अनुरूप समतल गुण: Difference between revisions
From Vigyanwiki
No edit summary |
No edit summary |
||
| (6 intermediate revisions by 5 users not shown) | |||
| Line 1: | Line 1: | ||
[[File:Conformal map.svg|thumb|ऊपरी कई गुना समतल है। निचला वाला नहीं है,किन्तु यह प्रथम वाले के अनुरूप है।]] | [[File:Conformal map.svg|thumb|ऊपरी कई गुना समतल है। निचला वाला नहीं है,किन्तु यह प्रथम वाले के अनुरूप है।]]स्यूडो- रीमैनियन कई गुना रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है यदि प्रत्येक बिंदु में निकटता है जिसे अनुरूप परिवर्तन द्वारा समतल कई गुना में मैप किया जा सकता है। | ||
व्यवहार में, [[मीट्रिक टेंसर]] कई गुना <math>g</math> <math>M</math> को समतल मीट्रिक के अनुरूप होना चाहिए। <math>\eta</math>, अर्थात, [[जियोडेसिक]] के सभी बिंदुओं को बनाए रखता है। <math>M</math> कोणों को दूसरे में ले जाकर साथ ही अशक्त भू-भौतिकी को अपरिवर्तित रखते हुए,<ref name=":0">{{Cite book|author=Ray D'Inverno|title=आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय|pages=88–89|chapter=6.3 The Weil tensor}}</ref> जिसका अर्थ है कि कार्य उपस्थित है। <math>\lambda(x)</math> ऐसा है कि <math>g(x) = \lambda^2(x)\, \eta</math>, जहाँ <math>\lambda(x)</math> को अनुरूप कारक के रूप में जाना जाता है एवं <math>x</math> कई गुना पर बिंदु है। | व्यवहार में, [[मीट्रिक टेंसर]] कई गुना <math>g</math> <math>M</math> को समतल मीट्रिक के अनुरूप होना चाहिए। <math>\eta</math>, अर्थात, [[जियोडेसिक]] के सभी बिंदुओं को बनाए रखता है। <math>M</math> कोणों को दूसरे में ले जाकर साथ ही अशक्त भू-भौतिकी को अपरिवर्तित रखते हुए,<ref name=":0">{{Cite book|author=Ray D'Inverno|title=आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय|pages=88–89|chapter=6.3 The Weil tensor}}</ref> जिसका अर्थ है कि कार्य उपस्थित है। <math>\lambda(x)</math> ऐसा है कि <math>g(x) = \lambda^2(x)\, \eta</math>, जहाँ <math>\lambda(x)</math> को अनुरूप कारक के रूप में जाना जाता है एवं <math>x</math> कई गुना पर बिंदु है। | ||
अधिक औपचारिक रूप से, | अधिक औपचारिक रूप से, जँहा <math>(M,g)</math> छद्म-रीमैनियन बहुविध होता है। तब <math>(M,g)</math> प्रत्येक बिंदु के लिए अनुरूप रूप से समतल है। <math>x</math> में <math>M</math>, निकटता उपस्थित है। <math>U</math>, <math>x</math> को कार्य <math>f</math> पर परिभाषित किया गया है। <math>U</math> ऐसा है कि <math>(U,e^{2f} g)</math> समतल है (अर्थात [[ रीमैन वक्रता टेन्सर |इसकी वक्रता]] <math>e^{2f} g</math> <math>U</math> पर विल्पुत हो जाती है)। <math>M</math> कार्यक्रम में <math>f</math> को सभी पर परिभाषित करने की आवश्यकता नहीं है।. | ||
कुछ लेखकों ने केवल कुछ बिंदुओं को संदर्भित करते हुए स्थानीय रूप से समतल की परिभाषा का उपयोग किया है। <math>x</math> पर <math>M</math> | कुछ लेखकों ने केवल कुछ बिंदुओं को संदर्भित करते हुए स्थानीय रूप से समतल की परिभाषा का उपयोग किया है। <math>x</math> पर <math>M</math> विषय के लिए अनुरूप रूप से समतल की परिभाषा आरक्षित करें, जिसमें <math>x</math> पर <math>M</math> संबंध सभी के लिए मान्य हो । | ||
== उदाहरण == | == उदाहरण == | ||
* [[निरंतर वक्रता]] [[अनुभागीय वक्रता]] के साथ कई गुना समान रूप से समतल है। | * [[निरंतर वक्रता]] [[अनुभागीय वक्रता]] के साथ कई गुना समान रूप से समतल है। | ||
* प्रत्येक 2-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है।<ref name=":0" /> दो आयामी गोलाकार निर्देशांक का [[रेखा तत्व]], जैसे कि [[भौगोलिक समन्वय प्रणाली]] में उपयोग किया जाता है। | * प्रत्येक 2-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है।<ref name=":0" /> दो आयामी गोलाकार निर्देशांक का [[रेखा तत्व]], जैसे कि [[भौगोलिक समन्वय प्रणाली]] में उपयोग किया जाता है। | ||
