फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक

गणित में, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक प्रक्षेप्य हिल्बर्ट समिष्ट पर काहलर मीट्रिक है, जो कि समष्टि प्रक्षेप्य समिष्ट CPⁿ पर है।हर्मिटियन रूप से संपन्न। इस मीट्रिक (गणित) का वर्णन मूल रूप से 1904 और 1905 में गुइडो फ़ुबिनी और एडवर्ड द्वारा अध्ययन किया गया था।

(सदिश समिष्ट ) Cⁿ⁺¹ में हर्मिटियन रूप GL(n+1,C) में एकात्मक उपसमूह U(n+1) को परिभाषित करता है। फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक को ऐसी U(n+1) कार्रवाई के अधीन अपरिवर्तनीयता द्वारा समरूपता (समग्र स्केलिंग) तक निर्धारित किया जाता है; इस प्रकार यह सजातीय समिष्ट है। फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक से सुसज्जित, 'CPⁿ सममित समिष्ट है। मीट्रिक पर विशेष सामान्यीकरण अनुप्रयोग पर निर्भर करता है। रीमैनियन ज्यामिति में, कोई सामान्यीकरण का उपयोग करता है जिससे फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक केवल n-क्षेत्र पर मानक मीट्रिक से संबंधित हो|(2n+1)-क्षेत्र। बीजगणितीय ज्यामिति में, कोई CPⁿ को हॉज मैनिफ़ोल्ड बनाते हुए सामान्यीकरण का उपयोग करता है।

निर्माण

इस प्रकार से फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक समष्टि प्रक्षेप्य समिष्ट के कोटिएंट समिष्ट (टोपोलॉजी) निर्माण में स्वाभाविक रूप से उत्पन्न होता है।

अतः विशेष रूप से, कोई CPⁿ को Cⁿ⁺¹ में सभी समष्टि रेखाओं से युक्त समिष्ट के रूप में परिभाषित कर सकता है, अर्थात, प्रत्येक बिंदु के सभी समष्टि गुणकों को एक साथ जोड़ने वाले तुल्यता संबंध द्वारा Cⁿ⁺¹\{0} का भागफल है। यह गुणक समूह C^* = C \ {0} के विकर्ण समूह क्रिया (गणित) द्वारा भागफल से सहमत है:

$\mathbf {CP} ^{n}=\left\{\mathbf {Z} =[Z_{0},Z_{1},\ldots ,Z_{n}]\in {\mathbf {C} }^{n+1}\setminus \{0\}\,\right\}/\{\mathbf {Z} \sim c\mathbf {Z} ,c\in \mathbf {C} ^{*}\}.$

चूंकि यह भागफल Cⁿ⁺¹\{0} को आधार समिष्ट CPⁿ पर एक समष्टि रेखा बंडल के रूप में प्राप्त करता है। (वास्तव में यह CPⁿ पर तथाकथित टॉटोलॉजिकल बंडल है।) इस प्रकार CPⁿ के एक बिंदु को (n+1)-ट्यूपल्स [Z₀,...,Z_n] मॉड्यूलो नॉनजीरो समष्टि रीस्केलिंग के समतुल्य वर्ग के साथ पहचाना जाता है; अतः Z_i को बिंदु के सजातीय निर्देशांक कहा जाता है।

इसके अतिरिक्त , कोई इस भागफल मानचित्रण को दो चरणों में प्राप्त कर सकता है: चूँकि गैर-शून्य समष्टि अदिश z = R e^iθ द्वारा गुणा करना को विशिष्ट रूप से मापांक R द्वारा फैलाव की संरचना के रूप में विचार किया जा सकता है जिसके पश्चात कोण $\theta$ द्वारा मूल के बारे में वामावर्त प्रवणता होता है , भागफल मानचित्रण Cⁿ⁺¹ → CPⁿ दो टुकड़ों में विभाजित किया जाता है।

$\mathbf {C} ^{n+1}\setminus \{0\}{\stackrel {(a)}{\longrightarrow }}S^{2n+1}{\stackrel {(b)}{\longrightarrow }}\mathbf {CP} ^{n}$

जहां चरण (a) R ∈ R⁺ के लिए फैलाव Z ~ RZ द्वारा एक भागफल है, जो की धनात्मक वास्तविक संख्याओं का गुणक समूह है, और चरण (b) घूर्णन Z ~ e^iθZ द्वारा एक भागफल है।

इस प्रकार से (a) में भागफल का परिणाम समीकरण |Z|² = |Z₀|² + ... + |Z_n|² = 1 द्वारा परिभाषित वास्तविक हाइपरस्फेयर S²ⁿ⁺¹ है। (b) में भागफल CPⁿ = S²ⁿ⁺¹/S¹, को प्राप्त करता है, जहां S¹ घूर्णन के समूह का प्रतिनिधित्व करता है। इस भागफल को स्पष्ट रूप से प्रसिद्ध हॉफ फ़िब्रेशन S¹ → S²ⁿ⁺¹ → CPⁿ, द्वारा प्राप्त किया जाता है, जिसके तंतु $S^{2n+1}$ उच्च वृत्तों में से हैं.

