समरूपता (ज्यामिति): Difference between revisions

Revision as of 06:51, 21 July 2023

द्विपक्षीय समरूपता के साथ तितली का चित्रण, जिसके बाएँ और दाएँ पक्ष एक-दूसरे की दर्पण छवियों के रूप में हैं।

ज्यामिति में, किसी वस्तु में समरूपता होती है यदि कोई संचालन (गणित) या परिवर्तन (फलन) (जैसे अनुवाद (ज्यामिति), मापक (ज्यामिति), घूर्णन (गणित) या प्रतिबिंब (गणित)) होता है जो आकृति या वस्तु को मैप करता है स्वयं (अर्थात, वस्तु में परिवर्तन के अंतर्गत अपरिवर्तनीय (गणित) है)।^[1] इस प्रकार, समरूपता को परिवर्तन के प्रति प्रतिरक्षा के रूप में सोचा जा सकता है।^[2] उदाहरण के लिए, अपने केंद्र के चारों ओर घूमने वाले वृत्त का आकार और मूल वृत्त के आकार के समान होगा, क्योंकि परिवर्तन से पूर्व और पश्चात् के सभी बिंदु अप्रभेद्य होंगे। इस प्रकार वृत्त को घूर्णन के अंतर्गत सममित या घूर्णी समरूपता वाला कहा जाता है। यदि आइसोमेट्री रेखा के सम्बन्ध में समतल आकृति का प्रतिबिंब है, तो कहा जाता है कि आकृति में परावर्तन समरूपता या रेखा समरूपता है;^[3] किसी आकृति या वस्तु में समरूपता की एक से अधिक रेखाएँ होना भी संभव है।^[4]

किसी ज्यामितीय वस्तु के लिए संभव समरूपता के प्रकार उपलब्ध ज्यामितीय परिवर्तनों के समूह पर निर्भर करते हैं, और परिवर्तन के पश्चात् किस वस्तु के गुण अपरिवर्तित रहने चाहिए। क्योंकि दो परिवर्तनों की संरचना भी परिवर्तन है और प्रत्येक परिवर्तन में, परिभाषा के अनुसार, विपरीत परिवर्तन होता है जो इसे पूर्ववत करता है, परिवर्तनों का समूह जिसके अंतर्गत वस्तु सममित होती है, गणितीय समूह (गणित), वस्तु का समरूपता समूह बनाती है।^[5]

सामान्यतः यूक्लिडियन समरूपता

वस्तुओं पर प्रस्तावित होने वाले परिवर्तनों के सबसे सामान्य समूह को आइसोमेट्री के यूक्लिडियन स्थान कहा जाता है, जो अंतरिक्ष में दूरी-संरक्षण परिवर्तन होते हैं जिन्हें सामान्यतः दो-आयामी या त्रि-आयामी (समतल ज्यामिति या ठोस ज्यामिति यूक्लिडियन समूह स्थान में) के रूप में जाना जाता है। इन आइसोमेट्री में प्रतिबिंब (गणित), घूर्णन, अनुवाद (ज्यामिति) और इन बुनियादी संचालन के संयोजन सम्मिलित होते हैं।^[6] सममितीय परिवर्तन के अंतर्गत, ज्यामितीय वस्तु को सममित कहा जाता है यदि, परिवर्तन के पश्चात्, वस्तु परिवर्तन से पूर्व की वस्तु से अप्रभेद्य हो।^[7] ज्यामितीय वस्तु सामान्यतः केवल सभी आइसोमेट्री के उपसमूह या उपसमूह के अंतर्गत सममित होती है। आइसोमेट्री उपसमूहों के प्रकारों का वर्णन नीचे किया गया है, इसके पश्चात् अन्य प्रकार के परिवर्तन समूहों और ज्यामिति में संभव ऑब्जेक्ट इनवेरिएंस के प्रकारों का वर्णन किया गया है।

कार्टन-ड्युडोने प्रमेय के अनुसार, n-आयामी अंतरिक्ष में ऑर्थोगोनल परिवर्तन को अधिकतम n प्रतिबिंबों की संरचना द्वारा दर्शाया जा सकता है।

आयाम के अनुसार मूलरूप आइसोमेट्री
	1D		2D		3D		4D
प्रतिबिंब	बिंदु	एफ़िन	बिंदु	एफ़िन	बिंदु	एफ़िन	बिंदु	एफ़िन
1	प्रतिबिंब		प्रतिबिंब		प्रतिबिंब		प्रतिबिंब
2		अनुवाद	घूर्णन	अनुवाद	घूर्णन	अनुवाद	घूर्णन	अनुवाद
3				ट्रांसफ़्लेक्शन	रोटोरफ्लेक्शन	ट्रांसफ़्लेक्शन	रोटोरफ्लेक्शन	ट्रांसफ़्लेक्शन
4						घूर्णी अनुवाद	दोहरा घूर्णन	घूर्णी अनुवाद
5								घूर्णी ट्रांसफ़्लेक्शन

परावर्तक समरूपता

परावर्तन के संबंध में परावर्तक समरूपता, रैखिक समरूपता, दर्पण समरूपता, दर्पण-छवि समरूपता या द्विपक्षीय समरूपता है।^[8] आयाम में, समरूपता का बिंदु होता है जिसके सम्बन्ध में प्रतिबिंब होता है; दो आयामों में, समरूपता का अक्ष (a.k.a., समरूपता की रेखा) है, और तीन आयामों में समरूपता का तल है।^[3]^[9] वस्तु या आकृति जिसके लिए प्रत्येक बिंदु का दूसरे पर मानचित्रण होता है, जो सामान्य तल के विपरीत पक्षों से समान दूरी पर होता है, दर्पण सममिति कहलाता है (अधिक जानकारी के लिए, दर्पण छवि देखें)।

द्वि-आयामी आकृति की समरूपता की धुरी रेखा है, जैसे कि यदि लंबवत का निर्माण किया जाता है, तो समरूपता की धुरी से समान दूरी पर लंबवत पर स्थित कोई भी दो बिंदु समान होते हैं। इसके सम्बन्ध में विचार करने का दूसरा उपाय यह है कि यदि आकृति को अक्ष के ऊपर अर्ध मोड़ दिया जाए, तो दोनों भाग एक-दूसरे की दर्पण छवियों के समान होंगे। उदाहरण के लिए वर्ग (ज्यामिति) में समरूपता के चार अक्ष होते हैं, क्योंकि इसे मोड़ने और किनारों को एक-दूसरे से मिलाने के चार भिन्न-भिन्न उपाय होते हैं। अन्य उदाहरण वृत्त का होगा, जिसके केंद्र से समान कारण से सममिति के अनंत कई अक्ष गुजरते हैं।^[10] यदि अक्षर T ऊर्ध्वाधर अक्ष पर प्रतिबिंबित होता है, तो यह वैसा ही दिखाई देता है। इसे कभी-कभी ऊर्ध्वाधर समरूपता भी कहा जाता है। इस प्रकार कोई इस घटना का स्पष्ट रूप से यह कहकर वर्णन कर सकता है कि T में ऊर्ध्वाधर समरूपता अक्ष है, या कि T में बाएँ-दाएँ समरूपता है।

परावर्तन समरूपता वाले त्रिभुज समद्विबाहु होते हैं, इस समरूपता वाले चतुर्भुज काइट (ज्यामिति) और समद्विबाहु समलंब चतुर्भुज होते हैं।^[11] प्रतिबिंब की प्रत्येक रेखा या तल के लिए, समरूपता समूह C_s के साथ समरूP है (अधिक जानकारी के लिए तीन आयामों में बिंदु समूह देखें), तीन प्रकार के क्रम दो (अंतर्विरोध (गणित) एस) में से एक है, इसलिए बीजगणितीय रूप से C₂ के लिए आइसोमोर्फिक मौलिक डोमेन अर्ध-तल या अर्ध-स्थान है।^[12]

बिंदु प्रतिबिंब और अन्य समावेशी आइसोमेट्री

2 आयामों में, एक बिंदु प्रतिबिंब 180 डिग्री का घूर्णन है।

परावर्तन समरूपता को अन्य आइसोमेट्री के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है, $m$ -आयामी स्थान जो अंतर्विरोध (गणित) हैं, जैसे

(x 1, ..., x m) \mapsto (- x 1, ..., - x k, x k +1, ..., x m)

