द्विविम प्रतिबल

चित्र 7.1 सातत्य में द्विविम प्रतिबल अवस्था।

सातत्य यांत्रिकी में, किसी पदार्थ को द्विविम प्रतिबल के अंतर्गत कहा जाता है यदि किसी विशेष द्विविम पर प्रतिबल (यांत्रिकी) शून्य है। जब वह स्थिति संरचना के पूरे तत्व पर होती है, जैसा कि अधिकांशतः पद्विविमी प्लेटों के स्थिति में होता है, तो प्रतिबल विश्लेषण अधिक सरल हो जाता है, क्योंकि प्रतिबल की स्थिति को आयाम 2 के टेन्सर द्वारा दर्शाया जा सकता है (3×3 के अतिरिक्त 2×2 आव्यूह के रूप में प्रस्तुत करने योग्य) एक संबंधित धारणा, प्लेन स्ट्रेन, अधिकांशतः बहुत मोटे सदस्यों पर प्रयुक्त होती है।

द्विविम प्रतिबल समान्य रूप से पद्विविमी द्विविम प्लेटों में होता है जिन पर केवल उनके समानांतर भार बलों द्वारा कार्य किया जाता है। कुछ स्थितियों में, प्रतिबल विश्लेषण के उद्देश्य से धीरे से घुमावदार पद्विविमी प्लेट को भी द्विविम प्रतिबल माना जा सकता है। यह स्थिति है, उदाहरण के लिए, दबाव में तरल पदार्थ से भरे एक पद्विविमी दीवार वाले सिलेंडर का उपयोग किया जाता है। जिससे ऐसे स्थितियों में, प्लेट के लंबवत प्रतिबल घटक इसके समानांतर वाले घटकों की तुलना में नगण्य होते हैं।

चूँकि , अन्य स्थितियों में, एक पद्विविमी प्लेट के झुकने के प्रतिबल को अनदेखा नहीं किया जा सकता है। कोई अभी भी द्वि-आयामी डोमेन का उपयोग करके विश्लेषण को सरल बना सकता है, किन्तु प्रत्येक बिंदु पर द्विविम प्रतिबल टेंसर को झुकने की नियमों के साथ पूरक होना चाहिए।

गणितीय परिभाषा

गणितीय रूप से, पदार्थ में किसी बिंदु पर प्रतिबल एक द्विविम प्रतिबल है यदि तीन प्रमुख प्रतिबल में से एक (कौची प्रतिबल टेंसर के आईजेनवैल्यू ​​​​और आईजेनवेक्टर ) शून्य है। अथार्त कार्टेशियन समन्वय प्रणाली है जिसमें प्रतिबल टेंसर का रूप होता है

$\sigma ={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&0&0\\0&\sigma _{22}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&0&0\\0&\sigma _{y}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}$

उदाहरण के लिए, $x$, $y$, और $z$ के अनुदिश 10, 40 और 5 सेमी मापने वाली सामग्री के एक आयताकार ब्लॉक पर विचार करें, जिसे 10 N और 20 N परिमाण वाले विपरीत बलों के जोड़े द्वारा x दिशा में खींचा जा रहा है और $y$ दिशा में संपीड़ित किया जा रहा है। , क्रमशः, समान रूप से संबंधित चेहरों पर वितरित किया जाता है। ब्लॉक के अंदर स्ट्रेस टेंसर होगा

$\sigma ={\begin{bmatrix}500\mathrm {Pa} &0&0\\0&-4000\mathrm {Pa} &0\\0&0&0\end{bmatrix}}$

अधिक सामान्यतः, यदि कोई पहले दो समन्वय अक्षों को इच्छित रूप से किन्तु शून्य प्रतिबल की दिशा के लंबवत चुनता है, तो प्रतिबल टेंसर का रूप होगा

$\sigma ={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}&0\\\sigma _{21}&\sigma _{22}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&\tau _{xy}&0\\\tau _{yx}&\sigma _{y}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}$

और इसलिए इसे 2 × 2 आव्यूह द्वारा दर्शाया जा सकता है,

$\sigma _{ij}={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}\\\sigma _{21}&\sigma _{22}\end{bmatrix}}\equiv {\begin{bmatrix}\sigma _{x}&\tau _{xy}\\\tau _{yx}&\sigma _{y}\end{bmatrix}}$

