व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत: Difference between revisions

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व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत (जिसे व्हीलर-फेनमैन समय-सममित सिद्धांत भी कहा जाता है), जिसका नाम इसके प्रवर्तकों, भौतिकविदों, रिचर्ड फेनमैन और जॉन आर्चीबाल्ड व्हीलर के नाम पर रखा गया है,विद्युत् गतिकी का एक सिद्धांत है जो दूरी इलेक्ट्रॉन कण क्रिया के सापेक्षतावादी सही विस्तार पर आधारित है। सिद्धांत कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं मानता।

टी-समरूपता परिवर्तन के अंतर्गत अवशोषक सिद्धांत अपरिवर्तनीय है। कालोत्क्रमण समरूपता के टूटने का कोई ज्ञात भौतिक कारण नहीं है। कालोत्क्रमण अपरिवर्तनीय सिद्धांत अधिक तार्किक और सुरुचिपूर्ण है। इस व्याख्या से उत्पन्न एक और प्रमुख सिद्धांत, और कुछ हद तक मैक के सिद्धांत और ह्यूगो टेट्रोड के काम की याद दिलाता है, वह यह है कि प्राथमिक कण स्व-अंतःक्रिया नहीं कर रहे हैं। यह विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र की ऊर्जा में अनंतता देने वाली इलेक्ट्रॉन (अतिसूक्ष्म परमाणु) स्व-ऊर्जा की समस्या को तुरंत दूर कर देता है। ^[1]

प्रेरणा

व्हीलर और फेनमैन ने यह देखकर आरम्भ किया था कि प्राचीन विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र सिद्धांत इलेक्ट्रॉनों की खोज से पहले अभिकल्पित किया गया था: सिद्धांत में प्रभार एक निरंतर पदार्थ है। एक इलेक्ट्रॉन कण स्वाभाविक रूप से सिद्धांत में उपयुक्त नहीं होता है: क्या एक बिंदु आवेश को अपने स्वयं के क्षेत्र का प्रभाव देखना चाहिए? वे बिंदु आवेशों के संग्रह की मूलभूत समस्या पर पुनर्विचार करते हैं, कार्ल श्वार्ज़स्चिल्ड ह्यूगो टेट्रोड,^[2] और एड्रियान फोकर द्वारा अलग से विकसित दूरी सिद्धांत पर एक क्षेत्र-मुक्त कार्रवाई करते हैं। ^[3] ^[4] 1800 के आरंभिक दूरी के सिद्धांतों पर तात्कालिक कार्रवाई के विपरीत, ये प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांत प्रकाश की गति पर अन्तःक्रिया के प्रसार पर आधारित हैं। वे तीन तरीकों से प्राचीन क्षेत्र सिद्धांत से भिन्न हैं 1) कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं माना गया है; 2) बिंदु शुल्क स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं; 3) समीकरण टी-समरूपता हैं। व्हीलर और फेनमैन ने इन समीकरणों को न्यूटोनियन यांत्रिकी के आधार पर विद्युत चुंबकत्व के सही सामान्यीकरण के सापेक्षता के सिद्धांत में विकसित करने का प्रस्ताव दिया है। ^[5]

पिछले प्रत्यक्ष-अंतःक्रिया सिद्धांतों के साथ समस्याएँ

टेट्रोड-फोकर कार्य ने दो प्रमुख समस्याओं को अनसुलझा छोड़ दिया। ^[6]^: 171स बसे पहले, दूरी सिद्धांत पर एक गैर-तात्कालिक क्रिया में, न्यूटन के गति के नियमों की समान क्रिया-प्रतिक्रिया कार्य-कारण के साथ संघर्ष करती है। यदि कोई क्रिया समय में आगे बढ़ती है, तो प्रतिक्रिया आवश्यक रूप से समय में पीछे की ओर विस्तारित होती है। दूसरा, अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल या विकिरण प्रतिरोध की उपस्थित व्याख्याएं अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ अन्तःक्रिया करने वाले इलेक्ट्रॉनों को तीव्र करने पर निर्भर करती हैं; प्रत्यक्ष अंतःक्रिया प्रतिरूप स्पष्ट रूप से स्व-अंतःक्रिया को छोड़ देते हैं।

अवशोषक और विकिरण प्रतिरोध

व्हीलर और फेनमैन ने इन विषयों को दूर करने और प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांतों का विस्तार करने के लिए अन्य सभी इलेक्ट्रॉनों के ब्रह्मांड को विकिरण के अवशोषक के रूप में दर्शाया।

एक अभौतिक पृथक बिंदु आवेश पर विचार करने के स्थान पर, वे ब्रह्मांड में सभी आवेशों को एक आवेश के चारों ओर एक आवरण में एक समान अवशोषक के साथ प्रतिरूप करते हैं। जैसे ही प्रभार अवशोषक के सापेक्ष चलता है, यह अवशोषक में विकिरण करता है जो पीछे धकेलता है, जिससे विकिरण प्रतिरोध होता है। ^[6]

मुख्य परिणाम

फेनमैन और व्हीलर ने अपना परिणाम बहुत ही सरल और सुरुचिपूर्ण तरीके से प्राप्त किया। उन्होंने हमारे ब्रह्मांड में उपस्थित सभी आवेशित कणों (उत्सर्जकों) पर विचार किया और उन सभी को कालोत्क्रमण सममित तरंगें उत्पन्न करने वाला माना। परिणामी आधार निम्नलिखित है

E_{\text{tot}}(\mathbf {x} ,t)=\sum _{n}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} ,t)+E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} ,t)}{2}}.

फिर उन्होंने देखा कि अगर सन्दर्भ

E_{\text{free}}(\mathbf {x} ,t)=\sum _{n}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} ,t)-E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} ,t)}{2}}=0

धारण करता है। फिर, सजातीय मैक्सवेल समीकरण का एक समाधान होने के नाते, मुक्त $E_{\text{free}}$ का उपयोग कुल अनुक्षेत्र प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है।

E_{\text{tot}}(\mathbf {x} ,t)=\sum _{n}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} ,t)+E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} ,t)}{2}}+\sum _{n}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} ,t)-E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} ,t)}{2}}=\sum _{n}E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} ,t).

तब कुल क्षेत्र प्रेक्षित शुद्ध मंद क्षेत्र होता है। ^[7]^: 173

यह धारणा कि मुक्त क्षेत्र समान रूप से शून्य है, अवशोषक विचार का मूल है। इसका मतलब है कि प्रत्येक कण द्वारा उत्सर्जित विकिरण ब्रह्मांड में उपस्थित अन्य सभी कणों द्वारा पूरी तरह से अवशोषित हो जाता है। इस बिंदु को बेहतर ढंग से समझने के लिए, यह विचार करना उपयोगी हो सकता है कि सामान्य सामग्रियों में अवशोषण तंत्र कैसे काम करता है। सूक्ष्म मापक्रम पर, यह आने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग और सामग्री के इलेक्ट्रॉनों से उत्पन्न तरंगों के योग से उत्पन्न होता है, जो बाहरी गड़बड़ी पर प्रतिक्रिया करता है। यदि आने वाली तरंग को अवशोषित कर लिया जाता है, तो परिणाम शून्य व्यय क्षेत्र होता है। हालाँकि, अवशोषक सिद्धांत में मंद और उन्नत दोनों तरंगों की उपस्थिति में एक ही अवधारणा का उपयोग किया जाता है।

समय की अस्पष्टता का चिह्न

ऐसा प्रतीत होता है कि परिणामी तरंग की पसंदीदा समय दिशा है, क्योंकि यह कार्य-कारण का सम्मान करती है। हालाँकि, यह केवल एक भ्रम है। वास्तव में, केवल उत्सर्जक और अवशोषक लेबल का आदान-प्रदान करके समय की दिशा को उलटना हमेशा संभव होता है। इस प्रकार, स्पष्ट रूप से पसंदीदा समय दिशा स्वेच्छाचारी लेबलिंग से उत्पन्न होती है। ^[8]^: 52 व्हीलर और फेनमैन ने दावा किया कि ऊष्मागतिक ने प्रेक्षित दिशा को चुना; ब्रह्माण्ड संबंधी चयन भी प्रस्तावित किए गए हैं। ^[9]

कालोत्क्रमण समरूपता की आवश्यकता, सामान्यतः, कार्य-कारण (भौतिकी) के सिद्धांत के साथ सामंजस्य बिठाना कठिन है। मैक्सवेल के समीकरणों और विद्युत चुम्बकीय तरंगों के समीकरणों में, सामान्यतः, दो संभावित समाधान होते हैं: एक मंद (विलंबित) समाधान और एक उन्नत समाधान। तदनुसार, कोई भी आवेशित कण समय $t_{0}=0$ और बिंदु $x_{0}=0$ पर तरंगें उत्पन्न करता है, जो उत्सर्जन (मंद समाधान) और अन्य तरंगों के तुरंत बाद बिंदु $x_{1}$ (यहां c प्रकाश की गति है) $t_{1}=x_{1}/c$ पर पहुंचेगा, जो उत्सर्जन (उन्नत समाधान) से पहले तुरंत उसी स्थान $t_{2}=-x_{1}/c$ पर पहुंच जाएगा। हालाँकि, उत्तरार्द्ध कार्य-कारण सिद्धांत का उल्लंघन करता है: उन्नत तरंगों का उनके उत्सर्जन से पहले पता लगाया जा सकता है। इस प्रकार विद्युत चुम्बकीय तरंगों की व्याख्या में उन्नत समाधानों को सामान्यतः खारिज कर दिया जाता है।

अवशोषक सिद्धांत में, इसके स्थान पर आवेशित कणों को उत्सर्जक और अवशोषक दोनों के रूप में माना जाता है, और उत्सर्जन प्रक्रिया अवशोषण प्रक्रिया से निम्नानुसार जुड़ी होती है: उत्सर्जक से अवशोषक तक मंद तरंगें और अवशोषक से उत्सर्जक तक उन्नत तरंगों दोनों पर विचार किया जाता है। हालाँकि, दोनों के योग से कारण तरंगें उत्पन्न होती हैं, हालाँकि कारण-विरोधी (उन्नत) समाधानों को प्राथमिकता से नहीं छोड़ा जाता है।

वैकल्पिक रूप से, जिस तरह से व्हीलर/फेनमैन प्राथमिक समीकरण के साथ आए, वह यह है: उन्होंने मान लिया कि उनका लैग्रेंजियन केवल तभी अन्तःक्रिया करता है जब व्यक्तिगत कणों के लिए अनुक्षेत्र शून्य के उचित समय से अलग हो जाते हैं। इसलिए चूंकि केवल द्रव्यमान रहित कण शून्य उचित समय पृथक्करण के साथ उत्सर्जन से पता लगाने तक विस्तारित होते हैं, यह लैग्रेंजियन स्वचालित रूप से एक विद्युत चुम्बकीय जैसी अन्तःक्रिया की मांग करता है।

विकिरण अवमंदन की नई व्याख्या

अवशोषक सिद्धांत के प्रमुख परिणामों में से एक विद्युत चुम्बकीय विकिरण प्रक्रिया की सुरुचिपूर्ण और स्पष्ट व्याख्या है। एक आवेशित कण जो त्वरण का अनुभव करता है, विद्युत चुम्बकीय तरंगों का उत्सर्जन करने के लिए अर्थात, ऊर्जा खोने के लिए जाना जाता है। इस प्रकार, कण के लिए न्यूटोनियन समीकरण ( $F=ma$ ) में एक विघटनकारी बल (अवमंदन अवधि) होना चाहिए, जो इस ऊर्जा हानि को ध्यान में रखता है। विद्युत चुंबकत्व की कारणात्मक व्याख्या में, हेंड्रिक लोरेंत्ज़ और मैक्स अब्राहम ने प्रस्तावित किया कि ऐसा बल, जिसे बाद में अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल कहा गया, अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ कण की मंद आत्म-अंतःक्रिया के कारण होता है। हालाँकि, यह पहली व्याख्या पूरी तरह से संतोषजनक नहीं है, क्योंकि इससे सिद्धांत में विचलन होता है और कण के आवेश वितरण की संरचना पर कुछ मान्यताओं की आवश्यकता होती है। पॉल डिराक ने इसे सापेक्षिक रूप से अपरिवर्तनीय बनाने के लिए सूत्र का सामान्यीकरण किया। ऐसा करते हुए उन्होंने एक अलग व्याख्या भी सुझाई। उन्होंने दिखाया कि अवमंदन शब्द को कण पर अपनी स्थिति में कार्य करने वाले मुक्त क्षेत्र के रूप में व्यक्त किया जा सकता है:

E^{\text{damping}}(\mathbf {x} _{j},t)={\frac {E_{j}^{\text{ret}}(\mathbf {x} _{j},t)-E_{j}^{\text{adv}}(\mathbf {x} _{j},t)}{2}}.

