सदिश सॉलिटॉन

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भौतिक प्रकाशिकी या तरंग प्रकाशिकी में, एक वेक्टर सॉलिटन एक एकल तरंग होती है जिसमें कई घटक एक साथ जुड़े होते हैं जो प्रसार के दौरान अपना आकार बनाए रखते हैं। साधारण सॉलिटॉन अपना आकार बनाए रखते हैं लेकिन प्रभावी रूप से केवल एक (स्केलर) ध्रुवीकरण घटक होता है, जबकि वेक्टर सॉलिटॉन में दो अलग-अलग ध्रुवीकरण घटक होते हैं। सभी प्रकार के सॉलिटॉन के बीच, ऑप्टिकल वेक्टर सॉलिटॉन अपने व्यापक अनुप्रयोगों के कारण सबसे अधिक ध्यान आकर्षित करते हैं, विशेष रूप से अल्ट्राफास्ट पल्स और प्रकाश नियंत्रण प्रौद्योगिकी उत्पन्न करने में। ऑप्टिकल वेक्टर सॉलिटॉन को टेम्पोरल वेक्टर सॉलिटॉन और स्थानिक वेक्टर सॉलिटॉन में वर्गीकृत किया जा सकता है। टेम्पोरल सॉलिटॉन और स्थानिक सॉलिटॉन दोनों के प्रसार के दौरान, द्विअपवर्तन वाले माध्यम में होने के बावजूद, वेक्टर सॉलिटॉन के दो ध्रुवीकरणों के बीच मजबूत क्रॉस-चरण मॉड्यूलेशन और सुसंगत ऊर्जा विनिमय के कारण ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण बिना विभाजन के एक इकाई के रूप में सहप्रसारित हो सकता है जो इन दो ध्रुवीकरणों के बीच तीव्रता के अंतर को प्रेरित कर सकता है। इस प्रकार वेक्टर सॉलिटॉन अब रैखिक रूप से ध्रुवीकृत नहीं हैं, बल्कि अण्डाकार रूप से ध्रुवीकृत हैं।

परिभाषा

सी.आर. मेन्युक ने सबसे पहले कमजोर द्विअपवर्तन के तहत एकल-मोड ऑप्टिकल फाइबर (एसएमएफ) में नॉनलाइनियर पल्स प्रसार समीकरण प्राप्त किया। फिर, मेन्युक ने वेक्टर सॉलिटॉन को ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण के साथ दो सॉलिटॉन (अधिक सटीक रूप से सॉलिटरी तरंगें कहा जाता है) के रूप में वर्णित किया, जो अपनी ऊर्जा को फैलाए बिना और अपने आकार को बनाए रखते हुए एक साथ सह-प्रचारित होते हैं। इन दो ध्रुवीकरणों के बीच गैर-रेखीय संपर्क के कारण, इन दो ध्रुवीकरण मोडों के बीच द्विअपवर्तन के अस्तित्व के बावजूद, वे अभी भी अपने समूह वेग को समायोजित कर सकते हैं और एक साथ फंस सकते हैं।[1] वेक्टर सॉलिटॉन स्थानिक या लौकिक हो सकते हैं, और एक एकल ऑप्टिकल क्षेत्र के दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत घटकों या विभिन्न आवृत्तियों के दो क्षेत्रों लेकिन एक ही ध्रुवीकरण से बनते हैं।

इतिहास

1987 में मेन्युक ने पहली बार कमजोर द्विअपवर्तन के तहत एसएमएफ में नॉनलाइनियर पल्स प्रसार समीकरण प्राप्त किया। इस मौलिक समीकरण ने शोधकर्ताओं के लिए अदिश सॉलिटॉन का नया क्षेत्र खोल दिया। उनका समीकरण वेक्टर सॉलिटॉन के दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण घटकों के बीच नॉनलाइनियर इंटरैक्शन (क्रॉस-फ़ेज़ मॉड्यूलेशन और सुसंगत ऊर्जा विनिमय) से संबंधित है। शोधकर्ताओं ने कमजोर, मध्यम और यहां तक ​​कि मजबूत द्विअपवर्तन के तहत इस समीकरण के विश्लेषणात्मक और संख्यात्मक दोनों समाधान प्राप्त किए हैं।

