क्वांटम हाइजेनबर्ग मॉडल
वर्नर हाइजेनबर्ग द्वारा विकसित क्वांटम हाइजेनबर्ग मॉडल, एक सांख्यिकीय यांत्रिकी गणितीय मॉडल है जिसका उपयोग चुंबकीय प्रणालियों के महत्वपूर्ण बिंदु (ऊष्मप्रवैगिकी) और चरण संक्रमण के अध्ययन में किया जाता है, जिसमें चुंबकीय प्रणालियों के स्पिन (भौतिकी) का इलाज क्वांटम यांत्रिकी से किया जाता है। . यह प्रोटोटाइपिकल आइसिंग मॉडल से संबंधित है, जहां जाली के प्रत्येक स्थल पर एक स्पिन होती है एक सूक्ष्म चुंबकीय द्विध्रुवीय का प्रतिनिधित्व करता है जिसमें चुंबकीय क्षण या तो ऊपर या नीचे होता है। चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षणों के बीच युग्मन को छोड़कर, हाइजेनबर्ग मॉडल का एक बहुध्रुवीय संस्करण भी है जिसे बहुध्रुवीय विनिमय अंतःक्रिया कहा जाता है।
सिंहावलोकन
क्वांटम यांत्रिक कारणों के लिए (विनिमय बातचीत देखें या Magnetism § Quantum-mechanical origin of magnetism), दो द्विध्रुवों के बीच प्रमुख युग्मन निकटतम-पड़ोसियों के संरेखित होने पर सबसे कम ऊर्जा का कारण हो सकता है। इस धारणा के तहत (ताकि चुंबकीय संपर्क केवल आसन्न द्विध्रुवों के बीच हो) और 1-आयामी आवधिक जाली पर, हैमिल्टनियन (क्वांटम यांत्रिकी) को फॉर्म में लिखा जा सकता है
- ,
कहाँ युग्मन स्थिरांक है और द्विध्रुव शास्त्रीय वैक्टर (या स्पिन) σ द्वारा दर्शाए जाते हैंj, आवधिक सीमा स्थिति के अधीन . हाइजेनबर्ग मॉडल एक अधिक यथार्थवादी मॉडल है जिसमें यह स्पिन को क्वांटम-यांत्रिक रूप से व्यवहार करता है, स्पिन को टेंसर उत्पाद पर काम करने वाले ऑपरेटर की राशि द्वारा प्रतिस्थापित करके , आयाम का . इसे परिभाषित करने के लिए, पाउली मैट्रिसेस | पाउली स्पिन-1/2 मैट्रिसेस को याद करें
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और के लिए और निरूपित , कहाँ है शिनाख्त सांचा। वास्तविक-मूल्यवान युग्मन स्थिरांक के विकल्प को देखते हुए और , हैमिल्टनियन द्वारा दिया गया है
जहां दाहिनी ओर आवधिक सीमा स्थितियों के साथ बाहरी चुंबकीय क्षेत्र को इंगित करता है। इसका उद्देश्य हैमिल्टनियन के स्पेक्ट्रम (कार्यात्मक विश्लेषण) को निर्धारित करना है, जिससे विभाजन समारोह (सांख्यिकीय यांत्रिकी) की गणना की जा सकती है और सिस्टम के ऊष्मप्रवैगिकी का अध्ययन किया जा सकता है।
के मूल्यों के आधार पर मॉडल का नाम देना आम बात है , और : अगर , मॉडल को हाइजेनबर्ग XYZ मॉडल कहा जाता है; के मामले में , यह छह-शीर्ष मॉडल है; अगर , यह हाइजेनबर्ग XXX मॉडल है। स्पिन 1/2 हाइजेनबर्ग मॉडल को एक आयाम में बिल्कुल बेथे दृष्टिकोण का उपयोग करके हल किया जा सकता है।[1] बीजगणितीय सूत्रीकरण में, ये क्रमशः XXZ और XYZ मामलों में विशेष क्वांटम एफ़िन बीजगणित और अंडाकार क्वांटम समूह से संबंधित हैं।[2] अन्य तरीके बिना बेथे एनात्ज़ के ऐसा करते हैं।[3]
XXX मॉडल
हाइजेनबर्ग XXX मॉडल की भौतिकी दृढ़ता से युग्मन स्थिरांक के संकेत पर निर्भर करती है और अंतरिक्ष का आयाम। सकारात्मक के लिए जमीनी स्थिति हमेशा लोह चुंबकत्व होती है। नकारात्मक पर जमीनी अवस्था दो और तीन आयामों में प्रतिलौह चुंबकत्व है।[4] एक आयाम में एंटीफेरोमैग्नेटिक हाइजेनबर्ग मॉडल में सहसंबंधों की प्रकृति चुंबकीय द्विध्रुवों के स्पिन पर निर्भर करती है। यदि स्पिन पूर्णांक है तो केवल कम दूरी का आदेश मौजूद है। अर्ध-पूर्णांक स्पिन की एक प्रणाली अर्ध-लंबी श्रेणी के क्रम को प्रदर्शित करती है।
हाइजेनबर्ग मॉडल का एक सरलीकृत संस्करण एक-आयामी आइसिंग मॉडल है, जहां अनुप्रस्थ चुंबकीय क्षेत्र एक्स-दिशा में है, और इंटरैक्शन केवल जेड-दिशा में है:
- .