हालाँकि, डिराक ने इस व्याख्या का कोई भौतिक स्पष्टीकरण प्रस्तावित नहीं किया।

इसके स्थान पर अवशोषक सिद्धांत के ढांचे में एक स्पष्ट और सरल स्पष्टीकरण प्राप्त किया जा सकता है, जो इस सरल विचार से प्रारम्भ होता है कि प्रत्येक कण स्वयं के साथ अन्तःक्रिया नहीं करता है। यह वास्तव में पहले अब्राहम-लोरेंत्ज़ प्रस्ताव के विपरीत है। कण पर कार्य करने वाला क्षेत्र $j$ अपनी स्थिति पर (बिंदु) $x_{j}$ ) तब निम्न है

E^{\text{tot}}(\mathbf {x} _{j},t)=\sum _{n\neq j}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} _{j},t)+E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} _{j},t)}{2}}.

यदि हम इस अभिव्यक्ति के मुक्त-क्षेत्र पद का योग करें, तो हमें प्राप्त होता है

E^{\text{tot}}(\mathbf {x} _{j},t)=\sum _{n\neq j}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} _{j},t)+E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} _{j},t)}{2}}+\sum _{n}{\frac {E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} _{j},t)-E_{n}^{\text{adv}}(\mathbf {x} _{j},t)}{2}}

और, डिराक के परिणाम के लिए धन्यवाद,

E^{\text{tot}}(\mathbf {x} _{j},t)=\sum _{n\neq j}E_{n}^{\text{ret}}(\mathbf {x} _{j},t)+E^{\text{damping}}(\mathbf {x} _{j},t).

इस प्रकार, आत्म-अंतःक्रिया की आवश्यकता के बिना अवमंदन बल प्राप्त किया जाता है, जिसे विचलन के लिए जाना जाता है, और यह डिराक द्वारा प्राप्त अभिव्यक्ति को एक भौतिक औचित्य भी देता है।

मूल सूत्रीकरण के बाद से विकास

गुरुत्वाकर्षण सिद्धांत

विद्युत् गतिकी के लिए व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की माचियन प्रकृति से प्रेरित होकर, फ्रेड हॉयल और जयंत नार्लीकर ने गुरुत्वाकर्षण के हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत का प्रस्ताव रखा। ^[10]^[11]^[12] यह प्रतिरूप हाल के खगोलीय अवलोकनों के के होने पर भी अभी भी उपस्थित है जिन्होंने सिद्धांत को चुनौती दी है। ^[13] स्टीफन हॉकिंग ने मूल हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत की आलोचना करते हुए कहा था कि अनंत तक जाने वाली उन्नत तरंगें विचलन का कारण बनेंगी, जैसा कि वास्तव में होता, यदि ब्रह्मांड केवल विस्तार कर रहा होता।

परिमाण यांत्रिकी की लेन-देन संबंधी व्याख्या

व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत से प्रेरित होकर, परिमाण यांत्रिकी (टीआईक्यूएम) की लेन-देन संबंधी व्याख्या पहली बार 1986 में जॉन जी. क्रैमर द्वारा प्रस्तावित की गई थी। ^[14]^[15] मंद (समय में आगे) और उन्नत (समय में पीछे) तरंगों द्वारा निर्मित एक स्थायी तरंग के संदर्भ में परिमाण अन्तःक्रिया का वर्णन करता है। क्रैमर का दावा है कि यह कोपेनहेगन व्याख्या और पर्यवेक्षक की भूमिका के साथ दार्शनिक समस्याओं से बचाता है, और विभिन्न परिमाण विरोधाभासों को हल करता है, जैसे कि परिमाण गैर-स्थानीयता, परिमाण उलझाव और पूर्वकारणता। ^[16]^[17]

कारणता के समाधान का प्रयास

टी. सी. स्कॉट और आर. ए. मूर ने प्रदर्शित किया कि उन्नत लियानार्ड-वीचर्ट क्षमता की उपस्थिति द्वारा सुझाई गई स्पष्ट कारणात्मकता को अवशोषक विचार की जटिलताओं के बिना, केवल मंद क्षमता के संदर्भ में सिद्धांत को पुनर्गठित करके हटाया जा सकता है। ^[18]^[19]

लैग्रेंजियन यांत्रिकी एक कण ( $p_{1}$ ) का वर्णन करती है किसी अन्य कण ( $p_{2}$ ) द्वारा उत्पन्न समय-सममित क्षमता के प्रभाव में है

L_{1}=T_{1}-{\frac {1}{2}}\left((V_{R})_{1}^{2}+(V_{A})_{1}^{2}\right),

जहाँ $T_{i}$ कण की सापेक्षिक गतिज ऊर्जा कार्यात्मकता $p_{i}$ है, और $(V_{R})_{i}^{j}$ और $(V_{A})_{i}^{j}$ कण पर कार्य करने वाली क्रमशः मंद और उन्नत लीनार्ड-वीचर्ट $p_{i}$ और कण द्वारा उत्पन्न $p_{j}$ क्षमताएँ हैं। कण $p_{2}$ के लिए संगत लैग्रेंजियन निम्नलिखित है

L_{2}=T_{2}-{\frac {1}{2}}\left((V_{R})_{2}^{1}+(V_{A})_{2}^{1}\right).

इसे मूल रूप से कंप्यूटर बीजगणित के साथ प्रदर्शित किया गया था ^[20] और फिर विश्लेषणात्मक रूप से यह सिद्ध किया गया कि ^[21]

(V_{R})_{j}^{i}-(V_{A})_{i}^{j}

कुल समय व्युत्पन्न है, यानी विविधताओं की गणना में विचलन, और इस प्रकार यह यूलर-लैग्रेंज समीकरणों में कोई योगदान नहीं देता है। इस परिणाम की बदौलत उन्नत संभावनाओं को समाप्त किया जा सकता है; यहां कुल व्युत्पन्न मुक्त क्षेत्र के समान ही भूमिका निभाता है। इसलिए एन-तत्व प्रणाली के लिए लैग्रेंजियन है

L=\sum _{i=1}^{N}T_{i}-{\frac {1}{2}}\sum _{i\neq j}^{N}(V_{R})_{j}^{i}.

परिणामी लैग्रेंजियन $p_{i}$ के साथ $p_{j}$ के आदान-प्रदान के तहत सममित है। $N=2$ के लिए यह लैग्रेंजियन गति के बिल्कुल समान समीकरण $L_{1}$ और $L_{2}$ उत्पन्न करेगा। इसलिए, एक बाहरी पर्यवेक्षक के दृष्टिकोण से, सब कुछ आकस्मिक है। यह सूत्रीकरण समग्र रूप से एन-कण प्रणाली पर लागू परिवर्तनीय सिद्धांत के साथ कण-कण समरूपता को दर्शाता है, और इस प्रकार टेट्रोड के मैकियन सिद्धांत को दर्शाता है। ^[21] केवल तभी जब हम किसी विशेष पिंड पर कार्य करने वाली शक्तियों को अलग कर देते हैं, तभी उन्नत क्षमताएँ प्रकट होती हैं। समस्या का यह पुनर्निर्धारण एक कीमत पर आता है: एन-बॉडी लैग्रैन्जियन सभी कणों द्वारा अनुरेख किए गए वक्रों के सभी समय व्युत्पन्न पर निर्भर करता है, यानी लैग्रैन्जियन अनंत-क्रम है। हालाँकि, सिद्धांत की मात्रा निर्धारित करने के अनसुलझे विषयों की जांच में बहुत प्रगति हुई है। ^[22]^[23]^[24] इसके अतिरिक्त, यह सूत्रीकरण डार्विन लैग्रेंजियन को पुनः प्राप्त करता है, जिससे ब्रेइट समीकरण मूल रूप से प्राप्त हुआ था, लेकिन विघटनकारी शब्दों के बिना प्राप्त हुआ। ^[21] यह सिद्धांत और प्रयोग के साथ सहमति सुनिश्चित करता है, लेकिन इसमें लैम्ब सृति सम्मिलित नहीं है। प्राचीन समस्या का संख्यात्मक समाधान भी खोजा गया। ^[25] इसके अतिरिक्त, मूर ने दिखाया कि फेनमैन और अल्बर्ट हिब्स का एक प्रतिरूप पहले-क्रम वाले लैग्रेंजियन से बेहतर तरीकों के लिए उत्तरदायी है और अराजक समाधानों का खुलासा करता है। ^[26] मूर और स्कॉट ^[18] दिखाया गया कि विकिरण प्रतिक्रिया को वैकल्पिक रूप से इस धारणा का उपयोग करके प्राप्त किया जा सकता है कि, औसतन, प्रभार कणों के संग्रह के लिए शुद्ध द्विध्रुवीय क्षण शून्य है, जिससे अवशोषक सिद्धांत की जटिलताओं से बचा जा सकता है।

इस स्पष्ट कारणता को केवल स्पष्ट के रूप में देखा जा सकता है, और यह पूरी समस्या दूर हो जाती है। आइंस्टाइन का एक विरोधी दृष्टिकोण था।

वैकल्पिक लैम्ब सृति गणना

जैसा कि पहले उल्लेख किया गया है, अवशोषक सिद्धांत के खिलाफ एक गंभीर आलोचना यह है कि इसकी मैकियन धारणा है कि बिंदु कण स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं (अनंत) आत्म-ऊर्जा की अनुमति नहीं देते हैं और परिणामस्वरूप परिमाण विद्युत् गतिकी (क्यूईडी) के अनुसार लैम्ब बदलाव के लिए एक स्पष्टीकरण है। एडविन थॉम्पसन जेन्स ने एक वैकल्पिक प्रतिरूप का प्रस्ताव रखा जहां लैम्ब जैसा बदलाव व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की समान धारणाओं के साथ अन्य कणों के साथ अन्तःक्रिया के कारण होता है। एक सरल प्रतिरूप कई अन्य दोलक के साथ सीधे युग्मित एक दोलक की गति की गणना करना है। जेन्स ने दिखाया है कि प्राचीन यांत्रिकी में सहज उत्सर्जन और लैम्ब सृति व्यवहार दोनों को प्राप्त करना आसान है। ^[27] इसके अतिरिक्त, जेनेस का विकल्प पुनर्सामान्यीकरण से जुड़े अनंत के जोड़ और घटाव की प्रक्रिया का समाधान प्रदान करता है। ^[28] यह प्रतिरूप एक ही प्रकार के हंस बेथे लघुगणक (लैम्ब सृति गणना का एक अनिवार्य हिस्सा) की ओर ले जाता है, जो जेनेस के दावे की पुष्टि करता है कि दो अलग-अलग भौतिक प्रतिरूप गणितीय रूप से एक दूसरे के लिए समरूपता हो सकते हैं और इसलिए समान परिणाम दे सकते हैं, एक बिंदु भी स्पष्ट रूप से कार्य-कारण के विषयों पर स्कॉट और मूर द्वारा बनाया गया है।

