इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण

"Electron spin" redirects here. See also Electron spin resonance and Spin (physics).

परमाणु भौतिकी में, इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण, या अधिक विशेष रूप से इलेक्ट्रॉन चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण, स्पिन (भौतिकी) और विद्युत आवेश के आंतरिक गुणों से उत्पन्न इलेक्ट्रॉन का चुंबकीय क्षण होता है। इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण का मान है . इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण की सटीकता के लिए मापा गया है बोहर चुंबक के सापेक्ष।

एक इलेक्ट्रॉन का चुंबकीय क्षण

इलेक्ट्रॉन एक आवेशित कण है जिसका आवेश − हैe, कहाँ e प्राथमिक शुल्क है। इसकी कोणीय गति दो प्रकार के रोटेशन से आती है: स्पिन (भौतिकी) और कक्षीय गति। शास्त्रीय विद्युतगतिकी से, विद्युत आवेश का एक घूर्णन वितरण एक चुंबकीय द्विध्रुव उत्पन्न करता है, जिससे यह एक छोटे बार चुंबक की तरह व्यवहार करता है। एक परिणाम यह है कि एक बाहरी चुंबकीय क्षेत्र इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण पर एक चुंबकीय क्षण#टोक़ लगाता है जो क्षेत्र के संबंध में इस द्विध्रुव के उन्मुखीकरण पर निर्भर करता है।

यदि इलेक्ट्रॉन को शास्त्रीय कठोर शरीर के रूप में देखा जाता है जिसमें द्रव्यमान और आवेश का समान वितरण और गति होती है जो कोणीय गति के साथ एक अक्ष के चारों ओर घूम रहा है L, इसका चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण μ द्वारा दिया गया है:

$${\boldsymbol {\mu }}={\frac {-e}{2m_{\text{e}}}}\,\mathbf {L} \,,$$

कहाँ m_e इलेक्ट्रॉन विश्राम द्रव्यमान है। इस समीकरण में कोणीय गति एल स्पिन कोणीय गति, कक्षीय कोणीय गति या कुल कोणीय गति हो सकती है। सच्चे स्पिन चुंबकीय क्षण और इस मॉडल द्वारा अनुमानित अनुपात एक आयाम रहित मात्रा कारक है g_e, जिसे इलेक्ट्रॉन जी-फैक्टर (भौतिकी) के रूप में जाना जाता हैg-कारक:

$${\boldsymbol {\mu }}=g_{\text{e}}\,{\frac {(-e)}{~2m_{\text{e}}~}}\,\mathbf {L} \,.$$

चुंबकीय क्षण को घटे हुए प्लैंक स्थिरांक के रूप में व्यक्त करना सामान्य है ħ और बोहर मैग्नेटन μ_B:

$${\boldsymbol {\mu }}=-g_{\text{e}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {\mathbf {L} }{\hbar }}\,.$$

चूंकि बोह्र मैग्नेटॉन की इकाइयों में μ_B, तदनुसार कोणीय संवेग क्वांटम संख्या की इकाइयों में ħ.

औपचारिक परिभाषा

आवेश और द्रव्यमान के केंद्र जैसी शास्त्रीय धारणाएं, हालांकि, क्वांटम प्राथमिक कण के लिए सटीक बनाना कठिन हैं। व्यवहार में प्रयोगवादियों द्वारा उपयोग की जाने वाली परिभाषा फॉर्म फैक्टर (क्वांटम फील्ड थ्योरी) से आती है। $F_{i}(q^{2})$ मैट्रिक्स तत्व में दिखाई दे रहा है

$\langle p_{f}|j^{\mu }|p_{i}\rangle ={\bar {u}}(p_{f})\left\{F_{1}(q^{2})\gamma ^{\mu }+{\frac {~i\sigma ^{\mu \nu }~}{~2\,m_{\rm {e}}~}}q_{\nu }F_{2}(q^{2})+i\epsilon ^{\mu \nu \rho \sigma }\sigma _{\rho \sigma }q_{\nu }F_{3}(q^{2})+{\frac {1}{~2\,m_{\rm {e}}~}}\left(q^{\mu }-{\frac {q^{2}}{2m}}\gamma ^{\mu }\right)\gamma _{5}F_{4}(q^{2})\right\}u(p_{i})$