कार्टेशियन निर्देशांक की निश्चित प्रणाली में यह $(m - k)$ -आयामी एफ़िन उपस्थान के साथ स्थान को प्रदर्शित करता है ।^[13] यदि $k$ = $m$ , तो ऐसे परिवर्तन को बिंदु प्रतिबिंब, या बिंदु के माध्यम से व्युत्क्रमण के रूप में जाना जाता है। समतल पर (ज्यामिति) ( $m$ = 2), बिंदु प्रतिबिंब अर्ध-मोड़ (ज्यामिति) (180°) घूर्णन के समान है; नीचे देखें। एंटीपोडल समरूपता मूल बिंदु के माध्यम से बिंदु प्रतिबिंब समरूपता का वैकल्पिक नाम है।^[14] ऐसा प्रतिबिंब अभिविन्यास (सदिश स्थान) को संरक्षित करता है यदि और केवल यदि $k$ सम संख्या है.^[15] इसका तात्पर्य यह है कि त्रि-आयामी अंतरिक्ष के लिए $m$ =3 (साथ ही अन्य विषम के लिए भी $m$ ), बिंदु प्रतिबिंब दर्पण-छवि समरूपता की जैसे, अंतरिक्ष के अभिविन्यास को परिवर्तित करता है। यह बताता है कि क्यों भौतिकी में, शब्द P-समरूपता (भौतिकी) (P का अर्थ समता (भौतिकी) है) का उपयोग बिंदु प्रतिबिंब और दर्पण समरूपता दोनों के लिए किया जाता है। चूंकि तीन आयामों में बिंदु प्रतिबिंब बाएं हाथ की समन्वय प्रणाली को दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली में परिवर्तित कर देता है, बिंदु प्रतिबिंब के अंतर्गत समरूपता को बाएं-दाएं समरूपता भी कहा जाता है।^[16]

घूर्णी समरूपता

ट्रिस्केलियन में तीन गुना घूर्णी समरूपता है।

घूर्णी समरूपता कुछ या सभी घुमावों के संबंध में समरूपता है $m$ -आयामी यूक्लिडियन स्थान। घूर्णन एसई (n) हैं, जो आइसोमेट्री हैं जो अभिविन्यास (गणित) को संरक्षित करते हैं।^[17] इसलिए, घूर्णी समरूपता का एक समरूपता समूह विशेष यूक्लिडियन समूह SE(3)|E का एक उपसमूह है⁺( $m$ ).

सभी बिंदुओं के सम्बन्ध में सभी घुमावों के संबंध में समरूपता का तात्पर्य सभी अनुवादों के संबंध में अनुवादात्मक समरूपता से है (क्योंकि अनुवाद अलग-अलग बिंदुओं के सम्बन्ध में घुमावों की रचनाएं हैं),^[18] और समरूपता समूह संपूर्ण E है⁺( $m$ ). यह वस्तुओं पर प्रस्तावित नहीं होता क्योंकि यह स्थान को सजातीय बनाता है, लेकिन यह भौतिक नियमों पर प्रस्तावित हो सकता है।

किसी बिंदु के चारों ओर घूर्णन के संबंध में समरूपता के लिए, कोई उस बिंदु को मूल बिंदु के रूप में ले सकता है। ये घुमाव विशेष ऑर्थोगोनल समूह SO( बनाते हैं $m$ ), जिसे के समूह द्वारा दर्शाया जा सकता है $m \times m$ निर्धारक 1 के साथ ऑर्थोगोनल मैट्रिक्स $m$ =3, यह घूर्णन समूह SO(3) है।^[19] थोड़ा अलग तरीके से कहें तो, किसी वस्तु का घूर्णन समूह ई के भीतर समरूपता समूह है⁺( $m$ ), कठोर गतियों का समूह;^[20] अर्थात्, पूर्ण समरूपता समूह और कठोर गतियों के समूह का प्रतिच्छेदन। चिरल वस्तुओं के लिए, यह पूर्ण समरूपता समूह के समान है।

भौतिकी के नियम SO(3)-अपरिवर्तनीय हैं यदि वे अंतरिक्ष में विभिन्न दिशाओं में अंतर नहीं करते हैं। नोएथर के प्रमेय के कारण, एक भौतिक प्रणाली की घूर्णी समरूपता कोणीय गति संरक्षण कानून (भौतिकी) के बराबर है।^[21] अधिक जानकारी के लिए, घूर्णी अपरिवर्तनीयता देखें।

अनुवादात्मक समरूपता

ट्रांसलेशनल समरूपता के साथ एक फ्रिज़ पैटर्न

अनुवाद संबंधी समरूपता किसी वस्तु को अनुवाद के एक अलग या निरंतर समूह (ज्यामिति) के अंतर्गत अपरिवर्तनीय छोड़ देती है $\scriptstyle T_{a}(p)\;=\;p\,+\,a$ .^[22] दाईं ओर का चित्रण तीर के साथ अनुवाद द्वारा उत्पन्न चार सर्वांगसम पदचिह्न दिखाता है। यदि पदचिह्नों की रेखा दोनों दिशाओं में अनंत तक विस्तारित होती, तो उनमें एक अलग अनुवादात्मक समरूपता होती; कोई भी अनुवाद जो एक पदचिह्न को दूसरे पदचिह्न पर मैप करता है, पूरी पंक्ति को अपरिवर्तित छोड़ देगा।

ग्लाइड प्रतिबिंब समरूपता

ग्लाइड प्रतिबिंब समरूपता के साथ एक फ्रिज़ पैटर्न

2डी में, ग्लाइड परावर्तन समरूपता (3डी में सरकना विमान समरूपता और सामान्य रूप से ट्रांसफ़्लेक्शन भी कहा जाता है) का अर्थ है कि एक रेखा या विमान में एक प्रतिबिंब, रेखा के साथ या विमान में एक अनुवाद के साथ मिलकर, एक ही वस्तु में परिणत होता है ( जैसे कि पैरों के निशान के मामले में)।^[2]^[23] दो ग्लाइड प्रतिबिंबों की संरचना के परिणामस्वरूप दोगुने अनुवाद सदिश के साथ अनुवाद समरूपता होती है। ग्लाइड प्रतिबिंब और संबंधित अनुवादों वाला समरूपता समूह फ़्रीज़ समूह p11g है, और अनंत चक्रीय समूह Z के साथ समरूP है।

रोटोरफ्लेक्शन समरूपता

चिह्नित किनारों वाला एक पंचकोणीय एंटीप्रिज्म 10 के क्रम के साथ रोटोरफ्लेक्शनल समरूपता दिखाता है।

3डी में, एक रोटरी परावर्तन, रोटोरफ्लेक्शन या अनुचित घुमाव एक अक्ष के सम्बन्ध में एक घूर्णन है जो उस अक्ष के लंबवत विमान में प्रतिबिंब के साथ संयुक्त होता है।^[24] रोटोरफ्लेक्शन से जुड़े समरूपता समूहों में सम्मिलित हैं:

यदि घूर्णन कोण में 360° के साथ कोई उभयनिष्ठ भाजक नहीं है, तो समरूपता समूह असतत नहीं है।
यदि रोटरफ्लेक्शन में 2n-गुना घूर्णन कोण (180°/n का कोण) है, तो समरूपता समूह S है_2n क्रम 2n का (सममित समूहों के साथ भ्रमित न हों, जिसके लिए समान संकेतन का उपयोग किया जाता है; अमूर्त समूह C है)_2n). एक विशेष मामला n = 1 है, एक बिंदु में व्युत्क्रमण, क्योंकि यह अक्ष और तल पर निर्भर नहीं करता है। इसकी विशेषता केवल व्युत्क्रम बिंदु है।
ग्रुप सी_nh(360°/n का कोण); विषम n के लिए, यह एकल समरूपता द्वारा उत्पन्न होता है, और अमूर्त समूह C है_2n, सम n के लिए। यह मूल समरूपता नहीं बल्कि एक संयोजन है।

अधिक जानकारी के लिए, तीन आयामों में बिंदु समूह देखें।

पेचदार समरूपता

3डी ज्यामिति और उच्चतर में, एक स्क्रू अक्ष (या रोटरी अनुवाद) घूर्णन अक्ष के साथ एक घूर्णन और एक अनुवाद का एक संयोजन है।^[25] कुंडलित वक्रता समरूपता रोजमर्रा की वस्तुओं जैसे वसंत (उपकरण) , स्लिंकी खिलौने, ड्रिल बिट्स और बरमा (ड्रिल) में देखी जाने वाली समरूपता है। पेचदार समरूपता की अवधारणा को त्रि-आयामी अंतरिक्ष में अनुरेखण के रूप में देखा जा सकता है जो किसी वस्तु को निरंतर कोणीय गति से घुमाने के साथ-साथ घूर्णन की धुरी के साथ निरंतर रैखिक गति से अनुवाद करने के परिणामस्वरूप होता है। किसी भी समय, ये दोनों गतियाँ मिलकर एक कुंडलित कोण देती हैं जो ट्रेस किए गए हेलिक्स के गुणों को परिभाषित करने में मदद करता है।^[26] जब ट्रेसिंग ऑब्जेक्ट तेजी से घूमता है और धीरे-धीरे अनुवाद करता है, तो कॉइलिंग कोण 0° के करीब होगा। इसके विपरीत, यदि वस्तु धीरे-धीरे घूमती है और तेजी से अनुवाद करती है, तो कुंडलित कोण 90° तक पहुंच जाएगा।