परिमाण क्षेत्र सिद्धांत से संबंध

इस सार्वभौमिक अवशोषक सिद्धांत का उल्लेख फेनमैन की आत्मकथात्मक कृति श्योरली यू आर जोकिंग, मिस्टर फेनमैन में मॉन्स्टर माइंड्स नामक अध्याय में और भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान वॉल्यूम II में किया गया है। इसने हैमिल्टनियन के स्थान पर प्रारम्भिक बिंदुओं के रूप में लैग्रैन्जियन और क्रिया का उपयोग करके परिमाण यांत्रिकी के एक ढांचे के निर्माण का नेतृत्व किया, अर्थात् पथ अभिन्न सूत्रीकरण का उपयोग करते हुए सूत्रीकरण, जो सामान्य रूप से परिमाण विद्युत् गतिकी और परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में फेनमैन की प्रारम्भिक गणनाओं में उपयोगी सिद्ध हुआ। मंद और उन्नत दोनों क्षेत्र क्रमशः प्रचारक के रूप में फेनमैन प्रचारक और फ्रीमैन डायसन प्रचारक में भी दिखाई देते हैं। अंत में, यहां दिखाए गए मंद और उन्नत क्षमताओं के बीच संबंध इस तथ्य को ध्यान में रखते हुए इतना आश्चर्यजनक नहीं है कि, परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत प्रसारक को क्षेत्र स्रोत और परीक्षण कण की भूमिकाओं का आदान-प्रदान करके मंद प्रसारक से प्राप्त किया जा सकता है ( सामान्यतः ग्रीन के फलन औपचारिकता के मूल में)। परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत और मंद क्षेत्रों को केवल मैक्सवेल के समीकरणों के गणितीय समाधान के रूप में देखा जाता है जिनके संयोजन सीमा स्थितियों द्वारा तय किए जाते हैं।

यह भी देखें

कारणता
भौतिकी में समरूपता और टी-समरूपता
लेन-देन संबंधी व्याख्या
अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल
प्रतिकारणात्मकता
द्वि-स्तिथि सदिशऔपचारिकता
गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में आवेश का विरोधाभास

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↑ E. T. Jaynes, "The Lamb Shift in Classical Mechanics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 13–15, (1996) Jaynes' analysis of Lamb shift.
↑ E. T. Jaynes, "Classical Subtraction Physics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 15–18, (1996) Jaynes' analysis of handing the infinities of the Lamb shift calculation.

स्रोत

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Wheeler, J. A.; Feynman, R. P. (July 1949). "डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स". Reviews of Modern Physics. 21 (3): 425–433. Bibcode:1949RvMP...21..425W. doi:10.1103/RevModPhys.21.425.

श्रेणी:विद्युतचुम्बकत्व श्रेणी:रिचर्ड फेनमैन

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[Narliker-7] Cite error: Invalid <ref> tag; no text was provided for refs named Narliker

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[27] E. T. Jaynes, "The Lamb Shift in Classical Mechanics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 13–15, (1996) Jaynes' analysis of Lamb shift.

[28] E. T. Jaynes, "Classical Subtraction Physics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 15–18, (1996) Jaynes' analysis of handing the infinities of the Lamb shift calculation.

