स्थिति और संवेग स्थान: Difference between revisions

Revision as of 14:54, 12 August 2023

भौतिकी और ज्यामिति में, दो निकट से संबंधित सदिश स्थान होते हैं, सामान्यत: त्रि-आयामी किन्तु सामान्यत: किसी भी परिमित आयाम के स्थिति स्थान (वास्तविक स्थान या समन्वय स्थान भी) यूक्लिडियन अंतरिक्ष में सभी स्थिति सदिश आर का सेट है, और इसमें लंबाई के आयाम हैं; एक स्थिति सदिश अंतरिक्ष में एक बिंदु को परिभाषित करता है। (यदि किसी बिंदु कण का स्थिति सदिश समय के साथ बदलता है, तो यह एक पथ, कण के प्रक्षेपवक्र का पता लगाएगा।) मोमेंटम स्पेस एक भौतिक प्रणाली के सभी संवेग सदिश का सेट है; किसी कण का संवेग सदिश [द्रव्यमान][लंबाई][समय]⁻¹ की इकाइयों के साथ, उसकी गति से मेल खाता है।

गणितीय रूप से, स्थिति और गति के बीच का द्वंद्व पोंट्रीगिन द्वंद्व का एक उदाहरण है। विशेष रूप से, यदि कोई फलन स्थिति स्थान, f(r) में दिया गया है, तो इसका फूरियर रूपांतरण गति स्थान, φ(p) में फलन प्राप्त करता है। इसके विपरीत, संवेग स्थान फलन का व्युत्क्रम फूरियर रूपांतरण एक स्थिति स्थान फलन है।

ये मात्राएँ और विचार सभी मौलिक और क्वांटम भौतिकी से परे हैं, और भौतिक प्रणाली को या तो घटक कणों की स्थिति, या उनके संवेग का उपयोग करके वर्णित किया जा सकता है, दोनों सूत्रीकरण समान रूप से विचाराधीन प्रणाली के बारे में समान जानकारी प्रदान करते हैं। तरंगों के संदर्भ में परिभाषित करने के लिए और मात्रा उपयोगी है। तरंग सदिश 'k' (या बस 'k'-सदिश) में पारस्परिक लंबाई के आयाम होते हैं, जो इसे कोणीय आवृत्ति ω का एनालॉग बनाता है जिसमें पारस्परिक समय के आयाम होते हैं। सभी तरंग सदिश का समुच्चय 'k-समिष्ट' है। सामान्यत: 'r' 'के' की तुलना में अधिक सहज और सरल है, चूँकि इसका विपरीत भी सत्य हो सकता है, जैसे कि ठोस-अवस्था भौतिकी में है।

क्वांटम यांत्रिकी स्थिति और गति के बीच द्वंद्व के दो मौलिक उदाहरण प्रदान करता है, हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत ΔxΔp ≥ ħ/2 जिसमें कहा गया है कि स्थिति और गति को एक साथ इच्छित स्पष्टता से नहीं जाना जा सकता है, और डी ब्रोगली संबंध p = ħk जो गति और तरंगसदिश को बताता है एक मुक्त कण के कण एक दूसरे के समानुपाती होते हैं।^[1] इस संदर्भ में, जब यह असंदिग्ध होता है, तो "संवेग" और "तरंगसदिश " शब्दों का परस्पर उपयोग किया जाता है। चूँकि, क्रिस्टल में डी ब्रोगली संबंध सत्य नहीं है।

मौलिक यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान

लैग्रेंजियन यांत्रिकी

लैग्रेंजियन यांत्रिकी में अधिकांशतः लैग्रैन्जियन L(q, dq/dt, t) कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)भौतिकी) में होता है, जहां 'q = (q₁, q₂,..., q_n) सामान्यीकृत निर्देशांक का n- टपल है। गति के यूलर-लैग्रेंज समीकरण हैं

{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}\,,\quad {\dot {q}}_{i}\equiv {\frac {dq_{i}}{dt}}\,.

( ओवरडॉट बार व्युत्पन्न को निरुपित करता है)। प्रत्येक सामान्यीकृत निर्देशांक के लिए विहित गति की परिभाषा का परिचय है

p_{i}={\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}\,,

यूलर-लैग्रेंज समीकरण रूप लेते हैं

{\dot {p}}_{i}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}\,.

लैग्रेंजियन को संवेग स्थान में भी व्यक्त किया जा सकता है,^[2] L′(p, dp/dt, t),, जहां p = (p₁, p₂, ..., p_n) सामान्यीकृत संवेग का एक n -टुपल है। सामान्यीकृत समन्वय स्थान लैग्रेंजियन के कुल अंतर में वेरिएबल को बदलने के लिए एक लीजेंड्रे परिवर्तन किया जाता है;

dL=\sum _{i=1}^{n}\left({\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}dq_{i}+{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}d{\dot {q}}_{i}\right)+{\frac {\partial L}{\partial t}}dt=\sum _{i=1}^{n}({\dot {p}}_{i}dq_{i}+p_{i}d{\dot {q}}_{i})+{\frac {\partial L}{\partial t}}dt\,,

जहां सामान्यीकृत गति और यूलर-लैग्रेंज समीकरणों की परिभाषा ने L के आंशिक व्युत्पन्न को प्रतिस्थापित कर दिया है। अंतर के लिए उत्पाद नियम^{[nb 1]} सामान्यीकृत गति और उनके समय व्युत्पन्न में अंतर के लिए सामान्यीकृत निर्देशांक और वेग में अंतर के आदान-प्रदान की अनुमति देता है,

{\dot {p}}_{i}dq_{i}=d(q_{i}{\dot {p}}_{i})-q_{i}d{\dot {p}}_{i}

p_{i}d{\dot {q}}_{i}=d({\dot {q}}_{i}p_{i})-{\dot {q}}_{i}dp_{i}

जो प्रतिस्थापन के बाद सरलीकृत और पुनर्व्यवस्थित हो जाता है

d\left[L-\sum _{i=1}^{n}(q_{i}{\dot {p}}_{i}+{\dot {q}}_{i}p_{i})\right]=-\sum _{i=1}^{n}({\dot {q}}_{i}dp_{i}+q_{i}d{\dot {p}}_{i})+{\frac {\partial L}{\partial t}}dt\,.

अब, संवेग समिष्ट लैग्रेंजियन L' का कुल अंतर है

dL'=\sum _{i=1}^{n}\left({\frac {\partial L'}{\partial p_{i}}}dp_{i}+{\frac {\partial L'}{\partial {\dot {p}}_{i}}}d{\dot {p}}_{i}\right)+{\frac {\partial L'}{\partial t}}dt

इसलिए लैग्रेंजियन, संवेग और उनके समय व्युत्पन्न के अंतरों की तुलना से, संवेग समिष्ट लैग्रैन्जियन L′ और L′ से प्राप्त सामान्यीकृत निर्देशांक क्रमशः हैं

L'=L-\sum _{i=1}^{n}(q_{i}{\dot {p}}_{i}+{\dot {q}}_{i}p_{i})\,,\quad -{\dot {q}}_{i}={\frac {\partial L'}{\partial p_{i}}}\,,\quad -q_{i}={\frac {\partial L'}{\partial {\dot {p}}_{i}}}\,.

अंतिम दो समीकरणों के संयोजन से यूलर-लैग्रेंज समीकरणों को गति स्थान मिलता है

{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L'}{\partial {\dot {p}}_{i}}}={\frac {\partial L'}{\partial p_{i}}}\,.