*: <math>ds^2 = d\theta^2 + \sin^2 \theta \, d\phi^2 \,</math>,<ref>[[Spherical coordinate system#Integration and differentiation in spherical coordinates|Spherical coordinate system - Integration and differentiation in spherical coordinates]]</ref> मीट्रिक टेंसर है, <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 1 & 0 \\ 0 & sin^2 \theta \end{bmatrix}</math> एवं समतल नहीं है,किन्तु [[ त्रिविम प्रक्षेपण |त्रिविम प्रक्षेपण]] के साथ अनुरूप कारक का उपयोग करके समतल स्थान | *: <math>ds^2 = d\theta^2 + \sin^2 \theta \, d\phi^2 \,</math>,<ref>[[Spherical coordinate system#Integration and differentiation in spherical coordinates|Spherical coordinate system - Integration and differentiation in spherical coordinates]]</ref> मीट्रिक टेंसर है, <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 1 & 0 \\ 0 & sin^2 \theta \end{bmatrix}</math> एवं समतल नहीं है, किन्तु [[ त्रिविम प्रक्षेपण |त्रिविम प्रक्षेपण]] के साथ अनुरूप कारक का उपयोग करके समतल स्थान को मैप किया जा सकता है, <math>2 \over (1+r^2)</math>, जहाँ <math>r</math> समतल स्थान की उत्पत्ति से दूरी प्राप्त होती है।<ref>[[Stereographic projection#Properties|Stereographic projection - Properties]]. The Riemann's formula</ref> | ||
*:<math>ds^2 = d\theta^2 + \sin^2 \theta \, d\phi^2 \, = \frac{4}{(1+r^2)^2}(dx^2 +dy^2) </math>. | *:<math>ds^2 = d\theta^2 + \sin^2 \theta \, d\phi^2 \, = \frac{4}{(1+r^2)^2}(dx^2 +dy^2) </math>. | ||
*3-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है एवं केवल[[ कपास टेंसर ]] लुप्त हो जाता है। | *3-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है एवं केवल[[ कपास टेंसर | कपास टेंसर]] लुप्त हो जाता है। | ||
*''n'' ≥ 4 के लिए ''n''-आकार स्यूडो-रिमैनियन कई गुना अनुरूप समतल है एवं केवल [[वेइल टेंसर]] लुप्त हो जाता है। | *''n'' ≥ 4 के लिए ''n''-आकार स्यूडो-रिमैनियन कई गुना अनुरूप समतल है एवं केवल [[वेइल टेंसर]] लुप्त हो जाता है। | ||
*प्रत्येक[[ कॉम्पैक्ट जगह | सघन]] [[बस जुड़ा हुआ है|केवल जुड़ा हुआ है]], अनुरूप से यूक्लिडियन रीमैनियन कई गुना A[[ एन-क्षेत्र | ''n''-क्षेत्र]] के अनुरूप होते है।<ref>{{cite journal|last1=Kuiper|first1=N. H.|title=बड़े पैमाने पर अनुरूप रूप से समतल स्थानों पर|journal=Annals of Mathematics|date=1949|volume=50|issue=4|pages=916–924|doi=10.2307/1969587|jstor=1969587|ref=Kuiper}}</ref> | *प्रत्येक[[ कॉम्पैक्ट जगह | सघन]] [[बस जुड़ा हुआ है|केवल जुड़ा हुआ है]], अनुरूप से यूक्लिडियन रीमैनियन कई गुना A[[ एन-क्षेत्र | ''n''-क्षेत्र]] के अनुरूप होते है।<ref>{{cite journal|last1=Kuiper|first1=N. H.|title=बड़े पैमाने पर अनुरूप रूप से समतल स्थानों पर|journal=Annals of Mathematics|date=1949|volume=50|issue=4|pages=916–924|doi=10.2307/1969587|jstor=1969587|ref=Kuiper}}</ref> | ||
:* त्रिविम प्रक्षेपण उस क्षेत्र के लिए समन्वय प्रणाली प्रदान करता है जिसमें अनुरूप समतलता स्पष्ट होती है, क्योंकि मीट्रिक समतल के समानुपाती होता है। | :* त्रिविम प्रक्षेपण उस क्षेत्र के लिए समन्वय प्रणाली प्रदान करता है जिसमें अनुरूप समतलता स्पष्ट होती है, क्योंकि मीट्रिक समतल के समानुपाती होता है। | ||
