विसंगति (भौतिकी): Difference between revisions

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क्वांटम भौतिकी में एक विसंगति या क्वांटम विसंगति सिद्धांत की मौलिक क्रिया (भौतिकी) की समरूपता की पूर्ण क्वांटम सिद्धांत के किसी भी नियमितीकरण (भौतिकी) की समरूपता की विफलता है।^[1]^[2] मौलिक भौतिकी में, एक मौलिक विसंगति उस सीमा में समरूपता को बहाल करने में विफलता होती है जिसमें समरूपता- विभंजन वाला पैरामीटर शून्य हो जाता है। संभवतः पहली ज्ञात विसंगति विघटनकारी विसंगति थी^[3] विक्षोभ में: समय-प्रतिवर्तीता लुप्त होती स्थिरता की सीमा पर (और ऊर्जा अपव्यय दर परिमित) रहती है।

क्वांटम सिद्धांत में, खोजी गई पहली विसंगति एडलर-बेल-जैकिव विसंगति थी, जिसमें अक्षीय सदिश धारा को विद्युतगतिकी की मौलिक समरूपता के रूप में संरक्षित किया जाता है, किन्तु परिमाणित सिद्धांत द्वारा इसे संरक्षित किया जाता है। अतियाह-सिंगर इंडेक्स प्रमेय से इस विसंगति का संबंध सिद्धांत की प्रसिद्ध उपलब्धियों में से एक था। तकनीकी रूप से, क्वांटम सिद्धांत में एक विषम समरूपता क्रिया की एक समरूपता है, किन्तु माप (भौतिकी) की नहीं, और इसलिए संपूर्ण रूप से विभाजन कार्य की नहीं है।

वैश्विक विसंगतियाँ

एक वैश्विक विसंगति एक वैश्विक समरूपता वर्तमान संरक्षण का क्वांटम उल्लंघन है। एक वैश्विक विसंगति का अर्थ यह भी हो सकता है कि एक गैर-परेशान वैश्विक विसंगति को एक लूप या किसी लूप पर्टर्बेटिव फेनमैन आरेख गणना द्वारा कैप्चर नहीं किया जा सकता है - उदाहरणों में विटन विसंगति और वांग-वेन-विटन विसंगति सम्मलित हैं।

स्केलिंग और रीनॉर्मलाइजेशन

भौतिकी में सबसे प्रचलित वैश्विक विसंगति क्वांटम सुधारों द्वारा स्केल इनवेरियन के उल्लंघन से जुड़ी है, जो कि पुनर्सामान्यीकरण में परिमाणित है। चूंकि नियामक सामान्यतः एक दूरी के पैमाने का परिचय देते हैं, मौलिक पैमाने-अपरिवर्तनीय सिद्धांत पुनर्सामान्यीकरण समूह प्रवाह के अधीन होते हैं, अर्थात, ऊर्जा पैमाने के साथ बदलते व्यवहार साथ। उदाहरण के लिए, मजबूत परमाणु बल की ताकत ऐसे सिद्धांत से उत्पन्न होती है जो इस पैमाने की विसंगति के कारण लंबी दूरी पर एक मजबूत युग्मित सिद्धांत के लिए कम दूरी पर कमजोर रूप से युग्मित होता है।

कठोर समरूपता

एबेलियन वैश्विक समरूपता में विसंगतियाँ क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में कोई समस्या नहीं पैदा करती हैं, और अधिकांशतः सामने आती हैं (चिरल विसंगति का उदाहरण देखें)। विशेष रूप से पथ अभिन्न की सीमा स्थितियों को ठीक करके संबंधित विषम समरूपता को ठीक किया जा सकता है।

बड़े गेज परिवर्तन

चूँकि, समरूपता में वैश्विक विसंगतियाँ, जो पहचान को पर्याप्त रूप से अनंत तक पहुँचाती हैं, समस्याएँ पैदा करती हैं। ज्ञात उदाहरणों में ऐसी समरूपता गेज समरूपता के डिस्कनेक्ट किए गए घटकों के अनुरूप होती है। इस तरह की समरूपता और संभावित विसंगतियाँ होती हैं, उदाहरण के लिए, इस तरह की समरूपता और संभावित विसंगतियाँ उत्पन्न होती हैं, उदाहरण के लिए, चिरल फ़र्मियन या आत्म-दोहरी अंतर वाले सिद्धांतों में 4k + 2 आयामों में गुरुत्वाकर्षण के साथ युग्मित, और एक सामान्य 4-आयामी एसयू (2) गेज सिद्धांत में विटन विसंगति में भी।

चूंकि ये समरूपता अनंतता पर अदृष्ट हो जाती है, इसलिए उन्हें सीमा शर्तों से विवश नहीं किया जा सकता है, और इसलिए उन्हें अभिन्न पथ में अभिव्यक्त किया जाना चाहिए। किसी स्थिति की गेज कक्षा का योग उन चरणों का योग है जो U(1) का एक उपसमूह बनाते हैं। जैसा कि एक विसंगति है, ये सभी चरण समान नहीं हैं, इसलिए यह पहचान उपसमूह नहीं है। U(1 के हर दूसरे उपसमूह में चरणों का योग शून्य के बराबर है, और इस तरह की विसंगति होने पर और सिद्धांत मौजूद नहीं होने पर सभी पथ अविभाज्य शून्य के बराबर होते हैं।

एक अपवाद तब हो सकता है जब विन्यास का स्थान स्वयं वियोजित हो जाता है, उस स्थिति में किसी को किसी भी पर एकीकृत करने के लिए चुनने की स्वतंत्रता हो सकती है घटकों का सबसेट। यदि वियोजित गेज समरूपता वियोजित विन्यास के बीच प्रणाली को मानचित्रित करती है, तो सामान्य रूप से एक सिद्धांत का एक सुसंगत ट्रंकेशन होता है जिसमें कोई केवल उन जुड़े घटकों पर एकीकृत होता है जो बड़े गेज परिवर्तनों से संबंधित नहीं होते हैं। इस स्थिति में बड़े गेज परिवर्तन प्रणाली पर कार्य नहीं करते हैं और पथ अभिन्न को अदृष्ट होने का कारण नहीं बनाते हैं।