दो ऑन-शेल स्टेट्स के बीच इलेक्ट्रोमैग्नेटिक करंट ऑपरेटर का। यहाँ $u(p_{i})$ और ${\bar {u}}(p_{f})$ डायराक समीकरण के 4-स्पिनर समाधान सामान्यीकृत हैं ताकि ${\bar {u}}u=2m_{\rm {e}}$, और $q^{\mu }=p_{f}^{\mu }-p_{i}^{\mu }$ वर्तमान से इलेक्ट्रॉन में संवेग का स्थानांतरण है। $q^{2}=0$ एच> फॉर्म फैक्टर $F_{1}(0)=-e$ इलेक्ट्रॉन का आवेश है, $\mu =[\,F_{1}(0)+F_{2}(0)\,]/[\,2\,m_{\rm {e}}\,]$ इसका स्थिर चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण है, और $-F_{3}(0)/[\,2\,m_{\rm {e}}\,]$ इलेक्ट्रॉन विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण की औपचारिक परिभाषा प्रदान करता है | इलेक्ट्रॉन का विद्युत द्विध्रुव आघूर्ण। शेष फॉर्म फैक्टर $F_{4}(q^{2})$ होगा, यदि गैर शून्य, अनापोल क्षण होगा।

स्पिन चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण

स्पिन चुंबकीय क्षण एक इलेक्ट्रॉन के लिए आंतरिक है। यह है

$${\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}=-g_{\rm {s}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {S} ~}{\hbar }}\,.$$

यहाँ S इलेक्ट्रॉन प्रचक्रण कोणीय संवेग है। द स्पिन जी-फैक्टर (भौतिकी) |g-कारक लगभग दो है: $g_{\rm {s}}\approx 2$. शास्त्रीय यांत्रिकी में एक इलेक्ट्रॉन का चुंबकीय क्षण लगभग दोगुना होना चाहिए। दो के कारक का अर्थ है कि इलेक्ट्रॉन एक चुंबकीय क्षण उत्पन्न करने के लिए संबंधित शास्त्रीय चार्ज किए गए शरीर के रूप में दोगुना प्रभावी प्रतीत होता है।

स्पिन चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण लगभग एक है μ_B क्योंकि $g_{\rm {s}}\approx 2$ और इलेक्ट्रॉन एक चक्रण है-{{frac|1|2}कण (S = ħ⁄2):

$$\mu _{\rm {s}}\approx 2\,{\frac {e\hbar }{~2\,m_{\text{e}}\,c~}}{\frac {\,\left({\frac {\hbar }{2}}\right)\,}{\hbar }}=\mu _{\text{B}}\,.$$

वह z इलेक्ट्रॉन चुंबकीय आघूर्ण का घटक है

$$({\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}})_{z}=-g_{\text{s}}\,\mu _{\text{B}}\,m_{\text{s}}\,,$$

कहाँ m_s स्पिन क्वांटम संख्या है। ध्यान दें कि μ स्पिन (भौतिकी) द्वारा गुणा किया गया एक ऋणात्मक स्थिरांक है, इसलिए चुंबकीय क्षण स्पिन कोणीय गति के प्रति समानांतर (गणित) है।

स्पिन जी-फैक्टर (भौतिकी) | जी-फैक्टर g_s = 2 डायराक समीकरण से आता है, एक मौलिक समीकरण जो इलेक्ट्रॉन के स्पिन को उसके विद्युत चुम्बकीय गुणों से जोड़ता है। एक चुंबकीय क्षेत्र में एक इलेक्ट्रॉन के लिए डायराक समीकरण को उसकी गैर-सापेक्षतावादी सीमा तक कम करने से एक सुधार शब्द के साथ श्रोडिंगर समीकरण प्राप्त होता है, जो सही ऊर्जा देने वाले चुंबकीय क्षेत्र के साथ इलेक्ट्रॉन के आंतरिक चुंबकीय क्षण की बातचीत को ध्यान में रखता है।

इलेक्ट्रॉन स्पिन के लिए, स्पिन जी-फैक्टर (भौतिकी) के लिए सबसे सटीक मूल्यg-फैक्टर का मान रखने के लिए प्रयोगात्मक रूप से निर्धारित किया गया है

−2.00231930436256(35).

ध्यान दें कि यह डायराक समीकरण के मूल्य से केवल मामूली रूप से भिन्न है। छोटे सुधार को इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण के रूप में जाना जाता है; यह क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स में आभासी फोटोन के साथ इलेक्ट्रॉन की बातचीत से उत्पन्न होता है। क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स सिद्धांत की जीत इलेक्ट्रॉन जी-फैक्टर की सटीक भविष्यवाणी है। इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण के लिए CODATA मान है

.