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 {{Short description|Interpretation of electrodynamics}}
-व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत (जिसे व्हीलर-फेनमैन समय-सममित सिद्धांत भी कहा जाता है), जिसका नाम इसके प्रवर्तकों, भौतिकविदों, [[रिचर्ड फेनमैन]] और [[जॉन आर्चीबाल्ड व्हीलर]] के नाम पर रखा गया है, [[ बिजली का गतिविज्ञान ]] का एक सिद्धांत है जो क्रिया के सापेक्षतावादी सही विस्तार पर आधारित है। दूरी इलेक्ट्रॉन कण. सिद्धांत कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं मानता।
+'''व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत''' (जिसे व्हीलर-फेनमैन समय-सममित सिद्धांत भी कहा जाता है), जिसका नाम इसके प्रवर्तकों, भौतिकविदों, [[रिचर्ड फेनमैन]] और [[जॉन आर्चीबाल्ड व्हीलर]] के नाम पर रखा गया है,[[ बिजली का गतिविज्ञान |विद्युत् गतिकी]] का एक सिद्धांत है जो दूरी इलेक्ट्रॉन कण क्रिया के सापेक्षतावादी सही विस्तार पर आधारित है। सिद्धांत कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं मानता।
-टी-समरूपता|समय-उलट परिवर्तन के तहत अवशोषक सिद्धांत अपरिवर्तनीय है। समय-उलट समरूपता के टूटने का कोई ज्ञात भौतिक कारण नहीं है। समय-उलट अपरिवर्तनीय सिद्धांत अधिक तार्किक और सुरुचिपूर्ण है। इस व्याख्या से उत्पन्न एक और प्रमुख सिद्धांत, और कुछ हद तक मैक के सिद्धांत और [[ह्यूगो टेट्रोड]] के काम की याद दिलाता है, वह यह है कि प्राथमिक कण स्व-अंतःक्रिया नहीं कर रहे हैं। यह विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र की ऊर्जा में अनंतता देने वाली इलेक्ट्रॉन स्व-ऊर्जा की समस्या को तुरंत दूर कर देता है।<ref>{{cite journal |first1=J. A. |last1=Wheeler |first2=R. P. |last2=Feynman |title=डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=21 |issue=3 |pages=425–433 |date=July 1949 |doi=10.1103/RevModPhys.21.425 |bibcode = 1949RvMP...21..425W |doi-access=free }}
+टी-समरूपता परिवर्तन के अंतर्गत अवशोषक सिद्धांत अपरिवर्तनीय है। कालोत्क्रमण समरूपता के टूटने का कोई ज्ञात भौतिक कारण नहीं है। कालोत्क्रमण अपरिवर्तनीय सिद्धांत अधिक तार्किक और सुरुचिपूर्ण है। इस व्याख्या से उत्पन्न एक और प्रमुख सिद्धांत, और कुछ हद तक मैक के सिद्धांत और [[ह्यूगो टेट्रोड]] के काम की याद दिलाता है, वह यह है कि प्राथमिक कण स्व-अंतःक्रिया नहीं कर रहे हैं। यह विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र की ऊर्जा में अनंतता देने वाली इलेक्ट्रॉन (अतिसूक्ष्म परमाणु) स्व-ऊर्जा की समस्या को तुरंत दूर कर देता है। <ref>{{cite journal |first1=J. A. |last1=Wheeler |first2=R. P. |last2=Feynman |title=डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=21 |issue=3 |pages=425–433 |date=July 1949 |doi=10.1103/RevModPhys.21.425 |bibcode = 1949RvMP...21..425W |doi-access=free }}
 </ref>
 == प्रेरणा ==
-व्हीलर और फेनमैन ने यह देखकर शुरुआत की कि शास्त्रीय विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र सिद्धांत इलेक्ट्रॉनों की खोज से पहले डिजाइन किया गया था: सिद्धांत में चार्ज एक निरंतर पदार्थ है। एक इलेक्ट्रॉन कण स्वाभाविक रूप से सिद्धांत में फिट नहीं बैठता है: क्या एक बिंदु आवेश को अपने स्वयं के क्षेत्र का प्रभाव देखना चाहिए? वे बिंदु आवेशों के संग्रह की मूलभूत समस्या पर पुनर्विचार करते हैं, [[कार्ल श्वार्ज़स्चिल्ड]] द्वारा अलग से विकसित दूरी सिद्धांत पर एक क्षेत्र-मुक्त कार्रवाई करते हैं,<ref name= "schwarzschil1903b">K. Schwarzschild, Nachr. ges. Wiss. Gottingen (1903) 128,132</ref> ह्यूगो टेट्रोड,<ref>H. Tetrode, Zeitschrift für Physik 10:137, 1922</ref> और [[एड्रियान फोकर]]।<ref>A. D. Fokker, Zeitschrift für Physik 58:386, 1929</ref> 1800 के आरंभिक दूरी के सिद्धांतों पर तात्कालिक कार्रवाई के विपरीत, ये प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांत [[प्रकाश की गति]] पर बातचीत के प्रसार पर आधारित हैं। वे तीन तरीकों से शास्त्रीय क्षेत्र सिद्धांत से भिन्न हैं 1) कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं माना गया है; 2) बिंदु शुल्क स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं; 3) समीकरण टी-समरूपता हैं। व्हीलर और फेनमैन ने इन समीकरणों को न्यूटोनियन यांत्रिकी के आधार पर विद्युत चुंबकत्व के सही सामान्यीकरण के [[सापेक्षता के सिद्धांत]] में विकसित करने का प्रस्ताव दिया है।<ref>{{Cite journal |last1=Wheeler |first1=John Archibald |last2=Feynman |first2=Richard Phillips |date=1949-07-01 |title=डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स|url=https://link.aps.org/doi/10.1103/RevModPhys.21.425 |journal=Reviews of Modern Physics |language=en |volume=21 |issue=3 |pages=425–433 |doi=10.1103/RevModPhys.21.425 |bibcode=1949RvMP...21..425W |issn=0034-6861}}</ref>
+व्हीलर और फेनमैन ने यह देखकर आरम्भ किया था कि प्राचीन विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र सिद्धांत इलेक्ट्रॉनों की खोज से पहले अभिकल्पित किया गया था: सिद्धांत में प्रभार एक निरंतर पदार्थ है। एक इलेक्ट्रॉन कण स्वाभाविक रूप से सिद्धांत में उपयुक्त नहीं होता है: क्या एक बिंदु आवेश को अपने स्वयं के क्षेत्र का प्रभाव देखना चाहिए? वे बिंदु आवेशों के संग्रह की मूलभूत समस्या पर पुनर्विचार करते हैं, [[कार्ल श्वार्ज़स्चिल्ड]] ह्यूगो टेट्रोड,<ref>H. Tetrode, Zeitschrift für Physik 10:137, 1922</ref> और [[एड्रियान फोकर]] द्वारा अलग से विकसित दूरी सिद्धांत पर एक क्षेत्र-मुक्त कार्रवाई करते हैं। <ref name="schwarzschil1903b">K. Schwarzschild, Nachr. ges. Wiss. Gottingen (1903) 128,132</ref> <ref>A. D. Fokker, Zeitschrift für Physik 58:386, 1929</ref> 1800 के आरंभिक दूरी के सिद्धांतों पर तात्कालिक कार्रवाई के विपरीत, ये प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांत [[प्रकाश की गति]] पर अन्तःक्रिया के प्रसार पर आधारित हैं। वे तीन तरीकों से प्राचीन क्षेत्र सिद्धांत से भिन्न हैं 1) कोई स्वतंत्र क्षेत्र नहीं माना गया है; 2) बिंदु शुल्क स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं; 3) समीकरण टी-समरूपता हैं। व्हीलर और फेनमैन ने इन समीकरणों को न्यूटोनियन यांत्रिकी के आधार पर विद्युत चुंबकत्व के सही सामान्यीकरण के [[सापेक्षता के सिद्धांत]] में विकसित करने का प्रस्ताव दिया है। <ref>{{Cite journal |last1=Wheeler |first1=John Archibald |last2=Feynman |first2=Richard Phillips |date=1949-07-01 |title=डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स|url=https://link.aps.org/doi/10.1103/RevModPhys.21.425 |journal=Reviews of Modern Physics |language=en |volume=21 |issue=3 |pages=425–433 |doi=10.1103/RevModPhys.21.425 |bibcode=1949RvMP...21..425W |issn=0034-6861}}</ref>
 == पिछले प्रत्यक्ष-अंतःक्रिया सिद्धांतों के साथ समस्याएँ ==
-टेट्रोड-फोकर कार्य ने दो प्रमुख समस्याओं को अनसुलझा छोड़ दिया।<ref name=Narlikar2003>{{Cite journal |last=Narlikar |first=J.V. |date=September 2003 |title=Action at a Distance and Cosmology: A Historical Perspective |url=https://www.annualreviews.org/doi/10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 |journal=Annual Review of Astronomy and Astrophysics |language=en |volume=41 |issue=1 |pages=169–189 |doi=10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 |bibcode=2003ARA&A..41..169N |issn=0066-4146}}</ref>{{rp|171}} सबसे पहले, दूरी सिद्धांत पर एक गैर-तात्कालिक क्रिया में, न्यूटन के गति के नियमों की समान क्रिया-प्रतिक्रिया कार्य-कारण के साथ संघर्ष करती है। यदि कोई क्रिया समय में आगे बढ़ती है, तो प्रतिक्रिया आवश्यक रूप से समय में पीछे की ओर फैलती है। दूसरा, अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल या [[विकिरण प्रतिरोध]] की मौजूदा व्याख्याएं अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ बातचीत करने वाले इलेक्ट्रॉनों को तेज करने पर निर्भर करती हैं; प्रत्यक्ष अंतःक्रिया मॉडल स्पष्ट रूप से स्व-अंतःक्रिया को छोड़ देते हैं।
+टेट्रोड-फोकर कार्य ने दो प्रमुख समस्याओं को अनसुलझा छोड़ दिया। <ref name=Narlikar2003>{{Cite journal |last=Narlikar |first=J.V. |date=September 2003 |title=Action at a Distance and Cosmology: A Historical Perspective |url=https://www.annualreviews.org/doi/10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 |journal=Annual Review of Astronomy and Astrophysics |language=en |volume=41 |issue=1 |pages=169–189 |doi=10.1146/annurev.astro.41.112202.151716 |bibcode=2003ARA&A..41..169N |issn=0066-4146}}</ref>{{rp|171}}स बसे पहले, दूरी सिद्धांत पर एक गैर-तात्कालिक क्रिया में, न्यूटन के गति के नियमों की समान क्रिया-प्रतिक्रिया कार्य-कारण के साथ संघर्ष करती है। यदि कोई क्रिया समय में आगे बढ़ती है, तो प्रतिक्रिया आवश्यक रूप से समय में पीछे की ओर विस्तारित होती है। दूसरा, अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल या [[विकिरण प्रतिरोध]] की उपस्थित व्याख्याएं अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ अन्तःक्रिया करने वाले इलेक्ट्रॉनों को तीव्र करने पर निर्भर करती हैं; प्रत्यक्ष अंतःक्रिया प्रतिरूप स्पष्ट रूप से स्व-अंतःक्रिया को छोड़ देते हैं।
 == अवशोषक और विकिरण प्रतिरोध ==
-व्हीलर और फेनमैन ने इन मुद्दों को दूर करने और प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांतों का विस्तार करने के लिए अन्य सभी इलेक्ट्रॉनों के ब्रह्मांड को विकिरण के अवशोषक के रूप में दर्शाया।
+व्हीलर और फेनमैन ने इन विषयों को दूर करने और प्रत्यक्ष संपर्क सिद्धांतों का विस्तार करने के लिए अन्य सभी इलेक्ट्रॉनों के ब्रह्मांड को विकिरण के अवशोषक के रूप में दर्शाया।
-एक अभौतिक पृथक बिंदु आवेश पर विचार करने के बजाय, वे ब्रह्मांड में सभी आवेशों को एक आवेश के चारों ओर एक आवरण में एक समान अवशोषक के साथ मॉडल करते हैं। जैसे ही चार्ज अवशोषक के सापेक्ष चलता है, यह अवशोषक में विकिरण करता है जो पीछे धकेलता है, जिससे विकिरण प्रतिरोध होता है।<ref name=Narlikar2003/>
+एक अभौतिक पृथक बिंदु आवेश पर विचार करने के स्थान पर, वे ब्रह्मांड में सभी आवेशों को एक आवेश के चारों ओर एक आवरण में एक समान अवशोषक के साथ प्रतिरूप करते हैं। जैसे ही प्रभार अवशोषक के सापेक्ष चलता है, यह अवशोषक में विकिरण करता है जो पीछे धकेलता है, जिससे विकिरण प्रतिरोध होता है। <ref name="Narlikar2003" />