लीजेंड्रे ट्रांसफॉर्मेशन का लाभ यह है कि प्रक्रिया में नए और पुराने कार्यों और उनके वेरिएबल के बीच संबंध प्राप्त होता है। समीकरण के निर्देशांक और संवेग दोनों रूप समतुल्य हैं और इनमें प्रणाली की गतिशीलता के बारे में समान जानकारी होती है। यह रूप तब अधिक उपयोगी हो सकता है जब संवेग या कोणीय संवेग लैग्रेंजियन में प्रवेश करता है।

हैमिल्टनियन यांत्रिकी

हैमिल्टनियन यांत्रिकी में, लैग्रेंजियन यांत्रिकी के विपरीत जो या तो सभी निर्देशांक या संवेग का उपयोग करता है, गति के हैमिल्टनियन समीकरण निर्देशांक और संवेग को समान स्तर पर रखते हैं। हैमिल्टनियन H('q', 'p', t) वाले प्रणाली के लिए, समीकरण हैं

{\dot {q}}_{i}={\frac {\partial H}{\partial p_{i}}}\,,\quad {\dot {p}}_{i}=-{\frac {\partial H}{\partial q_{i}}}\,.

क्वांटम यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान

क्वांटम यांत्रिकी में, एक कण को क्वांटम अवस्था द्वारा वर्णित किया जाता है। इस क्वांटम अवस्था को आधार अवस्थाओं के सुपरपोजिशन (अर्थात भारित योग के रूप में एक रैखिक संयोजन) के रूप में दर्शाया जा सकता है। सिद्धांत रूप में कोई भी आधार अवस्था के सेट को चुनने के लिए स्वतंत्र है, जब तक कि वे अंतरिक्ष में फैले हों। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में स्थिति संचालक के आइजेनफ़ंक्शन को चुनता है, तो वह स्थिति स्थान में तरंग फ़ंक्शन $ψ (r)$ के रूप में एक स्थिति की बात करता है (लंबाई के संदर्भ में अंतरिक्ष की हमारी सामान्य धारणा)। स्थिति r के संदर्भ में परिचित श्रोडिंगर समीकरण स्थिति प्रतिनिधित्व में क्वांटम यांत्रिकी का एक उदाहरण है।^[3]

आधार कार्यों के एक सेट के रूप में एक भिन्न संचालक के आइजेनफ़ंक्शन को चुनकर, कोई एक ही अवस्था के अनेक भिन्न -भिन्न अभ्यावेदन पर पहुंच सकता है। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में संवेग संचालक के आइजेनफ़ंक्शन को चुनता है, तो परिणामी तरंग कार्य $\phi (\mathbf {k} )$ को संवेग स्थान में तरंग कार्य कहा जाता है।^[3]

क्वांटम यांत्रिकी की विशेषता यह है कि वेरिएबल ण समिष्ट विभिन्न प्रकारों में आ सकते हैं: असतत-वेरिएबल , रोटर, और निरंतर-वेरिएबल नीचे दी गई तालिका तीन प्रकार के वेरिएबल ण स्थानों में सम्मिलित कुछ संबंधों का सारांश प्रस्तुत करती है।^[4]

असतत-वेरिएबल (DV), रोटर (ROT), और निरंतर-वेरिएबल (CV) वेरिएबल ण स्थानों में संयुग्म वेरिएबल के बीच संबंधों की तुलना और सारांश (arXiv:1709.04460 से लिया गया)। अधिकांश भौतिक रूप से प्रासंगिक वेरिएबल ण समिष्ट इन तीनों के संयोजन से बने होते हैं। प्रत्येक वेरिएबल ण समिष्ट में स्थिति और संवेग सम्मिलित होते हैं, जिनके संभावित मान स्थानीय रूप से कॉम्पैक्ट एबेलियन समूह और उसके दोहरे से लिए जाते हैं। क्वांटम यांत्रिक स्थिति को किसी भी वेरिएबल के संदर्भ में पूरी तरह से दर्शाया जा सकता है, और स्थिति और गति स्थानों के बीच जाने के लिए उपयोग किया जाने वाला परिवर्तन, तीनों मामलों में से प्रत्येक में, फूरियर रूपांतरण का प्रकार है। तालिका ब्रा-केट नोटेशन के साथ-साथ कैनोनिकल कम्यूटेशन रिलेशंस (सीसीआर) का वर्णन करने वाली गणितीय शब्दावली का उपयोग करती है।

अंतरिक्ष और पारस्परिक समिष्ट के बीच संबंध

तरंग फलन का संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण और आवृत्ति डोमेन की अवधारणा से बहुत निकटता से संबंधित है। चूंकि क्वांटम यांत्रिक कण की आवृत्ति गति के समानुपाती होती है (डी ब्रोगली का समीकरण ऊपर दिया गया है), कण को उसके गति घटकों के योग के रूप में वर्णित करना इसे आवृत्ति घटकों (अथार्त फूरियर रूपांतरण) के योग के रूप में वर्णित करने के समान है।^[5] यह तब स्पष्ट हो जाता है जब हम खुद से पूछते हैं कि हम प्रतिनिधित्व से दूसरे प्रतिनिधित्व में कैसे बदल सकते हैं।

स्थिति समिष्ट में कार्य और संचालक

मान लीजिए कि हमारे पास स्थिति स्थान $ψ (r)$ में एक त्रि-आयामी तरंग कार्य है, तो हम इस कार्य को ऑर्थोगोनल आधार कार्य $ψ j (r)$ के भारित योग के रूप में लिख सकते हैं:

\psi (\mathbf {r} )=\sum _{j}\phi _{j}\psi _{j}(\mathbf {r} )

या निरंतर स्थिति में एक अभिन्न के रूप में

\psi (\mathbf {r} )=\int _{\mathbf {k} {\text{-space}}}\phi (\mathbf {k} )\psi _{\mathbf {k} }(\mathbf {r} )\mathrm {d} ^{3}\mathbf {k}

यह स्पष्ट है कि यदि हम कार्यों के सेट

\psi _{\mathbf {k} }(\mathbf {r} )

को निर्दिष्ट करते हैं, जैसे कि गति संचालक के आइजनफंक्शन के सेट के रूप में, तो फ़ंक्शन

\phi (\mathbf {k} )

में

ψ (r)

के पुनर्निर्माण के लिए आवश्यक सभी जानकारी होती है और इसलिए यह अवस्था

\psi

वैकल्पिक विवरण है

क्वांटम यांत्रिकी में, संवेग संचालक द्वारा दिया जाता है

\mathbf {\hat {p}} =-i\hbar {\frac {\partial }{\partial \mathbf {r} }}

(हर नोटेशन के लिए आव्यूह कैलकुलस देखें) उचित डोमेन के साथ आइजेनफ़ंक्शन हैं

\psi _{\mathbf {k} }(\mathbf {r} )={\frac {1}{({\sqrt {2\pi }})^{3}}}e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }

और आइजेनवैल्यू ħ'k'. इसलिए

\psi (\mathbf {r} )={\frac {1}{({\sqrt {2\pi }})^{3}}}\int _{\mathbf {k} {\text{-space}}}\phi (\mathbf {k} )e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }\mathrm {d} ^{3}\mathbf {k}

और हम देखते हैं कि संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण द्वारा स्थिति प्रतिनिधित्व से संबंधित है।^[6]

संवेग समिष्ट में कार्य और संचालक

इसके विपरीत, संवेग स्थान $\phi (\mathbf {k} )$ में एक त्रि-आयामी तरंग कार्य को ऑर्थोगोनल आधार कार्य $\phi _{j}(\mathbf {k} )$ के भारित योग के रूप में व्यक्त किया जा सकता है।

\phi (\mathbf {k} )=\sum _{j}\psi _{j}\phi _{j}(\mathbf {k} ),

या अभिन्न के रूप में,

\phi (\mathbf {k} )=\int _{\mathbf {r} {\text{-space}}}\psi (\mathbf {r} )\phi _{\mathbf {r} }(\mathbf {k} )\mathrm {d} ^{3}\mathbf {r} .

