कम द्रव्यमान

भौतिकी में, न्यूटोनियन यांत्रिकी की दो-शरीर की समस्या में दिखाई देने वाला प्रभावी द्रव्यमान#जड़त्वीय द्रव्यमान कम किया हुआ द्रव्यमान है। यह एक मात्रा है जो दो-शरीर की समस्या को हल करने की स्वीकृति देती है जैसे कि यह एक-शरीर की समस्या थी। हालाँकि, ध्यान दें कि गुरुत्वाकर्षण बल का निर्धारण करने वाला द्रव्यमान कम नहीं होता है। गणना में, एक द्रव्यमान को कम द्रव्यमान से बदला जा सकता है, यदि इसकी भरपाई दूसरे द्रव्यमान को दोनों द्रव्यमानों के योग से करके की जाती है। घटे हुए द्रव्यमान को प्रायः द्वारा निरूपित किया जाता है $\mu$ (म्यू (अक्षर)), हालांकि मानक गुरुत्वाकर्षण पैरामीटर को भी निरूपित किया जाता है $\mu$ (जैसे म्यू (अक्षर) #भौतिकी और अभियांत्रिकी)। इसमें द्रव्यमान का आयामी विश्लेषण और SI इकाई किग्रा है।

समीकरण

दो पिंड दिए गए हैं, एक का द्रव्यमान m है₁ और दूसरा द्रव्यमान m के साथ₂, अज्ञात के रूप में दूसरे के संबंध में एक शरीर की स्थिति के साथ समतुल्य एक-पिंड समस्या, द्रव्यमान के एकल पिंड की है

$\mu ={\cfrac {1}{{\cfrac {1}{m_{1}}}+{\cfrac {1}{m_{2}}}}}={\cfrac {m_{1}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}},\!\,$

जहां इस द्रव्यमान पर बल दो पिंडों के बीच बल द्वारा दिया जाता है।

गुण

घटा हुआ द्रव्यमान हमेशा प्रत्येक पिंड के द्रव्यमान से कम या उसके बराबर होता है:

$\mu \leq m_{1},\quad \mu \leq m_{2}\!\,$

और पारस्परिक योज्य संपत्ति है:

${\frac {1}{\mu }}={\frac {1}{m_{1}}}+{\frac {1}{m_{2}}}\,\!$

जो पुनर्व्यवस्था द्वारा अनुकूल माध्य के आधे के बराबर है।

विशेष स्थिति में कि $m_{1}=m_{2}$:

${\mu }={\frac {m_{1}}{2}}={\frac {m_{2}}{2}}\,\!$

अगर $m_{1}\gg m_{2}$, तब $\mu \approx m_{2}$.

व्युत्पत्ति

समीकरण निम्नानुसार प्राप्त किया जा सकता है।

न्यूटोनियन यांत्रिकी

Main article: Newtonian mechanics

न्यूटन के दूसरे नियम का उपयोग करते हुए, एक पिंड (कण 2) द्वारा दूसरे पिंड (कण 1) पर लगाया गया बल है:

$\mathbf {F} _{12}=m_{1}\mathbf {a} _{1}$

कण 1 द्वारा कण 2 पर लगाया गया बल है:

$\mathbf {F} _{21}=m_{2}\mathbf {a} _{2}$

न्यूटन के तीसरे नियम के अनुसार, कण 2 कण 1 पर जो बल लगाता है वह कण 1 द्वारा कण 2 पर लगाए गए बल के बराबर और विपरीत होता है:

$\mathbf {F} _{12}=-\mathbf {F} _{21}$

इसलिए:

$m_{1}\mathbf {a} _{1}=-m_{2}\mathbf {a} _{2}\;\;\Rightarrow \;\;\mathbf {a} _{2}=-{m_{1} \over m_{2}}\mathbf {a} _{1}$

सापेक्ष त्वरण ए_rel दो निकायों के बीच द्वारा दिया गया है:

$\mathbf {a} _{\rm {rel}}:=\mathbf {a} _{1}-\mathbf {a} _{2}=\left(1+{\frac {m_{1}}{m_{2}}}\right)\mathbf {a} _{1}={\frac {m_{2}+m_{1}}{m_{1}m_{2}}}m_{1}\mathbf {a} _{1}={\frac {\mathbf {F} _{12}}{\mu }}$

ध्यान दें कि (चूंकि व्युत्पन्न एक रैखिक ऑपरेटर है) सापेक्ष त्वरण $\mathbf {a} _{\rm {rel}}$ पृथक्करण के त्वरण के बराबर है $\mathbf {x} _{\rm {rel}}$ दो कणों के बीच।

