हैमिल्टनियन सदिश क्षेत्र

गणित और भौतिकी में, सिंपलेक्टिक मैनिफोल्ड पर हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्र किसी भी ऊर्जा फ़ंक्शन या हैमिल्टनियन के लिए परिभाषित वेक्टर फ़ील्ड है। भौतिक विज्ञान और गणितज्ञ विलियम रोवन हैमिल्टन के नाम पर, एक हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्र शास्त्रीय यांत्रिकी में हैमिल्टन के समीकरणों का एक ज्यामितीय अभिव्यक्ति है। हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्र के अभिन्न वक्र हैमिल्टनियन रूप में गति के समीकरणों के समाधान का प्रतिनिधित्व करते हैं। हेमिल्टनियन सदिश क्षेत्र के प्रवाह (गणित) से उत्पन्न होने वाले सिम्प्लेक्टिक मैनिफोल्ड के अंतर को भौतिकी में विहित परिवर्तन और गणित में (हैमिल्टनियन) sympletomorphism के रूप में जाना जाता है।

हैमिल्टनियन सदिश क्षेत्रों को आम तौर पर एक स्वेच्छ जहर कई गुना पर अधिक परिभाषित किया जा सकता है। दो हैमिल्टनियन वेक्टर फ़ील्ड्स के वेक्टर फ़ील्ड्स का लेट ब्रैकेट कई गुना पर एफ और जी के कार्यों के अनुरूप हैमिल्टनियन वेक्टर फ़ील्ड के साथ हैमिल्टनियन द्वारा दिया गया है एफ और जी के पॉइसन ब्रैकेट।

परिभाषा

लगता है कि (M, ω) सिंपलेक्टिक मैनिफोल्ड है। सहानुभूतिपूर्ण रूप के बाद से ω nondegenerate है, यह एक फाइबरवाइज-लीनियर समाकृतिकता सेट करता है

$\omega :TM\to T^{*}M,$

स्पर्शरेखा बंडल के बीच TM और स्पर्शरेखा बंडल T*M, व्युत्क्रम के साथ

$\Omega :T^{*}M\to TM,\quad \Omega =\omega ^{-1}.$

इसलिए, एक सहानुभूतिपूर्ण कई गुना पर एक रूप M को सदिश क्षेत्रों और प्रत्येक अलग-अलग कार्य के साथ पहचाना जा सकता है H: M → R एक अद्वितीय सदिश क्षेत्र निर्धारित करता है X_H, हैमिल्टनियन वेक्टर फ़ील्ड को हैमिल्टनियन के साथ कहा जाता है H, हर सदिश क्षेत्र के लिए परिभाषित करके Y पर M,

$\mathrm {d} H(Y)=\omega (X_{H},Y).$

नोट: कुछ लेखक हैमिल्टनियन वेक्टर फ़ील्ड को विपरीत चिह्न के साथ परिभाषित करते हैं। भौतिक और गणितीय साहित्य में अलग-अलग परिपाटियों के प्रति सचेत रहना होगा।

उदाहरण

लगता है कि M है 2n-डायमेंशनल सिम्प्लेक्टिक मैनिफोल्ड। फिर स्थानीय रूप से, कोई विहित निर्देशांक चुन सकता है (q¹, ..., qⁿ, p₁, ..., p_n) पर M, जिसमें सहानुभूतिपूर्ण रूप व्यक्त किया गया है: $\omega =\sum _{i}\mathrm {d} q^{i}\wedge \mathrm {d} p_{i},$ कहाँ d बाहरी व्युत्पन्न को दर्शाता है और ∧ बाहरी उत्पाद को दर्शाता है। फिर हैमिल्टनियन वेक्टर फ़ील्ड हैमिल्टनियन के साथ H रूप लेता है: $\mathrm {X} _{H}=\left({\frac {\partial H}{\partial p_{i}}},-{\frac {\partial H}{\partial q^{i}}}\right)=\Omega \,\mathrm {d} H,$ कहाँ Ω एक है 2n × 2n स्क्वायर मैट्रिक्स

$\Omega ={\begin{bmatrix}0&I_{n}\\-I_{n}&0\\\end{bmatrix}},$

और

$\mathrm {d} H={\begin{bmatrix}{\frac {\partial H}{\partial q^{i}}}\\{\frac {\partial H}{\partial p_{i}}}\end{bmatrix}}.$

गणित का सवाल Ω को अक्सर दर्शाया जाता है J.

