QED का सटीक परीक्षण: Difference between revisions

Revision as of 07:49, 26 April 2023

क्वांटम विद्युत् गतिकी (क्यूईड) विद्युत् गतिकी का आपेक्षिक क्वांटम क्षेत्र सिद्धांत के रूप में है तथा जो भौतिकी में अत्यंत कठोर रूप से परीक्षित सिद्धांतों में से एक है। क्यूईडी के सबसे यथार्थ और विशिष्ट परीक्षणों में विभिन्न भौतिक प्रणालियों में विद्युत् चुंबकीय 'सूक्ष्म संरचना नियतांक, α के माप के रूप में सम्मलित हैं। जो इस प्रकार के मापों की निरंतरता की जाँच कर भौतिकी सिद्धांत का परीक्षण करता है।

सैद्धांतिक भविष्यवाणियों के प्रयोगात्मक परिणामों की तुलना करके सिद्धांत के परीक्षण सामान्यतः रूप में किए जाते हैं। तथा क्यूईडी की तुलना में कुछ सूक्ष्मता होती है, क्योंकि सैद्धांतिक भविष्यवाणियों को इनपुट के रूप में α के अत्यंत यथार्थ मान की आवश्यकता होती है, जिसे केवल एक अन्य यथार्थ क्यूईडी प्रयोग से प्राप्त किया जा सकता है। इस वजह से सिद्धांत और प्रयोग के बीच की तुलना को सामान्यतः α के स्वतंत्र निर्धारण के रूप में उद्धृत किया जाता है। क्यूईडी की इस सीमा तक पुष्टि की जाती है कि विभिन्न भौतिक स्रोतों से α के ये माप एक दूसरे से सहमत होते हैं।

इससे पता चला कि इस प्रकार एक बिलियन 10⁻⁸ के दस भागों के रूप में होता है अर्थात् जैसा कि नीचे वर्णित इलेक्ट्रॉन विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय आघूर्ण की तुलना के रूप में होता है और नीचे बताए परमाणु पुनरावृत्ति मापन से रिडबर्ग स्थिरांक की तुलना पर आधारित होता है। यह क्यूईडी को अब तक निर्मित सबसे यथार्थ भौतिक सिद्धांतों में से एक बनाता है।

सूक्ष्म-संरचना स्थिरांक के इन स्वतंत्र मापों के अतिरिक्त क्यूईडी की कई अन्य भविष्यवाणियों का भी परीक्षण किया गया है।

विभिन्न प्रणालियों का उपयोग कर ठीक-संरचना स्थिरांक का मापन

कम-ऊर्जा परमाणु भौतिकी प्रयोगों, उच्च-ऊर्जा कोलाइडर प्रयोगों और संघनित पदार्थ प्रणालियों में क्यूईडी के यथार्थ परीक्षण किए जाते है। इनमें से प्रत्येक प्रयोग में α का मान एक सैद्धांतिक अभिव्यक्ति के रूप में होता है और इस प्रकार उच्च-क्रम पुनर्सामान्यीकरण के लिए एक प्रयोगात्मक माप को फिट करके प्राप्त किया जाता है जिसमें α एक मापदण्ड के रूप में सम्मलित होता है। और α के निकाले गए मूल्य में अनिश्चितता में प्रयोगात्मक और सैद्धांतिक अनिश्चितता के रूप में सम्मलित होता है। इस प्रकार इस फलन के लिए उच्च परिशुद्धता माप और उच्च परिशुद्धता सैद्धांतिक की गणना के लिए दोनों की आवश्यकता होती है। जब तक कि अन्यथा नोट नहीं किया गया है, नीचे दिए गए सभी परिणाम ले लिए जाते हैं।^[1]

कम-ऊर्जा माप

विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण

Α का सबसे यथार्थ माप इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय आघूर्ण या g-2-कारक (भौतिकी) उच्चारण जी माइनस 2 के रूप में होता है।^[2] इस माप को बनाने के लिए दो सामग्रियों की आवश्यकता होती है।

विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण का एक यथार्थ माप के रूप में है।
α के संदर्भ में विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण की एक यथार्थ सैद्धांतिक गणना होती है।

फरवरी 2007 तक, हार्वर्ड विश्वविद्यालय में गेराल्ड गेब्रियल स के समूह द्वारा पेनिंग ट्रैप में पकड़े गए एकल इलेक्ट्रॉन का उपयोग करते हुए, इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण का सबसे अच्छा मापन किया जाता है।^[3] एक चुंबकीय क्षेत्र में इलेक्ट्रॉन की साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और इसकी स्पिन पुरस्सरण आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। इलेक्ट्रॉन के दो संभावित स्पिन (भौतिकी) ओरिएंटेशन की परिमाणित ऊर्जाओं की तुलना में साइक्लोट्रॉन कक्षाओं या इलेक्ट्रॉन के लैंडव स्तर की परिमाणित ऊर्जाओं के रूप में कार्य करता है और इस प्रकार अत्यंत उच्च परिशुद्धता माप इलेक्ट्रॉन के स्पिन जी-कारक भौतिकी के लिए एक मान प्रदान करता है।

g/2 = 1.00115965218085(76),

एक खरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। और इस प्रकार कोष्ठकों में अंक माप के अंतिम सूचीबद्ध अंकों में मानक अनिश्चितता का संकेत दर्शाते हैं।

इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण की वर्तमान अत्याधुनिक सैद्धांतिक गणना में अधिकतम चार लूपों के साथ क्यूईडी आरेख के रूप में सम्मलित हैं। और इसे जी के प्रायोगिक माप के साथ जोड़कर α का सबसे यथार्थ मान प्राप्त होता है^[4]

a⁻¹ = 137.035999070(98),

एक खरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। और यह अनिश्चितता परमाणु-पुनरावृत्ति माप से जुड़े निकटतम प्रतिद्वंद्वी विधि से दस गुना छोटी होती है।

म्यूऑन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण से α का मान निकाला जा सकता है। म्यूऑन का जी-फैक्टर ऊपर के इलेक्ट्रॉन के समान भौतिक सिद्धांत का उपयोग करके प्राप्त किया जाता है अर्थात्, साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और चुंबकीय क्षेत्र में स्पिन प्रीसेशन आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। सबसे यथार्थ माप ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला के म्यूऑन g−2 के रूप में प्रयोग से आता है,^[5] जिसमें ध्रुवीकृत म्यूऑन एक साइक्लोट्रॉन में संग्रहीत होते हैं और उनके स्पिन ओरिएंटेशन को उनके क्षय इलेक्ट्रॉनों की दिशा से मापा जाता है। और इस प्रकार फरवरी 2007 तक वर्तमान विश्व औसत मुओन जी-कारक माप के रूप में होते है^[6]

g/2 = 1.0011659208(6),

एक अरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। म्यूऑन और इलेक्ट्रॉन के जी-कारकों के बीच अंतर उनके द्रव्यमान में अंतर के कारण होता है। और इस प्रकार म्यूऑन के बड़े द्रव्यमान के कारण, मानक मॉडल कमजोर अंतःक्रियाओं के रूप में होते है और हैड्रोन से जुड़े योगदान से इसके विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण की सैद्धांतिक गणना में योगदान परिशुद्धता के वर्तमान स्तर पर महत्वपूर्ण रूप में होता है, जबकि ये प्रभाव इलेक्ट्रॉन के लिए महत्वपूर्ण नहीं होता है। और इस प्रकार म्यूऑन का विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण मानक मॉडल से परे नई भौतिकी के योगदान के प्रति भी संवेदनशील होता है। जैसे सुपरसममिति इस कारण से क्यूईडी के परीक्षण के अतिरिक्त म्यूऑन के विषम चुंबकीय क्षण का उपयोग सामान्य रूप से मानक मॉडल से परे नई भौतिकी की जांच के रूप में किया जाता है।^[7] और इस प्रकार माप को परिष्कृत करने के वर्तमान प्रयासों के लिए म्यूऑन g–2 के रूप में दिखाते है।

परमाणु-पुनरावृत्ति माप

यह α को मापने का एक अप्रत्यक्ष विधि ा है, जो इलेक्ट्रॉन के द्रव्यमान, कुछ परमाणुओं और रिडबर्ग स्थिरांक के मापन पर आधारित है। Rydberg स्थिरांक एक खरब में सात भागों के लिए जाना जाता है। सीज़ियम और रूबिडीयाम परमाणुओं के सापेक्ष इलेक्ट्रॉन का द्रव्यमान भी अत्यंत उच्च परिशुद्धता के साथ जाना जाता है। यदि इलेक्ट्रॉन के द्रव्यमान को पर्याप्त उच्च परिशुद्धता के साथ मापा जा सकता है, तो α को Rydberg स्थिरांक से पाया जा सकता है

R_{\infty }={\frac {\alpha ^{2}m_{\text{e}}c}{4\pi \hbar }}.

इलेक्ट्रॉन का द्रव्यमान प्राप्त करने के लिए, यह विधि वास्तव में एक के द्रव्यमान को मापती है ⁸⁷रूबिडीयाम परमाणु परमाणु संक्रमण में ज्ञात तरंग दैर्ध्य के एक फोटॉन को उत्सर्जित करने के बाद परमाणु की पुनरावृत्ति गति को मापने के द्वारा। इसे इलेक्ट्रॉन के अनुपात के साथ जोड़कर ⁸⁷Rb परमाणु, α का परिणाम है,^[8]

ए⁻¹ = 137.03599878(91).

