फोटॉन क्षेत्र: Difference between revisions

Latest revision as of 12:55, 26 October 2023

अत्यधिक द्रव्यमान वाला काला सुरंग M87* (2017 में लिया गया, विज्ञान में 2019 की गणना अप्रैल) के आस-पास अभिवृद्धि डिस्क से रेडियो उत्सर्जन जैसा कि घटना क्षितिज टेलीस्कोप के माध्यम से लिया गया है। फोटॉन स्फीयर डार्क शैडो के भीतर स्थित है (जिसका त्रिज्या निकट 2.6 गुणा स्वार्चिल्ड त्रिज्या होता है)^[1]

फोटन स्फीय (Photon sphere)^[2] या फोटॉन सर्कल^[3] एक क्षेत्र होता है जहाँ गुरुत्वाकर्षण इतना तीव्र होता है कि फोटों को आवश्यकता होती है कि वे आकारों में चक्कर लगाकर घूमें, जिसे कभी-कभी अंतिम फोटन आवरण (Last photon orbit) भी कहा जाता है।^[4] एक, श्वार्जस्चिल्ड ब्लैक होल के लिए फोटन स्फीय का त्रिज्या, जो कि किसी भी स्थिर वृत्त राशि के लिए निचला सीमा भी होता है, दिया गया है।

$r={\frac {3GM}{c^{2}}}={\frac {3r_{\text{s}}}{2}},$

जहाँ $G$ गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक, $M$ ब्लैक-होल द्रव्यमान, और $c$ निर्वात में प्रकाश की गति है और $r s$ श्वार्जस्चिल्ड त्रिज्या (घटना क्षितिज की त्रिज्या) है; इस परिणाम का निर्धारण करने के लिए नीचे दिए गए कुछ कदमों का पालन किया जाता है।

यह समीकरण इस बात का अनुमान लगाता है कि फोटॉन स्फेयर एकमात्र एक अत्यंत संकुचित वस्तु (एक ब्लैक होल या संभवतः एक "अति-संकुचित" न्यूट्रॉन स्टार) के आस-पास के स्थान में ही सम्मलित हो सकता है।^[5]

फोटोन स्फीयर एक ब्लैक होल के केंद्र से घटना क्षेत्र से दूर होती है। फोटॉन स्फीय के भीतर, एक ऐसा फोटॉन कल्पित किया जा सकता है जो एक व्यक्ति के सिर के पीछे से निकलता है, ब्लैक होल के चारों ओर घूमता हुआ, फिर उसकी आंखों में आकर वह व्यक्ति फिर से अपने सिर के पीछे की ओर देख पाता है। गैर-घुमती ब्लैक होल के लिए, फोटॉन स्फीय r_s के 3/2 के व्यास का एक गोला होता है।फोटोन स्फेर के अंदर उतरने या उसे पार करने के लिए कोई स्थिर मुक्त गिरता अवरोही चक्रवृत्ति मौजूद नहीं होती। इसके बाहर से इसे पार करने वाली कोई गिरता अवरोही चक्रवृत्ति ब्लैक होल में सर्पिल तरीके से घुमता हुआ जाता है। अंदर से इसे पार करने वाली कोई चक्रवृत्ति ब्लैक होल से दूर जाकर बेअसर हो जाती है या फिर उससे उतरते हुए घुमता हुआ ब्लैक होल में सर्पिल तरीके से घुमता हुआ जाता है। इस दूरी से कम एक अर्ध महत्वाकांक वाली कोई भी एक शांत चलाव वाली ऑर्बिट संभव नहीं है, किन्तु फोटॉन स्फीय के भीतर, एक स्थिर त्वरण से अंतरिक्ष यान या प्रोब को घटना क्षेत्र सीमा से ऊपर उठने की अनुमति होती है।

फोटॉन स्फीय की एक और गुणवत्ता केन्द्रवातावर्त बल (ध्यान दें: केन्द्रीय नहीं) के उलट होने की है।^[6] फोटॉन स्फीय के बाहर, जितनी तेज गति से व्यक्ति ऑर्बिट करता है, उतनी अधिक बाहरी बल अनुभूत करता है। केन्द्रवातावर्त बल फोटॉन स्फीय पर शून्य होता है, जिसमें किसी भी गति पर ना-फ्रीफॉल ऑर्बिट सम्मलित हैं, अर्थात एक वस्तु की वजन उसकी गति के अतिरिक्त कुछ भी नहीं होती है और फोटॉन स्फीय के अंदर उस बल का मान उलट जाता है। फोटॉन स्फीय के अंदर, अधिक तेज ऑर्बिट करने से भार या अंतर्निहित बल बढ़ता है। इसका अंतर्निहित तरल घटना विज्ञान के लिए गंभीर परिणाम होते हैं।

एक घूमते हुए ब्लैक होल में दो फोटॉन गोले होते हैं। जैसे ही ब्लैक होल घूमता है, यह अपने साथ स्पेस को फ्रेम खींच करता है। फोटॉन स्फेयर जो ब्लैक होल के निकट है, उसी दिशा में घूम रहा है जैसे कि रोटेशन, चूँकि फोटॉन स्फीयर इसके विपरीत आगे बढ़ रहा है। ब्लैक होल के घूर्णन का कोणीय वेग जितना अधिक होगा, दो फोटॉन क्षेत्रों के बीच की दूरी उतनी ही अधिक होगी। चूंकि ब्लैक होल में रोटेशन की एक धुरी होती है, यह एकमात्र भूमध्य रेखा की दिशा घूमता हुआ ब्लैक होल के निकट आने पर ही सही होता है।यदि एक ब्लैक होल की धुरी की दिशा के विभिन्न कोणों से उसके निकट पहुँचा जाए, जैसे ध्रुवियों से इक्वेटर की दिशा में आने पर, तो एकमात्र एक फोटोन स्फीय होती है। इसलिए, इस दिशा से पहुँचते समय, ब्लैक होल के घुमाव से उसके साथ या उसके विपरीत दिशा में घुमने की संभावना नहीं होती है।

