सदिश सॉलिटॉन

From Vigyanwiki

भौतिक प्रकाशिकी या तरंग प्रकाशिकी में, सदिश सॉलिटन एकल तरंग होती है जिसमें अनेक अवयव साथ जुड़े होते हैं जो प्रसार के समय अपना आकार बनाए रखते हैं। इस प्रकार साधारण सॉलिटॉन अपना आकार बनाए रखते हैं किन्तु प्रभावी रूप से केवल (स्केलर) ध्रुवीकरण अवयव होता है, जबकि सदिश सॉलिटॉन में दो भिन्न -भिन्न ध्रुवीकरण अवयव होते हैं। सभी प्रकार के सॉलिटॉन के मध्य, ऑप्टिकल सदिश सॉलिटॉन अपने व्यापक अनुप्रयोगों के कारण सबसे अधिक ध्यान आकर्षित करते हैं, विशेष रूप से अल्ट्राफास्ट पल्स और प्रकाश नियंत्रण प्रौद्योगिकी उत्पन्न करने में ऑप्टिकल सदिश सॉलिटॉन को टेम्पोरल सदिश सॉलिटॉन और स्थानिक सदिश सॉलिटॉन में वर्गीकृत किया जा सकता है। टेम्पोरल सॉलिटॉन और स्थानिक सॉलिटॉन दोनों के प्रसार के समय, द्विअपवर्तन वाले माध्यम में होने के अतिरिक्त, सदिश सॉलिटॉन के दो ध्रुवीकरणों के मध्य सशक्त क्रॉस-फेज मॉड्यूलेशन और सुसंगत ऊर्जा विनिमय के कारण ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण बिना विभाजन के इकाई के रूप में सहप्रसारित हो सकता है जो इन दो ध्रुवीकरणों के मध्य तीव्रता के अंतर को प्रेरित कर सकता है। इस प्रकार सदिश सॉलिटॉन अब रैखिक रूप से ध्रुवीकृत नहीं हैं, किन्तु वृत्ताकार रूप से ध्रुवीकृत होते हैं।

परिभाषा

सी.आर. मेन्युक ने सबसे पहले अशक्त द्विअपवर्तन के अनुसार एकल-मोड ऑप्टिकल फाइबर (एसएमएफ) में नॉनलाइनियर पल्स प्रसार समीकरण प्राप्त किया था। फिर, मेन्युक ने सदिश सॉलिटॉन को ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण के साथ दो सॉलिटॉन (अधिक स्पष्ट रूप से सॉलिटरी तरंगें कहा जाता है) के रूप में वर्णित किया था, जो अपनी ऊर्जा को विस्तृत किए बिना और अपने आकार को बनाए रखते हुए साथ सह-प्रचारित होते हैं। इस प्रकार इन दो ध्रुवीकरणों के मध्य गैर-रेखीय संपर्क के कारण, इन दो ध्रुवीकरण मोडों के मध्य द्विअपवर्तन के अस्तित्व के अतिरिक्त, वह अभी भी अपने समूह वेग को समायोजित कर सकते हैं और साथ फंस सकते हैं।[1]

सदिश सॉलिटॉन स्थानिक या लौकिक हो सकते हैं, और एकल ऑप्टिकल क्षेत्र के दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत अवयवो या विभिन्न आवृत्तियों के दो क्षेत्रों किन्तु ही ध्रुवीकरण से बनते हैं।

इतिहास

1987 में मेन्युक ने पहली बार अशक्त द्विअपवर्तन के अनुसार एसएमएफ में नॉनलाइनियर पल्स प्रसार समीकरण प्राप्त किया था। इस मौलिक समीकरण ने शोधकर्ताओं के लिए अदिश सॉलिटॉन का नया क्षेत्र खोल दिया था। इस प्रकार उनका समीकरण सदिश सॉलिटॉन के दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य नॉनलाइनियर इंटरैक्शन (क्रॉस-फ़ेज़ मॉड्यूलेशन और सुसंगत ऊर्जा विनिमय) से संबंधित है। शोधकर्ताओं ने अशक्त, मध्यम और यहां तक ​​कि सशक्त द्विअपवर्तन के अनुसार इस समीकरण के विश्लेषणात्मक और संख्यात्मक दोनों समाधान प्राप्त किए हैं।

