अदिश वक्रता

गणितीय क्षेत्र में रीमैनियन ज्यामिति अदिश वक्रता या रिक्की अदिश रीमैनियन मैनिफोल्ड की वक्रता का मापन है.प्रत्येक बिंदु पर रीमैनियन मैनिफोल्ड के प्रत्येक उस बिंदु के पास मीट्रिक की ज्यामिति द्वारा निर्धारित एक वास्तविक संख्या निर्दिष्ट करता है। इसे मीट्रिक घटकों के आंशिक व्युत्पन्न के संदर्भ में एक सम्मिश्र स्पष्ट सूत्र द्वारा परिभाषित किया गया है, चूंकि यह असीम रूप से छोटी जियोडेसिक गेंदों की मात्रा की विशेषता भी है। इस प्रकार सतहों की अवकल ज्यामिति के संदर्भ में अदिश वक्रता गॉसियन वक्रता से दोगुनी होती है और पूरी तरह से सतह की वक्रता को चिह्नित करती है। चूंकि, उच्च आयामों में अदिश वक्रता रीमैन वक्रता टेंसर के केवल एक विशेष भाग का प्रतिनिधित्व करती है।

आंशिक व्युत्पन्न के माध्यम से अदिश वक्रता की परिभाषा स्यूडो -रिमानियन मैनिफोल्ड्स की अधिक सामान्य सेटिंग में भी मान्य होती है। यह सामान्य सापेक्षता में महत्वपूर्ण होता है, जहां लोरेंट्ज़ियन मीट्रिक की अदिश वक्रता आइंस्टीन क्षेत्र समीकरणों में प्रमुख शब्दों में से एक है। इसके अतिरिक्त यह अदिश वक्रता आइंस्टीन-हिल्बर्ट क्रिया के लिए यूलर-लैग्रेज समीकरणों का लैग्रेंजियन घनत्व है जिसका संबंध शून्य में आइन्सटीन क्षेत्र समीकरण से है।

धनात्मक अदिश वक्रता के साथ रीमैनियन आव्यूह की ज्यामिति का व्यापक रूप से अध्ययन किया गया है। इस प्रकार नॉन कॉम्पैक्ट स्थानों पर यह धनात्मक मास प्रमेय का कॉन्टेंट है जिसे 1970 के दशक में रिचर्ड स्कोन और शिंग-तुंग याउ द्वारा सिद्ध किया था और इसके तुरंत बाद एडवर्ड विटेन द्वारा विभिन्न प्रौद्योगिकी से संशोधित किया गया था। इस प्रकार शैड और याउ और स्वतंत्र रूप से मिखाइल ग्रोमोव गणितज्ञ और ब्लेन लॉसन ने संवृत मैनिफोल्ड्स में धनात्मक अदिश वक्रता के संघटनात्मक मैट्रिक्स के टोपोलॉजी के बारे में कई मूलभूत परिणाम विकसित किए है। उनके परिणामों के संयोजन में, ग्रिगोरी पेरेलमैन ने रिक्की फ्लो के निर्माण के साथ-साथ 2003 में रिक्की फ्लो के निर्माण से इन तीन आयामी स्थितियों में इन टोपोलॉजी का संपूर्ण लक्षण का वर्णन प्रस्तुत किया गया है।

परिभाषा

एक रीमैनियन मीट्रिक दिया गया g, अदिश वक्रता S सामान्यता R या Sc को मीट्रिक के संबंध में रिक्की वक्रता टेंसर के ट्रेस (रैखिक बीजगणित) के रूप में परिभाषित किया गया है

$S=\operatorname {tr} _{g}\operatorname {Ric} .$

अदिश वक्रता की गणना सीधे रिक्की वक्रता से नहीं की जा सकती है क्योंकि रिक्की वक्रता एक (0,2) टेंसर क्षेत्र है इस प्रकार ट्रेस लेने के लिए मीट्रिक का उपयोग इंडेक्स को बढ़ाने के लिए (1,1) टेंसर क्षेत्र प्राप्त करने के लिए किया जाना चाहिए। स्थानीय निर्देशांक के संदर्भ में कोई भीआइंस्टीन संकेतन कन्वेंशन का उपयोग करके लिख सकता है कि:

$S=g^{ij}R_{ij}$

जहाँ R_ij = Ric(∂_i, ∂_j) समन्वय आधार में रिक्की टेंसर के घटक होते है और जहाँ g^ij मीट्रिक टेंसर घटक हैं, अर्थात मीट्रिक घटकों के व्युत्क्रमणीय मैट्रिक्स के घटक g_ij = g(∂_i, ∂_j). रिक्की वक्रता अनुभागीय वक्रता के योग के आधार पर अदिश वक्रता को इस प्रकार व्यक्त करना संभव होता है

$S(p)=\sum _{i\neq j}\operatorname {sec} (e_{i},e_{j})$

जहाँ सेक अनुभागीय वक्रता को दर्शाता है और e₁, ..., e_n p पर कोई ऑर्थोनॉर्मल फ्रेम होता है। इसी तरह के उपपत्ति के अनुसार अदिश वक्रता रीमैनियन मैनिफोल्ड्स की वक्रता के निशान से दोगुनी होती है। वैकल्पिक रूप से क्रिस्टोफ़ेल प्रतीकों के संदर्भ में रिक्की वक्रता की समन्वय आधारित परिभाषा को देखते हुए अदिश वक्रता को इस प्रकार व्यक्त करना संभव होता है,