कक्षीय चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण

एक अन्य वस्तु, जैसे नाभिक के माध्यम से एक अक्ष के चारों ओर एक इलेक्ट्रॉन की क्रांति, कक्षीय चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण को जन्म देती है। मान लीजिए कि कक्षीय गति के लिए कोणीय संवेग है L. फिर कक्षीय चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण है ${\boldsymbol {\mu }}_{L}=-g_{\text{L}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {L} ~}{\hbar }}\,.$ यहाँ g_L इलेक्ट्रॉन कक्षीय जी-कारक (भौतिकी) हैg-कारक और μ_B बोह्र मैग्नेटॉन है। का मान है g_L जाइरोमैग्नेटिक अनुपात की व्युत्पत्ति के अनुरूप क्वांटम-मैकेनिकल तर्क द्वारा बिल्कुल एक के बराबर है।

कुल चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण

किसी इलेक्ट्रॉन के चक्रण और कक्षीय कोणीय संवेग दोनों से उत्पन्न कुल चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण, कुल कोणीय संवेग से संबंधित होता है J एक समान समीकरण द्वारा: ${\boldsymbol {\mu }}_{\text{J}}=-g_{\text{J}}\,\mu _{\text{B}}\,{\frac {~\mathbf {J} ~}{\hbar }}\,.$ जी-फैक्टर (भौतिकी) |g-कारक g_J लैंडे जी-फैक्टर के रूप में जाना जाता है | लैंडे जी-फैक्टर, जो संबंधित हो सकता है g_L और g_S क्वांटम यांत्रिकी द्वारा। देखें लैंडे जी-फैक्टर | लैंडे जी-फैक्टर विवरण के लिए।

उदाहरण: हाइड्रोजन परमाणु

हाइड्रोजन परमाणु के लिए, परमाणु कक्षीय पर कब्जा करने वाला एक इलेक्ट्रॉन Ψ_n,ℓ,m , चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण किसके द्वारा दिया जाता है

$\mu _{\text{L}}=-g_{\text{L}}{\frac {\mu _{\text{B}}}{\hbar }}\langle \Psi _{n,\ell ,m}|L|\Psi _{n,\ell ,m}\rangle =-\mu _{\text{B}}{\sqrt {\ell (\ell +1)}}.$

यहाँ L कक्षीय कोणीय गति है, n, ℓ, और m क्रमशः प्रमुख क्वांटम संख्या, अज़ीमुथल क्वांटम संख्या और चुंबकीय क्वांटम संख्या क्वांटम संख्याएँ हैं। वह z चुंबकीय क्वांटम संख्या वाले इलेक्ट्रॉन के लिए कक्षीय चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण का घटक m_ℓ द्वारा दिया गया है

