ "This effect has been explained by Musgrave (1959) who has shown that the energy of an elastic wave in an anisotropic medium will not, in general, travel along the same path as the normal to the plane wavefront ...", Sound waves in solids by Pollard, 1977. link
↑ Donald H. Menzel (1960). "§10.5 Bloch wave". Fundamental Formulas of Physics, Volume 2 (Reprint of Prentice-Hall 1955 2nd ed.). Courier-Dover. p. 624. ISBN 978-0486605968.
↑ Wolfgang Rindler (1991). "§24 Wave motion". विशेष सापेक्षता का परिचय (2nd ed.). Oxford Science Publications. pp. 60–65. ISBN 978-0-19-853952-0.

अग्रिम पठन

Brau, Charles A. (2004). Modern Problems in Classical Electrodynamics. Oxford University Press. ISBN 978-0-19-514665-3.

[1] In most contexts, both the radian and the cycle (or period) are treated as the dimensionless quantity 1, reducing this constant to 2π.

[2] Physics example: Harris, Benenson, Stöcker (2002). Handbook of Physics. p. 288. ISBN 978-0-387-95269-7.{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)

[3] Crystallography example: Vaĭnshteĭn (1994). Modern Crystallography. p. 259. ISBN 978-3-540-56558-1.

[4] Vaĭnshteĭn, Boris Konstantinovich (1994). आधुनिक क्रिस्टलोग्राफी. p. 259. ISBN 978-3-540-56558-1.

[fowles-5] Fowles, Grant (1968). आधुनिक प्रकाशिकी का परिचय. Holt, Rinehart, and Winston. p. 177.

[pollard-6] "This effect has been explained by Musgrave (1959) who has shown that the energy of an elastic wave in an anisotropic medium will not, in general, travel along the same path as the normal to the plane wavefront ...", Sound waves in solids by Pollard, 1977. link

[7] Donald H. Menzel (1960). "§10.5 Bloch wave". Fundamental Formulas of Physics, Volume 2 (Reprint of Prentice-Hall 1955 2nd ed.). Courier-Dover. p. 624. ISBN 978-0486605968.

[8] Wolfgang Rindler (1991). "§24 Wave motion". विशेष सापेक्षता का परिचय (2nd ed.). Oxford Science Publications. pp. 60–65. ISBN 978-0-19-853952-0.

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-{{Short description|Vector describing a wave; often its propagation direction}}
+भौतिकी में, '''तरंग सदिश''' (या [[ लहर |तरंग]] सदिश) एक ऐसा [[वेक्टर (ज्यामितीय)|सदिश (ज्यामितीय)]] है जिसका उपयोग तरंग का वर्णन करने में किया जाता है, जिसकी विशिष्ट इकाई एक चक्र प्रति मीटर होती है। अतः इसमें [[यूक्लिडियन वेक्टर|यूक्लिडियन सदिश]] है। इसका परिमाण तरंग की तरंग संख्या (तरंगदैर्घ्य के व्युत्क्रमानुपाती) है, और इसकी दिशा तरंगाग्र के लंबवत है। समदैशिक मीडिया में, तरंग प्रसार की दिशा भी यही है।
-{{Use American English|date=January 2019}}
-भौतिकी में, एक तरंग वेक्टर (या [[ लहर ]]वेक्टर) एक [[वेक्टर (ज्यामितीय)]] है जिसका उपयोग तरंग का वर्णन करने में किया जाता है, जिसकी एक विशिष्ट इकाई चक्र प्रति मीटर होती है। इसमें एक [[यूक्लिडियन वेक्टर]] है। इसका परिमाण तरंग की तरंग संख्या (तरंगदैर्घ्य के व्युत्क्रमानुपाती) है, और इसकी दिशा तरंगाग्र के लंबवत है। आइसोट्रोपिक मीडिया में, तरंग प्रसार की दिशा भी यही है।