मीट्रिक भागफल के रूप में

किन्तु जब भागफल रीमैनियन मैनिफोल्ड (या सामान्य रूप से मीट्रिक समिष्ट) से लिया जाता है, तो यह सुनिश्चित करने के लिए ध्यान रखा जाना चाहिए कि भागफल समिष्ट रीमैनियन मीट्रिक से संपन्न है जो की सही प्रकार से परिभाषित है। इस प्रकार से उदाहरण के लिए, यदि कोई समूह G रीमैनियन मैनिफोल्ड (X,g) पर कार्य करता है, तो कक्षा समिष्ट X/G के लिए प्रेरित मीट्रिक प्राप्त करने के लिए, $g$ को G-कक्षाओं के साथ इस अर्थ में स्थिर होना चाहिए कि किसी भी गुण h ∈ G और वेक्टर फ़ील्ड $X,Y$ की जोड़ी के लिए हमारे पास g(Xh,Yh) = g(X,Y) होना चाहिए।

'cⁿ⁺¹' पर मानक हर्मिटियन मीट्रिक द्वारा मानक आधार पर दिया गया है

$ds^{2}=d\mathbf {Z} \otimes d{\bar {\mathbf {Z} }}=dZ_{0}\otimes d{\bar {Z}}_{0}+\cdots +dZ_{n}\otimes d{\bar {Z}}_{n}$

जिसकी प्राप्ति R²ⁿ⁺² पर मानक यूक्लिडियन मीट्रिक है. यह मीट्रिक 'C^*' की विकर्ण कार्रवाई के अधीन अपरिवर्तनीय नहीं है, इसलिए हम इसे सीधे भागफल में CPⁿ तक पहुंचाने में असमर्थ हैं. चूंकि , यह मीट्रिक S¹= U(1) की विकर्ण क्रिया के अधीन अपरिवर्तनीय है, जो की घूर्णनों का समूह है। इसलिए, चरण (a) पूर्ण होने के पश्चात उपरोक्त निर्माण में चरण (b) संभव है।

इस प्रकार से फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक भागफल CPⁿ = S²ⁿ⁺¹/S¹,पर प्रेरित मीट्रिक है जहाँ $S^{2n+1}$ यूनिट हाइपरस्फीयर के लिए मानक यूक्लिडियन मीट्रिक के प्रतिबंध द्वारा उस पर संपन्न तथाकथित चक्रवत मीट्रिक प्रदान करता है।

समिष्टीय एफ़िन निर्देशांक में

सजातीय निर्देशांक [Z₀:...:Z_n] के साथ CPⁿ में एक बिंदु के अनुरूप, n निर्देशांक (z₁,...,z_n) का एक अद्वितीय समुच्चय है जैसे कि

$[Z_{0}:\dots :Z_{n}]\sim [1,z_{1},\dots ,z_{n}],$

इस प्रकार से निःसंदेह Z₀ ≠ 0; विशेष रूप से, z_j = Z_j/Z₀. (z₁,...,z_n) समन्वय पैच U₀ = {Z₀ ≠ 0} में CPⁿ के लिए एक एफ़िन निर्देशांक समन्वय प्रणाली बनाता है। कोई भी किसी भी समन्वय पैच U_i = {Z_i ≠ 0} में स्पष्ट तरीके से Zi द्वारा विभाजित करके एफ़िन समन्वय प्रणाली विकसित कर सकता है। n+1 समन्वय पैच U_i CPⁿ को कवर करता है, और U_i पर एफ़िन निर्देशांक (z₁,...,z_n) के संदर्भ में मीट्रिक को स्पष्ट रूप से देना संभव है। समन्वय व्युत्पन्न सीपीn के होलोमोर्फिक स्पर्शरेखा बंडल के एक फ्रेम $\{\partial _{1},\ldots ,\partial _{n}\}$ को परिभाषित करते हैं, जिसके संदर्भ में फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक में हर्मिटियन घटक होते हैं

$g_{i{\bar {j}}}=h(\partial _{i},{\bar {\partial }}_{j})={\frac {\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)\delta _{i{\bar {j}}}-{\bar {z}}_{i}z_{j}}{\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)^{2}}}.$

जहाँ |z|²= |z₁|² + ...+ |z_n|². अर्थात , इस फ्रेम में फ़ुबिनी-अध्ययन मेट्रिक का हर्मिटियन आव्यूह है

