बेल अवस्था: Difference between revisions

Revision as of 12:27, 2 August 2023

बेल अवस्था या ईपीआर जोड़े^[1]^: 25 दो क्वैबिट के विशिष्ट क्वांटम अवस्थाएँ हैं जो क्वांटम जटिलता के सबसे सरल (और अधिकतम) उदाहरणों का प्रतिनिधित्व करते हैं; वैचारिक रूप से, वे क्वांटम सूचना विज्ञान के अध्ययन के अंतर्गत आते हैं। बेल अवस्था जटिल और सामान्यीकृत आधार सदिश का एक रूप हैं। इस सामान्यीकरण का तात्पर्य यह है कि कण के उल्लिखित अवस्थाओं में से एक में होने की समग्र प्रायिकता 1: $\langle \Phi |\Phi \rangle =1$ हैं। जटिल अधिस्थापन का एक आधार-स्वतंत्र परिणाम है।^[2] इस अधिस्थापन के कारण, क्वबिट का माप इसे एक दी गई संभावना के साथ इसके आधार अवस्था में से एक में "संकुचित" कर देता है।^[1] जटिलता के कारण, एक क्वबिट का माप दूसरे क्वबिट को एक ऐसी अवस्था में "संकुचित" कर देता है, जिसके माप से दो संभावित मानों में से एक प्राप्त होता है, जहां मूल्य इस बात पर निर्भर करता है कि प्रारंभ में दोनों क्वबिट किस बेल की अवस्था में हैं। बेल की अवस्थाओं को बहु-क्वबिट प्रणाली के कुछ क्वांटम अवस्थाओं के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है, जैसे कि 3 या अधिक उपप्रणालियों के लिए GHZ अवस्था हैं।

बेल अवस्था की समझ क्वांटम संचार के विश्लेषण में उपयोगी है, जैसे सुपरडेंस कोडिंग और क्वांटम टेलीपोर्टेशन है।^[3] नो-कम्युनिकेशन प्रमेय इस व्यवहार को प्रकाश की गति से अधिक तेजी से सूचना प्रसारित करने से प्रतिबंध करता है।^[1]

बेल अवस्था

बेल अवस्था दो क्वैबिट की चार विशिष्ट अधिकतम जटिल क्वांटम अवस्थाएँ हैं। 0 और 1 की अधिस्थापन में हैं – दो अवस्थाओं का एक रैखिक संयोजन हैं। उनके जटिल होने का अर्थ निम्नलिखित है:

ऐलिस द्वारा आयोजित की गई क्वबिट (पादांक ''A'') 0 और 1 के अधिस्थापन में हो सकती है। यदि ऐलिस ने क्वैबिट को मानक आधार पर मापा, तो परिणाम या तो 0 या 1 होगा, प्रत्येक की संभावना 1/2 होगी; यदि बॉब (पादांक ''B'') ने भी क्वैबिट मापा, तो परिणाम ऐलिस के समान होता है। इस प्रकार, ऐलिस और बॉब प्रत्येक का यादृच्छिक परिणाम प्रतीत होता है। संचार के माध्यम से उन्हें पता चलेगा कि उनके परिणाम अलग-अलग यादृच्छिक लग रहे थे, ये पूर्णतः सहसंबद्ध थे।

दूरी पर यह पूर्ण सहसंबंध विशेष है: सम्भवतः दो कण पहले से ही "सहमत" थे, जब जोड़ी बनाई गई थी (क्वाबिट अलग होने से पहले), माप के प्रकरण में वे कौन सा परिणाम दिखा देंगे।