+इस प्रकार से एक निकट से संबंधित '''सदिश कोणीय तरंग''' सदिश (या '''कोणीय तरंग सदिश''') है, जिसकी विशिष्ट इकाई रेडियन प्रति मीटर है। तरंग सदिश और कोणीय तरंग सदिश आनुपातिकता के एक निश्चित स्थिरांक, प्रति चक्र 2{{pi}} रेडियन से पूर्ण रूप से संबंधित हैं।{{efn|In most contexts, both the radian and the cycle (or [[period of a function|period]]) are treated as the [[dimensionless quantity]] 1, reducing this constant to 2π.}}
-एक निकट से संबंधित वेक्टर कोणीय तरंग वेक्टर (या कोणीय तरंग वेक्टर) है, जिसकी एक विशिष्ट इकाई रेडियन प्रति मीटर है। तरंग वेक्टर और कोणीय तरंग वेक्टर आनुपातिकता के एक निश्चित स्थिरांक, 2 से संबंधित हैं{{pi}} रेडियन प्रति चक्र।{{efn|In most contexts, both the radian and the cycle (or [[period of a function|period]]) are treated as the [[dimensionless quantity]] 1, reducing this constant to 2π.}}
+अतः भौतिकी के कई क्षेत्रों में कोणीय तरंग सदिश को मात्र तरंग सदिश के रूप में संदर्भित करना सामान्य बात है, इस प्रकार से उदाहरण के लिए, [[क्रिस्टलोग्राफी]] के विपरीत।<ref>Physics example: {{cite book| url=https://books.google.com/books?id=c60mCxGRMR8C&pg=PA288 | title= Handbook of Physics| author= Harris, Benenson, Stöcker|page=288| isbn=978-0-387-95269-7| year=2002}}</ref><ref>Crystallography example: {{cite book| url=https://books.google.com/books?id=xjIGV_hPiysC&pg=PA259 | title=Modern Crystallography |author=Vaĭnshteĭn| page=259| isbn=978-3-540-56558-1| year=1994}}</ref> जो भी उपयोग में है उसके लिए प्रतीक {{mvar|'''k'''}} का उपयोग करना भी सामान्य है।
-भौतिकी के कई क्षेत्रों में कोणीय तरंग वेक्टर को केवल तरंग वेक्टर के रूप में संदर्भित करना आम बात है, उदाहरण के लिए, [[क्रिस्टलोग्राफी]] के विपरीत।<ref>Physics example: {{cite book| url=https://books.google.com/books?id=c60mCxGRMR8C&pg=PA288 | title= Handbook of Physics| author= Harris, Benenson, Stöcker|page=288| isbn=978-0-387-95269-7| year=2002}}</ref><ref>Crystallography example: {{cite book| url=https://books.google.com/books?id=xjIGV_hPiysC&pg=PA259 | title=Modern Crystallography |author=Vaĭnshteĭn| page=259| isbn=978-3-540-56558-1| year=1994}}</ref> प्रतीक चिन्ह का प्रयोग भी आम है {{mvar|'''k'''}} जो भी उपयोग में है।
+इस प्रकार से [[विशेष सापेक्षता]] के संदर्भ में, तरंग सदिश [[चार-वेक्टर|चार-सदिश]] को संदर्भित कर सकता है, जिसमें (कोणीय) तरंग सदिश और (कोणीय) आवृत्ति संयुक्त होती है।
-[[विशेष सापेक्षता]] के संदर्भ में, तरंग वेक्टर एक [[चार-वेक्टर]] को संदर्भित कर सकता है, जिसमें (कोणीय) तरंग वेक्टर और (कोणीय) आवृत्ति संयुक्त होती है।
 == परिभाषा ==
-{{See also|Traveling wave}}
+{{See also|यात्रा तरंग}}
-[[File:Sine wavelength.svg|thumb|right|[[साइन लहर]] की तरंग दैर्ध्य, {{mvar|λ}}, समान चरण (तरंगों) के साथ किन्हीं दो लगातार बिंदुओं के बीच मापा जा सकता है, जैसे आसन्न शिखर, या गर्त, या पारगमन की समान दिशा के साथ आसन्न शून्य क्रॉसिंग के बीच, जैसा कि दिखाया गया है।]]वेव वेक्टर और कोणीय वेव वेक्टर शब्दों के अलग-अलग अर्थ हैं। यहाँ, तरंग वेक्टर को निरूपित किया गया है <math> \tilde{\boldsymbol{\nu}}  </math> और वेवनंबर द्वारा <math>\tilde{\nu} = \left| \tilde{\boldsymbol{\nu}} \right|</math>. कोणीय तरंग वेक्टर को निरूपित किया जाता है {{math|'''k'''}} और कोणीय वेवनंबर द्वारा {{math|1=''k'' = {{abs|'''k'''}}}}. ये इससे संबंधित हैं <math>\mathbf k = 2\pi \tilde{\boldsymbol{\nu}}</math>.
