प्लाज्मा स्थिरता: Difference between revisions

Revision as of 20:25, 7 June 2023

एक घाटी (दाएं) में आराम से एक गेंद नीचे की ओर वापस आ जाएगी यदि थोड़ा हिले, या परेशान हो, और इस प्रकार गतिशील रूप से स्थिर हो। एक पहाड़ी की चोटी पर (बाएं) अगर परेशान हो तो अपने आराम बिंदु से दूर हो जाएगा, और इस प्रकार गतिशील रूप से अस्थिर है। प्लाज़्मा में कई तंत्र होते हैं जो उन्हें कुछ शर्तों के तहत दूसरे समूह में गिरा देते हैं।

प्लाज्मा भौतिकी के अध्ययन में प्लाज्मा स्थिरता एक महत्वपूर्ण विचार है। जब प्लाज्मा (भौतिकी) युक्त एक प्रणाली यांत्रिक संतुलन पर होती है तो संभव है कि प्लाज्मा के कुछ हिस्से उस पर काम करने वाली छोटी परेशान करने वाली ताकतों से परेशान हो जाएं। सिस्टम की स्थिरता यह निर्धारित करती है कि गड़बड़ी बढ़ेगी, दोलन करेगी या नम हो जाएगी।

कई मामलों में, एक प्लाज्मा को द्रव के रूप में माना जा सकता है और इसकी स्थिरता का विश्लेषण मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स (एमएचडी) के साथ किया जाता है। एमएचडी सिद्धांत एक प्लाज्मा का सबसे सरल प्रतिनिधित्व है, इसलिए परमाणु संलयन, विशेष रूप से चुंबकीय संलयन ऊर्जा के लिए उपयोग किए जाने वाले स्थिर उपकरणों के लिए एमएचडी स्थिरता एक आवश्यकता है। हालाँकि, अन्य प्रकार की अस्थिरताएँ हैं, जैसे कि चुंबकीय दर्पणों और बीम वाले सिस्टम में वेग-अंतरिक्ष अस्थिरता। सिस्टम के दुर्लभ मामले भी हैं, उदा। क्षेत्र-उलट कॉन्फ़िगरेशन, एमएचडी द्वारा अस्थिर होने की भविष्यवाणी की गई है, लेकिन जो कि गतिज प्रभावों के कारण स्थिर होने के लिए मनाया जाता है।

प्लाज्मा अस्थिरता

प्लाज्मा अस्थिरता को दो सामान्य समूहों में विभाजित किया जा सकता है:

हाइड्रोडायनामिक अस्थिरता
काइनेटिक अस्थिरता।

प्लाज्मा अस्थिरता को भी विभिन्न तरीकों में वर्गीकृत किया जाता है (उदाहरण के लिए एक कण बीम के संदर्भ में):^[1]^[2]

प्रकार (अज़ीमुथल तरंग संख्या)	टिप्पणी	विवरण	रेडियल मोड	विवरण
m=0		सॉसेज अस्थिरता: बीम अक्ष के साथ दूरी के साथ बीम त्रिज्या के हार्मोनिक रूपांतर प्रदर्शित करता है	n=0	अक्षीय खोखलापन
			n=1	मानक सॉसेज
			n=2	अक्षीय बंचिंग
m=1		टेढ़ा, गुत्थी या नली अस्थिरता: बीम क्रॉस-सेक्शन के अनुप्रस्थ विस्थापन का प्रतिनिधित्व करता है, इसके द्रव्यमान के केंद्र की स्थिति के अलावा फॉर्म में या बीम विशेषताओं में बदलाव के बिना
m=2	फिलामेंटेशन मोड: विकास बीम के अलग-अलग तंतुओं में टूटने की ओर जाता है।	एक अण्डाकार क्रॉस-सेक्शन देता है
m=3		एक पियरफॉर्म (नाशपाती के आकार का) क्रॉस-सेक्शन देता है
m=4		चार आपस में जुड़े हेलिक्स से मिलकर बनता है

प्लाज्मा अस्थिरता की सूची

बुनमैन अस्थिरता,^[3]
- फ़ार्ले-ब्यूमैन अस्थिरता,^[4]^[5]
- जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता,^[6]^[7]
- सापेक्षतावादी बुनमैन अस्थिरता,^[8]
चेरेंकोव अस्थिरता ^[9]
संलयन अस्थिरता,^[10]
- गैर-रैखिक सहसंयोजन अस्थिरता
प्रवणिका अस्थिरता,
पतन अस्थिरता,
साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- ऐल्फवेन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- साइक्लोट्रॉन मेसर अस्थिरता,^[11]
- इलेक्ट्रॉन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- स्थिर वैद्युत आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- मैग्नेटो ध्वनिक साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- प्रोटॉन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- गैर-प्रतिध्वनि बीम-प्रकार साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- सापेक्षवादी आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
- व्हिस्लर साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
डायोकोट्रॉन अस्थिरता,^[12] (केल्विन-हेल्महोल्ट्ज़ अस्थिरता के समान | केल्विन-हेल्महोल्ट्ज़ द्रव अस्थिरता)।
विघटनकारी अस्थिरता (टोकमाक्स में)^[13]
दोहरी उत्सर्जन अस्थिरता,
- एज-स्थानीयकृत मोड,^[14]^[15]
- विस्फोटक अस्थिरता (या बैलूनिंग अस्थिरता),^[16]
दोहरी प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता,^[17]
प्रवाह अस्थिरता^[18] (उर्फ ड्रिफ्ट-वेव अस्थिरता,^[19] या सार्वभौमिक अस्थिरता^[20])
- कम संकर (बहाव) अस्थिरता (महत्वपूर्ण आयनीकरण वेग तंत्र में)
- चुंबकीय बहाव अस्थिरता,^[21]
- धीमी बहाव अस्थिरता
इलेक्ट्रोथर्मल अस्थिरता
फैन अस्थिरता,^[22]
फायरहोज अस्थिरता (ए.के.ए. नली अस्थिरता), गैलेक्टिक गतिशीलता में इसी तरह नामित फायरहोज अस्थिरता के साथ भ्रमित नहीं होना चाहिए
मछली अस्थिरता,
मुक्त इलेक्ट्रॉन मेसर अस्थिरता,
जाइरोट्रॉन अस्थिरता,
पेचदार (हेलिक्स) अस्थिरता,
जीन्स अस्थिरता,^[23]^[24]
चुंबकीय उछाल अस्थिरता
- इंटरचेंज अस्थिरता (उर्फ बांसुरी अस्थिरता),^[25]
- पार्कर अस्थिरता^[26] (उर्फ अंडुलर अस्थिरता या चुंबकीय रेले-टेलर अस्थिरता)
- मिश्रित अस्थिरता (उर्फ अर्ध-विनिमय अस्थिरता)
मैग्नेटोरोटेशनल अस्थिरता (अभिवृद्धि डिस्क में)
मैग्नेटोथर्मल अस्थिरता (लेजर-प्लाज्मा),^[27] * मॉड्यूलेशनल अस्थिरता
गैर-अबेलियन अस्थिरता,
जोड़ी-अस्थिरता सुपरनोवा#जोड़ी-अस्थिरता (सुपरनोवा में)
एंथोनी पेराट अस्थिरता (स्टैक्ड टॉरॉयड्स)
पिंच अस्थिरता (उर्फ बेनेट पिंच अस्थिरता),^[28]^[29]
- सॉसेज अस्थिरता (एम = 0)
- गुत्थी अस्थिरता (एम = 1)
  - पेचदार गुत्थी अस्थिरता (उर्फ पेचदार अस्थिरता)
रेले-टेलर अस्थिरता (आरटीआई, उर्फ गुरुत्वाकर्षण अस्थिरता)
घूर्णन अस्थिरता,^[30] * फाड़ मोड अस्थिरता (या प्रतिरोधी फाड़ अस्थिरता^[31])
दो-धारा अस्थिरता (उर्फ बीम-प्लाज्मा अस्थिरता, काउंटर-स्ट्रीमिंग अस्थिरता)
- बीम ध्वनिक अस्थिरता
- बम्प-ऑन-टेल अस्थिरता
- आयन बीम अस्थिरता
- कमजोर बीम अस्थिरता
वीबेल अस्थिरता
- क्रोमो-वीबेल अस्थिरता (यानी गैर-अबेलियन अस्थिरता)
- फिलामेंटेशन अस्थिरता (उर्फ बीम-वीबेल अस्थिरता),^[32]

एमएचडी अस्थिरता

बीटा (प्लाज्मा भौतिकी) चुंबकीय क्षेत्र की ताकत पर प्लाज्मा के दबाव का अनुपात है।

$\beta ={\frac {p}{p_{mag}}}={\frac {nk_{B}T}{(B^{2}/2\mu _{0})}}$ ^[33]

कॉम्पैक्ट, लागत प्रभावी चुंबकीय संलयन रिएक्टर के लिए उच्च बीटा पर एमएचडी स्थिरता महत्वपूर्ण है। संलयन शक्ति घनत्व मोटे तौर पर निरंतर चुंबकीय क्षेत्र में $\beta ^{2}$ के रूप में भिन्न होता है, या बाह्य रूप से संचालित प्लाज्मा वर्तमान के साथ कॉन्फ़िगरेशन में निरंतर बूटस्ट्रैप अंश पर $\beta _{N}^{4}$ के रूप में होता है। (यहाँ $\beta _{N}=\beta /(I/aB)$ सामान्यीकृत बीटा है।) कई मामलों में एमएचडी स्थिरता बीटा पर प्राथमिक सीमा का प्रतिनिधित्व करती है और इस प्रकार संलयन शक्ति घनत्व पर। एमएचडी स्थिरता भी कुछ चुंबकीय विन्यासों, ऊर्जा परिरोध और स्थिर-स्थिति संचालन के निर्माण और निरंतरता के मुद्दों से निकटता से जुड़ी हुई है। महत्वपूर्ण मुद्दों में विभिन्न प्रकार के प्लाज्मा कॉन्फ़िगरेशन के उपयोग के माध्यम से स्थिरता की सीमा को समझना और विस्तारित करना और उन सीमाओं के पास विश्वसनीय संचालन के लिए सक्रिय साधन विकसित करना सम्मिलित है। सटीक भविष्य कहनेवाला क्षमताओं की आवश्यकता होती है, जिसके लिए मौजूदा एमएचडी मॉडल में नए भौतिकी को सम्मिलित करने की आवश्यकता होगी। हालांकि चुंबकीय विन्यास की एक विस्तृत श्रृंखला मौजूद है, अंतर्निहित एमएचडी भौतिकी सभी के लिए सामान्य है। एक कॉन्फ़िगरेशन में प्राप्त एमएचडी स्थिरता की समझ विश्लेषणात्मक सिद्धांतों की पुष्टि करके, पूर्वानुमानित एमएचडी स्थिरता कोड के लिए बेंचमार्क प्रदान करके और सक्रिय नियंत्रण तकनीकों के विकास को आगे बढ़ाकर दूसरों को लाभान्वित कर सकती है।

चुंबकीय संलयन के लिए सबसे मौलिक और महत्वपूर्ण स्थिरता का मुद्दा यह है कि एमएचडी अस्थिरता प्रायः उच्च बीटा पर प्रदर्शन को सीमित करती है। ज्यादातर मामलों में महत्वपूर्ण अस्थिरताएं लंबी तरंग दैर्ध्य, वैश्विक मोड हैं, क्योंकि ऊर्जा की कमी या प्लाज्मा की समाप्ति के गंभीर क्षरण की उनकी क्षमता के कारण। कुछ महत्वपूर्ण उदाहरण जो कई चुंबकीय विन्यासों के लिए सामान्य हैं, आदर्श किंक मोड, प्रतिरोधक दीवार मोड और नियोक्लासिकल फाड़ मोड हैं। स्थिरता सीमाओं के उल्लंघन का एक संभावित परिणाम एक व्यवधान है, तापीय ऊर्जा का अचानक नुकसान प्रायः निर्वहन की समाप्ति के बाद होता है। मुख्य मुद्दे में संबंधित थर्मल और चुंबकीय तनाव सहित विभिन्न विन्यासों में बीटा सीमा की प्रकृति को समझना और सीमाओं से बचने या परिणामों को कम करने के तरीके खोजना सम्मिलित है। इस तरह की अस्थिरता को रोकने के लिए दृष्टिकोण की एक विस्तृत श्रृंखला जांच के अधीन है, जिसमें प्लाज्मा के विन्यास का अनुकूलन और इसके कारावास उपकरण, प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण और एमएचडी अस्थिरताओं का सक्रिय नियंत्रण सम्मिलित है।