$S=g^{\mu \nu }\left({\Gamma ^{\lambda }}_{\mu \nu ,\lambda }-{\Gamma ^{\lambda }}_{\mu \lambda ,\nu }+{\Gamma ^{\sigma }}_{\mu \nu }{\Gamma ^{\lambda }}_{\lambda \sigma }-{\Gamma ^{\sigma }}_{\mu \lambda }{\Gamma ^{\lambda }}_{\nu \sigma }\right)$

जहाँ ${\Gamma ^{\mu }}_{\nu \lambda }$ मीट्रिक के क्रिस्टोफ़ेल प्रतीक हैं और ${\Gamma ^{\mu }}_{\nu \lambda ,\sigma }$ का आंशिक व्युत्पन्न ${\Gamma ^{\mu }}_{\nu \lambda }$ है और σ-समन्वय दिशा में है।

उपरोक्त परिभाषाएँ स्यूडो रिमानियन मीट्रिक के लिए समान रूप से मान्य होती है। लोरेंत्ज़ियन आव्यूह की विशेष स्थिति सामान्य सापेक्षता के गणितीय सिद्धांत में महत्वपूर्ण होती है, जहां अदिश वक्रता और रिक्की वक्रता आइंस्टीन क्षेत्र समीकरण में मौलिक शब्द के रूप में होती है।

चूंकि, रीमैन वक्रता टेंसर या रिक्की टेंसर के विपरीत अदिश वक्रता को एक यादृच्छिक एफ़िन कनेक्शन के लिए परिभाषित नहीं किया जा सकता है, क्योंकि इस कारण से (0,2) टेंसर क्षेत्र का ट्रेस खराब परिभाषित है। चूंकि, अदिश वक्रता के अन्य सामान्यीकरण भी होते हैं जो फिन्सलर ज्यामिति के रूप में सम्मिलित होते हैं।

पारंपरिक संकेतन

टेंसर इंडेक्स संकेतन के संदर्भ में अक्षर का उपयोग करना सामान्य है R तीन भिन्न -भिन्न चीजों का प्रतिनिधित्व करने के लिए इस रूप में होते है

1. रीमैन वक्रता टेंसर: R_ijk^l या R_ijkl
2. रिक्की टेंसर: R_ij
3. अदिश वक्रता: R

फिर इन तीनों को उनके सूचकांकों की संख्या के आधार पर एक दूसरे से भिन्न किया जाता है: रीमैन टेंसर में चार सूचकांक होते हैं, रिक्की टेंसर में दो सूचकांक होते हैं, और रिक्की अदिश में शून्य सूचकांक होते हैं। अदिश वक्रता के लिए उपयोग किए जाने वाले अन्य संकेतन में सम्मिलित हैं scal, κ, K, r, s या S, और τ.

जो लोग इंडेक्स संकेतन का उपयोग नहीं करते हैं वे सामान्यता पूर्ण रीमैन वक्रता टेंसर के लिए R आरक्षित करते हैं। वैकल्पिक रूप से, समन्वय मुक्त संकेतन में कोई रीमैन टेंसर के लिए रीम का उपयोग कर सकता है, रिक्की टेंसर के लिए रिक और अदिश वक्रता के लिए R का उपयोग कर सकता है।

इसके अतिरिक्त कुछ लेखक रिक्की वक्रता और अदिश वक्रता को सामान्यीकरण कारक के साथ परिभाषित करते हैं जिससे कि

$R_{ij}={\frac {1}{n-1}}g^{kl}R_{kijl}{\text{ and }}R={\frac {1}{n}}g^{ij}R_{ij}.$

इस तरह के विकल्प का उद्देश्य यह है कि रिक्की और अदिश वक्रताएं अनुभागीय वक्रता के औसत मान योग के अतिरिक्त बन जाती है।

मौलिक गुण

यह एक मौलिक यथार्थ,है कि आइसोमेट्री के अनुसार अदिश वक्रता अपरिवर्तनीय होती है। इस प्रकार सटीक होने के लिए यदि f स्थान से भिन्नता M के लिए N तक का विभेदक रूपांतरण है और स्यूडो रीमैनियन मीट्रिक g से सुसज्जित है तो M पर पुलबैक अंतर ज्यामिति का अदिश वक्रता मानचित्र f. के साथ g कि अदिश वक्रता यह इस दावे के बराबर है कि अदिश वक्रता के बराबर होती है। इसका अर्थ यह है कि अदिश वक्रता पूरी तरह से परिभाषित है, इस प्रकार समन्वय चार्ट या स्थानीय फ्रेम के किसी भी विकल्प से स्वतंत्र है। अधिक सामान्यतः, जैसा कि समरूपता की भाषा में कहा जा सकता है, एक स्थिर कारक द्वारा मीट्रिक को स्केल करने का प्रभाव c व्युत्क्रम कारक द्वारा अदिश वक्रता को मापना c⁻¹ के रूप में होता है

इसके अतिरिक्त, अदिश वक्रता सामान्यीकरण कारक की यादृच्छिक पसंद के आधार पर मेट्रिक का एक मात्र निर्देशांक स्वतंत्र प्रकार्य है, जिसका सामान्य समन्वय चार्ट के केंद्र में मूल्यांकन किया गया है, मीट्रिक के व्युत्पन्न में एक बहुपद है और इसमें ऊपर की ओर स्केलिंग गुणधर्म है.यह वर्मेल प्रमेय का एक सूत्रीकरण है।

बियान्ची तत्समक

बियांची तत्समक के प्रत्यक्ष परिणाम के रूप में किसी भी स्यूडो रिमानियन मीट्रिक में वह गुण होता है जो

