मैग्नोनिक्स: Difference between revisions

Revision as of 13:18, 31 May 2023

मैग्नोनिक्स आधुनिक चुंबकत्व का एक उभरता हुआ क्षेत्र है, जिसे आधुनिक ठोस अवस्था भौतिकी का एक उप-क्षेत्र माना जा सकता है।^[1] मैग्नोनिक्स तरंगों और चुंबकत्व के अध्ययन को जोड़ती है। इसका मुख्य उद्देश्य नैनो-संरचना तत्वों में स्पिन तरंगों के व्यवहार की जांच करना है। संक्षेप में, स्पिन तरंगें एक पदार्थ में चुंबकीयकरण के पुन: क्रम का प्रसार करती हैं और चुंबकीय क्षणों की पूर्वता से उत्पन्न होती हैं। इलेक्ट्रॉन के कक्षीय और स्पिन (भौतिकी) क्षणों से चुंबकीय क्षण उत्पन्न होते हैं, अक्सर यह स्पिन क्षण होता है जो शुद्ध चुंबकीय क्षण में योगदान देता है।

आधुनिक हार्ड डिस्क की सफलता के बाद, भविष्य के चुंबकीय चुंबकीय डेटा भंडारण और 'मैग्नोनिक' तर्क और डेटा भंडारण जैसी चीजों के लिए स्पिन तरंगों का उपयोग करने में बहुत अधिक रुचि है।^[2] इसी तरह, स्पिंट्रोनिक्स समकालीन इलेक्ट्रानिक्स में उपयोग किए जाने वाले इलेक्ट्रॉन की पहले से ही सफल चार्ज गुण को पूरक करने के लिए स्वतंत्रता की अंतर्निहित स्पिन डिग्री का उपयोग करना चाहता है। आधुनिक चुम्बकत्व बहुत छोटे (उप-माइक्रोमीटर) लंबाई के पैमाने और बहुत तेज़ (सब-नैनोसेकंड) समय-मानों पर चुम्बकत्व के व्यवहार की समझ को आगे बढ़ाने से संबंधित है और इसे वर्तमान या नई तकनीकों और कंप्यूटिंग अवधारणाओं को सुधारने के लिए कैसे प्रयुक्त किया जा सकता है। एक मैग्नॉन टॉर्क डिवाइस का आविष्कार किया गया था और बाद में सिंगापुर के राष्ट्रीय विश्वविद्यालय के इलेक्ट्रिकल एंड कंप्यूटर इंजीनियरिंग विभाग में सिद्ध किया गया था, जो इस तरह के संभावित उपयोगों पर आधारित है, जिसके परिणाम 29 नवंबर, 2019 को विज्ञान (पत्रिका) में प्रकाशित हुए हैं।

एक मैग्नेटिक क्रिस्टल वैकल्पिक चुंबकीय गुणों के साथ एक चुंबकीय मेटामटेरियल है। पारंपरिक मेटामटेरियल्स की तरह, उनके गुण सीधे उनके बैंडसंरचना या संरचना के बजाय ज्यामितीय संरचना से उत्पन्न होते हैं। छोटी स्थानिक असमानताएँ एक प्रभावी स्थूल व्यवहार का निर्माण करती हैं, जिसके कारण प्रकृति में आसानी से नहीं पाए जाने वाले गुण होते हैं। वैकल्पिक पारगम्यता या संतृप्ति चुंबकीयकरण जैसे मापदंडों को वैकल्पिक करके, सामग्री में 'मैग्नोनिक' ऊर्जा अंतराल को अनुकूल बनाने की संभावना मौजूद है। इस बैंडगैप के आकार को ट्यून करके, बैंडगैप को पार करने में सक्षम केवल स्पिन तरंग विधि ही माध्यम के माध्यम से प्रचार करने में सक्षम होगी, जिससे कुछ स्पिन तरंग आवृत्तियों का चयनात्मक प्रसार हो सकेगा। सतह मैग्नॉन-पोलरिटोन देखें।

सिद्धांत

स्पिन तरंगें चुंबकीय माध्यम में लौह-चुंबकीय और प्रतिलौह-चुंबकीय जैसे चुंबकीय क्रम के साथ अग्रेषित कर सकती हैं। चुंबकत्व की अग्रगमन आवृत्तियाँ सामग्री और उसके चुंबकीय मापदंडों पर निर्भर करती हैं, सामान्य रूप से अग्रगमन आवृत्तियाँ 1-100 GHz से माइक्रोवेव में होती हैं, विशेष सामग्री में विनिमय अनुनाद भी कई THz तक आवृत्तियों को देख सकते हैं। यह उच्च अग्रगमन आवृत्ति एनालॉग और डिजिटल सिग्नल प्रसंस्करण के लिए नई संभावनाएं खोलती है।

कुछ किमी प्रति सेकंड के क्रम में स्पिन तरंगों का स्वयं समूह वेग होता है। एक चुंबकीय सामग्री में स्पिन तरंगों की नमी भी स्पिन लहर के आयाम को दूरी के साथ क्षय करने का कारण बनती है, जिसका अर्थ है कि स्पिन तरंगों को स्वतंत्र रूप से प्रसार करने वाली दूरी यात्रा कर सकती है, आमतौर पर केवल यह 10 माइक्रोन होती है। लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण (एलएलजी समीकरण) में गिल्बर्ट डंपिंग स्थिरांक द्वारा गतिशील मैग्नेटिसेशन की भिगोना घटना के लिए हिसाब लगाया जाता है, ऊर्जा हानि तंत्र को पूरी तरह से समझा नहीं गया है, लेकिन मैग्नॉन-मैग्नॉन प्रकीर्णन, मैग्नॉन-फोनन प्रकीर्णन और एड़ी धाराओं के कारण होने वाले नुकसान से सूक्ष्म रूप से उत्पन्न होने के लिए जाना जाता है। लैंडौ-लिफ्शिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण चुंबकीयकरण के लिए 'गति का समीकरण' है। अनुप्रयुक्त पूर्वाग्रह क्षेत्र, प्रतिरूप के विनिमय, अनिसोट्रॉपी और द्विध्रुवीय क्षेत्रों जैसे चुंबकीय प्रणालियों के सभी गुणों को एक 'प्रभावी' चुंबकीय क्षेत्र के संदर्भ में वर्णित किया गया है जो लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण में प्रवेश करता है। चुंबकीय प्रणालियों में अवमन्दन का अध्ययन एक सतत आधुनिक शोध विषय है। LL समीकरण 1935 में लैंडौ और लाइफशिट्ज द्वारा चुंबकीयकरण की पूर्ववर्ती गति को मॉडल करने के लिए पेश किया गया था। $\mathbf {M}$ एक प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र के साथ एक ठोस में $\mathbf {H} _{\mathrm {eff} }$ और अवमन्दन के साथ।^[3] बाद में, गिल्बर्ट ने अवमंदन शब्द को संशोधित किया, जो छोटे अवमंदन की सीमा में समान परिणाम देता है। एलएलजी समीकरण है,

