मैक्सवेल-वैगनर-सिलर्स ध्रुवीकरण: Difference between revisions

Latest revision as of 07:09, 28 September 2023

परावैद्युत स्पेक्ट्रोस्कोपी में, परावैद्युत प्रतिक्रिया में बड़ी आवृत्ति पर, विशेष रूप से कम आवृत्तियों पर, चार्ज का निर्माण करता है। यह मैक्सवेल-वैगनर-सिलर्स ध्रुवीकरण (या अधिकांशतः सिर्फ मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण), मेसोस्कोपिक के आधार पर आंतरिक परावैद्युत सीमा परतों पर होता है, या मैक्रोस्कोपिक के आधार पर बाहरी इलेक्ट्रोड-नमूना इंटरफफेस पर होता है। दोनों ही स्थितियों में इनमें से चार्ज अलग हो जाते है। यह अधिकांशतःअधिक दूरी (परमाणु और आणविक आकार के सापेक्ष) में अलग हो जाते है, और इसलिए परावैद्युत नुकसान में आणविक समस्याओं के कारण परावैद्युत प्रतिक्रिया का बड़ा परिमाण का हो सकता है।^[1]

पुनरावृत्तियां

मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण प्रक्रियाओं को निलंबन या कोलाइड्स, जैविक सामग्री, चरण से अलग पॉलिमर, मिश्रण, और क्रिस्टलीय या तरल क्रिस्टलीय पॉलिमर जैसे अमानवीय सामग्रियों की जांच के समय ध्यान में रखा जाता है।^[2]

मॉडल

एक विषम संरचना का वर्णन करने के लिए सबसे सरल मॉडल एक दोहरी परत व्यवस्था होती है, जहां प्रत्येक परत इसकी पारगम्यता विशेषता है $\epsilon '_{1},\epsilon '_{2}$ और इसकी चालकता है $\sigma _{1},\sigma _{2}$ ऐसी व्यवस्था के लिए समय दिया जाता है $\tau _{MW}=\epsilon _{0}{\frac {\epsilon _{1}+\epsilon _{2}}{\sigma _{1}+\sigma _{2}}}$ महत्वपूर्ण रूप से, चूंकि सामग्रियों की चालकता सामान्य आवृत्ति पर निर्भर होती है, इससे पता चलता है कि दोहरी परत कंपोजिट में सामान्यतः आवृत्ति पर निर्भर अधिक समय होता है, यदि अलग-अलग परतों को आवृत्ति स्वतंत्र परमिटिटिव्स द्वारा चित्रित किया गया होता है।

मैक्सवेल द्वारा इंटरफेसियल ध्रुवीकरण के सुधार के लिए एक अधिक परिष्कृत मॉडल विकसित किया गया था, और बाद में वैगनर और सिलर्स द्वारा सामान्यीकृत किया गया था।^[3]^[4] मैक्सवेल का परावैद्युत पारगम्यता वाला एक गोलाकार कण मान $\epsilon '_{2}$ और त्रिज्या $R$ एक अनंत माध्यम में निलंबित होता है $\epsilon _{1}$ कुछ यूरोपीय पाठ्य पुस्तकें इसका प्रतिनिधित्व करती है $\epsilon _{1}$ ग्रीक अक्षर ω (ओमेगा) के साथ स्थिरांक, जिसे कभी-कभी डॉयल का स्थिरांक कहा जाता है।^[5]

संदर्भ

<संदर्भ/>

यह भी देखें

श्रेणी:स्पेक्ट्रोस्कोपी श्रेणी:पदार्थ में विद्युत और चुंबकीय क्षेत्र

↑ Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, ISBN 978-3-540-43407-8.
↑ Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, ISBN 978-3-540-43407-8.
↑ Wagner KW (1914) Arch Elektrotech 2:371; doi:10.1007/BF01657322
↑ Sillars RW (1937) J Inst Elect Eng 80:378
↑ G.McGuinness, Polymer Physics, Oxford University Press, p211

[1] Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, ISBN 978-3-540-43407-8.

[2] Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, ISBN 978-3-540-43407-8.

