मंदित काल

इलेक्ट्रोमैग्नेटिज्म में, मैक्सवेल के समीकरणों के अनुसार, निर्वात में विद्युत विद्युतचुम्बकीय तरंगें प्रकाश c की गति से यात्रा करती हैं। 'मंदित समय' मंदित समय वह समय होता है जब क्षेत्र उस बिंदु से प्रचार करना प्रारंभ करता है जहां इसे एक पर्यवेक्षक को उत्सर्जित किया गया था। प्रसार विलंब के अर्थ में इस संदर्भ (और साहित्य) में "मंद" शब्द का प्रयोग किया जाता है।

मंद और उन्नत समय

गणना में प्रयुक्त स्थिति सदिश r और r′।

मंद समय t_r या t′′ की गणना ईएम क्षेत्रों के लिए एक साधारण "गति-दूरी-समय" गणना से अधिक कुछ नहीं है। मंद समय t_r की गणना_rया t′ ईएम क्षेत्रों के लिए एक साधारण गति|गति-दूरी-समय गणना से ज्यादा कुछ नहीं है।

यदि ईएम क्षेत्र स्थिति सदिश r′ (स्रोत आवेश वितरण के अन्दर) पर विकीर्ण होता है, और स्थिति r' पर एक प्रेक्षक समय t पर ईएम क्षेत्र को मापता है, तो क्षेत्र के आवेश वितरण से प्रेक्षक तक यात्रा करने में लगने वाला समय |r − r′|/c है, इसलिए इस देरी को प्रेक्षक के समय t से घटाकर वह समय देता है जब क्षेत्र वास्तव में मंद समय, t′ का प्रचार करना प्रारंभ करता है।

यदि ईएम क्षेत्र स्थिति सदिश 'r'′ (स्रोत आवेश वितरण के अन्दर) पर विकीर्ण होता है, और स्थिति 'r' पर एक प्रेक्षक समय t पर ईएम क्षेत्र को मापता है, तो क्षेत्र के लिए समय विलंब आवेश वितरण से प्रेक्षक तक यात्रा करने के लिए |'r' − 'r'′|/c है, इसलिए प्रेक्षक के समय से इस देरी को घटाकर t वह समय देता है जब क्षेत्र वास्तव में प्रचार करना प्रारंभ करता है - मंद समय, टी<बड़ा>′</बड़ा>

विलंबित समय $t'=t-{\frac {|\mathbf {r} -(\mathbf {r} ')|}{c}}$ है।

जिसे पुनर्व्यवस्थित किया जा सकता है:

$c={\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{t-t'}}$

यह दिखा रहा है कि स्थिति और समय स्रोत और प्रेक्षक के अनुरूप कैसे हैं।

एक अन्य संबंधित अवधारणा उन्नत समय t_a है, जो उपरोक्त के समान गणितीय रूप लेता है, लेकिन "-" के अतिरिक्त "+" के साथ:

$t_{a}=t+{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}{c}}$

और तथाकथित है क्योंकि यह वह समय है जब क्षेत्र वर्तमान समय t से आगे बढ़ेगा। मंद और उन्नत समय के अनुरूप मंद और उन्नत क्षमताएँ हैं।

मंद स्थिति

किसी कण की वर्तमान स्थिति से उस दूरी को घटाकर मंद स्थिति प्राप्त की जा सकती है जो उसने मंद समय से वर्तमान समय में व्यतीत की है। एक जड़त्वीय कण के लिए, यह स्थिति इस समीकरण को हल करके प्राप्त की जा सकती है:

$\mathbf {r} -\mathbf {r'} =\mathbf {r} -\mathbf {r_{c}} +{\frac {|\mathbf {r} -\mathbf {r'} |}{c}}\mathbf {v}$,

जहां r_c स्रोत आवेश वितरण की वर्तमान स्थिति और 'v' इसका वेग है।

अनुप्रयोग

संभवतः आश्चर्यजनक रूप से - विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र और आवेशों पर कार्य करने वाले बल उनके इतिहास पर निर्भर करते हैं, न कि उनके आपसी अलगाव पर निर्भर करते हैं। वर्तमान समय में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों की गणना में मंद समय और स्रोत की स्थिति का उपयोग करके आवेश घनत्व ρ(r', t_r) और वर्तमान घनत्व J(r', t_r) के अभिन्न अंग सम्मिलित हैं। वर्तमान समय में विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों की गणना में आवेश घनत्व ρ(r', t) के अभिन्न अंग सम्मिलित हैं_r) और 'जे' ('आर, टी_r) मंद समय और स्रोत स्थिति का उपयोग करना। विद्युतगतिकी, विद्युत चुम्बकीय विकिरण सिद्धांत और व्हीलर-फेनमैन अवशोषक सिद्धांत में मात्रा प्रमुख है, क्योंकि आवेश वितरण का इतिहास बाद के समय में क्षेत्रों को प्रभावित करता है।

यह भी देखें

• एंटीना माप
• विद्युत चुम्बकीय चार-क्षमता
• जेफिमेंको के समीकरण
• लिएनार्ड-विएचर्ट क्षमता
• लाइट-टाइम सुधार