1988 में क्रिस्टोडौलाइड्स और जोसेफ ने पहली बार सैद्धांतिक रूप से द्विअर्थी फैलाने वाले मीडिया में फेज-लॉक सदिश सॉलिटॉन के उपन्यास रूप की पूर्वानुमान किया था, जिसे अब एसएमएफ में उच्च-क्रम फेज-लॉक सदिश सॉलिटॉन के रूप में जाना जाता है। इस प्रकार इसमें तुलनीय तीव्रता वाले दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अवयव हैं। द्विअपवर्तन के अस्तित्व के अतिरिक्त, यह दोनों ध्रुवीकरण अपनी केंद्रीय आवृत्तियों को स्थानांतरित करते समय समान समूह वेग के साथ फैल सकते हैं।[2]

2000 में, कंडिफ़ और अखमेदिव ने पाया कि ये दो ध्रुवीकरण न केवल तथाकथित समूह-वेग-लॉक सदिश सॉलिटॉन किन्तु ध्रुवीकरण-लॉक सदिश सॉलिटॉन भी बना सकते हैं। उन्होंने बताया कि इन दोनों ध्रुवीकरणों की तीव्रता का अनुपात लगभग 0.25-1.00 हो सकता है।[3]

चूँकि, वर्तमान में, अन्य प्रकार का सदिश सॉलिटॉन, प्रेरित सदिश सॉलिटॉन देखा गया है। इस प्रकार ऐसा सदिश सॉलिटॉन इस मायने में नया है कि दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरणों के मध्य तीव्रता का अंतर बहुत बड़ा (20 डीबी) है। ऐसा लगता है कि अशक्त ध्रुवीकरण सामान्यतः सदिश सॉलिटॉन का अवयव बनाने में असमर्थ होते हैं। चूँकि, सशक्त और अशक्त ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य क्रॉस-ध्रुवीकरण मॉड्यूलेशन के कारण, अशक्त सॉलिटॉन भी बन सकता है। इस प्रकार यह दर्शाता है कि प्राप्त सॉलिटॉन रैखिक ध्रुवीकरण मोड के साथ स्केलर सॉलिटॉन नहीं है, किन्तु बड़े वृत्ताकार के साथ सदिश सॉलिटॉन होते है। यह सदिश सॉलिटॉन के सीमा का विस्तार करता है जिससे सदिश सॉलिटॉन के सशक्त और अशक्त अवयवो के मध्य तीव्रता का अनुपात 0.25-1.0 तक सीमित नही होते है, किन्तु अब 20 डीबी तक बढ़ सकता है।[4]

क्रिस्टोडौलाइड्स और जोसेफ के क्लासिक कार्य पर आधारित,[5] जो एसएमएफ में उच्च-क्रम फेज-लॉक सदिश सॉलिटॉन से संबंधित है, स्थिर उच्च-क्रम फेज-लॉक सदिश सॉलिटॉन वर्तमान में फाइबर लेजर में बनाया गया है। इसकी विशेषता यह है कि न केवल दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत सॉलिटॉन अवयव फेज-लॉक होते हैं, किन्तु अवयवो में से में डबल-हम्पड वाली तीव्रता प्रोफ़ाइल भी होती है।[6]

निम्नलिखित चित्रों से पता चलता है कि, जब फाइबर बाइरफ्रिंजेंस को ध्यान में रखा जाता है, तो एकल नॉनलाइनियर श्रोडिंगर समीकरण (एनएलएसई) सॉलिटॉन गतिशीलता का वर्णन करने में विफल रहता है, किन्तु इसके अतिरिक्त दो युग्मित एनएलएसई की आवश्यकता होती है। फिर, दो ध्रुवीकरण मोड वाले सॉलिटॉन को संख्यात्मक रूप से प्राप्त किया जा सकता है।

