एर्गोडिक सिद्धांत: Difference between revisions

Latest revision as of 17:24, 28 August 2023

एर्गोडिक सिद्धांत (यूनानी- ἔργον अर्ग "कार्य", ὁδός हॉडोस "वे") गणित की एक शाखा है जो नियतात्मक गतिशील प्रणालियों के सांख्यिकीय गुणों का अध्ययन करती है यह एर्गोडिकता का अध्ययन है। इस संदर्भ में, सांख्यिकीय गुणों का अर्थ उन गुणों से है जो गतिशील प्रणालियों के प्रक्षेप पथों के साथ विभिन्न फलनों के समय औसत के व्यवहार के माध्यम से व्यक्त किए जाते हैं। नियतात्मक गतिशील प्रणालियों की धारणा यह मानती है कि गतिकी का निर्धारण करने वाले समीकरणों में कोई यादृच्छिक गड़बड़ी, ध्वनि आदि नहीं होती है। इस प्रकार, जिन आँकड़ों से हमारा संबंध है, वे गतिकी के गुण हैं।

एर्गोडिक सिद्धांत, संभाव्यता सिद्धांत की तरह, माप सिद्धांत की सामान्य धारणाओं पर आधारित है। इसका आरंभिक विकास सांख्यिकीय भौतिकी की समस्याओं से प्रेरित था।

एर्गोडिक सिद्धांत की एक केंद्रीय चिंता गतिशील प्रणाली का व्यवहार है जब इसे लंबे समय तक चलने की अनुमति दी जाती है। इस दिशा में पहला परिणाम पोंकारे पुनरावृत्ति प्रमेय है, जो दावा करती है कि चरण स्थान के किसी भी उपसमुच्चय में लगभग सभी बिंदु अंततः समुच्चय पर फिर से आते हैं। वे प्रणालियाँ जिनके लिए पोंकारे पुनरावर्तन प्रमेय धारण करता है, संरक्षी प्रणालियाँ हैं इस प्रकार सभी एर्गोडिक प्रणालियाँ संरक्षी हैं।

अधिक सटीक जानकारी विभिन्न एर्गोडिक प्रमेयों द्वारा प्रदान की जाती है जो दावा करती हैं कि, कुछ शर्तों के तहत, प्रक्षेप पथों के साथ एक फलन का समय औसत लगभग हर स्थान पर उपस्थित होता है और अंतराल औसत से संबंधित होता है। दो सबसे महत्वपूर्ण प्रमेय बिरखॉफ (1931) और वॉन न्यूमैन के हैं जो प्रत्येक प्रक्षेप पथ के साथ एक समय औसत के अस्तित्व पर जोर देते हैं। एर्गोडिक प्रणालियों के विशेष वर्ग के लिए, इस बार औसत लगभग सभी प्रारम्भिक बिंदुओं के लिए समान है- सांख्यिकीय रूप से बोलना, जो प्रणाली लंबे समय तक विकसित होती है, वह अपनी प्रारंभिक स्थिति को "भूल" जाती है। मजबूत गुण, जैसे मिश्रण और समवितरण, का भी बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है।

प्रणालियों के मापीय वर्गीकरण की समस्या सार एर्गोडिक सिद्धांत का एक अन्य महत्वपूर्ण भाग है। एर्गोडिक सिद्धांत और प्रसंभाव्य प्रक्रियाओं के लिए इसके अनुप्रयोगों में उत्कृष्ट भूमिका गतिशील प्रणालियों के लिए एन्ट्रापी की विभिन्न धारणाओं द्वारा निभाई जाती है। एर्गोडिकता और एर्गोडिक परिकल्पना की अवधारणाएं एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोगों के लिए केंद्रीय हैं। अंतर्निहित विचार यह है कि कुछ प्रणालियों के लिए उनके गुणों का समय औसत पूरे स्थान पर औसत के बराबर होता है। गणित के अन्य भागों में एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोग में प्रायः विशेष प्रकार की प्रणालियों के लिए एर्गोडिकता गुण स्थापित करना सम्मिलित होता है। ज्यामिति में, एर्गोडिक सिद्धांत के तरीकों का उपयोग रीमैनियन कई गुना पर अल्पान्तरी प्रवाह का अध्ययन करने के लिए किया गया है, जो ऋणात्मक वक्रता के रीमैन सतहों के लिए एबरहार्ड हॉप के परिणामों से प्रारम्भ होता है। संभाव्यता सिद्धांत में अनुप्रयोगों के लिए मार्कोव श्रृंखला एक सामान्य संदर्भ बनाती है। एर्गोडिक सिद्धांत में प्रसंवादी विश्लेषण, झूठ सिद्धांत (निरूपण सिद्धांत, बीजगणितीय समूहों में जाली), और संख्या सिद्धांत (डायोफैंटाइन सन्निकटन का सिद्धांत, एल (L)-फलन) के साथ उपयोगी संबंध हैं।

एर्गोडिक परिवर्तन

एर्गोडिक सिद्धांत प्रायः एर्गोडिक परिवर्तनों से संबंधित होता है। इस तरह के परिवर्तनों के पीछे अंतर्ज्ञान, जो किसी दिए गए समुच्चय पर कार्य करते हैं, यह है कि वे उस समुच्चय के तत्वों को "उत्तेजक" करने के लिए पूरी तरह से काम करते हैं। उदाहरणार्थ यदि समुच्चय एक कटोरी में गर्म दलिया की मात्रा है और यदि एक चम्मच सिरप कटोरे में गिरा दिया जाता है, तो दलिया के एर्गोडिक परिवर्तन के व्युत्क्रम की पुनरावृत्तियों से सिरप दलिया को एक स्थानीय उप-क्षेत्र में रहने की अनुमति नहीं देगा लेकिन सिरप को समान रूप से चारों ओर वितरित करेगा। साथ ही, ये पुनरावृत्तियां दलिया के किसी भी भाग को संकुचित या विस्तारित नहीं करेंगी- वे घनत्व के माप को संरक्षित करते हैं।

औपचारिक परिभाषा निम्नानुसार है-

माना- $T : X \to X$ माप स्थान $(X, Σ, μ)$ पर $μ (X) = 1$ के साथ एक माप-संरक्षण परिवर्तन हो। फिर $T$ एर्गोडिक है यदि $μ(T -1 (E) Δ E) = 0$ के साथ $Σ$ में प्रत्येक $E$ के लिए, या तो $μ (E) = 0$ या $μ (E) = 1$ ।

ऑपरेटर Δ यहां समुच्चय सदस्यता के संबंध में विशिष्ट या ऑपरेशन के समतुल्य समुच्चयों का सममित अंतर है। शर्त यह है कि सममित अंतर माप शून्य हो, अनिवार्य रूप से अपरिवर्तनीय कहा जाता है।

उदाहरण

चरण स्थान (शीर्ष) में चिरसम्मत प्रणालियों के संयोजन का विकास। प्रणाली एक-आयामी संभावित कुएं (लाल वक्र, निचला आंकड़ा) में बड़े कण हैं। प्रारंभिक रूप से सघन संयोजन समय के साथ घूमता है और चरण स्थान पर "चारों ओर फैल जाता है"। हालांकि यह एर्गोडिक व्यवहार नहीं है क्योंकि प्रणाली बाएं हाथ की क्षमता को अच्छी तरह से नहीं देखती हैं।

वृत्त R/Z, T: x → x + θ, जहां θ अपरिमेय है, का अपरिमेय घूर्णन एर्गोडिक है। इस परिवर्तन में अद्वितीय एर्गोडिकता, न्यूनता और समान वितरण के और भी मजबूत गुण हैं। इसके विपरीत, यदि θ = p/q परिमेय है (न्यूनतम शब्दों में) तो T आवधिक है, अवधि q के साथ, और इस प्रकार एर्गोडिक नहीं हो सकता है- किसी भी अंतराल I के लिए लंबाई a, 0 < a < 1/q, T के तहत इसकी कक्षा (अर्थात, I, T(I), ..., T^q⁻¹(I) का संयोजन, जिसमें T की किसी भी संख्या में अनुप्रयोगों के तहत I का प्रतिबिम्ब सम्मिलित है) एक T-अपरिवर्तनीय मॉड 0 समुच्चय है जो लंबाई के q अंतराल का एक संयोजन है, इसलिए इसमें qa को 0 और 1 के बीच दृढ़ता से मापता है।
माना G एक सघन गणित में विनिमेय समूह है, μ सामान्यीकृत हार माप, और T G का समूह स्वसमाकृतिकता (ऑटोमोर्फिज़्म) है। माना G* पोंट्रीगिन का द्वि समूह है, जिसमें G के सतत वर्ण सम्मिलित हों, और T* G* के संबंधित आसन्न स्वसमाकृतिकता हो। स्वसमाकृतिकता T एर्गोडिक है यदि और केवल अगर समानता (T*)ⁿ(χ) = χ केवल तभी संभव है जब n = 0 या χ G का नगण्य स्वरूप है। विशेष रूप से, यदि G n-आयामी टॉरस है और स्वसमाकृतिकता T को एकमापांकी मैट्रिक्स A द्वारा दर्शाया गया है तो T एर्गोडिक है यदि और केवल अगर A का कोई अभिलाक्षणिक मान समानता का रूट नहीं है।
बर्नौली शिफ्ट एर्गोडिक है। अधिक सामान्यता, आई.आई.डी. (i.i.d.) यादृच्छिक चर के अनुक्रम से जुड़े शिफ्ट परिवर्तन की एर्गोडिकता और कुछ सामान्य स्थिर प्रक्रियाएं कोलमोगोरोव के शून्य-एक नियम से होती हैं।
सतत गतिशील प्रणाली की एर्गोडिकता का अर्थ है कि इसके प्रक्षेपवक्र चरण स्थान के चारों ओर "फैलते हैं"। सघन चरण स्थान वाली एक प्रणाली जिसमें गैर-निरंतर पहला समाकलन है, वह एर्गोडिक नहीं हो सकता है। यह विशेष रूप से, हैमिल्टनियन प्रणालियों पर लागू होता है, जिसमें पहला समाकलन I कार्यात्मक रूप से हैमिल्टन फलन H से स्वतंत्र होता है और सतत ऊर्जा का सघन स्तर समुच्चय X = {(p,q): H(p,q) = E} होता है। लिउविले के प्रमेय का तात्पर्य X पर परिमित अपरिवर्तनीय माप के अस्तित्व से है, लेकिन प्रणाली की गतिशीलता X पर I के स्तर समुच्चयों तक ही सीमित है, इसलिए प्रणाली में सकारात्मक लेकिन पूर्ण माप से कम अपरिवर्तनीय समुच्चय होते हैं। सतत गतिशील प्रणालियों का एक गुण जो एर्गोडिकता के विपरीत है, पूर्ण समाकलनीयता है।

एर्गोडिक प्रमेय

माना T: X → X माप स्थान (X, Σ, μ) पर माप-संरक्षण परिवर्तन हो और मान लें कि ƒ एक μ-पूर्णांक फलन है, अर्थात ƒ ∈ L¹(μ)। इसके बाद हम निम्नलिखित औसत परिभाषित करते हैं-

समय औसत- इसे कुछ प्रारंभिक बिंदु x से प्रारम्भ होने वाले T के पुनरावृत्तियों पर औसत (यदि यह उपस्थित है) के रूप में परिभाषित किया गया है-
${\hat {f}}(x)=\lim _{n\rightarrow \infty }\;{\frac {1}{n}}\sum _{k=0}^{n-1}f(T^{k}x).$

स्थान औसत- यदि μ(X) परिमित और गैर-शून्य है, तो हम ƒ के स्थान या चरण औसत पर विचार कर सकते हैं-
${\bar {f}}={\frac {1}{\mu (X)}}\int f\,d\mu .\quad {\text{ (For a probability space, }}\mu (X)=1.)$

