जाइल्स-एथरटन मॉडल: Difference between revisions

Revision as of 22:36, 11 December 2023

विद्युत चुंबकत्व और सामग्री विज्ञान में, चुंबकीय हिस्टैरिसीस का जाइल्स-एथरटन प्रारूप 1984 में डेविड जाइल्स और डी. एल. एथरटन द्वारा प्रस्तुत किया गया था।^[1] यह चुंबकीय हिस्टैरिसीस के सबसे लोकप्रिय प्रारूपों में से है। इसका मुख्य लाभ यह तथ्य है कि यह प्रारूप चुंबकीय सामग्री के भौतिक पैरामीटर्स के साथ संबंध को सक्षम बनाता है।^[2] जाइल्स-एथरटन प्रारूप छोटे और बड़े हिस्टैरिसीस लूप की गणना करने में सक्षम बनाता है।^[1]मूल जाइल्स-एथरटन प्रारूप केवल आइसोट्रोपिक सामग्रियों के लिए उपयुक्त है।^[1]चूँकि, रमेश एट अल द्वारा प्रस्तुत इस प्रारूप का विस्तार है।^[3] और स्ज़ेव्ज़िक द्वारा सही किया गया। ^[4] एनिस्ट्रोपिक चुंबकीय सामग्री के प्रारूप को सक्षम बनाता है।

सिद्धांत

मैग्नेटिज़ेशन जाइल्स-एथरटन प्रारूप में चुंबकीय सामग्री के $M$ चुंबकीय क्षेत्र के प्रत्येक मान $H$ के लिए निम्नलिखित चरणों में की जाती है:^[1]

प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र $H_{\text{e}}$ की गणना $\alpha$ और चुम्बकत्व $M$ , इंटरडोमेन युग्मन पर विचार करके किया जाता है।
अनैच्छिक चुम्बकत्व $M_{\text{an}}$ प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र $H_{\text{e}}$ के लिए गणना की जाती है।
चुम्बकत्व $M$ प्रारूप की गणना चुंबकीय क्षेत्र के व्युत्पन्न के संकेत को ध्यान में रखते हुए साधारण अंतर समीकरण $H$ (जो हिस्टैरिसीस का स्रोत है) का समाधान करके किया जाता है।

पैरामीटर्स

मूल जाइल्स-एथरटन प्रारूप निम्नलिखित पैरामीटर्स पर विचार करता है:^[1]

पैरामीटर	इकाइयां	विवरण
$\alpha$		चुंबकीय सामग्री में इंटरडोमेन युग्मन की मात्रा निर्धारित करता है।
$a$	A/m	चुंबकीय सामग्री में डोमेन दीवारों के घनत्व की मात्रा निर्धारित करता है।
$M_{\text{s}}$	A/m	सामग्री का संतृप्ति चुंबकत्व
$k$	A/m	चुंबकीय सामग्री में पिनिंग साइट को विभक्त करने के लिए आवश्यक औसत ऊर्जा की मात्रा निर्धारित करता है।
$c$		चुम्बकत्व उत्क्रमणीयता

रमेश एट अल द्वारा प्रस्तुत एकअक्षीय अनिसोट्रॉपी पर विचार करते हुए विस्तार^[3]और स्ज़ेव्ज़िक द्वारा सही किया गया। ^[4]अतिरिक्त पैरामीटर की आवश्यकता है:

पैरामीटर	इकाइयां	विवरण
$K_{\text{an}}$	J/m³	औसत अनिसोट्रॉपी ऊर्जा घनत्व
$\psi$	rad	चुम्बकत्व क्षेत्र की दिशा के मध्य का कोण $H$ और अनिसोट्रॉपी सरल अक्ष की दिशा
$t$		चुंबकीय सामग्री में अनिसोट्रोपिक चरण की भागीदारी

चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप का प्रारूप

प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र

प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र $H_{\text{e}}$ सामग्री के भीतर चुंबकीय क्षणों पर प्रभाव की गणना निम्नलिखित समीकरण से की जा सकती है:^[1]

$H_{\text{e}}=H+\alpha M$

यह प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र चुंबकीय डोमेन के भीतर चुंबकीय क्षणों पर कार्य करने वाले वीस माध्य क्षेत्र के अनुरूप है।^[1]

अनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व

अनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व को प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जब चुंबकीय सामग्री निरंतर चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव में विचुंबकित हो जाती है। चूँकि, एनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व के माप इस तथ्य के कारण अधिक परिष्कृत हैं, कि फ्लक्समीटर को डीमैग्नेटाइजेशन प्रक्रिया के समय एकीकरण की त्रुटिहीनता बनाए रखनी होती है। परिणामस्वरूप, एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के प्रारूप का प्रायोगिक सत्यापन केवल नगण्य हिस्टैरिसीस लूप वाली सामग्रियों के लिए संभव है।^[4]
विशिष्ट चुंबकीय सामग्री के एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन की गणना आइसोट्रोपिक और अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के भारित योग के रूप में की जा सकती है:^[5]

M_{\text{an}}=(1-t)M_{\text{an}}^{\text{iso}}+tM_{\text{an}}^{\text{aniso}}

आइसोट्रोपिक

आइसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन $M_{\text{an}}^{\text{iso}}$ बोल्ट्ज़मैन वितरण के आधार पर निर्धारित किया जाता है। आइसोट्रोपिक चुंबकीय सामग्रियों की स्तिथि में, बोल्ट्जमैन वितरण को प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र के साथ आइसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन को जोड़ने वाले लैंग्विन फलन $H_{\text{e}}$ में कम किया जा सकता है:^[1]

M_{\text{an}}^{\text{iso}}=M_{\text{s}}\left(\coth \left({\frac {H_{\text{e}}}{a}}\right)-{\frac {a}{H_{\text{e}}}}\right)