एक श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के लिए व्युत्पत्ति

एक श्वार्जशिल्ड ब्लैक होल में गोलीय फोटन चक्र के लिए सभी संभव धुरियां समान होती हैं और सभी गोलीय चक्र एक ही त्रिज्या वाली होती हैं क्योंकि श्वार्जशिल्ड काले झरने में गोलीय फोटन रेखाएँ वास्तव में गोलीय होती हैं।

इस निरूपण में, हम श्वार्जस्चिल्ड मीट्रिक का उपयोग करते हैं, जो निम्नलिखित होता है।

ds^{2}=\left(1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}\right)c^{2}\,dt^{2}-\left(1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}\right)^{-1}\,dr^{2}-r^{2}(\sin ^{2}\theta \,d\phi ^{2}+d\theta ^{2}).

एक फोटोन जो एक स्थिर रेडियस r (अर्थात फाई-निर्देश की दिशा में) से गुजर रहा हो, के लिए $dr=0$ . होता है। क्योंकि यह एक फोटोन है, इसलिए, $ds=0$ यानी "प्रकाश-जैसे अंतराल" होता है। हम सदैव यह संभव होता है कि हम धुरी के लिए संयोजन तंत्र को ऐसे घुमा सकते हैं कि $d\theta =0$ होता है। (उदाहरण के लिए $\theta =\pi /2$ ).

ds, dr और dθ को शून्य करके, हमें निम्नलिखित मिलता है।

\left(1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}\right)c^{2}\,dt^{2}=r^{2}\sin ^{2}\theta \,d\phi ^{2}.

फिर से व्यवस्थित करने से निम्नलिखित मिलता है:

{\frac {d\phi }{dt}}={\frac {c}{r\sin \theta }}{\sqrt {1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}}}.

आगे बढ़ने के लिए, हमें संबंध ${\frac {d\phi }{dt}}$ की आवश्यकता है। इसे खोजने के लिए, हम रेडियल जियोडेसिक समीकरण का उपयोग करते हैं

{\frac {d^{2}r}{d\tau ^{2}}}+\Gamma _{\mu \nu }^{r}u^{\mu }u^{\nu }=0.

गैर-शून्य $\Gamma$ -कनेक्शन गुणांक हैं

\Gamma _{tt}^{r}={\frac {c^{2}BB'}{2}},\quad \Gamma _{rr}^{r}=-{\frac {B^{-1}B'}{2}},\quad \Gamma _{\theta \theta }^{r}=-rB,\quad \Gamma _{\phi \phi }^{r}=-Br\sin ^{2}\theta ,

जहाँ $B'={\frac {dB}{dr}},\ B=1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}$ .

हम फोटन रेडियल ज्यामिति को निरंतर r और $\theta$ , के साथ उपचार करते हैं, इसलिए

{\frac {dr}{d\tau }}={\frac {d^{2}r}{d\tau ^{2}}}={\frac {d\theta }{d\tau }}=0.

रद्दी ज्यामिति समीकरण में इस सबको सम्मिलित करते हुए (रेडियल निर्देशिका के साथ ज्यामिति समीकरण), हम प्राप्त करते हैं:

\left({\frac {d\phi }{dt}}\right)^{2}={\frac {c^{2}r_{\text{s}}}{2r^{3}\sin ^{2}\theta }}.

पहले जो प्राप्त किया गया था, उसकी समानता हमारे पास है

c{\sqrt {\frac {r_{\text{s}}}{2r}}}=c{\sqrt {1-{\frac {r_{\text{s}}}{r}}}},

हमने यहां डाला है $\theta =\pi /2$ रेडियन (कल्पना करें कि फोटन आवृत्ति कर रहे केंद्रीय भार को निर्देशांक अक्षों के केंद्र में स्थित है। तब जब फोटन $\phi$ - निर्देशांक रेखा के साथ गति में होता है, तो फोटन के आवरण के केंद्र में भार स्थित होने के लिए हमें $\theta =\pi /2$ रेडियन होना चाहिए।)

इसलिए, इस अंतिम अभिव्यक्ति को पुनर्व्यवस्थित करने से हमें निम्नलिखित मिलता है।

r={\frac {3}{2}}r_{\text{s}},

वह परिणाम है जिसे हम सिद्ध करने के लिए निकल पड़े हैं।

फोटॉन केर ब्लैक होल के चारों ओर परिक्रमा करता है

एकतरफ से दृश्य (l) और एक ध्रुव से ऊपर से दृश्य (r)। एक घूमते हुए ब्लैक होल में फोटन निरंतर r निर्देशांक पर आवृत्ति कर सकते हैं, जिनमें 9 त्रिज्याओं का होता है। इस एनीमेशन में, a = M के लिए सभी फोटन आवृत्तियों को दिखाया गया है।

