क्वांटम हीट इंजन और रेफ्रिजरेटर: Difference between revisions

Revision as of 02:12, 19 June 2023

क्वांटम ऊष्मा इंजन एक ऐसा उपकरण है जो गर्म और ठंडे जलाशयों के बीच ऊष्मा प्रवाह से शक्ति उत्पन्न करता है। इंजन के संचालन तंत्र को क्वांटम यांत्रिकी के नियमों के माध्यम से वर्णित किया जा सकता है। 1959 में हेनरी एवलिन डेरेक स्कोविल और शुल्ज़-ड्यूबॉइस के माध्यम से क्वांटम इंजन गर्म करें की प्रथम प्राप्ति की ओर अंकित किया गया था।^[1] निकोलस लियोनार्ड साडी कार्नोट इंजन और 3-स्तर मेसर की दक्षता का संबंध दिखा रहा है। क्वांटम रेफ़्रिजरेटर क्वांटम ऊष्मीय इंजन की संरचना को ठंड से गर्म उष्मक करने वाली ऊर्जा में पंप करने के उद्देश्य से साझा करते हैं सबसे पहले जयूसिस, शुल्ज़-ड्यूबॉइस, डी ग्रास्से और स्कोविल के माध्यम से सुझाया गया।^[2] जब शक्ति की आपूर्ति एक लेज़र के माध्यम से की जाती है, तो इस प्रक्रिया को प्रकाशीय पंपिंग या लेजर शीतलन कहा जाता है,जिसका सुझाव विनलैंड और हैंश के माध्यम से दिया गया है।^[3]^[4]^[5] आश्चर्यजनक रूप से ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर एक कण के पैमाने तक काम कर सकते हैं, इस प्रकार क्वांटम सिद्धांत की आवश्यकता को उचित ठहराया जा सकता है जिसे क्वांटम ऊष्मप्रवैगिकी कहा जाता है।^[6]

क्वांटम ताप इंजन के रूप में 3-स्तरीय प्रवर्धक

तीन-स्तरीय-प्रवर्धक क्वांटम यंत्र का नमूना है। तीन-स्तरीय-प्रवर्धक क्वांटम यंत्र का नमूना है। यह गर्म और ठंडे उष्मक को नियोजित करके संचालित होता है। यह दो ऊर्जा स्तरों के बीच जनसंख्या व्युत्क्रमण को बनाए रखने के लिए एक गर्म और ठंडे उष्मक को नियोजित करके संचालित होता है जिसका उपयोग उत्तेजित उत्सर्जन के माध्यम से प्रकाश को बढ़ाने के लिए किया जाता है।^[7] आधार स्तर (1-g) और उत्तेजित स्तर (3-h) को युग्मित किया जाता है तापमान $T_{\text{h}}$ उष्मक के लिए युग्मित हैं। ऊर्जा अंतराल $\hbar \omega _{\text{h}}=E_{3}-E_{1}$ है। जब स्तरों पर जनसंख्या संतुलित हो जाती है:

{\frac {N_{\text{h}}}{N_{\text{g}}}}=e^{-{\frac {\hbar \omega _{\text{h}}}{k_{\text{B}}T_{\text{h}}}}}

जहाँ $\hbar ={\frac {h}{2\pi }}$ प्लैंक स्थिरांक है और $k_{\text{B}}$ बोल्ट्जमैन स्थिरांक है। तापमान $T_{\text{c}}$ का ठंडा उष्मक आधार (1-g) को एक मध्यवर्ती स्तर (2-c) से जोड़ता है ऊर्जा अंतराल $E_{2}-E_{1}=\hbar \omega _{\text{c}}$ . के साथ जोड़ता है जब स्तर 2-c और 1-g संतुलित हो जाते हैं

{\frac {N_{\text{c}}}{N_{\text{g}}}}=e^{-{\frac {\hbar \omega _{\text{c}}}{k_{\text{B}}T_{\text{c}}}}}

.

यंत्र एम्पलीफायर के रूप में काम करता है। जब स्तर (3-h) और (2-c) आवृत्ति $\nu$ के बाह्य क्षेत्र से जुड़े होते हैं। इष्टतम अनुनाद स्थितियों के लिए $\nu =\omega _{\text{h}}-\omega _{\text{c}}$ है ऊष्मा को शक्ति में परिवर्तित करने में प्रवर्धक की दक्षता ऊष्मा इनपुट के लिए कार्य आउटपुट का अनुपात है:

\eta ={\frac {\hbar \nu }{\hbar \omega _{\text{h}}}}=1-{\frac {\omega _{\text{c}}}{\omega _{\text{h}}}}

.

क्षेत्र का प्रवर्धन मात्र सकारात्मक लाभ (जनसंख्या विपरीत) $G=N_{\text{h}}-N_{\text{c}}\geq 0$ .के लिए संभव है। यह ${\frac {\hbar \omega _{\text{c}}}{k_{\text{B}}T_{\text{c}}}}\geq {\frac {\hbar \omega _{\text{h}}}{k_{\text{B}}T_{\text{h}}}}$ बराबर है। इस अभिव्यक्ति को दक्षता सूत्र में सम्मिलित करने से होता है:

\eta =1-{\frac {\omega _{\text{c}}}{\omega _{\text{h}}}}\leq 1-{\frac {T_{\text{c}}}{T_{\text{h}}}}=\eta _{\text{c}}

कहाँ $\eta _{\text{c}}$ कार्नाट चक्र दक्षता है। शून्य लाभ स्थिति $G=0$ के तहत समानता प्राप्त की जाती है। क्वांटम प्रवर्धक और कार्नाट दक्षता के बीच संबंध को सबसे पहले स्कोविल और शुल्त्स-ड्यूबॉइस के माध्यम से इंगित किया गया था।^[1]

ठंडे उष्मक से गर्म उष्मक करने के लिए शक्ति की खपत के संचालन को उल्टा करना एक रेफ्रिजरेटर का गठन करता है। प्रतिलोमित यंत्र के लिए प्रदर्शन के गुणांक (सीओपी) के रूप में परिभाषित रेफ्रिजरेटर की दक्षता है:

\epsilon ={\frac {\omega _{\text{c}}}{\nu }}\leq {\frac {T_{\text{c}}}{T_{\text{h}}-T_{\text{c}}}}

प्रकार

क्वांटम उपकरण या तो लगातार या एक पारस्परिक चक्र के माध्यम से संचालित हो सकते हैं। निरंतर उपकरणों में सौर विकिरण को विद्युत शक्ति में परिवर्तित करने वाले सौर सेल शामिल हैं, ताप विद्युत जहां आउटपुट स्थित है और पैरा बैंगनी किरण जहां आउटपुट अधिकार सुसंगत प्रकाश है। निरंतर रेफ्रिजरेटर का प्राथमिक उदाहरण प्रकाशीय पम्पिंग और लेजर शीतलन है।^[8]^[9] पारंपरिक प्रत्यागामी इंजनों की तरह, क्वांटम ऊष्मा इंजनों में भी एक चक्र होता है जिसे विभिन्न चरण में विभाजित किया जाता है। एक चरण समय खंड है जिसमें एक निश्चित संचालन होता है (जैसे ऊष्मीकरण, या कार्य निष्कर्षण)। दो आसन्न चरण एक दूसरे के साथ नहीं चलते हैं। सबसे आम प्रत्यागामी ताप मशीनें चारफोर-चरण मशीन और द्वि-चरण मशीन हैं। कार्नोट चक्र^[10]^[11] या ओटो चक्र^[12]द्वारा प्रत्यागामी उपकरणों को संचालित करने का सुझाव दिया गया है। दोनों प्रकारों में क्वांटम विवरण कार्यशील माध्यम के लिए गति के समीकरण और जलाशयों से ताप प्रवाह प्राप्त करने की अनुमति देता है।

क्वांटम प्रत्यागामी ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर

अधिकांश सामान्य ऊष्मागतिक चक्रों के क्वांटम संस्करणों का अध्ययन किया गया है, उदाहरण के लिए कार्नाट चक्र,^[10]^[11]^[13] स्टर्लिंग चक्र^[14] और ओटो चक्र है।^[12]^[15] ओटो चक्र अन्य पारस्परिक चक्रों के लिए एक नमूना के रूप में काम कर सकता है। यह निम्नलिखित चार खंडों से बना है।

खंड $A\rightarrow B$ समचुंबकीय या सम आयतनिक प्रक्रिया, निरंतर हैमिल्टनियन के तहत ठंडे उष्मक के साथ आंशिक संतुलन है। काम करने वाले माध्यम की गतिशीलता प्रचारक ${U}/$ की विशेषता है।
खंड $B\rightarrow C$ चुंबकीयकरण या रूद्धोष्म संपीड़न, बाह्य क्षेत्र परिवर्तन हैमिल्टनियन के ऊर्जा स्तरों के बीच की अन्तर को बढ़ाता है। गतिकी की विशेषता प्रचारक ${U}_{\text{ch}}$ है।
खंड $C\rightarrow D$ समचुंबकीय, या सम आयतनिक प्रक्रिया प्रचारक $U_{\text{h}}$ के माध्यम से वर्णित गर्म उष्मक के साथ आंशिक संतुलन है।
खंड $D\rightarrow A$ विचुंबकीकरण या स्थिरोष्म विस्तार हैमिल्टनियन में ऊर्जा अंतराल को कम करता है, जो प्रचारक $U_{\text{hc}}$ के माध्यम से विशेषता है।

चार चरण चक्र के प्रचारक $U_{\text{global}}$ बन जाता है, जो खंड प्रचारकों का आदेशित किया गया परिणाम है:

{U}_{\text{global}}~~=~~{U}_{\text{hc}}{U}_{\text{h}}{U}_{\text{ch}}{U}_{\text{c}}

प्रचारक एक सदिश स्थान पर परिभाषित रेखीय संचालिका होते हैं जो कार्यशील माध्यम की स्थिति को पूरी तरह से निर्धारित करते हैं। सभी ऊष्मप्रवैगिकी चक्रों के लिए सामान्य लगातार खंड प्रसारक $[{\ U}_{i},{U}_{j}]\neq 0$ नहीं करते हैं। आने वाले प्रचारक शून्य शक्ति का कारण बनते है।

प्रत्यागामी क्वांटम ऊष्मा इंजन में कार्यशील माध्यम एक क्वांटम प्रणाली है जैसे चक्रण सिस्टम^[16] या एक अनुरूप दोलक है।^[17] अधिकतम शक्ति के लिए चक्र समय को अनुकूलित किया जाना चाहिए। प्रत्यागामी रेफ्रिजरेटर में चक्र समय के दो मूलभूत समय होते हैं। चक्र समय $\tau _{\text{cyc}}$ और आंतरिक समयमान $2\pi /\omega$ सामान्य तौर पर जब $\tau _{\text{cyc}}\gg 2\pi /\omega$ इंजन अर्ध-स्थिरोष्म स्थितियों मे संचालित होता है। कम तापमान पर एकमात्र क्वांटम प्रभाव पाया जा सकता है। जहां यंत्र की ऊर्जा की इकाई $k_{\text{B}}T$ के बजाय $\hbar \omega$ बन जाती है। इस सीमा पर दक्षता $\eta =1-{\frac {\omega _{\text{c}}}{\omega _{\text{h}}}}$ हमेशा कार्नाट दक्षता $\eta _{\text{c}}$ . से कम होती है। उच्च तापमान पर और अनुरूप कामकाजी माध्यम के लिए अधिकतम शक्ति पर दक्षता $\eta =1-{\sqrt {\frac {T_{\text{c}}}{T_{\text{h}}}}}$ बन जाती है जो अंतःपरिवर्तनीय ऊष्मप्रवैगिकी परिणाम है।^[17]

छोटे चक्र के समय के लिए काम करने वाला माध्यम बाह्य पैरामीटर में परिवर्तन का पालन नहीं कर सकता है। इससे घर्षण जैसी घटनाएं होती हैं। सिस्टम को तेजी से चलाने के लिए अतिरिक्त शक्ति की आवश्यकता होती है। इस तरह की गतिशीलता का चिह्न अतिरिक्त अपव्यय पैदा करने वाले सुसंगतता का विकास है। आश्चर्यजनक रूप से घर्षण की ओर ले जाने वाली गतिकी परिमाणित है जिसका अर्थ कि रूद्धोष्म विस्तार है।संपीड़न के लिए घर्षण रहित समाधान सीमित समय में पाया जा सकता है।^[18]^[19] अन्तः, ऊष्मीय वाहक के लिए आवंटित समय के संबंध में ही अनुकूलन किया जाना चाहिए।। इस व्यवस्था में सुसंगतता की क्वांटम विशेषता प्रदर्शन को नीचा दिखाती है। इष्टतम घर्षण रहित प्रदर्शन तब प्राप्त होता है जब सुसंगतता को रद्द किया जा सकता है।

सबसे छोटा चक्र समय $\tau _{\text{cyc}}\ll 2\pi /\omega$ , कभी-कभी अचानक चक्र कहा जाता है,^[20] मे सार्वभौमिक विशेषताएं होती हैं। इस मामले में सुसंगतता चक्र शक्ति में योगदान करती है।

ओटो चक्र के बराबर दो चरण इंजन क्वांटम चक्र दो क्यूबिट्स पर आधारित प्रस्तावित किया गया है। पहली क्यूबिट्स की आवृत्ति $\omega _{\text{h}}$ और दूसरी $\omega _{\text{c}}$ है।चक्र समानांतर में गर्म और ठंडे उष्मक के साथ दो क्यूबिट्स के आंशिक संतुलन के पहले चरण से बना है। दूसरा अधिकार चरण क्यूबिट्स के बीच आंशिक या पूर्ण विनिमय से बना है।विनिमय संचालन एकात्मक परिवर्तन के माध्यम से उत्पन्न होता है जो एन्ट्रापी को संरक्षित करता है। नतीजतन यह एक शुद्ध अधिकार चरण है।^[21]^[22] क्वांटम ओटो चक्र रेफ्रिजरेटर चुंबकीय प्रशीतन के साथ समान चक्र साझा करता है।^[23]

निरंतर क्वांटम इंजन

निरंतर क्वांटम इंजन टर्बाइनों के क्वांटम अनुरूप हैं। कार्य आउटपुट तंत्र बाह्य आवधिक क्षेत्र, विशेष रूप से विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के साथ युग्मन कर रहा है। इस प्रकार ऊष्मा इंजन लेज़र का एक मॉडल है।^[9] मॉडल उनके काम करने वाले पदार्थ की पसंद से भिन्न होते हैं और ऊष्मीय स्रोत और सिंक। बाह्य रूप से संचालित दो-स्तर,^[24] तीन स्तर^[25] चार स्तर^[26]^[27] और युग्मित अनुरूप दोलक^[28] अध्ययन किया गया है।

आवधिक ड्राइविंग कार्यशील माध्यम की ऊर्जा स्तर संरचना को विभाजित करती है। यह विभाजन दो स्तर के इंजन को युगल करने की अनुमति देता है चुनिंदा गर्म और ठंडे उष्मक के लिए और शक्ति का परिणामन। दूसरी ओर, गति के समीकरण की व्युत्पत्ति में इस बंटवारे की अनदेखी करना ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन करेगा।^[29] क्वांटम ऊष्मा इंजनों के लिए गैर तापीय ईंधन पर विचार किया गया है। विचार बिना गर्म उष्मक की ऊर्जा सामग्री को बढ़ाने का है इसकी एन्ट्रापी बढ़ा रहा है। यह सुसंगति को नियोजित करके प्राप्त किया जा सकता है^[30] या एक निचोड़ा हुआ थर्मल उष्मक ।^[31] ये उपकरण ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन नहीं करते हैं।

क्वांटम व्यवस्था में पारस्परिक और निरंतर ताप मशीनों की समानता

टू-चरण, फोर-चरण और निरंतर मशीन एक दूसरे से बहुत अलग हैं। हालांकि दिखाया गया^[32] कि एक क्वांटम व्यवस्था है जहां ये सभी मशीनें ऊष्मागतिक रूप से एक दूसरे के समतुल्य हो जाती हैं। जबकि तुल्यता व्यवस्था में अंतर चक्र गतिशीलता विभिन्न इंजन प्रकारों में बहुत भिन्न होती है, जब चक्र पूरा हो जाता है तो वे सभी समान मात्रा में काम प्रदान करने के लिए निकलते हैं और समान मात्रा में ऊष्मीय का उपभोग करते हैं (इसलिए वे समान दक्षता भी साझा करते हैं) . यह समानता एक सुसंगत कार्य निष्कर्षण तंत्र से जुड़ी है और इसका कोई शास्त्रीय एनालॉग नहीं है। इन क्वांटम विशेषताओं को प्रयोगात्मक रूप से प्रदर्शित किया गया है।^[33]

ऊष्मीय इंजन और ओपन क्वांटम सिस्टम

प्रारंभिक उदाहरण अर्ध संतुलन स्थितियों के तहत संचालित होता है। इसकी मुख्य क्वांटम विशेषता असतत ऊर्जा स्तर संरचना है। अधिक यथार्थवादी उपकरण घर्षण ताप रिसाव और परिमित ताप प्रवाह वाले संतुलन से बाहर काम करते हैं। क्वांटम ऊष्मप्रवैगिकी संतुलन से बाहर प्रणालियों के लिए आवश्यक एक गतिशील सिद्धांत प्रदान करती है जैसे कि ताप इंजन, इस प्रकार, ऊष्मप्रवैगिकी में गतिशीलता सम्मिलित करना। ओपन क्वांटम सिस्टम का सिद्धांत मूल सिद्धांत का गठन करता है। ऊष्मा इंजनों के लिए गतिकी का संक्षिप्त विवरण काम करने वाले पदार्थ की मांग की जाती है, गर्म और ठंडे उष्मक का पता लगाया जाता है। प्रारंभिक बिंदु संयुक्त प्रणालियों का सामान्य हैमिल्टनियन है:

H=H_{\text{s}}s+H_{\text{c}}+H_{\text{h}}{\text{h}}+H_{\text{sc}}+H_{\text{sh}}

और प्रणाली हैमिल्टनियन $H_{\text{s}}(t)$ समय पर निर्भर है। एक कम विवरण प्रणाली की गति के समीकरण की ओर जाता है:

{\frac {d}{dt}}\rho =-{\frac {i}{\hbar }}[H_{\text{s}},\rho ]+L_{\text{h}}(\rho )+L_{\text{c}}(\rho )

कहाँ $\rho$ काम करने वाले माध्यम की स्थिति का वर्णन करने वाला घनत्व ऑपरेटर है और $L_{\text{h/c}}$ अपव्यय गतिकी का जनक है जिसमें उष्मक से ताप वाहक की शर्तें शामिल हैं। इस रचना के प्रयोग से, उपतंत्र की ऊर्जा में कुल परिवर्तन हो जाता है:

{\frac {d}{dt}}E=\left\langle {\frac {\partial H_{\text{s}}}{\partial t}}\right\rangle +\langle L_{\text{h}}(H_{\text{s}})\rangle +\langle L_{\text{c}}(H_{\text{s}})\rangle

ऊष्मप्रवैगिकी के पहले नियम के गतिशील संस्करण के लिए अग्रणी:^[6]* शक्ति $P=\left\langle {\frac {\partial H}{\partial t}}\right\rangle$ * ऊष्मा धाराएँ $J_{\text{h}}=\langle L_{\text{h}}(H_{\text{s}})\rangle$ और $J_{\text{c}}=\langle L_{\text{c}}(H_{\text{s}})\rangle$ .