+[[File:Sine wavelength.svg|thumb|right|[[साइन लहर|ज्या तरंग]] की तरंग दैर्ध्य, {{mvar|λ}}, को एक ही चरण के साथ किन्हीं दो निरंतर बिंदुओं के बीच मापा जा सकता है, जैसे आसन्न शिखर, या गर्त, या पारगमन की समान दिशा के साथ आसन्न शून्य अनुप्रस्थ के बीच, जैसा कि दिखाया गया है।]]अतः तरंग सदिश और कोणीय तरंग सदिश शब्दों के अलग-अलग अर्थ हैं। यहाँ, तरंग सदिश को <math> \tilde{\boldsymbol{\nu}}  </math> द्वारा और तरंग संख्या को <math>\tilde{\nu} = \left| \tilde{\boldsymbol{\nu}} \right|</math> द्वारा दर्शाया गया है। कोणीय तरंग सदिश को {{math|'''k'''}} द्वारा और कोणीय तरंग संख्या को {{math|1=''k'' = {{abs|'''k'''}}}} द्वारा दर्शाया जाता है। ये <math>\mathbf k = 2\pi \tilde{\boldsymbol{\nu}}</math> द्वारा पूर्ण रूप से संबंधित हैं।
-एक साइनसॉइडल [[यात्रा तरंग]] समीकरण का अनुसरण करती है
+इस प्रकार से एक ज्यावक्रीय [[यात्रा तरंग]] समीकरण
-:<math>\psi(\mathbf{r},t) = A \cos (\mathbf{k} \cdot \mathbf{r} - \omega t + \varphi) ,</math>
+:<math>\psi(\mathbf{r},t) = A \cos (\mathbf{k} \cdot \mathbf{r} - \omega t + \varphi) </math>
-कहाँ:
+का अनुसरण करती है, जहाँ:
 * {{math|'''r'''}} स्थिति है,
-* {{mvar|t}} यह समय है,
+* {{mvar|t}} समय है,
-* {{mvar|&psi;}} का एक कार्य है {{math|'''r'''}} और {{mvar|t}} तरंग का वर्णन करने वाली विक्षोभ का वर्णन करना (उदाहरण के लिए, [[समुद्र की लहर]] के लिए, {{mvar|&psi;}} पानी की अतिरिक्त ऊंचाई होगी, या ध्वनि तरंग के लिए, {{mvar|&psi;}}अतिरिक्त वायुदाब होगा)।
+* {{mvar|&psi;}}, {{math|'''r'''}} और {{mvar|t}} का एक फलन है जो तरंग का वर्णन करने वाले विक्षोभ का वर्णन करता है (इस प्रकार से उदाहरण के लिए, एक [[समुद्र की लहर|समुद्र की]] लहर के लिए, {{mvar|&psi;}} पानी की अतिरिक्त ऊंचाई होगी, या एक ध्वनि तरंग के लिए, ψ अतिरिक्त वायु दाब होगा)।
 * {{mvar|A}} तरंग का [[आयाम]] है (दोलन का चरम परिमाण),
-* {{mvar|&phi;}} एक [[चरण ऑफसेट]] है,
+* {{mvar|&phi;}} [[चरण ऑफसेट|चरण प्रतिसंतुलन]] है,
-* {{mvar|&omega;}} तरंग की (अस्थायी) [[कोणीय आवृत्ति]] है, जो यह बताती है कि यह समय की प्रति इकाई कितने रेडियन को पार करती है, और [[अवधि (भौतिकी)]] से संबंधित है {{mvar|t}} समीकरण द्वारा <math>\omega= \tfrac{2\pi}{T},</math>
+* {{mvar|&omega;}} तरंग की (अस्थायी) [[कोणीय आवृत्ति]] है, जो यह बताती है कि यह समय की प्रति इकाई कितने रेडियन को पार करती है, और समीकरण <math>\omega= \tfrac{2\pi}{T}</math> द्वारा, [[अवधि (भौतिकी)]] {{mvar|t}} से संबंधित है।
-* {{math|'''k'''}} तरंग का कोणीय तरंग वेक्टर है, जो बताता है कि यह प्रति इकाई दूरी तक कितने रेडियन को पार करती है, और समीकरण द्वारा तरंग दैर्ध्य से संबंधित है <math>|\mathbf{k}|= \tfrac{2\pi}{\lambda}.</math>
+* {{math|'''k'''}} तरंग का कोणीय तरंग सदिश है, जो बताता है कि यह प्रति इकाई दूरी तक कितने रेडियन को पार करती है, और समीकरण <math>|\mathbf{k}|= \tfrac{2\pi}{\lambda}</math> द्वारा तरंग दैर्ध्य से संबंधित है।
-तरंग वेक्टर और आवृत्ति का उपयोग करते हुए समतुल्य समीकरण है<ref>{{cite book |url=https://books.google.com/books?id=xjIGV_hPiysC&pg=PA259|title= आधुनिक क्रिस्टलोग्राफी| page=259 |isbn=978-3-540-56558-1 |last=Vaĭnshteĭn|first=Boris Konstantinovich |year=1994}}</ref>