श्वार्ज़स्चाइल्ड ब्लैक होल के विपरीत, एक केर (स्पिनिंग) ब्लैक होल गोलीय सममिति नहीं रखता है, बल्कि केवल एक सममिति का होता है, जो फोटन आवृत्तियों के लिए गहरे परिणाम होते हैं, विवरण और फोटन आवृत्तियों और फोटन वृत्तों के सिमुलेशन के लिए^[3]देखें। समकक्ष तल में दो वृत्ताकार फोटन आवृत्तियाँ होती हैं (प्रोग्रेड और रेट्रोग्रेड), जिनमें भिन्न बॉयर-लिन्डक्विस्ट त्रिज्याओं वाले होते हैं:

r_{\pm }^{\circ }=r_{\text{s}}\left[1+\cos \left({\frac {2}{3}}\arccos {\frac {\pm |a|}{M}}\right)\right],

यहां $a=J/M$ जो कि ब्लैक होल के प्रति इकाई द्रव्यमान का कोणीय संवेग है।^[7]अन्य स्थिर-त्रिज्या आवृत्तियाँ सम्मलित हैं, किन्तु उनके पथ अधिक जटिल पथ होते हैं जो क्षेत्रमध्य से अक्षांश में लटकते हुए आपस में झूलते हैं।^[7]

संदर्भ

↑ Frolov, Valeri P.; Zelnikov, Andrei. ब्लैक होल भौतिकी का परिचय. p. 223.
↑ Bennett, Jay (April 10, 2019). "खगोलविदों ने सुपरमैसिव ब्लैक होल की अब तक की पहली तस्वीर ली". Smithsonian.com. Smithsonian Institution. Retrieved April 15, 2019.
↑ ^3.0 ^3.1 Cramer, Claes R. (1997). "गुरुत्वाकर्षण दर्पण के रूप में अपरिवर्तित केर ब्लैक होल का उपयोग करना". General Relativity and Gravitation. 29 (4): 445–454. arXiv:gr-qc/9510053. Bibcode:1997GReGr..29..445C. doi:10.1023/A:1018878515046. S2CID 9517046.
↑ "What the Sight of a Black Hole Means to a Black Hole Physicist", Quanta Magazine, 10 April 2019: "a region defined by the location closest to the black hole where a beam of light could orbit on a circle, known as the “last photon orbit”."
↑ Properties of ultracompact neutron stars.
↑ Abramowicz, Marek (1990). "श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के पास केन्द्रापसारक बल उत्क्रमण". Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 245: 720. Bibcode:1990MNRAS.245..720A.
↑ ^7.0 ^7.1 Teo, Edward (2003). "केर ब्लैक होल के चारों ओर गोलाकार फोटॉन परिक्रमा करता है" (PDF). General Relativity and Gravitation. 35 (11): 1909–1926. Bibcode:2003GReGr..35.1909T. doi:10.1023/A:1026286607562. ISSN 0001-7701. S2CID 117097507.

बाहरी संबंध

[1] Frolov, Valeri P.; Zelnikov, Andrei. ब्लैक होल भौतिकी का परिचय. p. 223.

[2] Bennett, Jay (April 10, 2019). "खगोलविदों ने सुपरमैसिव ब्लैक होल की अब तक की पहली तस्वीर ली". Smithsonian.com. Smithsonian Institution. Retrieved April 15, 2019.

[:0-3] 3.0 ^3.1 Cramer, Claes R. (1997). "गुरुत्वाकर्षण दर्पण के रूप में अपरिवर्तित केर ब्लैक होल का उपयोग करना". General Relativity and Gravitation. 29 (4): 445–454. arXiv:gr-qc/9510053. Bibcode:1997GReGr..29..445C. doi:10.1023/A:1018878515046. S2CID 9517046.

[4] "What the Sight of a Black Hole Means to a Black Hole Physicist", Quanta Magazine, 10 April 2019: "a region defined by the location closest to the black hole where a beam of light could orbit on a circle, known as the “last photon orbit”."

[5] Properties of ultracompact neutron stars.

[6] Abramowicz, Marek (1990). "श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के पास केन्द्रापसारक बल उत्क्रमण". Monthly Notices of the Royal Astronomical Society. 245: 720. Bibcode:1990MNRAS.245..720A.

[Teo-7] 7.0 ^7.1 Teo, Edward (2003). "केर ब्लैक होल के चारों ओर गोलाकार फोटॉन परिक्रमा करता है" (PDF). General Relativity and Gravitation. 35 (11): 1909–1926. Bibcode:2003GReGr..35.1909T. doi:10.1023/A:1026286607562. ISSN 0001-7701. S2CID 117097507.

