संघट्ट सिद्धांत

संघट्ट सिद्धांत द्वारा समझाई गई एकाग्रता घटना के साथ प्रतिक्रिया दर में वृद्धि होती है

संघट्ट सिद्धांत रसायन विज्ञान का एक सिद्धांत है जिसका उपयोग रासायनिक प्रतिक्रियाओं की दरों की पूर्वानुमान करने के लिए किया जाता है। इसमें कहा गया है कि जब अभिकर्मक के उपयुक्त कण सही अभिविन्यास के साथ एक दूसरे से टकराते हैं, तो संघट्ट की निश्चित मात्रा के परिणामस्वरूप प्रत्यक्ष या उल्लेखनीय परिवर्तन होता है; इन सफल परिवर्तनों को सफल संघट्ट कहा जाता है। पहले से मौजूद बंधनों को तोड़ने और सभी नए आबंधन बनाने के लिए सफल संघट्ट में पर्याप्त ऊर्जा होनी चाहिए, जिसे सक्रियण ऊर्जा के रूप में भी जाना जाता है। इसका परिणाम प्रतिक्रिया के उत्पादों में होता है। संक्रमण अवस्था सिद्धांत का उपयोग करके सक्रियण ऊर्जा की अक्सर पूर्वानुमान की जाती है। अभिकारक की सांद्रता बढ़ने से अधिक संघट्ट होती है और इसलिए अधिक सफल संघट्ट होती है। तापमान बढ़ने से विलयन में अणुओं की औसत गतिज ऊर्जा बढ़ जाती है, जिससे संघट्ट की संख्या में वृद्धि होती है जिसमें पर्याप्त ऊर्जा होती है। 1916 में मैक्स ट्रॉट्ज़ और 1918 में विलियम लुईस (भौतिक रसायनज्ञ) द्वारा स्वतंत्र रूप से संघट्ट सिद्धांत प्रस्तावित किया गया था।

जब उत्प्रेरक प्रतिक्रियाशील अणुओं के बीच संघट्ट में शामिल होता है, तो रासायनिक परिवर्तन होने के लिए कम ऊर्जा की आवश्यकता होती है, और इसलिए अधिक संघट्ट में प्रतिक्रिया होने के लिए पर्याप्त ऊर्जा होती है। प्रतिक्रिया दर इसलिए बढ़ जाती है।

संघट्ट सिद्धांत रासायनिक गतिकी से निकटता से संबंधित है।

संघट्ट सिद्धांत प्रारम्भ में गैस प्रतिक्रिया प्रणाली के लिए बिना किसी ख़राब पड़ने के विकसित किया गया था। लेकिन अधिकांश प्रतिक्रियाओं में विलयन शामिल होते हैं, उदाहरण के लिए, अक्रिय गैस ले जाने वाली गैस प्रतिक्रियाएं, और विलयन में लगभग सभी प्रतिक्रियाएं शामिल होते हैं। इन विलयनों में विलेय अणुओं की संघट्ट आवृत्ति अब विसरण या अलग-अलग अणुओं की ब्राउनियन गति द्वारा नियंत्रित होती है। विसरित अणुओं का प्रवाह फिक के विसरण के नियमों का पालन करता है। विलयन में कणों के लिए, संघट्ट की आवृत्ति और संबंधित स्कंदन दर की गणना करने के लिए उदाहरण मॉडल मैरियन स्मोलुचोव्स्की द्वारा 1916 के मौलिक प्रकाशन में प्रस्तावित स्मोलुचोव्स्की स्कंदन समीकरण है। इस मॉडल में, संघट्ट सिद्धांत की कण गति की अनुकरण करने के लिए अनंत समय सीमा पर फ़िक के प्रवाह का उपयोग किया जाता है। जिक्सिन चेन ने 2022 में प्रसार प्रवाह के लिए परिमित-समय के विलयन का प्रस्ताव दिया जो विलयन में दो कणों की अनुमानित संघट्ट आवृत्ति को महत्वपूर्ण रूप से बदल देता है।

दर समीकरण

संघट्ट सिद्धांत द्वारा पूर्वानुमान की गई द्विपक्षीय गैस-चरण प्रतिक्रिया, A + B → उत्पाद के लिए दर है