*[[सामान्य सापेक्षता]] में अनुरूप रूप से समतल कई गुना | *[[सामान्य सापेक्षता]] में अनुरूप रूप से समतल कई गुना उपयोग किया जा सकता है, उदाहरण के लिए फ्रीडमैन-लेमेट्रे-रॉबर्टसन-वॉकर मीट्रिक का वर्णन करने के लिए<ref>{{Cite journal|last=Garecki|first=Janusz|year=2008|title=समान रूप से सपाट निर्देशांक में फ्रीडमैन यूनिवर्स की ऊर्जा पर|journal=Acta Physica Polonica B|volume=39|issue=4|pages=781–797|arxiv=0708.2783|bibcode=2008AcPPB..39..781G}}</ref> दिखाया गया था, कि [[केर स्पेसटाइम]] के अनुरूप समतल भाग नहीं हैं।<ref>{{Cite journal|last1=Garat|first1=Alcides|last2=Price|first2=Richard H.|date=2000-05-18|title=केर स्पेसटाइम के अनुरूप फ्लैट स्लाइस का कोई अस्तित्व नहीं|journal=Physical Review D|language=en|volume=61|issue=12|pages=124011|doi=10.1103/PhysRevD.61.124011|arxiv=gr-qc/0002013|bibcode=2000PhRvD..61l4011G|s2cid=119452751|issn=0556-2821}}</ref> | ||
: उदाहरण के लिए, क्रुस्कल-सजेकेरेस निर्देशांक में रेखा तत्व होता है। | : उदाहरण के लिए, क्रुस्कल-सजेकेरेस निर्देशांक में रेखा तत्व होता है। | ||
: <math>ds^2 = \left(1-\frac{2GM}{r} \right) dv \, du</math> मीट्रिक टेंसर के साथ <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 0 & 1-\frac{2GM}{r} \\ 1-\frac{2GM}{r} & 0 \end{bmatrix}</math> | : <math>ds^2 = \left(1-\frac{2GM}{r} \right) dv \, du</math> मीट्रिक टेंसर के साथ <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 0 & 1-\frac{2GM}{r} \\ 1-\frac{2GM}{r} & 0 \end{bmatrix}</math> समतल नहीं है। किन्तु परिवर्तनों के साथ <math>t = (v + u)/2</math> एवं <math>x = (v - u)/2</math> बन जाता है। | ||
: <math>ds^2 = \left(1-\frac{2GM}{r} \right) (dt^2 - dx^2)</math> मीट्रिक टेंसर के साथ <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 1-\frac{2GM}{r} & 0 \\ 0 & -1+\frac{2GM}{r} \end{bmatrix}</math>, | : <math>ds^2 = \left(1-\frac{2GM}{r} \right) (dt^2 - dx^2)</math> मीट्रिक टेंसर के साथ <math>g_{ik} = \begin{bmatrix} 1-\frac{2GM}{r} & 0 \\ 0 & -1+\frac{2GM}{r} \end{bmatrix}</math>, | ||
: जो समतल मीट्रिक गुणा अनुरूप कारक <math>1-\frac{2GM}{r}</math> <ref>{{Cite book|author=Ray D'Inverno|title=आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय|pages=230–231|chapter=17.2 The Kruskal solution}}</ref> है। | : जो समतल मीट्रिक गुणा का अनुरूप कारक <math>1-\frac{2GM}{r}</math> <ref>{{Cite book|author=Ray D'Inverno|title=आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय|pages=230–231|chapter=17.2 The Kruskal solution}}</ref> है। | ||
| Line 30: | Line 30: | ||
==संदर्भ== | ==संदर्भ== | ||
{{Reflist}} | {{Reflist}} | ||
[[Category:All stub articles]] | |||
[[Category:CS1 English-language sources (en)]] | |||
[[Category: | |||
[[Category:Created On 01/05/2023]] | [[Category:Created On 01/05/2023]] | ||
[[Category:Differential geometry stubs]] | |||
[[Category:Machine Translated Page]] | |||
[[Category:Pages with script errors]] | |||
[[Category:Templates Vigyan Ready]] | |||
[[Category:अनुरूप ज्यामिति]] | |||
[[Category:कई गुना]] | |||
[[Category:रिमानियन ज्यामिति]] | |||
Latest revision as of 15:27, 30 October 2023
स्यूडो- रीमैनियन कई गुना रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है यदि प्रत्येक बिंदु में निकटता है जिसे अनुरूप परिवर्तन द्वारा समतल कई गुना में मैप किया जा सकता है।
व्यवहार में, मीट्रिक टेंसर कई गुना को समतल मीट्रिक के अनुरूप होना चाहिए। , अर्थात, जियोडेसिक के सभी बिंदुओं को बनाए रखता है। कोणों को दूसरे में ले जाकर साथ ही अशक्त भू-भौतिकी को अपरिवर्तित रखते हुए,[1] जिसका अर्थ है कि कार्य उपस्थित है। ऐसा है कि , जहाँ को अनुरूप कारक के रूप में जाना जाता है एवं कई गुना पर बिंदु है।
अधिक औपचारिक रूप से, जँहा छद्म-रीमैनियन बहुविध होता है। तब प्रत्येक बिंदु के लिए अनुरूप रूप से समतल है। में , निकटता उपस्थित है। , को कार्य पर परिभाषित किया गया है। ऐसा है कि समतल है (अर्थात इसकी वक्रता पर विल्पुत हो जाती है)। कार्यक्रम में को सभी पर परिभाषित करने की आवश्यकता नहीं है।.