1988 में क्रिस्टोडौलाइड्स और जोसेफ ने पहली बार सैद्धांतिक रूप से द्विअर्थी फैलाने वाले मीडिया में चरण-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन के एक उपन्यास रूप की भविष्यवाणी की थी, जिसे अब एसएमएफ में उच्च-क्रम चरण-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन के रूप में जाना जाता है। इसमें तुलनीय तीव्रता वाले दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण घटक हैं। द्विअपवर्तन के अस्तित्व के बावजूद, ये दोनों ध्रुवीकरण अपनी केंद्रीय आवृत्तियों को स्थानांतरित करते समय समान समूह वेग के साथ फैल सकते हैं।[2] 2000 में, कंडिफ़ और अखमेदिव ने पाया कि ये दो ध्रुवीकरण न केवल एक तथाकथित समूह-वेग-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन बल्कि एक ध्रुवीकरण-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन भी बना सकते हैं। उन्होंने बताया कि इन दोनों ध्रुवीकरणों की तीव्रता का अनुपात लगभग 0.25-1.00 हो सकता है।[3] हालाँकि, हाल ही में, एक अन्य प्रकार का वेक्टर सॉलिटॉन, प्रेरित वेक्टर सॉलिटॉन देखा गया है। ऐसा वेक्टर सॉलिटॉन इस मायने में नया है कि दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरणों के बीच तीव्रता का अंतर बहुत बड़ा (20 डीबी) है। ऐसा लगता है कि कमजोर ध्रुवीकरण आमतौर पर वेक्टर सॉलिटॉन का एक घटक बनाने में असमर्थ होते हैं। हालाँकि, मजबूत और कमजोर ध्रुवीकरण घटकों के बीच क्रॉस-ध्रुवीकरण मॉड्यूलेशन के कारण, एक कमजोर सॉलिटॉन भी बन सकता है। इस प्रकार यह दर्शाता है कि प्राप्त सॉलिटॉन एक रैखिक ध्रुवीकरण मोड के साथ एक स्केलर सॉलिटॉन नहीं है, बल्कि एक बड़े अण्डाकारता के साथ एक वेक्टर सॉलिटॉन है। यह वेक्टर सॉलिटॉन के दायरे का विस्तार करता है ताकि वेक्टर सॉलिटॉन के मजबूत और कमजोर घटकों के बीच तीव्रता का अनुपात 0.25-1.0 तक सीमित न रहे, बल्कि अब 20 डीबी तक बढ़ सकता है।[4] क्रिस्टोडौलाइड्स और जोसेफ के क्लासिक काम पर आधारित,[5] जो एसएमएफ में एक उच्च-क्रम चरण-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन से संबंधित है, एक स्थिर उच्च-क्रम चरण-लॉक वेक्टर सॉलिटॉन हाल ही में फाइबर लेजर में बनाया गया है। इसकी विशेषता यह है कि न केवल दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत सॉलिटॉन घटक चरण-लॉक होते हैं, बल्कि घटकों में से एक में डबल-कूबड़ वाली तीव्रता प्रोफ़ाइल भी होती है।[6] निम्नलिखित चित्रों से पता चलता है कि, जब फाइबर बाइरफ्रिंजेंस को ध्यान में रखा जाता है, तो एक एकल नॉनलाइनियर श्रोडिंगर समीकरण (एनएलएसई) सॉलिटॉन गतिशीलता का वर्णन करने में विफल रहता है, लेकिन इसके बजाय दो युग्मित एनएलएसई की आवश्यकता होती है। फिर, दो ध्रुवीकरण मोड वाले सॉलिटॉन को संख्यात्मक रूप से प्राप्त किया जा सकता है।

वेक्टर सॉलिटॉन क्यों उत्पन्न होते हैं?