एन्ट्रापी परिणामन की दर बन जाती है:

{\frac {dS}{dt}}=-{\frac {J_{\text{h}}}{T_{\text{h}}}}-{\frac {J_{\text{c}}}{T_{\text{c}}}}\geq 0

क्वांटम यांत्रिकी की वैश्विक संरचना कम विवरण की व्युत्पत्ति में परिलक्षित होती है। एक व्युत्पत्ति जो ऊष्मप्रवैगिकी के नियमों के अनुरूप है, पर आधारित है कमजोर युग्मन सीमा। एक ऊष्मप्रवैगिकी आदर्शीकरण मानता है कि प्रणाली और उष्मक असंबद्ध हैं, जिसका अर्थ है कि कुल राज्य संयुक्त प्रणाली का हर समय एक टेंसर परिणाम बन जाता है:

\rho =\rho _{\text{s}}\otimes \rho _{\text{h}}\otimes \rho _{\text{c}}~.

इन शर्तों के तहत गति के गतिशील समीकरण बन जाते हैं:

 ${\frac {d}{dt}}\rho _{\text{s}}={L}\rho _{\text{s}}~,$

कहाँ ${L}$ सिस्टम के हिल्बर्ट स्पेस के संदर्भ में वर्णित लिउविले सुपरऑपरेटर है, जहां जलाशयों का वर्णन अस्पष्ट रूप से किया गया है। क्वांटम ओपन सिस्टम की औपचारिकता के भीतर, $L$ का रूप धारण कर सकता है गोरिनी-कोसाकोव्स्की-सुदर्शन-लिंडब्लाड (जीकेएस-एल) एंड्री मार्कोवियन जनरेटर या लिंडब्लाड समीकरण के रूप में भी जाना जाता है ... ...^[34] कमजोर युग्मन व्यवस्था से परे सिद्धांत प्रस्तावित किए गए हैं।^[35] ^[36]^[37]

क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर

स्वायत्त क्वांटम यंत्र स्थापित करने में अवशोषण रेफ्रिजरेटर का अद्वितीय महत्व है। इस तरह के उपकरण के लिए किसी बाह्य शक्ति की आवश्यकता नहीं होती है और संचालन के समय निर्धारण में बाह्य हस्तक्षेप के बिना काम करता है .^[38]^[39]^[40] मूल निर्माण में तीन उष्मक शामिल हैं; अधिकार बाथ, हॉट बाथ और कोल्ड बाथ। तिपहिया मॉडल अवशोषण रेफ्रिजरेटर के लिए नमूना है।

क्वांटम तिपहिया अवशोषण रेफ्रिजरेटर। यंत्र जहां तीन उष्मक से बना है

T_{\text{d}}\geq T_{\text{h}}\geq T_{\text{c}}

. ऊष्मीय जलाशय और ठंडे उष्मक से गर्म उष्मक में बहती है।

ट्राइसाइकिल इंजन की एक सामान्य संरचना होती है।

मूल मॉडल में तीन थर्मल बाथ होते हैं: तापमान के साथ एक हॉट बाथ $T_{\text{h}}$ , तापमान के साथ ठंडा उष्मक $T_{\text{c}}$ और तापमान के साथ कार्य उष्मक $T_{\text{d}}$ .

प्रत्येक बाथ एक आवृत्ति फ़िल्टर के माध्यम से इंजन से जुड़ा होता है जिसे तीन दोलक्स के माध्यम से मॉडल किया जा सकता है:

H_{0}=\hbar \omega _{\text{h}}a^{\dagger }a+\hbar \omega _{\text{c}}b^{\dagger }b+\hbar \omega _{\text{d}}c^{\dagger }c~~,

कहाँ $\omega _{\text{h}}$ , $\omega _{\text{c}}$ और $\omega _{\text{d}}$ प्रतिध्वनि पर फ़िल्टर आवृत्तियाँ हैं $\omega _{\text{d}}=\omega _{\text{h}}-\omega _{\text{c}}$ .

यंत्र ठंडे उष्मक के साथ-साथ कार्य उष्मक से उत्तेजना को हटाकर रेफ्रिजरेटर के रूप में कार्य करता है और गर्म उष्मक में उत्तेजना पैदा करना। शब्द $a^{\dagger }bc$ हैमिल्टन में गैर रेखीय है और एक इंजन या रेफ्रिजरेटर के लिए महत्वपूर्ण है।

H_{I}=\hbar \epsilon \left(ab^{\dagger }c^{\dagger }+a^{\dagger }bc\right)~~,

कहाँ $\epsilon$ युग्मन शक्ति है।

ऊष्मप्रवैगिकी का पहला नियम तीन उष्मक ों से उत्पन्न होने वाली ऊष्मा धाराओं के ऊर्जा संतुलन का प्रतिनिधित्व करता है और सिस्टम पर टकराता है:

{\frac {dE_{\text{s}}}{dt}}={J}_{\text{h}}+{J}_{\text{c}}+{J}_{\text{d}}~~.

इस प्रकार स्थिर अवस्था में ट्राइसाइकिल में कोई ऊष्मीय जमा नहीं होती है ${\frac {dE_{\text{s}}}{dt}}=0$ . इसके अलावा, स्थिर अवस्था में एन्ट्रापी मात्र उष्मक में उत्पन्न होती है, जिससे ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम बनता है:

{\frac {d}{dt}}\Delta {S}_{\text{u}}~=~-{\frac {{J}_{\text{h}}}{T_{\text{h}}}}-{\frac {{J}_{\text{c}}}{T_{\text{c}}}}-{\frac {{J}_{\text{d}}}{T_{\text{d}}}}~\geq ~0~~.

द्वितीय नियम का यह संस्करण क्लॉसियस प्रमेय के कथन का सामान्यीकरण है; ऊष्मीय ठंडे से गर्म पिंडों की ओर अनायास प्रवाहित नहीं होती है। जब तापमान $T_{\text{d}}\rightarrow \infty$ , अधिकार बाथ में कोई एन्ट्रापी उत्पन्न नहीं होती है। एन्ट्रॉपी परिणामन के साथ कोई ऊर्जा प्रवाह शुद्ध शक्ति उत्पन्न करने के बराबर है: ${P}={J}_{\text{d}}$ , कहाँ ${P}$ शक्ति परिणामन है।

क्वांटम रेफ्रिजरेटर और ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम

ऊष्मप्रवैगिकी के तीसरे नियम के दो स्वतंत्र रूप प्रतीत होते हैं, दोनों मूल रूप से वाल्थर नर्नस्ट के माध्यम से बताए गए थे। पहले फॉर्मूलेशन को नर्नस्ट ताप प्रमेय के रूप में जाना जाता है, और इसे इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:

ऊष्मागतिक संतुलन में किसी भी शुद्ध पदार्थ की एन्ट्रापी शून्य के करीब पहुंचती है क्योंकि तापमान शून्य के करीब पहुंच जाता है।

दूसरा सूत्रीकरण गतिशील है, जिसे अप्राप्यता सिद्धांत के रूप में जाना जाता है:^[41]

यह किसी भी प्रक्रिया से असंभव है, चाहे वह कितना भी आदर्श क्यों न हो, संचालन की सीमित संख्या में किसी भी विधानसभा को पूर्ण शून्य तापमान तक कम करना।

स्थिर अवस्था में ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का तात्पर्य है कि कुल एन्ट्रापी परिणामन गैर-नकारात्मक है। जब ठंडा उष्मक पूर्ण शून्य तापमान तक पहुँच जाता है, ठंडे पक्ष में एंट्रॉपी परिणामन विचलन को खत्म करना जरूरी है कब $T_{\text{c}}\rightarrow 0$ , इसलिए

{\dot {S}}_{\text{c}}\propto -T_{\text{c}}^{\alpha }~~~,~~~~\alpha \geq 0~~.

के लिए $\alpha =0$ ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम की पूर्ति अन्य उष्मक ों के एन्ट्रापी परिणामन पर निर्भर करती है, जिसे ठंडे उष्मक के नकारात्मक एन्ट्रापी परिणामन की भरपाई करनी चाहिए। तीसरे नियम का पहला सूत्रीकरण इस प्रतिबंध को संशोधित करता है। के बजाय $\alpha \geq 0$ तीसरा कानून लागू करता है $\alpha >0$ , गारंटी है कि पूर्ण शून्य पर ठंडे उष्मक में एन्ट्रापी परिणामन शून्य है: ${\dot {S}}_{\text{c}}=0$ . यह आवश्यकता ताप प्रवाह की स्केलिंग स्थिति की ओर ले जाती है ${J}_{\text{c}}\propto T_{\text{c}}^{\alpha +1}$ .

अप्राप्यता सिद्धांत के रूप में जाना जाने वाला दूसरा सूत्रीकरण, के रूप में फिर से लिखा जा सकता है;^[42]

कोई भी रेफ़्रिजरेटर किसी सिस्टम को सीमित समय पर पूर्ण शून्य तापमान तक ठंडा नहीं कर सकता है।

शीतलन प्रक्रिया की गतिशीलता समीकरण के माध्यम से नियंत्रित होती है

{J}_{\text{c}}(T_{\text{c}}(t))=-c_{V}(T_{\text{c}}(t)){\frac {dT_{\text{c}}(t)}{dt}}~~.

कहाँ $c_{V}(T_{\text{c}})$ उष्मक की ऊष्मा क्षमता है। ले रहा ${J}_{\text{c}}\propto T_{\text{c}}^{\alpha +1}$ और $c_{V}\sim T_{\text{c}}^{\eta }$ साथ ${\eta }\geq 0$ , हम विशेषता घातांक का मूल्यांकन करके इस सूत्रीकरण की मात्रा निर्धारित कर सकते हैं $\zeta$ शीतलन प्रक्रिया की,

{\frac {dT_{\text{c}}(t)}{dt}}\propto -T_{\text{c}}^{\zeta },~~~~~T_{\text{c}}\rightarrow 0,~~~~~{\zeta =\alpha -\eta +1}

यह समीकरण चारित्रिक घातांकों के बीच संबंध का परिचय देता है $\zeta$ और $\alpha$ . कब $\zeta <0$ फिर उष्मक को एक सीमित समय में शून्य तापमान तक ठंडा किया जाता है, जिसका तात्पर्य तीसरे नियम का उल्लंघन है। पिछले समीकरण से यह स्पष्ट है कि अप्राप्यता सिद्धांत नर्न्स्ट ताप प्रमेय से अधिक प्रतिबंधात्मक है।

संदर्भ

↑ ^1.0 ^1.1 Scovil, H. E. D.; Schulz-DuBois, E. O. (1959). "ताप इंजन के रूप में त्रि-स्तरीय मेसर्स". Physical Review Letters. 2 (6): 262–263. Bibcode:1959PhRvL...2..262S. doi:10.1103/PhysRevLett.2.262. ISSN 0031-9007.
↑ Geusic, J. E.; Bois, E. O. Schulz‐Du; De Grasse, R. W.; Scovil, H. E. D. (1959). "Three Level Spin Refrigeration and Maser Action at 1500 mc/sec". Journal of Applied Physics. 30 (7): 1113–1114. Bibcode:1959JAP....30.1113G. doi:10.1063/1.1776991. ISSN 0021-8979.
↑ D. J. Wineland and H. Dehmelt, Bull. Am. Phys. Soc. 20, 637 (1975)
↑ Hänsch, T.W.; Schawlow, A.L. (1975). "लेजर विकिरण द्वारा गैसों को ठंडा करना". Optics Communications. 13 (1): 68–69. Bibcode:1975OptCo..13...68H. doi:10.1016/0030-4018(75)90159-5. ISSN 0030-4018.
↑ Letokhov, V.S.; Minogin, V.G.; Pavlik, B.D. (1976). "गुंजयमान लेजर क्षेत्र द्वारा परमाणुओं और अणुओं को ठंडा करना और फंसाना". Optics Communications. 19 (1): 72–75. Bibcode:1976OptCo..19...72L. doi:10.1016/0030-4018(76)90388-6. ISSN 0030-4018.
↑ ^6.0 ^6.1 Alicki, R (1979). "ऊष्मा इंजन के एक मॉडल के रूप में क्वांटम ओपन सिस्टम". Journal of Physics A: Mathematical and General. 12 (5): L103–L107. Bibcode:1979JPhA...12L.103A. doi:10.1088/0305-4470/12/5/007. ISSN 0305-4470.
↑ Yariv, Amnon (1989). Quantum Electronics, 3rd ed., Wiley. ISBN 0-471-60997-8
↑ Narevicius, Edvardas; Bannerman, S Travis; Raizen, Mark G (2009). "सिंगल-फोटॉन आणविक शीतलन". New Journal of Physics. 11 (5): 055046. arXiv:0808.1383. Bibcode:2009NJPh...11e5046N. doi:10.1088/1367-2630/11/5/055046. ISSN 1367-2630.
↑ ^9.0 ^9.1 Kosloff, Ronnie; Levy, Amikam (2014). "Quantum Heat Engines and Refrigerators: Continuous Devices". Annual Review of Physical Chemistry. 65 (1): 365–393. arXiv:1310.0683. Bibcode:2014ARPC...65..365K. doi:10.1146/annurev-physchem-040513-103724. ISSN 0066-426X. PMID 24689798. S2CID 25266545.
↑ ^10.0 ^10.1 Geva, Eitan; Kosloff, Ronnie (1992). "A quantum‐mechanical heat engine operating in finite time. A model consisting of spin‐1/2 systems as the working fluid". The Journal of Chemical Physics. 96 (4): 3054–3067. Bibcode:1992JChPh..96.3054G. doi:10.1063/1.461951. ISSN 0021-9606.
↑ ^11.0 ^11.1 Bender, Carl M; Brody, Dorje C; Meister, Bernhard K (2000). "क्वांटम मैकेनिकल कार्नोट इंजन". Journal of Physics A: Mathematical and General. 33 (24): 4427–4436. arXiv:quant-ph/0007002. Bibcode:2000JPhA...33.4427B. doi:10.1088/0305-4470/33/24/302. ISSN 0305-4470. S2CID 5335.
↑ ^12.0 ^12.1 Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2000). "परिमित समय में असतत ऊष्मा इंजनों और ऊष्मा पम्पों का प्रदर्शन". Physical Review E. 61 (5): 4774–4790. arXiv:physics/0003007. Bibcode:2000PhRvE..61.4774F. doi:10.1103/PhysRevE.61.4774. ISSN 1063-651X. PMID 11031518. S2CID 2277942.
↑ Quan, H. T.; Liu, Yu-xi; Sun, C. P.; Nori, Franco (2007). "क्वांटम थर्मोडायनामिक चक्र और क्वांटम हीट इंजन". Physical Review E. 76 (3): 031105. arXiv:quant-ph/0611275. Bibcode:2007PhRvE..76c1105Q. doi:10.1103/PhysRevE.76.031105. ISSN 1539-3755. PMID 17930197. S2CID 3009953.
↑ Wu, F.; Chen, L.; Sun, F.; Wu, C.; Zhu, Yonghong (1998). "फॉरवर्ड और रिवर्स क्वांटम स्टर्लिंग चक्रों के लिए प्रदर्शन और अनुकूलन मानदंड". Energy Conversion and Management. 39 (8): 733–739. doi:10.1016/S0196-8904(97)10037-1. ISSN 0196-8904.
↑ Kieu, T. D. (2006). "क्वांटम ऊष्मा इंजन, दूसरा नियम और मैक्सवेल का डेमन". The European Physical Journal D. 39 (1): 115–128. arXiv:quant-ph/0311157. Bibcode:2006EPJD...39..115K. doi:10.1140/epjd/e2006-00075-5. ISSN 1434-6060. S2CID 119382163.
↑ Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2003). "Quantum four-stroke heat engine: Thermodynamic observables in a model with intrinsic friction". Physical Review E. 68 (1): 016101. arXiv:quant-ph/0303046. Bibcode:2003PhRvE..68a6101F. doi:10.1103/PhysRevE.68.016101. ISSN 1063-651X. PMID 12935194. S2CID 23777311.
↑ ^17.0 ^17.1 Rezek, Yair; Kosloff, Ronnie (2006). "क्वांटम हार्मोनिक हीट इंजन का अपरिवर्तनीय प्रदर्शन". New Journal of Physics. 8 (5): 83. arXiv:quant-ph/0601006. Bibcode:2006NJPh....8...83R. doi:10.1088/1367-2630/8/5/083. ISSN 1367-2630.
↑ Campo, A. del; Goold, J.; Paternostro, M. (2014). "More bang for your buck: Super-adiabatic quantum engines". Scientific Reports. 4 (1): 6208. Bibcode:2014NatSR...4E6208C. doi:10.1038/srep06208. ISSN 2045-2322. PMC 4147366. PMID 25163421.
↑ Beau, Mathieu; Jaramillo, Juan; del Campo, Adolfo (2016). "एडियाबैटिकिटी के शॉर्टकट के माध्यम से कुशलतापूर्वक क्वांटम हीट इंजन का विस्तार". Entropy. 18 (5): 168. arXiv:1603.06019. Bibcode:2016Entrp..18..168B. doi:10.3390/e18050168. ISSN 1099-4300.
↑ Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2012). "विशुद्ध रूप से क्वांटम रेफ्रिजरेटर का लघु समय चक्र". Physical Review E. 85 (5): 051114. arXiv:1204.4059. Bibcode:2012PhRvE..85e1114F. doi:10.1103/PhysRevE.85.051114. ISSN 1539-3755. PMID 23004710. S2CID 31174895.
↑ Allahverdyan, Armen E.; Hovhannisyan, Karen; Mahler, Guenter (2010). "इष्टतम रेफ्रिजरेटर". Physical Review E. 81 (5): 051129. arXiv:1007.4307. Bibcode:2010PhRvE..81e1129A. doi:10.1103/PhysRevE.81.051129. ISSN 1539-3755. PMID 20866207. S2CID 12750223.
↑ Uzdin, Raam; Kosloff, Ronnie (2014). "बहुस्तरीय चार स्ट्रोक स्वैप इंजन और उसका वातावरण". New Journal of Physics. 16 (9): 095003. arXiv:1404.6182. Bibcode:2014NJPh...16i5003U. doi:10.1088/1367-2630/16/9/095003. ISSN 1367-2630.
↑ Shirron, Peter J.; McCammon, Dan (2014). "एडियाबेटिक डीमैग्नेटाइजेशन रेफ्रिजरेटर के लिए नमक की गोली का डिजाइन और निर्माण". Cryogenics. 62: 163–171. Bibcode:2014Cryo...62..163S. doi:10.1016/j.cryogenics.2014.03.022. ISSN 0011-2275.
↑ Gelbwaser-Klimovsky, D.; Alicki, R.; Kurizki, G. (2013). "मिनिमल यूनिवर्सल क्वांटम हीट मशीन". Physical Review E. 87 (1): 012140. arXiv:1209.1190. Bibcode:2013PhRvE..87a2140G. doi:10.1103/PhysRevE.87.012140. ISSN 1539-3755. PMID 23410316. S2CID 18826566.
↑ Geva, Eitan; Kosloff, Ronnie (1996). "The quantum heat engine and heat pump: An irreversible thermodynamic analysis of the three‐level amplifier". The Journal of Chemical Physics. 104 (19): 7681–7699. Bibcode:1996JChPh.104.7681G. doi:10.1063/1.471453. ISSN 0021-9606.
↑ Scully, M. O.; Chapin, K. R.; Dorfman, K. E.; Kim, M. B.; Svidzinsky, A. (2011). "क्वांटम ऊष्मा इंजन की शक्ति को शोर-प्रेरित सुसंगतता से बढ़ाया जा सकता है". Proceedings of the National Academy of Sciences. 108 (37): 15097–15100. Bibcode:2011PNAS..10815097S. doi:10.1073/pnas.1110234108. ISSN 0027-8424. PMC 3174605. PMID 21876187.
↑ Harbola, Upendra; Rahav, Saar; Mukamel, Shaul (2012). "Quantum heat engines: A thermodynamic analysis of power and efficiency". EPL (Europhysics Letters). 99 (5): 50005. Bibcode:2012EL.....9950005H. doi:10.1209/0295-5075/99/50005. ISSN 0295-5075. S2CID 13833767.
↑ Kosloff, Ronnie (1984). "ऊष्मा इंजन के मॉडल के रूप में एक क्वांटम मैकेनिकल ओपन सिस्टम". The Journal of Chemical Physics. 80 (4): 1625–1631. Bibcode:1984JChPh..80.1625K. doi:10.1063/1.446862. ISSN 0021-9606.
↑ Szczygielski, Krzysztof; Gelbwaser-Klimovsky, David; Alicki, Robert (2013). "एक मजबूत लेजर क्षेत्र में दो-स्तरीय प्रणाली के मार्कोवियन मास्टर समीकरण और ऊष्मप्रवैगिकी". Physical Review E. 87 (1): 012120. arXiv:1211.5665. Bibcode:2013PhRvE..87a2120S. doi:10.1103/PhysRevE.87.012120. ISSN 1539-3755. PMID 23410296. S2CID 25511420.
↑ Scully, M. O. (2003). "वैनिशिंग क्वांटम सुसंगतता के माध्यम से एकल हीट बाथ से कार्य निकालना". Science. 299 (5608): 862–864. Bibcode:2003Sci...299..862S. doi:10.1126/science.1078955. ISSN 0036-8075. PMID 12511655. S2CID 120884236.
↑ {{cite journal|last1=Roßnagel|first1=J.|last2=Abah|first2=O.|last3=Schmidt-Kaler|first3=F.|last4=Singer|first4=K.|last5=Lutz|first5=E.|title=कार्नाट सीमा से परे नैनोस्केल हीट इंजन|journal=Physical Review Letters|volume=112|issue=3|pages=030602|year=2014|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.112.030602|pmid=24484127|bibcode=2014PhRvL.112c0602R|arxiv=1308.5935|s2cid=1826585}
↑ Uzdin, Raam; Levy, Amikam; Kosloff, Ronnie (2015). "क्वांटम हीट मशीन की समानता, और क्वांटम-थर्मोडायनामिक हस्ताक्षर". Physical Review X. 5 (3): 031044. Bibcode:2015PhRvX...5c1044U. doi:10.1103/PhysRevX.5.031044. ISSN 2160-3308.
↑ Klatzow, James; Becker, Jonas N; Ledingham, Patrick M; Weinzetl, Christian; Kaczmarek, Krzysztof T; Saunders, Dylan J; Nunn, Joshua; Walmsley, Ian A; Uzdin, Raam; Poem, Eilon (2019). "सूक्ष्म ऊष्मा इंजनों के संचालन में क्वांटम प्रभावों का प्रायोगिक प्रदर्शन". Physical Review Letters. 122 (11): 110601. arXiv:1710.08716. Bibcode:2019PhRvL.122k0601K. doi:10.1103/PhysRevLett.122.110601. ISSN 1079-7114. PMID 30951320. S2CID 206318713.
↑ Kosloff, Ronnie (2013). "Quantum Thermodynamics: A Dynamical Viewpoint". Entropy. 15 (12): 2100–2128. arXiv:1305.2268. Bibcode:2013Entrp..15.2100K. doi:10.3390/e15062100. ISSN 1099-4300.
↑ Ludovico, M. F.; Lim, J. S.; Moskalets, M.; Arrachea, L.; Sánchez, D. (21 April 2014). "एसी-संचालित क्वांटम सिस्टम में गतिशील ऊर्जा हस्तांतरण". Physical Review B. 89 (16): 161306. Bibcode:2014PhRvB..89p1306L. doi:10.1103/PhysRevB.89.161306. hdl:10261/116187. S2CID 119265583.
↑ Gallego, R; Riera, A; Eisert, J (2014). "कमजोर युग्मन शासन से परे थर्मल मशीनें". New Journal of Physics. 16 (12): 125009. arXiv:1310.8349. Bibcode:2014NJPh...16l5009G. doi:10.1088/1367-2630/16/12/125009. ISSN 1367-2630.
↑ Esposito, Massimiliano; Ochoa, Maicol A.; Galperin, Michael (2015). "Quantum Thermodynamics: A Nonequilibrium Green's Function Approach". Physical Review Letters. 114 (8): 080602. arXiv:1411.1800. Bibcode:2015PhRvL.114h0602E. doi:10.1103/PhysRevLett.114.080602. ISSN 0031-9007. PMID 25768745. S2CID 11498686.
↑ Palao, José P.; Kosloff, Ronnie; Gordon, Jeffrey M. (2001). "क्वांटम थर्मोडायनामिक शीतलन चक्र". Physical Review E. 64 (5): 056130. arXiv:quant-ph/0106048. Bibcode:2001PhRvE..64e6130P. doi:10.1103/PhysRevE.64.056130. ISSN 1063-651X. PMID 11736037. S2CID 8201978.
↑ Linden, Noah; Popescu, Sandu; Skrzypczyk, Paul (2010). "How Small Can Thermal Machines Be? The Smallest Possible Refrigerator". Physical Review Letters. 105 (13): 130401. arXiv:0908.2076. Bibcode:2010PhRvL.105m0401L. doi:10.1103/PhysRevLett.105.130401. ISSN 0031-9007. PMID 21230755. S2CID 2707740.
↑ Levy, Amikam; Kosloff, Ronnie (2012). "क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर". Physical Review Letters. 108 (7): 070604. arXiv:1109.0728. Bibcode:2012PhRvL.108g0604L. doi:10.1103/PhysRevLett.108.070604. ISSN 0031-9007. PMID 22401189. S2CID 6981288.
↑ Landsberg, P. T. (1956). "ऊष्मप्रवैगिकी की नींव". Reviews of Modern Physics. 28 (4): 363–392. Bibcode:1956RvMP...28..363L. doi:10.1103/RevModPhys.28.363. ISSN 0034-6861.
↑ Levy, Amikam; Alicki, Robert; Kosloff, Ronnie (2012). "क्वांटम रेफ्रिजरेटर और ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम". Physical Review E. 85 (6): 061126. arXiv:1205.1347. Bibcode:2012PhRvE..85f1126L. doi:10.1103/PhysRevE.85.061126. ISSN 1539-3755. PMID 23005070. S2CID 24251763.