सदिश सोलिटॉन में एफडब्ल्यूएम वर्णक्रमीय साइडबैंड

वर्णक्रमीय साइडबैंड का नया पैटर्न पहली बार प्रयोगात्मक रूप से फाइबर लेजर के ध्रुवीकरण-बंद सदिश सॉलिटॉन के ध्रुवीकरण-समाधान सॉलिटॉन स्पेक्ट्रा पर देखा गया था। नए वर्णक्रमीय साइडबैंड की विशेषता इस तथ्य से है कि सॉलिटॉन के स्पेक्ट्रम पर उनकी स्थिति रैखिक गुहा द्विअर्थीता की ताकत के साथ परिवर्तित होती रहती है, और जबकि ध्रुवीकरण अवयव के साइडबैंड में वर्णक्रमीय शिखर होता है, इस प्रकार ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अवयव में वर्णक्रमीय क्षय होती है, जो सदिश सॉलिटॉन के दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य ऊर्जा विनिमय का संकेत देती है। संख्यात्मक सिमुलेशन ने यह भी पुष्टि की कि नए प्रकार के वर्णक्रमीय साइडबैंड का गठन दो ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य एफडब्ल्यूएम के कारण हुआ था।[7]

बाउंड सदिश सॉलिटॉन

दो आसन्न सदिश सॉलिटॉन बाध्य अवस्था बना सकते हैं। स्केलर बाउंड सॉलिटॉन की तुलना में, इस सॉलिटॉन की ध्रुवीकरण स्थिति अधिक काम्प्लेक्स है। क्रॉस इंटरैक्शन के कारण, बाध्य सदिश सॉलिटॉन में स्केलर सॉलिटॉन के मध्य उपस्थित होने की तुलना में अधिक सशक्त इंटरैक्शन बल हो सकते हैं।[8]

सदिश डार्क सॉलिटॉन

डार्क सोलिटन्स [9] अधिक तीव्र निरंतर तरंग पृष्ठभूमि की तुलना में तीव्रता में स्थानीयकृत कमी से बनने की विशेषता है। स्केलर डार्क सॉलिटॉन (रैखिक रूप से ध्रुवीकृत डार्क सॉलिटॉन) सभी सामान्य विस्तार फाइबर लेजर में गैर-रेखीय ध्रुवीकरण रोटेशन विधि द्वारा मोड-लॉक किया जा सकता है और किन्तु स्थिर हो सकता है। इस प्रकार सदिश डार्क सॉलिटॉन [10] दो ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य क्रॉस-इंटरैक्शन के कारण बहुत कम स्थिर हैं। इसलिए, यह जांच करना रोचक है कि इन दो ध्रुवीकरण अवयवो की ध्रुवीकरण स्थिति कैसे विकसित होती है।

2009 में, कैविटी में पोलराइज़र के साथ सभी सामान्य विस्तार वाले एरबियम-डोप्ड फाइबर लेजर में पहला डार्क सॉलिटॉन फाइबर लेजर सफलतापूर्वक प्राप्त किया गया है। प्रयोगात्मक रूप से पाया गया कि उज्ज्वल पल्स उत्सर्जन के अतिरिक्त, उचित परिस्थितियों में फाइबर लेजर एकल या एकाधिक डार्क पल्स भी उत्सर्जित कर सकता है। इस प्रकार संख्यात्मक सिमुलेशन के आधार पर हम डार्क सॉलिटॉन आकार देने के परिणामस्वरूप लेजर में डार्क पल्स गठन की व्याख्या करते हैं।[11]

सदिश डार्क ब्राइट सॉलिटॉन

उज्ज्वल सॉलिटॉन को सतत तरंग (सीडब्ल्यू) पृष्ठभूमि के ऊपर स्थानीय तीव्रता शिखर के रूप में चित्रित किया जाता है, जबकि डार्क सॉलिटॉन को निरंतर तरंग (सीडब्ल्यू) पृष्ठभूमि के नीचे स्थानीयकृत तीव्रता डुबकी के रूप में चित्रित किया जाता है। सदिश डार्क ब्राइट सॉलिटॉन का कारण है कि ध्रुवीकरण अवस्था ब्राइट सॉलिटॉन है जबकि दूसरा ध्रुवीकरण डार्क सॉलिटॉन है।[12] इस प्रकार सदिश डार्क ब्राइट सॉलिटॉन को स्व-डिफोकसिंग माध्यम में असंगत रूप से युग्मित स्थानिक डीबीवीएस में और दो-प्रजाति के पदार्थ-तरंग डीबीवीएस में प्रतिकारक विस्तृत वाले इंटरैक्शन के साथ सूचित किया गया है,[13][14][15] किन्तु ऑप्टिकल फाइबर के क्षेत्र में कभी सत्यापित नहीं किया गया था।