एक सतत हेलिक्स

धुरी के साथ कुंडलित कोण और अनुवाद समरूपता के परस्पर क्रिया के अर्धर पर, पेचदार समरूपता के तीन मुख्य वर्गों को प्रतिष्ठित किया जा सकता है:

एक नियमित तिरछा-एपिरोगोन में एक अलग (यहां 3-गुना) पेंच-अक्ष समरूपता होती है, जो परिप्रेक्ष्य (ग्राफिकल) में खींची जाती है।

बोएर्डिज्क-कॉक्समूहर हेलिक्स, संवर्धित नियमित टेट्राहेड्रा द्वारा निर्मित, एक स्क्रू अक्ष समरूपता का एक उदाहरण है जो गैर-आवधिक है।

* अनंत पेचदार समरूपता: यदि हेलिक्स या हेलिक्स जैसी वस्तु की लंबाई के साथ कोई विशिष्ट विशेषताएं नहीं हैं, तो वस्तु में एक वृत्त की तरह अनंत समरूपता होगी, लेकिन वस्तु की लंबी धुरी के साथ अनुवाद की अतिरिक्त आवश्यकता के साथ -इसे इसके मूल स्वरूप में लौटाने के लिए।^[27] एक हेलिक्स-जैसी वस्तु वह होती है जिसमें हर बिंदु पर हेलिक्स के कुंडलित होने का नियमित कोण होता है, लेकिन इसमें अनिश्चित काल तक उच्च जटिलता का एक क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति) भी हो सकता है, बशर्ते कि बिल्कुल वही क्रॉस सेक्शन मौजूद हो (सामान्यतः एक के पश्चात्) वस्तु की लंबाई के अनुदिश प्रत्येक बिंदु पर घूर्णन)। सरल उदाहरणों में समान रूप से कुंडलित स्प्रिंग्स, स्लिंकी, ड्रिल बिट्स और बरमा सम्मिलित हैं। अधिक सटीक रूप से कहा जाए तो, किसी वस्तु में अनंत पेचदार समरूपताएं होती हैं यदि वस्तु के केंद्रीय अक्ष के चारों ओर किसी भी छोटे घूर्णन के लिए, उस अक्ष पर पास में एक बिंदु (अनुवाद दूरी) मौजूद होता है, जिस पर वस्तु बिल्कुल वैसी ही दिखाई देगी जैसी वह पूर्व दिखाई देती थी। यह अनंत पेचदार समरूपता है जो घुमाए जा रहे बरमा या स्क्रू बिट की लंबाई के साथ गति के विचित्र भ्रम को जन्म देती है। यह ऐसे उपकरणों को उनकी लंबाई के साथ सामग्री को स्थानांतरित करने की यांत्रिक रूप से उपयोगी क्षमता भी प्रदान करता है, बशर्ते कि वे गुरुत्वाकर्षण या घर्षण जैसे बल के साथ संयुक्त हों जो सामग्री को ड्रिल या बरमा के साथ घूमने का विरोध करने की अनुमति देता है।

n-गुना पेचदार समरूपता: यदि पेचदार वस्तु के प्रत्येक क्रॉस सेक्शन के समान होने की आवश्यकता में ढील दी जाती है, तो अतिरिक्त कम पेचदार समरूपता संभव हो जाएगी। उदाहरण के लिए, पेचदार वस्तु का क्रॉस सेक्शन बदल सकता है, लेकिन फिर भी पेचदार वस्तु की धुरी के साथ नियमित रूप से खुद को दोहरा सकता है। नतीजतन, इस प्रकार की वस्तुएं कुछ निश्चित कोण θ द्वारा घूर्णन और कुछ निश्चित दूरी द्वारा अनुवाद के पश्चात् एक समरूपता प्रदर्शित करेंगी, लेकिन सामान्य तौर पर किसी भी घूर्णन कोण के लिए अपरिवर्तनीय नहीं होंगी। यदि घूर्णन का कोण जिस पर समरूपता होती है, समान रूप से एक पूर्ण वृत्त (360°) में विभाजित होता है, तो परिणाम एक नियमित बहुभुज के पेचदार समकक्ष होता है। इस मामले को n-फोल्ड हेलिकल समरूपता कहा जाता है, जहां n = 360° (जैसे कि दोहरी कुंडली का मामला)। ऐसे मामलों को सम्मिलित करके इस अवधारणा को और अधिक सामान्यीकृत किया जा सकता है $\scriptstyle m\theta$ घुमाव (ज्यामिति)|360° का गुणज है - यानी, चक्र अंततः दोहराता है, लेकिन पेचदार वस्तु के एक से अधिक पूर्ण घूर्णन के पश्चात् ही।
गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता: यह वह मामला है जिसमें समरूपता का निरीक्षण करने के लिए आवश्यक घूर्णन कोण θ अपरिमेय कोण है। घूर्णन का कोण कभी भी सटीक रूप से नहीं दोहराता, चाहे हेलिक्स को कितनी भी बार घुमाया जाए। ऐसी समरूपताएं गैर-दोहराए जाने वाले बिंदु समूह#दो आयामों में उपयोग करके बनाई जाती हैं। डीnए, प्रति मोड़ लगभग 10.5 अर्धर जोड़े के साथ, इस प्रकार की गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता का एक उदाहरण है।^[28]

दोहरा घूर्णन समरूपता

एक 4D क्लिफ़ोर्ड टोरस्र्स , स्टीरियोग्राफ़िक रूप से 3D में प्रक्षेपित, एक टोरस जैसा दिखता है। दोहरे घुमाव को पेचदार पथ के रूप में देखा जा सकता है।

4डी में, दो ऑर्थोगोनल घुमावों के संयोजन के रूप में एक डबल रोटेशन समरूपता उत्पन्न की जा सकती है।^[29] यह 3डी स्क्रू अक्ष के समान है जो एक घूर्णन और एक ऑर्थोगोनल अनुवाद का सम्मिश्रण है।

गैर-आइसोमेट्रिक समरूपता

ज्यामितीय समरूपता की एक व्यापक परिभाषा आइसोमेट्री के यूक्लिडियन समूह की तुलना में एक बड़े समूह से संचालन की अनुमति देती है। बड़े ज्यामितीय समरूपता समूहों के उदाहरण हैं:

समानता परिवर्तन (ज्यामिति) का समूह;^[30] यानी, एक मैट्रिक्स (गणित) द्वारा दर्शाए गए एफ़िन परिवर्तन $A$ यह एक ऑर्थोगोनल मैट्रिक्स का अदिश गुना है। इस प्रकार सजातीय परिवर्तन जोड़ा जाता है, स्व-समानता को समरूपता माना जाता है।
एक मैट्रिक्स द्वारा दर्शाए गए एफ़िन परिवर्तनों का समूह $A$ निर्धारक 1 या −1 के साथ; यानी, परिवर्तन जो क्षेत्र को संरक्षित करते हैं।^[31]
यह, उदाहरण के लिए, तिरछी परावर्तन समरूपता जोड़ता है।
सभी विशेषण एफ़िन परिवर्तनों का समूह।
मोबियस परिवर्तनों का समूह जो क्रॉस-अनुपात को संरक्षित करता है।
यह जोड़ता है, उदाहरण के लिए, व्युत्क्रम ज्यामिति प्रतिबिंब जैसे कि समतल पर वृत्त प्रतिबिंब।

फ़ेलिक्स क्लेन के एर्लांगेन कार्यक्रम में, समरूपता का प्रत्येक संभावित समूह एक ज्यामिति को परिभाषित करता है जिसमें समरूपता समूह के एक सदस्य से संबंधित वस्तुओं को समकक्ष माना जाता है।^[32] उदाहरण के लिए, यूक्लिडियन समूह यूक्लिडियन ज्यामिति को परिभाषित करता है, जबकि मोबियस परिवर्तनों का समूह प्रक्षेप्य ज्यामिति को परिभाषित करता है।