{\frac {\partial {\textbf {m}}}{\partial t}}\,=\,-\gamma \,{\textbf {m}}\times {\textbf {H}}_{\mathrm {eff} }\,+\,\alpha \,{\textbf {m}}\times {\frac {\partial {\textbf {m}}}{\partial t}}\,.\qquad

नियत $\alpha$ गिल्बर्ट घटना-क्रिया अवमन्दन पैरामीटर है और ठोस पर निर्भर करता है, और $\gamma$ इलेक्ट्रॉन जाइरोमैग्नेटिक अनुपात है। यहाँ ${\textbf {m}}={\textbf {M}}/{\mathrm {M} _{S}}\,.$

चुंबकत्व में अनुसंधान, अवशिष्ट आधुनिक विज्ञान की तरह, सैद्धांतिक और प्रायोगिक दृष्टिकोणों के सहजीवन के साथ किया जाता है। दोनों दृष्टिकोण हाथ से जाते हैं, प्रयोग सिद्धांत की भविष्यवाणियों का परीक्षण करते हैं और सिद्धांत नए प्रयोगों की व्याख्या और भविष्यवाणियां प्रदान करता है। सैद्धांतिक पक्ष संख्यात्मक मॉडलिंग और अनुकरण पर केंद्रित है, तथाकथित सूक्ष्मचुंबकीय मॉडलिंग। ओओएमएमएफ या एनएमएजी जैसे कार्यक्रम सूक्ष्म चुंबकीय समाधानकर्ता हैं जो उचित सीमा शर्तों के साथ एलएलजी समीकरण को संख्यात्मक रूप से हल करते हैं।^[4] अनुकरण की शुरुआत से पहले, प्रतिरूप के चुंबकीय पैरामीटर और प्रारंभिक आधारभूत चुंबकीयकरण और पूर्वाग्रह क्षेत्र विवरण बताए गए हैं।^[5]

प्रयोग

प्रायोगिक रूप से, चुंबकीय परिघटनाओं का अध्ययन करने के लिए कई तकनीकें उपस्थिता हैं, जिनमें से प्रत्येक की अपनी सीमाएं और लाभ हैं।^{[citation needed]} प्रायोगिक तकनीकों को समय-डोमेन (ऑप्टिकल और क्षेत्र पंप टीआर-एमओकेई), क्षेत्र-डोमेन (लोहचुंबकीय अऩुनाद (एफएमआर)) और आवृत्ति डोमेन तकनीक (ब्रिलॉइन लाइट स्कैटरिंग (बीएलएस), सदिश जालक्रम एनालाइजर - लोहचुंबकीय अऩुनाद) के रूप में पहचाना जा सकता है। समय-डोमेन तकनीकें प्रतिरूप के ध्रुवीकरण प्रतिक्रिया को रिकॉर्ड करके अप्रत्यक्ष रूप से चुंबकीयकरण के अस्थायी विकास का पता लगाने की अनुमति देती हैं। तथाकथित 'केर' घूर्णन द्वारा चुंबकीयकरण का अनुमान लगाया जा सकता है। एफएमआर जैसी क्षेत्र-डोमेन तकनीक CW माइक्रोवेव क्षेत्र के साथ मैग्नेटाइजेशन को तुरन्त प्रभावित करती है। प्रतिरूप के माध्यम से माइक्रोवेव विकिरण के अवशोषण को मापने के द्वारा, एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र प्रसर्पित हो गया है, प्रतिरूप में चुंबकीय अनुनादों के बारे में जानकारी प्रदान करता है। महत्वपूर्ण बात यह है कि जिस आवृत्ति पर चुंबकीयकरण पूर्ववर्ती होता है वह क्रियान्वित चुंबकीय क्षेत्र की ताकत पर निर्भर करता है। जैसे-जैसे बाहरी क्षेत्र की ताकत बढ़ती है, वैसे-वैसे पुरस्सरण आवृत्ति भी बढ़ती जाती है। वीएनए-एफएमआर जैसी आवृत्ति-डोमेन तकनीकें, आरएफ करंट द्वारा उत्तेजना के कारण चुंबकीय प्रतिक्रिया की जांच करती हैं, करंट की आवृत्ति गीगाहर्ट्ज रेंज के माध्यम से प्रसर्पित होती है और या तो प्रेषित या परावर्तित धारा के आयाम को मापा जा सकता है।

