गुरुत्वाकर्षण तरंग

This article is about तरल पदार्थों का संचलन. For सामान्य सापेक्षता की घटना के लिए, see गुरुत्वाकर्षण तरंग देखें।.

जुलाई 2009 में तुसेपी, क्रोएशिया में समुद्र तट पर टूटती हुई भूतल गुरुत्व तरंग।

अगस्त 2005 में थेरेसा, विस्कॉन्सिन, संयुक्त राज्य अमेरिका के ऊपर लहरदार बादल।

शार्क बे, पश्चिमी ऑस्ट्रेलिया, ऑस्ट्रेलिया में वायुमंडलीय गुरुत्व तरंगें जुलाई 2006 में अंतरिक्ष से देखी गईं।

द्रव गतिकी में, गुरुत्व तरंगें द्रव माध्यम में या दो मीडिया के बीच इंटरफ़ेस पर उत्पन्न तरंगो के रूप में होती हैं, जब गुरुत्वाकर्षण बल या उत्प्लावकता संतुलन को फिर से शुरू करने की कोशिश करता है। तो इस तरह के इंटरफेस का एक उदाहरण वायुमंडल और महासागर के बीच होता है, जो हवा की लहरों को जन्म देता है।

एक गुरुत्वाकर्षण तरंग का परिणाम तब होता है, जब द्रव को यांत्रिक संतुलन की स्थिति से विस्थापित किया जाता है। संतुलन के लिए द्रव की पुन्नर्निर्माण प्रकिया तरल पदार्थ की गति को आगे और पीछे उत्पन्न करती है, जिसे वेव ऑर्बिट कहा जाता है। समुद्र के एक वायु समुद्र इंटरफ़ेस पर गुरुत्वाकर्षण तरंगों का पुन्नर्निर्माण को गुरुत्वाकर्षण तरंगें कहा जाता है, जबकि गुरुत्वाकर्षण तरंगें जो पानी के भीतर होती हैं जैसे कि विभिन्न घनत्वों के भागों के बीच आंतरिक तरंगें कहलाती हैं। पानी की सतह पर हवा से उत्पन्न तरंगें सुनामी और समुद्री ज्वार की तरह गुरुत्व तरंगों के उदाहरण के रूप में होती हैं।

पृथ्वी के तालाबों, झीलों, समुद्रों और महासागरों की मुक्त सतह पर हवा से उत्पन्न गुरुत्वाकर्षण तरंगों की अवधि मुख्य रूप से 0.3 और 30 सेकंड के बीच होती है, जो मुख्य रूप से 3 हर्ट्ज और 30 मेगाहर्ट्ज के बीच आवृत्तियों के अनुरूप होती है। छोटी तरंगें भी सतह के तनाव से प्रभावित होती हैं और उन्हें गुरुत्व केशिका तरंगें कहा जाता है और यदि गुरुत्व केशिका तरंगों से शायद ही प्रभावित होती हैं। वैकल्पिक रूप से, तथाकथित इन्फ्राग्रैविटी तरंगें जो पवन तरंगों के साथ अंडरटोन श्रृंखला़ गैर रेखीय प्रणाली वेव इंटरेक्शन के कारण होती हैं, हवा से उत्पन्न तरंगों की तुलना में लंबी होती हैं।

