रमन प्रकीर्णन

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रमन प्रकीर्णन या रमन प्रभाव (/ˈrɑːmən/) पदार्थ द्वारा फोटोन का अप्रत्यास्थ प्रकीर्णन है, जिसका अर्थ ऊर्जा का आदान-प्रदान और प्रकाश की दिशा में परिवर्तन दोनों होता है। सामान्यतः इस प्रभाव में एक अणु द्वारा प्राप्त की जाने वाली कंपन ऊर्जा सम्मिलित होती है क्योंकि एक दृश्य लेजर से घटना फोटॉनों को कम ऊर्जा में स्थानांतरित कर दिया जाता है। इसे सामान्य स्टोक्स रमन बिखराव कहते हैं। रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी के विभिन्न रूपों का प्रदर्शन करके विभिन्न उद्देश्यों के लिए सामग्री के बारे में जानकारी प्राप्त करने के लिए रसायनज्ञों और भौतिकविदों द्वारा प्रभाव का शोषण किया जाता है। रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी के कई अन्य प्रकार घूर्णी ऊर्जा की जांच करने की अनुमति देते हैं (यदि गैस के नमूनों का उपयोग किया जाता है) और आणविक इलेक्ट्रॉनिक संक्रमण की जांच गुंजयमान अयोग्य एक्स-रे स्कैटरिंग की जा सकती है। यदि अन्य संभावनाओं के अतिरिक्त एक्स-रे स्रोत का उपयोग किया जाता है। अधिक जटिल तकनीकों में स्पंदित लेज़रों और एकाधिक लेज़र बीमों आदि को सम्मिलित किया गया है।

किसी पदार्थ द्वारा प्रकाश के बिखरने की एक निश्चित संभावना होती है। जब फोटॉन प्रकीर्णित होते हैं, तो उनमें से अधिकांश प्रत्यास्थ प्रकीर्णन (रेले स्कैटरिंग) होते हैं, जैसे कि प्रकीर्णित फोटॉनों में घटना फोटॉनों के समान ऊर्जा (आवृत्ति, तरंग दैर्ध्य और रंग) होती है, किन्तु दिशा अलग होती है। रेले स्कैटरिंग में सामान्यतः विकिरण स्रोत के सापेक्ष 0.1% से 0.01% की तीव्रता होती है। बिखरे हुए फोटॉनों का एक छोटा अंश (लगभग 1 मिलियन में 1) बेलोचदार रूप से बिखरा हो सकता है, बिखरे हुए फोटॉनों की ऊर्जा घटना फोटॉनों से अलग (सामान्यतः कम) होती है ये रमन बिखरे फोटॉन हैं।^[1] ऊर्जा के संरक्षण के कारण, सामग्री या तो प्रक्रिया में ऊर्जा प्राप्त करती है या खो देती है।

रमन प्रभाव का नाम भारतीय वैज्ञानिक सीवी रमन के नाम पर रखा गया है, जिन्होंने 1928 में अपने छात्र के.एस. कृष्णन की सहायता से इसकी खोज की थी। रमन स्कैटरिंग की खोज के लिए रमन को 1930 में भौतिकी के नोबेल पुरस्कार से सम्मानित किया गया था। 1923 में एडॉल्फ स्मेकल द्वारा सैद्धांतिक रूप से प्रभाव की भविष्यवाणी की गई थी।

इतिहास

$First page to Molecular Diffraction of Light (1922)$ लोचदार प्रकाश प्रकीर्णन घटना जिसे रेले स्कैटरिंग कहा जाता है, जिसमें प्रकाश अपनी ऊर्जा को निरंतर रखता है, 19वीं शताब्दी में वर्णित किया गया था। रेले स्कैटरिंग की तीव्रता रोमांचक स्रोत की तीव्रता की तुलना में लगभग 10^-3 से 10⁻⁴ तक होती है ।^[2] 1908 में, लोचदार बिखरने का एक और रूप, जिसे मि बिखर रहा है कहा जाता है, की खोज की गई।