${\frac {1}{2}}\nabla _{i}R=g^{jk}\nabla _{j}R_{ki}.$

इस तत्समक को अनुबंधित बियांची तत्समक कहा जाता है। इसका, लगभग तात्कालिक परिणाम के रूप में, स्कुर लेम्मा रिमानियन ज्यामिति बताता है कि यदि रिक्की टेंसर बिंदुवार मीट्रिक का एक गुणज है, तो मीट्रिक आइंस्टीन मैनिफोल्ड होना चाहिए जब तक कि आयाम दो न हो। इसके अतिरिक्त, यह कहता है कि दो आयामों को छोड़कर एक मीट्रिक आइंस्टीन तभी होता है जब रिक्की टेंसर और अदिश वक्रता का संबंध आइन्स्टीन से होता है,

$R_{ij}={\frac {1}{n}}Rg_{ij},$

जहाँ n आयाम को दर्शाता है. इस प्रकार अनुबंधित बियांची तत्समक सामान्य सापेक्षता के गणित में भी मौलिक रूप में है, क्योंकि यह आइंस्टीन टेंसर को मौलिक मात्रा के रूप में तत्समक ती है।

रिक्की अपघटन

एक स्यूडो -रिमानियन मीट्रिक दिया गया g आयाम के एक स्थान पर n, रीमैन वक्रता टेंसर का अदिश वक्रता भाग (0,4)-टेंसर क्षेत्र के रूप में होता है,

${\frac {1}{n(n-1)}}R(g_{il}g_{jk}-g_{ik}g_{jl}).$

यह उस परिपाटी का अनुसरण करता है कि R_ijkl = g_lp∂_iΓ_jk^p − ....) यह टेंसर रिक्की अपघटन के भाग के रूप में महत्वपूर्ण होता है; यह रीमैन टेंसर और स्वयं के बीच अंतर के लिए ऑर्थोगोनल है। रिक्की अपघटन के अन्य दो भाग रिक्की वक्रता के घटकों से मेल खाते हैं जो अदिश वक्रता में योगदान नहीं करते हैं और वेइल टेंसर से मेल खाते हैं, जो रीमैन टेंसर का भाग है जो रिक्की वक्रता में योगदान नहीं करता है। इस प्रकार भिन्न विधि से कहें तो, उपरोक्त टेंसर क्षेत्र रीमैन वक्रता टेंसर का एकमात्र भाग है जो अदिश वक्रता में योगदान देता है; अन्य भाग इसके ओर्थोगोनल हैं और ऐसा कोई योगदान नहीं देते हैं। काहलर मीट्रिक की वक्रता के लिए एक रिक्की अपघटन भी है।

मूल सूत्र

अनुरूप ज्यामिति की अदिश वक्रता की गणना की जाती है

$R(e^{2f}g)=e^{-2f}{\Big (}R(g)-2(n-1)\Delta ^{g}f-(n-2)(n-1)g(df,df){\Big )},$

कन्वेंशन का उपयोग करना Δ = g^ij ∇_i∇_j लाप्लास-बेल्ट्रामी संकारको के लिए वैकल्पिक रूप से,

$R(\psi ^{4/(n-2)}g)=-{\frac {4{\frac {n-1}{n-2}}\Delta ^{g}\psi -R(g)\psi }{\psi ^{\frac {n+2}{n-2}}}}.$ के रूप में होता है

अंतर्निहित मीट्रिक में एक अत्यंत सूक्ष्म परिवर्तन के अनुसार है

${\frac {\partial R}{\partial t}}=-\Delta ^{g}\left(g^{ij}{\frac {\partial g_{ij}}{\partial t}}\right)+\left(\nabla _{k}\nabla _{l}{\frac {\partial g_{ij}}{\partial t}}-R_{kl}{\frac {\partial g_{ij}}{\partial t}}\right)g^{ik}g^{jl}.$

यह विशेष रूप से दर्शाता है कि अंतर संकारको का मुख्य प्रतीक जो एक मीट्रिक को उसके अदिश वक्रता पर भेजता है, इस प्रकार दर्शाया गया है

$(\xi _{i},h_{ij})\mapsto -g(\xi ,\xi )g^{ij}h_{ij}+h_{ij}\xi ^{i}\xi ^{j}.$

इसके अतिरिक्त रैखिककृत अदिश वक्रता प्रचालक का जोड़ है

$f\mapsto \nabla _{i}\nabla _{j}f-(\Delta f)g_{ij}-fR_{ij},$

और रीमैनियन मीट्रिक के स्थिति में यह एक अतिनिर्धारित अण्डाकार संकारको के रूप में होता है। यह पहले भिन्न सूत्रों का एक सीधा परिणाम है कि, पहले क्रम में एक संवृत मैनिफोल्ड पर एक रिक्की फ्लैट रीमैनियन मीट्रिक को विकृत नहीं किया जाता है जिससे कि या तो धनात्मक या ऋणात्मक अदिश वक्रता हो। इसके अतिरिक्त पहले क्रम में एक संवृत मैनिफोल्ड पर एक आइंस्टीन मीट्रिक को वॉल्यूम सामान्यीकरण के अनुसार विकृत नहीं किया जा सकता है जिससे कि अदिश वक्रता को बढ़ाया या घटाया जा सकता है ।

आयतन और रीमैनियन अदिश वक्रता के बीच संबंध

जब किसी बिंदु पर अदिश वक्रता धनात्मक होती है, तो बिंदु के चारों ओर एक छोटी जियोडेसिक गेंद का आयतन यूक्लिडियन क्षेत्र में समान त्रिज्या की एक गेंद की तुलना में छोटा होता है। दूसरी ओर जब किसी बिंदु पर अदिश वक्रता ऋणात्मक होती है, तो एक छोटी गेंद का आयतन यूक्लिडियन क्षेत्र की तुलना में बड़ा होता है।