$\mathbf {a} _{\rm {rel}}=\mathbf {a} _{1}-\mathbf {a} _{2}={\frac {d^{2}\mathbf {x} _{1}}{dt^{2}}}-{\frac {d^{2}\mathbf {x} _{2}}{dt^{2}}}={\frac {d^{2}}{dt^{2}}}(\mathbf {x} _{1}-\mathbf {x} _{2})={\frac {d^{2}\mathbf {x} _{\rm {rel}}}{dt^{2}}}$

यह प्रणाली के विवरण को एक बल के लिए सरल करता है (चूंकि $\mathbf {F} _{12}=-\mathbf {F} _{21}$), एक समन्वय $\mathbf {x} _{\rm {rel}}$, और एक द्रव्यमान $\mu$. इस प्रकार हमने अपनी समस्या को स्वतंत्रता की एक डिग्री तक कम कर दिया है, और हम यह निष्कर्ष निकाल सकते हैं कि कण 1 कण 2 की स्थिति के संबंध में कम द्रव्यमान के बराबर द्रव्यमान के एक कण के रूप में चलता है, $\mu$.

लग्रंगियन यांत्रिकी

Main article: Lagrangian mechanics

वैकल्पिक रूप से, द्वि-निकाय समस्या का लैग्रैंजियन विवरण एक लैग्रैन्जियन यांत्रिकी देता है

${\mathcal {L}}={1 \over 2}m_{1}\mathbf {\dot {r}} _{1}^{2}+{1 \over 2}m_{2}\mathbf {\dot {r}} _{2}^{2}-V(|\mathbf {r} _{1}-\mathbf {r} _{2}|)\!\,$

जहाँ ${\mathbf {r} }_{i}$ द्रव्यमान का स्थिति सदिश है $m_{i}$ (कण का$i$). स्थितिज ऊर्जा V एक फलन है क्योंकि यह केवल कणों के बीच निरपेक्ष दूरी पर निर्भर है। अगर हम परिभाषित करते हैं

$\mathbf {r} =\mathbf {r} _{1}-\mathbf {r} _{2}$

और द्रव्यमान का केंद्र इस संदर्भ फ्रेम में हमारे मूल के साथ मेल खाता है, अर्थात

$m_{1}\mathbf {r} _{1}+m_{2}\mathbf {r} _{2}=0$,

तब

$\mathbf {r} _{1}={\frac {m_{2}\mathbf {r} }{m_{1}+m_{2}}},\;\mathbf {r} _{2}=-{\frac {m_{1}\mathbf {r} }{m_{1}+m_{2}}}.$

फिर ऊपर प्रतिस्थापित करने से एक नया Lagrangian मिलता है

${\mathcal {L}}={1 \over 2}\mu \mathbf {\dot {r}} ^{2}-V(r),$

जहाँ

$\mu ={\frac {m_{1}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}$

घटा हुआ द्रव्यमान है। इस प्रकार हमने दो शरीर की समस्या को एक शरीर की समस्या बना दिया है।

अनुप्रयोग

कम द्रव्यमान का उपयोग दो-शरीर की समस्याओं में किया जा सकता है, जहां शास्त्रीय यांत्रिकी लागू होती है।

एक रेखा में दो बिन्दु द्रव्यमानों का जड़त्व आघूर्ण

द्रव्यमान के केंद्र के चारों ओर घूमने वाले दो बिंदु द्रव्यमान।

एक प्रणाली में दो बिंदु द्रव्यमान के साथ $m_{1}$ और $m_{2}$ जैसे कि वे सह-रेखीय हैं, दो दूरियाँ $r_{1}$ और $r_{2}$ घूर्णन अक्ष के साथ पाया जा सकता है

$$r_{1}=R{\frac {m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}$$

$$r_{2}=R{\frac {m_{1}}{m_{1}+m_{2}}}$$

जहाँ $R$ दोनों दूरियों का योग है $R=r_{1}+r_{2}$.