कुछ लेखकों ने केवल कुछ बिंदुओं को संदर्भित करते हुए स्थानीय रूप से समतल की परिभाषा का उपयोग किया है। पर विषय के लिए अनुरूप रूप से समतल की परिभाषा आरक्षित करें, जिसमें पर संबंध सभी के लिए मान्य हो ।
उदाहरण
- निरंतर वक्रता अनुभागीय वक्रता के साथ कई गुना समान रूप से समतल है।
- प्रत्येक 2-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है।[1] दो आयामी गोलाकार निर्देशांक का रेखा तत्व, जैसे कि भौगोलिक समन्वय प्रणाली में उपयोग किया जाता है।
- ,[2] मीट्रिक टेंसर है, एवं समतल नहीं है, किन्तु त्रिविम प्रक्षेपण के साथ अनुरूप कारक का उपयोग करके समतल स्थान को मैप किया जा सकता है, , जहाँ समतल स्थान की उत्पत्ति से दूरी प्राप्त होती है।[3]
- .
- 3-आयामी छद्म-रीमैनियन कई गुना अनुरूप रूप से समतल है एवं केवल कपास टेंसर लुप्त हो जाता है।
- n ≥ 4 के लिए n-आकार स्यूडो-रिमैनियन कई गुना अनुरूप समतल है एवं केवल वेइल टेंसर लुप्त हो जाता है।
- प्रत्येक सघन केवल जुड़ा हुआ है, अनुरूप से यूक्लिडियन रीमैनियन कई गुना A n-क्षेत्र के अनुरूप होते है।[4]
- त्रिविम प्रक्षेपण उस क्षेत्र के लिए समन्वय प्रणाली प्रदान करता है जिसमें अनुरूप समतलता स्पष्ट होती है, क्योंकि मीट्रिक समतल के समानुपाती होता है।
- सामान्य सापेक्षता में अनुरूप रूप से समतल कई गुना उपयोग किया जा सकता है, उदाहरण के लिए फ्रीडमैन-लेमेट्रे-रॉबर्टसन-वॉकर मीट्रिक का वर्णन करने के लिए[5] दिखाया गया था, कि केर स्पेसटाइम के अनुरूप समतल भाग नहीं हैं।[6]
- उदाहरण के लिए, क्रुस्कल-सजेकेरेस निर्देशांक में रेखा तत्व होता है।
- मीट्रिक टेंसर के साथ समतल नहीं है। किन्तु परिवर्तनों के साथ एवं बन जाता है।
- मीट्रिक टेंसर के साथ ,
- जो समतल मीट्रिक गुणा का अनुरूप कारक [7] है।
यह भी देखें
- वेइल-शौटेन प्रमेय
- अनुरूप ज्यामिति
- यामाबे समस्या
संदर्भ
- ↑ 1.0 1.1 Ray D'Inverno. "6.3 The Weil tensor". आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय. pp. 88–89.
- ↑ Spherical coordinate system - Integration and differentiation in spherical coordinates
- ↑ Stereographic projection - Properties. The Riemann's formula
- ↑ Kuiper, N. H. (1949). "बड़े पैमाने पर अनुरूप रूप से समतल स्थानों पर". Annals of Mathematics. 50 (4): 916–924. doi:10.2307/1969587. JSTOR 1969587.
- ↑ Garecki, Janusz (2008). "समान रूप से सपाट निर्देशांक में फ्रीडमैन यूनिवर्स की ऊर्जा पर". Acta Physica Polonica B. 39 (4): 781–797. arXiv:0708.2783. Bibcode:2008AcPPB..39..781G.
- ↑ Garat, Alcides; Price, Richard H. (2000-05-18). "केर स्पेसटाइम के अनुरूप फ्लैट स्लाइस का कोई अस्तित्व नहीं". Physical Review D (in English). 61 (12): 124011. arXiv:gr-qc/0002013. Bibcode:2000PhRvD..61l4011G. doi:10.1103/PhysRevD.61.124011. ISSN 0556-2821. S2CID 119452751.
- ↑ Ray D'Inverno. "17.2 The Kruskal solution". आइंस्टीन की सापेक्षता का परिचय. pp. 230–231.