रीमैनियन n-मैनिफोल्ड के एक बिंदु p पर अदिश वक्रता S के सटीक मूल्य को चिह्नित करने के लिए इसे और अधिक मात्रात्मक रूप में बनाया जा सकता है। $(M,g)$. अर्थात्, त्रिज्या ε की एक गेंद के n-आयामी आयतन का यूक्लिडियन क्षेत्र में संबंधित गेंद के n-आयामी आयतन का अनुपात छोटे ε के द्वारा दिया गया है

${\frac {\operatorname {Vol} (B_{\varepsilon }(p)\subset M)}{\operatorname {Vol} \left(B_{\varepsilon }(0)\subset {\mathbb {R} }^{n}\right)}}=1-{\frac {S}{6(n+2)}}\varepsilon ^{2}+O\left(\varepsilon ^{3}\right).$

इस प्रकार, इस अनुपात का दूसरा व्युत्पन्न, त्रिज्या ε = 0 पर मूल्यांकन किया गया है, जो 3 (n + 2) से विभाजित अदिश वक्रता को बिल्कुल घटा देता है।

इन गेंदों की सीमाएँ (n − 1)-आयामी N-त्रिज्या का गोला हैं $\varepsilon$; उनके हाइपरसरफेस माप क्षेत्र के रूप में होते है जो निम्नलिखित समीकरण को संतुष्ट करते हैं:

${\frac {\operatorname {Area} (\partial B_{\varepsilon }(p)\subset M)}{\operatorname {Area} (\partial B_{\varepsilon }(0)\subset {\mathbb {R} }^{n})}}=1-{\frac {S}{6n}}\varepsilon ^{2}+O\left(\varepsilon ^{3}\right).$

ये विस्तार कुछ बर्ट्रेंड-डिगुएट-पुइसेक्स प्रमेय को आयाम दो से उच्च आयामों तक सामान्यीकृत करते हैं।

सतहें

दो आयामों में, अदिश वक्रता गॉसियन वक्रता से ठीक दोगुनी होती है। यूक्लिडियन क्षेत्र में एक एम्बेडेड सतह के लिए R³, इसका अर्थ ये है

$S={\frac {2}{\rho _{1}\rho _{2}}}\,$

जहाँ $\rho _{1},\,\rho _{2}$ सतह की प्रमुख वक्रता हैं। उदाहरण के लिए त्रिज्या r के 2 गोले की अदिश वक्रता 2/r² के बराबर है

2-आयामी रीमैन वक्रता टेंसर के पास एक स्वतंत्र अवयव होता है और इसे अदिश वक्रता और मीट्रिक क्षेत्र के संदर्भ में व्यक्त किया जा सकता है। अर्थात्, किसी भी समन्वय प्रणाली में, एक है।

$2R_{1212}\,=S\det(g_{ij})=S\left[g_{11}g_{22}-(g_{12})^{2}\right].$

समष्टि फॉर्म

समष्टि फॉर्म परिभाषा के अनुसार निरंतर अनुभागीय वक्रता के साथ रीमानियन मैनिफोल्ड होता है। यह समष्टि फॉर्म निम्नलिखित प्रकारों में से एक के लिए स्थानीय रूप से सममितीय रूप में होता है

यूक्लिडियन दूरी

n-आयाम यूक्लिडियन दूरी का रीमैन टेंसर समान रूप से गायब हो जाता है, इसलिए अदिश वक्रता भी गायब हो जाती है।

n- गोलाकार

त्रिज्या r के n-गोले की अनुभागीय वक्रता K = 1/r² है इसलिए अदिश राशि वक्रता S = n(n − 1)/r² है.

हाइपरबोलिक क्षेत्र

हाइपरर्बोलियड मॉडल द्वारा एक n-आयामी हाइपरबोलिक क्षेत्र को उपसमुच्चय के साथ पहचाना जा सकता है (n + 1)-आयामी मिन्कोव्स्की स्थान

$x_{0}^{2}-x_{1}^{2}-\cdots -x_{n}^{2}=r^{2},\quad x_{0}>0.$

पैरामीटर r हाइपरबोलिक क्षेत्र का एक ज्यामितीय अपरिवर्तनीय है, और अनुभागीय वक्रता K = −1/r² है . इस प्रकार अदिश वक्रता S = −n(n − 1)/r²है.

स्थिर होलोमोर्फिक अनुभागीय वक्रता का काहलर मीट्रिक दिए जाने पर अदिश वक्रता भी स्थिर होती है।

गुणनफल

रीमैनियन मैनिफोल्ड्स के गुणनफल M × N की अदिश वक्रता M और N के अदिश वक्रता का योग है। उदाहरण के लिए किसी भी चिकने मैनिफोल्ड संवृत मैनिफोल्ड M, M × S² के लिए धनात्मक अदिश वक्रता एक मीट्रिक है, इस प्रकार 2-गोले को M की तुलना में छोटा मानकर जिससे कि इसकी वक्रता बड़ी हो। यह उदाहरण सुझाव दे सकता है कि अदिश वक्रता का मैनिफोल्ड की वैश्विक ज्यामिति से बहुत कम संबंध होता है। वास्तव में, इसका कुछ वैश्विक महत्व होता है जैसा कि चर्चा की गई अदिश वक्रता धनात्मक अदिश वक्रता के रूप में है।