विटेन एनोमली और वैंग-वेन-विट एनोमली

SU(2) गेज सिद्धांत में 4 आयामी मिन्कोव्स्की अंतरिक्ष में, एक गेज परिवर्तन अंतरिक्ष-समय में प्रत्येक बिंदु पर विशेष एकात्मक समूह SU(2) के एक तत्व की विकल्प से मेल खाता है। ऐसे गेज परिवर्तनों का समूह समाहित हुआ होता है।

चूँकि, अगर हम केवल गेज परिवर्तनों के उपसमूह में रुचि रखते हैं, जो अनंत पर अदृष्ट हो जाते हैं, तो हम अनंत पर 3-गोले को एक बिंदु मान सकते हैं, क्योंकि गेज परिवर्तन वैसे भी अदृष्ट हो जाते हैं। यदि अनंत पर 3-गोले की पहचान एक बिंदु से की जाती है, तो हमारे मिन्कोवस्की स्थान की पहचान 4-गोले के साथ की जाती है। इस प्रकार हम देखते हैं कि मिन्कोवस्की अंतरिक्ष में अनंत पर अदृष्ट होने वाले गेज परिवर्तनों का समूह 4-गोले पर सभी गेज परिवर्तनों के समूह के लिए आइसोमोर्फिक है।

यह वह समूह है जिसमें 4-गोले पर प्रत्येक बिंदु के लिए SU(2) में गेज परिवर्तन की निरंतर विकल्प होती है। दूसरे शब्दों में, गेज समरूपता 4-गोले से 3-गोले के नक्शे के साथ एक-से-एक पत्राचार में हैं, जो SU(2) का समूह कई गुना है। ऐसे नक्शों का स्थान जुड़ा नहीं है, इसके अतिरिक्त जुड़े हुए घटकों को 3-गोले के चौथे समरूप समूह द्वारा वर्गीकृत किया जाता है जो क्रम दो का चक्रीय समूह है। विशेष रूप से, दो जुड़े घटक हैं। एक में पहचान होती है और इसे पहचान घटक कहा जाता है, दूसरे को वियोजित किया गया घटक कहा जाता है।

जब किसी सिद्धांत में चिराल फ़र्मियन के स्वादों की विषम संख्या होती है, तो पहचान घटक में गेज समरूपता की क्रियाएं और भौतिक अवस्था पर गेज समूह के डिस्कनेक्ट किए गए घटक एक संकेत से भिन्न होते हैं। इस प्रकार जब कोई कार्यात्मक एकीकरण में सभी भौतिक विन्यासों पर योग करता है, तो वह पाता है कि योगदान विपरीत संकेतों वाले जोड़े में आते हैं। परिणाम स्वरुप सभी पथ अभिन्न अदृष्ट हो जाते हैं, और सिद्धांत सम्मलित नहीं होता है।

वैश्विक विसंगति का उपरोक्त विवरण एसयू (2) गेज सिद्धांत के लिए है जो 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-1/2 वेइल फर्मियन से जुड़ा है। इसे विटेन SU(2) विसंगति के रूप में जाना जाता है।^[4] 2018 में, वैंग, वेन और विट्टन द्वारा यह पाया गया कि एसयू (2) गेज सिद्धांत 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-3/2 वेइल फर्मियन के साथ मिलकर एक और सूक्ष्म गैर-परेशान वैश्विक विसंगति है। स्पिन संरचना के बिना कुछ गैर-स्पिन मैनिफोल्ड पर पता लगाया जा सकता है। ^[5] इस नई विसंगति को नई एसयू(2) विसंगति कहा जाता है। दोनों प्रकार की विसंगतियों ^[4] ^[5] में (1) गतिशील गेज सिद्धांतों के लिए गतिशील गेज विसंगतियों और (2) वैश्विक समरूपता के 'टी हूफ्ट विसंगतियों के अनुरूप हैं। इसके आतिरिक्त, दोनों प्रकार की विसंगतियाँ मोड 2 वर्ग हैं (वर्गीकरण के संदर्भ में, वे दोनों क्रम 2 वर्गों के परिमित समूह Z₂ हैं), और 4 और 5 स्पेसटाइम आयामों में अनुरूप हैं।^[5] सामान्यतः, किसी भी प्राकृतिक पूर्णांक एन के लिए, यह दिखाया जा सकता है कि (आईएसओ) -स्पिन 2N+1/2 के निरूपण में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में एसयू (2) विसंगति हो सकती है; (आइसो)-स्पिन 4N+3/2 के अभ्यावेदन में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में नई SU(2) विसंगति हो सकती है।^[5] अर्ध-पूर्णांक स्पिन प्रतिनिधित्व में फ़र्मियन के लिए, यह दिखाया गया है कि केवल दो प्रकार की एसयू (2) विसंगतियाँ हैं और इन दो विसंगतियों के रैखिक संयोजन हैं; ये सभी वैश्विक SU(2) विसंगतियों को वर्गीकृत करते हैं। ^[5] यह नया एसयू(2) विसंगति एसओ(10) भव्य एकीकृत सिद्धांत की निरंतरता की पुष्टि के लिए एक महत्वपूर्ण नियम भी निभाता है, जिसमें स्पिन(10) गेज समूह और गैर-स्पिन मैनिफोल्ड्स पर परिभाषित 16-आयामी स्पिनर अभ्यावेदन में चिरल फ़र्मियन सम्मलित हैं।^[5]^[6]

उच्च विसंगतियों में उच्च वैश्विक समरूपता सम्मलित है: उदाहरण के रूप में शुद्ध यांग-मिल्स गेज सिद्धांत