 ==मुख्य परिणाम==
-फेनमैन और व्हीलर ने अपना परिणाम बहुत ही सरल और सुरुचिपूर्ण तरीके से प्राप्त किया। उन्होंने हमारे ब्रह्मांड में मौजूद सभी आवेशित कणों (उत्सर्जकों) पर विचार किया और उन सभी को टी-समरूपता | समय-उलट सममित तरंगें उत्पन्न करने वाला माना। परिणामी फ़ील्ड है
+फेनमैन और व्हीलर ने अपना परिणाम बहुत ही सरल और सुरुचिपूर्ण तरीके से प्राप्त किया। उन्होंने हमारे ब्रह्मांड में उपस्थित सभी आवेशित कणों (उत्सर्जकों) पर विचार किया और उन सभी को कालोत्क्रमण सममित तरंगें उत्पन्न करने वाला माना। परिणामी आधार निम्नलिखित है
 :<math>E_\text{tot}(\mathbf{x}, t) =
   \sum_n \frac{E_n^\text{ret}(\mathbf{x}, t) + E_n^\text{adv}(\mathbf{x}, t)}{2}.</math>
-फिर उन्होंने देखा कि अगर रिश्ता
+फिर उन्होंने देखा कि अगर सन्दर्भ
 :<math>E_\text{free}(\mathbf{x}, t) =
   \sum_n \frac{E_n^\text{ret}(\mathbf{x}, t) - E_n^\text{adv}(\mathbf{x}, t)}{2} = 0</math>
-तब धारण करता है <math>E_\text{free}</math>सजातीय मैक्सवेल समीकरण का समाधान होने के कारण, इसका उपयोग कुल क्षेत्र प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है
+धारण करता है। फिर, सजातीय मैक्सवेल समीकरण का एक समाधान होने के नाते, मुक्त <math>E_\text{free}</math> का उपयोग कुल अनुक्षेत्र प्राप्त करने के लिए किया जा सकता है।
 :<math>E_\text{tot}(\mathbf{x}, t) =
   \sum_n \frac{E_n^\text{ret}(\mathbf{x}, t) + E_n^\text{adv}(\mathbf{x}, t)}{2} +
   \sum_n \frac{E_n^\text{ret}(\mathbf{x}, t) - E_n^\text{adv}(\mathbf{x}, t)}{2} =
 \sum_n E_n^\text{ret}(\mathbf{x}, t).</math>
-तब कुल क्षेत्र प्रेक्षित शुद्ध मंद क्षेत्र होता है।<ref name=Narliker/>{{rp|173}}
+तब कुल क्षेत्र प्रेक्षित शुद्ध मंद क्षेत्र होता है। <ref name=Narliker/>{{rp|173}}
+यह धारणा कि मुक्त क्षेत्र समान रूप से शून्य है, अवशोषक विचार का मूल है। इसका मतलब है कि प्रत्येक कण द्वारा उत्सर्जित विकिरण ब्रह्मांड में उपस्थित अन्य सभी कणों द्वारा पूरी तरह से अवशोषित हो जाता है। इस बिंदु को बेहतर ढंग से समझने के लिए, यह विचार करना उपयोगी हो सकता है कि सामान्य सामग्रियों में अवशोषण तंत्र कैसे काम करता है। सूक्ष्म मापक्रम पर, यह आने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग और सामग्री के इलेक्ट्रॉनों से उत्पन्न तरंगों के योग से उत्पन्न होता है, जो बाहरी गड़बड़ी पर प्रतिक्रिया करता है। यदि आने वाली तरंग को अवशोषित कर लिया जाता है, तो परिणाम शून्य व्यय क्षेत्र होता है। हालाँकि, अवशोषक सिद्धांत में मंद और उन्नत दोनों तरंगों की उपस्थिति में एक ही अवधारणा का उपयोग किया जाता है।
-यह धारणा कि मुक्त क्षेत्र समान रूप से शून्य है, अवशोषक विचार का मूल है। इसका मतलब है कि प्रत्येक कण द्वारा उत्सर्जित विकिरण ब्रह्मांड में मौजूद अन्य सभी कणों द्वारा पूरी तरह से अवशोषित हो जाता है। इस बिंदु को बेहतर ढंग से समझने के लिए, यह विचार करना उपयोगी हो सकता है कि सामान्य सामग्रियों में अवशोषण तंत्र कैसे काम करता है। सूक्ष्म पैमाने पर, यह आने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग और सामग्री के इलेक्ट्रॉनों से उत्पन्न तरंगों के योग से उत्पन्न होता है, जो बाहरी गड़बड़ी पर प्रतिक्रिया करता है। यदि आने वाली तरंग को अवशोषित कर लिया जाता है, तो परिणाम शून्य आउटगोइंग क्षेत्र होता है। हालाँकि, अवशोषक सिद्धांत में मंद और उन्नत दोनों तरंगों की उपस्थिति में एक ही अवधारणा का उपयोग किया जाता है।
+== समय की अस्पष्टता का चिह्न ==
+ऐसा प्रतीत होता है कि परिणामी तरंग की पसंदीदा समय दिशा है, क्योंकि यह कार्य-कारण का सम्मान करती है। हालाँकि, यह केवल एक भ्रम है। वास्तव में, केवल उत्सर्जक और अवशोषक लेबल का आदान-प्रदान करके समय की दिशा को उलटना हमेशा संभव होता है। इस प्रकार, स्पष्ट रूप से पसंदीदा समय दिशा स्वेच्छाचारी लेबलिंग से उत्पन्न होती है। <ref name=Price1997>{{Cite book |last=Price |first=Huw |title=Time's arrow & Archimedes' point: new directions for the physics of time |date=1997 |publisher=Oxford University Press |isbn=978-0-19-511798-1 |edition=1. issued as an Oxford Univ. Press paperback |series=Oxford paperbacks |location=New York}}</ref>{{rp|52}} व्हीलर और फेनमैन ने दावा किया कि ऊष्मागतिक ने प्रेक्षित दिशा को चुना; ब्रह्माण्ड संबंधी चयन भी प्रस्तावित किए गए हैं। <ref name=Narlikar/>
-== समय की अस्पष्टता का तीर ==
+कालोत्क्रमण समरूपता की आवश्यकता, सामान्यतः, कार्य-कारण (भौतिकी) के सिद्धांत के साथ सामंजस्य बिठाना कठिन है। मैक्सवेल के समीकरणों और विद्युत चुम्बकीय तरंगों के समीकरणों में, सामान्यतः, दो संभावित समाधान होते हैं: एक मंद (विलंबित) समाधान और एक उन्नत समाधान। तदनुसार, कोई भी आवेशित कण समय <math>t_0 = 0</math> और बिंदु <math>x_0 = 0</math> पर तरंगें उत्पन्न करता है, जो उत्सर्जन (मंद समाधान) और अन्य तरंगों के तुरंत बाद बिंदु <math>x_1</math> (यहां c प्रकाश की गति है) <math>t_1 = x_1/c</math>पर पहुंचेगा, जो उत्सर्जन (उन्नत समाधान) से पहले तुरंत उसी स्थान <math>t_2 = -x_1/c</math> पर पहुंच जाएगा। हालाँकि, उत्तरार्द्ध कार्य-कारण सिद्धांत का उल्लंघन करता है: उन्नत तरंगों का उनके उत्सर्जन से पहले पता लगाया जा सकता है। इस प्रकार विद्युत चुम्बकीय तरंगों की व्याख्या में उन्नत समाधानों को सामान्यतः खारिज कर दिया जाता है।
-ऐसा प्रतीत होता है कि परिणामी तरंग की पसंदीदा समय दिशा है, क्योंकि यह कार्य-कारण का सम्मान करती है। हालाँकि, यह केवल एक भ्रम है। वास्तव में, केवल उत्सर्जक और अवशोषक लेबल का आदान-प्रदान करके समय की दिशा को उलटना हमेशा संभव होता है। इस प्रकार, स्पष्ट रूप से पसंदीदा समय दिशा मनमाने लेबलिंग से उत्पन्न होती है।<ref name=Price1997>{{Cite book |last=Price |first=Huw |title=Time's arrow & Archimedes' point: new directions for the physics of time |date=1997 |publisher=Oxford University Press |isbn=978-0-19-511798-1 |edition=1. issued as an Oxford Univ. Press paperback |series=Oxford paperbacks |location=New York}}</ref>{{rp|52}} व्हीलर और फेनमैन ने दावा किया कि थर्मोडायनामिक्स ने प्रेक्षित दिशा को चुना; ब्रह्माण्ड संबंधी चयन भी प्रस्तावित किए गए हैं।<ref name=Narlikar/>
-समय-उलट समरूपता की आवश्यकता, सामान्य तौर पर, कार्य-कारण (भौतिकी) के सिद्धांत के साथ सामंजस्य बिठाना मुश्किल है। मैक्सवेल के समीकरणों और विद्युत चुम्बकीय तरंगों के समीकरणों में, सामान्य तौर पर, दो संभावित समाधान होते हैं: एक मंद (विलंबित) समाधान और एक उन्नत समाधान। तदनुसार, कोई भी आवेशित कण समय पर तरंगें उत्पन्न करता है <math>t_0 = 0</math> और बिंदु <math>x_0 = 0</math>, जो बिंदु पर पहुंचेगा <math>x_1</math> तुरंत <math>t_1 = x_1/c</math> (यहाँ <math>c</math> प्रकाश की गति है), उत्सर्जन के बाद (मंद समाधान), और अन्य तरंगें, जो तत्काल उसी स्थान पर पहुंचेंगी <math>t_2 = -x_1/c</math>, उत्सर्जन से पहले (उन्नत समाधान)। हालाँकि, उत्तरार्द्ध कार्य-कारण सिद्धांत का उल्लंघन करता है: उन्नत तरंगों का उनके उत्सर्जन से पहले पता लगाया जा सकता है। इस प्रकार विद्युत चुम्बकीय तरंगों की व्याख्या में उन्नत समाधानों को आमतौर पर खारिज कर दिया जाता है।
-अवशोषक सिद्धांत में, इसके बजाय आवेशित कणों को उत्सर्जक और अवशोषक दोनों के रूप में माना जाता है, और उत्सर्जन प्रक्रिया अवशोषण प्रक्रिया से निम्नानुसार जुड़ी होती है: उत्सर्जक से अवशोषक तक मंद तरंगें और अवशोषक से उत्सर्जक तक उन्नत तरंगों दोनों पर विचार किया जाता है। हालाँकि, दोनों के योग से कारण तरंगें उत्पन्न होती हैं, हालाँकि कारण-विरोधी (उन्नत) समाधानों को प्राथमिकता से नहीं छोड़ा जाता है।
+अवशोषक सिद्धांत में, इसके स्थान पर आवेशित कणों को उत्सर्जक और अवशोषक दोनों के रूप में माना जाता है, और उत्सर्जन प्रक्रिया अवशोषण प्रक्रिया से निम्नानुसार जुड़ी होती है: उत्सर्जक से अवशोषक तक मंद तरंगें और अवशोषक से उत्सर्जक तक उन्नत तरंगों दोनों पर विचार किया जाता है। हालाँकि, दोनों के योग से कारण तरंगें उत्पन्न होती हैं, हालाँकि कारण-विरोधी (उन्नत) समाधानों को प्राथमिकता से नहीं छोड़ा जाता है।
-वैकल्पिक रूप से, जिस तरह से व्हीलर/फेनमैन प्राथमिक समीकरण के साथ आए, वह यह है: उन्होंने मान लिया कि उनका लैग्रेंजियन केवल तभी बातचीत करता है जब व्यक्तिगत कणों के लिए फ़ील्ड शून्य के उचित समय से अलग हो जाते हैं। इसलिए चूंकि केवल द्रव्यमान रहित कण शून्य उचित समय पृथक्करण के साथ उत्सर्जन से पता लगाने तक फैलते हैं, यह लैग्रेंजियन स्वचालित रूप से एक विद्युत चुम्बकीय जैसी बातचीत की मांग करता है।
+वैकल्पिक रूप से, जिस तरह से व्हीलर/फेनमैन प्राथमिक समीकरण के साथ आए, वह यह है: उन्होंने मान लिया कि उनका लैग्रेंजियन केवल तभी अन्तःक्रिया करता है जब व्यक्तिगत कणों के लिए अनुक्षेत्र शून्य के उचित समय से अलग हो जाते हैं। इसलिए चूंकि केवल द्रव्यमान रहित कण शून्य उचित समय पृथक्करण के साथ उत्सर्जन से पता लगाने तक विस्तारित होते हैं, यह लैग्रेंजियन स्वचालित रूप से एक विद्युत चुम्बकीय जैसी अन्तःक्रिया की मांग करता है।
 == विकिरण अवमंदन की नई व्याख्या ==
-अवशोषक सिद्धांत के प्रमुख परिणामों में से एक विद्युत चुम्बकीय विकिरण प्रक्रिया की सुरुचिपूर्ण और स्पष्ट व्याख्या है। एक आवेशित कण जो त्वरण का अनुभव करता है, विद्युत चुम्बकीय तरंगों का उत्सर्जन करने के लिए जाना जाता है, अर्थात, ऊर्जा खोने के लिए। इस प्रकार, कण के लिए न्यूटोनियन समीकरण {{nobr|1=(<math>F = ma</math>)}} में एक विघटनकारी बल (डैम्पिंग टर्म) होना चाहिए, जो इस ऊर्जा हानि को ध्यान में रखता है। विद्युत चुंबकत्व की कारणात्मक व्याख्या में, [[हेंड्रिक लोरेंत्ज़]] और [[मैक्स अब्राहम]] ने प्रस्तावित किया कि ऐसा बल, जिसे बाद में अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल कहा गया, अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ कण की मंद आत्म-अंतःक्रिया के कारण होता है। हालाँकि, यह पहली व्याख्या पूरी तरह से संतोषजनक नहीं है, क्योंकि इससे सिद्धांत में विचलन होता है और कण के आवेश वितरण की संरचना पर कुछ मान्यताओं की आवश्यकता होती है। [[पॉल डिराक]] ने इसे सापेक्षिक रूप से अपरिवर्तनीय बनाने के लिए सूत्र का सामान्यीकरण किया। ऐसा करते हुए उन्होंने एक अलग व्याख्या भी सुझाई. उन्होंने दिखाया कि अवमंदन शब्द को कण पर अपनी स्थिति में कार्य करने वाले मुक्त क्षेत्र के रूप में व्यक्त किया जा सकता है:
+अवशोषक सिद्धांत के प्रमुख परिणामों में से एक विद्युत चुम्बकीय विकिरण प्रक्रिया की सुरुचिपूर्ण और स्पष्ट व्याख्या है। एक आवेशित कण जो त्वरण का अनुभव करता है, विद्युत चुम्बकीय तरंगों का उत्सर्जन करने के लिए अर्थात, ऊर्जा खोने के लिए जाना जाता है। इस प्रकार, कण के लिए न्यूटोनियन समीकरण {{nobr|1=(<math>F = ma</math>)}} में एक विघटनकारी बल (अवमंदन अवधि) होना चाहिए, जो इस ऊर्जा हानि को ध्यान में रखता है। विद्युत चुंबकत्व की कारणात्मक व्याख्या में, [[हेंड्रिक लोरेंत्ज़]] और [[मैक्स अब्राहम]] ने प्रस्तावित किया कि ऐसा बल, जिसे बाद में अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल कहा गया, अपने स्वयं के क्षेत्र के साथ कण की मंद आत्म-अंतःक्रिया के कारण होता है। हालाँकि, यह पहली व्याख्या पूरी तरह से संतोषजनक नहीं है, क्योंकि इससे सिद्धांत में विचलन होता है और कण के आवेश वितरण की संरचना पर कुछ मान्यताओं की आवश्यकता होती है। [[पॉल डिराक]] ने इसे सापेक्षिक रूप से अपरिवर्तनीय बनाने के लिए सूत्र का सामान्यीकरण किया। ऐसा करते हुए उन्होंने एक अलग व्याख्या भी सुझाई। उन्होंने दिखाया कि अवमंदन शब्द को कण पर अपनी स्थिति में कार्य करने वाले मुक्त क्षेत्र के रूप में व्यक्त किया जा सकता है:
 :<math>E^\text{damping}(\mathbf{x}_j, t) = \frac{E_j^\text{ret}(\mathbf{x}_j, t) - E_j^\text{adv}(\mathbf{x}_j, t)}{2}.</math>
 हालाँकि, डिराक ने इस व्याख्या का कोई भौतिक स्पष्टीकरण प्रस्तावित नहीं किया।
-इसके बजाय अवशोषक सिद्धांत के ढांचे में एक स्पष्ट और सरल स्पष्टीकरण प्राप्त किया जा सकता है, जो इस सरल विचार से शुरू होता है कि प्रत्येक कण स्वयं के साथ बातचीत नहीं करता है। यह वास्तव में पहले अब्राहम-लोरेंत्ज़ प्रस्ताव के विपरीत है। कण पर कार्य करने वाला क्षेत्र <math>j</math> अपनी स्थिति पर (बिंदु) <math>x_j</math>) तब है
+इसके स्थान पर अवशोषक सिद्धांत के ढांचे में एक स्पष्ट और सरल स्पष्टीकरण प्राप्त किया जा सकता है, जो इस सरल विचार से प्रारम्भ होता है कि प्रत्येक कण स्वयं के साथ अन्तःक्रिया नहीं करता है। यह वास्तव में पहले अब्राहम-लोरेंत्ज़ प्रस्ताव के विपरीत है। कण पर कार्य करने वाला क्षेत्र <math>j</math> अपनी स्थिति पर (बिंदु) <math>x_j</math>) तब निम्न है
 :<math>E^\text{tot}(\mathbf{x}_j, t) =
   \sum_{n \neq j} \frac{E_n^\text{ret}(\mathbf{x}_j, t) + E_n^\text{adv}(\mathbf{x}_j, t)}{2}.</math>
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 ===गुरुत्वाकर्षण सिद्धांत===
-{{Main article|Hoyle–Narlikar theory of gravity}}
+{{Main article|हॉयल-नार्लीकर का गुरुत्वाकर्षण सिद्धांत}}
-इलेक्ट्रोडायनामिक्स के लिए व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की माचियन प्रकृति से प्रेरित होकर, [[फ्रेड हॉयल]] और [[जयंत नार्लीकर]] ने गुरुत्वाकर्षण के हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत का प्रस्ताव रखा।<ref>{{cite journal |title=गुरुत्वाकर्षण का एक नया सिद्धांत|author=F. Hoyle and J. V. Narlikar |year=1964 |journal=[[Proceedings of the Royal Society A]] |volume=282 |issue=1389 |pages=191–207 |doi=10.1098/rspa.1964.0227|bibcode = 1964RSPSA.282..191H |s2cid=59402270 }}</ref><ref>{{cite magazine |url=http://www.time.com/time/magazine/article/0,9171,898186,00.html |archive-url=https://web.archive.org/web/20111213230334/http://www.time.com/time/magazine/article/0,9171,898186,00.html |url-status=dead |archive-date=December 13, 2011 |title=Cosmology: Math Plus Mach Equals Far-Out Gravity |date=June 26, 1964 |magazine=[[Time (magazine)|Time]] |access-date=7 August 2010}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Hoyle |first1=F. |last2=Narlikar |first2=J. V. |title=ब्रह्माण्ड विज्ञान और एक दूरी पर क्रिया इलेक्ट्रोडायनामिक्स|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=67 |issue=1 |pages=113–155 |year=1995 |doi=10.1103/RevModPhys.67.113 |bibcode=1995RvMP...67..113H |url=http://repository.iucaa.in:8080/jspui/bitstream/11007/1410/1/231C_1995.pdf |access-date=2018-11-04 |archive-date=2022-11-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20221105130027/http://repository.iucaa.in:8080/jspui/bitstream/11007/1410/1/231C_1995.pdf |url-status=dead }}</ref> [[सामान्य सापेक्षता]] के संदर्भ में. यह मॉडल हाल के खगोलीय अवलोकनों के बावजूद अभी भी मौजूद है जिन्होंने सिद्धांत को चुनौती दी है।<ref>{{cite web |url=http://www.astro.ucla.edu/~wright/stdystat.htm |title=स्थिर अवस्था और अर्ध-एसएस मॉडल में त्रुटियाँ|author=Edward L. Wright |access-date=7 August 2010}}</ref> स्टीफन हॉकिंग ने मूल हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत की आलोचना करते हुए कहा था कि अनंत तक जाने वाली उन्नत तरंगें विचलन का कारण बनेंगी, जैसा कि वास्तव में होता, यदि ब्रह्मांड केवल विस्तार कर रहा होता।
-===क्वांटम यांत्रिकी की लेन-देन संबंधी व्याख्या===
+विद्युत् गतिकी के लिए व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की माचियन प्रकृति से प्रेरित होकर, [[फ्रेड हॉयल]] और [[जयंत नार्लीकर]] ने गुरुत्वाकर्षण के हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत का प्रस्ताव रखा। <ref>{{cite journal |title=गुरुत्वाकर्षण का एक नया सिद्धांत|author=F. Hoyle and J. V. Narlikar |year=1964 |journal=[[Proceedings of the Royal Society A]] |volume=282 |issue=1389 |pages=191–207 |doi=10.1098/rspa.1964.0227|bibcode = 1964RSPSA.282..191H |s2cid=59402270 }}</ref><ref>{{cite magazine |url=http://www.time.com/time/magazine/article/0,9171,898186,00.html |archive-url=https://web.archive.org/web/20111213230334/http://www.time.com/time/magazine/article/0,9171,898186,00.html |url-status=dead |archive-date=December 13, 2011 |title=Cosmology: Math Plus Mach Equals Far-Out Gravity |date=June 26, 1964 |magazine=[[Time (magazine)|Time]] |access-date=7 August 2010}}</ref><ref>{{cite journal |last1=Hoyle |first1=F. |last2=Narlikar |first2=J. V. |title=ब्रह्माण्ड विज्ञान और एक दूरी पर क्रिया इलेक्ट्रोडायनामिक्स|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=67 |issue=1 |pages=113–155 |year=1995 |doi=10.1103/RevModPhys.67.113 |bibcode=1995RvMP...67..113H |url=http://repository.iucaa.in:8080/jspui/bitstream/11007/1410/1/231C_1995.pdf |access-date=2018-11-04 |archive-date=2022-11-05 |archive-url=https://web.archive.org/web/20221105130027/http://repository.iucaa.in:8080/jspui/bitstream/11007/1410/1/231C_1995.pdf |url-status=dead }}</ref>  यह प्रतिरूप हाल के खगोलीय अवलोकनों के के होने पर भी अभी भी उपस्थित है जिन्होंने सिद्धांत को चुनौती दी है। <ref>{{cite web |url=http://www.astro.ucla.edu/~wright/stdystat.htm |title=स्थिर अवस्था और अर्ध-एसएस मॉडल में त्रुटियाँ|author=Edward L. Wright |access-date=7 August 2010}}</ref> स्टीफन हॉकिंग ने मूल हॉयल-नार्लीकर सिद्धांत की आलोचना करते हुए कहा था कि अनंत तक जाने वाली उन्नत तरंगें विचलन का कारण बनेंगी, जैसा कि वास्तव में होता, यदि ब्रह्मांड केवल विस्तार कर रहा होता।
-{{Main article|Transactional interpretation}}
-व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत से प्रेरित होकर, क्वांटम यांत्रिकी (TIQM) की लेन-देन संबंधी व्याख्या पहली बार 1986 में जॉन जी. क्रैमर द्वारा प्रस्तावित की गई थी।<ref name="Cramer 1986">{{cite journal
+===परिमाण यांत्रिकी की लेन-देन संबंधी व्याख्या===
+{{Main article|संचालन स्पष्टीकरण}}
+व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत से प्रेरित होकर, परिमाण यांत्रिकी (टीआईक्यूएम) की लेन-देन संबंधी व्याख्या पहली बार 1986 में जॉन जी. क्रैमर द्वारा प्रस्तावित की गई थी। <ref name="Cramer 1986">{{cite journal
   |last1=Cramer |first1=John G.
   |date=July 1986
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 |bibcode=1988IJTP...27..227C
   |s2cid=18588747
-  }}</ref> मंद (समय में आगे) और उन्नत (समय में पीछे) तरंगों द्वारा निर्मित एक स्थायी तरंग के संदर्भ में क्वांटम इंटरैक्शन का वर्णन करता है। क्रैमर का दावा है कि यह [[कोपेनहेगन व्याख्या]] और पर्यवेक्षक की भूमिका के साथ दार्शनिक समस्याओं से बचाता है, और विभिन्न क्वांटम विरोधाभासों को हल करता है, जैसे कि [[क्वांटम गैर-स्थानीयता]], क्वांटम उलझाव और [[पूर्वकारणता]]<ref name="Cramer PPT">{{cite web
+  }}</ref> मंद (समय में आगे) और उन्नत (समय में पीछे) तरंगों द्वारा निर्मित एक स्थायी तरंग के संदर्भ में परिमाण अन्तःक्रिया का वर्णन करता है। क्रैमर का दावा है कि यह [[कोपेनहेगन व्याख्या]] और पर्यवेक्षक की भूमिका के साथ दार्शनिक समस्याओं से बचाता है, और विभिन्न परिमाण विरोधाभासों को हल करता है, जैसे कि [[क्वांटम गैर-स्थानीयता|परिमाण गैर-स्थानीयता]], परिमाण उलझाव और [[पूर्वकारणता|पूर्वकारणता।]] <ref name="Cramer PPT">{{cite web
   |last1=Cramer |first1=John G.
   |date=3 April 2010
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 === कारणता के समाधान का प्रयास===
-टी. सी. स्कॉट और आर. ए. मूर ने प्रदर्शित किया कि उन्नत लियानार्ड-वीचर्ट क्षमता की उपस्थिति द्वारा सुझाई गई स्पष्ट कारणात्मकता को अवशोषक विचार की जटिलताओं के बिना, केवल मंद क्षमता के संदर्भ में सिद्धांत को पुनर्गठित करके हटाया जा सकता है।<ref name=moore87>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |first3=M. B. |last3=Monagan |title=विद्युतचुंबकीय अंतःक्रियाओं के लिए सापेक्षतावादी, बहु-कण लैग्रेंजियन|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=59 |issue=5 |pages=525–527 |year=1987 |doi=10.1103/PhysRevLett.59.525 |pmid=10035796 |bibcode = 1987PhRvL..59..525M }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |first3=M. B. |last3=Monagan |title=इलेक्ट्रोमैग्नेटिक इंटरैक्शन के साथ एक सापेक्षतावादी कई-कण लैग्रेंजियन के लिए एक मॉडल|journal=[[Canadian Journal of Physics]]|volume=66 |issue=3 |pages=206–211 |year=1988 |doi=10.1139/p88-032 |bibcode=1988CaJPh..66..206M }}</ref>