अनिसोट्रोपिक

अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ भी बोल्ट्ज़मैन वितरण के आधार पर भी निर्धारित किया जाता है।^[3]चूँकि, ऐसी स्तिथि में, बोल्ट्ज़मैन वितरण फलन के लिए कोई प्रतिअवकलन नहीं है।^[4]इस कारण से, एकीकरण को संख्यात्मक रूप से बनाना होगा। मूल प्रकाशन में, अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ इस प्रकार दिया गया है:^[3]

M_{\text{an}}^{\text{aniso}}=M_{\text{s}}{\frac {\displaystyle \int _{0}^{\pi }\!e^{E(1)+E(2)}\sin \theta \cos \theta \,d\theta }{\displaystyle \int _{0}^{\pi }\!e^{E(1)+E(2)}\sin \theta \,d\theta }}

जहाँ ${\begin{aligned}E(1)&={\frac {H_{\text{e}}}{a}}\cos \theta -{\frac {K_{\text{an}}}{M_{\text{s}}\mu _{0}a}}\sin ^{2}(\psi -\theta )\\[4pt]E(2)&={\frac {H_{\text{e}}}{a}}\cos \theta -{\frac {K_{\text{an}}}{M_{\text{s}}\mu _{0}a}}\sin ^{2}(\psi +\theta )\end{aligned}}$

इस विचार पर प्रकाश डाला जाना चाहिए कि मूल रमेश एट अल में टाइपिंग की त्रुटि हुई है। ^[4]परिणामस्वरूप, आइसोट्रोपिक सामग्री के लिए (जहाँ $K_{\text{an}}=0)$ ), अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन का प्रस्तुत रूप $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ आइसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के अनुरूप नहीं है $M_{\text{an}}^{\text{iso}}$ लैंग्विन समीकरण द्वारा दिया गया। भौतिक विश्लेषण से यह निष्कर्ष निकलता है कि अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के लिए समीकरण $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ निम्नलिखित प्रपत्र में सुधार करना होगा:^[4]

M_{\text{an}}^{\text{aniso}}=M_{\text{s}}{\frac {\displaystyle \int _{0}^{\pi }\!e^{\frac {E(1)+E(2)}{2}}\sin \theta \cos \theta \,d\theta }{\displaystyle \int _{0}^{\pi }\!e^{\frac {E(1)+E(2)}{2}}\sin \theta \,d\theta }}

संशोधित रूप में, अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के लिए प्रारूप $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ अनिसोट्रोपिक अनाकार मिश्र धातुओं के लिए प्रयोगात्मक रूप से पुष्टि की गई थी।^[4]

चुम्बकत्व क्षेत्र के रूप में चुम्बकत्व

जाइल्स-एथरटन प्रारूप में, M(H) निर्भरता निम्नलिखित साधारण अंतर समीकरण के रूप में दी गई है:^[6]

{\frac {dM}{dH}}={\frac {1}{1+c}}{\frac {M_{\text{an}}-M}{\delta k-\alpha (M_{\text{an}}-M)}}+{\frac {c}{1+c}}{\frac {dM_{\text{an}}}{dH}}

जहाँ $\delta$ चुम्बकत्व क्षेत्र में परिवर्तन की दिशा पर निर्भर करता है $H$ ( $\delta =1$ क्षेत्र बढ़ाने के लिए, $\delta =-1$ घटते क्षेत्र के लिए),

चुंबकीयकरण क्षेत्र के कार्य के रूप में फ्लक्स घनत्व

फ्लक्स का घनत्व $B$ सामग्री में इस प्रकार दिया गया है:^[1]

B(H)=\mu _{0}M(H)

जहाँ $\mu _{0}$ चुंबकीय स्थिरांक है।

सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप

सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप का निर्माण प्रत्येक प्रमुख अक्ष के लिए तीन अदिश प्रारूपों के सुपरपोजिशन के रूप में किया गया है।^[7] यह प्रारूप विशेष रूप से परिमित तत्व विधि गणना के लिए उपयुक्त है।

संख्यात्मक कार्यान्वयन

जाइल्स-एथरटन प्रारूप को जेएप्रारूप, मैटलैब/ऑक्टेव उपकरण बॉक्स में प्रारम्भ किया गया है। यह साधारण अंतर समीकरणों का समाधान करने के लिए रंज-कुट्टा एल्गोरिदम का उपयोग करता है। जेएप्रारूप ओपन-सोर्स है और एमआईटी लाइसेंस के अंतर्गत है।^[8]

जाइल्स-एथरटन प्रारूप से जुड़ी दो सबसे महत्वपूर्ण कम्प्यूटेशनल समस्याओं की पहचान की गई:^[8]

अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन का संख्यात्मक एकीकरण $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ है।

सामान्य अवकल समीकरण $M(H)$ का समाधान करना।

अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के संख्यात्मक एकीकरण के लिए $M_{\text{an}}^{\text{aniso}}$ गॉस-क्रोनरोड चतुर्भुज सूत्र का उपयोग करना होगा। जीएनयू ऑक्टेव में यह चतुर्भुज क्वाडजीके() फ़ंक्शन के रूप में कार्यान्वित किया जाता है।

सामान्य अवकल समीकरण का समाधान करने के लिए $M(H)$ निर्भरता, रनगे-कुट्टा विधि का अनुरोध किया जाता है। यह देखा गया कि सबसे उत्तम प्रदर्शन 4-वें क्रम की निश्चित चरण विधि थी।^[8]

आगे का विकास

1984 में इसके प्रारंभ के पश्चात से, जाइल्स-एथरटन प्रारूप को गहन रूप से विकसित किया गया था। परिणामस्वरूप, इस प्रारूप को प्रारम्भ किया जा सकता है:

प्रवाहकीय सामग्रियों में चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप की आवृत्ति निर्भरता है। ^[9]^[10]
चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप पर तनाव का प्रभाव होता है। ^[11]^[12]^[13]
कोमल चुंबकीय सामग्री का चुंबकीय विरूपण होता है।^[11]^[14]

इसके अतिरिक्त, विभिन्न सुधार प्रारम्भ किए गए, विशेषकर है:

जब प्रतिवर्ती पारगम्यता ऋणात्मक होने पर अभौतिक अवस्थाओं से बचने के लिए है। ^[15]
पिनिंग साइट को विभक्त करने के लिए आवश्यक औसत ऊर्जा के परिवर्तनों पर विचार करना। ^[16]

अनुप्रयोग

जाइल्स-एथरटन प्रारूप को प्रारूपिंग के लिए प्रारम्भ किया जा सकता है:

घूर्णन विद्युत मशीनें ^[17]
विद्युत् ट्रांसफार्मर ^[18]
मैग्नेटोस्ट्रिक्टिव एक्चुएटर्स ^[19]
मैग्नेटोइलास्टिक सेंसर ^[20]^[21]
चुंबकीय क्षेत्र सेंसर (जैसे फ्लक्सगेट्स) ^[22]^[23]

इसका व्यापक रूप से इलेक्ट्रॉनिक परिपथ सिमुलेशन के लिए भी उपयोग किया जाता है, विशेष रूप से ट्रांसफार्मर या चोक (इलेक्ट्रॉनिक्स) जैसे आगमनात्मक घटकों के प्रारूप के लिए किया जाता है।^[24]

यह भी देखें

हिस्टैरिसीस का प्रीसाच प्रारूप
स्टोनर-वोह्लफर्थ प्रारूप

संदर्

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[13] Jackiewicz, D.; Szewczyk, R.; Salach, J.; Bieńkowski, A. (2014). "Application of extended Jiles–Atherton model for modelling the influence of stresses on magnetic characteristics of the construction steel". Acta Physica Polonica A. 126 (1): 392. Bibcode:2014AcPPA.126..392J. doi:10.12693/aphyspola.126.392.

[14] Szewczyk, R. (2006). "उच्च पारगम्यता एमएन-जेडएन फेराइट्स के चुंबकीय और मैग्नेटोस्ट्रिक्टिव गुणों की मॉडलिंग". Pramana. 67 (6): 1165–1171. Bibcode:2006Prama..67.1165S. doi:10.1007/s12043-006-0031-z. S2CID 59468247.

[15] Deane, J.H.B. (1994). "नॉनलीनियर प्रारंभ करनेवाला सर्किट की गतिशीलता की मॉडलिंग करना". IEEE Transactions on Magnetics. 30 (5): 2795–2801. Bibcode:1994ITM....30.2795D. doi:10.1109/20.312521.

[16] Szewczyk, R. (2007). "अनिसोट्रोपिक धात्विक चश्मे की चुंबकीय विशेषताओं के मॉडल का विस्तार". Journal of Physics D: Applied Physics. 40 (14): 4109–4113. Bibcode:2007JPhD...40.4109S. doi:10.1088/0022-3727/40/14/002. S2CID 121390902.

[17] Du, Ruoyang; Robertson, Paul (2015). "Dynamic Jiles–Atherton Model for Determining the Magnetic Power Loss at High Frequency in Permanent Magnet Machines". IEEE Transactions on Magnetics. 51 (6): 7301210. Bibcode:2015ITM....5182594D. doi:10.1109/TMAG.2014.2382594. S2CID 30752050.

[18] Huang, Sy-Ruen; Chen, Hong-Tai; Wu, Chueh-Cheng; et al. (2012). "Distinguishing internal winding faults from inrush currents in power transformers using Jiles–Atherton model parameters based on correlation voefficient". IEEE Transactions on Magnetics. 27 (2): 548. doi:10.1109/TPWRD.2011.2181543. S2CID 25854265.

[19] Calkins, F.T.; Smith, R.C.; Flatau, A.B. (2008). "मैग्नेटोस्ट्रिक्टिव ट्रांसड्यूसर के लिए ऊर्जा-आधारित हिस्टैरिसीस मॉडल". IEEE Transactions on Magnetics. 36 (2): 429. Bibcode:2000ITM....36..429C. CiteSeerX 10.1.1.44.9747. doi:10.1109/20.825804. S2CID 16468218.

[20] Szewczyk, R.; Bienkowski, A. (2004). "सेंसर अनुप्रयोगों के लिए अनाकार मिश्र धातुओं के मैग्नेटोइलास्टिक गुणों के लिए ऊर्जा-आधारित मॉडल का अनुप्रयोग". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 272: 728–730. Bibcode:2004JMMM..272..728S. doi:10.1016/j.jmmm.2003.11.270.

[21] Szewczyk, R.; Salach, J.; Bienkowski, A.; et al. (2012). "Application of extended Jiles–Atherton model for modeling the magnetic characteristics of Fe41.5Co41.5Nb3Cu1B13 alloy in as-quenched and nanocrystalline State". IEEE Transactions on Magnetics. 48 (4): 1389. Bibcode:2012ITM....48.1389S. doi:10.1109/TMAG.2011.2173562.

[22] Szewczyk, R. (2008). "Extended Jiles–Atherton model for modelling the magnetic characteristics of isotropic materials". Acta Physica Polonica A. 113 (1): 67. Bibcode:2008JMMM..320E1049S. doi:10.12693/APhysPolA.113.67.