आदर्श अस्थिरता

वर्तमान या दबाव प्रवणताओं द्वारा संचालित आदर्श एमएचडी अस्थिरता अधिकांश विन्यासों के लिए अंतिम परिचालन सीमा का प्रतिनिधित्व करती है। दीर्घ-तरंगदैर्घ्य किंक मोड और लघु-तरंगदैर्घ्य बैलूनिंग मोड सीमाएं आमतौर पर अच्छी तरह से समझी जाती हैं और सिद्धांत रूप में इससे बचा जा सकता है।

इंटरमीडिएट-वेवलेंथ मोड (उदाहरण के लिए टोकामक एज प्लास्मा में सामना किए गए एन ~ 5-10 मोड) स्थिरता गणनाओं की कम्प्यूटेशनल रूप से गहन प्रकृति के कारण कम अच्छी तरह से समझे जाते हैं। टोकामक के लिए व्यापक बीटा सीमा डेटाबेस आदर्श एमएचडी स्थिरता सीमा के अनुरूप है, उन मामलों के लिए बीटा में लगभग 10% के भीतर समझौता करना जहां प्लाज्मा के आंतरिक प्रोफाइल को सटीक रूप से मापा जाता है। यह अच्छा समझौता अन्य विन्यासों के लिए और प्रोटोटाइप फ्यूजन रिएक्टरों के डिजाइन में आदर्श स्थिरता गणनाओं में विश्वास प्रदान करता है।

प्रतिरोधी दीवार मोड

प्रतिरोधी दीवार मोड (आरडब्लूएम) प्लास्मा में विकसित होते हैं जिन्हें स्थिरता के लिए पूरी तरह से संचालन वाली दीवार की उपस्थिति की आवश्यकता होती है। कई चुंबकीय विन्यासों के लिए RWM स्थिरता एक प्रमुख मुद्दा है। टोकामक, तारकीय यंत्र, और अन्य विन्यासों में पास की दीवार के बिना मध्यम बीटा मान संभव हैं, लेकिन पास की संवाहक दीवार अधिकांश विन्यासों में आदर्श किंक मोड स्थिरता में काफी सुधार कर सकती है, जिसमें टोकामक, एसटी, उलट क्षेत्र पिंच (आरएफपी), स्फेरोमाक, सम्मिलित हैं। और संभवतः एफआरसी। उन्नत टोकामक और एसटी में, बड़े बूटस्ट्रैप अंश के साथ संचालन के लिए दीवार स्थिरीकरण महत्वपूर्ण है। स्फेरोमाक को लो-एम, एन टिल्ट और शिफ्ट मोड और संभवतः झुकने वाले मोड से बचने के लिए दीवार स्थिरीकरण की आवश्यकता होती है। हालांकि, एक गैर-आदर्श दीवार की उपस्थिति में, धीरे-धीरे बढ़ने वाला आरडब्ल्यूएम अस्थिर है। प्रतिरोधी दीवार मोड आरएफपी के लिए एक लंबे समय से चलने वाला मुद्दा रहा है, और हाल ही में टोकामक प्रयोगों में देखा गया है। RWM की भौतिकी को समझने और इसे स्थिर करने के साधनों को विकसित करने में प्रगति सीधे सभी चुंबकीय विन्यासों पर लागू हो सकती है। प्लाज्मा रोटेशन, इसके स्रोतों और सिंक, और आरडब्लूएम को स्थिर करने में इसकी भूमिका को समझना एक निकट से संबंधित मुद्दा है।

प्रतिरोधी अस्थिरता

प्रतिरोधी अस्थिरता सभी चुंबकीय विन्यासों के लिए एक मुद्दा है, क्योंकि शुरुआत आदर्श सीमा से नीचे बीटा मानों पर हो सकती है। एक मजबूत बूटस्ट्रैप करंट के साथ चुंबकीय विन्यास के लिए नियोक्लासिकल टियरिंग मोड्स (NTM) की स्थिरता एक प्रमुख मुद्दा है। एनटीएम एक मेटास्टेबल मोड है; कुछ प्लाज्मा विन्यासों में, "बीज द्वीप" द्वारा उत्पादित बूटस्ट्रैप करंट का पर्याप्त रूप से बड़ा विरूपण द्वीप के विकास में योगदान कर सकता है। एनटीएम पहले से ही कई टोकामक प्रयोगों में एक महत्वपूर्ण प्रदर्शन-सीमित कारक है, जिससे अवक्रमित कारावास या व्यवधान होता है। हालांकि बुनियादी तंत्र अच्छी तरह से स्थापित है, वर्तमान और भविष्य के उपकरणों में शुरुआत की भविष्यवाणी करने की क्षमता के लिए भिगोना तंत्र की बेहतर समझ की आवश्यकता होती है जो थ्रेसहोल्ड द्वीप आकार और मोड युग्मन का निर्धारण करती है जिसके द्वारा अन्य अस्थिरताएं (जैसे कि टोकामाक्स में सतीथ) कर सकते हैं बीज द्वीप उत्पन्न करें। प्रतिरोधक बैलूनिंग मोड, आदर्श बैलूनिंग के समान, लेकिन परिमित प्रतिरोधकता को ध्यान में रखते हुए, प्रतिरोधक अस्थिरता का एक और उदाहरण प्रदान करता है।

एमएचडी स्थिरता में सुधार के अवसर

कॉन्फ़िगरेशन

प्लाज़्मा का कॉन्फिगरेशन और इसके एकांतवास उपकरण एक मजबूत तरीके से एमएचडी स्थिरता में सुधार करने के अवसर का प्रतिनिधित्व करते हैं। आदर्श एमएचडी स्थिरता के लिए डिस्चार्ज शेपिंग और निम्न पहलू अनुपात के लाभों को टोकामक और STs में स्पष्ट रूप से प्रदर्शित किया गया है, और डीआईआईआईडी, अल्केटर सी-मॉड, राष्ट्रीय गोलाकार टोरस प्रयोग, और एमएपीएसटी जैसे प्रयोगों में इसकी जांच जारी रहेगी। राष्ट्रीय कॉम्पैक्ट तारकीय प्रयोग (प्रस्तावित) जैसे नए तारकीय प्रयोग इस भविष्यवाणी का परीक्षण करेंगे कि उचित रूप से डिज़ाइन किए गए पेचदार कॉइल के अतिरिक्त उच्च बीटा पर आदर्श किंक मोड को स्थिर कर सकते हैं, और एचएसएक्स में बैलूनिंग स्थिरता के निम्न-बीटा परीक्षण संभव हैं। नए एसटी प्रयोग भविष्यवाणियों का परीक्षण करने का अवसर प्रदान करते हैं कि एक कम पहलू अनुपात एक बड़े Pfirsch-Schlüter करंट से जुड़े एक बड़े स्थिर "ग्लासर प्रभाव" शब्द के माध्यम से नियोक्लासिकल सहित फाड़ने के तरीकों में स्थिरता में सुधार करता है। अर्ध-पेचदार और अर्ध-सर्वव्यापी तारकीय विन्यास में बूटस्ट्रैप वर्तमान को कम करके नियोक्लासिकल फाड़ मोड से बचा जा सकता है। बूटस्ट्रैप करंट और मैग्नेटिक शीयर के उपयुक्त सापेक्ष संकेतों के साथ नियोक्लासिकल टियरिंग मोड को भी स्थिर किया जाता है; यह भविष्यवाणी टोकामक के केंद्रीय नकारात्मक अपरूपण क्षेत्रों में एनटीएम की अनुपस्थिति द्वारा समर्थित है। तारकीय विन्यास जैसे प्रस्तावित एनसीएसएक्स, एक अर्ध-अक्षीय तारकीय तारकीय डिजाइन, एनटीएम को स्थिरता प्राप्त करने के लिए नकारात्मक चुंबकीय कतरनी और सकारात्मक बूटस्ट्रैप वर्तमान के साथ बनाया जा सकता है। एक प्रतिरोधी दीवार द्वारा किंक मोड स्थिरीकरण आरएफपी और टोकामक में प्रदर्शित किया गया है, और एसटी (एनएसटीएक्स) और स्फेरोमाक्स (एसएसपीएक्स) सहित अन्य विन्यासों में जांच की जाएगी। बहने वाली तरल लिथियम दीवार द्वारा प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर करने के लिए एक नया प्रस्ताव और मूल्यांकन की आवश्यकता है।

आंतरिक संरचना

प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण एमएचडी अस्थिरताओं से अधिक सक्रिय परिहार की अनुमति देता है। उचित वर्तमान घनत्व प्रोफ़ाइल को बनाए रखना, उदाहरण के लिए, फाड़ मोड में स्थिरता बनाए रखने में मदद कर सकता है। बाहरी हीटिंग और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ दबाव और वर्तमान घनत्व प्रोफाइल का ओपन-लूप अनुकूलन कई उपकरणों में नियमित रूप से उपयोग किया जाता है। स्थानीय ताप और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ बेहतर नैदानिक माप, अब उपलब्ध हो रहे हैं, निकट भविष्य में आंतरिक प्रोफाइल के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण की अनुमति देंगे। अधिकांश बड़े टोकामकों (संयुक्त यूरोपीय टोरस, JT-60U, डीआईआईआईडी, सी-मॉड, और एएसडीईएक्स-U) में आरएफ हीटिंग और करंट ड्राइव का उपयोग करते हुए इस तरह का काम शुरू या योजनाबद्ध है। प्रोफ़ाइल डेटा का रीयल-टाइम विश्लेषण जैसे MSE वर्तमान प्रोफ़ाइल मापन और स्थिरता सीमाओं की रीयल-टाइम पहचान प्रोफ़ाइल नियंत्रण के आवश्यक घटक हैं। मजबूत प्लाज़्मा रोटेशन प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर कर सकता है, जैसा कि टोकामक प्रयोगों में दिखाया गया है, और प्रतिरोधी मोड को स्थिर करने के लिए घूर्णी कतरनी की भी भविष्यवाणी की जाती है। इन भविष्यवाणियों का परीक्षण करने के अवसर एसटी, स्फेरोमैक, और एफआरसी जैसे विन्यासों द्वारा प्रदान किए जाते हैं, जिनमें एक बड़ा प्राकृतिक डायमैग्नेटिक रोटेशन होता है, साथ ही तटस्थ बीम इंजेक्शन द्वारा संचालित रोटेशन वाले टोकामक भी होते हैं। इलेक्ट्रिक टोकामक प्रयोग का उद्देश्य एक बहुत बड़ा संचालित घुमाव है, जो अल्फवेनिक शासनों के निकट है जहां आदर्श स्थिरता भी प्रभावित हो सकती है। पर्याप्त प्लाज्मा रोटेशन को बनाए रखना, और रोटेशन को भिगोने में आरडब्ल्यूएम की संभावित भूमिका, महत्वपूर्ण मुद्दे हैं जिनकी इन प्रयोगों में जांच की जा सकती है।

प्रतिक्रिया नियंत्रण

एमएचडी अस्थिरताओं के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण को "निष्क्रिय" स्थिरता सीमा से परे संचालन की अनुमति देनी चाहिए। तर्कसंगत सतह पर स्थानीयकृत आरएफ वर्तमान ड्राइव को नवशास्त्रीय फाड़ मोड द्वीपों को कम करने या समाप्त करने की भविष्यवाणी की जाती है। एएसडीईएक्सयू और COMPASS-D में प्रयोग आशाजनक परिणामों के साथ शुरू हो गए हैं, और डीआईआईआईडी में अगले वर्ष के लिए योजना बनाई गई है। सामान्यीकृत प्लाज्मा स्थितियों में ऐसी तकनीक के नियमित उपयोग के लिए अस्थिर मोड और उसके रेडियल स्थान की वास्तविक समय पहचान की आवश्यकता होगी। यदि प्रतिरोधक दीवार मोड को स्थिर करने के लिए आवश्यक प्लाज्मा रोटेशन को बनाए नहीं रखा जा सकता है, तो बाहरी कॉइल्स के साथ प्रतिक्रिया स्थिरीकरण की आवश्यकता होगी। डीआईआईआई-डी और एचबीटी-ईपी में फीडबैक प्रयोग शुरू हो गए हैं, और आरएफपी और अन्य कॉन्फ़िगरेशन के लिए फीडबैक नियंत्रण का पता लगाया जाना चाहिए। इन सक्रिय नियंत्रण तकनीकों की भौतिकी समझ विन्यासों के बीच सीधे लागू होगी।^{[clarification needed]}