[3] Wagner KW (1914) Arch Elektrotech 2:371; doi:10.1007/BF01657322

[4] Sillars RW (1937) J Inst Elect Eng 80:378

[5] G.McGuinness, Polymer Physics, Oxford University Press, p211

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-परावैद्युत स्पेक्ट्रोस्कोपी में, परावैद्युत प्रतिक्रिया में बड़ी आवृत्ति पर निर्भर योगदान, विशेष रूप से कम आवृत्तियों पर, बिल्ड-अप चार्ज से आ सकता है। यह मैक्सवेल-वैग्नर-सिलर्स ध्रुवीकरण (या अक्सर सिर्फ मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण), मेसोस्कोपिक पैमाने पर आंतरिक ढांकता हुआ सीमा परतों पर या मैक्रोस्कोपिक पैमाने पर बाहरी इलेक्ट्रोड-नमूना इंटरफ़ेस पर होता है। दोनों ही मामलों में यह आवेशों के पृथक्करण की ओर ले जाता है (जैसे कि कमी परत के माध्यम से)। शुल्क अक्सर काफी दूरी (परमाणु और आणविक आकार के सापेक्ष) में अलग हो जाते हैं, और ढांकता हुआ नुकसान में योगदान आणविक उतार-चढ़ाव के कारण ढांकता हुआ प्रतिक्रिया से बड़ा परिमाण का आदेश हो सकता है।<ref>Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, {{ISBN|978-3-540-43407-8}}.</ref> ka
+परावैद्युत स्पेक्ट्रोस्कोपी में, परावैद्युत प्रतिक्रिया में बड़ी आवृत्ति पर, विशेष रूप से कम आवृत्तियों पर, चार्ज का निर्माण करता है। यह '''मैक्सवेल-वैगनर-सिलर्स ध्रुवीकरण''' (या अधिकांशतः सिर्फ मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण), मेसोस्कोपिक के आधार पर आंतरिक परावैद्युत सीमा परतों पर होता है, या मैक्रोस्कोपिक के आधार पर बाहरी इलेक्ट्रोड-नमूना इंटरफफेस पर होता है। दोनों ही स्थितियों में इनमें से चार्ज अलग हो जाते है। यह अधिकांशतःअधिक दूरी (परमाणु और आणविक आकार के सापेक्ष) में अलग हो जाते है, और इसलिए परावैद्युत नुकसान में आणविक समस्याओं के कारण परावैद्युत प्रतिक्रिया का बड़ा परिमाण का हो सकता है।<ref>Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, {{ISBN|978-3-540-43407-8}}.</ref>
-== घटनाएं ==
+== पुनरावृत्तियां ==
-मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण प्रक्रियाओं को निलंबन या कोलाइड्स, जैविक सामग्री, चरण अलग किए गए पॉलिमर, मिश्रण, और क्रिस्टलीय या तरल क्रिस्टलीय पॉलिमर जैसे अमानवीय सामग्रियों की जांच के दौरान ध्यान में रखा जाना चाहिए।<ref>Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, {{ISBN|978-3-540-43407-8}}.</ref>
+मैक्सवेल-वैगनर ध्रुवीकरण प्रक्रियाओं को निलंबन या कोलाइड्स, जैविक सामग्री, चरण से अलग पॉलिमर, मिश्रण, और क्रिस्टलीय या तरल क्रिस्टलीय पॉलिमर जैसे अमानवीय सामग्रियों की जांच के समय ध्यान में रखा जाता है।<ref>Kremer F., & Schönhals A. (eds.): Broadband Dielectric Spectroscopy. – Springer-Verlag, 2003, {{ISBN|978-3-540-43407-8}}.</ref>
 == मॉडल ==
-एक विषम संरचना का वर्णन करने के लिए सबसे सरल मॉडल एक दोहरी परत व्यवस्था है, जहां प्रत्येक परत को इसकी पारगम्यता की विशेषता होती है <math>\epsilon'_1,\epsilon'_2</math> और इसकी चालकता <math>\sigma_1,\sigma_2</math>. ऐसी व्यवस्था के लिए विश्राम का समय दिया जाता है