[23] Moldovanu, B.O.; Moldovanu, C.; Moldovanu, A. (1996). "फ्लक्सगेट मैग्नेटोमेट्रिक सर्किट के क्षणिक व्यवहार का कंप्यूटर सिमुलेशन". Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 157–158: 565–566. Bibcode:1996JMMM..157..565M. doi:10.1016/0304-8853(95)01101-3.

[24] Cundeva, S. (2008). "फ्लक्सगेट मैग्नेटोमेट्रिक सर्किट के क्षणिक व्यवहार का कंप्यूटर सिमुलेशन". Serbian Journal of Electrical Engineering. 5 (1): 21–30. doi:10.2298/sjee0801021c.

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 {{short description|Model of magnetic hysteresis}}
-[[विद्युत]] चुंबकत्व और सामग्री विज्ञान में, [[चुंबकीय हिस्टैरिसीस]] का '''जाइल्स-एथरटन मॉडल''' 1984 में [[डेविड जाइल्स]] और डी. एल. एथरटन द्वारा प्रस्तुत किया गया था।<ref name="Jiles1984">{{cite journal |last1=Jiles |first1= D. C. |last2=Atherton |first2=D.L. |date=1984 |title=फेरोमैग्नेटिक हिस्टैरिसीस का सिद्धांत|journal=Journal of Applied Physics |volume=55 |issue= 6|pages=2115 |doi=10.1063/1.333582 |bibcode = 1984JAP....55.2115J }}<!--|accessdate=13 July 2014--></ref> यह चुंबकीय हिस्टैरिसीस के सबसे लोकप्रिय मॉडलों में से है। इसका मुख्य लाभ यह तथ्य है कि यह मॉडल [[लौहचुम्बकत्व|चुंबकीय]] सामग्री के भौतिक पैरामीटर्स के साथ संबंध को सक्षम बनाता है।<ref>{{cite journal |last1=Liorzou |first1=F. |last2=Phelps |first2=B. |last3=Atherton |first3=D. L. |date=2000 |title=चुम्बकत्व के स्थूल मॉडल|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=36 |issue=2 |pages=418 |doi=10.1109/20.825802 |bibcode = 2000ITM....36..418L }}</ref> जाइल्स-एथरटन मॉडल छोटे और बड़े हिस्टैरिसीस लूप की गणना करने में सक्षम बनाता है।<ref name="Jiles1984" />मूल जाइल्स-एथरटन मॉडल केवल [[आइसोट्रोपिक सामग्री|आइसोट्रोपिक सामग्रियों]] के लिए उपयुक्त है।<ref name="Jiles1984" />चूँकि, रमेश एट अल द्वारा प्रस्तुत इस मॉडल का विस्तार है।<ref name="Ramesh1996">{{cite journal |last1=Ramesh |first1=A. |last2=Jiles |first2=D. C. |last3=Roderick |first3=J. M. |date=1996 |title=अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन का एक मॉडल|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=32 |issue=5 |pages=4234 |doi=10.1109/20.539344 |bibcode = 1996ITM....32.4234R }}</ref> और स्ज़ेव्ज़िक द्वारा सही किया गया। <ref name="Szewczyk2014">{{cite journal |last=Szewczyk |first=R. |date=2014 |title=लंबवत अनिसोट्रॉपी के साथ नरम चुंबकीय सामग्री के लिए एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन मॉडल का सत्यापन|journal=Materials |volume=7 |issue=7 |pages=5109–5116 |doi=10.3390/ma7075109 |pmid=28788121 |pmc=5455830 |bibcode = 2014Mate....7.5109S |doi-access=free }}</ref> [[एनिस्ट्रोपिक]] चुंबकीय सामग्री के मॉडलिंग को सक्षम बनाता है।
+[[विद्युत]] चुंबकत्व और सामग्री विज्ञान में, [[चुंबकीय हिस्टैरिसीस]] का '''जाइल्स-एथरटन प्रारूप''' 1984 में [[डेविड जाइल्स]] और डी. एल. एथरटन द्वारा प्रस्तुत किया गया था।<ref name="Jiles1984">{{cite journal |last1=Jiles |first1= D. C. |last2=Atherton |first2=D.L. |date=1984 |title=फेरोमैग्नेटिक हिस्टैरिसीस का सिद्धांत|journal=Journal of Applied Physics |volume=55 |issue= 6|pages=2115 |doi=10.1063/1.333582 |bibcode = 1984JAP....55.2115J }}<!--|accessdate=13 July 2014--></ref> यह चुंबकीय हिस्टैरिसीस के सबसे लोकप्रिय प्रारूपों में से है। इसका मुख्य लाभ यह तथ्य है कि यह प्रारूप [[लौहचुम्बकत्व|चुंबकीय]] सामग्री के भौतिक पैरामीटर्स के साथ संबंध को सक्षम बनाता है।<ref>{{cite journal |last1=Liorzou |first1=F. |last2=Phelps |first2=B. |last3=Atherton |first3=D. L. |date=2000 |title=चुम्बकत्व के स्थूल मॉडल|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=36 |issue=2 |pages=418 |doi=10.1109/20.825802 |bibcode = 2000ITM....36..418L }}</ref> जाइल्स-एथरटन प्रारूप छोटे और बड़े हिस्टैरिसीस लूप की गणना करने में सक्षम बनाता है।<ref name="Jiles1984" />मूल जाइल्स-एथरटन प्रारूप केवल [[आइसोट्रोपिक सामग्री|आइसोट्रोपिक सामग्रियों]] के लिए उपयुक्त है।<ref name="Jiles1984" />चूँकि, रमेश एट अल द्वारा प्रस्तुत इस प्रारूप का विस्तार है।<ref name="Ramesh1996">{{cite journal |last1=Ramesh |first1=A. |last2=Jiles |first2=D. C. |last3=Roderick |first3=J. M. |date=1996 |title=अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन का एक मॉडल|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=32 |issue=5 |pages=4234 |doi=10.1109/20.539344 |bibcode = 1996ITM....32.4234R }}</ref> और स्ज़ेव्ज़िक द्वारा सही किया गया। <ref name="Szewczyk2014">{{cite journal |last=Szewczyk |first=R. |date=2014 |title=लंबवत अनिसोट्रॉपी के साथ नरम चुंबकीय सामग्री के लिए एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन मॉडल का सत्यापन|journal=Materials |volume=7 |issue=7 |pages=5109–5116 |doi=10.3390/ma7075109 |pmid=28788121 |pmc=5455830 |bibcode = 2014Mate....7.5109S |doi-access=free }}</ref> [[एनिस्ट्रोपिक]] चुंबकीय सामग्री के प्रारूप को सक्षम बनाता है।