गठनात्मक समीकरण

Main article: हुक का नियम § प्लेन स्ट्रेस

घुमावदार सतहों में द्विविम प्रतिबल

कुछ स्थितियों में, द्विविम प्रतिबल मॉडल का उपयोग धीरे से घुमावदार सतहों के विश्लेषण में किया जा सकता है। उदाहरण के लिए, एक पद्विविमी दीवार वाले सिलेंडर पर विचार करें जो एक अक्षीय संपीड़न भार के अधीन है जो इसके रिम पर समान रूप से वितरित है, और एक दबावयुक्त तरल पदार्थ से भरा हुआ है। आंतरिक दबाव दीवार पर एक प्रतिक्रियाशील घेरा प्रतिबल उत्पन्न करेगा, जो कि एक सामान्य तन्य प्रतिबल जो सिलेंडर अक्ष के लंबवत और उसकी सतह पर स्पर्शरेखा निर्देशित होगा। सिलेंडर को संकल्पनात्मक रूप से अनियंत्रित किया जा सकता है और एक द्विविम पद्विविमी आयताकार प्लेट के रूप में विश्लेषण किया जा सकता है जो एक दिशा में तन्य भार और दूसरी दिशा में संपीड़न भार के अधीन है, दोनों प्लेट के समानांतर हैं।

प्लेन स्ट्रेन (स्ट्रेन मैट्रिक्स)

चित्र 7.2 सातत्य में द्विविम प्रतिबल अवस्था।

Main article: इनफिनिटेसिमल स्ट्रेन सिद्धांत

यदि एक आयाम दूसरों की तुलना में बहुत बड़ा है, तो सबसे लंबे आयाम की दिशा में प्रतिबल (पदार्थ विज्ञान) बाधित है और इसे स्थिर माना जा सकता है, इसका तात्पर्य है कि इसके साथ प्रभावी रूप से शून्य प्रतिबल होगा, इसलिए एक विमान प्रतिबल की स्थिति उत्पन्न होगी (चित्र 7.2)। इस स्थिति में, चूँकि सभी प्रमुख प्रतिबल गैर-शून्य हैं, गणना के लिए सबसे लंबे आयाम की दिशा में मुख्य प्रतिबल की उपेक्षा की जा सकती है। इस प्रकार, प्रतिबल के दो-आयामी विश्लेषण की अनुमति मिलती है, जैसे जलाशय द्वारा लोड किए गए क्रॉस सेक्शन पर एक बांध का विश्लेषण किया गया था।

संगत स्ट्रेन टेंसर है:

$\varepsilon _{ij}={\begin{bmatrix}\varepsilon _{11}&\varepsilon _{12}&0\\\varepsilon _{21}&\varepsilon _{22}&0\\0&0&0\end{bmatrix}}\,\!$

और संबंधित प्रतिबल टेंसर है:

$\sigma _{ij}={\begin{bmatrix}\sigma _{11}&\sigma _{12}&0\\\sigma _{21}&\sigma _{22}&0\\0&0&\sigma _{33}\end{bmatrix}}\,\!$

जिसमें गैर-शून्य $\sigma _{33}\,\!$ यह पद पॉइसन अनुपात या पॉइसन प्रभाव से उत्पन्न होता है। चूँकि , इस शब्द को अस्थायी रूप से प्रतिबल विश्लेषण से हटाया जा सकता है और केवल इन-प्लेन शब्दों को छोड़ा जा सकता है, जिससे विश्लेषण प्रभावी रूप से दो आयामों तक कम हो जाएगा।