क्योंकि यह माप ऊपर वर्णित इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण से α की माप के बाद अगला सबसे यथार्थ है, उनकी तुलना क्यूईडी का सबसे कठोर परीक्षण प्रदान करती है: यहां प्राप्त α का मान एक मानक विचलन के भीतर है जो कि पाया गया है इलेक्ट्रॉन का विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण, एक अरब में दस भागों के भीतर एक समझौता।

न्यूट्रॉन कॉम्पटन वेवलेंथ

Α को मापने का यह विधि ा परमाणु-पुनरावृत्ति विधि के सिद्धांत के समान है। इस स्थिति में, इलेक्ट्रॉन से न्यूट्रॉन के यथार्थ ज्ञात द्रव्यमान अनुपात का उपयोग किया जाता है। न्यूट्रॉन द्रव्यमान को इसके कॉम्पटन वेवलेंथ के बहुत यथार्थ माप के माध्यम से उच्च परिशुद्धता के साथ मापा जाता है। इसके बाद α निकालने के लिए Rydberg स्थिरांक के मान के साथ जोड़ा जाता है। परिणाम है,

α⁻¹ = 137.0360101(54).

हाइपरफाइन स्प्लिटिंग

हाइपरफाइन स्प्लिटिंग एक परमाणु के ऊर्जा स्तरों में एक विभाजन है जो परमाणु नाभिक के चुंबकीय क्षण और संयुक्त स्पिन (भौतिकी) और इलेक्ट्रॉन के कक्षीय चुंबकीय क्षण के बीच बातचीत के कारण होता है। नॉर्मन रैमसे के हाइड्रोजन मेसर का उपयोग करके मापा गया हाइड्रोजन में हाइपरफाइन विभाजन, बड़ी सटीकता के साथ जाना जाता है। दुर्भाग्य से, प्रोटॉन की आंतरिक संरचना का प्रभाव इस बात को सीमित करता है कि सैद्धांतिक रूप से बंटवारे की यथार्थ भविष्यवाणी कैसे की जा सकती है। यह α के निकाले गए मूल्य को सैद्धांतिक अनिश्चितता के प्रभुत्व की ओर ले जाता है:

α⁻¹ = 137.0360(3).

म्यूओनियम में हाइपरफाइन विभाजन, एक परमाणु जिसमें एक इलेक्ट्रॉन और एक एंटीम्यूऑन होता है, α का अधिक यथार्थ माप प्रदान करता है क्योंकि म्यूऑन की कोई आंतरिक संरचना नहीं होती है:

α⁻¹ = 137.035994(18).

मेमने की पाली

मेमने की पारी 2 एस की ऊर्जाओं में एक छोटा सा अंतर है_1/2 और 2 पी_1/2 हाइड्रोजन परमाणु, जो क्वांटम विद्युत् गतिकीमें एक-लूप प्रभाव से उत्पन्न होता है। लैम्ब शिफ्ट α के समानुपाती होता है⁵ और इसका माप निकाला गया मान देता है:

α⁻¹ = 137.0368(7).

पॉजिट्रोनियम

पॉज़िट्रोनियम एक परमाणु है जिसमें एक इलेक्ट्रॉन और एक पोजीट्रान होता है। जबकि साधारण हाइड्रोजन के ऊर्जा स्तर की गणना प्रोटॉन की आंतरिक संरचना से सैद्धांतिक अनिश्चितताओं से दूषित होती है, पॉज़िट्रोनियम बनाने वाले कणों की कोई आंतरिक संरचना नहीं होती है इसलिए यथार्थ सैद्धांतिक गणना की जा सकती है। 2 के बीच विभाजन का माप³एस₁ और 1³एस₁ पॉज़िट्रोनियम की पैप्रमाणित र का ऊर्जा स्तर

α⁻¹ = 137.034(16).

Α की माप पॉजिट्रोनियम क्षय दर से भी निकाली जा सकती है। पॉज़िट्रोनियम इलेक्ट्रॉन और पॉज़िट्रॉन के विनाश के माध्यम से दो या दो से अधिक गामा-रे फोटॉन में क्षय हो जाता है। एकल की क्षय दर (पैरा-पॉजिट्रोनियम) ¹एस₀ राज्य की उपज

α⁻¹ = 137.00(6),

और ट्रिपलेट (ऑर्थो-पॉजिट्रोनियम) की क्षय दर ³एस₁ राज्य की उपज

α⁻¹ = 136.971(6).

यह अंतिम परिणाम यहां दिए गए नंबरों के बीच एकमात्र गंभीर विसंगति है, लेकिन कुछ प्रमाण हैं कि अगणित उच्च-क्रम क्वांटम सुधार यहां उद्धृत मूल्य में एक बड़ा सुधार देते हैं।