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 {{Short description|High-gravity spherical region of space around which massless particles travel in orbits}}
-{{About |the physics of photons under the influence of gravity |the part of a star that emits light |photosphere |the [[pseudoscientific]] spiritual belief |Photon belt}}
+[[File:Black hole - Messier 87 crop max res.jpg|thumb|right|अत्यधिक द्रव्यमान वाला काला सुरंग M87* (2017 में लिया गया, विज्ञान में 2019 की गणना अप्रैल) के आस-पास अभिवृद्धि डिस्क से रेडियो उत्सर्जन जैसा कि घटना क्षितिज टेलीस्कोप  के माध्यम से लिया गया है। फोटॉन स्फीयर डार्क शैडो के भीतर स्थित है (जिसका त्रिज्या निकट 2.6 गुणा स्वार्चिल्ड त्रिज्या होता है)<ref>{{cite book |last1=Frolov |first1=Valeri P. |last2=Zelnikov |first2=Andrei |title=ब्लैक होल भौतिकी का परिचय|url={{Google books|nZsNduVxmB8C|page=223|plainurl=yes}} |page=223}}</ref>]]'''फोटन स्फीय''' (Photon sphere)<ref>{{cite web |url=https://www.smithsonianmag.com/science-nature/astronomers-capture-first-images-supermassive-black-hole-180971927/ |title=खगोलविदों ने सुपरमैसिव ब्लैक होल की अब तक की पहली तस्वीर ली|last=Bennett |first=Jay |date=April 10, 2019 |website=Smithsonian.com |publisher=Smithsonian Institution |access-date=April 15, 2019}}</ref> या फोटॉन सर्कल<ref name=":0">{{Cite journal |last=Cramer |first=Claes R. |date=1997 |title=गुरुत्वाकर्षण दर्पण के रूप में अपरिवर्तित केर ब्लैक होल का उपयोग करना|journal=General Relativity and Gravitation |volume=29 |issue=4 |pages=445–454 |doi=10.1023/A:1018878515046 |arxiv=gr-qc/9510053 |bibcode=1997GReGr..29..445C |s2cid=9517046}}</ref> एक क्षेत्र होता है जहाँ [[गुरुत्वाकर्षण]] इतना तीव्र होता है कि फोटों को आवश्यकता होती है कि वे आकारों में चक्कर लगाकर घूमें, जिसे कभी-कभी अंतिम फोटन आवरण (Last photon orbit) भी कहा जाता है।<ref>[https://www.quantamagazine.org/what-the-sight-of-a-black-hole-means-to-a-black-hole-physicist-20190410/ "What the Sight of a Black Hole Means to a Black Hole Physicist"], ''[[Quanta Magazine]]'', 10 April 2019: "a region defined by the location closest to the black hole where a beam of light could orbit on a circle, known as the “last photon orbit”."</ref> एक, श्वार्जस्चिल्ड ब्लैक होल के लिए फोटन स्फीय का त्रिज्या, जो कि किसी भी स्थिर वृत्त राशि के लिए निचला सीमा भी होता है, दिया गया है।
-[[File:Black hole - Messier 87 crop max res.jpg|thumb|right|[[अत्यधिक द्रव्यमान वाला काला सुरंग]] [[M87*]] (2017 में लिया गया, विज्ञान में 2019 की गणना#अप्रैल) के आस-पास अभिवृद्धि डिस्क से रेडियो उत्सर्जन जैसा कि [[घटना क्षितिज टेलीस्कोप]] द्वारा लिया गया है। फोटॉन स्फीयर डार्क शैडो के भीतर स्थित है (जिसका दायरा श्वार्जस्चिल्ड त्रिज्या का लगभग 2.6 गुना है<ref>{{cite book |last1=Frolov |first1=Valeri P. |last2=Zelnikov |first2=Andrei |title=ब्लैक होल भौतिकी का परिचय|url={{Google books|nZsNduVxmB8C|page=223|plainurl=yes}} |page=223}}</ref>).]]एक फोटॉन गोला<ref>{{cite web |url=https://www.smithsonianmag.com/science-nature/astronomers-capture-first-images-supermassive-black-hole-180971927/ |title=खगोलविदों ने सुपरमैसिव ब्लैक होल की अब तक की पहली तस्वीर ली|last=Bennett |first=Jay |date=April 10, 2019 |website=Smithsonian.com |publisher=Smithsonian Institution |access-date=April 15, 2019}}</ref> या फोटॉन सर्कल<ref name=":0">{{Cite journal |last=Cramer |first=Claes R. |date=1997 |title=गुरुत्वाकर्षण दर्पण के रूप में अपरिवर्तित केर ब्लैक होल का उपयोग करना|journal=General Relativity and Gravitation |volume=29 |issue=4 |pages=445–454 |doi=10.1023/A:1018878515046 |arxiv=gr-qc/9510053 |bibcode=1997GReGr..29..445C |s2cid=9517046}}</ref> अंतरिक्ष का एक क्षेत्र या क्षेत्र है जहां [[गुरुत्वाकर्षण]] इतना मजबूत है कि फोटॉन कक्षाओं में यात्रा करने के लिए मजबूर हो जाते हैं, जिसे कभी-कभी अंतिम फोटॉन कक्षा भी कहा जाता है।