इसलिए, अल्बर्ट आइंस्टीन, पोडॉल्स्की और रोसेन के प्रसिद्ध 1935 के ''ईपीआर दस्तावेज़'' के बाद, ऊपर दिए गए क्वबिट जोड़ी के विवरण में कुछ कमी है – अर्थात् यह ''अनुबंध'', जिसे अधिक औपचारिक रूप से एक प्रच्छन्न चर कहा जाता है। 1964 के अपने प्रसिद्ध दस्तावेज़ में, जॉन एस. बेल ने सरल संभाव्यता सिद्धांत तर्कों द्वारा दिखाया कि यह सहसंबंध (0,1 आधार के लिए एक और +,- आधार के लिए) दोनों को कुछ प्रच्छन्न चरों में संग्रहीत किसी भी "पूर्व-अनुबंध" के उपयोग से परिपूर्ण नहीं बनाया जा सकता है - लेकिन क्वांटम यांत्रिकी सही सहसंबंधों की भविष्यवाणी कर सकता है। बेल-सीएचएसएच असमानता के रूप में ज्ञात एक अधिक परिष्कृत सूत्रीकरण में यह दिखाया गया है कि एक निश्चित सहसंबंध माप मान 2 से अधिक नहीं हो सकता है यदि कोई मानता है कि भौतिकी स्थानीय ''प्रच्छन्न-चर सिद्धांत'' के बाधाओं का सम्मान करती है (सूचना कैसे संप्रेषित की जाती है इसका एक प्रकार का सामान्य ज्ञान सूत्रीकरण), लेकिन क्वांटम यांत्रिकी में अनुमत कुछ प्रणालियाँ $2{\sqrt {2}}$ तक का मान प्राप्त कर सकती हैं। इस प्रकार, क्वांटम सिद्धांत बेल असमानता और स्थानीय ''प्रच्छन्न चर'' के विचार का अतिक्रमण कर सकते है।

बेल आधार

$2{\sqrt {2}}$ के अधिकतम मान वाले चार विशिष्ट दो-क्विबिट अवस्था को ''बेल अवस्था'' के रूप में नामित किया गया है। उन्हें चार अधिकतम रूप से जटिल दो-क्विबिट बेल अवस्था के रूप में जाना जाता है और वे दो क्विबिट के लिए चार-आयामी हिल्बर्ट समष्टि का एक अधिकतम जटिल आधार बनाते हैं, जिसे बेल आधार के रूप में जाना जाता है: ^[1]

|\Phi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B}+|1\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B})

(1)

|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B}-|1\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B})

(2)

|\Psi ^{+}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B}+|1\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B})

(3)

|\Psi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|0\rangle _{A}\otimes |1\rangle _{B}-|1\rangle _{A}\otimes |0\rangle _{B})

(4)

बेल अवस्था बनाना

बेल अवस्था बनाने के लिए क्वांटम सर्किट

|\Phi ^{+}\rangle

यद्यपि क्वांटम सर्किट के माध्यम से जटिल बेल अवस्था बनाने के कई संभावित प्रकार हैं, सबसे सरल निवेश के रूप में एक अभिकलनात्मक आधार है, और इसमें एक हैडमार्ड गेट और एक सीएनओटी गेट होता है (चित्र देखें)। उदहारण के लिए, चित्रित क्वांटम सर्किट दो क्वबिट निवेश $|00\rangle$ लेता है और इसे प्रथम बेल अवस्था $|\Phi ^{+}\rangle$ में बदल देता है। स्पष्ट रूप से, हैडमार्ड गेट $|00\rangle$ को $(|0\rangle +|1\rangle )|0\rangle \over {\sqrt {2}}$ के अधिस्थापन में बदल देता है। यह तब सीएनओटी गेट के लिए एक नियंत्रण निवेश के रूप में कार्य करते है, जो केवल लक्ष्य (दूसरा क्वबिट) को प्रतिलोम करते है जब नियंत्रण (पहला क्वबिट) 1 होता है। इस प्रकार, सीएनओटी गेट दूसरी क्वैबिट को इस प्रकार परिवर्तित करता है। ${\frac {(|00\rangle +|11\rangle )}{\sqrt {2}}}=|\Phi ^{+}\rangle$ .