आधुनिक अल्ट्राफास्ट लेजर समय-डोमेन तकनीकों के लिए फेमटोसेकंड (एफएस) अस्थायी समाधान की अनुमति देते हैं, ऐसे उपकरण अब प्रयोगशाला वातावरण में मानक हैं।^{[citation needed]} मैग्नेटो-ऑप्टिक केर प्रभाव के आधार पर, टी.आर.-मोक एक पंप-जांच तकनीक है जहां एक स्पंदित लेजर स्रोत दो अलग-अलग लेजर बीम के साथ प्रतिरूप को रोशन करता है। 'पंप' बीम को प्रतिरूप को संतुलन से उत्तेजित करने या विचलित करने के लिए अभिकल्पित किया गया है, यह प्रतिरूप सामग्री के भीतर अत्यधिक गैर-संतुलन की स्थिति बनाने, इलेक्ट्रॉन को उत्तेजित करने, और बाद में फोनन और स्पिन प्रणाली को बनाने के लिए बहुत गहन अभिकल्पित किया गया है। उच्च ऊर्जा पर स्पिन-तरंग अवस्था उत्तेजित होती हैं और बाद में अपने विश्राम पथ के दौरान निचले स्तर की अवस्थाओ को प्रचलित करती हैं। एक बहुत कमजोर बीम जिसे 'प्रोब' बीम कहा जाता है, को चुंबकीय सामग्री की सतह पर पंप बीम के साथ स्थानिक रूप से ओवरलैप किया जाता है। प्रोब बीम को विलंब रेखा के साथ पास किया जाता है, जो प्रोब मार्ग की लंबाई बढ़ाने का एक यांत्रिक उपाय है। जांच पथ की लंबाई बढ़ने से, यह पंप बीम के संबंध में विलंबित हो जाता है और बाद में प्रतिरूप सतह पर आता है। प्रयोग में विलंब दूरी को बदलकर समय-संकल्प बनाया जाता है। जैसे ही विलंब रेखा की स्थिति में कदम रखा जाता है, परावर्तित बीम गुणों को मापा जाता है। मापा गया केर घूर्णन गतिशील मैग्नेटिसेशन के समानुपाती होता है क्योंकि स्पिन-तरंग माध्यम में फैलती हैं। टेम्पोरल रिज़ॉल्यूशन केवल लेज़र पल्स की टेम्पोरल चौड़ाई द्वारा सीमित होता है। यह अत्यंत-तेज प्रकाशिकी को एक स्थानीय स्पिन-तरंग उत्तेजना के साथ जोड़ने और मैग्नेटिक मेटामटेरियल्स, फोटोमैग्नोनिक्स में मुक्त पहचान से संपर्क करने की अनुमति देता है।^[6]^[7]

संदर्भ

↑ Kruglyak, V V; Demokritov, S O; Grundler, D (7 July 2010). "मैग्नोनिक्स" (PDF). Journal of Physics D: Applied Physics. 43 (26): 264001. Bibcode:2010JPhD...43z4001K. doi:10.1088/0022-3727/43/26/264001. S2CID 239157491.
↑ Dutta, Sourav; Chang, Sou-Chi; Kani, Nickvash; Nikonov, Dmitri E.; Manipatruni, Sasikanth; Young, Ian A.; Naeemi, Azad (2015-05-08). "बियोंड-सीएमओएस नैनोमैग्नेट पाइपलाइनों के लिए गैर-वाष्पशील क्लॉक्ड स्पिन वेव इंटरकनेक्ट". Scientific Reports (in English). 5: 9861. Bibcode:2015NatSR...5E9861D. doi:10.1038/srep09861. ISSN 2045-2322. PMC 4424861. PMID 25955353.
↑ Landau, L.D.; Lifshitz, E.M. (1935), "Theory of the dispersion of magnetic permeability in ferromagnetic bodies", Phys. Z. Sowjetunion, 8, 153
↑ Di, K.; Feng, S. X.; Piramanayagam, S. N.; Zhang, V. L.; Lim, H. S.; Ng, S. C.; Kuok, M. H. (7 May 2015). "सिंथेटिक एंटीफेरोमैग्नेटिक कपलिंग के माध्यम से मैग्नेटिक क्रिस्टल में स्पिन-वेव गैर-पारस्परिकता में वृद्धि". Scientific Reports. 5: 10153. Bibcode:2015NatSR...510153D. doi:10.1038/srep10153. PMC 4423564. PMID 25950082.
↑ Ma, F. S.; Lim, H. S.; Wang, Z. K.; Piramanayagam, S. N.; Ng, S. C.; Kuok, M. H. (2011). "बायोकंपोनेंट मैग्नेटिक क्रिस्टल वेवगाइड्स में स्पिन वेव प्रोपेगेशन का सूक्ष्म चुंबकीय अध्ययन". Applied Physics Letters. 98 (15): 153107. Bibcode:2011ApPhL..98o3107M. doi:10.1063/1.3579531.
↑ Lenk, B.; Ulrichs, H.; Garbs, F.; Münzenberg, M. (October 2011). "मैग्नोनिक्स के बिल्डिंग ब्लॉक्स". Physics Reports. 507 (4–5): 107–136. arXiv:1101.0479. Bibcode:2011PhR...507..107L. doi:10.1016/j.physrep.2011.06.003. S2CID 118632825.
↑ Nikitov, Sergey; Tailhades, Tsai (3 November 2001). "Spin waves in periodic magnetic structures—magnonic crystals". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 236 (3): 320–330. Bibcode:2001JMMM..236..320N. doi:10.1016/S0304-8853(01)00470-X.

बाहरी संबंध

"स्पिंट्रोनिक्स से आगे बढ़ें, यहां इलेक्ट्रॉनिक्स के बचाव के लिए मैग्नोनिक्स आता है". आईईईई स्पेक्ट्रम: प्रौद्योगिकी, इंजीनियरिंग और विज्ञान समाचार (in हिन्दी). Retrieved 2017-04-17.

[1] Kruglyak, V V; Demokritov, S O; Grundler, D (7 July 2010). "मैग्नोनिक्स" (PDF). Journal of Physics D: Applied Physics. 43 (26): 264001. Bibcode:2010JPhD...43z4001K. doi:10.1088/0022-3727/43/26/264001. S2CID 239157491.