${\bigl [}g_{i{\bar {j}}}{\bigr ]}={\frac {1}{\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)^{2}}}\left[{\begin{array}{cccc}1+|\mathbf {z} |^{2}-|z_{1}|^{2}&-{\bar {z}}_{1}z_{2}&\cdots &-{\bar {z}}_{1}z_{n}\\-{\bar {z}}_{2}z_{1}&1+|\mathbf {z} |^{2}-|z_{2}|^{2}&\cdots &-{\bar {z}}_{2}z_{n}\\\vdots &\vdots &\ddots &\vdots \\-{\bar {z}}_{n}z_{1}&-{\bar {z}}_{n}z_{2}&\cdots &1+|\mathbf {z} |^{2}-|z_{n}|^{2}\end{array}}\right]$

ध्यान दें कि प्रत्येक आव्यूह गुण एकात्मक-अपरिवर्तनीय है: विकर्ण क्रिया $\mathbf {z} \mapsto e^{i\theta }\mathbf {z}$ इस आव्यूह को अपरिवर्तित छोड़ देंगे.

इस प्रकार से तदनुसार, रेखा गुण द्वारा दिया गया है

${\begin{aligned}ds^{2}&=g_{i{\bar {j}}}\,dz^{i}\,d{\bar {z}}^{j}\\[4pt]&={\frac {\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)|d\mathbf {z} |^{2}-({\bar {\mathbf {z} }}\cdot d\mathbf {z} )(\mathbf {z} \cdot d{\bar {\mathbf {z} }})}{\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)^{2}}}\\[4pt]&={\frac {(1+z_{i}{\bar {z}}^{i})\,dz_{j}\,d{\bar {z}}^{j}-{\bar {z}}^{j}z_{i}\,dz_{j}\,d{\bar {z}}^{i}}{\left(1+z_{i}{\bar {z}}^{i}\right)^{2}}}.\end{aligned}}$

इस अंतिम अभिव्यक्ति में, योग सम्मेलन का उपयोग लैटिन सूचकांकों i,j का योग करने के लिए किया जाता है जो 1 से n तक की सीमा में होते हैं।

मीट्रिक को निम्नलिखित काहलर क्षमता से प्राप्त किया जा सकता है:

$K=\ln(1+z_{i}{\bar {z}}^{i})=\ln(1+\delta _{i{\bar {j}}}z^{i}{\bar {z}}^{j})$

जहाँ:

$g_{i{\bar {j}}}=K_{i{\bar {j}}}={\frac {\partial ^{2}}{\partial z^{i}\,\partial {\bar {z}}^{j}}}K$

सजातीय निर्देशांक का उपयोग करना

सजातीय निर्देशांक के अंकन में अभिव्यक्ति भी संभव है, जिसका उपयोग सामान्यतः बीजगणितीय ज्यामिति की प्रक्षेप्य किस्मों का वर्णन करने के उपयोग लिए किया जाता है: Z = [Z₀:...:Z_n]. औपचारिक रूप से, इसमें सम्मिलित अभिव्यक्तियों की उपयुक्त व्याख्या के अधीन, किसी के पास है

${\begin{aligned}ds^{2}&={\frac {|\mathbf {Z} |^{2}|d\mathbf {Z} |^{2}-({\bar {\mathbf {Z} }}\cdot d\mathbf {Z} )(\mathbf {Z} \cdot d{\bar {\mathbf {Z} }})}{|\mathbf {Z} |^{4}}}\\&={\frac {Z_{\alpha }{\bar {Z}}^{\alpha }dZ_{\beta }d{\bar {Z}}^{\beta }-{\bar {Z}}^{\alpha }Z_{\beta }dZ_{\alpha }d{\bar {Z}}^{\beta }}{\left(Z_{\alpha }{\bar {Z}}^{\alpha }\right)^{2}}}\\&={\frac {2Z_{[\alpha }\,dZ_{\beta ]}{\bar {Z}}^{[\alpha }\,{\overline {dZ}}^{\beta ]}}{\left(Z_{\alpha }{\bar {Z}}^{\alpha }\right)^{2}}}.\end{aligned}}$

यहां योग सम्मेलन का उपयोग ग्रीक सूचकांकों α β को 0 से n तक के योग के लिए किया जाता है, और अंतिम समानता में टेंसर के प्रवणता भाग के लिए मानक संकेतन का उपयोग किया जाता है:

$Z_{[\alpha }W_{\beta ]}={\frac {1}{2}}\left(Z_{\alpha }W_{\beta }-Z_{\beta }W_{\alpha }\right).$

चूंकि, ds² के लिए यह अभिव्यक्ति स्पष्ट रूप से टॉटोलॉजिकल बंडल Cⁿ⁺¹\{0} के कुल समिष्ट पर एक टेंसर को परिभाषित करती है। इसे CPⁿ के टॉटोलॉजिकल बंडल के होलोमोर्फिक सेक्शन σ के साथ वापस पुनरुक्तात्मक CPⁿ पर एक टेंसर के रूप में सही प्रकार से समझा जाना चाहिए। अतः यह सत्यापित करना शेष है कि पुलबैक का मूल्य अनुभाग की विकल्प से स्वतंत्र है: यह प्रत्यक्ष गणना द्वारा किया जा सकता है।