गणित और सामान्य सापेक्षता दोनों में, विकृत गुणनफल आव्यूह उदाहरणों का एक महत्वपूर्ण स्रोत हैं। उदाहरण के लिए सामान्य फ्रीडमैन लेमेत्रे रॉबर्टसन वॉकर मीट्रिक स्पेसटाइम, ब्रह्मांड विज्ञान के लिए महत्वपूर्ण, लोरेंत्ज़ियन मीट्रिक है

$-dt^{2}+f(t)^{2}g$

पर (a, b) × M, पर, जहां g त्रि-आयामी मैनिफोल्ड M. पर एक स्थिर-वक्रता रीमैनियन मीट्रिक है। रॉबर्टसन-वॉकर मीट्रिक की अदिश वक्रता दी गई है

$6{\frac {f'(t)^{2}+f(t)f''(t)+6k}{f(t)^{2}}},$

जहाँ k, g की स्थिर वक्रता है।

अदिश-समतल क्षेत्र

यह स्वचालित है कि किसी भी रिक्की-फ्लैट मैनिफोल्ड में शून्य अदिश वक्रता होती है; इस वर्ग में सबसे प्रसिद्ध क्षेत्र कैलाबी-याउ मैनिफोल्ड्स हैं। स्यूडो -रिमानियन संदर्भ में, इसमें श्वार्ज़स्चिल्ड मीट्रिक और केर स्पेसटाइम भी सम्मिलित है।

शून्य अदिश वक्रता लेकिन नॉन वैनिशिंग होने वाली रिक्की वक्रता वाले आव्यूह हैं। उदाहरण के लिए, वास्तविक प्रक्षेप्य स्थान पर टॉटोलॉजिकल लाइन बंडल पर एक पूर्ण रीमैनियन मीट्रिक है, जो एक विकृत गुणनफल मीट्रिक के रूप में निर्मित है, जिसमें शून्य अदिश वक्रता है लेकिन गैर-शून्य रिक्की वक्रता है। इसे सिलेंडर पर शून्य अदिश वक्रता के घूर्णी रूप से सममित रीमैनियन मीट्रिक के रूप में भी देखा जा सकता है R × Sⁿ.

यामाबे समस्या

Main article: यामाबे समस्या

यामाबे समस्या का समाधान 1984 में हिदेहिको यामाबे, नील ट्रुडिंगर, थिएरी औबिन और रिचर्ड स्कोएन द्वारा प्राप्त परिणामों के संयोजन से किया गया था। उन्होंने साबित किया कि एक संवृत मैनिफोल्ड पर प्रत्येक चिकनी रीमैनियन मीट्रिक को निरंतर अदिश वक्रता के साथ एक मीट्रिक प्राप्त करने के लिए कुछ चिकनी धनात्मक फलन से गुणा किया जा सकता है। दूसरे शब्दों में, एक संवृत मैनिफ़ोल्ड पर प्रत्येक रीमैनियन मीट्रिक निरंतर अदिश वक्रता वाले एक के अनुरूप ज्यामिति होती है।

धनात्मक अदिश वक्रता के रीमैनियन आव्यूह

एक संवृत रीमैनियन 2-मैनिफोल्ड M के लिए, अदिश वक्रता का M की टोपोलॉजी से स्पष्ट संबंध है, जो गॉस-बोनट प्रमेय द्वारा व्यक्त किया जाता है, इस प्रकार M की कुल अदिश वक्रता M की यूलर विशेषता 4π के बराबर होती है। उदाहरण के लिए, धनात्मक अदिश वक्रता के मैट्रिक्स के साथ एकमात्र संवृत सतहें धनात्मक यूलर विशेषता वाले क्षेत्र S2 और RP2 हैं और उन दो सतहों में अदिश वक्रता ≤ 0 के साथ कोई मीट्रिक नहीं है।

नॉन एक्सिस्टेंस परिणाम

1960 के दशक में, आंद्रे लिचनेरोविक्ज़ ने पाया कि एक स्पिन मैनिफोल्ड पर, डिराक संकारको और टेंसर लाप्लासियन के वर्ग के बीच का अंतर अदिश वक्रता के एक-चौथाई द्वारा दिया जाता है। जैसा कि स्पिनर क्षेत्र पर परिभाषित किया जाता है। यह वीट्ज़ेनबॉक सूत्र का एक मौलिक उदाहरण है। परिणामस्वरूप यदि एक संवृत मैनिफोल्ड पर रीमैनियन मीट्रिक में धनात्मक अदिश वक्रता है, तो कोई हार्मोनिक स्पिनर विद्यमान नहीं हो सकता है। यह अतियाह-सिंगर इंडेक्स प्रमेय का परिणाम है कि चार से विभाज्य और धनात्मक अदिश वक्रता वाले आयाम वाले किसी भी संवृत स्पिन के लिए जीनस गायब हो जाना चाहिए। यह धनात्मक अदिश वक्रता के साथ रीमैनियन आव्यूह के एक्सिस्टेंस में एक विशुद्ध रूप से टोपोलॉजिकल बाधा है।