सामान्यता समय औसत और स्थान औसत भिन्न हो सकते हैं। लेकिन यदि परिवर्तन एर्गोडिक है, और माप अपरिवर्तनीय है, तो समय औसत लगभग हर जगह स्थान औसत के बराबर होता है। जॉर्ज डेविड बिरखॉफ के कारण संक्षेप रूप में यह प्रसिद्ध एर्गोडिक प्रमेय है। (वास्तव में, बिरखॉफ का शोधपत्र संक्षेप सामान्य स्थिति पर विचार नहीं करता है, बल्कि केवल सुचारू कई गुना अंतर समीकरणों से उत्पन्न होने वाली गतिशील प्रणालियों की स्थिति है।) समवितरण प्रमेय एर्गोडिक प्रमेय का एक विशेष स्थिति है, विशेष रूप से इकाई मध्यान्तर पर संभावनाओं के वितरण के साथ व्यवहार करता है।
अधिक सटीक रूप से, बिंदुवार या मजबूत एर्गोडिक प्रमेय बताता है कि ƒ के औसत समय की परिभाषा में सीमा लगभग हर x के लिए उपस्थित है और (लगभग हर स्थान पर परिभाषित) सीमा फलन ${\hat {f}}$ पूर्णांक है-

${\hat {f}}\in L^{1}(\mu ).\,$

इसके अलावा, ${\hat {f}}$ T-अचल है, अर्थात

${\hat {f}}\circ T={\hat {f}}\,$

लगभग प्रत्येक स्थान पर होता है, और यदि μ(X) परिमित है, तो सामान्यीकरण समान है-

$\int {\hat {f}}\,d\mu =\int f\,d\mu .$

विशेष रूप से, यदि T एर्गोडिक है, तो ${\hat {f}}$ एक स्थिरांक (लगभग प्रत्येक स्थान पर) होना चाहिए, और इसलिए किसी के पास वह है

${\bar {f}}={\hat {f}}\,$

लगभग प्रत्येक स्थान पर। पहले से अंतिम दावे में सम्मिलित होना और यह मानते हुए कि μ(X) परिमित और अशून्य है, एक के पास वह है

$\lim _{n\rightarrow \infty }\;{\frac {1}{n}}\sum _{k=0}^{n-1}f(T^{k}x)={\frac {1}{\mu (X)}}\int f\,d\mu$

लगभग सभी x के लिए, अर्थात, माप शून्य के एक समुच्चय को छोड़कर सभी x के लिए।
एर्गोडिक परिवर्तन के लिए, समय औसत लगभग निश्चित रूप से स्थान औसत के बराबर होता है।
उदाहरण के रूप में, मान लीजिए कि माप स्थान (X, Σ, μ) उपरोक्त के रूप में गैस के कणों को मॉडल करता है, और ƒ(x) स्थिति x पर कण के वेग को दर्शाता है। फिर बिंदुवार एर्गोडिक प्रमेय कहता है कि किसी निश्चित समय पर सभी कणों का औसत वेग समय के साथ एक कण के औसत वेग के बराबर होता है।
बिरखॉफ प्रमेय का सामान्यीकरण किंगमैन का उप-योगात्मक एर्गोडिक प्रमेय है।

संभाव्य सूत्रीकरण- बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय

बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय- मान ƒ मापने योग्य है, E(|ƒ|) < ∞, और T एक माप-संरक्षण मानचित्र हो। फिर प्रायिकता 1 के साथ-
$\lim _{n\rightarrow \infty }\;{\frac {1}{n}}\sum _{k=0}^{n-1}f(T^{k}x)=E(f\mid {\mathcal {C}})(x),$
जहाँ $E(f|{\mathcal {C}})$ T के अपरिवर्तनीय समुच्चयों के σ-बीजगणित ${\mathcal {C}}$ दिए जाने की सशर्त अपेक्षा है।
कोरोलरी (बिंदुवार एर्गोडिक प्रमेय)- विशेष रूप से, यदि T भी एर्गोडिक है, तो ${\mathcal {C}}$ नगण्य σ-बीजगणित है, और इस प्रकार प्रायिकता 1 के साथ-

$\lim _{n\rightarrow \infty }\;{\frac {1}{n}}\sum _{k=0}^{n-1}f(T^{k}x)=E(f).$

माध्य एर्गोडिक प्रमेय

वॉन न्यूमैन का माध्य एर्गोडिक प्रमेय, हिल्बर्ट स्थान में मान्य है।^[1]
माना U हिल्बर्ट अंतराल H पर एक एकात्मक संकारक है, अधिक व्यापक रूप से, एक सममितीय रैखिक संकारक (अर्थात, H में सभी x के लिए ‖Ux‖ = ‖x‖ को संतुष्ट करने वाला आवश्यक रूप से विशेषण रैखिक संकारक नहीं है, या समकक्ष, U*U = I को संतुष्ट करता है, लेकिन जरूरी नहीं कि UU* = I)।
मान लीजिए P {ψ ∈ H | Uψ = ψ} = ker(I − U) पर लंबकोणीय प्रक्षेपण है।
तब, H में किसी भी x के लिए, हमारे पास है-

$\lim _{N\to \infty }{1 \over N}\sum _{n=0}^{N-1}U^{n}x=Px,$

जहां सीमा H पर मानक के संबंध में है। दूसरे शब्दों में, औसत का अनुक्रम

${\frac {1}{N}}\sum _{n=0}^{N-1}U^{n}$

दृढ़ संकारक सांस्थितिकी में P को अभिसरण करता है।
वास्तव में, यह देखना मुश्किल नहीं है कि इस स्थिति में कोई भी $x\in H$ क्रमशः $\ker(I-U)$ और ${\overline {\operatorname {ran} (I-U)}}$ से भागों में एक ओर्थोगोनल अपघटन को स्वीकार करता है। पूर्व भाग सभी आंशिक राशियों में अपरिवर्तनीय है क्योंकि $N$ बढ़ता है, जबकि बाद के भाग के लिए, अंतर्वेधन (टेलिस्कोपिंग) श्रृंखला से एक होगा-

$\lim _{N\to \infty }{1 \over N}\sum _{n=0}^{N-1}U^{n}(I-U)=\lim _{N\to \infty }{1 \over N}(I-U^{N})=0$

यह प्रमेय उस स्थिति के लिए विशिष्ट है जिसमें हिल्बर्ट अंतराल H में माप स्थान पर L² फलन होते हैं और U प्रपत्र का संकारक होता है

$Uf(x)=f(Tx)\,$

जहां T, X का एक माप-संरक्षण अंतःरूपांतरण है, जिसे अनुप्रयोगों में असतत गतिशील प्रणाली के समय-चरण का प्रतिनिधित्व करने के रूप में माना जाता है।^[2] एर्गोडिक प्रमेय तब दावा करता है कि एक फलन ƒ का औसत व्यवहार पर्याप्त रूप से बड़े समय-मानों पर ƒ के ऑर्थोगोनल घटक द्वारा अनुमानित किया जाता है जो समय-अपरिवर्तनीय है।
माध्य एर्गोडिक प्रमेय के एक अन्य रूप में, माना U_t को H पर एकात्मक संकारकों का दृढ़ता से सतत एक-मापदंड समूह है।

${\frac {1}{T}}\int _{0}^{T}U_{t}\,dt$

दृढ़ संकारक सांस्थितिकी में T → ∞ के रूप में परिवर्तित हो जाता है। वास्तव में, यह परिणाम एक प्रतिवर्त स्थान पर संविदात्मक संकारकों के दृढ़ता से सतत एक-मापदंड अर्धसमूह की स्थिति तक भी विस्तृत है।
टिप्पणी- माध्य एर्गोडिक प्रमेय के लिए कुछ अंतर्ज्ञान उस स्थिति पर विचार करके विकसित किया जा सकता है जहां इकाई लंबाई की सम्मिश्र संख्या को सम्मिश्र समतल (बाएं गुणन द्वारा) पर एकात्मक परिवर्तन के रूप में माना जाता है। यदि हम इकाई लंबाई (जिसे हम U के रूप में विचार करते हैं) की एक सम्मिश्र संख्या चुनते हैं, तो यह सहज है कि इसकी शक्तियां वृत्त को पूरित कर देंगी। चूंकि वृत्त 0 के आस-पास सममित है, इसलिए यह समझ में आता है कि U की शक्तियों का औसत 0 में परिवर्तित हो जाएगा। इसके अलावा, 0 U का एकमात्र निश्चित बिंदु है, और इसलिए निश्चित बिंदुओं के स्थान पर प्रक्षेपण शून्य संकारक (जो अभी वर्णित सीमा से सहमत है) होना चाहिए।

L^p मानदंडों में एर्गोडिक माध्य का अभिसरण

माना (X, Σ, μ) परिवर्तन T को संरक्षित करने वाले माप के साथ एक संभाव्यता स्थान के ऊपर है, और मान लीजिए 1 ≤ p ≤ ∞ है। T-अचल समुच्चय के उप-σ-बीजगणित Σ_T के संबंध में सशर्त अपेक्षा बैनच अंतराल L^p(X, Σ, μ) के मानक 1 का रैखिक प्रक्षेपक E_T है जो इसके बंद उप-अंतराल L^p(X, Σ_T, μ) पर है। बाद वाले को X पर सभी T-अचल L^p-फलन के स्थान के रूप में भी चित्रित किया जा सकता है। एर्गोडिक का अर्थ है, L^p(X, Σ, μ) पर रैखिक सकारकों के रूप में इकाई संकारक मानदंड भी है और, बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय के एक साधारण परिणाम के रूप में, यदि 1 ≤ p ≤ ∞, और मंद संकारक सांस्थितिकी में p = ∞ है तो L^p के दृढ़ संकारक सांस्थितिकी में प्रक्षेपक E_T में अभिसरित होते हैं। अधिक सत्य है यदि 1 < p ≤ ∞ तो वीनर-योशिदा-काकुटानी एर्गोडिक प्रभुत्व वाली अभिसरण प्रमेय में कहा गया है कि ƒ ∈ L^pके एर्गोडिक माध्यों का L^p में प्रभुत्व है हालाँकि, यदि ƒ ∈ L¹, एर्गोडिक माध्य L^p में समतुल्य होने में विफल हो सकते हैं। अंत में, यदि ƒ को ज़िग्मुंड वर्ग में माना जाता है, जो कि |ƒ| log⁺(|ƒ|) पूर्णांक है, तो एर्गोडिक माध्यों का L¹में भी प्रभुत्व है।

अल्‍पावासकाल

माना (X, Σ, μ) माप स्थान है जैसे μ(X) परिमित और गैर-शून्य है। मापने योग्य समुच्चय A में बिताए गए समय को अल्पवासकाल कहा जाता है।एर्गोडिक प्रमेय का एक तात्कालिक परिणाम यह है कि, एर्गोडिक प्रणाली में, A का सापेक्ष माप माध्य अल्पवासकाल के बराबर होता है -

${\frac {\mu (A)}{\mu (X)}}={\frac {1}{\mu (X)}}\int \chi _{A}\,d\mu =\lim _{n\rightarrow \infty }\;{\frac {1}{n}}\sum _{k=0}^{n-1}\chi _{A}(T^{k}x)$

माप शून्य के समुच्चय को छोड़कर सभी x के लिए, जहां χ_A, A का सूचक फलन है।
मापने योग्य समुच्चय A की घटना समय को k के समुच्चय k₁, k₂, k₃, ..., के रूप में परिभाषित किया गया है जैसे कि T^k(x) A में है, बढ़ते क्रम में क्रमबद्ध है। लगातार घटना समय के बीच के अंतर R_i = k_i − k_i₋₁ को A का पुनरावृत्ति समय कहा जाता है। एर्गोडिक प्रमेय का एक और परिणाम यह है कि A का औसत पुनरावृत्ति समय A के माप के व्युत्क्रमानुपाती होता है, यह मानते हुए^{[clarification needed]} कि प्रारंभिक बिंदु x A में है, ताकि k₀ = 0।

${\frac {R_{1}+\cdots +R_{n}}{n}}\rightarrow {\frac {\mu (X)}{\mu (A)}}\quad {\text{(almost surely)}}$

(लगभग निश्चित रूप से देखें।) अर्थात, A जितना छोटा होता है, उसे वापस आने में उतना ही अधिक समय लगता है।