इस प्रकार से मीट्रिक का काहलर रूप है

$\omega ={\frac {i}{2}}\partial {\bar {\partial }}\log |\mathbf {Z} |^{2}$

जहां $\partial ,{\bar {\partial }}$ डॉल्बॉल्ट संचालक हैं।

इसका पुलबैक स्पष्ट रूप से होलोमोर्फिक अनुभाग की विकल्प से स्वतंत्र है। मात्रा लॉग|Z|² CPⁿ का काहलर विभव (जिसे कभी-कभी काहलर अदिश भी कहा जाता है) है.

ब्रा-केट में निर्देशांक संकेतन

इस प्रकार से संदर्भ मात्रा में, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक को ब्यूर्स मीट्रिक के रूप में भी जाना जाता है। चूंकि , ब्यूर्स मेट्रिक को सामान्यतः मिश्रित अवस्था (भौतिकी) के अंकन में परिभाषित किया गया है, जबकि नीचे दी गई व्याख्या शुद्ध अवस्था के संदर्भ में लिखी गई है। मीट्रिक का वास्तविक भाग फिशर सूचना मीट्रिक (चार गुना) है।

अतः फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक सामान्यतः संदर्भ मात्रा में उपयोग किए जाने वाले ब्रा-केट नोटेशन का उपयोग करके लिखा जा सकता है। इस अंकन को ऊपर दिए गए सजातीय निर्देशांक के साथ स्पष्ट रूप से समान करने के लिए, जहाँ:

$\vert \psi \rangle =\sum _{k=0}^{n}Z_{k}\vert e_{k}\rangle =[Z_{0}:Z_{1}:\ldots :Z_{n}]$

जहाँ $\{\vert e_{k}\rangle \}$ हिल्बर्ट समिष्ट के लिए ऑर्थोनॉर्मल आधार सदिश का समुच्चय है $Z_{k}$ सम्मिश्र संख्याएँ हैं, और $Z_{\alpha }=[Z_{0}:Z_{1}:\ldots :Z_{n}]$ प्रक्षेप्य समिष्ट में बिंदु के लिए मानक संकेतन है $\mathbb {C} P^{n}$ सजातीय निर्देशांक में. फिर, दो अंक दिए $\vert \psi \rangle =Z_{\alpha }$ और $\vert \varphi \rangle =W_{\alpha }$ अंतरिक्ष में, उनके मध्य की दूरी (एक जियोडेसिक की लंबाई) है

$\gamma (\psi ,\varphi )=\arccos {\sqrt {\frac {\langle \psi \vert \varphi \rangle \;\langle \varphi \vert \psi \rangle }{\langle \psi \vert \psi \rangle \;\langle \varphi \vert \varphi \rangle }}}$

या, समकक्ष, प्रक्षेप्य विविधता संकेतन में,

$\gamma (\psi ,\varphi )=\gamma (Z,W)=\arccos {\sqrt {\frac {Z_{\alpha }{\bar {W}}^{\alpha }\;W_{\beta }{\bar {Z}}^{\beta }}{Z_{\alpha }{\bar {Z}}^{\alpha }\;W_{\beta }{\bar {W}}^{\beta }}}}.$

जहाँ ${\bar {Z}}^{\alpha }$, $Z_{\alpha }$का समष्टि संयुग्म है . इस प्रकार से सभी में $\langle \psi \vert \psi \rangle$ अनुस्मारक है कि $\vert \psi \rangle$ और इसी तरह $\vert \varphi \rangle$ इकाई लंबाई तक सामान्यीकृत नहीं किया गया; इस प्रकार सामान्यीकरण को जहाँ स्पष्ट किया गया है। हिल्बर्ट समिष्ट में, मीट्रिक को दो सदिश के मध्य के कोण के रूप में किन्तु नगण्य रूप से व्याख्या किया जा सकता है; इस प्रकार इसे कभी-कभी संदर्भ कोण भी कहा जाता है। कोण वास्तविक-मूल्यवान है, और 0 से $\pi /2$ चलता है .