छोटे जी और बड़े जी में, जमीनी अवस्था में गिरावट अलग है, जिसका अर्थ है कि बीच में एक क्वांटम चरण संक्रमण होना चाहिए। द्वैत विश्लेषण का उपयोग करके इसे महत्वपूर्ण बिंदु के लिए ठीक से हल किया जा सकता है।[5] पाउली मेट्रिसेस का द्वैत संक्रमण है और , कहाँ और पाउली मैट्रिक्स भी हैं जो पाउली मैट्रिक्स बीजगणित का पालन करते हैं। आवधिक सीमा स्थितियों के तहत, रूपांतरित हैमिल्टन को दिखाया जा सकता है कि वह एक समान रूप का है:
लेकिन के लिए स्पिन इंटरैक्शन टर्म से जुड़ा हुआ है। यह मानते हुए कि केवल एक महत्वपूर्ण बिंदु है, हम यह निष्कर्ष निकाल सकते हैं कि चरण संक्रमण होता है .
बेथे दृष्टिकोण द्वारा समाधान
क्सक्सक्स1/2 मॉडल
के दृष्टिकोण के बाद Ludwig Faddeev (1996), XXX मॉडल के लिए हैमिल्टनियन का स्पेक्ट्रम
परिवार साथ ही तीन अन्य परिवार स्थानांतरण-मैट्रिक्स विधि से आते हैं (बदले में एक लक्स मैट्रिक्स का उपयोग करके परिभाषित किया गया है), जो कार्य करता है एक सहायक स्थान के साथ , और के रूप में लिखा जा सकता है प्रविष्टियों के साथ ब्लॉक मैट्रिक्स ,
क्सक्सक्सs मॉडल
उच्च स्पिन के लिए, स्पिन कहें , बदलना साथ झूठ बीजगणित के झूठ बीजगणित प्रतिनिधित्व से आ रहा है , आयाम का . XXXs हैमिल्टनियन
क्ष्जs मॉडल
स्पिन के लिए और एक पैरामीटर XXX मॉडल से विरूपण के लिए, BAE (Bethe ansatz समीकरण) है
अनुप्रयोग
- एक अन्य महत्वपूर्ण वस्तु उलझाव की एन्ट्रॉपी है। इसका वर्णन करने का एक तरीका अद्वितीय जमीनी स्थिति को एक ब्लॉक (कई अनुक्रमिक स्पिन) और पर्यावरण (बाकी जमीनी स्थिति) में उप-विभाजित करना है। ब्लॉक की एन्ट्रापी को उलझाव एन्ट्रापी माना जा सकता है। महत्वपूर्ण क्षेत्र (थर्मोडायनामिक सीमा) में शून्य तापमान पर यह ब्लॉक के आकार के साथ लघुगणकीय रूप से मापता है। जैसे ही तापमान बढ़ता है लघुगणकीय निर्भरता एक रैखिक कार्य में बदल जाती है।[6] बड़े तापमान के लिए रैखिक निर्भरता ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम से होती है।
- हाइजेनबर्ग मॉडल के डीएमआरजी को लागू करने के लिए हाइजेनबर्ग मॉडल एक महत्वपूर्ण और सुगम सैद्धांतिक उदाहरण प्रदान करता है।
- बर्फ के प्रकार का मॉडल | सिक्स-वर्टेक्स मॉडल को हाइजेनबर्ग स्पिन चेन के लिए बीजगणितीय बेथ एनात्ज़ का उपयोग करके हल किया जा सकता है (Baxter 1982).
