क्वांटम निर्वात अवस्था: Difference between revisions

Revision as of 21:27, 3 April 2023

क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत में, क्वांटम निर्वात अवस्था (जिसे क्वांटम निर्वात या निर्वात अवस्था भी कहा जाता है) सबसे कम संभव ऊर्जा वाली निर्वात अवस्था है। सामान्यतः, इसमें कोई भौतिक कण नहीं होते हैं। शून्य-बिंदु क्षेत्र शब्द को कभी-कभी परिमाणित क्षेत्र की निर्वात अवस्था के पर्याय के रूप में प्रयोग किया जाता है जो पूर्ण रूप से वैयक्तिक है।

जिसे निर्वात अवस्था या क्वांटम निर्वात कहा जाता है, वर्तमान समझ के अनुसार, यह किसी भी प्रकार से साधारण रिक्त स्थान नहीं है।^[1]^[2] क्वांटम यांत्रिकी के अनुसार, निर्वात अवस्था वस्तुतः रिक्त नहीं होती है, बल्कि इसमें क्षणभंगुर विद्युत चुम्बकीय तरंगें और कण होते हैं जो क्वांटम क्षेत्र में और बाहर निकलते हैं।^[3]^[4]^[5]

क्वांटम वैद्युतगतिकी (या क्यूईडी) का क्यूईडी निर्वात क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत का प्रथम निर्वात विकसित किया जाना था। क्यूईडी की उत्पत्ति 1930 के दशक में हुई थी, और 1940 के दशक के अंत और 1950 के दशक के प्रारम्भ में रिचर्ड फेनमैन, हार्ट-इचिरो टोमोनागा और जूलियन श्विंगर द्वारा इसका संशोधन किया गया था, जिन्हें संयुक्त रूप से 1965 में इस काम के लिए नोबेल पुरस्कार मिला था।^[6] आज विद्युतचुंबकीय और दुर्बल अन्तःक्रिया विद्युत् दुर्बल अन्तःक्रिया के सिद्धांत में एकीकृत (मात्र बहुत उच्च ऊर्जा पर) हैं।

मानक मॉडल सभी ज्ञात प्राथमिक कणों और उनकी अंतःक्रियाओं (गुरुत्वाकर्षण को छोड़कर) को सम्मिलित करने के लिए क्यूईडी कार्य का एक सामान्यीकरण है। क्वांटम क्रोमोगतिकी (या क्यूसीडी) मानक मॉडल का भाग है जो प्रबल अन्योन्यक्रिया से संबंधित है, और क्यूसीडी निर्वात क्वांटम क्रोमोगतिकी का निर्वात है। यह बड़े हैड्रॉन कोलाइडर और सापेक्षवादी भारी आयन कोलाइडर में अध्ययन का उद्देश्य है, और यह प्रबल अन्योन्यक्रियाओं की तथाकथित निर्वात संरचना से संबंधित है।^[7]

गैर-शून्य प्रत्याशी मान

स्वतः पैरामीट्रिक डाउन-रूपांतरण द्वारा प्रवर्धित निर्वात उतार-चढ़ाव (लाल रिंग में) दिखाने वाले प्रयोग का वीडियो।

यदि घनीभूत (क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत) को प्रक्षोभ सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी) के माध्यम से यथार्थ रूप से वर्णित किया जा सकता है, तो निर्वात के गुण क्वांटम यांत्रिकीय सरल आवर्ती दोलक की मूल अवस्था के गुणों के अनुरूप होते हैं, या अधिक यथार्थ रूप से, माप समस्या की मूल अवस्था। इस स्थिति में किसी भी क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत का निर्वात प्रत्याशी मान (वीईवी) गायब हो जाता है। क्वांटम क्षेत्र सिद्धांतों के लिए जिसमें प्रक्षोभ सिद्धांत कम ऊर्जा पर टूट जाता है (उदाहरण के लिए, क्वांटम क्रोमोगतिकी या अतिचालकता के बीसीएस सिद्धांत) क्षेत्र संकारकों के निकट संघनित (क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत) नामक गैर-लुप्त होने वाले निर्वात प्रत्याशी मान हो सकते हैं। मानक मॉडल में, स्वतःस्फूर्त समरूपता टूटने से उत्पन्न हिग्स क्षेत्र का गैर-शून्य निर्वात प्रत्याशी मान, वह तंत्र है जिसके द्वारा सिद्धांत में अन्य क्षेत्र बड़े पैमाने पर प्राप्त करते हैं।

ऊर्जा

निर्वात स्थिति शून्य-बिंदु ऊर्जा से जुड़ी होती है, और यह शून्य-बिंदु ऊर्जा (न्यूनतम संभव ऊर्जा स्थिति के बराबर) का औसत दर्जे का प्रभाव होता है। प्रयोगशाला में, इसे कासिमिर प्रभाव के रूप में पहचाना जा सकता है। भौतिक ब्रह्माण्ड विज्ञान में, ब्रह्माण्ड संबंधी निर्वात की ऊर्जा ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक के रूप में प्रकट होती है। वस्तुतः, रिक्त स्थान के एक घन सेंटीमीटर की ऊर्जा की गणना लाक्षणिक रूप से एक erg (या 0.6 eV) के एक खरबवें भाग के रूप में की गई है।^[8] प्रत्येक चीज के संभावित सिद्धांत पर लगाई गई एक उत्कृष्ट आवश्यकता यह है कि क्वांटम निर्वात अवस्था की ऊर्जा को भौतिक रूप से देखे गए ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक की व्याख्या करनी चाहिए।

समरूपता

सापेक्षता क्षेत्र सिद्धांत के लिए, निर्वात पॉइंकेयर निश्चरता है, जो इस प्रकार है जो वाइटमैन स्वयंसिद्धों से अनुसरण करता है, परन्तु इन स्वयंसिद्धों के बिना भी सीधे सिद्ध किए जा सकते हैं।^[9] पॉइनकेयर निश्चरता का अर्थ है कि क्षेत्र संकारकों के मात्र अदिश (भौतिकी) संयोजनों में गैर-लुप्त होने वाली निर्वात प्रत्याशी मान है। निर्वात प्रत्याशी मान क्षेत्र सिद्धांत के लेग्रांज(क्षेत्र सिद्धांत) की कुछ आंतरिक समरूपता को तोड़ सकता है। इस स्थिति में सिद्धांत की अनुमति की तुलना में निर्वात में कम समरूपता है, और कोई कहता है कि स्वतः समरूपता टूट गई है। हिग्स तंत्र, मानक मॉडल देखें।

गैर-रैखिक पारगम्यता

मैक्सवेल के समीकरणों में क्वांटम संशोधन के परिणामस्वरूप निर्वात में एक छोटे गैर-रैखिक विद्युत ध्रुवीकरण शब्द का परिणाम होने की प्रत्याशी है, जिसके परिणामस्वरूप क्षेत्र-निर्भर विद्युत पारगम्यता ε निर्वात पारगम्यता के नाममात्र मान ε₀ से विचलित हो जाती है।^[10] इन सैद्धांतिक विकासों का वर्णन किया गया है, उदाहरण के लिए, डिट्रिच और जीज़ में।^[5] क्वांटम वैद्युतगतिकी का सिद्धांत पूर्वाकलन करता है कि क्यूईडी निर्वात को एक साधारण गैर-रैखिक प्रकाशिकी प्रदर्शित करनी चाहिए ताकि एक बहुत दृढ विद्युत क्षेत्र की उपस्थिति में, पारगम्यता ε₀ के संबंध में एक छोटी राशि से बढ़ जाए। चल रहे प्रयोगात्मक प्रयासों के अधीन^[11] प्रभाव यह है कि एक दृढ विद्युत क्षेत्र मुक्त स्थान की प्रभावी पारगम्यता को संशोधित करेगा,विद्युत क्षेत्र की दिशा में μ₀ से थोड़ा नीचे मान के साथ विषमदैशिक बन जाएगा और लंबवत दिशा में μ₀ से थोड़ा अधिक हो जाएगा। एक विद्युत क्षेत्र के संपर्क में आने वाला क्वांटम निर्वात विद्युत क्षेत्र के अतिरिक्त किसी अन्य दिशा में यात्रा करने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग के लिए द्विअपवर्तन प्रदर्शित करता है। यह प्रभाव केर प्रभाव के समान है, परन्तु पदार्थ स्थित नहीं है।^[12] आभासी जोड़ी उत्पादन के संदर्भ में इस छोटी गैर-रैखिकता की व्याख्या की जा सकती है एक विशिष्ट विद्युत क्षेत्र का सामर्थ्य^[13] जिसके लिए गैर-रैखिकताएं बड़े आकार की हो जाती हैं, $1.32\times 10^{18}$ वी/एम के बारे में भारी होने की भविष्यवाणी की जाती है, जिसे श्विंगर सीमा के रूप में जाना जाता है; समतुल्य केर स्थिरांक का अनुमान लगाया गया है, जो पानी के केर स्थिरांक से लगभग 10^{20^[14] गुना छोटा है।^{^[15]}}