पद संचालक द्वारा दिया गया है

\mathbf {\hat {r}} =i\hbar {\frac {\partial }{\partial \mathbf {p} }}=i{\frac {\partial }{\partial \mathbf {k} }}

आइजेनफ़ंक्शन के साथ

\phi _{\mathbf {r} }(\mathbf {k} )={\frac {1}{\left({\sqrt {2\pi }}\right)^{3}}}e^{-i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }

और आइजेनवैल्यू r. तो इस ऑपरेटर के आइजेनफ़ंक्शन के संदर्भ में

\phi (\mathbf {k} )

का एक समान अपघटन किया जा सकता है, जो विपरीत फूरियर रूपांतरण सिद्ध होता है,^[6]

\phi (\mathbf {k} )={\frac {1}{({\sqrt {2\pi }})^{3}}}\int _{\mathbf {r} {\text{-space}}}\psi (\mathbf {r} )e^{-i\mathbf {k} \cdot \mathbf {r} }\mathrm {d} ^{3}\mathbf {r} .

स्थिति और संवेग संचालक के बीच एकात्मक तुल्यता

r और p ऑपरेटर एकात्मक रूप से समतुल्य हैं, एकात्मक संचालक को फूरियर रूपांतरण द्वारा स्पष्ट रूप से दिया जाता है, अर्थात् चरण स्थान में एक चौथाई-चक्र घूर्णन ऑसिलेटर हैमिल्टनियन द्वारा उत्पन्न होता है। इस प्रकार, उनके पास समान स्पेक्ट्रम है। भौतिक भाषा में, गति अंतरिक्ष तरंग कार्यों पर अभिनय करने r वाला p, स्थिति अंतरिक्ष तरंग कार्यों (फूरियर रूपांतरण की छवि के अनुसार ) पर अभिनय करने के समान है।

पारस्परिक समिष्ट और क्रिस्टल

किसी क्रिस्टल में एक इलेक्ट्रॉन (या अन्य कण) के लिए, इसका k मान लगभग सदैव उसके क्रिस्टल संवेग से संबंधित होता है, न कि उसके सामान्य संवेग से। इसलिए, k और p केवल आनुपातिक नहीं हैं किंतु विभिन्न भूमिकाएँ निभाते हैं। उदाहरण के लिए के·पी अस्पष्ट सिद्धांत देखें। क्रिस्टल संवेग एक तरंग आवरण की तरह है जो बताता है कि तरंग एक इकाई कोशिका से दूसरी इकाई में कैसे बदलती है, किंतु यह इस बारे में कोई जानकारी नहीं देता है कि प्रत्येक इकाई कोशिका के अंदर तरंग कैसे बदलती है।

जब k वास्तविक गति के अतिरिक्त क्रिस्टल गति से संबंधित होता है, तो k-समिष्ट की अवधारणा अभी भी सार्थक और अत्यंत उपयोगी है, किन्तु यह ऊपर विचार किए गए गैर-क्रिस्टल k-समिष्ट से अनेक स्थिति में भिन्न है। उदाहरण के लिए, एक क्रिस्टल के k-समिष्ट में, बिंदुओं का एक अनंत सेट होता है जिसे पारस्परिक जालक कहा जाता है जो k = 0 के "समतुल्य" होता है (यह अलियासिंग के समान है)। इसी तरह, "पहला ब्रिलॉइन ज़ोन" k-समिष्ट का एक सीमित आयतन है, जैसे कि प्रत्येक संभावित k इस क्षेत्र में ठीक एक बिंदु के "समतुल्य" है।

यह भी देखें

फेज स्थान
रेसिप्रोकेल स्थान
कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)
फ्रैक्शनल फूरियर रूपांतरण

फ़ुटनोट

↑ For two functions $u$ and $v$ , the differential of the product is $d (uv) = udv + vdu$ .

संदर्भ

↑ Eisberg, R.; Resnick, R. (1985). परमाणुओं, अणुओं, ठोसों, नाभिकों और कणों की क्वांटम भौतिकी (2nd ed.). John Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-87373-0.
↑ Hand, Louis N; Finch, Janet D (1998). विश्लेषणात्मक यांत्रिकी. p. 190. ISBN 978-0-521-57572-0.
↑ ^3.0 ^3.1 Peleg, Y.; Pnini, R.; Zaarur, E.; Hecht, E. (2010). क्वांटम यांत्रिकी (शाउम की रूपरेखा श्रृंखला) (2nd ed.). McGraw Hill. ISBN 978-0-07-162358-2.
↑ Albert, Victor V; Pascazio, Saverio; Devoret, Michel H (2017). "General phase spaces: from discrete variables to rotor and continuum limits". Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical. 50 (50): 504002. arXiv:1709.04460. doi:10.1088/1751-8121/aa9314. S2CID 119290497.
↑ Abers, E. (2004). क्वांटम यांत्रिकी. Addison Wesley, Prentice Hall Inc. ISBN 978-0-13-146100-0.
↑ ^6.0 ^6.1 R. Penrose (2007). The Road to Reality. Vintage books. ISBN 978-0-679-77631-4.

[3] For two functions $u$ and $v$ , the differential of the product is $d (uv) = udv + vdu$ .

[1] Eisberg, R.; Resnick, R. (1985). परमाणुओं, अणुओं, ठोसों, नाभिकों और कणों की क्वांटम भौतिकी (2nd ed.). John Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-87373-0.

[2] Hand, Louis N; Finch, Janet D (1998). विश्लेषणात्मक यांत्रिकी. p. 190. ISBN 978-0-521-57572-0.

[peleg-4] 3.0 ^3.1 Peleg, Y.; Pnini, R.; Zaarur, E.; Hecht, E. (2010). क्वांटम यांत्रिकी (शाउम की रूपरेखा श्रृंखला) (2nd ed.). McGraw Hill. ISBN 978-0-07-162358-2.

[phasespaces-5] Albert, Victor V; Pascazio, Saverio; Devoret, Michel H (2017). "General phase spaces: from discrete variables to rotor and continuum limits". Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical. 50 (50): 504002. arXiv:1709.04460. doi:10.1088/1751-8121/aa9314. S2CID 119290497.

[6] Abers, E. (2004). क्वांटम यांत्रिकी. Addison Wesley, Prentice Hall Inc. ISBN 978-0-13-146100-0.

[Penrose-7] 6.0 ^6.1 R. Penrose (2007). The Road to Reality. Vintage books. ISBN 978-0-679-77631-4.

[1]

[2]

[nb 1]

[3]

[4]

[5]

[6]