वैश्विक समरूपता की अवधारणा को उच्च वैश्विक समरूपता के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है,^[7] जैसे कि साधारण 0-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक कण है, जबकि n-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक n-आयामी विस्तारित संचालिका है। यह पाया गया है कि 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत केवल SU(2) गेज क्षेत्रों के साथ एक स्थलीय थीटा शब्द के साथ $\theta =\pi ,$ 0-फ़ॉर्म टाइम-रिवर्सल समरूपता और 1-फ़ॉर्म Z₂ केंद्र समरूपता के बीच मिश्रित उच्च 'टी हूफ़्ट विसंगति हो सकती है।^[8] 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत के 'टी हूफ्ट विसंगति को 5 आयामी व्युत्क्रमणीय टोपोलॉजिकल क्षेत्र सिद्धांत या गणितीय रूप से 5 आयामी बोर्डिज्म इनवेरिएंट के रूप में सटीक रूप से लिखा जा सकता है, जो उच्च समरूपता वाले वैश्विक विसंगति के इस Z₂ वर्ग के विसंगति प्रवाह चित्र को सामान्य करता है।^[9] दूसरे शब्दों में, हम 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत को एक सामयिक थीटा शब्द के साथ मान सकते हैं $\theta =\pi$ आयामी सीमा पर उनकी उच्च विसंगतियों से मेल खाने के क्रम में, एक निश्चित Z₂ वर्ग उलटा स्थलीय क्षेत्र सिद्धांत की एक सीमा स्थिति के रूप में रहते हैं। ^[9]

गेज विसंगतियाँ

गेज समरूपता में विसंगतियां एक असंगतता का कारण बनती हैं, क्योंकि एक नकारात्मक मानदंड (जैसे कि समय दिशा में ध्रुवीकृत फोटॉन) के साथ स्वतंत्रता की गैर-भौतिक डिग्री को रद्द करने के लिए गेज समरूपता की आवश्यकता होती है। उन्हें रद्द करने का प्रयास - अर्थात, गेज समरूपता के अनुरूप सिद्धांतों का निर्माण करने के लिए - अधिकांशतः सिद्धांतों के अतिरिक्त बाधाओं की ओर जाता है (जैसे कि कण भौतिकी के मानक मॉडल में गेज विसंगति की स्थितियों में)। गेज सिद्धांतों में विसंगतियों का गेज समूह की टोपोलॉजी और ज्यामिति से महत्वपूर्ण संबंध है।

गेज समरूपता में विसंगतियों की गणना बिल्कुल एक-लूप स्तर पर की जा सकती है। वृक्ष स्तर (शून्य लूप) पर, एक मौलिक सिद्धांत को पुन: उत्पन्न करता है। एक से अधिक लूप वाले फेनमैन आरेखो में हमेशा आंतरिक बोसॉन प्रचारक होते हैं। जैसा कि बोसॉन को हमेशा गेज इनवेरियन को तोड़े बिना द्रव्यमान दिया जा सकता है, समरूपता को संरक्षित करते हुए ऐसे आरेखों का एक पाउली-विलार्स नियमितीकरण संभव है। जब भी आरेख का नियमितीकरण किसी दिए गए समरूपता के अनुरूप होता है, तो वह आरेख समरूपता के संबंध में एक विसंगति उत्पन्न नहीं करता है।

वेक्टर गेज विसंगतियाँ हमेशा चिरल विसंगति होती हैं। एक अन्य प्रकार की गेज विसंगति गुरुत्वाकर्षण विसंगति है।

विभिन्न ऊर्जा पैमानों पर

पुनर्सामान्यीकरण की प्रक्रिया के माध्यम से क्वांटम विसंगतियों की खोज की गई, जब कुछ पराबैंगनी विचलन को इस तरह से नियमितीकरण (भौतिकी) नहीं किया जा सकता है, कि सभी समरूपता साथ संरक्षित हैं। यह उच्च ऊर्जा भौतिकी से संबंधित है। चूँकि, जेरार्ड 'टी हूफ्ट की विसंगति मिलान की स्थिति के कारण, किसी भी चिरल विसंगति को या तो स्वतंत्रता की यूवी डिग्री (उच्च ऊर्जा पर प्रासंगिक) या आईआर स्वतंत्रता की डिग्री (कम ऊर्जा पर प्रासंगिक) द्वारा वर्णित किया जा सकता है। इस प्रकार एक सिद्धांत के एक यूवी पूरा होने से एक विसंगति को रद्द नहीं किया जा सकता है - एक विषम समरूपता सिद्धांत की समरूपता नहीं है, यदि मौलिक रूप से ऐसा प्रतीत होता है।

विसंगति रद्दीकरण

चूंकि विसंगतियों को रद्द करना गेज सिद्धांतों की निरंतरता के लिए आवश्यक है, ऐसे रद्दीकरण मानक मॉडल की फ़र्मियन सामग्री को बाधित करने में केंद्रीय महत्व के हैं, जो कि चिरल गेज सिद्धांत है।

उदाहरण के लिए, दो SU(2) जेनरेटर और एक U(1) हाइपरचार्ज से जुड़ी मिश्रित विसंगति के अदृष्ट होने से फ़र्मियन पीढ़ी में सभी चार्ज शून्य तक जुड़ जाते हैं,^[10]^[11] और इस तरह तय होता है कि योग का योग प्रोटॉन प्लस इलेक्ट्रॉन का योग लुप्त हो जाता है: क्वार्क और लेप्टान के आवेश समानुपाती होने चाहिए। विशेष रूप से, त्रिभुज आरेख के शीर्ष पर दो बाहरी गेज फ़ील्ड $W a$ , $W b$ और एक हाइपरचार्ज B के लिए, त्रिभुज को रद्द करने की आवश्यकता होती हैआवश्यकता है

\sum _{all~doublets}\!\!\!\!\mathrm {Tr} ~T^{a}T^{b}Y\propto \delta ^{ab}\sum _{all~doublets}Y=\sum _{all~doublets}Q=0~,

इसलिए, प्रत्येक पीढ़ी के लिए, लेप्टान और क्वार्क के आवेश संतुलित होते हैं,

-1+3\times {\frac {2-1}{3}}=0

, जहां से

Q p + Q e = 0

^{[citation needed]}.