उच्च-ऊर्जा क्यूईडी प्रक्रियाएं

उच्च-ऊर्जा इलेक्ट्रॉन-पॉज़िट्रॉन कोलाइडर पर उच्च-क्रम क्यूईडी प्रतिक्रियाओं का क्रॉस सेक्शन (भौतिकी) α का निर्धारण प्रदान करता है। कम-ऊर्जा परिणामों के साथ α के निकाले गए मूल्य की तुलना करने के लिए, वैक्यूम ध्रुवीकरण के कारण α के चलने सहित उच्च क्रम वाले क्यूईडी प्रभावों को ध्यान में रखा जाना चाहिए। ये प्रयोग सामान्यतः केवल प्रतिशत-स्तर की सटीकता प्राप्त करते हैं, लेकिन उनके परिणाम कम ऊर्जा पर उपलब्ध यथार्थ माप के अनुरूप होते हैं।

के लिए क्रॉस सेक्शन $e^{+}e^{-}\to e^{+}e^{-}e^{+}e^{-}$ पैप्रमाणित र

ए⁻¹ = 136.5(2.7),

और के लिए क्रॉस सेक्शन $e^{+}e^{-}\to e^{+}e^{-}\mu ^{+}\mu ^{-}$ पैप्रमाणित र

ए⁻¹ = 139.9(1.2).

संघनित पदार्थ प्रणाली

क्वांटम हॉल प्रभाव और प्रत्यावर्ती धारा जोसेफसन प्रभाव संघनित पदार्थ प्रणालियों में विदेशी क्वांटम हस्तक्षेप घटनाएं हैं। ये दो प्रभाव क्रमशः एक मानक विद्युत प्रतिरोध और एक मानक आवृत्ति प्रदान करते हैं, जो मैक्रोस्कोपिक सिस्टम के लिए कड़ाई से शून्य सुधार के साथ इलेक्ट्रॉन के आवेश को मापते हैं।^[9] क्वांटम हॉल प्रभाव उत्पन्न करता है

α⁻¹ = 137.0359979(32),

और एसी जोसेफसन प्रभाव उपज देता है

α⁻¹ = 137.0359770(77).

अन्य परीक्षण

क्यूईडी भविष्यवाणी करता है कि फोटॉन एक द्रव्यमान रहित कण है। विभिन्न प्रकार के अत्यधिक संवेदनशील परीक्षणों ने सिद्ध किया है कि फोटॉन का द्रव्यमान या तो शून्य है, या असाधारण रूप से छोटा है। इन परीक्षणों में से एक प्रकार, उदाहरण के लिए, कूलम्ब के कानून को उच्च सटीकता पर जांच कर काम करता है, क्योंकि कूलम्ब के कानून को संशोधित किए जाने पर फोटॉन का द्रव्यमान शून्य नहीं होगा। देखनाPhoton § Experimental checks on photon mass.
क्यूईडी भविष्यवाणी करता है कि जब इलेक्ट्रॉन एक-दूसरे के बहुत करीब आते हैं, तो वे ऐसा व्यवहार करते हैं जैसे कि वैक्यूम ध्रुवीकरण के कारण उनके पास उच्च विद्युत आवेश होता है। जापान में KEK कण त्वरक का उपयोग करके 1997 में इस भविष्यवाणी को प्रयोगात्मक रूप से सत्यापित किया गया था।^[10]
क्यूईडी प्रभाव जैसे निर्वात ध्रुवीकरण और स्व-ऊर्जा अत्यधिक विद्युत चुम्बकीय क्षेत्रों के कारण एक भारी परमाणु में एक नाभिक से बंधे इलेक्ट्रॉनों को प्रभावित करते हैं। ग्राउंड स्टेट हाइपरफाइन स्प्लिटिंग इन पर हालिया प्रयोग ²⁰⁹नहीं⁸⁰⁺ और ²⁰⁹नहीं⁸²⁺ आयनों ने 7 से अधिक मानक अनिश्चितताओं द्वारा सिद्धांत से विचलन प्रकट किया।^[11] संकेत बताते हैं कि यह विचलन परमाणु चुंबकीय क्षण के गलत मान से उत्पन्न हो सकता है ²⁰⁹नहीं।^[12]