1923 में एडॉल्फ स्मेकल द्वारा प्रकाश के अप्रत्यास्थ प्रकीर्णन की भविष्यवाणी की गई थी^[3] और पुराने जर्मन भाषा के साहित्य में इसे स्मेकल-रमन-इफेक्ट के रूप में संदर्भित किया गया है।^[4] 1922 में, भारतीय भौतिक विज्ञानी सी. वी. रमन ने प्रकाश के आणविक विवर्तन पर अपने काम को प्रकाशित किया, जो उनके सहयोगियों के साथ जांच की एक श्रृंखला का पहला था जिसने अंततः उनकी खोज (28 फरवरी 1928 को) विकिरण प्रभाव की खोज की जो उनके नाम को धारण करता है। रमन प्रभाव को पहली बार रमन और उनके सहकर्मी के.एस. कृष्णन, [5] और स्वतंत्र रूप से ग्रिगोरी लैंड्सबर्ग और लियोनिद मंडेलस्टम द्वारा मास्को में 21 फरवरी 1928 को (रमन और कृष्णन से एक सप्ताह पहले) सूची किया गया था।^[5] पूर्व सोवियत संघ में, रमन का योगदान सदैव विवादित रहा; इस प्रकार रूसी वैज्ञानिक साहित्य में प्रभाव को सामान्यतः संयोजन बिखरने या संयोजन बिखरने के रूप में जाना जाता है। रमन को प्रकाश के प्रकीर्णन पर उनके कार्य के लिए 1930 में नोबेल पुरस्कार मिला।^[6]

1998 में रमन प्रभाव को तरल, गैसों और ठोस पदार्थों की संरचना का विश्लेषण करने के लिए एक उपकरण के रूप में इसके महत्व की पहचान के रूप में अमेरिकन केमिकल सोसायटी द्वारा एक राष्ट्रीय ऐतिहासिक रासायनिक लैंडमार्क नामित किया गया था।^[7]

में रमन प्रभाव को तरल, गैसों और ठोस पदार्थों की संरच

उपकरण

रमन और कृष्णन द्वारा प्रकाशित बेंजीन का एक प्रारंभिक रमन स्पेक्ट्रम।^[8]

180° बैकस्कैटरिंग व्यवस्था में डिस्पर्सिव रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी सेटअप का योजनाबद्ध।^[9]

आधुनिक रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी में लगभग सदैव एक रोमांचक प्रकाश स्रोत के रूप में लेजर का उपयोग सम्मिलित होता है। क्योंकि प्रभाव की खोज के तीन दशकों से अधिक समय तक किरण उपलब्ध नहीं थे, रमन और कृष्णन ने स्पेक्ट्रा रिकॉर्ड करने के लिए पारा लैंप और फोटोग्राफिक प्लाटों का उपयोग किया।^[10] अशक्त प्रकाश स्रोतों, डिटेक्टरों की खराब संवेदनशीलता और अधिकांश सामग्रियों के अशक्त रमन स्कैटरिंग क्रॉस-सेक्शन के कारण प्रारंभिक स्पेक्ट्रा को प्राप्त करने में घंटों या दिन भी लग गए। सबसे आम आधुनिक डिटेक्टर चार्ज-युग्मित डिवाइस (सीसीडी) हैं। सीसीडी को अपनाने से पहले फोटोडायोड सारणी और फोटोमल्टीप्लायर ट्यूब आम थे।^[11]

सिद्धांत

निम्नलिखित असतत अणुओं द्वारा प्रकाश के सामान्य (गैर-अनुनाद, सहज, कंपन) रमन प्रकीर्णन के सिद्धांत पर केंद्रित है। एक्स-रे रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी संकल्पनात्मक रूप से समान है किन्तु इसमें कंपन, ऊर्जा स्तरों के अतिरिक्त इलेक्ट्रॉनिक का उत्तेजना सम्मिलित है।

आणविक कंपन

रमन प्रकीर्णन सामान्यतः एक अणु के अंदर कंपन के बारे में जानकारी देता है। गैसों के स्थितियां में घूर्णी ऊर्जा के बारे में भी जानकारी प्राप्त की जा सकती है।^[12] ठोस पदार्थों के लिए, फ़ोनॉन मोड भी देखे जा सकते हैं।^[13] आणविक स्पंदनों के संबंध में अवरक्त स्पेक्ट्रोस्कोपी की मूल बातें रमन स्कैटरिंग पर प्रयुक्त होती हैं, चूंकि चयन नियम अलग हैं।