डिराक संकारको का उपयोग करते हुए लिचनेरोविक्ज़ के उपपत्ति को एक सहायक सदिश बंडल द्वारा घुमाया जा सकता है, जिसका प्रभाव लिचनेरोविक्ज़ सूत्र में केवल एक अतिरिक्त शब्द को सम्मिलित करना है। फिर, सूचकांक प्रमेय के श्रेणी संस्करण और α-जीनस के रूप में जाने जाने वाले जीनस के एक परिष्कृत संस्करण का उपयोग करने के अतिरिक्त ऊपर दिए गए समान विश्लेषण के बाद, निगेल हिचिन ने साबित किया कि कुछ आयामों में विदेशी क्षेत्र होते है, जिनमें कोई रीमैनियन नहीं होते है इस प्रकार धनात्मक अदिश वक्रता के मैट्रिक्स ग्रोमोव और लॉसन ने बाद में लिचनेरोविक्ज़ के काम के इन रूपों को बड़े पैमाने पर नियोजित किया जाता है। इस प्रकार उनके परिणामी प्रमेय में से एक प्रमेय विस्तार की होमोटॉपी-सैद्धांतिक धारणा का परिचय देता है और कहता है कि एक बड़े स्पिन मैनिफोल्ड में धनात्मक अदिश वक्रता का रीमैनियन मीट्रिक नहीं हो सकता है। परिणाम के रूप में गैर-धनात्मक वक्रता के रीमैनियन मीट्रिक के साथ एक संवृत मैनिफोल्ड होता है, जैसे टोरस्र्स, में धनात्मक अदिश वक्रता वाला कोई मीट्रिक नहीं होता है। इस प्रकार धनात्मक अदिश वक्रता के साथ रीमैनियन आव्यूह के नॉन एक्सिस्टेंस पर ग्रोमोव और लॉसन के विभिन्न परिणाम धनात्मक अदिश वक्रता के साथ किसी भी संवृत स्पिन मैनिफोल्ड के टोपोलॉजिकल इनवेरिएंट की एक विस्तृत विविधता के लुप्त होने पर एक अनुमान का समर्थन करते हैं। यह सटीक सूत्रीकरण में बदले में मौलिक समूह के लिए नोविकोव अनुमान की एक विशेष स्थिति होती है, जो C*बीजगणित के संकारको के-सिद्धांत से संबंधित है। यह बदले में मौलिक समूह के लिए बॉम-कॉन्स अनुमान की एक विशेष स्थिति है।

चार-आयामी मैनिफोल्ड्स की विशेष स्थिति में, सेबर्ग-विटन समीकरणों को अदिश वक्रता के अध्ययन के लिए उपयोगी रूप से लागू किया गया है। इस प्रकार लिचनेरोविक्ज़ के विश्लेषण के समान कुंजी यह साबित करने के लिए अधिकतम सिद्धांत का एक अनुप्रयोग है कि अदिश वक्रता धनात्मक होने पर सेबर्ग-विटन समीकरणों के समाधान सामान्य होने चाहिए। लिचनेरोविक्ज़ के कार्य के अनुरूप, सूचकांक प्रमेय समीकरणों के गैर-सामान्य समाधानों के एक्सिस्टेंस की गारंटी दे सकते हैं। इस तरह का विश्लेषण धनात्मक अदिश वक्रता के मैट्रिक्स की गैर-मौजूदगी के लिए नए मानदंड प्रदान करता है। क्लाउड लेब्रून ने कई पत्रों में ऐसे विचारों को आगे बढ़ाया है।

एक्सिस्टेंस परिणाम

उपरोक्त नॉन एक्सिस्टेंस परिणामों के विपरीत, लॉसन और याउ ने नॉनबेलियन प्रभावी समूह क्रियाओं की एक विस्तृत श्रेणी से धनात्मक अदिश वक्रता के रीमैनियन आव्यूह का निर्माण किया है।

बाद में, स्कोएन-याउ और ग्रोमोव-लॉसन ने विभिन्न प्रौद्योगिकी का उपयोग करके मौलिक परिणाम साबित किया है कि धनात्मक अदिश वक्रता के रीमैनियन आव्यूह का एक्सिस्टेंस सर्जरी सिद्धांत द्वारा कम से कम तीन कोडिमेंशन में संरक्षित है और विशेष रूप से जुड़े योग द्वारा संरक्षित है। यह कई प्रकार के विविध स्तरों पर ऐसे आव्यूह के एक्सिस्टेंस को स्थापित करता है। उदाहरण के लिए यह तुरंत दिखाता है कि गोलाकार स्थान रूपों और सामान्यीकृत सिलेंडरों की प्रतियों की यादृच्छिक संख्या का जुड़ा हुआ योग S^m × Sⁿ में धनात्मक अदिश वक्रता का रीमैनियन मीट्रिक है। ग्रिगोरी पेरेलमैन की सर्जरी के साथ रिक्की प्रवाह का निर्माण एक तत्काल परिणाम के रूप में त्रि-आयामी स्थिति में उलटा है इस प्रकार धनात्मक अदिश वक्रता के रीमैनियन मीट्रिक के साथ एक संवृत अभिविन्यसनीय 3-मैनिफोल्ड से जुड़ा हुआ योग होना चाहिए।

ग्रोमोव-लॉसन और स्कोएन-याउ निर्माण द्वारा अनुमत सर्जरी के आधार पर ग्रोमोव और लॉसन ने देखा कि H-कोबॉर्डिज्म प्रमेय और कोबर्डिज्म रिंग का विश्लेषण सीधे लागू किया जा सकता है। उन्होंने सिद्ध किया कि चार से अधिक आयामों में किसी भी गैर-स्पिन बस जुड़े हुए संवृत मैनिफोल्ड में धनात्मक अदिश वक्रता का रीमैनियन मीट्रिक होता है। स्टीफ़न स्टोलज़ ने चार से अधिक आयामों में सरल रूप से जुड़े संवृत मैनिफोल्ड्स के लिए एक्सिस्टेंस सिद्धांत को पूरा किया है, जिसमें दिखाया गया कि जब तक α-जीनस शून्य है, तब तक धनात्मक अदिश वक्रता का एक रीमैनियन मीट्रिक के रूप में होता है।