यह भी देखें

क्यूईडी वैक्यूम
Eötvös प्रयोग, गुरुत्वाकर्षण का एक और बहुत उच्च सटीकता परीक्षण

संदर्भ

↑ M.E. Peskin and D.V. Schroeder, An Introduction to Quantum Field Theory (Westview, 1995), p. 198.
↑ In Search of Alpha, New Scientist, 9 September 2006, p. 40–43.
↑ B. Odom, D. Hanneke, B. D'Urso, and G. Gabrielse, New Measurement of the Electron Magnetic Moment Using a One-Electron Quantum Cyclotron, Phys. Rev. Lett. 97, 030801 (2006).
↑ G. Gabrielse, D. Hanneke, T. Kinoshita, M. Nio, and B. Odom, New Determination of the Fine Structure Constant from the Electron g Value and QED, Phys. Rev. Lett. 97, 030802 (2006), Erratum, Phys. Rev. Lett. 99, 039902 (2007).
↑ Pictorial overview of the Brookhaven muon g−2 experiment, [1].
↑ Muon g−2 experiment homepage, [2].
↑ K. Hagiwara, A.D. Martin, Daisuke Nomura, and T. Teubner, Improved predictions for g−2 of the muon and α_QED(M_Z²), Phys.Lett. B649, 173 (2007), hep-ph/0611102.
↑ Pierre Cladé, Estefania de Mirandes, Malo Cadoret, Saïda Guellati-Khélifa, Catherine Schwob, François Nez, Lucile Julien, and François Biraben, Determination of the Fine Structure Constant Based on Bloch Oscillations of Ultracold Atoms in a Vertical Optical Lattice, Phys. Rev. Lett. 96, 033001 (2006).
↑ M.E. Cage, et al., "NBS Determination of the Fine-Structure Constant, and of the Quantized Hall Resistance and Josephson Frequency-to-Voltage Quotient in SI Units" 38(2) IEEE TRANSACTIONS ON INSTRUMENTATION AND MEASUREMENT 284-289 (1989) DOI: 10.1109/19.192289 https://www.researchgate.net/profile/Re-Elmquist/publication/3087916_NBS_Determination_of_the_Fine-Structure_Constant_and_of_the_Quantized_Hall_Resistance_and_Josephson_Frequency_to_Voltage_Quotient_in_Si_Units/links/5b33d362a6fdcc8506d6e605/NBS-Determination-of-the-Fine-Structure-Constant-and-of-the-Quantized-Hall-Resistance-and-Josephson-Frequency-to-Voltage-Quotient-in-Si-Units.pdf (last accessed March 10, 2021).
↑ Levine, I.; TOPAZ Collaboration (1997). "Measurement of the Electromagnetic Coupling at Large Momentum Transfer". Physical Review Letters. 78 (3): 424–427. Bibcode:1997PhRvL..78..424L. doi:10.1103/PhysRevLett.78.424.
↑ Ullmann, J.; LIBELLE Collaboration (2017). "High precision hyperfine measurements in Bismuth challenge bound-state strong-field QED". Nature Communications. 8: 15484. Bibcode:2017NatCo...815484U. doi:10.1038/ncomms15484. PMC 5440849. PMID 28508892.
↑ Skripnikov, L.; et al. (2018). "New Nuclear Magnetic Moment of Bi-209: Resolving the Bismuth Hyperfine Puzzle". Physical Review Letters. 120 (9): 093001. arXiv:1803.02584. Bibcode:2018PhRvL.120i3001S. doi:10.1103/PhysRevLett.120.093001. PMID 29547322. S2CID 4020720.

बाहरी संबंध

[1] M.E. Peskin and D.V. Schroeder, An Introduction to Quantum Field Theory (Westview, 1995), p. 198.

[2] In Search of Alpha, New Scientist, 9 September 2006, p. 40–43.

[3] B. Odom, D. Hanneke, B. D'Urso, and G. Gabrielse, New Measurement of the Electron Magnetic Moment Using a One-Electron Quantum Cyclotron, Phys. Rev. Lett. 97, 030801 (2006).

[4] G. Gabrielse, D. Hanneke, T. Kinoshita, M. Nio, and B. Odom, New Determination of the Fine Structure Constant from the Electron g Value and QED, Phys. Rev. Lett. 97, 030802 (2006), Erratum, Phys. Rev. Lett. 99, 039902 (2007).

[5] Pictorial overview of the Brookhaven muon g−2 experiment, [1].

[6] Muon g−2 experiment homepage, [2].

[7] K. Hagiwara, A.D. Martin, Daisuke Nomura, and T. Teubner, Improved predictions for g−2 of the muon and α_QED(M_Z²), Phys.Lett. B649, 173 (2007), hep-ph/0611102.

[8] Pierre Cladé, Estefania de Mirandes, Malo Cadoret, Saïda Guellati-Khélifa, Catherine Schwob, François Nez, Lucile Julien, and François Biraben, Determination of the Fine Structure Constant Based on Bloch Oscillations of Ultracold Atoms in a Vertical Optical Lattice, Phys. Rev. Lett. 96, 033001 (2006).

[9] M.E. Cage, et al., "NBS Determination of the Fine-Structure Constant, and of the Quantized Hall Resistance and Josephson Frequency-to-Voltage Quotient in SI Units" 38(2) IEEE TRANSACTIONS ON INSTRUMENTATION AND MEASUREMENT 284-289 (1989) DOI: 10.1109/19.192289 https://www.researchgate.net/profile/Re-Elmquist/publication/3087916_NBS_Determination_of_the_Fine-Structure_Constant_and_of_the_Quantized_Hall_Resistance_and_Josephson_Frequency_to_Voltage_Quotient_in_Si_Units/links/5b33d362a6fdcc8506d6e605/NBS-Determination-of-the-Fine-Structure-Constant-and-of-the-Quantized-Hall-Resistance-and-Josephson-Frequency-to-Voltage-Quotient-in-Si-Units.pdf (last accessed March 10, 2021).