+टी. सी. स्कॉट और आर. ए. मूर ने प्रदर्शित किया कि उन्नत लियानार्ड-वीचर्ट क्षमता की उपस्थिति द्वारा सुझाई गई स्पष्ट कारणात्मकता को अवशोषक विचार की जटिलताओं के बिना, केवल मंद क्षमता के संदर्भ में सिद्धांत को पुनर्गठित करके हटाया जा सकता है। <ref name=moore87>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |first3=M. B. |last3=Monagan |title=विद्युतचुंबकीय अंतःक्रियाओं के लिए सापेक्षतावादी, बहु-कण लैग्रेंजियन|journal=[[Physical Review Letters]] |volume=59 |issue=5 |pages=525–527 |year=1987 |doi=10.1103/PhysRevLett.59.525 |pmid=10035796 |bibcode = 1987PhRvL..59..525M }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |first3=M. B. |last3=Monagan |title=इलेक्ट्रोमैग्नेटिक इंटरैक्शन के साथ एक सापेक्षतावादी कई-कण लैग्रेंजियन के लिए एक मॉडल|journal=[[Canadian Journal of Physics]]|volume=66 |issue=3 |pages=206–211 |year=1988 |doi=10.1139/p88-032 |bibcode=1988CaJPh..66..206M }}</ref>
-[[लैग्रेंजियन यांत्रिकी]] एक कण का वर्णन करती है (<math>p_1</math>) किसी अन्य कण द्वारा उत्पन्न समय-सममित क्षमता के प्रभाव में (<math>p_2</math>) है
+[[लैग्रेंजियन यांत्रिकी]] एक कण ( <math>p_1</math>) का वर्णन करती है किसी अन्य कण (<math>p_2</math>) द्वारा उत्पन्न समय-सममित क्षमता के प्रभाव में है
 :<math> L_1 = T_1 - \frac{1}{2} \left( (V_R)^2_1 + (V_A)^2_1 \right), </math>
-कहाँ <math> T_i </math> कण की सापेक्षिक गतिज ऊर्जा कार्यात्मकता है <math>p_i</math>, और <math>(V_R)^j_i</math> और <math>(V_A)^j_i</math> कण पर कार्य करने वाली क्रमशः मंद और उन्नत लीनार्ड-वीचर्ट क्षमताएँ हैं <math>p_i</math> और कण द्वारा उत्पन्न <math>p_j</math>. कण के लिए संगत लैग्रेंजियन <math>p_2</math> है
+जहाँ <math> T_i </math> कण की सापेक्षिक गतिज ऊर्जा कार्यात्मकता <math>p_i</math> है, और <math>(V_R)^j_i</math> और <math>(V_A)^j_i</math> कण पर कार्य करने वाली क्रमशः मंद और उन्नत लीनार्ड-वीचर्ट <math>p_i</math> और कण द्वारा उत्पन्न <math>p_j</math> क्षमताएँ हैं। कण <math>p_2</math> के लिए संगत लैग्रेंजियन निम्नलिखित है
 :<math> L_2 = T_2 - \frac{1}{2} \left( (V_R)^1_2 + (V_A)^1_2 \right).</math>
-इसे मूल रूप से [[कंप्यूटर बीजगणित]] के साथ प्रदर्शित किया गया था<ref>{{cite journal |first1=T. C. |last1=Scott |first2=R. A. |last2=Moore |first3=M. B. |last3=Monagan |title=प्रतीकात्मक हेरफेर द्वारा कई कण इलेक्ट्रोडायनामिक्स का संकल्प|journal=[[Computer Physics Communications]] |volume=52 |issue=2 |pages=261–281 |year=1989 |bibcode=1989CoPhC..52..261S |doi=10.1016/0010-4655(89)90009-X }}</ref> और फिर विश्लेषणात्मक रूप से सिद्ध किया गया<ref name=Scott>{{cite journal |first=T. C. |last=Scott |title=दो-शरीर समस्या का सापेक्ष शास्त्रीय और क्वांटम यांत्रिक उपचार|journal=MMath Thesis |location=[[University of Waterloo]], Canada |year=1986|url=https://www.researchgate.net/publication/281178093}}</ref> वह
+इसे मूल रूप से [[कंप्यूटर बीजगणित]] के साथ प्रदर्शित किया गया था <ref>{{cite journal |first1=T. C. |last1=Scott |first2=R. A. |last2=Moore |first3=M. B. |last3=Monagan |title=प्रतीकात्मक हेरफेर द्वारा कई कण इलेक्ट्रोडायनामिक्स का संकल्प|journal=[[Computer Physics Communications]] |volume=52 |issue=2 |pages=261–281 |year=1989 |bibcode=1989CoPhC..52..261S |doi=10.1016/0010-4655(89)90009-X }}</ref> और फिर विश्लेषणात्मक रूप से यह सिद्ध किया गया कि <ref name="Scott">{{cite journal |first=T. C. |last=Scott |title=दो-शरीर समस्या का सापेक्ष शास्त्रीय और क्वांटम यांत्रिक उपचार|journal=MMath Thesis |location=[[University of Waterloo]], Canada |year=1986|url=https://www.researchgate.net/publication/281178093}}</ref>
 :<math> (V_R)^i_j - (V_A)^j_i </math>
-कुल समय व्युत्पन्न है, यानी [[विविधताओं की गणना]] में विचलन, और इस प्रकार यह यूलर-लैग्रेंज समीकरणों में कोई योगदान नहीं देता है। इस परिणाम की बदौलत उन्नत संभावनाओं को समाप्त किया जा सकता है; यहां कुल व्युत्पन्न मुक्त क्षेत्र के समान ही भूमिका निभाता है। इसलिए एन-बॉडी सिस्टम के लिए लैग्रेंजियन है
+कुल समय व्युत्पन्न है, यानी [[विविधताओं की गणना]] में विचलन, और इस प्रकार यह यूलर-लैग्रेंज समीकरणों में कोई योगदान नहीं देता है। इस परिणाम की बदौलत उन्नत संभावनाओं को समाप्त किया जा सकता है; यहां कुल व्युत्पन्न मुक्त क्षेत्र के समान ही भूमिका निभाता है। इसलिए एन-तत्व प्रणाली के लिए लैग्रेंजियन है
 :<math> L = \sum_{i=1}^N T_i  - \frac{1}{2} \sum_{i \ne j}^N (V_R)^i_j. </math>
-परिणामी लैग्रेंजियन विनिमय के अंतर्गत सममित है <math>p_i</math> साथ <math>p_j</math>. के लिए <math>N = 2</math> यह लैग्रेंजियन गति के बिल्कुल समान समीकरण उत्पन्न करेगा <math>L_1</math> और <math>L_2</math>. इसलिए, एक बाहरी पर्यवेक्षक के दृष्टिकोण से, सब कुछ कारण है। यह सूत्रीकरण समग्र रूप से एन-कण प्रणाली पर लागू परिवर्तनीय सिद्धांत के साथ कण-कण समरूपता को दर्शाता है, और इस प्रकार टेट्रोड के मैकियन सिद्धांत को दर्शाता है।<ref name=Scott/>  केवल तभी जब हम किसी विशेष पिंड पर कार्य करने वाली शक्तियों को अलग कर देते हैं, तभी उन्नत क्षमताएँ प्रकट होती हैं। समस्या का यह पुनर्निर्धारण एक कीमत पर आता है: एन-बॉडी लैग्रैन्जियन सभी कणों द्वारा ट्रेस किए गए वक्रों के सभी समय व्युत्पन्न पर निर्भर करता है, यानी लैग्रैन्जियन अनंत-क्रम है। हालाँकि, सिद्धांत की मात्रा निर्धारित करने के अनसुलझे मुद्दे की जांच में बहुत प्रगति हुई है।<ref>{{cite journal |first1=T. C. |last1=Scott |first2=R. A. |last2=Moore |title=हाई-ऑर्डर लैग्रेन्जियंस से हैमिल्टनियनों का परिमाणीकरण|location=Proceedings of the International Symposium on Spacetime Symmetries, Univ. of Maryland |journal=[[Nuclear Physics B: Proceedings Supplements]] |volume=6 |pages=455–457 |year=1989 |doi=10.1016/0920-5632(89)90498-2 |bibcode = 1989NuPhS...6..455S }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |title=Quantization of Second-Order Lagrangians: Model Problem |journal=[[Physical Review A]] |volume=44 |issue=3 |pages=1477–1484 |year=1991 |doi=10.1103/PhysRevA.44.1477 |pmid=9906108 |bibcode = 1991PhRvA..44.1477M }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |title=Quantization of Second-Order Lagrangians: The Fokker-Wheeler-Feynman model of electrodynamics |journal=[[Physical Review A]] |volume=46 |issue=7 |pages=3637–3645|year=1992 |doi=10.1103/PhysRevA.46.3637 |pmid=9908553 |bibcode = 1992PhRvA..46.3637M }}</ref> इसके अलावा, यह सूत्रीकरण [[डार्विन लैग्रेंजियन]] को पुनः प्राप्त करता है, जिससे ब्रेइट समीकरण मूल रूप से प्राप्त हुआ था, लेकिन विघटनकारी शब्दों के बिना।<ref name=Scott/>यह सिद्धांत और प्रयोग के साथ सहमति सुनिश्चित करता है, लेकिन इसमें [[मेमना शिफ्ट]] शामिल नहीं है। शास्त्रीय समस्या का संख्यात्मक समाधान भी खोजा गया।<ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=D. |last2=Qi |first3=T. C. |last3=Scott |title=सापेक्षतावादी अनेक-कण शास्त्रीय गतिशीलता सिद्धांतों की कारणता|journal=[[Canadian Journal of Physics|Can. J. Phys.]]|volume=70 |issue=9 |pages=772–781 |year=1992 |doi=10.1139/p92-122 |bibcode = 1992CaJPh..70..772M }}</ref> इसके अलावा, मूर ने दिखाया कि फेनमैन और [[अल्बर्ट हिब्स]] का एक मॉडल पहले-क्रम वाले लैग्रेंजियन से बेहतर तरीकों के लिए उत्तरदायी है और अराजक समाधानों का खुलासा करता है।<ref>{{cite journal |first=R. A. |last=Moore |title=एक अराजक मॉडल समस्या का औपचारिक परिमाणीकरण|journal=[[Canadian Journal of Physics]]|volume=77 |issue=3 |pages=221–233 |year=1999 |doi=10.1139/p99-020|bibcode=1999CaJPh..77..221M}}</ref> मूर और स्कॉट<ref name=moore87/>दिखाया गया कि विकिरण प्रतिक्रिया को वैकल्पिक रूप से इस धारणा का उपयोग करके प्राप्त किया जा सकता है कि, औसतन, चार्ज कणों के संग्रह के लिए शुद्ध द्विध्रुवीय क्षण शून्य है, जिससे अवशोषक सिद्धांत की जटिलताओं से बचा जा सकता है।
+परिणामी लैग्रेंजियन <math>p_i</math> के साथ <math>p_j</math> के आदान-प्रदान के तहत सममित है। <math>N = 2</math> के लिए यह लैग्रेंजियन गति के बिल्कुल समान समीकरण <math>L_1</math> और <math>L_2</math> उत्पन्न करेगा। इसलिए, एक बाहरी पर्यवेक्षक के दृष्टिकोण से, सब कुछ आकस्मिक है। यह सूत्रीकरण समग्र रूप से एन-कण प्रणाली पर लागू परिवर्तनीय सिद्धांत के साथ कण-कण समरूपता को दर्शाता है, और इस प्रकार टेट्रोड के मैकियन सिद्धांत को दर्शाता है। <ref name="Scott" />  केवल तभी जब हम किसी विशेष पिंड पर कार्य करने वाली शक्तियों को अलग कर देते हैं, तभी उन्नत क्षमताएँ प्रकट होती हैं। समस्या का यह पुनर्निर्धारण एक कीमत पर आता है: एन-बॉडी लैग्रैन्जियन सभी कणों द्वारा अनुरेख किए गए वक्रों के सभी समय व्युत्पन्न पर निर्भर करता है, यानी लैग्रैन्जियन अनंत-क्रम है। हालाँकि, सिद्धांत की मात्रा निर्धारित करने के अनसुलझे विषयों की जांच में बहुत प्रगति हुई है। <ref>{{cite journal |first1=T. C. |last1=Scott |first2=R. A. |last2=Moore |title=हाई-ऑर्डर लैग्रेन्जियंस से हैमिल्टनियनों का परिमाणीकरण|location=Proceedings of the International Symposium on Spacetime Symmetries, Univ. of Maryland |journal=[[Nuclear Physics B: Proceedings Supplements]] |volume=6 |pages=455–457 |year=1989 |doi=10.1016/0920-5632(89)90498-2 |bibcode = 1989NuPhS...6..455S }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |title=Quantization of Second-Order Lagrangians: Model Problem |journal=[[Physical Review A]] |volume=44 |issue=3 |pages=1477–1484 |year=1991 |doi=10.1103/PhysRevA.44.1477 |pmid=9906108 |bibcode = 1991PhRvA..44.1477M }}</ref><ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=T. C. |last2=Scott |title=Quantization of Second-Order Lagrangians: The Fokker-Wheeler-Feynman model of electrodynamics |journal=[[Physical Review A]] |volume=46 |issue=7 |pages=3637–3645|year=1992 |doi=10.1103/PhysRevA.46.3637 |pmid=9908553 |bibcode = 1992PhRvA..46.3637M }}</ref> इसके अतिरिक्त, यह सूत्रीकरण [[डार्विन लैग्रेंजियन]] को पुनः प्राप्त करता है, जिससे ब्रेइट समीकरण मूल रूप से प्राप्त हुआ था, लेकिन विघटनकारी शब्दों के बिना प्राप्त हुआ। <ref name="Scott" /> यह सिद्धांत और प्रयोग के साथ सहमति सुनिश्चित करता है, लेकिन इसमें [[मेमना शिफ्ट|लैम्ब सृति]] सम्मिलित नहीं है। प्राचीन समस्या का संख्यात्मक समाधान भी खोजा गया। <ref>{{cite journal |first1=R. A. |last1=Moore |first2=D. |last2=Qi |first3=T. C. |last3=Scott |title=सापेक्षतावादी अनेक-कण शास्त्रीय गतिशीलता सिद्धांतों की कारणता|journal=[[Canadian Journal of Physics|Can. J. Phys.]]