कई गुना (मैनिफोल्ड) पर एर्गोडिक प्रवाह

1939 में एबरहार्ड हॉफ द्वारा चर ऋणात्मक वक्रता के सघन रीमैन सतहों पर और किसी भी आयाम के सतत ऋणात्मक वक्रता के सघन कई गुना पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता सिद्ध हुई थी, हालांकि विशेष स्थितियों का अध्ययन पहले किया गया था, उदाहरण के लिए देखें, हैडमार्ड के बिलियर्ड्स (1898) और आर्टिन बिलियर्ड (1924)। 1952 में एस. वी. फोमिन और आई. एम. गेलफैंड द्वारा रीमैन सतहों पर अल्पान्तरी प्रवाह और SL(2, R) पर एक-मापदंड उपसमूह के बीच संबंध का वर्णन किया गया था। एनोसोव प्रवाह पर लेख SL(2, R) और ऋणात्मक वक्रता के रीमैन सतहों पर एर्गोडिक प्रवाह का एक उदाहरण प्रदान करता है। वहाँ वर्णित अधिकांश विकास अतिपरवलीय कई गुना के लिए सामान्यीकृत होते हैं, क्योंकि उन्हें अर्धसरल लाइ समूह SO(n,1) में एक जालक की क्रिया द्वारा अतिपरवलीय अंतराल के भागफल के रूप में देखा जा सकता है। 1957 में एफ.आई. मौटनर द्वारा रीमैनियन सममित स्थानों पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता का प्रदर्शन किया गया था। 1967 में डी. वी. एनोसोव और या. जी. सिनाई ने परिवर्तनीय ऋणात्मक अनुभागीय वक्रता के सघन कई गुना पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता सिद्ध की थी। 1966 में केल्विन सी. मूर द्वारा अर्धसरल लाइ समूह के सजातीय स्थान पर सजातीय प्रवाह के एर्गोडिक के लिए एक सरल मानदंड दिया गया था। अध्ययन के इस क्षेत्र से कई प्रमेय और परिणाम दृढ़ता सिद्धांत के प्ररूपी हैं।
1930 के दशक में जी ए हेडलुंड ने सिद्ध किया कि सघन अतिपरवलीय सतह पर होरोसाइकल प्रवाह न्यूनतम और एर्गोडिक है। 1972 में हिलेल फुरस्टेनबर्ग द्वारा प्रवाह की अद्वितीय एर्गोडिकता स्थापित की गई थी। रैटनर के प्रमेय Γ \ G के रूप के सजातीय स्थानों पर असमान प्रवाह के लिए एर्गोडिकता का प्रमुख सामान्यीकरण प्रदान करते हैं, जहां G लाइ समूह है और Γ G में एक जालक है।
पिछले 20 वर्षों में, रैटनर के प्रमेय के समान माप-वर्गीकरण प्रमेय प्राप्त करने की कोशिश करने वाले कई कार्य हुए हैं, लेकिन फुरस्टेनबर्ग और मार्गुलिस के अनुमानों से प्रेरित विकर्ण कार्यों के लिए। महत्वपूर्ण आंशिक परिणाम (सकारात्मक एन्ट्रापी की अतिरिक्त धारणा के साथ उन अनुमानों को हल करना) एलोन लिंडेनस्ट्रॉस द्वारा सिद्ध किया गया था, और उन्हें इस परिणाम के लिए 2010 में फील्ड्स मेडल से सम्मानित किया गया था।

यह भी देखें

अराजकता सिद्धांत

एर्गोडिक परिकल्पना

एर्गोडिक प्रक्रिया

लायपुनोव समय- प्रणाली के पूर्वानुमान के लिए समय सीमा

उच्चतम एर्गोडिक प्रमेय

ऑर्नस्टीन समरूपता प्रमेय

सांख्यिकीय यांत्रिकी

सांकेतिक गतिशीलता

लिंडी प्रभाव

संदर्भ

↑ Reed, Michael; Simon, Barry (1980), Functional Analysis, Methods of Modern Mathematical Physics, vol. 1 (Rev. ed.), Academic Press, ISBN 0-12-585050-6

↑ (Walters 1982)

ऐतिहासिक संदर्भ

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आधुनिक संदर्भ

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जोसेफ एम. रोसेनब्लैट और मेट वेर्डल, पॉइंटवाइज एर्गोडिक थ्योरम्स वाया हार्मोनिक एनालिसिस, (1993) एर्गोडिक थ्योरी एंड इट्स कनेक्शन्स विद हार्मोनिक एनालिसिस, प्रोसीडिंग्स ऑफ द 1993 अलेक्जेंड्रिया कॉन्फ्रेंस, (1995) कार्ल ई. पीटरसन और इब्राहिम ए. सलामा, एड।, कैम्ब्रिज यूनिवर्सिटी प्रेस, कैम्ब्रिज, ISBN 0-521-45999-0. (इकाई अंतराल पर शिफ्ट नक्शा्स के इक्विडिस्ट्रीब्यूशन प्रमेय के सामान्यीकरण के एर्गोडिक गुणों का एक व्यापक सर्वेक्षण। बोर्गेन द्वारा विकसित विधियों पर ध्यान केंद्रित करता है।)

अल्बर्ट शिरैव|ए। एन. शिरयाएव, प्रायिकता, दूसरा संस्करण, स्प्रिंगर 1996, सेक। वि.3. ISBN 0-387-94549-0.

Zund, Joseph D. (2002), "George David Birkhoff and John von Neumann: A Question of Priority and the Ergodic Theorems, 1931–1932", Historia Mathematica, 29 (2): 138–156, doi:10.1006/hmat.2001.2338 (बिरखॉफ और वॉन न्यूमैन द्वारा एर्गोडिक प्रमेयों की खोज और प्रकाशन की प्राथमिकता के बारे में एक विस्तृत चर्चा, उनके मित्र हॉवर्ड पर्सी रॉबर्टसन को लिखे पत्र के आधार पर।)

आंद्रेज लसोटा, माइकल सी. मैके, कैओस, फ्रैक्टल्स, एंड नॉइज़: स्टोचैस्टिक एस्पेक्ट्स ऑफ़ डायनामिक्स। दूसरा संस्करण, स्प्रिंगर, 1994।

मैनफ्रेड आइंसिडलर और थॉमस वार्ड (गणितज्ञ), संख्या सिद्धांत की ओर एक दृष्टिकोण के साथ एर्गोडिक सिद्धांत। स्प्रिंगर, 2011।

जेन एम. हॉकिन्स, एर्गोडिक डायनामिक्स: फ्रॉम बेसिक थ्योरी टू एप्लीकेशन, स्प्रिंगर, 2021। ISBN 978-3-030-59242-4

बाहरी संबंध

Ergodic Theory (16 June 2015) Notes by Cosma Rohilla Shalizi

Ergodic theorem passes the test From Physics World

[1] Reed, Michael; Simon, Barry (1980), Functional Analysis, Methods of Modern Mathematical Physics, vol. 1 (Rev. ed.), Academic Press, ISBN 0-12-585050-6

[2] (Walters 1982)