<ref>[https://www.quantamagazine.org/what-the-sight-of-a-black-hole-means-to-a-black-hole-physicist-20190410/ "What the Sight of a Black Hole Means to a Black Hole Physicist"], ''[[Quanta Magazine]]'', 10 April 2019: "a region defined by the location closest to the black hole where a beam of light could orbit on a circle, known as the “last photon orbit”."</ref> [[श्वार्जस्चिल्ड ब्लैक होल]] के लिए फोटोन गोले की त्रिज्या, जो किसी भी स्थिर कक्षा के लिए निचली सीमा भी है, है,
-: <math>r = \frac{3GM}{c^2} = \frac{3r_\text{s}}{2},</math>
-कहाँ {{mvar|G}} [[गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक]] है, {{mvar|M}} ब्लैक-होल द्रव्यमान है, और {{mvar|c}} निर्वात में [[प्रकाश की गति]] है और {{math|''r''<sub>s</sub>}} [[श्वार्जस्चिल्ड त्रिज्या]] ([[घटना क्षितिज]] की त्रिज्या) है; इस परिणाम की व्युत्पत्ति के लिए नीचे देखें।
-यह समीकरण इस बात पर जोर देता है कि फोटॉन स्फेयर केवल एक अत्यंत कॉम्पैक्ट वस्तु (एक [[ब्लैक होल]] या संभवतः एक अल्ट्राकॉम्पैक्ट [[न्यूट्रॉन स्टार]]) के आस-पास के स्थान में ही मौजूद हो सकता है।<ref>[http://adsabs.harvard.edu/full/1993ApJ...406..590N Properties of ultracompact neutron stars].</ref>).
+<math>r = \frac{3GM}{c^2} = \frac{3r_\text{s}}{2},</math>
-[[फोटोन]] स्फीयर घटना क्षितिज की तुलना में ब्लैक होल के केंद्र से दूर स्थित है। एक फोटॉन स्फीयर के भीतर, एक फोटॉन की कल्पना करना संभव है जो किसी के सिर के पीछे से उत्सर्जित होता है, ब्लैक होल की परिक्रमा करता है, तभी व्यक्ति की आंखों से इंटरसेप्ट किया जा सकता है, जिससे व्यक्ति को सिर के पिछले हिस्से को देखने की अनुमति मिलती है।
-गैर-घूर्णन ब्लैक होल के लिए, फोटॉन स्फेयर 3/2 r त्रिज्या का गोला है<sub>s</sub>. फोटॉन क्षेत्र के भीतर मौजूद या पार करने वाली कोई स्थिर फ्री-फॉल कक्षा नहीं है। कोई भी फ्री-फॉल ऑर्बिट जो इसे बाहरी सर्पिल से ब्लैक होल में पार करती है। कोई भी कक्षा जो इसे अंदर से पार करती है, अनंत तक भाग जाती है या वापस अंदर गिर जाती है और ब्लैक होल में सर्पिल हो जाती है। इस दूरी से कम अर्ध-प्रमुख अक्ष के साथ कोई भी गैर-त्वरित कक्षा संभव नहीं है, लेकिन फोटॉन क्षेत्र के भीतर, एक निरंतर त्वरण एक अंतरिक्ष यान या जांच को घटना क्षितिज के ऊपर होवर करने की अनुमति देगा।
-फोटॉन क्षेत्र की एक अन्य संपत्ति केन्द्रापसारक बल है (ध्यान दें: केन्द्रापसारक बल नहीं) उत्क्रमण।<ref>{{cite journal |last=Abramowicz |first=Marek |title=श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के पास केन्द्रापसारक बल उत्क्रमण|journal=Monthly Notices of the Royal Astronomical Society |volume=245 |pages=720 |bibcode=1990MNRAS.245..720A |year=1990}}</ref> फोटॉन स्फीयर के बाहर, जितनी तेजी से कोई परिक्रमा करता है, उतना ही अधिक बाहरी बल महसूस होता है। केन्द्रापसारक बल किसी भी गति पर गैर-फ्रीफॉल कक्षाओं सहित फोटॉन क्षेत्र में शून्य हो जाता है, यानी एक वस्तु का वजन वही होता है चाहे वह कितनी भी तेजी से परिक्रमा करे, और उसके अंदर नकारात्मक हो जाता है। फोटॉन स्फीयर के अंदर, तेजी से परिक्रमा करने से अधिक वजन या आवक बल होता है। यह आवक द्रव प्रवाह के द्रव गतिकी के लिए गंभीर प्रभाव डालता है।
-एक घूमते हुए ब्लैक होल में दो फोटॉन गोले होते हैं। जैसे ही ब्लैक होल घूमता है, यह अपने साथ स्पेस को [[फ्रेम खींच]] करता है। फोटॉन स्फेयर जो ब्लैक होल के करीब है, उसी दिशा में घूम रहा है जैसे कि रोटेशन, जबकि फोटॉन स्फीयर इसके विपरीत आगे बढ़ रहा है। ब्लैक होल के घूर्णन का [[कोणीय वेग]] जितना अधिक होगा, दो फोटॉन क्षेत्रों के बीच की दूरी उतनी ही अधिक होगी। चूंकि ब्लैक होल में रोटेशन की एक धुरी होती है, यह केवल भूमध्य रेखा की दिशा [[घूमता हुआ ब्लैक होल]] के निकट आने पर ही सही होता है। यदि एक अलग कोण पर आ रहा है, जैसे कि ब्लैक होल के ध्रुवों से भूमध्य रेखा तक, केवल एक फोटॉन क्षेत्र है। ऐसा इसलिए है क्योंकि इस कोण पर पहुंचने पर रोटेशन के साथ या उसके खिलाफ यात्रा करने की संभावना मौजूद नहीं होती है।