आभासी कण

आभासी कणों की उपस्थिति सख्ती से कम्यूटेटर पर आधारित हो सकती है|विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों के परिमाणीकरण के गैर-कम्यूटेशन। गैर-कम्यूटेशन का मतलब है कि हालांकि खेतों के औसत मान एक क्वांटम निर्वात में गायब हो जाते हैं, उनका विचरण नहीं होता है।^[16] क्वांटम उतार-चढ़ाव शब्द न्यूनतम ऊर्जा अवस्था में क्षेत्र की ताकत के विचरण को संदर्भित करता है,^[17] और आभासी कणों के साक्ष्य के रूप में चित्रात्मक रूप से वर्णित है।^[18] यह कभी-कभी हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत#Energy.E2.80.93समय अनिश्चितता सिद्धांत|ऊर्जा-समय अनिश्चितता सिद्धांत पर आधारित आभासी कणों, या प्रसरणों की स्वतः तस्वीर प्रदान करने का प्रयास किया जाता है:

\Delta E\Delta t\geq {\frac {\hbar }{2}}\,,

(ΔE और Δt क्रमशः ऊर्जा और समय भिन्नता के साथ; ΔE ऊर्जा के मापन में यथार्थता है और Δt माप में लिया गया समय है, और

ħ

कम किया हुआ प्लैंक स्थिरांक है) इस तर्क के साथ बहस करते हुए कि आभासी कणों का छोटा जीवनकाल निर्वात से बड़ी ऊर्जा के उधार लेने की अनुमति देता है और इस प्रकार कण पीढ़ी को कम समय के लिए अनुमति देता है।^[19]हालांकि आभासी कणों की घटना को स्वीकार किया जाता है, ऊर्जा-समय अनिश्चितता संबंध की यह व्याख्या सार्वभौमिक नहीं है।^[20]^[21]एक मुद्दा एक अनिश्चितता संबंध का उपयोग है जो माप यथार्थता को सीमित करता है जैसे कि एक समय अनिश्चितता Δt उधार ऊर्जा ΔE के लिए एक बजट निर्धारित करता है। एक और मुद्दा इस संबंध में समय का अर्थ है, क्योंकि ऊर्जा और समय (स्थिति के विपरीत

q

और गति

p

, उदाहरण के लिए) एक विहित रूपान्तरण संबंध को संतुष्ट नहीं करते हैं (जैसे

[q, p] = i ħ

).^[22]एक प्रेक्षणीय का निर्माण करने के लिए विभिन्न योजनाओं को उन्नत किया गया है जिसमें कुछ प्रकार की समय व्याख्या है, और फिर भी ऊर्जा के साथ एक कैनोनिकल कम्यूटेशन संबंध को संतुष्ट करता है।^[23]^[24]ऊर्जा-समय अनिश्चितता सिद्धांत के बहुत सारे दृष्टिकोण एक लंबे और सतत विषय हैं।^[24]

क्वांटम निर्वात की भौतिक प्रकृति

एस्ट्रिड लैंब्रेच्ट (2002) के अनुसार: जब कोई सभी पदार्थ के एक स्थान को रिक्त कर देता है और तापमान को पूर्ण शून्य तक कम कर देता है, तो एक गेदंकेन प्रयोग [विचार प्रयोग] में क्वांटम निर्वात अवस्था उत्पन्न होती है।^[1]राल्फ फाउलर और एडवर्ड ए। गुगेनहाइम (1939/1965) के अनुसार, ऊष्मप्रवैगिकी के तीसरे नियम को निम्नानुसार यथार्थ रूप से प्रतिपादित किया जा सकता है:

किसी भी प्रक्रिया से यह असंभव है, चाहे वह कितना भी आदर्श क्यों न हो, संचालन की सीमित संख्या में किसी भी असेंबली को पूर्ण शून्य तक कम करना।^[25] (यह सभी देखें।^[26]^[27]^[28])</ब्लॉककोट>
फोटॉन-फोटॉन अन्योन्यक्रिया मात्र किसी अन्य क्षेत्र की निर्वात स्थिति के साथ अन्योन्यक्रिया के माध्यम से हो सकती है, उदाहरण के लिए डायराक इलेक्ट्रॉन-पॉज़िट्रॉन निर्वात क्षेत्र के माध्यम से; यह निर्वात ध्रुवीकरण की अवधारणा से जुड़ा है।^[29] पीटर डब्ल्यू मिलोननी (1994) के अनुसार: ... सभी क्वांटम क्षेत्रों में शून्य-बिंदु ऊर्जा और निर्वात उतार-चढ़ाव होते हैं।^[30] इसका मतलब है कि प्रत्येक घटक क्षेत्र के लिए क्रमशः क्वांटम निर्वात का एक घटक होता है (अन्य क्षेत्रों की वैचारिक अनुपस्थिति में माना जाता है), जैसे विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र, डायराक इलेक्ट्रॉन-पॉज़िट्रॉन क्षेत्र, और इसी प्रकार । मिलोननी (1994) के अनुसार, क्यूईडी निर्वात के कारण होने वाले कुछ प्रभावों की कई भौतिक व्याख्याएं हो सकती हैं, कुछ दूसरों की तुलना में अधिक पारंपरिक। निर्वात विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के प्रभाव के एक उदाहरण के रूप में अपरिवर्तित प्रवाहकीय प्लेटों के बीच कासिमिर प्रभाव को अक्सर प्रस्तावित किया जाता है। श्विंगर, डीराड और मिल्टन (1978) को मिलोननी (1994) द्वारा वैध रूप से उद्धृत किया गया है, हालांकि अपरंपरागत रूप से, एक मॉडल के साथ कासिमिर प्रभाव की व्याख्या करते हुए जिसमें निर्वात को वस्तुतः शून्य के बराबर सभी भौतिक गुणों वाली स्थिति माना जाता है।^[31]^[32] इस मॉडल में, देखी गई घटनाओं को विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र पर इलेक्ट्रॉन गतियों के प्रभाव के रूप में समझाया गया है, जिसे स्रोत क्षेत्र प्रभाव कहा जाता है। मिलोनी लिखते हैं:
<ब्लॉककोट>यहां मूल विचार यह होगा कि पूर्ण रूप से पारंपरिक क्यूईडी में भी कासिमिर बल अकेले स्रोत क्षेत्रों से प्राप्त किया जा सकता है, ... मिलोननी विस्तृत तर्क प्रदान करता है कि सामान्यतः निर्वात विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के लिए जिम्मेदार मापने योग्य भौतिक प्रभावों को इसके द्वारा समझाया नहीं जा सकता है अकेले वह क्षेत्र, परन्तु इलेक्ट्रॉनों की आत्म-ऊर्जा, या उनकी विकिरण प्रतिक्रिया से अतिरिक्त योगदान की आवश्यकता होती है। वह लिखते हैं: मेमने की पारी, वैन डेर वाल्स बल और कासिमिर प्रभाव सहित विभिन्न क्यूईडी प्रक्रियाओं की भौतिक व्याख्याओं की बात करते समय विकिरण प्रतिक्रिया और निर्वात क्षेत्र एक ही चीज के दो पहलू हैं।^[33]</ब्लॉककोट>
इस दृष्टिकोण को जाफ (2005) द्वारा भी कहा गया है: कासिमिर बल की गणना निर्वात उतार-चढ़ाव के संदर्भ के बिना की जा सकती है, और क्यूईडी में अन्य सभी देखने योग्य प्रभावों के जैसे, यह ठीक संरचना स्थिरांक के रूप में गायब हो जाता है, $α$ , शून्य हो जाता है।^[34]