स्केल समरूपता और भग्न

जूलिया समूह में स्केल समरूपता होती है

स्केल समरूपता का अर्थ है कि यदि किसी वस्तु का आकार बढ़ाया या घटाया जाता है, तो नई वस्तु में मूल वस्तु के समान गुण होते हैं।^[33] यह आत्म-समानता कई प्राकृतिक संरचनाओं जैसे कि क्यूम्यलस पश्चात्ल, बिजली, फ़र्न और समुद्र तट में व्यापक पैमाने पर देखी जाती है। यह सामान्यतः गुरुत्वाकर्षण से बंधी संरचनाओं में नहीं पाया जाता है, उदाहरण के लिए हाथी और चूहे के पैरों का आकार (तथाकथित एलोमेट्रिक स्केलिंग)। इसी प्रकार, यदि एक नरम मोम मोमबत्ती को एक ऊंचे पेड़ के आकार तक बड़ा कर दिया जाए, तो यह तुरंत अपने वजन के नीचे ढह जाएगी।

स्केल समरूपता का अधिक सूक्ष्म रूप भग्न ्स द्वारा प्रदर्शित किया जाता है। जैसा कि बेनोइट मैंडेलब्रॉट ने कल्पना की थी, फ्रैक्टल एक गणितीय अवधारणा है जिसमें एक जटिल रूप की संरचना किसी भी आवर्धन स्तर पर समान दिखती है,^[34] मैंडेलब्रॉट समूह में अच्छी तरह से देखा गया। एक तट प्राकृतिक रूप से पाए जाने वाले फ्रैक्टल का एक उदाहरण है, क्योंकि यह एक उपग्रह के दृश्य से लेकर रेत के अलग-अलग कणों के खिलाफ पानी के बहाव की सूक्ष्म जांच तक हर स्तर पर समान दिखने वाली जटिलता को बरकरार रखता है। पेड़ों की शाखाएँ, जो छोटी टहनियों को चित्रावली में पूर्ण पेड़ों के लिए खड़े होने में सक्षम बनाती हैं, एक और उदाहरण है।

चूँकि फ्रैक्टल प्रकृति में पैटर्न की उपस्थिति उत्पन्न कर सकते हैं, उनमें एक सुंदरता और परिचितता होती है जो सामान्यतः गणितीय रूप से उत्पन्न कार्यों के साथ नहीं देखी जाती है। फ्रैक्टल्स को कंप्यूटर जनित कल्पना|कंप्यूटर जनित मूवी प्रभावों में भी जगह मिली है, जहां फ्रैक्टल समरूपता के साथ जटिल वक्र बनाने की उनकी क्षमता के परिणामस्वरूप अधिक यथार्थवादी आभासी दुनिया बनती है।

अमूर्त समरूपता

क्लेन का दृष्टिकोण

प्रत्येक ज्यामिति के साथ, फेलिक्स क्लेन ने एक अंतर्निहित समरूपता समूह को जोड़ा। इस प्रकार ज्यामिति के पदानुक्रम को गणितीय रूप से इन समूहों (गणित) के पदानुक्रम और उनके अपरिवर्तनीय (गणित) के पदानुक्रम के रूप में दर्शाया जाता है। उदाहरण के लिए, लंबाई, कोण और क्षेत्रों को समरूपता की यूक्लिडियन ज्यामिति के संबंध में संरक्षित किया जाता है, जबकि केवल घटना संरचना और क्रॉस-अनुपात को सबसे सामान्य प्रक्षेप्य ज्यामिति के अंतर्गत संरक्षित किया जाता है। समानांतर (ज्यामिति)वाद की एक अवधारणा, जो एफ़िन ज्यामिति में संरक्षित है, प्रक्षेप्य ज्यामिति में सार्थक नहीं है। फिर, ज्यामिति से समरूपता के अंतर्निहित समूह (गणित) को अलग करके, समूह स्तर पर उनके बीच संबंधों को फिर से स्थापित किया जा सकता है। चूंकि एफ़िन ज्यामिति का समूह प्रक्षेप्य ज्यामिति के समूह का एक उपसमूह है, इसलिए प्रक्षेप्य ज्यामिति में अपरिवर्तनीय कोई भी धारणा एफ़िन ज्यामिति में एक प्राथमिक अर्थपूर्ण है; लेकिन इसके विपरीत नहीं. यदि आप आवश्यक समरूपताएँ जोड़ते हैं, तो आपके पास अधिक शक्तिशाली सिद्धांत होगा लेकिन कम अवधारणाएँ और प्रमेय होंगे (जो अधिक गहरे और अधिक सामान्य होंगे)।

थर्स्टन का दृष्टिकोण

विलियम थर्स्टन ने ज्यामिति में समरूपता का एक समान संस्करण पेश किया। एक मॉडल ज्योमेट्री कॉम्पैक्ट स्टेबलाइजर्स के साथ X पर एक झूठ समूह G की सकर्मक क्रिया के साथ एक सरल रूप से जुड़ा हुआ चिकनी कई गुना X है। लाई समूह को ज्यामिति की समरूपताओं के समूह के रूप में सोचा जा सकता है।

एक मॉडल ज्यामिति को अधिकतम कहा जाता है यदि जी कॉम्पैक्ट स्टेबलाइजर्स के साथ एक्स पर सुचारू रूप से और परिवर्तनीय रूप से कार्य करने वाले समूहों के बीच अधिकतम है, यानी यदि यह समरूपता का अधिकतम समूह है। कभी-कभी इस स्थिति को मॉडल ज्यामिति की परिभाषा में सम्मिलित किया जाता है।

मैनिफोल्ड एम पर एक ज्यामितीय संरचना कुछ मॉडल ज्यामिति एक्स के लिए एम से एक्स/Γ तक एक भिन्नता है, जहां Γ जी का एक अलग उपसमूह है X पर स्वतंत्र रूप से कार्य करना। यदि कोई दिया गया मैनिफोल्ड एक ज्यामितीय संरचना को स्वीकार करता है, तो यह उसे स्वीकार करता है जिसका मॉडल अधिकतम है।

एक ज्यामितिकरण अनुमान|3-आयामी मॉडल ज्यामिति एक्स ज्यामितिकरण अनुमान के लिए प्रासंगिक है यदि यह अधिकतम है और यदि एक्स पर अर्धरित ज्यामितीय संरचना के साथ कम से कम एक कॉम्पैक्ट मैनिफोल्ड है। थर्स्टन ने इन शर्तों को पूरा करने वाले 8 मॉडल ज्यामिति को वर्गीकृत किया; वे नीचे सूचीबद्ध हैं और कभी-कभी उन्हें थर्स्टन ज्यामिति भी कहा जाता है। (संक्षिप्त भागफल के बिना भी अनगिनत मॉडल ज्यामिति हैं।)

यह भी देखें

भग्न
सममित संबंध

संदर्भ

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↑ Martin, George E. (1982), Transformation Geometry: An Introduction to Symmetry, Undergraduate Texts in Mathematics, Springer, p. 64, ISBN 9780387906362.
↑ Robert O. Gould, Steffen Borchardt-Ott (2011)Crystallography: An Introduction Springer Science & Business Media
↑ Bottema, O, and B. Roth, Theoretical Kinematics, Dover Publications (September 1990)
↑ George R. McGhee (2006) The Geometry of Evolution: Adaptive Landscapes and Theoretical Morphospaces Cambridge University Press p.64
↑ Anna Ursyn(2012) Biologically-inspired Computing for the Arts: Scientific Data Through Graphics IGI Global Snippet p.209^{[clarification needed]}
↑ Sinden, Richard R. (1994). डीएनए संरचना और कार्य. Gulf Professional Publishing. p. 101. ISBN 9780126457506.
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↑ Klein, Felix, 1872. "Vergleichende Betrachtungen über neuere geometrische Forschungen" ('A comparative review of recent researches in geometry'), Mathematische Annalen, 43 (1893) pp. 63–100 (Also: Gesammelte Abh. Vol. 1, Springer, 1921, pp. 460–497).
An English translation by Mellen Haskell appeared in Bull. N. Y. Math. Soc 2 (1892–1893): 215–249.
↑ Tian Yu Cao Conceptual Foundations of Quantum Field Theory Cambridge University Press p.154-155
↑ Gouyet, Jean-François (1996). भौतिकी और भग्न संरचनाएँ. Paris/New York: Masson Springer. ISBN 978-0-387-94153-0.

बाहरी संबंध

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[:0-2] 2.0 ^2.1 "Symmetry | Thinking about Geometry | Underground Mathematics". undergroundmathematics.org. Retrieved 2019-12-06.