+जहाँ {{mvar|G}} गुरुत्वाकर्षण स्थिरांक, {{mvar|M}}  ब्लैक-होल द्रव्यमान, और {{mvar|c}} निर्वात में प्रकाश की गति है और {{math|''r''<sub>s</sub>}} [[श्वार्जस्चिल्ड त्रिज्या]] (घटना क्षितिज की त्रिज्या) है; इस परिणाम का निर्धारण करने के लिए नीचे दिए गए कुछ कदमों का पालन किया जाता है।
-{{Further|Photon surface}}
+यह समीकरण इस बात का अनुमान लगाता है कि फोटॉन स्फेयर एकमात्र एक अत्यंत संकुचित वस्तु (एक ब्लैक होल या संभवतः एक "अति-संकुचित" न्यूट्रॉन स्टार) के आस-पास के स्थान में ही सम्मलित हो सकता है।<ref>[http://adsabs.harvard.edu/full/1993ApJ...406..590N Properties of ultracompact neutron stars].</ref>
+फोटोन स्फीयर एक ब्लैक होल के केंद्र से घटना क्षेत्र से दूर होती है। फोटॉन स्फीय के भीतर, एक ऐसा फोटॉन कल्पित किया जा सकता है जो एक व्यक्ति के सिर के पीछे से निकलता है, ब्लैक होल के चारों ओर घूमता हुआ, फिर उसकी आंखों में आकर वह व्यक्ति फिर से अपने सिर के पीछे की ओर देख पाता है। गैर-घुमती ब्लैक होल के लिए, फोटॉन स्फीय  ''r''<sub>s</sub> के 3/2 के व्यास का एक गोला होता है।फोटोन स्फेर के अंदर उतरने या उसे पार करने के लिए कोई स्थिर मुक्त गिरता अवरोही चक्रवृत्ति मौजूद नहीं होती। इसके बाहर से इसे पार करने वाली कोई गिरता अवरोही चक्रवृत्ति ब्लैक होल में सर्पिल तरीके से घुमता हुआ जाता है। अंदर से इसे पार करने वाली कोई चक्रवृत्ति ब्लैक होल से दूर जाकर बेअसर हो जाती है या फिर उससे उतरते हुए घुमता हुआ ब्लैक होल में सर्पिल तरीके से घुमता हुआ जाता है। इस दूरी से कम एक अर्ध महत्वाकांक वाली कोई भी एक शांत चलाव वाली ऑर्बिट संभव नहीं है, किन्तु फोटॉन स्फीय के भीतर, एक स्थिर त्वरण से अंतरिक्ष यान या प्रोब को घटना क्षेत्र सीमा से ऊपर उठने की अनुमति होती है।
+फोटॉन स्फीय की एक और गुणवत्ता केन्द्रवातावर्त बल (ध्यान दें: केन्द्रीय नहीं) के उलट होने की है।<ref>{{cite journal |last=Abramowicz |first=Marek |title=श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के पास केन्द्रापसारक बल उत्क्रमण|journal=Monthly Notices of the Royal Astronomical Society |volume=245 |pages=720 |bibcode=1990MNRAS.245..720A |year=1990}}</ref> फोटॉन स्फीय के बाहर, जितनी तेज गति से व्यक्ति ऑर्बिट करता है, उतनी अधिक बाहरी बल अनुभूत करता है। केन्द्रवातावर्त बल फोटॉन स्फीय पर शून्य होता है, जिसमें किसी भी गति पर ना-फ्रीफॉल ऑर्बिट सम्मलित हैं, अर्थात एक वस्तु की वजन उसकी गति के अतिरिक्त कुछ भी नहीं होती है और फोटॉन स्फीय के अंदर उस बल का मान उलट जाता है। फोटॉन स्फीय के अंदर, अधिक तेज ऑर्बिट करने से भार या अंतर्निहित बल बढ़ता है। इसका अंतर्निहित तरल घटना विज्ञान के लिए गंभीर परिणाम होते हैं।
+एक घूमते हुए ब्लैक होल में दो फोटॉन गोले होते हैं। जैसे ही ब्लैक होल घूमता है, यह अपने साथ स्पेस को [[फ्रेम खींच]] करता है। फोटॉन स्फेयर जो ब्लैक होल के निकट है, उसी दिशा में घूम रहा है जैसे कि रोटेशन, चूँकि फोटॉन स्फीयर इसके विपरीत आगे बढ़ रहा है। ब्लैक होल के घूर्णन का [[कोणीय वेग]] जितना अधिक होगा, दो फोटॉन क्षेत्रों के बीच की दूरी उतनी ही अधिक होगी। चूंकि ब्लैक होल में रोटेशन की एक धुरी होती है, यह एकमात्र भूमध्य रेखा की दिशा [[घूमता हुआ ब्लैक होल]] के निकट आने पर ही सही होता है।यदि एक ब्लैक होल की धुरी की दिशा के विभिन्न कोणों से उसके निकट पहुँचा जाए, जैसे ध्रुवियों से इक्वेटर की दिशा में आने पर, तो एकमात्र एक फोटोन स्फीय होती है। इसलिए, इस दिशा से पहुँचते समय, ब्लैक होल के घुमाव से उसके साथ या उसके विपरीत दिशा में घुमने की संभावना नहीं होती है।
 == एक श्वार्ज़स्चिल्ड ब्लैक होल के लिए व्युत्पत्ति ==
-चूंकि श्वार्ज़चाइल्ड ब्लैक होल में गोलाकार समरूपता होती है, एक वृत्ताकार फोटॉन कक्षा के लिए सभी संभव अक्ष समतुल्य होते हैं, और सभी वृत्ताकार कक्षाओं की त्रिज्या समान होती है।
+एक श्वार्जशिल्ड ब्लैक होल में गोलीय फोटन चक्र के लिए सभी संभव धुरियां समान होती हैं और सभी गोलीय चक्र एक ही त्रिज्या वाली होती हैं क्योंकि श्वार्जशिल्ड काले झरने में गोलीय फोटन रेखाएँ वास्तव में गोलीय होती हैं।