चार मूल दो-क्विबिट निवेश के लिए, $|00\rangle ,|01\rangle ,|10\rangle ,|11\rangle$ , सर्किट चार बेल अवस्था (ऊपर सूचीबद्ध) को निर्गत करते है। अधिक सामान्यतः, सर्किट समीकरण के अनुसार निवेश को परिवर्तित करते है।

|\beta (x,y)\rangle =\left({\frac {|0,y\rangle +(-1)^{x}|1,{\bar {y}}\rangle }{\sqrt {2}}}\right),

जहां

{\bar {y}}

y

का निषेधन है।^[1]

बेल अवस्थाओं के गुण

बेल अवस्था में एकल क्वबिट के माप का परिणाम अनिश्चित होता है, लेकिन z-आधार में पहली क्वबिट को मापने पर दूसरे क्वबिट को मापने के परिणाम को समान मूल्य ( $\Phi$ बेल अवस्था के लिए) या विपरीत मूल्य ( $\Psi$ बेल अवस्था के लिए) प्राप्त होने की गारंटी होती है। इसका तात्पर्य यह है कि माप परिणाम सहसंबद्ध हैं। जॉन बेल यह सिद्ध करने वाले पहले व्यक्ति थे कि बेल अवस्था में माप सहसंबंध शास्त्रीय प्रणालियों के मध्य पहले से कहीं अधिक मजबूत हैं। यह संकेत देता है कि क्वांटम यांत्रिकी शास्त्रीय यांत्रिकी से अतिरिक्त सूचना प्रसंस्करण की अनुमति देती है। इसके अलावा, बेल अवस्था एक ऑर्थोनॉर्मल आधार बनाती हैं और इसलिए उन्हें उचित माप के साथ परिभाषित किया जा सकता है। बेल अवस्था जटिल अवस्था हैं, व्यक्तिगत उप-प्रणालियों की जानकारी को रोकते हुए, संपूर्ण प्रणाली की जानकारी ज्ञात की जा सकती है। उदाहरण के लिए, बेल अवस्था एक शुद्ध अवस्था है, लेकिन पहली क्वैबिट का कम घनत्व संचालक एक मिश्रित अवस्था है। मिश्रित अवस्था का तात्पर्य यह है कि प्रथम क्वैबिट को पूर्ण जानकारी ज्ञात नहीं है।^[1] उपप्रणालियों के संबंध में बेल अवस्था या तो सममित या प्रतिसममित हैं।^[2] बेल अवस्था इस अर्थ में अधिकतम रूप से जटिल हैं कि इसके कम घनत्व वाले संचालक अधिकतम रूप से मिश्रित हैं, इस भावना में बेल अवस्थाओं के बहुपक्षीय सामान्यीकरण को पूर्णतः अधिकतम जटिल अवस्था कहा जाता है।

बेल अवस्था माप

बेल माप क्वांटम सूचना विज्ञान में एक महत्वपूर्ण अवधारणा है: यह दो क्वबिट का एक संयुक्त क्वांटम-यांत्रिक माप है जो यह निर्धारित करती है कि दो क्वबिट चार बेल अवस्थाओं में से किसमें हैं।

क्वांटम सर्किट जो बेल विकोडन करता है। बेल अवस्थाओं को कभी-कभी ईपीआर जोड़े भी कहा जाता है। ध्यान दें कि जो सर्किट बेल अवस्था को डिकोड करता है, वह उस सर्किट का सहायक है जो बेल अवस्था को एन्कोड करता है, या बनाता है (ऊपर वर्णित है)।

बेल आधार पर क्वांटम माप का एक उपयोगी उदाहरण क्वांटम कंप्यूटिंग में देखा जा सकता है। यदि एक सीएनओटी गेट को क्वबिट A और B पर उपयोजित किया जाता है, उसके बाद क्वबिट A पर एक हैडमार्ड गेट लगाया जाता है, तो अभिकलनात्मक आधार पर माप किया जा सकता है। सीएनओटी गेट पहले से जटिल दो क्वैबिट को जटिल करने का कार्य करता है। यह जानकारी को क्वांटम जानकारी से शास्त्रीय जानकारी के माप में परिवर्तित करने की अनुमति देता है।

क्वांटम मापन दो प्रमुख सिद्धांतों का पालन करता है। पहला, आस्थगित माप का सिद्धांत बताता है कि किसी भी माप को सर्किट के अंत तक ले जाया जा सकता है। दूसरा सिद्धांत, अंतर्निहित माप का सिद्धांत, बताता है कि क्वांटम सर्किट के अंत में किसी भी असंबद्ध तार के लिए माप माना जा सकता है।^[1]