[:1-3] 3.0 ^3.1 "समरूपता - मैथबिट्सनोटबुक(जियो - सीसीएसएस गणित)". mathbitsnotebook.com. Retrieved 2019-12-06.

[4] Freitag, Mark (2013). Mathematics for Elementary School Teachers: A Process Approach. Cengage Learning. p. 721.

[5] Miller, Willard Jr. (1972). समरूपता समूह और उनके अनुप्रयोग. New York: Academic Press. OCLC 589081. Archived from the original on 2010-02-17. Retrieved 2009-09-28.

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[11] Bassarear, Tom (2011). प्राथमिक विद्यालय के शिक्षकों के लिए गणित (5 ed.). Cengage Learning. p. 499.

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[13] Hertrich-Jeromin, Udo (2003). Introduction to Möbius Differential Geometry. Cambridge University Press.

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[20] Hartshorne, Robin (2000). Geometry: Euclid and Beyond. Springer Science & Business Media.

[Noether-21] Kosmann-Schwarzbach, Yvette (2010). The Noether theorems: Invariance and conservation laws in the twentieth century. Sources and Studies in the History of Mathematics and Physical Sciences. Springer-Verlag. ISBN 978-0-387-87867-6.

[22] Stenger, Victor J. (2000) and Mahou Shiro (2007). Timeless Reality. Prometheus Books. Especially chapter 12. Nontechnical.

[23] Martin, George E. (1982), Transformation Geometry: An Introduction to Symmetry, Undergraduate Texts in Mathematics, Springer, p. 64, ISBN 9780387906362.

[24] Robert O. Gould, Steffen Borchardt-Ott (2011)Crystallography: An Introduction Springer Science & Business Media

[25] Bottema, O, and B. Roth, Theoretical Kinematics, Dover Publications (September 1990)

[26] George R. McGhee (2006) The Geometry of Evolution: Adaptive Landscapes and Theoretical Morphospaces Cambridge University Press p.64

[27] Anna Ursyn(2012) Biologically-inspired Computing for the Arts: Scientific Data Through Graphics IGI Global Snippet p.209^{[clarification needed]}

[28] Sinden, Richard R. (1994). डीएनए संरचना और कार्य. Gulf Professional Publishing. p. 101. ISBN 9780126457506.

[29] Charles Howard Hinton (1906) The Fourth Dimension (Google eBook) S. Sonnenschein & Company p.223

[30] H.S.M. Coxeter (1961,9) Introduction to Geometry, §5 Similarity in the Euclidean Plane, pp. 67–76, §7 Isometry and Similarity in Euclidean Space, pp 96–104, John Wiley & Sons.

[31] William Thurston. Three-dimensional geometry and topology. Vol. 1. Edited by Silvio Levy. Princeton Mathematical Series, 35. Princeton University Press, Princeton, NJ, 1997. x+311 pp. ISBN 0-691-08304-5

[32] Klein, Felix, 1872. "Vergleichende Betrachtungen über neuere geometrische Forschungen" ('A comparative review of recent researches in geometry'), Mathematische Annalen, 43 (1893) pp. 63–100 (Also: Gesammelte Abh. Vol. 1, Springer, 1921, pp. 460–497).
An English translation by Mellen Haskell appeared in Bull. N. Y. Math. Soc 2 (1892–1893): 215–249.

[33] Tian Yu Cao Conceptual Foundations of Quantum Field Theory Cambridge University Press p.154-155

[Gouyet-34] Gouyet, Jean-François (1996). भौतिकी और भग्न संरचनाएँ. Paris/New York: Masson Springer. ISBN 978-0-387-94153-0.