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 {{Short description|Branch of mathematics that studies dynamical systems}}
-{{Use dmy dates|date=October 2021}}
+'''एर्गोडिक सिद्धांत''' ([[प्राचीन यूनान|यूनानी]]- ἔργον अर्ग "कार्य", ὁδός हॉडोस "वे") गणित की एक शाखा है जो नियतात्मक गतिशील प्रणालियों के सांख्यिकीय गुणों का अध्ययन करती है यह [[ergodicity|एर्गोडिकता]] का अध्ययन है। इस संदर्भ में, सांख्यिकीय गुणों का अर्थ उन गुणों से है जो गतिशील प्रणालियों के प्रक्षेप पथों के साथ विभिन्न फलनों के समय औसत के व्यवहार के माध्यम से व्यक्त किए जाते हैं। नियतात्मक गतिशील प्रणालियों की धारणा यह मानती है कि गतिकी का निर्धारण करने वाले समीकरणों में कोई यादृच्छिक गड़बड़ी, ध्वनि आदि नहीं होती है। इस प्रकार, जिन आँकड़ों से हमारा संबंध है, वे गतिकी के गुण हैं।
-एर्गोडिक सिद्धांत ([[प्राचीन यूनान]]ी: {{lang|grc|ἔργον}} {{lang|grc-Latn|ergon}}काम , {{lang|grc|ὁδός}} {{lang|grc-Latn|hodos}}रास्ता) गणित की एक शाखा है जो नियतात्मक गतिशील प्रणालियों के सांख्यिकीय गुणों का अध्ययन करती है; यह [[ergodicity]] का अध्ययन है। इस संदर्भ में, सांख्यिकीय गुणों का अर्थ उन गुणों से है जो गतिशील प्रणालियों के प्रक्षेपवक्र के साथ विभिन्न कार्यों के समय औसत के व्यवहार के माध्यम से व्यक्त किए जाते हैं। नियतात्मक गतिशील प्रणालियों की धारणा यह मानती है कि गतिकी का निर्धारण करने वाले समीकरणों में कोई यादृच्छिक गड़बड़ी, शोर आदि शामिल नहीं है। इस प्रकार, जिन आँकड़ों से हमारा संबंध है, वे गतिकी के गुण हैं।
-एर्गोडिक सिद्धांत, संभाव्यता सिद्धांत की तरह, माप (गणित) सिद्धांत की सामान्य धारणाओं पर आधारित है। इसका प्रारंभिक विकास [[सांख्यिकीय भौतिकी]] की समस्याओं से प्रेरित था।
+एर्गोडिक सिद्धांत, संभाव्यता सिद्धांत की तरह, माप सिद्धांत की सामान्य धारणाओं पर आधारित है। इसका आरंभिक विकास [[सांख्यिकीय भौतिकी]] की समस्याओं से प्रेरित था।
-एर्गोडिक सिद्धांत की एक केंद्रीय चिंता एक [[गतिशील प्रणाली]] का व्यवहार है जब इसे लंबे समय तक चलने दिया जाता है। इस दिशा में पहला परिणाम पोंकारे पुनरावृत्ति प्रमेय है, जो दावा करता है कि [[चरण स्थान]] के किसी भी सबसेट में [[लगभग सभी]] बिंदु अंततः सेट पर फिर से आते हैं। वे प्रणालियाँ जिनके लिए पॉइंकेयर पुनरावर्तन प्रमेय धारण करता है रूढ़िवादी प्रणालियाँ हैं; इस प्रकार सभी एर्गोडिक प्रणालियाँ रूढ़िवादी हैं।
+एर्गोडिक सिद्धांत की एक केंद्रीय चिंता [[गतिशील प्रणाली]] का व्यवहार है जब इसे लंबे समय तक चलने की अनुमति दी जाती है। इस दिशा में पहला परिणाम पोंकारे पुनरावृत्ति प्रमेय है, जो दावा करती है कि [[चरण स्थान]] के किसी भी उपसमुच्चय में [[लगभग सभी]] बिंदु अंततः समुच्चय पर फिर से आते हैं। वे प्रणालियाँ जिनके लिए पोंकारे पुनरावर्तन प्रमेय धारण करता है, संरक्षी प्रणालियाँ हैं इस प्रकार सभी एर्गोडिक प्रणालियाँ संरक्षी हैं।
-अधिक सटीक जानकारी विभिन्न 'एर्गोडिक प्रमेय' द्वारा प्रदान की जाती है जो दावा करती है कि, कुछ शर्तों के तहत, ट्रैजेक्टोरियों के साथ एक फ़ंक्शन का समय औसत [[लगभग हर जगह]] मौजूद होता है और अंतरिक्ष औसत से संबंधित होता है। [[जॉर्ज डेविड बिरखॉफ]] (1931) और [[जॉन वॉन न्यूमैन]] के दो सबसे महत्वपूर्ण प्रमेय हैं जो प्रत्येक प्रक्षेपवक्र के साथ एक समय औसत के अस्तित्व पर जोर देते हैं। 'एर्गोडिक सिस्टम्स' के विशेष वर्ग के लिए, इस बार औसत लगभग सभी शुरुआती बिंदुओं के लिए समान है: सांख्यिकीय रूप से कहा जाए तो जो सिस्टम लंबे समय तक विकसित होता है, वह अपनी प्रारंभिक स्थिति को भूल जाता है। [[मिश्रण (गणित)]] और समवितरण जैसे मजबूत गुणों का भी बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है।
+अधिक सटीक जानकारी विभिन्न एर्गोडिक प्रमेयों द्वारा प्रदान की जाती है जो दावा करती हैं कि, कुछ शर्तों के तहत, प्रक्षेप पथों के साथ एक फलन का समय औसत [[लगभग हर जगह|लगभग हर स्थान पर]] उपस्थित होता है और अंतराल औसत से संबंधित होता है। दो सबसे महत्वपूर्ण प्रमेय [[जॉर्ज डेविड बिरखॉफ|बिरखॉफ]] (1931) और [[जॉन वॉन न्यूमैन|वॉन न्यूमैन]] के हैं जो प्रत्येक प्रक्षेप पथ के साथ एक समय औसत के अस्तित्व पर जोर देते हैं। एर्गोडिक प्रणालियों के विशेष वर्ग के लिए, इस बार औसत लगभग सभी प्रारम्भिक बिंदुओं के लिए समान है- सांख्यिकीय रूप से बोलना, जो प्रणाली लंबे समय तक विकसित होती है, वह अपनी प्रारंभिक स्थिति को "भूल" जाती है। मजबूत गुण, जैसे [[मिश्रण (गणित)|मिश्रण]] और समवितरण, का भी बड़े पैमाने पर अध्ययन किया गया है।
-प्रणालियों के मीट्रिक वर्गीकरण की समस्या अमूर्त एर्गोडिक सिद्धांत का एक और महत्वपूर्ण हिस्सा है। गतिशील प्रणालियों के लिए माप-सैद्धांतिक एंट्रॉपी के विभिन्न विचारों द्वारा एर्गोडिक सिद्धांत और स्टोकास्टिक प्रक्रियाओं के लिए इसके अनुप्रयोगों में एक उत्कृष्ट भूमिका निभाई जाती है।
+प्रणालियों के मापीय वर्गीकरण की समस्या सार एर्गोडिक सिद्धांत का एक अन्य महत्वपूर्ण भाग है। एर्गोडिक सिद्धांत और प्रसंभाव्य प्रक्रियाओं के लिए इसके अनुप्रयोगों में उत्कृष्ट भूमिका गतिशील प्रणालियों के लिए एन्ट्रापी की विभिन्न धारणाओं द्वारा निभाई जाती है। एर्गोडिकता और [[एर्गोडिक परिकल्पना]] की अवधारणाएं एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोगों के लिए केंद्रीय हैं। अंतर्निहित विचार यह है कि कुछ प्रणालियों के लिए उनके गुणों का समय औसत पूरे स्थान पर औसत के बराबर होता है। गणित के अन्य भागों में एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोग में प्रायः विशेष प्रकार की प्रणालियों के लिए एर्गोडिकता गुण स्थापित करना सम्मिलित होता है। [[ज्यामिति]] में, एर्गोडिक सिद्धांत के तरीकों का उपयोग [[रीमैनियन कई गुना]] पर [[जियोडेसिक प्रवाह|अल्पान्तरी प्रवाह]] का अध्ययन करने के लिए किया गया है, जो ऋणात्मक वक्रता के [[रीमैन सतह|रीमैन सतहों]] के लिए [[एबरहार्ड हॉफ|एबरहार्ड हॉप]] के परिणामों से प्रारम्भ होता है। संभाव्यता सिद्धांत में अनुप्रयोगों के लिए [[मार्कोव श्रृंखला]] एक सामान्य संदर्भ बनाती है। एर्गोडिक सिद्धांत में [[हार्मोनिक विश्लेषण|प्रसंवादी विश्लेषण]], [[झूठ सिद्धांत]] ([[प्रतिनिधित्व सिद्धांत|निरूपण सिद्धांत]], [[बीजगणितीय समूह|बीजगणितीय समूहों]] में [[जाली (असतत उपसमूह)|जाली]]), और [[संख्या सिद्धांत]] (डायोफैंटाइन सन्निकटन का सिद्धांत, [[एल कार्यों|एल (L)-फलन]]) के साथ उपयोगी संबंध हैं।
+== एर्गोडिक परिवर्तन ==
+{{Main|एर्गोडिकता}}
-एर्गोडिसिटी और [[एर्गोडिक परिकल्पना]] की अवधारणाएं एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोगों के लिए केंद्रीय हैं। अंतर्निहित विचार यह है कि कुछ प्रणालियों के लिए उनके गुणों का समय औसत पूरे स्थान पर औसत के बराबर होता है। गणित के अन्य भागों में एर्गोडिक सिद्धांत के अनुप्रयोग में आमतौर पर विशेष प्रकार की प्रणालियों के लिए एर्गोडिसिटी गुण स्थापित करना शामिल होता है। [[ज्यामिति]] में, एर्गोडिक सिद्धांत के तरीकों का उपयोग [[रीमैनियन कई गुना]] पर [[जियोडेसिक प्रवाह]] का अध्ययन करने के लिए किया गया है, जो नकारात्मक वक्रता के [[रीमैन सतह]]ों के लिए [[एबरहार्ड हॉफ]] के परिणामों से शुरू होता है। संभाव्यता सिद्धांत में अनुप्रयोगों के लिए [[मार्कोव श्रृंखला]] एक सामान्य संदर्भ बनाती है। एर्गोडिक सिद्धांत में [[हार्मोनिक विश्लेषण]], [[झूठ सिद्धांत]] ([[प्रतिनिधित्व सिद्धांत]], [[बीजगणितीय समूह]]ों में [[जाली (असतत उपसमूह)]]), और [[संख्या सिद्धांत]] (डायोफैंटिन सन्निकटन का सिद्धांत, [[एल कार्यों]]) के साथ उपयोगी संबंध हैं।
+एर्गोडिक सिद्धांत प्रायः एर्गोडिक परिवर्तनों से संबंधित होता है। इस तरह के परिवर्तनों के पीछे अंतर्ज्ञान, जो किसी दिए गए समुच्चय पर कार्य करते हैं, यह है कि वे उस समुच्चय के तत्वों को "उत्तेजक" करने के लिए पूरी तरह से काम करते हैं। उदाहरणार्थ यदि समुच्चय एक कटोरी में गर्म दलिया की मात्रा है और यदि एक चम्मच सिरप कटोरे में गिरा दिया जाता है, तो दलिया के एर्गोडिक परिवर्तन के व्युत्क्रम की पुनरावृत्तियों से सिरप दलिया को एक स्थानीय उप-क्षेत्र में रहने की अनुमति नहीं देगा लेकिन सिरप को समान रूप से चारों ओर वितरित करेगा। साथ ही, ये पुनरावृत्तियां दलिया के किसी भी भाग को संकुचित या विस्तारित नहीं करेंगी- वे घनत्व के माप को संरक्षित करते हैं।
-== एर्गोडिक परिवर्तन ==
+औपचारिक परिभाषा निम्नानुसार है-
-{{Main|Ergodicity}}
-एर्गोडिक सिद्धांत अक्सर एर्गोडिक परिवर्तनों से संबंधित होता है। ऐसे परिवर्तनों के पीछे अंतर्ज्ञान, जो किसी दिए गए सेट पर कार्य करते हैं, यह है कि वे उस सेट के तत्वों को हिलाकर पूरी तरह से काम करते हैं। उदा. यदि सेट एक कटोरी में गर्म दलिया की मात्रा है, और यदि एक चम्मच सिरप कटोरे में गिरा दिया जाता है, तो दलिया के एक एर्गोडिक परिवर्तन के व्युत्क्रम की पुनरावृत्ति सिरप को स्थानीय उप-क्षेत्र में रहने की अनुमति नहीं देगी। दलिया, लेकिन चाशनी को समान रूप से वितरित करेगा। साथ ही, ये पुनरावृत्तियां दलिया के किसी भी हिस्से को संकुचित या विस्तारित नहीं करेंगी: वे उस माप को संरक्षित करते हैं जो घनत्व है।