इस मीट्रिक का अतिसूक्ष्म रूप शीघ्रता से प्राप्त किया जा सकता है $\varphi =\psi +\delta \psi$, या समकक्ष, $W_{\alpha }=Z_{\alpha }+dZ_{\alpha }$ प्राप्त करने के लिए

$ds^{2}={\frac {\langle \delta \psi \vert \delta \psi \rangle }{\langle \psi \vert \psi \rangle }}-{\frac {\langle \delta \psi \vert \psi \rangle \;\langle \psi \vert \delta \psi \rangle }{{\langle \psi \vert \psi \rangle }^{2}}}.$

अतः संदर्भ मात्रा के संदर्भ में, CP¹ को बलोच क्षेत्र कहा जाता है; फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक संदर्भ मात्रा के ज्यामितिकरण के लिए प्राकृतिक मीट्रिक (गणित) है। संदर्भ विशेषक और बेरी चरण प्रभाव सहित संदर्भ मात्रा के अधिकांश अपूर्व व्यवहार को फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक की प्रमुखता के लिए उत्तरदायी ठहराया जा सकता है।

n = 1 स्तिथि

जब n = 1 होता है, तो त्रिविम प्रक्षेपण द्वारा दी गई भिन्नता $S^{2}\cong \mathbb {CP} ^{1}$ होती है। यह "विशेष" हॉपफ फ़िब्रेशन S¹ → S³ → S² की ओर ले जाता है। जब फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक को CP¹ पर निर्देशांक में लिखा जाता है, तो वास्तविक स्पर्शरेखा बंडल पर इसका प्रतिबंध S² पर त्रिज्या 1/2 (और गॉसियन वक्रता 4) के सामान्य "व्रत मीट्रिक" की अभिव्यक्ति उत्पन्न करता है।

अर्थात्, यदि z = x + iy रीमैन क्षेत्र 'CP¹ ' पर मानक एफ़िन समन्वय चार्ट है और x = r cos θ, y = r sin θ 'C' पर ध्रुवीय निर्देशांक हैं, तो नियमित गणना से पता चलता है

$ds^{2}={\frac {\operatorname {Re} (dz\otimes d{\bar {z}})}{\left(1+|\mathbf {z} |^{2}\right)^{2}}}={\frac {dx^{2}+dy^{2}}{\left(1+r^{2}\right)^{2}}}={\frac {1}{4}}(d\varphi ^{2}+\sin ^{2}\varphi \,d\theta ^{2})={\frac {1}{4}}\,ds_{us}^{2}$

जहाँ $ds_{us}^{2}$ इकाई 2-चक्रवते पर चक्रवत मीट्रिक है। जहाँ φ, θ S² पर गणितज्ञ के चक्रवताकार निर्देशांक हैंस्टीरियोग्राफ़िक प्रक्षेपण r tan(φ/2) = 1, tan θ = y/x से आते हैं। (अनेक भौतिकी संदर्भ φ और θ की भूमिकाओं को आपस में परिवर्तन कर देते हैं।)

काहलर रूप है

$K={\frac {i}{2}}{\frac {dz\wedge d{\bar {z}}}{\left(1+z{\bar {z}}\right)^{2}}}={\frac {dx\wedge dy}{\left(1+x^{2}+y^{2}\right)^{2}}}$

वियरबीन्स $e^{1}=dx/(1+r^{2})$ और $e^{2}=dy/(1+r^{2})$ के रूप में चयन करना , काहलर रूप को सरल बनाता है

$K=e^{1}\wedge e^{2}$

हॉज सितारा को काहलर रूप में लगाने से, प्राप्त होता है

$*K=1$

इसका तात्पर्य यह है कि K हार्मोनिक रूप है।

n = 2 स्तिथि

समष्टि प्रक्षेप्य तल 'CP² ' पर फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक को गुरुत्वाकर्षण पल, इंस्टेंटन के गुरुत्वाकर्षण एनलॉग के रूप में प्रस्तावित किया गया है । प्रत्येक बार उपयुक्त वास्तविक 4D निर्देशांक स्थापित हो जाने पर मीट्रिक, संबंध रूप और वक्रता की गणना सरलता से की जाती है। लिखना वास्तविक कार्टेशियन निर्देशांक के लिए $(x,y,z,t)$, लिखते हुए, कोई व्यक्ति 4-चक्रवते (चतुर्धातुक प्रक्षेप्य रेखा) पर ध्रुवीय निर्देशांक को एक-रूप में परिभाषित करता है

${\begin{aligned}r\,dr&=+x\,dx+y\,dy+z\,dz+t\,dt\\r^{2}\sigma _{1}&=-t\,dx-z\,dy+y\,dz+x\,dt\\r^{2}\sigma _{2}&=+z\,dx-t\,dy-x\,dz+y\,dt\\r^{2}\sigma _{3}&=-y\,dx+x\,dy-t\,dz+z\,dt\end{aligned}}$

$\sigma _{1},\sigma _{2},\sigma _{3}$ h> ली समूह $SU(2)=S^{3}$ पर मानक बाएँ-अपरिवर्तनीय एक-रूप समन्वय फ़्रेम हैं ; अर्थात् वे $d\sigma _{i}=2\sigma _{j}\wedge \sigma _{k}$ आज्ञापालन करते हैं के लिए $i,j,k=1,2,3$ का पालन करते हैं.