व्यवधान शमन

एमएचडी स्थिरता में सुधार के लिए ऊपर जिन तकनीकों पर चर्चा की गई है, वे व्यवधानों से बचने के प्रमुख साधन हैं। हालाँकि, यदि ये तकनीकें अस्थिरता को नहीं रोकती हैं, तो व्यवधान के प्रभाव को विभिन्न तकनीकों द्वारा कम किया जा सकता है। JT-60U में प्रयोगों ने ऊर्ध्वाधर स्थिरता के लिए तटस्थ बिंदु पर संचालन के माध्यम से विद्युत चुम्बकीय तनाव में कमी का प्रदर्शन किया है। टोकामक प्रयोगों में एक बड़े गैस पफ या एक अशुद्धता गोली के इंजेक्शन द्वारा प्लाज्मा ऊर्जा को पूर्व-खाली हटाने का प्रदर्शन किया गया है, और सी-मॉड, जेटी-60यू, एएसडीईएक्स-यू, और डीआईआईआई-डी में चल रहे प्रयोग समझ में सुधार करेंगे। और भविष्य कहनेवाला क्षमता। हीलियम के क्रायोजेनिक तरल जेट एक अन्य प्रस्तावित तकनीक है, जिसकी आवश्यकता बड़े उपकरणों के लिए हो सकती है। टोकामक के लिए विकसित न्यूनीकरण तकनीक सीधे अन्य विन्यासों पर लागू होगी।

यह भी देखें

संदर्भ

↑ Gsponer, Andre (2004-09-29). "खुली हवा और बाह्य-अंतरिक्ष प्लास्मा में उच्च-तीव्रता वाले उच्च-ऊर्जा कण बीम प्रसार का भौतिकी". arXiv:physics/0409157.
↑ Zohuri, Bahman (2017-02-23). चुंबकीय बंधन संलयन चालित थर्मोन्यूक्लियर ऊर्जा (in English). Springer. ISBN 9783319511771.
↑ Buneman, O., "Instability, Turbulence, and Conductivity in Current-Carrying Plasma" (1958) Physical Review Letters, vol. 1, Issue 1, pp. 8-9
↑ Farley, D. T. (1963). "आयनमंडल में अनियमितताओं के स्रोत के रूप में दो-धारा प्लाज्मा अस्थिरता". Physical Review Letters. 10 (7): 279–282. Bibcode:1963PhRvL..10..279F. doi:10.1103/PhysRevLett.10.279.
↑ Buneman, O. (1963). "इलेक्ट्रॉन धाराओं द्वारा क्षेत्र संरेखित ध्वनि तरंगों का उत्तेजन". Physical Review Letters. 10 (7): 285–287. Bibcode:1963PhRvL..10..285B. doi:10.1103/PhysRevLett.10.285.
↑ Meuris, Peter; Verheest, Frank; Lakhina, G.S. (1997). "धूल भरे प्लाज़्मा में सामान्यीकृत जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता पर धूल के बड़े पैमाने पर वितरण का प्रभाव". Planetary and Space Science. 45 (4): 449–454. Bibcode:1997P&SS...45..449M. doi:10.1016/s0032-0633(96)00155-9. ISSN 0032-0633.
↑ Pandey, B P; Lakhina, G S (1998). "धूल भरे प्लाज़्मा में जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता". Pramana (in English). 50 (2): 191–204. Bibcode:1998Prama..50..191P. doi:10.1007/bf02847529. ISSN 0304-4289. S2CID 119658085.
↑ Albright, B. J.; Yin, L.; Bowers, Kevin J.; Hegelich, B. M.; Flippo, K. A.; Kwan, T. J. T.; Fernández, J. C. (2007). "लेजर ब्रेकआउट आफ्टरबर्नर में सापेक्षवादी बुनमैन अस्थिरता". Physics of Plasmas (in English). 14 (9): 094502. Bibcode:2007PhPl...14i4502A. doi:10.1063/1.2768933. ISSN 1070-664X.
↑ Kho, T. H.; Lin, A. T., "Cyclotron-Cherenkov and Cherenkov instabilities" (1990) IEEE Transactions on Plasma Science (ISSN 0093-3813), vol. 18, June 1990, p. 513-517
↑ Finn, J. M.; Kaw, P. K. (1977). "चुंबकीय द्वीपों की सहसंयोजी अस्थिरता" (PDF). Physics of Fluids (in English). 20 (1): 72. Bibcode:1977PhFl...20...72F. doi:10.1063/1.861709. ISSN 0031-9171. OSTI 7364034. Archived (PDF) from the original on 2022-10-09.
↑ Sprangle, P.; Chu, K. R.; Drobot, A. T.; Granatstein, V. L. (1977). "साइक्लोट्रॉन मेसर अस्थिरता का सिद्धांत". 1977 2nd International Topical Conference on Electron Beam Research Technology. 2: 703–716.
↑ Uhm, H. S.; Siambis, J. G., "Diocotron instability of a relativistic hollow electron beam" (1979) Physics of Fluids, vol. 22, Dec. 1979, p. 2377-2381.
↑ B. Kadomtsev, B (1975-09-30). "टोकामक में विघटनकारी अस्थिरता पर". Soviet Journal of Plasma Physics. 1: 710–715.
↑ 11 November, 2003, BBC News: Solar flare 'reproduced' in lab
↑ Connor, J. W. (1998). "एज-स्थानीयकृत मोड - भौतिकी और सिद्धांत". Plasma Physics and Controlled Fusion (in English). 40 (5): 531–542. Bibcode:1998PPCF...40..531C. doi:10.1088/0741-3335/40/5/002. ISSN 0741-3335. S2CID 250851791.
↑ Cowley, Steven C.; Wilson, Howard; Hurricane, Omar; Fong, Bryan (2003). "Explosive instabilities: from solar flares to edge localized modes in tokamaks". Plasma Physics and Controlled Fusion (in English). 45 (12A): A31. Bibcode:2003PPCF...45A..31C. doi:10.1088/0741-3335/45/12A/003. ISSN 0741-3335. S2CID 250824453.
↑ Benáček, J.; Karlický, M. (2018). "सौर ज़ेबरा उत्सर्जन के स्रोत के रूप में डबल प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता". Astronomy & Astrophysics (in English). 611 (60): A60. arXiv:1711.04281. Bibcode:2018A&A...611A..60B. doi:10.1051/0004-6361/201731424. ISSN 0004-6361. S2CID 119402131.
↑ Rutherford, P. H. (1968). "सामान्य चुंबकीय क्षेत्र विन्यास में बहाव अस्थिरता". Physics of Fluids (in English). 11 (3): 569. Bibcode:1968PhFl...11..569R. doi:10.1063/1.1691954. ISSN 0031-9171.
↑ Rosenberg, M.; Merlino, R. L. (2013). "Drift instability in a positive ion–negative ion plasma". Journal of Plasma Physics (in English). 79 (5): 949–952. Bibcode:2013JPlPh..79..949R. doi:10.1017/S0022377813000858. ISSN 0022-3778. S2CID 85520731.
↑ Goldston, R. J. (1995). प्लाज्मा भौतिकी का परिचय. Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-. Bristol, UK: Institute of Physics Pub. ISBN 978-0750303255. OCLC 33079555.
↑ Pogutse, O. P. (1968). "टक्कर रहित प्लाज्मा में चुंबकीय बहाव अस्थिरता". Plasma Physics (in English). 10 (7): 649–664. Bibcode:1968PlPh...10..649P. doi:10.1088/0032-1028/10/7/301. ISSN 0032-1028.
↑ Krafft, C.; Volokitin, A. (2010). "विद्युत चुम्बकीय तरंगों की गैर-रैखिक प्रशंसक अस्थिरता". Physics of Plasmas (in English). 17 (10): 102303. Bibcode:2010PhPl...17j2303K. doi:10.1063/1.3479829. ISSN 1070-664X.
↑ Shukla, P. K.; Stenflo, L. (2006-02-08). "स्व-गुरुत्वाकर्षण धूल भरे प्लाज्मा में जीन्स की अस्थिरता". Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences (in English). 462 (2066): 403–407. Bibcode:2006RSPSA.462..403S. doi:10.1098/rspa.2005.1594. ISSN 1364-5021. S2CID 122754120.
↑ Sarkar, Susmita; Maity, Saumyen; Roy, B; Khan, Manoranjan (2010-01-18). "माध्यमिक इलेक्ट्रॉन उत्सर्जन की उपस्थिति में बहते हुए धूल भरे प्लाज़्मा में जीन की अस्थिरता". Physica Scripta. 81 (2): 025504. Bibcode:2010PhyS...81b5504S. doi:10.1088/0031-8949/81/02/025504. ISSN 0031-8949. S2CID 121301944.
↑ Goldston, R. J. (1995). प्लाज्मा भौतिकी का परिचय. Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-. Bristol, UK: Institute of Physics Pub. ISBN 978-0750303255. OCLC 33079555.
↑ Kim, J.; Ryu, D.; Hong, S. S.; Lee, S. M.; Franco, J. (2004), "The Parker Instability", Astrophysics and Space Science Library (in English), Kluwer Academic Publishers, vol. 315, pp. 315–322, Bibcode:2004ASSL..315..315K, doi:10.1007/1-4020-2620-x_65, ISBN 978-1402026195
↑ Bissell, J. J., Ridgers, C. P. and Kingham, R. J. "Field Compressing Magnetothermal Instability in Laser Plasmas" (2010) Physical Review Letters, Vol. 105,175001
↑ Frank-Kamenetskii, D. A. (1972), "Pinch Instability", Plasma (in English), Macmillan Education UK, pp. 95–96, doi:10.1007/978-1-349-01552-8_30, ISBN 9781349015542
↑ Meierovich, O. E. (May 1986). "एक बेनेट चुटकी की स्थिरता" (PDF). Journal of Experimental and Theoretical Physics (in English). 63 (5): 1646. Archived (PDF) from the original on 2022-10-09.
↑ Boeuf, Jean-Pierre; Chaudhury, Bhaskar (2013). "निम्न-तापमान चुम्बकीय प्लाज़्मा में घूर्णन अस्थिरता". Physical Review Letters. 111 (15): 155005. Bibcode:2013PhRvL.111o5005B. doi:10.1103/PhysRevLett.111.155005. PMID 24160609.
↑ Furth, Harold P.; Killeen, John; Rosenbluth, Marshall N. (1963). "शीट पिंच की परिमित-प्रतिरोधकता अस्थिरता". Physics of Fluids (in English). 6 (4): 459. Bibcode:1963PhFl....6..459F. doi:10.1063/1.1706761. ISSN 0031-9171.
↑ Rowlands, G.; Dieckmann, M. E.; Shukla, P. K. (2007). "The plasma filamentation instability in one dimension: nonlinear evolution". New Journal of Physics (in English). 9 (8): 247. Bibcode:2007NJPh....9..247R. doi:10.1088/1367-2630/9/8/247. ISSN 1367-2630.
↑ Wesson, J: "Tokamaks", 3rd edition page 115, Oxford University Press, 2004

[1] Gsponer, Andre (2004-09-29). "खुली हवा और बाह्य-अंतरिक्ष प्लास्मा में उच्च-तीव्रता वाले उच्च-ऊर्जा कण बीम प्रसार का भौतिकी". arXiv:physics/0409157.

[2] Zohuri, Bahman (2017-02-23). चुंबकीय बंधन संलयन चालित थर्मोन्यूक्लियर ऊर्जा (in English). Springer. ISBN 9783319511771.

[3] Buneman, O., "Instability, Turbulence, and Conductivity in Current-Carrying Plasma" (1958) Physical Review Letters, vol. 1, Issue 1, pp. 8-9

[4] Farley, D. T. (1963). "आयनमंडल में अनियमितताओं के स्रोत के रूप में दो-धारा प्लाज्मा अस्थिरता". Physical Review Letters. 10 (7): 279–282. Bibcode:1963PhRvL..10..279F. doi:10.1103/PhysRevLett.10.279.

[5] Buneman, O. (1963). "इलेक्ट्रॉन धाराओं द्वारा क्षेत्र संरेखित ध्वनि तरंगों का उत्तेजन". Physical Review Letters. 10 (7): 285–287. Bibcode:1963PhRvL..10..285B. doi:10.1103/PhysRevLett.10.285.