प्रेरित सदिश सॉलिटॉन

द्विअर्थी गुहा फाइबर लेजर का उपयोग करके, दो ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अवयवो के मध्य क्रॉस-युग्मन के कारण प्रेरित सदिश सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है। यदि प्रमुख ध्रुवीकरण अक्ष के साथ सशक्त सॉलिटॉन बनता है, जिससे ऑर्थोगोनल ध्रुवीकरण अक्ष के साथ अशक्त सॉलिटॉन प्रेरित होता है। इस प्रकार प्रेरित सदिश सॉलिटॉन में अशक्त अवयव की तीव्रता इतनी अशक्त हो सकती है कि यह स्वयं एसपीएम में सॉलिटॉन नहीं बना सकता है। इस प्रकार के सॉलिटॉन की विशेषताओं को संख्यात्मक रूप से मॉडल किया गया है और प्रयोग द्वारा पुष्टि की गई है।[16]

सदिश विघटनकारी सॉलिटॉन

नेट पॉजिटिव विस्तार के साथ लेजर कैविटी में सदिश डिसिपेटिव सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है, और इसका गठन तंत्र सामान्य कैविटी विस्तार, कैविटी फाइबर नॉनलाइनियर केर प्रभाव, लेजर गेन संतृप्ति और गेन बैंडविड्थ फ़िल्टरिंग के मध्य आपसी नॉनलाइनियर इंटरैक्शन का प्राकृतिक परिणाम है। पारंपरिक सॉलिटॉन के लिए, यह केवल विस्तार और गैर-रैखिकता के मध्य संतुलन है। इस प्रकार पारंपरिक सॉलिटॉन से भिन्न, सदिश डिसिपेटिव सॉलिटॉन दृढ़ता से आवृत्ति ट्विटर है। यह अज्ञात है कि फाइबर लेजर में फेज-लॉक लाभ-निर्देशित सदिश सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है या नहीं: या तो ध्रुवीकरण-घूर्णन या फेज-लॉक विघटनकारी सदिश सॉलिटॉन को बड़े शुद्ध सामान्य गुहा समूह वेग विस्तार के साथ फाइबर लेजर में बनाया जा सकता है। इस प्रकार इसके अतिरिक्त, पारंपरिक डिसिपेटिव सदिश सॉलिटॉन के समान सॉलिटॉन मापदंडों और हार्मोनिक मोड-लॉकिंग के साथ अनेक सदिश डिसिपेटिव सॉलिटॉन को एसइएसएएम के साथ निष्क्रिय मोड-लॉक फाइबर लेजर में भी बनाया जा सकता है।[17]

मल्टीवेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन

वर्तमान में, एसईएसएएम के साथ निष्क्रिय मोड-लॉक किए गए सभी सामान्य विस्तार फाइबर लेजर में मल्टीवेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन उत्पन्न किया गया है। इस प्रकार यह पाया गया है कि कैविटी बाइरफ्रिंजेंस के आधार पर, लेजर में स्थिर सिंगल-, डुअल- और ट्रिपल-वेवलेंथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन का गठन किया जा सकता है। इसके उत्पादन तंत्र का पता अपव्यय सॉलिटॉन की प्रकृति से लगाया जा सकता है।[18]

सदिश सॉलिटॉन का ध्रुवीकरण घूर्णन

स्केलर सॉलिटॉन में, इन-कैविटी पोलराइज़र के अस्तित्व के कारण आउटपुट ध्रुवीकरण सदैव रैखिक होता है। किन्तु सदिश सॉलिटॉन के लिए, ध्रुवीकरण स्थिति अनैतिक रूप से घूम सकती है किन्तु फिर भी कैविटी राउंड-ट्रिप समय या उसके पूर्णांक गुणज पर लॉक हो सकती है।[19]