एस.एम. में विसंगति निरसन का उपयोग तीसरी पीढ़ी, शीर्ष क्वार्क से एक क्वार्क की भविष्यवाणी करने के लिए भी किया गया था। ^[12]

इसके आतिरिक्त इस तरह के तंत्र में सम्मलित हैं:

एक्सियन
चेर्न-सीमन्स
ग्रीन-श्वार्ज तंत्र
लिउविल क्रिया

विसंगतियाँ और सहवाद

कोबोर्डिज्म सिद्धांत द्वारा वर्गीकृत विसंगतियों के आधुनिक विवरण में,^[13] फेनमैन-डायसन ग्राफ़ केवल पूर्ण भाग के रूप में ज्ञात पूर्णांक Z वर्गों द्वारा वर्गीकृत विचलित करने वाली स्थानीय विसंगतियों को पकड़ता है। चक्रीय समूह Z/nZ वर्गों द्वारा वर्गीकृत गैर-विवादास्पद वैश्विक विसंगतियाँ सम्मलित हैं जिन्हें आघूर्ण बल वाले भाग के रूप में भी जाना जाता है।

20वीं शताब्दी के अंत में यह व्यापक रूप से ज्ञात और जांचा गया था कि मानक मॉडल और चिराल गेज सिद्धांत परेशान करने वाली स्थानीय विसंगतियों (फेनमैन आरेख द्वारा कब्जा कर लिया गया) से मुक्त हैं। चूँकि,यह पूरी तरह से स्पष्ट नहीं है कि मानक मॉडल और चिराल गेज सिद्धांतों के लिए कोई गैर-विवादास्पद वैश्विक विसंगतियां हैं या नहीं। हाल के घटनाक्रम ^[14]^[15]^[16] सह-बोर्डिज्म सिद्धांत पर आधारित इस समस्या की जांच करते हैं, और कई अतिरिक्त गैर-तुच्छ वैश्विक विसंगतियां पाई जाती हैं जो इन गेज सिद्धांतों को और बाधित कर सकती हैं। अतियाह, पटोदी, और सिंगर ^[17]^[18] और एक उच्च आयाम के संदर्भ में अपरिवर्तनीय प्रवाह के संदर्भ में गड़बड़ी के स्थानीय और गैर-विक्षुब्ध वैश्विक विवरण दोनों का एक सूत्रीकरण भी है। जब भी परेशान करने वाली स्थानीय विसंगतियाँ अदृष्ट हो जाती हैं, तो यह और अपरिवर्तनीय कोबोरिज्म इनवेरिएंट होता है। ^[19]

उदाहरण

चिराल विसंगति
अनुरूप विसंगति (स्केल इनवेरियन की विसंगति)
गेज विसंगति
वैश्विक विसंगति
गुरुत्वीय विसंगति (विरूपता विसंगति के रूप में भी जाना जाता है)
कोनिशी विसंगति
मिश्रित विसंगति
समता विसंगति
नॉट हूफ्ट एनोमली

यह भी देखें

विसंगतियां, 1980 के दशक में कुछ बहस का विषय, कुछ उच्च-ऊर्जा भौतिकी प्रयोगों के परिणामों में विसंगतियां पाई गईं, जो पदार्थ की असामान्य रूप से अत्यधिक संवादात्मक अवस्थाओं के अस्तित्व की ओर इशारा करती थीं। विषय अपने पूरे इतिहास में विवादास्पद था।

संदर्भ

Citations

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General

Gravitational Anomalies by Luis Alvarez-Gaumé: This classic paper, which introduces pure gravitational anomalies, contains a good general introduction to anomalies and their relation to regularization and to conserved currents. All occurrences of the number 388 should be read "384". Originally at: ccdb4fs.kek.jp/cgi-bin/img_index?8402145. Springer https://link.springer.com/chapter/10.1007%2F978-1-4757-0280-4_1

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[10] Bouchiat, Cl, Iliopoulos, J, and Meyer, Ph (1972) . "An anomaly-free version of Weinberg's model." Physics Letters B38, 519-523.

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[1909.08775-19] Witten, Edward; Yonekura, Kazuya (2019). "विसंगति प्रवाह और ईटा-इनवेरिएंट". arXiv:1909.08775. {{cite journal}}: Cite journal requires |journal= (help)