 == सिद्धांत ==
-[[आकर्षण संस्कार|मैग्नेटिज़ेशन]] जाइल्स-एथरटन मॉडल में चुंबकीय सामग्री के प्रारूप के <math>M</math> चुंबकीय क्षेत्र के प्रत्येक मान <math>H</math> के लिए निम्नलिखित चरणों में की जाती है:<ref name="Jiles1984" />
+[[आकर्षण संस्कार|मैग्नेटिज़ेशन]] जाइल्स-एथरटन प्रारूप में चुंबकीय सामग्री के <math>M</math> चुंबकीय क्षेत्र के प्रत्येक मान <math>H</math> के लिए निम्नलिखित चरणों में की जाती है:<ref name="Jiles1984" />
-*प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र <math>H_\text{e}</math> की गणना <math>\alpha</math> और चुम्बकत्व <math>M</math>, इंटरडोमेन युग्मन पर विचार करके की जाती है।
+*प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र <math>H_\text{e}</math> की गणना <math>\alpha</math> और चुम्बकत्व <math>M</math>, इंटरडोमेन युग्मन पर विचार करके किया जाता है।
 * अनैच्छिक चुम्बकत्व <math>M_\text{an}</math> प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र <math>H_\text{e}</math> के लिए गणना की जाती है।
 * चुम्बकत्व <math>M</math> प्रारूप की गणना चुंबकीय क्षेत्र के व्युत्पन्न के संकेत को ध्यान में रखते हुए [[साधारण अंतर समीकरण]] <math>H</math> (जो हिस्टैरिसीस का स्रोत है) का समाधान करके किया जाता है।
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 == पैरामीटर्स ==
-मूल जाइल्स-एथरटन मॉडल निम्नलिखित पैरामीटर्स पर विचार करता है:<ref name="Jiles1984" />
+मूल जाइल्स-एथरटन प्रारूप निम्नलिखित पैरामीटर्स पर विचार करता है:<ref name="Jiles1984" />
 {| class="wikitable"
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 '''अनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व'''
-अनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन को प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जब चुंबकीय सामग्री निरंतर चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव में विचुंबकित हो जाती है। चूँकि, एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के माप इस तथ्य के कारण अधिक परिष्कृत हैं, कि फ्लक्समीटर को डीमैग्नेटाइजेशन प्रक्रिया के समय एकीकरण की त्रुटिहीनता बनाए रखनी होती है। परिणामस्वरूप, एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के प्रारूप का प्रायोगिक सत्यापन केवल नगण्य हिस्टैरिसीस लूप वाली सामग्रियों के लिए संभव है।<ref name="Szewczyk2014" /><br/>विशिष्ट चुंबकीय सामग्री के एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन की गणना आइसोट्रोपिक और अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के भारित योग के रूप में की जा सकती है:<ref>{{cite journal|author-link1=David Jiles |last1=Jiles |first1=D.C. |last2=Ramesh |first2=A. |last3=Shi |first3=Y. |last4=Fang |first4=X. |date=1997 |title=क्रिस्टलीय और बनावट वाले चुंबकीय पदार्थों के चुंबकीयकरण वक्रों के लिए हिस्टैरिसीस के सिद्धांत के अनिसोट्रोपिक विस्तार का अनुप्रयोग|url= https://zenodo.org/record/1232138|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=33 |issue=5 |pages=3961 |doi=10.1109/20.619629 |bibcode = 1997ITM....33.3961J |s2cid=38583653 }}</ref>
+अनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व को प्रयोगात्मक रूप से देखा जा सकता है, जब चुंबकीय सामग्री निरंतर चुंबकीय क्षेत्र के प्रभाव में विचुंबकित हो जाती है। चूँकि, एनहिस्टेरेटिक चुम्बकत्व के माप इस तथ्य के कारण अधिक परिष्कृत हैं, कि फ्लक्समीटर को डीमैग्नेटाइजेशन प्रक्रिया के समय एकीकरण की त्रुटिहीनता बनाए रखनी होती है। परिणामस्वरूप, एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के प्रारूप का प्रायोगिक सत्यापन केवल नगण्य हिस्टैरिसीस लूप वाली सामग्रियों के लिए संभव है।<ref name="Szewczyk2014" /><br/>विशिष्ट चुंबकीय सामग्री के एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन की गणना आइसोट्रोपिक और अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के भारित योग के रूप में की जा सकती है:<ref>{{cite journal|author-link1=David Jiles |last1=Jiles |first1=D.C. |last2=Ramesh |first2=A. |last3=Shi |first3=Y. |last4=Fang |first4=X. |date=1997 |title=क्रिस्टलीय और बनावट वाले चुंबकीय पदार्थों के चुंबकीयकरण वक्रों के लिए हिस्टैरिसीस के सिद्धांत के अनिसोट्रोपिक विस्तार का अनुप्रयोग|url= https://zenodo.org/record/1232138|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=33 |issue=5 |pages=3961 |doi=10.1109/20.619629 |bibcode = 1997ITM....33.3961J |s2cid=38583653 }}</ref>