उच्च-क्रम सदिश सॉलिटॉन

उच्च-क्रम वाले सदिश सॉलिटॉन में, न केवल दो ऑर्थोगोनली ध्रुवीकृत सॉलिटॉन अवयव फेज-लॉक होते हैं, किन्तु अवयवो में से में डबल-हम्पड वाली तीव्रता प्रोफ़ाइल भी होती है। समान सॉलिटॉन मापदंडों और सदिश सॉलिटॉन के हार्मोनिक मोड-लॉकिंग वाले अनेक ऐसे फेज-लॉक उच्च-क्रम सदिश सॉलिटॉन भी लेजर में प्राप्त किए गए हैं। संख्यात्मक सिमुलेशन ने फाइबर लेजर में स्थिर उच्च-क्रम सदिश सॉलिटॉन के अस्तित्व की पुष्टि की थी।[6]

ऑप्टिकल डोमेन वॉल सॉलिटॉन

वर्तमान में, फेज-लॉक डार्क-डार्क सदिश सॉलिटॉन केवल धनात्मक विस्तार के फाइबर लेजर में देखा गया था, इस प्रकार फेज-लॉक डार्क-ब्राइट सदिश सॉलिटॉन धनात्मक या ऋणात्मक विस्तार के फाइबर लेजर में प्राप्त किया गया था। संख्यात्मक सिमुलेशन ने प्रयोगात्मक टिप्पणियों की पुष्टि की थी, और आगे दिखाया कि देखे गए सदिश सॉलिटॉन सैद्धांतिक रूप से अनुमानित दो प्रकार के फेज-बंद ध्रुवीकरण डोमेन-दीवार सॉलिटॉन हैं।[20]

परमाणु लेयर ग्राफीन के साथ सदिश सॉलिटॉन फाइबर लेजर

पारंपरिक अर्धचालक संतृप्त अवशोषक दर्पण (एसईएसएएम) को छोड़कर, जो वितरित ब्रैग रिफ्लेक्टर (डीबीआर) पर विकसित III-V अर्धचालक एकाधिक क्वांटम वेल का उपयोग करते हैं, अनेक शोधकर्ताओं ने संतृप्त अवशोषक के रूप में अन्य सामग्रियों पर अपना ध्यान केंद्रित किया है। अधिकांशतः इसलिए क्योंकि एसईएसएएमएस से जुड़ी अनेक कमियां हैं। उदाहरण के लिए, एसईएसएएमएस को मेटल-ऑर्गेनिक केमिकल वेपर डिपोजिशन (एमओसीवीडी) या मॉलिक्यूलर बीम एपिटैक्सी (एमबीई) जैसे काम्प्लेक्स और महंगे क्लीन-रूम-आधारित फैब्रिकेशन सिस्टम की आवश्यकता होती है, और कुछ स्थितियों में अतिरिक्त सब्सट्रेट हटाने की प्रक्रिया की आवश्यकता होती है; शॉर्ट-पल्स लेजर मोड-लॉकिंग अनुप्रयोगों के लिए आवश्यक पिकोसेकंड शासन के लिए डिवाइस पुनर्प्राप्ति समय (सामान्यतः कुछ नैनोसेकंड) को कम करने के लिए दोष साइटों को प्रस्तुत करने के लिए उच्च-ऊर्जा भारी-आयन प्रत्यारोपण की आवश्यकता होती है; चूँकि एसइएसएएम परावर्तक उपकरण है, इसका उपयोग केवल कुछ प्रकार की रैखिक गुहा टोपोलॉजी तक ही सीमित है।

अन्य लेज़र कैविटी टोपोलॉजी जैसे कि रिंग-कैविटी डिज़ाइन, जिसके लिए ट्रांसमिशन-मोड डिवाइस की आवश्यकता होती है, इस प्रकार जो किसी दिए गए कैविटी लंबाई के लिए पुनरावृत्ति दर को दोगुना करने जैसे लाभ प्रदान करता है, और जो ऑप्टिकल आइसोलेटर्स के उपयोग के साथ प्रतिबिंब-प्रेरित अस्थिरता के प्रति कम संवेदनशील है, तब तक संभव नहीं है जब तक कि ऑप्टिकल सर्कुलेटर कार्यरत न हो, जो कैविटी हानि और लेजर जटिलता को बढ़ाता है; एसईएसएएमएस भी कम ऑप्टिकल क्षति सीमा से ग्रस्त हैं। किन्तु फाइबर लेजर के निष्क्रिय मोड-लॉकिंग के लिए एसईएसएएम के साथ प्रतिस्पर्धा करने के लिए कोई वैकल्पिक संतृप्त अवशोषित पदार्थ नहीं थी।