[10] Levine, I.; TOPAZ Collaboration (1997). "Measurement of the Electromagnetic Coupling at Large Momentum Transfer". Physical Review Letters. 78 (3): 424–427. Bibcode:1997PhRvL..78..424L. doi:10.1103/PhysRevLett.78.424.

[11] Ullmann, J.; LIBELLE Collaboration (2017). "High precision hyperfine measurements in Bismuth challenge bound-state strong-field QED". Nature Communications. 8: 15484. Bibcode:2017NatCo...815484U. doi:10.1038/ncomms15484. PMC 5440849. PMID 28508892.

[12] Skripnikov, L.; et al. (2018). "New Nuclear Magnetic Moment of Bi-209: Resolving the Bismuth Hyperfine Puzzle". Physical Review Letters. 120 (9): 093001. arXiv:1803.02584. Bibcode:2018PhRvL.120i3001S. doi:10.1103/PhysRevLett.120.093001. PMID 29547322. S2CID 4020720.

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 # α के संदर्भ में विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण की एक यथार्थ सैद्धांतिक गणना होती है।
-फरवरी 2007 तक, हार्वर्ड विश्वविद्यालय में [[गेराल्ड गेब्रियल]] स के समूह द्वारा [[पेनिंग ट्रैप]] में पकड़े गए एकल इलेक्ट्रॉन का उपयोग करते हुए, इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण का सबसे अच्छा मापन किया जाता है।<ref>B. Odom, D. Hanneke, B. D'Urso, and G. Gabrielse, ''New Measurement of the Electron Magnetic Moment Using a One-Electron Quantum Cyclotron,'' Phys. Rev. Lett. 97, 030801 (2006).</ref> एक चुंबकीय क्षेत्र में इलेक्ट्रॉन की साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और इसकी स्पिन पुरस्सरण आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। इलेक्ट्रॉन के दो संभावित [[स्पिन (भौतिकी)]] ओरिएंटेशन की परिमाणित ऊर्जाओं की तुलना में साइक्लोट्रॉन कक्षाओं या इलेक्ट्रॉन के [[लैंडौ स्तर]] की परिमाणित ऊर्जाओं का एक अत्यंत उच्च परिशुद्धता माप, इलेक्ट्रॉन के स्पिन जी-कारक भौतिकी के लिए एक मान देता है।
+फरवरी 2007 तक, हार्वर्ड विश्वविद्यालय में [[गेराल्ड गेब्रियल]] स के समूह द्वारा [[पेनिंग ट्रैप]] में पकड़े गए एकल इलेक्ट्रॉन का उपयोग करते हुए, इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण का सबसे अच्छा मापन किया जाता है।<ref>B. Odom, D. Hanneke, B. D'Urso, and G. Gabrielse, ''New Measurement of the Electron Magnetic Moment Using a One-Electron Quantum Cyclotron,'' Phys. Rev. Lett. 97, 030801 (2006).</ref> एक चुंबकीय क्षेत्र में इलेक्ट्रॉन की साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और इसकी स्पिन पुरस्सरण आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। इलेक्ट्रॉन के दो संभावित [[स्पिन (भौतिकी)]] ओरिएंटेशन की परिमाणित ऊर्जाओं की तुलना में साइक्लोट्रॉन कक्षाओं या इलेक्ट्रॉन के [[लैंडौ स्तर|लैंडव स्तर]] की परिमाणित ऊर्जाओं के रूप में कार्य करता है और इस प्रकार अत्यंत उच्च परिशुद्धता माप इलेक्ट्रॉन के स्पिन जी-कारक भौतिकी के लिए एक मान प्रदान करता है।
 : g/2 = {{val|1.00115965218085|(76)}},
-एक खरब में एक हिस्से से बेहतर की सटीकता। (कोष्ठकों में अंक माप के अंतिम सूचीबद्ध अंकों में [[मानक अनिश्चितता]] दर्शाते हैं।)
+एक खरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। और इस प्रकार कोष्ठकों में अंक माप के अंतिम सूचीबद्ध अंकों में [[मानक अनिश्चितता]] का संकेत दर्शाते हैं।
-इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण की वर्तमान अत्याधुनिक सैद्धांतिक गणना में अधिकतम चार लूपों के साथ क्यूईडी आरेख सम्मलित  हैं। इसे जी के प्रायोगिक माप के साथ जोड़कर α का सबसे यथार्थ मान प्राप्त होता है:<ref>G. Gabrielse, D. Hanneke, T. Kinoshita, M. Nio, and B. Odom, ''New Determination of the Fine Structure Constant from the Electron g Value and QED,'' Phys. Rev. Lett. 97, 030802 (2006), Erratum, Phys. Rev. Lett. 99, 039902 (2007).</ref>
+इलेक्ट्रॉन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण की वर्तमान अत्याधुनिक सैद्धांतिक गणना में अधिकतम चार लूपों के साथ क्यूईडी आरेख के रूप में सम्मलित  हैं। और इसे जी के प्रायोगिक माप के साथ जोड़कर α का सबसे यथार्थ मान प्राप्त होता है<ref>G. Gabrielse, D. Hanneke, T. Kinoshita, M. Nio, and B. Odom, ''New Determination of the Fine Structure Constant from the Electron g Value and QED,'' Phys. Rev. Lett. 97, 030802 (2006), Erratum, Phys. Rev. Lett. 99, 039902 (2007).</ref>
-: ए<sup>−1</sup> = {{val|137.035999070|(98)}},
+: a<sup>−1</sup> = {{val|137.035999070|(98)}},
-एक अरब में एक हिस्से से बेहतर की सटीकता। यह अनिश्चितता परमाणु-पुनरावृत्ति माप से जुड़े निकटतम प्रतिद्वंद्वी विधि से दस गुना छोटी है।
+एक खरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। और यह अनिश्चितता परमाणु-पुनरावृत्ति माप से जुड़े निकटतम प्रतिद्वंद्वी विधि से दस गुना छोटी होती है।