स्वतंत्रता की डिग्री

किसी भी अणु के लिए कुल 3 $N$ स्वतंत्रता की डिग्री (भौतिकी और रसायन विज्ञान) होते हैं, जहां $N$ परमाणुओं की संख्या है। यह संख्या अणु में प्रत्येक परमाणु की तीन आयामों में गति करने की क्षमता से उत्पन्न होती है।^[14] अणुओं के साथ काम करते समय, अणु की गति को समग्र रूप से मानना अधिक सामान्य है। परिणाम स्वरुप , 3 $N$ स्वतंत्रता की डिग्री को आणविक अनुवादकीय, घूर्णी गति और कंपन गति में विभाजित किया गया है। स्वतंत्रता की तीन डिग्री अणु के संपूर्ण (तीन स्थानिक आयामों में से प्रत्येक के साथ) अनुवाद संबंधी गति के अनुरूप हैं। इसी तरह, स्वतंत्रता की तीन डिग्री अणु के $x$ , $y$ , और $z$ -अक्ष के चारों ओर घूर्णन के अनुरूप होती हैं । रेखीय आणविक ज्यामिति में केवल दो घुमाव होते हैं क्योंकि बंधन अक्ष के साथ घूमने से अणु में परमाणुओं की स्थिति नहीं बदलती है। स्वतंत्रता की शेष डिग्री आणविक कंपन मोड के अनुरूप हैं। इन तरीकों में अणु के रासायनिक बंधों का खिंचाव और झुकने की गति सम्मिलित है। एक रैखिक अणु के लिए कंपन मोड की संख्या 3 $N$ -5 है, जबकि एक गैर-रैखिक अणु के लिए कंपन मोड की संख्या 3 $N$ -6 है.^[14]

कंपन ऊर्जा

आणविक कंपन ऊर्जा को परिमाणित करने के लिए जाना जाता है और इसे क्वांटम हार्मोनिक ऑसिलेटर (क्यूएचओ) सन्निकटन या डनहम विस्तार का उपयोग करके तैयार किया जा सकता है जब धार्मिकता महत्वपूर्ण होती है।

क्यूएचओ के अनुसार कंपन ऊर्जा स्तर हैं

E_{n}=h\left(n+{1 \over 2}\right)\nu =h\left(n+{1 \over 2}\right){1 \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}\!

,

जहाँ n एक क्वांटम संख्या है। चूंकि रमन और इन्फ्रारेड अवशोषण के लिए चयन नियम सामान्यतः निर्धारित करते हैं कि केवल मूलभूत कंपन देखे जाते हैं, इन्फ्रारेड उत्तेजना या स्टोक्स रमन उत्तेजना के परिणामस्वरूप ऊर्जा परिवर्तन होता है $E=h\nu ={h \over {2\pi }}{\sqrt {k \over m}}$

कंपन के लिए ऊर्जा सीमा लगभग 5 से 3500 सेंटीमीटर^-1 की सीमा में है। किसी दिए गए तापमान पर किसी दिए गए कंपन मोड पर कब्जा करने वाले अणुओं का अंश बोल्टज़मान वितरण का पालन करता है। उपयुक्त ऊर्जा के एक फोटॉन के प्रत्यक्ष अवशोषण के माध्यम से एक अणु को एक उच्च कंपन मोड में उत्तेजित किया जा सकता है, जो कि टेराहर्ट्ज़ या इन्फ्रारेड रेंज में आता है। यह इन्फ्रारेड स्पेक्ट्रोस्कोपी का आधार बनता है। वैकल्पिक रूप से, समान कंपन उत्तेजन एक अप्रत्यास्थ प्रकीर्णन प्रक्रिया द्वारा उत्पन्न किया जा सकता है। इसे स्टोक्स रमन स्कैटरिंग कहा जाता है, 1852 में सर जॉर्ज स्टोक्स, प्रथम बैरोनेट द्वारा खोजी गई प्रतिदीप्ति में स्टोक्स शिफ्ट के अनुरूप, अवशोषित घटना प्रकाश की तुलना में स्टोक्स लाइन (अब कम ऊर्जा के अनुरूप ज्ञात) पर प्रकाश उत्सर्जन के साथ। संकल्पनात्मक रूप से समान प्रभाव प्रकाश के अतिरिक्त इनलेस्टिक न्यूट्रॉन बिखरने या उच्च संकल्प इलेक्ट्रॉन ऊर्जा हानि स्पेक्ट्रोस्कोपी के कारण हो सकते हैं।^[15] फोटॉन ऊर्जा में वृद्धि जो अणु को कम कंपन ऊर्जा अवस्था में छोड़ती है, एंटी-स्टोक्स स्कैटरिंग कहलाती है।