$r(T)=kn_{\text{A}}n_{\text{B}}=Z\rho \exp \left({\frac {-E_{\text{a}}}{RT}}\right)$

जहाँ:

• k (अणुओं की संख्या)⁻¹ s^-1⋅m^{3 की इकाइयों में दर स्थिरांक है।}
• n_A, m⁻³ की इकाइयों में गैस में A का संख्या घनत्व है।
• n_B^, m⁻³ की इकाइयों में गैस में B संख्या घनत्व है। उदा. गैस के साथ गैस मिश्रण के लिए A सान्द्रता 0.1 mol⋅L⁻¹ गैस के साथ गैस मिश्रण के लिए B सांद्रता 0.2 mol⋅L^-1, A के घनत्व की संख्या 0.1×6.02×10²³÷10⁻³ = 6.02×10²⁵ m⁻³ है, संख्या B का घनत्व 0.2×6.02×10²³÷10⁻³ = 1.2×10²⁶ m⁻³ है।
• Z, m⁻³⋅s⁻¹ की इकाइयों में संघट्ट की आवृत्ति है।
• $\rho$ स्टेरिक कारक है।
• E_a , J⋅mol⁻¹ की इकाइयों में प्रतिक्रिया की सक्रियण ऊर्जा है।
• T, K की इकाइयों में तापमान है।
• R, J mol⁻¹K⁻¹ की इकाइयों में गैस स्थिरांक है।

r(T) की इकाई को (1000×N_A) से विभाजित करने के बाद mol⋅L⁻¹⋅s⁻¹ परिवर्तित किया जा सकता है, जहां N_A अवोगाद्रो स्थिरांक है।

A और B के बीच प्रतिक्रिया के लिए, संघट्ट की आवृत्ति की गणना हार्ड-गोले मॉडल के साथ टकराव की इकाई संख्या प्रति m³ प्रति सेकंड के साथ की जाती है:

$Z=n_{\text{A}}n_{\text{B}}\sigma _{\text{AB}}{\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{\text{AB}}}}}=10^{6}N_{A}^{2}{\text{[A][B]}}\sigma _{\text{AB}}{\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{\text{AB}}}}}$

जहाँ:

• σ_AB प्रतिक्रिया अनुप्रस्थ परिच्छेद (भौतिकी) है (इकाई m²), वह क्षेत्र जब दो अणु आपस में टकराते हैं, सरलीकृत हो जाते हैं $\sigma _{\text{AB}}=\pi (r_{\text{A}}+r_{\text{B}})^{2}$, जहां r_A की त्रिज्या A और r_B इकाई मीटर में B की त्रिज्या है।
• k_B बोल्ट्ज़मैन स्थिर इकाई J⋅K⁻¹ है।
• T पूर्ण तापमान (इकाई K) है।
• μ_ABअभिकारकों A और B का घटा हुआ द्रव्यमान है, $\mu _{\text{AB}}={\frac {{m_{\text{A}}}{m_{\text{B}}}}{{m_{\text{A}}}+{m_{\text{B}}}}}$ (इकाई किग्रा)।
• N_A अवोगाद्रो स्थिरांक है।
• [A] इकाई mol⋅L⁻¹ में A की मोलर सांद्रता है।
• [B] इकाई mol⋅L⁻¹ में B की मोलर सांद्रता है।

यदि आयाम से संबंधित सभी इकाइयाँ dm में परिवर्तित हो जाती हैं, अर्थात mol⋅dm⁻³ [A] और [B] के लिए, dm², σ_AB के लिए, dm²⋅kg⋅s⁻²⋅K⁻¹ बोल्ट्जमान स्थिरांक के लिए, तब

$Z=N_{\text{A}}\sigma _{\text{AB}}{\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{\text{AB}}}}}[{\text{A}}][{\text{B}}]=k[A][B]$ इकाई mol⋅dm⁻³⋅s⁻¹ है।

मात्रात्मक अंतर्दृष्टि

व्युत्पत्ति

द्विध्रुवीय प्राथमिक प्रतिक्रिया पर विचार करें:

A + B → C

संघट्ट सिद्धांत में यह माना जाता है कि दो कण A और B टकराएंगे यदि उनके नाभिक एक निश्चित दूरी से अधिक निकट हो जाते हैं। अणु A के आस-पास का क्षेत्र जिसमें वह निकटवर्ती B अणु से टकरा सकता है, अनुप्रस्थ परिच्छेद (भौतिकी) कहलाता है (σ_AB) प्रतिक्रिया का और, सरल शब्दों में, वृत्त के अनुरूप क्षेत्र है जिसका त्रिज्या ($r_{AB}$) दोनों प्रतिक्रियाशील अणुओं की त्रिज्या का योग है, जिन्हें गोलाकार माना जाता है। गतिमान अणु इसलिए एक आयतन को अवधि करेगा $\pi r_{AB}^{2}c_{A}$ प्रति सेकंड के रूप में यह चलता है, जहाँ $c_{A}$ कण का औसत वेग है। (यह पूरी तरह से ठोस गेंदों की संघट्ट की चिरसम्मत धारणा का प्रतिनिधित्व करता है। चूंकि अणु कूलम्ब और विनिमय अन्योन्य क्रिया पर आधारित इलेक्ट्रॉनों और नाभिकों की क्वान्टम यांत्रिकीय कई-कण प्रणालियां हैं, आम तौर पर वे न तो घूर्णी समरूपता का पालन करते हैं और न ही उनके पास वर्ग क्षमता होती है। इसलिए, आम तौर पर अधिक अनुप्रस्थ परिच्छेद को B लक्ष्यों के प्रति क्षेत्रीय घनत्व के A कणों की किरण की प्रतिक्रिया संभावना के रूप में परिभाषित किया जाता है, जो परिभाषा को A और B के बीच अन्योन्य क्रिया की प्रकृति से स्वतंत्र बनाता है। नतीजतन, त्रिज्या $r_{AB}$ उनकी अंतःक्रियात्मक क्षमता के लंबाई पैमाने से संबंधित है।)

गैसों के गतिज सिद्धांत से यह ज्ञात होता है कि A के अणु का मैक्सवेल-बोल्ट्ज़मान वितरण (मूल माध्य वर्ग वेग से भिन्न) $c_{A}={\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi m_{A}}}}$ होता है, जहाँ $k_{\text{B}}$ बोल्ट्जमैन स्थिरांक है, और $m_{A}$ अणु का द्रव्यमान है।

द्वि-पिंड समस्या के विलयन में कहा गया है कि दो अलग-अलग गतिमान पिंडों को एक पिंड के रूप में माना जा सकता है, जिसमें दोनों का द्रव्यमान कम होता है और द्रव्यमान के केंद्र के वेग के साथ चलता है, इसलिए, इस प्रणाली में $\mu _{AB}$ की जगह $m_{A}$ इस्तेमाल करना चाहिए।इस प्रकार, किसी दिए गए अणु A के लिए, यह सफ़री $t=l/c_{A}=1/(n_{B}\sigma _{AB}c_{A})$ करता है अणु B से टकराने से पहले यदि सभी B बिना किसी गति के तय हो जाते हैं, जहां $l$ औसत सफ़री दूरी है। चूँकि B भी चलता है, A और B के कम द्रव्यमान का उपयोग करके सापेक्ष वेग की गणना की जा सकती है।

इसलिए, कुल संघट्ट आवृत्ति, सभी A अणुओं का, सभी B अणुओं के साथ, है

$Z=n_{\text{A}}n_{\text{B}}\sigma _{AB}{\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{AB}}}}=10^{6}N_{A}^{2}[A][B]\sigma _{AB}{\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{AB}}}}=z[A][B],$

मैक्सवेल-बोल्ट्ज़मैन वितरण से यह निष्कर्ष निकाला जा सकता है कि सक्रियण ऊर्जा $e^{\frac {-E_{\text{a}}}{RT}}$की तुलना में अधिक ऊर्जा वाले संघट्टों का अंश है अतः आदर्श गैसों के लिए द्विआणविक अभिक्रिया की दर होगी

$r=z\rho [A][B]\exp \left({\frac {-E_{\text{a}}}{RT}}\right),$ आणविक प्रतिक्रियाओं की इकाई s⁻¹⋅m⁻³ संख्या में है,

जहाँ:

• Z इकाई s⁻¹⋅m⁻³ के साथ संघट्ट की आवृत्ति है। Z बिना [A][B] के Z है।
• $\rho$ त्रिविम कारक है, जिस पर अगले खंड में विस्तार से चर्चा की जाएगी,
• E_a इकाई J/mol में प्रतिक्रिया की सक्रियण ऊर्जा (प्रति मोल) है,
• T इकाई K में पूर्ण तापमान है,
• R इकाई J/mol/K में गैस स्थिरांक है।
• [A] इकाई mol/L में A की मोलर सांद्रता है,
• [B] इकाई mol/L में B की मोलर सांद्रता है।

गुणनफल zρ अर्हेनियस समीकरण के पूर्व-घातीय कारक के बराबर है।

सिद्धांत की वैधता और त्रिविम कारक

एक बार सिद्धांत तैयार हो जाने के बाद, इसकी वैधता का परीक्षण किया जाना चाहिए, अर्थात प्रयोगों के परिणामों के साथ इसकी पूर्वानुमान की तुलना करना होता है।

जब दर स्थिरांक के व्यंजक रूप की तुलना प्राथमिक द्विआण्विक अभिक्रिया के दर समीकरण से की जाती है, $r=k(T)[A][B]$, यह देखने में आया है

$k(T)=N_{A}\sigma _{AB}\rho {\sqrt {\frac {8k_{\text{B}}T}{\pi \mu _{AB}}}}\exp \left({\frac {-E_{\text{a}}}{RT}}\right)$

इकाई M⁻¹⋅s⁻¹ (= dm³⋅mol⁻¹⋅s⁻¹), k_B सहित सभी आयाम इकाई dm के साथ है।

यह अभिव्यक्ति अरहेनियस समीकरण के समान है और आण्विक आधार पर अरहेनियस समीकरण के लिए पहली सैद्धांतिक व्याख्या देती है। पूर्व-घातीय कारक की ख़राब तापमान निर्भरता घातीय कारक की तुलना में इतनी छोटी है कि इसे प्रयोगात्मक रूप से मापा नहीं जा सकता है, अर्थात यह दर स्थिर के तापमान अध्ययन के आधार पर स्थापित करने के लिए संभव नहीं है, चाहे अनुमानित T^½ पूर्वघातांकी कारक की निर्भरता प्रयोगात्मक रूप से देखी गई है।

स्टेरिक कारक

यदि अनुमानित दर स्थिरांक के मान की तुलना ज्ञात दर स्थिरांक के मान से की जाती है, तो यह देखा गया है कि संघट्ट सिद्धांत स्थिरांक का सही अनुमान लगाने में विफल रहता है, और अणु जितने जटिल होते हैं, उतने ही विफल हो जाते हैं। इसका कारण यह है कि कणों को गोलाकार और सभी दिशाओं में प्रतिक्रिया करने में सक्षम माना गया है, जो कि सत्य नहीं है, क्योंकि संघट्ट का उन्मुखीकरण हमेशा प्रतिक्रिया के लिए उचित नहीं होता है। उदाहरण के लिए, ईथीलीन की हाइड्रोजनीकरण प्रतिक्रिया में H₂ अणु को परमाणुओं के बीच आबंधन क्षेत्र तक पहुंचना चाहिए, और सभी संभावित टकरावों में से कुछ ही इस आवश्यकता को पूरा करते हैं।

इस समस्या को कम करने के लिए, नई अवधारणा पेश की जानी चाहिए: स्टेरिक कारक ρ। इसे प्रायोगिक मान और अनुमानित (या आवृत्ति कारक (रसायन विज्ञान) और संघट्ट आवृत्ति के बीच के अनुपात) के बीच के अनुपात के रूप में परिभाषित किया गया है:

$\rho ={\frac {A_{\text{observed}}}{Z_{\text{calculated}}}},$

और यह अक्सर पूर्णत्व से कम होता है।

आमतौर पर, प्रतिक्रियाशील अणु जितने अधिक जटिल होते हैं, स्टेरिक कारक उतना ही कम होता है। फिर भी, कुछ प्रतिक्रियाएँ पूर्णत्व से अधिक स्थैतिक कारकों को प्रदर्शित करती हैं: हापून प्रतिक्रियाएँ, जिसमें परमाणु शामिल होते हैं जो इलेक्ट्रॉन का आदान-प्रदान करते हैं, आयन का उत्पादन करते हैं। पूर्णत्व से विचलन के अलग-अलग कारण हो सकते हैं: अणु गोलाकार नहीं होते हैं, इसलिए विभिन्न ज्यामिति संभव हैं; सभी गतिज ऊर्जा को सही स्थान पर नहीं पहुँचाया जाता है; एक विलायक की उपस्थिति (जब विलयन के लिए लागू), आदि है।

Experimental rate constants compared to the ones predicted by collision theory for gas phase reactions

Reaction	A, s−1M−1	Z, s−1M−1	Steric factor
2ClNO → 2Cl + 2NO	9.4×109	5.9×1010	0.16
2ClO → Cl2 + O2	6.3×107	2.5×1010	2.3×10−3
H2 + C2H4 → C2H6	1.24×106	7.3×1011	1.7×10−6
Br2 + K → KBr + Br	1.0×1012	2.1×1011	4.3

विलयन में प्रतिक्रियाओं के लिए संघट्ट सिद्धांत लागू किया जा सकता है; उस स्थिति में, विलायक पिंजर का प्रतिक्रियाशील अणुओं पर प्रभाव पड़ता है, और एक ही समागम में कई संघट्ट हो सकते हैं, जिससे पूर्वानुमानित पूर्व-घातीय कारक बहुत बड़े हो जाते हैं। पूर्णत्व से अधिक ρ मान को अनुकूल एन्ट्रापी योगदानों के लिए जिम्मेदार ठहराया जा सकता है।

Experimental rate constants compared to the ones predicted by collision theory for reactions in solution

Reaction	Solvent	A, 1011 s−1⋅M−1	Z, 1011 s−1⋅M−1	Steric factor
C2H5Br + OH−	ethanol	4.30	3.86	1.11
C2H5O− + CH3I	ethanol	2.42	1.93	1.25
ClCH2CO2− + OH−	water	4.55	2.86	1.59
C3H6Br2 + I−	methanol	1.07	1.39	0.77
HOCH2CH2Cl + OH−	water	25.5	2.78	9.17
4-CH3C6H4O− + CH3I	ethanol	8.49	1.99	4.27
CH3(CH2)2Cl + I−	acetone	0.085	1.57	0.054
C5H5N + CH3I	C2H2Cl4	—	—	2.0 10×10−6

तनूकृत विलयन के लिए वैकल्पिक संघट्ट मॉडल

तनूकृत गैस या तरल विलयन में संघट्ट प्रत्यक्ष संघट्ट के बजाय प्रसार द्वारा नियंत्रित होता है, जिसकी गणना फिक के प्रसार के नियमों से की जा सकती है। विलयन में संघट्ट की आवृत्ति की गणना करने के लिए सैद्धांतिक मॉडल मैरियन स्मोलुचोव्स्की द्वारा अनंत समय सीमा पर 1916 के मौलिक प्रकाशन में और जिक्सिन चेन 2022 में परिमित समय सन्निकटन पर प्रस्तावित किए गए हैं। शुद्ध गैस और विलयन में दर समीकरणों की तुलना करने की योजना को सही चित्र में दिखाया गया है।

समान दर समीकरणों के साथ सीधी संघट्ट और विसरित संघट्ट की तुलना करने वाली योजना।

गैस या तरल चरण में तनूकृत विलयन के लिए, स्वच्छ गैस के लिए विकसित संघट्ट समीकरण तब उपयुक्त नहीं होता है जब प्रसार संघट्ट की आवृत्ति को नियंत्रित करता है, यानी दो अणुओं के बीच सीधी संघट्ट अब हावी नहीं होती है। किसी भी दिए गए अणु A के लिए, प्रतिक्रिया करने के लिए B अणु को खोजने से पहले, इसे बहुत सारे विलायक अणुओं से टकराना पड़ता है, मान लीजिए कि अणु C है। इस प्रकार संघट्ट की संभावना की गणना ब्राउनियन गति मॉडल का उपयोग करके की जानी चाहिए, जिसे स्मोलुचोव्स्की मॉडल और जेचेन मॉडल में विभिन्न समीकरण उत्पन्न करने वाली विभिन्न सीमा स्थितियों का उपयोग करके विसारक प्रवाह के लिए अनुमानित किया जा सकता है।