-इस व्युत्पत्ति में [[श्वार्जस्चिल्ड मीट्रिक]] का उपयोग करना शामिल है, जिसके द्वारा दिया गया है
+इस निरूपण में, हम [[श्वार्जस्चिल्ड मीट्रिक]] का उपयोग करते हैं, जो निम्नलिखित होता है।
 : <math>ds^2 = \left(1 - \frac{r_\text{s}}{r}\right) c^2 \,dt^2 - \left(1 - \frac{r_\text{s}}{r}\right)^{-1} \,dr^2 - r^2 (\sin^2\theta \,d\phi^2 + d\theta^2).</math>
-एक स्थिर त्रिज्या r पर यात्रा करने वाले फोटॉन के लिए (अर्थात φ-निर्देशांक दिशा में), <math>dr = 0</math>. चूंकि यह एक फोटॉन है, <math>ds = 0</math> (एक प्रकाश जैसा अंतराल)। हम हमेशा समन्वय प्रणाली को घुमा सकते हैं जैसे कि <math>\theta</math> स्थिर है, <math>d\theta = 0</math> (जैसे, <math>\theta = \pi/2</math>).
+एक फोटोन जो एक स्थिर रेडियस r (अर्थात फाई-निर्देश की दिशा में) से गुजर रहा हो, के लिए <math>dr = 0</math>. होता है। क्योंकि यह एक फोटोन है, इसलिए, <math>ds = 0</math> यानी "प्रकाश-जैसे अंतराल" होता है। हम सदैव यह संभव होता है कि हम धुरी के लिए संयोजन तंत्र को ऐसे घुमा सकते हैं कि <math>d\theta = 0</math> होता है। (उदाहरण के लिए  <math>\theta = \pi/2</math>).
-ds, dr और dθ को शून्य पर सेट करने पर, हमारे पास है
+ds, dr और dθ को शून्य करके, हमें निम्नलिखित मिलता है।
 : <math>\left(1 - \frac{r_\text{s}}{r}\right) c^2 \,dt^2 = r^2 \sin^2\theta \,d\phi^2.</math>
-पुनर्व्यवस्थित देता है
+फिर से व्यवस्थित करने से निम्नलिखित मिलता है:
 : <math>\frac{d\phi}{dt} = \frac{c}{r \sin\theta} \sqrt{1 - \frac{r_\text{s}}{r}}.</math>
-आगे बढ़ने के लिए, हमें संबंध की आवश्यकता है <math>\frac{d\phi}{dt}</math>. इसे खोजने के लिए, हम रेडियल [[जियोडेसिक समीकरण]] का उपयोग करते हैं
+आगे बढ़ने के लिए, हमें संबंध <math>\frac{d\phi}{dt}</math> की आवश्यकता है। इसे खोजने के लिए, हम रेडियल जियोडेसिक समीकरण का उपयोग करते हैं
 : <math>\frac{d^2r}{d\tau^2} + \Gamma^r_{\mu\nu} u^\mu u^\nu = 0.</math>
-लुप्त न होने वाला <math>\Gamma</math>-कनेक्शन गुणांक हैं
+गैर-शून्य <math>\Gamma</math>-कनेक्शन गुणांक हैं
 : <math>
   \Gamma^r_{tt} = \frac{c^2 BB'}{2}, \quad
@@ Line 40: / Line 40: @@
   \Gamma^r_{\theta\theta} = -rB, \quad
   \Gamma^r_{\phi\phi} = -Br\sin^2\theta,</math>
-कहाँ <math>B' = \frac{dB}{dr},\ B = 1 - \frac{r_\text{s}}{r}</math>.
+जहाँ <math>B' = \frac{dB}{dr},\ B = 1 - \frac{r_\text{s}}{r}</math>.
-हम निरंतर आर और के साथ फोटॉन रेडियल जियोडेसिक्स का इलाज करते हैं <math>\theta</math>, इसलिए
+हम फोटन रेडियल ज्यामिति को निरंतर r और <math>\theta</math>, के साथ उपचार करते हैं, इसलिए
 : <math>\frac{dr}{d\tau} = \frac{d^2r}{d\tau^2} = \frac{d\theta}{d\tau} = 0.</math>
-रेडियल जियोडेसिक समीकरण (आश्रित चर के रूप में रेडियल समन्वय के साथ जियोडेसिक समीकरण) में सभी को प्रतिस्थापित करते हुए, हम प्राप्त करते हैं
+रद्दी ज्यामिति समीकरण में इस सबको सम्मिलित करते हुए (रेडियल निर्देशिका के साथ ज्यामिति समीकरण), हम प्राप्त करते हैं:
 : <math>\left(\frac{d\phi}{dt}\right)^2 = \frac{c^2 r_\text{s}}{2r^3\sin^2\theta}.</math>
-पहले जो हासिल किया गया था, उसकी तुलना हमारे पास है
+पहले जो प्राप्त किया गया था, उसकी समानता हमारे पास है
 : <math>c \sqrt{\frac{r_\text{s}}{2r}} = c \sqrt{1 - \frac{r_\text{s}}{r}},</math>
-जहां हमने डाला है <math>\theta = \pi/2</math> रेडियन (कल्पना करें कि केंद्रीय द्रव्यमान, जिसके चारों ओर फोटॉन परिक्रमा कर रहा है, समन्वय अक्षों के केंद्र में स्थित है। फिर, जैसा कि फोटॉन के साथ यात्रा कर रहा है <math>\phi</math>-कोऑर्डिनेट लाइन, द्रव्यमान को सीधे फोटॉन की कक्षा के केंद्र में स्थित करने के लिए, हमारे पास होना चाहिए <math>\theta = \pi/2</math> रेडियन)।
+हमने यहां डाला है  <math>\theta = \pi/2</math> रेडियन (कल्पना करें कि फोटन आवृत्ति कर रहे केंद्रीय भार को निर्देशांक अक्षों के केंद्र में स्थित है। तब जब फोटन <math>\phi</math>- निर्देशांक रेखा के साथ गति में होता है, तो फोटन के आवरण के केंद्र में भार स्थित होने के लिए हमें <math>\theta = \pi/2</math> रेडियन होना चाहिए।)