संबंधित समिष्टीय एफ़िन निर्देशांक $z_{1}=x+iy$ हैं और $z_{2}=z+it$ फिर प्रदान करें:

${\begin{aligned}z_{1}{\bar {z}}_{1}+z_{2}{\bar {z}}_{2}&=r^{2}=x^{2}+y^{2}+z^{2}+t^{2}\\dz_{1}\,d{\bar {z}}_{1}+dz_{2}\,d{\bar {z}}_{2}&=dr^{2}+r^{2}(\sigma _{1}^{2}+\sigma _{2}^{2}+\sigma _{3}^{2})\\\left({\bar {z}}_{1}\,dz_{1}+{\bar {z}}_{2}\,dz_{2}\right)^{2}&=r^{2}\left(dr^{2}+r^{2}\sigma _{3}^{2}\right)\end{aligned}}$

सामान्य संक्षिप्ताक्षरों के साथ $dr^{2}=dr\otimes dr$ और $\sigma _{k}^{2}=\sigma _{k}\otimes \sigma _{k}$. दर्शाया गया है,

पहले दिए गए अभिव्यक्ति से प्रारंभ होने वाला रेखा गुण , द्वारा दिया गया है

${\begin{aligned}ds^{2}&={\frac {dz_{j}\,d{\bar {z}}^{j}}{1+z_{i}{\bar {z}}^{i}}}-{\frac {{\bar {z}}^{j}z_{i}\,dz_{j}\,d{\bar {z}}^{i}}{(1+z_{i}{\bar {z}}^{i})^{2}}}\\[5pt]&={\frac {dr^{2}+r^{2}(\sigma _{1}^{2}+\sigma _{2}^{2}+\sigma _{3}^{2})}{1+r^{2}}}-{\frac {r^{2}\left(dr^{2}+r^{2}\sigma _{3}^{2}\right)}{\left(1+r^{2}\right)^{2}}}\\[4pt]&={\frac {dr^{2}+r^{2}\sigma _{3}^{2}}{\left(1+r^{2}\right)^{2}}}+{\frac {r^{2}\left(\sigma _{1}^{2}+\sigma _{2}^{2}\right)}{1+r^{2}}}\end{aligned}}$

विएर्बिन्स को अंतिम अभिव्यक्ति से शीघ्र पढ़ा जा सकता है:

${\begin{aligned}e^{0}={\frac {dr}{1+r^{2}}}&&&e^{3}={\frac {r\sigma _{3}}{1+r^{2}}}\\[5pt]e^{1}={\frac {r\sigma _{1}}{\sqrt {1+r^{2}}}}&&&e^{2}={\frac {r\sigma _{2}}{\sqrt {1+r^{2}}}}\end{aligned}}$

अर्थात्, विएरबीन समन्वय प्रणाली में, रोमन-अक्षर सबस्क्रिप्ट का उपयोग करते हुए, मीट्रिक टेंसर यूक्लिडियन है:

$ds^{2}=\delta _{ab}e^{a}\otimes e^{b}=e^{0}\otimes e^{0}+e^{1}\otimes e^{1}+e^{2}\otimes e^{2}+e^{3}\otimes e^{3}.$

इस प्रकार से वायरबीन को देखते हुए, स्पिन संबंध की गणना की जा सकती है; लेवी-सिविटा स्पिन संबंध अद्वितीय संबंध है जो मरोड़ रूप है | मरोड़ मुक्त और सहसंयोजक स्थिरांक, अर्थात्, यह एक-रूप $\omega _{\;\;b}^{a}$ है जो संयोजन स्थिति को स्वीकृत करता है

$de^{a}+\omega _{\;\;b}^{a}\wedge e^{b}=0$

और सहसंयोजक रूप से स्थिर है, जो स्पिन संबंध के लिए, इसका तात्पर्य है कि यह विएर्बिन इंडेक्स में एंटीसिमेट्रिक है:

$\omega _{ab}=-\omega _{ba}$

इस प्रकार से उपरोक्त को सरलता से हल किया जा सकता है; प्राप्त होता है

${\begin{aligned}\omega _{\;\;1}^{0}&=-\omega _{\;\;3}^{2}=-{\frac {e^{1}}{r}}\\\omega _{\;\;2}^{0}&=-\omega _{\;\;1}^{3}=-{\frac {e^{2}}{r}}\\\omega _{\;\;3}^{0}&={\frac {r^{2}-1}{r}}e^{3}\quad \quad \omega _{\;\;2}^{1}={\frac {1+2r^{2}}{r}}e^{3}\\\end{aligned}}$

रीमैन वक्रता टेंसर वक्रता 2-रूप को इस प्रकार परिभाषित किया गया है

$R_{\;\,b}^{a}=d\omega _{\;\,b}^{a}+\omega _{\;c}^{a}\wedge \omega _{\;\,b}^{c}$

और स्थिर है:

${\begin{aligned}R_{01}&=-R_{23}=e^{0}\wedge e^{1}-e^{2}\wedge e^{3}\\R_{02}&=-R_{31}=e^{0}\wedge e^{2}-e^{3}\wedge e^{1}\\R_{03}&=4e^{0}\wedge e^{3}+2e^{1}\wedge e^{2}\\R_{12}&=2e^{0}\wedge e^{3}+4e^{1}\wedge e^{2}\end{aligned}}$

वीरबीन इंडेक्स में रिक्की टेंसर द्वारा दिया गया है

$\operatorname {Ric} _{\;\;c}^{a}=R_{\;\,bcd}^{a}\delta ^{bd}$

जहां वक्रता 2-रूप को चार-घटक टेंसर के रूप में विस्तारित किया गया था:

$R_{\;\,b}^{a}={\frac {1}{2}}R_{\;\,bcd}^{a}e^{c}\wedge e^{d}$

परिणामी रिक्की टेंसर स्थिर है

$\operatorname {Ric} _{ab}=6\delta _{ab}$

जिससे परिणामी आइंस्टीन समीकरण

$\operatorname {Ric} _{ab}-{\frac {1}{2}}\delta _{ab}R+\Lambda \delta _{ab}=0$

ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक $\Lambda =6$ से हल किया जा सकता है.

सामान्य रूप से फ़ुबिनी-अध्ययन आव्युह के लिए वेइल टेंसर दिया जाता है

$W_{abcd}=R_{abcd}-2\left(\delta _{ac}\delta _{bd}-\delta _{ad}\delta _{bc}\right)$

जहाँ n = 2 स्तिथि के लिए, दो-रूप है:

$W_{ab}={\frac {1}{2}}W_{abcd}e^{c}\wedge e^{d}$

स्व-द्वैत हैं:

${\begin{aligned}W_{01}&=W_{23}=-e^{0}\wedge e^{1}-e^{2}\wedge e^{3}\\W_{02}&=W_{31}=-e^{0}\wedge e^{2}-e^{3}\wedge e^{1}\\W_{03}&=W_{12}=2e^{0}\wedge e^{3}+2e^{1}\wedge e^{2}\end{aligned}}$

वक्रता गुण

इस प्रकार से n = 1 विशेष स्तिथि में, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक में निरंतर अनुभागीय वक्रता होती है, जो 2-चक्रवते के चक्रवत मीट्रिक के साथ समतुल्यता के अनुसार 4 के समान होती है (जिसे त्रिज्या R दिया जाता है, इसमें अनुभागीय वक्रता $1/R^{2}$ होती है। चूंकि , n > 1 के लिए, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक में निरंतर वक्रता नहीं होती है। इसके अनुभागीय वक्रता को समीकरण द्वारा दिया जाता है।

$K(\sigma )=1+3\langle JX,Y\rangle ^{2}$

जहाँ $\{X,Y\}\in T_{p}\mathbf {CP} ^{n}$ 2-प्लेन σ,  T'CP' का ऑर्थोनॉर्मल आधार है, J: → TCPⁿ → TCPⁿ पर रैखिक समष्टि संरचना है, और $\langle \cdot ,\cdot \rangle$ फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक है।

इस प्रकार से सूत्र का परिणाम यह है कि अनुभागीय वक्रता सभी 2-तल $\sigma$ के लिए $1\leq K(\sigma )\leq 4$ को संतुष्ट करती है। अधिकतम अनुभागीय वक्रता (4) एक होलोमोर्फिक 2-तल पर प्राप्त की जाती है - एक जिसके लिए J(σ) ⊂ σ - जबकि न्यूनतम अनुभागीय वक्रता (1) 2-तल पर प्राप्त की जाती है जिसके लिए J(σ) σ के लिए ओर्थोगोनल है। इस कारण से, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक को प्रायः 4 के समान "निरंतर होलोमोर्फिक अनुभागीय वक्रता" कहलाता है।

इससे 'CPⁿ ' प्राप्त किया जाता है (गैर-कठोर) क्वार्टर-पिंच क्षेत्र प्रमेय; प्रसिद्ध प्रमेय से पता चलता है कि कड़ाई से चौथाई-चुटकी से जुड़ा हुआ n-मैनिफोल्ड चक्रवते के लिए होमियोमोर्फिक होना चाहिए।

फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक भी आइंस्टीन मीट्रिक है जिसमें यह अपने स्वयं के रिक्की टेंसर के समानुपाती होता है: इसमें स्थिरांक $\Lambda$ उपस्तिथ होता है; जैसे कि सभी i,j के लिए हमारे पास होता है

$\operatorname {Ric} _{ij}=\Lambda g_{ij}.$

इसका तात्पर्य, अन्य तथ्य के अतिरिक्त, फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक रिक्की प्रवाह के अनुसार एक अदिश गुणक तक अपरिवर्तित रहता है। यह CPⁿ को सामान्य सापेक्षता के सिद्धांत के लिए भी अपरिहार्य बनाता है, जहां यह वैक्यूम आइंस्टीन क्षेत्र समीकरणों के लिए एक गैर-नगण्य समाधान के रूप में कार्य करता है।