+इस प्रकार से तरंग सदिश और आवृत्ति का उपयोग करते हुए समतुल्य समीकरण<ref>{{cite book |url=https://books.google.com/books?id=xjIGV_hPiysC&pg=PA259|title= आधुनिक क्रिस्टलोग्राफी| page=259 |isbn=978-3-540-56558-1 |last=Vaĭnshteĭn|first=Boris Konstantinovich |year=1994}}</ref>
 :<math> \psi \left( \mathbf{r}, t \right) = A \cos \left(2\pi \left( \tilde{\boldsymbol{\nu}} \cdot {\mathbf r} - f t \right) + \varphi \right) ,</math>
-कहाँ:
+है, जहाँ:
 * <math> f </math> आवृत्ति है
 * <math> \tilde{\boldsymbol{\nu}}  </math> तरंग सदिश है
 == तरंग सदिश की दिशा ==
-{{Main|Group velocity}}
+{{Main|समूह वेग}}
-जिस दिशा में तरंग सदिश बिंदु होते हैं उसे तरंग प्रसार की दिशा से अलग किया जाना चाहिए। तरंग प्रसार की दिशा तरंग के ऊर्जा प्रवाह की दिशा है, और वह दिशा जिस पर एक छोटा तरंग पैकेट चलेगा, यानी [[समूह वेग]] की दिशा। निर्वात में प्रकाश तरंगों के लिए, यह [[पोयंटिंग वेक्टर]] की दिशा भी है। दूसरी ओर, तरंग वेक्टर [[चरण वेग]] की दिशा में इंगित करता है। दूसरे शब्दों में, वेव वेक्टर, [[ लहर सामने ]] के सामान्य सतह पर इंगित करता है, जिसे [[वेवफ्रंट्स]] भी कहा जाता है।
-वायु, किसी गैस, किसी तरल, [[अनाकार ठोस]] (जैसे कांच), और [[घन क्रिस्टल]] जैसे [[क्षीणन]] [[आइसोट्रॉपी]] में, वेववेक्टर की दिशा तरंग प्रसार की दिशा के समान होती है। यदि माध्यम अनिसोट्रोपिक है, तो तरंग वेक्टर सामान्य रूप से तरंग प्रसार के अलावा अन्य दिशाओं को इंगित करता है। तरंग वेक्टर हमेशा स्थिर चरण की सतहों के लंबवत होता है।
+अतः जिस दिशा में तरंग सदिश बिंदु होते हैं उसे तरंग प्रसार की दिशा से अलग किया जाना चाहिए। इस प्रकार से तरंग प्रसार की दिशा तरंग के ऊर्जा प्रवाह की दिशा है, और वह दिशा जिस पर छोटा तरंग पैकेट चलेगा, अर्थात [[समूह वेग]] की दिशा। निर्वात में प्रकाश तरंगों के लिए, यह [[पोयंटिंग वेक्टर|पोयंटिंग सदिश]] की दिशा भी है। दूसरी ओर, तरंग सदिश [[चरण वेग]] की दिशा में इंगित करता है। दूसरे शब्दों में, तरंग सदिश, [[ लहर सामने |तरंगाग्र]] के सामान्य सतह पर पूर्ण रूप से इंगित करता है, जिसे [[वेवफ्रंट्स|तरंगाग्र]] भी कहा जाता है।
-उदाहरण के लिए, जब एक तरंग [[असमदिग्वर्ती होने की दशा]] से होकर गुजरती है, जैसे कि [[ क्रिस्टल प्रकाशिकी ]] या तलछटी चट्टान के माध्यम से ध्वनि तरंगें, तो तरंग वेक्टर तरंग प्रसार की दिशा में सटीक रूप से इंगित नहीं कर सकता है।<ref name=fowles>{{cite book|last=Fowles|first=Grant|title=आधुनिक प्रकाशिकी का परिचय|year=1968|publisher=Holt, Rinehart, and Winston|page=177}}</ref><ref name=pollard>"This effect has been explained by Musgrave (1959) who has shown that the energy of an elastic wave in an anisotropic medium will not, in general, travel along the same path as the normal to the plane wavefront ...", ''Sound waves in solids'' by Pollard, 1977. [https://books.google.com/books?id=EOUNAQAAIAAJ link]</ref>
+इस प्रकार से वायु, किसी गैस, किसी तरल, [[अनाकार ठोस]] (जैसे कांच), और [[घन क्रिस्टल]] जैसे [[क्षीणन]] [[आइसोट्रॉपी|समदैशिक]] में, तरंगसदिश की दिशा तरंग प्रसार की दिशा के समान होती है। यदि माध्यम विषमदैशिक है, तो तरंग सदिश सामान्य रूप से तरंग प्रसार के अतिरिक्त अन्य दिशाओं को पूर्ण रूप से इंगित करता है। अतः तरंग सदिश सदैव स्थिर चरण की सतहों के लंबवत होता है।