-इसलिए, इस अंतिम व्यंजक को पुनर्व्यवस्थित करने पर प्राप्त होता है
+इसलिए, इस अंतिम अभिव्यक्ति को पुनर्व्यवस्थित करने से हमें निम्नलिखित मिलता है।
 : <math>r = \frac{3}{2} r_\text{s},</math>
@@ Line 59: / Line 59: @@
 == फोटॉन केर ब्लैक होल के चारों ओर परिक्रमा करता है ==
-[[File:Kerr_photon_orbits_with_orbital_inclination_thumbnail.gif|200px|right|thumb|लिंक=commons:File:Kerr_photon_orbits_with_orbital_inclination.gif| पार्श्व (एल) और पोल (आर) के ऊपर से दृश्य। एक घूमते हुए ब्लैक होल में 9 त्रिज्याएँ होती हैं जिनके बीच प्रकाश एक स्थिर r निर्देशांक पर परिक्रमा कर सकता है। इस एनिमेशन में, a = M के लिए सभी फोटॉन कक्ष दिखाए गए हैं।]]श्वार्ज़स्चाइल्ड ब्लैक होल के विपरीत, एक [[केर ब्लैक होल]] | केर (स्पिनिंग) ब्लैक होल में गोलाकार समरूपता नहीं होती है, लेकिन केवल समरूपता का एक अक्ष होता है, जिसका फोटॉन कक्षाओं के लिए गहरा परिणाम होता है, उदाहरण के लिए देखें। क्रेमर<ref name=":0" />फोटॉन ऑर्बिट और फोटॉन सर्कल के विवरण और सिमुलेशन के लिए। अलग-अलग बॉयर-लिंडक्विस्ट निर्देशांक | बॉयर-लिंडक्विस्ट रेडी के साथ भूमध्यरेखीय तल (प्रोग्रेड और रेट्रोग्रेड) में दो गोलाकार फोटॉन कक्षाएँ हैं:
+[[File:Kerr_photon_orbits_with_orbital_inclination_thumbnail.gif|200px|right|thumb| एकतरफ से दृश्य (l) और एक ध्रुव से ऊपर से दृश्य (r)। एक घूमते हुए ब्लैक होल में फोटन निरंतर r निर्देशांक पर आवृत्ति कर सकते हैं, जिनमें 9 त्रिज्याओं का होता है। इस एनीमेशन में, a = M के लिए सभी फोटन आवृत्तियों को दिखाया गया है।]]श्वार्ज़स्चाइल्ड ब्लैक होल के विपरीत, एक केर (स्पिनिंग) ब्लैक होल गोलीय सममिति नहीं रखता है, बल्कि केवल एक सममिति का होता है, जो फोटन आवृत्तियों के लिए गहरे परिणाम होते हैं, विवरण और फोटन आवृत्तियों और फोटन वृत्तों के सिमुलेशन के लिए<ref name=":0" />देखें। समकक्ष तल में दो वृत्ताकार फोटन आवृत्तियाँ होती हैं (प्रोग्रेड और रेट्रोग्रेड), जिनमें भिन्न बॉयर-लिन्डक्विस्ट त्रिज्याओं वाले होते हैं:
 : <math>r_\pm^\circ = r_\text{s} \left[1 + \cos\left(\frac23 \arccos\frac{\pm|a|}{M}\right)\right],</math>
-कहाँ <math>a = J/M</math> ब्लैक होल के प्रति इकाई द्रव्यमान का कोणीय संवेग है।<ref name=Teo />अन्य स्थिर-त्रिज्या कक्षाएँ मौजूद हैं, लेकिन उनके पास अधिक जटिल पथ हैं जो भूमध्य रेखा के बारे में अक्षांश में दोलन करते हैं।<ref name=Teo>{{cite journal |last=Teo |first=Edward |year=2003 |title=केर ब्लैक होल के चारों ओर गोलाकार फोटॉन परिक्रमा करता है|journal=General Relativity and Gravitation |volume=35 |issue=11 |pages=1909–1926 |issn=0001-7701 |doi=10.1023/A:1026286607562 |url=http://www.physics.nus.edu.sg/~phyteoe/kerr/paper.pdf |bibcode=2003GReGr..35.1909T |s2cid=117097507 }}</ref>
+यहां <math>a = J/M</math> जो कि ब्लैक होल के प्रति इकाई द्रव्यमान का कोणीय संवेग है।<ref name=Teo />अन्य स्थिर-त्रिज्या आवृत्तियाँ सम्मलित हैं, किन्तु उनके पथ अधिक जटिल पथ होते हैं जो क्षेत्रमध्य से अक्षांश में लटकते हुए आपस में झूलते हैं।<ref name=Teo>{{cite journal |last=Teo |first=Edward |year=2003 |title=केर ब्लैक होल के चारों ओर गोलाकार फोटॉन परिक्रमा करता है|journal=General Relativity and Gravitation |volume=35 |issue=11 |pages=1909–1926 |issn=0001-7701 |doi=10.1023/A:1026286607562 |url=http://www.physics.nus.edu.sg/~phyteoe/kerr/paper.pdf |bibcode=2003GReGr..35.1909T |s2cid=117097507 }}</ref>
@@ Line 73: / Line 73: @@
 *[https://web.archive.org/web/20070928164022/http://www.gothosenterprises.com/black_holes/rotating_black_holes.html Guide to Black Holes]
 *[http://www.physics.nus.edu.sg/~phyteoe/kerr/ Spherical Photon Orbits Around a Kerr Black Hole]
-{{Black holes}}
+[[Category:Articles with hatnote templates targeting a nonexistent page]]
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