वर्तमान में, ~1 पिकोसेकंड के अल्ट्राफास्ट संतृप्ति पुनर्प्राप्ति समय के साथ निकट-अवरक्त क्षेत्र में एकल दीवार कार्बन नैनोट्यूब (एसडब्ल्यूसीएनटी) में संतृप्त अवशोषण गुणों के आधार पर, शोधकर्ताओं ने सफलतापूर्वक नए प्रकार के प्रभावी संतृप्त अवशोषक का उत्पादन किया है जो संरचना और निर्माण में एसईएसएएम से अधिक भिन्न है, और वास्तव में, पिको- या सबपिकोसेकंड एर्बियम-डोप्ड फाइबर (ईडीएफ) लेजर के प्रदर्शन का नेतृत्व किया है। इस प्रकार इन लेज़रों में, ठोस एसडब्ल्यूसीएनटी संतृप्त अवशोषक का निर्माण फ्लैट ग्लास सब्सट्रेट्स, मिरर सब्सट्रेट्स, या ऑप्टिकल फाइबर के अंतिम पहलुओं पर एसडब्ल्यूसीएनटी फिल्मों के सीधे जमाव द्वारा किया गया है। चूँकि, एसडब्ल्यूएनटीएस के गैर-समान चिरल गुण संतृप्त अवशोषक के गुणों के स्पष्ट नियंत्रण के लिए अंतर्निहित समस्याएं प्रस्तुत करते हैं। इसके अतिरिक्त, बंडल और उलझे हुए एसडब्ल्यूएनटी, उत्प्रेरक कणों की उपस्थिति और बबल के गठन से गुहा में उच्च गैर-संतृप्त हानि होता है, इस तथ्य के अतिरिक्त कि पॉलिमर होस्ट कुछ हद तक इनमें से कुछ समस्याओं को रोक सकता है और डिवाइस एकीकरण में सरलता प्रदान कर सकता है। इसके अतिरिक्त, बड़ी ऊर्जा अल्ट्राशॉर्ट पल्स के अनुसार मल्टी-फोटॉन प्रभाव प्रेरित ऑक्सीकरण होता है, जो अवशोषक की दीर्घकालिक स्थिरता को कम कर देता है।

ग्राफीन हेक्सागोनल जाली में व्यवस्थित कार्बन परमाणु की एकल द्वि-आयामी (2D) परमाणु लेयर है। यद्यपि पृथक फिल्म के रूप में यह शून्य बैंडगैप अर्धचालक है, यह पाया गया है कि एसडब्ल्यूसीएनटी की तरह, ग्राफीन में भी संतृप्त अवशोषण होता है। विशेष रूप से, चूंकि इसमें कोई बैंडगैप नहीं है, इसका संतृप्त अवशोषण तरंग दैर्ध्य स्वतंत्र है। लेजर मोड लॉकिंग के लिए वाइडबैंड संतृप्त अवशोषक बनाने के लिए ग्राफीन या ग्राफीन-पॉलीमर मिश्रित का उपयोग करना संभावित रूप से संभव है। इसके अतिरिक्त, एसडब्ल्यूसीएनटी के साथ तुलना करने पर, चूंकि ग्राफीन में 2D संरचना होती है, इसलिए इसमें बहुत कम गैर-संतृप्त हानि और बहुत अधिक क्षति सीमा होनी चाहिए। दरअसल, एर्बियम-डोप्ड फाइबर लेजर के साथ हमने स्व-स्टार्टेड मोड लॉकिंग और उच्च ऊर्जा के साथ स्थिर सॉलिटॉन पल्स उत्सर्जन प्राप्त किया है।

ग्राफीन के उत्तम आइसोट्रोपिक अवशोषण गुणों के कारण, उत्पन्न सॉलिटॉन को सदिश सॉलिटॉन माना जा सकता है। इस प्रकार ग्राफीन की अंतःक्रिया के अनुसार सदिश सॉलिटॉन का विकास कैसे हुआ यह अभी भी अस्पष्ट किन्तु रोचक है, अधिकांशतः क्योंकि इसमें परमाणुओं के साथ नॉनलाइनियर ऑप्टिकल तरंग की पारस्परिक क्रिया सम्मिलित थी।[21][22][23] जिसे नेचर एशिया मटेरियल्स में हाइलाइट और नैनोवर्क किया गया था [24] [25]