[6] Meuris, Peter; Verheest, Frank; Lakhina, G.S. (1997). "धूल भरे प्लाज़्मा में सामान्यीकृत जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता पर धूल के बड़े पैमाने पर वितरण का प्रभाव". Planetary and Space Science. 45 (4): 449–454. Bibcode:1997P&SS...45..449M. doi:10.1016/s0032-0633(96)00155-9. ISSN 0032-0633.

[7] Pandey, B P; Lakhina, G S (1998). "धूल भरे प्लाज़्मा में जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता". Pramana (in English). 50 (2): 191–204. Bibcode:1998Prama..50..191P. doi:10.1007/bf02847529. ISSN 0304-4289. S2CID 119658085.

[8] Albright, B. J.; Yin, L.; Bowers, Kevin J.; Hegelich, B. M.; Flippo, K. A.; Kwan, T. J. T.; Fernández, J. C. (2007). "लेजर ब्रेकआउट आफ्टरबर्नर में सापेक्षवादी बुनमैन अस्थिरता". Physics of Plasmas (in English). 14 (9): 094502. Bibcode:2007PhPl...14i4502A. doi:10.1063/1.2768933. ISSN 1070-664X.

[9] Kho, T. H.; Lin, A. T., "Cyclotron-Cherenkov and Cherenkov instabilities" (1990) IEEE Transactions on Plasma Science (ISSN 0093-3813), vol. 18, June 1990, p. 513-517

[10] Finn, J. M.; Kaw, P. K. (1977). "चुंबकीय द्वीपों की सहसंयोजी अस्थिरता" (PDF). Physics of Fluids (in English). 20 (1): 72. Bibcode:1977PhFl...20...72F. doi:10.1063/1.861709. ISSN 0031-9171. OSTI 7364034. Archived (PDF) from the original on 2022-10-09.

[11] Sprangle, P.; Chu, K. R.; Drobot, A. T.; Granatstein, V. L. (1977). "साइक्लोट्रॉन मेसर अस्थिरता का सिद्धांत". 1977 2nd International Topical Conference on Electron Beam Research Technology. 2: 703–716.

[12] Uhm, H. S.; Siambis, J. G., "Diocotron instability of a relativistic hollow electron beam" (1979) Physics of Fluids, vol. 22, Dec. 1979, p. 2377-2381.

[13] B. Kadomtsev, B (1975-09-30). "टोकामक में विघटनकारी अस्थिरता पर". Soviet Journal of Plasma Physics. 1: 710–715.

[14] 11 November, 2003, BBC News: Solar flare 'reproduced' in lab

[15] Connor, J. W. (1998). "एज-स्थानीयकृत मोड - भौतिकी और सिद्धांत". Plasma Physics and Controlled Fusion (in English). 40 (5): 531–542. Bibcode:1998PPCF...40..531C. doi:10.1088/0741-3335/40/5/002. ISSN 0741-3335. S2CID 250851791.

[16] Cowley, Steven C.; Wilson, Howard; Hurricane, Omar; Fong, Bryan (2003). "Explosive instabilities: from solar flares to edge localized modes in tokamaks". Plasma Physics and Controlled Fusion (in English). 45 (12A): A31. Bibcode:2003PPCF...45A..31C. doi:10.1088/0741-3335/45/12A/003. ISSN 0741-3335. S2CID 250824453.

[17] Benáček, J.; Karlický, M. (2018). "सौर ज़ेबरा उत्सर्जन के स्रोत के रूप में डबल प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता". Astronomy & Astrophysics (in English). 611 (60): A60. arXiv:1711.04281. Bibcode:2018A&A...611A..60B. doi:10.1051/0004-6361/201731424. ISSN 0004-6361. S2CID 119402131.

[18] Rutherford, P. H. (1968). "सामान्य चुंबकीय क्षेत्र विन्यास में बहाव अस्थिरता". Physics of Fluids (in English). 11 (3): 569. Bibcode:1968PhFl...11..569R. doi:10.1063/1.1691954. ISSN 0031-9171.

[19] Rosenberg, M.; Merlino, R. L. (2013). "Drift instability in a positive ion–negative ion plasma". Journal of Plasma Physics (in English). 79 (5): 949–952. Bibcode:2013JPlPh..79..949R. doi:10.1017/S0022377813000858. ISSN 0022-3778. S2CID 85520731.

[20] Goldston, R. J. (1995). प्लाज्मा भौतिकी का परिचय. Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-. Bristol, UK: Institute of Physics Pub. ISBN 978-0750303255. OCLC 33079555.

[21] Pogutse, O. P. (1968). "टक्कर रहित प्लाज्मा में चुंबकीय बहाव अस्थिरता". Plasma Physics (in English). 10 (7): 649–664. Bibcode:1968PlPh...10..649P. doi:10.1088/0032-1028/10/7/301. ISSN 0032-1028.

[22] Krafft, C.; Volokitin, A. (2010). "विद्युत चुम्बकीय तरंगों की गैर-रैखिक प्रशंसक अस्थिरता". Physics of Plasmas (in English). 17 (10): 102303. Bibcode:2010PhPl...17j2303K. doi:10.1063/1.3479829. ISSN 1070-664X.

[23] Shukla, P. K.; Stenflo, L. (2006-02-08). "स्व-गुरुत्वाकर्षण धूल भरे प्लाज्मा में जीन्स की अस्थिरता". Proceedings of the Royal Society of London A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences (in English). 462 (2066): 403–407. Bibcode:2006RSPSA.462..403S. doi:10.1098/rspa.2005.1594. ISSN 1364-5021. S2CID 122754120.

[24] Sarkar, Susmita; Maity, Saumyen; Roy, B; Khan, Manoranjan (2010-01-18). "माध्यमिक इलेक्ट्रॉन उत्सर्जन की उपस्थिति में बहते हुए धूल भरे प्लाज़्मा में जीन की अस्थिरता". Physica Scripta. 81 (2): 025504. Bibcode:2010PhyS...81b5504S. doi:10.1088/0031-8949/81/02/025504. ISSN 0031-8949. S2CID 121301944.

[25] Goldston, R. J. (1995). प्लाज्मा भौतिकी का परिचय. Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-. Bristol, UK: Institute of Physics Pub. ISBN 978-0750303255. OCLC 33079555.

[26] Kim, J.; Ryu, D.; Hong, S. S.; Lee, S. M.; Franco, J. (2004), "The Parker Instability", Astrophysics and Space Science Library (in English), Kluwer Academic Publishers, vol. 315, pp. 315–322, Bibcode:2004ASSL..315..315K, doi:10.1007/1-4020-2620-x_65, ISBN 978-1402026195

[27] Bissell, J. J., Ridgers, C. P. and Kingham, R. J. "Field Compressing Magnetothermal Instability in Laser Plasmas" (2010) Physical Review Letters, Vol. 105,175001

[28] Frank-Kamenetskii, D. A. (1972), "Pinch Instability", Plasma (in English), Macmillan Education UK, pp. 95–96, doi:10.1007/978-1-349-01552-8_30, ISBN 9781349015542

[29] Meierovich, O. E. (May 1986). "एक बेनेट चुटकी की स्थिरता" (PDF). Journal of Experimental and Theoretical Physics (in English). 63 (5): 1646. Archived (PDF) from the original on 2022-10-09.

[30] Boeuf, Jean-Pierre; Chaudhury, Bhaskar (2013). "निम्न-तापमान चुम्बकीय प्लाज़्मा में घूर्णन अस्थिरता". Physical Review Letters. 111 (15): 155005. Bibcode:2013PhRvL.111o5005B. doi:10.1103/PhysRevLett.111.155005. PMID 24160609.

[31] Furth, Harold P.; Killeen, John; Rosenbluth, Marshall N. (1963). "शीट पिंच की परिमित-प्रतिरोधकता अस्थिरता". Physics of Fluids (in English). 6 (4): 459. Bibcode:1963PhFl....6..459F. doi:10.1063/1.1706761. ISSN 0031-9171.

[32] Rowlands, G.; Dieckmann, M. E.; Shukla, P. K. (2007). "The plasma filamentation instability in one dimension: nonlinear evolution". New Journal of Physics (in English). 9 (8): 247. Bibcode:2007NJPh....9..247R. doi:10.1088/1367-2630/9/8/247. ISSN 1367-2630.