रमन बिखरना

रमन प्रकीर्णन की संकल्पना एक आभासी स्थिति को सम्मिलित करने के रूप में की गई है जो रोमांचक लेजर फोटॉनों की ऊर्जा से मेल खाती है। एक फोटॉन का अवशोषण अणु को काल्पनिक अवस्था में उत्तेजित करता है और पुनः उत्सर्जन रमन या रेले स्कैटरिंग की ओर जाता है। तीनों स्थितियों में अंतिम अवस्था में प्रारंभिक अवस्था के समान इलेक्ट्रॉनिक ऊर्जा होती है, किन्तु स्टोक्स रमन बिखरने के स्थितियां में कंपन ऊर्जा में अधिक होती है, स्टोक्स रमन बिखरने के स्थितियां में कम या रेले स्कैटरिंग के स्थितियां में समान होती है। सामान्यतः यह तरंगों के संदर्भ में सोचा जाता है, जहां ${\tilde {\nu }}_{0}$ लेजर की तरंग संख्या है और ${\tilde {\nu }}_{M}$ कंपन संक्रमण की तरंग संख्या है। इस प्रकार स्टोक्स प्रकीर्णन एक तरंग संख्या ${\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M}$ देता है जबकि ${\textstyle {\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M}}$ एंटी स्टोक्स के लिए दिया जाता है। जब रोमांचक लेजर ऊर्जा अणु के वास्तविक इलेक्ट्रॉनिक उत्तेजना से मेल खाती है तो अनुनाद रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी प्रभाव होता है।

मौलिक भौतिकी आधारित मॉडल रमन प्रकीर्णन के लिए खाते में सक्षम है और तीव्रता में वृद्धि की भविष्यवाणी करता है जो प्रकाश आवृत्ति की चौथी शक्ति के साथ मापता है। एक अणु द्वारा प्रकाश का प्रकीर्णन एक प्रेरित विद्युत द्विध्रुव के दोलनों से जुड़ा होता है। विद्युत चुम्बकीय विकिरण के दोलनशील विद्युत क्षेत्र घटक एक अणु में एक प्रेरित द्विध्रुव उत्पन्न कर सकते हैं जो आणविक कंपन द्वारा संशोधित वैकल्पिक विद्युत क्षेत्र का अनुसरण करता है। बाहरी क्षेत्र आवृत्ति पर दोलन इसलिए बाहरी क्षेत्र और सामान्य मोड कंपन से उत्पन्न बीट आवृत्ति के साथ देखे जाते हैं।^[10]^[2]

प्रकाश प्रकीर्णन की विभिन्न संभावनाएँ: रेले स्कैटरिंग (ऊर्जा का कोई आदान-प्रदान नहीं: घटना और बिखरे हुए फोटॉन में समान ऊर्जा होती है), स्टोक्स रमन स्कैटरिंग (परमाणु या अणु ऊर्जा को अवशोषित करते हैं: बिखरे हुए फोटॉन में घटना फोटॉन की तुलना में कम ऊर्जा होती है) और एंटी-स्टोक्स रमन प्रकीर्णन (परमाणु या अणु ऊर्जा खो देता है: बिखरे फोटॉन में आपतित फोटॉन की तुलना में अधिक ऊर्जा होती है)

बिखरे हुए फोटोन के स्पेक्ट्रम को रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी कहा जाता है। यह बिखरे हुए प्रकाश की तीव्रता को इसके आवृत्ति अंतर Δν के घटना फोटॉनों के कार्य के रूप में दिखाता है, जिसे सामान्यतः रमन शिफ्ट कहा जाता है। संबंधित स्टोक्स और एंटी-स्टोक्स चोटियों के स्थान रेलेई Δν = 0 रेखा के चारों ओर एक सममित पैटर्न बनाते हैं। आवृत्ति बदलाव सममित होते हैं क्योंकि वे समान ऊपरी और निचले गुंजयमान अवस्थाओं के बीच ऊर्जा अंतर के अनुरूप होते हैं। चूंकि, सुविधाओं के जोड़े की तीव्रता सामान्यतः भिन्न होगी। वे सामग्री की प्रारंभिक अवस्थाओं की जनसंख्या पर निर्भर करते हैं, जो बदले में तापमान पर निर्भर करते हैं। थर्मोडायनामिक संतुलन में, निचली स्थिति ऊपरी अवस्था की तुलना में अधिक जनसंख्या वाली होगी। इसलिए, अधिक जनसंख्या वाले निचले अवस्था से ऊपरी अवस्था (स्टोक्स ट्रांज़िशन) में संक्रमण की दर विपरीत दिशा (एंटी-स्टोक्स ट्रांज़िशन) की तुलना में अधिक होगी। इसके विपरीत, स्टोक्स बिखरने वाली चोटियाँ स्टोक्स विरोधी बिखरने वाली चोटियों से अधिक शक्तिशाली होती हैं। उनका अनुपात तापमान पर निर्भर करता है, और इसलिए इसे मापने के लिए इसका उपयोग किया जा सकता है:

{\frac {I_{\text{Stokes}}}{I_{\text{anti-Stokes}}}}={\frac {({\tilde {\nu }}_{0}-{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}{({\tilde {\nu }}_{0}+{\tilde {\nu }}_{M})^{4}}}\exp \left({\frac {hc\,{\tilde {\nu }}_{M}}{k_{B}T}}\right)

चयन नियम

आईआर स्पेक्ट्रोस्कोपी के विपरीत, जहां कंपन उत्तेजना के लिए द्विध्रुवीय पल में बदलाव की आवश्यकता होती है, रमन स्कैटरिंग को ध्रुवीकरण में बदलाव की आवश्यकता होती है। रमन के एक अवस्था से दूसरे अवस्था में संक्रमण की अनुमति केवल तभी दी जाती है जब उन अवस्थाओं की आणविक ध्रुवीकरण क्षमता अलग हो। इसका कारण है कि कंपन से जुड़े सामान्य समन्वय के संबंध में ध्रुवीकरण का व्युत्पन्न शून्य नहीं है: ${\frac {\partial \alpha }{\partial Q}}\neq 0$ . सामान्यतः, एक सामान्य विधा रमन सक्रिय होती है यदि यह द्विघात रूपों $(x^{2},y^{2},z^{2},xy,xz,yz)$ की समान समरूपता के साथ रूपांतरित होती है, जिसे अणु के बिंदु समूह की वर्ण तालिका से सत्यापित किया जा सकता है। आईआर स्पेक्ट्रोस्कोपी के साथ, केवल मौलिक उत्तेजना ( $\Delta \nu =\pm 1$ ) क्यूएचओ के अनुसार अनुमति दी जाती है। चूंकि ऐसे कई स्थितियां हैं जहां ओवरटोन देखे गए हैं। पारस्परिक बहिष्करण का नियम, जो बताता है कि कंपन मोड आईआर और रामन दोनों सक्रिय नहीं हो सकते, कुछ अणुओं पर प्रयुक्त होता है।

विशिष्ट चयन नियम बताते हैं कि अनुमत घूर्णी संक्रमण $\Delta J=\pm 2$ हैं , जहाँ $J$ घूर्णी अवस्था है। यह सामान्यतः केवल गैस चरण में अणुओं के लिए प्रासंगिक होता है जहां रमन लाइनविड्थ इतने छोटे होते हैं कि घूर्णी संक्रमण को हल किया जा सके।

केवल आदेशित ठोस सामग्री के लिए प्रासंगिक एक चयन नियम बताता है कि आईआर और रमन द्वारा केवल शून्य चरण कोण वाले फ़ोनों को देखा जा सकता है, सिवाय इसके कि जब क्वांटम कारावास प्रकट होता है।^[13]

समरूपता और ध्रुवीकरण

बिखरे फोटॉनों के ध्रुवीकरण की निगरानी आणविक समरूपता और रमन गतिविधि के बीच संबंधों को समझने के लिए उपयोगी है जो रमन स्पेक्ट्रा में चोटियों को निर्दिष्ट करने में सहायता कर सकता है।^[16] एक ही दिशा में ध्रुवीकृत प्रकाश केवल कुछ रमन-सक्रिय मोडों तक पहुंच प्रदान करता है, किन्तु ध्रुवीकरण को घुमाने से अन्य मोडों तक पहुंच प्राप्त होती है। प्रत्येक मोड को उसकी समरूपता के अनुसार अलग किया जाता है।^[17]

एक कंपन मोड की समरूपता विध्रुवण अनुपात $ρ$ से निकाली जाती है, जो घटना लेजर के लिए ध्रुवीकरण ऑर्थोगोनल के साथ रमन स्कैटरिंग का अनुपात है और घटना लेजर के समान ध्रुवीकरण के साथ रमन स्कैटरिंग: $\rho ={\frac {I_{r}}{I_{u}}}$ यहाँ $I_{r}$ रमन प्रकीर्णन की तीव्रता है जब विश्लेषक को आपतित प्रकाश के ध्रुवीकरण अक्ष के संबंध में 90 डिग्री घुमाया जाता है, और $I_{u}$ रमन बिखरने की तीव्रता जब विश्लेषक घटना लेजर के ध्रुवीकरण के साथ संरेखित होता है।^[18] जब ध्रुवीकृत प्रकाश अणु के साथ परस्पर क्रिया करता है, तो यह अणु को विकृत करता है जो समतल-तरंग में एक समान और विपरीत प्रभाव उत्पन्न करता है, जिससे यह अणु के अभिविन्यास और प्रकाश तरंग के ध्रुवीकरण के कोण के बीच के अंतर से घूमता है। यदि $\rho \geq {\frac {3}{4}}$ , तो उस आवृत्ति पर कंपन का विध्रुवण हो जाता है; जिसका अर्थ है कि वे पूरी तरह से सममित नहीं हैं।^[19]^[18]