बेल अवस्था माप के अनुप्रयोग निम्नलिखित हैं:

क्वांटम टेलीपोर्टेशन में बेल अवस्था माप महत्वपूर्ण है। बेल अवस्था माप के परिणाम का उपयोग किसी के सह-षड़यंत्रकारी द्वारा एक जटिल जोड़े (''क्वांटम चैनल'') के अर्ध भाग से टेलीपोर्ट किए गए कण की मूल अवस्था को फिर से बनाने के लिए किया जाता है, जो पहले दोनों कोर के मध्य साझा किया जाता है।

तथाकथित ''रैखिक विकास, स्थानीय माप'' तकनीकों का उपयोग करने वाले प्रयोग पूर्ण बेल अवस्था माप का अनुभव नहीं कर सकते हैं। रैखिक विकास का अर्थ है कि पता लगाने वाला उपकरण प्रत्येक कण पर अवस्था या दूसरे के विकास से स्वतंत्र कार्य करता है, और स्थानीय माप का अर्थ है कि प्रत्येक कण एक विशेष संसूचक पर स्थानीयकृत होता है जो यह इंगित करने के लिए एक ''क्लिक'' अभिलेखन करता है कि एक कण का पता लगाया है। ऐसे उपकरणों का निर्माण किया जा सकता है, उदाहरण के लिए: प्रतिबिंब, बीम स्प्लिटर और तरंग प्लेटें – और प्रायोगिक दृष्टिकोण से आकर्षक हैं क्योंकि उनका उपयोग करना आसान है और उनमें उच्च माप अनुप्रस्थ काट है।

एकल क्वबिट चर में जटिलता, चार बेल अवस्था में से केवल तीन अलग-अलग वर्गों को ऐसी रैखिक प्रकाशिक तकनीकों का उपयोग करके अलग किया जा सकता है। इसका अर्थ है कि दो बेल अवस्था को एक दूसरे से अलग नहीं किया जा सकता है, जिससे क्वांटम टेलीपोर्टेशन जैसे क्वांटम संचार प्रोटोकॉल की दक्षता सीमित हो जाती है। यदि बेल अवस्था को इस अस्पष्ट वर्ग से मापा जाता है, तो टेलीपोर्टेशन घटना विफल हो जाती है।

कई क्वबिट चर में कणों को जटिल करना, जैसे (फोटोनिक प्रणाली के लिए) ध्रुवीकरण और कक्षीय कोणीय गति अवस्था का दो-अवयव उपसमुच्चय, प्रयोगकर्ता को एक चर का पता लगाने और दूसरे में पूर्ण बेल अवस्था माप प्राप्त करने की अनुमति देता है।^[4] तथाकथित अत्यधिक-जटिल प्रणाली का लाभ उठाने से टेलीपोर्टेशन को लाभ होता है। इसमें अति सघन कोडिंग जैसे अन्य प्रोटोकॉल के लिए भी लाभ हैं, जिसमें अत्यधिक-जटिलता से चैनल क्षमता बढ़ जाती है।

सामान्य रूप में, $n$ चर में अत्यधिक-जटिलता के लिए, कोई रैखिक प्रकाशिक तकनीकों का उपयोग करके $4^{n}$ बेल अवस्था में से अधिकतम $2^{n+1}-1$ वर्गों के मध्य अंतर कर सकता है।^[5]

बेल अवस्था सहसंबंध

बेल अवस्था में जटिल दो क्वबिट पर किए गए स्वतंत्र माप धनात्मक रूप से पूरी तरह से सहसंबद्ध होते हैं यदि प्रत्येक क्वबिट को प्रासंगिक आधार पर मापा जाता है। $|\Phi ^{+}\rangle$ अवस्था के लिए, इसका अर्थ दोनों क्वैबिट के लिए समान आधार का चयन करना है। यदि एक प्रयोगकर्ता ने एक ही आधार का उपयोग करके $|\Phi ^{-}\rangle$ बेल अवस्था में दोनों क्वबिट को मापने के विकल्प का चयन किया है, तो $\{|0\rangle ,|1\rangle \}$ आधार मापने पर क्वबिट धनात्मक रूप से सहसंबद्ध दिखाई देता है, $\{|+\rangle ,|-\rangle \}$ में सहसंबद्ध नहीं होगा,^{[lower-alpha 1]} और आंशिक रूप से (संभावित रूप से) अन्य आधारों में सहसंबद्ध होता है।