मान लीजिए कि एम = 'आर'²ⁿ (वैश्विक) विहित निर्देशांकों वाला 2n-आयामी सिम्पलेक्टिक सदिश स्थान है।

• अगर $H=p_{i}$ तब $X_{H}=\partial /\partial q^{i};$
• अगर $H=q_{i}$ तब $X_{H}=-\partial /\partial p^{i};$
• अगर $H=1/2\sum (p_{i})^{2}$ तब $X_{H}=\sum p_{i}\partial /\partial q^{i};$
• अगर $H=1/2\sum a_{ij}q^{i}q^{j},a_{ij}=a_{ji}$ तब $X_{H}=-\sum a_{ij}q_{i}\partial /\partial p^{j}.$

गुण

• सौंपा गया काम f ↦ X_f रैखिक नक्शा है, ताकि दो हैमिल्टनियन कार्यों का योग संगत हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्रों के योग में परिवर्तित हो जाए।
• लगता है कि (q¹, ..., qⁿ, p₁, ..., p_n) विहित निर्देशांक हैं M (ऊपर देखें)। फिर एक वक्र γ(t) = (q(t),p(t)) हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्र का एक अभिन्न वक्र है X_H अगर और केवल अगर यह हैमिल्टन के समीकरणों का समाधान है: ${\dot {q}}^{i}={\frac {\partial H}{\partial p_{i}}}$

${\dot {p}}_{i}=-{\frac {\partial H}{\partial q^{i}}}.$

• हैमिल्टनियन H अभिन्न वक्रों के साथ स्थिर है, क्योंकि $\langle dH,{\dot {\gamma }}\rangle =\omega (X_{H}(\gamma ),X_{H}(\gamma ))=0$. वह है, H(γ(t)) वास्तव में स्वतंत्र है t. यह संपत्ति हैमिल्टनियन यांत्रिकी में ऊर्जा के संरक्षण से मेल खाती है।
• अधिक सामान्यतः, यदि दो कार्य करते हैं F और H के पास एक शून्य पोइसन ब्रैकेट है (cf. नीचे), फिर F के अभिन्न वक्रों के साथ स्थिर है H, और इसी तरह, H के अभिन्न वक्रों के साथ स्थिर है F. यह तथ्य नोएदर के प्रमेय के पीछे अमूर्त गणितीय सिद्धांत है।
• सहानुभूति रूप ω हैमिल्टनियन प्रवाह द्वारा संरक्षित है। समान रूप से, झूठ व्युत्पन्न ${\mathcal {L}}_{X_{H}}\omega =0.$

पॉइसन ब्रैकेट

हेमिल्टनियन सदिश क्षेत्र की धारणा एक द्विरेखीय रूप की ओर ले जाती है # सममित, तिरछा-सममित और प्रत्यावर्ती रूप | तिरछा-सममित द्विरेखीय संचालन एक सहानुभूतिपूर्ण मैनिफोल्ड एम पर अलग-अलग कार्यों पर, 'पॉसन ब्रैकेट', सूत्र द्वारा परिभाषित

$\{f,g\}=\omega (X_{g},X_{f})=dg(X_{f})={\mathcal {L}}_{X_{f}}g$

कहाँ ${\mathcal {L}}_{X}$ सदिश क्षेत्र X के साथ लाइ डेरिवेटिव को दर्शाता है। इसके अलावा, कोई यह जांच सकता है कि निम्नलिखित पहचान रखती है: $X_{\{f,g\}}=[X_{f},X_{g}],$ जहां दाहिने हाथ की ओर हैमिल्टनियन वेक्टर क्षेत्रों के ले ब्रैकेट को हैमिल्टनियन एफ और जी के साथ दर्शाता है। परिणाम के रूप में (पॉइसन ब्रैकेट में एक सबूत), पॉसॉन ब्रैकेट जैकोबी पहचान को संतुष्ट करता है: $\{\{f,g\},h\}+\{\{g,h\},f\}+\{\{h,f\},g\}=0,$ जिसका अर्थ है कि अलग-अलग कार्यों का वेक्टर स्थान चालू है M, पोइसन ब्रैकेट के साथ संपन्न, एक झूठ बीजगणित ओवर की संरचना है R, और असाइनमेंट f ↦ X_f एक लाइ बीजगणित समरूपता है, जिसका कर्नेल (रैखिक बीजगणित) स्थानीय रूप से स्थिर कार्यों (निरंतर कार्यों यदि M जुड़ा है)।

कार्य उद्धृत

• Abraham, Ralph; Marsden, Jerrold E. (1978). यांत्रिकी की नींव. London: Benjamin-Cummings. ISBN 978-080530102-1.अनुभाग 3.2 देखें।
• Arnol'd, V.I. (1997). शास्त्रीय यांत्रिकी के गणितीय तरीके. Berlin etc: Springer. ISBN 0-387-96890-3.
• Frankel, Theodore (1997). भौतिकी की ज्यामिति. Cambridge University Press. ISBN 0-521-38753-1.
• Lee, J. M. (2003), Introduction to Smooth manifolds, Springer Graduate Texts in Mathematics, vol. 218, ISBN 0-387-95448-1
• McDuff, Dusa; Salamon, D. (1998). सिम्प्लेक्टिक टोपोलॉजी का परिचय. Oxford Mathematical Monographs. ISBN 0-19-850451-9.

श्रेणी:हैमिल्टन यांत्रिकी श्रेणी:सहानुभूति ज्यामिति श्रेणी:विलियम रोवन हैमिल्टन