[2] Dutta, Sourav; Chang, Sou-Chi; Kani, Nickvash; Nikonov, Dmitri E.; Manipatruni, Sasikanth; Young, Ian A.; Naeemi, Azad (2015-05-08). "बियोंड-सीएमओएस नैनोमैग्नेट पाइपलाइनों के लिए गैर-वाष्पशील क्लॉक्ड स्पिन वेव इंटरकनेक्ट". Scientific Reports (in English). 5: 9861. Bibcode:2015NatSR...5E9861D. doi:10.1038/srep09861. ISSN 2045-2322. PMC 4424861. PMID 25955353.

[3] Landau, L.D.; Lifshitz, E.M. (1935), "Theory of the dispersion of magnetic permeability in ferromagnetic bodies", Phys. Z. Sowjetunion, 8, 153

[4] Di, K.; Feng, S. X.; Piramanayagam, S. N.; Zhang, V. L.; Lim, H. S.; Ng, S. C.; Kuok, M. H. (7 May 2015). "सिंथेटिक एंटीफेरोमैग्नेटिक कपलिंग के माध्यम से मैग्नेटिक क्रिस्टल में स्पिन-वेव गैर-पारस्परिकता में वृद्धि". Scientific Reports. 5: 10153. Bibcode:2015NatSR...510153D. doi:10.1038/srep10153. PMC 4423564. PMID 25950082.

[5] Ma, F. S.; Lim, H. S.; Wang, Z. K.; Piramanayagam, S. N.; Ng, S. C.; Kuok, M. H. (2011). "बायोकंपोनेंट मैग्नेटिक क्रिस्टल वेवगाइड्स में स्पिन वेव प्रोपेगेशन का सूक्ष्म चुंबकीय अध्ययन". Applied Physics Letters. 98 (15): 153107. Bibcode:2011ApPhL..98o3107M. doi:10.1063/1.3579531.

[6] Lenk, B.; Ulrichs, H.; Garbs, F.; Münzenberg, M. (October 2011). "मैग्नोनिक्स के बिल्डिंग ब्लॉक्स". Physics Reports. 507 (4–5): 107–136. arXiv:1101.0479. Bibcode:2011PhR...507..107L. doi:10.1016/j.physrep.2011.06.003. S2CID 118632825.

[7] Nikitov, Sergey; Tailhades, Tsai (3 November 2001). "Spin waves in periodic magnetic structures—magnonic crystals". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 236 (3): 320–330. Bibcode:2001JMMM..236..320N. doi:10.1016/S0304-8853(01)00470-X.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