वेक्टर सोलिटॉन में एफडब्ल्यूएम वर्णक्रमीय साइडबैंड

वर्णक्रमीय साइडबैंड का एक नया पैटर्न पहली बार प्रयोगात्मक रूप से फाइबर लेजर के ध्रुवीकरण-बंद वेक्टर सॉलिटॉन के ध्रुवीकरण-समाधान सॉलिटॉन स्पेक्ट्रा पर देखा गया था। नए वर्णक्रमीय साइडबैंड की विशेषता इस तथ्य से है कि सॉलिटॉन के स्पेक्ट्रम पर उनकी स्थिति रैखिक गुहा द्विअर्थीता की ताकत के साथ बदलती रहती है, और जबकि एक ध्रुवीकरण घटक के साइडबैंड में वर्णक्रमीय शिखर होता है, ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण घटक में वर्णक्रमीय गिरावट होती है, जो वेक्टर सॉलिटॉन के दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण घटकों के बीच ऊर्जा विनिमय का संकेत देती है। संख्यात्मक सिमुलेशन ने यह भी पुष्टि की कि नए प्रकार के वर्णक्रमीय साइडबैंड का गठन दो ध्रुवीकरण घटकों के बीच एफडब्ल्यूएम के कारण हुआ था।[7]


बाउंड वेक्टर सॉलिटॉन

दो आसन्न वेक्टर सॉलिटॉन एक बाध्य अवस्था बना सकते हैं। स्केलर बाउंड सॉलिटॉन की तुलना में, इस सॉलिटॉन की ध्रुवीकरण स्थिति अधिक जटिल है। क्रॉस इंटरैक्शन के कारण, बाध्य वेक्टर सॉलिटॉन में स्केलर सॉलिटॉन के बीच मौजूद होने की तुलना में अधिक मजबूत इंटरैक्शन बल हो सकते हैं।[8]


वेक्टर डार्क सॉलिटॉन

डार्क सोलिटन्स[9] अधिक तीव्र निरंतर तरंग पृष्ठभूमि की तुलना में तीव्रता में स्थानीयकृत कमी से बनने की विशेषता है। स्केलर डार्क सॉलिटॉन (रैखिक रूप से ध्रुवीकृत डार्क सॉलिटॉन) सभी सामान्य फैलाव फाइबर लेजर में गैर-रेखीय ध्रुवीकरण रोटेशन विधि द्वारा मोड-लॉक किया जा सकता है और बल्कि स्थिर हो सकता है। वेक्टर डार्क सॉलिटॉन[10] दो ध्रुवीकरण घटकों के बीच क्रॉस-इंटरैक्शन के कारण बहुत कम स्थिर हैं। इसलिए, यह जांच करना दिलचस्प है कि इन दो ध्रुवीकरण घटकों की ध्रुवीकरण स्थिति कैसे विकसित होती है।

2009 में, कैविटी में पोलराइज़र के साथ सभी सामान्य फैलाव वाले एरबियम-डोप्ड फाइबर लेजर में पहला डार्क सॉलिटॉन फाइबर लेजर सफलतापूर्वक प्राप्त किया गया है। प्रयोगात्मक रूप से पाया गया कि उज्ज्वल पल्स उत्सर्जन के अलावा, उचित परिस्थितियों में फाइबर लेजर एकल या एकाधिक डार्क पल्स भी उत्सर्जित कर सकता है। संख्यात्मक सिमुलेशन के आधार पर हम डार्क सॉलिटॉन आकार देने के परिणामस्वरूप लेजर में डार्क पल्स गठन की व्याख्या करते हैं।[11]


वेक्टर गहरा चमकीला सॉलिटॉन

एक उज्ज्वल सॉलिटॉन को एक सतत तरंग (सीडब्ल्यू) पृष्ठभूमि के ऊपर एक स्थानीय तीव्रता शिखर के रूप में चित्रित किया जाता है, जबकि एक गहरे सॉलिटॉन को एक निरंतर तरंग (सीडब्ल्यू) पृष्ठभूमि के नीचे एक स्थानीयकृत तीव्रता डुबकी के रूप में चित्रित किया जाता है। वेक्टर डार्क ब्राइट सॉलिटॉन का मतलब है कि एक ध्रुवीकरण अवस्था एक ब्राइट सॉलिटॉन है जबकि दूसरा ध्रुवीकरण एक डार्क सॉलिटॉन है।[12] वेक्टर डार्क ब्राइट सॉलिटॉन को स्व-डिफोकसिंग माध्यम में असंगत रूप से युग्मित स्थानिक डीबीवीएस में और दो-प्रजाति के पदार्थ-तरंग डीबीवीएस में प्रतिकारक बिखरने वाले इंटरैक्शन के साथ सूचित किया गया है,[13][14][15] लेकिन ऑप्टिकल फाइबर के क्षेत्र में कभी सत्यापित नहीं किया गया।