अंकन

निर्वात अवस्था को इस प्रकार लिखा जाता है $|0\rangle$ या $|\rangle$ . किसी भी क्षेत्र की निर्वात प्रत्याशी मान (प्रत्याशा मान (क्वांटम यांत्रिकी) भी देखें)। $\phi$ के रूप में लिखा जाना चाहिए $\langle 0|\phi |0\rangle$ .

यह भी देखें

जोड़ी उत्पादन

वैक्यूम ऊर्जा

मेमने की पारी

झूठा वैक्यूम क्षय

निचोड़ा हुआ सुसंगत राज्य

क्वांटम उतार-चढ़ाव

शार्नहोर्स्ट प्रभाव

वान डेर वाल्स बल *

कासिमिर प्रभाव

संदर्भ और नोट्स

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H. Genz, Nothingness: The Science of Empty Space

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E. W. Davis, V. L. Teofilo, B. Haisch, H. E. Puthoff, L. J. Nickisch, A. Rueda and D. C. Cole(2006)"Review of Experimental Concepts for Studying the Quantum Vacuum Field"

बाहरी संबंध

Energy into Matter

v
t
e
Quantum mechanics
Background

Introduction

History
Timeline

Classical mechanics

Old quantum theory

Glossary

Fundamentals

Born rule

Bra–ket notation

Complementarity

Density matrix

Energy level
Ground state

Excited state

Degenerate levels

Zero-point energy

Entanglement

Hamiltonian

Interference

Decoherence

Measurement

Nonlocality

Quantum state

Superposition

Tunnelling

Scattering theory

Symmetry in quantum mechanics

Uncertainty

Wave function
Collapse

Wave–particle duality

Formulations

Formulations

Heisenberg

Interaction

Matrix mechanics

Schrödinger

Path integral formulation

Phase space

Equations

Dirac

Klein–Gordon

Pauli

Rydberg

Schrödinger

Interpretations

Interpretations

Bayesian

Consistent histories

Copenhagen

de Broglie–Bohm

Ensemble

Hidden-variable
Local

Many-worlds

Objective collapse

Quantum logic

Relational

Transactional

Von Neumann-Wigner

Experiments

Bell's inequality

Davisson–Germer

Delayed-choice quantum eraser

Double-slit

Franck–Hertz

Mach–Zehnder interferometer

Elitzur–Vaidman

Popper

Quantum eraser

Stern–Gerlach

Wheeler's delayed choice

Science

Quantum biology

Quantum chemistry

Quantum chaos

Quantum cosmology

Quantum differential calculus

Quantum dynamics

Quantum geometry

Quantum measurement problem

Quantum stochastic calculus

Quantum spacetime

Technology

Quantum algorithms

Quantum amplifier

Quantum bus

Quantum cellular automata
Quantum finite automata

Quantum channel

Quantum circuit

Quantum complexity theory

Quantum computing
Timeline

Quantum cryptography

Quantum electronics

Quantum error correction

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Quantum image processing

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Extensions

Casimir effect

Quantum statistical mechanics

Quantum field theory
History

Quantum gravity

Relativistic quantum mechanics

Related

Schrödinger's cat
in popular culture

Quantum mysticism

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Commons

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[11] Battesti, Rémy; et al. (November 2018). "मौलिक भौतिकी के लिए उच्च चुंबकीय क्षेत्र". Physics Reports. 765–766: 1–39. arXiv:1803.07547. Bibcode:2018PhR...765....1B. doi:10.1016/j.physrep.2018.07.005. S2CID 4931745.

[Mourou-12] Mourou, G. A., T. Tajima, and S. V. Bulanov, Optics in the relativistic regime; § XI Nonlinear QED, Reviews of Modern Physics vol. 78 (no. 2), 309-371 (2006) pdf file.

[13] Klein, James J. and B. P. Nigam, Birefringence of the vacuum, Physical Review vol. 135, p. B1279-B1280 (1964).

[14] Holger Gies; Joerg Jaeckel; Andreas Ringwald (2006). "ध्रुवीकृत प्रकाश एक चुंबकीय क्षेत्र में मिलिचार्ज्ड फ़र्मियन की जांच के रूप में फैलता है". Physical Review Letters. 97 (14): 140402. arXiv:hep-ph/0607118. Bibcode:2006PhRvL..97n0402G. doi:10.1103/PhysRevLett.97.140402. PMID 17155223. S2CID 43654455.

[15] Davis; Joseph Harris; Gammon; Smolyaninov; Kyuman Cho (2007). "संवेदनशील ऑप्टिकल तकनीकों द्वारा एक्सियन-जैसे कणों और नॉनलाइनियर क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक प्रभावों की खोज में शामिल प्रायोगिक चुनौतियाँ". arXiv:0704.0748 [hep-th].

[commutator-16] Myron Wyn Evans; Stanisław Kielich (1994). Modern nonlinear optics, Volume 85, Part 3. John Wiley & Sons. p. 462. ISBN 978-0-471-57548-1. For all field states that have classical analog the field quadrature variances are also greater than or equal to this commutator.

[Klyshko-17] David Nikolaevich Klyshko (1988). फोटॉन और नॉनलाइनियर ऑप्टिक्स. Taylor & Francis. p. 126. ISBN 978-2-88124-669-2.

[Munitz-18] Milton K. Munitz (1990). Cosmic Understanding: Philosophy and Science of the Universe. Princeton University Press. p. 132. ISBN 978-0-691-02059-4. The spontaneous, temporary emergence of particles from vacuum is called a "vacuum fluctuation".

[Davies-19] For an example, see P. C. W. Davies (1982). The accidental universe. Cambridge University Press. pp. 106. ISBN 978-0-521-28692-3.

[Allday-20] A vaguer description is provided by Jonathan Allday (2002). Quarks, leptons and the big bang (2nd ed.). CRC Press. pp. 224 ff. ISBN 978-0-7503-0806-9. The interaction will last for a certain duration Δt. This implies that the amplitude for the total energy involved in the interaction is spread over a range of energies ΔE.

[King-21] This "borrowing" idea has led to proposals for using the zero-point energy of vacuum as an infinite reservoir and a variety of "camps" about this interpretation. See, for example, Moray B. King (2001). Quest for zero point energy: engineering principles for 'free energy' inventions. Adventures Unlimited Press. pp. 124 ff. ISBN 978-0-932813-94-7.

[commutation-22] Quantities satisfying a canonical commutation rule are said to be noncompatible observables, by which is meant that they can both be measured simultaneously only with limited precision. See Kiyosi Itô (1993). "§ 351 (XX.23) C: Canonical commutation relations". Encyclopedic dictionary of mathematics (2nd ed.). MIT Press. p. 1303. ISBN 978-0-262-59020-4.

[Busch0-23] Paul Busch; Marian Grabowski; Pekka J. Lahti (1995). "§III.4: Energy and time". Operational quantum physics. Springer. pp. 77ff. ISBN 978-3-540-59358-4.