- मजबूत प्रतिकारक अंतःक्रियाओं की सीमा में आधे भरे हुए हबर्ड मॉडल को हाइजेनबर्ग मॉडल पर मैप किया जा सकता है superexchange इंटरैक्शन की ताकत का प्रतिनिधित्व करना।
- मॉडल की सीमाएं जैसे कि जाली रिक्ति को शून्य पर भेजा जाता है (और सिद्धांत में प्रदर्शित होने वाले चर के लिए विभिन्न सीमाएं ली जाती हैं) अभिन्न क्षेत्र सिद्धांतों का वर्णन करती हैं, दोनों गैर-सापेक्षवादी जैसे कि गैर-रैखिक श्रोडिंगर समीकरण, और सापेक्षतावादी, जैसे कि सिग्मा मॉडल, द सिग्मा मॉडल (जो एक प्रिंसिपल चिराल मॉडल भी है) और साइन-गॉर्डन मॉडल।
- प्लानर या बड़े में कुछ सहसंबंध कार्यों की गणना करना एन = 4 सुपरसिमेट्रिक यांग-मिल्स सिद्धांत की सीमा[7]
विस्तारित समरूपता
विभिन्न मॉडलों के लिए बड़े समरूपता बीजगणित के अस्तित्व से पूर्णता को रेखांकित किया गया है। XXX केस के लिए यह यांग्यान है , जबकि XXZ मामले में यह क्वांटम समूह है , affine Lie बीजगणित का q-विरूपण , जैसा कि द्वारा नोट्स में बताया गया है Faddeev (1996).
ये स्थानांतरण मैट्रिक्स के माध्यम से प्रकट होते हैं, और शर्त यह है कि बेथ वैक्टर एक राज्य से उत्पन्न होते हैं संतुष्टि देने वाला विस्तारित समरूपता बीजगणित के उच्चतम-वजन प्रतिनिधित्व का हिस्सा होने वाले समाधानों से मेल खाती है।
यह भी देखें
- शास्त्रीय हाइजेनबर्ग मॉडल
- हाइजेनबर्ग मॉडल का डीएमआरजी
- क्वांटम रोटर मॉडल
- टी-जे मॉडल
- J1 J2 मॉडल
- मजूमदार-घोष मॉडल
- एकेएलटी मॉडल
- बहुध्रुवीय विनिमय संपर्क
संदर्भ
- R.J. Baxter, Exactly solved models in statistical mechanics, London, Academic Press, 1982
- Heisenberg, W. (1 September 1928). "Zur Theorie des Ferromagnetismus" [On the theory of ferromagnetism]. Zeitschrift für Physik (in German). 49 (9): 619–636. Bibcode:1928ZPhy...49..619H. doi:10.1007/BF01328601. S2CID 122524239.
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: CS1 maint: unrecognized language (link) - Bethe, H. (1 March 1931). "Zur Theorie der Metalle" [On the theory of metals]. Zeitschrift für Physik (in German). 71 (3): 205–226. Bibcode:1931ZPhy...71..205B. doi:10.1007/BF01341708. S2CID 124225487.
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: CS1 maint: unrecognized language (link)
टिप्पणियाँ
- ↑ Bonechi, F; Celeghini, E; Giachetti, R; Sorace, E; Tarlini, M (7 August 1992). "हाइजेनबर्ग XXZ मॉडल और क्वांटम गैलीली समूह". Journal of Physics A: Mathematical and General. 25 (15): L939–L943. arXiv:hep-th/9204054. Bibcode:1992JPhA...25L.939B. doi:10.1088/0305-4470/25/15/007. S2CID 119046025.
- ↑ Faddeev, L. D. (26 May 1996). "कैसे बीजीय Bethe Ansatz पूर्णांक मॉडल के लिए काम करता है". arXiv:hep-th/9605187v1.
- ↑ Rojas, Onofre; Souza, S.M. de; Corrêa Silva, E.V.; Thomaz, M.T. (December 2001). "बेथे एन्सैट्ज के बिना एक्सएक्सजेड मॉडल के सीमित मामलों की थर्मोडायनामिक्स". Brazilian Journal of Physics. 31 (4): 577–582. Bibcode:2001BrJPh..31..577R. doi:10.1590/s0103-97332001000400008.
- ↑ Tom Kennedy; Bruno Nachtergaele. "हाइजेनबर्ग मॉडल - एक ग्रंथ सूची". Retrieved 6 Jun 2019.
- ↑ Fisher, Matthew P. A. (2004). "Duality in low dimensional quantum field theories". कम आयामों में मजबूत इंटरैक्शन. Physics and Chemistry of Materials with Low-Dimens. Vol. 25. pp. 419–438. doi:10.1007/978-1-4020-3463-3_13. ISBN 978-1-4020-1798-8.
- ↑ Korepin, V. E. (5 March 2004). "एक आयामी गैपलेस मॉडल में एंट्रॉपी स्केलिंग की सार्वभौमिकता". Physical Review Letters. 92 (9): 096402. arXiv:cond-mat/0311056. Bibcode:2004PhRvL..92i6402K. doi:10.1103/PhysRevLett.92.096402. PMID 15089496. S2CID 20620724.
- ↑ Beisert, Niklas (1 December 2004). "The dilatation operator of N=4 super Yang–Mills theory and integrability". Physics Reports. 405 (1): 1–202. arXiv:hep-th/0407277. doi:10.1016/j.physrep.2004.09.007. S2CID 118949332.
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