@@ Line 3: / Line 3: @@
 आधुनिक [[हार्ड डिस्क]] की सफलता के बाद, भविष्य के चुंबकीय [[कंप्यूटर डेटा भंडारण|चुंबकीय डेटा भंडारण]] और 'मैग्नोनिक' तर्क और डेटा भंडारण जैसी चीजों के लिए स्पिन तरंगों का उपयोग करने में बहुत अधिक रुचि है।<ref>{{Cite journal|last1=Dutta|first1=Sourav|last2=Chang|first2=Sou-Chi|last3=Kani|first3=Nickvash|last4=Nikonov|first4=Dmitri E.|last5=Manipatruni|first5=Sasikanth|last6=Young|first6=Ian A.|last7=Naeemi|first7=Azad|date=2015-05-08|title=बियोंड-सीएमओएस नैनोमैग्नेट पाइपलाइनों के लिए गैर-वाष्पशील क्लॉक्ड स्पिन वेव इंटरकनेक्ट|journal=Scientific Reports|language=en|volume=5|doi=10.1038/srep09861|issn=2045-2322|pmc=4424861|pmid=25955353|page=9861|bibcode=2015NatSR...5E9861D}}</ref> इसी तरह, [[spintronics|स्पिंट्रोनिक्स]] समकालीन [[ इलेक्ट्रानिक्स ]] में उपयोग किए जाने वाले इलेक्ट्रॉन की पहले से ही सफल चार्ज गुण को पूरक करने के लिए स्वतंत्रता की अंतर्निहित स्पिन डिग्री का उपयोग करना चाहता है। आधुनिक चुम्बकत्व बहुत छोटे (उप-माइक्रोमीटर) लंबाई के पैमाने और बहुत तेज़ (सब-नैनोसेकंड) समय-मानों पर चुम्बकत्व के व्यवहार की समझ को आगे बढ़ाने से संबंधित है और इसे वर्तमान या नई तकनीकों और कंप्यूटिंग अवधारणाओं को सुधारने के लिए कैसे प्रयुक्त किया जा सकता है। एक मैग्नॉन टॉर्क डिवाइस का आविष्कार किया गया था और बाद में [[सिंगापुर का राष्ट्रीय विश्वविद्यालय|सिंगापुर के राष्ट्रीय विश्वविद्यालय]] के इलेक्ट्रिकल एंड कंप्यूटर इंजीनियरिंग विभाग में सिद्ध किया गया था, जो इस तरह के संभावित उपयोगों पर आधारित है, जिसके परिणाम 29 नवंबर, 2019 को [[विज्ञान (पत्रिका)]] में प्रकाशित हुए हैं।
-एक मैग्नेटिक क्रिस्टल वैकल्पिक चुंबकीय गुणों के साथ एक चुंबकीय [[मेटामेट्री|मेटामटेरियल]] है। पारंपरिक मेटामटेरियल्स की तरह, उनके गुण सीधे उनके बैंडसंरचना या संरचना के बजाय ज्यामितीय संरचना से उत्पन्न होते हैं। छोटी स्थानिक असमानताएँ एक प्रभावी स्थूल व्यवहार का निर्माण करती हैं, जिसके कारण प्रकृति में आसानी से नहीं पाए जाने वाले गुण होते हैं। वैकल्पिक पारगम्यता या संतृप्ति चुंबकीयकरण जैसे मापदंडों को वैकल्पिक करके, सामग्री में 'मैग्नोनिक' [[ ऊर्जा अंतराल |ऊर्जा अंतराल]] को अनुकूल बनाने की संभावना मौजूद है। इस बैंडगैप के आकार को ट्यून करके, बैंडगैप को पार करने में सक्षम केवल स्पिन तरंग विधि ही मीडिया के माध्यम से प्रचार करने में सक्षम होगी, जिससे कुछ स्पिन तरंग आवृत्तियों का चयनात्मक प्रसार हो सकेगा। [[भूतल मैग्नन पोलरिटोन|सतह मैग्नॉन-पोलरिटोन]] देखें।
+एक मैग्नेटिक क्रिस्टल वैकल्पिक चुंबकीय गुणों के साथ एक चुंबकीय [[मेटामेट्री|मेटामटेरियल]] है। पारंपरिक मेटामटेरियल्स की तरह, उनके गुण सीधे उनके बैंडसंरचना या संरचना के बजाय ज्यामितीय संरचना से उत्पन्न होते हैं। छोटी स्थानिक असमानताएँ एक प्रभावी स्थूल व्यवहार का निर्माण करती हैं, जिसके कारण प्रकृति में आसानी से नहीं पाए जाने वाले गुण होते हैं। वैकल्पिक पारगम्यता या संतृप्ति चुंबकीयकरण जैसे मापदंडों को वैकल्पिक करके, सामग्री में 'मैग्नोनिक' [[ ऊर्जा अंतराल |ऊर्जा अंतराल]] को अनुकूल बनाने की संभावना मौजूद है। इस बैंडगैप के आकार को ट्यून करके, बैंडगैप को पार करने में सक्षम केवल स्पिन तरंग विधि ही माध्यम के माध्यम से प्रचार करने में सक्षम होगी, जिससे कुछ स्पिन तरंग आवृत्तियों का चयनात्मक प्रसार हो सकेगा। [[भूतल मैग्नन पोलरिटोन|सतह मैग्नॉन-पोलरिटोन]] देखें।
 == सिद्धांत ==
 स्पिन तरंगें चुंबकीय माध्यम में [[ लौह |लौह-चुंबकीय]] और [[एंटीफेरोमैग्नेट|प्रतिलौह-चुंबकीय]] जैसे चुंबकीय क्रम के साथ अग्रेषित कर सकती हैं। [[आकर्षण संस्कार|चुंबकत्व की अग्रगमन]] आवृत्तियाँ सामग्री और उसके चुंबकीय मापदंडों पर निर्भर करती हैं, सामान्य रूप से अग्रगमन आवृत्तियाँ 1-100 GHz से माइक्रोवेव में होती हैं, विशेष सामग्री में विनिमय अनुनाद भी कई THz तक आवृत्तियों को देख सकते हैं। यह उच्च अग्रगमन आवृत्ति एनालॉग और डिजिटल सिग्नल प्रसंस्करण के लिए नई संभावनाएं खोलती है।
-कुछ किमी प्रति सेकंड के क्रम में स्पिन तरंगों का स्वयं [[समूह वेग]] होता है। एक चुंबकीय सामग्री में स्पिन तरंगों की नमी भी स्पिन लहर के आयाम को दूरी के साथ क्षय करने का कारण बनती है, जिसका अर्थ है कि स्पिन तरंगों को स्वतंत्र रूप से प्रसार करने वाली दूरी यात्रा कर सकती है, आमतौर पर केवल यह 10 माइक्रोन होती है। लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण (एलएलजी समीकरण) में गिल्बर्ट डंपिंग स्थिरांक द्वारा डायनेमिक मैग्नेटिसेशन की भिगोना घटना के लिए हिसाब लगाया जाता है, ऊर्जा हानि तंत्र को पूरी तरह से समझा नहीं गया है, लेकिन मैग्नॉन-मैग्नॉन [[बिखरने|प्रकीर्णन]], मैग्नॉन-[[फोनन]] प्रकीर्णन और एड़ी धाराओं के कारण