पृथ्वी पर वातावरण की गतिशीलता

Further information: वायुमंडलीय तरंग के रूप में होती है

See also: अंडुलर बोर

पृथ्वी के वायुमंडल में, गुरुत्व तरंगें एक तंत्र के रूप में होती हैं, जो क्षोभमंडल से समताप मंडल और मेसोस्फीयर तक संवेग के हस्तांतरण का उत्पादन करती हैं। गुरुत्वाकर्षण तरंगें क्षोभमंडल में मौसम या पहाड़ों पर वायु प्रवाह द्वारा उत्पन्न होती हैं। सबसे पहले, तरंगें औसत वेग में उल्लेखनीय परिवर्तन के बिना वातावरण के माध्यम से फैलती हैं। लेकिन जैसे-जैसे लहरें अधिक ऊंचाई पर अधिक दुर्लभ पतली हवा तक पहुँचती हैं, उनका आयाम बढ़ता जाता है और अरेखीय प्रभाव के कारण तरंगें अपनी गति को औसत प्रवाह में स्थानांतरित करने का कारण बनती हैं। संवेग का यह स्थानांतरण वायुमंडल की कई बड़े पैमाने की गतिशील विशेषताओं को अनिवार्यता,करने के लिए जिम्मेदार रूप में होते है। उदाहरण के लिए, यह संवेग स्थानांतरण अर्ध द्विवार्षिक दोलन के संचालन के लिए आंशिक रूप से जिम्मेदार होते है और मेसोस्फीयर में इसे अर्ध वार्षिक दोलन की प्रमुख प्रेरक शक्ति के रूप में माना जाता है। इस प्रकार, यह प्रक्रिया मध्य वातावरण की गतिशीलता में महत्वपूर्ण भूमिका निभाती है।

मात्रात्मक विवरण

Further information: हवादार तरंग सिद्धांत और स्टोक्स तरंग and और स्टोक्स तरंग

गहरा पानी

पदध्वनि वेग तरंग संख्या के साथ एक रेखीय गुरुत्व तरंग का $c$ , $k$ सूत्र द्वारा दिया गया है

$c={\sqrt {\frac {g}{k}}},$जहाँ g गुरुत्वाकर्षण के कारण त्वरण होता है। जब सतही तनाव महत्वपूर्ण होता है, तो इसे संशोधित किया जाता है

$c={\sqrt {{\frac {g}{k}}+{\frac {\sigma k}{\rho }}}},$

जहां σ पृष्ठ तनाव गुणांक है और ρ घनत्व है।

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Details of the phase-speed derivation

गुरुत्व तरंग एक स्थिर अवस्था के चारों ओर एक गड़बड़ी का प्रतिनिधित्व करती है, जिसमें कोई वेग नहीं होता है। इस प्रकार, सिस्टम में पेश की गई गड़बड़ी को असीम रूप से छोटे आयाम के वेग क्षेत्र द्वारा वर्णित किया गया है, $(u'(x,z,t),w'(x,z,t)).$ क्योंकि द्रव को असम्पीडित माना जाता है, इस वेग क्षेत्र में प्रवाह का प्रतिनिधित्व होता है

${\textbf {u}}'=(u'(x,z,t),w'(x,z,t))=(\psi _{z},-\psi _{x}),\,$

जहां सबस्क्रिप्ट आंशिक डेरिवेटिव का संकेत देते हैं। इस व्युत्पत्ति में यह दो आयामों में कार्य करने के लिए पर्याप्त है $\left(x,z\right)$, जहां गुरुत्व ऋणात्मक z-दिशा में इंगित करता है। अगला, प्रारंभिक रूप से स्थिर असंपीड्य तरल पदार्थ में, कोई वर्टिसिटी नहीं होता है, और द्रव अघूर्णी रहता है, इसलिए $\nabla \times {\textbf {u}}'=0.\,$ स्ट्रीमफंक्शन प्रतिनिधित्व में, $\nabla ^{2}\psi =0.\,$ अगला, एक्स-दिशा में सिस्टम के ट्रांसलेशनल इनवेरिएंस के कारण, एनाटेज बनाना संभव है

$\psi \left(x,z,t\right)=e^{ik\left(x-ct\right)}\Psi \left(z\right),\,$

जहाँ k एक स्थानिक तरंग संख्या है। इस प्रकार, समीकरण को हल करने में समस्या कम हो जाती है