इन परिणामों के अनुसार, संवृत मैनिफोल्ड्स के लिए धनात्मक अदिश वक्रता के रीमैनियन आव्यूह का एक्सिस्टेंस त्रि-आयामी स्थिति में और चार से अधिक आयाम के बस-जुड़े मैनिफोल्ड्स के स्थिति में पूरी तरह से तय हो जाता है।

कज़दान और वार्नर की ट्राइकोटॉमी प्रमेय

अदिश वक्रता के चिन्ह का उच्च आयामों में टोपोलॉजी से कमजोर संबंध होता है। इस प्रकार कम से कम 3 आयाम के एक चिकने संवृत मैनिफोल्ड M को देखते हुए, जेरी काज़ से और वार्नर ने निर्धारित अदिश वक्रता समस्या को हल किया है, जिसमें बताया गया कि M पर कौन से सुचारू कार्य M पर कुछ रीमैनियन मीट्रिक के अदिश वक्रता के रूप में उत्पन्न होते हैं। अर्थात्, M बिल्कुल इनमें से एक होना चाहिए निम्नलिखित तीन प्रकार से दर्शाया गया है

1. M पर प्रत्येक फलन M पर कुछ मीट्रिक की अदिश वक्रता है।
2. M पर यदि फलन M की कुछ मीट्रिक अदिश वक्रता है यदि यह या तो समान रूप से शून्य है या कहीं ऋणात्मक है।
3. M पर यदि एक फलन M की कुछ मीट्रिक अदिश वक्रता है यदि और केवल अगर यह कहीं ऋणात्मक रूप में है।

इस प्रकार कम से कम 3 आयाम के प्रत्येक मैनिफोल्ड में ऋणात्मक अदिश वक्रता के साथ एक मीट्रिक होता है, इस प्रकार वास्तव में निरंतर ऋणात्मक अदिश वक्रता कज़दान-वार्नर का परिणाम इस सवाल पर ध्यान केंद्रित करता है कि किन मैनिफोल्ड्स में धनात्मक अदिश वक्रता वाला एक मीट्रिक है, जो गुणधर्म (1) के बराबर है। इस प्रकार बॉर्डरलाइन केस (2) को 'दृढ़ता से अदिश फ्लैट मीट्रिक' के साथ मैनिफोल्ड्स के वर्ग के रूप में वर्णित किया जा सकता है, जिसका अर्थ है अदिश वक्रता शून्य के साथ एक मीट्रिक जैसे कि M में धनात्मक अदिश वक्रता के साथ कोई मीट्रिक नहीं है

अकिटो फूटाकी ने दिखाया कि दृढ़ता से अदिश -फ्लैट आव्यूह बेहद खास हैं। जैसा कि ऊपर परिभाषित किया गया है यह कम से कम 5 आयाम के सरल रूप से जुड़े रीमानियन मैनिफोल्ड M के लिए है, जो दृढ़ता से अदिश-सपाट रूप में होते है, M को होलोनोमी समूह SU(n) (कैलाबी-यॉ मैनिफोल्ड्स), Sp(n) हाइपरकेहलर मैनिफोल्ड्स के साथ रीमैनियन मैनिफोल्ड्स का गुणनफल होना चाहिए। या स्पिन(7). विशेष रूप से यह आव्यूह रिक्की-फ्लैट हैं न कि केवल अदिश -फ्लैट इसके विपरीत है इन होलोनॉमी समूहों के साथ कई गुना के उदाहरण हैं जैसे कि K3 सतह जो स्पिन हैं और गैर-शून्य α-अपरिवर्तनीय हैं, इसलिए दृढ़ता से अदिश फ्लैट हैं।

सांख्यिकीय अनुमान के लिए अनुप्रयोग

बहुपद वितरण मॉडल में, आपके पास एक डी-सिंप्लेक्स है। उस मॉडल के अनुरूप रिक्की अदिश d(d-1)/4 है।

यह भी देखें

• गोलाकार स्पेसटाइम के गणित का मौलिक परिचय
• यमबे अपरिवर्तनीय
• क्रेश्चमैन अदिश राशि