@@ Line 1: / Line 1: @@
 {{Short description|Physical spaces representing position and momentum, Fourier-transform duals}}
 {{Redirect|संवेग स्थान|जैज़ एल्बम|मोमेंटम स्पेस}}
-भौतिकी और [[ज्यामिति]] में, दो निकट से संबंधित [[सदिश स्थल]] हैं, जो सामान्यत: [[त्रि-आयामी स्थान|त्रि-आयामी]] समिष्ट होते हैं, लेकिन सामान्यत: किसी भी सीमित आयाम में। स्थिति समिष्ट (जिसे वास्तविक समिष्ट या निर्देशिका समिष्ट भी कहा जाता है)  सभी स्थिति सदिश r की भौगोलिक स्थान होती है, और इसकी [[लंबाई]] के [[आयामी विश्लेषण]] होते है; [[स्थिति वेक्टर|स्थिति सदिश]] बिंदु को परिभाषित करता है। (यदि किसी [[बिंदु कण]] के कारक का समय के साथ परिवर्तन होता है, तो वह पथ, किसी कण के [[प्रक्षेपवक्र]] को चित्रित करेगा।) प्राणि समिष्ट वह सभी प्राणि सदिश p की समूह होती है जिन्हें किसी भौतिक प्रणाली हो सकती है; किसी कण का ''[[संवेग सदिश]]'' उसके प्राणि को दर्शाता है, [द्रव्यमान] [लंबाई] [समय]<sup>−1</sup> की इकाइयों में।
-गणितीय रूप से, स्थिति और प्राणि के बीच का द्वंद्व [[पोंट्रीगिन द्वंद्व]] का उदाहरण है। विशेष रूप से, यदि कोई [[फ़ंक्शन (गणित)|फलन (गणित)]] को स्थिति स्थान, f('r') में दिया जाता है, तो इसका [[फूरियर रूपांतरण]] प्राणि स्थान, φ('p') में फलन प्राप्त करता है। इसके विपरीत, संवेग समिष्ट फलन का व्युत्क्रम फूरियर रूपांतरण स्थिति समिष्ट फलन है।
-ये मात्राएँ और विचार सभी शास्त्रीय और क्वांटम भौतिकी से परे हैं, और भौतिक प्रणाली को या तो घटक कणों की स्थिति, या उनके संवेग का उपयोग करके वर्णित किया जा सकता है, दोनों सूत्रीकरण समान रूप से विचाराधीन प्रणाली के बारे में समान जानकारी प्रदान करते हैं। तरंगों के संदर्भ में परिभाषित करने के लिए और मात्रा उपयोगी है। तरंग सदिश 'k' (या बस 'k'-सदिश) में [[पारस्परिक लंबाई]] के आयाम होते हैं, जो इसे [[कोणीय आवृत्ति]] ω का एनालॉग बनाता है जिसमें पारस्परिक [[समय]] के आयाम होते हैं। सभी [[तरंग सदिश]] का समुच्चय 'k-समिष्ट' है। सामान्यत: 'r' 'के' की तुलना में अधिक सहज और सरल है, हालांकि इसका विपरीत भी सत्य हो सकता है, जैसे कि ठोस-अवस्था भौतिकी में।
+भौतिकी और ज्यामिति में, दो निकट से संबंधित सदिश स्थान होते हैं, सामान्यत: त्रि-आयामी किन्तु सामान्यत: किसी भी परिमित आयाम के स्थिति स्थान (वास्तविक स्थान या समन्वय स्थान भी) यूक्लिडियन अंतरिक्ष में सभी स्थिति सदिश आर का सेट है, और इसमें लंबाई के आयाम हैं; एक स्थिति सदिश अंतरिक्ष में एक बिंदु को परिभाषित करता है। (यदि किसी बिंदु कण का स्थिति सदिश समय के साथ बदलता है, तो यह एक पथ, कण के प्रक्षेपवक्र का पता लगाएगा।) मोमेंटम स्पेस एक भौतिक प्रणाली के सभी संवेग सदिश का सेट है; किसी कण का संवेग सदिश [द्रव्यमान][लंबाई][समय]<sup>−1</sup> की इकाइयों के साथ, उसकी गति से मेल खाता है।
-[[क्वांटम यांत्रिकी]] स्थिति और प्राणि के बीच द्वंद्व के दो मौलिक उदाहरण प्रदान करता है, अनिश्चितता सिद्धांत ΔxΔp ≥ ħ/2 जिसमें कहा गया है कि स्थिति और प्राणि को साथ अनिश्चित सटीकता के साथ नहीं जाना जा सकता है, और [[डी ब्रोगली संबंध]] 'p = ħk' जो बताता है स्वतंत्र कण का संवेग और तरंग सदिश दूसरे के समानुपाती होते हैं।<ref>{{cite book|title=परमाणुओं, अणुओं, ठोसों, नाभिकों और कणों की क्वांटम भौतिकी|first1=R.|last1=Eisberg|first2=R.|last2=Resnick|edition=2nd|publisher=John Wiley & Sons|year=1985| isbn=978-0-471-87373-0 | url-access=registration|url=https://archive.org/details/quantumphysicsof00eisb}}</ref> इस संदर्भ में, जब यह स्पष्ट होता है, तो संवेग और वेवसदिश शब्दों का उपयोग परस्पर विनिमय के लिए किया जाता है। हालाँकि, क्रिस्टल में डी ब्रोगली संबंध सत्य नहीं है।
+गणितीय रूप से, स्थिति और गति के बीच का द्वंद्व पोंट्रीगिन द्वंद्व का एक उदाहरण है। विशेष रूप से, यदि कोई फलन स्थिति स्थान, f(r) में दिया गया है, तो इसका फूरियर रूपांतरण गति स्थान, φ(p) में फलन प्राप्त करता है। इसके विपरीत, संवेग स्थान फलन का व्युत्क्रम फूरियर रूपांतरण एक स्थिति स्थान फलन है।
-== शास्त्रीय यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान ==
+ये मात्राएँ और विचार सभी मौलिक और क्वांटम भौतिकी से परे हैं, और भौतिक प्रणाली को या तो घटक कणों की स्थिति, या उनके संवेग का उपयोग करके वर्णित किया जा सकता है, दोनों सूत्रीकरण समान रूप से विचाराधीन प्रणाली के बारे में समान जानकारी प्रदान करते हैं। तरंगों के संदर्भ में परिभाषित करने के लिए और मात्रा उपयोगी है। तरंग सदिश 'k' (या बस 'k'-सदिश) में [[पारस्परिक लंबाई]] के आयाम होते हैं, जो इसे [[कोणीय आवृत्ति]] ω का एनालॉग बनाता है जिसमें पारस्परिक [[समय]] के आयाम होते हैं। सभी [[तरंग सदिश]] का समुच्चय 'k-समिष्ट' है। सामान्यत: 'r' 'के' की तुलना में अधिक सहज और सरल है, चूँकि  इसका विपरीत भी सत्य हो सकता है, जैसे कि ठोस-अवस्था भौतिकी में है।
+क्वांटम यांत्रिकी स्थिति और गति के बीच द्वंद्व के दो मौलिक उदाहरण प्रदान करता है, हाइजेनबर्ग अनिश्चितता सिद्धांत Δ''x''Δ''p'' ≥ ''ħ''/2 जिसमें कहा गया है कि स्थिति और गति को एक साथ इच्छित स्पष्टता से नहीं जाना जा सकता है, और डी ब्रोगली संबंध '''p''' = ''ħ'''''k''' जो गति और तरंगसदिश  को बताता है एक मुक्त कण के कण एक दूसरे के समानुपाती होते हैं।<ref>{{cite book|title=परमाणुओं, अणुओं, ठोसों, नाभिकों और कणों की क्वांटम भौतिकी|first1=R.|last1=Eisberg|first2=R.|last2=Resnick|edition=2nd|publisher=John Wiley & Sons|year=1985| isbn=978-0-471-87373-0 | url-access=registration|url=https://archive.org/details/quantumphysicsof00eisb}}</ref> इस संदर्भ में, जब यह असंदिग्ध होता है, तो "संवेग" और "तरंगसदिश " शब्दों का परस्पर उपयोग किया जाता है। चूँकि, क्रिस्टल में डी ब्रोगली संबंध सत्य नहीं है।
+== मौलिक यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान ==
 === [[लैग्रेंजियन यांत्रिकी]] ===