$\left(D^{2}-k^{2}\right)\Psi =0,\,\,\,\ D={\frac {d}{dz}}.$

हम अनंत गहराई के समुद्र में काम करते हैं, इसलिए सीमा की स्थिति पर है $\scriptstyle z=-\infty .$ अबाधित सतह पर है $\scriptstyle z=0$, और विक्षुब्ध या लहराती सतह पर है $\scriptstyle z=\eta ,$ कहाँ $\scriptstyle \eta$ परिमाण में छोटा है। यदि नीचे से कोई तरल पदार्थ बाहर नहीं निकलना है, तो हमारी शर्त होनी चाहिए

$u=D\Psi =0,\,\,{\text{on}}\,z=-\infty .$

इस तरह, $\scriptstyle \Psi =Ae^{kz}$ पर $\scriptstyle z\in \left(-\infty ,\eta \right)$, जहां A और तरंग गति c इंटरफ़ेस पर स्थितियों से निर्धारित किए जाने वाले स्थिरांक हैं।

मुक्त सतह की स्थिति: मुक्त सतह पर $\scriptstyle z=\eta \left(x,t\right)\,$गतिज स्थिति रखती है:

${\frac {\partial \eta }{\partial t}}+u'{\frac {\partial \eta }{\partial x}}=w'\left(\eta \right).\,$

रैखिककरण, यह बस है

${\frac {\partial \eta }{\partial t}}=w'\left(0\right),\,$

जहां वेग $\scriptstyle w'\left(\eta \right)\,$ सतह पर रैखिककृत है $\scriptstyle z=0.\,$ सामान्य-मोड और स्ट्रीमफंक्शन अभ्यावेदन का उपयोग करते हुए, यह स्थिति है $\scriptstyle c\eta =\Psi \,$, दूसरी इंटरफेसियल स्थिति।

अंतरफलक भर में दबाव संबंध: सतह तनाव के मामले में, अंतरफलक पर दबाव अंतर पर $\scriptstyle z=\eta$ यंग-लाप्लास समीकरण द्वारा दिया गया है:

$p\left(z=\eta \right)=-\sigma \kappa ,\,$

जहां σ सतह तनाव है और κ इंटरफ़ेस की वक्रता है, जो एक रैखिक सन्निकटन में है

$\kappa =\nabla ^{2}\eta =\eta _{xx}.\,$

इस प्रकार,

$p\left(z=\eta \right)=-\sigma \eta _{xx}.\,$

हालाँकि, यह स्थिति इस प्रकार कुल दबाव (आधार + परेशान) को संदर्भित करती है

$\left[P\left(\eta \right)+p'\left(0\right)\right]=-\sigma \eta _{xx}.$

(हमेशा की तरह, परेशान मात्राओं को सतह z = 0 पर रेखीयकृत किया जा सकता है।) हीड्रास्टाटिक संतुलन का उपयोग करते हुए, फॉर्म में $\scriptstyle P=-\rho gz+{\text{Const.}},$ यह बन जाता है

$p=g\eta \rho -\sigma \eta _{xx},\qquad {\text{on }}z=0.\,$

गड़बड़ी के लिए रैखिककृत यूलर समीकरणों के क्षैतिज गति समीकरण का उपयोग करके परेशान दबावों का मूल्यांकन प्रवाह कार्यों के संदर्भ में किया जाता है,

${\frac {\partial u'}{\partial t}}=-{\frac {1}{\rho }}{\frac {\partial p'}{\partial x}}\,$

उपज $\scriptstyle p'=\rho cD\Psi .$ इस अंतिम समीकरण और कूदने की स्थिति को एक साथ रखने पर,

$c\rho D\Psi =g\eta \rho -\sigma \eta _{xx}.\,$

दूसरी इंटरफेसियल स्थिति को प्रतिस्थापित करना $\scriptstyle c\eta =\Psi \,$ और सामान्य-मोड प्रतिनिधित्व का उपयोग करते हुए, यह संबंध बन जाता है $\scriptstyle c^{2}\rho D\Psi =g\Psi \rho +\sigma k^{2}\Psi .$ घोल का उपयोग करना $\scriptstyle \Psi =e^{kz}$, यह देता है