[Busch-24] 24.0 ^24.1 For a review, see Paul Busch (2008). "Chapter 3: The Time–Energy Uncertainty Relation". In J.G. Muga; R. Sala Mayato; Í.L. Egusquiza (eds.). Time in Quantum Mechanics. Lecture Notes in Physics. Vol. 734 (2nd ed.). Springer. pp. 73–105. arXiv:quant-ph/0105049. Bibcode:2002tqm..conf...69B. doi:10.1007/978-3-540-73473-4_3. ISBN 978-3-540-73472-7. S2CID 14119708.

[25] Fowler, R., Guggenheim, E.A. (1965). Statistical Thermodynamics. A Version of Statistical Mechanics for Students of Physics and Chemistry, reprinted with corrections, Cambridge University Press, London, page 224.

[26] Partington, J.R. (1949). An Advanced Treatise on Physical Chemistry, volume 1, Fundamental Principles. The Properties of Gases, Longmans, Green and Co., London, page 220.

[27] Wilks, J. (1971). The Third Law of Thermodynamics, Chapter 6 in Thermodynamics, volume 1, ed. W. Jost, of H. Eyring, D. Henderson, W. Jost, Physical Chemistry. An Advanced Treatise, Academic Press, New York, page 477.

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[30] Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page xv.

[31] Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page 239.

[32] Schwinger, J.; DeRaad, L.L.; Milton, K.A. (1978). "अचालक में कासिमिर प्रभाव". Annals of Physics. 115 (1): 1–23. Bibcode:1978AnPhy.115....1S. doi:10.1016/0003-4916(78)90172-0.

[33] Milonni, P.W. (1994). The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics, Academic Press, Inc., Boston, ISBN 0-12-498080-5, page 418.

[34] Jaffe, R.L. (2005). Casimir effect and the quantum vacuum, Phys. Rev. D 72: 021301(R), http://1–5.cua.mit.edu/8.422_s07/jaffe2005_casimir.pdf^{[permanent dead link]}