$({\boldsymbol {\mu }}_{\text{L}})_{z}=-\mu _{\text{B}}m_{\ell }.$

इतिहास

इलेक्ट्रॉन चुंबकीय क्षण आंतरिक रूप से इलेक्ट्रॉन स्पिन से जुड़ा होता है और पहली बार बीसवीं शताब्दी की शुरुआत में परमाणु के शुरुआती मॉडल के दौरान परिकल्पित किया गया था। इलेक्ट्रॉन स्पिन के विचार को पेश करने वाले पहले 1921 के पेपर में एक्स-रे के साथ फेरोमैग्नेटिक पदार्थों की जांच पर आर्थर कॉम्पटन थे। कॉम्पटन के लेख में, उन्होंने लिखा: प्राथमिक चुंबक की प्रकृति के बारे में शायद सबसे स्वाभाविक और निश्चित रूप से सबसे आम तौर पर स्वीकृत दृष्टिकोण यह है कि परमाणु के भीतर कक्षाओं में इलेक्ट्रॉनों की क्रांति परमाणु को एक छोटे से गुण के रूप में देती है। स्थायी चुंबक। उसी वर्ष ओटो स्टर्न ने एक प्रयोग प्रस्तावित किया जिसे बाद में स्टर्न-गेरलाच प्रयोग कहा गया जिसमें चुंबकीय क्षेत्र में चांदी के परमाणुओं को वितरण के विपरीत दिशाओं में विक्षेपित किया गया। 1925 से पहले की इस अवधि ने बोहर मॉडल पर निर्मित पुराने क्वांटम सिद्धांत को चिन्हित किया। परमाणु का बोह्र-सोमरफेल्ड मॉडल अपने शास्त्रीय अण्डाकार इलेक्ट्रॉन कक्षाओं के साथ। 1916 और 1925 के बीच की अवधि के दौरान, आवर्त सारणी में इलेक्ट्रॉनों की व्यवस्था के संबंध में काफी प्रगति की जा रही थी। बोह्र परमाणु में Zeeman प्रभाव की व्याख्या करने के लिए, सोमरफेल्ड ने प्रस्तावित किया कि इलेक्ट्रॉन तीन 'क्वांटम संख्या', n, k, और m पर आधारित होंगे, जो कक्षा के आकार, कक्षा के आकार और दिशा का वर्णन करते हैं। जिसमें कक्षा की ओर इशारा किया गया था। इरविंग लैंगमुइर ने अपने 1919 के पेपर में उनके गोले में इलेक्ट्रॉनों के बारे में बताया था, रिडबर्ग ने बताया है कि ये संख्या श्रृंखला से प्राप्त की जाती हैं $N=2(1+2^{2}+2^{2}+3^{2}+3^{2}+4^{2})$. कारक दो सभी स्थिर परमाणुओं के लिए मूलभूत दो गुना समरूपता का सुझाव देता है। यह $2n^{2}$ कॉन्फ़िगरेशन को एडमंड स्टोनर ने अक्टूबर 1924 में फिलोसोफिकल मैगज़ीन में प्रकाशित अपने पेपर 'द डिस्ट्रीब्यूशन ऑफ़ इलेक्ट्रॉन्स अमंग एटॉमिक लेवल्स' में अपनाया था। वोल्फगैंग पाउली ने परिकल्पना की कि इसके लिए दो-मूल्यवानता के साथ चौथी क्वांटम संख्या की आवश्यकता है।

पाउली और डिराक सिद्धांतों में इलेक्ट्रॉन स्पिन

Main articles: Pauli equation and Dirac equation

यहाँ से प्रारंभ करते हुए इलेक्ट्रॉन का आवेश है e < 0 . अर्ध-अभिन्न स्पिन (भौतिकी) को शुरू करने की आवश्यकता प्रयोगात्मक रूप से स्टर्न-गेरलाच प्रयोग के परिणामों पर वापस जाती है। परमाणुओं का एक बीम एक मजबूत गैर-समान चुंबकीय क्षेत्र के माध्यम से चलाया जाता है, जो तब विभाजित हो जाता है N भागों परमाणुओं के आंतरिक कोणीय गति पर निर्भर करता है। यह पाया गया कि चांदी के परमाणुओं के लिए, बीम को दो भागों में विभाजित किया गया था—जमीनी अवस्था इसलिए अभिन्न नहीं हो सकती थी, क्योंकि भले ही परमाणुओं का आंतरिक कोणीय संवेग जितना संभव हो उतना छोटा था, 1, बीम को 3 भागों में विभाजित किया जाएगा , परमाणुओं के अनुरूप L_z = -1, 0, और +1। निष्कर्ष यह है कि चांदी के परमाणुओं का शुद्ध आंतरिक कोणीय संवेग होता है 1⁄2. वोल्फगैंग पाउली ने एक सिद्धांत स्थापित किया जिसने इस विभाजन को एक दो-घटक तरंग समारोह और हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) में एक संबंधित सुधार शब्द की शुरुआत करके समझाया, एक अर्ध-शास्त्रीय सिद्धांत का प्रतिनिधित्व करते हुए। फ़ील्ड, इस प्रकार:

$H={\frac {1}{2m}}\left[{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\right]^{2}+e\phi .$

यहाँ A चुंबकीय वेक्टर क्षमता है और ϕ विद्युत क्षमता, दोनों विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र का प्रतिनिधित्व करते हैं, और σ = (σ_x, σ_y, σ_z) पॉल मैट्रिसेस हैं। पहले पद को समाप्त करने पर, चुंबकीय क्षेत्र के साथ एक अवशिष्ट अंतःक्रिया पाई जाती है, साथ ही एक आवेशित कण के सामान्य शास्त्रीय हैमिल्टनियन के साथ एक लागू क्षेत्र के साथ बातचीत होती है:

$H={\frac {1}{2m}}\left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)^{2}+e\phi -{\frac {e\hbar }{2mc}}{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \mathbf {B} .$

यह हैमिल्टनियन अब एक 2 × 2 मैट्रिक्स है, इसलिए इस पर आधारित श्रोडिंगर समीकरण को दो-घटक तरंग फ़ंक्शन का उपयोग करना चाहिए। पाउली ने 2 × 2 सिग्मा मेट्रिसेस को शुद्ध घटना विज्ञान के रूप में पेश किया था - डिराक के पास अब एक सैद्धांतिक तर्क था जिसका अर्थ था कि स्पिन (भौतिकी) किसी तरह क्वांटम यांत्रिकी में विशेष सापेक्षता को शामिल करने का परिणाम था। डायराक समीकरण में बाह्य विद्युत-चुम्बकीय 4-विभव को इसी तरह से प्रस्तुत करने पर, जिसे न्यूनतम युग्मन के रूप में जाना जाता है, यह रूप लेता है (प्राकृतिक इकाइयों में) ħ = c = 1)

$\left[-i\gamma ^{\mu }\left(\partial _{\mu }+ieA_{\mu }\right)+m\right]\psi =0\,$

कहाँ $\scriptstyle \gamma ^{\mu }$ गामा मैट्रिक्स हैं (जिन्हें डिराक मेट्रिसेस के रूप में जाना जाता है) और i काल्पनिक इकाई है। डिराक समीकरण का दूसरा अनुप्रयोग # गुण अब पहले की तरह पाउली शब्द को पुन: उत्पन्न करेगा, क्योंकि स्थानिक डायराक मेट्रिसेस द्वारा गुणा किया जाता है i, पाउली मेट्रिसेस के समान स्क्वायरिंग और कम्यूटेशन गुण हैं। क्या अधिक है, पाउली के नए कार्यकाल के सामने खड़े इलेक्ट्रॉन के जाइरोमैग्नेटिक अनुपात के मूल्य को पहले सिद्धांतों से समझाया गया है। यह डिराक समीकरण की एक बड़ी उपलब्धि थी और इसने भौतिकविदों को इसकी समग्र शुद्धता में बहुत विश्वास दिया। पाउली सिद्धांत को निम्नलिखित तरीके से डायराक सिद्धांत की निम्न ऊर्जा सीमा के रूप में देखा जा सकता है। पहले समीकरण को 2-स्पिनर्स के लिए युग्मित समीकरणों के रूप में लिखा गया है, जिनकी इकाइयों को बहाल किया गया है:

${\begin{pmatrix}(mc^{2}-E+e\phi )&c\sigma \cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\\-c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)&\left(mc^{2}+E-e\phi \right)\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}\psi _{+}\\\psi _{-}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}0\\0\end{pmatrix}}.$

इसलिए

${\begin{aligned}(E-e\phi )\psi _{+}-c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{-}&=mc^{2}\psi _{+}\\-(E-e\phi )\psi _{-}+c{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{+}&=mc^{2}\psi _{-}\end{aligned}}$

यह मानते हुए कि क्षेत्र कमजोर है और इलेक्ट्रॉन की गति गैर-सापेक्षवादी है, हमारे पास इलेक्ट्रॉन की कुल ऊर्जा लगभग उसकी बाकी ऊर्जा के बराबर है, और शास्त्रीय मूल्य को कम करने वाली गति,

${\begin{aligned}E-e\phi &\approx mc^{2}\\p&\approx mv\end{aligned}}$

और इसलिए दूसरा समीकरण लिखा जा सकता है

$\psi _{-}\approx {\frac {1}{2mc}}{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\psi _{+}$

जो व्यवस्थित है v⁄c - इस प्रकार विशिष्ट ऊर्जाओं और वेगों पर, मानक प्रतिनिधित्व में डायराक स्पिनर के निचले घटकों को शीर्ष घटकों की तुलना में बहुत दबा दिया जाता है। इस अभिव्यक्ति को पहले समीकरण में प्रतिस्थापित करने से कुछ पुनर्व्यवस्था के बाद मिलता है

$\left(E-mc^{2}\right)\psi _{+}={\frac {1}{2m}}\left[{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \left(\mathbf {p} -{\frac {e}{c}}\mathbf {A} \right)\right]^{2}\psi _{+}+e\phi \psi _{+}$