प्रेरित वेक्टर सॉलिटॉन

एक द्विअर्थी गुहा फाइबर लेजर का उपयोग करके, दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण घटकों के बीच क्रॉस-युग्मन के कारण एक प्रेरित वेक्टर सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है। यदि एक प्रमुख ध्रुवीकरण अक्ष के साथ एक मजबूत सॉलिटॉन बनता है, तो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अक्ष के साथ एक कमजोर सॉलिटॉन प्रेरित होगा। एक प्रेरित वेक्टर सॉलिटॉन में कमजोर घटक की तीव्रता इतनी कमजोर हो सकती है कि यह स्वयं एसपीएम में सॉलिटॉन नहीं बना सकता है। इस प्रकार के सॉलिटॉन की विशेषताओं को संख्यात्मक रूप से मॉडल किया गया है और प्रयोग द्वारा पुष्टि की गई है।[16]


वेक्टर विघटनकारी सॉलिटॉन

नेट पॉजिटिव फैलाव के साथ एक लेजर कैविटी में एक वेक्टर डिसिपेटिव सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है, और इसका गठन तंत्र सामान्य कैविटी फैलाव, कैविटी फाइबर नॉनलाइनियर केर प्रभाव, लेजर गेन संतृप्ति और गेन बैंडविड्थ फ़िल्टरिंग के बीच आपसी नॉनलाइनियर इंटरैक्शन का एक प्राकृतिक परिणाम है। एक पारंपरिक सॉलिटॉन के लिए, यह केवल फैलाव और गैर-रैखिकता के बीच एक संतुलन है। एक पारंपरिक सॉलिटॉन से भिन्न, एक वेक्टर डिसिपेटिव सॉलिटॉन दृढ़ता से आवृत्ति चहचहाता है। यह अज्ञात है कि फाइबर लेजर में चरण-लॉक लाभ-निर्देशित वेक्टर सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है या नहीं: या तो ध्रुवीकरण-घूर्णन या चरण-लॉक विघटनकारी वेक्टर सॉलिटॉन को बड़े शुद्ध सामान्य गुहा समूह वेग फैलाव के साथ फाइबर लेजर में बनाया जा सकता है। इसके अलावा, पारंपरिक डिसिपेटिव वेक्टर सॉलिटॉन के समान सॉलिटॉन मापदंडों और हार्मोनिक मोड-लॉकिंग के साथ कई वेक्टर डिसिपेटिव सॉलिटॉन को SESAM के साथ निष्क्रिय मोड-लॉक फाइबर लेजर में भी बनाया जा सकता है।[17]


मल्टीवेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन

हाल ही में, एसईएसएएम के साथ निष्क्रिय मोड-लॉक किए गए सभी सामान्य फैलाव फाइबर लेजर में मल्टीवेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन उत्पन्न किया गया है। यह पाया गया है कि कैविटी बाइरफ्रिंजेंस के आधार पर, लेजर में स्थिर सिंगल-, डुअल- और ट्रिपल-वेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है। इसके उत्पादन तंत्र का पता अपव्यय सॉलिटॉन की प्रकृति से लगाया जा सकता है।[18]


वेक्टर सॉलिटॉन का ध्रुवीकरण घूर्णन

स्केलर सॉलिटॉन में, इन-कैविटी पोलराइज़र के अस्तित्व के कारण आउटपुट ध्रुवीकरण हमेशा रैखिक होता है। लेकिन वेक्टर सॉलिटॉन के लिए, ध्रुवीकरण स्थिति मनमाने ढंग से घूम सकती है लेकिन फिर भी कैविटी राउंड-ट्रिप समय या उसके पूर्णांक गुणज पर लॉक हो सकती है।[19]