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 चूँकि, समरूपता में वैश्विक विसंगतियाँ, जो पहचान को पर्याप्त रूप से अनंत तक पहुँचाती हैं, समस्याएँ पैदा करती हैं। ज्ञात उदाहरणों में ऐसी समरूपता गेज समरूपता के डिस्कनेक्ट किए गए घटकों के अनुरूप होती है। इस तरह की समरूपता और संभावित विसंगतियाँ होती हैं,  उदाहरण के लिए, इस तरह की समरूपता और संभावित विसंगतियाँ उत्पन्न होती हैं, उदाहरण के लिए, चिरल फ़र्मियन या आत्म-दोहरी अंतर वाले सिद्धांतों में 4k + 2 आयामों में गुरुत्वाकर्षण के साथ युग्मित, और एक सामान्य 4-आयामी एसयू (2) गेज सिद्धांत में विटन विसंगति में भी।
-चूंकि ये समरूपता [[अनंतता]] पर अदृष्ट हो जाती है, इसलिए उन्हें सीमा शर्तों से विवश नहीं किया जा सकता है, और इसलिए उन्हें अभिन्न पथ में अभिव्यक्त किया जाना चाहिए। किसी स्थिति की गेज कक्षा का योग उन चरणों का योग है जो U(1) का एक उपसमूह बनाते हैं। जैसा कि एक विसंगति है, ये सभी चरण समान नहीं हैं, इसलिए यह पहचान उपसमूह नहीं है। यू (1) के हर दूसरे उपसमूह में चरणों का योग शून्य के बराबर है, और इस तरह की विसंगति होने पर और सिद्धांत मौजूद नहीं होने पर सभी पथ अविभाज्य शून्य के बराबर होते हैं।
+चूंकि ये समरूपता [[अनंतता]] पर अदृष्ट हो जाती है, इसलिए उन्हें सीमा शर्तों से विवश नहीं किया जा सकता है, और इसलिए उन्हें अभिन्न पथ में अभिव्यक्त किया जाना चाहिए। किसी स्थिति की गेज कक्षा का योग उन चरणों का योग है जो U(1) का एक उपसमूह बनाते हैं। जैसा कि एक विसंगति है, ये सभी चरण समान नहीं हैं, इसलिए यह पहचान उपसमूह नहीं है। U(1 के हर दूसरे उपसमूह में चरणों का योग शून्य के बराबर है, और इस तरह की विसंगति होने पर और सिद्धांत मौजूद नहीं होने पर सभी पथ अविभाज्य शून्य के बराबर होते हैं।
 एक अपवाद तब हो सकता है जब विन्यास का स्थान स्वयं वियोजित हो जाता है, उस स्थिति में किसी को किसी भी पर एकीकृत करने के लिए चुनने की स्वतंत्रता हो सकती है घटकों का सबसेट। यदि वियोजित गेज समरूपता वियोजित विन्यास के बीच प्रणाली को मानचित्रित करती है, तो सामान्य रूप से एक सिद्धांत का एक सुसंगत ट्रंकेशन होता है जिसमें कोई केवल उन जुड़े घटकों पर एकीकृत होता है जो बड़े गेज परिवर्तनों से संबंधित नहीं होते हैं। इस स्थिति में बड़े गेज परिवर्तन प्रणाली पर कार्य नहीं करते हैं और पथ अभिन्न को अदृष्ट  होने का कारण नहीं बनाते हैं।
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 जब किसी सिद्धांत में चिराल फ़र्मियन के स्वादों की विषम संख्या होती है, तो पहचान घटक में गेज समरूपता की क्रियाएं और भौतिक अवस्था पर गेज समूह के डिस्कनेक्ट किए गए घटक एक संकेत से भिन्न होते हैं। इस प्रकार जब कोई [[कार्यात्मक एकीकरण]] में सभी भौतिक विन्यासों पर योग करता है, तो वह पाता है कि योगदान विपरीत संकेतों वाले जोड़े में आते हैं। परिणाम स्वरुप सभी पथ अभिन्न अदृष्ट हो जाते हैं, और सिद्धांत सम्मलित नहीं होता है।
-वैश्विक विसंगति का उपरोक्त विवरण एसयू (2) गेज सिद्धांत के लिए है जो 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-1/2 वेइल फर्मियन से जुड़ा है। इसे विटेन SU(2) विसंगति के रूप में जाना जाता है।<ref name="An SU(2) Anomaly">{{cite journal | last=Witten | first=Edward | title=An SU(2) Anomaly | journal=Phys. Lett. B | volume=117 | issue=5 | date= November 1982 | doi=10.1016/0370-2693(82)90728-6 | page=324 | bibcode=1982PhLB..117..324W }}</ref>  2018 में, वैंग, वेन और विट्टन द्वारा यह पाया गया कि एसयू (2) गेज सिद्धांत 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-3/2 वेइल फर्मियन के साथ मिलकर एक और सूक्ष्म गैर-परेशान वैश्विक विसंगति है। [[स्पिन संरचना]] के बिना कुछ गैर-स्पिन मैनिफोल्ड पर पता लगाया जा सकता है। <ref name="1810.00844">{{cite journal | last1=Wang | first1=Juven | last2=Wen | first2=Xiao-Gang | last3=Witten | first3=Edward | title=A New SU(2) Anomaly | journal=Journal of Mathematical Physics | volume=60 | issue=5 | date= May 2019 | issn= 1089-7658 | doi=10.1063/1.5082852 | page=052301 |arxiv=1810.00844| bibcode=2019JMP....60e2301W | s2cid=85543591 }}</ref> इस नई विसंगति को नई एसयू(2) विसंगति कहा जाता है। दोनों प्रकार की विसंगतियों <ref name="An SU(2) Anomaly"/> <ref name=1810.00844/> में (1) गतिशील गेज सिद्धांतों के लिए गतिशील गेज विसंगतियों और (2) वैश्विक समरूपता के 'टी हूफ्ट विसंगतियों के अनुरूप हैं। इसके आतिरिक्त, दोनों प्रकार की विसंगतियाँ मोड 2 वर्ग हैं (वर्गीकरण के संदर्भ में, वे दोनों क्रम 2 वर्गों के परिमित समूह '''Z'''<sub>''2''</sub> हैं), और 4 और 5 स्पेसटाइम आयामों में अनुरूप हैं।<ref name=1810.00844/> सामान्यतः, किसी भी प्राकृतिक पूर्णांक एन के लिए, यह दिखाया जा सकता है कि (आईएसओ) -स्पिन 2N+1/2 के निरूपण में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में एसयू (2) विसंगति हो सकती है; (आइसो)-स्पिन 4N+3/2 के अभ्यावेदन में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में नई SU(2) विसंगति हो सकती है।<ref name=1810.00844/> अर्ध-पूर्णांक स्पिन प्रतिनिधित्व में फ़र्मियन के लिए, यह दिखाया गया है कि केवल दो प्रकार की एसयू (2) विसंगतियाँ हैं और इन दो विसंगतियों के रैखिक संयोजन हैं; ये सभी वैश्विक SU(2) विसंगतियों को वर्गीकृत करते हैं। <ref name=1810.00844/> यह नया एसयू(2) विसंगति एसओ(10) भव्य एकीकृत सिद्धांत की निरंतरता की पुष्टि के लिए एक महत्वपूर्ण नियम भी निभाता है, जिसमें स्पिन(10) गेज समूह और गैर-स्पिन मैनिफोल्ड्स पर परिभाषित 16-आयामी स्पिनर अभ्यावेदन में चिरल फ़र्मियन सम्मलित हैं।  .<ref name=1810.00844/><ref name="1809.11171">{{cite journal | last1=Wang | first1=Juven | last2=Wen | first2=Xiao-Gang | title=मानक मॉडल की गैर-अनुस्पर्धी परिभाषा| journal=Physical Review Research  | volume=2 | issue=2 | date=1 June 2020 | issn=2469-9896 | doi=10.1103/PhysRevResearch.2.023356 | page=023356 |arxiv=1809.11171| bibcode= 2018arXiv180911171W| s2cid=53346597 }}</ref>