$c={\sqrt {{\frac {g}{k}}+{\frac {\sigma k}{\rho }}}}.$

तब से $\scriptstyle c=\omega /k$ कोणीय आवृत्ति के संदर्भ में चरण गति $\omega$ है और लहर संख्या, गुरुत्व तरंग कोणीय आवृत्ति के रूप में व्यक्त किया जा सकता है

$\omega ={\sqrt {gk}}.$

एक तरंग का समूह वेग द्वारा दिया जाता है अर्थात, वह गति जिस पर एक तरंग यात्रा करता है) द्वारा दिया जाता है

$c_{g}={\frac {d\omega }{dk}},$

और इस प्रकार गुरुत्वाकर्षण तरंग के लिए दिया जाता है

$c_{g}={\frac {1}{2}}{\sqrt {\frac {g}{k}}}={\frac {1}{2}}c.$

समूह वेग एक आधा चरण वेग के रूप में होता है। एक तरंग जिसमें समूह और चरण वेग भिन्न रूप में होते हैं।

उथला पानी

उथले पानी में यात्रा करने वाली गुरुत्वाकर्षण तरंगें जहाँ गहराई तरंग दैर्ध्य की तुलना में बहुत कम फैलाव जल तरंगें के रूप में होती है, चरण और समूह वेग समान हैं और तरंग दैर्ध्य और आवृत्ति से स्वतंत्र रूप में होते है। जब पानी की गहराई h हो,

$c_{p}=c_{g}={\sqrt {gh}}.$

हवा द्वारा समुद्र की लहरों का उत्पन्न होना

Main article: हवा की लहर

पवन तरंगें, जैसा कि उनके नाम से पता चलता है, वायुमंडल से ऊर्जा को समुद्र की सतह पर स्थानांतरित करने वाली हवा से उत्पन्न होती हैं और केशिका तरंग के रूप में होती है, जो केशिका-गुरुत्वाकर्षण तरंगें इस प्रभाव में एक आवश्यक भूमिका निभाती हैं। इसमें दो भिन्न -भिन्न तंत्र के रूप में सम्मलित होती हैं, जिन्हें उनके समर्थकों, फिलिप्स और माइल्स के नाम पर रखा गया है।

फिलिप्स के काम में, समुद्र की सतह को शुरू में सपाट कांचदार जैसा माना जाता है और सतह पर एक अशांत हवा चलती है। जब एक प्रवाह अशांत होता है, तो एक औसत प्रवाह एक लैमिनार प्रवाह के विपरीत, जिसमें द्रव गति को क्रमबद्ध कर दिया जाता है और चिकनी सतह पर आरोपित एक बेतरतीब ढंग से उतार-चढ़ाव वाला वेग क्षेत्र देखता है। उतार-चढ़ाव वाला वेग क्षेत्र स्पर्शरेखा और सामान्य दोनों तरह के उतार-चढ़ाव वाले तनावों को जन्म देता है जो वायु जल इंटरफ़ेस पर कार्य करते हैं। सामान्य तनाव, या उतार-चढ़ाव वाला दबाव एक जबरदस्ती शब्द के रूप में कार्य करता है जैसे झूले को धक्का देना एक मजबूर शब्द का परिचय देता है। यदि इस फोर्सिंग टर्म की फ्रीक्वेंसी और वेवनंबर $\scriptstyle \left(\omega ,k\right)$ केशिका ग्रेविटी वेव के कंपन के एक मोड से मेल खाती है जैसा कि ऊपर दिया गया है तो एक प्रतिध्वनि होती है और तरंग आयाम में बढ़ती है। अन्य अनुनाद प्रभावों की तरह, इस तरंग का आयाम समय के साथ रैखिक रूप से बढ़ता है।