-लैग्रेंजियन यांत्रिकी में अक्सर, लैग्रैन्जियन एल ('क्यू', डी'क्यू'/डीटी, टी) [[कॉन्फ़िगरेशन स्थान (भौतिकी)|कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)]]भौतिकी) में होता है, जहां 'क्यू' = (क्यू)<sub>1</sub>, क्यू<sub>2</sub>,..., क्यू<sub>n</sub>) सामान्यीकृत निर्देशांक का एन-[[ टपल | टपल]] है। प्राणि के यूलर-लैग्रेंज समीकरण हैं
+लैग्रेंजियन यांत्रिकी में  अधिकांशतः लैग्रैन्जियन ''L''('''q''', ''d'''''q'''/''dt'', ''t'')  [[कॉन्फ़िगरेशन स्थान (भौतिकी)|कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)]]भौतिकी) में होता है, जहां '<nowiki/>'''q''' = (''q''<sub>1</sub>, ''q''<sub>2</sub>,..., ''q<sub>n</sub>'') सामान्यीकृत निर्देशांक का ''n''-[[ टपल | टपल]] है। गति के यूलर-लैग्रेंज समीकरण हैं
 <math display="block">\frac{d}{dt}\frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} = \frac{\partial L}{\partial q_i} \,,\quad \dot{q}_i \equiv \frac{dq_i}{dt}\,. </math>
-( ओवरडॉट बार व्युत्पन्न को इंगित करता है)। प्रत्येक सामान्यीकृत निर्देशांक के लिए विहित प्राणि की परिभाषा का परिचय
+( ओवरडॉट बार व्युत्पन्न को निरुपित करता है)। प्रत्येक सामान्यीकृत निर्देशांक के लिए विहित गति की परिभाषा का परिचय है
 <math display="block"> p_i = \frac{\partial L}{\partial \dot{q}_i} \,, </math>
 यूलर-लैग्रेंज समीकरण रूप लेते हैं
 <math display="block">\dot{p}_i = \frac{\partial L}{\partial q_i} \,. </math>
-लैग्रेंजियन को संवेग समिष्ट में भी व्यक्त किया जा सकता है,<ref>{{cite book|url=https://books.google.com/books?id=1J2hzvX2Xh8C | title=विश्लेषणात्मक यांत्रिकी|isbn=978-0-521-57572-0|last1=Hand|first1=Louis N|last2=Finch|first2=Janet D|date=1998|page=190}}</ref> एल′('पी', डी'पी'/डीटी, टी), जहां 'पी' = (पी<sub>1</sub>, पी<sub>2</sub>, ..., पी<sub>n</sub>) सामान्यीकृत संवेग का एन-ट्यूपल है। सामान्यीकृत समन्वय समिष्ट लैग्रेंजियन के [[कुल अंतर]] में चर को बदलने के लिए लीजेंड्रे परिवर्तन किया जाता है;
+लैग्रेंजियन को संवेग स्थान में भी व्यक्त किया जा सकता है,<ref>{{cite book|url=https://books.google.com/books?id=1J2hzvX2Xh8C | title=विश्लेषणात्मक यांत्रिकी|isbn=978-0-521-57572-0|last1=Hand|first1=Louis N|last2=Finch|first2=Janet D|date=1998|page=190}}</ref> ''L''′('''p''', ''d'''''p'''/''dt'', ''t''),, जहां '''p''' = (''p''<sub>1</sub>, ''p''<sub>2</sub>, ..., ''p<sub>n</sub>'') सामान्यीकृत संवेग का एक n -टुपल है। सामान्यीकृत समन्वय स्थान लैग्रेंजियन के कुल अंतर में वेरिएबल को बदलने के लिए एक लीजेंड्रे परिवर्तन किया जाता है;
 <math display="block">dL = \sum_{i=1}^n \left(\frac{\partial L }{\partial q_i}dq_i + \frac{\partial L }{\partial \dot{q}_i}d\dot{q}_i\right) + \frac{\partial L }{\partial t}dt = \sum_{i=1}^n (\dot{p}_i dq_i + p_i d\dot{q}_i ) + \frac{\partial L }{\partial t}dt  \,, </math>
-जहां सामान्यीकृत प्राणि और यूलर-लैग्रेंज समीकरणों की परिभाषा ने एल के आंशिक व्युत्पन्न को प्रतिस्थापित कर दिया है। अंतर के लिए उत्पाद नियम<ref group=nb>For two functions {{math|''u''}} and {{math|''v''}}, the differential of the product is {{math|1=''d''(''uv'') = ''udv'' + ''vdu''}}.</ref> सामान्यीकृत संवेग और उनके समय डेरिवेटिव में अंतर के लिए सामान्यीकृत निर्देशांक और वेग में अंतर के आदान-प्रदान की अनुमति देता है,
+जहां सामान्यीकृत गति और यूलर-लैग्रेंज समीकरणों की परिभाषा ने ''L'' के आंशिक व्युत्पन्न को प्रतिस्थापित कर दिया है। अंतर के लिए उत्पाद नियम<ref group="nb">For two functions {{math|''u''}} and {{math|''v''}}, the differential of the product is {{math|1=''d''(''uv'') = ''udv'' + ''vdu''}}.</ref> सामान्यीकृत गति और उनके समय व्युत्पन्न में अंतर के लिए सामान्यीकृत निर्देशांक और वेग में अंतर के आदान-प्रदान की अनुमति देता है,
 <math display="block">\dot{p}_i dq_i = d(q_i\dot{p}_i) - q_i d\dot{p}_i </math>
 <math display="block"> p_i d\dot{q}_i = d(\dot{q}_i p_i) - \dot{q}_i d p_i </math>
@@ Line 30: / Line 32: @@
 इसलिए लैग्रेंजियन, संवेग और उनके समय व्युत्पन्न के अंतरों की तुलना से, संवेग समिष्ट लैग्रैन्जियन L′ और L′ से प्राप्त सामान्यीकृत निर्देशांक क्रमशः हैं
 <math display="block">L' = L - \sum_{i=1}^n(q_i\dot{p}_i + \dot{q}_i p_i)\,,\quad -\dot{q}_i = \frac{\partial L'}{\partial p_i}\,,\quad -q_i = \frac{\partial L'}{\partial \dot{p}_i} \,.  </math>
-अंतिम दो समीकरणों के संयोजन से यूलर-लैग्रेंज समीकरणों को प्राणि समिष्ट मिलता है
+अंतिम दो समीकरणों के संयोजन से यूलर-लैग्रेंज समीकरणों को गति स्थान मिलता है
 <math display="block">\frac{d}{dt}\frac{\partial L'}{\partial \dot{p}_i} = \frac{\partial L'}{\partial p_i} \,. </math>
-लीजेंड्रे ट्रांसफॉर्मेशन का लाभ यह है कि प्रक्रिया में नए और पुराने कार्यों और उनके चर के बीच संबंध प्राप्त होता है। समीकरण के निर्देशांक और संवेग दोनों रूप समतुल्य हैं और इनमें सिस्टम की गतिशीलता के बारे में समान जानकारी होती है। यह रूप तब अधिक उपयोगी हो सकता है जब संवेग या कोणीय संवेग लैग्रेंजियन में प्रवेश करता है।
+लीजेंड्रे ट्रांसफॉर्मेशन का लाभ यह है कि प्रक्रिया में नए और पुराने कार्यों और उनके वेरिएबल के बीच संबंध प्राप्त होता है। समीकरण के निर्देशांक और संवेग दोनों रूप समतुल्य हैं और इनमें प्रणाली की गतिशीलता के बारे में समान जानकारी होती है। यह रूप तब अधिक उपयोगी हो सकता है जब संवेग या कोणीय संवेग लैग्रेंजियन में प्रवेश करता है।
 === [[हैमिल्टनियन यांत्रिकी]] ===
-हैमिल्टनियन यांत्रिकी में, लैग्रेंजियन यांत्रिकी के विपरीत जो या तो सभी निर्देशांक या संवेग का उपयोग करता है, प्राणि के हैमिल्टनियन समीकरण निर्देशांक और संवेग को समान स्तर पर रखते हैं। हैमिल्टनियन H('q', 'p', t) वाले सिस्टम के लिए, समीकरण हैं