-म्यूऑन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण से α का मान भी निकाला जा सकता है। म्यूऑन का जी-फैक्टर ऊपर के इलेक्ट्रॉन के समान भौतिक सिद्धांत का उपयोग करके निकाला जाता है - अर्थात्, साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और चुंबकीय क्षेत्र में स्पिन प्रीसेशन आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। सबसे यथार्थ माप [[ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला]] के [[muon]] g−2 प्रयोग से आता है,<ref>Pictorial overview of the Brookhaven muon ''g''−2 experiment, [http://www.g-2.bnl.gov/physics/index.html].</ref> जिसमें ध्रुवीकृत म्यूऑन एक साइक्लोट्रॉन में संग्रहीत होते हैं और उनके स्पिन अभिविन्यास को उनके क्षय इलेक्ट्रॉनों की दिशा से मापा जाता है। फरवरी 2007 तक, वर्तमान विश्व औसत मुओन जी-कारक माप है,<ref>Muon g−2 experiment homepage, [http://www.g-2.bnl.gov/].</ref>
+म्यूऑन के विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण से α का मान निकाला जा सकता है। म्यूऑन का जी-फैक्टर ऊपर के इलेक्ट्रॉन के समान भौतिक सिद्धांत का उपयोग करके प्राप्त किया जाता है अर्थात्, साइक्लोट्रॉन आवृत्ति और चुंबकीय क्षेत्र में स्पिन प्रीसेशन आवृत्ति के बीच का अंतर g−2 के समानुपाती होता है। सबसे यथार्थ माप [[ब्रुकहैवन राष्ट्रीय प्रयोगशाला]] के [[muon|म्यूऑन]]  g−2 के रूप में प्रयोग से आता है,<ref>Pictorial overview of the Brookhaven muon ''g''−2 experiment, [http://www.g-2.bnl.gov/physics/index.html].</ref> जिसमें ध्रुवीकृत म्यूऑन एक साइक्लोट्रॉन में संग्रहीत होते हैं और उनके स्पिन ओरिएंटेशन को उनके क्षय इलेक्ट्रॉनों की दिशा से मापा जाता है। और इस प्रकार फरवरी 2007 तक वर्तमान विश्व औसत मुओन जी-कारक माप के रूप में होते है<ref>Muon g−2 experiment homepage, [http://www.g-2.bnl.gov/].</ref>
-: जी/2 = {{val|1.0011659208|(6)}},
+: g/2 = {{val|1.0011659208|(6)}},
-एक अरब में एक हिस्से से बेहतर की सटीकता। म्यूऑन और इलेक्ट्रॉन के जी-कारकों के बीच अंतर उनके द्रव्यमान में अंतर के कारण होता है। म्यूऑन के बड़े द्रव्यमान के कारण, [[मानक मॉडल]] [[कमजोर अंतःक्रिया]]ओं से और [[हैड्रोन]] से जुड़े योगदान से इसके विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण की सैद्धांतिक गणना में योगदान सटीकता के वर्तमान स्तर पर महत्वपूर्ण हैं, जबकि ये प्रभाव इलेक्ट्रॉन के लिए महत्वपूर्ण नहीं हैं। म्यूऑन का विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण [[मानक मॉडल से परे]] नई भौतिकी के योगदान के प्रति भी संवेदनशील है, जैसे सुपरसममिति। इस कारण से, क्यूईडी के परीक्षण के अतिरिक्त  म्यूऑन के विषम चुंबकीय क्षण का उपयोग सामान्य रूप से मानक मॉडल से परे नई भौतिकी की जांच के रूप में किया जाता है।<ref>K. Hagiwara, [[Alan Martin (physicist)|A.D. Martin]], Daisuke Nomura, and T. Teubner, ''Improved predictions for g−2 of the muon and α<sub>QED</sub>(M<sub>Z</sub><sup>2</sup>)'', Phys.Lett. B649, 173 (2007), [https://arxiv.org/abs/hep-ph/0611102 hep-ph/0611102].</ref> माप को परिष्कृत करने के वर्तमान प्रयासों के लिए muon g-2|muon g–2 देखें।
+एक अरब में एक भाग से श्रेष्ठतर की एक परिशुद्धता के रूप में होते है। म्यूऑन और इलेक्ट्रॉन के जी-कारकों के बीच अंतर उनके द्रव्यमान में अंतर के कारण होता है। और इस प्रकार म्यूऑन के बड़े द्रव्यमान के कारण, [[मानक मॉडल]] [[कमजोर अंतःक्रिया]]ओं के रूप में होते है और [[हैड्रोन]] से जुड़े योगदान से इसके विषम चुंबकीय द्विध्रुव क्षण की सैद्धांतिक गणना में योगदान परिशुद्धता के वर्तमान स्तर पर महत्वपूर्ण रूप में होता है, जबकि ये प्रभाव इलेक्ट्रॉन के लिए महत्वपूर्ण नहीं होता है। और इस प्रकार म्यूऑन का विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण [[मानक मॉडल से परे]] नई भौतिकी के योगदान के प्रति भी संवेदनशील होता है। जैसे सुपरसममिति इस कारण से क्यूईडी के परीक्षण के अतिरिक्त  म्यूऑन के विषम चुंबकीय क्षण का उपयोग सामान्य रूप से मानक मॉडल से परे नई भौतिकी की जांच के रूप में किया जाता है।<ref>K. Hagiwara, [[Alan Martin (physicist)|A.D. Martin]], Daisuke Nomura, and T. Teubner, ''Improved predictions for g−2 of the muon and α<sub>QED</sub>(M<sub>Z</sub><sup>2</sup>)'', Phys.Lett. B649, 173 (2007), [https://arxiv.org/abs/hep-ph/0611102 hep-ph/0611102].</ref> और इस प्रकार माप को परिष्कृत करने के वर्तमान प्रयासों के लिए म्यूऑन g–2 के रूप में दिखाते है।
 ==== परमाणु-पुनरावृत्ति माप ====
@@ Line 138: / Line 138: @@
 ==बाहरी संबंध==
 *[http://pdg.lbl.gov/ Particle Data Group (PDG)]
-*[http://pdg.lbl.gov/2007/reviews/g-2_s004219.pdf PDG Review of the Muon Anomalous Magnetic Moment as of July 2007]
+*[http://pdg.lbl.gov/2007/reviews/g-2_s004219.pdf PDG Review of the म्यूऑन Anomalous Magnetic Moment as of July 2007]
 *[http://pdg.lbl.gov/2007/listings/s003.pdf PDG 2007 Listing of particle properties for electron]
 *[http://pdg.lbl.gov/2007/listings/s004.pdf PDG 2007 Listing of particle properties for muon]