बायीं ओर का संकारक अपनी बाकी ऊर्जा द्वारा कम की गई कण ऊर्जा का प्रतिनिधित्व करता है, जो केवल शास्त्रीय ऊर्जा है, इसलिए हम पाउली के सिद्धांत को पुनः प्राप्त करते हैं यदि हम गैर-सापेक्ष सन्निकटन में डायराक स्पिनर के शीर्ष घटकों के साथ उसके 2-स्पिनर की पहचान करते हैं। एक और सन्निकटन पाउली सिद्धांत की सीमा के रूप में श्रोडिंगर समीकरण देता है। इस प्रकार श्रोडिंगर समीकरण को डायराक समीकरण के सुदूर गैर-सापेक्ष सन्निकटन के रूप में देखा जा सकता है जब कोई स्पिन की उपेक्षा कर सकता है और केवल कम ऊर्जा और वेग पर काम कर सकता है। यह नए समीकरण के लिए भी एक बड़ी जीत थी, क्योंकि इसने रहस्य का पता लगाया i जो इसमें प्रकट होता है, और एक जटिल तरंग फ़ंक्शन की आवश्यकता, डायराक बीजगणित के माध्यम से अंतरिक्ष-समय की ज्यामिति पर वापस आती है। यह इस बात पर भी प्रकाश डालता है कि क्यों श्रोडिंगर समीकरण, हालांकि एक प्रसार समीकरण के रूप में सतही तौर पर, वास्तव में तरंगों के प्रसार का प्रतिनिधित्व करता है।

इस बात पर जोर दिया जाना चाहिए कि डायराक स्पिनर को बड़े और छोटे घटकों में अलग करना कम-ऊर्जा सन्निकटन पर स्पष्ट रूप से निर्भर करता है। संपूर्ण डायराक स्पिनर एक इरेड्यूसिबल संपूर्ण का प्रतिनिधित्व करता है, और पाउली सिद्धांत पर पहुंचने के लिए जिन घटकों की हमने अभी उपेक्षा की है, वे सापेक्षतावादी शासन में नई घटनाएं लाएंगे - antimatter और कणों के निर्माण और विनाश का विचार।

एक सामान्य मामले में (यदि विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र का एक निश्चित रैखिक कार्य समान रूप से गायब नहीं होता है), डायराक समीकरण में स्पिनर फ़ंक्शन के चार घटकों में से तीन को बीजगणितीय रूप से समाप्त किया जा सकता है, केवल एक घटक के बराबर चौथे क्रम के आंशिक अंतर समीकरण की उपज . इसके अलावा, इस शेष घटक को गेज परिवर्तन द्वारा वास्तविक बनाया जा सकता है।

नाप

परमाणु चुंबकीय अनुनाद विधि द्वारा प्रयोगात्मक रूप से इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय क्षण के अस्तित्व का पता लगाया गया है। यह कई संक्रमणों के लिए मापा अनुनाद आवृत्ति का उपयोग करके हाइड्रोजन # हाइड्रोजन -1 .28protium.29 और ड्यूटेरियम के समस्थानिकों में इलेक्ट्रॉन खोल ऊर्जा स्तरों के हाइपरफाइन विभाजन के निर्धारण की अनुमति देता है। इलेक्ट्रॉन के चुंबकीय क्षण को एक-इलेक्ट्रॉन क्वांटम साइक्लोट्रॉन और गैर-विध्वंस जितना स्पेक्ट्रोस्कोपी का उपयोग करके मापा गया है। इलेक्ट्रॉन की स्पिन आवृत्ति जी-कारक (भौतिकी) द्वारा निर्धारित की जाती हैg-कारक।

$\nu _{s}={\frac {g}{2}}\nu _{c}$

${\frac {g}{2}}={\frac {{\bar {\nu }}_{c}+{\bar {\nu }}_{a}}{{\bar {\nu }}_{c}}}$

यह भी देखें

• स्पिन (भौतिकी)
• इलेक्ट्रॉन अवक्षेपण
• बोह्र मैग्नेटन
• परमाणु चुंबकीय क्षण
• न्यूक्लियॉन चुंबकीय क्षण
• विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण
• इलेक्ट्रॉन विद्युत द्विध्रुवीय क्षण
• सूक्ष्म संरचना
• हाइपरफाइन संरचना

ग्रन्थसूची

• Sergei Vonsovsky (1975). Magnetism of Elementary Particles. Mir Publishers.
• Sin-Itiro Tomonaga (1997). The Story of Spin. University of Chicago Press.