-औपचारिक परिभाषा इस प्रकार है:
+माना- {{math|''T'' : ''X'' &rarr; ''X''}} माप स्थान {{math|(''X'', ''Σ'', ''μ'')}} पर {{math|''μ''(''X'') {{=}} 1}} के साथ एक [[माप-संरक्षण परिवर्तन]] हो। फिर {{mvar|T}} एर्गोडिक है यदि {{math|μ(''T''<sup>−1</sup>(''E'') Δ ''E'') {{=}} 0}} के साथ {{mvar|Σ}} में प्रत्येक {{mvar|E}} के लिए, या तो {{math|''μ''(''E'') {{=}} 0}} या {{math|''μ''(''E'') {{=}} 1}}।
-होने देना {{math|''T'' : ''X'' &rarr; ''X''}} माप स्थान पर [[माप-संरक्षण परिवर्तन]] हो {{math|(''X'', ''Σ'', ''μ'')}}, साथ {{math|''μ''(''X'') {{=}} 1}}. तब {{mvar|T}} एर्गोडिक है अगर हर के लिए {{mvar|E}} में {{mvar|Σ}} साथ {{math|μ(''T''<sup>−1</sup>(''E'') Δ ''E'') {{=}} 0}}, दोनों में से एक {{math|''μ''(''E'') {{=}} 0}} या {{math|''μ''(''E'') {{=}} 1}}.
+ऑपरेटर Δ यहां समुच्चय सदस्यता के संबंध में विशिष्ट या ऑपरेशन के समतुल्य समुच्चयों का सममित अंतर है। शर्त यह है कि सममित अंतर माप शून्य हो, अनिवार्य रूप से अपरिवर्तनीय कहा जाता है।
-ऑपरेटर Δ यहां सेट का सममित अंतर है, अनन्य के बराबर-या सेट सदस्यता के संबंध में ऑपरेशन। शर्त यह है कि सममित अंतर माप शून्य हो, अनिवार्य रूप से अपरिवर्तनीय कहा जाता है।
+== उदाहरण ==
+[[File:Hamiltonian flow classical.gif|frame|चरण स्थान (शीर्ष) में चिरसम्मत प्रणालियों के संयोजन का विकास। प्रणाली एक-आयामी संभावित कुएं (लाल वक्र, निचला आंकड़ा) में बड़े कण हैं। प्रारंभिक रूप से सघन संयोजन समय के साथ घूमता है और चरण स्थान पर "चारों ओर फैल जाता है"। हालांकि यह एर्गोडिक व्यवहार नहीं है क्योंकि प्रणाली बाएं हाथ की क्षमता को अच्छी तरह से नहीं देखती हैं।]]
-== उदाहरण ==
+* वृत्त '''R'''/'''Z''', ''T'': ''x'' → ''x'' + θ, जहां θ [[अपरिमेय संख्या|अपरिमेय]] है, का अपरिमेय घूर्णन एर्गोडिक है। इस परिवर्तन में [[अद्वितीय ergodicity|अद्वितीय एर्गोडिकता]], [[न्यूनतम गतिशील प्रणाली|न्यूनता]] और समान वितरण के और भी मजबूत गुण हैं। इसके विपरीत, यदि θ = ''p''/''q'' परिमेय है (न्यूनतम शब्दों में) तो ''T'' आवधिक है, अवधि ''q'' के साथ, और इस प्रकार एर्गोडिक नहीं हो सकता है- किसी भी अंतराल ''I'' के लिए लंबाई ''a'', 0 < ''a'' < 1/''q'', ''T'' के तहत इसकी कक्षा (अर्थात, ''I'', ''T''(''I''), ..., ''T<sup>q</sup>''<sup>−1</sup>(''I'') का संयोजन, जिसमें ''T'' की किसी भी संख्या में अनुप्रयोगों के तहत ''I'' का प्रतिबिम्ब सम्मिलित है) एक ''T''-अपरिवर्तनीय मॉड 0 समुच्चय है जो लंबाई के ''q'' अंतराल का एक संयोजन है, इसलिए इसमें ''qa'' को 0 और 1 के बीच दृढ़ता से मापता है।
-[[File:Hamiltonian flow classical.gif|frame|चरण स्थान (शीर्ष) में शास्त्रीय प्रणालियों के एक समूह का विकास। सिस्टम एक आयामी संभावित कुएं (लाल वक्र, निचला आंकड़ा) में बड़े पैमाने पर कण हैं। प्रारंभिक रूप से कॉम्पैक्ट पहनावा समय के साथ घूमता है और चरण स्थान के चारों ओर फैल जाता है। हालांकि यह एर्गोडिक व्यवहार नहीं है क्योंकि सिस्टम बाएं हाथ की क्षमता को अच्छी तरह से नहीं देखते हैं।]]* वृत्त समूह R/Z, ''T'': ''x'' → ''x'' + θ, जहां θ [[अपरिमेय संख्या]] है, का अपरिमेय घूर्णन एर्गोडिक है। इस परिवर्तन में [[अद्वितीय ergodicity]], [[न्यूनतम गतिशील प्रणाली]] और समान वितरण के और भी मजबूत गुण हैं। इसके विपरीत, यदि θ = ''p''/''q'' तर्कसंगत है (न्यूनतम शब्दों में) तो ''T'' आवधिक है, अवधि 'q'' के साथ,<!--- No article to link to! ---> और इस प्रकार एर्गोडिक नहीं हो सकता है: लंबाई ए, 0 <ए <1/क्यू के किसी भी अंतराल के लिए, टी के तहत इसकी कक्षा (यानी, आई, टी (आई), ..., टी का संघ<sup>q−1</sup>(I), जिसमें T के किसी भी संख्या में अनुप्रयोगों के तहत I की छवि शामिल है) एक T-इनवेरिएंट मॉड 0 सेट है जो लंबाई a के q अंतराल का एक संघ है, इसलिए इसमें qa को सख्ती से मापता है 0 और 1 के बीच।
+* माना ''G'' एक [[कॉम्पैक्ट समूह|सघन]] [[एबेलियन समूह|गणित में विनिमेय समूह]] है, ''μ'' सामान्यीकृत हार माप, और ''T'' ''G'' का [[समूह ऑटोमोर्फिज्म|समूह स्वसमाकृतिकता (ऑटोमोर्फिज़्म)]] है। माना ''G''* [[पोंट्रीगिन दोहरी|पोंट्रीगिन का द्वि समूह]] है, जिसमें ''G'' के सतत [[चरित्र (गणित)|वर्ण]] सम्मिलित हों, और ''T''* ''G*'' के संबंधित आसन्न स्वसमाकृतिकता हो। स्वसमाकृतिकता ''T'' एर्गोडिक है यदि और केवल अगर समानता (''T''*)<sup>''n''</sup>(''χ'') = ''χ'' केवल तभी संभव है जब ''n'' = 0 या ''χ'' ''G'' का [[तुच्छ चरित्र|नगण्य स्वरूप]] है। विशेष रूप से, यदि ''G'' ''n''-आयामी [[टोरस समूह|टॉरस]] है और स्वसमाकृतिकता ''T'' को [[यूनिमॉड्यूलर मैट्रिक्स|एकमापांकी मैट्रिक्स]] ''A'' द्वारा दर्शाया गया है तो ''T'' एर्गोडिक है यदि और केवल अगर ''A'' का कोई [[eigenvalue|अभिलाक्षणिक मान]] [[एकता की जड़|समानता का रूट]] नहीं है।
-* जी को एक [[कॉम्पैक्ट समूह]] [[एबेलियन समूह]] होने दें, μ सामान्यीकृत हार माप, और टी जी का [[समूह ऑटोमोर्फिज्म]]। जी को [[पोंट्रीगिन दोहरी]] समूह होने दें, जिसमें जी के निरंतर [[चरित्र (गणित)]] शामिल हैं, और टी * संबंधित हो G* का संलग्न स्वचलन। ऑटोमोर्फिज्म टी एर्गोडिक है अगर और केवल अगर समानता (टी *)<sup>n</sup>(χ) = χ केवल तभी संभव है जब n = 0 या χ G का [[तुच्छ चरित्र]] है। विशेष रूप से, यदि G n-आयामी [[टोरस समूह]] है और ऑटोमोर्फिज्म T को एक [[यूनिमॉड्यूलर मैट्रिक्स]] A द्वारा दर्शाया गया है तो टी एर्गोडिक है अगर और केवल अगर ए का कोई [[eigenvalue]] [[एकता की जड़]] नहीं है।
+* [[बरनौली पारी|बर्नौली शिफ्ट]] एर्गोडिक है। अधिक सामान्यता, आई.आई.डी. (i.i.d.) यादृच्छिक चर के अनुक्रम से जुड़े शिफ्ट परिवर्तन की एर्गोडिकता और कुछ सामान्य [[स्थिर प्रक्रिया|स्थिर प्रक्रियाएं]] कोलमोगोरोव के शून्य-एक नियम से होती हैं।
-* एक [[बरनौली पारी]] एर्गोडिक है। अधिक आम तौर पर, i.i.d के अनुक्रम से जुड़े बदलाव परिवर्तन की ergodicity। यादृच्छिक चर और कुछ और सामान्य [[स्थिर प्रक्रिया]]एँ कोलमोगोरोव के शून्य-एक नियम का अनुसरण करती हैं।
+*[[निरंतर गतिशील प्रणाली|सतत गतिशील प्रणाली]] की एर्गोडिकता का अर्थ है कि इसके प्रक्षेपवक्र चरण स्थान के चारों ओर "फैलते हैं"। सघन चरण स्थान वाली एक प्रणाली जिसमें गैर-निरंतर पहला समाकलन है, वह एर्गोडिक नहीं हो सकता है। यह विशेष रूप से, [[हैमिल्टनियन प्रणाली|हैमिल्टनियन प्रणालियों]] पर लागू होता है, जिसमें पहला समाकलन ''I'' कार्यात्मक रूप से हैमिल्टन फलन ''H'' से स्वतंत्र होता है और सतत ऊर्जा का सघन स्तर समुच्चय ''X'' = {(''p'',''q''): ''H''(''p'',''q'') = E} होता है। लिउविले के प्रमेय का तात्पर्य ''X'' पर परिमित अपरिवर्तनीय माप के अस्तित्व से है, लेकिन प्रणाली की गतिशीलता ''X'' पर ''I'' के स्तर समुच्चयों तक ही सीमित है, इसलिए प्रणाली में सकारात्मक लेकिन पूर्ण माप से कम अपरिवर्तनीय समुच्चय होते हैं। सतत गतिशील प्रणालियों का एक गुण जो एर्गोडिकता के विपरीत है, पूर्ण [[एकीकृत प्रणाली|समाकलनीयता]] है।
-* एक [[निरंतर गतिशील प्रणाली]] की एर्गोडिसिटी का अर्थ है कि इसके प्रक्षेपवक्र चरण स्थान के चारों ओर फैलते हैं। कॉम्पैक्ट फेज स्पेस वाली एक प्रणाली जिसमें एक गैर-निरंतर पहला इंटीग्रल है, वह एर्गोडिक नहीं हो सकता है। यह विशेष रूप से, [[हैमिल्टनियन प्रणाली]] पर लागू होता है, जिसमें पहला अभिन्न I कार्यात्मक रूप से हैमिल्टन फ़ंक्शन H से स्वतंत्र होता है और निरंतर ऊर्जा का एक कॉम्पैक्ट स्तर सेट X = {(p, q): H (p, q) = E} होता है। लिउविल की प्रमेय (हैमिल्टनियन) | लिउविल की प्रमेय का तात्पर्य एक्स पर एक परिमित अपरिवर्तनीय माप के अस्तित्व से है, लेकिन सिस्टम की गतिशीलता एक्स पर I के स्तर सेट तक ही सीमित है, इसलिए सिस्टम में सकारात्मक लेकिन पूर्ण माप से कम के अपरिवर्तनीय सेट होते हैं। निरंतर गतिशील प्रणालियों की एक संपत्ति जो एर्गोडिसिटी के विपरीत है, [[एकीकृत प्रणाली]] है।
 == एर्गोडिक प्रमेय ==
-चलो टी: एक्स → एक्स माप स्थान (एक्स, Σ, μ) पर माप-संरक्षण परिवर्तन हो और मान लें कि ƒ एक μ-पूर्णांक समारोह है, यानी ƒ ∈ एल<sup>1</sup>(μ). फिर हम निम्नलिखित औसत परिभाषित करते हैं:
+माना ''T'': ''X'' → ''X'' माप स्थान (''X'', Σ, ''μ'') पर माप-संरक्षण परिवर्तन हो और मान लें कि ƒ एक ''μ''-पूर्णांक फलन है, अर्थात ƒ ∈ ''L''<sup>1</sup>(''μ'')। इसके बाद हम निम्नलिखित औसत परिभाषित करते हैं-
-<blockquote> 'समय औसत:' इसे कुछ शुरुआती बिंदु x से शुरू होने वाले टी के पुनरावृत्तियों पर औसत (यदि यह मौजूद है) के रूप में परिभाषित किया गया है:
+<blockquote> समय औसत- इसे कुछ प्रारंभिक बिंदु ''x'' से प्रारम्भ होने वाले ''T'' के पुनरावृत्तियों पर औसत (यदि यह उपस्थित है) के रूप में परिभाषित किया गया है-
-:<math> \hat f(x) = \lim_{n\rightarrow\infty}\;   \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x).</math></ब्लॉककोट>
+:<math> \hat f(x) = \lim_{n\rightarrow\infty}\;   \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x).</math>