द्विविम प्रतिबल और द्विविम प्रतिबल में प्रतिबल परिवर्तन

एक बिंदु $P\,\!$ पर विचार करें! द्विविम प्रतिबल, या द्विविम प्रतिबल की स्थिति में एक सातत्य में, प्रतिबल घटकों $(\sigma _{x},\sigma _{y},\tau _{xy})\,\!$ और अन्य सभी प्रतिबल घटकों के साथ शून्य के समान (चित्र 8.1)। $P\,\!$ पर एक अतिसूक्ष्म भौतिक तत्व के स्थैतिक संतुलन से! (चित्र 8.2), सामान्य प्रतिबल $\sigma _{\mathrm {n} }\,\!$ और अपरूपण प्रतिबल $\tau _{\mathrm {n} }\,\!$ से गुजरने वाले $x\,\!$-$y\,\!$ द्विविम $P\,\!$ के लंबवत किसी भी द्विविम पर! एक इकाई सदिश के साथ $\mathbf {n} \,\!$, $\theta \,\!$ का कोण बनाते हुए! क्षैतिज के साथ, अर्थात $\cos \theta \,\!$ में दिशा कोज्या है! जो कि $x\,\!$ दिशा, द्वारा दी गई है:

$\sigma _{\mathrm {n} }={\frac {1}{2}}(\sigma _{x}+\sigma _{y})+{\frac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\cos 2\theta +\tau _{xy}\sin 2\theta \,\!$

$\tau _{\mathrm {n} }=-{\frac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\sin 2\theta +\tau _{xy}\cos 2\theta \,\!$

इन समीकरणों से संकेत मिलता है कि एक द्विविम प्रतिबल या द्विविम प्रतिबल की स्थिति में, कोई भी सभी दिशाओं में एक बिंदु पर प्रतिबल घटकों को निर्धारित कर सकता है, अर्थात एक फलन $\theta \,\!$ के रूप में होता है, यदि कोई प्रतिबल घटकों $(\sigma _{x},\sigma _{y},\tau _{xy})\,\!$ को जानता है उस बिंदु पर किन्हीं दो लंबवत दिशाओं पर। यह याद रखना महत्वपूर्ण है कि हम समानांतर दिशा में अतिसूक्ष्म तत्व $y\,\!$-$z\,\!$ विमान के एक इकाई क्षेत्र पर विचार कर रहे हैं।

चित्र 8.1 - द्विविम प्रतिबल स्थितियों के तहत सातत्य में एक बिंदु पर प्रतिबल परिवर्तन।

चित्र 8.2 - द्विविम प्रतिबल की स्थिति के तहत सातत्य में एक बिंदु से गुजरने वाले विमान पर प्रतिबल घटक।

मुख्य दिशाएँ (चित्र 8.3), यानी, उन विमानों का अभिविन्यास जहां कतरनी प्रतिबल घटक शून्य हैं, कतरनी प्रतिबल $\tau _{\mathrm {n} }\,\!$ के लिए पिछले समीकरण बनाकर प्राप्त किया जा सकता है जो कि शून्य के समान है और यह इस प्रकार हमारे पास है:

$\tau _{\mathrm {n} }=-{\frac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\sin 2\theta +\tau _{xy}\cos 2\theta =0\,\!$

और हम प्राप्त करते हैं

$\tan 2\theta _{\mathrm {p} }={\frac {2\tau _{xy}}{\sigma _{x}-\sigma _{y}}}\,\!$

यह समीकरण दो मानों $\theta _{\mathrm {p} }\,\!$ को परिभाषित करता है जो कि $90^{\circ }\,\!$अलग (चित्र 8.3)। कोण $\theta \,\!$ ज्ञात करके समान परिणाम प्राप्त किया जा सकता है! जो सामान्य $\sigma _{\mathrm {n} }\,\!$ प्रतिबल बनाता है जो कि अधिकतम, अथार्त ${\frac {d\sigma _{\mathrm {n} }}{d\theta }}=0\,\!$.

प्रिंसिपल ने जोर दिया $\sigma _{1}\,\!$ और $\sigma _{2}\,\!$, या न्यूनतम और अधिकतम सामान्य प्रतिबल $\sigma _{\mathrm {max} }\,\!$ और $\sigma _{\mathrm {min} }\,\!$, क्रमशः, $\theta _{\mathrm {p} }\,\!$ दोनों मानों को प्रतिस्थापित करके $\sigma _{\mathrm {n} }\,\!$ प्राप्त किया जा सकता है के लिए पिछले समीकरण में है इसे $\sigma _{\mathrm {n} }\,\!$ और $\tau _{\mathrm {n} }\,\!$, समीकरणों को पुनर्व्यवस्थित करके प्राप्त किया जा सकता है जो की पहले समीकरण में पहले पद को स्थानांतरित करना और प्रत्येक समीकरण के दोनों पक्षों का वर्ग करना और फिर उन्हें जोड़ना। इस प्रकार हमारे पास है