अग्रिम पठन

Deffner, Sebastian and Campbell, Steve. "Quantum Thermodynamics: An introduction to the thermodynamics of quantum information", (Morgan & Claypool Publishers, 2019).^[1]

F. Binder, L. A. Correa, C. Gogolin, J. Anders, G. Adesso (eds.) "Thermodynamics in the Quantum Regime. Fundamental Aspects and New Directions." (Springer 2018)

Gemmer, Jochen, M. Michel, and Günter Mahler. "Quantum thermodynamics. Emergence of thermodynamic behavior within composite quantum systems. 2." (2009).

Petruccione, Francesco, and Heinz-Peter Breuer. The theory of open quantum systems. Oxford university press, 2002.

बाह्य संबंध

"Nanoscale heat engine exceeds standard efficiency limit". phys.org.

↑ Deffner, Sebastian (2019). Quantum Thermodynamics. doi:10.1088/2053-2571/ab21c6. ISBN 978-1-64327-658-8. S2CID 195791624.

[scovil59-1] 1.0 ^1.1 Scovil, H. E. D.; Schulz-DuBois, E. O. (1959). "ताप इंजन के रूप में त्रि-स्तरीय मेसर्स". Physical Review Letters. 2 (6): 262–263. Bibcode:1959PhRvL...2..262S. doi:10.1103/PhysRevLett.2.262. ISSN 0031-9007.

[GeusicBois1959-2] Geusic, J. E.; Bois, E. O. Schulz‐Du; De Grasse, R. W.; Scovil, H. E. D. (1959). "Three Level Spin Refrigeration and Maser Action at 1500 mc/sec". Journal of Applied Physics. 30 (7): 1113–1114. Bibcode:1959JAP....30.1113G. doi:10.1063/1.1776991. ISSN 0021-8979.

[wineland-3] D. J. Wineland and H. Dehmelt, Bull. Am. Phys. Soc. 20, 637 (1975)

[HänschSchawlow1975-4] Hänsch, T.W.; Schawlow, A.L. (1975). "लेजर विकिरण द्वारा गैसों को ठंडा करना". Optics Communications. 13 (1): 68–69. Bibcode:1975OptCo..13...68H. doi:10.1016/0030-4018(75)90159-5. ISSN 0030-4018.

[LetokhovMinogin1976-5] Letokhov, V.S.; Minogin, V.G.; Pavlik, B.D. (1976). "गुंजयमान लेजर क्षेत्र द्वारा परमाणुओं और अणुओं को ठंडा करना और फंसाना". Optics Communications. 19 (1): 72–75. Bibcode:1976OptCo..19...72L. doi:10.1016/0030-4018(76)90388-6. ISSN 0030-4018.

[alicki1-6] 6.0 ^6.1 Alicki, R (1979). "ऊष्मा इंजन के एक मॉडल के रूप में क्वांटम ओपन सिस्टम". Journal of Physics A: Mathematical and General. 12 (5): L103–L107. Bibcode:1979JPhA...12L.103A. doi:10.1088/0305-4470/12/5/007. ISSN 0305-4470.

[7] Yariv, Amnon (1989). Quantum Electronics, 3rd ed., Wiley. ISBN 0-471-60997-8

[NareviciusBannerman2009-8] Narevicius, Edvardas; Bannerman, S Travis; Raizen, Mark G (2009). "सिंगल-फोटॉन आणविक शीतलन". New Journal of Physics. 11 (5): 055046. arXiv:0808.1383. Bibcode:2009NJPh...11e5046N. doi:10.1088/1367-2630/11/5/055046. ISSN 1367-2630.

[am1-9] 9.0 ^9.1 Kosloff, Ronnie; Levy, Amikam (2014). "Quantum Heat Engines and Refrigerators: Continuous Devices". Annual Review of Physical Chemistry. 65 (1): 365–393. arXiv:1310.0683. Bibcode:2014ARPC...65..365K. doi:10.1146/annurev-physchem-040513-103724. ISSN 0066-426X. PMID 24689798. S2CID 25266545.

[geva2-10] 10.0 ^10.1 Geva, Eitan; Kosloff, Ronnie (1992). "A quantum‐mechanical heat engine operating in finite time. A model consisting of spin‐1/2 systems as the working fluid". The Journal of Chemical Physics. 96 (4): 3054–3067. Bibcode:1992JChPh..96.3054G. doi:10.1063/1.461951. ISSN 0021-9606.

[bender-11] 11.0 ^11.1 Bender, Carl M; Brody, Dorje C; Meister, Bernhard K (2000). "क्वांटम मैकेनिकल कार्नोट इंजन". Journal of Physics A: Mathematical and General. 33 (24): 4427–4436. arXiv:quant-ph/0007002. Bibcode:2000JPhA...33.4427B. doi:10.1088/0305-4470/33/24/302. ISSN 0305-4470. S2CID 5335.

[tova-12] 12.0 ^12.1 Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2000). "परिमित समय में असतत ऊष्मा इंजनों और ऊष्मा पम्पों का प्रदर्शन". Physical Review E. 61 (5): 4774–4790. arXiv:physics/0003007. Bibcode:2000PhRvE..61.4774F. doi:10.1103/PhysRevE.61.4774. ISSN 1063-651X. PMID 11031518. S2CID 2277942.

[QuanLiu2007-13] Quan, H. T.; Liu, Yu-xi; Sun, C. P.; Nori, Franco (2007). "क्वांटम थर्मोडायनामिक चक्र और क्वांटम हीट इंजन". Physical Review E. 76 (3): 031105. arXiv:quant-ph/0611275. Bibcode:2007PhRvE..76c1105Q. doi:10.1103/PhysRevE.76.031105. ISSN 1539-3755. PMID 17930197. S2CID 3009953.

[WuChen1998-14] Wu, F.; Chen, L.; Sun, F.; Wu, C.; Zhu, Yonghong (1998). "फॉरवर्ड और रिवर्स क्वांटम स्टर्लिंग चक्रों के लिए प्रदर्शन और अनुकूलन मानदंड". Energy Conversion and Management. 39 (8): 733–739. doi:10.1016/S0196-8904(97)10037-1. ISSN 0196-8904.

[Kieu2006-15] Kieu, T. D. (2006). "क्वांटम ऊष्मा इंजन, दूसरा नियम और मैक्सवेल का डेमन". The European Physical Journal D. 39 (1): 115–128. arXiv:quant-ph/0311157. Bibcode:2006EPJD...39..115K. doi:10.1140/epjd/e2006-00075-5. ISSN 1434-6060. S2CID 119382163.

[FeldmannKosloff2003-16] Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2003). "Quantum four-stroke heat engine: Thermodynamic observables in a model with intrinsic friction". Physical Review E. 68 (1): 016101. arXiv:quant-ph/0303046. Bibcode:2003PhRvE..68a6101F. doi:10.1103/PhysRevE.68.016101. ISSN 1063-651X. PMID 12935194. S2CID 23777311.

[yair-17] 17.0 ^17.1 Rezek, Yair; Kosloff, Ronnie (2006). "क्वांटम हार्मोनिक हीट इंजन का अपरिवर्तनीय प्रदर्शन". New Journal of Physics. 8 (5): 83. arXiv:quant-ph/0601006. Bibcode:2006NJPh....8...83R. doi:10.1088/1367-2630/8/5/083. ISSN 1367-2630.

[CampoGoold2014-18] Campo, A. del; Goold, J.; Paternostro, M. (2014). "More bang for your buck: Super-adiabatic quantum engines". Scientific Reports. 4 (1): 6208. Bibcode:2014NatSR...4E6208C. doi:10.1038/srep06208. ISSN 2045-2322. PMC 4147366. PMID 25163421.

[BeauJaramillo2016-19] Beau, Mathieu; Jaramillo, Juan; del Campo, Adolfo (2016). "एडियाबैटिकिटी के शॉर्टकट के माध्यम से कुशलतापूर्वक क्वांटम हीट इंजन का विस्तार". Entropy. 18 (5): 168. arXiv:1603.06019. Bibcode:2016Entrp..18..168B. doi:10.3390/e18050168. ISSN 1099-4300.

[FeldmannKosloff2012-20] Feldmann, Tova; Kosloff, Ronnie (2012). "विशुद्ध रूप से क्वांटम रेफ्रिजरेटर का लघु समय चक्र". Physical Review E. 85 (5): 051114. arXiv:1204.4059. Bibcode:2012PhRvE..85e1114F. doi:10.1103/PhysRevE.85.051114. ISSN 1539-3755. PMID 23004710. S2CID 31174895.

[AllahverdyanHovhannisyan2010-21] Allahverdyan, Armen E.; Hovhannisyan, Karen; Mahler, Guenter (2010). "इष्टतम रेफ्रिजरेटर". Physical Review E. 81 (5): 051129. arXiv:1007.4307. Bibcode:2010PhRvE..81e1129A. doi:10.1103/PhysRevE.81.051129. ISSN 1539-3755. PMID 20866207. S2CID 12750223.

[UzdinKosloff2014-22] Uzdin, Raam; Kosloff, Ronnie (2014). "बहुस्तरीय चार स्ट्रोक स्वैप इंजन और उसका वातावरण". New Journal of Physics. 16 (9): 095003. arXiv:1404.6182. Bibcode:2014NJPh...16i5003U. doi:10.1088/1367-2630/16/9/095003. ISSN 1367-2630.

[ShirronMcCammon2014-23] Shirron, Peter J.; McCammon, Dan (2014). "एडियाबेटिक डीमैग्नेटाइजेशन रेफ्रिजरेटर के लिए नमक की गोली का डिजाइन और निर्माण". Cryogenics. 62: 163–171. Bibcode:2014Cryo...62..163S. doi:10.1016/j.cryogenics.2014.03.022. ISSN 0011-2275.

[Gelbwaser-KlimovskyAlicki2013-24] Gelbwaser-Klimovsky, D.; Alicki, R.; Kurizki, G. (2013). "मिनिमल यूनिवर्सल क्वांटम हीट मशीन". Physical Review E. 87 (1): 012140. arXiv:1209.1190. Bibcode:2013PhRvE..87a2140G. doi:10.1103/PhysRevE.87.012140. ISSN 1539-3755. PMID 23410316. S2CID 18826566.

[GevaKosloff1996-25] Geva, Eitan; Kosloff, Ronnie (1996). "The quantum heat engine and heat pump: An irreversible thermodynamic analysis of the three‐level amplifier". The Journal of Chemical Physics. 104 (19): 7681–7699. Bibcode:1996JChPh.104.7681G. doi:10.1063/1.471453. ISSN 0021-9606.

[ScullyChapin2011-26] Scully, M. O.; Chapin, K. R.; Dorfman, K. E.; Kim, M. B.; Svidzinsky, A. (2011). "क्वांटम ऊष्मा इंजन की शक्ति को शोर-प्रेरित सुसंगतता से बढ़ाया जा सकता है". Proceedings of the National Academy of Sciences. 108 (37): 15097–15100. Bibcode:2011PNAS..10815097S. doi:10.1073/pnas.1110234108. ISSN 0027-8424. PMC 3174605. PMID 21876187.

[HarbolaRahav2012-27] Harbola, Upendra; Rahav, Saar; Mukamel, Shaul (2012). "Quantum heat engines: A thermodynamic analysis of power and efficiency". EPL (Europhysics Letters). 99 (5): 50005. Bibcode:2012EL.....9950005H. doi:10.1209/0295-5075/99/50005. ISSN 0295-5075. S2CID 13833767.

[Kosloff1984-28] Kosloff, Ronnie (1984). "ऊष्मा इंजन के मॉडल के रूप में एक क्वांटम मैकेनिकल ओपन सिस्टम". The Journal of Chemical Physics. 80 (4): 1625–1631. Bibcode:1984JChPh..80.1625K. doi:10.1063/1.446862. ISSN 0021-9606.

[SzczygielskiGelbwaser-Klimovsky2013-29] Szczygielski, Krzysztof; Gelbwaser-Klimovsky, David; Alicki, Robert (2013). "एक मजबूत लेजर क्षेत्र में दो-स्तरीय प्रणाली के मार्कोवियन मास्टर समीकरण और ऊष्मप्रवैगिकी". Physical Review E. 87 (1): 012120. arXiv:1211.5665. Bibcode:2013PhRvE..87a2120S. doi:10.1103/PhysRevE.87.012120. ISSN 1539-3755. PMID 23410296. S2CID 25511420.

