लेजर शीलरेन डिफ्लेक्टोमेट्री: Difference between revisions
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[[File:Fig-LSD.jpeg|thumbnail| | [[File:Fig-LSD.jpeg|thumbnail|आर्गन प्लाज़्मा जेट में तापमान मापन के लिए लेज़र शालिएरेन विक्षेपणमिति (एलएसडी) का प्रयोग करते हुए एक प्रयोग।|300x300px]]'''लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति (एलएसडी)''' [[सूक्ष्म पैमाने]] में [[तापमान]] की उच्च गति माप के लिए एक विधि है, विशेष रूप से वायुमंडलीय दबाव में गतिशील स्थितियों में तापमान के शीर्ष के लिए होती है। लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति का सिद्धांत [[लकीर फोटोग्राफी|शिलेरेन फोटोग्राफी]] से लिया गया है: एक संकीर्ण [[ लेजर किरण |लेजर किरण-पुंज]] का उपयोग गैस में एक क्षेत्र को जांच करने के लिए किया जाता है जहां गुणों में परिवर्तन [[अपवर्तक सूचकांक]] के विशिष्ट परिवर्तनों से जुड़े होते हैं। अस्थायी और स्थानिक वियोजन के संबंध में अन्य तरीकों की सीमाओं को दूर करने के लिए लेजर शीलरेन विक्षेपणमिति का दावा किया जाता है।<ref>{{cite journal|last1=Schäfer|first1=J.|last2=Foest|first2=R.|last3=Reuter|first3=S.|last4=Kewitz|first4=T.|last5=Šperka|first5=J.|last6=Weltmann|first6=K.-D.|title=फिलामेंटरी गैर-थर्मल वायुमंडलीय दबाव प्लाज्मा के तापमान विश्लेषण के लिए लेजर शीलरेन डिफ्लेक्टोमेट्री|journal=Review of Scientific Instruments|date=2012|volume=83|issue=10|pages=103506–8|doi=10.1063/1.4761924|pmid=23126765|bibcode=2012RScI...83j3506S|pmc=3494719}}</ref> | ||
आर्गन प्लाज़्मा जेट में तापमान मापन के लिए लेज़र शालिएरेन | विधि का सिद्धांत 1911 से अर्नेस्ट रदरफोर्ड के प्रकीर्णन प्रयोग के अनुरूप है। हालांकि, स्वर्ण परमाणुओं द्वारा प्रकीर्णन (प्रकाशिकी) हुए अल्फा कणों के अतिरिक्त, यहां एक प्रकाशीय किरण अज्ञात तापमान वाले गर्म स्थानों से विक्षेपित होती है। लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति का एक सामान्य समीकरण गर्म स्थान ''T''<sub>1</sub> में उदासीन गैस तापमान के स्थानीय अधिकतम पर किरण ''δ''<sub>1</sub> के मापा अधिकतम विक्षेपण की निर्भरता का वर्णन करता है: | ||
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: <math> \frac{T_0}{T_1} + \frac{\delta_1}{\delta_0} = 1,</math> | : <math> \frac{T_0}{T_1} + \frac{\delta_1}{\delta_0} = 1,</math> | ||
जहां | जहां ''T''<sub>0</sub> परिवेश का तापमान है और ''δ''<sub>0</sub> एक अंशशोधन स्थिरांक है जो प्रयोग के विन्यास पर निर्भर करता है।<ref>{{cite journal|last1=Schäfer|first1=Jan|last2=Bonaventura|first2=Zdeněk|last3=Foest|first3=Rüdiger|title=फिलामेंटरी प्लास्मा में तापमान मापन के लिए लेज़र शिलेरेन डिफ्लेक्टोमेट्री के मौलिक संबंध पर|journal=European Physical Journal AP|date=15 July 2015|volume=71|issue=2|pages=20804|doi=10.1051/epjap/2015140491|bibcode=2015EPJAP..7120804S|doi-access=free}}</ref> | ||