विसारक संघट्ट के लिए, अनंत समय सीमा पर जब आणविक प्रवाह की गणना फिक के प्रसार के नियमों से की जा सकती है, 1916 में स्मोलुचोव्स्की ने तनूकृत विलयन में अणु A और B के बीच संघट्ट की आवृत्ति प्राप्त की:

$Z_{AB}=4\pi RD_{r}C_{A}C_{B}$

जहाँ:

• $Z_{AB}$ संघट्ट आवृत्ति है, इकाई #collision/s 1 m³ में विलयन है।
• $R$ संघट्ट क्रॉस-सेक्शन की त्रिज्या, इकाई m है।
• $D_{r}$, A और B के बीच सापेक्ष प्रसार स्थिरांक है, इकाई m²/s और $D_{r}=D_{A}+D_{B}$.
• $C_{A}$ और $C_{B}$ विलयन में क्रमशः अणुओं A और B की संख्या सांद्रता हैं, इकाई #अणु//m^3।

या

$Z_{AB}=1000N_{A}*4\pi RD_{r}[A][B]=k[A][B]$ जहाँ:

• $Z_{AB}$ 1 L विलयन में इकाई मोल संघट्ट/s में है।
• $N_{\text{A}}$ अवोगाद्रो स्थिरांक है।
• $D_{r}$, A और B, इकाई m²/s के बीच सापेक्ष प्रसार स्थिरांक है।
• $[A]$ और $[B]$ क्रमशः A और B की मोलर सांद्रता हैं, इकाई mol/L।
• $k$ विसरित संघट्ट दर स्थिरांक है, इकाई L mol^-1 s^-1.

1916 में प्रस्तावित किए जाने के बाद से स्मोलुचोव्स्की मॉडल में बहुत सारे विस्तार और संशोधन हुए हैं।

2022 में, चेन का तर्क है कि क्योंकि विसारक प्रवाह समय के साथ विकसित हो रहा है और अणुओं के बीच की दूरी निश्चित एकाग्रता पर परिमित मान है, स्मोलुचोव्स्की द्वारा प्रस्तावित अनंत समाधान की तुलना में प्रवाह के विकास को काटने के लिए महत्वपूर्ण समय होना चाहिए जो मान को बहुत बड़ा कर देता है। इसलिए वह दो अणुओं के लिए औसत समय का उपयोग विलयन में स्थानों को महत्वपूर्ण अंतक समय के रूप में करने का प्रस्ताव करता है, यानी, पहले पड़ोसी के आने का समय, हालांकि वैकल्पिक समय औसत मुक्त पथ समय या औसत पहला यात्री समय हो सकता है। यह परिकल्पना तनु विलयन में विसरित संघट्ट के फ्रैक्टल प्रतिक्रिया गतिज दर समीकरण उत्पन्न करती है: : $Z_{AB}=(1000N_{A})^{4/3}*8\pi ^{-1}A\beta D_{r}([A]+[B])^{1/3}[A][B]=k([A]+[B])^{1/3}[A][B]$ जहाँ:

• $Z_{AB}$ 1 L विलयन में इकाई मोल संघट्ट/s में है।
• $N_{\text{A}}$ अवोगाद्रो स्थिरांक है।
• $A$ इकाई एम में संघट्ट क्रॉस-सेक्शन का क्षेत्र है^{2</उप>।}
• $\beta$ ए और बी पर प्रतिक्रियाशील सतह क्षेत्र के इकाई रहित अंशों का उत्पाद है।
• $D_{r}$ A और B, इकाई m के बीच सापेक्ष प्रसार स्थिरांक है^2/से.
• $[A]$ और $[B]$ क्रमशः A और B की मोलर सांद्रता हैं, इकाई mol/L।
• $k$ विसरित संघट्ट दर स्थिर है, इकाई एल^4/3 तिल^{-4/3 एस-1.}

यह भी देखें

• द्वि-आयामी गैस
• दर समीकरण

बाहरी संबंध

• Introduction to Collision Theory