[Scully2003-30] Scully, M. O. (2003). "वैनिशिंग क्वांटम सुसंगतता के माध्यम से एकल हीट बाथ से कार्य निकालना". Science. 299 (5608): 862–864. Bibcode:2003Sci...299..862S. doi:10.1126/science.1078955. ISSN 0036-8075. PMID 12511655. S2CID 120884236.

[RoßnagelAbah2014-31] {{cite journal|last1=Roßnagel|first1=J.|last2=Abah|first2=O.|last3=Schmidt-Kaler|first3=F.|last4=Singer|first4=K.|last5=Lutz|first5=E.|title=कार्नाट सीमा से परे नैनोस्केल हीट इंजन|journal=Physical Review Letters|volume=112|issue=3|pages=030602|year=2014|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.112.030602|pmid=24484127|bibcode=2014PhRvL.112c0602R|arxiv=1308.5935|s2cid=1826585}

[UzdinLevy2015-32] Uzdin, Raam; Levy, Amikam; Kosloff, Ronnie (2015). "क्वांटम हीट मशीन की समानता, और क्वांटम-थर्मोडायनामिक हस्ताक्षर". Physical Review X. 5 (3): 031044. Bibcode:2015PhRvX...5c1044U. doi:10.1103/PhysRevX.5.031044. ISSN 2160-3308.

[Klatzow2019-33] Klatzow, James; Becker, Jonas N; Ledingham, Patrick M; Weinzetl, Christian; Kaczmarek, Krzysztof T; Saunders, Dylan J; Nunn, Joshua; Walmsley, Ian A; Uzdin, Raam; Poem, Eilon (2019). "सूक्ष्म ऊष्मा इंजनों के संचालन में क्वांटम प्रभावों का प्रायोगिक प्रदर्शन". Physical Review Letters. 122 (11): 110601. arXiv:1710.08716. Bibcode:2019PhRvL.122k0601K. doi:10.1103/PhysRevLett.122.110601. ISSN 1079-7114. PMID 30951320. S2CID 206318713.

[Kosloff2013-34] Kosloff, Ronnie (2013). "Quantum Thermodynamics: A Dynamical Viewpoint". Entropy. 15 (12): 2100–2128. arXiv:1305.2268. Bibcode:2013Entrp..15.2100K. doi:10.3390/e15062100. ISSN 1099-4300.

[35] Ludovico, M. F.; Lim, J. S.; Moskalets, M.; Arrachea, L.; Sánchez, D. (21 April 2014). "एसी-संचालित क्वांटम सिस्टम में गतिशील ऊर्जा हस्तांतरण". Physical Review B. 89 (16): 161306. Bibcode:2014PhRvB..89p1306L. doi:10.1103/PhysRevB.89.161306. hdl:10261/116187. S2CID 119265583.

[GallegoRiera2014-36] Gallego, R; Riera, A; Eisert, J (2014). "कमजोर युग्मन शासन से परे थर्मल मशीनें". New Journal of Physics. 16 (12): 125009. arXiv:1310.8349. Bibcode:2014NJPh...16l5009G. doi:10.1088/1367-2630/16/12/125009. ISSN 1367-2630.

[EspositoOchoa2015-37] Esposito, Massimiliano; Ochoa, Maicol A.; Galperin, Michael (2015). "Quantum Thermodynamics: A Nonequilibrium Green's Function Approach". Physical Review Letters. 114 (8): 080602. arXiv:1411.1800. Bibcode:2015PhRvL.114h0602E. doi:10.1103/PhysRevLett.114.080602. ISSN 0031-9007. PMID 25768745. S2CID 11498686.

[PalaoKosloff2001-38] Palao, José P.; Kosloff, Ronnie; Gordon, Jeffrey M. (2001). "क्वांटम थर्मोडायनामिक शीतलन चक्र". Physical Review E. 64 (5): 056130. arXiv:quant-ph/0106048. Bibcode:2001PhRvE..64e6130P. doi:10.1103/PhysRevE.64.056130. ISSN 1063-651X. PMID 11736037. S2CID 8201978.

[LindenPopescu2010-39] Linden, Noah; Popescu, Sandu; Skrzypczyk, Paul (2010). "How Small Can Thermal Machines Be? The Smallest Possible Refrigerator". Physical Review Letters. 105 (13): 130401. arXiv:0908.2076. Bibcode:2010PhRvL.105m0401L. doi:10.1103/PhysRevLett.105.130401. ISSN 0031-9007. PMID 21230755. S2CID 2707740.

[LevyKosloff2012-40] Levy, Amikam; Kosloff, Ronnie (2012). "क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर". Physical Review Letters. 108 (7): 070604. arXiv:1109.0728. Bibcode:2012PhRvL.108g0604L. doi:10.1103/PhysRevLett.108.070604. ISSN 0031-9007. PMID 22401189. S2CID 6981288.

[Landsberg1956-41] Landsberg, P. T. (1956). "ऊष्मप्रवैगिकी की नींव". Reviews of Modern Physics. 28 (4): 363–392. Bibcode:1956RvMP...28..363L. doi:10.1103/RevModPhys.28.363. ISSN 0034-6861.

[LevyAlicki2012-42] Levy, Amikam; Alicki, Robert; Kosloff, Ronnie (2012). "क्वांटम रेफ्रिजरेटर और ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम". Physical Review E. 85 (6): 061126. arXiv:1205.1347. Bibcode:2012PhRvE..85f1126L. doi:10.1103/PhysRevE.85.061126. ISSN 1539-3755. PMID 23005070. S2CID 24251763.

[43] Deffner, Sebastian (2019). Quantum Thermodynamics. doi:10.1088/2053-2571/ab21c6. ISBN 978-1-64327-658-8. S2CID 195791624.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]

[24]

[25]

[26]

[27]

[28]

[29]

[30]

[31]

[32]

[33]

[34]

[35]

[36]

[37]

[38]

[39]

[40]

[41]

[42]

[1]