 :<math> M_\text{an} = (1 - t) M_\text{an}^\text{iso} + t M_\text{an}^\text{aniso} </math>
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 :<math> M_\text{an}^\text{aniso} = M_\text{s}\frac{\displaystyle \int_0^\pi \! e^\frac{E(1) + E(2)}{2} \sin\theta \cos\theta \, d\theta}{\displaystyle \int_0^\pi \! e^\frac{E(1) + E(2)}{2} \sin\theta \, d\theta} </math>
-संशोधित रूप में, अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के लिए मॉडल <math> M_\text{an}^\text{aniso} </math> अनिसोट्रोपिक [[अनाकार मिश्र धातु|अनाकार मिश्र धातुओं]] के लिए प्रयोगात्मक रूप से पुष्टि की गई थी।<ref name="Szewczyk2014" />
+संशोधित रूप में, अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के लिए प्रारूप <math> M_\text{an}^\text{aniso} </math> अनिसोट्रोपिक [[अनाकार मिश्र धातु|अनाकार मिश्र धातुओं]] के लिए प्रयोगात्मक रूप से पुष्टि की गई थी।<ref name="Szewczyk2014" />
 '''चुम्बकत्व क्षेत्र के रूप में चुम्बकत्व'''
-जाइल्स-एथरटन मॉडल में, M(H) निर्भरता निम्नलिखित साधारण अंतर समीकरण के रूप में दी गई है:<ref>{{cite journal |last1=Jiles |first1=D. C. |last2=Atherton |first2=D.L. |date=1986 |title=फेरोमैग्नेटिक हिस्टैरिसीस का एक मॉडल|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |volume=61 |issue= 1–2|pages=48 |doi=10.1016/0304-8853(86)90066-1 |bibcode = 1986JMMM...61...48J }}</ref>
+जाइल्स-एथरटन प्रारूप में, M(H) निर्भरता निम्नलिखित साधारण अंतर समीकरण के रूप में दी गई है:<ref>{{cite journal |last1=Jiles |first1=D. C. |last2=Atherton |first2=D.L. |date=1986 |title=फेरोमैग्नेटिक हिस्टैरिसीस का एक मॉडल|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |volume=61 |issue= 1–2|pages=48 |doi=10.1016/0304-8853(86)90066-1 |bibcode = 1986JMMM...61...48J }}</ref>
 :<math> \frac{dM}{dH} = \frac{1}{1 + c}\frac{M_\text{an} - M}{\delta k - \alpha(M_\text{an} - M)} + \frac{c}{1 + c}\frac{dM_\text{an}}{dH} </math>
 जहाँ <math>\delta</math> चुम्बकत्व क्षेत्र में परिवर्तन की दिशा पर निर्भर करता है <math> H </math> (<math>\delta = 1</math> क्षेत्र बढ़ाने के लिए, <math>\delta = -1</math> घटते क्षेत्र के लिए),
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 जहाँ <math> \mu_0 </math> [[चुंबकीय स्थिरांक]] है।
-== सदिशकृत जाइल्स-एथरटन मॉडल ==
+== सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप ==
-सदिशकृत जाइल्स-एथरटन मॉडल का निर्माण प्रत्येक प्रमुख अक्ष के लिए तीन अदिश मॉडलों के सुपरपोजिशन के रूप में किया गया है।<ref>{{cite journal |last1=Szymanski |first1=Grzegorz |last2=Waszak |first2=Michal |date=2004 |title=Vectorized Jiles–Atherton hysteresis model |journal=Physica B |volume=343 |issue= 1–4|pages=26–29 |doi= 10.1016/j.physb.2003.08.048|bibcode=2004PhyB..343...26S}}</ref> यह मॉडल विशेष रूप से परिमित तत्व विधि गणना के लिए उपयुक्त है।
+सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप का निर्माण प्रत्येक प्रमुख अक्ष के लिए तीन अदिश प्रारूपों के सुपरपोजिशन के रूप में किया गया है।<ref>{{cite journal |last1=Szymanski |first1=Grzegorz |last2=Waszak |first2=Michal |date=2004 |title=Vectorized Jiles–Atherton hysteresis model |journal=Physica B |volume=343 |issue= 1–4|pages=26–29 |doi= 10.1016/j.physb.2003.08.048|bibcode=2004PhyB..343...26S}}</ref> यह प्रारूप विशेष रूप से परिमित तत्व विधि गणना के लिए उपयुक्त है।
 == संख्यात्मक कार्यान्वयन ==
-जाइल्स-एथरटन मॉडल को जेएमॉडल, [[MATLAB|मैटलैब]]/[[OCTAVE|ऑक्टेव]] उपकरण बॉक्स में प्रारम्भ किया गया है। यह साधारण अंतर समीकरणों को समाधान करने के लिए रंज-कुट्टा एल्गोरिदम का उपयोग करता है। जेएमॉडल[[ खुला स्त्रोत | ओपन-सोर्स]] है और एमआईटी लाइसेंस के अंतर्गत है।<ref name="Szewczyk2014s" />
+जाइल्स-एथरटन प्रारूप को जेएप्रारूप, [[MATLAB|मैटलैब]]/[[OCTAVE|ऑक्टेव]] उपकरण बॉक्स में प्रारम्भ किया गया है। यह साधारण अंतर समीकरणों का समाधान करने के लिए रंज-कुट्टा एल्गोरिदम का उपयोग करता है। जेएप्रारूप[[ खुला स्त्रोत | ओपन-सोर्स]] है और एमआईटी लाइसेंस के अंतर्गत है।<ref name="Szewczyk2014s" />