[33] Wesson, J: "Tokamaks", 3rd edition page 115, Oxford University Press, 2004

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

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-[[File:Unstable , neutral, and stable equilibrium.png|thumb|upright=1.7|एक घाटी (दाएं) में आराम से एक गेंद नीचे की ओर वापस आ जाएगी यदि थोड़ा हिले, या परेशान हो, और इस प्रकार गतिशील रूप से स्थिर हो। एक पहाड़ी की चोटी पर (बाएं) अगर परेशान हो तो अपने आराम बिंदु से दूर हो जाएगा, और इस प्रकार गतिशील रूप से अस्थिर है। प्लाज़्मा में कई तंत्र होते हैं जो उन्हें कुछ शर्तों के तहत दूसरे समूह में गिरा देते हैं।]][[प्लाज्मा भौतिकी]] के अध्ययन में प्लाज्मा की स्थिरता एक महत्वपूर्ण विचार है। जब [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] युक्त एक प्रणाली [[यांत्रिक संतुलन]] पर होती है, तो संभव है कि प्लाज्मा के कुछ हिस्से उस पर काम करने वाली छोटी परेशान करने वाली ताकतों से परेशान हो जाएं। सिस्टम की स्थिरता यह निर्धारित करती है कि गड़बड़ी बढ़ेगी, दोलन करेगी, या नम हो जाएगी।
+[[File:Unstable , neutral, and stable equilibrium.png|thumb|upright=1.7|एक घाटी (दाएं) में आराम से एक गेंद नीचे की ओर वापस आ जाएगी यदि थोड़ा हिले, या परेशान हो, और इस प्रकार गतिशील रूप से स्थिर हो। एक पहाड़ी की चोटी पर (बाएं) अगर परेशान हो तो अपने आराम बिंदु से दूर हो जाएगा, और इस प्रकार गतिशील रूप से अस्थिर है। प्लाज़्मा में कई तंत्र होते हैं जो उन्हें कुछ शर्तों के तहत दूसरे समूह में गिरा देते हैं।]][[प्लाज्मा भौतिकी]] के अध्ययन में '''प्लाज्मा स्थिरता''' एक महत्वपूर्ण विचार है। जब [[प्लाज्मा (भौतिकी)]] युक्त एक प्रणाली [[यांत्रिक संतुलन]] पर होती है तो संभव है कि प्लाज्मा के कुछ हिस्से उस पर काम करने वाली छोटी परेशान करने वाली ताकतों से परेशान हो जाएं। सिस्टम की स्थिरता यह निर्धारित करती है कि गड़बड़ी बढ़ेगी, दोलन करेगी या नम हो जाएगी।
-कई मामलों में, एक प्लाज्मा को द्रव के रूप में माना जा सकता है और इसकी स्थिरता का विश्लेषण [[ magnetohydrodynamics ]] (एमएचडी) के साथ किया जाता है। MHD सिद्धांत एक प्लाज्मा का सबसे सरल प्रतिनिधित्व है, इसलिए [[परमाणु संलयन]], विशेष रूप से [[चुंबकीय संलयन ऊर्जा]] के लिए उपयोग किए जाने वाले स्थिर उपकरणों के लिए MHD स्थिरता एक आवश्यकता है। हालांकि, अन्य प्रकार की [[अस्थिरता]]एं हैं, जैसे कि [[चुंबकीय दर्पण]]ों और बीम वाली प्रणालियों में वेग-अंतरिक्ष अस्थिरता। सिस्टम के दुर्लभ मामले भी हैं, उदा। क्षेत्र-उलट कॉन्फ़िगरेशन, MHD द्वारा अस्थिर होने की भविष्यवाणी की गई है, लेकिन जो स्थिर होने के लिए मनाया जाता है, शायद गतिज प्रभावों के कारण।
+कई मामलों में, एक प्लाज्मा को द्रव के रूप में माना जा सकता है और इसकी स्थिरता का विश्लेषण [[ magnetohydrodynamics |मैग्नेटोहाइड्रोडायनामिक्स]] (एमएचडी) के साथ किया जाता है। एमएचडी सिद्धांत एक प्लाज्मा का सबसे सरल प्रतिनिधित्व है, इसलिए [[परमाणु संलयन]], विशेष रूप से चुंबकीय संलयन ऊर्जा के लिए उपयोग किए जाने वाले स्थिर उपकरणों के लिए एमएचडी स्थिरता एक आवश्यकता है। हालाँकि, अन्य प्रकार की अस्थिरताएँ हैं, जैसे कि चुंबकीय दर्पणों और बीम वाले सिस्टम में वेग-अंतरिक्ष अस्थिरता। सिस्टम के दुर्लभ मामले भी हैं, उदा। क्षेत्र-उलट कॉन्फ़िगरेशन, एमएचडी द्वारा अस्थिर होने की भविष्यवाणी की गई है, लेकिन जो कि गतिज प्रभावों के कारण स्थिर होने के लिए मनाया जाता है।
 == प्लाज्मा अस्थिरता ==
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 #काइनेटिक अस्थिरता।
-प्लाज्मा अस्थिरता को भी विभिन्न तरीकों में वर्गीकृत किया जाता है (उदाहरण के लिए कण बीम के संदर्भ में):<ref>{{cite arXiv|last=Gsponer|first=Andre|date=2004-09-29|title=खुली हवा और बाह्य-अंतरिक्ष प्लास्मा में उच्च-तीव्रता वाले उच्च-ऊर्जा कण बीम प्रसार का भौतिकी|eprint=physics/0409157}}</ref><ref>{{Cite book|url=https://books.google.com/books?id=Aj02DgAAQBAJ&q=%22absolute+plasma+instabilities%22%2C+as+opposed+to+convective+processes&pg=PA46|title=चुंबकीय बंधन संलयन चालित थर्मोन्यूक्लियर ऊर्जा|last=Zohuri|first=Bahman|date=2017-02-23|publisher=Springer|isbn=9783319511771|language=en}}</ref>
+प्लाज्मा अस्थिरता को भी विभिन्न तरीकों में वर्गीकृत किया जाता है (उदाहरण के लिए एक कण बीम के संदर्भ में):<ref>{{cite arXiv|last=Gsponer|first=Andre|date=2004-09-29|title=खुली हवा और बाह्य-अंतरिक्ष प्लास्मा में उच्च-तीव्रता वाले उच्च-ऊर्जा कण बीम प्रसार का भौतिकी|eprint=physics/0409157}}</ref><ref>{{Cite book|url=https://books.google.com/books?id=Aj02DgAAQBAJ&q=%22absolute+plasma+instabilities%22%2C+as+opposed+to+convective+processes&pg=PA46|title=चुंबकीय बंधन संलयन चालित थर्मोन्यूक्लियर ऊर्जा|last=Zohuri|first=Bahman|date=2017-02-23|publisher=Springer|isbn=9783319511771|language=en}}</ref>
 {| class="wikitable"
 |-
-! Mode<br>{{nobold|(azimuthal wave number)}} || Note || Description || Radial modes || Description
+! प्रकार<br>{{nobold|(अज़ीमुथल तरंग संख्या)}}|| टिप्पणी || विवरण || रेडियल मोड || विवरण
 |-
 | align=center rowspan=3 | m=0
 | rowspan=3 |
-| rowspan=3 | ''Sausage'' instability:<br>displays harmonic variations of beam radius with distance along the beam axis
+| rowspan=3 | सॉसेज अस्थिरता: बीम अक्ष के साथ दूरी के साथ बीम त्रिज्या के हार्मोनिक रूपांतर प्रदर्शित करता है
-| align=center | n=0 || Axial hollowing
+| align=center | n=0 || अक्षीय खोखलापन
 |-
-| align=center | n=1 || Standard sausaging
+| align=center | n=1 || मानक सॉसेज
 |-
-| align=center | n=2 || Axial bunching
+| align=center | n=2 || अक्षीय बंचिंग
 |-
-| align=center | m=1 ||  || ''Sinuous'', ''kink'' or ''hose'' instability:<br>represents transverse displacements of the beam cross-section without change in the form or in a beam characteristics other than the position of its center of mass
+| align=center | m=1 ||  || टेढ़ा, गुत्थी या नली अस्थिरता: बीम क्रॉस-सेक्शन के अनुप्रस्थ विस्थापन का प्रतिनिधित्व करता है, इसके द्रव्यमान के केंद्र की स्थिति के अलावा फॉर्म में या बीम विशेषताओं में बदलाव के बिना
 | colspan=2 rowspan=3 |
 |-
 | align=center | m=2
-| rowspan=2 | Filamentation modes:<br>growth leads towards the breakup of the beam into separate filaments.
+| rowspan=2 | फिलामेंटेशन मोड: विकास बीम के अलग-अलग तंतुओं में टूटने की ओर जाता है।
-| Gives an elliptic cross-section
+| एक अण्डाकार क्रॉस-सेक्शन देता है
 |-
-| align=center | m=3 || Gives a pyriform (pear-shaped) cross-section
+| align=center | m=3 || एक पियरफॉर्म (नाशपाती के आकार का) क्रॉस-सेक्शन देता है
 |-
 | align=center | m=4
 |
-|Consists of four intertwined helices
+|चार आपस में जुड़े हेलिक्स से मिलकर बनता है
 |
 |
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 ** जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Meuris|first1=Peter|last2=Verheest|first2=Frank|last3=Lakhina|first3=G.S.|date=1997|title=धूल भरे प्लाज़्मा में सामान्यीकृत जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता पर धूल के बड़े पैमाने पर वितरण का प्रभाव|journal=Planetary and Space Science|volume=45|issue=4|pages=449–454|doi=10.1016/s0032-0633(96)00155-9|bibcode=1997P&SS...45..449M|issn=0032-0633}}</ref><ref>{{Cite journal|last1=Pandey|first1=B P|last2=Lakhina|first2=G S|date=1998|title=धूल भरे प्लाज़्मा में जीन्स-ब्यूमैन अस्थिरता|journal=Pramana|language=en|volume=50|issue=2|pages=191–204|doi=10.1007/bf02847529|bibcode=1998Prama..50..191P|s2cid=119658085|issn=0304-4289}}</ref>
 ** सापेक्षतावादी बुनमैन अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Albright|first1=B. J.|last2=Yin|first2=L.|last3=Bowers|first3=Kevin J.|last4=Hegelich|first4=B. M.|last5=Flippo|first5=K. A.|last6=Kwan|first6=T. J. T.|last7=Fernández|first7=J. C.|date=2007|title=लेजर ब्रेकआउट आफ्टरबर्नर में सापेक्षवादी बुनमैन अस्थिरता|journal=Physics of Plasmas|language=en|volume=14|issue=9|pages=094502|doi=10.1063/1.2768933|bibcode=2007PhPl...14i4502A|issn=1070-664X}}</ref>
-* [[पावेल अलेक्सेविच चेरेंकोव]] अस्थिरता,<ref>Kho, T. H.; Lin, A. T., "[http://adsabs.harvard.edu/cgi-bin/nph-bib_query?bibcode=1990ITPS...18..513K&amp;db_key=PHY&amp;data_type=HTML&amp;format=&amp;high=4521318e0232018 Cyclotron-Cherenkov and Cherenkov instabilities]" (1990) ''IEEE Transactions on Plasma Science'' (ISSN 0093-3813), vol. 18, June 1990, p. 513-517</ref>
+* [[चेरेंकोव अस्थिरता]] <ref>Kho, T. H.; Lin, A. T., "[http://adsabs.harvard.edu/cgi-bin/nph-bib_query?bibcode=1990ITPS...18..513K&amp;db_key=PHY&amp;data_type=HTML&amp;format=&amp;high=4521318e0232018 Cyclotron-Cherenkov and Cherenkov instabilities]" (1990) ''IEEE Transactions on Plasma Science'' (ISSN 0093-3813), vol. 18, June 1990, p. 513-517</ref>
-* संमिलन अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Finn|first1=J. M.|last2=Kaw|first2=P. K.|date=1977|title=चुंबकीय द्वीपों की सहसंयोजी अस्थिरता|journal=Physics of Fluids|language=en|volume=20|issue=1|pages=72|doi=10.1063/1.861709|bibcode=1977PhFl...20...72F|osti=7364034|issn=0031-9171|url=https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc1444104/m2/1/high_res_d/7364034.pdf |archive-url=https://ghostarchive.org/archive/20221009/https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc1444104/m2/1/high_res_d/7364034.pdf |archive-date=2022-10-09 |url-status=live}}</ref>