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 == परावर्तक समरूपता ==
-{{Main|Reflectional symmetry}}
+{{Main|परावर्तक समरूपता}}
-परावर्तन के संबंध में परावर्तक समरूपता, रैखिक समरूपता, दर्पण समरूपता, दर्पण-छवि समरूपता या द्विपक्षीय समरूपता समरूपता है।<ref>{{cite book |title=समरूपता|last=Weyl |first=Hermann |author-link=Hermann Weyl |year=1982 |orig-year=1952 |publisher=Princeton University Press |location=Princeton | isbn=0-691-02374-3 |ref=Weyl 1982}}</ref>
+परावर्तन के संबंध में परावर्तक समरूपता, रैखिक समरूपता, दर्पण समरूपता, दर्पण-छवि समरूपता या द्विपक्षीय समरूपता है।<ref>{{cite book |title=समरूपता|last=Weyl |first=Hermann |author-link=Hermann Weyl |year=1982 |orig-year=1952 |publisher=Princeton University Press |location=Princeton | isbn=0-691-02374-3 |ref=Weyl 1982}}</ref> आयाम में, समरूपता का बिंदु होता है जिसके सम्बन्ध में प्रतिबिंब होता है; दो आयामों में, समरूपता का अक्ष (a.k.a., समरूपता की रेखा) है, और तीन आयामों में समरूपता का तल है।<ref name=":1" /><ref>{{cite book |last1=Cowin |first1=Stephen C. |last2=Doty |first2=Stephen B. |year=2007 |title=ऊतक यांत्रिकी|url=https://archive.org/details/tissuemechanics00cowi_776 |url-access=limited |publisher=Springer |page=[https://archive.org/details/tissuemechanics00cowi_776/page/n162 152]|isbn=9780387368252 }}</ref> वस्तु या आकृति जिसके लिए प्रत्येक बिंदु का दूसरे पर मानचित्रण होता है, जो सामान्य तल के विपरीत पक्षों से समान दूरी पर होता है, दर्पण सममिति कहलाता है (अधिक जानकारी के लिए, [[दर्पण छवि]] देखें)।
-एक आयाम में, समरूपता का एक बिंदु होता है जिसके सम्बन्ध में प्रतिबिंब होता है; दो आयामों में, समरूपता का एक अक्ष (a.k.a., समरूपता की रेखा) है, और तीन आयामों में समरूपता का एक तल है।<ref name=":1" /><ref>{{cite book |last1=Cowin |first1=Stephen C. |last2=Doty |first2=Stephen B. |year=2007 |title=ऊतक यांत्रिकी|url=https://archive.org/details/tissuemechanics00cowi_776 |url-access=limited |publisher=Springer |page=[https://archive.org/details/tissuemechanics00cowi_776/page/n162 152]|isbn=9780387368252 }}</ref> एक वस्तु या आकृति जिसके लिए प्रत्येक बिंदु का दूसरे पर एक-से-एक मानचित्रण होता है, जो एक सामान्य तल के विपरीत पक्षों से समान दूरी पर होता है, दर्पण सममिति कहलाता है (अधिक जानकारी के लिए, [[दर्पण छवि]] देखें)।
-द्वि-आयामी आकृति की समरूपता की धुरी एक रेखा है, जैसे कि यदि एक लंबवत का निर्माण किया जाता है, तो समरूपता की धुरी से समान दूरी पर लंबवत पर स्थित कोई भी दो बिंदु समान होते हैं। इसके सम्बन्ध में सोचने का दूसरा तरीका यह है कि यदि आकृति को अक्ष के ऊपर आधा मोड़ दिया जाए, तो दोनों हिस्से एक-दूसरे की दर्पण छवियों के समान होंगे। उदाहरण के लिए। एक [[वर्ग (ज्यामिति)]] में समरूपता के चार अक्ष होते हैं, क्योंकि इसे मोड़ने और किनारों को एक-दूसरे से मिलाने के चार अलग-अलग तरीके होते हैं। एक अन्य उदाहरण एक वृत्त का होगा, जिसके केंद्र से समान कारण से सममिति के अनंत कई अक्ष गुजरते हैं।<ref>{{cite book | author=Caldecott, Stratford  | year=2009 | title=Beauty for Truth's Sake: On the Re-enchantment of Education | publisher=Brazos Press |page=70}}</ref>
+द्वि-आयामी आकृति की समरूपता की धुरी रेखा है, जैसे कि यदि लंबवत का निर्माण किया जाता है, तो समरूपता की धुरी से समान दूरी पर लंबवत पर स्थित कोई भी दो बिंदु समान होते हैं। इसके सम्बन्ध में विचार करने का दूसरा उपाय यह है कि यदि आकृति को अक्ष के ऊपर अर्ध मोड़ दिया जाए, तो दोनों भाग एक-दूसरे की दर्पण छवियों के समान होंगे। उदाहरण के लिए [[वर्ग (ज्यामिति)]] में समरूपता के चार अक्ष होते हैं, क्योंकि इसे मोड़ने और किनारों को एक-दूसरे से मिलाने के चार भिन्न-भिन्न उपाय होते हैं। अन्य उदाहरण वृत्त का होगा, जिसके केंद्र से समान कारण से सममिति के अनंत कई अक्ष गुजरते हैं।<ref>{{cite book | author=Caldecott, Stratford  | year=2009 | title=Beauty for Truth's Sake: On the Re-enchantment of Education | publisher=Brazos Press |page=70}}</ref> यदि अक्षर T ऊर्ध्वाधर अक्ष पर प्रतिबिंबित होता है, तो यह वैसा ही दिखाई देता है। इसे कभी-कभी ऊर्ध्वाधर समरूपता भी कहा जाता है। इस प्रकार कोई इस घटना का स्पष्ट रूप से यह कहकर वर्णन कर सकता है कि T में ऊर्ध्वाधर समरूपता अक्ष है, या कि T में बाएँ-दाएँ समरूपता है।
-यदि अक्षर T ऊर्ध्वाधर अक्ष पर प्रतिबिंबित होता है, तो यह वैसा ही दिखाई देता है। इसे कभी-कभी ऊर्ध्वाधर समरूपता भी कहा जाता है। इस प्रकार कोई इस घटना का स्पष्ट रूप से यह कहकर वर्णन कर सकता है कि T में ऊर्ध्वाधर समरूपता अक्ष है, या कि T में बाएँ-दाएँ समरूपता है।
-परावर्तन समरूपता वाले त्रिभुज [[समद्विबाहु]] होते हैं, इस समरूपता वाले [[चतुर्भुज]] काइट (ज्यामिति) और समद्विबाहु समलंब चतुर्भुज होते हैं।<ref>{{cite book | title=प्राथमिक विद्यालय के शिक्षकों के लिए गणित| author=Bassarear, Tom  |edition=5 | publisher=Cengage Learning | year=2011 |page =499}}</ref>
+परावर्तन समरूपता वाले त्रिभुज [[समद्विबाहु]] होते हैं, इस समरूपता वाले [[चतुर्भुज]] काइट (ज्यामिति) और समद्विबाहु समलंब चतुर्भुज होते हैं।<ref>{{cite book | title=प्राथमिक विद्यालय के शिक्षकों के लिए गणित| author=Bassarear, Tom  |edition=5 | publisher=Cengage Learning | year=2011 |page =499}}</ref> प्रतिबिंब की प्रत्येक रेखा या तल के लिए, समरूपता समूह C<sub>s</sub> के साथ [[समरूपी|समरूP]] है (अधिक जानकारी के लिए तीन आयामों में [[बिंदु समूह]] देखें), तीन प्रकार के क्रम दो (अंतर्विरोध (गणित) एस) में से एक है, इसलिए बीजगणितीय रूप से  C<sub>2</sub> के लिए आइसोमोर्फिक [[मौलिक डोमेन]] अर्ध-तल या अर्ध-स्थान है।<ref>{{cite book | author-link=Norman Johnson (mathematician) | author=Johnson, N. W. Johnson | title=ज्यामिति और परिवर्तन| year=2018 | chapter=11: Finite symmetry groups | publisher=Cambridge University Press}}</ref>
-प्रतिबिंब की प्रत्येक रेखा या तल के लिए, समरूपता समूह C के साथ [[समरूपी]] है<sub>s</sub> (अधिक जानकारी के लिए तीन आयामों में [[बिंदु समूह]] देखें), तीन प्रकार के क्रम दो (इनवोल्यूशन (गणित) एस) में से एक, इसलिए बीजगणितीय रूप से सी के लिए आइसोमोर्फिक<sub>2</sub>. [[मौलिक डोमेन]] एक आधा-तल या आधा-स्थान (ज्यामिति)|आधा-स्थान है।<ref>{{cite book | author-link=Norman Johnson (mathematician) | author=Johnson, N. W. Johnson | title=ज्यामिति और परिवर्तन| year=2018 | chapter=11: Finite symmetry groups | publisher=Cambridge University Press}}</ref>
 == बिंदु प्रतिबिंब और अन्य समावेशी आइसोमेट्री ==
 [[File:Point Reflection.png|thumb|upright=0.6|2 आयामों में, एक बिंदु प्रतिबिंब 180 डिग्री का घूर्णन है।]]
-{{Main|Point reflection}}
+{{Main|बिंदु प्रतिबिंब}}
-परावर्तन समरूपता को अन्य आइसोमेट्री के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है {{mvar|m}}-आयामी स्थान जो इनवोल्यूशन (गणित) हैं, जैसे
+परावर्तन समरूपता को अन्य आइसोमेट्री के लिए सामान्यीकृत किया जा सकता है, {{mvar|m}}-आयामी स्थान जो अंतर्विरोध (गणित) हैं, जैसे
 :{{math|(''x''<sub>1</sub>, ..., ''x''<sub>''m''</sub>) ↦ (−''x''<sub>1</sub>, ..., −''x''<sub>''k''</sub>, ''x''<sub>''k''+1</sub>, ..., ''x''<sub>''m''</sub>)}}