+वैश्विक विसंगति का उपरोक्त विवरण एसयू (2) गेज सिद्धांत के लिए है जो 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-1/2 वेइल फर्मियन से जुड़ा है। इसे विटेन SU(2) विसंगति के रूप में जाना जाता है।<ref name="An SU(2) Anomaly">{{cite journal | last=Witten | first=Edward | title=An SU(2) Anomaly | journal=Phys. Lett. B | volume=117 | issue=5 | date= November 1982 | doi=10.1016/0370-2693(82)90728-6 | page=324 | bibcode=1982PhLB..117..324W }}</ref>  2018 में, वैंग, वेन और विट्टन द्वारा यह पाया गया कि एसयू (2) गेज सिद्धांत 4 स्पेसटाइम आयामों में विषम संख्या (आइसो-) स्पिन-3/2 वेइल फर्मियन के साथ मिलकर एक और सूक्ष्म गैर-परेशान वैश्विक विसंगति है। [[स्पिन संरचना]] के बिना कुछ गैर-स्पिन मैनिफोल्ड पर पता लगाया जा सकता है। <ref name="1810.00844">{{cite journal | last1=Wang | first1=Juven | last2=Wen | first2=Xiao-Gang | last3=Witten | first3=Edward | title=A New SU(2) Anomaly | journal=Journal of Mathematical Physics | volume=60 | issue=5 | date= May 2019 | issn= 1089-7658 | doi=10.1063/1.5082852 | page=052301 |arxiv=1810.00844| bibcode=2019JMP....60e2301W | s2cid=85543591 }}</ref> इस नई विसंगति को नई एसयू(2) विसंगति कहा जाता है। दोनों प्रकार की विसंगतियों <ref name="An SU(2) Anomaly"/> <ref name=1810.00844/> में (1) गतिशील गेज सिद्धांतों के लिए गतिशील गेज विसंगतियों और (2) वैश्विक समरूपता के 'टी हूफ्ट विसंगतियों के अनुरूप हैं। इसके आतिरिक्त, दोनों प्रकार की विसंगतियाँ मोड 2 वर्ग हैं (वर्गीकरण के संदर्भ में, वे दोनों क्रम 2 वर्गों के परिमित समूह '''Z'''<sub>''2''</sub> हैं), और 4 और 5 स्पेसटाइम आयामों में अनुरूप हैं।<ref name=1810.00844/> सामान्यतः, किसी भी प्राकृतिक पूर्णांक एन के लिए, यह दिखाया जा सकता है कि (आईएसओ) -स्पिन 2N+1/2 के निरूपण में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में एसयू (2) विसंगति हो सकती है; (आइसो)-स्पिन 4N+3/2 के अभ्यावेदन में फ़र्मियन मल्टीप्लेट्स की एक विषम संख्या में नई SU(2) विसंगति हो सकती है।<ref name=1810.00844/> अर्ध-पूर्णांक स्पिन प्रतिनिधित्व में फ़र्मियन के लिए, यह दिखाया गया है कि केवल दो प्रकार की एसयू (2) विसंगतियाँ हैं और इन दो विसंगतियों के रैखिक संयोजन हैं; ये सभी वैश्विक SU(2) विसंगतियों को वर्गीकृत करते हैं। <ref name=1810.00844/> यह नया एसयू(2) विसंगति एसओ(10) भव्य एकीकृत सिद्धांत की निरंतरता की पुष्टि के लिए एक महत्वपूर्ण नियम भी निभाता है, जिसमें स्पिन(10) गेज समूह और गैर-स्पिन मैनिफोल्ड्स पर परिभाषित 16-आयामी स्पिनर अभ्यावेदन में चिरल फ़र्मियन सम्मलित हैं।<ref name=1810.00844/><ref name="1809.11171">{{cite journal | last1=Wang | first1=Juven | last2=Wen | first2=Xiao-Gang | title=मानक मॉडल की गैर-अनुस्पर्धी परिभाषा| journal=Physical Review Research  | volume=2 | issue=2 | date=1 June 2020 | issn=2469-9896 | doi=10.1103/PhysRevResearch.2.023356 | page=023356 |arxiv=1809.11171| bibcode= 2018arXiv180911171W| s2cid=53346597 }}</ref>
 === उच्च विसंगतियों में उच्च वैश्विक समरूपता सम्मलित है: उदाहरण के रूप में शुद्ध यांग-मिल्स गेज सिद्धांत ===
-वैश्विक समरूपता की अवधारणा को उच्च वैश्विक समरूपता के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है,<ref name="1412.5148">{{cite journal | last1=Gaiotto | first1=Davide | last2=Kapustin | first2=Anton | last3=Seiberg | first3=Nathan  | last4=Willett | first4=Brian | title=सामान्यीकृत वैश्विक समरूपता| journal=JHEP | volume=2015 | issue=2 | date=February 2015 | page=172 | issn=1029-8479 | doi=10.1007/JHEP02(2015)172 |arxiv=1412.5148| bibcode=2015JHEP...02..172G | s2cid=37178277 }}</ref> जैसे कि साधारण 0-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक कण है, जबकि n-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक n-आयामी विस्तारित संचालिका है। यह पाया गया है कि 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत केवल SU(2) गेज क्षेत्रों के साथ एक स्थलीय थीटा शब्द के साथ <math>\theta=\pi,</math> 0-फॉर्म टाइम-रिवर्सल समरूपता और 1-फॉर्म Z के बीच मिश्रित उच्च 'टी हूफ्ट विसंगति हो सकती है<sub>''2''</sub> केंद्र समरूपता।<ref name="1703.00501">{{cite journal | last1=Gaiotto | first1=Davide | last2=Kapustin | first2=Anton   | last3=Komargodski | first3=Zohar | last4=Seiberg | first4=Nathan | title=Theta, Time Reversal, and Temperature
+वैश्विक समरूपता की अवधारणा को उच्च वैश्विक समरूपता के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है,<ref name="1412.5148">{{cite journal | last1=Gaiotto | first1=Davide | last2=Kapustin | first2=Anton | last3=Seiberg | first3=Nathan  | last4=Willett | first4=Brian | title=सामान्यीकृत वैश्विक समरूपता| journal=JHEP | volume=2015 | issue=2 | date=February 2015 | page=172 | issn=1029-8479 | doi=10.1007/JHEP02(2015)172 |arxiv=1412.5148| bibcode=2015JHEP...02..172G | s2cid=37178277 }}</ref> जैसे कि साधारण 0-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक कण है, जबकि n-रूप समरूपता के लिए आवेशित वस्तु एक n-आयामी विस्तारित संचालिका है। यह पाया गया है कि 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत केवल SU(2) गेज क्षेत्रों के साथ एक स्थलीय थीटा शब्द के साथ <math>\theta=\pi,</math> 0-फ़ॉर्म टाइम-रिवर्सल समरूपता और 1-फ़ॉर्म '''Z'''<sub>''2''</sub> केंद्र समरूपता के बीच मिश्रित उच्च 'टी हूफ़्ट विसंगति हो सकती है।<ref name="1703.00501">{{cite journal | last1=Gaiotto | first1=Davide | last2=Kapustin | first2=Anton   | last3=Komargodski | first3=Zohar | last4=Seiberg | first4=Nathan | title=Theta, Time Reversal, and Temperature