उत्तेजित रमन बिखराव और रमन प्रवर्धन

ऊपर वर्णित रमन-बिखरने की प्रक्रिया अनायास होती है; अर्थात, यादृच्छिक समय अंतराल में, आने वाले कई फोटॉनों में से एक सामग्री द्वारा बिखरा हुआ है। इस प्रकार इस प्रक्रिया को सहज रमन प्रकीर्णन कहा जाता है।

दूसरी ओर, उत्प्रेरित रमन प्रकीर्णन तब हो सकता है जब कुछ स्टोक्स फोटोन पूर्व में सहज रमन प्रकीर्णन (और किसी तरह सामग्री में बने रहने के लिए मजबूर) द्वारा उत्पन्न किए गए हों, या जब जानबूझकर स्टोक्स फोटॉन (सिग्नल लाइट) को मूल प्रकाश के साथ इंजेक्ट किया जाता है ( पंप लाइट)। उस स्थिति में, कुल रमन-प्रकीर्णन दर सहज रमन प्रकीर्णन से अधिक बढ़ जाती है: पंप फोटॉनों को अतिरिक्त स्टोक्स फोटॉनों में तेजी से परिवर्तित किया जाता है। जितने अधिक स्टोक्स फोटॉन पहले से उपस्थित हैं, उतनी ही तेजी से उनमें से अधिक जोड़े जाते हैं। प्रभावी रूप से, यह पंप प्रकाश की उपस्थिति में स्टोक्स प्रकाश को बढ़ाता है, जिसका उपयोग ऑप्टिकल एम्पलीफायर या रमन एम्पलीफायर और रमन लेजर में किया जाता है।

उत्तेजित रमन प्रकीर्णन एक अरैखिक प्रकाशिकी प्रभाव है। इसे तीसरे क्रम की गैर-रैखिक संवेदनशीलता का उपयोग करके $\chi ^{(3)}$ वर्णित किया जा सकता है .^{[citation needed]}

अंतरिक्ष-सुसंगतता के लिए आवश्यकता

मान लीजिए कि एक रोमांचक बीम के दो बिंदु ए और बी के बीच की दूरी $x$ है. सामान्यतः, चूंकि रोमांचक आवृत्ति बिखरी हुई रमन आवृत्ति के बराबर नहीं होती है, इसलिए संबंधित सापेक्ष तरंग दैर्ध्य $λ$ और $λ'$ बराबर नहीं हैं। इस प्रकार, एक चरण-बदलाव $Θ = 2π x (1/λ - 1/λ')$ प्रकट होता है। $Θ = π$ के लिए , प्रकीर्णित आयाम विपरीत होते हैं, जिससे कि रमन प्रकीर्णित पुंज अशक्त रहता है।

बीमों का क्रॉसिंग पथ $x$ को सीमित कर सकता है .

बड़ा आयाम पाने के लिए कई उपाय का उपयोग किया जा सकता है:

वैकल्पिक रूप से अनिसोट्रोपिक क्रिस्टल में, एक प्रकाश किरण में विभिन्न ध्रुवीकरणों और अपवर्तन के विभिन्न सूचकांकों के साथ प्रसार के दो तरीके हो सकते हैं। यदि इन विधियों के बीच चतुष्कोणीय (रमन) अनुनाद द्वारा ऊर्जा स्थानांतरित की जा सकती है, चरण पूरे पथ के साथ सुसंगत रहते हैं, ऊर्जा का स्थानांतरण बड़ा हो सकता है। यह एक ऑप्टिकल पैरामीट्रिक पीढ़ी है।^{[citation needed]}
प्रकाश स्पंदित हो सकता है, जिससे कंपन न दिखे। इंपल्सिव स्टिम्युलेटेड रमन स्कैटरिंग (आईएसआरएस) में,^[20]^[21]^[22]^[23] स्पंदों की लंबाई सभी प्रासंगिक समय स्थिरांकों से कम होनी चाहिए।^[24] कंपन की अनुमति देने के लिए रमन और घटना रोशनी का हस्तक्षेप बहुत कम है, जिससे यह पल्स लंबाई के घन के व्युत्क्रमानुपाती, सर्वोत्तम स्थितियों में मोटे तौर पर एक आवृत्ति बदलाव उत्पन्न करे।