$|\Psi ^{+}\rangle$ h> सहसंबंधों को दोनों क्वैबिट एक ही आधार पर मापकर और पूरी तरह से विरोधी सहसंबद्ध परिणामों को देखकर समझा जा सकता है। अधिक सामान्यतः, $|\Psi ^{+}\rangle$ को पहले क्वबिट आधार $b_{1}$ में दूसरे क्वबिट आधार $b_{2}=X.b_{1}$ में मापकर और पूरी तरह से धनात्मक रूप से सहसंबद्ध परिणामों को देखकर समझा जा सकता है।

|\Phi ^{-}\rangle

अवस्था में दो क्वैबिट के सहसंबद्ध आधारों के मध्य संबंध।

बेल अवस्था	आधार b2
$\|\Phi ^{+}\rangle$	$b_{1}$
$\|\Phi ^{-}\rangle$	$Z.b_{1}$
$\|\Psi ^{+}\rangle$	$X.b_{1}$
$\|\Psi ^{-}\rangle$	$X.Z.b_{1}$

अनुप्रयोग

सुपरडेंस कोडिंग

सुपरडेंस कोडिंग दो व्यक्तियों को केवल एक क्विबिट भेजकर शास्त्रीय जानकारी के दो बिट्स को संप्रेषित करने की अनुमति देता है। इस परिघटना का आधार दो क्विबिट प्रणाली की जटिल अवस्था या बेल अवस्था हैं। इस उदाहरण में, ऐलिस और बॉब एक-दूसरे से बहुत दूर हैं, और प्रत्येक को जटिल अवस्था का प्रत्येक वर्ग कहा गया है।

$|\psi \rangle ={\frac {|00\rangle +|11\rangle }{\sqrt {2}}}$ .

इस उदाहरण में, ऐलिस शास्त्रीय जानकारी के दो बिट्स को संप्रेषित करने का प्रयास कर रहा है, चार दो बिट स्ट्रिंग्स में से एक: $'00','01','10',$ या $'11'$ है। यदि ऐलिस दो बिट सूचना $'01'$ भेजने के विकल्प का चयन करता है, तो वह अपने क्वैबिट में प्रावस्था फ्लिप $Z$ निष्पादित करता है। इसी प्रकार, अगर ऐलिस $'10'$ भेजना चाहता है, तो वह नॉट गेट लगाएगा; अगर वह $'11'$ भेजना चाहता है, तो वह अपनी क्वैबिट में $iY$ गेट लगाएगा; और अंत में, यदि ऐलिस दो बिट संदेश $'00'$ भेजना चाहता, तो वह अपनी क्वैबिट के लिए कुछ नहीं कर सकता है। ऐलिस क्वांटम गेट परिवर्तनों को स्थानीय रूप से निष्पादित करता है, प्रारंभिक जटिल अवस्था $|\psi \rangle$ को चार बेल अवस्था में से एक में परिवर्तित करता है।

नीचे दिए गए कदम आवश्यक क्वांटम गेट परिवर्तन दिखाते हैं, और परिणामस्वरूप बेल का कहना है कि ऐलिस को बॉब को भेजे जाने वाले प्रत्येक संभावित दो बिट संदेश के लिए अपनी क्वैबिट में आवेदन करता है।

$00:I={\begin{bmatrix}1&0\\0&1\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|00\rangle +|11\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Phi ^{+}}\rangle$

$01:Z={\begin{bmatrix}1&0\\0&-1\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|00\rangle -|11\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Phi ^{-}}\rangle$

$10:X={\begin{bmatrix}0&1\\1&0\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|01\rangle +|10\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Psi ^{+}}\rangle$

$11:-iY=XZ={\begin{bmatrix}0&-1\\1&0\end{bmatrix}}\longrightarrow |\psi \rangle ={\frac {|01\rangle -|10\rangle }{\sqrt {2}}}\equiv |{\Psi ^{-}}\rangle$ .