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-[[क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स|क्वांटम  वैद्युतगतिकी]]  (या क्यूईडी) का क्यूईडी निर्वात क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत का प्रथम निर्वात विकसित किया जाना था। क्यूईडी की उत्पत्ति 1930 के दशक में हुई थी, और 1940 के दशक के अंत और 1950 के दशक के प्रारम्भ  में [[रिचर्ड फेनमैन]], [[हार्ट-इचिरो टोमोनागा]] और [[जूलियन श्विंगर]] द्वारा इसका सुधार किया गया था, जिन्हें संयुक्त रूप से 1965 में इस काम के लिए नोबेल पुरस्कार मिला था।<ref name="history">
+[[क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स|क्वांटम  वैद्युतगतिकी]]  (या क्यूईडी) का क्यूईडी निर्वात क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत का प्रथम निर्वात विकसित किया जाना था। क्यूईडी की उत्पत्ति 1930 के दशक में हुई थी, और 1940 के दशक के अंत और 1950 के दशक के प्रारम्भ  में [[रिचर्ड फेनमैन]], [[हार्ट-इचिरो टोमोनागा]] और [[जूलियन श्विंगर]] द्वारा इसका संशोधन  किया गया था, जिन्हें संयुक्त रूप से 1965 में इस काम के लिए नोबेल पुरस्कार मिला था।<ref name="history">
 For a historical discussion, see for example {{cite book |title=Historical Encyclopedia of Natural and Mathematical Sciences |volume=1 |editor=Ari Ben-Menaḥem |chapter-url=https://books.google.com/books?id=9tUrarQYhKMC&pg=PA4892 |chapter=Quantum electrodynamics (QED) |pages=4892 ''ff'' |isbn=978-3-540-68831-0 |date=2009 |publisher=Springer |edition=5th}} For the Nobel prize details and the Nobel lectures by these authors, see {{cite web |title=The Nobel Prize in Physics 1965 |url=https://www.nobelprize.org/nobel_prizes/physics/laureates/1965/ |publisher=Nobelprize.org |access-date=2012-02-06}}
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-== गैर-शून्य अपेक्षा मान ==
+== गैर-शून्य प्रत्याशी  मान ==
 {{main|निर्वात अपेक्षा मान}}
-[[File:Vacuum fluctuations revealed through spontaneous parametric down-conversion.ogv|thumb|right|350px| [[सहज पैरामीट्रिक डाउन-रूपांतरण]] द्वारा प्रवर्धित निर्वात उतार-चढ़ाव (लाल रिंग में) दिखाने वाले प्रयोग का वीडियो।]]यदि [[घनीभूत (क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत)]] को [[गड़बड़ी सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी)|प्रक्षोभ सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी)]] के माध्यम से यथार्थ रूप से वर्णित किया जा सकता है, तो निर्वात के गुण क्वांटम मैकेनिकल [[लयबद्ध दोलक]] की जमीनी स्थिति के गुणों के अनुरूप होते हैं, या अधिक यथार्थ रूप से, माप समस्या की जमीनी स्थिति . इस मामले में किसी भी क्वांटम फील्ड थ्योरी # फील्ड ऑपरेटर्स का [[ वैक्यूम उम्मीद मूल्य | निर्वात उम्मीद मान]] (VEV) गायब हो जाता है। क्वांटम फील्ड सिद्धांतों के लिए जिसमें प्रक्षोभ सिद्धांत कम ऊर्जा पर टूट जाता है (उदाहरण के लिए, क्वांटम क्रोमोगतिकी या [[ अतिचालकता ]] के [[बीसीएस सिद्धांत]]) फील्ड ऑपरेटरों के पास कंडेनसेट (क्वांटम फील्ड सिद्धांत) नामक गैर-लुप्त होने वाले निर्वात अपेक्षा मान हो सकते हैं। [[मानक मॉडल]] में, स्वतःस्फूर्त समरूपता टूटने से उत्पन्न हिग्स क्षेत्र का गैर-शून्य निर्वात अपेक्षा मान, वह तंत्र है जिसके द्वारा सिद्धांत में अन्य क्षेत्र बड़े पैमाने पर प्राप्त करते हैं।
+[[File:Vacuum fluctuations revealed through spontaneous parametric down-conversion.ogv|thumb|right|350px|  [[सहज पैरामीट्रिक डाउन-रूपांतरण|स्वतः पैरामीट्रिक डाउन-रूपांतरण]] द्वारा प्रवर्धित निर्वात उतार-चढ़ाव (लाल रिंग में) दिखाने वाले प्रयोग का वीडियो।]]यदि [[घनीभूत (क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत)]] को [[गड़बड़ी सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी)|प्रक्षोभ सिद्धांत (क्वांटम यांत्रिकी)]] के माध्यम से यथार्थ रूप से वर्णित किया जा सकता है, तो निर्वात के गुण क्वांटम यांत्रिकीय [[लयबद्ध दोलक|सरल आवर्ती दोलक]] की मूल अवस्था के गुणों के अनुरूप होते हैं, या अधिक यथार्थ रूप से, माप समस्या की मूल अवस्था। इस स्थिति में किसी भी क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत का [[ वैक्यूम उम्मीद मूल्य | निर्वात प्रत्याशी  मान]] (वीईवी) गायब हो जाता है। क्वांटम क्षेत्र सिद्धांतों के लिए जिसमें प्रक्षोभ सिद्धांत कम ऊर्जा पर टूट जाता है (उदाहरण के लिए, क्वांटम क्रोमोगतिकी या [[ अतिचालकता ]] के [[बीसीएस सिद्धांत]])  क्षेत्र संकारकों के निकट  संघनित (क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत) नामक गैर-लुप्त होने वाले निर्वात प्रत्याशी  मान हो सकते हैं। [[मानक मॉडल]] में, स्वतःस्फूर्त समरूपता टूटने से उत्पन्न हिग्स क्षेत्र का गैर-शून्य निर्वात प्रत्याशी  मान, वह तंत्र है जिसके द्वारा सिद्धांत में अन्य क्षेत्र बड़े पैमाने पर प्राप्त करते हैं।
 == ऊर्जा ==
-{{main|Vacuum energy}}
+{{main|निर्वात ऊर्जा}}
-निर्वात स्थिति [[शून्य-बिंदु ऊर्जा]] से जुड़ी होती है, और यह शून्य-बिंदु ऊर्जा (न्यूनतम संभव ऊर्जा स्थिति के बराबर) का औसत दर्जे का प्रभाव होता है। प्रयोगशाला में, इसे [[कासिमिर प्रभाव]] के रूप में पहचाना जा सकता है। भौतिक ब्रह्माण्ड विज्ञान में, ब्रह्माण्ड संबंधी निर्वात की ऊर्जा [[ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक]] के रूप में प्रकट होती है। वस्तुतः, रिक्त स्थान के एक घन सेंटीमीटर की ऊर्जा की गणना आलंकारिक रूप से एक [[erg]] (या 0.6 eV) के एक खरबवें हिस्से के रूप में की गई है।<ref>Sean Carroll, Sr Research Associate - Physics, [[California Institute of Technology]], June 22, 2006 [[C-SPAN]] broadcast of Cosmology at Yearly Kos Science Panel, Part 1</ref> हर चीज के संभावित सिद्धांत पर लगाई गई एक उत्कृष्ट आवश्यकता यह है कि क्वांटम निर्वात अवस्था की ऊर्जा को भौतिक रूप से देखे गए ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक की व्याख्या करनी चाहिए।
+निर्वात स्थिति [[शून्य-बिंदु ऊर्जा]] से जुड़ी होती है, और यह शून्य-बिंदु ऊर्जा (न्यूनतम संभव ऊर्जा स्थिति के बराबर) का औसत दर्जे का प्रभाव होता है। प्रयोगशाला में, इसे [[कासिमिर प्रभाव]] के रूप में पहचाना जा सकता है। भौतिक ब्रह्माण्ड विज्ञान में, ब्रह्माण्ड संबंधी निर्वात की ऊर्जा [[ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक]] के रूप में प्रकट होती है। वस्तुतः, रिक्त स्थान के एक घन सेंटीमीटर की ऊर्जा की गणना  लाक्षणिक रूप से एक [[erg]] (या 0.6 eV) के एक खरबवें भाग के रूप में की गई है।<ref>Sean Carroll, Sr Research Associate - Physics, [[California Institute of Technology]], June 22, 2006 [[C-SPAN]] broadcast of Cosmology at Yearly Kos Science Panel, Part 1</ref> प्रत्येक चीज के संभावित सिद्धांत पर लगाई गई एक उत्कृष्ट आवश्यकता यह है कि क्वांटम निर्वात अवस्था की ऊर्जा को भौतिक रूप से देखे गए ब्रह्माण्ड संबंधी स्थिरांक की व्याख्या करनी चाहिए।
 == समरूपता ==
-सापेक्षता क्षेत्र सिद्धांत के एक सिद्धांत के लिए, निर्वात पॉइंकेयर समरूपता है|प्वाइनकेयर इनवेरिएंट, जो इस प्रकार है
+सापेक्षता क्षेत्र सिद्धांत के लिए, निर्वात पॉइंकेयर निश्चरता है, जो इस प्रकार है जो वाइटमैन स्वयंसिद्धों से अनुसरण करता है, परन्तु इन स्वयंसिद्धों के बिना भी सीधे सिद्ध किए जा सकते हैं।<ref name=proof-vac>{{cite journal|last=Bednorz|first=Adam|title=निर्वात का सापेक्षिक आक्रमण|journal=The European Physical Journal C|date=November 2013|volume=73|issue=12|pages=2654|doi=10.1140/epjc/s10052-013-2654-9|arxiv = 1209.0209 |bibcode = 2013EPJC...73.2654B |s2cid=39308527}}</ref> पॉइनकेयर  निश्चरता का अर्थ है कि  क्षेत्र संकारकों के मात्र अदिश (भौतिकी) संयोजनों में गैर-लुप्त होने वाली निर्वात प्रत्याशी  मान है। निर्वात प्रत्याशी  मान क्षेत्र सिद्धांत के  लेग्रांज(क्षेत्र सिद्धांत) की कुछ [[आंतरिक समरूपता]] को तोड़ सकता है। इस स्थिति में सिद्धांत की अनुमति की तुलना में निर्वात में कम समरूपता है, और कोई कहता है कि  स्वतः समरूपता टूट गई है। [[हिग्स तंत्र]], मानक मॉडल देखें।
-वाइटमैन स्वयंसिद्ध हैं लेकिन इन स्वयंसिद्धों के बिना भी सीधे सिद्ध किए जा सकते हैं।<ref name=proof-vac>{{cite journal|last=Bednorz|first=Adam|title=निर्वात का सापेक्षिक आक्रमण|journal=The European Physical Journal C|date=November 2013|volume=73|issue=12|pages=2654|doi=10.1140/epjc/s10052-013-2654-9|arxiv = 1209.0209 |bibcode = 2013EPJC...73.2654B |s2cid=39308527}}</ref> पॉइनकेयर इनवेरिएंस का अर्थ है कि फील्ड ऑपरेटरों के मात्र स्केलर (भौतिकी) संयोजनों में गैर-लुप्त होने वाली निर्वात अपेक्षा मान | VEV है। निर्वात अपेक्षा मान क्षेत्र सिद्धांत के लैग्रैंगियन (क्षेत्र सिद्धांत) की कुछ [[आंतरिक समरूपता]] को तोड़ सकता है। इस मामले में सिद्धांत की अनुमति की तुलना में निर्वात में कम समरूपता है, और कोई कहता है कि सहज समरूपता टूट गई है। [[हिग्स तंत्र]], मानक मॉडल देखें।