होने वाले नुकसान से सूक्ष्म रूप से उत्पन्न होने के लिए जाना जाता है। [[लैंडौ-लिफ्शिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण]] चुंबकीयकरण के लिए '[[गति का समीकरण]]' है। अनुप्रयुक्त पूर्वाग्रह क्षेत्र, प्रतिरूप के विनिमय, अनिसोट्रॉपी और द्विध्रुवीय क्षेत्रों जैसे चुंबकीय प्रणालियों के सभी गुणों को एक 'प्रभावी' चुंबकीय क्षेत्र के संदर्भ में वर्णित किया गया है जो लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण में प्रवेश करता है। चुंबकीय प्रणालियों में अवमन्दन का अध्ययन एक सतत आधुनिक शोध विषय है। LL समीकरण 1935 में लैंडौ और लाइफशिट्ज द्वारा चुंबकीयकरण की पूर्ववर्ती गति को मॉडल करने के लिए पेश किया गया था। <math>\mathbf{M}</math> एक प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र के साथ एक ठोस में <math>\mathbf{H}_\mathrm{eff}</math> और अवमन्दन के साथ।<ref>{{citation|authorlink1=Lev Landau|authorlink2=Evgeny Lifshitz|first1=L.D. |last1=Landau|first2= E.M.|last2= Lifshitz|title= Theory of the dispersion of magnetic permeability in ferromagnetic bodies|journal= Phys. Z. Sowjetunion|volume= 8, 153 |year=1935}}</ref> बाद में, गिल्बर्ट ने अवमंदन शब्द को संशोधित किया, जो छोटे अवमंदन की सीमा में समान परिणाम देता है। एलएलजी समीकरण है,
+कुछ किमी प्रति सेकंड के क्रम में स्पिन तरंगों का स्वयं [[समूह वेग]] होता है। एक चुंबकीय सामग्री में स्पिन तरंगों की नमी भी स्पिन लहर के आयाम को दूरी के साथ क्षय करने का कारण बनती है, जिसका अर्थ है कि स्पिन तरंगों को स्वतंत्र रूप से प्रसार करने वाली दूरी यात्रा कर सकती है, आमतौर पर केवल यह 10 माइक्रोन होती है। लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण (एलएलजी समीकरण) में गिल्बर्ट डंपिंग स्थिरांक द्वारा गतिशील मैग्नेटिसेशन की भिगोना घटना के लिए हिसाब लगाया जाता है, ऊर्जा हानि तंत्र को पूरी तरह से समझा नहीं गया है, लेकिन मैग्नॉन-मैग्नॉन [[बिखरने|प्रकीर्णन]], मैग्नॉन-[[फोनन]] प्रकीर्णन और एड़ी धाराओं के कारण होने वाले नुकसान से सूक्ष्म रूप से उत्पन्न होने के लिए जाना जाता है। [[लैंडौ-लिफ्शिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण]] चुंबकीयकरण के लिए '[[गति का समीकरण]]' है। अनुप्रयुक्त पूर्वाग्रह क्षेत्र, प्रतिरूप के विनिमय, अनिसोट्रॉपी और द्विध्रुवीय क्षेत्रों जैसे चुंबकीय प्रणालियों के सभी गुणों को एक 'प्रभावी' चुंबकीय क्षेत्र के संदर्भ में वर्णित किया गया है जो लैंडौ-लाइफशिट्ज-गिल्बर्ट समीकरण में प्रवेश करता है। चुंबकीय प्रणालियों में अवमन्दन का अध्ययन एक सतत आधुनिक शोध विषय है। LL समीकरण 1935 में लैंडौ और लाइफशिट्ज द्वारा चुंबकीयकरण की पूर्ववर्ती गति को मॉडल करने के लिए पेश किया गया था। <math>\mathbf{M}</math> एक प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र के साथ एक ठोस में <math>\mathbf{H}_\mathrm{eff}</math> और अवमन्दन के साथ।<ref>{{citation|authorlink1=Lev Landau|authorlink2=Evgeny Lifshitz|first1=L.D. |last1=Landau|first2= E.M.|last2= Lifshitz|title= Theory of the dispersion of magnetic permeability in ferromagnetic bodies|journal= Phys. Z. Sowjetunion|volume= 8, 153 |year=1935}}</ref> बाद में, गिल्बर्ट ने अवमंदन शब्द को संशोधित किया, जो छोटे अवमंदन की सीमा में समान परिणाम देता है। एलएलजी समीकरण है,
 :<math>\frac{\partial \textbf m}{\partial t}\, =\, -\gamma \,\textbf m\times \textbf{H}_{\mathrm{eff}}\, +\, \alpha\,\textbf m\times\frac{\partial \textbf m}{\partial t}\,.\qquad </math>
@@ Line 15: / Line 15: @@
 चुंबकत्व में अनुसंधान, अवशिष्ट आधुनिक विज्ञान की तरह, सैद्धांतिक और प्रायोगिक दृष्टिकोणों के सहजीवन के साथ किया जाता है। दोनों दृष्टिकोण हाथ से जाते हैं, प्रयोग सिद्धांत की भविष्यवाणियों का परीक्षण करते हैं और सिद्धांत नए प्रयोगों की व्याख्या और भविष्यवाणियां प्रदान करता है। सैद्धांतिक पक्ष संख्यात्मक मॉडलिंग और अनुकरण पर केंद्रित है, तथाकथित [[ सूक्ष्म चुंबकीय |सूक्ष्मचुंबकीय]] मॉडलिंग। ओओएमएमएफ या एनएमएजी जैसे कार्यक्रम सूक्ष्म चुंबकीय समाधानकर्ता हैं जो उचित सीमा शर्तों के साथ एलएलजी समीकरण को संख्यात्मक रूप से हल करते हैं।<ref>{{cite journal|last1=Di|first1=K.|last2=Feng|first2=S. X.|last3=Piramanayagam|first3=S. N.|last4=Zhang|first4=V. L.|last5=Lim|first5=H. S.|last6=Ng|first6=S. C.|last7=Kuok|first7=M. H.|title=सिंथेटिक एंटीफेरोमैग्नेटिक कपलिंग के माध्यम से मैग्नेटिक क्रिस्टल में स्पिन-वेव गैर-पारस्परिकता में वृद्धि|journal=Scientific Reports|date=7 May 2015|volume=5|pages=10153|doi=10.1038/srep10153|pmid=25950082|pmc=4423564|bibcode=2015NatSR...510153D}}</ref> अनुकरण की शुरुआत से पहले, प्रतिरूप के चुंबकीय पैरामीटर और प्रारंभिक आधारभूत चुंबकीयकरण और पूर्वाग्रह क्षेत्र विवरण बताए गए हैं।<ref>{{cite journal|last1=Ma|first1=F. S.|last2=Lim|first2=H. S.|last3=Wang|first3=Z. K.|last4=Piramanayagam|first4=S. N.|last5=Ng|first5=S. C.|last6=Kuok|first6=M. H.|title=बायोकंपोनेंट मैग्नेटिक क्रिस्टल वेवगाइड्स में स्पिन वेव प्रोपेगेशन का सूक्ष्म चुंबकीय अध्ययन|journal=Applied Physics Letters|date=2011|volume=98|issue=15|pages=153107|doi=10.1063/1.3579531|bibcode=2011ApPhL..98o3107M}}</ref>