ऐलिस अपनी क्वैबिट में वांछित परिवर्तन उपयोजित करने के बाद, वह इसे बॉब को भेजता है। बॉब फिर बेल अवस्था पर माप करता है, जो जटिल अवस्था को चार दो-क्विबिट आधार सदिशों में से एक पर प्रक्षेप करता है, जिनमें से एक मूल दो बिट सूचना के अनुरूप होता है, जिसे ऐलिस भेजने का प्रयास करता है।

क्वांटम टेलीपोर्टेशन

क्वांटम टेलीपोर्टेशन एक दूरी पर क्वांटम अवस्था का स्थानांतरण है। यह इस क्वांटम अवस्था के प्रदाता A और प्राप्तकर्ता B के मध्य जटिलता से सुगम होता है। यह प्रक्रिया क्वांटम संचार और कंप्यूटिंग के लिए एक मौलिक अनुसंधान विषय बनाता है। हाल ही में, वैज्ञानिक प्रकाशिक तंतु के माध्यम से सूचना हस्तांतरण में इसके अनुप्रयोगों का परीक्षण करता हैं।^[6] क्वांटम टेलीपोर्टेशन की प्रक्रिया को निम्नलिखित रूप में परिभाषित किया गया है:

ऐलिस और बॉब एक ईपीआर जोड़ा साझा करते हैं और अलग होने से पहले प्रत्येक एक क्वैबिट लेते है। ऐलिस को बॉब को एक क्वबिट जानकारी देनी होगी, लेकिन वह इस क्वबिट की अवस्था नहीं जानता है और बॉब को केवल शास्त्रीय जानकारी ही भेज सकता है।

इसे निम्न प्रकार से क्रमशः निष्पादित किया जाता है:

ऐलिस अपने क्वैबिट को सीएनओटी गेट के माध्यम से भेजता है।
इसके बाद ऐलिस पहली क्वबिट को हैडामर्ड गेट के माध्यम से भेजता है।
ऐलिस अपने क्वबिट को मापता है, चार परिणामों में से एक प्राप्त करता है, और यह जानकारी बॉब को भेजता है।
ऐलिस के माप को देखते हुए, बॉब ईपीआर जोड़े के अपने अर्ध भाग पर चार संचालन में से एक करता है और मूल क्वांटम अवस्था को पुनः प्राप्त करता है।^[1]

निम्नलिखित क्वांटम सर्किट टेलीपोर्टेशन का वर्णन करता है:

क्वबिट को टेलीपोर्ट करने के लिए क्वांटम सर्किट

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी जानकारी को सुरक्षित रूप से एनकोड करने और भेजने के लिए क्वांटम यांत्रिक गुणों का उपयोग करता है। इस प्रक्रिया के पीछे सिद्धांत यह तथ्य है कि प्रणाली को विक्षोभ किए बिना किसी प्रणाली की क्वांटम अवस्था को मापना असंभव है। इसका उपयोग किसी प्रणाली के अंतर्गत जासूसी करने के लिए किया जा सकता है।

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी का सबसे सामान्य रूप क्वांटम कुंजी वितरण है। यह दो पक्षों को एक साझा यादृच्छिक गुप्त कुंजी बनाने में सक्षम बनाता है जिसका उपयोग सूचना को एन्क्रिप्ट करने के लिए किया जा सकता है। इसकी निजी कुंजी एक सार्वजनिक चैनल के माध्यम से दोनों पक्षों के मध्य बनाई जाती है।^[1]

क्वांटम क्रिप्टोग्राफी को दो बहु-आयामी प्रणालियों के मध्य जटिलता की अवस्था माना जाता है, जिसे टू-क्यूडिट (क्वांटम अंक) जटिलता के रूप में भी जाना जाता है।^[2]

यह भी देखें

↑ $|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|00\rangle -|11\rangle )$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}((|+\rangle _{A}+|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}+|-\rangle _{B})-(|+\rangle _{A}-|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}-|-\rangle _{B}))$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}(|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle +|--\rangle -|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle -|--\rangle )$ $={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|+-\rangle +|-+\rangle )$