-कार्टेशियन निर्देशांक की एक निश्चित प्रणाली में। यह एक के साथ स्थान को दर्शाता है {{math|(''m''−''k'')}}-आयामी एफ़िन उपस्थान।<ref>{{cite book | author=Hertrich-Jeromin, Udo | year=2003 | title=Introduction to Möbius Differential Geometry | publisher=Cambridge University Press}}</ref> अगर {{mvar|k}} = {{mvar|m}}, तो ऐसे परिवर्तन को एक [[बिंदु प्रतिबिंब]], या एक बिंदु के माध्यम से व्युत्क्रमण के रूप में जाना जाता है। समतल पर (ज्यामिति) ({{mvar|m}} = 2), एक बिंदु प्रतिबिंब अर्ध-[[मोड़ (ज्यामिति)]] (180°) घूर्णन के समान है; नीचे देखें। एंटीपोडल समरूपता मूल बिंदु के माध्यम से एक बिंदु प्रतिबिंब समरूपता का एक वैकल्पिक नाम है।<ref>{{cite book |last=Dieck |first=Tammo |title=बीजगणितीय टोपोलॉजी|url=https://archive.org/details/algebraictopolog00diec |url-access=limited |year=2008 |publisher=European Mathematical Society |isbn=9783037190487 |pages=[https://archive.org/details/algebraictopolog00diec/page/n273 261]}}</ref>
+कार्टेशियन निर्देशांक की निश्चित प्रणाली में यह {{math|(''m''−''k'')}}-आयामी एफ़िन उपस्थान के साथ स्थान को प्रदर्शित करता है ।<ref>{{cite book | author=Hertrich-Jeromin, Udo | year=2003 | title=Introduction to Möbius Differential Geometry | publisher=Cambridge University Press}}</ref> यदि {{mvar|k}} = {{mvar|m}}, तो ऐसे परिवर्तन को [[बिंदु प्रतिबिंब]], या बिंदु के माध्यम से व्युत्क्रमण के रूप में जाना जाता है। समतल पर (ज्यामिति) ({{mvar|m}} = 2), बिंदु प्रतिबिंब अर्ध-[[मोड़ (ज्यामिति)]] (180°) घूर्णन के समान है; नीचे देखें। एंटीपोडल समरूपता मूल बिंदु के माध्यम से बिंदु प्रतिबिंब समरूपता का वैकल्पिक नाम है।<ref>{{cite book |last=Dieck |first=Tammo |title=बीजगणितीय टोपोलॉजी|url=https://archive.org/details/algebraictopolog00diec |url-access=limited |year=2008 |publisher=European Mathematical Society |isbn=9783037190487 |pages=[https://archive.org/details/algebraictopolog00diec/page/n273 261]}}</ref> ऐसा प्रतिबिंब [[अभिविन्यास (वेक्टर स्थान)|अभिविन्यास (सदिश स्थान)]] को संरक्षित करता है यदि और केवल यदि {{mvar|k}} [[सम संख्या]] है.<ref>William H. Barker, Roger Howe ''Continuous Symmetry: From Euclid to Klein (Google eBook)'' American Mathematical Soc</ref> इसका तात्पर्य यह है कि त्रि-आयामी अंतरिक्ष के लिए {{mvar|m}}=3 (साथ ही अन्य विषम के लिए भी {{mvar|m}}), बिंदु प्रतिबिंब दर्पण-छवि समरूपता की जैसे, अंतरिक्ष के अभिविन्यास को परिवर्तित करता है। यह बताता है कि क्यों भौतिकी में, शब्द P-[[समरूपता (भौतिकी)]] (P का अर्थ [[समता (भौतिकी)]] है) का उपयोग बिंदु प्रतिबिंब और दर्पण समरूपता दोनों के लिए किया जाता है। चूंकि तीन आयामों में बिंदु प्रतिबिंब [[बाएं हाथ की समन्वय प्रणाली]] को दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली में परिवर्तित कर देता है, बिंदु प्रतिबिंब के अंतर्गत समरूपता को बाएं-दाएं समरूपता भी कहा जाता है।<ref name=Gibson1980>{{cite book |author1=W.M. Gibson  |author2=B.R. Pollard  |name-list-style=amp |title=प्राथमिक कण भौतिकी में समरूपता सिद्धांत|year=1980 |publisher=Cambridge University Press |isbn=0-521-29964-0 |pages=120–122}}</ref>
-ऐसा प्रतिबिंब [[अभिविन्यास (वेक्टर स्थान)]] को संरक्षित करता है यदि और केवल यदि {{mvar|k}} एक [[सम संख्या]] है.<ref>William H. Barker, Roger Howe ''Continuous Symmetry: From Euclid to Klein (Google eBook)'' American Mathematical Soc</ref> इसका तात्पर्य यह है कि त्रि-आयामी अंतरिक्ष के लिए|{{mvar|m}}=3 (साथ ही अन्य विषम के लिए भी{{mvar|m}}), एक बिंदु प्रतिबिंब दर्पण-छवि समरूपता की तरह, अंतरिक्ष के अभिविन्यास को बदलता है। यह बताता है कि क्यों भौतिकी में, शब्द पी-[[समरूपता (भौतिकी)]] (पी का अर्थ [[समता (भौतिकी)]] है) का उपयोग बिंदु प्रतिबिंब और दर्पण समरूपता दोनों के लिए किया जाता है। चूंकि तीन आयामों में एक बिंदु प्रतिबिंब एक [[बाएं हाथ की समन्वय प्रणाली]] को दाएं हाथ की समन्वय प्रणाली में बदल देता है, एक बिंदु प्रतिबिंब के अंतर्गत समरूपता को बाएं-दाएं समरूपता भी कहा जाता है।<ref name=Gibson1980>{{cite book |author1=W.M. Gibson  |author2=B.R. Pollard  |name-list-style=amp |title=प्राथमिक कण भौतिकी में समरूपता सिद्धांत|year=1980 |publisher=Cambridge University Press |isbn=0-521-29964-0 |pages=120–122}}</ref>
 == घूर्णी समरूपता ==
-{{Main|Rotational symmetry}}
+{{Main|घूर्णी समरूपता}}
 [[File:The armoured triskelion on the flag of the Isle of Man.svg|thumb|upright=0.6|[[ट्रिस्केलियन]] में तीन गुना घूर्णी समरूपता है।]]घूर्णी समरूपता कुछ या सभी घुमावों के संबंध में समरूपता है {{mvar|m}}-आयामी यूक्लिडियन स्थान। घूर्णन एसई (n) हैं, जो आइसोमेट्री हैं जो [[अभिविन्यास (गणित)]] को संरक्षित करते हैं।<ref>Vladimir G. Ivancevic, Tijana T. Ivancevic (2005) ''Natural Biodynamics'' World Scientific</ref> इसलिए, घूर्णी समरूपता का एक समरूपता समूह विशेष यूक्लिडियन समूह SE(3)|E का एक उपसमूह है<sup>+</sup>({{mvar|m}}).
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 [[File:Frieze step.png|thumb|ग्लाइड प्रतिबिंब समरूपता के साथ एक फ्रिज़ पैटर्न]]
 {{Main|Glide reflection}}
-डी में, ग्लाइड परावर्तन समरूपता (3डी में [[ सरकना विमान ]] समरूपता और सामान्य रूप से ट्रांसफ़्लेक्शन भी कहा जाता है) का अर्थ है कि एक रेखा या विमान में एक प्रतिबिंब, रेखा के साथ या विमान में एक अनुवाद के साथ मिलकर, एक ही वस्तु में परिणत होता है ( जैसे कि पैरों के निशान के मामले में)।<ref name=":0" /><ref>{{citation |title=Transformation Geometry: An Introduction to Symmetry |series=[[Undergraduate Texts in Mathematics]] |first=George E. |last=Martin |publisher=Springer |year=1982 |isbn=9780387906362 |page=64|url=https://books.google.com/books?id=KW4EwONsQJgC&pg=PA64}}.</ref> दो ग्लाइड प्रतिबिंबों की संरचना के परिणामस्वरूप दोगुने अनुवाद वेक्टर के साथ अनुवाद समरूपता होती है। ग्लाइड प्रतिबिंब और संबंधित अनुवादों वाला समरूपता समूह फ़्रीज़ समूह p11g है, और अनंत चक्रीय समूह Z के साथ समरूपी है।
+डी में, ग्लाइड परावर्तन समरूपता (3डी में [[ सरकना विमान ]] समरूपता और सामान्य रूप से ट्रांसफ़्लेक्शन भी कहा जाता है) का अर्थ है कि एक रेखा या विमान में एक प्रतिबिंब, रेखा के साथ या विमान में एक अनुवाद के साथ मिलकर, एक ही वस्तु में परिणत होता है ( जैसे कि पैरों के निशान के मामले में)।<ref name=":0" /><ref>{{citation |title=Transformation Geometry: An Introduction to Symmetry |series=[[Undergraduate Texts in Mathematics]] |first=George E. |last=Martin |publisher=Springer |year=1982 |isbn=9780387906362 |page=64|url=https://books.google.com/books?id=KW4EwONsQJgC&pg=PA64}}.</ref> दो ग्लाइड प्रतिबिंबों की संरचना के परिणामस्वरूप दोगुने अनुवाद सदिश के साथ अनुवाद समरूपता होती है। ग्लाइड प्रतिबिंब और संबंधित अनुवादों वाला समरूपता समूह फ़्रीज़ समूह p11g है, और अनंत चक्रीय समूह Z के साथ समरूP है।
 ===रोटोरफ्लेक्शन समरूपता===
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 डी ज्यामिति और उच्चतर में, एक स्क्रू अक्ष (या रोटरी अनुवाद) घूर्णन अक्ष के साथ एक घूर्णन और एक अनुवाद का एक संयोजन है।<ref>Bottema, O, and B. Roth, ''Theoretical Kinematics,'' Dover Publications (September 1990)</ref>