 == प्रयोग ==
-प्रायोगिक रूप से, चुंबकीय परिघटनाओं का अध्ययन करने के लिए कई तकनीकें उपस्थिता हैं, जिनमें से प्रत्येक की अपनी सीमाएं और लाभ हैं।{{citation needed|date=September 2016}} प्रायोगिक तकनीकों को [[ समय क्षेत्र |समय-डोमेन]] (ऑप्टिकल और क्षेत्र पंप टीआर-एमओकेई), क्षेत्र-डोमेन ([[फेरोमैग्नेटिक रेजोनेंस|लोहचुंबकीय अऩुनाद]] (एफएमआर)) और [[ आवृत्ति डोमेन ]] तकनीक (ब्रिलॉइन लाइट स्कैटरिंग (बीएलएस), सदिश जालक्रम एनालाइजर - लोहचुंबकीय अऩुनाद) के रूप में पहचाना जा सकता है। समय-डोमेन तकनीकें प्रतिरूप के ध्रुवीकरण प्रतिक्रिया को रिकॉर्ड करके अप्रत्यक्ष रूप से चुंबकीयकरण के अस्थायी विकास का पता लगाने की अनुमति देती हैं। तथाकथित 'केर' रोटेशन द्वारा चुंबकीयकरण का अनुमान लगाया जा सकता है। एफएमआर जैसी क्षेत्र-डोमेन तकनीक CW माइक्रोवेव क्षेत्र के साथ मैग्नेटाइजेशन को तुरन्त प्रभावित करती है। प्रतिरूप के माध्यम से माइक्रोवेव विकिरण के अवशोषण को मापने के द्वारा, एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र प्रसर्पित हो गया है, प्रतिरूप में चुंबकीय अनुनादों के बारे में जानकारी प्रदान करता है। महत्वपूर्ण बात यह है कि जिस आवृत्ति पर चुंबकीयकरण पूर्ववर्ती होता है वह क्रियान्वित चुंबकीय क्षेत्र की ताकत पर निर्भर करता है। जैसे-जैसे बाहरी क्षेत्र की ताकत बढ़ती है, वैसे-वैसे पुरस्सरण आवृत्ति भी बढ़ती जाती है। वीएनए-एफएमआर जैसी आवृत्ति-डोमेन तकनीकें, आरएफ करंट द्वारा उत्तेजना के कारण चुंबकीय प्रतिक्रिया की जांच करती हैं, करंट की आवृत्ति गीगाहर्ट्ज रेंज के माध्यम से प्रसर्पित होती है और या तो प्रेषित या परावर्तित धारा के आयाम को मापा जा सकता है।
+प्रायोगिक रूप से, चुंबकीय परिघटनाओं का अध्ययन करने के लिए कई तकनीकें उपस्थिता हैं, जिनमें से प्रत्येक की अपनी सीमाएं और लाभ हैं।{{citation needed|date=September 2016}} प्रायोगिक तकनीकों को [[ समय क्षेत्र |समय-डोमेन]] (ऑप्टिकल और क्षेत्र पंप टीआर-एमओकेई), क्षेत्र-डोमेन ([[फेरोमैग्नेटिक रेजोनेंस|लोहचुंबकीय अऩुनाद]] (एफएमआर)) और [[ आवृत्ति डोमेन ]] तकनीक (ब्रिलॉइन लाइट स्कैटरिंग (बीएलएस), सदिश जालक्रम एनालाइजर - लोहचुंबकीय अऩुनाद) के रूप में पहचाना जा सकता है। समय-डोमेन तकनीकें प्रतिरूप के ध्रुवीकरण प्रतिक्रिया को रिकॉर्ड करके अप्रत्यक्ष रूप से चुंबकीयकरण के अस्थायी विकास का पता लगाने की अनुमति देती हैं। तथाकथित 'केर' घूर्णन द्वारा चुंबकीयकरण का अनुमान लगाया जा सकता है। एफएमआर जैसी क्षेत्र-डोमेन तकनीक CW माइक्रोवेव क्षेत्र के साथ मैग्नेटाइजेशन को तुरन्त प्रभावित करती है। प्रतिरूप के माध्यम से माइक्रोवेव विकिरण के अवशोषण को मापने के द्वारा, एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र प्रसर्पित हो गया है, प्रतिरूप में चुंबकीय अनुनादों के बारे में जानकारी प्रदान करता है। महत्वपूर्ण बात यह है कि जिस आवृत्ति पर चुंबकीयकरण पूर्ववर्ती होता है वह क्रियान्वित चुंबकीय क्षेत्र की ताकत पर निर्भर करता है। जैसे-जैसे बाहरी क्षेत्र की ताकत बढ़ती है, वैसे-वैसे पुरस्सरण आवृत्ति भी बढ़ती जाती है। वीएनए-एफएमआर जैसी आवृत्ति-डोमेन तकनीकें, आरएफ करंट द्वारा उत्तेजना के कारण चुंबकीय प्रतिक्रिया की जांच करती हैं, करंट की आवृत्ति गीगाहर्ट्ज रेंज के माध्यम से प्रसर्पित होती है और या तो प्रेषित या परावर्तित धारा के आयाम को मापा जा सकता है।
-आधुनिक [[अल्ट्राफास्ट लेजर]] टाइम-डोमेन तकनीकों के लिए फेमटोसेकंड (एफएस) टेम्पोरल रिज़ॉल्यूशन की अनुमति देते हैं, ऐसे उपकरण अब प्रयोगशाला वातावरण में मानक हैं।{{citation needed|date=September 2016}} [[मैग्नेटो-ऑप्टिक केर प्रभाव]] के आधार पर, TR-MOKE एक पंप-जांच तकनीक है जहां एक स्पंदित लेजर स्रोत दो अलग-अलग लेजर बीम के साथ प्रतिरूप को रोशन करता है। 