संदर्भ

• Aubin, Thierry (1998). Some nonlinear problems in Riemannian geometry. Springer Monographs in Mathematics. Berlin: Springer-Verlag. doi:10.1007/978-3-662-13006-3. ISBN 3-540-60752-8. MR 1636569. Zbl 0896.53003.
• Bao, D.; Chern, S.-S.; Shen, Z. (2000). An introduction to Riemann–Finsler geometry. Graduate Texts in Mathematics. Vol. 200. New York: Springer-Verlag. doi:10.1007/978-1-4612-1268-3. ISBN 0-387-98948-X. MR 1747675. Zbl 0954.53001.
• Berger, Marcel (2003). A panoramic view of Riemannian geometry. Berlin: Springer-Verlag. doi:10.1007/978-3-642-18245-7. ISBN 3-540-65317-1. MR 2002701. Zbl 1038.53002.
• Berline, Nicole; Getzler, Ezra; Vergne, Michèle (2004). Heat kernels and Dirac operators. Grundlehren Text Editions (Corrected reprint of the 1992 original ed.). Berlin: Springer-Verlag. doi:10.1007/978-3-642-58088-8. ISBN 978-3-540-20062-8. MR 2273508. Zbl 1037.58015.
• Besse, Arthur L. (1987). Einstein manifolds. Ergebnisse der Mathematik und ihrer Grenzgebiete (3). Vol. 10. Reprinted in 2008. Berlin: Springer-Verlag. doi:10.1007/978-3-540-74311-8. ISBN 3-540-15279-2. MR 0867684. Zbl 0613.53001.
• Blackadar, Bruce (1998). K-theory for operator algebras. Mathematical Sciences Research Institute Publications. Vol. 5 (Second edition of 1986 original ed.). Cambridge: Cambridge University Press. doi:10.1007/978-1-4613-9572-0. ISBN 0-521-63532-2. MR 1656031. Zbl 0913.46054.
• Cao, Huai-Dong; Zhu, Xi-Ping (2006). "A complete proof of the Poincaré and geometrization conjectures—application of the Hamilton–Perelman theory of the Ricci flow". Asian Journal of Mathematics. 10 (2): 165–492. doi:10.4310/ajm.2006.v10.n2.a2. MR 2233789. Zbl 1200.53057. (Erratum: doi:10.4310/AJM.2006.v10.n4.e2)
  – – (2006). "Hamilton–Perelman's Proof of the Poincaré Conjecture and the Geometrization Conjecture". arXiv:math/0612069.
• do Carmo, Manfredo Perdigão (1992). Riemannian geometry. Mathematics: Theory & Applications. Translated from the second Portuguese edition by Francis Flaherty. Boston, MA: Birkhäuser Boston, Inc. ISBN 0-8176-3490-8. MR 1138207. Zbl 0752.53001.
• Chavel, Isaac (1984). Eigenvalues in Riemannian geometry. Pure and Applied Mathematics. Vol. 115. Orlando, FL: Academic Press. doi:10.1016/s0079-8169(08)x6051-9. ISBN 0-12-170640-0. MR 0768584. Zbl 0551.53001.
• Gallot, Sylvestre; Hulin, Dominique; Lafontaine, Jacques (2004). Riemannian geometry. Universitext (Third ed.). Springer-Verlag. doi:10.1007/978-3-642-18855-8. ISBN 3-540-20493-8. MR 2088027. Zbl 1068.53001.
• Gilkey, Peter B. (1995). Invariance theory, the heat equation, and the Atiyah–Singer index theorem. Studies in Advanced Mathematics (Second edition of 1984 original ed.). Boca Raton, FL: CRC Press. doi:10.1201/9780203749791. ISBN 0-8493-7874-5. MR 1396308. Zbl 0856.58001.
• Jost, Jürgen (2017). Riemannian geometry and geometric analysis. Universitext (Seventh edition of 1995 original ed.). Springer, Cham. doi:10.1007/978-3-319-61860-9. ISBN 978-3-319-61859-3. MR 3726907. Zbl 1380.53001.
• Kleiner, Bruce; Lott, John (2008). Updated for corrections in 2011 & 2013. "Notes on Perelman's papers". Geometry & Topology. 12 (5): 2587–2855. doi:10.2140/gt.2008.12.2587. MR 2460872. Zbl 1204.53033.
• Lawson, H. Blaine Jr.; Michelsohn, Marie-Louise (1989). Spin geometry. Princeton Mathematical Series. Vol. 38. Princeton, NJ: Princeton University Press. ISBN 0-691-08542-0. MR 1031992. Zbl 0688.57001.
• Lee, John M.; Parker, Thomas H. (1987). "The Yamabe problem". Bulletin of the American Mathematical Society. New Series. 17 (1): 37–91. doi:10.1090/S0273-0979-1987-15514-5. MR 0888880. Zbl 0633.53062.
• O'Neill, Barrett (1983). Semi-Riemannian geometry. With applications to relativity. Pure and Applied Mathematics. Vol. 103. New York: Academic Press, Inc. doi:10.1016/s0079-8169(08)x6002-7. ISBN 0-12-526740-1. MR 0719023. Zbl 0531.53051.
• Perelman, Grisha (March 2003). "Ricci flow with surgery on three-manifolds". arXiv:math/0303109.
• Petersen, Peter (2016). Riemannian geometry. Graduate Texts in Mathematics. Vol. 171 (Third edition of 1998 original ed.). Springer, Cham. doi:10.1007/978-3-319-26654-1. ISBN 978-3-319-26652-7. MR 3469435. Zbl 1417.53001.
• Ricci, G. (1903–1904), "Direzioni e invarianti principali in una varietà qualunque", Atti R. Inst. Veneto, 63 (2): 1233–1239, JFM 35.0145.01
• Lebanon, Guy (7 August 2002). "Learning riemannian metrics". Proceedings of the Nineteenth Conference on Uncertainty in Artificial Intelligence. UAI'03. San Francisco, CA, USA: Morgan Kaufmann Publishers Inc.: 362–369. ISBN 978-0-12-705664-7.
• Rodríguez, Carlos C. (16 November 2004). "The Volume of Bitnets". AIP Conference Proceedings. 735 (1): 555–564. Bibcode:2004AIPC..735..555R. doi:10.1063/1.1835256.

अग्रिम पठन

• Gromov, Misha (August 2019). "Four lectures on scalar curvature". arXiv:1908.10612 [math.DG].
• Rosenberg, Jonathan; Stolz, Stephan (2001). "Metrics of positive scalar curvature and connections with surgery". In Cappell, Sylvain; Ranicki, Andrew; Rosenberg, Jonathan (eds.). Surveys on surgery theory. Volume 2. Annals of Mathematics Studies. Vol. 149. Princeton, NJ: Princeton University Press. pp. 353–386. CiteSeerX 10.1.1.725.8156. doi:10.1515/9781400865215-010. ISBN 0-691-08814-4. MR 1818778.
• Yau, S.-T. (2000). "Review of geometry and analysis". Asian Journal of Mathematics. 4 (1): 235–278. doi:10.4310/AJM.2000.v4.n1.a16. MR 1803723. Zbl 1031.53004.