-जाइल्स-एथरटन मॉडल से जुड़ी दो सबसे महत्वपूर्ण कम्प्यूटेशनल समस्याओं की पहचान की गई:<ref name="Szewczyk2014s">{{cite book |last=Szewczyk |first=R. |date=2014 |chapter=Computational problems connected with Jiles–Atherton model of magnetic hysteresis |chapter-url=https://link.springer.com/chapter/10.1007/978-3-319-05353-0_27 |title=स्वचालन, रोबोटिक्स और मापन तकनीकों में हालिया प्रगति|series=Advances in Intelligent Systems and Computing |volume=267 |pages=275–283 |doi=10.1007/978-3-319-05353-0_27 |isbn=978-3-319-05352-3 }}</ref>
+जाइल्स-एथरटन प्रारूप से जुड़ी दो सबसे महत्वपूर्ण कम्प्यूटेशनल समस्याओं की पहचान की गई:<ref name="Szewczyk2014s">{{cite book |last=Szewczyk |first=R. |date=2014 |chapter=Computational problems connected with Jiles–Atherton model of magnetic hysteresis |chapter-url=https://link.springer.com/chapter/10.1007/978-3-319-05353-0_27 |title=स्वचालन, रोबोटिक्स और मापन तकनीकों में हालिया प्रगति|series=Advances in Intelligent Systems and Computing |volume=267 |pages=275–283 |doi=10.1007/978-3-319-05353-0_27 |isbn=978-3-319-05352-3 }}</ref>
 अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन का [[संख्यात्मक एकीकरण]] <math> M_\text{an}^\text{aniso} </math> है।
-* सामान्य अवकल समीकरण <math> M(H) </math> का समाधान।
+* सामान्य अवकल समीकरण <math> M(H) </math> का समाधान करना।
 अनिसोट्रोपिक एनहिस्टेरेटिक मैग्नेटाइजेशन के संख्यात्मक एकीकरण के लिए <math> M_\text{an}^\text{aniso} </math> गॉस-क्रोनरोड चतुर्भुज सूत्र का उपयोग करना होगा। [[जीएनयू ऑक्टेव]] में यह चतुर्भुज क्वाडजीके() फ़ंक्शन के रूप में कार्यान्वित किया जाता है।
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 == आगे का विकास ==
-में इसके प्रारंभ के पश्चात से, जाइल्स-एथरटन मॉडल को गहन रूप से विकसित किया गया था। परिणामस्वरूप, इस मॉडल को मॉडलिंग के लिए प्रारम्भ किया जा सकता है:
+में इसके प्रारंभ के पश्चात से, जाइल्स-एथरटन प्रारूप को गहन रूप से विकसित किया गया था। परिणामस्वरूप, इस प्रारूप को प्रारम्भ किया जा सकता है:
 * प्रवाहकीय सामग्रियों में चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप की आवृत्ति निर्भरता है। <ref>{{cite journal |last=Jiles |first=D.C. |date=1994 |title=विद्युत संचालन मीडिया में आवृत्ति पर निर्भर हिस्टैरिसीस पर भंवर धारा हानियों के प्रभावों की मॉडलिंग करना|url= https://zenodo.org/record/1232132|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=30 |issue=6 |pages=4326–4328 |doi=10.1109/20.334076 |bibcode = 1994ITM....30.4326J }}</ref><ref>{{cite journal|last1=Szewczyk |first1=R. |last2=Frydrych |first2=P. |date=2010 |title=Extension of the Jiles–Atherton model for modelling the frequency dependence of magnetic characteristics of amorphous alloy cores for inductive components of electronic devices |journal=Acta Physica Polonica A |volume=118 |issue=5 |pages=782 |doi=10.12693/aphyspola.118.782 |bibcode=2010AcPPA.118..782S |doi-access=free }}{{dead link|date=April 2017 |bot=InternetArchiveBot |fix-attempted=yes }}</ref>
 * चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप पर [[तनाव (यांत्रिकी)|तनाव]] का प्रभाव होता है। <ref name="Sablik1993">{{cite journal |last1=Sablik |first1=M.J. |last2=Jiles |first2=D.C. |date=1993 |title=चुंबकीय और मैग्नेटोस्ट्रिक्टिव हिस्टैरिसीस का युग्मित मैग्नेटोइलास्टिक सिद्धांत|url= https://zenodo.org/record/1232130|journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=29 |issue=4 |pages=2113 |doi=10.1109/20.221036 |bibcode = 1993ITM....29.2113S }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Szewczyk |first1=R. |last2=Bienkowski |first2=A. |date=2003 |title=उच्च-पारगम्यता एमएन-जेडएन फेराइट्स में मैग्नेटोइलास्टिक विलारी प्रभाव और इस प्रभाव का मॉडलिंग|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |volume=254 |pages=284–286 |doi=10.1016/S0304-8853(02)00784-9 |bibcode = 2003JMMM..254..284S }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Jackiewicz |first1=D. |last2=Szewczyk |first2=R. |last3=Salach |first3=J. |last4=Bieńkowski |first4=A. |date=2014 |title=Application of extended Jiles–Atherton model for modelling the influence of stresses on magnetic characteristics of the construction steel |journal=Acta Physica Polonica A |volume=126 |issue=1 |pages=392 |doi= 10.12693/aphyspola.126.392|bibcode=2014AcPPA.126..392J |doi-access=free }}</ref>
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 == अनुप्रयोग ==
-जाइल्स-एथरटन मॉडल को मॉडलिंग के लिए प्रारम्भ किया जा सकता है:
+जाइल्स-एथरटन प्रारूप को प्रारूपिंग के लिए प्रारम्भ किया जा सकता है:
 * घूर्णन विद्युत मशीनें <ref>{{cite journal |last1=Du |first1=Ruoyang |last2=Robertson |first2=Paul |date=2015 |title=Dynamic Jiles–Atherton Model for Determining the Magnetic Power Loss at High Frequency in Permanent Magnet Machines |journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=51 |issue=6 |pages=7301210 |doi=10.1109/TMAG.2014.2382594 |bibcode=2015ITM....5182594D |s2cid=30752050 |url=https://www.repository.cam.ac.uk/handle/1810/246907 }}</ref>
 * विद्युत् ट्रांसफार्मर <ref>{{cite journal |last1=Huang |first1=Sy-Ruen |last2=Chen |first2=Hong-Tai |last3=Wu |first3=Chueh-Cheng|date=2012 |title=Distinguishing internal winding faults from inrush currents in power transformers using Jiles–Atherton model parameters based on correlation voefficient |journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=27 |issue=2 |pages=548 |doi=10.1109/TPWRD.2011.2181543 |s2cid=25854265 |display-authors=etal}}</ref>
@@ Line 120: / Line 120: @@
 * मैग्नेटोइलास्टिक सेंसर <ref>{{cite journal |last1=Szewczyk |first1=R. |last2=Bienkowski |first2=A. |date=2004 |title=सेंसर अनुप्रयोगों के लिए अनाकार मिश्र धातुओं के मैग्नेटोइलास्टिक गुणों के लिए ऊर्जा-आधारित मॉडल का अनुप्रयोग|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |volume=272 |pages=728–730 |doi=10.1016/j.jmmm.2003.11.270 |bibcode = 2004JMMM..272..728S }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Szewczyk |first1=R. |last2=Salach |first2=J. |last3=Bienkowski |first3=A.|date=2012 |title=Application of extended Jiles–Atherton model for modeling the magnetic characteristics of Fe41.5Co41.5Nb3Cu1B13 alloy in as-quenched and nanocrystalline State |journal=IEEE Transactions on Magnetics |volume=48 |issue=4 |pages=1389 |doi=10.1109/TMAG.2011.2173562 |bibcode = 2012ITM....48.1389S |display-authors=etal}}</ref>
 * चुंबकीय क्षेत्र सेंसर (जैसे फ्लक्सगेट्स) <ref>{{cite journal |last=Szewczyk |first=R. |date=2008 |title=Extended Jiles–Atherton model for modelling the magnetic characteristics of isotropic materials |journal=Acta Physica Polonica A |volume=113 |issue=1 |pages=67 |doi= 10.12693/APhysPolA.113.67|bibcode=2008JMMM..320E1049S |doi-access=free }}</ref><ref>{{cite journal |last1=Moldovanu |first1=B.O. |last2=Moldovanu |first2=C. |last3=Moldovanu |first3=A. |date=1996 |title=फ्लक्सगेट मैग्नेटोमेट्रिक सर्किट के क्षणिक व्यवहार का कंप्यूटर सिमुलेशन|journal=Journal of Magnetism and Magnetic Materials |volume=157-158 |pages=565–566 |doi=10.1016/0304-8853(95)01101-3 |bibcode = 1996JMMM..157..565M }}</ref>
-इसका व्यापक रूप से [[इलेक्ट्रॉनिक सर्किट सिमुलेशन|इलेक्ट्रॉनिक परिपथ सिमुलेशन]] के लिए भी उपयोग किया जाता है, विशेष रूप से [[ट्रांसफार्मर]] या [[चोक (इलेक्ट्रॉनिक्स)]] जैसे आगमनात्मक घटकों के मॉडल के लिए किया जाता है।<ref>{{cite journal|last=Cundeva |first=S. |date=2008 |title=फ्लक्सगेट मैग्नेटोमेट्रिक सर्किट के क्षणिक व्यवहार का कंप्यूटर सिमुलेशन|journal=Serbian Journal of Electrical Engineering |volume=5 |issue=1 |pages=21–30 |doi=10.2298/sjee0801021c |doi-access=free }}</ref>
+इसका व्यापक रूप से [[इलेक्ट्रॉनिक सर्किट सिमुलेशन|इलेक्ट्रॉनिक परिपथ सिमुलेशन]] के लिए भी उपयोग किया जाता है, विशेष रूप से [[ट्रांसफार्मर]] या [[चोक (इलेक्ट्रॉनिक्स)]] जैसे आगमनात्मक घटकों के प्रारूप के लिए किया जाता है।<ref>{{cite journal|last=Cundeva |first=S. |date=2008 |title=फ्लक्सगेट मैग्नेटोमेट्रिक सर्किट के क्षणिक व्यवहार का कंप्यूटर सिमुलेशन|journal=Serbian Journal of Electrical Engineering |volume=5 |issue=1 |pages=21–30 |doi=10.2298/sjee0801021c |doi-access=free }}</ref>
 == यह भी देखें ==
-* [[हिस्टैरिसीस का प्रीसाच मॉडल]]
+* [[हिस्टैरिसीस का प्रीसाच मॉडल|हिस्टैरिसीस का प्रीसाच प्रारूप]]
-* स्टोनर-वोह्लफर्थ मॉडल
+* स्टोनर-वोह्लफर्थ प्रारूप
 == संदर् ==

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Contents

सिद्धांत

पैरामीटर्स

चुंबकीय हिस्टैरिसीस लूप का प्रारूप

प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र

चुंबकीयकरण क्षेत्र के कार्य के रूप में फ्लक्स घनत्व

सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप

संख्यात्मक कार्यान्वयन

आगे का विकास

अनुप्रयोग

यह भी देखें

संदर्

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प्रभावी चुंबकीय क्षेत्र

चुंबकीयकरण क्षेत्र के कार्य के रूप में फ्लक्स घनत्व

सदिशकृत जाइल्स-एथरटन प्रारूप

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