 == गैर-रैखिक पारगम्यता ==
-{{main|Schwinger limit}}
+{{main|श्विन्जर सीमा}}
-मैक्सवेल के समीकरणों में क्वांटम सुधार के परिणामस्वरूप निर्वात में एक छोटे गैर-रैखिक विद्युत ध्रुवीकरण शब्द का परिणाम होने की उम्मीद है, जिसके परिणामस्वरूप क्षेत्र-निर्भर विद्युत पारगम्यता ε नाममात्र मान ε से विचलित हो जाती है।<sub>0</sub> [[वैक्यूम परमिटिटिविटी|निर्वात परमिटिटिविटी]] का।<ref name=Delphenich>{{cite arXiv|title=नॉनलाइनियर इलेक्ट्रोडायनामिक्स और क्यूईडी|author=David Delphenich |date=2006 |eprint=hep-th/0610088}}</ref> इन सैद्धांतिक विकासों का वर्णन किया गया है, उदाहरण के लिए, डिट्रिच और जीज़ में।<ref name=Dittrich/>क्वांटम  वैद्युतगतिकी  का सिद्धांत भविष्यवाणी करता है कि क्यूईडी निर्वात को एक मामूली गैर-रैखिक प्रकाशिकी प्रदर्शित करनी चाहिए ताकि एक बहुत दृढ विद्युत क्षेत्र की उपस्थिति में, ε के संबंध में पारगम्यता एक छोटी राशि से बढ़ जाए।<sub>0</sub>. चल रहे प्रयोगात्मक प्रयासों के अधीन<ref>{{cite journal |last1=Battesti |first1=Rémy |last2=Beard |first2=Jerome |last3=Böser |first3=Sebastian |last4=Bruyant |first4=Nicolas |last5=Budker |first5=Dmitry |last6=Crooker |first6=Scott A. |last7=Daw |first7=Edward J. |last8=Flambaum |first8=Victor V. |last9=Inada |first9=Toshiaki |last10=Irastorza |first10=Igor G. |last11=Karbstein |first11=Felix |last12=Kim |first12=Dong Lak |last13=Kozlov |first13=Mikhail G. |last14=Melhem |first14=Ziad |last15=Phipps |first15=Arran |last16=Pugnat |first16=Pierre |last17=Rikken |first17=Geert |last18=Rizzo |first18=Carlo |last19=Schott |first19=Matthias |last20=Semertzidis |first20=Yannis K. |last21=ten Kate |first21=Herman H.J. |last22=Zavattini |first22=Guido |display-authors=1 |title=मौलिक भौतिकी के लिए उच्च चुंबकीय क्षेत्र|journal=Physics Reports |date=November 2018 |volume=765-766 |pages=1–39 |doi=10.1016/j.physrep.2018.07.005|arxiv=1803.07547 |bibcode=2018PhR...765....1B |s2cid=4931745 }}</ref> प्रभाव यह है कि एक दृढ विद्युत क्षेत्र मुक्त स्थान की प्रभावी पारगम्यता को संशोधित करेगा, μ से थोड़ा नीचे मान के साथ [[एनिस्ट्रोपिक]] बन जाएगा<sub>0</sub> विद्युत क्षेत्र की दिशा में और μ से थोड़ा अधिक<sub>0</sub> लंबवत दिशा में। एक विद्युत क्षेत्र के संपर्क में आने वाला क्वांटम निर्वात विद्युत क्षेत्र के अलावा किसी अन्य दिशा में यात्रा करने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग के लिए द्विअपवर्तन प्रदर्शित करता है। यह प्रभाव [[केर प्रभाव]] के समान है, लेकिन पदार्थ मौजूद नहीं है।<ref name=Mourou>Mourou, G. A., T. Tajima, and S. V. Bulanov, [http://link.aps.org/doi/10.1103/RevModPhys.78.309 ''Optics in the relativistic regime''; § XI ''Nonlinear QED''], ''Reviews of Modern Physics'' vol. '''78''' (no. 2), 309-371 (2006) [https://web.archive.org/web/20030928093337/http://acc-physics.kek.jp/sokensympo/frontier_accelerator/FACW1-PROC/FACW1-23.1.pdf pdf file].</ref> आभासी जोड़ी उत्पादन # फोटॉन से इलेक्ट्रॉन और पॉज़िट्रॉन के संदर्भ में इस छोटी गैर-रैखिकता की व्याख्या की जा सकती है<ref>Klein, James J. and B. P. Nigam, [http://prola.aps.org/abstract/PR/v135/i5B/pB1279_1 ''Birefringence of the vacuum''], ''Physical Review'' vol. '''135''', p. B1279-B1280 (1964).</ref> एक विशिष्ट विद्युत क्षेत्र की ताकत जिसके लिए गैर-रैखिकताएं बड़े आकार की हो जाती हैं, के बारे में भारी होने की भविष्यवाणी की जाती है <math>1.32 \times 10^{18}</math>वी/एम, जिसे श्विंगर सीमा के रूप में जाना जाता है; समतुल्य [[केर स्थिरांक]] का अनुमान लगाया गया है, जो लगभग 10 है<sup>पानी के केर स्थिरांक से 20 गुना छोटा। क्वांटम  वैद्युतगतिकी  के बाहर, कण भौतिकी से द्वैतवाद के लिए स्पष्टीकरण भी प्रस्तावित किए गए हैं।<ref>{{cite journal |author1=Holger Gies |author2=Joerg Jaeckel |author3=Andreas Ringwald |doi=10.1103/PhysRevLett.97.140402 |date=2006 |title=ध्रुवीकृत प्रकाश एक चुंबकीय क्षेत्र में मिलिचार्ज्ड फ़र्मियन की जांच के रूप में फैलता है|issue=14 |volume=97 |journal=Physical Review Letters |arxiv=hep-ph/0607118|bibcode = 2006PhRvL..97n0402G |pmid=17155223 |page=140402|s2cid=43654455 }}</ref> प्रायोगिक रूप से इस प्रकार  के प्रभाव को मापना बहुत कठिन है,<ref>{{cite arXiv |eprint=0704.0748 |author1=Davis |author2=Joseph Harris |author3=Gammon |author4=Smolyaninov |author5=Kyuman Cho |title=संवेदनशील ऑप्टिकल तकनीकों द्वारा एक्सियन-जैसे कणों और नॉनलाइनियर क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक प्रभावों की खोज में शामिल प्रायोगिक चुनौतियाँ|class=hep-th |date=2007}}</ref> और अभी तक सफल नहीं हुआ है।
+मैक्सवेल के समीकरणों में क्वांटम संशोधन  के परिणामस्वरूप निर्वात में एक छोटे गैर-रैखिक विद्युत ध्रुवीकरण शब्द का परिणाम होने की प्रत्याशी  है, जिसके परिणामस्वरूप क्षेत्र-निर्भर विद्युत पारगम्यता ε  [[वैक्यूम परमिटिटिविटी|निर्वात पारगम्यता]] के नाममात्र मान ε<sub>0</sub> से विचलित हो जाती है।<ref name=Delphenich>{{cite arXiv|title=नॉनलाइनियर इलेक्ट्रोडायनामिक्स और क्यूईडी|author=David Delphenich |date=2006 |eprint=hep-th/0610088}}</ref> इन सैद्धांतिक विकासों का वर्णन किया गया है, उदाहरण के लिए, डिट्रिच और जीज़ में।<ref name=Dittrich/> क्वांटम  वैद्युतगतिकी  का सिद्धांत  पूर्वाकलन करता है कि क्यूईडी निर्वात को एक साधारण  गैर-रैखिक प्रकाशिकी प्रदर्शित करनी चाहिए ताकि एक बहुत दृढ विद्युत क्षेत्र की उपस्थिति में, पारगम्यता  ε<sub>0</sub> के संबंध में एक छोटी राशि से बढ़ जाए। चल रहे प्रयोगात्मक प्रयासों के अधीन<ref>{{cite journal |last1=Battesti |first1=Rémy |last2=Beard |first2=Jerome |last3=Böser |first3=Sebastian |last4=Bruyant |first4=Nicolas |last5=Budker |first5=Dmitry |last6=Crooker |first6=Scott A. |last7=Daw |first7=Edward J. |last8=Flambaum |first8=Victor V. |last9=Inada |first9=Toshiaki |last10=Irastorza |first10=Igor G. |last11=Karbstein |first11=Felix |last12=Kim |first12=Dong Lak |last13=Kozlov |first13=Mikhail G. |last14=Melhem |first14=Ziad |last15=Phipps |first15=Arran |last16=Pugnat |first16=Pierre |last17=Rikken |first17=Geert |last18=Rizzo |first18=Carlo |last19=Schott |first19=Matthias |last20=Semertzidis |first20=Yannis K. |last21=ten Kate |first21=Herman H.J. |last22=Zavattini |first22=Guido |display-authors=1 |title=मौलिक भौतिकी के लिए उच्च चुंबकीय क्षेत्र|journal=Physics Reports |date=November 2018 |volume=765-766 |pages=1–39 |doi=10.1016/j.physrep.2018.07.005|arxiv=1803.07547 |bibcode=2018PhR...765....1B |s2cid=4931745 }}</ref> प्रभाव यह है कि एक दृढ विद्युत क्षेत्र मुक्त स्थान की प्रभावी पारगम्यता को संशोधित करेगा,विद्युत क्षेत्र की दिशा में μ<sub>0</sub> से थोड़ा नीचे मान के साथ  [[एनिस्ट्रोपिक|विषमदैशिक]] बन जाएगा और लंबवत दिशा में μ<sub>0</sub> से थोड़ा अधिक हो जाएगा। एक विद्युत क्षेत्र के संपर्क में आने वाला क्वांटम निर्वात विद्युत क्षेत्र के अतिरिक्त किसी अन्य दिशा में यात्रा करने वाली विद्युत चुम्बकीय तरंग के लिए द्विअपवर्तन प्रदर्शित करता है। यह प्रभाव [[केर प्रभाव]] के समान है, परन्तु पदार्थ स्थित नहीं है।<ref name=Mourou>Mourou, G. A., T. Tajima, and S. V. Bulanov, [http://link.aps.org/doi/10.1103/RevModPhys.78.309 ''Optics in the relativistic regime''; § XI ''Nonlinear QED''], ''Reviews of Modern Physics'' vol. '''78''' (no. 2), 309-371 (2006) [https://web.archive.org/web/20030928093337/http://acc-physics.kek.jp/sokensympo/frontier_accelerator/FACW1-PROC/FACW1-23.1.pdf pdf file].</ref> आभासी जोड़ी उत्पादन के संदर्भ में इस छोटी गैर-रैखिकता की व्याख्या की जा सकती है एक विशिष्ट विद्युत क्षेत्र का सामर्थ्य<ref>Klein, James J. and B. P. Nigam, [http://prola.aps.org/abstract/PR/v135/i5B/pB1279_1 ''Birefringence of the vacuum''], ''Physical Review'' vol. '''135''', p. B1279-B1280 (1964).</ref> जिसके लिए गैर-रैखिकताएं बड़े आकार की हो जाती हैं, <math>1.32 \times 10^{18}</math>वी/एम के बारे में भारी होने की भविष्यवाणी की जाती है, जिसे श्विंगर सीमा के रूप में जाना जाता है; समतुल्य  [[केर स्थिरांक]] का अनुमान लगाया गया है, जो पानी के केर स्थिरांक से लगभग 10<sup>20<ref>{{cite journal |author1=Holger Gies |author2=Joerg Jaeckel |author3=Andreas Ringwald |doi=10.1103/PhysRevLett.97.140402 |date=2006 |title=ध्रुवीकृत प्रकाश एक चुंबकीय क्षेत्र में मिलिचार्ज्ड फ़र्मियन की जांच के रूप में फैलता है|issue=14 |volume=97 |journal=Physical Review Letters |arxiv=hep-ph/0607118|bibcode = 2006PhRvL..97n0402G |pmid=17155223 |page=140402|s2cid=43654455 }}</ref> गुना छोटा है।<sup><ref>{{cite arXiv |eprint=0704.0748 |author1=Davis |author2=Joseph Harris |author3=Gammon |author4=Smolyaninov |author5=Kyuman Cho |title=संवेदनशील ऑप्टिकल तकनीकों द्वारा एक्सियन-जैसे कणों और नॉनलाइनियर क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक प्रभावों की खोज में शामिल प्रायोगिक चुनौतियाँ|class=hep-th |date=2007}}</ref>