-   | journal=JHEP | volume=2017 | issue=5 | date=May 2017 | page=91 | issn=1029-8479 | doi=10.1007/JHEP05(2017)091 |arxiv=1412.5148| bibcode=2017JHEP...05..091G | s2cid=119528151 }}</ref> 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत के 'टी हूफ्ट विसंगति को 5 आयामी व्युत्क्रमणीय स्थलीय क्षेत्र सिद्धांत या गणितीय रूप से 5 आयामी बोर्डिज्म इनवेरिएंट के रूप में लिखा जा सकता है, जो इस '''''Z'''''<sub>''2''</sub> वर्ग के विसंगति प्रवाह चित्र को सामान्य करता है।<ref name="1904.00994">{{cite journal | last1=Wan | first1=Zheyan | last2=Wang | first2=Juven | last3=Zheng | first3=Yunqin | title=Quantum 4d Yang-Mills Theory and Time-Reversal Symmetric 5d Higher-Gauge Topological Field Theory  | journal=Physical Review D | volume=100 | issue=8 | date=October 2019 | issn=2470-0029 | doi=10.1103/PhysRevD.100.085012 | page= 085012 |arxiv=1904.00994| bibcode=2019PhRvD.100h5012W | s2cid=201305547 }}</ref> दूसरे शब्दों में, हम 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत को एक सामयिक थीटा शब्द के साथ मान सकते हैं <math>\theta=\pi</math> आयामी सीमा पर उनकी उच्च विसंगतियों से मेल खाने के क्रम में, एक निश्चित Z2 वर्ग उलटा स्थलीय क्षेत्र सिद्धांत की एक सीमा स्थिति के रूप में रहते हैं। <ref name="1904.00994">{{cite journal | last1=Wan | first1=Zheyan | last2=Wang | first2=Juven | last3=Zheng | first3=Yunqin | title=Quantum 4d Yang-Mills Theory and Time-Reversal Symmetric 5d Higher-Gauge Topological Field Theory  | journal=Physical Review D | volume=100 | issue=8 | date=October 2019 | issn=2470-0029 | doi=10.1103/PhysRevD.100.085012 | page= 085012 |arxiv=1904.00994| bibcode=2019PhRvD.100h5012W | s2cid=201305547 }}</ref>
+   | journal=JHEP | volume=2017 | issue=5 | date=May 2017 | page=91 | issn=1029-8479 | doi=10.1007/JHEP05(2017)091 |arxiv=1412.5148| bibcode=2017JHEP...05..091G | s2cid=119528151 }}</ref> 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत के 'टी हूफ्ट विसंगति को 5 आयामी व्युत्क्रमणीय टोपोलॉजिकल क्षेत्र सिद्धांत या गणितीय रूप से 5 आयामी बोर्डिज्म इनवेरिएंट के रूप में सटीक रूप से लिखा जा सकता है, जो उच्च समरूपता वाले वैश्विक विसंगति के इस '''Z'''<sub>''2''</sub> वर्ग के विसंगति प्रवाह चित्र को सामान्य करता है।<ref name="1904.00994">{{cite journal | last1=Wan | first1=Zheyan | last2=Wang | first2=Juven | last3=Zheng | first3=Yunqin | title=Quantum 4d Yang-Mills Theory and Time-Reversal Symmetric 5d Higher-Gauge Topological Field Theory  | journal=Physical Review D | volume=100 | issue=8 | date=October 2019 | issn=2470-0029 | doi=10.1103/PhysRevD.100.085012 | page= 085012 |arxiv=1904.00994| bibcode=2019PhRvD.100h5012W | s2cid=201305547 }}</ref> दूसरे शब्दों में, हम 4 आयामी शुद्ध यांग-मिल्स सिद्धांत को एक सामयिक थीटा शब्द के साथ मान सकते हैं <math>\theta=\pi</math> आयामी सीमा पर उनकी उच्च विसंगतियों से मेल खाने के क्रम में, एक निश्चित '''Z'''<sub>''2''</sub> वर्ग उलटा स्थलीय क्षेत्र सिद्धांत की एक सीमा स्थिति के रूप में रहते हैं।  <ref name="1904.00994">{{cite journal | last1=Wan | first1=Zheyan | last2=Wang | first2=Juven | last3=Zheng | first3=Yunqin | title=Quantum 4d Yang-Mills Theory and Time-Reversal Symmetric 5d Higher-Gauge Topological Field Theory  | journal=Physical Review D | volume=100 | issue=8 | date=October 2019 | issn=2470-0029 | doi=10.1103/PhysRevD.100.085012 | page= 085012 |arxiv=1904.00994| bibcode=2019PhRvD.100h5012W | s2cid=201305547 }}</ref>
 == गेज विसंगतियाँ ==
 {{Main article|गेज विसंगति}}
-गेज समरूपता में विसंगतियां एक असंगतता का कारण बनती हैं, क्योंकि एक नकारात्मक मानदंड (जैसे कि समय दिशा में ध्रुवीकृत फोटॉन) के साथ स्वतंत्रता की गैर-भौतिक डिग्री को रद्द करने के लिए गेज समरूपता की आवश्यकता होती है। उन्हें रद्द करने का प्रयास - यानी, गेज समरूपता के अनुरूप सिद्धांतों का निर्माण करने के लिए - अधिकांशतः सिद्धांतों पर अतिरिक्त बाधाओं की ओर जाता है (जैसे कि कण भौतिकी के [[मानक मॉडल]] में [[गेज विसंगति]] की स्थितियों है)। गेज सिद्धांतों में विसंगतियों का  [[गेज समूह]] की [[टोपोलॉजी]] और [[ज्यामिति]] से महत्वपूर्ण संबंध है।
+गेज समरूपता में विसंगतियां एक असंगतता का कारण बनती हैं, क्योंकि एक नकारात्मक मानदंड (जैसे कि समय दिशा में ध्रुवीकृत फोटॉन) के साथ स्वतंत्रता की गैर-भौतिक डिग्री को रद्द करने के लिए गेज समरूपता की आवश्यकता होती है। उन्हें रद्द करने का प्रयास - अर्थात, गेज समरूपता के अनुरूप सिद्धांतों का निर्माण करने के लिए - अधिकांशतः सिद्धांतों के अतिरिक्त बाधाओं की ओर जाता है (जैसे कि कण भौतिकी के [[मानक मॉडल]] में [[गेज विसंगति]] की स्थितियों में)। गेज सिद्धांतों में विसंगतियों का [[गेज समूह]] की [[टोपोलॉजी]] और [[ज्यामिति]] से महत्वपूर्ण संबंध है।
 गेज समरूपता में विसंगतियों की गणना बिल्कुल एक-लूप स्तर पर की जा सकती है। वृक्ष स्तर (शून्य लूप) पर, एक मौलिक सिद्धांत को पुन: उत्पन्न करता है। एक से अधिक लूप वाले [[फेनमैन आरेख|फेनमैन आरेखो]] में हमेशा आंतरिक [[बोसॉन]] प्रचारक होते हैं। जैसा कि बोसॉन को हमेशा गेज इनवेरियन को तोड़े बिना द्रव्यमान दिया जा सकता है, समरूपता को संरक्षित करते हुए ऐसे आरेखों का एक पाउली-विलार्स नियमितीकरण संभव है। जब भी आरेख का नियमितीकरण किसी दिए गए समरूपता के अनुरूप होता है, तो वह आरेख समरूपता के संबंध में एक विसंगति उत्पन्न नहीं करता है।