+हैमिल्टनियन यांत्रिकी में, लैग्रेंजियन यांत्रिकी के विपरीत जो या तो सभी निर्देशांक या संवेग का उपयोग करता है, गति के हैमिल्टनियन समीकरण निर्देशांक और संवेग को समान स्तर पर रखते हैं। हैमिल्टनियन  H('q', 'p', t) वाले प्रणाली के लिए, समीकरण हैं
 <math display="block"> \dot{q}_i = \frac{\partial H}{\partial p_i} \,,\quad \dot{p}_i = - \frac{\partial H}{\partial q_i} \,. </math>
 ==क्वांटम यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान ==
-{{Further|Momentum operator}}
+{{Further|मोमेंटम ऑपरेटर}}
-क्वांटम यांत्रिकी में, कण को क्वांटम अवस्था द्वारा वर्णित किया जाता है। इस [[कितना राज्य]] को [[आधार (रैखिक बीजगणित)]] राज्यों के [[ क्वांटम सुपरइम्पोज़िशन |क्वांटम सुपरइम्पोज़िशन]] (यानी भारित योग के रूप में [[रैखिक संयोजन]]) के रूप में दर्शाया जा सकता है। सिद्धांत रूप में कोई भी आधार स्थितियों के सेट को चुनने के लिए स्वतंत्र है, जब तक कि वे अंतरिक्ष को रैखिक रूप से फैलाते हैं। यदि कोई स्थिति ऑपरेटर के [[eigenfunction]]s को आधार कार्यों के सेट के रूप में चुनता है, तो वह राज्य को तरंग फलन के रूप में बोलता है {{math|''ψ''('''r''')}} स्थिति समिष्ट में (लंबाई के संदर्भ में [[अंतरिक्ष]] की हमारी सामान्य धारणा)। स्थिति r के संदर्भ में परिचित श्रोडिंगर समीकरण स्थिति प्रतिनिधित्व में क्वांटम यांत्रिकी का उदाहरण है।<ref name=peleg>{{cite book |title=क्वांटम यांत्रिकी (शाउम की रूपरेखा श्रृंखला)|first1=Y. |last1=Peleg|first2=R.|last2= Pnini|first3=E.|last3= Zaarur|first4=E.|last4= Hecht|edition=2nd|publisher=McGraw Hill|year=2010|isbn=978-0-07-162358-2}}</ref>
-आधार कार्यों के सेट के रूप में अलग ऑपरेटर के eigenfunctions को चुनकर, कोई ही राज्य के कई अलग-अलग अभ्यावेदन पर पहुंच सकता है। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में संवेग ऑपरेटर के eigenfunctions को चुनता है, तो परिणामी तरंग फलन <math>\phi(\mathbf{k})</math> संवेग समिष्ट में तरंग फलन कहा जाता है।<ref name=peleg />
-क्वांटम यांत्रिकी की विशेषता यह है कि चरण समिष्ट विभिन्न प्रकारों में आ सकते हैं: असतत-चर, रोटर, और निरंतर-चर। नीचे दी गई तालिका तीन प्रकार के चरण स्थानों में शामिल कुछ संबंधों का सारांश प्रस्तुत करती है।<ref name=phasespaces>{{cite journal |arxiv=1709.04460 |title=General phase spaces: from discrete variables to rotor and continuum limits |last1=Albert |first1=Victor V |last2=Pascazio |first2=Saverio |last3=Devoret |first3=Michel H |journal=Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical |year=2017 |volume=50 |issue=50 |page=504002 |doi=10.1088/1751-8121/aa9314 |s2cid=119290497 }}</ref>
+क्वांटम यांत्रिकी में, एक कण को क्वांटम अवस्था द्वारा वर्णित किया जाता है। इस क्वांटम अवस्था को आधार अवस्थाओं के सुपरपोजिशन (अर्थात भारित योग के रूप में एक रैखिक संयोजन) के रूप में दर्शाया जा सकता है। सिद्धांत रूप में कोई भी आधार अवस्था के सेट को चुनने के लिए स्वतंत्र है, जब तक कि वे अंतरिक्ष में फैले हों। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में स्थिति संचालक  के आइजेनफ़ंक्शन को चुनता है, तो वह स्थिति स्थान में तरंग फ़ंक्शन {{math|''ψ''('''r''')}} के रूप में एक स्थिति की बात करता है (लंबाई के संदर्भ में अंतरिक्ष की हमारी सामान्य धारणा)। स्थिति r के संदर्भ में परिचित श्रोडिंगर समीकरण स्थिति प्रतिनिधित्व में क्वांटम यांत्रिकी का एक उदाहरण है।<ref name="peleg">{{cite book |title=क्वांटम यांत्रिकी (शाउम की रूपरेखा श्रृंखला)|first1=Y. |last1=Peleg|first2=R.|last2= Pnini|first3=E.|last3= Zaarur|first4=E.|last4= Hecht|edition=2nd|publisher=McGraw Hill|year=2010|isbn=978-0-07-162358-2}}</ref>
-[[File:Phase spaces.png|thumb|असतत-चर (DV), रोटर (ROT), और निरंतर-चर (CV) चरण स्थानों में संयुग्म चर के बीच संबंधों की तुलना और सारांश (arXiv:1709.04460 से लिया गया)। अधिकांश भौतिक रूप से प्रासंगिक चरण समिष्ट इन तीनों के संयोजन से बने होते हैं। प्रत्येक चरण समिष्ट में स्थिति और संवेग शामिल होते हैं, जिनके संभावित मान स्थानीय रूप से कॉम्पैक्ट एबेलियन समूह और उसके दोहरे से लिए जाते हैं। क्वांटम यांत्रिक स्थिति को किसी भी चर के संदर्भ में पूरी तरह से दर्शाया जा सकता है, और स्थिति और प्राणि स्थानों के बीच जाने के लिए उपयोग किया जाने वाला परिवर्तन, तीनों मामलों में से प्रत्येक में, फूरियर रूपांतरण का प्रकार है। तालिका ब्रा-केट नोटेशन के साथ-साथ कैनोनिकल कम्यूटेशन रिलेशंस (सीसीआर) का वर्णन करने वाली गणितीय शब्दावली का उपयोग करती है।]]
+आधार कार्यों के एक सेट के रूप में एक भिन्न  संचालक  के आइजेनफ़ंक्शन को चुनकर, कोई एक ही अवस्था  के अनेक भिन्न -भिन्न  अभ्यावेदन पर पहुंच सकता है। यदि कोई आधार कार्यों के सेट के रूप में संवेग संचालक  के आइजेनफ़ंक्शन को चुनता है, तो परिणामी तरंग कार्य <math>\phi(\mathbf{k})</math> को संवेग स्थान में तरंग कार्य कहा जाता है।<ref name="peleg" />
+क्वांटम यांत्रिकी की विशेषता यह है कि वेरिएबल ण समिष्ट विभिन्न प्रकारों में आ सकते हैं: असतत-वेरिएबल , रोटर, और निरंतर-वेरिएबल  नीचे दी गई तालिका तीन प्रकार के वेरिएबल ण स्थानों में सम्मिलित कुछ संबंधों का सारांश प्रस्तुत करती है।<ref name="phasespaces">{{cite journal |arxiv=1709.04460 |title=General phase spaces: from discrete variables to rotor and continuum limits |last1=Albert |first1=Victor V |last2=Pascazio |first2=Saverio |last3=Devoret |first3=Michel H |journal=Journal of Physics A: Mathematical and Theoretical |year=2017 |volume=50 |issue=50 |page=504002 |doi=10.1088/1751-8121/aa9314 |s2cid=119290497 }}</ref>