+* संलयन अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Finn|first1=J. M.|last2=Kaw|first2=P. K.|date=1977|title=चुंबकीय द्वीपों की सहसंयोजी अस्थिरता|journal=Physics of Fluids|language=en|volume=20|issue=1|pages=72|doi=10.1063/1.861709|bibcode=1977PhFl...20...72F|osti=7364034|issn=0031-9171|url=https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc1444104/m2/1/high_res_d/7364034.pdf |archive-url=https://ghostarchive.org/archive/20221009/https://digital.library.unt.edu/ark:/67531/metadc1444104/m2/1/high_res_d/7364034.pdf |archive-date=2022-10-09 |url-status=live}}</ref>
 ** गैर-रैखिक सहसंयोजन अस्थिरता
-* चुट अस्थिरता,
+* प्रवणिका अस्थिरता,
 * पतन अस्थिरता,
-* साइक्लोट्रॉन अस्थिरता, सहित:
+* साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
-** अल्फवेन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
+** ऐल्फवेन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
 ** साइक्लोट्रॉन मेसर अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Sprangle|first1=P.|last2=Chu|first2=K. R.|last3=Drobot|first3=A. T.|last4=Granatstein|first4=V. L.|date=1977|title=साइक्लोट्रॉन मेसर अस्थिरता का सिद्धांत|url=https://ieeexplore.ieee.org/document/6396237|journal=1977 2nd International Topical Conference on Electron Beam Research Technology|volume=2|pages=703–716}}</ref>
 ** इलेक्ट्रॉन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
-** इलेक्ट्रोस्टैटिक आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
+**  स्थिर वैद्युत आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
 ** आयन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
-** मैग्नेटोअकॉस्टिक साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
+** मैग्नेटो ध्वनिक साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
 ** प्रोटॉन साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
 ** गैर-प्रतिध्वनि बीम-प्रकार साइक्लोट्रॉन अस्थिरता
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 * [[डायोकोट्रॉन अस्थिरता]],<ref>Uhm, H. S.; Siambis, J. G., "[http://adsabs.harvard.edu/cgi-bin/nph-bib_query?bibcode=1979PhFl...22.2377U&amp;db_key=PHY&amp;data_type=HTML&amp;format=&amp;high=4521318e0204112 Diocotron instability of a relativistic hollow electron beam]" (1979) ''Physics of Fluids'', vol. 22, Dec. 1979, p. 2377-2381.</ref> ([[केल्विन-हेल्महोल्ट्ज़ अस्थिरता]] के समान | केल्विन-हेल्महोल्ट्ज़ द्रव अस्थिरता)।
 * विघटनकारी अस्थिरता (टोकमाक्स में)<ref>{{Cite journal|last=B. Kadomtsev|first=B|date=1975-09-30|title=टोकामक में विघटनकारी अस्थिरता पर|url=https://www.researchgate.net/publication/234465890|journal=Soviet Journal of Plasma Physics|volume=1|pages=710–715}}</ref>
-* दोहरा उत्सर्जन अस्थिरता,
+* दोहरी उत्सर्जन अस्थिरता,
 ** [[एज-स्थानीयकृत मोड]],<ref>[http://news.bbc.co.uk/2/hi/science/nature/3260985.stm 11 November, 2003, BBC News: Solar flare 'reproduced' in lab]</ref><ref>{{Cite journal|last=Connor|first=J. W.|date=1998|title=एज-स्थानीयकृत मोड - भौतिकी और सिद्धांत|journal=Plasma Physics and Controlled Fusion|language=en|volume=40|issue=5|pages=531–542|doi=10.1088/0741-3335/40/5/002|bibcode=1998PPCF...40..531C|s2cid=250851791 |issn=0741-3335}}</ref>
 ** विस्फोटक अस्थिरता (या बैलूनिंग अस्थिरता),<ref>{{Cite journal|last1=Cowley|first1=Steven C.|last2=Wilson|first2=Howard|last3=Hurricane|first3=Omar|last4=Fong|first4=Bryan|date=2003|title=Explosive instabilities: from solar flares to edge localized modes in tokamaks|journal=Plasma Physics and Controlled Fusion|language=en|volume=45|issue=12A|pages=A31|doi=10.1088/0741-3335/45/12A/003|bibcode=2003PPCF...45A..31C|s2cid=250824453 |issn=0741-3335}}</ref>
-* डबल प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Benáček|first1=J.|last2=Karlický|first2=M.|date=2018|title=सौर ज़ेबरा उत्सर्जन के स्रोत के रूप में डबल प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता|journal=Astronomy & Astrophysics|language=en|volume=611|issue=60|pages=A60|doi=10.1051/0004-6361/201731424|issn=0004-6361|arxiv=1711.04281|bibcode=2018A&A...611A..60B|s2cid=119402131}}</ref>
+* दोहरी प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Benáček|first1=J.|last2=Karlický|first2=M.|date=2018|title=सौर ज़ेबरा उत्सर्जन के स्रोत के रूप में डबल प्लाज्मा अनुनाद अस्थिरता|journal=Astronomy & Astrophysics|language=en|volume=611|issue=60|pages=A60|doi=10.1051/0004-6361/201731424|issn=0004-6361|arxiv=1711.04281|bibcode=2018A&A...611A..60B|s2cid=119402131}}</ref>
-* [[बहाव अस्थिरता]]<ref>{{Cite journal|last=Rutherford|first=P. H.|date=1968|title=सामान्य चुंबकीय क्षेत्र विन्यास में बहाव अस्थिरता|journal=Physics of Fluids|language=en|volume=11|issue=3|pages=569|doi=10.1063/1.1691954|bibcode=1968PhFl...11..569R|issn=0031-9171}}</ref> (उर्फ ड्रिफ्ट-वेव अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Rosenberg|first1=M.|last2=Merlino|first2=R. L.|date=2013|title=Drift instability in a positive ion–negative ion plasma|journal=Journal of Plasma Physics|language=en|volume=79|issue=5|pages=949–952|doi=10.1017/S0022377813000858|bibcode=2013JPlPh..79..949R|s2cid=85520731|issn=0022-3778}}</ref> या सार्वभौमिक अस्थिरता<ref>{{Cite book|title=प्लाज्मा भौतिकी का परिचय|last=Goldston|first=R. J.|date=1995|publisher=Institute of Physics Pub|others=Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-|isbn=978-0750303255|location=Bristol, UK|oclc=33079555}}</ref>)
+* [[प्रवाह अस्थिरता]]<ref>{{Cite journal|last=Rutherford|first=P. H.|date=1968|title=सामान्य चुंबकीय क्षेत्र विन्यास में बहाव अस्थिरता|journal=Physics of Fluids|language=en|volume=11|issue=3|pages=569|doi=10.1063/1.1691954|bibcode=1968PhFl...11..569R|issn=0031-9171}}</ref> (उर्फ ड्रिफ्ट-वेव अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last1=Rosenberg|first1=M.|last2=Merlino|first2=R. L.|date=2013|title=Drift instability in a positive ion–negative ion plasma|journal=Journal of Plasma Physics|language=en|volume=79|issue=5|pages=949–952|doi=10.1017/S0022377813000858|bibcode=2013JPlPh..79..949R|s2cid=85520731|issn=0022-3778}}</ref> या सार्वभौमिक अस्थिरता<ref>{{Cite book|title=प्लाज्मा भौतिकी का परिचय|last=Goldston|first=R. J.|date=1995|publisher=Institute of Physics Pub|others=Rutherford, P. H. (Paul Harding), 1938-|isbn=978-0750303255|location=Bristol, UK|oclc=33079555}}</ref>)
 ** कम संकर (बहाव) अस्थिरता ([[महत्वपूर्ण आयनीकरण वेग]] तंत्र में)
 ** चुंबकीय बहाव अस्थिरता,<ref>{{Cite journal|last=Pogutse|first=O. P.|date=1968|title=टक्कर रहित प्लाज्मा में चुंबकीय बहाव अस्थिरता|journal=Plasma Physics|language=en|volume=10|issue=7|pages=649–664|doi=10.1088/0032-1028/10/7/301|bibcode=1968PlPh...10..649P|issn=0032-1028}}</ref>
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-== MHD अस्थिरता ==
+== एमएचडी अस्थिरता ==
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 [[बीटा (प्लाज्मा भौतिकी)]] [[चुंबकीय क्षेत्र]] की ताकत पर प्लाज्मा के दबाव का अनुपात है।
 <math>\beta = \frac{p}{p_{mag}} = \frac{n k_B T}{(B^2/2\mu_0)}</math><ref>Wesson, J: "Tokamaks", 3rd edition page 115, Oxford University Press, 2004</ref>
-कॉम्पैक्ट, लागत प्रभावी चुंबकीय संलयन रिएक्टर के लिए उच्च बीटा पर एमएचडी स्थिरता महत्वपूर्ण है। संलयन शक्ति घनत्व मोटे तौर पर भिन्न होता है <math>\beta^2</math> निरंतर चुंबकीय क्षेत्र में, या के रूप में <math>\beta_N^4</math> बाहरी रूप से संचालित प्लाज्मा करंट के साथ कॉन्फ़िगरेशन में निरंतर बूटस्ट्रैप अंश पर। (यहाँ <math>\beta_N = \beta / (I / a B)</math> सामान्यीकृत बीटा है।) कई मामलों में एमएचडी स्थिरता बीटा पर प्राथमिक सीमा का प्रतिनिधित्व करती है और इस प्रकार संलयन शक्ति घनत्व पर। MHD स्थिरता भी कुछ चुंबकीय विन्यासों, ऊर्जा परिरोध और स्थिर-स्थिति संचालन के निर्माण और निरंतरता के मुद्दों से निकटता से जुड़ी हुई है। महत्वपूर्ण मुद्दों में a के उपयोग के माध्यम से स्थिरता की सीमा को समझना और उसका विस्तार करना शामिल है
-विभिन्न प्रकार के प्लाज्मा विन्यास, और उन सीमाओं के पास विश्वसनीय संचालन के लिए सक्रिय साधन विकसित करना। सटीक भविष्य कहनेवाला क्षमताओं की आवश्यकता होती है, जिसके लिए मौजूदा MHD मॉडल में नए भौतिकी को शामिल करने की आवश्यकता होगी। हालांकि चुंबकीय विन्यास की एक विस्तृत श्रृंखला मौजूद है, अंतर्निहित MHD भौतिकी सभी के लिए सामान्य है। एक कॉन्फ़िगरेशन में प्राप्त MHD स्थिरता की समझ विश्लेषणात्मक सिद्धांतों की पुष्टि करके, पूर्वानुमानित MHD स्थिरता कोड के लिए बेंचमार्क प्रदान करके और सक्रिय नियंत्रण तकनीकों के विकास को आगे बढ़ाकर दूसरों को लाभान्वित कर सकती है।
-चुंबकीय संलयन के लिए सबसे मौलिक और महत्वपूर्ण स्थिरता का मुद्दा यह है कि एमएचडी अस्थिरता अक्सर उच्च बीटा पर प्रदर्शन को सीमित करती है। ज्यादातर मामलों में महत्वपूर्ण अस्थिरताएं लंबी तरंग दैर्ध्य, वैश्विक मोड हैं, क्योंकि ऊर्जा की कमी या प्लाज्मा की समाप्ति के गंभीर क्षरण की उनकी क्षमता के कारण। कुछ महत्वपूर्ण उदाहरण जो कई चुंबकीय विन्यासों के लिए सामान्य हैं, आदर्श किंक मोड, प्रतिरोधक दीवार मोड और नियोक्लासिकल फाड़ मोड हैं। स्थिरता सीमाओं के उल्लंघन का एक संभावित परिणाम एक व्यवधान है, तापीय ऊर्जा का अचानक नुकसान अक्सर निर्वहन की समाप्ति के बाद होता है। मुख्य मुद्दे में संबंधित थर्मल और चुंबकीय तनाव सहित विभिन्न विन्यासों में [[बीटा सीमा]] की प्रकृति को समझना और सीमाओं से बचने या परिणामों को कम करने के तरीके खोजना शामिल है। इस तरह की अस्थिरता को रोकने के लिए दृष्टिकोण की एक विस्तृत श्रृंखला जांच के अधीन है, जिसमें प्लाज्मा के विन्यास का अनुकूलन और इसके कारावास उपकरण, प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण और एमएचडी अस्थिरताओं का सक्रिय नियंत्रण शामिल है।