-<blockquote> अंतरिक्ष औसत: यदि ''μ''(''X'') परिमित और गैर-शून्य है, तो हम ƒ के ''अंतरिक्ष'' या ''चरण'' औसत पर विचार कर सकते हैं:
+<blockquote> स्थान औसत- यदि ''μ''(''X'') परिमित और गैर-शून्य है, तो हम ƒ के स्थान या चरण औसत पर विचार कर सकते हैं-
-:<math> \bar f =\frac 1{\mu(X)} \int f\,d\mu.\quad\text{ (For a probability space, } \mu(X)=1.) </math></ब्लॉककोट>
+:<math> \bar f =\frac 1{\mu(X)} \int f\,d\mu.\quad\text{ (For a probability space, } \mu(X)=1.) </math>
-सामान्य तौर पर समय औसत और अंतरिक्ष औसत भिन्न हो सकते हैं। लेकिन अगर परिवर्तन ergodic है, और माप अपरिवर्तनीय है, तो समय औसत लगभग हर जगह अंतरिक्ष औसत के बराबर होता है। जॉर्ज डेविड बिरखॉफ के कारण अमूर्त रूप में यह प्रसिद्ध एर्गोडिक प्रमेय है। (दरअसल, बिरखॉफ का शोधपत्र अमूर्त सामान्य मामले पर विचार नहीं करता है, बल्कि केवल एक चिकनी कई गुना अंतर समीकरणों से उत्पन्न होने वाली गतिशील प्रणालियों का मामला है।) समवितरण प्रमेय एर्गोडिक प्रमेय का एक विशेष मामला है, जो विशेष रूप से इकाई पर संभावनाओं के वितरण से निपटता है। मध्यान्तर।
+सामान्यता समय औसत और स्थान औसत भिन्न हो सकते हैं। लेकिन यदि परिवर्तन एर्गोडिक है, और माप अपरिवर्तनीय है, तो समय औसत लगभग हर जगह स्थान औसत के बराबर होता है। जॉर्ज डेविड बिरखॉफ के कारण संक्षेप रूप में यह प्रसिद्ध एर्गोडिक प्रमेय है। (वास्तव में, बिरखॉफ का शोधपत्र संक्षेप सामान्य स्थिति पर विचार नहीं करता है, बल्कि केवल सुचारू कई गुना अंतर समीकरणों से उत्पन्न होने वाली गतिशील प्रणालियों की स्थिति है।) समवितरण प्रमेय एर्गोडिक प्रमेय का एक विशेष स्थिति है, विशेष रूप से इकाई मध्यान्तर पर संभावनाओं के वितरण के साथ व्यवहार करता है।
-अधिक सटीक रूप से, बिंदुवार या मजबूत एर्गोडिक प्रमेय बताता है कि ƒ के औसत समय की परिभाषा में सीमा लगभग हर 'एक्स' के लिए मौजूद है और यह कि (लगभग हर जगह परिभाषित) सीमा समारोह <math>\hat f </math> पूर्णांक है:
+अधिक सटीक रूप से, बिंदुवार या मजबूत एर्गोडिक प्रमेय बताता है कि ƒ के औसत समय की परिभाषा में सीमा लगभग हर ''x'' के लिए उपस्थित है और (लगभग हर स्थान पर परिभाषित) सीमा फलन <math>\hat f </math> पूर्णांक है-
 :<math>\hat f \in L^1(\mu). \, </math>
-आगे, <math>\hat f</math> टी-इनवेरिएंट है, ऐसा कहना है
+इसके अलावा, <math>\hat f</math> ''T''-अचल है, अर्थात
 :<math>\hat f \circ T= \hat f \, </math>
-लगभग हर जगह धारण करता है, और यदि μ(X) परिमित है, तो सामान्यीकरण समान है:
+लगभग प्रत्येक स्थान पर होता है, और यदि ''μ''(''X'') परिमित है, तो सामान्यीकरण समान है-
 :<math>\int \hat f\, d\mu = \int f\, d\mu.</math>
-विशेष रूप से, यदि टी एर्गोडिक है, तो <math>\hat f </math> एक स्थिर होना चाहिए (लगभग हर जगह), और इसलिए किसी के पास वह है
+विशेष रूप से, यदि ''T'' एर्गोडिक है, तो <math>\hat f </math> एक स्थिरांक (लगभग प्रत्येक स्थान पर) होना चाहिए, और इसलिए किसी के पास वह है
 :<math>\bar f = \hat f \, </math>
-लगभग हर जगह। पहले से अंतिम दावे में शामिल होना और यह मानते हुए कि μ(X) परिमित और अशून्य है, एक के पास वह है
+लगभग प्रत्येक स्थान पर। पहले से अंतिम दावे में सम्मिलित होना और यह मानते हुए कि ''μ''(''X'') परिमित और अशून्य है, एक के पास वह है
 :<math>\lim_{n\rightarrow\infty}\; \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x) = \frac 1 {\mu(X)} \int f\,d\mu </math>
-लगभग सभी x के लिए, यानी, Lebesgue माप शून्य के एक सेट को छोड़कर सभी x के लिए।
+लगभग सभी ''x'' के लिए, अर्थात, माप शून्य के एक समुच्चय को छोड़कर सभी ''x'' के लिए।
-एक एर्गोडिक परिवर्तन के लिए, समय औसत लगभग निश्चित रूप से अंतरिक्ष औसत के बराबर होता है।
+एर्गोडिक परिवर्तन के लिए, समय औसत लगभग निश्चित रूप से स्थान औसत के बराबर होता है।
-एक उदाहरण के रूप में, मान लीजिए कि माप स्थान (एक्स, Σ, μ) उपरोक्त के रूप में गैस के कणों को मॉडल करता है, और ƒ(x) स्थिति x पर कण के [[वेग]] को दर्शाता है। फिर बिंदुवार एर्गोडिक प्रमेय कहता है कि किसी निश्चित समय पर सभी कणों का औसत वेग समय के साथ एक कण के औसत वेग के बराबर होता है।
+उदाहरण के रूप में, मान लीजिए कि माप स्थान (''X'', Σ, ''μ'') उपरोक्त के रूप में गैस के कणों को मॉडल करता है, और ƒ(''x'') स्थिति ''x'' पर कण के [[वेग]] को दर्शाता है। फिर बिंदुवार एर्गोडिक प्रमेय कहता है कि किसी निश्चित समय पर सभी कणों का औसत वेग समय के साथ एक कण के औसत वेग के बराबर होता है।
-बिरखॉफ के प्रमेय का एक सामान्यीकरण किंगमैन का सबएडिटिव एर्गोडिक प्रमेय है।
+बिरखॉफ प्रमेय का सामान्यीकरण किंगमैन का उप-योगात्मक एर्गोडिक प्रमेय है।
-==संभाव्य सूत्रीकरण: बिरशॉफ-खिनचिन प्रमेय==<!-- This section, with the title "Probabilistic formulation: Birkhoff–Khinchin theorem" (with an en-dash, not a hyphen), is linked from six redirect pages. -->
+==संभाव्य सूत्रीकरण- बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय==
-बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय। ƒ को मापने योग्य होने दें, ''E''(|ƒ|) < ∞, और ''T'' एक माप-संरक्षण मानचित्र बनें। तब [[लगभग निश्चित रूप से]]:
+'''बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय-''' मान ƒ मापने योग्य है, ''E''(|ƒ|) < ∞, और ''T'' एक माप-संरक्षण मानचित्र हो। फिर प्रायिकता 1 के साथ-
-:<math>\lim_{n\rightarrow\infty}\;  \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x)=E(f \mid \mathcal{C})(x),</math>
+<math>\lim_{n\rightarrow\infty}\;  \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x)=E(f \mid \mathcal{C})(x),</math>
-कहाँ <math>E(f|\mathcal{C})</math> [[सशर्त अपेक्षा]] है जिसे σ-बीजगणित दिया गया है <math>\mathcal{C}</math> T के अपरिवर्तनीय सेटों की।
-'परिणाम' ('प्वाइंटवाइज एर्गोडिक प्रमेय'): विशेष रूप से, यदि टी भी एर्गोडिक है, तो <math>\mathcal{C}</math> तुच्छ σ-बीजगणित है, और इस प्रकार प्रायिकता 1 के साथ:
+जहाँ <math>E(f|\mathcal{C})</math> ''T'' के अपरिवर्तनीय समुच्चयों के σ-बीजगणित <math>\mathcal{C}</math> दिए जाने की [[सशर्त अपेक्षा]] है।
+'''कोरोलरी (बिंदुवार एर्गोडिक प्रमेय)-''' विशेष रूप से, यदि ''T'' भी एर्गोडिक है, तो <math>\mathcal{C}</math> नगण्य σ-बीजगणित है, और इस प्रकार प्रायिकता 1 के साथ-
 :<math>\lim_{n\rightarrow\infty}\; \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} f(T^k x)=E(f).</math>
+== माध्य एर्गोडिक प्रमेय ==
+वॉन न्यूमैन का माध्य एर्गोडिक प्रमेय, हिल्बर्ट स्थान में मान्य है।<ref>{{Citation |last1=Reed |first1=Michael |title=Functional Analysis |volume=1 |year=1980 |series=Methods of Modern Mathematical Physics |edition=Rev. |publisher=Academic Press |isbn=0-12-585050-6 |last2=Simon |first2=Barry}}</ref>
+माना ''U [[हिल्बर्ट अंतरिक्ष|हिल्बर्ट अंतराल]] H पर एक एकात्मक संकारक है, अधिक व्यापक रूप से, एक सममितीय रैखिक संकारक (अर्थात, H में सभी x के लिए ‖Ux‖ = ‖x‖ को संतुष्ट करने वाला आवश्यक रूप से विशेषण रैखिक संकारक नहीं है, या समकक्ष, U*U = I को संतुष्ट करता है, लेकिन जरूरी नहीं कि UU* = I)।''
-== मीन एर्गोडिक प्रमेय ==
+मान लीजिए ''P {ψ ∈ H | Uψ = ψ} = ker(I − U) पर [[ऑर्थोगोनल प्रक्षेपण|लंबकोणीय प्रक्षेपण]] है।''
-वॉन न्यूमैन का मीन एर्गोडिक प्रमेय, हिल्बर्ट स्पेस में है।<ref>{{Citation |last1=Reed |first1=Michael |title=Functional Analysis |volume=1 |year=1980 |series=Methods of Modern Mathematical Physics |edition=Rev. |publisher=Academic Press |isbn=0-12-585050-6 |last2=Simon |first2=Barry}}</ref>
-U को [[हिल्बर्ट अंतरिक्ष]] H पर एक एकात्मक संचालिका होने दें; अधिक आम तौर पर, एक आइसोमेट्रिक लीनियर ऑपरेटर (अर्थात, एच में सभी एक्स के लिए ‖Ux‖ = ‖x‖ को संतुष्ट करने वाला आवश्यक रूप से विशेषण रैखिक ऑपरेटर नहीं है, या समकक्ष, U*U = I को संतुष्ट करता है, लेकिन जरूरी नहीं कि UU* = I)। P को {ψ ∈ H | पर [[ऑर्थोगोनल प्रक्षेपण]] होने दें यूψ = ψ} = केर (आई - यू)।
-फिर, एच में किसी भी एक्स के लिए, हमारे पास है:
+तब, ''H'' में किसी भी ''x'' के लिए, हमारे पास है-
 :<math> \lim_{N \to \infty} {1 \over N} \sum_{n=0}^{N-1} U^{n} x = P x,</math>
-जहां सीमा एच पर मानदंड के संबंध में है। दूसरे शब्दों में, औसत का क्रम
+जहां सीमा ''H'' पर मानक के संबंध में है। दूसरे शब्दों में, औसत का अनुक्रम
 :<math>\frac{1}{N} \sum_{n=0}^{N-1} U^n</math>
-[[मजबूत ऑपरेटर टोपोलॉजी]] में पी में परिवर्तित हो जाता है।
+[[मजबूत ऑपरेटर टोपोलॉजी|दृढ़ संकारक सांस्थितिकी]] में ''P'' को अभिसरण करता है।
-दरअसल, यह देखना मुश्किल नहीं है कि इस मामले में कोई भी <math>x\in H</math> से भागों में एक ऑर्थोगोनल अपघटन स्वीकार करता है <math>\ker(I-U)</math> और <math>\overline{\operatorname{ran}(I-U)}</math> क्रमश। पूर्व भाग के रूप में सभी आंशिक रकम में अपरिवर्तनीय है <math>N</math> बढ़ता है, जबकि बाद के भाग के लिए, टेलिस्कोपिंग श्रृंखला से किसी के पास होगा:
+वास्तव में, यह देखना मुश्किल नहीं है कि इस स्थिति में कोई भी <math>x\in H</math> क्रमशः <math>\ker(I-U)</math> और <math>\overline{\operatorname{ran}(I-U)}</math> से भागों में एक ओर्थोगोनल अपघटन को स्वीकार करता है। पूर्व भाग सभी आंशिक राशियों में अपरिवर्तनीय है क्योंकि <math>N</math> बढ़ता है, जबकि बाद के भाग के लिए, अंतर्वेधन (टेलिस्कोपिंग) श्रृंखला से एक होगा-
 :<math>\lim_{N \to \infty} {1 \over N} \sum_{n=0}^{N-1} U^n (I-U)=\lim_{N \to \infty} {1 \over N} (I-U^N)=0</math>
-यह प्रमेय उस मामले में माहिर है जिसमें हिल्बर्ट स्पेस एच में एल शामिल है<sup>2</sup> एक माप स्थान पर कार्य करता है और U प्रपत्र का एक संचालिका है
+यह प्रमेय उस स्थिति के लिए विशिष्ट है जिसमें हिल्बर्ट अंतराल ''H'' में माप स्थान पर ''L''<sup>2</sup> फलन होते हैं और ''U'' प्रपत्र का संकारक होता है
 :<math>Uf(x) = f(Tx) \, </math>
-जहाँ T, X का एक माप-संरक्षण एंडोमोर्फिज़्म है, जिसे अनुप्रयोगों में असतत गतिशील प्रणाली के समय-चरण का प्रतिनिधित्व करने के रूप में माना जाता है।<ref>{{harv|Walters|1982}}</ref> एर्गोडिक प्रमेय तब दावा करता है कि एक फ़ंक्शन का औसत व्यवहार ƒ पर्याप्त रूप से बड़े समय-मानों पर ƒ के ऑर्थोगोनल घटक द्वारा अनुमानित किया जाता है जो समय-अपरिवर्तनीय है।
+जहां ''T'', ''X'' का एक माप-संरक्षण अंतःरूपांतरण है, जिसे अनुप्रयोगों में असतत गतिशील प्रणाली के समय-चरण का प्रतिनिधित्व करने के रूप में माना जाता है।<ref>{{harv|Walters|1982}}</ref> एर्गोडिक प्रमेय तब दावा करता है कि एक फलन ƒ का औसत व्यवहार पर्याप्त रूप से बड़े समय-मानों पर ƒ के ऑर्थोगोनल घटक द्वारा अनुमानित किया जाता है जो समय-अपरिवर्तनीय है।
-मीन एर्गोडिक प्रमेय के एक अन्य रूप में, आइए यू<sub>t</sub>एच पर एकात्मक ऑपरेटरों का एक दृढ़ता से निरंतर [[एक-पैरामीटर समूह]] हो। फिर ऑपरेटर
+माध्य एर्गोडिक प्रमेय के एक अन्य रूप में, माना ''U<sub>t</sub>'' को ''H'' पर एकात्मक संकारकों का दृढ़ता से सतत [[एक-पैरामीटर समूह|एक-मापदंड समूह]] है।
 :<math>\frac{1}{T}\int_0^T U_t\,dt</math>
-मजबूत ऑपरेटर टोपोलॉजी में टी → ∞ के रूप में अभिसरण करता है। वास्तव में, यह परिणाम एक प्रतिवर्त स्थान पर संविदात्मक ऑपरेटरों के दृढ़ता से निरंतर [[एक-पैरामीटर सेमीग्रुप]] के मामले तक भी फैला हुआ है।
+दृढ़ संकारक सांस्थितिकी में ''T'' → ∞ के रूप में परिवर्तित हो जाता है। वास्तव में, यह परिणाम एक प्रतिवर्त स्थान पर संविदात्मक संकारकों के दृढ़ता से सतत [[एक-पैरामीटर सेमीग्रुप|एक-मापदंड अर्धसमूह]] की स्थिति तक भी विस्तृत है।
-टिप्पणी: मीन एर्गोडिक प्रमेय के लिए कुछ अंतर्ज्ञान उस मामले पर विचार करके विकसित किया जा सकता है जहां इकाई लंबाई की जटिल संख्या को जटिल विमान (बाएं गुणन द्वारा) पर एकात्मक परिवर्तन के रूप में माना जाता है। यदि हम इकाई लंबाई (जिसे हम यू के रूप में सोचते हैं) की एक जटिल संख्या चुनते हैं, तो यह सहज है कि इसकी शक्तियां चक्र को भर देंगी। चूँकि वृत्त 0 के आसपास सममित है, यह समझ में आता है कि U की शक्तियों का औसत 0 में परिवर्तित हो जाएगा। साथ ही, 0 ही U का एकमात्र निश्चित बिंदु है, और इसलिए निश्चित बिंदुओं के स्थान पर प्रक्षेपण शून्य ऑपरेटर होना चाहिए (जो अभी वर्णित सीमा से सहमत है)।
+टिप्पणी- माध्य एर्गोडिक प्रमेय के लिए कुछ अंतर्ज्ञान उस स्थिति पर विचार करके विकसित किया जा सकता है जहां इकाई लंबाई की सम्मिश्र संख्या को सम्मिश्र समतल (बाएं गुणन द्वारा) पर एकात्मक परिवर्तन के रूप में माना जाता है। यदि हम इकाई लंबाई (जिसे हम ''U'' के रूप में विचार करते हैं) की एक सम्मिश्र संख्या चुनते हैं, तो यह सहज है कि इसकी शक्तियां वृत्त को पूरित कर देंगी। चूंकि वृत्त 0 के आस-पास सममित है, इसलिए यह समझ में आता है कि ''U'' की शक्तियों का औसत 0 में परिवर्तित हो जाएगा। इसके अलावा, 0 ''U'' का एकमात्र निश्चित बिंदु है, और इसलिए निश्चित बिंदुओं के स्थान पर प्रक्षेपण शून्य संकारक (जो अभी वर्णित सीमा से सहमत है) होना चाहिए।
-== एल में एर्गोडिक साधनों का अभिसरण<sup>पी </सुप> मानदंड ==
+== ''L<sup>p</sup>'' मानदंडों में एर्गोडिक माध्य का अभिसरण ==
-चलो (एक्स, Σ, μ) रूपांतरण टी को संरक्षित करने वाले माप के साथ संभावना स्थान से ऊपर हो, और 1 ≤ पी ≤ ∞ दें। उप-σ-बीजगणित Σ के संबंध में सशर्त अपेक्षा<sub>''T''</sub> टी-इनवेरिएंट सेट का एक रैखिक प्रोजेक्टर ई है<sub>T</sub>बनच स्पेस एल के मानक 1 का<sup>p</sup>(X, Σ, μ) अपनी बंद उपसमष्टि L पर<sup>पी</sup>(एक्स, एस<sub>''T''</sub>, μ) उत्तरार्द्ध को सभी टी-इनवेरिएंट एल के स्थान के रूप में भी चित्रित किया जा सकता है<sup>p</sup>- X पर कार्य करता है। ergodic का अर्थ है, L पर रैखिक संचालिका के रूप में<sup>p</sup>(X, Σ, μ) में यूनिट ऑपरेटर मानदंड भी है; और, बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय के एक साधारण परिणाम के रूप में, प्रोजेक्टर ई में अभिसरण करते हैं<sub>T</sub>एल के मजबूत ऑपरेटर टोपोलॉजी में<sup>p</sup> यदि 1 ≤ p ≤ ∞, और [[कमजोर ऑपरेटर टोपोलॉजी]] में यदि p = ∞ है। अधिक सत्य है यदि 1 <p ≤ ∞ तो वीनर-योशिदा-काकुटानी एर्गोडिक वर्चस्व वाले अभिसरण प्रमेय में कहा गया है कि ƒ ∈ L का एर्गोडिक साधन<sup>p</sup> L में हावी हैं<sup>पी</sup>; हालाँकि, यदि ƒ ∈ L<sup>1</sup>, एर्गोडिक साधन एल में समान होने में विफल हो सकते हैं<sup>पी</सुप>. अंत में, यदि ƒ को ज़िग्मुंड वर्ग में माना जाता है, वह है |ƒ| लकड़ी का लट्ठा<sup>+</sup>(|ƒ|) पूर्णांक है, तो एल में एर्गोडिक साधनों का भी प्रभुत्व है<sup>1</उप>।
+माना (''X'', Σ, ''μ'') परिवर्तन ''T को संरक्षित करने वाले माप के साथ एक संभाव्यता स्थान के ऊपर है, और मान लीजिए 1 ≤ p ≤ ∞ है। T-अचल समुच्चय के उप-σ-बीजगणित Σ<sub>T</sub> के संबंध में सशर्त अपेक्षा बैनच अंतराल L<sup>p</sup>(X, Σ, μ) के मानक 1 का रैखिक प्रक्षेपक E<sub>T</sub> है जो इसके बंद उप-अंतराल L<sup>p</sup>(X, Σ<sub>T</sub>, μ) पर है। बाद वाले को X पर सभी T-अचल L<sup>p</sup>-फलन के स्थान के रूप में भी चित्रित किया जा सकता है। एर्गोडिक का अर्थ है, L<sup>p</sup>(X, Σ, μ) पर रैखिक सकारकों के रूप में  इकाई संकारक मानदंड भी है और, बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय के एक साधारण परिणाम के रूप में, यदि 1 ≤ p ≤ ∞, और [[कमजोर ऑपरेटर टोपोलॉजी|मंद संकारक सांस्थितिकी]] में p = ∞ है तो L<sup>p</sup> के दृढ़ संकारक सांस्थितिकी में प्रक्षेपक E<sub>T</sub> में अभिसरित होते हैं। अधिक सत्य है यदि 1 < p ≤ ∞ तो वीनर-योशिदा-काकुटानी एर्गोडिक प्रभुत्व वाली अभिसरण प्रमेय में कहा गया है कि ƒ ∈ L<sup>p</sup>के एर्गोडिक माध्यों का L<sup>p</sup> में प्रभुत्व है हालाँकि, यदि ƒ ∈ L<sup>1</sup>, एर्गोडिक माध्य L<sup>p</sup> में समतुल्य होने में विफल हो सकते हैं। अंत में, यदि ƒ को ज़िग्मुंड वर्ग में माना जाता है, जो कि |ƒ| log<sup>+</sup>(|ƒ|) पूर्णांक है, तो एर्गोडिक माध्यों का L<sup>1</sup>में भी प्रभुत्व है।''
-== प्रवास का समय ==
+== अल्‍पावासकाल ==
-चलो (एक्स, Σ, μ) एक माप स्थान हो जैसे μ(एक्स) परिमित और गैर-शून्य है। मापने योग्य सेट ए में बिताए गए समय को 'विराम समय' कहा जाता है। एर्गोडिक प्रमेय का एक तात्कालिक परिणाम यह है कि, एक एर्गोडिक प्रणाली में, ए का सापेक्ष माप माध्य प्रवास समय के बराबर होता है:
+माना (''X'', Σ, ''μ'') माप स्थान है जैसे ''μ''(''X'') परिमित और गैर-शून्य है। मापने योग्य समुच्चय ''A'' में बिताए गए समय को अल्पवासकाल कहा जाता है।एर्गोडिक प्रमेय का एक तात्कालिक परिणाम यह है कि, एर्गोडिक प्रणाली में, ''A'' का सापेक्ष माप माध्य अल्पवासकाल के बराबर होता है -
 :<math> \frac{\mu(A)}{\mu(X)} = \frac 1{\mu(X)}\int \chi_A\, d\mu = \lim_{n\rightarrow\infty}\; \frac{1}{n} \sum_{k=0}^{n-1} \chi_A(T^k x) </math>
-Lebesgue माप शून्य के एक सेट को छोड़कर सभी x के लिए, जहां χ<sub>''A''</sub> A का सूचक कार्य है।
+माप शून्य के समुच्चय को छोड़कर सभी ''x'' के लिए, जहां χ<sub>''A''</sub>, ''A'' का सूचक फलन है।
-मापने योग्य सेट A के 'घटना समय' को सेट k के रूप में परिभाषित किया गया है<sub>1</sub>, क<sub>2</sub>, क<sub>3</sub>, ..., कई बार k ऐसा होता है कि T<sup>k</sup>(x) A में है, बढ़ते क्रम में क्रमबद्ध है। क्रमिक घटना समय के बीच अंतर आर<sub>i</sub>= के<sub>i</sub>- के<sub>''i''&minus;1</sub> ''ए'' का पुनरावर्ती काल कहा जाता है। एर्गोडिक प्रमेय का एक अन्य परिणाम यह है कि 'ए' का औसत पुनरावृत्ति समय 'ए' के माप के व्युत्क्रमानुपाती होता है, यह मानते हुए{{clarify|reason=Why is this assumption needed? It seems only to obscure the result.|date=January 2017}} प्रारंभिक बिंदु x A में है, ताकि k<sub>0</sub> = 0.