संदर्भ

↑ ^1.0 ^1.1 ^1.2 ^1.3 ^1.4 ^1.5 ^1.6 ^1.7 ^1.8 Nielsen, Michael (2010). क्वांटम संगणना और क्वांटम सूचना. Cambridge University Press. ISBN 9781139495486.
↑ ^2.0 ^2.1 ^2.2 Sych, Denis (7 January 2009). "सामान्यीकृत बेल राज्यों का एक पूर्ण आधार". New Journal of Physics. 11 (1): 013006. Bibcode:2009NJPh...11a3006S. doi:10.1088/1367-2630/11/1/013006 – via IOP Science.
↑ Zaman, Fakhar; Jeong, Youngmin (2 October 2018). "प्रतितथ्यात्मक बेल-स्टेट विश्लेषण". Scientific Reports. 8 (1): 14641. Bibcode:2018NatSR...814641Z. doi:10.1038/s41598-018-32928-8. PMC 6168595. PMID 30279547.
↑ Kwiat, Weinfurter. "Embedded Bell State Analysis"
↑ Pisenti, Gaebler, Lynn. "Distinguishability of Hyper-Entangled Bell States by Linear Evolution and Local Measurement"
↑ Huo, Meiru (19 October 2018). "फाइबर चैनलों के माध्यम से नियतात्मक क्वांटम टेलीपोर्टेशन". Science Advances. 4 (10): eaas9401. Bibcode:2018SciA....4.9401H. doi:10.1126/sciadv.aas9401. PMC 6195333. PMID 30345350.

Nielsen, Michael A.; Chuang, Isaac L. (2000), Quantum computation and quantum information, Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-63503-5, pp. 25.
Kaye, Phillip; Laflamme, Raymond; Mosca, Michele (2007), An introduction to quantum computing, Oxford University Press, ISBN 978-0-19-857049-3, pp. 75.
On the Einstein Podolsky and Rosen paradox, Bell System Technical Journal, 1964.

[6] $|\Phi ^{-}\rangle ={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|00\rangle -|11\rangle )$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}((|+\rangle _{A}+|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}+|-\rangle _{B})-(|+\rangle _{A}-|-\rangle _{A})(|+\rangle _{B}-|-\rangle _{B}))$ $={\frac {1}{2{\sqrt {2}}}}(|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle +|--\rangle -|++\rangle +|+-\rangle +|-+\rangle -|--\rangle )$ $={\frac {1}{\sqrt {2}}}(|+-\rangle +|-+\rangle )$

[:0-1] 1.0 ^1.1 ^1.2 ^1.3 ^1.4 ^1.5 ^1.6 ^1.7 ^1.8 Nielsen, Michael (2010). क्वांटम संगणना और क्वांटम सूचना. Cambridge University Press. ISBN 9781139495486.

[:1-2] 2.0 ^2.1 ^2.2 Sych, Denis (7 January 2009). "सामान्यीकृत बेल राज्यों का एक पूर्ण आधार". New Journal of Physics. 11 (1): 013006. Bibcode:2009NJPh...11a3006S. doi:10.1088/1367-2630/11/1/013006 – via IOP Science.

[3] Zaman, Fakhar; Jeong, Youngmin (2 October 2018). "प्रतितथ्यात्मक बेल-स्टेट विश्लेषण". Scientific Reports. 8 (1): 14641. Bibcode:2018NatSR...814641Z. doi:10.1038/s41598-018-32928-8. PMC 6168595. PMID 30279547.

[4] Kwiat, Weinfurter. "Embedded Bell State Analysis"

[5] Pisenti, Gaebler, Lynn. "Distinguishability of Hyper-Entangled Bell States by Linear Evolution and Local Measurement"

[7] Huo, Meiru (19 October 2018). "फाइबर चैनलों के माध्यम से नियतात्मक क्वांटम टेलीपोर्टेशन". Science Advances. 4 (10): eaas9401. Bibcode:2018SciA....4.9401H. doi:10.1126/sciadv.aas9401. PMC 6195333. PMID 30345350.

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