Anonymous

Search

क्वांटम हीट इंजन और रेफ्रिजरेटर: Difference between revisions

Namespaces

More

Page actions

Revision as of 02:12, 19 June 2023

Contents

क्वांटम ताप इंजन के रूप में 3-स्तरीय प्रवर्धक

प्रकार

क्वांटम प्रत्यागामी ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर

निरंतर क्वांटम इंजन

क्वांटम व्यवस्था में पारस्परिक और निरंतर ताप मशीनों की समानता

ऊष्मीय इंजन और ओपन क्वांटम सिस्टम

क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर

क्वांटम रेफ्रिजरेटर और ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम

संदर्भ

अग्रिम पठन

बाह्य संबंध

Navigation

Navigation

Wiki tools

Wiki tools

@@ Line 1: / Line 1: @@
-क्वांटम ऊष्मा इंजन एक ऐसा उपकरण है जो गर्म और ठंडे जलाशयों के बीच ऊष्मा प्रवाह से शक्ति उत्पन्न करता है।
+क्वांटम ऊष्मा इंजन एक ऐसा उपकरण है जो गर्म और ठंडे जलाशयों के बीच ऊष्मा प्रवाह से शक्ति उत्पन्न करता है। इंजन के संचालन तंत्र को [[क्वांटम यांत्रिकी]] के नियमों के माध्यम से  वर्णित किया जा सकता है। 1959 में [[हेनरी एवलिन डेरेक स्कोविल]] और शुल्ज़-ड्यूबॉइस के माध्यम से  क्वांटम [[इंजन गर्म करें]] की प्रथम प्राप्ति की ओर अंकित  किया गया था।<ref name="scovil59">{{cite journal|last1=Scovil|first1=H. E. D.|last2=Schulz-DuBois|first2=E. O.|title=ताप इंजन के रूप में त्रि-स्तरीय मेसर्स|journal=Physical Review Letters|volume=2|issue=6|year=1959|pages=262–263|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.2.262|bibcode=1959PhRvL...2..262S}}</ref> निकोलस लियोनार्ड साडी कार्नोट इंजन और 3-स्तर [[मेसर]] की दक्षता का संबंध दिखा रहा है। क्वांटम [[रेफ़्रिजरेटर]] क्वांटम ऊष्मीय इंजन की संरचना को ठंड से गर्म उष्मक  करने वाली ऊर्जा में पंप करने के उद्देश्य से साझा करते हैं सबसे पहले जयूसिस, शुल्ज़-ड्यूबॉइस, डी ग्रास्से और स्कोविल के माध्यम से  सुझाया गया।<ref name="GeusicBois1959">{{cite journal|last1=Geusic|first1=J. E.|last2=Bois|first2=E. O. Schulz‐Du|last3=De Grasse|first3=R. W.|last4=Scovil|first4=H. E. D.|title=Three Level Spin Refrigeration and Maser Action at 1500 mc/sec|journal=Journal of Applied Physics|volume=30|issue=7|year=1959|pages=1113–1114|issn=0021-8979|doi=10.1063/1.1776991|bibcode=1959JAP....30.1113G}}</ref> जब शक्ति की आपूर्ति एक लेज़र के माध्यम से  की जाती है, तो इस प्रक्रिया को [[ऑप्टिकल पंपिंग|प्रकाशीय पंपिंग]] या [[लेजर शीतलन]] कहा जाता है,जिसका सुझाव विनलैंड और हैंश के माध्यम से दिया गया है।<ref name="wineland">D. J. Wineland and H. Dehmelt, Bull. Am. Phys. Soc. 20, 637 (1975)</ref><ref name="HänschSchawlow1975">{{cite journal|last1=Hänsch|first1=T.W.|last2=Schawlow|first2=A.L.|title=लेजर विकिरण द्वारा गैसों को ठंडा करना|journal=Optics Communications|volume=13|issue=1|year=1975|pages=68–69|issn=0030-4018|doi=10.1016/0030-4018(75)90159-5|doi-access=free|bibcode=1975OptCo..13...68H}}</ref><ref name="LetokhovMinogin1976">{{cite journal|last1=Letokhov|first1=V.S.|last2=Minogin|first2=V.G.|last3=Pavlik|first3=B.D.|title=गुंजयमान लेजर क्षेत्र द्वारा परमाणुओं और अणुओं को ठंडा करना और फंसाना|journal=Optics Communications|volume=19|issue=1|year=1976|pages=72–75|issn=0030-4018|doi=10.1016/0030-4018(76)90388-6|bibcode=1976OptCo..19...72L}}</ref> आश्चर्यजनक रूप से ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर एक कण के पैमाने तक काम कर सकते हैं, इस प्रकार क्वांटम सिद्धांत की आवश्यकता को उचित ठहराया जा सकता है जिसे [[ क्वांटम ऊष्मप्रवैगिकी ]] कहा जाता है।<ref name="alicki1">{{cite journal|last1=Alicki|first1=R|title=ऊष्मा इंजन के एक मॉडल के रूप में क्वांटम ओपन सिस्टम|journal=Journal of Physics A: Mathematical and General|volume=12|issue=5|year=1979|pages=L103–L107|issn=0305-4470|doi=10.1088/0305-4470/12/5/007|bibcode=1979JPhA...12L.103A}}</ref>
-इंजन के संचालन तंत्र को [[क्वांटम यांत्रिकी]] के नियमों द्वारा वर्णित किया जा सकता है।
-में [[हेनरी एवलिन डेरेक स्कोविल]] और शुल्ज़-ड्यूबॉइस द्वारा क्वांटम [[इंजन गर्म करें]] की पहली प्राप्ति की ओर इशारा किया गया था।<ref name="scovil59">{{cite journal|last1=Scovil|first1=H. E. D.|last2=Schulz-DuBois|first2=E. O.|title=ताप इंजन के रूप में त्रि-स्तरीय मेसर्स|journal=Physical Review Letters|volume=2|issue=6|year=1959|pages=262–263|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.2.262|bibcode=1959PhRvL...2..262S}}</ref> निकोलस लियोनार्ड साडी कार्नोट इंजन और 3-लेवल [[मेसर]] की दक्षता का कनेक्शन दिखा रहा है।
-क्वांटम [[रेफ़्रिजरेटर]] क्वांटम हीट इंजन की संरचना को ठंड से गर्म स्नान करने वाली ऊर्जा में पंप करने के उद्देश्य से साझा करते हैं
-सबसे पहले Geusic, Schulz-DuBois, De Grasse और Scovil द्वारा सुझाया गया।<ref name="GeusicBois1959">{{cite journal|last1=Geusic|first1=J. E.|last2=Bois|first2=E. O. Schulz‐Du|last3=De Grasse|first3=R. W.|last4=Scovil|first4=H. E. D.|title=Three Level Spin Refrigeration and Maser Action at 1500 mc/sec|journal=Journal of Applied Physics|volume=30|issue=7|year=1959|pages=1113–1114|issn=0021-8979|doi=10.1063/1.1776991|bibcode=1959JAP....30.1113G}}</ref> जब बिजली की आपूर्ति एक लेज़र द्वारा की जाती है, तो इस प्रक्रिया को [[ऑप्टिकल पंपिंग]] या [[लेजर शीतलन]] कहा जाता है, डेविड जे. विनलैंड और थियोडोर डब्ल्यू. हैंश द्वारा सुझाया गया।<ref name="wineland">D. J. Wineland and H. Dehmelt, Bull. Am. Phys. Soc. 20, 637 (1975)</ref><ref name="HänschSchawlow1975">{{cite journal|last1=Hänsch|first1=T.W.|last2=Schawlow|first2=A.L.|title=लेजर विकिरण द्वारा गैसों को ठंडा करना|journal=Optics Communications|volume=13|issue=1|year=1975|pages=68–69|issn=0030-4018|doi=10.1016/0030-4018(75)90159-5|doi-access=free|bibcode=1975OptCo..13...68H}}</ref><ref name="LetokhovMinogin1976">{{cite journal|last1=Letokhov|first1=V.S.|last2=Minogin|first2=V.G.|last3=Pavlik|first3=B.D.|title=गुंजयमान लेजर क्षेत्र द्वारा परमाणुओं और अणुओं को ठंडा करना और फंसाना|journal=Optics Communications|volume=19|issue=1|year=1976|pages=72–75|issn=0030-4018|doi=10.1016/0030-4018(76)90388-6|bibcode=1976OptCo..19...72L}}</ref>
-आश्चर्यजनक रूप से ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर एक कण के पैमाने तक काम कर सकते हैं, इस प्रकार क्वांटम सिद्धांत की आवश्यकता को उचित ठहराया जा सकता है जिसे [[ क्वांटम ऊष्मप्रवैगिकी ]] कहा जाता है।<ref name="alicki1">{{cite journal|last1=Alicki|first1=R|title=ऊष्मा इंजन के एक मॉडल के रूप में क्वांटम ओपन सिस्टम|journal=Journal of Physics A: Mathematical and General|volume=12|issue=5|year=1979|pages=L103–L107|issn=0305-4470|doi=10.1088/0305-4470/12/5/007|bibcode=1979JPhA...12L.103A}}</ref>
 == क्वांटम ताप इंजन के रूप में 3-स्तरीय प्रवर्धक ==
-फाइल: थ्री-लेवल-amp.pdf|थंब|थ्री लेवल एम्प्लीफायर। स्तर 1 और 3 गर्म जलाशय से जुड़े हुए हैं। स्तर 1 और 2 ठंडे जलाशय से जुड़े हुए हैं। स्तर 3 और 2 के बीच जनसंख्या व्युत्क्रमण होने पर शक्ति प्राप्त होती है।
+तीन-स्तरीय-प्रवर्धक क्वांटम यंत्र का नमूना  है। तीन-स्तरीय-प्रवर्धक क्वांटम यंत्र का नमूना  है। यह गर्म और ठंडे उष्मक  को नियोजित करके संचालित होता है। यह दो ऊर्जा स्तरों के बीच जनसंख्या व्युत्क्रमण को बनाए रखने के लिए एक गर्म और ठंडे उष्मक  को नियोजित करके संचालित होता है जिसका उपयोग उत्तेजित उत्सर्जन के माध्यम से प्रकाश को बढ़ाने के लिए किया जाता है।<ref>Yariv, Amnon (1989). ''Quantum Electronics'', 3rd ed., Wiley. {{ISBN|0-471-60997-8}}</ref> आधार स्तर ('''1-g''') और उत्तेजित स्तर ('''3-h''') को युग्मित किया जाता है तापमान <math>T_\text{h}</math> उष्मक  के लिए युग्मित हैं। ऊर्जा अंतराल   <math>\hbar \omega_\text{h} = E_3-E_1 </math> है। जब स्तरों पर जनसंख्या संतुलित हो जाती है:
-तीन-स्तरीय-प्रवर्धक क्वांटम डिवाइस का टेम्पलेट है। यह गर्म और ठंडे स्नान को नियोजित करके संचालित होता है
-दो ऊर्जा स्तरों के बीच जनसंख्या व्युत्क्रमण को बनाए रखने के लिए जिसका उपयोग उत्तेजित उत्सर्जन द्वारा प्रकाश को बढ़ाने के लिए किया जाता है<ref>Yariv, Amnon (1989). ''Quantum Electronics'', 3rd ed., Wiley. {{ISBN|0-471-60997-8}}</ref>
-जमीनी अवस्था स्तर (1-जी) और उत्तेजित स्तर (3-एच) तापमान के गर्म स्नान के लिए युग्मित हैं <math>T_\text{h}</math>.
-एनर्जी गैप है  <math>\hbar \omega_\text{h} = E_3-E_1 </math>. जब स्तरों पर जनसंख्या संतुलित हो जाती है
 ::<math >\frac{N_\text{h}}{N_\text{g}}=e^{-\frac{\hbar \omega_\text{h}}{k_\text{B} T_\text{h}}} </math>
-कहाँ <math>\hbar=\frac{h}{2 \pi } </math> [[प्लैंक स्थिरांक]] है और <math>k_\text{B}</math> [[बोल्ट्जमैन स्थिरांक]] है।
+जहाँ <math>\hbar=\frac{h}{2 \pi } </math> [[प्लैंक स्थिरांक]] है और <math>k_\text{B}</math> [[बोल्ट्जमैन स्थिरांक]] है। तापमान   <math>T_\text{c} </math>  का ठंडा उष्मक आधार  ('''1-g''') को एक मध्यवर्ती स्तर ('''2-c''')  से जोड़ता है ऊर्जा अंतराल  <math> E_2-E_1=\hbar \omega_\text{c} </math>. के साथ जोड़ता है जब स्तर  '''2-c'''  और '''1-g'''  संतुलित हो जाते हैं
-तापमान का ठंडा स्नान <math>T_\text{c} </math> जमीन (1-जी) को एक मध्यवर्ती स्तर (2-सी) से जोड़ता है
-ऊर्जा अंतराल के साथ <math> E_2-E_1=\hbar \omega_\text{c} </math>.
-जब स्तर 2-सी और 1-जी संतुलित हो जाते हैं
 ::<math> \frac{N_\text{c}}{N_\text{g}}=e^{-\frac{\hbar \omega_\text{c}}{k_\text{B} T_\text{c}}} </math>.
-डिवाइस [[एम्पलीफायर]] के रूप में काम करता है जब स्तर (3-एच) और (2-सी) आवृत्ति के बाहरी क्षेत्र से जुड़े होते हैं <math>\nu</math>.
+यंत्र [[एम्पलीफायर]] के रूप में काम करता है। जब स्तर  ('''3-h''') और ('''2-c''') आवृत्ति  <math>\nu</math> के बाह्य क्षेत्र से जुड़े होते हैं। इष्टतम अनुनाद स्थितियों के लिए  <math>\nu=\omega_\text{h}-\omega_\text{c}</math> है ऊष्मा को शक्ति में परिवर्तित करने में प्रवर्धक की दक्षता ऊष्मा इनपुट के लिए कार्य आउटपुट का अनुपात है:
-इष्टतम अनुनाद स्थितियों के लिए  <math>\nu=\omega_\text{h}-\omega_\text{c}</math>.
-ऊष्मा को शक्ति में परिवर्तित करने में प्रवर्धक की दक्षता ऊष्मा इनपुट के लिए कार्य आउटपुट का अनुपात है:
 ::<math> \eta=\frac{\hbar \nu}{\hbar \omega_\text{h}} =1-\frac{\omega_\text{c}}{\omega_\text{h}}</math>.
-क्षेत्र का प्रवर्धन केवल सकारात्मक लाभ (जनसंख्या उलटा) के लिए संभव है
+क्षेत्र का प्रवर्धन मात्र सकारात्मक लाभ (जनसंख्या विपरीत) <math>G =N_\text{h} - N_\text{c} \ge 0 </math>.के लिए संभव है। यह  <math>\frac{\hbar \omega_\text{c}}{k_\text{B} T_\text{c}} \ge \frac{\hbar \omega_\text{h}}{k_\text{B} T_\text{h}}</math>   बराबर है। इस अभिव्यक्ति को दक्षता सूत्र में सम्मिलित करने से होता है:
-<math>G =N_\text{h} - N_\text{c} \ge 0 </math>.
-यह इसके बराबर है <math>\frac{\hbar \omega_\text{c}}{k_\text{B} T_\text{c}} \ge \frac{\hbar \omega_\text{h}}{k_\text{B} T_\text{h}}</math>.
-इस अभिव्यक्ति को दक्षता सूत्र में सम्मिलित करने से होता है:
 ::<math>\eta =1-\frac{\omega_\text{c}}{\omega_\text{h}} \le 1- \frac{T_\text{c}}{T_\text{h}} = \eta_\text{c}</math>
-कहाँ <math>\eta_\text{c} </math>[[कार्नाट चक्र]] दक्षता है।
+कहाँ <math>\eta_\text{c} </math>[[कार्नाट चक्र]] दक्षता है। शून्य लाभ स्थिति  <math>G =0 </math> के तहत समानता प्राप्त की जाती है। क्वांटम प्रवर्धक और कार्नाट दक्षता के बीच संबंध को सबसे पहले स्कोविल और शुल्त्स-ड्यूबॉइस के माध्यम से  इंगित किया गया था।<ref name="scovil59" />
-शून्य लाभ स्थिति के तहत समानता प्राप्त की जाती है <math>G =0 </math>.
-क्वांटम प्रवर्धक और निकोलस लियोनार्ड साडी कार्नोट दक्षता के बीच संबंध को सबसे पहले स्कोविल और शुल्त्स-ड्यूबॉइस द्वारा इंगित किया गया था:<ref name="scovil59" />
-ठंडे स्नान से गर्म स्नान करने के लिए बिजली की खपत के संचालन को उल्टा करना एक रेफ्रिजरेटर का गठन करता है।
+ठंडे उष्मक  से गर्म उष्मक  करने के लिए शक्ति की खपत के संचालन को उल्टा करना एक रेफ्रिजरेटर का गठन करता है।  प्रतिलोमित  यंत्र के लिए [[प्रदर्शन के गुणांक]] (सीओपी) के रूप में परिभाषित रेफ्रिजरेटर की दक्षता है:
-रिवर्स डिवाइस के लिए [[प्रदर्शन के गुणांक]] (सीओपी) के रूप में परिभाषित रेफ्रिजरेटर की दक्षता है:
 ::<math> \epsilon = \frac{\omega_\text{c}}{\nu} \le \frac{T_\text{c}}{T_\text{h}-T_\text{c}}</math>
@@ Line 41: / Line 20: @@
 == प्रकार ==
-क्वांटम उपकरण या तो लगातार या एक पारस्परिक चक्र द्वारा संचालित हो सकते हैं।
+क्वांटम उपकरण या तो लगातार या एक पारस्परिक चक्र के माध्यम से  संचालित हो सकते हैं। निरंतर उपकरणों में सौर विकिरण को विद्युत शक्ति में परिवर्तित करने वाले [[सौर सेल]] शामिल हैं, [[ ताप विद्युत ]] जहां आउटपुट स्थित है और [[पराबैंगनीकिरण|पैरा बैंगनी किरण]] जहां आउटपुट अधिकार  सुसंगत प्रकाश है। निरंतर रेफ्रिजरेटर का प्राथमिक उदाहरण प्रकाशीय पम्पिंग और लेजर शीतलन है।<ref name="NareviciusBannerman2009">{{cite journal|last1=Narevicius|first1=Edvardas|last2=Bannerman|first2=S Travis|last3=Raizen|first3=Mark G|title=सिंगल-फोटॉन आणविक शीतलन|journal=New Journal of Physics|volume=11|issue=5|year=2009|pages=055046|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/11/5/055046|doi-access=free|bibcode=2009NJPh...11e5046N|arxiv=0808.1383}}</ref><ref name="am1">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|last2=Levy|first2=Amikam|title=Quantum Heat Engines and Refrigerators: Continuous Devices|journal=Annual Review of Physical Chemistry|volume=65|issue=1|year=2014|pages=365–393|issn=0066-426X|doi=10.1146/annurev-physchem-040513-103724|pmid=24689798|arxiv=1310.0683|bibcode=2014ARPC...65..365K|s2cid=25266545}}</ref> पारंपरिक प्रत्यागामी इंजनों की तरह, क्वांटम ऊष्मा इंजनों में भी एक चक्र होता है जिसे विभिन्न चरण में विभाजित किया जाता है। एक चरण समय खंड है जिसमें एक निश्चित संचालन  होता है (जैसे ऊष्मीकरण, या कार्य निष्कर्षण)। दो आसन्न चरण एक दूसरे के साथ नहीं चलते हैं। सबसे आम प्रत्यागामी ताप मशीनें चारफोर-चरण मशीन और द्वि-चरण मशीन हैं। कार्नोट चक्र<ref name="geva2">{{cite journal|last1=Geva|first1=Eitan|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=A quantum‐mechanical heat engine operating in finite time. A model consisting of spin‐1/2 systems as the working fluid|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=96|issue=4|year=1992|pages=3054–3067|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.461951|bibcode=1992JChPh..96.3054G}}</ref><ref name="bender">{{cite journal|last1=Bender|first1=Carl M|last2=Brody|first2=Dorje C|author-link2=Dorje C. Brody|last3=Meister|first3=Bernhard K|title=क्वांटम मैकेनिकल कार्नोट इंजन|journal=Journal of Physics A: Mathematical and General|volume=33|issue=24|year=2000|pages=4427–4436|issn=0305-4470|doi=10.1088/0305-4470/33/24/302|arxiv=quant-ph/0007002|bibcode=2000JPhA...33.4427B|s2cid=5335}}</ref> या ओटो चक्र<ref name="tova">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=परिमित समय में असतत ऊष्मा इंजनों और ऊष्मा पम्पों का प्रदर्शन|journal=Physical Review E|volume=61|issue=5|year=2000|pages=4774–4790|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.61.4774|pmid=11031518|bibcode=2000PhRvE..61.4774F|arxiv=physics/0003007|s2cid=2277942}}</ref>द्वारा प्रत्यागामी उपकरणों को संचालित करने का सुझाव दिया गया है। दोनों प्रकारों में क्वांटम विवरण कार्यशील माध्यम के लिए गति के समीकरण और जलाशयों से ताप प्रवाह प्राप्त करने की अनुमति देता है।
-निरंतर उपकरणों में सौर विकिरण को विद्युत शक्ति में परिवर्तित करने वाले [[सौर सेल]] शामिल हैं, [[ ताप विद्युत ]] जहां आउटपुट चालू है और [[पराबैंगनीकिरण]] जहां आउटपुट पावर सुसंगत प्रकाश है।
