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विस्तारित उच्च समरूपता में किसी दिए गए कण के लिए एक से अधिक विशेष कण हो सकते हैं। उदाहरण के लिए, चार आयामों में उच्च समरुप की दो प्रतियों के साथ, एक फोटॉन में दो फ़र्मियन उच्च सहयोगी और अदिश सहयोगी होते हैं। | विस्तारित उच्च समरूपता में किसी दिए गए कण के लिए एक से अधिक विशेष कण हो सकते हैं। उदाहरण के लिए, चार आयामों में उच्च समरुप की दो प्रतियों के साथ, एक फोटॉन में दो फ़र्मियन उच्च सहयोगी और अदिश सहयोगी होते हैं। | ||
शून्य आयामों में उच्च समरूपता होना संभव है, लेकिन कोई उच्च सहभागी नहीं होते हैं। हालाँकि, यह एकमात्र ऐसी स्थिति है जहाँ उच्च समरूप उच्च सहभागी के अस्तित्व का संकेत नहीं देती है। | शून्य आयामों में उच्च समरूपता होना संभव है, लेकिन कोई उच्च सहभागी नहीं होते हैं। हालाँकि, यह एकमात्र ऐसी स्थिति है जहाँ उच्च समरूप उच्च सहभागी के अस्तित्व का संकेत नहीं देती है। | ||
== उच्च सहयोगियों का पुनः निर्माण == | == उच्च सहयोगियों का पुनः निर्माण == | ||
Revision as of 17:30, 17 April 2023
कण भौतिकी में, एक उच्च सहभागियों (स्पार्टिकल) अतिसममिति द्वारा अनुमानित प्राथमिक कणो का एक वर्ग है, जो अन्य अनुप्रयोगों के बीच, उच्च-ऊर्जा भौतिकी के मानक प्रणाली का विस्तार करने के लिए अच्छी तरह से अध्ययन किए गए प्रकारो में से एक है।[1][2]
मानक प्रणाली के विस्तार पर विचार करते समय, स्पार्टिकल से एस-उपसर्ग का उपयोग मानक प्रणाली फर्मिऑन्स (स्फर्मिऑन्स) के उच्च सहयोगीयो के नाम बनाने के लिए किया जाता है।[3] उदा. स्थिर स्क्वार्क। मानक प्रणाली बोसॉन के उच्च सहयोगीयो में उनके नाम से जुड़ा हुआ एक -इनो ('बोसॉनो') होता है।)[3] उदा. ग्लूइनो, सभी गेज विशेष सहयोगीयो के समूह को गाजीनो कहा जाता है।
सैद्धांतिक अवधारणा
उच्च समरूपता सिद्धांत के अनुसार, प्रत्येक फर्मियन का एक सहभागी फर्मियान का विशेष सहयोगी बोसॉन होना चाहिए, और प्रत्येक बोसोन का एक सहयोगी फर्मियन होना चाहिए। उपयुक्त अखंड उच्च समरूप यह अवधारणा करती हैं कि एक कण और उसके उच्च सहयोगीयो का द्रव्यमान समान होगा। मानक प्रणाली कणों का कोई विशेष सहयोगी अभी तक नहीं प्राप्त हैं। यह संकेत दे सकता है कि उच्च समरूपता गलत है, या यह इस तथ्य का परिणाम भी हो सकता है कि उच्च समरूपता की प्रकृति उपयुक्त नहीं हैं, अखंड समरूप प्रकृति नहीं है। यदि उच्च सहयोगी पाए जाते हैं, तो उनका द्रव्यमान उस मानक को इंगित करेगा जिस पर समरूपता खंडित हो गयी हैं।[1][4]
ऐसे कणों के लिए जो वास्तविक अदिश हैं (जैसे कि एक अक्षतंतु), एक फ़र्मियन उच्च सहभागियों के साथ-साथ एक दूसरा, वास्तविक अदिश क्षेत्र भी है। अक्षों के लिए, इन कणों को प्रायः एक्सिऑन और सैक्सिओन कहा जाता है।
विस्तारित उच्च समरूपता में किसी दिए गए कण के लिए एक से अधिक विशेष कण हो सकते हैं। उदाहरण के लिए, चार आयामों में उच्च समरुप की दो प्रतियों के साथ, एक फोटॉन में दो फ़र्मियन उच्च सहयोगी और अदिश सहयोगी होते हैं।
शून्य आयामों में उच्च समरूपता होना संभव है, लेकिन कोई उच्च सहभागी नहीं होते हैं। हालाँकि, यह एकमात्र ऐसी स्थिति है जहाँ उच्च समरूप उच्च सहभागी के अस्तित्व का संकेत नहीं देती है।
उच्च सहयोगियों का पुनः निर्माण
यदि उच्च समरूपता सिद्धांत सही होगा, तो इन कणों को उच्च-ऊर्जा कण त्वरक में पुनः निर्मित करना संभव होना चाहिए। ऐसा करना सरल कार्य नहीं होता हैं; इन कणों का द्रव्यमान उनके वास्तविक कणों की तुलना में एक हजार गुना अधिक हो सकता है।[1]
कुछ शोधकर्ताओं ने अपेक्षा की है कि सीइआरएन में लार्ज हैड्रान कोलाइडर उच्च सहयोगियों कणों के अस्तित्व के लिए प्रमाण दिया जा सकता हैं।[1]यद्यपि की, 2018 तक ऐसा कोई प्रमाण नहीं मिला है।
यह भी देखें
- चार्जिनो
- ग्लूइनो - ग्लूऑन के सुपरपार्टनर के रूप में
- ग्रेविटिनो - काल्पनिक ग्रेविटॉन के सुपरपार्टनर के रूप में
- हिग्सिनो - हिग्स फील्ड के सुपरपार्टनर के रूप में
- न्यूट्रलिनो
संदर्भ
- ↑ 1.0 1.1 1.2 1.3 Langacker, Paul (November 22, 2010). Sprouse, Gene D. (ed.). "Meet a superpartner at the LHC". Physics. New York: American Physical Society. 3 (98): 98. Bibcode:2010PhyOJ...3...98L. doi:10.1103/Physics.3.98. ISSN 1943-2879. OCLC 233971234.
- ↑ Overbye, Dennis (May 15, 2007). "A Giant Takes On Physics' Biggest Questions". The New York Times. p. F1. ISSN 0362-4331. OCLC 1645522. Retrieved 21 February 2011.
- ↑ 3.0 3.1 Alexander I. Studenikin (ed.), Particle Physics in Laboratory, Space and Universe, World Scientific, 2005, p. 327.
- ↑ Quigg, Chris (January 17, 2008). "Sidebar: Solving the Higgs Puzzle". Scientific American. Nature Publishing Group. ISSN 0036-8733. OCLC 1775222. Archived from the original on 2011-03-19. Retrieved 21 February 2011.
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