उच्च-क्रम वेक्टर सॉलिटॉन

उच्च-क्रम वाले वेक्टर सॉलिटॉन में, न केवल दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत सॉलिटॉन घटक चरण-लॉक होते हैं, बल्कि घटकों में से एक में डबल-कूबड़ वाली तीव्रता प्रोफ़ाइल भी होती है। समान सॉलिटॉन मापदंडों और वेक्टर सॉलिटॉन के हार्मोनिक मोड-लॉकिंग वाले कई ऐसे चरण-लॉक उच्च-क्रम वेक्टर सॉलिटॉन भी लेजर में प्राप्त किए गए हैं। संख्यात्मक सिमुलेशन ने फाइबर लेजर में स्थिर उच्च-क्रम वेक्टर सॉलिटॉन के अस्तित्व की पुष्टि की।[6]


ऑप्टिकल डोमेन वॉल सॉलिटॉन

हाल ही में, एक चरण-लॉक डार्क-डार्क वेक्टर सॉलिटॉन केवल सकारात्मक फैलाव के फाइबर लेजर में देखा गया था, एक चरण-लॉक डार्क-ब्राइट वेक्टर सॉलिटॉन सकारात्मक या नकारात्मक फैलाव के फाइबर लेजर में प्राप्त किया गया था। संख्यात्मक सिमुलेशन ने प्रयोगात्मक टिप्पणियों की पुष्टि की, और आगे दिखाया कि देखे गए वेक्टर सॉलिटॉन सैद्धांतिक रूप से अनुमानित दो प्रकार के चरण-बंद ध्रुवीकरण डोमेन-दीवार सॉलिटॉन हैं।[20]


परमाणु परत ग्राफीन के साथ वेक्टर सॉलिटॉन फाइबर लेजर

पारंपरिक अर्धचालक संतृप्त अवशोषक दर्पण (एसईएसएएम) को छोड़कर, जो वितरित ब्रैग रिफ्लेक्टर (डीबीआर) पर विकसित III-V अर्धचालक एकाधिक क्वांटम कुओं का उपयोग करते हैं, कई शोधकर्ताओं ने संतृप्त अवशोषक के रूप में अन्य सामग्रियों पर अपना ध्यान केंद्रित किया है। खासकर इसलिए क्योंकि SESAMs से जुड़ी कई कमियां हैं। उदाहरण के लिए, SESAMs को मेटल-ऑर्गेनिक केमिकल वेपर डिपोजिशन (MOCVD) या मॉलिक्यूलर बीम एपिटैक्सी (MBE) जैसे जटिल और महंगे क्लीन-रूम-आधारित फैब्रिकेशन सिस्टम की आवश्यकता होती है, और कुछ मामलों में अतिरिक्त सब्सट्रेट हटाने की प्रक्रिया की आवश्यकता होती है; शॉर्ट-पल्स लेजर मोड-लॉकिंग अनुप्रयोगों के लिए आवश्यक पिकोसेकंड शासन के लिए डिवाइस पुनर्प्राप्ति समय (आमतौर पर कुछ नैनोसेकंड) को कम करने के लिए दोष साइटों को पेश करने के लिए उच्च-ऊर्जा भारी-आयन प्रत्यारोपण की आवश्यकता होती है; चूँकि SESAM एक परावर्तक उपकरण है, इसका उपयोग केवल कुछ प्रकार की रैखिक गुहा टोपोलॉजी तक ही सीमित है।

अन्य लेज़र कैविटी टोपोलॉजी जैसे कि रिंग-कैविटी डिज़ाइन, जिसके लिए एक ट्रांसमिशन-मोड डिवाइस की आवश्यकता होती है, जो किसी दिए गए कैविटी लंबाई के लिए पुनरावृत्ति दर को दोगुना करने जैसे लाभ प्रदान करता है, और जो ऑप्टिकल आइसोलेटर्स के उपयोग के साथ प्रतिबिंब-प्रेरित अस्थिरता के प्रति कम संवेदनशील है, तब तक संभव नहीं है जब तक कि एक ऑप्टिकल सर्कुलेटर कार्यरत न हो, जो कैविटी हानि और लेजर जटिलता को बढ़ाता है; SESAMs भी कम ऑप्टिकल क्षति सीमा से ग्रस्त हैं। लेकिन फाइबर लेजर के निष्क्रिय मोड-लॉकिंग के लिए एसईएसएएम के साथ प्रतिस्पर्धा करने के लिए कोई वैकल्पिक संतृप्त अवशोषित सामग्री नहीं थी।