-निरंतर रेफ्रिजरेटर का प्राथमिक उदाहरण ऑप्टिकल पम्पिंग और लेजर कूलिंग है।<ref name="NareviciusBannerman2009">{{cite journal|last1=Narevicius|first1=Edvardas|last2=Bannerman|first2=S Travis|last3=Raizen|first3=Mark G|title=सिंगल-फोटॉन आणविक शीतलन|journal=New Journal of Physics|volume=11|issue=5|year=2009|pages=055046|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/11/5/055046|doi-access=free|bibcode=2009NJPh...11e5046N|arxiv=0808.1383}}</ref><ref name="am1">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|last2=Levy|first2=Amikam|title=Quantum Heat Engines and Refrigerators: Continuous Devices|journal=Annual Review of Physical Chemistry|volume=65|issue=1|year=2014|pages=365–393|issn=0066-426X|doi=10.1146/annurev-physchem-040513-103724|pmid=24689798|arxiv=1310.0683|bibcode=2014ARPC...65..365K|s2cid=25266545}}</ref> पारंपरिक प्रत्यागामी इंजनों की तरह, क्वांटम ऊष्मा इंजनों में भी एक चक्र होता है जिसे विभिन्न स्ट्रोक में विभाजित किया जाता है। एक स्ट्रोक समय खंड है जिसमें एक निश्चित ऑपरेशन होता है (जैसे थर्मलाइजेशन, या वर्क एक्सट्रैक्शन)। दो आसन्न स्ट्रोक एक दूसरे के साथ नहीं चलते हैं। सबसे आम प्रत्यागामी ताप मशीनें फोर-स्ट्रोक मशीन और टू-स्ट्रोक मशीन हैं। या तो कार्नाट चक्र द्वारा प्रत्यागामी उपकरणों के संचालन का सुझाव दिया गया है<ref name="geva2">{{cite journal|last1=Geva|first1=Eitan|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=A quantum‐mechanical heat engine operating in finite time. A model consisting of spin‐1/2 systems as the working fluid|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=96|issue=4|year=1992|pages=3054–3067|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.461951|bibcode=1992JChPh..96.3054G}}</ref><ref name="bender">{{cite journal|last1=Bender|first1=Carl M|last2=Brody|first2=Dorje C|author-link2=Dorje C. Brody|last3=Meister|first3=Bernhard K|title=क्वांटम मैकेनिकल कार्नोट इंजन|journal=Journal of Physics A: Mathematical and General|volume=33|issue=24|year=2000|pages=4427–4436|issn=0305-4470|doi=10.1088/0305-4470/33/24/302|arxiv=quant-ph/0007002|bibcode=2000JPhA...33.4427B|s2cid=5335}}</ref> या [[ओटो चक्र]]।<ref name="tova">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=परिमित समय में असतत ऊष्मा इंजनों और ऊष्मा पम्पों का प्रदर्शन|journal=Physical Review E|volume=61|issue=5|year=2000|pages=4774–4790|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.61.4774|pmid=11031518|bibcode=2000PhRvE..61.4774F|arxiv=physics/0003007|s2cid=2277942}}</ref>
-दोनों प्रकारों में क्वांटम विवरण कार्यशील माध्यम के लिए गति के समीकरण प्राप्त करने की अनुमति देता है
-और जलाशयों से ऊष्मा प्रवाहित होती है।
 == क्वांटम प्रत्यागामी ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर ==
-{{see also|Reciprocating heat engine}}
+{{see also|प्रत्यागामी ऊष्मीय इंजन}}
-अधिकांश सामान्य [[थर्मोडायनामिक चक्र]]ों के क्वांटम संस्करणों का अध्ययन किया गया है, उदाहरण के लिए कार्नाट चक्र,<ref name="geva2" /><ref name="bender" /><ref name="QuanLiu2007">{{cite journal|last1=Quan|first1=H. T.|last2=Liu|first2=Yu-xi|last3=Sun|first3=C. P.|last4=Nori|first4=Franco|title=क्वांटम थर्मोडायनामिक चक्र और क्वांटम हीट इंजन|journal=Physical Review E|volume=76|issue=3|pages=031105|year=2007|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.76.031105|pmid=17930197|bibcode=2007PhRvE..76c1105Q|arxiv=quant-ph/0611275|s2cid=3009953}}</ref> [[स्टर्लिंग चक्र]]<ref name="WuChen1998">{{cite journal|last1=Wu|first1=F.|last2=Chen|first2=L.|last3=Sun|first3=F.|last4=Wu|first4=C.|last5=Zhu|first5=Yonghong|title=फॉरवर्ड और रिवर्स क्वांटम स्टर्लिंग चक्रों के लिए प्रदर्शन और अनुकूलन मानदंड|journal=Energy Conversion and Management|volume=39|issue=8|year=1998|pages=733–739|issn=0196-8904|doi=10.1016/S0196-8904(97)10037-1}}</ref> और ओटो चक्र।<ref name="tova" /><ref name="Kieu2006">{{cite journal|last1=Kieu|first1=T. D.|title=क्वांटम ऊष्मा इंजन, दूसरा नियम और मैक्सवेल का डेमन|journal=The European Physical Journal D|volume=39|issue=1|year=2006|pages=115–128|issn=1434-6060|doi=10.1140/epjd/e2006-00075-5|bibcode=2006EPJD...39..115K|arxiv=quant-ph/0311157|s2cid=119382163}}</ref>
+अधिकांश सामान्य [[थर्मोडायनामिक चक्र|ऊष्मागतिक]] चक्रों के क्वांटम संस्करणों का अध्ययन किया गया है, उदाहरण के लिए कार्नाट चक्र,<ref name="geva2" /><ref name="bender" /><ref name="QuanLiu2007">{{cite journal|last1=Quan|first1=H. T.|last2=Liu|first2=Yu-xi|last3=Sun|first3=C. P.|last4=Nori|first4=Franco|title=क्वांटम थर्मोडायनामिक चक्र और क्वांटम हीट इंजन|journal=Physical Review E|volume=76|issue=3|pages=031105|year=2007|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.76.031105|pmid=17930197|bibcode=2007PhRvE..76c1105Q|arxiv=quant-ph/0611275|s2cid=3009953}}</ref> [[स्टर्लिंग चक्र]]<ref name="WuChen1998">{{cite journal|last1=Wu|first1=F.|last2=Chen|first2=L.|last3=Sun|first3=F.|last4=Wu|first4=C.|last5=Zhu|first5=Yonghong|title=फॉरवर्ड और रिवर्स क्वांटम स्टर्लिंग चक्रों के लिए प्रदर्शन और अनुकूलन मानदंड|journal=Energy Conversion and Management|volume=39|issue=8|year=1998|pages=733–739|issn=0196-8904|doi=10.1016/S0196-8904(97)10037-1}}</ref> और ओटो चक्र है।<ref name="tova" /><ref name="Kieu2006">{{cite journal|last1=Kieu|first1=T. D.|title=क्वांटम ऊष्मा इंजन, दूसरा नियम और मैक्सवेल का डेमन|journal=The European Physical Journal D|volume=39|issue=1|year=2006|pages=115–128|issn=1434-6060|doi=10.1140/epjd/e2006-00075-5|bibcode=2006EPJD...39..115K|arxiv=quant-ph/0311157|s2cid=119382163}}</ref> ओटो चक्र अन्य पारस्परिक चक्रों के लिए एक नमूना  के रूप में काम कर सकता है। यह निम्नलिखित चार खंडों से बना है।
-ओटो चक्र अन्य पारस्परिक चक्रों के लिए एक टेम्पलेट के रूप में काम कर सकता है।
-File:Q-otto-cycle.pdf|एंट्रॉपी में दिखाया गया अंगूठा <math>\Omega</math> विमान
-जहां ऊर्जा एंट्रॉपी और [[वॉन न्यूमैन एन्ट्रॉपी]] प्रदर्शित होते हैं। <math>\Omega</math> है
-डिवाइस की आंतरिक आवृत्ति और बाहरी रूप से नियंत्रित होती है। यह ओटो चक्र में व्युत्क्रम आयतन की नकल करता है।
-लाल और नीली रेखाएँ गर्म और ठंडे आइसोकोर हैं। चक्र एक ऊष्मा पम्प का प्रतिनिधित्व करता है।
-यह निम्नलिखित चार खंडों से बना है:
-*खंड  <math> A \rightarrow B </math> आइसोमैग्नेटिक या [[आइसोकोरिक प्रक्रिया]], निरंतर हैमिल्टनियन के तहत ठंडे स्नान के साथ आंशिक संतुलन। काम करने वाले माध्यम की गतिशीलता प्रचारक द्वारा विशेषता है <math> { U}/ </math>.
+*खंड  <math> A \rightarrow B </math> समचुंबकीय या  [[आइसोकोरिक प्रक्रिया|सम आयतनिक प्रक्रिया]], निरंतर हैमिल्टनियन के तहत ठंडे उष्मक  के साथ आंशिक संतुलन है। काम करने वाले माध्यम की गतिशीलता प्रचारक  <math> { U}/ </math> की  विशेषता है।
-*खंड <math> B \rightarrow C </math> चुंबकीयकरण या रूद्धोष्म संपीड़न, बाहरी क्षेत्र परिवर्तन हैमिल्टनियन के ऊर्जा स्तरों के बीच की खाई को बढ़ाता है। गतिकी की विशेषता प्रचारक है <math> { U}_\text{ch} </math>.
+*खंड <math> B \rightarrow C </math> चुंबकीयकरण या रूद्धोष्म संपीड़न, बाह्य क्षेत्र परिवर्तन हैमिल्टनियन के ऊर्जा स्तरों के बीच की अन्तर को बढ़ाता है। गतिकी की विशेषता प्रचारक  <math> { U}_\text{ch} </math> है।
-*खंड <math>C \rightarrow D </math> प्रचारक द्वारा वर्णित गर्म स्नान के साथ आइसोमैग्नेटिक, या आइसोकोरिक प्रक्रिया आंशिक संतुलन <math> U_\text{h} </math>.
+*खंड <math>C \rightarrow D </math>  समचुंबकीय, या  सम आयतनिक  प्रक्रिया प्रचारक  <math> U_\text{h} </math> के माध्यम से वर्णित गर्म उष्मक के साथ आंशिक संतुलन है।
-*खंड <math>D \rightarrow A</math> [[विचुंबकीकरण]] या [[एडियाबेटिक विस्तार]] हैमिल्टनियन में ऊर्जा अंतराल को कम करता है, जो प्रचारक द्वारा विशेषता है <math> U_\text{hc} </math>.
+*खंड <math>D \rightarrow A</math> [[विचुंबकीकरण]] या [[एडियाबेटिक विस्तार|स्थिरोष्म  विस्तार]] हैमिल्टनियन में ऊर्जा अंतराल को कम करता है, जो प्रचारक  <math> U_\text{hc} </math> के माध्यम से  विशेषता है।
-चार स्ट्रोक चक्र के प्रचारक
+चार चरण चक्र के प्रचारक  <math> U_\text{global}</math> बन जाता है, जो खंड प्रचारकों का आदेशित किया गया परिणाम है:
-बन जाता है <math> U_\text{global}</math>, जो खंड प्रचारकों का ऑर्डर किया गया उत्पाद है:
 ::<math>
 {U}_\text{global}~~=~~        { U}_\text{hc} { U}_\text{h} {U}_\text{ch} {U}_\text{c}
 </math>
-प्रचारक एक सदिश स्थान पर परिभाषित रेखीय संचालिका होते हैं जो कार्यशील माध्यम की स्थिति को पूरी तरह से निर्धारित करते हैं।
+प्रचारक एक सदिश स्थान पर परिभाषित रेखीय संचालिका होते हैं जो कार्यशील माध्यम की स्थिति को पूरी तरह से निर्धारित करते हैं। सभी ऊष्मप्रवैगिकी चक्रों के लिए सामान्य लगातार खंड प्रसारक  <math>[{\ U}_i,{ U}_j] \ne 0</math> नहीं करते हैं। आने वाले प्रचारक शून्य शक्ति का कारण बनते है।
-सभी ऊष्मप्रवैगिकी चक्रों के लिए सामान्य लगातार खंड प्रसारक यात्रा नहीं करते हैं <math>[{\ U}_i,{ U}_j] \ne 0</math>.
-आने वाले प्रचारक शून्य शक्ति का कारण बनेंगे।
-प्रत्यागामी क्वांटम ऊष्मा इंजन में कार्यशील माध्यम एक क्वांटम प्रणाली है जैसे स्पिन सिस्टम<ref name="FeldmannKosloff2003">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=Quantum four-stroke heat engine: Thermodynamic observables in a model with intrinsic friction|journal=Physical Review E|volume=68|issue=1|pages=016101|year=2003|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.68.016101|pmid=12935194|bibcode=2003PhRvE..68a6101F|arxiv=quant-ph/0303046|s2cid=23777311}}</ref> या एक हार्मोनिक ऑसिलेटर।<ref name="yair">{{cite journal|last1=Rezek|first1=Yair|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=क्वांटम हार्मोनिक हीट इंजन का अपरिवर्तनीय प्रदर्शन|journal=New Journal of Physics|volume=8|issue=5|year=2006|pages=83|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/8/5/083|doi-access=free|bibcode=2006NJPh....8...83R|arxiv=quant-ph/0601006}}</ref> अधिकतम शक्ति के लिए चक्र समय को अनुकूलित किया जाना चाहिए।
+प्रत्यागामी क्वांटम ऊष्मा इंजन में कार्यशील माध्यम एक क्वांटम प्रणाली है जैसे चक्रण सिस्टम<ref name="FeldmannKosloff2003">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=Quantum four-stroke heat engine: Thermodynamic observables in a model with intrinsic friction|journal=Physical Review E|volume=68|issue=1|pages=016101|year=2003|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.68.016101|pmid=12935194|bibcode=2003PhRvE..68a6101F|arxiv=quant-ph/0303046|s2cid=23777311}}</ref> या एक अनुरूप दोलक है।<ref name="yair">{{cite journal|last1=Rezek|first1=Yair|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=क्वांटम हार्मोनिक हीट इंजन का अपरिवर्तनीय प्रदर्शन|journal=New Journal of Physics|volume=8|issue=5|year=2006|pages=83|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/8/5/083|doi-access=free|bibcode=2006NJPh....8...83R|arxiv=quant-ph/0601006}}</ref> अधिकतम शक्ति के लिए चक्र समय को अनुकूलित किया जाना चाहिए। प्रत्यागामी रेफ्रिजरेटर में चक्र समय के दो मूलभूत समय होते हैं। चक्र समय <math> \tau_\text{cyc} </math> और आंतरिक समयमान <math> 2 \pi /\omega </math> सामान्य तौर पर जब <math> \tau_\text{cyc} \gg 2\pi/\omega </math> इंजन अर्ध-स्थिरोष्म  स्थितियों मे संचालित होता है। कम तापमान पर एकमात्र क्वांटम प्रभाव पाया जा सकता है। जहां यंत्र की ऊर्जा की इकाई <math>k_\text{B} T</math> के बजाय  <math> \hbar \omega </math> बन जाती है। इस सीमा पर दक्षता <math> \eta = 1 -\frac{\omega_\text{c}}{\omega_\text{h}}</math> हमेशा [[कार्नाट दक्षता]]  <math>\eta_\text{c}</math>. से कम होती है। उच्च तापमान पर और अनुरूप कामकाजी माध्यम के लिए अधिकतम शक्ति पर दक्षता  <math> \eta = 1-\sqrt{\frac{T_\text{c}}{T_\text{h}}} </math> बन जाती है जो अंतःपरिवर्तनीय ऊष्मप्रवैगिकी परिणाम है।<ref name="yair"/>
-प्रत्यागामी रेफ्रिजरेटर में चक्र समय के दो बुनियादी समय होते हैं <math> \tau_\text{cyc} </math> और आंतरिक
-समयमान <math> 2 \pi /\omega </math>. सामान्य तौर पर जब <math> \tau_\text{cyc} \gg 2\pi/\omega </math>
-इंजन अर्ध-एडियाबेटिक स्थितियों में काम करता है। कम तापमान पर एकमात्र क्वांटम प्रभाव पाया जा सकता है
-जहां डिवाइस की ऊर्जा की इकाई बन जाती है <math> \hbar \omega </math> के बजाय <math>k_\text{B} T</math>.
-इस सीमा पर दक्षता है <math> \eta = 1 -\frac{\omega_\text{c}}{\omega_\text{h}}</math>, [[कार्नाट दक्षता]] से हमेशा छोटा होता है <math>\eta_\text{c}</math>. उच्च तापमान पर और हार्मोनिक कामकाजी माध्यम के लिए अधिकतम शक्ति पर दक्षता बन जाती है <math> \eta = 1-\sqrt{\frac{T_\text{c}}{T_\text{h}}} </math> जो अंतःपरिवर्तनीय ऊष्मप्रवैगिकी परिणाम है।<ref name="yair"/>
-छोटे चक्र के समय के लिए काम करने वाला माध्यम बाहरी पैरामीटर में परिवर्तन का पालन नहीं कर सकता है।
+छोटे चक्र के समय के लिए काम करने वाला माध्यम बाह्य पैरामीटर में परिवर्तन का पालन नहीं कर सकता है। इससे घर्षण जैसी घटनाएं होती हैं। सिस्टम को तेजी से चलाने के लिए अतिरिक्त शक्ति की आवश्यकता होती है। इस तरह की गतिशीलता का चिह्न  अतिरिक्त अपव्यय पैदा करने वाले सुसंगतता का विकास है। आश्चर्यजनक रूप से घर्षण की ओर ले जाने वाली गतिकी परिमाणित है जिसका अर्थ कि रूद्धोष्म विस्तार है।संपीड़न के लिए घर्षण रहित समाधान सीमित समय में पाया जा सकता है।<ref name="CampoGoold2014">{{cite journal|last1=Campo|first1=A. del|last2=Goold|first2=J.|last3=Paternostro|first3=M.|title=More bang for your buck: Super-adiabatic quantum engines|journal=Scientific Reports|volume=4|issue=1|pages=6208|year=2014|issn=2045-2322|doi=10.1038/srep06208|pmid=25163421|pmc=4147366|doi-access=free|bibcode=2014NatSR...4E6208C}}</ref><ref name="BeauJaramillo2016">{{cite journal|last1=Beau|first1=Mathieu|last2=Jaramillo|first2=Juan|last3=del Campo|first3=Adolfo|title=एडियाबैटिकिटी के शॉर्टकट के माध्यम से कुशलतापूर्वक क्वांटम हीट इंजन का विस्तार|journal=Entropy|volume=18|issue=5|year=2016|pages=168|issn=1099-4300|doi=10.3390/e18050168|doi-access=free|bibcode=2016Entrp..18..168B|arxiv=1603.06019}}</ref> अन्तः, ऊष्मीय वाहक  के लिए आवंटित समय के संबंध में ही अनुकूलन किया जाना चाहिए।। इस व्यवस्था में सुसंगतता की क्वांटम विशेषता प्रदर्शन को नीचा दिखाती है। इष्टतम घर्षण रहित प्रदर्शन तब प्राप्त होता है जब सुसंगतता को रद्द किया जा सकता है।
-इससे घर्षण जैसी घटनाएं होती हैं। सिस्टम को तेजी से चलाने के लिए अतिरिक्त शक्ति की आवश्यकता होती है।
-इस तरह की गतिशीलता का हस्ताक्षर अतिरिक्त अपव्यय पैदा करने वाले सुसंगतता का विकास है।
-आश्चर्यजनक रूप से घर्षण की ओर ले जाने वाली गतिकी परिमाणित है जिसका अर्थ है कि रूद्धोष्म विस्तार/संपीड़न के लिए घर्षण रहित समाधान
-सीमित समय में पाया जा सकता है।<ref name="CampoGoold2014">{{cite journal|last1=Campo|first1=A. del|last2=Goold|first2=J.|last3=Paternostro|first3=M.|title=More bang for your buck: Super-adiabatic quantum engines|journal=Scientific Reports|volume=4|issue=1|pages=6208|year=2014|issn=2045-2322|doi=10.1038/srep06208|pmid=25163421|pmc=4147366|doi-access=free|bibcode=2014NatSR...4E6208C}}</ref>
-<ref name="BeauJaramillo2016">{{cite journal|last1=Beau|first1=Mathieu|last2=Jaramillo|first2=Juan|last3=del Campo|first3=Adolfo|title=एडियाबैटिकिटी के शॉर्टकट के माध्यम से कुशलतापूर्वक क्वांटम हीट इंजन का विस्तार|journal=Entropy|volume=18|issue=5|year=2016|pages=168|issn=1099-4300|doi=10.3390/e18050168|doi-access=free|bibcode=2016Entrp..18..168B|arxiv=1603.06019}}</ref> नतीजतन, अनुकूलन केवल आवंटित समय के संबंध में किया जाना है
-गर्मी परिवहन के लिए। इस शासन में सुसंगतता की क्वांटम विशेषता प्रदर्शन को नीचा दिखाती है।
-इष्टतम घर्षण रहित प्रदर्शन तब प्राप्त होता है जब सुसंगतता को रद्द किया जा सकता है।
-सबसे छोटा चक्र समय <math> \tau_\text{cyc} \ll 2\pi/\omega </math>, कभी-कभी अचानक चक्र कहा जाता है,<ref name="FeldmannKosloff2012">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=विशुद्ध रूप से क्वांटम रेफ्रिजरेटर का लघु समय चक्र|journal=Physical Review E|volume=85|issue=5|pages=051114|year=2012|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.85.051114|pmid=23004710|bibcode=2012PhRvE..85e1114F|arxiv=1204.4059|s2cid=31174895}}</ref> सार्वभौमिक विशेषताएं हैं। इस मामले में सुसंगतता चक्र शक्ति में योगदान करती है।
+सबसे छोटा चक्र समय <math> \tau_\text{cyc} \ll 2\pi/\omega </math>, कभी-कभी अचानक चक्र कहा जाता है,<ref name="FeldmannKosloff2012">{{cite journal|last1=Feldmann|first1=Tova|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=विशुद्ध रूप से क्वांटम रेफ्रिजरेटर का लघु समय चक्र|journal=Physical Review E|volume=85|issue=5|pages=051114|year=2012|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.85.051114|pmid=23004710|bibcode=2012PhRvE..85e1114F|arxiv=1204.4059|s2cid=31174895}}</ref> मे सार्वभौमिक विशेषताएं होती हैं। इस मामले में सुसंगतता चक्र शक्ति में योगदान करती है।
-ओटो चक्र के बराबर [[दो स्ट्रोक इंजन]] क्वांटम चक्र दो [[ qubits ]] पर आधारित प्रस्तावित किया गया है।