v t e क्वांटम इलेक्ट्रोडायनामिक्स
नियम-निष्ठता	यूलर -हिसेनबर्ग लैग्रैन्जियन फेनमैन आरेख गुप्ता -ब्लाउलर औपचारिकता पथ अभिन्न सूत्रीकरण
कण	दोहरी फोटॉन इलेक्ट्रॉन Faddeev -popov ghost फोटॉन पॉज़िट्रॉन पॉज़िट्रोनियम आभासी कण
अवधारणाओं	विषम चुंबकीय द्विध्रुवीय क्षण फेरी का प्रमेय क्लेन -निशिना फॉर्मूला लैंडौ पोल QED वैक्यूम श्विंगर सीमा Uehling क्षमता वैक्यूम ध्रुवीकरण वर्टेक्स फ़ंक्शन वार्ड -ताकाहाशी पहचान
प्रक्रियाओं	भाभा बिखरने Breit -Wheeeler प्रक्रिया Bremsstrahlung कॉम्पटन स्कैटेरिंग डेलब्रुक स्कैटरिंग मेम्ने शिफ्ट मोलर स्कैटरिंग श्विंगर प्रभाव फोटॉन-फोटॉन बिखरने
See also: Template:Quantum mechanics topics

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Contents

विभिन्न प्रणालियों का उपयोग कर ठीक-संरचना स्थिरांक का मापन

कम-ऊर्जा माप

विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण

परमाणु-पुनरावृत्ति माप

न्यूट्रॉन कॉम्पटन वेवलेंथ

हाइपरफाइन स्प्लिटिंग

मेमने की पाली

पॉजिट्रोनियम

उच्च-ऊर्जा क्यूईडी प्रक्रियाएं

संघनित पदार्थ प्रणाली

अन्य परीक्षण

यह भी देखें

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QED का सटीक परीक्षण: Difference between revisions

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कम-ऊर्जा माप

विषम चुंबकीय द्विध्रुव आघूर्ण

परमाणु-पुनरावृत्ति माप

न्यूट्रॉन कॉम्पटन वेवलेंथ

हाइपरफाइन स्प्लिटिंग

मेमने की पाली

पॉजिट्रोनियम

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