$\left[\sigma _{\mathrm {n} }-{\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}+\sigma _{y})\right]^{2}+\tau _{\mathrm {n} }^{2}=\left[{\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\right]^{2}+\tau _{xy}^{2}\,\!$

$(\sigma _{\mathrm {n} }-\sigma _{\mathrm {avg} })^{2}+\tau _{\mathrm {n} }^{2}=R^{2}\,\!$

जहाँ

$R={\sqrt {\left[{\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\right]^{2}+\tau _{xy}^{2}}}\quad {\text{and}}\quad \sigma _{\mathrm {avg} }={\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}+\sigma _{y})\,\!$

जो त्रिज्या $R\,\!$ वाले एक वृत्त का समीकरण है निर्देशांक $[\sigma _{\mathrm {avg} },0]\,\!$ वाले एक बिंदु पर केंद्रित, जिसे मोहर का वृत्त कहा जाता है। किन्तु यह जानते हुए कि प्रिंसिपल के लिए कतरनी प्रतिबल $\tau _{\mathrm {n} }=0\,\!$ है, तो हम इस समीकरण से प्राप्त करते हैं:

$\sigma _{1}=\sigma _{\mathrm {max} }={\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}+\sigma _{y})+{\sqrt {\left[{\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\right]^{2}+\tau _{xy}^{2}}}\,\!$

$\sigma _{2}=\sigma _{\mathrm {min} }={\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}+\sigma _{y})-{\sqrt {\left[{\tfrac {1}{2}}(\sigma _{x}-\sigma _{y})\right]^{2}+\tau _{xy}^{2}}}\,\!$

चित्र 8.3 - दो आयामों में प्रतिबलों का परिवर्तन, प्रमुख प्रतिबलों की कार्रवाई के विमानों और अधिकतम और न्यूनतम कतरनी प्रतिबलों को दर्शाता है।

जब $\tau _{xy}=0\,\!$ अनंतसूक्ष्म तत्व मुख्य द्विविमों की दिशा में उन्मुख है, इस प्रकार आयताकार तत्व पर कार्य करने वाले प्रतिबल प्रमुख प्रतिबल हैं: जिसमे $\sigma _{x}=\sigma _{1}\,\!$ और $\sigma _{y}=\sigma _{2}\,\!$ फिर सामान्य प्रतिबल $\sigma _{\mathrm {n} }\,\!$ और अपरूपण प्रतिबल $\tau _{\mathrm {n} }\,\!$ मुख्य प्रतिबलों के एक फलन के रूप में $\tau _{xy}=0\,\!$ बनाकर निर्धारित किया जा सकता है। इस प्रकार हमारे पास है

$\sigma _{\mathrm {n} }={\frac {1}{2}}(\sigma _{1}+\sigma _{2})+{\frac {1}{2}}(\sigma _{1}-\sigma _{2})\cos 2\theta \,\!$

$\tau _{\mathrm {n} }=-{\frac {1}{2}}(\sigma _{1}-\sigma _{2})\sin 2\theta \,\!$

फिर अधिकतम कतरनी प्रतिबल $\tau _{\mathrm {max} }\,\!$ तब होता है जब $\sin 2\theta =1\,\!$, अर्थात। $\theta =45^{\circ }\,\!$ (चित्र 8.3):

$\tau _{\mathrm {max} }={\frac {1}{2}}(\sigma _{1}-\sigma _{2})\,\!$

फिर न्यूनतम कतरनी प्रतिबल $\tau _{\mathrm {min} }\,\!$ तब होता है जब $\sin 2\theta =-1\,\!$, अर्थात। $\theta =135^{\circ }\,\!$ है (चित्र 8.3):

$\tau _{\mathrm {min} }=-{\frac {1}{2}}(\sigma _{1}-\sigma _{2})\,\!$

यह भी देखें

• प्लेन स्ट्रेन