+ओटो चक्र के बराबर [[दो स्ट्रोक इंजन|दो चरण इंजन]] क्वांटम चक्र दो [[ qubits | क्यूबिट्स]] पर आधारित प्रस्तावित किया गया है। पहली [[ qubits |क्यूबिट्स]] की आवृत्ति  <math>\omega_\text{h}</math> और दूसरी  <math>\omega_\text{c}</math> है।चक्र समानांतर में गर्म और ठंडे उष्मक के साथ दो क्यूबिट्स के आंशिक संतुलन के पहले चरण से बना है। दूसरा अधिकार  चरण क्यूबिट्स के बीच आंशिक या पूर्ण विनिमय से बना है।विनिमय संचालन  एकात्मक परिवर्तन के माध्यम से  उत्पन्न होता है जो [[एन्ट्रापी]] को संरक्षित करता है। नतीजतन यह एक शुद्ध अधिकार  चरण है।<ref name="AllahverdyanHovhannisyan2010">{{cite journal|last1=Allahverdyan|first1=Armen E.|last2=Hovhannisyan|first2=Karen|last3=Mahler|first3=Guenter|title=इष्टतम रेफ्रिजरेटर|journal=Physical Review E|volume=81|issue=5|pages=051129|year=2010|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.81.051129|pmid=20866207|bibcode=2010PhRvE..81e1129A|arxiv=1007.4307|s2cid=12750223}}</ref><ref name="UzdinKosloff2014">{{cite journal|last1=Uzdin|first1=Raam|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=बहुस्तरीय चार स्ट्रोक स्वैप इंजन और उसका वातावरण|journal=New Journal of Physics|volume=16|issue=9|year=2014|pages=095003|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/16/9/095003|doi-access=free|bibcode=2014NJPh...16i5003U|arxiv=1404.6182}}</ref> क्वांटम ओटो चक्र रेफ्रिजरेटर [[चुंबकीय प्रशीतन]] के साथ समान चक्र साझा करता है।<ref name="ShirronMcCammon2014">{{cite journal|last1=Shirron|first1=Peter J.|last2=McCammon|first2=Dan|title=एडियाबेटिक डीमैग्नेटाइजेशन रेफ्रिजरेटर के लिए नमक की गोली का डिजाइन और निर्माण|journal=Cryogenics|volume=62|year=2014|pages=163–171|issn=0011-2275|doi=10.1016/j.cryogenics.2014.03.022|bibcode=2014Cryo...62..163S}}</ref>
-पहली कक्षा में आवृत्ति होती है <math>\omega_\text{h}</math> और दूसरा <math>\omega_\text{c}</math>. चक्र बना है
-समानांतर में गर्म और ठंडे स्नान के साथ दो qubits के आंशिक संतुलन का पहला स्ट्रोक।
-दूसरा पावर स्ट्रोक क्वैबिट्स के बीच आंशिक या पूर्ण स्वैप से बना है।
-स्वैप ऑपरेशन एकात्मक परिवर्तन द्वारा उत्पन्न होता है जो [[एन्ट्रापी]] को संरक्षित करता है
-नतीजतन यह एक शुद्ध पावर स्ट्रोक है।<ref name="AllahverdyanHovhannisyan2010">{{cite journal|last1=Allahverdyan|first1=Armen E.|last2=Hovhannisyan|first2=Karen|last3=Mahler|first3=Guenter|title=इष्टतम रेफ्रिजरेटर|journal=Physical Review E|volume=81|issue=5|pages=051129|year=2010|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.81.051129|pmid=20866207|bibcode=2010PhRvE..81e1129A|arxiv=1007.4307|s2cid=12750223}}</ref><ref name="UzdinKosloff2014">{{cite journal|last1=Uzdin|first1=Raam|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=बहुस्तरीय चार स्ट्रोक स्वैप इंजन और उसका वातावरण|journal=New Journal of Physics|volume=16|issue=9|year=2014|pages=095003|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/16/9/095003|doi-access=free|bibcode=2014NJPh...16i5003U|arxiv=1404.6182}}</ref>
-क्वांटम ओटो चक्र रेफ्रिजरेटर [[चुंबकीय प्रशीतन]] के साथ समान चक्र साझा करता है।<ref name="ShirronMcCammon2014">{{cite journal|last1=Shirron|first1=Peter J.|last2=McCammon|first2=Dan|title=एडियाबेटिक डीमैग्नेटाइजेशन रेफ्रिजरेटर के लिए नमक की गोली का डिजाइन और निर्माण|journal=Cryogenics|volume=62|year=2014|pages=163–171|issn=0011-2275|doi=10.1016/j.cryogenics.2014.03.022|bibcode=2014Cryo...62..163S}}</ref>
 == निरंतर क्वांटम इंजन ==
-निरंतर क्वांटम इंजन [[टर्बाइन]]ों के क्वांटम अनुरूप हैं। कार्य आउटपुट तंत्र बाहरी आवधिक क्षेत्र, विशेष रूप से विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के साथ युग्मन कर रहा है। इस प्रकार ऊष्मा इंजन [[लेज़र]] का एक मॉडल है।<ref name="am1"/>
+निरंतर क्वांटम इंजन [[टर्बाइन]]ों के क्वांटम अनुरूप हैं। कार्य आउटपुट तंत्र बाह्य आवधिक क्षेत्र, विशेष रूप से विद्युत चुम्बकीय क्षेत्र के साथ युग्मन कर रहा है। इस प्रकार ऊष्मा इंजन [[लेज़र]] का एक मॉडल है।<ref name="am1"/>
 मॉडल उनके काम करने वाले पदार्थ की पसंद से भिन्न होते हैं
-और गर्मी स्रोत और सिंक। बाहरी रूप से संचालित दो-स्तर,<ref name="Gelbwaser-KlimovskyAlicki2013">{{cite journal|last1=Gelbwaser-Klimovsky|first1=D.|last2=Alicki|first2=R.|last3=Kurizki|first3=G.|title=मिनिमल यूनिवर्सल क्वांटम हीट मशीन|journal=Physical Review E|volume=87|issue=1|pages=012140|year=2013|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.87.012140|pmid=23410316|bibcode=2013PhRvE..87a2140G|arxiv=1209.1190|s2cid=18826566}}</ref> तीन स्तर<ref name="GevaKosloff1996">{{cite journal|last1=Geva|first1=Eitan|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=The quantum heat engine and heat pump: An irreversible thermodynamic analysis of the three‐level amplifier|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=104|issue=19|year=1996|pages=7681–7699|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.471453|bibcode=1996JChPh.104.7681G}}</ref> चार स्तर<ref name="ScullyChapin2011">{{cite journal|last1=Scully|first1=M. O.|last2=Chapin|first2=K. R.|last3=Dorfman|first3=K. E.|last4=Kim|first4=M. B.|last5=Svidzinsky|first5=A.|title=क्वांटम ऊष्मा इंजन की शक्ति को शोर-प्रेरित सुसंगतता से बढ़ाया जा सकता है|journal=Proceedings of the National Academy of Sciences|volume=108|issue=37|year=2011|pages=15097–15100|issn=0027-8424|doi=10.1073/pnas.1110234108|pmid=21876187|pmc=3174605|doi-access=free|bibcode=2011PNAS..10815097S}}</ref><ref name="HarbolaRahav2012">{{cite journal|last1=Harbola|first1=Upendra|last2=Rahav|first2=Saar|last3=Mukamel|first3=Shaul|title=Quantum heat engines: A thermodynamic analysis of power and efficiency|journal=EPL (Europhysics Letters)|volume=99|issue=5|year=2012|pages=50005|issn=0295-5075|doi=10.1209/0295-5075/99/50005|bibcode=2012EL.....9950005H|s2cid=13833767 }}</ref> और युग्मित हार्मोनिक ऑसिलेटर<ref name="Kosloff1984">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|title=ऊष्मा इंजन के मॉडल के रूप में एक क्वांटम मैकेनिकल ओपन सिस्टम|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=80|issue=4|year=1984|pages=1625–1631|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.446862|bibcode=1984JChPh..80.1625K}}</ref> अध्ययन किया गया है।
+और ऊष्मीय स्रोत और सिंक। बाह्य रूप से संचालित दो-स्तर,<ref name="Gelbwaser-KlimovskyAlicki2013">{{cite journal|last1=Gelbwaser-Klimovsky|first1=D.|last2=Alicki|first2=R.|last3=Kurizki|first3=G.|title=मिनिमल यूनिवर्सल क्वांटम हीट मशीन|journal=Physical Review E|volume=87|issue=1|pages=012140|year=2013|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.87.012140|pmid=23410316|bibcode=2013PhRvE..87a2140G|arxiv=1209.1190|s2cid=18826566}}</ref> तीन स्तर<ref name="GevaKosloff1996">{{cite journal|last1=Geva|first1=Eitan|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=The quantum heat engine and heat pump: An irreversible thermodynamic analysis of the three‐level amplifier|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=104|issue=19|year=1996|pages=7681–7699|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.471453|bibcode=1996JChPh.104.7681G}}</ref> चार स्तर<ref name="ScullyChapin2011">{{cite journal|last1=Scully|first1=M. O.|last2=Chapin|first2=K. R.|last3=Dorfman|first3=K. E.|last4=Kim|first4=M. B.|last5=Svidzinsky|first5=A.|title=क्वांटम ऊष्मा इंजन की शक्ति को शोर-प्रेरित सुसंगतता से बढ़ाया जा सकता है|journal=Proceedings of the National Academy of Sciences|volume=108|issue=37|year=2011|pages=15097–15100|issn=0027-8424|doi=10.1073/pnas.1110234108|pmid=21876187|pmc=3174605|doi-access=free|bibcode=2011PNAS..10815097S}}</ref><ref name="HarbolaRahav2012">{{cite journal|last1=Harbola|first1=Upendra|last2=Rahav|first2=Saar|last3=Mukamel|first3=Shaul|title=Quantum heat engines: A thermodynamic analysis of power and efficiency|journal=EPL (Europhysics Letters)|volume=99|issue=5|year=2012|pages=50005|issn=0295-5075|doi=10.1209/0295-5075/99/50005|bibcode=2012EL.....9950005H|s2cid=13833767 }}</ref> और युग्मित अनुरूप दोलक<ref name="Kosloff1984">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|title=ऊष्मा इंजन के मॉडल के रूप में एक क्वांटम मैकेनिकल ओपन सिस्टम|journal=The Journal of Chemical Physics|volume=80|issue=4|year=1984|pages=1625–1631|issn=0021-9606|doi=10.1063/1.446862|bibcode=1984JChPh..80.1625K}}</ref> अध्ययन किया गया है।
 आवधिक ड्राइविंग कार्यशील माध्यम की ऊर्जा स्तर संरचना को विभाजित करती है। यह विभाजन दो स्तर के इंजन को युगल करने की अनुमति देता है
-चुनिंदा गर्म और ठंडे स्नान के लिए और शक्ति का उत्पादन। दूसरी ओर, गति के समीकरण की व्युत्पत्ति में इस बंटवारे की अनदेखी करना ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन करेगा।<ref name="SzczygielskiGelbwaser-Klimovsky2013">{{cite journal|last1=Szczygielski|first1=Krzysztof|last2=Gelbwaser-Klimovsky|first2=David|last3=Alicki|first3=Robert|title=एक मजबूत लेजर क्षेत्र में दो-स्तरीय प्रणाली के मार्कोवियन मास्टर समीकरण और ऊष्मप्रवैगिकी|journal=Physical Review E|volume=87|issue=1|pages=012120|year=2013|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.87.012120|pmid=23410296|bibcode=2013PhRvE..87a2120S|arxiv=1211.5665|s2cid=25511420}}</ref>
+चुनिंदा गर्म और ठंडे उष्मक  के लिए और शक्ति का परिणामन। दूसरी ओर, गति के समीकरण की व्युत्पत्ति में इस बंटवारे की अनदेखी करना ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन करेगा।<ref name="SzczygielskiGelbwaser-Klimovsky2013">{{cite journal|last1=Szczygielski|first1=Krzysztof|last2=Gelbwaser-Klimovsky|first2=David|last3=Alicki|first3=Robert|title=एक मजबूत लेजर क्षेत्र में दो-स्तरीय प्रणाली के मार्कोवियन मास्टर समीकरण और ऊष्मप्रवैगिकी|journal=Physical Review E|volume=87|issue=1|pages=012120|year=2013|issn=1539-3755|doi=10.1103/PhysRevE.87.012120|pmid=23410296|bibcode=2013PhRvE..87a2120S|arxiv=1211.5665|s2cid=25511420}}</ref>
-क्वांटम ऊष्मा इंजनों के लिए गैर तापीय ईंधन पर विचार किया गया है। विचार बिना गर्म स्नान की ऊर्जा सामग्री को बढ़ाने का है
+क्वांटम ऊष्मा इंजनों के लिए गैर तापीय ईंधन पर विचार किया गया है। विचार बिना गर्म उष्मक  की ऊर्जा सामग्री को बढ़ाने का है
-इसकी एन्ट्रापी बढ़ा रहा है। यह सुसंगति को नियोजित करके प्राप्त किया जा सकता है<ref name="Scully2003">{{cite journal|last1=Scully|first1=M. O.|title=वैनिशिंग क्वांटम सुसंगतता के माध्यम से एकल हीट बाथ से कार्य निकालना|journal=Science|volume=299|issue=5608|year=2003|pages=862–864|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.1078955|pmid=12511655|bibcode=2003Sci...299..862S|s2cid=120884236}}</ref> या एक निचोड़ा हुआ थर्मल स्नान।<ref name="RoßnagelAbah2014">{{cite journal|last1=Roßnagel|first1=J.|last2=Abah|first2=O.|last3=Schmidt-Kaler|first3=F.|last4=Singer|first4=K.|last5=Lutz|first5=E.|title=कार्नाट सीमा से परे नैनोस्केल हीट इंजन|journal=Physical Review Letters|volume=112|issue=3|pages=030602|year=2014|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.112.030602|pmid=24484127|bibcode=2014PhRvL.112c0602R|arxiv=1308.5935|s2cid=1826585}</ref> ये उपकरण ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन नहीं करते हैं।
+इसकी एन्ट्रापी बढ़ा रहा है। यह सुसंगति को नियोजित करके प्राप्त किया जा सकता है<ref name="Scully2003">{{cite journal|last1=Scully|first1=M. O.|title=वैनिशिंग क्वांटम सुसंगतता के माध्यम से एकल हीट बाथ से कार्य निकालना|journal=Science|volume=299|issue=5608|year=2003|pages=862–864|issn=0036-8075|doi=10.1126/science.1078955|pmid=12511655|bibcode=2003Sci...299..862S|s2cid=120884236}}</ref> या एक निचोड़ा हुआ थर्मल उष्मक ।<ref name="RoßnagelAbah2014">{{cite journal|last1=Roßnagel|first1=J.|last2=Abah|first2=O.|last3=Schmidt-Kaler|first3=F.|last4=Singer|first4=K.|last5=Lutz|first5=E.|title=कार्नाट सीमा से परे नैनोस्केल हीट इंजन|journal=Physical Review Letters|volume=112|issue=3|pages=030602|year=2014|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.112.030602|pmid=24484127|bibcode=2014PhRvL.112c0602R|arxiv=1308.5935|s2cid=1826585}</ref> ये उपकरण ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का उल्लंघन नहीं करते हैं।
-== क्वांटम शासन में पारस्परिक और निरंतर ताप मशीनों की समानता ==
+== क्वांटम व्यवस्था में पारस्परिक और निरंतर ताप मशीनों की समानता ==
-टू-स्ट्रोक, फोर-स्ट्रोक और निरंतर मशीन एक दूसरे से बहुत अलग हैं। हालांकि दिखाया गया<ref name="UzdinLevy2015">{{cite journal|last1=Uzdin|first1=Raam|last2=Levy|first2=Amikam|last3=Kosloff|first3=Ronnie|title=क्वांटम हीट मशीन की समानता, और क्वांटम-थर्मोडायनामिक हस्ताक्षर|journal=Physical Review X|volume=5|issue=3|pages=031044|year=2015|issn=2160-3308|doi=10.1103/PhysRevX.5.031044|doi-access=free|bibcode=2015PhRvX...5c1044U}}</ref> कि एक क्वांटम शासन है जहां ये सभी मशीनें थर्मोडायनामिक रूप से एक दूसरे के समतुल्य हो जाती हैं। जबकि तुल्यता शासन में अंतर चक्र गतिशीलता विभिन्न इंजन प्रकारों में बहुत भिन्न होती है, जब चक्र पूरा हो जाता है तो वे सभी समान मात्रा में काम प्रदान करने के लिए निकलते हैं और समान मात्रा में गर्मी का उपभोग करते हैं (इसलिए वे समान दक्षता भी साझा करते हैं) . यह समानता एक सुसंगत कार्य निष्कर्षण तंत्र से जुड़ी है और इसका कोई शास्त्रीय एनालॉग नहीं है। इन क्वांटम विशेषताओं को प्रयोगात्मक रूप से प्रदर्शित किया गया है।<ref name="Klatzow2019">{{cite journal|last1=Klatzow|first1=James|last2=Becker|first2=Jonas N |last3=Ledingham|first3=Patrick M|last4=Weinzetl|first4=Christian|last5=Kaczmarek|first5=Krzysztof T|last6=Saunders|first6=Dylan J|last7=Nunn|first7=Joshua|last8=Walmsley|first8=Ian A|last9=Uzdin|first9=Raam|last10=Poem|first10=Eilon|title=सूक्ष्म ऊष्मा इंजनों के संचालन में क्वांटम प्रभावों का प्रायोगिक प्रदर्शन|journal=Physical Review Letters|volume=122|issue=11|pages=110601|year=2019|issn=1079-7114|doi=10.1103/PhysRevLett.122.110601|pmid=30951320|bibcode=2019PhRvL.122k0601K|arxiv=1710.08716|s2cid=206318713}}</ref>
+टू-चरण, फोर-चरण और निरंतर मशीन एक दूसरे से बहुत अलग हैं। हालांकि दिखाया गया<ref name="UzdinLevy2015">{{cite journal|last1=Uzdin|first1=Raam|last2=Levy|first2=Amikam|last3=Kosloff|first3=Ronnie|title=क्वांटम हीट मशीन की समानता, और क्वांटम-थर्मोडायनामिक हस्ताक्षर|journal=Physical Review X|volume=5|issue=3|pages=031044|year=2015|issn=2160-3308|doi=10.1103/PhysRevX.5.031044|doi-access=free|bibcode=2015PhRvX...5c1044U}}</ref> कि एक क्वांटम व्यवस्था है जहां ये सभी मशीनें ऊष्मागतिक रूप से एक दूसरे के समतुल्य हो जाती हैं। जबकि तुल्यता व्यवस्था में अंतर चक्र गतिशीलता विभिन्न इंजन प्रकारों में बहुत भिन्न होती है, जब चक्र पूरा हो जाता है तो वे सभी समान मात्रा में काम प्रदान करने के लिए निकलते हैं और समान मात्रा में ऊष्मीय का उपभोग करते हैं (इसलिए वे समान दक्षता भी साझा करते हैं) . यह समानता एक सुसंगत कार्य निष्कर्षण तंत्र से जुड़ी है और इसका कोई शास्त्रीय एनालॉग नहीं है। इन क्वांटम विशेषताओं को प्रयोगात्मक रूप से प्रदर्शित किया गया है।<ref name="Klatzow2019">{{cite journal|last1=Klatzow|first1=James|last2=Becker|first2=Jonas N |last3=Ledingham|first3=Patrick M|last4=Weinzetl|first4=Christian|last5=Kaczmarek|first5=Krzysztof T|last6=Saunders|first6=Dylan J|last7=Nunn|first7=Joshua|last8=Walmsley|first8=Ian A|last9=Uzdin|first9=Raam|last10=Poem|first10=Eilon|title=सूक्ष्म ऊष्मा इंजनों के संचालन में क्वांटम प्रभावों का प्रायोगिक प्रदर्शन|journal=Physical Review Letters|volume=122|issue=11|pages=110601|year=2019|issn=1079-7114|doi=10.1103/PhysRevLett.122.110601|pmid=30951320|bibcode=2019PhRvL.122k0601K|arxiv=1710.08716|s2cid=206318713}}</ref>
-== हीट इंजन और [[ओपन क्वांटम सिस्टम]] ==
+== ऊष्मीय इंजन और [[ओपन क्वांटम सिस्टम]] ==
 प्रारंभिक उदाहरण अर्ध संतुलन स्थितियों के तहत संचालित होता है। इसकी मुख्य क्वांटम विशेषता असतत ऊर्जा स्तर संरचना है।
@@ Line 121: / Line 70: @@
 ऊष्मप्रवैगिकी में गतिशीलता सम्मिलित करना।
 ओपन क्वांटम सिस्टम का सिद्धांत मूल सिद्धांत का गठन करता है। ऊष्मा इंजनों के लिए गतिकी का संक्षिप्त विवरण
-काम करने वाले पदार्थ की मांग की जाती है, गर्म और ठंडे स्नान का पता लगाया जाता है।
+काम करने वाले पदार्थ की मांग की जाती है, गर्म और ठंडे उष्मक  का पता लगाया जाता है।
 प्रारंभिक बिंदु संयुक्त प्रणालियों का सामान्य हैमिल्टनियन है:
 ::<math>
@@ Line 132: / Line 81: @@
 </math>
 कहाँ <math>\rho</math> काम करने वाले माध्यम की स्थिति का वर्णन करने वाला घनत्व ऑपरेटर है और <math>L_\text{h/c}</math> अपव्यय गतिकी का जनक है
-जिसमें स्नान से ताप परिवहन की शर्तें शामिल हैं।
+जिसमें उष्मक  से ताप वाहक  की शर्तें शामिल हैं।
 इस रचना के प्रयोग से, उपतंत्र की ऊर्जा में कुल परिवर्तन हो जाता है:
 ::<math>
@@ Line 139: / Line 88: @@
 ऊष्मप्रवैगिकी के पहले नियम के गतिशील संस्करण के लिए अग्रणी:<ref name="alicki1" />* शक्ति <math> P =\left\langle \frac{\partial H}{\partial t} \right\rangle </math> * ऊष्मा धाराएँ <math> J_\text{h} = \langle L_\text{h} (H_\text{s}) \rangle </math> और <math> J_\text{c} = \langle L_\text{c} (H_\text{s}) \rangle </math>.