+कॉम्पैक्ट, लागत प्रभावी चुंबकीय संलयन रिएक्टर के लिए उच्च बीटा पर एमएचडी स्थिरता महत्वपूर्ण है। संलयन शक्ति घनत्व मोटे तौर पर निरंतर चुंबकीय क्षेत्र में <math>\beta^2</math> के रूप में भिन्न होता है, या बाह्य रूप से संचालित प्लाज्मा वर्तमान के साथ कॉन्फ़िगरेशन में निरंतर बूटस्ट्रैप अंश पर <math>\beta_N^4</math> के रूप में होता है। (यहाँ <math>\beta_N = \beta / (I / a B)</math> सामान्यीकृत बीटा है।) कई मामलों में एमएचडी स्थिरता बीटा पर प्राथमिक सीमा का प्रतिनिधित्व करती है और इस प्रकार संलयन शक्ति घनत्व पर। एमएचडी स्थिरता भी कुछ चुंबकीय विन्यासों, ऊर्जा परिरोध और स्थिर-स्थिति संचालन के निर्माण और निरंतरता के मुद्दों से निकटता से जुड़ी हुई है। महत्वपूर्ण मुद्दों में विभिन्न प्रकार के प्लाज्मा कॉन्फ़िगरेशन के उपयोग के माध्यम से स्थिरता की सीमा को समझना और विस्तारित करना और उन सीमाओं के पास विश्वसनीय संचालन के लिए सक्रिय साधन विकसित करना सम्मिलित है। सटीक भविष्य कहनेवाला क्षमताओं की आवश्यकता होती है, जिसके लिए मौजूदा एमएचडी मॉडल में नए भौतिकी को सम्मिलित करने की आवश्यकता होगी। हालांकि चुंबकीय विन्यास की एक विस्तृत श्रृंखला मौजूद है, अंतर्निहित एमएचडी भौतिकी सभी के लिए सामान्य है। एक कॉन्फ़िगरेशन में प्राप्त एमएचडी स्थिरता की समझ विश्लेषणात्मक सिद्धांतों की पुष्टि करके, पूर्वानुमानित एमएचडी स्थिरता कोड के लिए बेंचमार्क प्रदान करके और सक्रिय नियंत्रण तकनीकों के विकास को आगे बढ़ाकर दूसरों को लाभान्वित कर सकती है।
+चुंबकीय संलयन के लिए सबसे मौलिक और महत्वपूर्ण स्थिरता का मुद्दा यह है कि एमएचडी अस्थिरता प्रायः उच्च बीटा पर प्रदर्शन को सीमित करती है। ज्यादातर मामलों में महत्वपूर्ण अस्थिरताएं लंबी तरंग दैर्ध्य, वैश्विक मोड हैं, क्योंकि ऊर्जा की कमी या प्लाज्मा की समाप्ति के गंभीर क्षरण की उनकी क्षमता के कारण। कुछ महत्वपूर्ण उदाहरण जो कई चुंबकीय विन्यासों के लिए सामान्य हैं, आदर्श किंक मोड, प्रतिरोधक दीवार मोड और नियोक्लासिकल फाड़ मोड हैं। स्थिरता सीमाओं के उल्लंघन का एक संभावित परिणाम एक व्यवधान है, तापीय ऊर्जा का अचानक नुकसान प्रायः निर्वहन की समाप्ति के बाद होता है। मुख्य मुद्दे में संबंधित थर्मल और चुंबकीय तनाव सहित विभिन्न विन्यासों में बीटा सीमा की प्रकृति को समझना और सीमाओं से बचने या परिणामों को कम करने के तरीके खोजना सम्मिलित है। इस तरह की अस्थिरता को रोकने के लिए दृष्टिकोण की एक विस्तृत श्रृंखला जांच के अधीन है, जिसमें प्लाज्मा के विन्यास का अनुकूलन और इसके कारावास उपकरण, प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण और एमएचडी अस्थिरताओं का सक्रिय नियंत्रण सम्मिलित है।
 === आदर्श अस्थिरता ===
-वर्तमान या दबाव प्रवणताओं द्वारा संचालित आदर्श MHD अस्थिरता अधिकांश विन्यासों के लिए अंतिम परिचालन सीमा का प्रतिनिधित्व करती है। दीर्घ-तरंगदैर्घ्य किंक मोड और लघु-तरंगदैर्घ्य बैलूनिंग मोड सीमाएं आमतौर पर अच्छी तरह से समझी जाती हैं और सिद्धांत रूप में इनसे बचा जा सकता है।
+वर्तमान या दबाव प्रवणताओं द्वारा संचालित आदर्श एमएचडी अस्थिरता अधिकांश विन्यासों के लिए अंतिम परिचालन सीमा का प्रतिनिधित्व करती है। दीर्घ-तरंगदैर्घ्य किंक मोड और लघु-तरंगदैर्घ्य बैलूनिंग मोड सीमाएं आमतौर पर अच्छी तरह से समझी जाती हैं और सिद्धांत रूप में इससे बचा जा सकता है।
 इंटरमीडिएट-वेवलेंथ मोड (उदाहरण के लिए टोकामक एज प्लास्मा में सामना किए गए एन ~ 5-10 मोड) स्थिरता गणनाओं की कम्प्यूटेशनल रूप से गहन प्रकृति के कारण कम अच्छी तरह से समझे जाते हैं। टोकामक के लिए व्यापक बीटा सीमा डेटाबेस आदर्श एमएचडी स्थिरता सीमा के अनुरूप है, उन मामलों के लिए बीटा में लगभग 10% के भीतर समझौता करना जहां प्लाज्मा के आंतरिक प्रोफाइल को सटीक रूप से मापा जाता है। यह अच्छा समझौता अन्य विन्यासों के लिए और प्रोटोटाइप फ्यूजन रिएक्टरों के डिजाइन में आदर्श स्थिरता गणनाओं में विश्वास प्रदान करता है।
 === प्रतिरोधी दीवार मोड ===
-प्रतिरोधी दीवार मोड (आरडब्लूएम) प्लास्मा में विकसित होते हैं जिन्हें स्थिरता के लिए पूरी तरह से संचालन वाली दीवार की उपस्थिति की आवश्यकता होती है। कई चुंबकीय विन्यासों के लिए RWM स्थिरता एक प्रमुख मुद्दा है। टोकामक, [[तारकीय यंत्र]], और अन्य विन्यासों में पास की दीवार के बिना मध्यम बीटा मान संभव हैं, लेकिन पास की संवाहक दीवार अधिकांश विन्यासों में आदर्श किंक मोड स्थिरता में काफी सुधार कर सकती है, जिसमें टोकामक, गोलाकार टोकामक, उलट क्षेत्र पिंच (आरएफपी), [[स्फेरोमक]] शामिल हैं। , और संभवतः एफआरसी। उन्नत टोकामक और एसटी में, बड़े [[बूटस्ट्रैप अंश]] के साथ संचालन के लिए दीवार स्थिरीकरण महत्वपूर्ण है। स्फेरोमाक को लो-एम, एन टिल्ट और शिफ्ट मोड और संभवतः झुकने वाले मोड से बचने के लिए दीवार स्थिरीकरण की आवश्यकता होती है। हालांकि, एक गैर-आदर्श दीवार की उपस्थिति में, धीरे-धीरे बढ़ने वाला आरडब्ल्यूएम अस्थिर है। प्रतिरोधी दीवार मोड आरएफपी के लिए एक लंबे समय से चलने वाला मुद्दा रहा है, और हाल ही में टोकामक प्रयोगों में देखा गया है। RWM की भौतिकी को समझने और इसे स्थिर करने के साधनों को विकसित करने में प्रगति सीधे सभी चुंबकीय विन्यासों पर लागू हो सकती है। प्लाज्मा रोटेशन, इसके स्रोतों और सिंक, और आरडब्लूएम को स्थिर करने में इसकी भूमिका को समझना एक निकट से संबंधित मुद्दा है।
+प्रतिरोधी दीवार मोड (आरडब्लूएम) प्लास्मा में विकसित होते हैं जिन्हें स्थिरता के लिए पूरी तरह से संचालन वाली दीवार की उपस्थिति की आवश्यकता होती है। कई चुंबकीय विन्यासों के लिए RWM स्थिरता एक प्रमुख मुद्दा है। टोकामक, तारकीय यंत्र, और अन्य विन्यासों में पास की दीवार के बिना मध्यम बीटा मान संभव हैं, लेकिन पास की संवाहक दीवार अधिकांश विन्यासों में आदर्श किंक मोड स्थिरता में काफी सुधार कर सकती है, जिसमें टोकामक, एसटी, उलट क्षेत्र पिंच (आरएफपी), स्फेरोमाक, सम्मिलित हैं। और संभवतः एफआरसी। उन्नत टोकामक और एसटी में, बड़े बूटस्ट्रैप अंश के साथ संचालन के लिए दीवार स्थिरीकरण महत्वपूर्ण है। स्फेरोमाक को लो-एम, एन टिल्ट और शिफ्ट मोड और संभवतः झुकने वाले मोड से बचने के लिए दीवार स्थिरीकरण की आवश्यकता होती है। हालांकि, एक गैर-आदर्श दीवार की उपस्थिति में, धीरे-धीरे बढ़ने वाला आरडब्ल्यूएम अस्थिर है। प्रतिरोधी दीवार मोड आरएफपी के लिए एक लंबे समय से चलने वाला मुद्दा रहा है, और हाल ही में टोकामक प्रयोगों में देखा गया है। RWM की भौतिकी को समझने और इसे स्थिर करने के साधनों को विकसित करने में प्रगति सीधे सभी चुंबकीय विन्यासों पर लागू हो सकती है। प्लाज्मा रोटेशन, इसके स्रोतों और सिंक, और आरडब्लूएम को स्थिर करने में इसकी भूमिका को समझना एक निकट से संबंधित मुद्दा है।
 === प्रतिरोधी अस्थिरता ===
 प्रतिरोधी अस्थिरता सभी चुंबकीय विन्यासों के लिए एक मुद्दा है, क्योंकि शुरुआत आदर्श सीमा से नीचे बीटा मानों पर हो सकती है। एक मजबूत [[बूटस्ट्रैप करंट]] के साथ चुंबकीय विन्यास के लिए नियोक्लासिकल टियरिंग मोड्स (NTM) की स्थिरता एक प्रमुख मुद्दा है। एनटीएम एक मेटास्टेबल मोड है; कुछ प्लाज्मा विन्यासों में, "बीज द्वीप" द्वारा उत्पादित बूटस्ट्रैप करंट का पर्याप्त रूप से बड़ा विरूपण द्वीप के विकास में योगदान कर सकता है। एनटीएम पहले से ही कई टोकामक प्रयोगों में एक महत्वपूर्ण प्रदर्शन-सीमित कारक है, जिससे अवक्रमित कारावास या व्यवधान होता है। हालांकि बुनियादी तंत्र अच्छी तरह से स्थापित है, वर्तमान और भविष्य के उपकरणों में शुरुआत की भविष्यवाणी करने की क्षमता के लिए भिगोना तंत्र की बेहतर समझ की आवश्यकता होती है जो थ्रेसहोल्ड द्वीप आकार और मोड युग्मन का निर्धारण करती है जिसके द्वारा अन्य अस्थिरताएं (जैसे कि टोकामाक्स में सतीथ) कर सकते हैं बीज द्वीप उत्पन्न करें। प्रतिरोधक बैलूनिंग मोड, आदर्श बैलूनिंग के समान, लेकिन परिमित प्रतिरोधकता को ध्यान में रखते हुए, प्रतिरोधक अस्थिरता का एक और उदाहरण प्रदान करता है।
-== MHD स्थिरता में सुधार के अवसर ==
+== एमएचडी स्थिरता में सुधार के अवसर ==
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 === कॉन्फ़िगरेशन ===
-प्लाज़्मा का विन्यास और इसका एकांतवास उपकरण एक दर्शाता है
+प्लाज़्मा का कॉन्फिगरेशन और इसके एकांतवास उपकरण एक मजबूत तरीके से एमएचडी स्थिरता में सुधार करने के अवसर का प्रतिनिधित्व करते हैं। आदर्श एमएचडी स्थिरता के लिए डिस्चार्ज शेपिंग और निम्न पहलू अनुपात के लाभों को टोकामक और STs में स्पष्ट रूप से प्रदर्शित किया गया है, और [[DIII-D|डीआईआईआईडी]], [[अल्केटर सी-मॉड]], [[ राष्ट्रीय गोलाकार टोरस प्रयोग |राष्ट्रीय गोलाकार टोरस प्रयोग]], और [[मेगा एम्प गोलाकार टोकामक|एमएपीएसटी]] जैसे प्रयोगों में इसकी जांच जारी रहेगी। [[ राष्ट्रीय कॉम्पैक्ट तारकीय प्रयोग |राष्ट्रीय कॉम्पैक्ट तारकीय प्रयोग]] (प्रस्तावित) जैसे नए तारकीय प्रयोग इस भविष्यवाणी का परीक्षण करेंगे कि उचित रूप से डिज़ाइन किए गए पेचदार कॉइल के अतिरिक्त उच्च बीटा पर आदर्श किंक मोड को स्थिर कर सकते हैं, और एचएसएक्स में बैलूनिंग स्थिरता के निम्न-बीटा परीक्षण संभव हैं। नए एसटी प्रयोग भविष्यवाणियों का परीक्षण करने का अवसर प्रदान करते हैं कि एक कम पहलू अनुपात एक बड़े Pfirsch-Schlüter करंट से जुड़े एक बड़े स्थिर "ग्लासर प्रभाव" शब्द के माध्यम से नियोक्लासिकल सहित फाड़ने के तरीकों में स्थिरता में सुधार करता है। अर्ध-पेचदार और अर्ध-सर्वव्यापी तारकीय विन्यास में बूटस्ट्रैप वर्तमान को कम करके नियोक्लासिकल फाड़ मोड से बचा जा सकता है। बूटस्ट्रैप करंट और मैग्नेटिक शीयर के उपयुक्त सापेक्ष संकेतों के साथ नियोक्लासिकल टियरिंग मोड को भी स्थिर किया जाता है; यह भविष्यवाणी टोकामक के केंद्रीय नकारात्मक अपरूपण क्षेत्रों में एनटीएम की अनुपस्थिति द्वारा समर्थित है। तारकीय विन्यास जैसे प्रस्तावित एनसीएसएक्स, एक अर्ध-अक्षीय तारकीय तारकीय डिजाइन, एनटीएम को स्थिरता प्राप्त करने के लिए नकारात्मक चुंबकीय कतरनी और सकारात्मक बूटस्ट्रैप वर्तमान के साथ बनाया जा सकता है। एक प्रतिरोधी दीवार द्वारा किंक मोड स्थिरीकरण आरएफपी और टोकामक में प्रदर्शित किया गया है, और एसटी (एनएसटीएक्स) और स्फेरोमाक्स (एसएसपीएक्स) सहित अन्य विन्यासों में जांच की जाएगी। बहने वाली तरल लिथियम दीवार द्वारा प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर करने के लिए एक नया प्रस्ताव और मूल्यांकन की आवश्यकता है।