हाल ही में, ~1 पिकोसेकंड के अल्ट्राफास्ट संतृप्ति पुनर्प्राप्ति समय के साथ निकट-अवरक्त क्षेत्र में एकल दीवार कार्बन नैनोट्यूब (एसडब्ल्यूसीएनटी) में संतृप्त अवशोषण गुणों के आधार पर, शोधकर्ताओं ने सफलतापूर्वक एक नए प्रकार के प्रभावी संतृप्त अवशोषक का उत्पादन किया है जो संरचना और निर्माण में एसईएसएएम से काफी अलग है, और वास्तव में, पिको- या सबपिकोसेकंड एर्बियम-डोप्ड फाइबर (ईडीएफ) लेजर के प्रदर्शन का नेतृत्व किया है। इन लेज़रों में, ठोस SWCNT संतृप्त अवशोषक का निर्माण फ्लैट ग्लास सब्सट्रेट्स, मिरर सब्सट्रेट्स, या ऑप्टिकल फाइबर के अंतिम पहलुओं पर SWCNT फिल्मों के सीधे जमाव द्वारा किया गया है। हालाँकि, SWNTs के गैर-समान चिरल गुण संतृप्त अवशोषक के गुणों के सटीक नियंत्रण के लिए अंतर्निहित समस्याएं पेश करते हैं। इसके अलावा, बंडल और उलझे हुए एसडब्ल्यूएनटी, उत्प्रेरक कणों की उपस्थिति और बुलबुले के गठन से गुहा में उच्च गैर-संतृप्त नुकसान होता है, इस तथ्य के बावजूद कि पॉलिमर होस्ट कुछ हद तक इनमें से कुछ समस्याओं को रोक सकता है और डिवाइस एकीकरण में आसानी प्रदान कर सकता है। इसके अलावा, बड़ी ऊर्जा अल्ट्राशॉर्ट पल्स के तहत मल्टी-फोटॉन प्रभाव प्रेरित ऑक्सीकरण होता है, जो अवशोषक की दीर्घकालिक स्थिरता को कम कर देता है।

ग्राफीन एक हेक्सागोनल जाली में व्यवस्थित कार्बन परमाणु की एक एकल द्वि-आयामी (2डी) परमाणु परत है। यद्यपि एक पृथक फिल्म के रूप में यह एक शून्य बैंडगैप अर्धचालक है, यह पाया गया है कि एसडब्ल्यूसीएनटी की तरह, ग्राफीन में भी संतृप्त अवशोषण होता है। विशेष रूप से, चूंकि इसमें कोई बैंडगैप नहीं है, इसका संतृप्त अवशोषण तरंग दैर्ध्य स्वतंत्र है। लेजर मोड लॉकिंग के लिए वाइडबैंड संतृप्त अवशोषक बनाने के लिए ग्राफीन या ग्राफीन-पॉलीमर मिश्रित का उपयोग करना संभावित रूप से संभव है। इसके अलावा, एसडब्ल्यूसीएनटी के साथ तुलना करने पर, चूंकि ग्राफीन में 2डी संरचना होती है, इसलिए इसमें बहुत कम गैर-संतृप्त हानि और बहुत अधिक क्षति सीमा होनी चाहिए। दरअसल, एर्बियम-डोप्ड फाइबर लेजर के साथ हमने स्व-स्टार्टेड मोड लॉकिंग और उच्च ऊर्जा के साथ स्थिर सॉलिटॉन पल्स उत्सर्जन हासिल किया है।