प्रयोगशालाओं में, फेमटोसेकंड लेजर कंपनों का उपयोग किया जाना चाहिए क्योंकि यदि दालें बहुत लंबी हैं तो आईएसआरएस बहुत अशक्त हो जाता है। इस प्रकार आईएसआरएस को सामान्य समय-असंगत प्रकाश बनाने वाले नैनो सेकंड कंपनों का उपयोग करके नहीं देखा जा सकता है।^{[citation needed]}

उलटा रमन प्रभाव

व्युत्क्रम रमन प्रभाव रमन प्रकीर्णन का एक रूप है जिसे सबसे पहले डब्ल्यू. जे. जोन्स और बोरिस पी. स्टोइचेफ ने नोट किया था। कुछ परिस्थितियों में, स्टोक्स प्रकीर्णन एंटी-स्टोक्स प्रकीर्णन से अधिक हो सकता है; इन स्थितियों में निरंतरता (सामग्री छोड़ने पर) νL+νM पर एक अवशोषण रेखा (तीव्रता में गिरावट) देखी जाती है। इस घटना को व्युत्क्रम रमन प्रभाव कहा जाता है; घटना के अनुप्रयोग को व्युत्क्रम रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी के रूप में संदर्भित किया जाता है, और सातत्य के एक रिकॉर्ड को व्युत्क्रम रमन स्पेक्ट्रम के रूप में संदर्भित किया जाता है।

व्युत्क्रम रमन प्रभाव के मूल विवरण में,^[25] लेखक उच्च आवृत्तियों की निरंतरता से अवशोषण और कम आवृत्तियों की निरंतरता से अवशोषण दोनों पर चर्चा करते हैं। वे ध्यान देते हैं कि कम आवृत्तियों की निरंतरता से अवशोषण नहीं देखा जाएगा यदि सामग्री की रमन आवृत्ति मूल रूप से कंपन है और यदि सामग्री थर्मोडायनामिक संतुलन या थर्मल संतुलन में है।

अतिसतत पीढ़ी

उच्च-तीव्रता वाली सतत तरंग लेज़रों के लिए, उत्तेजित रमन स्कैटरिंग का उपयोग व्यापक बैंडविड्थ सुपरकॉन्टिनम उत्पन्न करने के लिए किया जा सकता है। इस प्रक्रिया को चार-तरंग मिश्रण के एक विशेष स्थितियां के रूप में भी देखा जा सकता है, जिसमें दो घटना फोटॉनों की आवृत्तियाँ समान होती हैं और उत्सर्जित स्पेक्ट्रा दो बैंडों में पाए जाते हैं जो फोनोन ऊर्जाओं द्वारा प्रकाश से अलग होते हैं। प्रारंभिक रमन स्पेक्ट्रम सहज उत्सर्जन के साथ निर्मित होता है और बाद में प्रवर्धित होता है। लंबे तंतुओं में उच्च पम्पिंग स्तरों पर, रमन स्पेक्ट्रम को एक नए प्रारंभिक बिंदु के रूप में उपयोग करके उच्च-क्रम रमन स्पेक्ट्रा उत्पन्न किया जा सकता है, जिससे घटते आयाम के साथ नए स्पेक्ट्रा की एक श्रृंखला का निर्माण होता है। प्रारंभिक सहज प्रक्रिया के कारण आंतरिक ध्वनि का हानि प्रारंभ में एक स्पेक्ट्रम बोने से दूर हो सकता है, या यहां तक कि प्रक्रिया को स्थिर करने के लिए रेज़ोनेटर के रूप में फीडबैक लूप का उपयोग करके भी दूर किया जा सकता है। चूंकि यह विधि तेजी से विकसित हो रहे फाइबर लेजर क्षेत्र में आसानी से फिट हो जाती है और ट्रांसवर्सल सुसंगत उच्च-तीव्रता वाले प्रकाश स्रोतों (अर्थात, ब्रॉडबैंड दूरसंचार, इमेजिंग अनुप्रयोगों) की मांग है, निकट भविष्य में रमन प्रवर्धन और स्पेक्ट्रम पीढ़ी का व्यापक रूप से उपयोग किया जा सकता है।^{[citation needed]}