+मापने योग्य समुच्चय ''A'' की घटना समय को ''k'' के समुच्चय ''k''<sub>1</sub>, ''k''<sub>2</sub>, ''k''<sub>3</sub>, ..., के रूप में परिभाषित किया गया है जैसे कि ''T<sup>k</sup>''(''x'') ''A'' में है, बढ़ते क्रम में क्रमबद्ध है। लगातार घटना समय के बीच के अंतर ''R<sub>i</sub>'' = ''k<sub>i</sub>'' − ''k<sub>i</sub>''<sub>−1</sub> को ''A'' का पुनरावृत्ति समय कहा जाता है। एर्गोडिक प्रमेय का एक और परिणाम यह है कि ''A'' का औसत पुनरावृत्ति समय ''A'' के माप के व्युत्क्रमानुपाती होता है, यह मानते हुए{{clarify|reason=Why is this assumption needed? It seems only to obscure the result.|date=January 2017}} कि प्रारंभिक बिंदु ''x'' ''A'' में है, ताकि ''k''<sub>0</sub> = 0।
 :<math> \frac{R_1 + \cdots + R_n}{n} \rightarrow \frac{\mu(X)}{\mu(A)} \quad\text{(almost surely)}</math>
-(लगभग निश्चित रूप से देखें।) यानी, ए जितना छोटा होता है, उसमें लौटने में उतना ही अधिक समय लगता है।
+(लगभग निश्चित रूप से देखें।) अर्थात, ''A'' जितना छोटा होता है, उसे वापस आने में उतना ही अधिक समय लगता है।
-== कई गुना पर एर्गोडिक प्रवाह ==
+== कई गुना (मैनिफोल्ड) पर एर्गोडिक प्रवाह ==
-में एबरहार्ड हॉफ द्वारा [[कॉम्पैक्ट जगह]] रीमैन सतहों पर परिवर्ती नकारात्मक [[गॉसियन वक्रता]] और किसी भी आयाम के कॉम्पैक्ट [[अतिशयोक्तिपूर्ण कई गुना]] पर जियोडेसिक प्रवाह की एर्गोडिसिटी साबित हुई थी, हालांकि विशेष मामलों का अध्ययन पहले किया गया था: उदाहरण के लिए देखें, हैडमार्ड बिलियर्ड्स (1898) और [[बिलियर्ड्स की कला]] (1924)। 1952 में एस.वी. फोमिन और आई.एम. गेलफैंड द्वारा रीमैन सतहों पर जियोडेसिक प्रवाह और एसएल2(आर)|एसएल(2, आर) पर एक-पैरामीटर उपसमूहों के बीच संबंध का वर्णन किया गया था। एनोसोव प्रवाह पर लेख एसएल (2, आर) और नकारात्मक वक्रता के रीमैन सतहों पर एर्गोडिक प्रवाह का एक उदाहरण प्रदान करता है। वहाँ वर्णित अधिकांश विकास हाइपरबोलिक मैनिफोल्ड्स के लिए सामान्यीकृत होते हैं, क्योंकि उन्हें [[अर्ध-सरल [[झूठ समूह]]]] SO(n,1) में एक जाली (असतत उपसमूह) के [[समूह क्रिया (गणित)]] द्वारा [[अतिशयोक्तिपूर्ण स्थान]] के भागफल के रूप में देखा जा सकता है। [[रिमेंनियन सममित स्थान]] पर जियोडेसिक प्रवाह की एर्गोडिसिटी का प्रदर्शन फ्रेडरिक इग्नाज़ मौटनर|एफ द्वारा किया गया था। I. 1957 में मौटनर। 1967 में D. V. Anosov और Ya. जी। सिनाई ने चर नकारात्मक [[अनुभागीय वक्रता]] के कॉम्पैक्ट मैनिफोल्ड पर जियोडेसिक प्रवाह की ergodicity साबित की। 1966 में केल्विन सी. मूर द्वारा एक अर्ध-सरल लाइ समूह के एक [[सजातीय स्थान]] पर एक सजातीय प्रवाह की क्षरणता के लिए एक सरल मानदंड दिया गया था। अध्ययन के इस क्षेत्र से कई प्रमेय और परिणाम [[कठोरता (गणित)]] के विशिष्ट हैं।
+में एबरहार्ड हॉफ द्वारा चर ऋणात्मक वक्रता के [[कॉम्पैक्ट जगह|सघन]] रीमैन सतहों पर और किसी भी आयाम के सतत ऋणात्मक [[गॉसियन वक्रता|वक्रता]] के सघन कई गुना पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता सिद्ध हुई थी, हालांकि विशेष स्थितियों का अध्ययन पहले किया गया था, उदाहरण के लिए देखें, हैडमार्ड के बिलियर्ड्स (1898) और [[बिलियर्ड्स की कला|आर्टिन बिलियर्ड]] (1924)। 1952 में एस. वी. फोमिन और आई. एम. गेलफैंड द्वारा रीमैन सतहों पर अल्पान्तरी प्रवाह और SL(2, '''R''') पर एक-मापदंड उपसमूह के बीच संबंध का वर्णन किया गया था। एनोसोव प्रवाह पर लेख SL(2, '''R''') और ऋणात्मक वक्रता के रीमैन सतहों पर एर्गोडिक प्रवाह का एक उदाहरण प्रदान करता है। वहाँ वर्णित अधिकांश विकास [[अतिशयोक्तिपूर्ण कई गुना|अतिपरवलीय कई गुना]] के लिए सामान्यीकृत होते हैं, क्योंकि उन्हें अर्धसरल [[झूठ समूह|लाइ समूह]] SO(n,1) में एक जालक की क्रिया द्वारा [[अतिशयोक्तिपूर्ण स्थान|अतिपरवलीय अंतराल]] के भागफल के रूप में देखा जा सकता है। 1957 में एफ.आई. मौटनर द्वारा [[रिमेंनियन सममित स्थान|रीमैनियन सममित स्थानों]] पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता का प्रदर्शन किया गया था। 1967 में डी. वी. एनोसोव और या. जी. सिनाई ने परिवर्तनीय ऋणात्मक [[अनुभागीय वक्रता]] के सघन कई गुना पर अल्पान्तरी प्रवाह की एर्गोडिकता सिद्ध की थी। 1966 में केल्विन सी. मूर द्वारा अर्धसरल लाइ समूह के [[सजातीय स्थान]] पर सजातीय प्रवाह के एर्गोडिक के लिए एक सरल मानदंड दिया गया था। अध्ययन के इस क्षेत्र से कई प्रमेय और परिणाम [[कठोरता (गणित)|दृढ़ता]] सिद्धांत के प्ररूपी हैं।
-के दशक में G. A. Hedlund ने साबित किया कि कॉम्पैक्ट हाइपरबोलिक सतह पर कुंडली प्रवाह न्यूनतम और ergodic है। 1972 में [[हिलेल फुरस्टेनबर्ग]] द्वारा प्रवाह की अद्वितीय ergodicity स्थापित की गई थी। रैटनर के प्रमेय Γ \ ''G'' के सजातीय स्थानों पर असमान प्रवाह के लिए ergodicity का एक प्रमुख सामान्यीकरण प्रदान करते हैं, जहां ''G'' एक झूठ समूह है और Γ ''जी'' में एक जाली है।
+के दशक में जी ए हेडलुंड ने सिद्ध किया कि सघन अतिपरवलीय सतह पर होरोसाइकल प्रवाह न्यूनतम और एर्गोडिक है। 1972 में [[हिलेल फुरस्टेनबर्ग]] द्वारा प्रवाह की अद्वितीय एर्गोडिकता स्थापित की गई थी। रैटनर के प्रमेय Γ \ ''G'' के रूप के सजातीय स्थानों पर असमान प्रवाह के लिए एर्गोडिकता का प्रमुख सामान्यीकरण प्रदान करते हैं, जहां ''G'' लाइ समूह है और Γ ''G'' में एक जालक है।
-पिछले 20 वर्षों में, [[मरीना रैटनर]] के प्रमेय के समान एक माप-वर्गीकरण प्रमेय खोजने की कोशिश करने वाले कई काम हुए हैं, लेकिन फुरस्टेनबर्ग और [[ग्रिगोरी मार्गुलिस]] के अनुमानों से प्रेरित विकर्ण क्रियाओं के लिए। एक महत्वपूर्ण आंशिक परिणाम (सकारात्मक एन्ट्रापी की एक अतिरिक्त धारणा के साथ उन अनुमानों को हल करना) [[एलोन लिंडेनस्ट्रॉस]] द्वारा सिद्ध किया गया था, और उन्हें इस परिणाम के लिए 2010 में [[फील्ड मेडल]] से सम्मानित किया गया था।
+पिछले 20 वर्षों में, [[मरीना रैटनर|रैटनर]] के प्रमेय के समान माप-वर्गीकरण प्रमेय प्राप्त करने की कोशिश करने वाले कई कार्य हुए हैं, लेकिन फुरस्टेनबर्ग और [[ग्रिगोरी मार्गुलिस|मार्गुलिस]] के अनुमानों से प्रेरित विकर्ण कार्यों के लिए। महत्वपूर्ण आंशिक परिणाम (सकारात्मक एन्ट्रापी की अतिरिक्त धारणा के साथ उन अनुमानों को हल करना) [[एलोन लिंडेनस्ट्रॉस]] द्वारा सिद्ध किया गया था, और उन्हें इस परिणाम के लिए 2010 में [[फील्ड मेडल|फील्ड्स मेडल]] से सम्मानित किया गया था।
 == यह भी देखें ==
@@ Line 128: / Line 129: @@
 * एर्गोडिक परिकल्पना
 * [[एर्गोडिक प्रक्रिया]]
-*लायपुनोव समय - प्रणाली की भविष्यवाणी की समय सीमा
+*लायपुनोव समय- प्रणाली के पूर्वानुमान के लिए समय सीमा
-*अधिकतम एर्गोडिक प्रमेय
+*उच्चतम एर्गोडिक प्रमेय
-* ओर्स्टीन समरूपता प्रमेय
+* ऑर्नस्टीन समरूपता प्रमेय
 *[[सांख्यिकीय यांत्रिकी]]
-* [[प्रतीकात्मक गतिशीलता]]
+* [[प्रतीकात्मक गतिशीलता|सांकेतिक गतिशीलता]]
 * [[लिंडी प्रभाव]]
 ==संदर्भ==
 {{reflist}}
 == ऐतिहासिक संदर्भ ==
 * {{Citation |last=Birkhoff |first=George David |title=Proof of the ergodic theorem |url=http://www.pnas.org/cgi/reprint/17/12/656 |work=Proc. Natl. Acad. Sci. USA |volume=17 |issue=12 |pages=656–660 |year=1931 |bibcode=1931PNAS...17..656B |doi=10.1073/pnas.17.12.656 |pmc=1076138 |pmid=16577406 |author-link=George David Birkhoff |doi-access=free}}.
@@ Line 162: / Line 161: @@
 * [[मैनफ्रेड आइंसिडलर]] और [[थॉमस वार्ड (गणितज्ञ)]], [https://link.springer.com/book/10.1007/978-0-85729-021-2 संख्या सिद्धांत की ओर एक दृष्टिकोण के साथ एर्गोडिक सिद्धांत]। स्प्रिंगर, 2011।
 * जेन एम. हॉकिन्स, एर्गोडिक डायनामिक्स: फ्रॉम बेसिक थ्योरी टू एप्लीकेशन, स्प्रिंगर, 2021। {{ISBN|978-3-030-59242-4}}
 ==बाहरी संबंध==
-{{Wikiquote}}
 * [http://bactra.org/notebooks/ergodic-theory.html Ergodic Theory (16 June 2015)] Notes by Cosma Rohilla Shalizi
 * [https://physicsworld.com/a/ergodic-theorem-passes-the-test/ Ergodic theorem passes the test] From Physics World
-{{dynamical systems}}
+[[Category:Articles with hatnote templates targeting a nonexistent page]]
-{{Statistical mechanics topics}}
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+[[Category:Wikipedia articles needing clarification from January 2017]]

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एर्गोडिक परिवर्तन

उदाहरण

एर्गोडिक प्रमेय

संभाव्य सूत्रीकरण- बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय

माध्य एर्गोडिक प्रमेय

L^p मानदंडों में एर्गोडिक माध्य का अभिसरण

अल्‍पावासकाल

कई गुना (मैनिफोल्ड) पर एर्गोडिक प्रवाह

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एर्गोडिक सिद्धांत: Difference between revisions

Latest revision as of 17:24, 28 August 2023

एर्गोडिक परिवर्तन

उदाहरण

एर्गोडिक प्रमेय

संभाव्य सूत्रीकरण- बिरखॉफ-खिनचिन प्रमेय

माध्य एर्गोडिक प्रमेय

Lp मानदंडों में एर्गोडिक माध्य का अभिसरण

अल्‍पावासकाल

कई गुना (मैनिफोल्ड) पर एर्गोडिक प्रवाह

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L^p मानदंडों में एर्गोडिक माध्य का अभिसरण