 == आभासी कण ==
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 |publisher=Princeton University Press
 |date=1990}}
-</ref> यह कभी-कभी हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत#Energy.E2.80.93समय अनिश्चितता सिद्धांत|ऊर्जा-समय अनिश्चितता सिद्धांत पर आधारित आभासी कणों, या प्रसरणों की सहज तस्वीर प्रदान करने का प्रयास किया जाता है:
+</ref> यह कभी-कभी हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत#Energy.E2.80.93समय अनिश्चितता सिद्धांत|ऊर्जा-समय अनिश्चितता सिद्धांत पर आधारित आभासी कणों, या प्रसरणों की  स्वतः तस्वीर प्रदान करने का प्रयास किया जाता है:
 <math display="block">\Delta E \Delta t \ge \frac{\hbar}{2} \, , </math>
 (ΔE और Δt क्रमशः ऊर्जा और [[समय]] भिन्नता के साथ; ΔE ऊर्जा के मापन में यथार्थता है और Δt माप में लिया गया समय है, और {{math|''ħ''}} कम किया हुआ प्लैंक स्थिरांक है) इस तर्क के साथ बहस करते हुए कि आभासी कणों का छोटा जीवनकाल निर्वात से बड़ी ऊर्जा के उधार लेने की अनुमति देता है और इस प्रकार कण पीढ़ी को कम समय के लिए अनुमति देता है।<ref name=Davies/>हालांकि आभासी कणों की घटना को स्वीकार किया जाता है, ऊर्जा-समय अनिश्चितता संबंध की यह व्याख्या सार्वभौमिक नहीं है।<ref name=Allday/><ref name=King/>एक मुद्दा एक अनिश्चितता संबंध का उपयोग है जो माप यथार्थता को सीमित करता है जैसे कि एक समय अनिश्चितता Δt उधार ऊर्जा ΔE के लिए एक बजट निर्धारित करता है। एक और मुद्दा इस संबंध में समय का अर्थ है, क्योंकि ऊर्जा और समय (स्थिति के विपरीत {{math|''q''}} और गति {{math|''p''}}, उदाहरण के लिए) एक [[ विहित रूपान्तरण संबंध ]] को संतुष्ट नहीं करते हैं (जैसे {{math|[''q'', ''p''] {{=}} i&thinsp;''ħ''}}).<ref name=commutation/>एक प्रेक्षणीय का निर्माण करने के लिए विभिन्न योजनाओं को उन्नत किया गया है जिसमें कुछ प्रकार की समय व्याख्या है, और फिर भी ऊर्जा के साथ एक कैनोनिकल कम्यूटेशन संबंध को संतुष्ट करता है।<ref name=Busch0/><ref name=Busch/>ऊर्जा-समय अनिश्चितता सिद्धांत के बहुत सारे दृष्टिकोण एक लंबे और सतत विषय हैं।<ref name=Busch/>
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 फोटॉन-फोटॉन अन्योन्यक्रिया मात्र किसी अन्य क्षेत्र की निर्वात स्थिति के साथ अन्योन्यक्रिया के माध्यम से हो सकती है, उदाहरण के लिए डायराक इलेक्ट्रॉन-पॉज़िट्रॉन निर्वात क्षेत्र के माध्यम से; यह निर्वात ध्रुवीकरण की अवधारणा से जुड़ा है।<ref>Jauch, J.M., Rohrlich, F. (1955/1980). ''The Theory of Photons and Electrons. The Relativistic Quantum Field Theory of Charged Particles with Spin One-half'', second expanded edition, Springer-Verlag, New York, {{ISBN|0-387-07295-0}}, pages 287–288.</ref> पीटर डब्ल्यू मिलोननी (1994) के अनुसार: ... सभी क्वांटम क्षेत्रों में शून्य-बिंदु ऊर्जा और निर्वात उतार-चढ़ाव होते हैं।<ref>Milonni, P.W. (1994). ''The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics'', Academic Press, Inc., Boston, {{ISBN|0-12-498080-5}}, page xv.</ref> इसका मतलब है कि प्रत्येक घटक क्षेत्र के लिए क्रमशः क्वांटम निर्वात का एक घटक होता है (अन्य क्षेत्रों की वैचारिक अनुपस्थिति में माना जाता है), जैसे विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र, डायराक इलेक्ट्रॉन-पॉज़िट्रॉन क्षेत्र, और इसी प्रकार । मिलोननी (1994) के अनुसार, क्यूईडी निर्वात के कारण होने वाले कुछ प्रभावों की कई भौतिक व्याख्याएं हो सकती हैं, कुछ दूसरों की तुलना में अधिक पारंपरिक। निर्वात विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के प्रभाव के एक उदाहरण के रूप में अपरिवर्तित प्रवाहकीय प्लेटों के बीच कासिमिर प्रभाव को अक्सर प्रस्तावित किया जाता है। श्विंगर, डीराड और मिल्टन (1978) को मिलोननी (1994) द्वारा वैध रूप से उद्धृत किया गया है, हालांकि अपरंपरागत रूप से, एक मॉडल के साथ कासिमिर प्रभाव की व्याख्या करते हुए जिसमें निर्वात को वस्तुतः शून्य के बराबर सभी भौतिक गुणों वाली स्थिति माना जाता है।<ref>Milonni, P.W. (1994). ''The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics'', Academic Press, Inc., Boston, {{ISBN|0-12-498080-5}}, page 239.</ref><ref>{{cite journal | last1 = Schwinger | first1 = J. | last2 = DeRaad | first2 = L.L. | last3 = Milton | first3 = K.A. | year = 1978 | title = अचालक में कासिमिर प्रभाव| journal = Annals of Physics | volume = 115 | issue = 1| pages = 1–23 | doi=10.1016/0003-4916(78)90172-0| bibcode = 1978AnPhy.115....1S }}</ref> इस मॉडल में, देखी गई घटनाओं को विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र पर इलेक्ट्रॉन गतियों के प्रभाव के रूप में समझाया गया है, जिसे स्रोत क्षेत्र प्रभाव कहा जाता है। मिलोनी लिखते हैं:
-<ब्लॉककोट>यहां मूल विचार यह होगा कि पूर्ण रूप  से पारंपरिक क्यूईडी में भी कासिमिर बल अकेले स्रोत क्षेत्रों से प्राप्त किया जा सकता है, ... मिलोननी विस्तृत तर्क प्रदान करता है कि सामान्यतः निर्वात विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के लिए जिम्मेदार मापने योग्य भौतिक प्रभावों को इसके द्वारा समझाया नहीं जा सकता है अकेले वह क्षेत्र, लेकिन इलेक्ट्रॉनों की आत्म-ऊर्जा, या उनकी विकिरण प्रतिक्रिया से अतिरिक्त योगदान की आवश्यकता होती है। वह लिखते हैं: [[मेमने की पारी]], [[वैन डेर वाल्स बल]] और कासिमिर प्रभाव सहित विभिन्न क्यूईडी प्रक्रियाओं की भौतिक व्याख्याओं की बात करते समय विकिरण प्रतिक्रिया और निर्वात क्षेत्र एक ही चीज के दो पहलू हैं।<ref>Milonni, P.W. (1994). ''The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics'', Academic Press, Inc., Boston, {{ISBN|0-12-498080-5}}, page 418.</ref></ब्लॉककोट>
+<ब्लॉककोट>यहां मूल विचार यह होगा कि पूर्ण रूप  से पारंपरिक क्यूईडी में भी कासिमिर बल अकेले स्रोत क्षेत्रों से प्राप्त किया जा सकता है, ... मिलोननी विस्तृत तर्क प्रदान करता है कि सामान्यतः निर्वात विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के लिए जिम्मेदार मापने योग्य भौतिक प्रभावों को इसके द्वारा समझाया नहीं जा सकता है अकेले वह क्षेत्र, परन्तु इलेक्ट्रॉनों की आत्म-ऊर्जा, या उनकी विकिरण प्रतिक्रिया से अतिरिक्त योगदान की आवश्यकता होती है। वह लिखते हैं: [[मेमने की पारी]], [[वैन डेर वाल्स बल]] और कासिमिर प्रभाव सहित विभिन्न क्यूईडी प्रक्रियाओं की भौतिक व्याख्याओं की बात करते समय विकिरण प्रतिक्रिया और निर्वात क्षेत्र एक ही चीज के दो पहलू हैं।<ref>Milonni, P.W. (1994). ''The Quantum Vacuum. An Introduction to Quantum Electrodynamics'', Academic Press, Inc., Boston, {{ISBN|0-12-498080-5}}, page 418.</ref></ब्लॉककोट>
 इस दृष्टिकोण को जाफ (2005) द्वारा भी कहा गया है: कासिमिर बल की गणना निर्वात उतार-चढ़ाव के संदर्भ के बिना की जा सकती है, और क्यूईडी में अन्य सभी देखने योग्य प्रभावों के जैसे, यह ठीक संरचना स्थिरांक के रूप में गायब हो जाता है, {{math|''α''}}, शून्य हो जाता है।<ref>Jaffe, R.L. (2005). Casimir effect and the quantum vacuum, ''Phys. Rev. D'' '''72''': 021301(R), http://1–5.cua.mit.edu/8.422_s07/jaffe2005_casimir.pdf{{Dead link|date=July 2018 |bot=InternetArchiveBot |fix-attempted=yes }}</ref>
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 == अंकन ==
-निर्वात अवस्था को इस प्रकार लिखा जाता है <math>|0\rangle</math> या <math>|\rangle</math>. किसी भी क्षेत्र की निर्वात अपेक्षा मान (प्रत्याशा मान (क्वांटम यांत्रिकी) भी देखें)। <math>\phi</math> के रूप में लिखा जाना चाहिए <math>\langle0|\phi|0\rangle</math>.
+निर्वात अवस्था को इस प्रकार लिखा जाता है <math>|0\rangle</math> या <math>|\rangle</math>. किसी भी क्षेत्र की निर्वात प्रत्याशी  मान (प्रत्याशा मान (क्वांटम यांत्रिकी) भी देखें)। <math>\phi</math> के रूप में लिखा जाना चाहिए <math>\langle0|\phi|0\rangle</math>.
 == यह भी देखें ==