+इस प्रकार से उदाहरण के लिए, जब तरंग [[असमदिग्वर्ती होने की दशा]] से होकर गुजरती है, जैसे कि [[ क्रिस्टल प्रकाशिकी |क्रिस्टल प्रकाशिकी]] या तलछटी चट्टान के माध्यम से ध्वनि तरंगें, तो तरंग सदिश तरंग प्रसार की दिशा में यथार्थ रूप से इंगित नहीं कर सकता है।<ref name=fowles>{{cite book|last=Fowles|first=Grant|title=आधुनिक प्रकाशिकी का परिचय|year=1968|publisher=Holt, Rinehart, and Winston|page=177}}</ref><ref name=pollard>"This effect has been explained by Musgrave (1959) who has shown that the energy of an elastic wave in an anisotropic medium will not, in general, travel along the same path as the normal to the plane wavefront ...", ''Sound waves in solids'' by Pollard, 1977. [https://books.google.com/books?id=EOUNAQAAIAAJ link]</ref>
 ==ठोस अवस्था भौतिकी में==
-{{Main|Bloch's theorem}}
+{{Main|बलोच की प्रमेय}}
-ठोस-अवस्था भौतिकी में, [[क्रिस्टल]] में [[इलेक्ट्रॉन]] या [[इलेक्ट्रॉन छिद्र]] का वेववेक्टर (जिसे के-वेक्टर भी कहा जाता है) इसके [[क्वांटम यांत्रिकी]] | क्वांटम-मैकेनिकल [[ तरंग क्रिया ]] का वेववेक्टर होता है। ये इलेक्ट्रॉन तरंगें सामान्य [[sinusoidal]] तरंगें नहीं हैं, लेकिन उनमें एक प्रकार का ''लिफाफा (तरंगें)'' होता है जो साइनसॉइडल होता है, और वेववेक्टर को उस लिफाफा तरंग के माध्यम से परिभाषित किया जाता है, आमतौर पर भौतिकी परिभाषा का उपयोग करके। अधिक जानकारी के लिए बलोच का प्रमेय देखें।<ref>{{cite book |author=Donald H. Menzel |title=Fundamental Formulas of Physics, Volume 2 |chapter-url=https://books.google.com/books?id=-miofZvrH2sC&pg=PA624 |page=624 |chapter=§10.5 Bloch wave |isbn=978-0486605968 |year=1960 |edition=Reprint of Prentice-Hall 1955 2nd |publisher=Courier-Dover }}</ref>
+इस प्रकार से ठोस-अवस्था भौतिकी में, [[क्रिस्टल]] में [[इलेक्ट्रॉन]] या [[इलेक्ट्रॉन छिद्र]] का तरंगसदिश (जिसे के-सदिश भी कहा जाता है) इसके [[क्वांटम यांत्रिकी]] [[ तरंग क्रिया |तरंग क्रिया]] का तरंगसदिश होता है। अतः ये इलेक्ट्रॉन तरंगें सामान्य [[sinusoidal|ज्यावक्रीय]] तरंगें नहीं हैं, परन्तु उनमें प्रकार का ''आवरण (तरंगें)'' होता है जो ज्यावक्रीय होता है, और तरंगसदिश को उस आवरण तरंग के माध्यम से परिभाषित किया जाता है, सामान्यतः भौतिकी परिभाषा का उपयोग करके। अधिक सूचना के लिए बलोच की प्रमेय देखें।<ref>{{cite book |author=Donald H. Menzel |title=Fundamental Formulas of Physics, Volume 2 |chapter-url=https://books.google.com/books?id=-miofZvrH2sC&pg=PA624 |page=624 |chapter=§10.5 Bloch wave |isbn=978-0486605968 |year=1960 |edition=Reprint of Prentice-Hall 1955 2nd |publisher=Courier-Dover }}</ref>
+==विशेष सापेक्षता में==
-==विशेष सापेक्षता में==