-MHD स्थिरता को मजबूत तरीके से सुधारने का अवसर। आदर्श MHD स्थिरता के लिए डिस्चार्ज शेपिंग और निम्न पहलू अनुपात के लाभों को टोकामक और STs में स्पष्ट रूप से प्रदर्शित किया गया है, और [[DIII-D]], [[अल्केटर सी-मॉड]], [[ राष्ट्रीय गोलाकार टोरस प्रयोग ]], और [[मेगा एम्प गोलाकार टोकामक]] प्रयोगों में जांच जारी रहेगी। टोकामक। [[ राष्ट्रीय कॉम्पैक्ट तारकीय प्रयोग ]] (प्रस्तावित) जैसे नए तारकीय प्रयोग इस भविष्यवाणी का परीक्षण करेंगे कि उचित रूप से डिज़ाइन किए गए हेलिकल कॉइल के अतिरिक्त उच्च बीटा और निम्न-बीटा परीक्षणों में आदर्श किंक मोड को स्थिर कर सकते हैं।
-HSX में बैलूनिंग स्थिरता संभव है। नए एसटी प्रयोग भविष्यवाणियों का परीक्षण करने का अवसर प्रदान करते हैं कि एक कम पहलू अनुपात एक बड़े Pfirsch-Schlüter करंट से जुड़े एक बड़े स्थिर "[[ग्लासर प्रभाव]]" शब्द के माध्यम से नियोक्लासिकल सहित फाड़ने के तरीकों में स्थिरता में सुधार करता है। अर्ध-पेचदार और अर्ध-सर्वव्यापी तारकीय विन्यास में बूटस्ट्रैप वर्तमान को कम करके नियोक्लासिकल फाड़ मोड से बचा जा सकता है। बूटस्ट्रैप करंट और मैग्नेटिक शीयर के उपयुक्त सापेक्ष संकेतों के साथ नियोक्लासिकल टियरिंग मोड को भी स्थिर किया जाता है; यह भविष्यवाणी टोकामक के केंद्रीय नकारात्मक अपरूपण क्षेत्रों में एनटीएम की अनुपस्थिति द्वारा समर्थित है। तारकीय विन्यास जैसे प्रस्तावित एनसीएसएक्स, एक अर्ध-अक्षीय तारकीय तारकीय डिजाइन, एनटीएम को स्थिरता प्राप्त करने के लिए नकारात्मक चुंबकीय कतरनी और सकारात्मक बूटस्ट्रैप वर्तमान के साथ बनाया जा सकता है। एक प्रतिरोधी दीवार द्वारा किंक मोड स्थिरीकरण आरएफपी और टोकामक में प्रदर्शित किया गया है, और एसटी (एनएसटीएक्स) और स्फेरोमाक्स (एसएसपीएक्स) सहित अन्य विन्यासों में जांच की जाएगी। बहने वाली तरल लिथियम दीवार द्वारा प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर करने के लिए एक नया प्रस्ताव और मूल्यांकन की आवश्यकता है।
 === आंतरिक संरचना ===
-प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण MHD अस्थिरताओं से अधिक सक्रिय परिहार की अनुमति देता है। उचित वर्तमान घनत्व प्रोफ़ाइल को बनाए रखना, उदाहरण के लिए, फाड़ मोड में स्थिरता बनाए रखने में मदद कर सकता है। बाहरी हीटिंग और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ दबाव और वर्तमान घनत्व प्रोफाइल का ओपन-लूप अनुकूलन कई उपकरणों में नियमित रूप से उपयोग किया जाता है। स्थानीय ताप और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ बेहतर नैदानिक माप, अब उपलब्ध हो रहे हैं, निकट भविष्य में आंतरिक प्रोफाइल के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण की अनुमति देंगे।
+प्लाज्मा की आंतरिक संरचना का नियंत्रण एमएचडी अस्थिरताओं से अधिक सक्रिय परिहार की अनुमति देता है। उचित वर्तमान घनत्व प्रोफ़ाइल को बनाए रखना, उदाहरण के लिए, फाड़ मोड में स्थिरता बनाए रखने में मदद कर सकता है। बाहरी हीटिंग और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ दबाव और वर्तमान घनत्व प्रोफाइल का ओपन-लूप अनुकूलन कई उपकरणों में नियमित रूप से उपयोग किया जाता है। स्थानीय ताप और वर्तमान ड्राइव स्रोतों के साथ बेहतर नैदानिक माप, अब उपलब्ध हो रहे हैं, निकट भविष्य में आंतरिक प्रोफाइल के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण की अनुमति देंगे। अधिकांश बड़े टोकामकों ([[ संयुक्त यूरोपीय टोरस |संयुक्त यूरोपीय टोरस]], JT-60U, डीआईआईआईडी, सी-मॉड, और एएसडीईएक्स-U) में आरएफ हीटिंग और करंट ड्राइव का उपयोग करते हुए इस तरह का काम शुरू या योजनाबद्ध है। प्रोफ़ाइल डेटा का रीयल-टाइम विश्लेषण जैसे MSE वर्तमान प्रोफ़ाइल मापन और स्थिरता सीमाओं की रीयल-टाइम पहचान प्रोफ़ाइल नियंत्रण के आवश्यक घटक हैं। मजबूत प्लाज़्मा रोटेशन प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर कर सकता है, जैसा कि टोकामक प्रयोगों में दिखाया गया है, और प्रतिरोधी मोड को स्थिर करने के लिए घूर्णी कतरनी की भी भविष्यवाणी की जाती है। इन भविष्यवाणियों का परीक्षण करने के अवसर एसटी, स्फेरोमैक, और एफआरसी जैसे विन्यासों द्वारा प्रदान किए जाते हैं, जिनमें एक बड़ा प्राकृतिक डायमैग्नेटिक रोटेशन होता है, साथ ही तटस्थ बीम इंजेक्शन द्वारा संचालित रोटेशन वाले टोकामक भी होते हैं। इलेक्ट्रिक टोकामक प्रयोग का उद्देश्य एक बहुत बड़ा संचालित घुमाव है, जो अल्फवेनिक शासनों के निकट है जहां आदर्श स्थिरता भी प्रभावित हो सकती है। पर्याप्त प्लाज्मा रोटेशन को बनाए रखना, और रोटेशन को भिगोने में आरडब्ल्यूएम की संभावित भूमिका, महत्वपूर्ण मुद्दे हैं जिनकी इन प्रयोगों में जांच की जा सकती है।
-अधिकांश बड़े टोकामकों ([[ संयुक्त यूरोपीय टोरस ]], JT-60|JT-60U, DIII-D (tokamak)|DIII-D, अल्केटर C-मॉड|C-मॉड, और ASDEX अपग्रेड|ASDEX) में इस तरह के काम की शुरुआत या योजना बनाई गई है। -यू) [[ आकाशवाणी आवृति ]] हीटिंग और करंट ड्राइव का उपयोग करना। प्रोफ़ाइल डेटा का रीयल-टाइम विश्लेषण जैसे MSE वर्तमान प्रोफ़ाइल मापन और स्थिरता सीमाओं की रीयल-टाइम पहचान प्रोफ़ाइल नियंत्रण के आवश्यक घटक हैं। मजबूत प्लाज़्मा रोटेशन प्रतिरोधी दीवार मोड को स्थिर कर सकता है, जैसा कि टोकामक प्रयोगों में दिखाया गया है, और प्रतिरोधी मोड को स्थिर करने के लिए घूर्णी कतरनी की भी भविष्यवाणी की जाती है। इन भविष्यवाणियों का परीक्षण करने के अवसर एसटी, स्फेरोमैक, और एफआरसी जैसे विन्यासों द्वारा प्रदान किए जाते हैं, जिनमें एक बड़ा प्राकृतिक डायमैग्नेटिक रोटेशन होता है, साथ ही तटस्थ बीम इंजेक्शन द्वारा संचालित रोटेशन वाले टोकामक भी होते हैं। [[इलेक्ट्रिक टोकामक]] प्रयोग का इरादा एक बहुत बड़े चालित घुमाव के लिए है, जो अल्फवेन वेव|अल्फवेनिक शासनों तक पहुंचता है जहां आदर्श स्थिरता भी प्रभावित हो सकती है। पर्याप्त प्लाज्मा रोटेशन को बनाए रखना, और रोटेशन को भिगोने में आरडब्ल्यूएम की संभावित भूमिका, महत्वपूर्ण मुद्दे हैं जिनकी इन प्रयोगों में जांच की जा सकती है।
 === प्रतिक्रिया नियंत्रण ===
-MHD अस्थिरताओं के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण को "निष्क्रिय" स्थिरता सीमा से परे संचालन की अनुमति देनी चाहिए। तर्कसंगत सतह पर स्थानीयकृत आरएफ वर्तमान ड्राइव को नवशास्त्रीय फाड़ मोड द्वीपों को कम करने या समाप्त करने की भविष्यवाणी की जाती है। ASDEX–U और COMPASS-D में प्रयोग आशाजनक परिणामों के साथ शुरू हो गए हैं, और अगले वर्ष के लिए योजना बनाई गई है {{clarify|reason=Which year?|date=October 2014}} DIII-D में। सामान्यीकृत प्लाज्मा स्थितियों में ऐसी तकनीक के नियमित उपयोग के लिए अस्थिर मोड और उसके रेडियल स्थान की वास्तविक समय पहचान की आवश्यकता होगी। यदि प्रतिरोधक दीवार मोड को स्थिर करने के लिए आवश्यक प्लाज्मा रोटेशन को बनाए नहीं रखा जा सकता है, तो बाहरी कॉइल्स के साथ प्रतिक्रिया स्थिरीकरण की आवश्यकता होगी। डीआईआईआई-डी और एचबीटी-ईपी में फीडबैक प्रयोग शुरू हो गए हैं, और आरएफपी और अन्य कॉन्फ़िगरेशन के लिए फीडबैक नियंत्रण का पता लगाया जाना चाहिए। इन सक्रिय नियंत्रण तकनीकों की भौतिकी समझ विन्यासों के बीच सीधे लागू होगी।
+एमएचडी अस्थिरताओं के सक्रिय प्रतिक्रिया नियंत्रण को "निष्क्रिय" स्थिरता सीमा से परे संचालन की अनुमति देनी चाहिए। तर्कसंगत सतह पर स्थानीयकृत आरएफ वर्तमान ड्राइव को नवशास्त्रीय फाड़ मोड द्वीपों को कम करने या समाप्त करने की भविष्यवाणी की जाती है। एएसडीईएक्सयू और COMPASS-D में प्रयोग आशाजनक परिणामों के साथ शुरू हो गए हैं, और डीआईआईआईडी में अगले वर्ष के लिए योजना बनाई गई है। सामान्यीकृत प्लाज्मा स्थितियों में ऐसी तकनीक के नियमित उपयोग के लिए अस्थिर मोड और उसके रेडियल स्थान की वास्तविक समय पहचान की आवश्यकता होगी। यदि प्रतिरोधक दीवार मोड को स्थिर करने के लिए आवश्यक प्लाज्मा रोटेशन को बनाए नहीं रखा जा सकता है, तो बाहरी कॉइल्स के साथ प्रतिक्रिया स्थिरीकरण की आवश्यकता होगी। डीआईआईआई-डी और एचबीटी-ईपी में फीडबैक प्रयोग शुरू हो गए हैं, और आरएफपी और अन्य कॉन्फ़िगरेशन के लिए फीडबैक नियंत्रण का पता लगाया जाना चाहिए। इन सक्रिय नियंत्रण तकनीकों की भौतिकी समझ विन्यासों के बीच सीधे लागू होगी।{{clarify|reason=Which year?|date=October 2014}}
 === व्यवधान शमन ===
-MHD स्थिरता में सुधार के लिए ऊपर जिन तकनीकों पर चर्चा की गई है, वे व्यवधानों से बचने के प्रमुख साधन हैं। हालाँकि, यदि ये तकनीकें अस्थिरता को नहीं रोकती हैं, तो व्यवधान के प्रभाव को विभिन्न तकनीकों द्वारा कम किया जा सकता है। JT-60U में प्रयोगों ने ऊर्ध्वाधर स्थिरता के लिए तटस्थ बिंदु पर संचालन के माध्यम से विद्युत चुम्बकीय तनाव में कमी का प्रदर्शन किया है। टोकामक प्रयोगों में एक बड़े गैस पफ या एक अशुद्धता गोली के इंजेक्शन द्वारा प्लाज्मा ऊर्जा को पूर्व-खाली हटाने का प्रदर्शन किया गया है, और सी-मॉड, जेटी-60यू, एएसडीईएक्स-यू, और डीआईआईआई-डी में चल रहे प्रयोग समझ में सुधार करेंगे। और भविष्य कहनेवाला क्षमता। हीलियम के क्रायोजेनिक तरल जेट एक अन्य प्रस्तावित तकनीक है, जिसकी आवश्यकता बड़े उपकरणों के लिए हो सकती है। टोकामक के लिए विकसित न्यूनीकरण तकनीक सीधे अन्य विन्यासों पर लागू होगी।
+एमएचडी स्थिरता में सुधार के लिए ऊपर जिन तकनीकों पर चर्चा की गई है, वे व्यवधानों से बचने के प्रमुख साधन हैं। हालाँकि, यदि ये तकनीकें अस्थिरता को नहीं रोकती हैं, तो व्यवधान के प्रभाव को विभिन्न तकनीकों द्वारा कम किया जा सकता है। JT-60U में प्रयोगों ने ऊर्ध्वाधर स्थिरता के लिए तटस्थ बिंदु पर संचालन के माध्यम से विद्युत चुम्बकीय तनाव में कमी का प्रदर्शन किया है। टोकामक प्रयोगों में एक बड़े गैस पफ या एक अशुद्धता गोली के इंजेक्शन द्वारा प्लाज्मा ऊर्जा को पूर्व-खाली हटाने का प्रदर्शन किया गया है, और सी-मॉड, जेटी-60यू, एएसडीईएक्स-यू, और डीआईआईआई-डी में चल रहे प्रयोग समझ में सुधार करेंगे। और भविष्य कहनेवाला क्षमता। हीलियम के क्रायोजेनिक तरल जेट एक अन्य प्रस्तावित तकनीक है, जिसकी आवश्यकता बड़े उपकरणों के लिए हो सकती है। टोकामक के लिए विकसित न्यूनीकरण तकनीक सीधे अन्य विन्यासों पर लागू होगी।
 == यह भी देखें ==

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