केशिका-गुरुत्वाकर्षण तरंगों के कारण वायु-जल इंटरफ़ेस अब सतह खुरदरापन से संपन्न रूप में होते है और तरंग वृद्धि का दूसरा चरण होता है। सतह पर स्थापित एक लहर या तो ऊपर वर्णित या प्रयोगशाला स्थितियों में स्वचालित रूप से मीलों द्वारा वर्णित तरीके से अशांत औसत प्रवाह के साथ बातचीत करती है। यह तथाकथित क्रिटिकल-लेयर मैकेनिज्म रूप में होते है। एक महत्वपूर्ण परत एक ऊँचाई पर बनती है जहाँ तरंग गति c औसत अशांत प्रवाह U के बराबर होती है। चूंकि प्रवाह अशांत है, इसका औसत प्रोफ़ाइल लघुगणक के रूप में होता है और इसका दूसरा व्युत्पन्न इस प्रकार नकारात्मक रूप में होता है। यह महत्वपूर्ण परत के माध्यम से इंटरफ़ेस को अपनी ऊर्जा प्रदान करने के लिए औसत प्रवाह की स्थिति होती है। इंटरफ़ेस को ऊर्जा की यह आपूर्ति अस्थिर कर रही है और इंटरफ़ेस पर तरंग के आयाम को समय के साथ बढ़ने का कारण बनती है। रैखिक अस्थिरता के अन्य उदाहरणों की तरह, इस चरण में गड़बड़ी की वृद्धि दर समय में घातीय रूप में होती है।

यह माइल्स फिलिप्स मैकेनिज्म प्रक्रिया तब तक शुरू रह सकती है जब तक कि एक संतुलन नहीं हो जाता है या जब तक हवा तरंगों को ऊर्जा स्थानांतरित करना बंद नहीं कर देती है, अर्थात उन्हें साथ-साथ चलाना होता है या जब वे समुद्र की दूरी से बाहर निकल जाती हैं, जिसे भ्रूण की लंबाई भी कहा जाता है।

यह भी देखें

* ध्वनिक तरंग के रूप में होती है

• एस्टेरोसिज़्मोलॉजी
• ग्रीन का नियम होता है
• क्षैतिज संवहनी रोल
• ली लहर
• चंद्र अंतराल
• मध्यमंडल#गतिशील विशेषताएँ
• प्रातः महिमा मेघ
• ऑर-सोमरफेल्ड समीकरण
• रेले-टेलर अस्थिरता
• रोगयु लहर
• स्काईक्वेक

संदर्भ

• Gill, A. E., "Gravity wave". Glossary of Meteorology. American Meteorological Society (15 December 2014).
• Crawford, Frank S., Jr. (1968). Waves (Berkeley Physics Course, Vol. 3), (McGraw-Hill, 1968) ISBN 978-0070048607 Free online version

अग्रिम पठन

• Koch, Steven; Cobb, Hugh D., III; Stuart, Neil A. "Notes on Gravity Waves – Operational Forecasting and Detection of Gravity Waves Weather and Forecasting". NOAA. Retrieved 2010-11-11.{{cite web}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
• Nappo, Carmen J. (2012). An Introduction to Atmospheric Gravity Waves, Second Ed. Waltham, Massachusetts: Elsevier Academic Press (International Geophysics Volume 102). ISBN 978-0-12-385223-6.

बाहरी संबंध

• "Time Lapse of Gravity Wave Courtesy The Weather Nutz". YouTube. Archived from the original on 2021-12-11. Retrieved 2018-12-13.
• "Gallery of cloud gravity waves over Iowa". Archived from the original on 2011-05-24. Retrieved 2010-11-11.
• NASA Astronomy Picture of the Day: Airglow Ripples over Tibet (20 November 2022)
• "Time-lapse video of gravity waves over Iowa". YouTube. Archived from the original on 2021-12-11. Retrieved 2010-11-11.
• "Water Waves Wiki". Archived from the original on 2010-11-13. Retrieved 2010-11-11.