इसके अतिरिक्त, परमाणु लेयर ग्राफीन में तरंग दैर्ध्य-असंवेदनशील अल्ट्राफास्ट संतृप्त अवशोषण होता है, जिसका उपयोग पूर्ण-बैंड मोड लॉकर के रूप में किया जा सकता है। इस प्रकार कुछ लेयर ग्राफीन के साथ लॉक किए गए एर्बियम-डोप्ड डिसिपेटिव सॉलिटॉन फाइबर लेजर मोड के साथ, यह प्रयोगात्मक रूप से दिखाया गया है कि 30 एनएम (1570 एनएम-1600 एनएम) जितनी बड़ी निरंतर तरंग दैर्ध्य ट्यूनिंग के साथ डिसिपेटिव सॉलिटॉन प्राप्त किया जा सकता है।[26]

यह भी देखें

संदर्भ

  1. ↑ C.R. Menyuk, Optics Letters, 12, 614 (1987); J. Opt. Soc. Am. B 5, 392(1988); "Nonlinear Pulse-Propagation in Birefringent Optical Fibers", IEEE J. Quantum Electron. QE-23, 174–176 (1987).
  2. ↑ D.N. Christodoulides and R.I. Joseph, Opt. Lett., 13, 53(1988).
  3. ↑ S.T. Cundiff et al., Phys. Rev. Lett., 82, 3988(1999); N.N. Akhmediev et al., Opt. Lett., 23, 852(1998); B.C. Collings et al., J. Opt. Soc. Am, B 17, 354(2000).
  4. ↑ Zhang H.; et al. (2008). "एक द्विअपवर्तक गुहा फाइबर लेजर में क्रॉस ध्रुवीकरण युग्मन द्वारा निर्मित प्रेरित सॉलिटॉन" (PDF). Opt. Lett. 33 (20): 2317–2319. arXiv:0910.5830. Bibcode:2008OptL...33.2317Z. doi:10.1364/ol.33.002317. hdl:10397/5644. PMID 18923608. S2CID 20930489. Archived from the original (PDF) on 2011-07-07. Retrieved 2011-07-07.
  5. ↑ D.N. Christodoulides and R.I. Joseph, Opt. Lett., 13, 53(1988)
  6. ↑ 6.0 6.1 D.Y. Tang et al., "Observation of high-order polarization-locked vector solitons in a fiber laser" Archived 2010-01-20 at the Wayback Machine, Physical Review Letters, 101, 153904 (2008).
  7. ↑ H. Zhang et al., "Coherent energy exchange between components of a vector soliton in fiber lasers", Optics Express, 16,12618–12623 (2008).
  8. ↑ Sun Zhi-Yuan; et al. (2009). "Bound vector solitons and soliton complexes for the coupled nonlinear Schrödinger equations". Phys. Rev. E. 80 (6): 066608. Bibcode:2009PhRvE..80f6608S. doi:10.1103/physreve.80.066608. PMID 20365295.
  9. ↑ P. Emplit et al., Opt. Commun. 62, 374 (1987).
  10. ↑ Y.S. Kivshar and S.K. Turitsyn, Opt. Lett. 18, 337 (1993); Y.S. Kivshar and B. Luther-Davies, Phys. Rep. 298, 81 (1998), and refs. therein.
  11. ↑ Zhang Han; Tang Dingyuan; Zhao Luming; Xuan Wu (2009). "फ़ाइबर लेज़र का डार्क पल्स उत्सर्जन" (PDF). Physical Review A. 80 (4): 045803. arXiv:0910.5799. Bibcode:2009PhRvA..80d5803Z. doi:10.1103/physreva.80.045803. S2CID 118581850. Archived from the original (PDF) on 2011-07-17. Retrieved 2009-10-30.
  12. ↑ Y.S. Kivshar, Opt. Lett. 17, 1322 (1992); V.V. Afanasyev et al., Opt. Lett. 14, 805 (1989).
  13. ↑ Christodoulides D.N.; et al. (1996). "पक्षपाती फोटोरिफ़्रेक्टिव क्रिस्टल में असंगत रूप से युग्मित सॉलिटॉन जोड़े". Appl. Phys. Lett. 68 (13): 1763. Bibcode:1996ApPhL..68.1763C. doi:10.1063/1.116659. S2CID 120162256.