|volume=70 |issue=9 |pages=772–781 |year=1992 |doi=10.1139/p92-122 |bibcode = 1992CaJPh..70..772M }}</ref> इसके अतिरिक्त, मूर ने दिखाया कि फेनमैन और [[अल्बर्ट हिब्स]] का एक प्रतिरूप पहले-क्रम वाले लैग्रेंजियन से बेहतर तरीकों के लिए उत्तरदायी है और अराजक समाधानों का खुलासा करता है। <ref>{{cite journal |first=R. A. |last=Moore |title=एक अराजक मॉडल समस्या का औपचारिक परिमाणीकरण|journal=[[Canadian Journal of Physics]]|volume=77 |issue=3 |pages=221–233 |year=1999 |doi=10.1139/p99-020|bibcode=1999CaJPh..77..221M}}</ref> मूर और स्कॉट <ref name="moore87" /> दिखाया गया कि विकिरण प्रतिक्रिया को वैकल्पिक रूप से इस धारणा का उपयोग करके प्राप्त किया जा सकता है कि, औसतन, प्रभार कणों के संग्रह के लिए शुद्ध द्विध्रुवीय क्षण शून्य है, जिससे अवशोषक सिद्धांत की जटिलताओं से बचा जा सकता है।
-इस स्पष्ट कारणता को केवल स्पष्ट के रूप में देखा जा सकता है, और यह पूरी समस्या दूर हो जाती है। आइंस्टाइन का एक विरोधी दृष्टिकोण था।{{Citation needed|date=December 2022}}
+इस स्पष्ट कारणता को केवल स्पष्ट के रूप में देखा जा सकता है, और यह पूरी समस्या दूर हो जाती है। आइंस्टाइन का एक विरोधी दृष्टिकोण था।
-===वैकल्पिक मेमना शिफ्ट गणना===
+===वैकल्पिक लैम्ब सृति गणना===
-जैसा कि पहले उल्लेख किया गया है, अवशोषक सिद्धांत के खिलाफ एक गंभीर आलोचना यह है कि इसकी मैकियन धारणा है कि बिंदु कण स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं (अनंत) आत्म-ऊर्जा की अनुमति नहीं देते हैं और परिणामस्वरूप [[क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स]] (क्यूईडी) के अनुसार मेमने बदलाव के लिए एक स्पष्टीकरण है। [[एडविन थॉम्पसन जेन्स]] ने एक वैकल्पिक मॉडल का प्रस्ताव रखा जहां मेमने जैसा बदलाव व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की समान धारणाओं के साथ अन्य कणों के साथ बातचीत के कारण होता है। एक सरल मॉडल कई अन्य ऑसिलेटरों के साथ सीधे युग्मित एक ऑसिलेटर की गति की गणना करना है। जेन्स ने दिखाया है कि शास्त्रीय यांत्रिकी में सहज उत्सर्जन और मेम्ने शिफ्ट व्यवहार दोनों को प्राप्त करना आसान है।<ref>[http://bayes.wustl.edu/etj/articles/prob.in.qm.pdf E. T. Jaynes, "The Lamb Shift in Classical Mechanics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 13–15, (1996)] Jaynes' analysis of Lamb shift.</ref> इसके अलावा, जेनेस का विकल्प [[पुनर्सामान्यीकरण]] से जुड़े अनंत के जोड़ और घटाव की प्रक्रिया का समाधान प्रदान करता है।<ref>[http://bayes.wustl.edu/etj/articles/prob.in.qm.pdf E. T. Jaynes, "Classical Subtraction Physics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 15–18, (1996)] Jaynes' analysis of handing the infinities of the Lamb shift calculation.</ref>
+जैसा कि पहले उल्लेख किया गया है, अवशोषक सिद्धांत के खिलाफ एक गंभीर आलोचना यह है कि इसकी मैकियन धारणा है कि बिंदु कण स्वयं पर कार्य नहीं करते हैं (अनंत) आत्म-ऊर्जा की अनुमति नहीं देते हैं और परिणामस्वरूप [[क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स|परिमाण विद्युत् गतिकी]] (क्यूईडी) के अनुसार लैम्ब बदलाव के लिए एक स्पष्टीकरण है। [[एडविन थॉम्पसन जेन्स]] ने एक वैकल्पिक प्रतिरूप का प्रस्ताव रखा जहां लैम्ब जैसा बदलाव व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत की समान धारणाओं के साथ अन्य कणों के साथ अन्तःक्रिया के कारण होता है। एक सरल प्रतिरूप कई अन्य दोलक के साथ सीधे युग्मित एक दोलक की गति की गणना करना है। जेन्स ने दिखाया है कि प्राचीन यांत्रिकी में सहज उत्सर्जन और लैम्ब सृति व्यवहार दोनों को प्राप्त करना आसान है। <ref>[http://bayes.wustl.edu/etj/articles/prob.in.qm.pdf E. T. Jaynes, "The Lamb Shift in Classical Mechanics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 13–15, (1996)] Jaynes' analysis of Lamb shift.</ref> इसके अतिरिक्त, जेनेस का विकल्प [[पुनर्सामान्यीकरण]] से जुड़े अनंत के जोड़ और घटाव की प्रक्रिया का समाधान प्रदान करता है। <ref>[http://bayes.wustl.edu/etj/articles/prob.in.qm.pdf E. T. Jaynes, "Classical Subtraction Physics" in "Probability in Quantum Theory", pp. 15–18, (1996)] Jaynes' analysis of handing the infinities of the Lamb shift calculation.</ref> यह प्रतिरूप एक ही प्रकार के [[हंस बेथे]] लघुगणक (लैम्ब सृति गणना का एक अनिवार्य हिस्सा) की ओर ले जाता है, जो जेनेस के दावे की पुष्टि करता है कि दो अलग-अलग भौतिक प्रतिरूप गणितीय रूप से एक दूसरे के लिए समरूपता हो सकते हैं और इसलिए समान परिणाम दे सकते हैं, एक बिंदु भी स्पष्ट रूप से कार्य-कारण के विषयों पर स्कॉट और मूर द्वारा बनाया गया है।
-यह मॉडल एक ही प्रकार के [[हंस बेथे]] लघुगणक (लैम्ब शिफ्ट गणना का एक अनिवार्य हिस्सा) की ओर ले जाता है, जो जेनेस के दावे की पुष्टि करता है कि दो अलग-अलग भौतिक मॉडल गणितीय रूप से एक दूसरे के लिए समरूपता हो सकते हैं और इसलिए समान परिणाम दे सकते हैं, एक बिंदु भी स्पष्ट रूप से बनाया गया है कार्य-कारण के मुद्दे पर स्कॉट और मूर द्वारा।
-== [[क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत]] से संबंध ==
+== [[क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत|परिमाण क्षेत्र सिद्धांत]] से संबंध ==
-इस सार्वभौमिक अवशोषक सिद्धांत का उल्लेख फेनमैन की आत्मकथात्मक कृति निश्चित रूप से आप मजाक कर रहे हैं, मिस्टर फेनमैन में मॉन्स्टर माइंड्स नामक अध्याय में किया गया है! और वॉल्यूम में. [[भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान]] का द्वितीय। इसने हैमिल्टनियन के बजाय शुरुआती बिंदुओं के रूप में लैग्रैन्जियन और क्रिया का उपयोग करके क्वांटम यांत्रिकी के एक ढांचे के निर्माण का नेतृत्व किया, अर्थात् [[पथ अभिन्न सूत्रीकरण]] का उपयोग करते हुए सूत्रीकरण, जो सामान्य रूप से क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स और क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में फेनमैन की शुरुआती गणनाओं में उपयोगी साबित हुआ। मंद और उन्नत दोनों क्षेत्र क्रमशः प्रोपेगेटर#कारण प्रोपेगेटर के रूप में और प्रोपेगेटर#फेनमैन प्रोपेगेटर और [[फ्रीमैन डायसन]] प्रोपेगेटर में भी दिखाई देते हैं।{{citation needed|date=October 2023}} अंत में, यहां दिखाए गए मंद और उन्नत क्षमताओं के बीच संबंध इस तथ्य को ध्यान में रखते हुए इतना आश्चर्यजनक नहीं है कि, क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत प्रसारक को क्षेत्र स्रोत और परीक्षण कण की भूमिकाओं का आदान-प्रदान करके मंद प्रसारक से प्राप्त किया जा सकता है ( आमतौर पर ग्रीन के फ़ंक्शन औपचारिकता के मूल में)। क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत और मंद क्षेत्रों को केवल मैक्सवेल के समीकरणों के गणितीय समाधान के रूप में देखा जाता है जिनके संयोजन सीमा स्थितियों द्वारा तय किए जाते हैं।{{citation needed|date=October 2023}}
+इस सार्वभौमिक अवशोषक सिद्धांत का उल्लेख फेनमैन की आत्मकथात्मक कृति श्योरली यू आर जोकिंग, मिस्टर फेनमैन में मॉन्स्टर माइंड्स नामक अध्याय में और [[भौतिकी पर फेनमैन व्याख्यान]] वॉल्यूम II में किया गया है। इसने हैमिल्टनियन के स्थान पर प्रारम्भिक बिंदुओं के रूप में लैग्रैन्जियन और क्रिया का उपयोग करके परिमाण यांत्रिकी के एक ढांचे के निर्माण का नेतृत्व किया, अर्थात् [[पथ अभिन्न सूत्रीकरण]] का उपयोग करते हुए सूत्रीकरण, जो सामान्य रूप से परिमाण विद्युत् गतिकी और परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में फेनमैन की प्रारम्भिक गणनाओं में उपयोगी सिद्ध हुआ। मंद और उन्नत दोनों क्षेत्र क्रमशः प्रचारक के रूप में फेनमैन प्रचारक और [[फ्रीमैन डायसन]] प्रचारक में भी दिखाई देते हैं। अंत में, यहां दिखाए गए मंद और उन्नत क्षमताओं के बीच संबंध इस तथ्य को ध्यान में रखते हुए इतना आश्चर्यजनक नहीं है कि, परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत प्रसारक को क्षेत्र स्रोत और परीक्षण कण की भूमिकाओं का आदान-प्रदान करके मंद प्रसारक से प्राप्त किया जा सकता है ( सामान्यतः ग्रीन के फलन औपचारिकता के मूल में)। परिमाण क्षेत्र सिद्धांत में, उन्नत और मंद क्षेत्रों को केवल मैक्सवेल के समीकरणों के गणितीय समाधान के रूप में देखा जाता है जिनके संयोजन सीमा स्थितियों द्वारा तय किए जाते हैं।
 == यह भी देखें ==
-*कारण-कारण
+*कारणता
 *[[भौतिकी में समरूपता]] और टी-समरूपता
 * [[लेन-देन संबंधी व्याख्या]]
 * अब्राहम-लोरेंत्ज़ बल
 *प्रतिकारणात्मकता
-* द्वि-राज्य वेक्टर औपचारिकता
+* द्वि-स्तिथि सदिशऔपचारिकता
 *[[गुरुत्वाकर्षण क्षेत्र में आवेश का विरोधाभास]]
@@ Line 138: / Line 143: @@
 *{{cite journal |first1=J. A. |last1=Wheeler |first2=R. P. |last2=Feynman |title=विकिरण के तंत्र के रूप में अवशोषक के साथ अंतःक्रिया|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=17 |issue=2–3 |pages=157–181 |date=April 1945 |url=http://authors.library.caltech.edu/11095/1/WHErmp45.pdf |doi=10.1103/RevModPhys.17.157 |bibcode = 1945RvMP...17..157W }}
 *{{cite journal |first1=J. A. |last1=Wheeler |first2=R. P. |last2=Feynman |title=डायरेक्ट इंटरपार्टिकल एक्शन के संदर्भ में शास्त्रीय इलेक्ट्रोडायनामिक्स|journal=[[Reviews of Modern Physics]] |volume=21 |issue=3 |pages=425–433 |date=July 1949 |doi=10.1103/RevModPhys.21.425 |bibcode = 1949RvMP...21..425W |doi-access=free }}
-{{Richard Feynman}}
 {{DEFAULTSORT:Wheeler-Feynman Absorber Theory}}

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व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत: Difference between revisions

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