+विशेष सापेक्षता में गतिशील तरंग सतह को समष्टि काल में ऊनविम पृष्ठ (एक 3डी उपसमष्टि) के रूप में माना जा सकता है, जो तरंग सतह से गुजरने वाली सभी घटनाओं से बनता है। तरंगावली (कुछ चर {{mvar|X}} द्वारा चिह्नित) को समष्टि काल में ऐसे ऊनविम पृष्ठ के एक-पैरामीटर वर्ग के रूप में माना जा सकता है। यह चर {{mvar|X}} समष्टि काल में स्थिति का अदिश फलन है। इस अदिश का व्युत्पन्न सदिश है जो तरंग, चार-तरंगसदिश की विशेषता बताता है।<ref>{{cite book |author=Wolfgang Rindler |title=विशेष सापेक्षता का परिचय|pages=[https://archive.org/details/introductiontosp0000rind/page/60 60–65] |section=§24 Wave motion |isbn=978-0-19-853952-0 |year=1991 |edition=2nd |publisher=Oxford Science Publications |url=https://archive.org/details/introductiontosp0000rind/page/60 }}</ref>
-विशेष सापेक्षता में एक गतिशील तरंग सतह को स्पेसटाइम में एक हाइपरसरफेस (एक 3डी उपस्थान) के रूप में माना जा सकता है, जो तरंग सतह से गुजरने वाली सभी घटनाओं से बनता है। एक वेवट्रेन (कुछ चर द्वारा चिह्नित)। {{mvar|X}}) को स्पेसटाइम में ऐसे हाइपरसर्फेस के एक-पैरामीटर परिवार के रूप में माना जा सकता है। यह चर {{mvar|X}} स्पेसटाइम में स्थिति का एक अदिश फलन है। इस अदिश का व्युत्पन्न एक सदिश है जो तरंग, चार-तरंगवेक्टर की विशेषता बताता है।<ref>{{cite book |author=Wolfgang Rindler |title=विशेष सापेक्षता का परिचय|pages=[https://archive.org/details/introductiontosp0000rind/page/60 60–65] |section=§24 Wave motion |isbn=978-0-19-853952-0 |year=1991 |edition=2nd |publisher=Oxford Science Publications |url=https://archive.org/details/introductiontosp0000rind/page/60 }}</ref>
+इस प्रकार से चार-तरंगसदिश तरंग चार-सदिश है जिसे [[मिन्कोवस्की स्थान|मिन्कोवस्की]] समष्टि में इस प्रकार इसे पूर्ण रूप से परिभाषित किया गया है:
-फोर-वेववेक्टर एक वेव फोर-वेक्टर है जिसे [[मिन्कोवस्की स्थान]] में इस प्रकार परिभाषित किया गया है:
 :<math>K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega}{c}, \frac{\omega}{v_p}\hat{n}\right) = \left(\frac{2 \pi}{cT}, \frac{2 \pi \hat{n}}{\lambda}\right) \,</math>
-जहां कोणीय आवृत्ति <math>\tfrac{\omega}{c}</math> अस्थायी घटक और वेवनंबर वेक्टर है <math>\vec{k}</math> स्थानिक घटक है.
+जहां कोणीय आवृत्ति <math>\tfrac{\omega}{c}</math> अस्थायी घटक और तरंगसंख्या सदिश <math>\vec{k}</math> स्थानिक घटक है।
-वैकल्पिक रूप से, वेवनंबर {{mvar|k}} को कोणीय आवृत्ति के रूप में लिखा जा सकता है {{mvar|&omega;}} चरण वेग|चरण-वेग से विभाजित {{mvar|v{{sub|p}}}}, या व्युत्क्रम अवधि के संदर्भ में {{mvar|T}} और व्युत्क्रम तरंग दैर्ध्य {{mvar|&lambda;}}.
+वैकल्पिक रूप से, तरंग संख्या k को चरण-वेग {{mvar|v{{sub|p}}}} द्वारा विभाजित कोणीय आवृत्ति ω के रूप में या व्युत्क्रम अवधि T और व्युत्क्रम तरंग दैर्ध्य λ के संदर्भ में लिखा जा सकता है।
-जब स्पष्ट रूप से लिखा जाता है तो इसके सहप्रसरण और सदिशों के प्रतिप्रसरण और सदिशों के सहप्रसरण और प्रतिप्रसरण रूप इस प्रकार हैं:
+इस प्रकार से जब स्पष्ट रूप से लिखा जाता है तो इसके सहप्रसरण और सदिशों के प्रतिप्रसरण और सदिशों के सहप्रसरण और प्रतिप्रसरण रूप इस प्रकार हैं:
 :<math>\begin{align}
    K^\mu &= \left(\frac{\omega}{c}, k_x, k_y, k_z \right)\, \\[4pt]
    K_\mu &= \left(\frac{\omega}{c}, -k_x, -k_y, -k_z \right)
 \end{align}</math>
-सामान्य तौर पर, तरंग चार-वेक्टर का लोरेंत्ज़ अदिश परिमाण है:
+सामान्यतः, इस प्रकार से तरंग चार-सदिश का लोरेंत्ज़ अदिश परिमाण है:
 :<math>K^\mu K_\mu = \left(\frac{\omega}{c}\right)^2 - k_x^2 - k_y^2 - k_z^2 = \left(\frac{\omega_o}{c}\right)^2 = \left(\frac{m_o c}{\hbar}\right)^2</math>
-चार-तरंगवेक्टर [[द्रव्यमान रहित कण]] (फोटोनिक) कणों के लिए कारण संरचना # स्पर्शरेखा वैक्टर है, जहां शेष द्रव्यमान होता है <math>m_o = 0</math>
+अतः चार-तरंगसदिश [[द्रव्यमान रहित कण]] (फोटोनिक) कणों के लिए कारण संरचना स्पर्शरेखा सदिश है, जहां शेष द्रव्यमान <math>m_o = 0</math> है।
-शून्य चार-वेववेक्टर का एक उदाहरण सुसंगत, [[एकरंगा]] प्रकाश की किरण होगी, जिसमें चरण-वेग होता है <math>v_p = c</math>
+इस प्रकार से शून्य चार-तरंगसदिश का उदाहरण सुसंगत, [[एकरंगा]] प्रकाश की किरण होगी, जिसमें चरण-वेग <math>v_p = c</math> है।
 :<math>K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega}{c}, \frac{\omega}{c}\hat{n}\right) = \frac{\omega}{c}\left(1, \hat{n}\right) \,</math> {प्रकाश-जैसा/शून्य के लिए}
-जिसमें चार-तरंग वेक्टर के स्थानिक भाग की आवृत्ति और परिमाण के बीच निम्नलिखित संबंध होगा:
+जिसमें चार-तरंग सदिश के स्थानिक भाग की आवृत्ति और परिमाण के बीच निम्नलिखित संबंध होगा:
 :<math>K^\mu K_\mu = \left(\frac{\omega}{c}\right)^2 - k_x^2 - k_y^2 - k_z^2 = 0</math> {प्रकाश-जैसा/शून्य के लिए}
-चार-तरंगवेक्टर चार-संवेग से इस प्रकार संबंधित है:
+इस प्रकार से चार-तरंगसदिश चार-संवेग से इस प्रकार संबंधित है:
 :<math>P^\mu = \left(\frac{E}{c}, \vec{p}\right) = \hbar K^\mu = \hbar\left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) </math>
-चार-वेववेक्टर चार-आवृत्ति से इस प्रकार संबंधित है:
+चार-तरंगसदिश चार-आवृत्ति से इस प्रकार पूर्ण रूप से संबंधित है:
 :<math>K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{2 \pi}{c}\right)N^\mu = \left(\frac{2 \pi}{c}\right)\left(\nu, \nu \vec{n}\right)</math>
-चार-वेववेक्टर [[चार-वेग]] से इस प्रकार संबंधित है:
+चार-तरंगसदिश [[चार-वेग]] से इस प्रकार संबंधित है:
 :<math>K^\mu = \left(\frac{\omega}{c}, \vec{k}\right) = \left(\frac{\omega_o}{c^2}\right)U^\mu = \left(\frac{\omega_o}{c^2}\right) \gamma \left(c, \vec{u}\right)</math>
 ===[[लोरेंत्ज़ परिवर्तन]]===
-चार-वेववेक्टर का लोरेंत्ज़ परिवर्तन लेना सापेक्षवादी डॉपलर प्रभाव प्राप्त करने का एक तरीका है। लोरेंत्ज़ मैट्रिक्स को इस प्रकार परिभाषित किया गया है
+इस प्रकार से चार-तरंगसदिश का लोरेंत्ज़ परिवर्तन लेना सापेक्षवादी डॉपलर प्रभाव प्राप्त करने की एक विधि है। अतः लोरेंत्ज़ आव्यूह को
 :<math>\Lambda = \begin{pmatrix}
             \gamma & -\beta \gamma & \ 0 \ & \ 0 \ \\
@@ Line 85: / Line 79: @@
 &             0 & 1     & 0 \\
 &             0 & 0     & 1
-  \end{pmatrix}</math>
+  \end{pmatrix}</math> के रूप में परिभाषित किया गया है।
-ऐसी स्थिति में जहां तेज गति से चलने वाले स्रोत द्वारा प्रकाश उत्सर्जित किया जा रहा है और कोई पृथ्वी (प्रयोगशाला) फ्रेम में पाए गए प्रकाश की आवृत्ति जानना चाहता है, हम लोरेंत्ज़ परिवर्तन को निम्नानुसार लागू करेंगे। ध्यान दें कि स्रोत एक फ़्रेम में है {{math|''S''<sup>s</sup>}} और पृथ्वी अवलोकन फ्रेम में है, {{math|''S''<sup>obs</sup>}}.