  14. ↑ Chen Z.; et al. (1996). "Incoherently coupled dark–bright photorefractive solitons". Opt. Lett. 21 (22): 1821–1823. Bibcode:1996OptL...21.1821C. CiteSeerX 10.1.1.159.9273. doi:10.1364/ol.21.001821. PMID 19881813.
  15. ↑ Krolikowski W.; et al. (1996). "फोटोरिफ़्रेक्टिव मीडिया में उज्ज्वल और गहरे वेक्टर सॉलिटॉन की मल्टीमोड संरचना". Opt. Lett. 21 (11): 782–4. Bibcode:1996OptL...21..782K. doi:10.1364/ol.21.000782. PMID 19876157.
  16. ↑ H. Zhang et al., "Induced solitons formed by cross polarization coupling in a birefringent cavity fiber laser", Opt. Lett. 33, 2317–2319 (2008).
  17. ↑ H. Zhang et al., "Dissipative vector solitons in a dispersionmanaged cavity fiber laser with net positive cavity dispersion", Optics Express, Vol. 17, Issue 2, pp. 455–460.
  18. ↑ H. Zhang et al., "Multi-wavelength dissipative soliton operation of an erbium-doped fiber laser", Optics Express, Vol. 17, Issue 2, pp.12692-12697
  19. ↑ L.M. Zhao et al., "Polarization rotation locking of vector solitons in a fiber ring laser" Archived 2011-07-07 at the Wayback Machine, Optics Express, 16,10053–10058 (2008).
  20. ↑ Han Zhang, D. Y. Tang, L. M. Zhao, X. Wu "Observation of polarization domain wall solitons in weakly birefringent cavity fiber lasers" arXiv:0907.5496v1
  21. ↑ Qiaoliang Bao, Han Zhang, Yu Wang, Zhenhua Ni, Yongli Yan, Ze Xiang Shen, Kian Ping Loh, and Ding Yuan Tang, Advanced Functional Materials,"Atomic layer graphene as saturable absorber for ultrafast pulsed lasers "http://www3.ntu.edu.sg/home2006/zhan0174/AFM.pdf Archived 2011-07-17 at the Wayback Machine
  22. ↑ H. Zhang, D. Y. Tang, L. M. Zhao, Q. L. Bao, K. P. Loh,"Large energy mode locking of an erbium-doped fiber laser with atomic layer graphene " OPTICS EXPRESS, Vol. 17, P17630. http://www3.ntu.edu.sg/home2006/zhan0174/OE_graphene.pdf Archived 2011-07-17 at the Wayback Machine
  23. ↑ Han Zhang; Qiaoliang Bao; Dingyuan Tang; Luming Zhao & Kianping Loh (2009). "ग्राफीन-पॉलीमर कम्पोजिट मोड लॉकर के साथ बड़ी ऊर्जा सॉलिटॉन एर्बियम-डोप्ड फाइबर लेजर" (PDF). Applied Physics Letters. 95 (14): P141103. arXiv:0909.5540. Bibcode:2009ApPhL..95n1103Z. doi:10.1063/1.3244206. S2CID 119284608. Archived from the original (PDF) on 2011-07-17. Retrieved 2009-02-05.
  24. ↑ "Graphene: Mode-locked lasers : Research highlight : NPG Asia Materials". Archived from the original on 2012-02-19. Retrieved 2009-12-21.
  25. ↑ "The rise of graphene in ultra-fast photonics".
  26. ↑ Zhang, H.; et al. (2010). "ग्राफीन मोड लॉक, तरंग दैर्ध्य-ट्यून करने योग्य, डिसिपेटिव सॉलिटॉन फाइबर लेजर" (PDF). Applied Physics Letters. 96 (11): 111112. arXiv:1003.0154. Bibcode:2010ApPhL..96k1112Z. doi:10.1063/1.3367743. S2CID 119233725. Archived from the original (PDF) on 2010-11-15. Retrieved 2010-03-19.
Retrieved from ‘https://www.vigyanwiki.in/index.php?title=सदिश_सॉलिटॉन&oldid=245579’