+एक विषम संरचना का वर्णन करने के लिए सबसे सरल मॉडल एक दोहरी परत व्यवस्था होती है, जहां प्रत्येक परत इसकी पारगम्यता विशेषता है <math>\epsilon'_1,\epsilon'_2</math> और इसकी चालकता है <math>\sigma_1,\sigma_2</math> ऐसी व्यवस्था के लिए समय दिया जाता है <math>\tau_{MW}=\epsilon_0\frac{\epsilon_1+\epsilon_2}{\sigma_1+\sigma_2}</math> महत्वपूर्ण रूप से, चूंकि सामग्रियों की चालकता सामान्य आवृत्ति पर निर्भर होती है, इससे पता चलता है कि दोहरी परत कंपोजिट में सामान्यतः आवृत्ति पर निर्भर अधिक समय होता है, यदि अलग-अलग परतों को आवृत्ति स्वतंत्र परमिटिटिव्स द्वारा चित्रित किया गया होता है।
-<math>\tau_{MW}=\epsilon_0\frac{\epsilon_1+\epsilon_2}{\sigma_1+\sigma_2}</math>.
-महत्वपूर्ण रूप से, चूंकि सामग्रियों की चालकता सामान्य आवृत्ति पर निर्भर होती है, इससे पता चलता है कि डबल लेयर कंपोजिट में आमतौर पर फ्रीक्वेंसी पर निर्भर विश्राम का समय होता है, भले ही अलग-अलग परतों को फ़्रीक्वेंसी स्वतंत्र परमिटिटिव्स द्वारा चित्रित किया गया हो।
-मैक्सवेल द्वारा इंटरफेसियल ध्रुवीकरण के इलाज के लिए एक अधिक परिष्कृत मॉडल विकसित किया गया था {{Citation needed|date=January 2018}}, और बाद में वैगनर द्वारा सामान्यीकृत किया गया <ref>Wagner KW (1914) Arch Elektrotech 2:371; {{doi|10.1007/BF01657322}}</ref> और सिलर्स।<ref>Sillars RW (1937) [http://ieeexplore.ieee.org/xpl/articleDetails.jsp?arnumber=5317372 J Inst Elect Eng 80:378]</ref> मैक्सवेल ने ढांकता हुआ पारगम्यता वाला एक गोलाकार कण माना <math>\epsilon'_2</math> और त्रिज्या <math>R</math> द्वारा विशेषता एक अनंत माध्यम में निलंबित <math>\epsilon_1</math>. कुछ यूरोपीय पाठ्य पुस्तकें इसका प्रतिनिधित्व करेंगी <math>\epsilon_1</math> ग्रीक अक्षर ω (ओमेगा) के साथ स्थिरांक, जिसे कभी-कभी डॉयल का स्थिरांक कहा जाता है।<ref>G.McGuinness, ''Polymer Physics'', Oxford University Press, p211</ref>
+मैक्सवेल द्वारा इंटरफेसियल ध्रुवीकरण के सुधार के लिए एक अधिक परिष्कृत मॉडल विकसित किया गया था, और बाद में वैगनर और सिलर्स द्वारा सामान्यीकृत किया गया था।<ref>Wagner KW (1914) Arch Elektrotech 2:371; {{doi|10.1007/BF01657322}}</ref><ref>Sillars RW (1937) [http://ieeexplore.ieee.org/xpl/articleDetails.jsp?arnumber=5317372 J Inst Elect Eng 80:378]</ref> मैक्सवेल का परावैद्युत पारगम्यता वाला एक गोलाकार कण मान <math>\epsilon'_2</math> और त्रिज्या <math>R</math> एक अनंत माध्यम में निलंबित होता है <math>\epsilon_1</math> कुछ यूरोपीय पाठ्य पुस्तकें इसका प्रतिनिधित्व करती है <math>\epsilon_1</math> ग्रीक अक्षर ω (ओमेगा) के साथ स्थिरांक, जिसे कभी-कभी डॉयल का स्थिरांक कहा जाता है।<ref>G.McGuinness, ''Polymer Physics'', Oxford University Press, p211</ref>
 == संदर्भ ==
 <संदर्भ/>
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