ग्राफीन के उत्तम आइसोट्रोपिक अवशोषण गुणों के कारण, उत्पन्न सॉलिटॉन को वेक्टर सॉलिटॉन माना जा सकता है। ग्राफीन की अंतःक्रिया के तहत वेक्टर सॉलिटॉन का विकास कैसे हुआ यह अभी भी अस्पष्ट लेकिन दिलचस्प है, खासकर क्योंकि इसमें परमाणुओं के साथ नॉनलाइनियर ऑप्टिकल तरंग की पारस्परिक बातचीत शामिल थी।[21][22][23] जिसे नेचर एशिया मटेरियल्स में हाइलाइट किया गया था[24] और नैनोवर्क।[25] इसके अलावा, परमाणु परत ग्राफीन में तरंग दैर्ध्य-असंवेदनशील अल्ट्राफास्ट संतृप्त अवशोषण होता है, जिसका उपयोग पूर्ण-बैंड मोड लॉकर के रूप में किया जा सकता है। कुछ परत ग्राफीन के साथ लॉक किए गए एर्बियम-डोप्ड डिसिपेटिव सॉलिटॉन फाइबर लेजर मोड के साथ, यह प्रयोगात्मक रूप से दिखाया गया है कि 30 एनएम (1570 एनएम-1600 एनएम) जितनी बड़ी निरंतर तरंग दैर्ध्य ट्यूनिंग के साथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन प्राप्त किया जा सकता है।[26]


यह भी देखें

संदर्भ

  1. ↑ C.R. Menyuk, Optics Letters, 12, 614 (1987); J. Opt. Soc. Am. B 5, 392(1988); "Nonlinear Pulse-Propagation in Birefringent Optical Fibers", IEEE J. Quantum Electron. QE-23, 174–176 (1987).
  2. ↑ D.N. Christodoulides and R.I. Joseph, Opt. Lett., 13, 53(1988).
  3. ↑ S.T. Cundiff et al., Phys. Rev. Lett., 82, 3988(1999); N.N. Akhmediev et al., Opt. Lett., 23, 852(1998); B.C. Collings et al., J. Opt. Soc. Am, B 17, 354(2000).
  4. ↑ Zhang H.; et al. (2008). "एक द्विअपवर्तक गुहा फाइबर लेजर में क्रॉस ध्रुवीकरण युग्मन द्वारा निर्मित प्रेरित सॉलिटॉन" (PDF). Opt. Lett. 33 (20): 2317–2319. arXiv:0910.5830. Bibcode:2008OptL...33.2317Z. doi:10.1364/ol.33.002317. hdl:10397/5644. PMID 18923608. S2CID 20930489. Archived from the original (PDF) on 2011-07-07. Retrieved 2011-07-07.
  5. ↑ D.N. Christodoulides and R.I. Joseph, Opt. Lett., 13, 53(1988)
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  9. ↑ P. Emplit et al., Opt. Commun. 62, 374 (1987).
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  14. ↑ Chen Z.; et al. (1996). "Incoherently coupled dark–bright photorefractive solitons". Opt. Lett. 21 (22): 1821–1823. Bibcode:1996OptL...21.1821C. CiteSeerX 10.1.1.159.9273. doi:10.1364/ol.21.001821. PMID 19881813.
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  20. ↑ Han Zhang, D. Y. Tang, L. M. Zhao, X. Wu "Observation of polarization domain wall solitons in weakly birefringent cavity fiber lasers" arXiv:0907.5496v1
  21. ↑ Qiaoliang Bao, Han Zhang, Yu Wang, Zhenhua Ni, Yongli Yan, Ze Xiang Shen, Kian Ping Loh, and Ding Yuan Tang, Advanced Functional Materials,"Atomic layer graphene as saturable absorber for ultrafast pulsed lasers "http://www3.ntu.edu.sg/home2006/zhan0174/AFM.pdf Archived 2011-07-17 at the Wayback Machine
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  23. ↑ Han Zhang; Qiaoliang Bao; Dingyuan Tang; Luming Zhao & Kianping Loh (2009). "ग्राफीन-पॉलीमर कम्पोजिट मोड लॉकर के साथ बड़ी ऊर्जा सॉलिटॉन एर्बियम-डोप्ड फाइबर लेजर" (PDF). Applied Physics Letters. 95 (14): P141103. arXiv:0909.5540. Bibcode:2009ApPhL..95n1103Z. doi:10.1063/1.3244206. S2CID 119284608. Archived from the original (PDF) on 2011-07-17. Retrieved 2009-02-05.
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