-[[एन्ट्रापी उत्पादन]] की दर बन जाती है:
+[[एन्ट्रापी उत्पादन|एन्ट्रापी परिणामन]] की दर बन जाती है:
 ::<math>
 \frac{d S}{dt} = -\frac{J_\text{h}}{T_\text{h}}-\frac{J_\text{c}}{T_\text{c}} \ge 0
@@ Line 146: / Line 95: @@
 एक व्युत्पत्ति जो ऊष्मप्रवैगिकी के नियमों के अनुरूप है, पर आधारित है
 कमजोर युग्मन सीमा।
-एक ऊष्मप्रवैगिकी आदर्शीकरण मानता है कि प्रणाली और स्नान असंबद्ध हैं, जिसका अर्थ है कि कुल राज्य
+एक ऊष्मप्रवैगिकी आदर्शीकरण मानता है कि प्रणाली और उष्मक  असंबद्ध हैं, जिसका अर्थ है कि कुल राज्य
-संयुक्त प्रणाली का हर समय एक टेंसर उत्पाद बन जाता है:
+संयुक्त प्रणाली का हर समय एक टेंसर परिणाम बन जाता है:
 ::<math>
   \rho =  \rho_\text{s} \otimes  \rho_\text{h} \otimes \rho_\text{c} ~.
@@ Line 159: / Line 108: @@
 क्वांटम ओपन सिस्टम की औपचारिकता के भीतर, <math> L </math> का रूप धारण कर सकता है
 गोरिनी-कोसाकोव्स्की-सुदर्शन-लिंडब्लाड (जीकेएस-एल) [[एंड्री मार्कोव]]ियन जनरेटर या [[लिंडब्लाड समीकरण]] के रूप में भी जाना जाता है
-... ...<ref name="Kosloff2013">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|title=Quantum Thermodynamics: A Dynamical Viewpoint|journal=Entropy|volume=15|issue=12|year=2013|pages=2100–2128|issn=1099-4300|doi=10.3390/e15062100|doi-access=free|bibcode=2013Entrp..15.2100K|arxiv=1305.2268}}</ref> कमजोर युग्मन शासन से परे सिद्धांत प्रस्तावित किए गए हैं।<ref>{{cite journal |last1=Ludovico |first1=M. F. |last2=Lim |first2=J. S. |last3=Moskalets |first3=M. |last4=Arrachea |first4=L. |last5=Sánchez |first5=D. |title=एसी-संचालित क्वांटम सिस्टम में गतिशील ऊर्जा हस्तांतरण|journal=Physical Review B |date=21 April 2014 |volume=89 |issue=16 |page=161306 |doi=10.1103/PhysRevB.89.161306 |bibcode=2014PhRvB..89p1306L |hdl=10261/116187 |s2cid=119265583 |hdl-access=free }}</ref>
+... ...<ref name="Kosloff2013">{{cite journal|last1=Kosloff|first1=Ronnie|title=Quantum Thermodynamics: A Dynamical Viewpoint|journal=Entropy|volume=15|issue=12|year=2013|pages=2100–2128|issn=1099-4300|doi=10.3390/e15062100|doi-access=free|bibcode=2013Entrp..15.2100K|arxiv=1305.2268}}</ref> कमजोर युग्मन व्यवस्था से परे सिद्धांत प्रस्तावित किए गए हैं।<ref>{{cite journal |last1=Ludovico |first1=M. F. |last2=Lim |first2=J. S. |last3=Moskalets |first3=M. |last4=Arrachea |first4=L. |last5=Sánchez |first5=D. |title=एसी-संचालित क्वांटम सिस्टम में गतिशील ऊर्जा हस्तांतरण|journal=Physical Review B |date=21 April 2014 |volume=89 |issue=16 |page=161306 |doi=10.1103/PhysRevB.89.161306 |bibcode=2014PhRvB..89p1306L |hdl=10261/116187 |s2cid=119265583 |hdl-access=free }}</ref>
 <ref name="GallegoRiera2014">{{cite journal|last1=Gallego|first1=R|last2=Riera|first2=A|last3=Eisert|first3=J|title=कमजोर युग्मन शासन से परे थर्मल मशीनें|journal=New Journal of Physics|volume=16|issue=12|year=2014|pages=125009|issn=1367-2630|doi=10.1088/1367-2630/16/12/125009|doi-access=free|bibcode=2014NJPh...16l5009G|arxiv=1310.8349}}</ref><ref name="EspositoOchoa2015">{{cite journal|last1=Esposito|first1=Massimiliano|last2=Ochoa|first2=Maicol A.|last3=Galperin|first3=Michael|title=Quantum Thermodynamics: A Nonequilibrium Green's Function Approach|journal=Physical Review Letters|volume=114|issue=8|pages=080602|year=2015|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.114.080602|pmid=25768745|bibcode=2015PhRvL.114h0602E|arxiv=1411.1800|s2cid=11498686}}</ref>
@@ Line 165: / Line 114: @@
 == क्वांटम [[अवशोषण रेफ्रिजरेटर]] ==
-स्वायत्त क्वांटम डिवाइस स्थापित करने में अवशोषण रेफ्रिजरेटर का अद्वितीय महत्व है।
+स्वायत्त क्वांटम यंत्र स्थापित करने में अवशोषण रेफ्रिजरेटर का अद्वितीय महत्व है।
-इस तरह के उपकरण के लिए किसी बाहरी शक्ति की आवश्यकता नहीं होती है और संचालन के समय निर्धारण में बाहरी हस्तक्षेप के बिना काम करता है
+इस तरह के उपकरण के लिए किसी बाह्य शक्ति की आवश्यकता नहीं होती है और संचालन के समय निर्धारण में बाह्य हस्तक्षेप के बिना काम करता है
-.<ref name="PalaoKosloff2001">{{cite journal|last1=Palao|first1=José P.|last2=Kosloff|first2=Ronnie|last3=Gordon|first3=Jeffrey M.|title=क्वांटम थर्मोडायनामिक शीतलन चक्र|journal=Physical Review E|volume=64|issue=5|pages=056130|year=2001|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.64.056130|pmid=11736037|bibcode=2001PhRvE..64e6130P|arxiv=quant-ph/0106048|s2cid=8201978}}</ref><ref name="LindenPopescu2010">{{cite journal|last1=Linden|first1=Noah|last2=Popescu|first2=Sandu|last3=Skrzypczyk|first3=Paul|title=How Small Can Thermal Machines Be? The Smallest Possible Refrigerator|journal=Physical Review Letters|volume=105|issue=13|pages=130401|year=2010|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.105.130401|pmid=21230755|bibcode=2010PhRvL.105m0401L|arxiv=0908.2076|s2cid=2707740}}</ref><ref name="LevyKosloff2012">{{cite journal|last1=Levy|first1=Amikam|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर|journal=Physical Review Letters|volume=108|issue=7|pages=070604|year=2012|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.108.070604|pmid=22401189|bibcode=2012PhRvL.108g0604L|arxiv=1109.0728|s2cid=6981288}}</ref> मूल निर्माण में तीन स्नान शामिल हैं; पावर बाथ, हॉट बाथ और कोल्ड बाथ।
+.<ref name="PalaoKosloff2001">{{cite journal|last1=Palao|first1=José P.|last2=Kosloff|first2=Ronnie|last3=Gordon|first3=Jeffrey M.|title=क्वांटम थर्मोडायनामिक शीतलन चक्र|journal=Physical Review E|volume=64|issue=5|pages=056130|year=2001|issn=1063-651X|doi=10.1103/PhysRevE.64.056130|pmid=11736037|bibcode=2001PhRvE..64e6130P|arxiv=quant-ph/0106048|s2cid=8201978}}</ref><ref name="LindenPopescu2010">{{cite journal|last1=Linden|first1=Noah|last2=Popescu|first2=Sandu|last3=Skrzypczyk|first3=Paul|title=How Small Can Thermal Machines Be? The Smallest Possible Refrigerator|journal=Physical Review Letters|volume=105|issue=13|pages=130401|year=2010|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.105.130401|pmid=21230755|bibcode=2010PhRvL.105m0401L|arxiv=0908.2076|s2cid=2707740}}</ref><ref name="LevyKosloff2012">{{cite journal|last1=Levy|first1=Amikam|last2=Kosloff|first2=Ronnie|title=क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर|journal=Physical Review Letters|volume=108|issue=7|pages=070604|year=2012|issn=0031-9007|doi=10.1103/PhysRevLett.108.070604|pmid=22401189|bibcode=2012PhRvL.108g0604L|arxiv=1109.0728|s2cid=6981288}}</ref> मूल निर्माण में तीन उष्मक  शामिल हैं; अधिकार  बाथ, हॉट बाथ और कोल्ड बाथ।
-तिपहिया मॉडल अवशोषण रेफ्रिजरेटर के लिए टेम्पलेट है।
+तिपहिया मॉडल अवशोषण रेफ्रिजरेटर के लिए नमूना  है।
-  [[File:Tricyle-1.png|thumb|क्वांटम तिपहिया अवशोषण रेफ्रिजरेटर। डिवाइस जहां तीन स्नान से बना है <math> T_\text{d} \ge T_\text{h} \ge T_\text{c} </math>. गर्मी जलाशय और ठंडे स्नान से गर्म स्नान में बहती है।]]ट्राइसाइकिल इंजन की एक सामान्य संरचना होती है।
+  [[File:Tricyle-1.png|thumb|क्वांटम तिपहिया अवशोषण रेफ्रिजरेटर। यंत्र जहां तीन उष्मक  से बना है <math> T_\text{d} \ge T_\text{h} \ge T_\text{c} </math>. ऊष्मीय जलाशय और ठंडे उष्मक  से गर्म उष्मक  में बहती है।]]ट्राइसाइकिल इंजन की एक सामान्य संरचना होती है।
 मूल मॉडल में तीन थर्मल बाथ होते हैं: तापमान के साथ एक हॉट बाथ <math>T_\text{h}</math>,
-तापमान के साथ ठंडा स्नान <math> T_\text{c} </math>
+तापमान के साथ ठंडा उष्मक  <math> T_\text{c} </math>
-और तापमान के साथ कार्य स्नान <math>T_\text{d}</math>.
+और तापमान के साथ कार्य उष्मक  <math>T_\text{d}</math>.
-प्रत्येक बाथ एक आवृत्ति फ़िल्टर के माध्यम से इंजन से जुड़ा होता है जिसे तीन ऑसिलेटर्स द्वारा मॉडल किया जा सकता है:
+प्रत्येक बाथ एक आवृत्ति फ़िल्टर के माध्यम से इंजन से जुड़ा होता है जिसे तीन दोलक्स के माध्यम से  मॉडल किया जा सकता है:
 ::<math>
   H_0 = \hbar \omega_\text{h}  a^{\dagger}  a +\hbar \omega_\text{c}  b^{\dagger}  b + \hbar \omega_\text{d}  c^{\dagger}  c~~,
@@ Line 181: / Line 130: @@
 प्रतिध्वनि पर फ़िल्टर आवृत्तियाँ हैं <math>\omega_\text{d}=\omega_\text{h}-\omega_\text{c} </math>.
-डिवाइस ठंडे स्नान के साथ-साथ कार्य स्नान से उत्तेजना को हटाकर रेफ्रिजरेटर के रूप में कार्य करता है
+यंत्र ठंडे उष्मक  के साथ-साथ कार्य उष्मक  से उत्तेजना को हटाकर रेफ्रिजरेटर के रूप में कार्य करता है
-और गर्म स्नान में उत्तेजना पैदा करना। शब्द <math> a^{\dagger}  b  c </math> हैमिल्टन में गैर रेखीय है
+और गर्म उष्मक  में उत्तेजना पैदा करना। शब्द <math> a^{\dagger}  b  c </math> हैमिल्टन में गैर रेखीय है
 और एक इंजन या रेफ्रिजरेटर के लिए महत्वपूर्ण है।
 ::<math>
@@ Line 189: / Line 138: @@
 कहाँ <math>\epsilon </math> युग्मन शक्ति है।
-ऊष्मप्रवैगिकी का पहला नियम तीन स्नानों से उत्पन्न होने वाली ऊष्मा धाराओं के ऊर्जा संतुलन का प्रतिनिधित्व करता है और सिस्टम पर टकराता है:
+ऊष्मप्रवैगिकी का पहला नियम तीन उष्मक ों से उत्पन्न होने वाली ऊष्मा धाराओं के ऊर्जा संतुलन का प्रतिनिधित्व करता है और सिस्टम पर टकराता है:
 ::<math>
 \frac{dE_\text{s}}{dt}= { J}_\text{h} + { J}_\text{c} +{J}_\text{d} ~~.
 </math>
-इस प्रकार स्थिर अवस्था में ट्राइसाइकिल में कोई गर्मी जमा नहीं होती है <math>\frac{dE_\text{s}}{dt}= 0 </math>.
+इस प्रकार स्थिर अवस्था में ट्राइसाइकिल में कोई ऊष्मीय जमा नहीं होती है <math>\frac{dE_\text{s}}{dt}= 0 </math>.
-इसके अलावा, स्थिर अवस्था में एन्ट्रापी केवल स्नान में उत्पन्न होती है, जिससे ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम बनता है:
+इसके अलावा, स्थिर अवस्था में एन्ट्रापी मात्र उष्मक  में उत्पन्न होती है, जिससे ऊष्मप्रवैगिकी का दूसरा नियम बनता है:
 ::<math>
 \frac{d}{dt}\Delta { S}_\text{u}~=~-\frac{{J}_\text{h}}{T_\text{h}} - \frac{{ J}_\text{c}}{T_\text{c}} -\frac{{ J}_\text{d} }{T_\text{d}}~\ge~0~~.
 </math>
 द्वितीय नियम का यह संस्करण [[क्लॉसियस प्रमेय]] के कथन का सामान्यीकरण है;
-गर्मी ठंडे से गर्म पिंडों की ओर अनायास प्रवाहित नहीं होती है।
+ऊष्मीय ठंडे से गर्म पिंडों की ओर अनायास प्रवाहित नहीं होती है।
-जब तापमान <math>T_\text{d} \rightarrow \infty </math>, पावर बाथ में कोई एन्ट्रापी उत्पन्न नहीं होती है।
+जब तापमान <math>T_\text{d} \rightarrow \infty </math>, अधिकार  बाथ में कोई एन्ट्रापी उत्पन्न नहीं होती है।
-एन्ट्रॉपी उत्पादन के साथ कोई ऊर्जा प्रवाह शुद्ध शक्ति उत्पन्न करने के बराबर है:
+एन्ट्रॉपी परिणामन के साथ कोई ऊर्जा प्रवाह शुद्ध शक्ति उत्पन्न करने के बराबर है:
-<math> { P}={J}_\text{d} </math>, कहाँ <math>{ P}</math> बिजली उत्पादन है।
+<math> { P}={J}_\text{d} </math>, कहाँ <math>{ P}</math> शक्ति परिणामन है।
 == क्वांटम रेफ्रिजरेटर और [[ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम]] ==
-ऊष्मप्रवैगिकी के तीसरे नियम के दो स्वतंत्र रूप प्रतीत होते हैं, दोनों मूल रूप से [[वाल्थर नर्नस्ट]] द्वारा बताए गए थे। पहले फॉर्मूलेशन को [[नर्नस्ट ताप प्रमेय]] के रूप में जाना जाता है, और इसे इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:
+ऊष्मप्रवैगिकी के तीसरे नियम के दो स्वतंत्र रूप प्रतीत होते हैं, दोनों मूल रूप से [[वाल्थर नर्नस्ट]] के माध्यम से  बताए गए थे। पहले फॉर्मूलेशन को [[नर्नस्ट ताप प्रमेय]] के रूप में जाना जाता है, और इसे इस प्रकार व्यक्त किया जा सकता है:
-* थर्मोडायनामिक संतुलन में किसी भी शुद्ध पदार्थ की एन्ट्रापी शून्य के करीब पहुंचती है क्योंकि तापमान शून्य के करीब पहुंच जाता है।
+* ऊष्मागतिक संतुलन में किसी भी शुद्ध पदार्थ की एन्ट्रापी शून्य के करीब पहुंचती है क्योंकि तापमान शून्य के करीब पहुंच जाता है।
 दूसरा सूत्रीकरण गतिशील है, जिसे अप्राप्यता सिद्धांत के रूप में जाना जाता है:<ref name="Landsberg1956">{{cite journal|last1=Landsberg|first1=P. T.|title=ऊष्मप्रवैगिकी की नींव|journal=Reviews of Modern Physics|volume=28|issue=4|year=1956|pages=363–392|issn=0034-6861|doi=10.1103/RevModPhys.28.363|bibcode=1956RvMP...28..363L}}</ref>
 * यह किसी भी प्रक्रिया से असंभव है, चाहे वह कितना भी आदर्श क्यों न हो, संचालन की सीमित संख्या में किसी भी विधानसभा को पूर्ण शून्य तापमान तक कम करना।
-स्थिर अवस्था में ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का तात्पर्य है कि कुल एन्ट्रापी उत्पादन गैर-नकारात्मक है।
+स्थिर अवस्था में ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम का तात्पर्य है कि कुल एन्ट्रापी परिणामन गैर-नकारात्मक है।
-जब ठंडा स्नान पूर्ण शून्य तापमान तक पहुँच जाता है,
+जब ठंडा उष्मक  पूर्ण शून्य तापमान तक पहुँच जाता है,
-ठंडे पक्ष में एंट्रॉपी उत्पादन विचलन को खत्म करना जरूरी है
+ठंडे पक्ष में एंट्रॉपी परिणामन विचलन को खत्म करना जरूरी है
 कब <math>T_\text{c} \rightarrow 0 </math>, इसलिए
 ::<math>
 \dot S_\text{c} \propto - T_\text{c}^{\alpha}~~~,~~~~\alpha \geq 0~~.
 </math>
-के लिए <math>\alpha=0</math> ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम की पूर्ति अन्य स्नानों के एन्ट्रापी उत्पादन पर निर्भर करती है,
+के लिए <math>\alpha=0</math> ऊष्मप्रवैगिकी के दूसरे नियम की पूर्ति अन्य उष्मक ों के एन्ट्रापी परिणामन पर निर्भर करती है,
-जिसे ठंडे स्नान के नकारात्मक एन्ट्रापी उत्पादन की भरपाई करनी चाहिए।
+जिसे ठंडे उष्मक  के नकारात्मक एन्ट्रापी परिणामन की भरपाई करनी चाहिए।
 तीसरे नियम का पहला सूत्रीकरण इस प्रतिबंध को संशोधित करता है।
 के बजाय <math>\alpha \geq 0</math> तीसरा कानून लागू करता है <math>\alpha > 0 </math>,
-गारंटी है कि पूर्ण शून्य पर ठंडे स्नान में एन्ट्रापी उत्पादन शून्य है: <math>\dot S_\text{c} = 0</math>.
+गारंटी है कि पूर्ण शून्य पर ठंडे उष्मक  में एन्ट्रापी परिणामन शून्य है: <math>\dot S_\text{c} = 0</math>.
 यह आवश्यकता ताप प्रवाह की स्केलिंग स्थिति की ओर ले जाती है <math>{ J}_\text{c} \propto T_\text{c}^{\alpha+1}</math>.
@@ Line 230: / Line 179: @@
 *कोई भी रेफ़्रिजरेटर किसी सिस्टम को सीमित समय पर पूर्ण शून्य तापमान तक ठंडा नहीं कर सकता है।
-शीतलन प्रक्रिया की गतिशीलता समीकरण द्वारा नियंत्रित होती है
+शीतलन प्रक्रिया की गतिशीलता समीकरण के माध्यम से  नियंत्रित होती है
 ::<math>
   { J}_\text{c}(T_\text{c}(t)) = -c_V(T_\text{c}(t))\frac{dT_\text{c}(t)}{dt}~~.
 </math>
-कहाँ <math>c_V(T_\text{c})</math> स्नान की ऊष्मा क्षमता है। ले रहा <math>{ J}_\text{c} \propto T_\text{c}^{\alpha+1}</math> और <math>c_V \sim T_\text{c}^{\eta} </math> साथ <math>{\eta} \geq 0 </math>, हम विशेषता घातांक का मूल्यांकन करके इस सूत्रीकरण की मात्रा निर्धारित कर सकते हैं <math>\zeta</math> शीतलन प्रक्रिया की,
+कहाँ <math>c_V(T_\text{c})</math> उष्मक  की ऊष्मा क्षमता है। ले रहा <math>{ J}_\text{c} \propto T_\text{c}^{\alpha+1}</math> और <math>c_V \sim T_\text{c}^{\eta} </math> साथ <math>{\eta} \geq 0 </math>, हम विशेषता घातांक का मूल्यांकन करके इस सूत्रीकरण की मात्रा निर्धारित कर सकते हैं <math>\zeta</math> शीतलन प्रक्रिया की,
 ::<math>
   \frac{dT_\text{c}(t)}{dt} \propto -T_\text{c}^{\zeta}, ~~~~~ T_\text{c}\rightarrow 0, ~~~~~ {\zeta=\alpha-\eta+1}
 </math>
-यह समीकरण चारित्रिक घातांकों के बीच संबंध का परिचय देता है  <math>\zeta</math> और <math>\alpha</math>. कब <math>\zeta < 0</math> फिर स्नान को एक सीमित समय में शून्य तापमान तक ठंडा किया जाता है, जिसका तात्पर्य तीसरे नियम का उल्लंघन है। पिछले समीकरण से यह स्पष्ट है कि अप्राप्यता सिद्धांत नर्न्स्ट ताप प्रमेय से अधिक प्रतिबंधात्मक है।
+यह समीकरण चारित्रिक घातांकों के बीच संबंध का परिचय देता है  <math>\zeta</math> और <math>\alpha</math>. कब <math>\zeta < 0</math> फिर उष्मक  को एक सीमित समय में शून्य तापमान तक ठंडा किया जाता है, जिसका तात्पर्य तीसरे नियम का उल्लंघन है। पिछले समीकरण से यह स्पष्ट है कि अप्राप्यता सिद्धांत नर्न्स्ट ताप प्रमेय से अधिक प्रतिबंधात्मक है।
 == संदर्भ ==
@@ Line 255: / Line 204: @@
-== बाहरी संबंध ==
+== बाह्य संबंध ==
 *{{cite web | url=http://phys.org/news/2014-01-nanoscale-standard-efficiency-limit.html | title=Nanoscale heat engine exceeds standard efficiency limit | website=phys.org}}

Anonymous

Search

क्वांटम हीट इंजन और रेफ्रिजरेटर: Difference between revisions

Revision as of 02:12, 19 June 2023

क्वांटम ताप इंजन के रूप में 3-स्तरीय प्रवर्धक

प्रकार

क्वांटम प्रत्यागामी ऊष्मा इंजन और रेफ्रिजरेटर

निरंतर क्वांटम इंजन

क्वांटम व्यवस्था में पारस्परिक और निरंतर ताप मशीनों की समानता

ऊष्मीय इंजन और ओपन क्वांटम सिस्टम

क्वांटम अवशोषण रेफ्रिजरेटर

क्वांटम रेफ्रिजरेटर और ऊष्मप्रवैगिकी का तीसरा नियम

संदर्भ

अग्रिम पठन

बाह्य संबंध

Navigation

Wiki tools

Page tools

Other projects

Categories