v t e Quantum mechanics
Background	Introduction History Timeline Classical mechanics Old quantum theory Glossary
Fundamentals	Born rule Bra–ket notation Complementarity Density matrix Energy level Ground state Excited state Degenerate levels Zero-point energy Entanglement Hamiltonian Interference Decoherence Measurement Nonlocality Quantum state Superposition Tunnelling Scattering theory Symmetry in quantum mechanics Uncertainty Wave function Collapse Wave–particle duality
Formulations	Formulations Heisenberg Interaction Matrix mechanics Schrödinger Path integral formulation Phase space
Equations	Dirac Klein–Gordon Pauli Rydberg Schrödinger
Interpretations	Interpretations Bayesian Consistent histories Copenhagen de Broglie–Bohm Ensemble Hidden-variable Local Many-worlds Objective collapse Quantum logic Relational Transactional Von Neumann-Wigner
Experiments	Bell's inequality Davisson–Germer Delayed-choice quantum eraser Double-slit Franck–Hertz Mach–Zehnder interferometer Elitzur–Vaidman Popper Quantum eraser Stern–Gerlach Wheeler's delayed choice
Science	Quantum biology Quantum chemistry Quantum chaos Quantum cosmology Quantum differential calculus Quantum dynamics Quantum geometry Quantum measurement problem Quantum stochastic calculus Quantum spacetime
Technology	Quantum algorithms Quantum amplifier Quantum bus Quantum cellular automata Quantum finite automata Quantum channel Quantum circuit Quantum complexity theory Quantum computing Timeline Quantum cryptography Quantum electronics Quantum error correction Quantum imaging Quantum image processing Quantum information Quantum key distribution Quantum logic Quantum logic gates Quantum machine Quantum machine learning Quantum metamaterial Quantum metrology Quantum network Quantum neural network Quantum optics Quantum programming Quantum sensing Quantum simulator Quantum teleportation
Extensions	Casimir effect Quantum statistical mechanics Quantum field theory History Quantum gravity Relativistic quantum mechanics
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Contents

गैर-शून्य प्रत्याशी मान

ऊर्जा

समरूपता

गैर-रैखिक पारगम्यता

आभासी कण

क्वांटम निर्वात की भौतिक प्रकृति

अंकन

यह भी देखें

संदर्भ और नोट्स

अग्रिम पठन

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गैर-शून्य प्रत्याशी मान

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गैर-रैखिक पारगम्यता

आभासी कण

क्वांटम निर्वात की भौतिक प्रकृति

अंकन

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