विश्व संबंधी स्थिरांक CPⁿ के लिए $\Lambda$ समिष्ट के आयाम के संदर्भ में दिया गया है:

$\operatorname {Ric} _{ij}=2(n+1)g_{ij}.$

उत्पाद मीट्रिक

इस प्रकार से पृथक्करण की सामान्य धारणाएँ फ़ुबिनी-अध्ययन मीट्रिक के लिए प्रयुक्त होती हैं। अधिक स्पष्ट रूप से, मीट्रिक प्रक्षेप्य समिष्टों के प्राकृतिक उत्पाद, सेग्रे एम्बेडिंग पर अलग किया जा सकता है। अर्थात यदि $\vert \psi \rangle$ पृथक्करणीय अवस्था है, इसलिए इसे $\vert \psi \rangle =\vert \psi _{A}\rangle \otimes \vert \psi _{B}\rangle$ प्रकार लिखा जा सकता है , तब मीट्रिक उप-समिष्टों पर मीट्रिक का योग है:

$ds^{2}={ds_{A}}^{2}+{ds_{B}}^{2}$

जहाँ ${ds_{A}}^{2}$ और ${ds_{B}}^{2}$ उप-समिष्ट A और B पर क्रमशः आव्युह हैं।

संबंध और वक्रता

अतः तथ्य यह है कि मीट्रिक को काहलर क्षमता से प्राप्त किया जा सकता है, इसका तात्पर्य है कि क्रिस्टोफेल प्रतीकों और वक्रता टेंसर में बअत्यधिक समरूपताएं होती हैं, और उन्हें विशेष रूप से सरल रूप दिया जा सकता है: किन्तु क्रिस्टोफ़ेल प्रतीक, समिष्टीय एफ़िन निर्देशांक में, द्वारा दिए गए हैं

$\Gamma _{\;jk}^{i}=g^{i{\bar {m}}}{\frac {\partial g_{k{\bar {m}}}}{\partial z^{j}}}\qquad \Gamma _{\;{\bar {j}}{\bar {k}}}^{\bar {i}}=g^{{\bar {i}}m}{\frac {\partial g_{{\bar {k}}m}}{\partial {\bar {z}}^{\bar {j}}}}$

रीमैन टेंसर भी विशेष रूप से सरल है:

$R_{i{\bar {j}}k{\bar {l}}}=g^{i{\bar {m}}}{\frac {\partial \Gamma _{\;\;{\bar {j}}{\bar {l}}}^{\bar {m}}}{\partial z^{k}}}$

रिक्की टेंसर है

$R_{{\bar {i}}j}=R_{\;{\bar {i}}{\bar {k}}j}^{\bar {k}}=-{\frac {\partial \Gamma _{\;{\bar {i}}{\bar {k}}}^{\bar {k}}}{\partial z^{j}}}\qquad R_{i{\bar {j}}}=R_{\;ik{\bar {j}}}^{k}=-{\frac {\partial \Gamma _{\;ik}^{k}}{\partial {\bar {z}}^{\bar {j}}}}$

उच्चारण

विशेष रूप से देशी अंग्रेजी बोलने वालों द्वारा की जाने वाली सामान्य उच्चारण दोष यह मान लेना है कि अध्ययन का उच्चारण अध्ययन करने की क्रिया के समान ही किया जाता है। चूँकि यह वास्तव में जर्मन नाम है, अध्ययन में u का उच्चारण करने का सही तरीका फ़ुबिनी में u के समान है। इसके अतिरिक्त , अध्ययन में S का उच्चारण फिशर में श के रूप में किया जाता है। ध्वन्यात्मकता के संदर्भ में: ʃtuːdi.।

यह भी देखें

• गैर-रैखिक सिग्मा आदर्श
• कलुज़ा-क्लेन सिद्धांत
• अरकेलोव ऊंचाई

संदर्भ

• Besse, Arthur L. (1987), Einstein manifolds, Ergebnisse der Mathematik und ihrer Grenzgebiete (3) [Results in Mathematics and Related Areas (3)], vol. 10, Berlin, New York: Springer-Verlag, pp. xii+510, ISBN 978-3-540-15279-8
• Brody, D.C.; Hughston, L.P. (2001), "Geometric Quantum Mechanics", Journal of Geometry and Physics, 38 (1): 19–53, arXiv:quant-ph/9906086, Bibcode:2001JGP....38...19B, doi:10.1016/S0393-0440(00)00052-8, S2CID 17580350
• Griffiths, P.; Harris, J. (1994), Principles of Algebraic Geometry, Wiley Classics Library, Wiley Interscience, pp. 30–31, ISBN 0-471-05059-8
• Onishchik, A.L. (2001) [1994], "Fubini–Study metric", Encyclopedia of Mathematics, EMS Press.