अनुप्रयोग

रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी पदार्थ विश्लेषण के लिए रमन प्रभाव को नियोजित करता है। रमन-बिखरे हुए प्रकाश का स्पेक्ट्रम उपस्थित आणविक घटकों और उनकी स्थिति पर निर्भर करता है, जिससे स्पेक्ट्रम को सामग्री की पहचान और विश्लेषण के लिए उपयोग किया जा सकता है। रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी का उपयोग गैसों, तरल पदार्थों और ठोस पदार्थों सहित सामग्रियों की एक विस्तृत श्रृंखला का विश्लेषण करने के लिए किया जाता है। अत्यधिक जटिल सामग्री जैसे जैविक जीव और मानव ऊतक^[26] रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी द्वारा भी विश्लेषण किया जा सकता है।

ठोस पदार्थों के लिए, रमन प्रकीर्णन का उपयोग उच्च-आवृत्ति फोनन और मैगनॉन उत्तेजनाओं का पता लगाने के लिए एक उपकरण के रूप में किया जाता है।

रमन लीडर का का उपयोग वायुमंडलीय भौतिकी में वायुमंडलीय विलुप्त होने के गुणांक और जल वाष्प के ऊर्ध्वाधर वितरण को मापने के लिए किया जाता है।

फंसे हुए आयन के ऊर्जा स्तरों में हेरफेर करने के लिए उत्तेजित रमन संक्रमणों का भी व्यापक रूप से उपयोग किया जाता है, और इस प्रकार आधार अवस्थाएँ होती हैं।

रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी का उपयोग उन अणुओं के लिए बल स्थिरांक और बंधन लंबाई निर्धारित करने के लिए किया जा सकता है जिनमें अवरक्त अवशोषण स्पेक्ट्रम नहीं होता है।

ऑप्टिकल एम्पलीफायरों में रमन प्रवर्धन का उपयोग किया जाता है।

रमन प्रभाव नीले आकाश की उपस्थिति के उत्पादन में भी सम्मिलित है (देखें रेले स्कैटरिंग: 'वातावरण में आणविक नाइट्रोजन और ऑक्सीजन के रेले स्कैटरिंग में लोचदार बिखरने के साथ-साथ हवा में घूर्णी रमन बिखरने से अयोग्य योगदान सम्मिलित है')।

रमन स्पेक्ट्रोस्कोपी का उपयोग रासायनिक रूप से छोटे अणुओं, जैसे न्यूक्लिक एसिड, जैविक प्रणालियों में एक कंपन टैग द्वारा किया गया है।^[27]

यह भी देखें

Brillouin scattering
Coherent anti-Stokes Raman spectroscopy (CARS)
Coherent Raman Scattering Microscopy (CRS)
Depolarization ratio
Fiber amplifier
List of surface analysis methods
National Science Day (India)
Nonlinear optics
Raman laser
Raman spectroscopy
Resonance Raman spectroscopy (RR)
Scattering
Surface Enhanced Raman Spectroscopy (SERS)

संदर्भ

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↑ ^2.0 ^2.1 Keresztury, Gábor (2002). "Raman Spectroscopy: Theory". कंपन स्पेक्ट्रोस्कोपी की पुस्तिका. Vol. 1. Chichester: Wiley. ISBN 0471988472.
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अग्रिम पठन

Klingshirn, Claus F. (2012). Semiconductor Optics. Graduate Texts in Physics (4 ed.). Springer. pp. 285–288. ISBN 978-364228362-8.

बाहरी संबंध

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[26] "दर्द रहित लेजर उपकरण बीमारी के शुरुआती लक्षणों का पता लगा सकता है". BBC News. 27 September 2010.

[27] Wei, Lu; Hu, Fanghao; Chen, Zhixing; Shen, Yihui; Zhang, Luyuan; Min, Wei (16 August 2016). "Live-Cell Bioorthogonal Chemical Imaging: Stimulated Raman Scattering Microscopy of Vibrational Probes". Accounts of Chemical Research (in English). 49 (8): 1494–1502. doi:10.1021/acs.accounts.6b00210. ISSN 0001-4842. PMC 5704954. PMID 27486796.

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v t e Raman spectroscopy
Techniques	Coherent anti-Stokes Raman spectroscopy Raman optical activity Resonance Raman spectroscopy Rotating-polarization coherent anti-Stokes Raman spectroscopy Spatially offset Raman spectroscopy Stimulated Raman spectroscopy Surface-enhanced Raman spectroscopy Tip-enhanced Raman spectroscopy Transmission Raman spectroscopy
Applications	Raman amplification Raman cooling Raman laser Raman microscope SHERLOC Stimulated Raman adiabatic passage
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