+ऐसी स्थिति में जहां तीव्र गति से चलने वाले स्रोत द्वारा प्रकाश उत्सर्जित किया जा रहा है और कोई पृथ्वी (प्रयोगशाला) फ्रेम में पाए गए प्रकाश की आवृत्ति जानना चाहता है, हम लोरेंत्ज़ परिवर्तन को निम्नानुसार लागू करेंगे। ध्यान दें कि स्रोत एक फ्रेम {{math|''S''<sup>s</sup>}} में है और पृथ्वी अवलोकन फ्रेम, {{math|''S''<sup>obs</sup>}} में है। इस प्रकार से लोरेंत्ज़ परिवर्तन को तरंग सदिश
-लोरेंत्ज़ परिवर्तन को तरंग वेक्टर पर लागू करना
 :<math>k^{\mu}_s = \Lambda^\mu_\nu k^\nu_{\mathrm{obs}} </math>
-और केवल देखने के लिए चयन करना <math>\mu = 0</math> घटक परिणाम देता है
+पर लागू करने और मात्र <math>\mu = 0</math> घटक को देखने के लिए चयन करने से
 :<math>\begin{align}
               k^{0}_s &= \Lambda^0_0 k^0_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_1 k^1_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_2 k^2_{\mathrm{obs}} + \Lambda^0_3 k^3_{\mathrm{obs}} \\[3pt]
@@ Line 95: / Line 88: @@
                       &= \gamma \frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{c} - \beta \gamma \frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{c} \cos \theta.
 \end{align}</math>
-कहाँ <math>\cos \theta </math> की दिशा कोज्या है <math>k^1</math> इसके संबंध में <math>k^0, k^1 = k^0 \cos \theta. </math>
+प्राप्त होता है, जहां <math>\cos \theta </math> के संबंध में <math>k^0, k^1 = k^0 \cos \theta </math> <math>k^1</math> की दिशा कोटिज्या है।
-इसलिए
-:{|cellpadding="2" style="border:2px solid #ccccff"
+इसलिए,
-|<math>\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - \beta \cos \theta)} </math>
+:{| cellpadding="2" style="border:2px solid #ccccff"
+|<math>\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - \beta \cos \theta)} </math><br />
 |}
 ====स्रोत दूर जा रहा है (रेडशिफ्ट)====
-उदाहरण के तौर पर, इसे ऐसी स्थिति में लागू करें जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक से दूर जा रहा हो (<math>\theta=\pi</math>), यह बन जाता है:
+इस प्रकार से उदाहरण के रूप में, इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक (<math>\theta=\pi</math>) से दूर जा रहा है, यह बन जाता है:
 :<math>\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 + \beta)} = \frac{\sqrt{1-\beta^2}}{1+\beta} = \frac{\sqrt{(1+\beta)(1-\beta)}}{1+\beta} = \frac{\sqrt{1-\beta}}{\sqrt{1+\beta}} </math>
 ====स्रोत (ब्लूशिफ्ट) की ओर बढ़ रहा है====
-इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक की ओर बढ़ रहा है ({{math|1=''&theta;'' = 0}}), यह बन जाता है:
+अतः इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत सीधे पर्यवेक्षक ({{math|1=''&theta;'' = 0}}) की ओर बढ़ रहा है, यह बन जाता है:
 :<math>\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - \beta)} = \frac{\sqrt{1-\beta^2}}{1-\beta} = \frac{\sqrt{(1+\beta)(1-\beta)}}{1-\beta} = \frac{\sqrt{1+\beta}}{\sqrt{1-\beta}} </math>
 ====स्रोत स्पर्शरेखीय रूप से घूम रहा है (अनुप्रस्थ डॉपलर प्रभाव)====
-इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत पर्यवेक्षक के संबंध में अनुप्रस्थ रूप से घूम रहा है ({{math|1=''&theta;'' = ''&pi;''/2}}), यह बन जाता है:
+इस प्रकार से इसे ऐसी स्थिति में लागू करने के लिए जहां स्रोत पर्यवेक्षक ({{math|1=''&theta;'' = ''&pi;''/2}}) के संबंध में अनुप्रस्थ रूप से घूम रहा है, यह बन जाता है:
 :<math>\frac{\omega_{\mathrm{obs}}}{\omega_s} = \frac{1}{\gamma (1 - 0)} = \frac{1}{\gamma} </math>
 == यह भी देखें ==
-*विमान तरंग विस्तार
+*समतल तरंग विस्तार
 *[[घटना का तल]]
@@ Line 125: / Line 111: @@
 {{notelist}}
 {{Reflist}}
 ==अग्रिम पठन==
 *{{cite book | author=Brau, Charles A. | title=Modern Problems in Classical Electrodynamics | publisher=Oxford University Press | year=2004 | isbn=978-0-19-514665-3}}
-{{Authority control}}
+[[Category:Articles with hatnote templates targeting a nonexistent page]]
-[[Category: तरंग यांत्रिकी]] [[Category: वेक्टर (गणित और भौतिकी)]]
+[[Category:CS1 maint]]
-[[Category: Machine Translated Page]]
 [[Category:Created On 26/07/2023]]
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परिभाषा

तरंग सदिश की दिशा

ठोस अवस्था भौतिकी में