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लेजर शीलरेन विक्षेपणमिति का उपयोग तापमान की गतिशीलता, ऊष्मा स्थानांतरण और [[वायुमंडलीय-दबाव प्लाज्मा]] के एक लघु प्रकार में ऊर्जा संतुलन की जांच के लिए किया गया है।<ref>{{cite journal| last1=Schäfer|first1=J.|last2=Sigeneger|first2=F.|last3=Foest|first3=R.|last4=Loffhagen|first4=D.|last5=Weltmann|first5=K.-D.|title=वायुमंडलीय दबाव पर स्व-संगठित प्लाज्मा जेट के प्लाज्मा मापदंडों पर|journal=The European Physical Journal D|date=14 September 2010|volume=60|issue=3|pages=531–538|doi=10.1140/epjd/e2010-00222-5|bibcode=2010EPJD...60..531S|s2cid=16507361 }}</ref> | |||
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लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति (एलएसडी) सूक्ष्म पैमाने में तापमान की उच्च गति माप के लिए एक विधि है, विशेष रूप से वायुमंडलीय दबाव में गतिशील स्थितियों में तापमान के शीर्ष के लिए होती है। लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति का सिद्धांत शिलेरेन फोटोग्राफी से लिया गया है: एक संकीर्ण लेजर किरण-पुंज का उपयोग गैस में एक क्षेत्र को जांच करने के लिए किया जाता है जहां गुणों में परिवर्तन अपवर्तक सूचकांक के विशिष्ट परिवर्तनों से जुड़े होते हैं। अस्थायी और स्थानिक वियोजन के संबंध में अन्य तरीकों की सीमाओं को दूर करने के लिए लेजर शीलरेन विक्षेपणमिति का दावा किया जाता है।[1]
विधि का सिद्धांत 1911 से अर्नेस्ट रदरफोर्ड के प्रकीर्णन प्रयोग के अनुरूप है। हालांकि, स्वर्ण परमाणुओं द्वारा प्रकीर्णन (प्रकाशिकी) हुए अल्फा कणों के अतिरिक्त, यहां एक प्रकाशीय किरण अज्ञात तापमान वाले गर्म स्थानों से विक्षेपित होती है। लेज़र शिलेरेन विक्षेपणमिति का एक सामान्य समीकरण गर्म स्थान T1 में उदासीन गैस तापमान के स्थानीय अधिकतम पर किरण δ1 के मापा अधिकतम विक्षेपण की निर्भरता का वर्णन करता है:
जहां T0 परिवेश का तापमान है और δ0 एक अंशशोधन स्थिरांक है जो प्रयोग के विन्यास पर निर्भर करता है।[2]
लेजर शीलरेन विक्षेपणमिति का उपयोग तापमान की गतिशीलता, ऊष्मा स्थानांतरण और वायुमंडलीय-दबाव प्लाज्मा के एक लघु प्रकार में ऊर्जा संतुलन की जांच के लिए किया गया है।[3]
यह भी देखें
- मूर विक्षेपणमिति
- शालिएरेन
- श्लीरेन फोटोचित्रण
- छायाचित्र
संदर्भ
- ↑ Schäfer, J.; Foest, R.; Reuter, S.; Kewitz, T.; Šperka, J.; Weltmann, K.-D. (2012). "फिलामेंटरी गैर-थर्मल वायुमंडलीय दबाव प्लाज्मा के तापमान विश्लेषण के लिए लेजर शीलरेन डिफ्लेक्टोमेट्री". Review of Scientific Instruments. 83 (10): 103506–8. Bibcode:2012RScI...83j3506S. doi:10.1063/1.4761924. PMC 3494719. PMID 23126765.
- ↑ Schäfer, Jan; Bonaventura, Zdeněk; Foest, Rüdiger (15 July 2015). "फिलामेंटरी प्लास्मा में तापमान मापन के लिए लेज़र शिलेरेन डिफ्लेक्टोमेट्री के मौलिक संबंध पर". European Physical Journal AP. 71 (2): 20804. Bibcode:2015EPJAP..7120804S. doi:10.1051/epjap/2015140491.
- ↑ Schäfer, J.; Sigeneger, F.; Foest, R.; Loffhagen, D.; Weltmann, K.-D. (14 September 2010). "वायुमंडलीय दबाव पर स्व-संगठित प्लाज्मा जेट के प्लाज्मा मापदंडों पर". The European Physical Journal D. 60 (3): 531–538. Bibcode:2010EPJD...60..531S. doi:10.1140/epjd/e2010-00222-5. S2CID 16507361.