'पंप' बीम को नमूना को संतुलन से उत्तेजित करने या परेशान करने के लिए डिज़ाइन किया गया है, यह नमूना सामग्री के भीतर अत्यधिक गैर-संतुलन स्थितियों को बनाने के लिए डिज़ाइन किया गया है, जो इलेक्ट्रॉन को उत्तेजित करता है, और इसके बाद फोनन और स्पिन सिस्टम। उच्च ऊर्जा पर स्पिन-वेव राज्य उत्तेजित होते हैं और बाद में अपने विश्राम पथ के दौरान निचले स्तर के राज्यों को आबाद करते हैं। एक बहुत कमजोर बीम जिसे 'प्रोब' बीम कहा जाता है, को चुंबकीय सामग्री की सतह पर पंप बीम के साथ स्थानिक रूप से ओवरलैप किया जाता है। प्रोब बीम को डिले लाइन के साथ पास किया जाता है, जो प्रोब पाथ की लंबाई बढ़ाने का एक यांत्रिक तरीका है। जांच पथ की लंबाई बढ़ने से, यह पंप बीम के संबंध में विलंबित हो जाता है और बाद में नमूना सतह पर आता है। प्रयोग में विलंब दूरी को बदलकर समय-संकल्प बनाया जाता है। जैसे ही विलंब रेखा की स्थिति में कदम रखा जाता है, परावर्तित बीम गुणों को मापा जाता है। मापा गया केर रोटेशन डायनेमिक मैग्नेटिसेशन के समानुपाती होता है क्योंकि स्पिन-वेव्स मीडिया में फैलती हैं। टेम्पोरल रिज़ॉल्यूशन केवल लेज़र पल्स की टेम्पोरल चौड़ाई द्वारा सीमित होता है। यह अल्ट्राफास्ट ऑप्टिक्स को एक स्थानीय स्पिन-वेव उत्तेजना के साथ जोड़ने और मैग्नेटिक मेटामेट्रीज़, [[ photomagnics ]] में मुक्त पहचान से संपर्क करने की अनुमति देता है।<ref>{{cite journal|last1=Lenk|first1=B.|last2=Ulrichs|first2=H.|last3=Garbs|first3=F.|last4=Münzenberg|first4=M.|title=मैग्नोनिक्स के बिल्डिंग ब्लॉक्स|journal=Physics Reports|date=October 2011|volume=507|issue=4–5|pages=107–136|doi=10.1016/j.physrep.2011.06.003|arxiv=1101.0479|bibcode=2011PhR...507..107L|s2cid=118632825 }}</ref><ref>{{cite journal|last=Nikitov|first=Sergey|author2=Tailhades, Tsai|title=Spin waves in periodic magnetic structures—magnonic crystals|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials|date=3 November 2001|volume=236|issue=3|pages=320–330|doi=10.1016/S0304-8853(01)00470-X|bibcode = 2001JMMM..236..320N }}</ref>
+आधुनिक [[अल्ट्राफास्ट लेजर]] समय-डोमेन तकनीकों के लिए फेमटोसेकंड (एफएस) अस्थायी समाधान की अनुमति देते हैं, ऐसे उपकरण अब प्रयोगशाला वातावरण में मानक हैं।{{citation needed|date=September 2016}} [[मैग्नेटो-ऑप्टिक केर प्रभाव]] के आधार पर, टी.आर.-मोक एक पंप-जांच तकनीक है जहां एक स्पंदित लेजर स्रोत दो अलग-अलग लेजर बीम के साथ प्रतिरूप को रोशन करता है। 'पंप' बीम को प्रतिरूप को संतुलन से उत्तेजित करने या विचलित करने के लिए अभिकल्पित किया गया है, यह प्रतिरूप सामग्री के भीतर अत्यधिक गैर-संतुलन की स्थिति बनाने, इलेक्ट्रॉन को उत्तेजित करने, और बाद में फोनन और स्पिन प्रणाली को बनाने के लिए बहुत गहन अभिकल्पित किया गया है। उच्च ऊर्जा पर स्पिन-तरंग अवस्था उत्तेजित होती हैं और बाद में अपने विश्राम पथ के दौरान निचले स्तर की अवस्थाओ को प्रचलित करती हैं। एक बहुत कमजोर बीम जिसे 'प्रोब' बीम कहा जाता है, को चुंबकीय सामग्री की सतह पर पंप बीम के साथ स्थानिक रूप से ओवरलैप किया जाता है। प्रोब बीम को विलंब रेखा के साथ पास किया जाता है, जो प्रोब मार्ग की लंबाई बढ़ाने का एक यांत्रिक उपाय है। जांच पथ की लंबाई बढ़ने से, यह पंप बीम के संबंध में विलंबित हो जाता है और बाद में प्रतिरूप सतह पर आता है। प्रयोग में विलंब दूरी को बदलकर समय-संकल्प बनाया जाता है। जैसे ही विलंब रेखा की स्थिति में कदम रखा जाता है, परावर्तित बीम गुणों को मापा जाता है। मापा गया केर घूर्णन गतिशील मैग्नेटिसेशन के समानुपाती होता है क्योंकि स्पिन-तरंग माध्यम में फैलती हैं। टेम्पोरल रिज़ॉल्यूशन केवल लेज़र पल्स की टेम्पोरल चौड़ाई द्वारा सीमित होता है। यह अत्यंत-तेज प्रकाशिकी को एक स्थानीय स्पिन-तरंग उत्तेजना के साथ जोड़ने और मैग्नेटिक मेटामटेरियल्स, [[ photomagnics |फोटोमैग्नोनिक्स]] में मुक्त पहचान से संपर्क करने की अनुमति देता है।<ref>{{cite journal|last1=Lenk|first1=B.|last2=Ulrichs|first2=H.|last3=Garbs|first3=F.|last4=Münzenberg|first4=M.|title=मैग्नोनिक्स के बिल्डिंग ब्लॉक्स|journal=Physics Reports|date=October 2011|volume=507|issue=4–5|pages=107–136|doi=10.1016/j.physrep.2011.06.003|arxiv=1101.0479|bibcode=2011PhR...507..107L|s2cid=118632825 }}</ref><ref>{{cite journal|last=Nikitov|first=Sergey|author2=Tailhades, Tsai|title=Spin waves in periodic magnetic structures—magnonic crystals|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials|date=3 November 2001|volume=236|issue=3|pages=320–330|doi=10.1016/S0304-8853(01)00470-X|bibcode = 2001JMMM..236..320N }}</ref>
 ==संदर्भ==
 {{Reflist}}

Anonymous

Search

मैग्नोनिक्स: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Revision as of 13:18, 31 May 2023

Contents

सिद्धांत

प्रयोग

संदर्भ

बाहरी संबंध

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

Anonymous

Search

मैग्नोनिक्स: Difference between revisions

Revision as of 13:18, 31 May 2023

सिद्धांत

प्रयोग

संदर्भ

बाहरी संबंध

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Categories