+[[File:Phase spaces.png|thumb|असतत-वेरिएबल (DV), रोटर (ROT), और निरंतर-वेरिएबल (CV) वेरिएबल ण स्थानों में संयुग्म वेरिएबल के बीच संबंधों की तुलना और सारांश (arXiv:1709.04460 से लिया गया)। अधिकांश भौतिक रूप से प्रासंगिक वेरिएबल ण समिष्ट इन तीनों के संयोजन से बने होते हैं। प्रत्येक वेरिएबल ण समिष्ट में स्थिति और संवेग सम्मिलित होते हैं, जिनके संभावित मान स्थानीय रूप से कॉम्पैक्ट एबेलियन समूह और उसके दोहरे से लिए जाते हैं। क्वांटम यांत्रिक स्थिति को किसी भी वेरिएबल के संदर्भ में पूरी तरह से दर्शाया जा सकता है, और स्थिति और गति स्थानों के बीच जाने के लिए उपयोग किया जाने वाला परिवर्तन, तीनों मामलों में से प्रत्येक में, फूरियर रूपांतरण का प्रकार है। तालिका ब्रा-केट नोटेशन के साथ-साथ कैनोनिकल कम्यूटेशन रिलेशंस (सीसीआर) का वर्णन करने वाली गणितीय शब्दावली का उपयोग करती है।]]
 == अंतरिक्ष और पारस्परिक समिष्ट के बीच संबंध ==
-तरंग फलन का संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण और [[आवृत्ति डोमेन]] की अवधारणा से बहुत निकटता से संबंधित है। चूंकि क्वांटम यांत्रिक कण की आवृत्ति प्राणि के समानुपाती होती है (डी ब्रोगली का समीकरण ऊपर दिया गया है), कण को उसके प्राणि घटकों के योग के रूप में वर्णित करना इसे आवृत्ति घटकों (यानी फूरियर रूपांतरण) के योग के रूप में वर्णित करने के बराबर है।<ref>{{cite book |title=क्वांटम यांत्रिकी|first1=E.|last1= Abers|publisher=Addison Wesley, Prentice Hall Inc|year=2004|isbn=978-0-13-146100-0}}</ref> यह तब स्पष्ट हो जाता है जब हम खुद से पूछते हैं कि हम प्रतिनिधित्व से दूसरे प्रतिनिधित्व में कैसे बदल सकते हैं।
+तरंग फलन का संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण और [[आवृत्ति डोमेन]] की अवधारणा से बहुत निकटता से संबंधित है। चूंकि क्वांटम यांत्रिक कण की आवृत्ति गति के समानुपाती होती है (डी ब्रोगली का समीकरण ऊपर दिया गया है), कण को उसके गति घटकों के योग के रूप में वर्णित करना इसे आवृत्ति घटकों (अथार्त फूरियर रूपांतरण) के योग के रूप में वर्णित करने के समान है।<ref>{{cite book |title=क्वांटम यांत्रिकी|first1=E.|last1= Abers|publisher=Addison Wesley, Prentice Hall Inc|year=2004|isbn=978-0-13-146100-0}}</ref> यह तब स्पष्ट हो जाता है जब हम खुद से पूछते हैं कि हम प्रतिनिधित्व से दूसरे प्रतिनिधित्व में कैसे बदल सकते हैं।
-=== स्थिति समिष्ट में कार्य और ऑपरेटर ===
+=== स्थिति समिष्ट में कार्य और संचालक ===
-मान लीजिए कि हमारे पास स्थिति समिष्ट में त्रि-आयामी तरंग फलन है {{math|''ψ''('''r''')}}, तो हम इस फलन को ऑर्थोगोनल आधार फ़ंक्शंस के भारित योग के रूप में लिख सकते हैं {{math|''ψ''<sub>''j''</sub>('''r''')}}:
+मान लीजिए कि हमारे पास स्थिति स्थान {{math|''ψ''('''r''')}} में एक त्रि-आयामी तरंग कार्य है, तो हम इस कार्य को ऑर्थोगोनल आधार कार्य {{math|''ψ''<sub>''j''</sub>('''r''')}} के भारित योग के रूप में लिख सकते हैं:
 <math display="block">\psi(\mathbf{r})=\sum_j \phi_j \psi_j(\mathbf{r})</math>
-या, निरंतर मामले में, [[अभिन्न]] के रूप में
+या निरंतर स्थिति में एक अभिन्न के रूप में
 <math display="block">\psi(\mathbf{r})=\int_{\mathbf{k}\text{-space}} \phi(\mathbf{k}) \psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r}) \mathrm d^3\mathbf{k}</math>
-यह स्पष्ट है कि यदि हम फ़ंक्शंस के सेट को निर्दिष्ट करते हैं <math>\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r})</math>, संवेग संचालिका, फलन के eigenfunctions के सेट के रूप में कहें <math> \phi(\mathbf{k})</math> पुनर्निर्माण के लिए आवश्यक सभी जानकारी रखता है {{math|''ψ''('''r''')}} और इसलिए यह राज्य के लिए वैकल्पिक विवरण है <math>\psi</math>.
+यह स्पष्ट है कि यदि हम कार्यों के सेट <math>\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r})</math> को निर्दिष्ट करते हैं, जैसे कि गति संचालक के आइजनफंक्शन के सेट के रूप में, तो फ़ंक्शन <math> \phi(\mathbf{k})</math> में {{math|''ψ''('''r''')}} के पुनर्निर्माण के लिए आवश्यक सभी जानकारी होती है और इसलिए यह अवस्था  <math>\psi</math>  वैकल्पिक विवरण है
-क्वांटम यांत्रिकी में, संवेग ऑपरेटर द्वारा दिया जाता है
+क्वांटम यांत्रिकी में, संवेग संचालक  द्वारा दिया जाता है
 <math display="block">\mathbf{\hat p} = -i \hbar\frac{\partial}{\partial \mathbf{r}}</math>
-(मैट्रिक्स कैलकुलस# हर नोटेशन के लिए स्कोप देखें) किसी फलन के उपयुक्त डोमेन के साथ। eigenfunctions हैं
+(हर नोटेशन के लिए आव्यूह कैलकुलस देखें) उचित डोमेन के साथ आइजेनफ़ंक्शन हैं
 <math display="block">\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{r})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} e^{i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}}</math>
-और [[eigenvalues]] ħ'k'. इसलिए
+और [[eigenvalues|आइजेनवैल्यू]]  ħ'k'. इसलिए
 <math display="block">\psi(\mathbf{r})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} \int_{\mathbf{k}\text{-space}} \phi(\mathbf{k}) e^{i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}} \mathrm d^3\mathbf{k} </math>
 और हम देखते हैं कि संवेग प्रतिनिधित्व फूरियर रूपांतरण द्वारा स्थिति प्रतिनिधित्व से संबंधित है।<ref name=Penrose>{{cite book |author=R. Penrose| title=[[The Road to Reality]]| publisher= Vintage books| year=2007 | isbn=978-0-679-77631-4}}</ref>
@@ Line 69: / Line 73: @@
 === संवेग समिष्ट में कार्य और संचालक ===
-इसके विपरीत, त्रि-आयामी तरंग संवेग समिष्ट में कार्य करती है <math>\phi(\mathbf{k})</math> ऑर्थोगोनल आधार कार्यों के भारित योग के रूप में व्यक्त किया जा सकता है <math>\phi_j(\mathbf{k})</math>,
+इसके विपरीत, संवेग स्थान <math>\phi(\mathbf{k})</math> में एक त्रि-आयामी तरंग कार्य को ऑर्थोगोनल आधार कार्य <math>\phi_j(\mathbf{k})</math> के भारित योग के रूप में व्यक्त किया जा सकता है।