यह द्रव्यमान के केंद्र के चारों ओर घूमने के लिए है।

इस अक्ष के चारों ओर जड़ता के क्षण को सरल बनाया जा सकता है

$$I=m_{1}r_{1}^{2}+m_{2}r_{2}^{2}=R^{2}{\frac {m_{1}m_{2}^{2}}{(m_{1}+m_{2})^{2}}}+R^{2}{\frac {m_{1}^{2}m_{2}}{(m_{1}+m_{2})^{2}}}=\mu R^{2}.$$

कणों का टकराव

पुनर्स्थापना ई के गुणांक के साथ टकराव में, गतिज ऊर्जा में परिवर्तन के रूप में लिखा जा सकता है

$\Delta K={\frac {1}{2}}\mu v_{\rm {rel}}^{2}(e^{2}-1)$,

जहां वि_rel टक्कर से पहले पिंडों का सापेक्ष वेग है।

परमाणु भौतिकी में विशिष्ट अनुप्रयोगों के लिए, जहां एक कण का द्रव्यमान दूसरे की तुलना में बहुत बड़ा होता है, कम द्रव्यमान को प्रणाली के छोटे द्रव्यमान के रूप में अनुमानित किया जा सकता है। कम द्रव्यमान सूत्र की सीमा जब एक द्रव्यमान अनंत तक जाता है तो छोटा द्रव्यमान होता है, इस प्रकार गणना को आसान बनाने के लिए इस सन्निकटन का उपयोग किया जाता है, खासकर जब बड़े कण का सटीक द्रव्यमान ज्ञात नहीं होता है।

उनके गुरुत्वाकर्षण आकर्षण के तहत दो विशाल पिंडों की गति

गुरुत्वाकर्षण संभावित ऊर्जा के स्थिति में

$V(|\mathbf {r} _{1}-\mathbf {r} _{2}|)=-{\frac {Gm_{1}m_{2}}{|\mathbf {r} _{1}-\mathbf {r} _{2}|}}\,,$

हम पाते हैं कि दूसरे पिंड के संबंध में पहले पिंड की स्थिति उसी अंतर समीकरण द्वारा नियंत्रित होती है, जैसे कि कम द्रव्यमान वाले पिंड की स्थिति, दो द्रव्यमानों के योग के बराबर द्रव्यमान वाले पिंड की परिक्रमा करती है, क्योंकि

$m_{1}m_{2}=(m_{1}+m_{2})\mu \!\,$

गैर-सापेक्ष क्वांटम यांत्रिकी

इलेक्ट्रॉन पर विचार करें (द्रव्यमान m_e) और प्रोटॉन (द्रव्यमान m_p) हाइड्रोजन परमाणु में। वे द्रव्यमान के एक सामान्य केंद्र, दो निकाय की समस्या के बारे में एक दूसरे की परिक्रमा करते हैं। इलेक्ट्रॉन की गति का विश्लेषण करने के लिए, एक-निकाय समस्या, कम द्रव्यमान इलेक्ट्रॉन द्रव्यमान को प्रतिस्थापित करता है

$m_{e}\rightarrow {\frac {m_{e}m_{p}}{m_{e}+m_{p}}}$

और प्रोटॉन द्रव्यमान दो द्रव्यमानों का योग बन जाता है

$m_{p}\rightarrow m_{e}+m_{p}$

इस विचार का उपयोग हाइड्रोजन परमाणु के लिए श्रोडिंगर समीकरण स्थापित करने के लिए किया जाता है।

अन्य उपयोग

कम द्रव्यमान भी सामान्य रूप से फॉर्म के बीजगणितीय शब्द को संदर्भित कर सकता है

$x^{*}={1 \over {1 \over x_{1}}+{1 \over x_{2}}}={x_{1}x_{2} \over x_{1}+x_{2}}\!\,$

जो फॉर्म के समीकरण को सरल करता है

$\ {1 \over x^{*}}=\sum _{i=1}^{n}{1 \over x_{i}}={1 \over x_{1}}+{1 \over x_{2}}+\cdots +{1 \over x_{n}}.\!\,$

घटा हुआ द्रव्यमान सामान्य रूप से समानांतर में दो प्रणाली तत्वों के बीच संबंध के रूप में उपयोग किया जाता है, जैसे प्रतिरोधक; चाहे ये इलेक्ट्रिकल, ऊष्मीय, हाइड्रोलिक या मैकेनिकल डोमेन में हों। नमनीय मापांक के लिए बीम के अनुप्रस्थ कंपन में एक समान अभिव्यक्ति दिखाई देती है। यह संबंध तत्वों के भौतिक गुणों के साथ-साथ उन्हें जोड़ने वाले निरंतरता समीकरण द्वारा निर्धारित किया जाता है।

यह भी देखें

• सेंटर-ऑफ-मोमेंटम फ्रेम
• गति संरक्षण
• परिभाषित समीकरण (भौतिकी)
• लयबद्ध दोलक
• चिर मास, न्यूटन के बाद के विस्तार में इस्तेमाल किया जाने वाला एक सापेक्षिक समकक्ष

बाहरी संबंध

• Reduced Mass on HyperPhysics