v t e String theory
Background	Strings Cosmic strings History of string theory First superstring revolution Second superstring revolution String theory landscape
Theory	Nambu–Goto action Polyakov action Bosonic string theory Superstring theory Type I string Type II string Type IIA string Type IIB string Heterotic string N=2 superstring F-theory String field theory Matrix string theory Non-critical string theory Non-linear sigma model Tachyon condensation RNS formalism GS formalism
String duality	T-duality S-duality U-duality Montonen–Olive duality
Particles and fields	Graviton Dilaton Tachyon Ramond–Ramond field Kalb–Ramond field Magnetic monopole Dual graviton Dual photon
Branes	D-brane NS5-brane M2-brane M5-brane S-brane Black brane Black holes Black string Brane cosmology Quiver diagram Hanany–Witten transition
Conformal field theory	Virasoro algebra Mirror symmetry Conformal anomaly Conformal algebra Superconformal algebra Vertex operator algebra Loop algebra Kac–Moody algebra Wess–Zumino–Witten model
Gauge theory	Anomalies Instantons Chern–Simons form Bogomol'nyi–Prasad–Sommerfield bound Exceptional Lie groups (G₂, F₄, E₆, E₇, E₈) ADE classification Dirac string p-form electrodynamics
Geometry	Worldsheet Kaluza–Klein theory Compactification Why 10 dimensions? Kähler manifold Ricci-flat manifold Calabi–Yau manifold Hyperkähler manifold K3 surface G₂ manifold Spin(7)-manifold Generalized complex manifold Orbifold Conifold Orientifold Moduli space Hořava–Witten theory K-theory (physics) Twisted K-theory
Supersymmetry	Supergravity Superspace Lie superalgebra Lie supergroup
Holography	Holographic principle AdS/CFT correspondence
M-theory	Matrix theory Introduction to M-theory
String theorists	Aganagić Arkani-Hamed Atiyah Banks Berenstein Bousso Cleaver Curtright Dijkgraaf Distler Douglas Duff Dvali Ferrara Fischler Friedan Gates Gliozzi Gopakumar Green Greene Gross Gubser Gukov Guth Hanson Harvey 't Hooft Hořava Gibbons Kachru Kaku Kallosh Kaluza Kapustin Klebanov Knizhnik Kontsevich Klein Linde Maldacena Mandelstam Marolf Martinec Minwalla Moore Motl Mukhi Myers Nanopoulos Năstase Nekrasov Neveu Nielsen van Nieuwenhuizen Novikov Olive Ooguri Ovrut Polchinski Polyakov Rajaraman Ramond Randall Randjbar-Daemi Roček Rohm Sagnotti Scherk Schwarz Seiberg Sen Shenker Siegel Silverstein Sơn Staudacher Steinhardt Strominger Sundrum Susskind Townsend Trivedi Turok Vafa Veneziano Verlinde Verlinde Wess Witten Yau Yoneya Zamolodchikov Zamolodchikov Zaslow Zumino Zwiebach

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Revision as of 20:42, 16 March 2023

Contents

वैश्विक विसंगतियाँ

स्केलिंग और रीनॉर्मलाइजेशन

कठोर समरूपता

बड़े गेज परिवर्तन

विटेन एनोमली और वैंग-वेन-विट एनोमली

उच्च विसंगतियों में उच्च वैश्विक समरूपता सम्मलित है: उदाहरण के रूप में शुद्ध यांग-मिल्स गेज सिद्धांत

गेज विसंगतियाँ

विभिन्न ऊर्जा पैमानों पर

विसंगति रद्दीकरण

विसंगतियाँ और सहवाद

उदाहरण

यह भी देखें

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विसंगति (भौतिकी): Difference between revisions

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कठोर समरूपता

बड़े गेज परिवर्तन

विटेन एनोमली और वैंग-वेन-विट एनोमली

उच्च विसंगतियों में उच्च वैश्विक समरूपता सम्मलित है: उदाहरण के रूप में शुद्ध यांग-मिल्स गेज सिद्धांत

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