 [[ कुंडलित वक्रता ]] समरूपता रोजमर्रा की वस्तुओं जैसे [[ वसंत (उपकरण) ]], [[स्लिंकी]] खिलौने, [[ड्रिल बिट्स]] और [[बरमा (ड्रिल)]] में देखी जाने वाली समरूपता है। पेचदार समरूपता की अवधारणा को त्रि-आयामी अंतरिक्ष में अनुरेखण के रूप में देखा जा सकता है जो किसी वस्तु को निरंतर [[कोणीय गति]] से घुमाने के साथ-साथ घूर्णन की धुरी के साथ निरंतर रैखिक गति से अनुवाद करने के परिणामस्वरूप होता है। किसी भी समय, ये दोनों गतियाँ मिलकर एक कुंडलित कोण देती हैं जो ट्रेस किए गए हेलिक्स के गुणों को परिभाषित करने में मदद करता है।<ref>George R. McGhee (2006) ''The Geometry of Evolution: Adaptive Landscapes and Theoretical Morphospaces'' Cambridge University Press p.64</ref> जब ट्रेसिंग ऑब्जेक्ट तेजी से घूमता है और धीरे-धीरे अनुवाद करता है, तो कॉइलिंग कोण 0° के करीब होगा। इसके विपरीत, यदि वस्तु धीरे-धीरे घूमती है और तेजी से अनुवाद करती है, तो कुंडलित कोण 90° तक पहुंच जाएगा।
-[[File:Helix.svg|150px|thumb|left|एक सतत हेलिक्स]]धुरी के साथ कुंडलित कोण और अनुवाद समरूपता के परस्पर क्रिया के आधार पर, पेचदार समरूपता के तीन मुख्य वर्गों को प्रतिष्ठित किया जा सकता है:
+[[File:Helix.svg|150px|thumb|left|एक सतत हेलिक्स]]धुरी के साथ कुंडलित कोण और अनुवाद समरूपता के परस्पर क्रिया के अर्धर पर, पेचदार समरूपता के तीन मुख्य वर्गों को प्रतिष्ठित किया जा सकता है:
 [[File:Triangular helix.png|thumb|एक नियमित तिरछा-एपिरोगोन में एक अलग (यहां 3-गुना) पेंच-अक्ष समरूपता होती है, जो परिप्रेक्ष्य (ग्राफिकल) में खींची जाती है।]]
 [[File:Coxeter helix 3 colors.png|thumb|बोएर्डिज्क-कॉक्समूहर हेलिक्स, संवर्धित नियमित टेट्राहेड्रा द्वारा निर्मित, एक स्क्रू अक्ष समरूपता का एक उदाहरण है जो गैर-आवधिक है।]]* अनंत पेचदार समरूपता: यदि हेलिक्स या हेलिक्स जैसी वस्तु की लंबाई के साथ कोई विशिष्ट विशेषताएं नहीं हैं, तो वस्तु में एक वृत्त की तरह अनंत समरूपता होगी, लेकिन वस्तु की लंबी धुरी के साथ अनुवाद की अतिरिक्त आवश्यकता के साथ -इसे इसके मूल स्वरूप में लौटाने के लिए।<ref>Anna Ursyn(2012) ''Biologically-inspired Computing for the Arts: Scientific Data Through Graphics'' IGI Global Snippet p.209 {{clarify|date=November 2014}}</ref> एक हेलिक्स-जैसी वस्तु वह होती है जिसमें हर बिंदु पर हेलिक्स के कुंडलित होने का नियमित कोण होता है, लेकिन इसमें अनिश्चित काल तक उच्च जटिलता का एक [[क्रॉस सेक्शन (ज्यामिति)]] भी हो सकता है, बशर्ते कि बिल्कुल वही क्रॉस सेक्शन मौजूद हो (सामान्यतः एक के पश्चात्) वस्तु की लंबाई के अनुदिश प्रत्येक बिंदु पर घूर्णन)। सरल उदाहरणों में समान रूप से कुंडलित स्प्रिंग्स, स्लिंकी, ड्रिल बिट्स और बरमा सम्मिलित हैं। अधिक सटीक रूप से कहा जाए तो, किसी वस्तु में अनंत पेचदार समरूपताएं होती हैं यदि वस्तु के केंद्रीय अक्ष के चारों ओर किसी भी छोटे घूर्णन के लिए, उस अक्ष पर पास में एक बिंदु (अनुवाद दूरी) मौजूद होता है, जिस पर वस्तु बिल्कुल वैसी ही दिखाई देगी जैसी वह पूर्व दिखाई देती थी। यह अनंत पेचदार समरूपता है जो घुमाए जा रहे बरमा या स्क्रू बिट की लंबाई के साथ गति के विचित्र भ्रम को जन्म देती है। यह ऐसे उपकरणों को उनकी लंबाई के साथ सामग्री को स्थानांतरित करने की यांत्रिक रूप से उपयोगी क्षमता भी प्रदान करता है, बशर्ते कि वे गुरुत्वाकर्षण या घर्षण जैसे बल के साथ संयुक्त हों जो सामग्री को ड्रिल या बरमा के साथ घूमने का विरोध करने की अनुमति देता है।
 *''n''-गुना पेचदार समरूपता: यदि पेचदार वस्तु के प्रत्येक क्रॉस सेक्शन के समान होने की आवश्यकता में ढील दी जाती है, तो अतिरिक्त कम पेचदार समरूपता संभव हो जाएगी। उदाहरण के लिए, पेचदार वस्तु का क्रॉस सेक्शन बदल सकता है, लेकिन फिर भी पेचदार वस्तु की धुरी के साथ नियमित रूप से खुद को दोहरा सकता है। नतीजतन, इस प्रकार की वस्तुएं कुछ निश्चित कोण θ द्वारा घूर्णन और कुछ निश्चित दूरी द्वारा अनुवाद के पश्चात् एक समरूपता प्रदर्शित करेंगी, लेकिन सामान्य तौर पर किसी भी घूर्णन कोण के लिए अपरिवर्तनीय नहीं होंगी। यदि घूर्णन का कोण जिस पर समरूपता होती है, समान रूप से एक पूर्ण वृत्त (360°) में विभाजित होता है, तो परिणाम एक नियमित बहुभुज के पेचदार समकक्ष होता है। इस मामले को ''n-फोल्ड हेलिकल समरूपता'' कहा जाता है, जहां ''n'' = 360° (जैसे कि [[ दोहरी कुंडली ]] का मामला)। ऐसे मामलों को सम्मिलित करके इस अवधारणा को और अधिक सामान्यीकृत किया जा सकता है <math>\scriptstyle m\theta</math> घुमाव (ज्यामिति)|360° का गुणज है - यानी, चक्र अंततः दोहराता है, लेकिन पेचदार वस्तु के एक से अधिक पूर्ण घूर्णन के पश्चात् ही।
-* गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता: यह वह मामला है जिसमें समरूपता का निरीक्षण करने के लिए आवश्यक घूर्णन कोण θ [[अपरिमेय कोण]] है। घूर्णन का कोण कभी भी सटीक रूप से नहीं दोहराता, चाहे हेलिक्स को कितनी भी बार घुमाया जाए। ऐसी समरूपताएं गैर-दोहराए जाने वाले बिंदु समूह#दो आयामों में उपयोग करके बनाई जाती हैं। [[डीएनए|डीnए]], प्रति मोड़ लगभग 10.5 आधार जोड़े के साथ, इस प्रकार की गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता का एक उदाहरण है।<ref>{{cite book |last=Sinden |first=Richard R. |title=डीएनए संरचना और कार्य|year=1994 |publisher=Gulf Professional Publishing |isbn=9780126457506 |page=101}}</ref>
+* गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता: यह वह मामला है जिसमें समरूपता का निरीक्षण करने के लिए आवश्यक घूर्णन कोण θ [[अपरिमेय कोण]] है। घूर्णन का कोण कभी भी सटीक रूप से नहीं दोहराता, चाहे हेलिक्स को कितनी भी बार घुमाया जाए। ऐसी समरूपताएं गैर-दोहराए जाने वाले बिंदु समूह#दो आयामों में उपयोग करके बनाई जाती हैं। [[डीएनए|डीnए]], प्रति मोड़ लगभग 10.5 अर्धर जोड़े के साथ, इस प्रकार की गैर-दोहराई जाने वाली पेचदार समरूपता का एक उदाहरण है।<ref>{{cite book |last=Sinden |first=Richard R. |title=डीएनए संरचना और कार्य|year=1994 |publisher=Gulf Professional Publishing |isbn=9780126457506 |page=101}}</ref>
 == दोहरा घूर्णन समरूपता ==
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 मैनिफोल्ड ''एम'' पर एक ज्यामितीय संरचना कुछ मॉडल ज्यामिति ''एक्स'' के लिए ''एम'' से ''एक्स''/Γ तक एक भिन्नता है, जहां Γ ''जी'' का एक अलग उपसमूह है ''X'' पर स्वतंत्र रूप से कार्य करना। यदि कोई दिया गया मैनिफोल्ड एक ज्यामितीय संरचना को स्वीकार करता है, तो यह उसे स्वीकार करता है जिसका मॉडल अधिकतम है।
-एक ज्यामितिकरण अनुमान|3-आयामी मॉडल ज्यामिति ''एक्स'' ज्यामितिकरण अनुमान के लिए प्रासंगिक है यदि यह अधिकतम है और यदि ''एक्स'' पर आधारित ज्यामितीय संरचना के साथ कम से कम एक कॉम्पैक्ट मैनिफोल्ड है। थर्स्टन ने इन शर्तों को पूरा करने वाले 8 मॉडल ज्यामिति को वर्गीकृत किया; वे नीचे सूचीबद्ध हैं और कभी-कभी उन्हें थर्स्टन ज्यामिति भी कहा जाता है। (संक्षिप्त भागफल के बिना भी अनगिनत मॉडल ज्यामिति हैं।)
+एक ज्यामितिकरण अनुमान|3-आयामी मॉडल ज्यामिति ''एक्स'' ज्यामितिकरण अनुमान के लिए प्रासंगिक है यदि यह अधिकतम है और यदि ''एक्स'' पर अर्धरित ज्यामितीय संरचना के साथ कम से कम एक कॉम्पैक्ट मैनिफोल्ड है। थर्स्टन ने इन शर्तों को पूरा करने वाले 8 मॉडल ज्यामिति को वर्गीकृत किया; वे नीचे सूचीबद्ध हैं और कभी-कभी उन्हें थर्स्टन ज्यामिति भी कहा जाता है। (संक्षिप्त भागफल के बिना भी अनगिनत मॉडल ज्यामिति हैं।)
 == यह भी देखें ==

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