 <math display="block">\phi(\mathbf{k}) = \sum_j \psi_j \phi_j(\mathbf{k}),</math>
 या अभिन्न के रूप में,
@@ Line 75: / Line 79: @@
 पद संचालक द्वारा दिया गया है
 <math display="block">\mathbf{\hat r} = i \hbar\frac{\partial}{\partial \mathbf p} = i\frac{\partial}{\partial \mathbf{k}}</math>
-eigenfunctions के साथ
+आइजेनफ़ंक्शन के साथ
 <math display="block">\phi_{\mathbf{r}}(\mathbf{k}) = \frac{1}{\left(\sqrt{2\pi}\right)^3} e^{-i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}}</math>
-और eigenvalues r. तो समान अपघटन <math>\phi(\mathbf{k})</math> इस ऑपरेटर के eigenfunctions के संदर्भ में बनाया जा सकता है, जो उलटा फूरियर रूपांतरण साबित होता है,<ref name=Penrose />
+और आइजेनवैल्यू  r. तो इस ऑपरेटर के आइजेनफ़ंक्शन के संदर्भ में <math>\phi(\mathbf{k})</math>का एक समान अपघटन किया जा सकता है, जो विपरीत फूरियर रूपांतरण सिद्ध होता है,<ref name=Penrose />
 <math display="block">\phi(\mathbf{k})=\frac{1}{(\sqrt{2\pi})^3} \int_{\mathbf{r}\text{-space}} \psi(\mathbf{r}) e^{-i \mathbf{k}\cdot\mathbf{r}} \mathrm d^3\mathbf{r} .</math>
 == स्थिति और संवेग संचालक के बीच एकात्मक तुल्यता ==
-आर और पी ऑपरेटर [[एकात्मक प्रतिनिधित्व]] हैं, एकात्मक ऑपरेटर को फूरियर ट्रांसफॉर्म द्वारा स्पष्ट रूप से दिया जाता है, अर्थात् चरण समिष्ट में चौथाई-चक्र रोटेशन, ऑसिलेटर हैमिल्टनियन द्वारा उत्पन्न होता है। इस प्रकार, उनके पास समान [[स्पेक्ट्रम (कार्यात्मक विश्लेषण)]] है। भौतिक भाषा में, प्राणि अंतरिक्ष तरंग कार्यों पर अभिनय करने वाला पी, स्थिति अंतरिक्ष तरंग कार्यों (फूरियर ट्रांसफॉर्म की [[छवि (गणित)]] के तहत) पर अभिनय करने के समान है।
+'''r''' और '''p''' ऑपरेटर एकात्मक रूप से समतुल्य हैं, एकात्मक संचालक को फूरियर रूपांतरण द्वारा स्पष्ट रूप से दिया जाता है, अर्थात् चरण स्थान में एक चौथाई-चक्र घूर्णन ऑसिलेटर हैमिल्टनियन द्वारा उत्पन्न होता है। इस प्रकार, उनके पास समान स्पेक्ट्रम है। भौतिक भाषा में, गति अंतरिक्ष तरंग कार्यों पर अभिनय करने '''r''' वाला '''p''', स्थिति अंतरिक्ष तरंग कार्यों (फूरियर रूपांतरण की छवि के अनुसार ) पर अभिनय करने के समान है।
 == पारस्परिक समिष्ट और क्रिस्टल ==
-{{Main|Reciprocal lattice}}
+{{Main|पारस्परिक जालक}}
-किसी क्रिस्टल में [[इलेक्ट्रॉन]] (या अन्य [[कण]]) के लिए, इसका k मान लगभग हमेशा उसके क्रिस्टल संवेग से संबंधित होता है, न कि उसके सामान्य संवेग से। इसलिए, k और p केवल [[आनुपातिकता (गणित)]] नहीं हैं बल्कि अलग-अलग भूमिकाएँ निभाते हैं। उदाहरण के लिए के·पी गड़बड़ी सिद्धांत देखें। क्रिस्टल संवेग लिफाफे (तरंगों) की तरह है जो बताता है कि तरंग इकाई कोशिका से दूसरी इकाई में कैसे बदलती है, लेकिन प्रत्येक इकाई कोशिका के भीतर तरंग कैसे बदलती है, इसके बारे में कोई जानकारी नहीं देती है।
+किसी क्रिस्टल में एक इलेक्ट्रॉन (या अन्य कण) के लिए, इसका k मान लगभग सदैव उसके क्रिस्टल संवेग से संबंधित होता है, न कि उसके सामान्य संवेग से। इसलिए, k और p केवल आनुपातिक नहीं हैं किंतु विभिन्न भूमिकाएँ निभाते हैं। उदाहरण के लिए के·पी अस्पष्ट  सिद्धांत देखें। क्रिस्टल संवेग एक तरंग आवरण की तरह है जो बताता है कि तरंग एक इकाई कोशिका से दूसरी इकाई में कैसे बदलती है, किंतु यह इस बारे में कोई जानकारी नहीं देता है कि प्रत्येक इकाई कोशिका के अंदर तरंग कैसे बदलती है।
-जब k वास्तविक प्राणि के बजाय [[क्रिस्टल गति|क्रिस्टल]] प्राणि से संबंधित होता है, तो k-समिष्ट की अवधारणा अभी भी सार्थक और अत्यंत उपयोगी है, लेकिन यह ऊपर चर्चा किए गए गैर-क्रिस्टल k-समिष्ट से कई मायनों में भिन्न है। उदाहरण के लिए, क्रिस्टल के k-समिष्ट में, बिंदुओं का अनंत सेट होता है जिसे [[पारस्परिक जाली]] कहा जाता है जो k = 0 के बराबर होता है (यह [[अलियासिंग]] के समान है)। इसी तरह, पहला ब्रिलॉइन ज़ोन k-समिष्ट का सीमित आयतन है, जैसे कि प्रत्येक संभावित k इस क्षेत्र में ठीक बिंदु के बराबर है।
+जब k वास्तविक गति के अतिरिक्त क्रिस्टल गति से संबंधित होता है, तो k-समिष्ट की अवधारणा अभी भी सार्थक और अत्यंत उपयोगी है, किन्तु यह ऊपर विचार किए गए गैर-क्रिस्टल k-समिष्ट  से अनेक स्थिति में भिन्न है। उदाहरण के लिए, एक क्रिस्टल के k-समिष्ट में, बिंदुओं का एक अनंत सेट होता है जिसे पारस्परिक जालक कहा जाता है जो k = 0 के "समतुल्य" होता है (यह अलियासिंग के समान है)। इसी तरह, "पहला ब्रिलॉइन ज़ोन" k-समिष्ट का एक सीमित आयतन है, जैसे कि प्रत्येक संभावित k इस क्षेत्र में ठीक एक बिंदु के "समतुल्य" है।
 == यह भी देखें ==
-* [[चरण स्थान]]
+* फेज [[चरण स्थान|स्थान]]
-* [[पारस्परिक स्थान]]
+* [[पारस्परिक स्थान|रेसिप्रोकेल स्थान]]
 * कॉन्फ़िगरेशन समिष्ट (भौतिकी)
 * [[फ्रैक्शनल फूरियर रूपांतरण]]

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मौलिक यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान

लैग्रेंजियन यांत्रिकी

हैमिल्टनियन यांत्रिकी

क्वांटम यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान

अंतरिक्ष और पारस्परिक समिष्ट के बीच संबंध

स्थिति समिष्ट में कार्य और संचालक

संवेग समिष्ट में कार्य और संचालक

स्थिति और संवेग संचालक के बीच एकात्मक तुल्यता

पारस्परिक समिष्ट और क्रिस्टल

यह भी देखें

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Revision as of 14:54, 12 August 2023

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लैग्रेंजियन यांत्रिकी

हैमिल्टनियन यांत्रिकी

क्वांटम यांत्रिकी में स्थिति और संवेग स्थान

अंतरिक्ष और पारस्परिक समिष्ट के बीच संबंध

स्थिति समिष्ट में कार्य और संचालक

संवेग समिष्ट में कार्य और संचालक

स्थिति और संवेग संचालक के बीच एकात्मक तुल्यता

पारस्परिक समिष्ट और क्रिस्टल

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